6. УГЛЕРОД. Общие замечания. Природный углерод содержит два стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях:
|
|
- Тамара Лундышева
- 4 лет назад
- Просмотров:
Транскрипт
1 6. УГЛЕРОД Общие замечания. Природный углерод содержит два стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 12 С 98.89%; 13 С 1.11%. Существует также весьма долгоживущий (Т 1/2 =5730 у) изотоп 14С, сечения нейтронных реакций на котором также должны быть представлены в библиотеке. Для отдельных изотопов углерода полных файлов оцененных данных нет. Только в библиотеке EAF-99 представлены данные о нейтронных сечениях, базирующиеся на оценках, сделанные в1992г Копецким и Ниропом для EAF-3, частично пересмотренные в 1994 г. Грудзевичем, Зеленецким и Пащенко для библиотеки ADL-3 и еще дополненные и частично пересмотренные в 1998 г. Саблетом, Копецким и Форрестом. В современных версиях остальных библиотек углерод представлен файлом для естественной смеси. При этом при энергиях ниже 20 МэВ используются две независимых оценки: оценка K.SHIBATA (JAERI, 1993г.), в которой сечения при энергиях ниже 4.8 МэВ заменены на оценку, принятую в ENDF/B-VI, используемая в библиотеке ; оценка C.Y. Fu, E.J.Axton and F.J.Perey (ORNL, 1990г), используемая в библиотеках ENDF/B-VI, ENDF/B-VII, ФОНД-2.2 и JEF3.1 Ниже приводится сравнение двух этих оценок между собой и с экспериментальными данными. В библиотеку РОСФОНД намечено включить полный файл данных для природного углерода (раздел А) и файл с данными о нейтронных сечениях для 14 С (раздел Б). 6.1 Углерод-13 Содержание в природной смеси 1.11%. Полного набора нейтронных данных нет ни в одной библиотеке. В EAF-2003 содержится оценка нейтронных сечений всех реакций, возможных при энергиях до 20МэВ. Согласно этой оценке тепловое сечение захвата и резонансный интеграл составляют 1.27 миллибарна и 0.6 миллибарна. Изотоп имеет 3 резонанса, лежащих ниже 1-го резонанса основного изотопа (2078 кэв) при кэв, кэв и 1755кэВ. Они учтены в файле данных для природного углерода. Заключение. Принять в РОСФОНД файл данных из EAF Автор рекомендации Николаев М.Н. 1
2 6.2 Углерод Общие характеристики C-14 Файл оценки нейтронных реакций для С-14 был взят из EAF-2003, поскольку при ее формировании рассматривались предыдущие оценки EAF99 и ADL3. Она была сделана в 2003 году J-Ch. Sublet, J. Kopecky and R. A. Forrest. В библиотеке содержатся файл нейтронных данных MF=3 для реакций MF=16,17,22,102,104,105,107 и для них же файл распадных данных MF=8, которые не вносятся в окончательный вариант файла C Z= A= Aw= Содержание в естественной смеси: 1.5. Перечень нейтронных реакций МТ Реакция Энергия реакции,q,мэв E порог., эв 16 (n,2n) (n,3n) (n,na) (n,γ) 104 (n,d) (n,t) (n, α) Радиоактивность: радиоактивен T1/2=5.73e+3 лет β - -распад, E=49.5 KeV 2. Резонансная область: (MF=2) 2.1. Спин и четность J π = 0 + ; 2.2. Радиус рассеяния: R= Резонансные параметры не приводятся (сечения во всей области энергий заданы поточечно) 2.4. Область неразрешенных резонансов отсутствует 2
3 3. Сечения нейтронных реакций На рисунке 1 представлены все нейтронные реакции, кроме радиационного захвата. Это сечение показано на отдельных рисунках(2,3), поскольку оно значительно меньше всех остальных. 1.0E+00 C-14 EAF E E-02 (n,2n) (n,3n) (n,na) (n,d) (n,t) (n,a) 1.0E E E E+07 Energy,eV Рисунок 1. Нейтронные сечения на C E E-04 (n,g) 1.0E E-06 C-14 EAF E E E E E+07 Energy,eV Рисунок 2. Сечение радиационного захвата на C-14 до 10 МэВ. 3
4 1.0E-04 C-14 EAF2003 (n,g) 1.0E E E E+07 Energy,eV Рисунок3. Сечение радиационного захвата на C-14 от 10 до 20 МэВ. 4.1.Вывод: 4. Заключение В РОСФОНД рекомендуется принять оценку нейтронных данных библиотеки EAF С-14 из 4.2. Автор обоснования оцененных данных: Забродская С.В. 4
5 6.3. Природный углерод 1. Общие характеристики 1.7. Z= A= ( 12 С); A= ( 13 С). Среднее значение Aw= (для 12 С); Aw= для естественной смеси изотопов. В оценке Фу и др. принято Aw= , что практически совпадает со значением для природной смеси изотопов; в оценке Шибата - Aw= , что практически совпадает со значением для 12 С. Последнее представляется более рациональным, т.к. ведет к правильным значениям порогов основных реакций, сечения которых определяются основным изотопом Содержание в естественной смеси: Перечень нейтронных реакций на основном изотопе. Таблица 1. Характеристики нейтронных реакций МТ Реакция T1/2 Продукт, Энергия реакции,q,мэв E порог, эв Wapstra ENDF/B-VII JENDL-3.3 Wapstra ENDF/B-VII JENDL (n,n 3α) He (n,np) B (n,γ) C (n,p) B 12 (20.2ms) (n,d) B (n, α) Be Энергии всех реакций, принятые в ENDF/B-VII, достаточно (для практических целей) хорошо согласуются с последними оценками Радиоактивность: не радиоактивен 2. Резонансная область: (MF=2) 2.1. Спин и четность J π = 0+ (приводятся данные для основного изотопа) Радиус рассеяния: R= (ENDF/B7); R=0.63 ферми() 2.3. Резонансные параметры не приводятся (сечения во всей области энергий заданы поточечно) 2.4. Область неразрешенных резонансов отсутствует 1 G.Audi, A.H.Wapstra and C.Thibault. "The Ame2003 atomic mass evaluation (II)". Nuclear Physics A729 p. 337, Dec,
6 3.Сечения нейтронных реакций (MF=3) 3.1.Полное сечение(mt=1) Полное сечение в библиотеках ENDF/B-6 и приводится поточечно в двух интервалах до 4.81 МэВ и выше этой энергии, являющейся порогом неупругого рассеяния. В первом из этих интервалов оценки полного сечения, основанные на совокупности экспериментальных данных и их R-матричного описания, совпадают (рис.1). Выше 4.81 MeV обе оценки основывались на экспериментальных данных: в ENDF/B-6 в основном на эксперименте Perey(1972), в на эксперименте Cierjacks(1980). Последний эксперимент характеризуется меньшим разбросом экспериментальных данных (см. рис.2), но систематических расхождений между данными этих экспериментов нет. В результате и оцененные данные оказываются весьма близкими: расхождения измеряются десятыми процента и лишь к 20 МэВ возрастают до 1.5% (рис.3). Исключением является окрестность резонанса при МэВ, который в оценке JENFL-3.3 описывается более детально (рис.4). Учитывая, что этот резонанс рекомендован для калибровки энергетической шкалы при измерениях нейтронных сечений, представление данных в JENDL-3.3 представляется более оправданным. 7.0E+00 Energy,Ev 6.0E E E+00 C-nat total JENDL-3.3 Perey(1972) Cierjacks(1980) 3.0E E E E E E E E+06 Cross section, barn Рисунок 1. Полное сечение C-nat до 5 МэВ. 6
7 3.0E+00 Energy,Ev 2.5E E E+00 C-nat total JENDL-3.3 Perey(1972) Cierjacks(1980) 1.0E E E E E E+07 Cross section, barn Рисунок 2. Полное сечение С-nat от 5 до 20 МэВ. 3.0E E+00 C-nat total JENDL-3.3 Energy,Ev 2.0E E E E E E E E+07 Cross section, barn Рисунок 3. Полное сечение С-nat от 5 до 20 МэВ. 7
8 2.2E+00 Energy,Ev 2.0E E E+00 C-nat total JENDL-3.3 Perey(1972) Cierjacks(1980) 1.4E E E E+06 Cross section, barn Рисунок 4. Полное сечение С-nat от 4.9 до 5 МэВ. Результаты измерений Абфальтерера, появившиеся после выполнения оценок, отлично с ними согласуются (рис.5). Наблюдается, правда, огромные расхождения с данными Моксона (1990), которые настолько расходятся со всеми предыдущими и последующими (см. рис.2с), что их невозможно принимать во внимание: они очевидно ошибочны. C-nat total Energy,Ev 2.5E E+00 JENDL-3.3 Moxon(1990) Abfalterer(2001) 5.0E E E E E+07 Cross section, barn Рисунок 5. Полное сечение С-nat от 5 до 20 МэВ. 8
9 3.2. Сечение упругого рассеяния(mt=2) Ниже порога неупругого рассеяния отличия сечения рассеяния от полного сечения отличаются только вкладом радиационного захвата в последнее. Даже в тепловой области этот вклад (3.54 миллибарна) не намного превышает погрешность, с которой известно сечение рассеяния (2 миллибарна). Понятно, что в области ниже порога оцененные сечения упругого рассеяния совпадают столь же хорошо, как и оценки полного сечения. Упругое рассеяние на углероде при энергиях ниже 2 МэВ рекомендуется к использованию как один из стандартов при измерениях нейтронных сечений. В этой области сечения, принятые в рассматриваемых оценках в точности соответствуют рекомендациям Международной группы по нейтронным стандартам 2 Видимые расхождения в оценках проявляются только с 10 МeV (рис.6). Приведенные на этом рисунке экспериментальные данные, не позволяют отдать преимущество какой-либо из оценок. 7.0E E E E E E+00 C-nat elastic JENDL-33 Lane(1969) Smith(1979) Perey(1978) Langsdorf(57) Boerker(1991) Lyapin(1989) Deconninck\(1970) 1.0E E E E E+07 Ene r gy, e V Рис.6а. Сечение упругого рассеяния на С-nat до 20 МэВ. 3.0E E+00 C-nat elastic 2.0E E E+00 JENDL-33 Perey(1978) 5.0E E E+07 Ene r gy, e V Рис.6б. Сечение упругого рассеяния на С-nat от 5 до 10 МэВ. 2 Nuclear Standards for Nuclear Measurements. NEANDC-311 U, p
10 3.3. Сечение неупругого рассеяния(mt=4) Неупругое рассеяние описывается в библиотеках и различным количеством уровней. В таблице 2 приведены энергии уровней в библиотеках. Таблица 2-Уровни неупругого рассеяния для С-nat, МэВ. N ENDF/B-6 N ENDF/B При энергии возбуждения выше МэВ ядро углерода становится неустойчивым по отношению к распаду на три альфа- частицы. Поэтому неупругое рассеяние на уровнях, лежащих выше этой энергии, является по существу реакцией (n,n 3α). Известны характеристики двух таких уровней с энергиями МэВ и МэВ. Как видно из приводимой схемы, при расчете сечений неупругого рассеяния и в той и в другой оценке были введены фиктивные псевдоуровни. Их назначение частично сократить неточности в описании спектров неупругого рассеяния моделью испарения, используемой для описания спектра неупругого рассеяния с возбуждением дискретных уровней. То, что число этих уровней в японской оценке больше, чем в американской, отнюдь не означает большую ее реалистичность. Что касается неупругого рассеяния на первом уровне, то обе сравниваемые оценки опирались на экспериментальные данные, однако на данные разных работ. Результаты этих работ в большинстве своем не опубликованы, а опубликованные недоступны через базу данных EXFOR. Из рис. 7 видно, что эксперименты, на которых основана оценка ENDF/B-VII, отличались более высоким разрешением. Что касается неупругого рассеяния при энергиях выше порога второго уровня, то в американской оценке также использовались результаты целого ряда экспериментальных работ, не содержащихся в базе данных EXFOR, тогда как в JENDL-3.3 ссылок на экспериментальные работы, использовавшиеся при оценке сечений неупругого рассеяния быстрых нейтронов, не содержится. Исходя из изложенного оценка сечений неупругого рассеяния, включенная в ENDF/B-VII, представляется предпочтительней. 10
11 6.0E E-01 C-nat inelastic 4.0E E E-01 JENDL E E E E E+07 Energy,eV Рисунок 7. Сечение неупругого рассеяния на С-nat 3.4. Сечение реакции(n,np) (MT=28) Сечение этой реакции в оценке JENDL-3.3 не определяется. В описании сказано, что эта оценка эмпирическая. В EXFORе есть только одна работа P.Dimbylow(1980) для С-12, начиная с 20 MeV до 60 MeV. На рис. приводятся эти данные в двух точках 20 и 22 MeV. Видно, что при 20 MeV экспериментальное сечение в 2 раза ниже. Сечение реакции (n,np) приводится также в библиотеке EAF-99 (оценка из ADL-3). Согласно этой оценке сечение при 20 МэВ превышает 81 миллибарн. Таким образом, оценка ENDF/B-VII все же ближе к единственному эксперименту, и тем предпочтительнее. 3.0E E-02 C-nat (n,np) 2.0E E E E-03 Dimbylow(1980) 1.7E E E E E E+07 Energy, MeV Рисунок 8. Сечение реакции (n,np) на С-nat 11
12 3.7. Сечение реакции(n,γ) (MT=102) В сечение радиационного захвата оценивалось до 1 MeV, как 1/v с тепловым сечением 3.36 mb, а выше использовались экспериментальные данные Cook(1957)(данные в EXFOR отсутствуют). В сечение радиационного захвата до 100 kev представлено как 1/v с тепловым сечением 3.53 миллибарна, далее до 5 MeV захват s- и p-волны с учетом данных Igashira(1993)(нет в EXFOR). Выше 5 MeV - экспериментальные данные Cook(1957). На каком основании тепловое сечение захвата было принято в ENDF/B-VII равным 3.36 миллибарн, неясно. Последняя оценка Мухабхаба 3 совпадает с предыдущей и дает 3.53±0.07 миллибарн в точном соответствии с экспериментом Джарни 4, отличающемся от предыдущих существенным повышением точности. Оценка сечения радиационного захвата в JENDL-3.3 представляется более обоснованной. 1.0E+00 Cross section, MeV 1.0E-01 C-nat (n,g) 1.0E E E-04 Jowitt(1959) Gibbons(1961) 1.0E-05 Macklin(1963) Prestwich(1981) 1.0E-06 Nagai(1991) Shima(1996) 1.0E E E E E E E E E+09 Energy,MeV Рисунок 9. Сечение реакции (n,γ) на С-nat 3.5. Сечение реакции(n,p) (MT=103) И в и в оценки сечений реакции (n,p) строились на экспериментальных данных Rimmer(1968) для С-12, хотя как видно из рисунка 10, более точно повторяет эксперимент. В EXFORе содержатся также данные Ablesimov(1972) в области порога реакции, данные которой существенно выше результатов обеих оценок. Однако возрастание сечения до миллибарна при энергии 14.1 МэВ столь близкой к порогу (13.65 МэВ) представляется сомнительным и не может служить основанием для недоверия к оценке. 3 S.F.Mughabghab, Thermal Neutron Capture Cross Sections, Resonsnce Integrals and G-Factors. INDC(IND)- 25/GV. IAEA, Vienna, Feb E.T.Jurney et al. Phys.Rev/C, 25, p. 2810, EXFOR
13 2.0E E E E E E E E E-03 C-nat (n,p) Rimmer(1968) Ablesimov(1972) 2.0E E E E E E E E E+07 Energy,MeV Рисунок 8. Сечение реакции (n,p) на С-nat 3.6. Сечение реакции(n,d) (MT=104) В EXFOR экспериментальных данных нет ни для С-nat, ни для С-12 до 20 MeV. Оценка сечения в, как указано в описании, основывалась на данных Ames(1957) для обратной реакции. Она совпадает с данными, содержащимися в EAF-99. В использовали результаты модельных расчетов. На рисунке видно, что от порога оценки сильно расходятся. Оценка ENDF/B-VII представляется более надежной. 8.0E E E E E E-02 C-nat (n,d) 2.0E E E E E E E E+07 Energy,MeV Рисунок 9. Сечение реакции (n,d) на С-nat 13
14 3.7. Сечение реакции(n,α) (MT=107) Экспериментальных данных для реакции (n,α) на С-nat в EXFORе нет. В оценка основывалась на 6 экспериментах х годов, результаты которых отсутствуют в EXFORe. также ссылается на ряд экспериментов, три из которых представлены на рисунке(stevens, Chatterjee, Brede). Все экспериментальные данные приведены для изотопа С-12. Оценка прекрасно согласуется с набором экспериментальных данных, не считая самый поздний эксперимент Brede(1991), результаты которого противоречат всем остальным. 3.5E E E E E E-01 C-nat (n,a) Dietze(1982) Stevens(1976) Chatterjee(1964) Brede(1991) 5.0E E E E E E E E E+07 Energy,MeV Рисунок 10. Сечение реакции (n, α) на С-nat 4.1. Упругое рассеяние 4. Угловые распределения (MT=4) Поскольку упругое рассеяние на углероде используется в качестве стандарта при измерениях нейтронных данных при энергиях ниже 2 МэВ, оценка угловых распределений находилась (и находится) под международным контролем. Понятно, что угловые распределения упругого рассеяния в обеих оценках в этой области энергий совпадают с рекомендациями Международной рабочей группы по нейтронным стандартам 2. Оцененные данные совпадают друг с другом и при более высоких энергиях вплоть до 20 МэВ и, таким образом, вопрос о выборе оцененных данных не стоит. На рис. 11(a-г) приведены типичные примеры сравнения оцененных и экспериментальных данных при энергиях выше 2 МэВ. 14
15 3.0E-01 Барн/стерадиан 2.5E E E E-01 E=5 MeV Perey(1978) 5.0E Угол,град Рисунок 11.a. Угловое распределение упругого рассеяния. 6.0E-01 Барн/стерадиан 5.0E E E E-01 E=8.7 MeV Perey(1978) 1.0E Угол,град Рисунок 11.б. Угловые распределения упругого рассеяния. 8.0E E-01 Барн,стерадиан 6.0E E E E E-01 E=13.33 MeV Boerker(91) 1.0E Угол, град Рисунок 11.в. Угловые распределения упругого рассеяния. 15
16 1.0E+00 Барн,стерадиан 8.0E E E E-01 E=19.99 MeV Deconninck(70) E-01 Угол, град Рисунок 11.г. Угловые распределения упругого рассеяния Неупругое рассеяние. Неупругое рассеяние, как описывалось выше, в библиотеках представлено поразному. Естественно, различаются и угловые распределения. Сходство лишь в том, что для неупругого рассеяния на реальных уровнях в обоих оценках даются угловые распределения, оцененные на основе немногих экспериментальных данных, а для рассеяния на фиктивных уровнях и на континууме изотропные. Коль скоро решено принять в РОСФОНД оцененные данные по сечениям неупругого рассеяния из ENDF/B- VII, естественно принять и угловые распределения из этой библиотеки. Заметим, что экспериментальные данные, доступные через EXFOR 5, не позволяют отдать предпочтение какой-либо из оценок. (см., например, рис. 12а, б). Угловые распределения на уровнях заданы изотропными в системе центра инерции, а при рассеянии на континууме почему-то изотропными в лабораторной системе координат. С последним трудно согласиться и в файле РОСФОНД неупругое рассеяние на континууме изотропно в лабораторной системе координат. 5.0E-02 Барн/стерадиан 4.5E E E E E-02 E=6.25 MeV GALATI(72) 2.0E E E Угол рассеяния, град Рисунок 12a. Угловые распределения неупругого рассеяния. 5 W.Galati etal,pr/c,5,1508, EXFOR
17 3.0E E-02 E=6.94 MeV Барн/стерадиан 2.0E E E E Угол рассеяния,град GALATI(72) Рисунок.12б. Угловые распределения неупругого рассеяния Угловые распределения нейтронов из реакции (n,n p) Заданы, естественно, только в ENDF/B-VII, где они приняты изотропными в лабораторной системе координат. В РОСФОНДЕ они приняты изотропными в системе центра инерции. 5. Энергетические распределения (MT=5) В энергетическое распределение задается для реакций (n,np) MT=28 и для континуума MT=91. Энергетический спектр в обеих реакциях представлен спектром испарения в двух точках(на пороге и при 20 MeV). В для MT=91 задан энергетический спектр в форме таблично-заданной функции. В РОСФОНД приняты спектры из ENDF/B-VII. 6. Фотонные данные В обеих библиотеках принято, что фотоны при взаимодействии нейтронов с ядрами углерода могут образовываться только при радиационном захвате и при неупругом рассеянии на первом уровне. При неупругом рассеянии на более высоколежащих уровнях, энергия возбуждения, как отмечалось, снимается путем развала ядра на три альфа-частицы. В результате реакции (n,n p) бор-11 в возбужденном состоянии может образоваться только при энергии налетающего нейтрона большей МэВ, так что даже при энергии 20 МэВ выход фотонов от этой реакции пренебрежимо мал. В результате реакции (n,d) возбужденные состояния бора-11 могут образовываться при энергиях выше 17 МэВ, т.о. образование фотонов при этой реакции в рассматриваемом энергетическом диапазоне возможно. Сечение этой реакции при 20 МэВ составляет около 10% от полного сечения неупругих взаимодействий и более половины сечения неупругого рассеяния на первом уровне основной реакции образования фотонов при этой энергии. Поэтому пренебрежение вкладом реакции (n,d) в образование фотонов не представляется оправданным. 17
18 В реакции (n,р) образуется радиоактивный бор-12, который при энергиях, близких к 20 МэВ также может быть образован в возбужденных состояниях и вести к образованию фотонов. Правда, сечение этой реакции в несколько раз меньше, чем сечение реакции (n,d). Наконец, в реакции (n,α), Be9 который в возбужденном состоянии распадается на нейтрон и две альфа частицы, образуя, таким образом, один из каналов реакции (n,n 3α), непорждающей фотонов. Отмечая целесообразность включения в файл оцененных данных об образовании фотонов в реакциях (n,d) и (n,р), мы не нашли возможности включить эти данные в РОСФОНД из-за отсутствия в настоящее время готовых оценок. Спектр фотонов неупругого рассеяния (MT=51) представлен в файле MF=12 одним переходом в основное состояние с множественностью 1. Угловые распределения этих фотонов в обоих оценках основано на одних и тех же экспериментальных данных Моргана(1972) и в точности совпадают. Спектр фотонов радиационного захвата в ENDF/B-VII описан тремя линиями с энергиями 4.95, 3.68 и 1.26 МэВ. В JENDL-3.3 задан непрерывный спектр. В РОСФОНД приняты данные об образовании фотонов в нейтронных реакциях на углероде из ENDF/B-VII. 7. Погрешности Файл с погрешностями MF=33 для всех реакций присутствует только в библиотеке. В РОСФОНД данные о погрешностях не включаются, поскольку согласованного набора погрешностей для основных материалов не имеется, а разрозненные оценки включать в национальную библиотеку представляется нецелесообразным. Включение этих данных дело будущего. 8. Перечень цитированных экспериментальных работ 8.1. Полное сечение Указатель 1-й автор Ссылка EXFOR Perey(72) F.G.Perey R,ORNL-4823, Cierjacks(80) S.Cierjacks J,NIM,169,185, Moxon(90) M.C.Moxon C,90MARSEI,1,(III), Abfalterer(00) W.P.Abfalterer J,PR/C,62,064312, Cечения реакций упругого рассеяния Указатель 1-й автор Ссылка EXFOR Langsdorf(57) A.Langsdorf J,PR,107, Lane(69) R.O.Lane J,PR,188, Perey(78) F.G.Perey P,NCSAC-42, Smith(79) A.Smith J,NSE,70, Lyapin(89) D.I.Lyapin R,JINR-P Deconninck(70) G.Deconninck J,PR/C,1, Boerker(91) G.Boerker C,91JUELIC,,
19 8.3.Сечения реакций (n,γ) Указатель 1-й автор Ссылка EXFOR Jowitt(59) D.Jowitt J,PNE,3, Gibbons(61) J.H.Gibbons J,PR,122,182, Macklin(63) R.L.Macklin J,PR,129, Prestwich(81) W.V.Prestwich J,NSE,78, Сечение реакции (n,p) Указатель 1-й автор Ссылка EXFOR Rimmer(68) E.M.Rimmer J,NP/A,108, Ablesimov(72) V.E.Ablesimov C,71KIEV,1, Сечение реакции (n,α) Указатель 1-й автор Ссылка EXFOR Chatterjee(64) M.L.Chatterjee J,NP,51,583, Stevens(76) A.P.Stevens R,INIS-MF Dietze(82) G.Dietze C,82ANTWER, Brede(91) H.J.Brede J,NSE,107,22, Заключение 9.1 Вывод: В РОСФОНД рекомендуется оценка нейтронных данных для С-nat из библиотеки ENDF/B-VII. 9.2 Авторы обоснования оцененных данных: Забродская С.В., Николаев М.Н.. 19
14. КРЕМНИЙ. Общие замечания. Природный кремний содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 14.1.
14. КРЕМНИЙ Общие замечания. Природный кремний содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 28 Si 92.23%; 29 Si 4.67%; 30 Si - 3.10%. Кроме того, существует бета-активный изотоп
9. ФТОР. Фтор не имеет долгоживущих радиоактивных изотопов. В РОСФОНД включены данные для единственного стабильного изотопа 19 F. 9.1.
9. ФТОР Фтор не имеет долгоживущих радиоактивных изотопов. В РОСФОНД включены данные для единственного стабильного изотопа 19 F. 9.1. Фтор-19 В библиотеках -VIIb2, JEFF-3.1 и ФОНД-2.2 используется оценка
80. РТУТЬ Общие замечания
80. РТУТЬ 80.0. Общие замечания В библиотеке ФОНД-2.2 все нейтронные данные для 13 стабильных и долгоживущих изотопов ртути были приняты, главным образом, из библиотеки EAF-3. Полные файлы нейтронных данных
76. ОСМИЙ Осмий-184
76. ОСМИЙ В РОСФОНДе должны были бы быть приведены полные наборы нейтронных данных 7 стабильных изотопов осмия и данные о сечениях нейтронных реакций для 5 долгоживущих радиоактивных изотопов. К сожалению,
68. ЭРБИЙ. Изотоп % Er Er Er Er Er Er
68. ЭРБИЙ Природный эрбий включает шесть изотопов. В таблице 1 приводится вклад каждого изотопа в естественную смесь. Таблица 1 Состав природного эрбия, % Изотоп % Er-162 0.139 Er-164 1.601 Er-166 33.503
75. РЕНИЙ Общие замечания. В этом разделе описаны изотопы рения: два стабильных и семь радиоактивных изотопа с периодом полураспада более суток.
75. РЕНИЙ 77.0 Общие замечания В этом разделе описаны изотопы рения: два стабильных и семь радиоактивных изотопа с периодом полураспада более суток. 75.1. Рений-182. Радиоактивен.Испытывая захват орбитального
53.Йод Йод-124
53.Йод Замечание к оценке качества данных для осколков деления Учитывая, что тяжелые изотопы йода являются важными продуктами деления, сделаем общие замечания по приоритетам к качеству данных. Наиболее
45.РОДИЙ Родий-99. стабильный рутений-101. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за
45.РОДИЙ 45.1. Родий-99 Радиоактивен (Т 1/2 =16.1 дн.). Захватывая орбитальный электрон превращается в стабильный рутений-99. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за счет реакции 102Pd
51. Сурьма Сурьма-119
51. Сурьма Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов сурьмы выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания
30. ЦИНК Цинк- природный
30. ЦИНК ФОНД-2.2 содержится файл данных для природного цинка (Николаев, Забродская, 1989) для задач расчета переноса нейтронов. Данные для всех стабильных изотопов (Николаев, 1989г) и данные Грудзевича,
32.ГЕРМАНИЙ Германий-68
32.ГЕРМАНИЙ Природный германий содержит 5 изотопов: 70 Ge, 72 Ge, 73 Ge, 73 Ge и 76 Ge (последний слабо радиоактивен). Кроме того имеется eще три долгоживущих радиоизотопа: 78 Ge, 79 Ge и 71 Ge. Для стабильных
55. ЦЕЗИЙ Цезий-129
55. ЦЕЗИЙ Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов цезия выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания
12. МАГНИЙ Магний-24
12. МАГНИЙ Магний не имеет долгоживущих радиоактивных изотопов. Для трех стабильных изотопов имеются оценки V.Hatchya and T.Asoni (1987), принятые в ФОНД-2.2 из JENDL- 3.2. В 21 г. Shibata внес в эти оценки
77. ИРИДИЙ Общие замечания. В этом разделе описаны: два стабильных и семь радиоактивных изотопов иридия с периодом полураспада более суток.
77. ИРИДИЙ 77.0 Общие замечания В этом разделе описаны: два стабильных и семь радиоактивных изотопов иридия с периодом полураспада более суток. 77.1. Иридий-188. Радиоактивен. Испытывая захват орбитального
50. ОЛОВО. Область быстрых нейтронов
50. ОЛОВО Обладая магическим числом протонов (50), олово имеет наибольшее число стабильных изотопов (10). Трудности модельного описания сечений при энергии ниже нескольких МэВ обусловлены низкой плотностью
5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы
5. БОР 5.1. Бор-10 Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: 3 +. 1. Файлы Реакции 10 B(n,α) (MT=107) и 10 B(n,αγ 1 ) (MT=801) используются в качестве стандартов при измерении
35. БРОМ Бром-79
35. БРОМ 35.1. Бром-79 Содержание в естественной смеси 50.69%. Выход при делении 235 U 2.5*10-7 ; при делении 239 Pu 8.6*10-4. В современных библиотеках оцененных данных используются две оценки: : оценка
18. АРГОН Аргон-36
18. АРГОН В ФОНД-2.2 содержались данные о нейтронных сечениях стабильных и радиоактивных изотопов аргона из EAF-3, а также полный набор данных данных для природного аргона (оценка Howerton,1983, из ENDL-84).
19.КАЛИЙ Калий-39
9.КАЛИЙ В ФОНД-2.2 полный файл данных содержится только для природного калия (H.Nakamura, 987). Для стабильных и долгоживущих изотопов принята оценка EAF-3 В ENDF/B-VII содержатся данные для природного
16. СЕРА. В РОСФОНДе представлены данные для всех 4-х стабильных изотопов серы и для радиоактивной серы Сера-32
16. СЕРА В РОСФОНДе представлены данные для всех 4-х стабильных изотопов серы и для радиоактивной серы-35 16.1. Сера-32 Содержание в природной смеси 92% - основной изотоп. Во всех современных библиотеках
98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246
98.КАЛИФОРНИЙ Основной интерес к нейтронным сечениям изотопов калифорния был связан с наработкой 5 Cf, как компактного источника нейтронов, используемого в самых различных областях. При этом исходным продуктом
7.АЗОТ Азот Общее описание 1.1. Z=7 1.2.A= (6) 1.3.Awr= (6) 1.4.Содержание в естественной смеси: - 99.
7.АЗОТ В РОСФОНД вносятся данные для двух стабильных изотопов азота: N-14 (99.634%) и N-15 (0.366%). Долгоживущих радиоактивных изотопов азот не имеет. В процессе анализа нейтронных данных в работе использовались
79. ЗОЛОТО Золото-194
79. ЗОЛОТО 79.1. Золото-194 Радиоактивно (Т 1/2 =38.0 ч.). Распадается путем захвата орбитального электрона в стабильную платину-194. Возможные пути образования в реакторе - тройная реакция 197 Au(n,2n)
71.ЛЮТЕЦИЙ Лютеций-169
71.ЛЮТЕЦИЙ 71.1. Лютеций-169 Радиоактивен (Т 1/2 =1.42 дн.). Испытывая захват орбитального электрона, превращается в иттербий-169, которых, в свою очередь, тем же путем превращается (Т 1/2 =32.026 дн.)
52. ТЕЛЛУР Теллур-118
52. ТЕЛЛУР 52.1. Теллур-118 Период полураспада: (6±2) дня. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 0 +. JEFF-3.1/A=EAF-2003 неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки, основанная
4.БЕРИЛЛИЙ Бериллий-7
4.БЕРИЛЛИЙ В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для трёх изотопов бериллия: радиоактивного 7 Ве (53.29 дн.), стабильного 9 Ве и радиоактивного 10 Ве. 4.1. Бериллий-7 Радиоактивен. T 1/2 =53.12 d. Захват
48. КАДМИЙ Общие замечания
48. КАДМИЙ 48.0. Общие замечания Для библиотеки РОСФОНД требовалось отобрать нейтронные данные для 8-ми стабильных и 4-х долгоживущих изотопов кадмия. Рассмотрим результаты деятельности по переоценке данных
33. МЫШЬЯК Мышьяк-71
33. МЫШЬЯК 33.1. Мышьяк-71 Радиоактивен (Т 1/2 =65.28ч.).Захватывая орбитальный электрон, превращается в германий-71, который тем же путем распадается (Т 1/2 =11.43дн.) в стабильный галлий-71. В реакторах
37.РУБИДИЙ Рубидий-83
37.РУБИДИЙ 37.1. Рубидий-83 Радиоактивен (Т 1/2 =86.2 дн.). Захватывая орбитальный электрон превращается в стабильный криптон-83. Возможные реакции образования 85 Rb(n,3n); 85 Rb(n,2n) 84 Rb(n,2n); 84
72. ГАФНИЙ Общие замечания. (T1/2=25дн.). Имеется еще 4 долгоживущих радиоактивных изотопов гафния: 172 Hf, 175 Hf,
72. ГАФНИЙ 72.0. Общие замечания Гафний имеет 6 стабильных изотопов: 174 Hf, 176 Hf, 177 Hf, 178 Hf, 179 Hf, 180 Hf. Два из них имеют долгоживущие изомеры (причем вторые). Это 178 Hf n (T1/2=31г.) и 179
2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3
2. ГЕЛИЙ 4 Не. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и 2.1. Гелий-3 1.Общие замечания В современных библиотеках содержатся три независимых оценки нейтронных данных для гелия-3,
66. ДИСПРОЗИЙ Общие замечания
. ДИСПРОЗИЙ.0 Общие замечания Для библиотеки РОСФОНД требовалось отобрать нейтронные данные для 10 стабильных и долгоживущих изотопов диспрозия. Представлялось также целесообразным включить данные для
23. ВАНАДИЙ Ванадий-48. Радиоактивен. Испытывает позитронный рассад или захват орбитального электрона с переходом в титан-48. (Т 1/2 =15.97 д).
23. ВАНАДИЙ Природный ванадий содержит два изотопа V-5 (слаборадиоактивный изотоп с содержанием.25%) и V-51. Таким образом, природный ванадий состоит почти полностью из одного изотопа. Ещё два радиоизотопа
70.ИТТЕРБИЙ. Природный иттербий имеет 7 стабильных изотопов: 168 Yb, 170 Yb, 171 Yb, 172 Yb,
70.ИТТЕРБИЙ Природный иттербий имеет 7 стабильных изотопов: 168 Yb, 170 Yb, 171 Yb, 172 Yb, 173 Yb, 174 Yb, 176 Yb и три достаточно долгоживущих радиоактивных изотопа: 166 Yb, 169 Yb, 175 Yb. Ни один из
27. КОБАЛЬТ Кобальт Кобальт Кобальт-58
27. КОБАЛЬТ В ФОНД-2.2 помещена оценка T.Aoki, T.Asami,1982. Для радионуклидов принята оценка EAF-3. В -VII принята оценка A.Smith, G. DeSaussure, 1989. В -3.3 содержится оценка T.Watanabe, 1994 г. В JEFF-3.1
20. КАЛЬЦИЙ Кальций-40
20. КАЛЬЦИЙ В ФОНД-2.2 полный набор данных содержится только для природного кальция. Для стабильных и радиоактивных изотопов приняты оценки нейтронных сечений изeaf- 3. В ENDF/B-VII содержатся данные только
67.ГОЛЬМИЙ. образом в РОСФОНДе должны быть представлены данные для 4-х нуклидов Гольмий-163
67.ГОЛЬМИЙ Природный гольмий содержит лишь один изотоп- 165 Но. Кроме того имеется один весьма долгоживущий нейтронно-дефицитный изотоп - 165 Но (4570лет) и один нейтронноизбыточный - 165 Но (26.8 ч.),
49.ИНДИЙ Индий-111
49.ИНДИЙ 49.1. Индий-111 Радиоактивен (Т 1/2 =2.8047 дн.). Испытывая захват орбитального электрона превращается в стабильный кадмий-111. В реакторах может образовыаться в ничтожных количествах за счет
62.САМАРИЙ Самарий-144
62.САМАРИЙ Известно 11 стабильных и долгоживущих изотопов самария, из которых 7 сохранились в природе. Два радиоактивных изотопа ( 151 Sm и 153 Sm) образуются в результате деления тяжелых ядер. В качестве
3.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ 3.2.ФОРМАТЫ
1 3.ФАЙЛ 3. СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИЙ 3.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ В файле 3 приводятся сечения и производные величины виде функции от энергии E, где E - энергия падающей частицы (в эв) в лабораторной системе. Они представляют
56.БАРИЙ Барий-128. JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на данных из библиотеки ADL-3.
Период полураспада: (2.43±0.05) дня. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 0 +. 56.БАРИЙ 56.1. Барий-128 JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на
34. СЕЛЕН Селен-72
34. СЕЛЕН 34.1. Селен-72 Радиоактивен (Т 1/2 =8.4 дн.) Испытывая захват орбитального электрона превращается в мышьяк-72, а тот испуская позитрон (Т 1/2 =26 ч.) в германий-72. В ничтожных колтчествах может
88.РАДИЙ Общие замечания
88.РАДИЙ 88.0. Общие замечания Элемент 88 открыт супругами Кюри в 1898 г. в минерале, известном под названиями урановой смолки, смоляной обманки и настурана. Уже в ходе этой самой первой работы стало ясно,
25. МАРГАНЕЦ Маргнец-52. В РОСФОНД принята оценка EAF2003 (MAT-2519) со следующими изменениями: Марганец-53
25. МАРГАНЕЦ Природный марганец содержит 1 стабильный изотоп. Кроме того, в РОСФОНД включены данные о сечениях нейтронных реакций для 3 изотопов с периодами полураспада более суток из библиотеки JEFF-3.0/A.
упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом:
5.ФАЙЛ 5. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 1 5.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 5 содержит данные для энергетических распределений вторичных нейтронов, представленных в виде распределений нормированных
54.КСЕНОН Общие замечания
54.КСЕНОН 54.0 Общие замечания Известно 14 стабильных и долгоживущих изотопов и изомеров самария, из которых 9 сохранились в природе. Из оставшихся пяти четыре являются долгоживущими изомерами. Весьма
82. СВИНЕЦ. В РОСФОНД включены данные для всех 4-х стабильных и 4-х долгоживущих радиоактивных изотопов свинца Свинец-202
82. СВИНЕЦ В РОСФОНД включены данные для всех 4-х стабильных и 4-х долгоживущих радиоактивных изотопов свинца. 82.1. Свинец-202 Радиоактивен. (Т 1/2 =5.25*10 4 лет). Путем захвата орбитального электрона
11.НАТРИЙ Натрий-22
11.НАТРИЙ Природный натрий содержит только один изотоп натрий-23. В реакторах с натриевым охлаждением за счет реакции (n,2n) нарабатывается долгоживущий (2.6 года) натрий-22. Содержание этого радионуклида
64. ГАДОЛИНИЙ Общие замечания
64. ГАДОЛИНИЙ 64.0 Общие замечания Для библиотеки РОСФОНД требовалось отобрать нейтронные данные для 12-ти стабильных и долгоживущих изотопов гадолиния. Данные для всех этих изотопов содержатся в библиотеке
93.1. Нептуний E-01 1.E+021.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 Energy, ev 1.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 EAF2003.
93. НЕПТУНИЙ Существуют три природных радиоактивных семейства тория-232, урана-235 и урана-238 и один искусственный радиоактивный ряд семейство нептуния-237. Помимо «искусственности», это семейство отличают
91. ПРОТАКТИНИЙ. Протактиний обладает пятью долгоживущими изотопами, данные для которых должны быть представлены в библиотеке РОСФОНД.
91. ПРОТАКТИНИЙ Протактиний обладает пятью долгоживущими изотопами, данные для которых должны быть представлены в библиотеке РОСФОНД. 91.1. Протактиний-229 Радиоактивен (Т 1/2 =1.5 дн.). Испытывая захват
73. ТАНТАЛ Тантал-177
73. ТАНТАЛ В РОСФОНДе должны быть приведены нейтронные данные для 2-х природных и 4-х долгоживущих радиоактивных изотопов тантала. Из двух природных изотопов тантала только 181 Та является стабильным.
26. ЖЕЛЕЗО. В РОСФОНД включаются данные для четырех стабильных изотопов железа и трех радиоизотопов Железо Общие характеристики
26. ЖЕЛЕЗО В РОСФОНД включаются данные для четырех стабильных изотопов железа и трех радиоизотопов. 1.1. Z =26 (заряд) 1.2. А=54 (атомный номер) 26.1. Железо-54 1. Общие характеристики 1.3. Aw= 53.476
13. АЛЮМИНИЙ. Природный алюминий содержит один изотоп Алюминий-26
13. АЛЮМИНИЙ Природный алюминий содержит один изотоп 27 Al. Существует также долгоживущий изотоп 26 Al, данные для которого также должны быть представлены в библиотеке РОСФОНД. 13.1. Алюминий-26 Радиоактивен.
69.ТУЛЛИЙ Туллий-165
69.ТУЛЛИЙ Туллий имеет только один стабильный изотоп - 169 Tm и 6 радиоактивных с периодом полураспада более суток: 3 нейтронно-дефицитных ( 165 Tm, 167 Tm, 168 Tm) и три нейтронноизбыточных ( 170 Tm,
28. НИКЕЛЬ. Природный никель содержит четыре стабильных изотопа: Никель-56
28. НИКЕЛЬ Природный никель содержит четыре стабильных изотопа: 58 Ni - 68.077 %, 60 Ni - 26.223 %, 61 Ni - 1.140 %, 62 Ni - 3.634 % и 64 Ni - 0.926 %. Существует также ряд долгоживущих изотопов 56 Ni
12.1.ФОРМАТ 12.1.1. ВАРИАНТ 1 (LO=1): МНОЖЕСТВЕННОСТИ
1 12. ФАЙЛ 12. МНОЖЕСТВЕННОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ ФОТОНОВ И ВЕРОЯТНОСТИ ПЕРЕХОДОВ Файл 12 может использоваться для представления энергетических зависимостей сечений образования фотонов либо через множественности,
95. АМЕРИЦИЙ Общие замечания
95. АМЕРИЦИЙ 95.0. Общие замечания Классическая схема получения америция выглядит так: 239 94 Pu + 1 0n (γ) 240 94Pu + 1 0n (γ, β ) 241 95Am. Америций металл серебристо-белого цвета, тягучий и ковкий.
3. ЛИТИЙ Литий-6
3. ЛИТИЙ Природный литий содержит два изотопа. Долгоживущих радиоактивных изотопов нет. 1.1. Z =3 (заряд) 1.2. А=6 (атомный номер) 3.1. Литий-6 1. Общие характеристики [1] 1.3. Aw= 5.963400 (отношение
36.КРИПТОН Криптон-78
36.КРИПТОН 36.1. Криптон-78 Содержание в естественной смеси 0.35%. оценка 1982 г. выполненная группой специалистов для ENDF/B-V. продуктов деления. оценке для международной библиотеки данных о продуктах
4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где
1 4. ФАЙЛ 4. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 4 содержит представления угловых распределений вторичных нейтронов. Он используется только для нейтронных реакций, реакции
ФОТОРАСЩЕПЛЕНИЕ ИЗОТОПОВ Sn
ФОТОРАСЩЕПЛЕНИЕ ИЗОТОПОВ Sn Б.С. Ишханов 1,2, UВ.А. Четверткова 2 1 Физический факультет МГУ им. Ломоносова 2 Научно-исследовательский институт ядерной физики, МГУ E-mail: tche@rambler.ru Yields of various
89.АКТИНИЙ Общие замечания
89.АКТИНИЙ 89.0. Общие замечания Есть лишь одна причина, по которой элемент 89 актиний интересует сегодня многих. Этот элемент, подобно лантану, оказался родоначальником большого семейства элементов, в
57. ЛАНТАН Лантан-137
Общие характеристики Период полураспада: (6±2) 10 4 лет. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 7/2 +. 57. ЛАНТАН 57.1. Лантан-137 Файлы JEFF-3.1/A оценка 2003 года файла для активационной библиотеки
8. КИСЛОРОД. Общие замечания. Природный кислород содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях:
8. КИСЛОРОД Общие замечания. Природный кислород содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 16 О 99.762%; 17 О.38%; 18 О.2%. Долгоживущих радиоактивных изотопов кислорода не существует
40.ЦИРКОНИЙ Цирконий-88
4.ЦИРКОНИЙ 4.1. Цирконий-88 Радиоактивен (Т 1/2 =83.4 дн.). Распадается путем захвата орбитального электрона в Y-88, который, в свою очередь, с периодом 16.6 дн. распадается в стабильный Sr-88. В реакторах
42.МОЛИБДЕН Молибден-92
42.МОЛИБДЕН Молибден содержит 7 стабильных и два долгоживущих изотопа. В ФОНД-2.2 для всех стабильных изотопов молибдена и для природного молибдена содержится оценка К.Kosako, S. Chiba. Для Мо93 содержится
14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ.
1 14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ. Файл 14 предназначен для представления угловых распределений вторичных фотонов, образованных в нейтронных реакциях. Угловые распределения должны определяться
Исследование фотоделения ядер. Желтоножский В.А., д.ф.-м.н.
Исследование фотоделения ядер Желтоножский В.А., д.ф.-м.н. Процессы деления ядра Известно, что при низкоэнергетическом и спонтанном делении, образовывающиеся осколки, имеют угловые моменты с величинами,
Энергетическая зависимость средней энергии образования пары ионов в водороде.
Энергетическая зависимость средней энергии образования пары ионов в водороде. Г.А.Королёв 5 июня 2012 г. План доклада. 1.Введение: определение терминa «средней энергии, затраченной на образование одной
13. Теория Хаузера-Фешбаха.
3. Теория Хаузера-Фешбаха.. Следуя Хаузеру и Фешбаху выразим сечения компаунд-процессов через средние значения ширин. Будем исходить из формализма Брейта-Вигнера. Для элемента S-матрицы при наличии прямого
90. ТОРИЙ. В библиотеке РОСФОНД представлены данные для природного тория и для 6 его долгоживущих изотопов Торий-227
90. ТОРИЙ В библиотеке РОСФОНД представлены данные для природного тория и для 6 его долгоживущих изотопов. 90.1. Торий-227 Радиоактивен. (Т 1/2 =18.72 д). Испытывает альфа-распад в радий-223 и далее в
83. ВИСМУТ. В РОСФОНД включены данные для шести радиоактивных и для единственного стабильного изотопа висмута Висмут-205
83. ВИСМУТ В РОСФОНД включены данные для шести радиоактивных и для единственного стабильного изотопа висмута. 83.1. Висмут-25 Радиоактивен (Т 1/2 =15.31 д). Испытывая позитронный распад или захват орбитального
ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА
УДК 539.17 ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА А.И. Блохин, Н.Н. Булеева, В.Н. Манохин,
92. УРАН Уран-232
92. УРАН Помимо трех природных изотопов урана в РОСФОНД включены данные для урана- 233, урана-236 и двух гораздо менее долгоживущих изотопов- урана-232 и урана-237. 92.1. Уран-232 Радиоактивен. (Т 1/2
является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные
Метод многих групп До настоящего времени для решения задач физики ядерных реакторов мы использовали одногогрупповой метод. Мы полагали что в реакторе присутствуют нейтроны только одной энергии то есть
ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2
ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 Задача 1. 1. Покоившееся ядро радона 220 Rn выбросило α чаcтицу со скоростью υ = 16 Мм/с. В какое ядро превратилось ядро радона? Какую скорость υ 1 получило оно вследствие
Лекция 4. Моделирование переноса частиц методом Монте- Карло
Лекция 4 Моделирование переноса частиц методом Монте- Карло Библиотеки ACE содержит в поточечном представлении полную информацию о взаимодействии нейтронов с ядрами при энергии нейтронов от 1.0 10-5 эв
Г.А. Королев Изучение гало структуры ядра 8 B и изотопов углерода 15,16,17 С методом упругого рассеяния протонов в инверсной кинематике
Г.А. Королев Изучение гало структуры ядра 8 B и изотопов углерода 15,16,17 С методом упругого рассеяния протонов в инверсной кинематике Семинар ОФВЭ 15 мая 2018г. 1 ИКАР-Коллаборация. Experiment S 358
Свойства атомных ядер. N Z диаграмма атомных ядер
Лабораторная работа 1 Свойства атомных ядер Цель работы: научиться пользоваться современными базами данных в научно-исследовательской работе, получить более углубленное представление о материале, изучаемом
НУКЛИДНАЯ КИНЕТИКА С УЧАСТИЕМ ЯДЕР ГАФНИЯ И ГАДОЛИНИЯ, НАХОДЯЩИХСЯ В ДОЛГОЖИВУЩИХ ИЗОМЕРНЫХ СОСТОЯНИЯХ И. В. Шаманин 1, М. А.
УДК 539.1.09 НУКЛИДНАЯ КИНЕТИКА С УЧАСТИЕМ ЯДЕР ГАФНИЯ И ГАДОЛИНИЯ, НАХОДЯЩИХСЯ В ДОЛГОЖИВУЩИХ ИЗОМЕРНЫХ СОСТОЯНИЯХ И. В. Шаманин 1, М. А. Казарян 2 Показана возможность накопления избыточной энергии в
8. Теория входных состояний.
8. Теория входных состояний.. Одной из важнейших характеристик ядерных реакций является функция возбуждения, т.е. зависимость сечения реакции от энергии налетающей частицы. Первоначально в энергетической
Научный руководитель: С.В. Лавриненко, ст. преподаватель каф. АТЭС ЭНИН ТПУ.
раторе, без внесения конструктивных изменений в его модули, так как это вызовет тепловой кризис. Использование свинцово-висмутового теплоносителя экономически не выгодно, в связи с плохими теплофизическими
ПРИКЛАДНАЯ ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА
ПРИКЛАДНАЯ ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Сегодня: пятница, 20 июня 2014 г. Список литературы Основная литература. 1. Основы теории и методы расчета ядерных энергетических реакторов: Г.Г. Бартоломей, Г.А. Бать. М.: Энергоатомиздат,
Нейтронные ядерные реакции
Нейтронные ядерные реакции Нейтронные ядерные реакции Ядерная реакция это процесс и результат взаимодействия ядер с различными ядерными частицами (альфа-, бета-частицами, протонами, нейтронами, гамма-квантами
Ядерные реакции. e 1/2. p n n
Ядерные реакции 197 Au 197 79 79 14 N 17 7 8 O 9 Be 1 4 6 C 7 Al 30 13 15 30 P e 30 15 T.5мин 14 1/ P p n n Si Au Ядерные реакции ВХОДНОЙ И ВЫХОДНОЙ КАНАЛЫ РЕАКЦИИ Сечение реакции и число событий N dn(,
Нейтронная радиоактивность
Нейтронная радиоактивность Ю. Ю. Овчаров По существующим оценкам возможное число атомных ядер, существующих в природе, составляет около 6500. Однако в настоящее время известно лишь около 3500 атомных ядер.
М.А. Казарян, И.В. Шаманин О возможности нейтронной накачки активной среды, образованной стабильными изотопами гадолиния
Отделение физических наук М.А. Казарян, И.В. Шаманин О возможности нейтронной накачки активной среды, образованной стабильными изотопами гадолиния Москва 2017 УДК 66.085 ББК 31.4 К14 ISBN 978 5 906906
Вариант 8 1. Волновая функция, описывающая основное состояние электрона в атоме., где (боровский радиус).
Вариант 1 1. Частица находится в четвертом возбужденном состоянии в потенциальном ящике шириной L. Определить, в каких точках интервала 0 X 3L/4 вероятность нахождения частицы минимальна. 2. В потенциальном
Б. С. Ишханов. Фотоядерные реакции и астрофизика
Б. С. Ишханов Фотоядерные реакции и астрофизика Распространенность химических элементов Схематическая кривая распространенности химических элементов в Солнечной системе. Образование химических элементов
Ю.Н.Копач Объединенный Институт Ядерных Исследований
Применение метода меченых нейтронов для измерения сечений реакций неупругого рассеяния Угловые корреляции вылета гамма-квантов в неупругом рассеянии быстрых нейтронов на углероде Ю.Н.Копач Объединенный
АСТ БИБЛИОТЕКА ГРУППОВЫХ СЕЧЕНИЙ АКТИВАЦИИ ДЛЯ РЕАКТОРА ТИПА ВВЭР-1000
УДК 539.17 АСТ-1000. БИБЛИОТЕКА ГРУППОВЫХ СЕЧЕНИЙ АКТИВАЦИИ ДЛЯ РЕАКТОРА ТИПА ВВЭР-1000 К.И. Золотарев, А.Б. Пащенко ГНЦ РФ Физико-энергетический институт им. академика А.И.Лейпунского, г. Обнинск ACT-1000
4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе
4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ Как было показано выше, в случае γ-излучения одинаковым поглощенным дозам соответствуют практически одинаковые эффекты в широком диапазоне энергий γ-квантов. Для нейтронов это не так.
Введение в ядерную физику
1. Предмет «Ядерная физика». 2. Основные свойства атомных ядер. 3. Модели атомных ядер. 4. Радиоактивность. 5. Взаимодействие излучения с веществом. 1 6. Ядерные реакции. Законы сохранения в ядерных реакциях.
ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ
ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Продолжаем изучать атомные ядра. 1. Диаграмма стабильности ядер. Долина стабильности На рис. 11.1 показана диаграмма стабильности ядер. Если сдвинуться из этой долины, то тогда
Ядерные реакции. Лекция
Ядерные реакции Лекция 1 04.09.2015 Ядерные реакции Ядерные реакции происходят при столкновениях частиц с ядрами или ядер с ядрами, в результате которых происходит изменение внутреннего состояния частиц
Семинар 11. Ядерные реакции
Семинар 11. Ядерные реакции Ядерные реакции являются не только эффективным методом изучения свойств атомных ядер, но и способом, с помощью которого было получено большинство радиоактивных изотопов. 11.1.
Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР
Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Атомные ядра условно принято делить на стабильные и радиоактивные. Условность состоит в том что, в сущности, все ядра подвергаются радиоактивному распаду, но
8. Связанные состояния протона
8. Связанные состояния протона Протоны и нейтроны могут образовывать связанные состояния атомные ядра. Число протонов в ядре определяет атомный номер химического элемента. В настоящее время получены атомные
Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции. Составное ядро.
Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет РЕФЕРАТ по дисциплине: Физика ядра и частиц Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции. Составное ядро. Банниковой Ирины