ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ"

Транскрипт

1 ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ Б. Т. Черноволюк ФГУП РФЯЦ-ВНИИТФ им. академ. Е.И. Забабахина, г.снежинск ВВЕДЕНИЕ В настоящее время открыто порядка двух сотен элементарных частиц [] и нескольких тысяч ядер []. В работе сделана попытка описать наблюдаемый спектр масс вещества с единой точки зрения. Для этого предложена модель элементарной частицы, заключающаяся в том, что каждая частица или ядро занимает некоторый пространственно-временной объем, который является одинаковым для любой частицы или ядра. В этом объеме находится решение уравнения Клейна Гордона []. В результате получена формула, которая хорошо описывает наблюдаемый спектр масс вещества. МОДЕЛЬ ЧАСТИЦЫ Любая покоящаяся частица удовлетворяет волновому уравнению Клейна Гордона []: t Δ ( c ) Ψ ( t, ) () масса частицы (МэВ), константа (/см). Решение этого уравнения ищется в виде: Ψ, () ( t ) T ( t ) R ( ) Θ ( θ ) Φ ( ϕ ) и удовлетворяет граничным условиям: Существует решение R() в области р, где р радиус частицы. (, ) Ψ t, при р ; () Существует решение в области: t () Подставляем () в уравнение () и находим решение: T ΔR T R Λ( θ Φ) ( θ Φ)

2 (5) R ΔR, Λ siθ, siθ θ θ si θ ϕ (6) (7) T T Решение для Т (t) имеет вид: T () t cos t, для T (четность) (8) T () t si t, для T (9) Коэффициент перед функцией появился из условия нормировки: T T t Λ( θ Φ) ( θ Φ) ( ) () Решение этого уравнения есть: ( ) ( ), изотопический спин и его проекция. Θ ( θ ) P ( cosθ ), () Φ( ϕ ) exp( i ϕ ) () Остается уравнение: ΔR R ( ( )) () R() ищем в виде: R Из нормировки функции R определяется коэффициент с. р () c J ( ) R R ()

3 Нули функции Бесселя [] определяются по формуле: (5) р где Радиус частицы равен: р (6) () ( ) J R (7) Любая элементарная частица занимает один и тот же элементарный четырехмерный объем; при этом частица со спином J занимает (J) трехмерный объем: ( ) ( ) J J V р (8) Приравниваем объем электрона к объему произвольной частицы: для электрона полагаем,, J ½. Тогда масса произвольной частицы будет выражаться через массу электрона: (9) e J На рисунке представлен спектр масс нуклонных резонансов, рассчитанных по формуле [9].

4 Из рисунка видно, что формула (9) неплохо описывает спектр масс. Спектры масс каждого класса элементарных частиц можно представить с помощью подобных рисунков. Формула (9) описывает наблюдаемый спектр масс элементарных частиц с точностью несколько процентов. Погрешность связана с тонкой структурой спектра масс. Тонкая структура (расщепления каждого уровня) спектра масс составляет несколько МэВ при массе частицы от нескольких сотен до тысяч МэВ. Каждый массовый уровень расщеплен по проекции оператора пространственной четности и по проекции изотопического спина [], т. е. на каждом массовом уровне находится () частиц. Именно тонкая структура спектра масс указывает, что уравнение () является неполным. Уравнение () должно содержать нечетные члены по радиусу и члены, зависящие от проекции изотопического спина. Известно, что энергия содержится не только в массе частицы, но и в энергии полей: - электрическом: - магнитном: z e E e

5 5 E μ H - гравитационном: G E g С учетом энергий полей, волновая функция частицы должна удовлетворять волновому уравнению: z e Δ Ψ(, ) μ H G t () t Прежде чем решать уравнение () необходимо сделать замечание. Решение уравнения описывает волновую функцию во внутреннем объеме частицы, а по физическому смыслу величина энергий электрического и гравитационного полей равна энергии перемещения заряда, массы от радиуса частицы до бесконечности, т. е. энергии внешнего поля частицы. Поэтому для внутреннего объема внешняя, рожденная частицей энергия полей, является добавкой, которая зависит от радиуса частицы и свойств внутреннего пространства частицы. В каждом конкретном случае это будет своя собственная постоянная. Следовательно, решение уравнения () будет таким же, как и уравнения (), но с массой равной: ( J ) z e z z ( P) ( P) μ μ H ( P) N G ( J ) () P пространственная четность частицы,,, H неизвестные параметры, μ магнитный момент частицы, μ N ядерный магнетон Бора. Полагаем, что величина магнитного поля H, которое создает пространство внутри частицы, не зависит от сорта частицы и ее массы, т. е. является постоянной. Тогда формула () содержит только три неизвестных параметра,, H. Для нескольких элементарных частиц известны с высокой экспериментальной точностью их массы и магнитные моменты. В формулу () подставим экспериментальные значения и квантовые числа для четырех элементарных частиц: e электрона, μ( z ) мезона, р( z 5) протона, нейтрона и ядра H( z ) (тритий), получим систему уравнений с тремя неизвестными. Решение этой системы уравнений методом наименьших квадратов дает значения:,55 (±6) МэВ e ee 9,687 () ( ± ) МэВ H μh μn,79 ( ± ) МэВ В скобках указаны погрешности последних двух знаков соответствующих величин.

6 6 Величина определяется как: e ee 6,95 м Величина H определяется как: H μ μ N H,97 тл С учетом полученных значений () массу любой частицы, ядра можно рассчитать по формуле: j z i z j z i z ( ) ( J ) ( ) ( ) ( ) μ j i J МэВ μ P ee H P G ( P) ee zi j i j i zi ji μ zi zi μh zi уровень, на котором находится i-заряд; μ магнитный момент частицы или ядра, выраженный в единицах ядерного магнетона Бора. В соответствии с формулой (6) радиус электрона равен: () R e,76 6 м Радиус нейтрона, протона равен: R, p, м Электрический радиус протона равен: 5,5 м R e p Основные элементарные частицы имеют следующие значения: - электрон (/), z; - μ-мезон (/) 6, z; - -мезон - ( - ) 8, μ расч,8 μ N, μ μ e ; - ± -мезон - ( - ) 8, z, μ расч ± μ расч ; - нейтрон / (/ ) ; - протон ( H) / (/ ), z5. Функция распределения заряда внутри ядра не известна. Поэтому для того, чтобы описать экспериментальное значение массы ядра, методом подбора значений уровней заряда добиваемся наилучшего согласия расчетного значения массы и экспериментального. В справочной литературе для ядер H и He приведено значение спина /, но с этим значением спина очень плохо описываются массы ядер. В теории β-распада распад

7 трития рассматривается из состояния S / S /, т. е. с общим моментом тоже / [5]. Для этих ядер принято значение спина равное 5/. Ядра: - тритий ( Н) / (5/), z; - гелий ( He) / (5/), z6, z; - водород- ( H) (), z; - гелий- ( He) (), z, z; - литий- ( Li) (), z8, zz. Массы изотопов с массовым числом 5АЕМ неплохо описываются со следующими квантовыми числами: - водород-5 ( 5 H) / (9/), z; - гелий-5 ( 5 He) / (9/), z, z; - литий-5 ( 5 Li) / (9/) 9, z, z, z9. Формула () описывает спектр масс элементарных частиц в целом, но с большой погрешностью массы странных частиц. Известно, что существуют ядра, которые имеют квадрупольный момент. Наличие этого момента указывает на то, что ядро не является сферически симметричным. Положим, что странная частица тоже не является сферически симметричной, а представляет сфероид с полуосями: 7, S, S S странность. Объем сфероида равен: V S S () Тогда первый член в формуле () с учетом странности частицы будет иметь вид: ( J ) S S... Некоторые странные частицы имеют следующие квантовые значения: (5) - Λ (/ ), S, - Σ (/ ), S, - Ξ / (/ ), S, - Ω - (/ ), S, - дейтерий ( H) (), S,, z Нетрудно заметить, что радиус частицы растет пропорционально массовому уровню, а масса частицы как. Тогда существует некоторое значение, при котором частица перейдет в черную дыру. Связь массы и радиуса, при котором свет не покидает тело, дается Ньютоновской формулой:

8 8 G R ( c ) Подставим в эту формулу значения М () и R (6) и получим квадратное уравнение: ( P) A X AX (6) J A G X Уравнение (6) для четности P не имеет решения, т. е. в природе не существует черных дыр с отрицательной пространственной четностью. Для P решение есть: A,8 J (7) дыры: Этому значению массового уровня соответствует минимальная масса черной i BH,86 кг J 6,9 J su su масса солнца. Минимальный радиус черной дыры равен: i R BH,6 м J В уравнении () содержится член, который зависит от скалярного произведения векторов μ и H. Известно, что при β-распаде трития происходит не только изменение величины заряда дочернего ядра, но и изменение величины и знака магнитного момента. Если в случае β-распада черной дыры новое значение магнитного момента будет удовлетворять неравенству: μ a μh b i BH μ b μh μ a магнитный момент после распада, μ b магнитный момент до распада,

9 тогда возможно просветление черной дыры в одной точке. Одновременно с просветлением возникает момент гравитационной силы, который заставит вращаться с ускорением черную дыру. Уравнение вращательного движения можно записать в виде: 9 F ω (8) F момент гравитационной силы ( μa H μb H ) ц. м. F G siϕ R R момент инерции сферического тела BH R BH 5 ω угловое ускорение ω ϕ ω t t ϕ угол между радиус-вектором R и вектором μ, М ц.м. масса центра масс, R расстояние от центра масс до черной дыры, М BH масса черной дыры, R BH радиус черной дыры. BH В первом приближении, когда масса продуктов распада черной дыры ΔМ<<М ВН, а угол ϕ практически не меняется (ϕ ϕ ), угловую скорость вращения черной дыры получим: С постоянная величина. F ω t C t Отсюда следует, что продукты распада черной дыры будут закручиваться в спираль Архимеда и лежать в плоскости пересечения векторов μ и. Такая форма характерна для строения галактик. Точное решение уравнения (8) имеет вид: ϕ t C C cosϕ C siϕ Известно, что орбиты планет солнечной системы лежат практически в одной плоскости. Как показано выше, при распаде черной дыры угловая скорость продуктов распада зависит от времени. Если в единицу времени из черной дыры выбрасывается некоторая масса С, то за время Δt из черной дыры будет выброшена масса: Δ C Δt, Δ C t C t или

10 т. е. суммарная масса выброшенного вещества пропорциональна времени. На рисунке () приведен график зависимости угловой скорости планет солнечной системы от суммарной массы планет [6]. Из графика видны две области линейной зависимости скорости от суммарной массы. Из графика выпадают ближайшая и дальняя к Солнцу планеты Меркурий и Плутон. Эти планеты имеют еще одну особенность, это то, что их плоскости орбит имеют наклон 7 о и 7 о, соответственно, по отношению к плоскости орбиты Земли. По-видимому, в момент времени выброса вещества, из которого в дальнейшем сформировался Меркурий, произошло просветление черной дыры в угол и рождение Солнца. Возможно, взаимодействие Меркурия с продуктами взрыва предсолнца привело к изменению угла плоскости орбиты Меркурия.

11 Для макро объектов с четностью P, характерно следующее, что при увеличении массового уровня частиц более некоторой величины будет наблюдаться уменьшение ее массы. Определим это значение из уравнения:, Решение этого уравнения есть величина: ax 5 ( J ) 6 G,6 J Этому значению соответствует максимальная масса: ax,85 кг, 7 J J Звезда, находящаяся на массовом уровне более ax и состоящая из ядра и оболочки, при захвате части вещества оболочки (Δ), превратится в сверхновую звезду. Это связано с тем, что из оболочки исчезнет масса Δ и ядро перейдет на новый массовый уровень, с массой меньшей на величину Δ. Т. е. для оставшейся оболочки внутри ее произойдет скачкообразное изменение массы на величину Δ. Это приведет к возникновению гравитационной ударной волны, которая переведет оболочку на новую гравитационную орбиту. Список литературы su. Физические величины. Справочник под редакцией И. С. Григорьева, Е. З. Мейлихова. М.: Энергоатомиздат, 99 г., стр Физические величины. Справочник под редакцией И. С. Григорьева, Е. З. Мейлихова. М.: Энергоатомиздат, 99 г., стр С. Газиорович. Физика элементарных частиц. М.: Наука, 969 г.. И. С. Горштейн, И. М. Рыжик. Таблицы интервалов, сумм, рядов и произведений. М.: Наука, 97 г., стр Л. В. Грошев, И. С. Шапиро. Спектроскопия атомных ядер. М.: Государственное издательство технико-теоретической литературы, 95 г. 6. Физика космоса. М.: Советская энциклопедия, 986 г., стр. 5.


Описание атома на основе свойств частиц вакуума Якубовский Е.Г.

Описание атома на основе свойств частиц вакуума Якубовский Е.Г. Описание атома на основе свойств частиц вакуума Якубовский ЕГ e-a aubov@abeu Внутренность элементарной частицы описывается четырехмерным комплексным пространством Пересчитывая волновое уравнение в комплексном

Подробнее

Квантовые числа. Состав атомного ядра. Лекция Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики

Квантовые числа. Состав атомного ядра. Лекция Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики Квантовые числа. Состав атомного ядра Лекция 15-16 Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики Квантовые числа Уравнению Шрёдингера удовлетворяют собственные функции r,,, которые

Подробнее

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Атомные ядра условно принято делить на стабильные и радиоактивные. Условность состоит в том что, в сущности, все ядра подвергаются радиоактивному распаду, но

Подробнее

α е = 75 г/см 2 г/см 2.

α е = 75 г/см 2 г/см 2. Современное представление о нестабильном нейтроне сформировалось на основе интерпретаций опытных данных с позиций законов механики, электродинамики и квантовой теории. Анализ показывает, что записи этих

Подробнее

И протон, и нейтрон обладают полуцелым спином

И протон, и нейтрон обладают полуцелым спином Конспект лекций по курсу общей физики. Часть III Оптика. Квантовые представления о свете. Атомная физика и физика ядра Лекция 1 9. СТРОЕНИЕ ЯДРА 9.1. Состав атомного ядра Теперь мы должны обратить наше

Подробнее

«Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия

«Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия Московский государственный университет имени М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия Выполнил: студент 214 группы Припеченков Илья Москва 2016

Подробнее

Курс общей физики Механика

Курс общей физики Механика Курс общей физики Механика Л.Г.Деденко, А.И.Слепков Задачи по релятивистской механике Москва 011 Задачи 1. В 79 году произошло знаменитое извержение Везувия, а в 105 г. на небе наблюдали сверхновую звезду,

Подробнее

Тестирование по дисциплине «ядерная физика»

Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Основные разделы: 1. Свойства атомных ядер; 2. Нуклон-нуклонные взаимодействия; 3. Радиоактивность, ядерные реакции; 4. Частицы и взаимодействия; 5. Дискретные

Подробнее

ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ

ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики высоких энергий и элементарных частиц С.С. Афонин ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Учебно-методическое пособие Санкт-Петербург 205 г.

Подробнее

Вычисление массы и скорости распространения гравитона Якубовский Е.Г.

Вычисление массы и скорости распространения гравитона Якубовский Е.Г. Вычисление массы и скорости распространения гравитона Якубовский Е.Г. -al yaubov@abl.u Первоначально я думал, что скорость распространения гравитационных волн совпадает со скоростью света в вакууме. Но

Подробнее

Лекция 11. Стационарные состояния одноэлектронных атомов

Лекция 11. Стационарные состояния одноэлектронных атомов Лекция. Стационарные состояния одноэлектронных атомов Четыре приближения в атомной физике Одной из основных задач атомной физики является описание состояний различных атомов. Особый интерес представляют

Подробнее

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра На основе опытов Резерфорда была предложена планетарная модель атома: r атома = 10-10 м, r ядра = 10-15 м. В 1932 г. Иваненко и Гейзенберг обосновали протон-нейтронную

Подробнее

Модели ядра можно разбить на два больших класса: микроскопические, рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре, и коллективные,

Модели ядра можно разбить на два больших класса: микроскопические, рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре, и коллективные, Темы лекции 1. Ядерные модели. История ядерной модели оболочек. 2. Обоснование ядерной модели оболочек. Магические числа. 3. Ядерная потенциальная яма. 4. Одночастичные нуклонные уровни в потенциальных

Подробнее

Реферат на тему: Законы сохранения в мире частиц.

Реферат на тему: Законы сохранения в мире частиц. Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: Законы сохранения в мире частиц. Работу выполнила студентка 209 группы Минаева Евгения. «Москва, 2016»

Подробнее

Причины перескока элементарных частиц Якубовский Е.Г.

Причины перескока элементарных частиц Якубовский Е.Г. Причины перескока элементарных частиц Якубовский ЕГ e-ai akubovski@abeu Описываются причины перескоков элементарных частиц из одного состояния в другое при постоянном значении собственного или среднего

Подробнее

СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЯДЕРНЫХ МОМЕНТОВ.

СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЯДЕРНЫХ МОМЕНТОВ. СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЕРНЫХ МОМЕНТОВ. 1. Вычисление магнитных моментов ядер по сверхтонкому расщеплению уровней. Сверхтонкое расщепление уровней энергии электронов, наблюдаемое в спектрах испускания

Подробнее

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.)

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.) РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ- (0 г.). В спектре некоторых водородоподобных ионов длина волны третьей линии серии Бальмера равна 08,5 нм. Найти энергию связи электрона в основном состоянии этих ионов.. Энергия

Подробнее

. dt x (угловые скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ( x)

. dt x (угловые скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от 1 до в опыте

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Магнитостатика Лекция 2 ЛЕКЦИЯ 2

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Магнитостатика Лекция 2 ЛЕКЦИЯ 2 1 ЛЕКЦИЯ 2 Связь механического и магнитного моментов. Гиромагнитное отношение. Гиромагнитные явления. Эффект Эйнштейнаде Хааса. Эффект Барнетта. Спин электрона. Магнетон Бора. Прецессия магнитного момента

Подробнее

Т15. Строение ядра (элементы физики ядра и элементарных частиц)

Т15. Строение ядра (элементы физики ядра и элементарных частиц) Т5. Строение ядра (элементы физики ядра и элементарных частиц). Строение ядра. Протоны и нейтроны. Понятие о ядерных циклах. Энергия связи, дефект массы.. Естественная радиоактивность. Радиоактивность.

Подробнее

КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 4. Атомное ядро. Элементарные частицы. Характеристики атомного ядра.

КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 4. Атомное ядро. Элементарные частицы. Характеристики атомного ядра. КВАНТОВАЯ ФИЗИКА Лекция 4. Атомное ядро. Элементарные частицы Характеристики атомного ядра. Атом состоит из положительно заряженного ядра и окружающих его электронов. Атомные ядра имеют размеры примерно

Подробнее

( ) ( 0) ( ) ( )= КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Решение задач по теме 1: «Операторы, их собственные функции и собственные значения» ˆ 1 = 1. = ( L ˆ Mˆ.

( ) ( 0) ( ) ( )= КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Решение задач по теме 1: «Операторы, их собственные функции и собственные значения» ˆ 1 = 1. = ( L ˆ Mˆ. КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Решение задач по теме : «Операторы их собственные функции и собственные значения» Задачи Перемножьте операторы и L ˆ + M ˆ Произведение ( ( ( ( + + + + ( LM ˆ ˆ ML ˆ ˆ Ответ: + ( LM

Подробнее

Локализованное решение уравнений Шредингера-Лапласа. Якубовский Е.Г. Аннотация

Локализованное решение уравнений Шредингера-Лапласа. Якубовский Е.Г.  Аннотация Локализованное решение уравнений Шредингера-Лапласа Якубовский ЕГ e-il yuovsi@leu Аннотация Найдены решения уравнения движения Шредингера-Лапласа в виде локализованной частицы Они решены при условии что

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 ВОДОРОДОПОДОБНЫЙ АТОМ

ЛЕКЦИЯ 6 ВОДОРОДОПОДОБНЫЙ АТОМ ЛЕКЦИЯ 6 ВОДОРОДОПОДОБНЫЙ АТОМ 1. Жесткий ротатор Двухатомная молекула является ротатором. Движение ротатора квантуется. Решим задачу квантового ротатора. Изобразим его на рисунке (6.1). Рис. 6.1 Груз

Подробнее

КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь)

КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь) КВАНТОВАЯ ХИМИЯ (строение вещества, химическая связь) Квантовая химия -раздел теоретической химии, который применяет законы квантовой механики и квантовой теории поля для решения химических проблем. 10-15

Подробнее

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x)

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от θ 1 до θ в

Подробнее

Тайны атомных ядер 2017

Тайны атомных ядер 2017 Тайны атомных ядер 2017 Модели атомных ядер Rядра (1, 2 1,3) A 1/3 M Zm Nm E ядра p n связи ядер Свойства атомных ядер Свойства атомных ядер Магические числа 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126. Ядерные оболочки

Подробнее

Лекция 5. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер

Лекция 5. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер Лекция 5 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер Орбитальный момент количества движения: Вращательное движение частицы принято характеризовать моментом количества

Подробнее

Ядерная физика и Человек

Ядерная физика и Человек Ядерная физика и Человек Модели атомных ядер Rядра (1, 2 1,3) A 1/3 M Zm Nm E ядра p n связи ядер Модель жидкой капли 3 W( A, Z) А А 2 Z( Z 1) 1 3 A 15.6 МэВ, 17.2 МэВ, 0.72 МэВ, 23.6 МэВ 2 A 2Z 4 А 3.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 11 МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ

ЛЕКЦИЯ 11 МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ ЛЕКЦИЯ 11 МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ 1. Правила отбора В отсутствие магнитного поля наблюдаются две линии перехода натрия. Это продемонстрировано на рисунке (11.1). Рис. 11.1 Переход с 3P 3 на

Подробнее

одиночного тела и среды Якубовский Е.Г.

одиночного тела и среды Якубовский Е.Г. Вычисление фазовой скорости звуковых волн одиночного тела и среды Якубовский ЕГ e-mi ubovi@rmberru Вычисление фазовой скорости материальных тел и среды сложная задача Следует различать постоянную фазовую

Подробнее

БИЛЕТЫ ДЛЯ ЭКЗАМЕНА ПО КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ (ФУПМ, зима 2015/2016 года)

БИЛЕТЫ ДЛЯ ЭКЗАМЕНА ПО КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ (ФУПМ, зима 2015/2016 года) БИЛЕТЫ ДЛЯ ЭКЗАМЕНА ПО КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ (ФУПМ, зима 2015/2016 года) Билет 1 1. Принцип линейной суперпозиции состояний. Состояния физической системы как векторы гильбертова пространства. 2. Стационарная

Подробнее

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ 8 ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ Рассмотрим электромагнитное поле движущегося произвольным образом точечного заряда Оно описывается запаздывающими потенциалами которые запишем в виде

Подробнее

Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ

Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ Вводные замечания Одной из основных задач ядерной физики с момента ее возникновения является объяснение природы ядерного взаимодействия. Особенности микромира не позволяют

Подробнее

Эта волна описывает движение с определённым импульсом p = k, но её координата r полностью неопределённа, т. е. может быть любой от до.

Эта волна описывает движение с определённым импульсом p = k, но её координата r полностью неопределённа, т. е. может быть любой от до. Вернер Гейзенберг Темы лекции 1. Классическая и квантовая неопределённость. Соотношение неопределённости. 2. Заглянем внутрь атомного ядра. 3. Угловые моменты микрочастиц. Спин частицы. 4. Геометрия квантовых

Подробнее

Занятие 28 Ядерная физика. СТО

Занятие 28 Ядерная физика. СТО Задача 1 Гамма-излучение это 1) Поток ядер гелия; 2) Поток протонов; 3) Поток электронов; 4) Электромагнитные волны. Занятие 28 Ядерная физика. СТО Задача 2 Неизвестная частица, являющаяся продуктом некоторой

Подробнее

Свойства сверхтекучей Бозе жидкости Якубовский Е.Г. Аннотация

Свойства сверхтекучей Бозе жидкости Якубовский Е.Г.  Аннотация Свойства сверхтекучей Бозе жидкости Якубовский ЕГ -ai yakubovki@abu Аннотация При исследовании сверхтекучей Бозе жидкости проявляются свойства частиц вакуума, потенциальность их скорости Элементарные частицы

Подробнее

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4

Подробнее

КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Решение задач по теме 12: «Атом водорода в магнитном поле. Спин»

КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Решение задач по теме 12: «Атом водорода в магнитном поле. Спин» КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Решение задач по теме : «Атом водорода в магнитном поле Спин» Задачи Определите уровни энергии и функции состояния свободного электрона в магнитном поле с индукцией B направленной по

Подробнее

Теоретическая задача 1 Когда Луна станет геостационарным спутником? Перевод на русский: Ольга Слинько

Теоретическая задача 1 Когда Луна станет геостационарным спутником? Перевод на русский: Ольга Слинько Теоретическая задача Т1 Теоретическая задача 1 Когда Луна станет геостационарным спутником? Перевод на русский: Ольга Слинько Период вращения Луны вокруг собственной оси сейчас совпадает с периодом ее

Подробнее

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Белорусский Государственный Университет, Минск WS 211/212 Физический факультет Я.М. Шнир СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Задачи и упражнения 1 1. В теории Большого Взрыва радиационная энергия первоначально

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 14 ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ В КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ. ДВИЖЕНИЕ В ЦЕНТРАЛЬНОМ ПОЛЕ. АТОМ ВОДОРОДА

ЛЕКЦИЯ 14 ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ В КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ. ДВИЖЕНИЕ В ЦЕНТРАЛЬНОМ ПОЛЕ. АТОМ ВОДОРОДА ЛЕКЦИЯ 14 ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ В КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ. ДВИЖЕНИЕ В ЦЕНТРАЛЬНОМ ПОЛЕ. АТОМ ВОДОРОДА 1. Задача о движении частицы в центральном потенциале Центральный потенциал симметричен относительно поворотов

Подробнее

в таблице Менделеева от 37 до 54?

в таблице Менделеева от 37 до 54? Коллоквиум 2. Основы квантовой механики. Строение и свойства атомов Вариант 1 1. Напишите выражения для оператора проекции импульса на ось х, для его собственной функции и для множества его собственных

Подробнее

учебный год

учебный год Приложение к рабочей программе по физике для 9 класса Примерные оценочные и методические материалы для осуществления текущего контроля успеваемости и промежуточной аттестации учащихся 9-го класса по физике

Подробнее

8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел:

8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 8 Ядерная физика Основные формулы и определения В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 1) сильное или ядерное взаимодействие обусловливает связь между нуклонами атомного ядра.

Подробнее

Ze 2 r i P 2. e 2 r ik. W = i E = E 0 1 c H 0 v, H = H c E 0 v. (2)

Ze 2 r i P 2. e 2 r ik. W = i E = E 0 1 c H 0 v, H = H c E 0 v. (2) К вопросу о тонкой и сверхтонкой структуре атомных спектров Е.Н. Морозов По Резерфорду атом состоит из массивного ядра и вращающихся вокруг него электронов. По законам классической механики (первый закон

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ Мы выяснили, какие законы сохранения есть в квантовой физике и не было в классической. 1. Инверсия r r. При такой замене импульс меняется

Подробнее

15. Спин ( ) а собственные числа проекции спинового момента на выделенное направление

15. Спин ( ) а собственные числа проекции спинового момента на выделенное направление 15. Спин Спин. Как следует из предыдущих параграфов, уровни энергии электрона в атоме водорода являются вырожденными. Однако, наблюдения спектров водорода, и особенно других атомов (натрия), показали,

Подробнее

Квантовые числа. Орбитальное и магнитное квантовые числа

Квантовые числа. Орбитальное и магнитное квантовые числа Квантовые числа Орбитальное и магнитное квантовые числа Уравнению Шрѐдингера удовлетворяют собственные функции, которые определяются 3-мя квантовыми числами: n главное, l орбитальное, m l магнитное. n

Подробнее

8. Связанные состояния протона

8. Связанные состояния протона 8. Связанные состояния протона Протоны и нейтроны могут образовывать связанные состояния атомные ядра. Число протонов в ядре определяет атомный номер химического элемента. В настоящее время получены атомные

Подробнее

О постоянной тонкой структуры и поправке к энергии ионизации атома водорода

О постоянной тонкой структуры и поправке к энергии ионизации атома водорода О постоянной тонкой структуры и поправке к энергии ионизации атома водорода Мисюченко Игорь (с) 8 г. Аннотация: В настоящей работе выяснена величина поправки к энергии связи электрона в атоме водорода,

Подробнее

Вариант 3. a, где C некоторая постоянная. Найдите из условия нормировки постоянную C. Вариант 2. состояние электрона в атоме водорода, имеет вид

Вариант 3. a, где C некоторая постоянная. Найдите из условия нормировки постоянную C. Вариант 2. состояние электрона в атоме водорода, имеет вид Общая физика ч., 009 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 5. Вариант. d d. Проверьте операторное равенство x x.. Атом водорода находится в основном состоянии. Собственная функция, описывающая состояние электрона в атоме,

Подробнее

Туннельный эффект. Осциллятор. Строение атома. 1. Туннельный эффект.

Туннельный эффект. Осциллятор. Строение атома. 1. Туннельный эффект. Лекция 9 (сем. 3) Туннельный эффект. Осциллятор. 1. Туннельный эффект. Строение атома План лекции: 2. Линейный гармонический осциллятор. Нулевая энергия осциллятора. 3. Линейный гармонический осциллятор.

Подробнее

Мезоатомы, мюоний и позитроний

Мезоатомы, мюоний и позитроний 1 H Атом водорода Мезоатомы, мюоний и позитроний Мезорентгеновские спектры e + μ + e - мюоний r r B позитроний r 2r B e - Атомное ядро Число нуклонов A в ядре называется массовым числом ядра. Радиус ядра

Подробнее

СПЕКТР АТОМА ВОДОРОДА. Введение

СПЕКТР АТОМА ВОДОРОДА. Введение 3 СПЕКТР АТОМА ВОДОРОДА Введение Спектр атома водорода всегда привлекал внимание исследователей своей относительной простотой. Наиболее удивительным обстоятельством были целые числа в эмпирической формуле

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 КВАНТОВЫЕ ЧИСЛА. МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ АТОМА

ЛЕКЦИЯ 6 КВАНТОВЫЕ ЧИСЛА. МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ АТОМА ЛЕКЦИЯ 6 КВАНТОВЫЕ ЧИСЛА. МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ АТОМА На прошлой лекции мы выяснили, что момент импульса квантуется: M u = mħ, а максимальное значение m обозначили через l. Получается, что вектор в пространстве

Подробнее

УДК: В.А. Горунович, ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ ВЗГЛЯД ИЗНУТРИ. АННОТАЦИЯ. Популярно изложены основные положения полевой теории элементарных частиц.

УДК: В.А. Горунович, ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ ВЗГЛЯД ИЗНУТРИ. АННОТАЦИЯ. Популярно изложены основные положения полевой теории элементарных частиц. УДК: 539.1 В.А. Горунович, ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ ВЗГЛЯД ИЗНУТРИ. АННОТАЦИЯ Популярно изложены основные положения полевой теории элементарных частиц. PACS numbers: 03.50. Kk, 11.10.-z, 1.10.-g 1. ВВЕДЕНИЕ

Подробнее

Лекция 3 Модель жидкой капли. 1. О ядерных моделях

Лекция 3 Модель жидкой капли. 1. О ядерных моделях Лекция Модель жидкой капли.. О ядерных моделях Свойство насыщения ядерных сил, вытекающее, в ою очередь, из их короткодействия и отталкивания на малых расстояниях, делает ядро похожим на жидкость. Силы,

Подробнее

Кафедра «Общая физика» СОСТАВ И СВОЙСТВА СТАБИЛЬНЫХ ЯДЕР

Кафедра «Общая физика» СОСТАВ И СВОЙСТВА СТАБИЛЬНЫХ ЯДЕР МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Курганский государственный университет» Кафедра

Подробнее

З.И. Докторович Москва 2005г. Механико-электромагнитные свойства электрона и физический смысл постоянной Планка.

З.И. Докторович Москва 2005г.  Механико-электромагнитные свойства электрона и физический смысл постоянной Планка. З.И. Докторович Москва 005г. http://www.doctorovich.biz/ Механико-электромагнитные свойства электрона и физический смысл постоянной Планка. В работе представлен расчет главного момента импульса электрона

Подробнее

5.2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА

5.2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА 5 УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА Основным динамическим уравнением квантовой механики описывающим эволюцию состояния микрочастицы во времени является уравнение Шрѐдингера: () Ĥ оператор Гамильтона в общем случае

Подробнее

СТРОЕНИЕ АТОМА. Дегтярёва М.О. ЛНИП

СТРОЕНИЕ АТОМА. Дегтярёва М.О. ЛНИП СТРОЕНИЕ АТОМА Дегтярёва М.О. ЛНИП ИСТОРИЧЕСКАЯ СПРАВКА слово "атом" (греч. «неделимый») появилось еще в сочинениях древнегреческих философов философы объясняли, что дробление вещества не может происходить

Подробнее

одиночного тела и среды Якубовский Е.Г.

одиночного тела и среды Якубовский Е.Г. Вычисление фазовой скорости звуковых волн одиночного тела и среды Якубовский Е.Г. e-mai aubovi@ramber.ru Вычисление фазовой скорости материальных тел и среды сложная задача. Следует различать постоянную

Подробнее

Новое уравнение релятивистской квантовой механики

Новое уравнение релятивистской квантовой механики Новое уравнение релятивистской квантовой механики 3г. Дангян А.Э. araik_d@hotmail.om Введение В работе проводится анализ аналитического решения стационарного уравнения Клейна- Гордона для атома водорода

Подробнее

8.1. Уравнение прямой в пространстве по точке и направляющему вектору.

8.1. Уравнение прямой в пространстве по точке и направляющему вектору. Глава 8 Уравнение линии в пространстве Как на плоскости, так и в пространстве, любая линия может быть определена как совокупность точек, координаты которых в некоторой выбранной в пространстве системе

Подробнее

Волны де Бройля Соотношение неопределённостей Уравнение Шрёдингера

Волны де Бройля Соотношение неопределённостей Уравнение Шрёдингера Волны де Бройля Соотношение неопределённостей Уравнение Шрёдингера Квантовая физика Модель атома Томсона 1903 г., Джозеф Джон Томсон Модель атома Резерфорда Опыты по рассеянию α-частиц в веществе α-частица

Подробнее

Пространственная инверсия. Р-четность

Пространственная инверсия. Р-четность Министерство образования и науки Российской Федерации Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет РЕФЕРАТ по дисциплине: физика атомного ядра и частиц Пространственная

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики Ю. В. Тихомиров ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики С ЭЛЕМЕНТАМИ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ КВАНТОВАЯ ОПТИКА. АТОМНАЯ ФИЗИКА. ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ для студентов всех специальностей

Подробнее

Модель атома Томсона

Модель атома Томсона Строение атома Модель атома Томсона Джозеф Джон Томсон - выдающийся ученый, директор знаменитой Кавендишской лаборатории, лауреат Нобелевской премии, открыл электрон. 1903 году выдвинул гипотезу: электрон

Подробнее

Модель ядерных оболочек

Модель ядерных оболочек Модель ядерных оболочек Ядерные модели микроскопические рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре; коллективные рассматривающие согласованное движение больших групп нуклонов в ядре. Модель оболочек

Подробнее

Электронное строение атома. Лекция 9

Электронное строение атома. Лекция 9 Электронное строение атома Лекция 9 Атом химически неделимая электронейтральная частица Атом состоит из атомного ядра и электронов Атомное ядро образовано нуклонами протонами и нейтронами Частица Символ

Подробнее

Федеральное агентство по образованию. Сибирский федеральный университет. Институт фундаментальной подготовки

Федеральное агентство по образованию. Сибирский федеральный университет. Институт фундаментальной подготовки Федеральное агентство по образованию Сибирский федеральный университет Институт фундаментальной подготовки Кафедра общей физики ВИГурков, ЗВКормухина ОБЩАЯ ФИЗИКА ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЧАСТИЦ ПРАКТИКУМ

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 ИМПУЛЬСНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ. ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ВЕРОЯТНОСТИ. ОБЩИЕ СВОЙСТВА ОДНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ

ЛЕКЦИЯ 6 ИМПУЛЬСНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ. ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ВЕРОЯТНОСТИ. ОБЩИЕ СВОЙСТВА ОДНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ ЛЕКЦИЯ 6 ИМПУЛЬСНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ. ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ВЕРОЯТНОСТИ. ОБЩИЕ СВОЙСТВА ОДНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ 1. Импульсное представление Рассмотрим импульсное представление вектора состояния частиц. Разберем

Подробнее

Якубовский Е.Г.

Якубовский Е.Г. Происхождение гравитационного поля в СТО и ОТО Якубовский ЕГ -m yubov@mbu Опишем происхождение силы гравитации Ньютона и происхождение метрического тензора ОТО с помощью гравитонов Объяснение существования

Подробнее

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс и энергия движущейся частицы связаны с ее скоростью V иными соотношениями, чем в классической физике: mv,, () V

Подробнее

Уравнение прямой на плоскости.

Уравнение прямой на плоскости. Уравнение прямой на плоскости. Каноническое уравнение прямой. Пусть прямая параллельна вектору {, } и проходит через точку (, ) тогда уравнение этой прямой может быть записано в виде,. () Уравнение ()

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ

ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ 1. Квантовый осциллятор Выпишем некоторые соотношения, полученные на предыдущей лекции.

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 54 ИЗУЧЕНИЕ СПЕКТРА ИЗЛУЧЕНИЯ АТОМА ВОДОРОДА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 54 ИЗУЧЕНИЕ СПЕКТРА ИЗЛУЧЕНИЯ АТОМА ВОДОРОДА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 54 ИЗУЧЕНИЕ СПЕКТРА ИЗЛУЧЕНИЯ АТОМА ВОДОРОДА Цель работы измерение длин волн спектральных линий атомарного водорода в видимой части спектра, экспериментальное определение значения постоянной

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 АТОМНОЕ ЯДРО

ЛЕКЦИЯ 9 АТОМНОЕ ЯДРО ЛЕКЦИЯ 9 АТОМНОЕ ЯДРО Мы рассматривали атом в магнитном поле и его влияние на спектр излучения. Впервые эти процессы рассмотрел Зееман, поэтому расщепление уровней энергии в магнитном поле называется эффектом

Подробнее

Описание собственного вращения в ОТО Якубовский Е.Г.

Описание собственного вращения в ОТО Якубовский Е.Г. Описание собственного вращения в ОТО Якубовский ЕГ e- ybovs@be Пользуясь аналогией между ОТО и СТО вычислим значение четырехмерной скорости и на этой основе определим метрический тензор ОТО поступательно

Подробнее

Лекция 16. Электрический парамагнитный резонанс и ядерный магнитный резонанс

Лекция 16. Электрический парамагнитный резонанс и ядерный магнитный резонанс Лекция 16. Электрический парамагнитный резонанс и ядерный магнитный резонанс момент сил M 1 Прецессия атомов в магнитном поле Из электродинамики известно, что на магнитный момент M в магнитном поле действует

Подробнее

КУРС «Электронная структура атомов, молекул и твердых тел

КУРС «Электронная структура атомов, молекул и твердых тел КУРС «Электронная структура атомов, молекул и твердых тел Лекция 1. Электронное строение атома: Атом водорода и водородоподобные системы. Атомные орбитали. Спин электрона. Полный момент электрона. 1 Литература

Подробнее

Лекция 7 МОДЕЛИ АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 7 МОДЕЛИ АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 7 МОДЕЛИ АТОМНЫХ ЯДЕР Вводные замечания Одной из нерешенных проблем ядерной физики является создание теории атомного ядра. Существует две основных трудности: Чрезвычайная громоздкость квантовой

Подробнее

Под микрообъектом будем понимать элементарную частицу или систему связанных частиц (таких как атом или ядро атома). Ограничимся пока следующим

Под микрообъектом будем понимать элементарную частицу или систему связанных частиц (таких как атом или ядро атома). Ограничимся пока следующим Темы лекции 1. Характеристики микрообъектов. 2. Законы сохранения и фундаментальные симметрии. Квантовые числа. 3. Свободные и связанные микрочастицы. 4. Пространственная инверсия. Квантовое число «чётность».

Подробнее

СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер. Ядерные реакции

СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер. Ядерные реакции СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер Ядерные реакции Порог реакции a A B b в лабораторной системе координат (ЛСК) даётся формулой (E a,b ) порог = Q (1 m a Q m A m A c ), где Q = (W B W b )

Подробнее

образующая частиц вакуума. Температура частиц

образующая частиц вакуума. Температура частиц Вычисление диэлектрической проницаемости элементарных частиц и их магнитных свойств Якубовский Е.Г. -ai aubovi@ab.u С помощью частиц вакуума вычислены диэлектрические и магнитные свойства элементарных

Подробнее

Уравнение Шредингера

Уравнение Шредингера Уравнение Шредингера Уравнение движения свободной частицы Волновая функция свободно движущейся частицы с энергией E (r 3/ ikr ( t), t) ( ) e 3/ ( ) e i ( pr Et) Дифференциальные уравнения, описывающие

Подробнее

При этом при суммировании по объему частицы, получим

При этом при суммировании по объему частицы, получим Определение свойств спина элементарных частиц Якубовский Е.Г. e-ail aubovsi@able.u Существует точка зрения, что нельзя описать собственное значение момента инерции частицы, совпадающее со спином частицы,

Подробнее

Физический факультет. кафедра теоретической физики

Физический факультет. кафедра теоретической физики Физический факультет кафедра теоретической физики ТЕСТОВЫЕ ЗАДАНИЯ ПО ЭЛЕКТРОДИНАМИКЕ (Учебно-методическое пособие) Тестовые задачи по курсу "Электродинамика" Заряд равномерно распределен по поверхности

Подробнее

масса электрона, h постоянная Планка, e заряд ( Ψ Ψ Ψ Ψ) . (2) m В сферической системе координат составляющими оператора являются, поэтому: 2 e Ψ Ψ

масса электрона, h постоянная Планка, e заряд ( Ψ Ψ Ψ Ψ) . (2) m В сферической системе координат составляющими оператора являются, поэтому: 2 e Ψ Ψ Лекция 4. Магнитные свойства элементарных частиц и атомов. Спин-орбитальное взаимодействие Орбитальный момент электрона Магнетизм атома обусловлен тремя причинами: а) орбитальным движением электронов;

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 ФОРМУЛЫ БИНЕ. ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ. ГЕОМЕТРИЯ МАСС

ЛЕКЦИЯ 9 ФОРМУЛЫ БИНЕ. ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ. ГЕОМЕТРИЯ МАСС ЛЕКЦИЯ 9 ФОРМУЛЫ БИНЕ. ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ. ГЕОМЕТРИЯ МАСС Рис. 9.1 Рассмотрим движение точки в центральном поле сил. Точка P массой m движется h] под действием силы вида F = F (R) h], то есть модуль силы

Подробнее

Частицы вакуума со спином ½. Якубовский Е.Г.

Частицы вакуума со спином ½. Якубовский Е.Г. Частицы вакуума со спином ½. Якубовский Е.Г. E-il ykbovski@bl. Имеются частицы вакуума, обладающие спином, 1, так как состоят из диполя, образованного электроном и позитроном см. [1]. Но должны существовать

Подробнее

3. Оценка параметров частиц

3. Оценка параметров частиц 3 Оценка параметров частиц 31 Продольная и поперечная массы электрона На рисунке 31 показана схематическая модель электрона: 1 нейтрино; 2 электрическая вихревая трубка; 3 присоединенный слой гравитонов

Подробнее

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома 1 Дифференциальное сечение рассеяния Когда быстрая частица налетает на частицу-мишень, то для того,

Подробнее

СЕМИНАР 3. Решение: Используем соотношение неопределённости «импульскоордината» p r ħ (ħ = 1, эрг сек), полагая для оценки

СЕМИНАР 3. Решение: Используем соотношение неопределённости «импульскоордината» p r ħ (ħ = 1, эрг сек), полагая для оценки СЕМИНАР 3 1. Имеется частица с массой m = 1 г, движущаяся со скоростью v = 1 см/. Оценить неопределенность в координате и временнòм положении этой частицы. Можно ли их наблюдать? Используем соотношение

Подробнее

наименьшей постоянной решетки

наименьшей постоянной решетки Оптика и квантовая физика 59) Имеются 4 решетки с различными постоянными d, освещаемые одним и тем же монохроматическим излучением различной интенсивности. Какой рисунок иллюстрирует положение главных

Подробнее

Атом во внешних полях

Атом во внешних полях Атом во внешних полях 1.1 Эффект Зеемана Если атомы, излучающие свет, поместить в магнитное поле, то линии, испускаемые этими атомами, расщепляются на несколько компонент. Это явление было обнаружено голландским

Подробнее

упоминается, либо авторы ссылаются на некоторые «методы квантовой механики» [1]. все же обсуждается, то мнения различных авторов часто не

упоминается, либо авторы ссылаются на некоторые «методы квантовой механики» [1]. все же обсуждается, то мнения различных авторов часто не В работе рассмотрены методы вычисления кратности вырождения основного электронного состояния для одноатомных и двухатомным молекул при различных значениях температуры. Для некоторых молекул приведены величины

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ физический факультет Вопросы к зачету по квантовой теории, 1-й поток (май 2018 г.)

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ физический факультет Вопросы к зачету по квантовой теории, 1-й поток (май 2018 г.) МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ физический факультет Вопросы к зачету по квантовой теории, 1-й поток (май 018 г.) http://hep.phys.msu.ru Теоретические вопросы 1. Гильбертово пространство. Базис.

Подробнее

Лекция 4. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Масса ядра и Энергия связи

Лекция 4. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Масса ядра и Энергия связи Лекция 4 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Масса ядра и Энергия связи Масса частиц в связанном состоянии: Массу ядра образуют массы нуклонов. Однако M я суммарная масса нуклонов больше массы ядра. Этот

Подробнее