Лекция 15 Первое начало термодинамики

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Лекция 15 Первое начало термодинамики"

Транскрипт

1 Конспект лекций по курсу общей физики (нетрадиционный курс) для студентов ЭТО Часть Лекция 5 Первое начало термодинамики Закон (гипотеза) равномерного распределения энергии по степеням свободы. Степени свободы. Молярная теплоемкость идеального газа. Внутренняя энергия системы функция состояния системы. Термодинамическая работа (работа в термодинамике). Первое начало термодинамики. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам. Политропические процессы Закон (гипотеза) равномерного распределения энергии по степеням свободы. Степени свободы Число независимых координат, определяющих конфигурацию и положение системы (атома или молекулы) в пространстве, называют числом степеней свободы. Одноатомный газ система невзаимодействующих материальных точек. Атом обладает тремя поступательными степенями свободы. Двухатомная молекула, состоящая из жестко связанных атомов, обладает тремя поступательными (центр масс) и двумя вращательными степенями свободы. Вращение вокруг оси молекулы не меняет ее положения в пространстве. Трехатомная (многоатомная) молекула, состоящая из жестко связанных атомов, обладает тремя поступательными (центр масс) и тремя вращательными степенями свободы. Если возможны колебания атомов, то добавляется колебательная степень свободы. Средняя энергия поступательного движения молекулы 3 равна kt. На одну степень свободы приходится энергия, равная kt. Больцман обобщил: если система находится в состоянии термодинамического равновесия при температуре T, то средняя кинетическая энергия равномерно распределяется по всем степеням свободы так что на одну степень свободы молекулы приходится энергия, равная kt. В случае колебательной степени свободы в отличие от других кинетическая энергия переходит в потенциальную. Среднее значение кинетической энергии равно среднему значению потенциальной энергии. Поэтому на

2 колебательную степень свободы приходится энергия, равная kt : кинетическую энергию и kt на потенциальную энергию. Тогда средняя энергия для жестких молекул ε. kt Число совпадает с числом степеней свободы только для жестких молекул. Отсюда, температура мера интенсивности хаотического движения атомов и молекул. Еще раз можно говорить, что законы классической механики частный случай законов квантовой механики. Теплоемкость идеального газа Тогда внутренняя энергия одного моля δq du U kt NA RT. C R В случае одноатомных газов молярная теплоемкость экспериментально постоянна, что согласуемся с теорией. Двухатомные газы расхождение, так как не учитываются квантовые свойства молекул. В случае двухатомных газов при комнатной температуре имеем пять степеней свободы. При понижении температуры теплоемкость понижается: вращательные степени «вымерзают». Они возбуждаются при определенных температурах: kt εвращ ( T 00 K). Колебательные степени свободы возбуждаются при более высоких температурах. kt εкол ( T 000K). При T~500 K происходит диссоциация молекул. Практически подводимое тепло идет на разрыв внутримолекулярной связи. Теплоемкость оказывается в два раза больше теплоемкости одноатомного газа. В этом диапазоне температур kt εэл. Потому энергия движения электронов внутри атомов не изменяется. Отсюда, движение электронов внутри атома не вносит вклада в теплоемкость. ( εэл>> ε кол >> ε вращ ) kt Внутренняя энергия системы функция состояния системы Полная энергия системы Eкин E Eкин Eпот U. кинетическая энергия движения системы в целом, на

3 Eпот потенциальная энергия системы во внешнем силовом поле (гравитационном, электромагнитном) U внутренняя энергия системы сумма всех видов движения и взаимодействия частиц, составляющих систему: складывается из U кин и U пот молекул и атомов и U кин и U пот ядер и электронов. В термодинамических процессах нас интересует изменение энергии, а не ее абсолютное значение. Поэтому, поскольку в обычных процессах процессах, происходящих при не очень высоких температурах и давлениях, атомы и молекулы не изменяют своей структуры, то внутренняя энергия системы U Uкин Uпот (атомов и молекул). Термодинамика рассматривает неподвижные термодинамические системы, изолированные от силовых полей. Поэтому в термодинамике E U и E U. Внутренняя энергия v молей идеального газа U vna kt vrt. U vrt. При переходе системы из одного состояния в другое изменение внутренней энергии идеального газа не зависит от того каким образом система перешла из одного состояния в другое, а только от начального и конечного состояний. du 0. Если изменение функции, характеризующей состояние системы, не зависит от пути перехода системы из одного состояния в другое, а только от начального и конечного состояний, то она является функцией состояния системы. Это справедливо для любой термодинамической системы. Таким образом, внутренняя энергия системы функция состояния. При взаимодействии термодинамической системы с окружающей средой происходит обмен энергией. При этом возможны два способа передачи энергии от системы внешней среде и наоборот:, Теплопередача.. Процесс совершения работы. Термодинамическая работа (работа в термодинамике) При увеличении объема системы система совершает работу против действия внешних сил: A 0. При уменьшении объема внешние силы совершают работу над системой: A 0. Термодинамическая работа мера изменения внутренней энергии системы в процессе совершения работы. Пусть газ заключен в цилиндр с поршнем площадью S. Пусть газ совершил работу так, что объем изменился на d Sdh. Тогда, поскольку 3

4 изменение объема бесконечно мало, давление p можно считать постоянным и элементарная работа δ A Fdh psdh pd. При переходе из состояния в состояние (конечном изменении объема) давление может изменяться A pd. Геометрическая интерпретация интеграла площадь под кривой. Площадь зависит от вида кривой. Поэтому макроскопическая работа не является функцией состояния, а является функцией процесса. Первое начало термодинамики (закон сохранения энергии при тепловых процессах) Тепловая машина (двигатель) циклически действующее устройство, превращающее тепло в работу. Рабочее тело совершает цикл (круговой процесс). Работа, совершенная системой, равна площади цикла. Феноменологическая формулировка. Вечный двигатель первого рода или «перпетуум мобиле» первого рода невозможен (тепловая машина с η ). Аналитическая формулировка: Q U A. Для элементарного квазистатического процесса: δq du δ A. Количество тепла, переданное термодинамической системе, идет на увеличение внутренней энергии системы и работу системы против действия внешних сил. Закон статистический и к одной молекуле не применим. Количество тепла (теплота) мера изменения внутренней энергии системы в процессе теплопередачи: теплопроводность, тепловое излучение, конвекция (перенос теплоты, обусловленный различием температур в разных местах жидкости или газа) δq du δ A. Одно из слагаемых является функцией процесса. Поэтому теплота является функцией процесса. Принципиальная разница между du и δq и δa подчеркнуты различием в обозначениях. Состояние системы характеризуется U, но не A или Q. Поэтому du 0 и U U du, то есть зависят от начальных условий. U δq и δa бесконечно малы, но не являются полными дифференциалами, так как Q и A: δa A Aи δq Q Q не зависят от начальных условий, а определяются процессом, совершаемым системой. Обычно говорят: δq элементарное количество тепла, δa элементарная работа, du приращение внутренней энергии в ходе элементарного процесса. 4

5 Первое начало термодинамики является частным случаем всеобщего закона сохранения и превращения энергии: Энергия замкнутой системы, изменяясь качественно, остается постоянной величиной. Под качественным изменением энергии понимают переход энергии из одной формы в другую. E cost. Закон сохранения энергии сравнительно молодой. 84 г. Сади Карно «Размышления о движущей силе огня и о машинах, способных развивать эту силу». 840 г. Судовой врач Майер (о. Ява) Майер лечил под тропиками матросов, пострадавших от теплового удара, по методам того времени кровопусканиями, и обратил внимание на то, какой черной выходит кровь. Непостижимым путем он пришел к основному закону термодинамики. а) вода при шторме в океане нагревается; б) кровь у матросов и туземцев разная (более красная у туземцев). 84 г. Джоуль нагревание проволоки с током. 847 г. Закон сохранения энергии (Гельмгольц). Применение первого начала термодинамики к изопроцессам Изопроцессом называют процесс, при котором один из трех основных параметров состояния ( p, или T ) постоянен, а масса газа m cost. Рассматриваем моль идеального газа. Q Молярная теплоемкость идеального газа: С μ. Количество тепла, которое нужно сообщить одному молю идеального газа, чтобы повысить его температуру на один кельвин. Теплоемкость функция процесса. δq du a) =cost. δ Q du. A 0. C R. du C. du δa C R б) p cost. δa Pd R. Cp C R. R. Универсальная газовая постоянная R численно равна работе, которую совершает моль идеального газа при нагревании на один кельвин при постоянном давлении. δq δa в) T cost. δ Q da. CT. RT RT δ A pd d; A d RT l. CT. Политропические процессы Адиабатический процесс. Процесс, происходящий без теплообмена с окружающей средой. Q 0. A du. При адиабатном процессе работа системы (или над системой) совершается за счет изменения внутренней энергии газа. Уравнение адиабаты. 5

6 RT С pd С d 0. (делим на T) d C R 0. T Cp Введем γ. R C p C. C d ( Cp C ) C =0. T C p C d 0. C T (γ ) d 0. T d[(γ ) l l T] 0. Величина, стоящая в скобках, должна быть постоянной. Обозначим для упрощения дальнейших выкладок эту константу через l cost. γ Тогда (γ ) l lt l cost. Поскольку (γ )l = l, то потенцируя выражение, получим γ- T cost. γ Можно получить уравнение адиабаты в других переменных: p cost. Адиабата идет круче изотермы. C C (γ ) C R; p C R. γ Политропный процесс. Процессы, уравнение которых в переменных p, имеет вид p cost, или T cost. () где произвольное число, как положительное, так и отрицательное, а также равное нулю, называемое показателем политропы. Все рассмотренные выше процессы являются политропическими. Изобарический: 0; p cost. Изотермический: ; p cost. γ Адиабатический: γ; p cost. Изохорный: возведем в степень ; p cost.. cost. Теплоемкость при политропическом процессе постоянна. Покажем это, используя уравнение политропы в переменных T,: T cost. () Запишем выражение для молярной теплоемкости d С С p. (3) Продифференцируем уравнение (): T( ) d 0. 6

7 d R. T p( ) Подставив в (4) в (3), получим R R R C C. γ Поэтому: политропный процесс процесс, происходящий при постоянной теплоемкости. R Преобразовав C C (5), найдем, учитывая, что R Cp C C C p. C C (4) (5) 7

ТЕПЛОЕМКОСТЬ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ

ТЕПЛОЕМКОСТЬ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ Лекция 7 ТЕПЛОЕМКОСТЬ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ Термины и понятия Возбудить Вымерзать Вращательная степень свободы Вращательный квант Высокая температура Дискретный ряд значений Классическая теория теплоемкости

Подробнее

m m m pdv + Vdp = RdT ЛЕКЦИЯ 12

m m m pdv + Vdp = RdT ЛЕКЦИЯ 12 ЛЕКЦИЯ 2 Политропический процесс. Теплоемкость. Принцип равномерного распределения энергии по степеням свободы и границы его применимости. Изопроцессы, рассматриваемые ранее являются идеализированными.

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Сегодня среда, 9 июля 04 г. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Лекция 4 Содержание лекции: *Обратимые и необратимые процессы *Число степеней свободы молекулы *Закон Больцмана *Первое начало термодинамики

Подробнее

2.Молекулярная физика и термодинамика 7. Распределение Максвелла и Больцмана.

2.Молекулярная физика и термодинамика 7. Распределение Максвелла и Больцмана. Условие задачи Решение 2.Молекулярная физика и термодинамика 7. Распределение Максвелла и Больцмана. Формула Больцмана характеризует распределение частиц, находящихся в состоянии хаотического теплового

Подробнее

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА ТЕРМОДИНАМИКА

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА ТЕРМОДИНАМИКА СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА ТЕРМОДИНАМИКА Распределение Максвелла Начала термодинамики Цикл Карно Распределение Максвелла В газе, находящемся в состоянии равновесия, устанавливается некоторое стационарное, не

Подробнее

Кузьмичев Сергей Дмитриевич

Кузьмичев Сергей Дмитриевич Кузьмичев Сергей Дмитриевич 1 Содержание лекции 2 1. Внутренняя энергия тела и способы её изменения. Работа, теплота. 2. Первое начало термодинамики. 3. Теплоёмкость. 4. Адиабатический и политропический

Подробнее

11.4 Число степеней свободы

11.4 Число степеней свободы Положение твердого тела определяется заданием 3-х координат его центра масс и любой, проходящей через него, плоскости. Ориентация такой плоскости задается вектором нормали, который имеет три проекции.

Подробнее

Лекция 10. Основы термодинамики. [1] гл. 9, План лекции

Лекция 10. Основы термодинамики. [1] гл. 9, План лекции 63 Лекция Основы термодинамики [] гл 9 5-54 План лекции Основные понятия термодинамики Число степеней свободы молекулы Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы 3 Внутренняя энергия

Подробнее

Кузьмичев Сергей Дмитриевич

Кузьмичев Сергей Дмитриевич Кузьмичев Сергей Дмитриевич 1 Содержание лекции 2 1. Внутренняя энергия тела и способы её изменения. Работа, теплота. 2. Первое начало термодинамики. 3. Теплоёмкость. 4. Адиабатический и политропический

Подробнее

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА 1 МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Основные положения и определения Два подхода к изучению вещества Вещество состоит из огромного числа микрочастиц - атомов и молекул Такие системы называют макросистемами

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 155 (New) ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗА ПО МЕТОДУ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 155 (New) ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗА ПО МЕТОДУ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 55 (New) ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗА ПО МЕТОДУ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА C C P Цель работы Целью работы является изучение изохорического и адиабатического процессов идеального газа

Подробнее

РАБОТА, ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ И ТЕПЛОТА. ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ

РАБОТА, ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ И ТЕПЛОТА. ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Лекция 6 РАБОТА, ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ И ТЕПЛОТА. ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Термины и понятия Гантельная модель Двухатомный Закон о распределении энергии Изопроцессы Одноатомный Перегородка Поршень Подвижный

Подробнее

Основные положения термодинамики

Основные положения термодинамики Основные положения термодинамики (по учебнику А.В.Грачева и др. Физика: 10 класс) Термодинамической системой называют совокупность очень большого числа частиц (сравнимого с числом Авогадро N A 6 10 3 (моль)

Подробнее

Глава 6 Основы термодинамики 29

Глава 6 Основы термодинамики 29 Глава 6 Основы термодинамики 9 Число степеней свободы молекулы Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы молекул Внутренняя энергия U это энергия хаотического движения микрочастиц системы

Подробнее

6 Молекулярная физика и термодинамика. Основные формулы и определения

6 Молекулярная физика и термодинамика. Основные формулы и определения 6 Молекулярная физика и термодинамика Основные формулы и определения Скорость каждой молекулы идеального газа представляет собой случайную величину. Функция плотности распределения вероятности случайной

Подробнее

Основы термодинамики и молекулярной физики

Основы термодинамики и молекулярной физики Основы термодинамики и молекулярной физики 1 Первое начало термодинамики. Теплоемкость как функция термодинамического процесса. 3Уравнение Майера. 4 Адиабатический процесс. Уравнение Пуассона. 5 Обратимые

Подробнее

ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ (ТУСУР) Кафедра физики. ТЕРМОДИНАМИКА (Часть 1) ТЕРМОДИНАМИКА (Часть 1)

ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ (ТУСУР) Кафедра физики. ТЕРМОДИНАМИКА (Часть 1) ТЕРМОДИНАМИКА (Часть 1) ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ (ТУСУР) ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ (ТУСУР) Кафедра

Подробнее

Лекция 2. Первое начало термодинамики. Теплоемкость. Политропные процессы. Внутренняя энергия.

Лекция 2. Первое начало термодинамики. Теплоемкость. Политропные процессы. Внутренняя энергия. Лекция 2 Первое начало термодинамики. Теплоемкость. Политропные процессы Внутренняя энергия. Как известно, в механике различают кинетическую энергию движения тела как целого, потенциальную энергию тел

Подробнее

11. Основы термодинамики

11. Основы термодинамики 11. Основы термодинамики 11.1 Первое начало термодинамики При термодинамическом описании свойств макросистем используют закономерности, наблюдающиеся в опыте. Первый закон термодинамики представляет собой

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ДЛЯ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ДЛЯ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ДЛЯ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА Методические

Подробнее

ТЕРМОДИНАМИКА. Лекция 2

ТЕРМОДИНАМИКА. Лекция 2 ТЕРМОДИНАМИКА План лекции:. Энергия. Энтальпия 3. Теплота и работа 4. Теплоёмкость виды теплоёмкости средняя и истинная теплоёмкости 5. Теплоёмкость идеального газа 6. Зависимость теплоёмкости от температуры

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 11 (1) работу над окружающими телами.

ЛЕКЦИЯ 11 (1) работу над окружающими телами. ЛЕКЦИЯ Первое начало термодинамики. Применение I начала термодинамики к изопроцессам. Адиабатный процесс. Уравнение Пуассона. Скорость звука в газах. Первое начало термодинамики является обобщением закона

Подробнее

3.3. Теплоемкость. dq dt

3.3. Теплоемкость. dq dt 1.. Теплоемкость...1. Теплоемкость простейших процессов. Теплоемкость тела или системы определяется количеством тепла, необходимым для нагревания тела на 1 градус: dq (..1) ---------------------------------------------------------------------------------------

Подробнее

ТЕМА.

ТЕМА. ТЕМА Лекция 8. Работа газа в циклическом процессе. Тепловые двигатели. Цикл Карно. Матрончик Алексей Юрьевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры общей физики НИЯУ МИФИ, эксперт ГИА-11 по

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 11 = + + = = молей, поэтому внутренняя энергия идеального одноатомного газа будет равна = 3 2 = 3 2

ЛЕКЦИЯ 11 = + + = = молей, поэтому внутренняя энергия идеального одноатомного газа будет равна = 3 2 = 3 2 ЛЕКЦИЯ 11 1.Внутренняя энергия идеального газа 2.Внутрення энергия многоатомного газа 3.Работа в термодинамике 4.Работа газа при изотермическом процессе 5.Первое начало термодинамики 6.Применение первого

Подробнее

Лекция 7. Молекулярная физика (часть II) VIII. Внутренняя энергия газа

Лекция 7. Молекулярная физика (часть II) VIII. Внутренняя энергия газа Лекция 7 Молекулярная физика (часть II) III. Внутренняя энергия газа В лекции 6 отмечалось, что теплота есть особая форма энергии (называемая внутренней), обусловленная тепловым движением молекул. Внутренняя

Подробнее

РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НЕФТИ И ГАЗА им. И.М. ГУБКИНА. Кафедра физики. Любутина Л.Г.

РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НЕФТИ И ГАЗА им. И.М. ГУБКИНА. Кафедра физики. Любутина Л.Г. РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НЕФТИ И ГАЗА им. И.М. ГУБКИНА Кафедра физики Любутина Л.Г. 182к «АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС» (КОМПЬЮТЕРНЫЕ ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ) 2 Лабораторная

Подробнее

Лекция 6. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 6. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 6. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Газовые законы Графическое представление тепловых процессов Каждая

Подробнее

Лекция 2. ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

Лекция 2. ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Лекция 2. ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Внутренняя энергия Термодинамическая система состоит из огромного числа материальных частиц (атомов, молекул, ионов), которые находятся в непрерывном движении. Количественной

Подробнее

Урок 15 ( ) Теплоёмкость.

Урок 15 ( ) Теплоёмкость. Урок 15 (0903011) Теплоёмкость 0 Повторение Температура, теплота и внутренняя энергия Различие между температурой, теплотой и внутренней энергией можно понять с помощью молекулярно-кинетической теории

Подробнее

Лекция 8. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 8. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 8. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Домашнее задание График зависимости давления идеального газа от его

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов специальностей

Подробнее

Лекция 4. Кинетическая теория идеальных газов. Давление и температура. Опытные законы идеального газа. Основное уравнение молекулярнокинетической

Лекция 4. Кинетическая теория идеальных газов. Давление и температура. Опытные законы идеального газа. Основное уравнение молекулярнокинетической Лекция 4 Кинетическая теория идеальных газов. Давление и температура. Опытные законы идеального газа. Основное уравнение молекулярнокинетической теории газов. Адиабатический процесс. Термодинамика Термодинамика

Подробнее

Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Утверждаю зав. кафедрой общей и экспериментальной физики В. П. Демкин 2015 г. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ

Подробнее

Основы термодинамики и молекулярной физики

Основы термодинамики и молекулярной физики Основы термодинамики и молекулярной физики Термодинамический цикл. Цикл Карно. 3 Второй закон термодинамики. 4 Неравенство Клаузиуса. 5 Энтропия системы. Тепловая машина Циклически действующее устройство,

Подробнее

Q = HG K J, (4.1) V T K J. (4.2)

Q = HG K J, (4.1) V T K J. (4.2) 4. Теплоемкость Необходимость обращения к формулам (3.7), (3.10) возникает при обсуждении понятия теплоемкости. Это понятие лежит в основе количественного определения теплоты с помощью калориметров, широко

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЯРНЫХ ТЕПЛОЁМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЁМЕ И ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЯРНЫХ ТЕПЛОЁМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЁМЕ И ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Оренбургский государственный

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Лабораторная работа 79 ИЗУЧЕНИЕ АДИАБАТНОГО ПРОЦЕССА

Подробнее

РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НЕФТИ И ГАЗА им. И.М. ГУБКИНА. Кафедра физики. Любутина Л.Г.

РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НЕФТИ И ГАЗА им. И.М. ГУБКИНА. Кафедра физики. Любутина Л.Г. РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НЕФТИ И ГАЗА им. И.М. ГУБКИНА Кафедра физики Любутина Л.Г. 83к «ЦИКЛ КАРНО» (КОМПЬЮТЕРНЫЕ ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ) Лабораторная работа 83к ЦИКЛ

Подробнее

Лекция Внутренняя энергия идеального газа и количество теплоты

Лекция Внутренняя энергия идеального газа и количество теплоты Лекция Внутренняя энергия идеального газа и количество теплоты Внутренняя энергия U является одной из функций состояния термодинамической системы, рассматриваемых в термодинамике. С точки зрения кинетической

Подробнее

ЕСТЕСТВОЗНАНИЕ. ФИЗИКА. Внутренняя энергия. Первый закон термодинамики. Тепловые машины и их применение

ЕСТЕСТВОЗНАНИЕ. ФИЗИКА. Внутренняя энергия. Первый закон термодинамики. Тепловые машины и их применение ЕСТЕСТВОЗНАНИЕ. ФИЗИКА. Внутренняя энергия. Первый закон термодинамики. Тепловые машины и их применение Термодинамика Термодинамика это теория тепловых явлений, происходящих в макротелах и их системах

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЁМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ И ОБЪЁМЕ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЁМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ И ОБЪЁМЕ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М В Ломоносова Физический факультет кафедра общей физики и физики конденсированного состояния Методическая разработка по общему физическому практикуму Лаб работа

Подробнее

Занятие 8. Термодинамика

Занятие 8. Термодинамика Занятие 8. Термодинамика Вариант 4... Как изменяется внутренняя энергия идеального газа при повышении его температуры?. Увеличивается. Уменьшается. Не изменяется 4. Это не связанные величины 4... Давление

Подробнее

Студент: группа: Допуск Выполнение Защита C C. Q dt

Студент: группа: Допуск Выполнение Защита C C. Q dt профессор Сабылинский АВ Лабораторная работа - ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЁМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ И ОБЪЁМЕ МЕТОДОМ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА Студент: группа: Допуск Выполнение Защита Цель работы:

Подробнее

Учреждение образования «БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. В. Кленицкий ФИЗИКА. В 5-ти частях. Часть 2

Учреждение образования «БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. В. Кленицкий ФИЗИКА. В 5-ти частях. Часть 2 Учреждение образования «БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. В. Кленицкий ФИЗИКА В 5-ти частях Часть 2 ТЕРМОДИНАМИКА. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА Тексты лекций для студентов инженерно-технических

Подробнее

3.2. Работа и количество тепла. E V. pdv, (3.2.3)

3.2. Работа и количество тепла. E V. pdv, (3.2.3) 3.. Работа и количество тепла. 3... Работа внешних сил и работа тела. Запишем работу da, совершаемую внешней силой -F x ( минус означает, что внешняя сила направлена против внутренних сил давления газа)

Подробнее

Учитель: Горшкова Л.А. МБОУ СОШ 44 г. Сургут

Учитель: Горшкова Л.А. МБОУ СОШ 44 г. Сургут Учитель: Горшкова Л.А. МБОУ СОШ 44 г. Сургут Цель: повторение основных понятий, законов и формул ТЕРМОДИНАМИКИ в соответствии с кодификатором ЕГЭ 1. Тепловое равновесие и температура. 2. Внутренняя энергия.

Подробнее

Петрозаводский государственный университет ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ ПО СПОСОБУ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА

Петрозаводский государственный университет ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ ПО СПОСОБУ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА Петрозаводский государственный университет ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ ПО СПОСОБУ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА Методические указания к лабораторной работе Петрозаводск 1998 Рассмотрены и утверждены

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РЕСПУБЛИКИ БЕЛАРУСЬ Белорусский национальный технический университет. Кафедра «Техническая физика»

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РЕСПУБЛИКИ БЕЛАРУСЬ Белорусский национальный технический университет. Кафедра «Техническая физика» МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РЕСПУБЛИКИ БЕЛАРУСЬ Белорусский национальный технический университет Кафедра «Техническая физика» ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОСТОЯННОЙ АДИАБАТЫ ДЛЯ ВОЗДУХА Методические указания к лабораторной

Подробнее

Тема 1. Основы термодинамики (2 часа) Термодина мика (греч. θέρμη «тепло», δύναμις «сила») раздел физики, изучающий соотношения и превращения теплоты

Тема 1. Основы термодинамики (2 часа) Термодина мика (греч. θέρμη «тепло», δύναμις «сила») раздел физики, изучающий соотношения и превращения теплоты Тема 1 Основы термодинамики (2 часа) Термодина мика (греч θέρμη «тепло», δύναμις «сила») раздел физики, изучающий соотношения и превращения теплоты и других форм энергии В отдельные дисциплины выделились

Подробнее

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА План лекции:. Анализ уравнения первого закона термодинамики. Политропные процессы 3. Работа и теплота политропного процесса 4. Исследование политропных процессов 5. Определение

Подробнее

Практически все формулировки II начала термодинамики касаются тепловой машины. Рассмотрим принцип ее действия.

Практически все формулировки II начала термодинамики касаются тепловой машины. Рассмотрим принцип ее действия. ЛЕКЦИЯ 13 Второе начало термодинамики. Невозможность создания вечных двигателей. Обратимые и необратимые процессы. Круговые процессы. Тепловые машины. Цикл Карно. Пусть в результате некоторого процесса

Подробнее

Лекция 4. Основные положения молекулярнокинетической. вещества. Термодинамические системы. Энтропия.

Лекция 4. Основные положения молекулярнокинетической. вещества. Термодинамические системы. Энтропия. Лекция 4 Основные положения молекулярнокинетической теории строения вещества. Термодинамические системы. Энтропия. Все вещества состоят из атомов и молекул. Атом наименьшая структурная единица химического

Подробнее

Политропные процессы. Тепловые и холодильные машины. Обратимые процессы (Лекция 3 в учебном году).

Политропные процессы. Тепловые и холодильные машины. Обратимые процессы (Лекция 3 в учебном году). Политропные процессы. Тепловые и холодильные машины. Обратимые процессы (Лекция 3 в 205-206 учебном году). Политропные процессы Политропным (политропическим) процессом называется любой квазиравновесный

Подробнее

УТВЕРЖДАЮ Декан ЕНМФ Ю.И. Тюрин 2005 г.

УТВЕРЖДАЮ Декан ЕНМФ Ю.И. Тюрин 2005 г. ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» УТВЕРЖДАЮ Декан ЕНМФ Ю.И. Тюрин 005 г. ПЕРВОЕ

Подробнее

Лабораторная работа 5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА. 1. Теоретическое значение

Лабораторная работа 5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА. 1. Теоретическое значение Лабораторная работа 5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА Целью работы является экспериментальное определение показателя адиабаты воздуха, равного отношению теплоемкостей при

Подробнее

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ. ЭНТРОПИЯ

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ. ЭНТРОПИЯ ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ ЭНТРОПИЯ Тепловые машины Тепловая машина периодически действующее устройство, преобразующее внутреннюю энергию в механическую работу В начале 8 века появились первые паровые

Подробнее

Основное уравнение кинетической теории газов

Основное уравнение кинетической теории газов Основное уравнение кинетической теории газов До сих пор мы рассматривали термодинамические параметры (давление, температуру, теплоемкость, ), а также первое начало термодинамики и его следствия безотносительно

Подробнее

MODULE: ФИЗИКА (ТЕРМОДИНАМИКА_МОДУЛЬ 2)

MODULE: ФИЗИКА (ТЕРМОДИНАМИКА_МОДУЛЬ 2) Education Quality Assurance Centre Институт Группа ФИО MODULE: ФИЗИКА (ТЕРМОДИНАМИКА_МОДУЛЬ 2) Ответ Вопрос Базовый билет Нас 1 2 Броуновское движение это движение 1) молекул жидкости 3) мельчайших частиц

Подробнее

Чему равно отношение работы за весь цикл к работе при охлаждении газа?

Чему равно отношение работы за весь цикл к работе при охлаждении газа? ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБ. РАБОТЫ «ОТНОШЕНИЕ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ». ВАРИАНТ 1 Каким из предложенных соотношений связаны теплота, полученная газом, изменение внутренней энергии и работа газа при переходе его из одного

Подробнее

Лекция 6. Глава 5. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики

Лекция 6. Глава 5. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики 18 Лекция 6 Термодинамикой называется раздел физики, изучающий тепловые (т. е. связанные с энергетическими превращениями) явления без учета молекулярного строения вещества. Конечно, при современном изложении

Подробнее

РАБОТА 10 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПО СКОРОСТИ ЗВУКА В ВОЗДУХЕ

РАБОТА 10 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПО СКОРОСТИ ЗВУКА В ВОЗДУХЕ РАБОТА 10 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПО СКОРОСТИ ЗВУКА В ВОЗДУХЕ Цель работы: определение отношения теплоемкостей воздуха по скорости звука в воздухе. Введение Теплоемкостью тела называется

Подробнее

Для идеального газа термическим уравнением является уравнение Клапейрона-Менделеева:

Для идеального газа термическим уравнением является уравнение Клапейрона-Менделеева: 5 Элементы термодинамики Уравнение непрерывности и уравнение Эйлера позволяют определить поле скоростей и поле плотности для системы, в которой задано поле давлений и поле массовых сил Однако в обычной

Подробнее

ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ

ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ Лекция 8. Внутренняя энергия газа. Первый закон термодинамики. Работа газа в циклическом процессе. Тепловые двигатели

Подробнее

Статистические распределения

Статистические распределения Статистические распределения До сих пор мы рассматривали термодинамические параметры давление, температуру, теплоемкость, ), а также первое начало термодинамики и его следствия безотносительно к конкретному

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ. Кафедра общей физики

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ. Кафедра общей физики МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КУРГАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики Кафедра общей физики Дисциплина: физика для студентов направлений 650900, 65400, 6500,

Подробнее

Лабораторная работа 60.1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА. Теоретическое введение

Лабораторная работа 60.1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА. Теоретическое введение 1 Лабораторная работа 601 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА Теоретическое введение Теплоемкостью тела называется величина, равная количеству теплоты, необходимому для нагревания данного тела

Подробнее

Теория: Молекулярная физика. Термодинамика

Теория: Молекулярная физика. Термодинамика Физико-технический факультет Теория: Молекулярная физика. Термодинамика Шимко Елена Анатольевна к.п.н., доцент кафедры общей и экспериментальной физики АлтГУ, председатель краевой предметной комиссии по

Подробнее

Лекция 10 Изопроцессы. Внутренняя энергия. Первый закон термодинамики. Работа и теплота в изопроцессах.

Лекция 10 Изопроцессы. Внутренняя энергия. Первый закон термодинамики. Работа и теплота в изопроцессах. Лекция 10 Изопроцессы. Внутренняя энергия. Первый закон термодинамики. Работа и теплота в изопроцессах. Нурушева Марина Борисовна старший преподаватель кафедры физики 03 НИЯУ МИФИ Уравнение Менделеева

Подробнее

ТЕРМОДИНАМИКА. Уравнение первого закона термодинамики запишется следующим образом: или ( )

ТЕРМОДИНАМИКА. Уравнение первого закона термодинамики запишется следующим образом: или ( ) ТЕРМОДИНАМИКА План лекции:. Политропные процессы. Работа и теплота политропного процесса 3. Исследование политропных процессов 4. Определение показателя политропы 5. Характеристики политропных процессов

Подробнее

Федеральное агентство по образованию. ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет УПИ. Кафедра физики

Федеральное агентство по образованию. ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет УПИ. Кафедра физики Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет УПИ Кафедра физики ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ ПО ФИЗИКЕ ТЕМА: ТЕРМОДИНАМИКА ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА МЕТОДИЧЕСКИЕ

Подробнее

Коллоквиум по физике: «Молекулярная физика и термодинамика»

Коллоквиум по физике: «Молекулярная физика и термодинамика» Вариант 1. 1. Можно ли использовать статистические методы при изучении поведения микроскопических тел? Почему? 2. Может ли единичная молекула находиться в состоянии термодинамического равновесия? 3. Если

Подробнее

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА. Лекция 12 МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА. Лекция 12 МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Лекция 12 МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА Термины и понятия Абсолютная температура газа Вакуум Длина свободного пробега Законы идеального газа Идеальный газ Изобара Изобарический

Подробнее

Макроскопическая работа. Первое начало термодинамики. Теплоемкость. (Лекции 2 в учебном году).

Макроскопическая работа. Первое начало термодинамики. Теплоемкость. (Лекции 2 в учебном году). Макроскопическая работа. Первое начало термодинамики. Теплоемкость. (Лекции 2 в 2015-2016 учебном году). Макроскопическая работа. В дальнейшем мы будем обозначать с помощью символа Δ (дельта) произвольное

Подробнее

Курс «ОБЩАЯ ЭНЕРГЕТИКА» Лекция «Основы. технической термодинамики» часть 3

Курс «ОБЩАЯ ЭНЕРГЕТИКА» Лекция «Основы. технической термодинамики» часть 3 Московский Институт Энергобезопастности и Энергосбережения кафедра «Энергетики и энергосбережения» Курс «ОБЩАЯ ЭНЕРГЕТИКА» Лекция «Основы технической термодинамики» часть 3 Денисов-Винский Никита Дмитриевич

Подробнее

Броуновское движение. 1.Равномерное распределение кинетической энергии по степеням свободы. 2.Теория Эйнштейна-Смолуховского. 3. Первый опыт Перрена

Броуновское движение. 1.Равномерное распределение кинетической энергии по степеням свободы. 2.Теория Эйнштейна-Смолуховского. 3. Первый опыт Перрена Броуновское движение.равномерное распределение кинетической энергии по степеням свободы..теория Эйнштейна-Смолуховского. 3. Первый опыт Перрена X n P P n Для механического равновесия поршня необходимо,

Подробнее

Лабораторная работа 4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННЫХ ДАВЛЕНИИ И ОБЪЕМЕ

Лабораторная работа 4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННЫХ ДАВЛЕНИИ И ОБЪЕМЕ Лабораторная работа 4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННЫХ ДАВЛЕНИИ И ОБЪЕМЕ Цель работы изучение процессов в идеальных газах, определение отношения теплоемкостей (коэффициента Пуассона)

Подробнее

v - среднее значение квадрата скорости

v - среднее значение квадрата скорости Теоретическая справка к лекции 3 Основы молекулярно-кинетической теории (МКТ) Газы принимают форму сосуда и полностью заполняют объѐм, ограниченный непроницаемыми для газа стенками Стремясь расшириться,

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 РАСПРЕДЕЛЕНИЕ БОЛЬЦМАНА. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА

ЛЕКЦИЯ 2 РАСПРЕДЕЛЕНИЕ БОЛЬЦМАНА. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА ЛЕКЦИЯ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ БОЛЬЦМАНА. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА Основные понятия классической и квантовой статистики Барометрическая формула. Распределение Больцмана Распределение Максвелла Больцмана. Основные

Подробнее

true_answer=4 true_answer=4 true_answer=1 true_answer=3

true_answer=4 true_answer=4 true_answer=1 true_answer=3 Красным цветом на рисунке изображена F(v) - плотность вероятности распределения молекул идеального газа по скоростям при некоторой температуре. Выберите правильный вариант изменения функции F(v) при нагревании

Подробнее

Лекция 13. Iый закон термодинамики Количество теплоты Работа, совершаемаягазом. 1. Барометрическая формула. 2. Распределение Больцмана

Лекция 13. Iый закон термодинамики Количество теплоты Работа, совершаемаягазом. 1. Барометрическая формула. 2. Распределение Больцмана Лекция 13 1. Барометрическая формула. Распределение Больцмана 3. Основы термодинамики Iый закон термодинамики Количество теплоты Работа, совершаемаягазом 1. Барометрическая формула - это зависимость давления

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 10 ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ

ЛЕКЦИЯ 10 ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ ЛЕКЦИЯ 10 ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Термодинамическая система (тдс). Параметры состояния. Термодинамическое равновесие. Внутренняя энергия. Взаимодействие тдс. работа и теплота как форма обмена энергиями между

Подробнее

Тема 6 Термодинамическая система

Тема 6 Термодинамическая система Тема 6 Термодинамическая система 1. Параметры состояния. 2. Термодинамическое равновесие. 3. Внутренняя энергия. 4. Работа и теплообмен, как формы передачи энергии. 5. Равновесные и неравновесные процессы.

Подробнее

Лекция 6. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 6. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 6. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Термодинамика Внутренняя энергия Поскольку молекулы движутся, любое

Подробнее

Федеральное Агентство по образованию. Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроники (ТУСУР) ВВЕДЕНИЕ

Федеральное Агентство по образованию. Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроники (ТУСУР) ВВЕДЕНИЕ Федеральное Агентство по образованию Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроники (ТУСУР) УТВЕРЖДАЮ Заведующий кафедрой физики ЕМОкс 005 года ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ

Подробнее

КЛ 2 Вариант 4 1. Какой должна быть одновременность пространственно разделенных событий в классической механике и СТО? Дать краткий ответ. 2. Чем зада

КЛ 2 Вариант 4 1. Какой должна быть одновременность пространственно разделенных событий в классической механике и СТО? Дать краткий ответ. 2. Чем зада КЛ 2 Вариант 1 1. Сформулировать принцип относительности Галилея. 2. Кинетическая энергия релятивистской частицы. Записать формулу, пояснить 3. Записать формулу для среднеквадратичной скорости броуновской

Подробнее

КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ

КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики как закон сохранения энергии с учетом теплового движения молекул (внутреннего движения). Внутренняя энергия как функция

Подробнее

Если частицы атомарного идеального газа одинаковы, тогда

Если частицы атомарного идеального газа одинаковы, тогда ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4_0. ТЕПЛОЕМКОСТЬ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА Тихомиров Ю.В. Ознакомьтесь с теорией в конспекте и учебнике. Выберите модель «Теплоемкость идеального газа». Прочитайте теорию и запишите необходимое

Подробнее

Обратимые и необратимые процессы. Циклы. Понятие энтропии. Закон возрастания энтропии. Второе начало термодинамики. Третье начало термодинамики.

Обратимые и необратимые процессы. Циклы. Понятие энтропии. Закон возрастания энтропии. Второе начало термодинамики. Третье начало термодинамики. Лекция 16 Обратимые и необратимые процессы. Циклы. Понятие энтропии. Закон возрастания энтропии. Второе начало термодинамики. Третье начало термодинамики. Равновесным называется состояние, при котором

Подробнее

РЕПОЗИТОРИЙ БГПУ ЛЕКЦИЯ 3 ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ. ТЕПЛОЕМКОСТЬ ВЕЩЕСТВ. ТЕПЛОТА РЕАКЦИИ.

РЕПОЗИТОРИЙ БГПУ ЛЕКЦИЯ 3 ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ. ТЕПЛОЕМКОСТЬ ВЕЩЕСТВ. ТЕПЛОТА РЕАКЦИИ. ЛЕКЦИЯ 3 ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ. ТЕПЛОЕМКОСТЬ ВЕЩЕСТВ. ТЕПЛОТА РЕАКЦИИ. Подготовила: Термодинамика базируется на фундаментальных законах (началах), являющихся всеобщими законами природы. Они не могут

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 13 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 13 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 13 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА Цель работы: определить показатель адиабаты и сравнить его величину с теоретическим значением. Оборудование: стеклянный

Подробнее

Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ. Кафедра физики

Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ. Кафедра физики Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ЗВУКА В ВОЗДУХЕ И ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ АКУСТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ Методические

Подробнее

Уравнение состояния. Первое начало термодинамики

Уравнение состояния. Первое начало термодинамики http://lectoriymiptru 1 из 5 ЛЕКЦИЯ 2 Уравнение состояния Первое начало термодинамики 21 Внутренняя энергия Внутренняя энергия U( кинетическая энергия молекул и энергия взаимодействия (которой в идеальном

Подробнее

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА *

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА * Методические указания к выполнению лабораторной работы.. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА * * Аникин А.И. Свойства газов. Свойства конденсированных систем: лабораторный практикум

Подробнее

Первый закон термодинамики Энергия Это слово в современной науке очень многозначное. Лекция2

Первый закон термодинамики Энергия Это слово в современной науке очень многозначное. Лекция2 Первый закон термодинамики Энергия Это слово в современной науке очень многозначное. Лекция Начала термодинамики; понятие энтропии; следствия термодинамических законов В механике различают потенциальную

Подробнее

Дистанционная подготовка Abitu.ru ФИЗИКА. Статья 10. Основные процессы и законы в термодинамике.

Дистанционная подготовка Abitu.ru ФИЗИКА. Статья 10. Основные процессы и законы в термодинамике. Дистанционная подготовка Abturu ФИЗИКА Статья Основные процессы и законы в термодинамике Теоретический материал В этой статье мы рассмотрим незамкнутые процессы с газом Пусть с газом проводят некоторый

Подробнее

Общая физика Лекция 9 Молекулярная физика

Общая физика Лекция 9 Молекулярная физика Общая физика Лекция 9 Молекулярная физика Трушин Олег Станиславович Зав. лаб. ЯФ ФТИАН РАН, Доц. каф. нанотехнологии в электронике ЯрГУ План лекции Статистическая физика и термодинамика Масса и размеры

Подробнее

ПОДГОТОВКА К ИНТЕРНЕТ-ЭКЗАМЕНУ ПО ФИЗИКЕ В СФЕРЕ ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ Молекулярная (статистическая) физика и термодинамика

ПОДГОТОВКА К ИНТЕРНЕТ-ЭКЗАМЕНУ ПО ФИЗИКЕ В СФЕРЕ ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ Молекулярная (статистическая) физика и термодинамика Федеральное агентство железнодорожного транспорта Уральский государственный университет путей сообщения Кафедра «Физика и химия» Л. А. Фишбейн ПОДГОТОВКА К ИНТЕРНЕТ-ЭКЗАМЕНУ ПО ФИЗИКЕ В СФЕРЕ ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО

Подробнее

Лабораторная работа 151. Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена

Лабораторная работа 151. Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена Лабораторная работа 151 Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена Приборы и принадлежности: стеклянный баллон с двухходовым краном, насос, манометр, барометр,

Подробнее