14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ.

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ."

Транскрипт

1 1 14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ. Файл 14 предназначен для представления угловых распределений вторичных фотонов, образованных в нейтронных реакциях. Угловые распределения должны определяться для каждой дискретной фотонной линии и для фотонов непрерывного спектра, представленных в файлах 12 и 13, даже если их распределения изотропны. Структура файла 14 аналогична структуре файла 4 за исключением признака, указывающего на изотропность (LI). Угловые распределения для определенного типа реакции (номера МТ) задаются для возрастающих значений энергии падающего нейтрона. Рассматриваемый энергетический интервал должен быть тем же, что и в файле 12 или 13 для соответствующего типа реакции. Данные упорядочиваются по возрастанию номеров МТ. Угловые распределения выражаются через распределения вероятностей, нормированных следующим образом: где p k (μ,e) - плотность вероятности того, что нейтрон с энергией E в реакции МТ породит фотон с дискретной энергией или фотон непрерывного спектра (определяемый индексом k и MT), будучи рассеянным на угол, косинус которого равен μ. Так как обычно полагают, что угловые распределения фотонов имеют азимутальную симметрию, распределение можно представить в виде разложения по полиномам Лежандра. где μ = косинус угла рассеяния в лабораторной системе, E = энергия нейтрона в лабораторной системе, σ γ k (E) = сечение образования фотона с дискретной энергией или непрерывного спектра либо в файле 13, либо в наборе файлов 2, 3, 12, l = порядок полинома Лежандра, dσ γ k /dω = дифференциальное сечение образования фотона в барнах на стерадиан, a k l (E) = l-ый коэффициент разложения по полиномам Лежандра, относящийся к k-ой дискретной линии или к фотону непрерывного спектра (понятно, что a k 0 (E)=1.0). Угловые распределения в файле 14 могут задаваться либо в виде таблицы значений функции энергии падающего нейтрона p k (μ,e), то есть в виде распределения нормированных вероятностей, либо в виде коэффициентов разложения по полиномам Лежандра, a l k (E). В формате предусмотрено задание простых признаков, обозначающих изотропию угловых распределений, либо определенной группы фотонов, испускаемых в реакции данного типа, либо всех фотонов этой реакции.

2 2 Заметим, что файл 14 предполагает независимость энергетического и углового распределений для фотонов непрерывного спектра. В противном случае вместо файлов 14 и 15 следует использовать файл 16 (аналогичный файлу 6). (Поскольку для дискретных фотонов файл 14 определяет и энерго - угловые распределения, то файл 16 может потребоваться только для непрерывных спектров) ФОРМАТЫ Как обычно, секции упорядочены по возрастанию номеров (МТ) типов реакции. Определим следующие величины: LI LI=0, распределение изотропно, но не для всех фотонов данного типа реакций, а только для некоторых, LI=1, распределение изотропно для всех фотонов данного типа реакции, LTT LTT=1, данные представляют собой коэффициенты разложения по полиномам Лежандра; понятно, что a k 0 (E)=1.0, LTT=2, данные заданы таблицей зависимости от косинуса угла рассеяния, NK количество дискретных фотонов, включая континуум (должно равняться количеству, указанному в файлах 12 и 13), NI количество изотропных угловых распределений фотонов, в секции (под номером МТ) с LI =0 (т.е. в секции, содержащей, по крайней мере, одно анизотропное распределение), NE число энергетических точек в записи TAB2, NL i наибольшее значение l для каждого значения Ei, ES i энергия уровня, с которого испускается фотон. Если уровень неизвестен или описывается непрерывный спектр, то полагают ES i =0.0, EG k энергия фотона, совпадающая с заданной в файлах 12 или 13. Для фотонов непрерывного спектра полагают EG k =0.0. а. LI =1: изотропное распределение Если LI=1, то все фотоны реакции типа МТ испускаются изотропно. Этот флаг достаточен для обрабатывающей программы, и поэтому непосредственные данные об изотропных распределениях являются излишними и не вводятся в файл. В этом случае секция состоит лишь из записей HEAD и SENDS: b. LI =0: анизотропное распределение Если LI=0, то возможны две структуры секции, определяемые значением величины LTT. а. LTT=1: задаются коэффициенты разложения по полиномам Лежандра Структура секции при LI =0 и LTT =1 следующая:

3 3 <подсекция для k=1> <подсекция для k=2> <подсекция для k=nk> Структура каждой записи в первой группе из NI подсекций, которые определяют NI изотропных распределений, такова: Каждой изотропной линии дискретного спектра фотонов соответствует только одна запись CONT. (Упомянутая группа записей отсутствует, если NI=0). Подсекции упорядочены по возрастанию значения EG k (т.е. по энергии фотонов), а подсекция для непрерывного спектра, если она присутствует в этой группе, располагается последней со значением EG k =0.0. За блоком NI подсекций следует блок NK-NI подсекций, относящихся к анизотропным фотонам. Они тоже располагаются по возрастанию значения EG k. Если непрерывный спектр анизотропен, то соответствующая секция располагается в конце со значением EG k =0.0. Структура последних NK-NI подсекций такова: Заметим, что последовательность коэффициентов a l k (E) начинается с l =1, так как понятно, что всегда a 0 k (E) =1.0. б. LTT =2: табличное представление угловых распределений Структура секции в случае LI =0 и LTT =2 имеет следующий вид: Структура первой группы из NI подсекций (где NI может равняться нулю) аналогична структуре этой группы подсекций в случае LI =1, т.е. каждому изотропному

4 4 фотону соответствует одна запись CONT. Записи располагаются по возрастанию значения EG k. Если в группе есть непрерывный спектр, то соответствующая подсекция располагается последней со значением EG k =0.0. Структура подсекции из первого блока имеет вид: За группой из NI подсекций следует группа из NK-NI подсекций для анизотропных фотонов в порядке увеличения значений EG k. Если присутствует непрерывный спектр, то соответствующая секция располагается последней с EG k =0.0. Структура последних NK-NI подсекций следующая: ПРАВИЛА 1.В каждой группе подсекций (изотропной и анизотропной), подсекции следует в порядке увеличения EG k. 2. По соглашению, непрерывные спектры, если они определены, задаются в конце соответствующей группы. В этих подсекциях EG NK = Значение EG k должны совпадать с точностью до 4-х значащих цифр со значениями, приведенными в файлах 12 или 13. В файле 12, вариант 2 ( вероятности переходов), значения EGk, неявно определяются энергиями уровней. 4. ES k энергия уровня, с которого испускается фотон (если этот уровень известен; в противном случае ESk =0.0). Для непрерывного спектра всегда полагают ESk = Для фотонов, сечения, образования которых не заданы в файлах 12 или 13, в файле 14 данные не определяются. Наоборот, для каждого фотона, сечение образования которого задано в файлах 12 или 13, должно быть определено угловое распределение в файле 14. Энергетический интервал, для которого определяются угловые распределения, должны быть таким же, как и для данных об образовании фотонов в файле 12 или Для LTT=1 (задаются коэффициенты разложения по полиномам Лежандра) значение NL должно быть минимальным, но достаточным для точного описания углового распределения, которое везде должно быть положительным. Во всех случаях не должно превышать Записи TAB1 для p k (μ,e i ) в подсекции задаются в порядке возрастания энергии нейтрона E i.

5 5 8. Табулированные функции p k (μ,e i ) должны быть нормированы на единицу с точностью до 4-х значащих цифр. 9. Схема интерполяции p k (μ,e) по E должна быть дважды линейной или log - линейной (INT=2 или 3) для того, чтобы сохранить нормированность интерполированных распределений. Рекомендуется, чтобы интерполяция по μ была дважды линейной ( INT =2). 10.Для LI =1 (изотропное распределение) параметр NK - это число фотонов в этой секции. Он должен равняться сумме значений NK, заданных в файлах 12 или Следует использовать минимальное количество данных, обеспечивающих достаточно точное представление углового распределения в зависимости от m и E. 12. Если в реакции типа МТ все фотоны изотропны, следует использовать LI=1. Использование LI=0 и NI=NK крайне нежелательно. Точно так же, изотропные распределения не должны задаваться явно в табличной форме или в виде разложения по полиномам Лежандра с a l k (E) =0 для l Угловые распределения для фотонов должны определяться для всех дискретных линий и для непрерывного спектра фотонов. Этого можно добиться либо явным заданием всех распределений, либо используя признак, указывающий, что все фотоны данной реакции (определенной номером МТ) изотропны. Если анизотропия слабее 20%, угловые распределения рекомендуется считать изотропными.


4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где

4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где 1 4. ФАЙЛ 4. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 4 содержит представления угловых распределений вторичных нейтронов. Он используется только для нейтронных реакций, реакции

Подробнее

12.1.ФОРМАТ 12.1.1. ВАРИАНТ 1 (LO=1): МНОЖЕСТВЕННОСТИ

12.1.ФОРМАТ 12.1.1. ВАРИАНТ 1 (LO=1): МНОЖЕСТВЕННОСТИ 1 12. ФАЙЛ 12. МНОЖЕСТВЕННОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ ФОТОНОВ И ВЕРОЯТНОСТИ ПЕРЕХОДОВ Файл 12 может использоваться для представления энергетических зависимостей сечений образования фотонов либо через множественности,

Подробнее

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом:

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом: 5.ФАЙЛ 5. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 1 5.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 5 содержит данные для энергетических распределений вторичных нейтронов, представленных в виде распределений нормированных

Подробнее

Когерентное упругое рассеяние на порошкообразных кристаллических материалах может быть представлено формулой

Когерентное упругое рассеяние на порошкообразных кристаллических материалах может быть представлено формулой 7.ФАЙЛ. ДАННЫЕ О ЗАКОНЕ РАССЕЯНИЯ ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОВ 1 7.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 7 содержит данные о неупругом рассеянии тепловых нейтронов в замедлителях в тепловом энергетическом диапазоне (E < 5 эв). Сечения

Подробнее

6.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ 6.2. ФОРМАТ

6.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ 6.2. ФОРМАТ 6.ФАЙЛ 6. ЭНЕРГО-УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОДУКТОВ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ 1 6.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Этот файл предназначен для представления данных об энерго-угловых распределениях продуктов ядерных реакций, т.е. нейтронов,

Подробнее

3.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ 3.2.ФОРМАТЫ

3.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ 3.2.ФОРМАТЫ 1 3.ФАЙЛ 3. СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИЙ 3.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ В файле 3 приводятся сечения и производные величины виде функции от энергии E, где E - энергия падающей частицы (в эв) в лабораторной системе. Они представляют

Подробнее

13. Теория Хаузера-Фешбаха.

13. Теория Хаузера-Фешбаха. 3. Теория Хаузера-Фешбаха.. Следуя Хаузеру и Фешбаху выразим сечения компаунд-процессов через средние значения ширин. Будем исходить из формализма Брейта-Вигнера. Для элемента S-матрицы при наличии прямого

Подробнее

53.Йод Йод-124

53.Йод Йод-124 53.Йод Замечание к оценке качества данных для осколков деления Учитывая, что тяжелые изотопы йода являются важными продуктами деления, сделаем общие замечания по приоритетам к качеству данных. Наиболее

Подробнее

8.1.ОБРАЗОВАНИЕ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ (MT=453) 1

8.1.ОБРАЗОВАНИЕ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ (MT=453) 1 1 8. ФАЙЛ 8. ДАННЫЕ О РАДИОАКТИВНОМ РАСПАДЕ И ВЫХОДАХ ПРОДУКТОВ ДЕЛЕНИЯ В этом файле содержится информация, относящаяся к распаду продуктов реакции (любого номера МТ). Кроме того, включены данные о выходах

Подробнее

Интерполирование функций

Интерполирование функций Постановка задачи, основные понятия Конечные разности и их свойства Интерполяционные многочлены Оценка остаточного члена интерполяционных многочленов Постановка задачи, основные понятия Пусть, то есть

Подробнее

analysis.-in: Measurement and Prediction. N. Y., Lazarsfeld P. F. The logical and mathematical foundation of latent structure

analysis.-in: Measurement and Prediction. N. Y., Lazarsfeld P. F. The logical and mathematical foundation of latent structure 3. Основные понятия латентного анализа Латентный анализ был развит П. Лазарсфельдом во второй половине 40-х годов XX в. в процессе изучения социальных установок американских солдат. Метод впервые был изложен

Подробнее

35. БРОМ Бром-79

35. БРОМ Бром-79 35. БРОМ 35.1. Бром-79 Содержание в естественной смеси 50.69%. Выход при делении 235 U 2.5*10-7 ; при делении 239 Pu 8.6*10-4. В современных библиотеках оцененных данных используются две оценки: : оценка

Подробнее

является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные

является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные Метод многих групп До настоящего времени для решения задач физики ядерных реакторов мы использовали одногогрупповой метод. Мы полагали что в реакторе присутствуют нейтроны только одной энергии то есть

Подробнее

Лекция 11. Стационарные состояния одноэлектронных атомов

Лекция 11. Стационарные состояния одноэлектронных атомов Лекция. Стационарные состояния одноэлектронных атомов Четыре приближения в атомной физике Одной из основных задач атомной физики является описание состояний различных атомов. Особый интерес представляют

Подробнее

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ В данном разделе приведены контрольные задания в форме тестов, выполнение которых способствует закреплению знаний по курсу. Каждое задание состоит из задач, решение которых, как правило,

Подробнее

ТЕМА 2.4 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ

ТЕМА 2.4 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ ТЕМА 2.4 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ Геометрия широких пучков При прохождении реального гамма-излучения через вещество создается широкий пучок излучения,

Подробнее

32.ГЕРМАНИЙ Германий-68

32.ГЕРМАНИЙ Германий-68 32.ГЕРМАНИЙ Природный германий содержит 5 изотопов: 70 Ge, 72 Ge, 73 Ge, 73 Ge и 76 Ge (последний слабо радиоактивен). Кроме того имеется eще три долгоживущих радиоизотопа: 78 Ge, 79 Ge и 71 Ge. Для стабильных

Подробнее

Статистическое моделирование физических процессов

Статистическое моделирование физических процессов Статистическое моделирование физических процессов В.В. Андреев УО Гомельский государственный университет им. Ф.Скорины самостоятельные задания к дисциплине специализации Гомель 07 E-mil: vik.ndreev@gsu.by

Подробнее

4 Сеточные методы. 4.1 Основные понятия.

4 Сеточные методы. 4.1 Основные понятия. 4 Сеточные методы. 4.1 Основные понятия. Для решения многих численных задач требуется введение дискретных функций, определенных в точках. Пространством, в котором определены данные функции, будет являться

Подробнее

Спектральные характеристики линейных функционалов и их приложения к анализу и синтезу стохастических систем управления

Спектральные характеристики линейных функционалов и их приложения к анализу и синтезу стохастических систем управления УДК 6-5 Спектральные характеристики линейных функционалов и их приложения к анализу и синтезу стохастических систем управления К.А. Рыбаков В статье вводится понятие спектральных характеристик линейных

Подробнее

ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ

ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ Рассмотрим точечный изотропный моноэнергетический источник в вакууме. Получим выражения для расчетов поля излучения фотонов на некотором

Подробнее

Туннельный эффект. Осциллятор. Строение атома. 1. Туннельный эффект.

Туннельный эффект. Осциллятор. Строение атома. 1. Туннельный эффект. Лекция 9 (сем. 3) Туннельный эффект. Осциллятор. 1. Туннельный эффект. Строение атома План лекции: 2. Линейный гармонический осциллятор. Нулевая энергия осциллятора. 3. Линейный гармонический осциллятор.

Подробнее

Измерения и обработка результатов измерений Случайные погрешности

Измерения и обработка результатов измерений Случайные погрешности В теории вероятностей изучаются различные законы распределения, каждому из которых соответствует определенная функция плотности вероятности Они получены путем обработки большого числа наблюдений над случайными

Подробнее

Исследование динамики углового распределения потока быстрых атомных частиц при транспортировке в твердотельных и газообразных мишенях

Исследование динамики углового распределения потока быстрых атомных частиц при транспортировке в твердотельных и газообразных мишенях ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 Исследование динамики углового распределения потока быстрых атомных частиц при транспортировке в твердотельных и газообразных мишенях Цель работы: Изучение закономерностей многократного

Подробнее

Краткие теоретические сведения Пусть значения некоторой функции f (x) заданы в виде таблицы: x y

Краткие теоретические сведения Пусть значения некоторой функции f (x) заданы в виде таблицы: x y 3 Интерполирование функций полиномом Лагранжа Цель: формирование навыков интерполирования таблично заданных функций полиномом Лагранжа; оценка погрешности полинома Лагранжа Краткие теоретические сведения

Подробнее

56.БАРИЙ Барий-128. JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на данных из библиотеки ADL-3.

56.БАРИЙ Барий-128. JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на данных из библиотеки ADL-3. Период полураспада: (2.43±0.05) дня. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 0 +. 56.БАРИЙ 56.1. Барий-128 JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на

Подробнее

5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы

5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы 5. БОР 5.1. Бор-10 Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: 3 +. 1. Файлы Реакции 10 B(n,α) (MT=107) и 10 B(n,αγ 1 ) (MT=801) используются в качестве стандартов при измерении

Подробнее

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 6: КВАНТОВАЯ ФИЗИКА, ФИЗИКА АТОМА

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 6: КВАНТОВАЯ ФИЗИКА, ФИЗИКА АТОМА ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 6: КВАНТОВАЯ ФИЗИКА, ФИЗИКА АТОМА Задание Если протон и - частица двигаются с одинаковыми скоростями, то отношения их длин волн де Бройля / равно.. 3. 4 4. / p Задание Волновая функция

Подробнее

80. РТУТЬ Общие замечания

80. РТУТЬ Общие замечания 80. РТУТЬ 80.0. Общие замечания В библиотеке ФОНД-2.2 все нейтронные данные для 13 стабильных и долгоживущих изотопов ртути были приняты, главным образом, из библиотеки EAF-3. Полные файлы нейтронных данных

Подробнее

Структура данных для действий над профилями Стокса

Структура данных для действий над профилями Стокса 03.04.2009 UNNO 1 Структура данных для действий над профилями Стокса Основной результат моделирования процессов в солнечной фотосфере это профили Стокса фраунгоферовых линий. Чаще всего их требуется вывести

Подробнее

Линейная алгебра Лекция 9. Прямая линия на плоскости

Линейная алгебра Лекция 9. Прямая линия на плоскости Линейная алгебра Лекция 9 Прямая линия на плоскости Пусть дана декартовая прямоугольная система координат Oxy на плоскости Геометрическое место точек (ГМТ) Определение Уравнением линии на плоскости Оху

Подробнее

КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Лекция 3: Квантовая механика и одномерное движение

КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Лекция 3: Квантовая механика и одномерное движение КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Лекция 3: Квантовая механика и одномерное движение А.Г. Семенов I. ВЕРОЯТНОСТНАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ВОЛНОВОЙ ФУНКЦИИ На предыдущей лекции нами было получено уравнение Шредингера для частицы

Подробнее

Математический анализ

Математический анализ Математический анализ Понятие функции. Основные свойства функций Математический анализ (лекция 2) 28 / 64 Понятие функции. Основные свойства функций Если каждому элементу (значению) x множества X поставлен

Подробнее

Л Е К Ц И Я 8 ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР

Л Е К Ц И Я 8 ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР Л Е К Ц И Я 8 ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР Классический осциллятор. Пусть частица совершает одномерное движение. Разложим ее потенциальную энергию в ряд Тейлора в окрестности x 0 до второго порядка: V(x) V(0)

Подробнее

Преобразование произвольного тела в сферу комплексного радиуса Якубовский Е.Г.

Преобразование произвольного тела в сферу комплексного радиуса Якубовский Е.Г. Преобразование произвольного тела в сферу комплексного радиуса Якубовский ЕГ e-m uov@rmerru Произвольное тело можно преобразовать с помощью ортогонального преобразования сохраняющего углы в сферическое

Подробнее

J J ij. a a b b,, a b, a +

J J ij. a a b b,, a b, a + Квантовая теория Второй поток Весна 04 Список задач 6 Тема «Угловой момент»

Подробнее

52. ТЕЛЛУР Теллур-118

52. ТЕЛЛУР Теллур-118 52. ТЕЛЛУР 52.1. Теллур-118 Период полураспада: (6±2) дня. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 0 +. JEFF-3.1/A=EAF-2003 неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки, основанная

Подробнее

Лекция 6 ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА

Лекция 6 ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА Лекция 6 ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА План Тригонометрическая форма ряда Фурье Ряд Фурье в комплексной форме Комплексный частотный спектр 3 Мощности в цепях несинусоидального тока Коэффициенты,

Подробнее

Л Е К Ц И Я 2. СОСТОЯНИЯ МИКРОСИСТЕМ ПОСТУЛАТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ Продолжение

Л Е К Ц И Я 2. СОСТОЯНИЯ МИКРОСИСТЕМ ПОСТУЛАТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ Продолжение Л Е К Ц И Я 2 СОСТОЯНИЯ МИКРОСИСТЕМ ПОСТУЛАТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ Продолжение Согласно принципу, если система может находиться в состояниях ψ 1 и ψ 2, то она может находиться и в состоянии ψ, описываемом

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ

ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ ЛЕКЦИЯ 9 КВАНТОВЫЙ ОСЦИЛЛЯТОР. ПРОИЗВОДНАЯ ОПЕРАТОРА ПО ВРЕМЕНИ. СООТНОШЕНИЕ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ ДЛЯ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЕНИ 1. Квантовый осциллятор Выпишем некоторые соотношения, полученные на предыдущей лекции.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 ИМПУЛЬСНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ. ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ВЕРОЯТНОСТИ. ОБЩИЕ СВОЙСТВА ОДНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ

ЛЕКЦИЯ 6 ИМПУЛЬСНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ. ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ВЕРОЯТНОСТИ. ОБЩИЕ СВОЙСТВА ОДНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ ЛЕКЦИЯ 6 ИМПУЛЬСНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ. ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ВЕРОЯТНОСТИ. ОБЩИЕ СВОЙСТВА ОДНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ 1. Импульсное представление Рассмотрим импульсное представление вектора состояния частиц. Разберем

Подробнее

ТЕМА 2.5 ИНЖЕНЕРНЫЕ МЕТОДЫ РАСЧЕТА ЗАЩИТЫ ОТ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ. Защита временем, количеством, расстоянием

ТЕМА 2.5 ИНЖЕНЕРНЫЕ МЕТОДЫ РАСЧЕТА ЗАЩИТЫ ОТ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ. Защита временем, количеством, расстоянием ТЕМА 2.5 ИНЖЕНЕРНЫЕ МЕТОДЫ РАСЧЕТА ЗАЩИТЫ ОТ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ С УЧЕТОМ РАССЕЯНИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ Защита временем, количеством, расстоянием Допустимые условия работы с источниками излучения требуют, чтобы выполнялись

Подробнее

Моделирование систем с использованием Марковских случайных процессов

Моделирование систем с использованием Марковских случайных процессов Моделирование систем с использованием Марковских случайных процессов Основные понятия Марковских процессов Функция X(t) называется случайной, если ее значение при любом аргументе t является случайной величиной.

Подробнее

Тема 4. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ

Тема 4. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ Тема 4. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ -1- Тема 4. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ 4.0. Постановка задачи Задача нахождения корней нелинейного уравнения вида y=f() часто встречается в научных

Подробнее

Уравнение прямой в пространстве

Уравнение прямой в пространстве Уравнение прямой в пространстве 1 Прямая как пересечение двух плоскостей. Система двух линейных уравнений с тремя неизвестными. Прямую в пространстве можно задать как пересечение двух плоскостей. Пусть

Подробнее

Тема 2 Ряды Фурье , ; Практическое занятие 1 Ряды Фурье по ортогональным системам функций ,, R ;

Тема 2 Ряды Фурье , ; Практическое занятие 1 Ряды Фурье по ортогональным системам функций ,, R ; Тема Ряды Фурье Практическое занятие Ряды Фурье по ортогональным системам функций Пространство кусочно-непрерывных функций Обобщенный ряд Фурье 3 Неравенство Бесселя и сходимость ряда Фурье Пространство

Подробнее

Лекция 6 ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ ИНТЕГРИРОВАНИЯ УРАВНЕНИЙ ДИНАМИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ. План

Лекция 6 ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ ИНТЕГРИРОВАНИЯ УРАВНЕНИЙ ДИНАМИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ. План 57 Лекция 6 ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ ИНТЕГРИРОВАНИЯ УРАВНЕНИЙ ДИНАМИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ План. Численные методы интегрирования уравнений состояния 2. Устойчивость методов численного интегрирования 3. Многошаговые методы

Подробнее

Лекция 7: Векторные пространства

Лекция 7: Векторные пространства Уральский федеральный университет, Институт математики и компьютерных наук, кафедра алгебры и дискретной математики Вступительные замечания В этой лекции мы приступаем к изучению линейной алгебры как таковой,

Подробнее

Курсовая работа по дисциплине: «дифференциальные уравнения»

Курсовая работа по дисциплине: «дифференциальные уравнения» Московский государственный технический университет им. Н. Э. Баумана. Курсовая работа по дисциплине: «дифференциальные уравнения» ВАРИАНТ 5 Выполнил: студент -го курса, гр. АК3-3 Ягубов Роман Борисович

Подробнее

Лекция 10 ЧИСЛОВЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СИСТЕМЫ ДВУХ СЛУЧАЙНЫХ ВЕЛИЧИН.

Лекция 10 ЧИСЛОВЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СИСТЕМЫ ДВУХ СЛУЧАЙНЫХ ВЕЛИЧИН. Лекция ЧИСЛОВЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СИСТЕМЫ ДВУХ СЛУЧАЙНЫХ ВЕЛИЧИН -МЕРНЫЙ СЛУЧАЙНЫЙ ВЕКТОР ЦЕЛЬ ЛЕКЦИИ: определить числовые характеристики системы двух случайных величин: начальные и центральные моменты ковариацию

Подробнее

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений В.А.Курнаев Н.Н.Трифонов (Московский государственный инженерно-физический

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 3. Методы обработки экспериментальных данных

ЛЕКЦИЯ 3. Методы обработки экспериментальных данных ЛЕКЦИЯ 3 Методы обработки экспериментальных данных Интерполирование В инженерных расчетах часто требуется установить функцию f(x) для всех значений х отрезка [a,b], если известны ее значения в некотором

Подробнее

Физический факультет

Физический факультет Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Кафедра Общей ядерной физики Москва 005 г. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Аспирант Руководитель : Чжо Чжо Тун

Подробнее

8. Критерии алгоритмов решения ОДУ

8. Критерии алгоритмов решения ОДУ 8. Критерии алгоритмов решения ОДУ 1 8. Критерии алгоритмов решения ОДУ Теперь, когда мы уже чуть больше знаем об алгоритмах решения задач Коши для ОДУ, продолжим разговор об их классификации. Остановимся

Подробнее

1. РЯДЫ ФУРЬЕ РЕШЕНИЕ ТИПОВЫХ ЗАДАЧ СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ ОГЛАВЛЕНИЕ

1. РЯДЫ ФУРЬЕ РЕШЕНИЕ ТИПОВЫХ ЗАДАЧ СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ ОГЛАВЛЕНИЕ ОГЛАВЛЕНИЕ РЯДЫ ФУРЬЕ 4 Понятие о периодической функции 4 Тригонометрический полином 6 3 Ортогональные системы функций 4 Тригонометрический ряд Фурье 3 5 Ряд Фурье для четных и нечетных функций 6 6 Разложение

Подробнее

z удовлетворяют уравнению F ( x,

z удовлетворяют уравнению F ( x, Аналитическая геометрия в пространстве В главе будут рассмотрены некоторые линии и поверхности в пространстве Будем исходить из наглядного представление о линии и поверхности известного из курса математики

Подробнее

Лабораторная работа 3.15. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА КАК СПЕКТРАЛЬНЫЙ ПРИБОР А.И. Бугрова

Лабораторная работа 3.15. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА КАК СПЕКТРАЛЬНЫЙ ПРИБОР А.И. Бугрова Лабораторная работа 3.15. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА КАК СПЕКТРАЛЬНЫЙ ПРИБОР А.И. Бугрова Цель работы: Экспериментальное определение периода и угловой дисперсии дифракционной решетки как спектрального прибора.

Подробнее

n ), называемых узлами

n ), называемых узлами Лабораторная работа 6. Аппроксимация функций Аппроксимацией (приближением) функции f (x) называется нахождение такой функции g (x) (аппроксимирующей функции), которая была бы близка заданной. Критерии

Подробнее

98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246

98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246 98.КАЛИФОРНИЙ Основной интерес к нейтронным сечениям изотопов калифорния был связан с наработкой 5 Cf, как компактного источника нейтронов, используемого в самых различных областях. При этом исходным продуктом

Подробнее

- - - Двухкомпонентное измерение расходомерами Элметро-Фломак Функция измерения концентрации компонентов 2-х компонентной среды В промышленности измеряемая среда зачастую представляет собой смесь

Подробнее

y = равносильно системе двух равенств: , a обозначают, соответственно, матрицу

y = равносильно системе двух равенств: , a обозначают, соответственно, матрицу Тензоры Тензоры объединяют целый ряд понятий, находящих применение в физике и математике, в частности, в аналитической геометрии Частными случаями тензоров являются векторы, линейные операторы, квадратичные

Подробнее

. dt x (угловые скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ( x)

. dt x (угловые скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от 1 до в опыте

Подробнее

ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ 1

ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ 1 ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ. Абсолютно черное тело и серое тело имеют одинаковую температуру. Как соотносятся

Подробнее

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x)

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от θ 1 до θ в

Подробнее

ВОПРОСЫ к экзамену за осенний семестр для студентов I года магистратуры, изучающих курс Методы теоретической физики ЭЛЕКТРОДИНАМИКА

ВОПРОСЫ к экзамену за осенний семестр для студентов I года магистратуры, изучающих курс Методы теоретической физики ЭЛЕКТРОДИНАМИКА ВОПРОСЫ к экзамену за осенний семестр для студентов I года магистратуры, изучающих курс Методы теоретической физики Релятивистская кинематика ЭЛЕКТРОДИНАМИКА 1. Пространство событий и интервал. 2. Преобразования

Подробнее

Ядерные реакции. e 1/2. p n n

Ядерные реакции. e 1/2. p n n Ядерные реакции 197 Au 197 79 79 14 N 17 7 8 O 9 Be 1 4 6 C 7 Al 30 13 15 30 P e 30 15 T.5мин 14 1/ P p n n Si Au Ядерные реакции ВХОДНОЙ И ВЫХОДНОЙ КАНАЛЫ РЕАКЦИИ Сечение реакции и число событий N dn(,

Подробнее

2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3

2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3 2. ГЕЛИЙ 4 Не. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и 2.1. Гелий-3 1.Общие замечания В современных библиотеках содержатся три независимых оценки нейтронных данных для гелия-3,

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ Цель работы Ознакомиться с основами теории направленных ответвителей и методами измерения их основных характеристик. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ Многополюсником

Подробнее

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Ижевский государственный технический университет" УТВЕРЖДАЮ Ректор И.В. Абрамов

Подробнее

Лекция 14. ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА

Лекция 14. ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА 43 Лекция 4 ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА Тригонометрическая форма ряда Фурье Комплексная форма ряда Фурье 3 Коэффициенты, характеризующие периодические несинусоидальные функции 4 Заключение

Подробнее

70.ИТТЕРБИЙ. Природный иттербий имеет 7 стабильных изотопов: 168 Yb, 170 Yb, 171 Yb, 172 Yb,

70.ИТТЕРБИЙ. Природный иттербий имеет 7 стабильных изотопов: 168 Yb, 170 Yb, 171 Yb, 172 Yb, 70.ИТТЕРБИЙ Природный иттербий имеет 7 стабильных изотопов: 168 Yb, 170 Yb, 171 Yb, 172 Yb, 173 Yb, 174 Yb, 176 Yb и три достаточно долгоживущих радиоактивных изотопа: 166 Yb, 169 Yb, 175 Yb. Ни один из

Подробнее

Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора

Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора Q D k k k з з a Запишем многогрупповое уравнение в следующем виде где m k k f k f v k Q Рассмотрим критический эквивалентный реактор, для которого

Подробнее

Моделирование систем с использованием Марковских случайных процессов

Моделирование систем с использованием Марковских случайных процессов Лекция Моделирование систем с использованием Марковских случайных процессов Основные понятия Марковских процессов Функция X(t) называется случайной, если ее значение при любом аргументе t является случайной

Подробнее

13. Центрально-симметричное поле

13. Центрально-симметричное поле 3 Центрально-симметричное поле Разделение переменных Пусть потенциальная энергия взаимодействия зависит только от расстояния до некоторого центра Не умаляя общности (случай центра масс рассмотрим ниже

Подробнее

6 Общая схема исследования функции

6 Общая схема исследования функции 5 6 Общая схема исследования функции Исследование дважды дифференцируемой функции будем проводить по следующей схеме. Находим область определения функции D( f.. Определяем точки разрыва функции.. Находим

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 ПОСТРОЕНИЕ СПЛАЙНОВ

ЛЕКЦИЯ 9 ПОСТРОЕНИЕ СПЛАЙНОВ ЛЕКЦИЯ 9 ПОСТРОЕНИЕ СПЛАЙНОВ На прошлой лекции для погрешности интерполяции было получено следующее соотношение: f(x) P (x) f (+1) (x) ω(x). (n + 1) Было показано, что многочлен Чебышева обеспечивает минимум

Подробнее

5.2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА

5.2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА 5 УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА Основным динамическим уравнением квантовой механики описывающим эволюцию состояния микрочастицы во времени является уравнение Шрѐдингера: () Ĥ оператор Гамильтона в общем случае

Подробнее

Ключевые слова: растущее тело, теплопроводность, шар, собственные функции, разложение, замкнутое решение.

Ключевые слова: растущее тело, теплопроводность, шар, собственные функции, разложение, замкнутое решение. УДК 539.3 А. В. М а н ж и р о в, С. А. Л ы ч е в, С. И. К у з н е ц о в, И. Ф е д о т о в АНАЛИТИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ В РАСТУЩЕМ ШАРЕ Работа посвящена исследованию эволюции температурного

Подробнее

М.В.Дубатовская Теория вероятностей и математическая статистика. Основные законы распределения дискретных случайных величин

М.В.Дубатовская Теория вероятностей и математическая статистика. Основные законы распределения дискретных случайных величин МВДубатовская Теория вероятностей и математическая статистика Лекция 9 Основные законы распределения случайных величин Основные законы распределения дискретных случайных величин Биномиальное распределение

Подробнее

ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ ПЛОСКОЙ

ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ ПЛОСКОЙ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ МЕХАНИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ Бережной Д.В. Тазюков Б.Ф. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЗАДАЧИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ Учебно-методическое пособие

Подробнее

Ю.Н.Копач Объединенный Институт Ядерных Исследований

Ю.Н.Копач Объединенный Институт Ядерных Исследований Применение метода меченых нейтронов для измерения сечений реакций неупругого рассеяния Угловые корреляции вылета гамма-квантов в неупругом рассеянии быстрых нейтронов на углероде Ю.Н.Копач Объединенный

Подробнее

МЕТОД СФЕРИЧЕСКИХ ГАРМОНИК В ПРОБЛЕМЕ МИНИМИЗАЦИИ ЗАГРЯЗНЕНИЙ АТМОСФЕРЫ ЧАСТИЦАМИ ВРЕДНЫХ ПРИМЕСЕЙ

МЕТОД СФЕРИЧЕСКИХ ГАРМОНИК В ПРОБЛЕМЕ МИНИМИЗАЦИИ ЗАГРЯЗНЕНИЙ АТМОСФЕРЫ ЧАСТИЦАМИ ВРЕДНЫХ ПРИМЕСЕЙ МЕТОД СФЕРИЧЕСКИХ ГАРМОНИК В ПРОБЛЕМЕ МИНИМИЗАЦИИ ЗАГРЯЗНЕНИЙ АТМОСФЕРЫ ЧАСТИЦАМИ ВРЕДНЫХ ПРИМЕСЕЙ Проф Др Рамиз РАФАТОВ Кыргызско Турецкий Унивеситет Манас Институт Естественных Наук В предположении что

Подробнее

5 Методы приближения функций. Интерполяция табличных функций.

5 Методы приближения функций. Интерполяция табличных функций. 5 Методы приближения функций. Интерполяция табличных функций. 5.1 Постановка задачи приближения функций. Аппроксимация функций заключается в приближенной замене заданной функции f(x некоторой функцией

Подробнее

АСТРОНОМИЯ НЕКОТОРЫЕ АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ В ТЕОРИИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ. А.К.Колесов 1, Н.Ю.Кропачева 2

АСТРОНОМИЯ НЕКОТОРЫЕ АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ В ТЕОРИИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ. А.К.Колесов 1, Н.Ю.Кропачева 2 13 ВЕСТНИК САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО УНИВЕРСИТЕТА Сер. 1 Вып. 4 АСТРОНОМИЯ УДК 5-64 НЕКОТОРЫЕ АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ В ТЕОРИИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ А.К.Колесов 1, Н.Ю.Кропачева 1. С.-Петербургский

Подробнее

г. Занятие 4. 3часа Тема: Неклассическая (квантово-полевая) картина мира. Современная эволюционная картины мира. Концепции квантовой механики.

г. Занятие 4. 3часа Тема: Неклассическая (квантово-полевая) картина мира. Современная эволюционная картины мира. Концепции квантовой механики. г. Занятие 4. 3часа Тема: Неклассическая (квантово-полевая) картина мира. Современная эволюционная картины мира. Концепции квантовой механики. Основные вопросы темы: 1. Представления о материи, движении

Подробнее

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.)

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.) РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ- (0 г.). В спектре некоторых водородоподобных ионов длина волны третьей линии серии Бальмера равна 08,5 нм. Найти энергию связи электрона в основном состоянии этих ионов.. Энергия

Подробнее

СОЗДАНИЕ БИБЛИОТЕК ПАРАМЕТРИЧЕСКИХ ЭЛЕМЕНТОВ В T-FLEX CAD 3D

СОЗДАНИЕ БИБЛИОТЕК ПАРАМЕТРИЧЕСКИХ ЭЛЕМЕНТОВ В T-FLEX CAD 3D Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ. Р.Е.

Подробнее

Симплекс-метод решения задач линейного программирования

Симплекс-метод решения задач линейного программирования Симплекс-метод решения задач линейного программирования Основным численным методом решения задач линейного программирования является так называемый симплекс-метод. Термин «симплекс-метод» связан с тем

Подробнее

4.Метод парциальных амплитуд. 1. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: (1.16) (1.17)!

4.Метод парциальных амплитуд. 1. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: (1.16) (1.17)! 4.Метод парциальных амплитуд.. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: ( +! m ( +! ( + φ ( V ( φ ( (.6 и соответствующее ему граничное условие :!! e! φ ( { e + f (

Подробнее

УДК c Н.С. Бондаренко

УДК c Н.С. Бондаренко ISSN 683-470 Труды ИПММ НАН Украины. 009. Том 8 УДК 53.3 c 009. Н.С. Бондаренко ФУНДАМЕНТАЛЬНОЕ РЕШЕНИЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ ТЕРМОУПРУГОСТИ {,0-АППРОКСИМАЦИИ ДЛЯ ТРАНСВЕРСАЛЬНО-ИЗОТРОПНЫХ ПЛАСТИН

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 Задача 1. 1. Покоившееся ядро радона 220 Rn выбросило α чаcтицу со скоростью υ = 16 Мм/с. В какое ядро превратилось ядро радона? Какую скорость υ 1 получило оно вследствие

Подробнее

Лекция 16 ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА

Лекция 16 ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА 43 Лекция 6 ЦЕПИ ПЕРИОДИЧЕСКОГО НЕСИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА Тригонометрическая форма ряда Фурье Комплексная форма ряда Фурье 3 Коэффициенты, характеризующие периодические несинусоидальные функции 4 Заключение

Подробнее

Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория

Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория Рассмотренное диффузионное приближение позволяет вычислить пространственное распределение потока нейтронов без учета их энергетической

Подробнее

удовлетворяли периодическим условиям на противоположных гранях куба:

удовлетворяли периодическим условиям на противоположных гранях куба: 5 Глава 6. Описание процессов взаимодействия излучения с веществом в случае, когда среда и поле квантуются [,4,6,9,,] 6.. Метод вторичного квантования Изложенный в главе II подход к анализу процессов взаимодействия

Подробнее

Учреждение образования ГОМЕЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ ФРАНЦИСКА СКОРИНЫ Кафедра теоретической физики

Учреждение образования ГОМЕЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ ФРАНЦИСКА СКОРИНЫ Кафедра теоретической физики Учреждение образования ГОМЕЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ ФРАНЦИСКА СКОРИНЫ Кафедра теоретической физики СТАТИСТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ В ФИЗИКЕ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Лабораторный практикум Специальность

Подробнее

1.4. СИГНАЛЫ И ПОМЕХИ В РТС КАК СЛУЧАЙНЫЕ ЯВЛЕНИЯ

1.4. СИГНАЛЫ И ПОМЕХИ В РТС КАК СЛУЧАЙНЫЕ ЯВЛЕНИЯ ЛЕКЦИЯ Сообщения, сигналы, помехи как случайные явления Случайные величины, вектора и процессы 4 СИГНАЛЫ И ПОМЕХИ В РТС КАК СЛУЧАЙНЫЕ ЯВЛЕНИЯ Как уже отмечалось выше основная проблематика теории РТС это

Подробнее

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА ЛЕКЦИЯ 4

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА ЛЕКЦИЯ 4 ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА 2 СЕМЕСТР ЛЕКЦИЯ 4 ОБОБЩЁННЫЕ КООРДИНАТЫ И СИЛЫ УРАВНЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ СИСТЕМЫ В ОБОБЩЁННЫХ КООРДИНАТАХ ВИРТУАЛЬНЫЙ ДИФФЕРЕНЦИАЛ ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ СИЛЫ Лектор: Батяев Евгений Александрович

Подробнее