Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова"

Транскрипт

1 Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова Физический Факультет Мезонная теория ядерных сил. Реферат Широков Илья Группа 210 Москва 2013

2 Введение Согласно современным представлениям в нашем мире существуют четыре типа полей: электромагнитное, гравитационное, слабое и сильное. Теория электромагнитных взаимодействий была создана ещё Максвеллом в 19-ом веке. Теория гравитационных создана Ньютоном и обобщена Эйнштейном в так называемой общей теории относительности. Слабые и сильные взаимодействия проявляют себя только на масштабах частиц и ядер, они были открыты сравнительно недавно. Теория слабого взаимодействия была создана в середине 20-ого века и довольно хорошо согласуется с экспериментальными данными. С сильным взаимодействием дело обстоит иначе. До сих пор не было записано выражение для потенциала сильного взаимодействия, которое бы согласовывалось со всеми известными фактами. Существует множество модельных потенциалов, которые описывают ту или иную ситуацию. Один из первых таких потенциалов был получен японским физиком Хидеки Юкавой в 30-ые годы 20-ого века. Согласно нему Сильное взаимодействие можно описать как обмен мезонами, которые в этой теории являются квантами сильного поля. Более подробному изучению этой теории и посвящен данный реферат.

3 Место сильных взаимодействий среди других. В физике микромира существенными являются три типа взаимодействий: сильное, слабое и электромагнитное. Они характеризуются так называемыми константами взаимодействий. Чем константа больше тем «сильнее» это взаимодействие. Взаимодействие Сильное Электромагнитное Слабое Константа Частицы, участвующие в сильном взаимодействии называются адронами. Характерный радиус действия сил, обусловленных сильным взаимодействием ~10 13 см. Частицы, распадающиеся в результате сильного взаимодействия имеют характерное время жизни ~ c, что соответствует характерным ширинам резонансов Г > 10 МэВ. Природа сильного взаимодействия между адронами, связано с их составляющими- кварками. Между кварками передача сильного взаимодействия осуществляется с помощью переносчиков сильных взаимодействий- 8-ми глюонов. Основное квантовое число ответственное за сильное взаимодействие цвет, их существует три типа отсюда и число глюонов -8. Раздел физики изучающий взаимодействие между кваркамиквантовая хромодинамика активно развивающаяся в последнее время область знаний. Нуклон-нуклонные силы Разумеется, любое взаимодействие между нуклонами в конечном счёте имеет кварк-глюонную природу. Однако на больших расстояниях между адронами ( 1 Фм) в силу того, что цветные частицы не могут далеко вылетать из адрона, взаимодействие адронов происходит в результате коллективного взаимодействия всех кварков и глюонов одного адрона со всеми кварками другого. Переносчиками этого взаимодействия должны быть бесцветные адроны. Такой механизм взаимодействия реализуется только на относительно больших расстояниях (> Фм)

4 Вообще NN-взаимодействие обычно описывается в рамках концепции потенциала. Потенциал имеет сложный вид и зависит от многих параметров. Его можно записать так: V NN = V(r) + V SS + V T + V SL (1) Каждое слагаемое подбирают феноменологически. Наиболее важные свойства NN сил: 1. Притяжение. Силы действующие между нуклонами имеют характер сил притяжения, иначе ядра бы не существовали. 2. Радиус действия. Он порядка 1 Фм, при таких расстояниях глубина потенциала равна примерно 50 Мэв. 3. Зарядовонезависимость. Взаимодействие не зависит от электрического заряда. Если пренебречь поправками силы кулоновскго взаимодействия np, pp и nn примерно равны, если они находятся в одних и тех же состояниях. 4. Насыщение. Один нуклон может притягивать к себе конечное число нуклонов. Это выражается тем что энергия связи W св ~A, а не W св ~A 2 как было бы если каждый нуклон попарно взаимодействовал с каждым другим нуклоном. 5. Зависимость от спина. Энергия взаимодействия зависит от взаимной ориентации спинов. 6. Нецентральность сил 7. Обменный характер. При взаимодействии частицы меняются местами. Теперь исследуем каждый компонент выражения (1) подробнее Первый член (1) V(r) характеризую просто центральный потенциал зависящий только от расстояния. Второй член означает зависимость от спина, а третий так называемый тензорный потенциал. Для прояснения их сути обратимся к ядру дейтериядейтрону, который состоит из протона и нейтрона. Дейтрон имеет экспериментально измеренный полный момент и чётность J p = 1 + и магнитный момент μ d = 0,85742μ N.Полный момент как известно выражается формулой: J = S n + S p + L (2) Согласно (2) орбитальный момент принимает два значения: 2 или 0 (поскольку чётность положительна). Можно ожидать что дейтрон будет находиться в на низшем состоянии с L=0. При этом μ d = 0,879634μ N, что

5 однако отличается от реального значения на несколько процентов. Факты отсутствия у дейтрона состояния с противоположенным направлением спинов подтверждает зависимость NN-сил от спина, а примесь d-состояния (L=2) говорит об их нецентральном характере. Также о нецентральном характере говорит отличное от нуля значения квадрупольного момента дейтрона. Это означает что ядро дейтерия вытянуто вдоль одной из осей. Появление выделенного направления у ядра приводит к возникновению тензорных сил. Примером таких сил может служить два магнита с магнитными моментами m 1 и m 2, для них справедлива формула для энергии системы двух магнитных моментов: E 12 = 1 ((m r 3 1, m 2 ) 3 (m 1, r ) (m2, r )) (3) Вектор r соединяет два диполя, а r единичные вектор направленный вдоль r. По аналогии c (3) вводи тензорный оператор S 12 S 12 = 3(σ 1, r )(σ 2, r ) (σ 1, σ 2 ) (4) где σ 1 и σ 2 - операторы спина. Если усреднить (4) по всем углам то получится ноль, это означает, что этот оператор не содержит никакой составляющей центральных сил. Последний член в (1) V SL - относиться к так называемым спинорбитальным силам. В их существовании можно убедиться например изучая рассеяния поляризованных протонов на ядрах без спина, таких как 12 6 C. Пусть оба протона налетают на углерод так как показано на Фиг.1 (а), и пусть их спины направлены вверх. Протон 1 имеет направление орбитального момента вниз а протон 2 вверх. Фиг. 1 Теперь предположим, что потенциал состоит из центрального и спинорбитального потенциала. Тогда зная, что V SL зависит от взаимного направления спина и орбитального момент запишем это так:

6 V NN = V(r) + V SL (L, σ) (5) Из Фиг. 1 (б) следует что в силу взаимной ориентации спина и орбитального момента полный потенциал одного нуклона оказывается больше другого, а это означает что должна быть асимметрия относительно направления в одну или другую сторону. Эта асимметрия подтверждается экспериментально, это доказывает существование спин-орбитальных сил. Чтобы резюмировать всё сказанной в этом разделе перепишем выражение (1) для потенциала в форме где видна зависимость от вышеупомянутых параметров: V NN = V(r) + V SS (σ 1, σ 2 ) + V T S V 2 SL(L, σ 1 + σ 2 ) (6) Рассеяние нейтронов. Обменные силы. В существовании обменных сил можно убедиться при рассеянии нейтронов на протонах при энергиях в несколько сотен Мэв. Тут можно применить так называемое борновское приближение, где частица представляется плоской волной. Применять его здесь можно поскольку энергия частицы много больше глубины потенциала. Дифференциальное сечение при этом: Где dσ dω = f(q) 2 (7) f(q) = 2πm h V(x)e2πiqx h d 3 x (8) Здесь q-переданный импульс, V(x)-потенциал. Для упруго рассеяния имеем Фиг. 2 q = 2p sin 1 θ (9) 2 Согласно (9) максимальный переданный импульс q = 2p при малых величинах энергий 4πpR h 1 из (8) следует относительно изотропное распределение (Фиг 2. Случай низких энергий). При высоких энергиях 4πpR h 1 в случае малых углов импульс остаётся большим, а случае больших за счёт быстро осциллирующий экспоненты имеем малый интеграл и сечение

7 стремится к нулю как это показано на Фиг. 2 в случае средних энергий. Эта ситуация не связана с борновским приближением, а является типичной для ситуаций такого рода. Низкие энергии Средние энергии Фиг. 3 Однако реальная экспериментальная зависимость изображённая на Фиг. 3 имеет несколько иной характер, чем теоретическая. Она имеет характерный пик в угловом распределении назад при высоких энергиях E~400 Мэв. Такое поведение нельзя объяснить с помощью обычных потенциалов. Оно говорит об обменном характере ядерных сил, то есть налетающий нейтрон становится протоном, а протон мишени нейтроном двигающимся назад. Мезонная теория Юкавы Как уже было отмечено взаимодействие между нуклонами можно представить, как обмен бесцветными адронами. Такими адронами являются пионы. Если прежде мы изучали NN-силы феноменологическим образом, то пионная теория позволяет объяснить возникновение части этих сил. Если cчитать мезоны скалярными то Гамильтониан будет выглядеть так: H s = g Φ(x)ρ(x)d 3 x (10) Между испусканием и поглощением мезон ведёт себя как свободная частица и подчиняется уравнению Клейна-Гордона. В стационарном случае оно выглядит так:

8 [ 2 ( 2πmc h )2 ] Φ(x) = 0 (11) Используя гамильтоновы уравнения движения и выражения (10) и (11) можно получить следующее уравнение: [ 2 ( 2πmc h )2 ] Φ(x) = 4πgρ(x) (12) Уравнение (12) в математике называется экранированным уравнением Пуассона. Решается оно весьма сложным образом с использованием специальных функций. Решение уравнения: Φ(x) = g e k x x ρ(x )d 3 x (13) x x Для точечного источника расположенного в начале координат x =0, выражение (13) принимает вид: Φ(r) = g e kr r Постоянная k в (13) и (14) равна 2πmc h (14) а r в (14) равен x. Константа k имеет смысл характерного ядерного расстояния и равна 1.5 Фм. А g так называемый ядерный заряд примерно равный единице. Выражение для енергии взаимодействия двух нуклонов получается после подстановки в (10) выражения (14): V s = g 2 e kr r Потенциал Юкавы рассмотренный выше касался скалярных мезонов, во случае псевдоскалярных мезонов уравнения Гамильтониан усложняется из-за добавления спиновых операторов: (15) H p = F ρ(x)(σ, )Φ(x)d 3 x (16) Используя уравнения (15) и (11) получим после некоторых преобразований следующее выражение: [ 2 ( 2πmc h )2 ] Φ(x) = 4πF(σ, )ρ(x) (17) Исследуя (16) подобно тому как исследовали (12) получим выражения для энергии взаимодействия между нуклонами путём обмена псевдоскалярными мезонами: V p = F 2 [ 1 (σ 3 1, σ 2 ) + S 12 ( e kr 3 kr (kr) 2)] k2 r (18)

9 Где σ 1, σ 2 спиновые операторы первого и второго взаимодействующего нуклона, а S 12 - тензорный оператор задаваемый соотношением (4). Полученное выражение (18) имеет и тензорную и спиновую компоненты, оно похоже на выражение (6), описывающие феноменологический потенциал. Однако оно всё равно не содержит части компонент. Причина этой неудачи кроется в том, что мы учитываем лишь один тип мезонов. В современной теории юкавского потенциала, после учёта всех существующих мезонов, можно получить потенциал вполне удовлетворяющий феноменологическому потенциалу (6). Правда следует не забывать о том, что сама концепция потенциала теряет смысл при больших энергиях E > 3 Гэв, где включается кварк-глюонное взаимодействие описываемое квантовой хромодинамикой. Диаграммы Фейнмана на нуклонном уровне Для описания взаимодействия нуклонов друг с другом нередко применяют диаграммную технику Фейнмана. Фиг. 4 Так на Фиг. 4 (а) видно взаимодействие между протоном и нейтроном на нуклонном уровне через виртуальный пион. А на Фиг. 4 (б) видно то же на кварковом уровне. Интересно что на кварковом уровне переход кварков показанный на диаграмме иллюстрирует как передачу пиона, так и обменный характер взаимодействия (нейтрон и протон меняются местами). Что касается более тяжёлых мезонов то взимодействие через них показано на Фиг. 5 Фиг. 5

10 Эти тяжёлые мезоны имеют массы порядка ( Мэв) и как уже было сказано ранее вносят поправки в потенциал (18). Также интерес представляет то, что обмен векторными мезонами J=1 приводит к отталкиванию нуклонов, по аналогии с отталкиванием одноименных зарядов в электростатике.

11 Заключение Современные исследования привели к введению нового типа сил- NN сил. Их свойства оказались весьма разнообразными, главным из них являлось существования сил притяжения между нуклонами. Однако природа этих сил была до конца не ясна. Хидеки Юкава еще в 1934 году, задолго до открытия кварков ввёл в рассмотрение передачу сильного взаимодействия пионами. Он сумел записать известное выражения для потенциала Юкавы. Энергия взаимодействия нуклонов согласно нему выражается так: V s = g 2 e kr r Как оказалось учёт обмена всеми известными мезонами приводит к вполне удовлетворительной картине, согласующейся с экспериментальными данными вплоть до энергии равной ~3 Гэв. Однако попытка использовать концепцию потенциала для больших энергий успехом не увенчалась. Это связано в первую очередь с кварк-глюонным характером взаимодействия на таких масштабах энергий. Более общие свойства сильного взаимодействия изучает многообещающая современная наука- хромодинамика, и вероятно в будущем мы сможем в полной мере осознать природу этого фундаментального взаимодействия.

12 Список используемой литературы 1. Ишханов Б.С., Капитонов И.М., Юдин Н.П. «Частицы и атомные ядра». Учебник. М.: Издательство Московского университета, с. 2. Фраунфельдер Г., Хенли Э., «Субатомная Физика». М.: Мир, с. 3. Ресурсы с сайта


Физический факультет. Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия»

Физический факультет. Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия» Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия» Работа выполнена студентом 209 группы Сухановым Андреем Евгеньевичем

Подробнее

«Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия

«Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия Московский государственный университет имени М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия Выполнил: студент 214 группы Припеченков Илья Москва 2016

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 23 Нуклон-нуклонные взаимодействия

Подробнее

Нуклон-нуклонные взаимодействия

Нуклон-нуклонные взаимодействия Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики http://enpl.mephi.ru/ А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 23 Ядерные силы в нуклон-нуклонных

Подробнее

Дейтрон связанное состояние нейтрона и протона.

Дейтрон связанное состояние нейтрона и протона. Министерство образования и науки Российской Федерации Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет РЕФЕРАТ по дисциплине: физика атомного ядра и частиц Дейтрон связанное

Подробнее

Введение в ядерную физику

Введение в ядерную физику Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики http://enpl.mephi.ru/ А.И.Болоздыня Введение в ядерную физику

Подробнее

Ядерная физика и Человек

Ядерная физика и Человек Ядерная физика и Человек Модели атомных ядер Rядра (1, 2 1,3) A 1/3 M Zm Nm E ядра p n связи ядер Модель жидкой капли 3 W( A, Z) А А 2 Z( Z 1) 1 3 A 15.6 МэВ, 17.2 МэВ, 0.72 МэВ, 23.6 МэВ 2 A 2Z 4 А 3.

Подробнее

РЕФЕРАТ. Электромагнитные взаимодействия. Структура нуклона. Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова

РЕФЕРАТ. Электромагнитные взаимодействия. Структура нуклона. Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова Физический факультет РЕФЕРАТ По дисциплине физика атомного ядра и частиц На тему: Электромагнитные взаимодействия. Структура нуклона. Работу выполнила:

Подробнее

Тайны атомных ядер 2017

Тайны атомных ядер 2017 Тайны атомных ядер 2017 Модели атомных ядер Rядра (1, 2 1,3) A 1/3 M Zm Nm E ядра p n связи ядер Свойства атомных ядер Свойства атомных ядер Магические числа 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126. Ядерные оболочки

Подробнее

Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ

Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ Вводные замечания Одной из основных задач ядерной физики с момента ее возникновения является объяснение природы ядерного взаимодействия. Особенности микромира не позволяют

Подробнее

ЯДЕРНЫЕ СИЛЫ И ЭЛЕМЕНТАРНАЯ ТЕОРИЯ ДЕЙТРОНА. Лекция 3

ЯДЕРНЫЕ СИЛЫ И ЭЛЕМЕНТАРНАЯ ТЕОРИЯ ДЕЙТРОНА. Лекция 3 ЯДЕРНЫЕ СИЛЫ И ЭЛЕМЕНТАРНАЯ ТЕОРИЯ ДЕЙТРОНА Лекция 3 Обменное взаимодействие Нуклоны фермионы значит обмен происходит бозонами! Оценки: Расстояние между нуклонами ~.5 фм Время взаимодействия t~/c~5-4 c

Подробнее

10. Нуклонные резонансы

10. Нуклонные резонансы 10. Нуклонные резонансы В 50-х годах XX века физики научились получать пучки пионов и направляли их на водородные и ядерные мишени. При этом при определенных энергиях налетающих частиц наблюдались яркие

Подробнее

Пространственная инверсия. Р-четность

Пространственная инверсия. Р-четность Министерство образования и науки Российской Федерации Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет РЕФЕРАТ по дисциплине: физика атомного ядра и частиц Пространственная

Подробнее

Взаимодействие кварков. Распады адронов

Взаимодействие кварков. Распады адронов Микромир и Вселенная 218 Взаимодействие кварков Распады адронов Фундаментальные частицы Стандартной Модели e e c t s b 8 g,,,, Z H - бозон Хиггса Фундаментальные взаимодействия. Калибровочные бозоны Сильное

Подробнее

8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел:

8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 8 Ядерная физика Основные формулы и определения В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 1) сильное или ядерное взаимодействие обусловливает связь между нуклонами атомного ядра.

Подробнее

Ядерная физика и Человек

Ядерная физика и Человек Ядерная физика и Человек Фундаментальные взаимодействия частиц Фундаментальные частицы Стандартной Модели Q 1 e (МэВ) (МэВ) (МэВ) (0.511) (106) (1777) 0 e (0) (0) (0) +2/3 (330) c (1800) t (180 000) 1/3

Подробнее

Тестирование по дисциплине «ядерная физика»

Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Основные разделы: 1. Свойства атомных ядер; 2. Нуклон-нуклонные взаимодействия; 3. Радиоактивность, ядерные реакции; 4. Частицы и взаимодействия; 5. Дискретные

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 АТОМНОЕ ЯДРО

ЛЕКЦИЯ 9 АТОМНОЕ ЯДРО ЛЕКЦИЯ 9 АТОМНОЕ ЯДРО Мы рассматривали атом в магнитном поле и его влияние на спектр излучения. Впервые эти процессы рассмотрел Зееман, поэтому расщепление уровней энергии в магнитном поле называется эффектом

Подробнее

Глава 8 ИССЛЕДОВАНИЕ СТРУКТУРЫ ПРОТОНА ЭЛЕКТРОНАМИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

Глава 8 ИССЛЕДОВАНИЕ СТРУКТУРЫ ПРОТОНА ЭЛЕКТРОНАМИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ Глава 8 ИССЛЕДОВАНИЕ СТРУКТУРЫ ПРОТОНА ЭЛЕКТРОНАМИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ 8.1. Характеристики процесса рассеяния электрона Простейшая картина электрон-протонного рассеяния соответствует виртуальному фотону, взаимодействующему

Подробнее

РЕФЕРАТ ПО ДИСЦИПЛИНЕ: ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЧАСТИЦ. ТЕМА: ОБРАЩЕНИЕ ВРЕМЕНИ. CPT ТЕОРЕМА.

РЕФЕРАТ ПО ДИСЦИПЛИНЕ: ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЧАСТИЦ. ТЕМА: ОБРАЩЕНИЕ ВРЕМЕНИ. CPT ТЕОРЕМА. РЕФЕРАТ ПО ДИСЦИПЛИНЕ: ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЧАСТИЦ. ТЕМА: ОБРАЩЕНИЕ ВРЕМЕНИ. CPT ТЕОРЕМА. Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова Физический Факультет. Выполнила: Кирюшина Елизавета

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В. ЛОМОНОСОВА ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ РЕФЕРАТ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В. ЛОМОНОСОВА ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ РЕФЕРАТ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В. ЛОМОНОСОВА ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ РЕФЕРАТ По дисциплине: Физика атомного ядра и частиц Тема: Обращение времени. CPT-теорема Выполнил: Студент группы 207 Н.П.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 15 ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ

ЛЕКЦИЯ 15 ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ ЛЕКЦИЯ 15 ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ 1. Типы частиц В первой половине 20-го века были известны только следующие частицы: n, p, e, e +, μ, ν, π ±. Вышеперечисленные частицы живут относительно долго. Например,

Подробнее

Упругое и неупругое рассеяние

Упругое и неупругое рассеяние Семинар Упругое и неупругое рассеяние.. Борновское приближение... Рассеяние частиц Рассеяние взаимодействие частиц при столкновении. Если в ходе взаимодействия частицы не меняются: + + то такое столкновение

Подробнее

Лекция 2. Масштабы и единицы измерения физических величин Особенности физических явлений в микромире

Лекция 2. Масштабы и единицы измерения физических величин Особенности физических явлений в микромире Лекция 2 Масштабы и единицы измерения физических величин Особенности физических явлений в микромире Объекты микромира атомы, ядра и элементарные частицы подчиняются законам, в значительной мере отличающимся

Подробнее

2 Дейтрон. Зависимость ядерных сил от спина.

2 Дейтрон. Зависимость ядерных сил от спина. Лекция 5. Свойства ядерных (нуклон-нуклонных) сил. 1. Очевидные свойства ядерных сил. Ряд свойств нуклон-нуклонных (NN) сил непосредственно следует из рассмотренных фактов: 1. Это силы притяжения (следует

Подробнее

Ядерные реакции. e 1/2. p n n

Ядерные реакции. e 1/2. p n n Ядерные реакции 197 Au 197 79 79 14 N 17 7 8 O 9 Be 1 4 6 C 7 Al 30 13 15 30 P e 30 15 T.5мин 14 1/ P p n n Si Au Ядерные реакции ВХОДНОЙ И ВЫХОДНОЙ КАНАЛЫ РЕАКЦИИ Сечение реакции и число событий N dn(,

Подробнее

Специальный семинар по физике ядра и ядерным реакциям (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Специальный семинар по физике ядра и ядерным реакциям (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Специальный семинар по физике ядра и ядерным реакциям (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика»,

Подробнее

Эта волна описывает движение с определённым импульсом p = k, но её координата r полностью неопределённа, т. е. может быть любой от до.

Эта волна описывает движение с определённым импульсом p = k, но её координата r полностью неопределённа, т. е. может быть любой от до. Вернер Гейзенберг Темы лекции 1. Классическая и квантовая неопределённость. Соотношение неопределённости. 2. Заглянем внутрь атомного ядра. 3. Угловые моменты микрочастиц. Спин частицы. 4. Геометрия квантовых

Подробнее

Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц.

Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц. Лекция 7 Столкновение нерелятивистских частиц 1 Упругое столкновение Задача состоит в следующем Пусть какая-то частица пролетает мимо другой частицы Это могут быть два протона один из ускорителя, другой

Подробнее

1.Цель и задачи дисциплины. 2. Требования к уровню освоения содержания дисциплины

1.Цель и задачи дисциплины. 2. Требования к уровню освоения содержания дисциплины 1.Цель и задачи дисциплины Цель дисциплины формирование у студентов целостного представления о строении вещества с учетом наиболее важных достижений физики высоких энергий последних десятилетий. Задачи

Подробнее

Модели ядра можно разбить на два больших класса: микроскопические, рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре, и коллективные,

Модели ядра можно разбить на два больших класса: микроскопические, рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре, и коллективные, Темы лекции 1. Ядерные модели. История ядерной модели оболочек. 2. Обоснование ядерной модели оболочек. Магические числа. 3. Ядерная потенциальная яма. 4. Одночастичные нуклонные уровни в потенциальных

Подробнее

Реферат на тему: Законы сохранения в мире частиц.

Реферат на тему: Законы сохранения в мире частиц. Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: Законы сохранения в мире частиц. Работу выполнила студентка 209 группы Минаева Евгения. «Москва, 2016»

Подробнее

Поколения (семейства): Заряд

Поколения (семейства): Заряд Кварки, лептоны и кванты физических полей на современном уровне знаний бесструктурны (точечны), их размер

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 3 Модели ядра 2016 1 Лекция 3 Модели

Подробнее

Содержание. Аннотация

Содержание. Аннотация Л А Б О Р А Т О Р Н А Я Р А Б О Т А 6 ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ ЧАСТИЦЫ И ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ (интерактивный задачник на персональном компьютере) Содержание 1. Частицы и взаимодействия (занятие 1). 2. Кварковая структура

Подробнее

Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного

Подробнее

Введение в ядерную физику

Введение в ядерную физику Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики А.И. Болоздыня Введение в ядерную физику Лекция 2 Тема 3. Модели

Подробнее

СЕМИНАР Показать, что плоская волна не обладает определенным значением орбитального момента. Решение:

СЕМИНАР Показать, что плоская волна не обладает определенным значением орбитального момента. Решение: СЕМИНАР 4 1. Показать, что плоская волна не обладает определенным значением орбитального момента Из рисунка очевидно, что плоская волна содержит все возможные значения орбитального момента l = [r p ],

Подробнее

И протон, и нейтрон обладают полуцелым спином

И протон, и нейтрон обладают полуцелым спином Конспект лекций по курсу общей физики. Часть III Оптика. Квантовые представления о свете. Атомная физика и физика ядра Лекция 1 9. СТРОЕНИЕ ЯДРА 9.1. Состав атомного ядра Теперь мы должны обратить наше

Подробнее

Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова

Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова Физический Факультет Обращение времени. СРТ-теорема. Реферат Широков Илья Группа 210 Москва 2013 Введение Вокруг нас мы видим большое количество

Подробнее

РЕФЕРАТ. «Странность. Рождение и распад странных частиц»

РЕФЕРАТ. «Странность. Рождение и распад странных частиц» ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА» ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ РЕФЕРАТ «Странность. Рождение и распад

Подробнее

Законы Ньютона. Принцип относительности Галилея.

Законы Ньютона. Принцип относительности Галилея. 1..1. Законы Ньютона. Принцип относительности Галилея. Опыт показывает, что при определенном выборе системы отсчета справедливо следующее утверждение: свободное тело, т.е. тело, не взаимодействующее с

Подробнее

4.Метод парциальных амплитуд. 1. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: (1.16) (1.17)!

4.Метод парциальных амплитуд. 1. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: (1.16) (1.17)! 4.Метод парциальных амплитуд.. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: ( +! m ( +! ( + φ ( V ( φ ( (.6 и соответствующее ему граничное условие :!! e! φ ( { e + f (

Подробнее

Лекция 5. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер

Лекция 5. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер Лекция 5 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер Орбитальный момент количества движения: Вращательное движение частицы принято характеризовать моментом количества

Подробнее

Институт ядерной физики АН РУз ОСНОВЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ

Институт ядерной физики АН РУз ОСНОВЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ Институт ядерной физики АН РУз ОСНОВЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ 2018 Введение Основные понятия и определения Взаимодействие тяжелых заряженных частиц с веществом

Подробнее

Кафедра «Общая физика» СОСТАВ И СВОЙСТВА СТАБИЛЬНЫХ ЯДЕР

Кафедра «Общая физика» СОСТАВ И СВОЙСТВА СТАБИЛЬНЫХ ЯДЕР МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Курганский государственный университет» Кафедра

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 ВОЛНЫ ДЕ БРОЙЛЯ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ

ЛЕКЦИЯ 2 ВОЛНЫ ДЕ БРОЙЛЯ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ЛЕКЦИЯ 2 ВОЛНЫ ДЕ БРОЙЛЯ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ 1. Корпускулярно-волновой дуализм Электромагнитное излучение при некоторых условиях обладает корпускулярными свойствами, а в других проявляет себя

Подробнее

Микромир и Вселенная 1

Микромир и Вселенная 1 Микромир и Вселенная 1 Фундаментальные частицы СМ ФЕРМИОНЫ (J=1/2) БОЗОНЫ (J=1) u c t Кварки g Сильное d s b γ Электро-магнитное ν e ν μ ν τ Лептоны W ± e μ τ Z 0 Слабое I II III Микромир и Вселенная.

Подробнее

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ Б. Т. Черноволюк ФГУП РФЯЦ-ВНИИТФ им. академ. Е.И. Забабахина, г.снежинск ВВЕДЕНИЕ В настоящее время открыто порядка двух сотен элементарных частиц [] и нескольких

Подробнее

Фундаментальные представления современной физики: от взаимодействий элементарных частиц до структуры и эволюции Вселенной.

Фундаментальные представления современной физики: от взаимодействий элементарных частиц до структуры и эволюции Вселенной. Фундаментальные представления современной физики: от взаимодействий элементарных частиц до структуры и эволюции Вселенной Лекция 6 Основные разделы курса: понятия и принципы квантовой физики; квантовые

Подробнее

Московский Государственный Университет. Физический факультет

Московский Государственный Университет. Физический факультет Московский Государственный Университет Физический факультет Слабые распады лептонов и кварков Реферат Ваганова Полина Евгеньевна группа 209 Москва, 2016 1 Содержание Введение. Типы частиц и взаимодействий........

Подробнее

Лекция 7: Определение чётности гамма-переходов в поляризационных ЯРФ-экспериментах. Метод, использующий линейно поляризованное тормозное излучение.

Лекция 7: Определение чётности гамма-переходов в поляризационных ЯРФ-экспериментах. Метод, использующий линейно поляризованное тормозное излучение. Лекция 7: Определение чётности гамма-переходов в поляризационных ЯРФ-экспериментах. Метод, использующий линейно поляризованное тормозное излучение. ЯРФ-эксперименты позволяют модельно независимым путём

Подробнее

СЕМИНАР 3. Решение: Используем соотношение неопределённости «импульскоордината» p r ħ (ħ = 1, эрг сек), полагая для оценки

СЕМИНАР 3. Решение: Используем соотношение неопределённости «импульскоордината» p r ħ (ħ = 1, эрг сек), полагая для оценки СЕМИНАР 3 1. Имеется частица с массой m = 1 г, движущаяся со скоростью v = 1 см/. Оценить неопределенность в координате и временнòм положении этой частицы. Можно ли их наблюдать? Используем соотношение

Подробнее

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v .9. Преобразования векторов электромагнитного поля..9.. Преобразования компонент электромагнитного поля. Полученные и изученные нами законы электродинамики применимы для описания явлений, которые происходят

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ Мы выяснили, какие законы сохранения есть в квантовой физике и не было в классической. 1. Инверсия r r. При такой замене импульс меняется

Подробнее

ЧАСТЬ 4. ОСНОВЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ

ЧАСТЬ 4. ОСНОВЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ ЧАСТЬ 4. ОСНОВЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ КОРПУСКУЛЯРНО ВОЛНОВОЙ ДУАЛИЗМ ЧАСТИЦ МАТЕРИИ Есть две формы существования материи: вещество и поле. Вещество состоит из частиц, «сцементированных» полем. Именно посредством

Подробнее

Лекции для студентов по курсу «Электричество и магнетизм». Лектор Крылов Игорь Ратмирович, корпус Б, комната 101, раб. тел.

Лекции для студентов по курсу «Электричество и магнетизм». Лектор Крылов Игорь Ратмирович, корпус Б, комната 101, раб. тел. Лекции для студентов по курсу «Электричество и магнетизм». Лектор Крылов Игорь Ратмирович, корпус Б, комната, раб. тел. 48-44-66. Интернет-страница: igo-kylov.u. Интернет-страница с навязчивой рекламой:

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ

ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ 1. Квантовый осциллятор Выпишем некоторые соотношения, полученные на предыдущей лекции.

Подробнее

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ 8 ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ Рассмотрим электромагнитное поле движущегося произвольным образом точечного заряда Оно описывается запаздывающими потенциалами которые запишем в виде

Подробнее

Динамика. в инерциальной системе отсчета направлены в противоположные стороны, а отношение модулей ускорений a / a 1 2

Динамика. в инерциальной системе отсчета направлены в противоположные стороны, а отношение модулей ускорений a / a 1 2 Динамика Первый закон Ньютона утверждает, что существуют такие системы отсчета, в которых любое тело, не взаимодействующее с другими телами, движется равномерно и прямолинейно Системы отсчета, существование

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 10 ТЕОРЕМЫ ЭРЕНФЕСТА. ВОЛНОВЫЕ ПАКЕТЫ. ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ГЕЙЗЕНБЕРГА

ЛЕКЦИЯ 10 ТЕОРЕМЫ ЭРЕНФЕСТА. ВОЛНОВЫЕ ПАКЕТЫ. ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ГЕЙЗЕНБЕРГА ЛЕКЦИЯ 10 ТЕОРЕМЫ ЭРЕНФЕСТА. ВОЛНОВЫЕ ПАКЕТЫ. ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ГЕЙЗЕНБЕРГА На прошлой лекции было получено выражение для оператора производной по времени: df dt = f = f t + i ħ [ H, f]. (10.1) В нашем курсе

Подробнее

ВВЕДЕНИЕ. ИЗЛУЧЕНИЕ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ЗАРЯДОВ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА ДЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ

ВВЕДЕНИЕ. ИЗЛУЧЕНИЕ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ЗАРЯДОВ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА ДЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ ВВЕДЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЕ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ЗАРЯДОВ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА ДЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ Дипольное излучение Потенциал системы (токов) зарядов движущихся с нерелятивистскими скоростями: R V V j

Подробнее

О.М. ДЕРЮЖКОВА ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ

О.М. ДЕРЮЖКОВА ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Министерство образования Республики Беларусь Учреждение образования «Гомельский государственный университет имени Франциска Скорины» О.М. ДЕРЮЖКОВА ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ ТЕСТОВЫЕ ЗАДАНИЯ

Подробнее

Под микрообъектом будем понимать элементарную частицу или систему связанных частиц (таких как атом или ядро атома). Ограничимся пока следующим

Под микрообъектом будем понимать элементарную частицу или систему связанных частиц (таких как атом или ядро атома). Ограничимся пока следующим Темы лекции 1. Характеристики микрообъектов. 2. Законы сохранения и фундаментальные симметрии. Квантовые числа. 3. Свободные и связанные микрочастицы. 4. Пространственная инверсия. Квантовое число «чётность».

Подробнее

Квантовые числа. Состав атомного ядра. Лекция Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики

Квантовые числа. Состав атомного ядра. Лекция Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики Квантовые числа. Состав атомного ядра Лекция 15-16 Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики Квантовые числа Уравнению Шрёдингера удовлетворяют собственные функции r,,, которые

Подробнее

Взаимодействие частиц

Взаимодействие частиц Мир атомных ядер Взаимодействие частиц Взаимодействие. Классическая физика Дальнодействие В классической физике, несмотря на разнообразие сил, действующих между телами, взаимодействия между ними описываются

Подробнее

Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет

Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Гамма-переходы в ядрах. Электрические и магнитные гаммапереходы» Трифонова Виктория 209 группа Преподаватель:

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Магнитостатика Лекция 2 ЛЕКЦИЯ 2

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Магнитостатика Лекция 2 ЛЕКЦИЯ 2 1 ЛЕКЦИЯ 2 Связь механического и магнитного моментов. Гиромагнитное отношение. Гиромагнитные явления. Эффект Эйнштейнаде Хааса. Эффект Барнетта. Спин электрона. Магнетон Бора. Прецессия магнитного момента

Подробнее

Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда.

Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Работу выполнила студентка 209 группы Минаева Евгения. «Москва,

Подробнее

γ =, c скорость света.

γ =, c скорость света. 6. Антипротон Первой обнаруженной античастицей был позитрон. Открытие позитрона, частицы по своим характеристикам идентичной электрону, но с противоположным (положительным) электрическим зарядом, было

Подробнее

ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева. Тестовые вопросы

ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева. Тестовые вопросы ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева Тестовые вопросы 1. Запишите прямое и обратное преобразования Лоренца для t и x от инерциальной системы отсчета K к системе K, при движении системы K со скоростью

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Уральский государственный университет им. А.М. Горького» ИОНЦ «Нанотехнологии и перспективные

Подробнее

К электрической постоянной вакуума (эфира) Полтавская обл. г Кременчуг. Декабрь г. Аннотация

К электрической постоянной вакуума (эфира) Полтавская обл. г Кременчуг. Декабрь г. Аннотация К электрической постоянной вакуума (эфира) Солонар Д.П. Полтавская обл. г Кременчуг Декабрь 4 7г Аннотация Как показано в статье коэффициент 4, который принимают как электрическую или диэлектрическую постоянную

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ физический факультет Квантовая теория (I поток) январь 2015 г. Теоретические вопросы

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ физический факультет Квантовая теория (I поток) январь 2015 г.   Теоретические вопросы МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ физический факультет Квантовая теория (I поток) январь 2015 г. http://hep.phys.msu.ru Теоретические вопросы Стационарная теория возмущений 1. Стационарная теория

Подробнее

КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь)

КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь) КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь) Квантовая химия это раздел теоретической химии, рассматривающий строение и свойства химических соединений, реакционную способность, кинетику и механизмы

Подробнее

СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер. Ядерные реакции

СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер. Ядерные реакции СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер Ядерные реакции Порог реакции a A B b в лабораторной системе координат (ЛСК) даётся формулой (E a,b ) порог = Q (1 m a Q m A m A c ), где Q = (W B W b )

Подробнее

Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции. Составное ядро.

Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции. Составное ядро. Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет РЕФЕРАТ по дисциплине: Физика ядра и частиц Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции. Составное ядро. Банниковой Ирины

Подробнее

Рассеяние электромагнитных волн

Рассеяние электромагнитных волн Рассеяние электромагнитных волн При взаимодействии переменного электромагнитного поля с зарядами, на заряды со стороны поля действует переменная во времени сила. Под действием поля заряды начинают двигаться

Подробнее

ВОПРОСЫ к экзамену за осенний семестр для студентов I года магистратуры, изучающих курс Методы теоретической физики ЭЛЕКТРОДИНАМИКА

ВОПРОСЫ к экзамену за осенний семестр для студентов I года магистратуры, изучающих курс Методы теоретической физики ЭЛЕКТРОДИНАМИКА ВОПРОСЫ к экзамену за осенний семестр для студентов I года магистратуры, изучающих курс Методы теоретической физики Релятивистская кинематика ЭЛЕКТРОДИНАМИКА 1. Пространство событий и интервал. 2. Преобразования

Подробнее

Законы сохранения. 1 Мера движения. Пояснение

Законы сохранения. 1 Мера движения. Пояснение - 1 - Я исходил из метода В.С. Сорокина («Успехи физических наук», т.lix, вып., 1956г., стр.35-36) в изложении М.А. Айзермана («Классическая механика», Москва, Наука, 1974г., стр.44 и далее). Содержание

Подробнее

Микромир и Вселенная

Микромир и Вселенная Микромир и Вселенная Аристотель Ньютон 384 322 гг. до н.э. Дедуктивный метод объяснения явлений природы, не предусматривающий обращения к эксперименту F Исаак Ньютон 1642 1727 Законы Ньютона ma Г. Галилей

Подробнее

Т15. Строение ядра (элементы физики ядра и элементарных частиц)

Т15. Строение ядра (элементы физики ядра и элементарных частиц) Т5. Строение ядра (элементы физики ядра и элементарных частиц). Строение ядра. Протоны и нейтроны. Понятие о ядерных циклах. Энергия связи, дефект массы.. Естественная радиоактивность. Радиоактивность.

Подробнее

наименьшей постоянной решетки

наименьшей постоянной решетки Оптика и квантовая физика 59) Имеются 4 решетки с различными постоянными d, освещаемые одним и тем же монохроматическим излучением различной интенсивности. Какой рисунок иллюстрирует положение главных

Подробнее

ВВЕДЕНИЕ 1.1. Электрон как пробная частица

ВВЕДЕНИЕ 1.1. Электрон как пробная частица Глава 1 ВВЕДЕНИЕ 1.1. Электрон как пробная частица Рассеяние электронов на ядрах и нуклонах является важнейшим способом исследования внутренней структуры этих частиц [1-4]. Изучение внутренней структуры

Подробнее

Лекция 2. Динамика материальной точки. [1] гл.2

Лекция 2. Динамика материальной точки. [1] гл.2 12 Лекция 2. Динамика материальной точки. [1] гл.2 План лекции 1. Законы Ньютона. Основное уравнение динамики поступательного движения. 2. Виды взаимодействий. Силы упругости и трения. 3. Закон Всемирного

Подробнее

10, для двух протонов, которые являются

10, для двух протонов, которые являются 1 ВВЕДЕНИЕ. ЗАКОН КУЛОНА. ПРИНЦИП СУПЕРПОЗИЦИИ Современной науке известны четыре вида взаимодействия материальных объектов: гравитационное, электромагнитное, сильное (ядерное) и слабое. Все они играют

Подробнее

5.1 Задача двух тел в квантовой механике. + U(r 1 r 2 ). (5.1) 2m 1. 2m 2. В координатном представлении гамильтониан имеет вид:

5.1 Задача двух тел в квантовой механике. + U(r 1 r 2 ). (5.1) 2m 1. 2m 2. В координатном представлении гамильтониан имеет вид: Глава 5 Центральное поле 5.1 Задача двух тел в квантовой механике Задача двух тел имеет важное значение как в классической, так и в квантовой механике. Естественно, в квантовой механике задача также сводится

Подробнее

СЕМИНАР 12. Модель ядерных оболочек

СЕМИНАР 12. Модель ядерных оболочек СЕМИНАР 1 Модель ядерных оболочек Одночастичная модель ядерных оболочек: Слева показана схема одночастичных ядерных уровней (подоболочек), подтверждённая экспериментом. Каждый одночастичный уровень обозначается

Подробнее

1. Электрическое поле. В этом разделе мы будем изучать физику неподвижных электрических зарядов - электростатику Электрический заряд

1. Электрическое поле. В этом разделе мы будем изучать физику неподвижных электрических зарядов - электростатику Электрический заряд 1 Электричество и магнетизм Первым исследователям электрических явлений могло показаться, что эти явления являются некоторой экзотикой, не имеют отношения ко многим явлениям природы и вряд ли найдут значительное

Подробнее

10.2 СИСТЕМА УРАВНЕНИЙ МАКСВЕЛЛА

10.2 СИСТЕМА УРАВНЕНИЙ МАКСВЕЛЛА 1.2 СИСТЕМА УРАВНЕНИЙ МАКСВЕЛЛА Открытие тока смещения позволило Максвеллу создать единую теорию электрических и магнитных явлений. Эта теория не только объясняла все известные в то время экспериментальные

Подробнее

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра На основе опытов Резерфорда была предложена планетарная модель атома: r атома = 10-10 м, r ядра = 10-15 м. В 1932 г. Иваненко и Гейзенберг обосновали протон-нейтронную

Подробнее

π, и вероятность обнаружения электрона в

π, и вероятность обнаружения электрона в Комплексность волновой функции Для фотона вероятность его обнаружения пропорциональна интенсивности света, которая в свою очередь пропорциональна среднему квадрату напряженности световой волны Другими

Подробнее

J J ij. a a b b,, a b, a +

J J ij. a a b b,, a b, a + Квантовая теория Второй поток Весна 04 Список задач 6 Тема «Угловой момент»

Подробнее

Физический факультет. кафедра теоретической физики

Физический факультет. кафедра теоретической физики Физический факультет кафедра теоретической физики ТЕСТОВЫЕ ЗАДАНИЯ ПО ЭЛЕКТРОДИНАМИКЕ (Учебно-методическое пособие) Тестовые задачи по курсу "Электродинамика" Заряд равномерно распределен по поверхности

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Энергия связи ядра. 2 Gm , , ,

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Энергия связи ядра. 2 Gm , , , И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Энергия связи ядра Темы кодификатора ЕГЭ: энергия связи нуклонов в ядре, ядерные силы. Атомное ядро, согласно нуклонной модели, состоит из нуклонов протонов

Подробнее

e единичный вектор (орт) вдоль направления r. r cos r er l e E r

e единичный вектор (орт) вдоль направления r. r cos r er l e E r 1 1.7. Потенциал и напряженность поля системы точечных зарядов. 1.7.1.Потенциал и напряженность поля электрического диполя. Точечный электрический диполь система -х одинаковых по величине, но разных по

Подробнее

Здесь набла это производная. Возьмем последний интеграл по частям, перебросив производную с одного сомножителя (E ) на другой (ϕ ):

Здесь набла это производная. Возьмем последний интеграл по частям, перебросив производную с одного сомножителя (E ) на другой (ϕ ): Экзамен. Энергия электрического поля. Для неподвижных зарядов энергия электрического поля это то же самое, что и энергия взаимодействия зарядов. Для движущихся зарядов формула для энергии взаимодействия

Подробнее

1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение.

1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение. 1 1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение. 1.15.1. Рассеяние на силовом центре. Рассмотрим снова рассеяние на силовом центре (или в качестве силового центра возьмем центр инерции двух сталкивающихся

Подробнее

и нейтронов (A,Z) Z заряд ядра числопротоноввядре. N число нейтронов в ядре А массовое число суммарное число протонов и нейтронов в ядре.

и нейтронов (A,Z) Z заряд ядра числопротоноввядре. N число нейтронов в ядре А массовое число суммарное число протонов и нейтронов в ядре. АТОМНЫЕ ЯДРА Атомное ядро связанная система протонов и нейтронов (A,Z) Z заряд ядра числопротоноввядре. N число нейтронов в ядре А массовое число суммарное число протонов и нейтронов в ядре. A= Z + N 40

Подробнее