N(E) = AE γ, (2) E γ exp ( a/e) de, (4) n(ϑ) = kaa 1 γ exp( y)y γ 2 dy = kaa 1 γ Γ(γ 1), (5) mcl(0)

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "N(E) = AE γ, (2) E γ exp ( a/e) de, (4) n(ϑ) = kaa 1 γ exp( y)y γ 2 dy = kaa 1 γ Γ(γ 1), (5) mcl(0)"

Транскрипт

1 Регистрация мюонов космического излучения и определение их энергетического спектра Составитель: к. ф.-м. н., А. И. Гончаров Рецензент: д. ф.-м. н. А. В. Пляшешников Цель работы: Оборудование: 1. Убедиться в существовании космического излучения. 2. Измерить количество мюонов, достигающих поверхности земли. 3. Определить энергетический спектр мюонов. Мюонный телескоп Содержание 1.Теоретическое введение Экспериментальная установка Порядок выполнения работы Контрольные вопросы

2 c О. В. Журенков κtφ Теоретическое введение Частицы, попадающие в атмосферу Земли непосредственно из космоса (в основном это протоны), называются первичным космическим излучением. Протон (p) относится к классу адронов частиц, испытывающих сильное (ядерное) взаимодействие. В верхней части атмосферы происходит столкновение протонов с ядрами атомов азота и кислорода, в результате чего образуются короткоживущие частицы π-мезоны (заряженные π +, π и нейтральные π 0 ). После нескольких столкновений большинство протонов теряет всю свою кинетическую энергию и останавливается, не достигнув уровня моря. Заряженные π-мезоны практически мгновенно распадаются с образованием мюонов (µ +, µ ). Мюон тоже является нестабильной частицей, но его среднее время жизни сравнительно велико (τ 0 = 2, c) ; часть мюонов распадается в атмосфере, а часть достигает поверхности земли. Уменьшение числа мюонов происходит также в результате того, что мюоны испытывают электромагнитное взаимодействие с атомными электронами и ядрами в атмосфере и в веществе верхних этажей здания, теряя при этом часть своей энергии ; но эти потери невелики и ими можно пренебречь. Без существенной ошибки можно считать, что основная часть мюонов рождается в достаточно тонком слое атмосферы («слой генерации мюонов») на высоте 15 км над уровнем моря. Протоны первичного космического излучения приходят на Землю практически изотропно (т.е. равномерно со всех сторон). Поэтому мюоны излучаются из слоя генерации внутрь атмосферы также почти изотропно. Обозначим n(ϑ, E)dE среднее число мюонов с энергией из интервала [E, E + de], попадающих за единицу времени в телескоп, расположенный под углом ϑ к вертикали. Очевидно, что n(ϑ, E) < n(0, E), так как на «добавочном» пути δ l часть мюонов распадется. Обозначим N(E) энергетический спектр рождающихся мюонов в слое генерации. Если бы мюоны не распадались в атмосфере, то в телескоп при любом угле ϑ наклона попадало бы в среднем одно и то же число мюонов kn(e), где множитель k зависит только от конструкции телескопа. Вероятность того, что мюон пройдет путь l(ϑ) и не распадется, равна exp [ l(ϑ)/λ], где λ средний путь, проходимый мюоном до распада. Поэтому среднее число мюонов, попадающих в телескоп при угле ϑ, равно n(ϑ, E) = kn(e) exp [ l(ϑ)/λ]. (1)

3 c О. В. Журенков κtφ Известно, что энергетический спектр мюонов в слое генерации имеет степенной характер : N(E) = AE γ, (2) где A константа. Основная задача данной работы определение показателя спектра γ. Найдем средний пробег мюона до распада : λ = vτ, где v скорость мюона, τ среднее время жизни мюона в «лабораторной» системе отсчёта, т.е. в системе отсчёта, связанной с телескопом. Выразим τ через собственное время жизни мюона : τ = τ 0 / 1 (v/c) 2. Так как энергия частицы, имеющей скорость v, равна E = mc 2 / 1 (v/c) 2, то лоренц-фактор 1/ 1 (v/c) 2 можно вычислить по формуле E/mc 2. Тогда λ = vτ 0 E/mc 2 τ 0 E/mc, так как скорость мюона v c. Тогда (1) запишется в виде n(ϑ, E) = kae γ exp [ l(ϑ)mc/(τ 0 E)]. (3) Эффективность регистрации мюонов счётчиками Гейгера, из которых набраны пластины телескопа, одинакова для всех энергий, поэтому полное число срабатываний телескопа за единицу времени равно n(ϑ) = где a = l(ϑ)mc/τ 0. Сделав замену a/e = y, получим где Γ(x) гамма-функция. Итак, 0 n(ϑ, E) de = ka 0 E γ exp ( a/e) de, (4) n(ϑ) = kaa 1 γ exp( y)y γ 2 dy = kaa 1 γ Γ(γ 1), (5) 0 ( ) γ 1 τ0 n(ϑ) = kaγ(γ 1) (cosϑ) γ 1, (6) mcl(0)

4 c О. В. Журенков κtφ Установка состоит из двух групп счётчиков по 10 штук в каждой (параллельно). Группы счётчиков (в дальнейшем «пластины») расположены друг относительно друга по принципу телескопа и соединены со схемой совпадений : срабатывание происходит только тогда, когда мюон пересекает обе пластины, почти одновременно вызывая разряд в двух счётчиках из разных пластин. Пластины светоизолированы, так как счётчики МС-9, использованные в установке, срабатывают под действием фотонов дневного света. где учтено, что l(ϑ) = l(0)/ cos ϑ. Из (6) следует, что n(ϑ) = n(0)(cosϑ) γ 1 ; (7) измерив число мюонов n(ϑ) при разных ϑ, можно найти γ и тем самым определить энергетический спектр (2) рождающихся мюонов. Некоторое число срабатываний телескопа не связано с прохождением мюонов, а обусловлено радиационным фоном. Фоновое число срабатываний можно оценить в предположении, что при ϑ = 90 все срабатывания обусловлены только фоном и что фон одинаков при разных ϑ. Поэтому формула (7) должна быть уточнена следующим образом : ñ(ϑ) = n(0)(cos ϑ) γ 1, (8) где ñ(ϑ) = n(ϑ) n(90 ) число мюонов, n(ϑ) показание пересчётного прибора. Интенсивность мюонов вблизи поверхности земли определяется следующим образом. Если считать, что при пересечении мюоном двух пластин телескопа телескоп всегда срабатывает, число срабатываний детектора равно n(ϑ) = (S/d) 2 Φ(ϑ), (9) где Φ(ϑ) дифференциальная по углу плотность потока мюонов вблизи верхней пластины. Из (6) получаем 2. Экспериментальная установка Φ(ϑ) = (d/s) 2 n(ϑ). (10)

5 c О. В. Журенков κtφ Порядок выполнения работы 1. Включить установку в следующем порядке : включить высоковольтный блок питания счётчиков, установить рабочее напряжение 1000 В ; включить блок питания схемы совпадений (напряжение 5 В) ; включить пересчётный прибор ; установка будет готова к работе через 0,5 часа после включения, после установления температурного режима в блоках питания ; выключение установки производится в обратном порядке. 2. Провести счет совпадений для углов ϑ от 0 до 90 через 15 со временем измерения 1000 секунд по одному разу для каждого угла. Результаты записывать в тетрадь. 3. Определить по данным измерений показатель степени энергетического спектра (см. формулу (6)). Для этого следует нанести на миллиметровую бумагу значения логарифма ñ(ϑ) в зависимости от cos ϑ при всех ϑ, кроме 90, провести прямую линию, проходящую наилучшим образом через построенные точки, и по наклону этой прямой найти показатель γ 1, а затем γ. 4. Контрольные вопросы 1. Объясните, как Вам удалось измерить энергетический спектр мюонов, не имея прибора для измерения энергии частиц. 2. Справедливо ли следующее рассуждение. Среднее время жизни мюона 2, c ; двигаясь практически со скоростью света, он проходит до распада в среднем путь 2, с км/с = 0,66 км. Поэтому вероятность того, что мюон достигнет уровня моря, ничтожно мала : P = exp ( 15/0,66) = 1,

6 c О. В. Журенков κtφ Пусть требуется измерить энергию E частиц, движущихся со скоростью v, близкой к скорости света c. Имеются два прибора : один для измерения энергии E, другой для измерения скорости частицы v, причем относительные ошибки измерений (классы точности приборов) одинаковы. Какое значение энергии окажется более точным : измеренное непосредственно или вычисленное по формуле E = mc 2 / 1 (v/c) 2?


ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ ЖИЗНИ МЮОНА

ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ ЖИЗНИ МЮОНА Министерство образования и науки Российской Федерации ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ЮЖНЫЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»

Подробнее

E γ + E e = E e; (4) m e v. m e c 2 1 v2 /c 2 ; p e = E e = E γ = m e c 2 1. c = m eβc 1 = m e c 2 = 1

E γ + E e = E e; (4) m e v. m e c 2 1 v2 /c 2 ; p e = E e = E γ = m e c 2 1. c = m eβc 1 = m e c 2 = 1 Изучение взаимодействия гамма-излучения с веществом Составители: к. ф.-м. н. В. В. Добротворский, асс. О. В. Журенков Рецензенты: к. ф.-м. н. В. А. Литвинов, д. ф.-м. н. А. В. Пляшешников Цель работы:

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. Изучение космических лучей

Министерство образования и науки Российской Федерации. Изучение космических лучей Изучение космических лучей Методическое указание к лабораторной работе для студентов дневного и заочного обучения Министерство образования и науки Российской Федерации Восточно-Сибирский государственный

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тихоокеанский государственный университет» ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ

Подробнее

СТАТИСТИКА ЯДЕРНЫХ ИЗМЕРЕНИЙ

СТАТИСТИКА ЯДЕРНЫХ ИЗМЕРЕНИЙ Министерство образования и науки Российской Федерации ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ЮЖНЫЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»

Подробнее

m 9, 1 10 кг. Частица протон имеет положительный заряд, равный

m 9, 1 10 кг. Частица протон имеет положительный заряд, равный Лабораторная работа 96 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ ПРОБЕГА БЕТА-ЧАСТИЦ В АЛЮМИНИИ И ИХ МАКСИМАЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ Цель работы: ознакомиться с одним из методов измерения энергии -частиц, возникающих при радиоактивном распаде,

Подробнее

Курс общей физики Механика

Курс общей физики Механика Курс общей физики Механика Л.Г.Деденко, А.И.Слепков Задачи по релятивистской механике Москва 011 Задачи 1. В 79 году произошло знаменитое извержение Везувия, а в 105 г. на небе наблюдали сверхновую звезду,

Подробнее

где v e - нейтрино, v e - антинейтрино.

где v e - нейтрино, v e - антинейтрино. 1 Лабораторная работа 1 Прохождение бета-излучения через вещество. Идентификация радионуклидов. Цель работы: выявление закономерностей ослабления потока бета-частиц, проходящих через вещество. Определение

Подробнее

Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза?

Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза? Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза? 2. Найти изменение энергии W, соответствующее изменению массы на m = 1 а.е.м. 3. За время t

Подробнее

электрона. Упругое рассеяние может быть разделено на следующие виды: однократное рассеяние ( х << 1/(σ N))

электрона. Упругое рассеяние может быть разделено на следующие виды: однократное рассеяние ( х << 1/(σ N)) Лабораторная работа 2. Обратное рассеяние β- излучения Цель работы: выявить закономерности отражения β-частиц, испускаемых радионуклидами. Теоретическая часть Основные закономерности процесса обратного

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

ИЗУЧЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ ИЗУЧЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Методические

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3.36

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3.36 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3.36 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ γ-лучей СВИНЦОМ Цель работы - изучить свойства γ-излучения и особенности его взаимодействия c веществом. В результате выполнения данной работы

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ ЯДРА И ЧАСТИЦ

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ ЯДРА И ЧАСТИЦ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «ЮЖНЫЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» Малышевский В.С. ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ ЯДРА И ЧАСТИЦ Учебно-методическое пособие к

Подробнее

Электрон-позитронная аннигиляция при низких энергиях. Ачасов М.Н.

Электрон-позитронная аннигиляция при низких энергиях. Ачасов М.Н. Электрон-позитронная аннигиляция при низких энергиях. Ачасов М.Н. Введение Стандартная модель физики частиц включает набор фундаментальных частиц и их взаимодействий. Электрон-позитронное взаимодействие

Подробнее

Галактические космические лучи. И методы их изучения

Галактические космические лучи. И методы их изучения Галактические космические лучи И методы их изучения Давайте вспомним: 1. Какова температура солнечной короны (в градусах по Кельвину)? 2. Сколько у Земли электронных радиационных поясов? 3. Как классифицируются

Подробнее

Мюоны и релятивистское «замедление времени»

Мюоны и релятивистское «замедление времени» Мюоны и релятивистское «замедление времени» И. Мисюченко СПб, 24.10.17 Тезисы: 1. Конструкция предложенного револьверного годоскопа эффективна для определения углового распределения мюонов. 2. Угловое

Подробнее

( ) ( ) ( ) ( β ) ( )

( ) ( ) ( ) ( β ) ( ) 39 m0v p= mv =, (46) 1 ( v / c) где m релятивистская масса, m 0 масса покоя. Релятивистское уравнение динамики частицы: где р релятивистский импульс частицы. dp dt = F. (47) Полная и кинетическая энергии

Подробнее

γ =, c скорость света.

γ =, c скорость света. 6. Антипротон Первой обнаруженной античастицей был позитрон. Открытие позитрона, частицы по своим характеристикам идентичной электрону, но с противоположным (положительным) электрическим зарядом, было

Подробнее

ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ

ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ Рассмотрим точечный изотропный моноэнергетический источник в вакууме. Получим выражения для расчетов поля излучения фотонов на некотором

Подробнее

КОСМИЧЕСКАЯ ЭЛЕКТРОМЕХАНИКА. КОСМИЧЕСКИЕ АППАРАТЫ

КОСМИЧЕСКАЯ ЭЛЕКТРОМЕХАНИКА. КОСМИЧЕСКИЕ АППАРАТЫ И.П. Безродных, В.Т. Семенов Ливни релятивистских частиц КОСМИЧЕСКАЯ ЭЛЕКТРОМЕХАНИКА. КОСМИЧЕСКИЕ АППАРАТЫ УДК 57.59 ЛИВНИ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЧАСТИЦ ВНУТРИ КОСМИЧЕСКИХ АППАРАТОВ ТИПА «МЕТЕОР» Введение Вторичное

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ИЗУЧЕНИЕ ТРЕКОВ ПОЛОЖИТЕЛЬНЫХ МЮОНОВ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ИЗУЧЕНИЕ ТРЕКОВ ПОЛОЖИТЕЛЬНЫХ МЮОНОВ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.15. ИЗУЧЕНИЕ ТРЕКОВ ПОЛОЖИТЕЛЬНЫХ МЮОНОВ Ц е л ь р а б о т ы : изучение треков элементарных частиц в ядерной фотоэмульсии; измерение пробега и оценка энергии мюона, образующегося

Подробнее

9.6 Следствия преобразований Лоренца 1) Длина тел в разных системах. Лоренцево сокращение Пусть в системе отсчета K'

9.6 Следствия преобразований Лоренца 1) Длина тел в разных системах. Лоренцево сокращение Пусть в системе отсчета K' 9.6 Следствия преобразований Лоренца 1) Длина тел в разных системах. Лоренцево сокращение Пусть в системе отсчета K' покоится стержень, параллельный оси у и имеющий длину Δу' = у ' у 1 ', где у ' и у 1

Подробнее

= (3) 2 1. КРАТКАЯ ТЕОРИЯ.

= (3) 2 1. КРАТКАЯ ТЕОРИЯ. ИЗУЧЕНИЕ СТАТИСТИЧЕСКИХ ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Лабораторная работа 8 Цель работы: 1. Подтверждение случайного, статистического характера процессов радиоактивного распада ядер.. Ознакомление

Подробнее

Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ОТЧЁТ по лабораторной работе 115

Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ОТЧЁТ по лабораторной работе 115 Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра физики ОТЧЁТ по лабораторной работе 5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ОСЛАБЛЕНИЯ ГАММА-ЛУЧЕЙ В ВЕЩЕСТВЕ Выполнил

Подробнее

М инистер ство образования Респ уб лики Белар усь. «П ол оцкий гос ударств енный универ ситет» М Е Т О Д И Ч Е С К И Е У К А З А Н И Я

М инистер ство образования Респ уб лики Белар усь. «П ол оцкий гос ударств енный универ ситет» М Е Т О Д И Ч Е С К И Е У К А З А Н И Я М инистер ство образования Респ уб лики Белар усь У ч р е ж д е н и е о б р а з о в а н и я «П ол оцкий гос ударств енный универ ситет» М Е Т О Д И Ч Е С К И Е У К А З А Н И Я к выполн ению лабор атор

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина Кафедра физики

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина Кафедра физики Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина Кафедра физики ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Методические

Подробнее

ТЕМА 2.4 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ

ТЕМА 2.4 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ ТЕМА 2.4 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ Геометрия широких пучков При прохождении реального гамма-излучения через вещество создается широкий пучок излучения,

Подробнее

Работа 5.20 Изучение работы счетчика Гейгера Мюллера

Работа 5.20 Изучение работы счетчика Гейгера Мюллера Работа 5.20 Изучение работы счетчика Гейгера Мюллера Оборудование: счетчик Гейгера Мюллера, электростатический вольтметр, декатронный счетчик, электрическая схема управления, источник радиоактивного излучения.

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

ИССЛЕДОВАНИЕ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тихоокеанский государственный университет» ИССЛЕДОВАНИЕ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов Квантовая физика, ядерная физика 1. Металлическую пластину освещали монохроматическим светом с длиной волны нм. Что произойдет с частотой падающего света, импульсом фотонов и кинетической энергией вылетающих

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПУАССОНА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПУАССОНА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПУАССОНА ВВЕДЕНИЕ При измерении физических величин имеет место тот факт, что результаты измерений обычно распределены по некоторому закону. Это происходит вследствие

Подробнее

Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ОТЧЁТ по лабораторной работе 114

Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ОТЧЁТ по лабораторной работе 114 Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра физики ОТЧЁТ по лабораторной работе 4 СНЯТИЕ СЧЁТНОЙ ХАРАКТЕРИСТИКИ СЧЁТЧИКА ГЕЙГЕРА Выполнил студент группы

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

ЛЕКЦИЯ 2 ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ЛЕКЦИЯ ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ.1. Ионизирующее излучение (ИИ). ИИ поток частиц заряженных или нейтральных и квантов электромагнитного излучения, прохождение которых через вещество приводит к ионизации или

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов A Б В

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов A Б В Квантовая физика, ядерная физика 1. Металлическую пластину освещали монохроматическим светом с длиной волны нм. Что произойдет с частотой падающего света, импульсом фотонов и кинетической энергией вылетающих

Подробнее

КОСМИЧЕСКИЕ ЛУЧИ. Образовательный ресурсный центр по направлению физика. Л.И. Виноградов. Учебно-методическое пособие (описание лабораторной работы)

КОСМИЧЕСКИЕ ЛУЧИ. Образовательный ресурсный центр по направлению физика. Л.И. Виноградов. Учебно-методическое пособие (описание лабораторной работы) Образовательный ресурсный центр по направлению физика Л.И. Виноградов КОСМИЧЕСКИЕ ЛУЧИ Учебно-методическое пособие (описание лабораторной работы) 6 ПРОБНАЯ ВЕРСИЯ Санкт-Петербург 2018 Учебно-методическое

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Ядерные реакции

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Ядерные реакции И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Ядерные реакции Энергетический выход ядерной реакции это разность Q кинетической энергии продуктов реакции и кинетической энергии исходных частиц. Если Q > 0,

Подробнее

Изучение возможности регистрации широких атмосферных ливней на установке РУСАЛКА.

Изучение возможности регистрации широких атмосферных ливней на установке РУСАЛКА. Изучение возможности регистрации широких атмосферных ливней на установке РУСАЛКА. Гуськов А., ОИЯИ (Дубна) avg@nusun.jinr.ru 2..20 Методы математического моделирования применяются в физике для предсказания

Подробнее

СЕМИНАР Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра.

СЕМИНАР Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра. СЕМИНАР 1 1. Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра. Решение: Используем закон радиоактивного распада N(t) = N(0)e λt. По определению среднего τ = te λt dt 0 e λt dt 0 = 1

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ 1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Целью работы является изучение нергетических характеристик альфа( )-частиц и механизмов их взаимодействия

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ПОГЛОЩЕНИЯ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В СВИНЦЕ. Методические указания для проведения лабораторных работ

ИЗУЧЕНИЕ ПОГЛОЩЕНИЯ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В СВИНЦЕ. Методические указания для проведения лабораторных работ ИЗУЧЕНИЕ ПОГЛОЩЕНИЯ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В СВИНЦЕ Методические указания для проведения лабораторных работ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА ОМА Методические указания к выполнению виртуальной лабораторной

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ

ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ На прошлой лекции мы выяснили, что, согласно (3.4) P = ( ε c, P ). Почему этот вектор 4-импульс? Напомним, что контравариантным вектором dx u называются

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 13 ИЗЛУЧЕНИЕ. ЧАСТЬ 1

ЛЕКЦИЯ 13 ИЗЛУЧЕНИЕ. ЧАСТЬ 1 ЛЕКЦИЯ 13 ИЗЛУЧЕНИЕ. ЧАСТЬ 1 1. Излучение точечного источника, нескольких зарядов и непрерывного распределения зарядов. Запаздывающие потенициалы Рассмотрим электромагнитное поле в случае, когда плотность

Подробнее

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4

Подробнее

Московский государственный технический университет им. Н.Э.Баумана. Космические лучи

Московский государственный технический университет им. Н.Э.Баумана. Космические лучи Московский государственный технический университет им. Н.Э.Баумана 1 Н.К. Веретимус, И.Н. Фетисов Космические лучи Методические указания к лабораторной работе Я-62 по курсу общей физики Москва Издательство

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

Электромагнитное поле

Электромагнитное поле Электромагнитное поле Контрольная работа «Электромагнитное поле» Демоверсия 1. Квадратная рамка расположена в однородном магнитном поле, как показано на рисунке. Направление тока в рамке указано стрелками.

Подробнее

СЕМИНАР 2. Электрон. Это релятивистский случай. Используем релятивистскую формулу:

СЕМИНАР 2. Электрон. Это релятивистский случай. Используем релятивистскую формулу: СЕМИНАР. Вычислить дебройлевскую длину волны α-частицы и электрона с кинетическими энергиями 5 МэВ. Решение: α-частица. Это нерелятивистский случай, так как m α c = 377, 38 МэВ 4000 МэВ. Поэтому используем

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Методические указания

Подробнее

Тест. Радиоактивные вещества. Что такое радиоактивность? Что обычно используют для обнаружения ионизации?

Тест. Радиоактивные вещества. Что такое радиоактивность? Что обычно используют для обнаружения ионизации? Тест Радиоактивные вещества Что обычно используют для обнаружения ионизации? A счётчик Гейгера B термометр C микрофон D сейсмометр Что не является одним из трех основных типов ядерного излучения? A альфа

Подробнее

КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь)

КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь) КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь) Квантовая химия это раздел теоретической химии, рассматривающий строение и свойства химических соединений, реакционную способность, кинетику и механизмы

Подробнее

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс и энергия движущейся частицы связаны с ее скоростью V иными соотношениями, чем в классической физике: mv,, () V

Подробнее

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда I II III Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда Цель работы Теоретическая часть 1 Введение 2 Рассеяние α -частиц 3 Дифференциальное сечение рассеяния 4 Формула Резерфорда Экспериментальная часть 1 Методика

Подробнее

Длина волны, соответствующая «красной границе» фотоэффекта, λ кр Максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов

Длина волны, соответствующая «красной границе» фотоэффекта, λ кр Максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов КВАНТОВАЯ ФИЗИКА, АТОМ И ЯДРО задания типа В Страница 1 из 5 1. Монохроматический свет с длиной волны λ падает на поверхность фотокатода, вызывая фотоэффект. Как изменится энергия падающего фотона, работа

Подробнее

Статистические закономерности, возникающие при измерениях Отчёт по лабораторной работе 1.1

Статистические закономерности, возникающие при измерениях Отчёт по лабораторной работе 1.1 Статистические закономерности, возникающие при измерениях Отчёт по лабораторной работе 1.1 Москалев Александр Сергеевич Физический факультет. Группа 81.2. (8.1) Золкин Александр Степанович Доцент КОФ НГУ,

Подробнее

Раздел 13 «Специальная теория относительности» Основы специальной теории относительности Связь энергии и массы тела

Раздел 13 «Специальная теория относительности» Основы специальной теории относительности Связь энергии и массы тела Раздел 13 «Специальная теория относительности» 13.1. Основы специальной теории относительности 13.. Связь энергии и массы тела 13.1. Специальная теория относительности Изучая теорию относительности, надо

Подробнее

. dt x (угловые скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ( x)

. dt x (угловые скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от 1 до в опыте

Подробнее

c В физике элементарных частиц импульс и массу удобно выражать в энергетических единицах. Импульс, выраженный в этих единицах, следует

c В физике элементарных частиц импульс и массу удобно выражать в энергетических единицах. Импульс, выраженный в этих единицах, следует 4-5 уч год 6, кл Физика Физическая оптика Элементы квантовой физики ЭЛЕМЕНТЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ ДИНАМИКИ 5 Введение К началу XX века накопилось большое количество экспериментальных данных о величине скорости

Подробнее

Измерение коэффициента поглощения гамма-излучения

Измерение коэффициента поглощения гамма-излучения Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет УПИ Измерение коэффициента поглощения гамма-излучения Методические указания к лабораторной работе 41 по физике

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики Ю. В. Тихомиров ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики С ЭЛЕМЕНТАМИ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ КВАНТОВАЯ ОПТИКА. АТОМНАЯ ФИЗИКА. ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ для студентов всех специальностей

Подробнее

Вариант 1 ID ФИО. Накопленная оценка: Семинар: Тест1: ИТОГ(0.4 Семинар+0.6 Тест1):

Вариант 1 ID ФИО. Накопленная оценка: Семинар: Тест1: ИТОГ(0.4 Семинар+0.6 Тест1): Вариант 1 ID ФИО Накопленная оценка: Семинар: Тест1: ИТОГ(0.4 Семинар+0.6 Тест1): Тест2: Часть A Часть B Часть C Σ, 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 1 2 3 4 5 1 2 3 баллы Σ, 10-бальн. Окончательная оценка (0.6 Накопл+0.4

Подробнее

Занятие 28 Ядерная физика. СТО

Занятие 28 Ядерная физика. СТО Задача 1 Гамма-излучение это 1) Поток ядер гелия; 2) Поток протонов; 3) Поток электронов; 4) Электромагнитные волны. Занятие 28 Ядерная физика. СТО Задача 2 Неизвестная частица, являющаяся продуктом некоторой

Подробнее

Рис Распространенность химических элементов.

Рис Распространенность химических элементов. . Образование протона В настоящее время известно 118 химических элементов, которые образовывались на различных этапах эволюции Вселенной. На рис..1 показана распространенность химических элементов во Вселенной,

Подробнее

1 4-й семестр уч. год. 2. Исходя из закона излучения Планка, показать, что мощность излучения абсолютно черного тела в

1 4-й семестр уч. год. 2. Исходя из закона излучения Планка, показать, что мощность излучения абсолютно черного тела в Теоретические вопросы к экзамену 1 4-й семестр 006-007 уч. год 1. Исходя из закона излучения Планка, показать, что мощность излучения абсолютно черного тела в интервале очень длинных волн пропорциональна

Подробнее

7 4Be + e 7 3Li + ν e. M(Z, A) > M(Z + 1, A) + m e

7 4Be + e 7 3Li + ν e. M(Z, A) > M(Z + 1, A) + m e Изучение β-излучения радиоактивных веществ Составители: к. ф.-м. н. В. А. Литвинов, асс. О. В. Журенков Рецензенты: к. ф.-м. н. К. В. Воробьёв, д. ф.-м. н. А. В. Пляшешников Цель работы: Оборудование:

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ 1 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ Ц е л ь р а б о т ы : Экспериментальное определение периода полураспада 19 К 4 0 ; оценка β активности исследуемого источника и человеческого

Подробнее

Ход урока. Вариант/ (С целью исследования обмена веществ, постановки диагноза,

Ход урока. Вариант/ (С целью исследования обмена веществ, постановки диагноза, Урок 132. Зарождение физики элементарных частиц 395 Глава 14. Элементарные частицы Урок 132. Зарождение физики элементарных частиц Цель: рассказать об элементарных частицах. 1. Организационный момент Ход

Подробнее

Работа 5.13 Определение периода полураспада долгоживущего изотопа

Работа 5.13 Определение периода полураспада долгоживущего изотопа Работа 5.13 Определение периода полураспада долгоживущего изотопа Оборудование: эталонный препарат. счетная установка, соль калия (KCl), секундомер, Введение Ядра большого количества изотопов могут самопроизвольно

Подробнее

Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория

Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория Рассмотренное диффузионное приближение позволяет вычислить пространственное распределение потока нейтронов без учета их энергетической

Подробнее

Нейтронные ядерные реакции

Нейтронные ядерные реакции Нейтронные ядерные реакции Нейтронные ядерные реакции Ядерная реакция это процесс и результат взаимодействия ядер с различными ядерными частицами (альфа-, бета-частицами, протонами, нейтронами, гамма-квантами

Подробнее

Лабораторная работа 10 Определение коэффициента поглощения радиоактивного излучения

Лабораторная работа 10 Определение коэффициента поглощения радиоактивного излучения Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Лабораторная работа 10 Определение коэффициента поглощения радиоактивного излучения Ярославль 2006 Оглавление 1. Краткая теория...........................

Подробнее

Тестирование по дисциплине «ядерная физика»

Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Основные разделы: 1. Свойства атомных ядер; 2. Нуклон-нуклонные взаимодействия; 3. Радиоактивность, ядерные реакции; 4. Частицы и взаимодействия; 5. Дискретные

Подробнее

Контрольный тест по физике Строение атома и атомного ядра Использование энергии атомных ядер 9 класс. 1 вариант

Контрольный тест по физике Строение атома и атомного ядра Использование энергии атомных ядер 9 класс. 1 вариант Контрольный тест по физике Строение атома и атомного ядра Использование энергии атомных ядер 9 класс 1 вариант 1. Модель атома Резерфорда описывает атом как 1) однородное электрически нейтральное тело

Подробнее

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x)

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от θ 1 до θ в

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н.

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н. Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н. Ельцина ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Методические указания

Подробнее

Кафедра «Ядерные реакторы и энергетические установки» Хохлов В.Н. Лабораторная работа 2

Кафедра «Ядерные реакторы и энергетические установки» Хохлов В.Н. Лабораторная работа 2 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Подробнее

ОСНОВЫ МЕХАНИКИ. Краткий конспект лекций проф. В.Г. Сербо для учащихся 10 класса ФМШ. Сентябрь 2006 г.

ОСНОВЫ МЕХАНИКИ. Краткий конспект лекций проф. В.Г. Сербо для учащихся 10 класса ФМШ. Сентябрь 2006 г. ОСНОВЫ МЕХАНИКИ Краткий конспект лекций проф. В.Г. Сербо для учащихся 10 класса ФМШ Сентябрь 2006 г. Физика изучает наиболее общие (фундаментальные) законы природы и является, таким образом, главной наукой

Подробнее

ТЕМА 2.3 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО РАДИОНУКЛИДНОГО ИСТОЧНИКА ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ

ТЕМА 2.3 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО РАДИОНУКЛИДНОГО ИСТОЧНИКА ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ТЕМА.3 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОО РАДИОНУКЛИДНОО ИСТОЧНИКА АММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Квантовый выход радионуклидного источника. Мощность источника. Очень малое число радионуклидов обладает моноэнергетическим

Подробнее

Лабораторная работа 4. Определение толщин фольг по потерям энергии альфа-частиц

Лабораторная работа 4. Определение толщин фольг по потерям энергии альфа-частиц Введение. Лабораторная работа 4 Определение толщин фольг по потерям энергии альфа-частиц Взаимодействие альфа-частиц с веществом При прохождении через вещество тяжелая заряженная частица теряет кинетическую

Подробнее

Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ. Лекция 4

Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ. Лекция 4 Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ Лекция 4 электроном Фотоны электромагнитного излучения обладают свойствами как волны, так и частицы. как частицы Фотоны

Подробнее

Исследование распределения потока космических частиц

Исследование распределения потока космических частиц Исследование распределения потока космических частиц 1 Теоретические основы (Заиграев Никита) 1.1 Состав космического излучения Следуя [1], приведём основные сведения о космическом излучении, делая упор

Подробнее

УДК ТЕЗИСЫ ДОКЛАДА

УДК ТЕЗИСЫ ДОКЛАДА УДК 537.591 ЗАЩИТА КОСМИЧЕСКИХ АППАРАТОВ ОТ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ И.П. Безродных, Е.И. Морозова, А.А. Петрукович (ИКИ РАН), С.Г. Казанцев (АО «НИИЭМ»), М.Н. Будяк, В.Т. Семёнов (АО «Корпорация «ВНИИЭМ»)

Подробнее

Метеорологические эффекты.

Метеорологические эффекты. Метеорологические эффекты Методы Для учета температурного эффекта разработан интегральный метод, который позволяет учесть температурные вариации с необходимой точностью, однако такой подход требует привлечения

Подробнее

Лабораторная работа 6.4 ЭФФЕКТ КОМПТОНА Цель работы Краткая теория

Лабораторная работа 6.4 ЭФФЕКТ КОМПТОНА Цель работы Краткая теория Лабораторная работа 6.4 ЭФФЕКТ КОМПТОНА 6.4.1. Цель работы Целью работы является экспериментальное подтверждение закономерностей эффекта Комптона и определение комптоновской длины волны электрона. 6.4..

Подробнее

3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА

3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Лабораторная работа 3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Цель работы: изучение закономерностей радиоактивного распада путем компьютерного моделирования; определение постоянной распада и периода полураспада

Подробнее

Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии.

Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии. Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии. Раздел 1. Глубина выхода электронов и исследуемый объем вещества Тема 1. Сведения из теории столкновений частиц 1 Общие сведения из теории

Подробнее

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра На основе опытов Резерфорда была предложена планетарная модель атома: r атома = 10-10 м, r ядра = 10-15 м. В 1932 г. Иваненко и Гейзенберг обосновали протон-нейтронную

Подробнее

Закон Максвелла распределения скоростей 1.Закон распределения скоростей Максвелла. 2.Средняя, средняя квадратичная и наиболее вероятная скорости

Закон Максвелла распределения скоростей 1.Закон распределения скоростей Максвелла. 2.Средняя, средняя квадратичная и наиболее вероятная скорости Закон Максвелла распределения скоростей 1.Закон распределения скоростей Максвелла..Средняя, средняя квадратичная и наиболее вероятная скорости молекул газа. 3.Средняя длина свободного пробега 4.Опытное

Подробнее

Цель работы: Задача: Техника безопасности: Приборы и принадлежности: ВВЕДЕНИЕ

Цель работы: Задача: Техника безопасности: Приборы и принадлежности: ВВЕДЕНИЕ 3 Цель работы: ознакомиться с явлением радиоактивного распада и принципом работы счетчика Гейгера-Мюллера. Задача: определить концентрацию изотопа калия в неизвестном препарате. Техника безопасности: в

Подробнее

Лекция 1 Ток проводимости. Закон Ома для однородного участка цепи. Параллельное и последовательное соединение проводников

Лекция 1 Ток проводимости. Закон Ома для однородного участка цепи. Параллельное и последовательное соединение проводников Лекция 1 Ток проводимости. Закон Ома для однородного участка цепи. Параллельное и последовательное соединение проводников Ток проводимости. Плотность тока. Сила тока Определение. Током проводимости называется

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ

Подробнее

13.Атомная и ядерная физика. Квантовая физика.

13.Атомная и ядерная физика. Квантовая физика. 13.Атомная и ядерная физика. Квантовая физика. 2005 1.Определите длину волны зеленого света, энергия кванта которого равна 3,84*10 19 Дж(h=6,62*10 Дж*с). А) 0,19*10 7 м. В) 1,7*10 7 м. С) 5,2*10 7 м. D)

Подробнее

К - МЕЗОНОВ И Λ - ГИПЕРОНОВ.

К - МЕЗОНОВ И Λ - ГИПЕРОНОВ. МИНИСТЕРСТВО ТРАНСПОРТА РФ ГОСУДАРСТВЕННАЯ СЛУЖБА ГРАЖДАНСКОЙ АВИАЦИИ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ГРАЖДАНСКОЙ АВИАЦИИ Кафедра физики Камзолов С.К., Козлов В.Д., Новиков С.М. ПОСОБИЕ

Подробнее

Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга.

Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга. Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) 1. Доказать тождество : a, b c, d a, c b, d a, d b, c. Пусть A - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга. 3. Показать,

Подробнее

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 6: КВАНТОВАЯ ФИЗИКА, ФИЗИКА АТОМА

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 6: КВАНТОВАЯ ФИЗИКА, ФИЗИКА АТОМА ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 6: КВАНТОВАЯ ФИЗИКА, ФИЗИКА АТОМА Задание Если протон и - частица двигаются с одинаковыми скоростями, то отношения их длин волн де Бройля / равно.. 3. 4 4. / p Задание Волновая функция

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 1 ЛЕКЦИЯ 21 Релятивистский импульс. 4-вектор энергии-импульса. Закон сохранения энергии-импульса. Зависимость массы от скорости. Связь энергии с массой. Формула Эйнштейна E = m. Релятивистский импульс.

Подробнее

Прохождение γ излучения через вещество

Прохождение γ излучения через вещество Прохождение γ излучения через вещество Каждый фотон выбывает из падающего пучка в результате единичного акта ΔI= -τ I Δx = - N σ I Δx I число γ-квантов, падающих на слой Δх ΔI число фотонов, выбывших из

Подробнее

Релятивистская динамика

Релятивистская динамика Релятивистская динамика Специальная теория относительности установила фундаментальные свойства пространствавремени Преобразования Лоренца позволяют определять пространственные и временные координаты любого

Подробнее