. E Ток можно найти по формуле I. , где эквивалентная ЭДС E э и

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download ". E Ток можно найти по формуле I. , где эквивалентная ЭДС E э и"

Транскрипт

1 Введение Лектор Крылов Игорь Ратмирович, комната Б физического факультета СПбГУ Интернет страница: gor-krylovru Электронная почта: Литература Хоровиц П, Хилл У Искусство схемотехники М: Мир 984 Источник напряжения, внутреннее сопротивление, источник тока Пусть в нашем распоряжении есть произвольная схема из ЭДС и резисторов Пусть из этой схемы торчат два провода Обозначим их цифрами и 2 Можно доказать, что при подключении к выводам и 2 любого резистора сопротивлением R через него пойдет ток, как будто он включен в так называемую эквивалентную схему E Ток можно найти по формуле I э =, где эквивалентная ЭДС E э и R + r внутреннее сопротивление r не зависят от величины нагрузки R Пусть, например, нужно найти ток I R в следующей схеме: Величина эквивалентной ЭДС E э равна напряжению на нагрузке R, если нагрузка имеет бесконечное сопротивление Внутреннее сопротивление схемы r можно найти, как сопротивление между контактами и 2, если каждую ЭДС схемы заменить коротким замыканием, а вместо нагрузки оставить разрыв Найдем напряжение на бесконечной нагрузке в первой схеме (величину эквивалентной ЭДС), как разность потенциалов в точках и 2 Будем отсчитывать потенциалы относительно нижнего провода схемы Тогда

2 R 3 ϕ= E R + R3 => E 3 4 э= U = ϕ ϕ2= E R + R3 R2 + R4 R ϕ 4 2 = E R2 + R4 Сопротивление между контактами и 2 первой схемы, если каждую ЭДС первой схемы заменить коротким замыканием, а вместо нагрузки оставить разрыв: RR 3 R2R r= + 4 R + R3 R2 + R4 Таким образом, можно найти величину внутреннего сопротивления любой схемы из ЭДС и резисторов Ток I через нагрузку R находим через полученные величины E э и r по формуле: E I э = R + r Отвлечемся теперь от рассмотрения данной конкретной схемы, и для какой-то другой схемы предположим, что величины E э и r одновременно стремятся к бесконечности, так что их отношение стремится к некоторой величине I Тогда сила тока через нагрузку R будет стремиться к I и не будет зависеть от величины нагрузки R В этом случае говорят об источнике тока На схемах источник тока обозначается следующим образом R R Связь тока и напряжения для линейных элементов цепи переменного тока Для резистора: U = RI Для конденсатора: q C U => dq I d q U = = I( ') d ' C C Для катушки индуктивности в системе СИ:

3 dφb Eинд = di d => E инд = LI, где I d Φ B = LI Рассмотрим реальную катушку индуктивности, как последовательно включенные идеальная катушка L и резистор R По закону Ома для участка цепи получаем U + E инд = RI Пусть теперь катушка индуктивности почти идеальная R, тогда U = E инд Согласно принятым правилам знаков напряжение, падающее на катушке индуктивности, отличается знаком от ЭДС индукции Аналогично для ЭДС любой другой природы, напряжение и ЭДС отличаются знаком Тогда связь тока и напряжения для линейных элементов цепи имеет вид: UR = RI UC = q= I( ') d ' C C UL = LI Реакция RC-цепочки на ступеньку напряжения Пусть резистор и конденсатор включены последовательно На эту схему в нулевой момент времени подают ступеньку напряжения величиной U Нужно найти напряжение на конденсаторе, как функцию времени Напомним уравнения Кирхгофа ) E = U для любого контура 2) I = для любого узла Рассмотрим уравнение E = U для единственного контура Напряжение на входе можно рассматривать, как внешнюю ЭДС

4 После включения ступеньки напряжения выполнено условие: q U= RI+, которое можно переписать в виде дифференциального уравнения C относительно заряда q на конденсаторе с учетом того, что I = q : U= Rq+ c q => U q+ q= RC R Общее решение этого неоднородного уравнения равно сумме частного решения неоднородного уравнения и общего решения однородного уравнения Найдем частное решение неоднородного уравнения в виде константы U q= cons => q= => q= => q= CU RC R частное решение неоднородного дифференциального уравнения Найдем теперь общее решение однородного уравнения q+ q= RC Подставим q= Ae λ и получим d ( Ae λ ) ( Ae λ + ) = => λ+ = => λ= d RC RC RC Тогда общее решение однородного уравнения q+ q= имеет вид RC q= Ae RC U Общее решение неоднородного уравнения q+ q= имеет вид RC R суммы частного решения неоднородного уравнения q= CU и общего решения q= Ae RC однородного уравнения: q= CU+ A e RC, здесь A произвольная константа интегрирования q = => Найдем константу A из условия U ( ) = => ( ) CU RC Ae = = + => A= CU => q CU e RC => C

5 q Uвых = = U e C времени RC -цепочки RC, где произведение RC= τ называют постоянной Если на вход схемы подать последовательность прямоугольных импульсов, то Здесь T период прямоугольников, τ = RC постоянная времени RC - цепочки Реакция RL-цепочки на ступеньку напряжения вых R L U = U e

6 Если на вход схемы подать последовательность прямоугольных импульсов, то L Здесь T период прямоугольников, τ = постоянная времени RL - R цепочки Комплексные токи и напряжения Комплексные токи и напряжения вводят для рассмотрения гармонически изменяющихся токов и напряжений Комплексные токи и напряжения позволяют заменить дифференциальные уравнения Кирхгофа для токов комплексными уравнениями Кирхгофа Рассмотрим вещественное напряжение: U( ) = U cos( ω+ ϕ), где U вещественная амплитуда, ω циклическая частота, ϕ начальная фаза Будем называть соответствующим комплексным напряжением величину: ( U ) ( ) = Ue ω+ ϕ, где волной сверху U будем обозначать, что величина комплексная Тогда U( ) = Re( U ( ) ) ( ω + ϕ) ϕ U U e U e e ω U e ω = = =, где

7 U U e ϕ комплексная амплитуда напряжения, U вещественная амплитуда, ϕ начальная фаза или фаза в нулевой момент времени ( ) U = U e ω Гармонически изменяющееся напряжение можно изобразить на комплексной плоскости напряжений Напряжение, которое есть на самом деле, это вещественное напряжение равное проекции комплексного напряжения на вещественную ось ( ( ) ) ( ) Re U = U Комплексная амплитуда напряжения тоже может быть изображена на комплексной плоскости комплексной плоскости амплитуд В отличие от комплексного напряжения комплексная амплитуда не изменяется во времени и не вращается на комплексной плоскости Аналогично комплексным напряжениям вводятся комплексные токи I( ) = I cos( ω+ ψ ) вещественный ток ( Iɶ ) ( ) = Ie ω+ ψ соответствующий ему комплексный ток I( ) = Re( Iɶ ( ) ) ( Iɶ ω I e + ψ ) ψ I e e ω I e ω = = = ɶ => ( ) I ɶ I e ψ комплексная амплитуда тока, I вещественная амплитуда тока, ψ начальная фаза тока или фаза в нулевой момент времени Iɶ = Iɶ e ω ( ) Комплексное сопротивление импеданс

8 Импеданс или комплексное сопротивление по определению равно отношению комплексного напряжения к комплексному току: U Z I ɶ Заметим, что импеданс также равен отношению комплексных амплитуд напряжения и тока: ω U U e U Z Iɶ = = ω Iɶ e Iɶ Найдем импеданс для каждого элемента линейной схемы: для резистора, конденсатора и катушки индуктивности Для резистора: U = RI => U = RI ɶ => Z R = R Для конденсатора: q= CU => q= I = CU d d Iɶ ω ω CU C U e CU e CU e ω = = = = ω = ωcu => d d U = Iɶ => Z C = ωc ωc Для катушки индуктивности: U = LI => => ( ) ( ) d d ( ) ( ) ω ω ω U = LIɶ = L Iɶ e = LIɶ e = ωliɶ e = ωliɶ => d d Z L = ωl Соберем вместе все три выражения для импедансов и получим: Z R = R ZC = ωc Z L = ωl Комплексные сопротивления вместе с комплексными напряжениями и комплексными токами позволяют вместо дифференциальных уравнений Кирхгофа составлять комплексные уравнения Кирхгофа для токов Полупроводниковый диод Дифференциальное сопротивление Рассмотрим, что происходит при соприкосновении полупроводника n- типа и полупроводника p-типа Электроны диффундируют через контакт двух полупроводников из полупроводника n-типа в полупроводник p-типа Дырки диффундируют во встречном направлении из p в n полупроводник

9 Электроны в чужом для них полупроводнике p-типа называют неосновными носителями тока, как и дырки в полупроводнике n-типа Неосновные носители тока в чужом для них полупроводнике встречаются с основными носителями и рекомбинируют При рекомбинации пропадает один электрон и одна дырка Освободившаяся энергия излучается в виде кванта света, поэтому каждый диод одновременно является светодиодом только обычно в инфракрасной области При диффузии в чужой полупроводник носители тока переносят через границу заряд Электроны и дырки диффундируют навстречу друг другу, но силы тока при этом направлены в одну сторону и складываются В результате рекомбинации в области контакта уменьшается концентрация носителей тока и появляется слой, обедненный носителями Рекомбинируя в чужом полупроводнике, неосновные носители оставляют перенесенный через контакт заряд В области контакта появляется двойной электрический слой, похожий на заряженный конденсатор Как и на конденсаторе, на двойном слое происходит падение напряжения Это напряжение возрастает до тех пор, пока оно не останавливает диффузию оставшихся носителей тока через контакт Если к контакту приложить внешнее электрическое поле, которое уменьшает контактное напряжение, то диффузия носителей тока возобновляется Через контакт течет ток

10 Если к контакту приложить внешнее электрическое поле, которое увеличивает запирающее контактное напряжение, то тока нет То есть контакт двух полупроводников представляет собой диод Он пропускает электрический ток в одну сторону и не пропускает в другую Отпирающее напряжение U > называют напряжением в прямом направлении, оно вызывает ток, который хорошо подчиняется формуле: eu I( U) = I e kt, () где I зависит от температуры T, коэффициент e в показателе экспоненты модуль заряда электрона, k постоянная Больцмана kt 25 e мв При увеличении отпирающего напряжения на 25 мв ток через диод возрастает в e раз Для анализа работы схем с транзисторами нам понадобится понятие du динамического сопротивления Rдифф = Если пренебречь единицей в di правой части формулы (), то дифференциальное сопротивление в Омах диода в прямом направлении равно отношению 25 мв и силы тока через диод в миллиамперах Например, если ток через диод равен ма, то дифференциальное сопротивление диода равно 25 мв 25Ом ма = Если ток через 25мВ диод равен 5 ма, то дифференциальное сопротивление 5Ом 5мА = Эта простая формула для величины дифференциального сопротивления диода в прямом направлении нам понадобится в дальнейшем для анализа работы транзисторных схем Заметим, что при постоянном токе через диод I = cons величина I зависит от температуры так, что U( T) ~ T Характерное напряжение отпирания для кремниевых диодов 6 Вольт, для германиевых диодов (2 3) Вольта

11 При большом запирающем напряжении происходит электрический пробой диода и, как правило, его тепловое разрушение


U t = U 0 e ω Гармонически изменяющееся напряжение можно изобразить на комплексной плоскости напряжений.

U t = U 0 e ω Гармонически изменяющееся напряжение можно изобразить на комплексной плоскости напряжений. Комплексные токи и напряжения. Комплексные токи и напряжения вводят для рассмотрения гармонически изменяющихся токов и напряжений. Комплексные токи и напряжения позволяют заменить дифференциальные уравнения

Подробнее

Введение. Полупроводниковый диод. Дифференциальное сопротивление.

Введение. Полупроводниковый диод. Дифференциальное сопротивление. Введение. Лектор Крылов Игорь Ратмирович, комната Б101 физического факультета СПбГУ. Интернет страница: igor-krylov.ru Электронная почта: igor-krylov@yandex.ru Литература. 1. Хоровиц П., Хилл У. Искусство

Подробнее

Экзамен. Интегрирующая RC-цепочка. U t подается на последовательно включенные

Экзамен. Интегрирующая RC-цепочка. U t подается на последовательно включенные Экзамен. Интегрирующая -цепочка. подается на последовательно включенные Пусть напряжение вх резистор и конденсатор, а снимается с конденсатора напряжение вых. Здесь, как и обычно, подразумевается, что

Подробнее

Экзамен. Экстраток размыкания. Рассмотрим схему, в которой последовательно включены постоянная ЭДС E, резистор R, ключ и катушка индуктивности L.

Экзамен. Экстраток размыкания. Рассмотрим схему, в которой последовательно включены постоянная ЭДС E, резистор R, ключ и катушка индуктивности L. Экзамен Экстраток размыкания Рассмотрим схему, в которой последовательно включены постоянная ЭДС E, резистор, ключ и катушка индуктивности L Ключ долгое время был замкнут, и в цепи шел ток I = E, потому

Подробнее

Факультатив. Пример 3.

Факультатив. Пример 3. Факультатив. Пример 3. На схему в нулевой момент времени подают ступеньку напряжения с амплитудой. Нужно найти напряжение на выходе схемы, как функцию времени. Для трех неизвестных токов I, I 1, I напишем

Подробнее

Электрические цепи переменного тока. (рассмотрение этой темы будет проведено в системе СИ)

Электрические цепи переменного тока. (рассмотрение этой темы будет проведено в системе СИ) Электрические цепи переменного тока. (рассмотрение этой темы будет проведено в системе СИ) Экзамен. Связь тока и напряжения для линейных элементов цепи переменного тока. Для резистора: U = I Для конденсатора:

Подробнее

Напомним, что дельта-функция Дирака это очень узкий и одновременно очень высокий пик вначале координат, площадь под графиком

Напомним, что дельта-функция Дирака это очень узкий и одновременно очень высокий пик вначале координат, площадь под графиком Факультатив Напряжение на выходе линейной схемы при произвольной зависимости напряжения на входе схемы от времени Единичная ступенька напряжения в начале координат или функция δ t соотношениями: Хевисайда

Подробнее

Напомним, что дельта-функция Дирака это очень узкий и одновременно очень высокий пик вначале координат, площадь под графиком

Напомним, что дельта-функция Дирака это очень узкий и одновременно очень высокий пик вначале координат, площадь под графиком Факультатив Напряжение на выходе линейной схемы при произвольной зависимости напряжения на входе схемы от времени Единичная ступенька напряжения в начале координат или функция δ t соотношениями: Хевисайда

Подробнее

U t = U 0 e ω Гармонически изменяющееся напряжение можно изобразить на комплексной плоскости напряжений.

U t = U 0 e ω Гармонически изменяющееся напряжение можно изобразить на комплексной плоскости напряжений. Экзамен. Комплексные токи и напряжения. Комплексные токи и напряжения вводят для рассмотрения гармонически изменяющихся токов и напряжений. Комплексные токи и напряжения позволяют заменить дифференциальные

Подробнее

. Заметим, что импеданс также равен отношению комплексных амплитуд напряжения и тока:

. Заметим, что импеданс также равен отношению комплексных амплитуд напряжения и тока: Экзамен Комплексное сопротивление импеданс Импеданс или комплексное сопротивление по определению равно отношению комплексного напряжения к комплексному току: Z ɶ Заметим, что импеданс также равен отношению

Подробнее

2. Параллельное соединение конденсаторов применяют для Увеличения общей емкости Уменьшения общей емкости Уменьшения заряда конденсатора

2. Параллельное соединение конденсаторов применяют для Увеличения общей емкости Уменьшения общей емкости Уменьшения заряда конденсатора Электротехника и электроника Инструкция к тесту: Выберете правильный вариант ответа 1. Последовательное соединение конденсаторов применяют для Увеличения общей емкости Уменьшения общей емкости Увеличения

Подробнее

ТЕМА 2. Цепи переменного тока. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания в контуре

ТЕМА 2. Цепи переменного тока. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания в контуре ТЕМА 2. Цепи переменного тока П.1. Гармонический ток П.2. Комплексный ток. Комплексное напряжение. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания

Подробнее

Основные характеристики переменного синусоидального тока

Основные характеристики переменного синусоидального тока Тема: Законы переменного тока Электрическим током называется упорядоченное движение заряженных частиц или макроскопических тел Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину

Подробнее

Экзамен. Резонанс напряжений (продолжение). 1 1

Экзамен. Резонанс напряжений (продолжение). 1 1 Экзамен Резонанс напряжений (продолжение) i iω K = K = ω = = ω => r+ iω + r+ i ω iω r + ω K = ω r + ω Знаменатель минимален на частоте ω 0, такой что ω0 = 0 => ω0 ω 0= эта частота называется резонансной

Подробнее

Физика. Переходные процессы в электрических цепях. Введение

Физика. Переходные процессы в электрических цепях. Введение Физика 15 Можаев Виктор Васильевич Кандидат физико-математических наук, доцент кафедры общей физики Московского физико-технического института (МФТИ), член редколлегии журнала «Квант» Переходные процессы

Подробнее

1. Пассивные RC цепи

1. Пассивные RC цепи . Пассивные цепи Введение В задачах рассматриваются вопросы расчета амплитудно-частотных, фазочастотных и переходных характеристик в пассивных - цепях. Для расчета названных характеристик необходимо знать

Подробнее

Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре

Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре Примером электрической цепи, в которой могут происходить свободные электрические колебания, служит

Подробнее

Рассмотрим изменение энергии, например, электрического поля: 1

Рассмотрим изменение энергии, например, электрического поля: 1 Экзамен Вектор Пойнтинга (вектор Умова-Пойнтинга) Вектор Пойнтинга это плотность потока энергии электромагнитного поля или энергия, которая в единицу времени протекает через единичную площадку, перпендикулярную

Подробнее

Занятие 28. Колебательный контур. Сохранение энергии.

Занятие 28. Колебательный контур. Сохранение энергии. Занятие 8. Колебательный контур. Сохранение энергии. 1. В идеальном колебательном контуре максимальный ток в цепи равен I 0. Найдите максимальный заряд на конденсаторе с ёмкостью C, если индуктивность

Подробнее

Факультатив. Метод контурных токов. Факультатив. Метод эквивалентной ЭДС.

Факультатив. Метод контурных токов. Факультатив. Метод эквивалентной ЭДС. Факультатив Метод контурных токов Рассмотрим элементарные неделимые по площади контуры и предположим, что в каждом из них течет свой контурный ток Направим все контурные токи в одну сторону: все по часовой

Подробнее

Рассмотрим изменение энергии, например, электрического поля: 1

Рассмотрим изменение энергии, например, электрического поля: 1 Экзамен. Токи Фуко (продолжение). Чем больше радиус цилиндра, тем сильнее нагрев в единице объема. Качественно такой результат можно объяснить тем, что в случае большого радиуса цилиндра токам Фуко есть,

Подробнее

4 ЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА И МЕТОДЫ ИХ РАСЧЕТА

4 ЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА И МЕТОДЫ ИХ РАСЧЕТА 4 ЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА И МЕТОДЫ ИХ РАСЧЕТА 4.1 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МАШИНЫ. ПРИНЦИП ГЕНЕРИРОВАНИЯ СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА 4.1.012. Синусоидальным называется ток, мгновенное

Подробнее

По определению комплексный коэффициент передачи по напряжению равен отношению комплексных напряжений на выходе и на входе схемы: 1

По определению комплексный коэффициент передачи по напряжению равен отношению комплексных напряжений на выходе и на входе схемы: 1 Экзамен Резонанс напряжений (продолжение) Будем считать, что напряжение на оде схемы это напряжение на всем колебательном контуре, а напряжение на выходе схемы это напряжение на конденсаторе Тогда Амплитуда

Подробнее

Аналогично можно заключить, что напряжение на ёмкостном элементе не может измениться скачкообразно, т.к. в этом случае ток в ёмкости

Аналогично можно заключить, что напряжение на ёмкостном элементе не может измениться скачкообразно, т.к. в этом случае ток в ёмкости Переходные процессы «на ладони». Вам уже известны методы расчета цепи, находящейся в установившемся режиме, то есть в таком, когда токи, как и падения напряжений на отдельных элементах, неизменны во времени.

Подробнее

колебание напряжения на выходе схемы Uвых зависит от дифференциального сопротивления стабилитрона du Rдифф дифф

колебание напряжения на выходе схемы Uвых зависит от дифференциального сопротивления стабилитрона du Rдифф дифф Стабилитрон. Стабилитрон это диод, предназначенный для стабилизации напряжения. На диод подается через резистор запирающее напряжение, которое превышает напряжение пробоя диода. При этом через диод протекает

Подробнее

Лекция 5 АНАЛИЗ ДИНАМИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ

Лекция 5 АНАЛИЗ ДИНАМИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ 4 Лекция 5 АНАЛИЗ ДИНАМИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ План Уравнения состояния электрических цепей Алгоритм формирования уравнений состояния 3 Примеры составления уравнений состояния 4 Выводы Уравнения состояния электрических

Подробнее

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 13 9. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ 9.1. Незатухающие электромагнитные колебания Соединим пластины конденсатора через выключатель

Подробнее

Задача 1. Время выполнения задания 180 мин. Направление «Электроника и наноэлектроника»

Задача 1. Время выполнения задания 180 мин. Направление «Электроника и наноэлектроника» 1 Направление «Электроника и наноэлектроника» Задача 1 Время выполнения задания 180 мин. Дано: Е 1 =100 В; Е 2 =500 В; R 1 =1 ком; R 2 =4 ком; R 3 =5 ком; R 4 =500 Ом; R 5 =10 ком; R 6 =100 Ом; Найти показания

Подробнее

Полупроводники. Факультатив. Квантовая механика. Рассмотрим схему опыта Юнга по наблюдению интерференции света.

Полупроводники. Факультатив. Квантовая механика. Рассмотрим схему опыта Юнга по наблюдению интерференции света. Полупроводники. Факультатив. Квантовая механика. Рассмотрим схему опыта Юнга по наблюдению интерференции света. Будем считать, что интерференционная картина регистрируется на фотопластинке. Когда световой

Подробнее

2.4. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ. Магнитный поток через некоторую поверхность, (1)

2.4. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ. Магнитный поток через некоторую поверхность, (1) 4 ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Магнитный поток через некоторую поверхность () где магнитная индукция на поверхности; единичный вектор нормали к поверхности в данной точке Согласно закону Фарадея при любом

Подробнее

Электрические колебания

Электрические колебания Электрические колебания Примеры решения задач Пример В схеме изображенной на рисунке ключ первоначально находившийся в положении в момент времени t переводят в положение Пренебрегая сопротивлением катушки

Подробнее

Электромагнитные колебания. Квазистационарные токи. Процессы в колебательном контуре

Электромагнитные колебания. Квазистационарные токи. Процессы в колебательном контуре Электромагнитные колебания Квазистационарные токи Процессы в колебательном контуре Колебательный контур цепь состоящая из включенных последовательно катушки индуктивности, конденсатора емкости С и резистора

Подробнее

Экзамен. Полупроводниковые оптические устройства

Экзамен. Полупроводниковые оптические устройства Экзамен. Полупроводниковые оптические устройства (продолжение). Рассмотрим зависимость потенциальной энергии электрона от его координаты в твердом теле. Около каждого атома образуется минимум потенциальной

Подробнее

Экзамен. Закон Ома для участка цепи. (в интегральной форме и с учетом ЭДС)

Экзамен. Закон Ома для участка цепи. (в интегральной форме и с учетом ЭДС) Экзамен Закон Ома для участка цепи (в интегральной форме и с учетом ЭДС) Возьмем закон Ома в дифференциальной форме j = λ E+ E стор, разделим его на удельную проводимость λ и получим ( ) E+ Eстор = j λ

Подробнее

10. ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

10. ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 44 0 ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕКИЙ ТОК 0 Основные понятия и определения Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину Квазистационарным называется переменный ток, который во всех

Подробнее

Лекция 5. Свободные колебания в последовательном L, C,

Лекция 5. Свободные колебания в последовательном L, C, Лекция 5 Свободные колебания в последовательном,, контуре Последовательный контур при внешнем воздействии: импульсное воздействие, вынужденные колебания в контуре при гармоническом воздействии Добротность

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 12 КОЛЕБАНИЯ. Рис Сумма ЭДС, действующих в контуре, равна сумме падений напряжений на элементах контура. Сумма падений напряжений равна:

ЛЕКЦИЯ 12 КОЛЕБАНИЯ. Рис Сумма ЭДС, действующих в контуре, равна сумме падений напряжений на элементах контура. Сумма падений напряжений равна: ЛЕКЦИЯ КОЛЕБАНИЯ. Вынужденные колебания Рис.. Источник колебаний M athcale запитывает последовательный колебательный контур, состоящий из сопротивления R, катушки индуктивности L и конденсатора емкостью

Подробнее

1.8. Принцип дуальности в теории цепей.

1.8. Принцип дуальности в теории цепей. .8. Принцип дуальности в теории цепей. u R G u резистивные элементы u d L du C реактивные элементы u e R G u г источники г г u 0 (к о н т ур) 0 (уз е л) законы Кирхгофа Соотношения переходят друг в друга,

Подробнее

Аналитически они записываются следующим образом:

Аналитически они записываются следующим образом: Синусоидальный ток «на ладони» Большая часть электрической энергии вырабатывается в виде ЭДС, изменяющейся во времени по закону гармонической (синусоидальной) функции. Источниками гармонической ЭДС служат

Подробнее

Теоретические сведения.

Теоретические сведения. Глава 2. Методы расчета переходных процессов. 2.1. Классический метод расчета. Теоретические сведения. В первой главе были рассмотрены методы расчета цепи, находящейся в установившемся режиме, то есть

Подробнее

E Оказывается, что ток можно найти по формуле I

E Оказывается, что ток можно найти по формуле I Факультатив Метод эквивалентной ЭДС Этот метод удобен в том случае, если нужно найти ток только на одном из участков цепи Сопротивление этого участка R 0 цепи будем называть сопротивлением нагрузки Пусть

Подробнее

Лабораторная работа 324 ЗАКОН ОМА ДЛЯ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

Лабораторная работа 324 ЗАКОН ОМА ДЛЯ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Лабораторная работа 34 Лабораторная работа 34 ЗАКОН ОМА ДЛЯ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Приборы и принадлежности: переменный резистор, катушка индуктивности, конденсатор, амперметр и вольтметр переменного тока.

Подробнее

5.3 Определить, как будет меняться во времени сила тока I(t) через катушку

5.3 Определить, как будет меняться во времени сила тока I(t) через катушку 5.1 Через некоторое время τ после замыкания ключа К напряжение на конденсаторе С 2 стало максимальным и равным / n, где ЭДС батареи. Пренебрегая индуктивностью элементов схемы и внутренним сопротивлением

Подробнее

Линейные системы. . Сосредоточенные цепи. Пусть L размеры системы, c скорость света, T характерное время (T = 1/ν). Условие квазистационарности:

Линейные системы. . Сосредоточенные цепи. Пусть L размеры системы, c скорость света, T характерное время (T = 1/ν). Условие квазистационарности: С. П. Вятчанин, Радиофизика. Линейные системы. Лекция 1 1 Линейные системы. Сосредоточенные цепи. Пусть L размеры системы, c скорость света, T характерное время (T = 1/ν). Условие квазистационарности:

Подробнее

R I Сопротивлением участка цепи переменного тока называют величину равную: U I R I. I эфф. эфф m

R I Сопротивлением участка цепи переменного тока называют величину равную: U I R I. I эфф. эфф m Тема: ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕКИЙ ТОК Основные теоретические сведения Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину или направление. Квазистационарным называется переменный ток,

Подробнее

Экзамен. Уравнение непрерывности или уравнение неразрывности.

Экзамен. Уравнение непрерывности или уравнение неразрывности. Экзамен Уравнение непрерывности или уравнение неразрывности Это уравнение следует из закона сохранения заряда Рассмотрим силу тока, вытекающего через границу объема V : dq 0 = I = di = ( j, d) dt Здесь

Подробнее

Лабораторная работа 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ИНДУКТИВНОСТИ КАТУШКИ, ЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРА И ПРОВЕРКА ЗАКОНА ОМА ДЛЯ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

Лабораторная работа 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ИНДУКТИВНОСТИ КАТУШКИ, ЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРА И ПРОВЕРКА ЗАКОНА ОМА ДЛЯ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Лабораторная работа 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ИНДУКТИВНОСТИ КАТУШКИ, ЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРА И ПРОВЕРКА ЗАКОНА ОМА ДЛЯ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Цель работы. Изучение основных закономерностей электрических цепей переменного тока

Подробнее

Лекц ия 28 Электромагнитные колебания

Лекц ия 28 Электромагнитные колебания Лекц ия 8 Электромагнитные колебания Вопросы. Электромагнитный колебательный контур. Незатухающие колебания. Формула Томсона. Затухающие колебания. Вынужденные колебания в контуре. Резонанс. Добротность

Подробнее

Н Н. Т.о. схема эквивалентна более простой (полностью эквивалентна!!) :

Н Н. Т.о. схема эквивалентна более простой (полностью эквивалентна!!) : ) Делитель напряжения. ) ( { ) ( ) ( Т.о. схема эквивалентна более простой (полностью эквивалентна!!) : - частный случай теоремы Тевинена : любая сколь угодно сложная линейная электрическая цепь с двумя

Подробнее

Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно

Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно Все формулы и текст должны быть выучены наизусть! 1. Электромагнитное поле характеризуется четырьмя

Подробнее

Нелинейные элементы в электрических цепях

Нелинейные элементы в электрических цепях Можаев Виктор Васильевич Кандидат физико-математических наук, доцент кафедры общей физики Московского физико-техническиго института (МФТИ). Нелинейные элементы в электрических цепях В статье на конкретных

Подробнее

РАДИОФИЗИКА. Радиофизика, radiare (лат.) - излучать, испускать лучи. Радиофизика 3 курс. Биленко И.А :10 1

РАДИОФИЗИКА. Радиофизика, radiare (лат.) - излучать, испускать лучи. Радиофизика 3 курс. Биленко И.А :10 1 РАДИОФИЗИКА Радиофизика, radiare (лат.) - излучать, испускать лучи. Радиофизика 3 курс. Биленко И.А. 12.09.2016 14:10 1 Пояснение: 1. Прохождение сигналов через линейные цепи: используем разложение по

Подробнее

значения. Другое название действующих значений эффективные, а также среднеквадратичные.

значения. Другое название действующих значений эффективные, а также среднеквадратичные. Глава 3 Переменный ток Теоретические сведения Большая часть электрической энергии вырабатывается в виде ЭДС, изменяющейся во времени по закону гармонической (синусоидальной) функции Источниками гармонической

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ

ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ Свободные электрические колебания в колебательном контуре Рассмотрим колебательный контур, состоящий из последовательно соединенных емкости

Подробнее

заряды не вытекают. Следовательно, по закону сохранения заряда в объеме V1 + V2

заряды не вытекают. Следовательно, по закону сохранения заряда в объеме V1 + V2 Экзамен Уравнение непрерывности или уравнение неразрывности (продолжение) Факультативная вставка Как было отмечено выше, если рассматривать вместо вытекающего из объема V заряда заряд, который остается

Подробнее

1. Основные положения теории

1. Основные положения теории . Основные положения теории.... Предварительная подготовка... 6 3. Задание на проведение эксперимента... 6 4. Обработка результатов экспериментов... 5. Вопросы для самопроверки и подготовке к защите работы...

Подробнее

Лекция 4 ПЕРЕМЕННЫЙ ТОК

Лекция 4 ПЕРЕМЕННЫЙ ТОК Сегодня: среда, 18 сентября 213 г. Лекция 4 ПЕРЕМЕННЫЙ ТОК Содержание лекции: 1. Сопротивление в цепи переменного тока 2. Емкость в цепи переменного тока 3. Индуктивность в цепи переменного тока 4. Закон

Подробнее

1. Оценочные средства текущего контроля. Образцы вопросов теста по вариантам: Тест 1: Тест 2: Вариант 1:

1. Оценочные средства текущего контроля. Образцы вопросов теста по вариантам: Тест 1: Тест 2: Вариант 1: 1. Оценочные средства текущего контроля. Образцы вопросов теста по вариантам: Тест 1: 1й вариант Закон Ома для активного участка цепи Активное сопротивление Вольтамперная характеристика Линейные сопротивления

Подробнее

Вынужденные колебания в последовательном. колебательный контур. Лабораторная работа 8. Теоретическая часть. di u L = L, u R = Ri, dt

Вынужденные колебания в последовательном. колебательный контур. Лабораторная работа 8. Теоретическая часть. di u L = L, u R = Ri, dt Лабораторная работа 8 Вынужденные колебания в последовательном колебательном контуре Цель работы: исследование амплитудно-частотной и фазовочастотной зависимостей напряжения на конденсаторе в последовательном

Подробнее

Это выражение представляет собой дифференциальное уравнение, решение которого имеет вид:

Это выражение представляет собой дифференциальное уравнение, решение которого имеет вид: Лабораторная работа 2 ИНТЕГРИРУЮЩИЕ И ДИФФЕРЕНЦИРУЮЩИЕ ЦЕПИ Цель работы - Исследование электрических процессов при прохождении импульсов прямоугольной формы через дифференцирующие и интегрирующие цепи.

Подробнее

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 4: МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 4: МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 4: МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ Задание 1 Генератор синусоидального напряжения включен в цепь, содержащую последовательно включенные катушку индуктивности, конденсатор

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8. ИНДУКТИВНОСТЬ И ЕМКОСТЬ В ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА. Теоретические положения

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8. ИНДУКТИВНОСТЬ И ЕМКОСТЬ В ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА. Теоретические положения ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8. ИНДУКТИВНОСТЬ И ЕМКОСТЬ В ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Цель работы: определение зависимости индуктивного и емкостного сопротивлений от частоты, а также определение угла сдвига фаз тока

Подробнее

5. Электрические колебания

5. Электрические колебания 1 5 Электрические колебания 51 Колебательный контур Колебаниями в физике называют не только периодические движения тел но и всякий периодический или почти периодический процесс в котором значения той или

Подробнее

ВВЕДЕНИЕ. Основные понятия и определения электротехники.

ВВЕДЕНИЕ. Основные понятия и определения электротехники. 1 ВВЕДЕНИЕ Основные понятия и определения электротехники Рассчитать режим в заданной электрической цепи значит получить расчётным путем ток, напряжение, мощность в ее отдельных, интересуемых нас участках

Подробнее

Последовательный колебательный контур. Резонанс напряжений.

Последовательный колебательный контур. Резонанс напряжений. ГБОУ ЛИЦЕЙ 1580 при МГТУ им. Н.Э. БАУМАНА Лабораторный практикум по общей физике (колебания и волны) Алексее Н.И., Кравцов А.В. Последовательный колебательный контур. Резонанс напряжений. Москва 2017 -

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ФОРМУЛЫ A) Сила тока через батарейку B) Напряжение на резисторе с сопротивлением

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ФОРМУЛЫ A) Сила тока через батарейку B) Напряжение на резисторе с сопротивлением Электричество и магнетизм, часть 1 1. Два резистора с сопротивлениями и соединили последовательно и подключили к клеммам батарейки для карманного фонаря. Напряжение на клеммах батарейки равно U. Установите

Подробнее

МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ

МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ Вариант 1 1. На рисунке 1 представлен график зависимости от времени координаты х тела, совершающего гармонические колебания вдоль оси Ох. Чему равен период колебаний

Подробнее

U m. 2) π. 1) 1, Дж 2) 5, Дж 3) 1, Дж 4) Дж

U m. 2) π. 1) 1, Дж 2) 5, Дж 3) 1, Дж 4) Дж Колебательный контур состоит из катушки индуктивности и конденсатора. В нём наблюдаются гармонические электромагнитные колебания с периодом Т = 5 мс. В начальный момент времени заряд конденсатора максимален

Подробнее

Работа 11 ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ И ЯВЛЕНИЯ РЕЗОНАНСА В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ

Работа 11 ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ И ЯВЛЕНИЯ РЕЗОНАНСА В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ Работа 11 ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ И ЯВЛЕНИЯ РЕЗОНАНСА В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ В цепи, содержащей катушку индуктивности и конденсатор, могут возникать электрические колебания. В работе изучаются

Подробнее

ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЛИНЕЙНОЙ RC-ЦЕПИ ПЕРВОГО ПОРЯДКА

ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЛИНЕЙНОЙ RC-ЦЕПИ ПЕРВОГО ПОРЯДКА Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «КУБАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» Физико-технический факультет Кафедра оптоэлектроники

Подробнее

5. Линейные системы с "отрицательным трением"

5. Линейные системы с отрицательным трением 5. Линейные системы с "отрицательным трением" В рассмотренных в предыдущем разделе колебательных системах коэффициент затухания был положительной величиной, т.е. >. Действительно, для пружинного маятника

Подробнее

Внешнее воздействие на линейную систему. d 2 q dt 2 + 2δdq dt + ω2 0q = 0,

Внешнее воздействие на линейную систему. d 2 q dt 2 + 2δdq dt + ω2 0q = 0, С. П. Вятчанин, Радиофизика. Линейные системы. Лекция 2 1 Внешнее воздействие на линейную систему Последовательный контур. Свободные колебания C R L L di dt }{{} U L t + }{{} ri + U r I(τ) C dτ } {{ }

Подробнее

Глава 11 ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В RL, RC И RLC ЦЕПЯХ. СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ В КОНТУРАХ

Глава 11 ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В RL, RC И RLC ЦЕПЯХ. СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ В КОНТУРАХ Гл Переходные процессы в L, и L-цепях 347 Глава ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В L, И L ЦЕПЯХ СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ В КОНТУРАХ Теоретический материал Переходные процессы процессы, которые возникают в

Подробнее

R = U пр I где U пр прямое напряжение на диоде, В; I прямой ток диода, А. Прямой ток диода определим по формуле: I = I 0 (exp ( U пр φ T

R = U пр I где U пр прямое напряжение на диоде, В; I прямой ток диода, А. Прямой ток диода определим по формуле: I = I 0 (exp ( U пр φ T Задача 1 Задан обратный ток I 0, мка, полупроводникового диода при Т, K. Определить сопротивление диода постоянному току и его дифференциальное сопротивление при известном прямом напряжении U пр, мв (табл.

Подробнее

Лекция 2. Тема Пассивные элементы. 1.1 Общие свойства линейных цепей

Лекция 2. Тема Пассивные элементы. 1.1 Общие свойства линейных цепей Лекция Тема Пассивные элементы. Общие свойства линейных цепей Электрической цепью называется совокупность устройств и объектов, образующих путь для электрического тока, электромагнетические процессы в

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ВОЛЬТ - АМПЕРНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА С p -n ПЕРЕХОДОМ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ВОЛЬТ - АМПЕРНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА С p -n ПЕРЕХОДОМ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3.15 ВОЛЬТ - АМПЕРНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА С - ПЕРЕХОДОМ ЦЕЛЬ РАБОТЫ 1. Осмыслить основные физические процессы в р- -переходе. 2. Научиться снимать вольт-амперные характеристики диодов. 3.

Подробнее

18. Электродинамика (установление соответствия) εдемонстрационный вариант ЕГЭ 2019 г. задание 18. Электрическая

18. Электродинамика (установление соответствия) εдемонстрационный вариант ЕГЭ 2019 г. задание 18. Электрическая εдемонстрационный вариант ЕГЭ 2019 г. задание 18. Электрическая цепь на рисунке состоит из источника тока с ЭДС ε и внутренним сопротивлением r и внешней цепи из двух одинаковых резисторов сопротивлением

Подробнее

Лекция 3. ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ. РЕЗОНАНС. ее амплитуда, циклическая частота. Уравнение движения (второй закон Ньютона) приобретает вид

Лекция 3. ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ. РЕЗОНАНС. ее амплитуда, циклическая частота. Уравнение движения (второй закон Ньютона) приобретает вид Лекция 3 ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ РЕЗОНАНС Рассмотрим колебания, которые совершает закрепленное на пружине тело, если на него кроме упругой силы и силы сопротивления действует еще добавочная периодическая

Подробнее

Нурушева Марина Борисовна старший преподаватель кафедры физики 023 НИЯУ МИФИ

Нурушева Марина Борисовна старший преподаватель кафедры физики 023 НИЯУ МИФИ Нурушева Марина Борисовна старший преподаватель кафедры физики 03 НИЯУ МИФИ Колебательный контур Цепь, содержащая индуктивность (L) и ёмкость (С) называется колебательным контуром. Колебания в контуре

Подробнее

Свободные колебания в колебательном контуре

Свободные колебания в колебательном контуре Лабораторная работа 5 Свободные колебания в колебательном контуре Цель работы: изучение затухающих колебаний в колебательном контуре при различных значениях емкости, индуктивности, активного сопротивления.

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ

ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тихоокеанский государственный университет» ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ

Подробнее

Лекция 16. ОПЕРАТОРНЫЙ МЕТОД АНАЛИЗА ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ

Лекция 16. ОПЕРАТОРНЫЙ МЕТОД АНАЛИЗА ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ 64 Лекция 6 ОПЕРАТОРНЫЙ МЕТОД АНАЛИЗА ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ План Преобразование Лапласа Свойства преобразования Лапласа 3 Операторный метод анализа электрических цепей 4 Определение оригинала по известному

Подробнее

Свободные электромагнитные гармонические. Колебательный контур i Рис U C

Свободные электромагнитные гармонические. Колебательный контур i Рис U C Сафронов В.П. 01 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ - 1 - Глава 16 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ 16.1. СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ q U C Колебательный контур i Рис. 16.1 L Колебательный контур электрическая

Подробнее

Глава 9 Постоянный электрический ток 75

Глава 9 Постоянный электрический ток 75 Глава 9 Постоянный электрический ток 75 Электрический ток, сила и плотность тока Электродинамика это раздел электричества, в котором рассматриваются процессы и явления, обусловленные движением электрических

Подробнее

m cos(ω 0 t + φ), где Q m амплитуда заряда, ω 0

m cos(ω 0 t + φ), где Q m амплитуда заряда, ω 0 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ Закон, по которому в электрической цепи происходят колебания, и характеристики колебательного процесса зависят от параметров цепи и начальных условий колебаний (см пример

Подробнее

Защита тиристоров в системе управления бытовых приборов и машин

Защита тиристоров в системе управления бытовых приборов и машин Богомольный ВМ Матвеев АВ Феоктистов НА ИГУПИТ (Москва) Защита тиристоров в системе управления бытовых приборов и машин В статье сформулирована математическая модель RLC демпфирующей цепочки, используемой

Подробнее

Лекция 7. ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЦЕПЯХ ПЕРВОГО ПОРЯДКА

Лекция 7. ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЦЕПЯХ ПЕРВОГО ПОРЯДКА 68 Лекция 7 ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЦЕПЯХ ПЕРВОГО ПОРЯДКА План 1 Переходные процессы в RC-цепях первого порядка 2 Переходные процессы в R-цепях первого порядка 3 Примеры расчета переходных процессов в цепях

Подробнее

Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока

Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока Вопросы. Индуктивность и емкость в цепи переменного тока. Метод векторных диаграмм. Закон Ома для цепи переменного тока. Резонанс в последовательной и параллельной

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2 ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ПРОСТЫХ ЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЯХ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2 ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ПРОСТЫХ ЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЯХ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ПРОСТЫХ ЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЯХ Цель работы: исследование коэффициента передачи и сдвига фаз между силой тока и напряжением в цепях, состоящих из последовательно

Подробнее

3.4. Электромагнитные колебания

3.4. Электромагнитные колебания 3.4. Электромагнитные колебания Основные законы и формулы Собственные электромагнитные колебания возникают в электрической цепи, которая называется колебательным контуром. Закрытый колебательный контур

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Самоиндукция

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Самоиндукция И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Самоиндукция Пусть через катушку протекает электрический ток I, изменяющийся со временем. Переменное магнитное поле тока I порождает вихревое электрическое поле,

Подробнее

РАСЧЕТ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

РАСЧЕТ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ УХТИНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ РАСЧЕТ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Методические указания к практическим занятиям для студентов специальности 464 «Электропривод

Подробнее

Лекция 1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ЭЛЕМЕНТЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ

Лекция 1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ЭЛЕМЕНТЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ 4 Лекция 1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ЭЛЕМЕНТЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ План 1. Введение. 2. Электрические величины и единицы их измерения. 3. Двухполюсные элементы электрических цепей. 4. Управляемые (зависимые)

Подробнее

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА 2 РАСЧЕТ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ В ЛИНЕЙНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЯХ ВТОРОГО ПОРЯДКА

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА 2 РАСЧЕТ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ В ЛИНЕЙНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЯХ ВТОРОГО ПОРЯДКА СОДЕРЖАНИЕ Задание... Выбор варианта... Исходные данные задачи... 5 Классический метод расчета... 6 Операторный метод расчета... 9 4 Построение графика переходного процесса... Список литературы... 5 КОНТРОЛЬНАЯ

Подробнее

Домашнее задание по теме: «Электрические колебания» Вариант 1

Домашнее задание по теме: «Электрические колебания» Вариант 1 Домашнее задание по теме: «Электрические колебания» Вариант. В колебательном контуре индуктивность катушки L = 0, Гн. Величина тока изменяется по закону I(t) = 0,8sin(000t + 0,3), где t время в секундах,

Подробнее

15. Электрические колебания

15. Электрические колебания 5. Электрические колебания Вопросы. Дифференциальное уравнение, описывающее свободные колебания заряда конденсатора в колебательном контуре, имеет вид Aq + Bq = 0, где A и B известные положительные постоянные.

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 23 СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ. Цель работы. Методические указания

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 23 СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ. Цель работы. Методические указания ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ Цель работы Изучить затухающие колебания в контуре. Экспериментально и теоретически установить зависимости периода колебаний Т, логарифмического

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Переменный ток. 1. Темы кодификатора ЕГЭ: переменный ток, вынужденные электромагнитные колебания.

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Переменный ток. 1. Темы кодификатора ЕГЭ: переменный ток, вынужденные электромагнитные колебания. И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Переменный ток. 1 Темы кодификатора ЕГЭ: переменный ток, вынужденные электромагнитные колебания. Переменный ток это вынужденные электромагнитные колебания, вызываемые

Подробнее