Нейтронная радиоактивность
|
|
- Фёдор Боряев
- 1 лет назад
- Просмотров:
Транскрипт
1 Нейтронная радиоактивность Ю. Ю. Овчаров По существующим оценкам возможное число атомных ядер, существующих в природе, составляет около Однако в настоящее время известно лишь около 3500 атомных ядер. Предполагается существование еще порядка 3000 ядер, большая часть которых находится около нейтронной линии стабильности. Такие ядра имеют значительный избыток нейтронов, и для них распад по нейтронному каналу является энергетически более выгодным, чем α-распад. Нейтронная радиоактивность и нейтроноизбыточные ядра Нейтронная радиоактивность это процесс испускание нейтронов из основного состояния ядра. Рис. 1. N-Z диаграмма атомных ядер. Рассмотрим N-Z диаграмму (рис. 1). С левой стороны от долины стабильности располагаются ядра, имеющие в своем составе число протонов большее, чем число нейтронов. Такие изотопы испытывают β-распады, либо распадаются с испусканием протонов. С правой стороны, за стабильными ядрами располагаются нейтроноизбыточные ядра. Эта область недостаточно исследована. В этой области расположено около 3- х тысяч ядер, возможность существования которых предсказана различными ядерными моделями. Однако эти ядра пока еще не обнаружены. 82
2 Для нейтроноизбыточных легких ядер, расположенных на границе нейтронной радиоактивности (neutron drip-line) наблюдается распад ядра (A,Z) из основного состояния с испусканием нейтронов. При этом массовое число A уменьшается на единицу, а заряд ядра Z не изменяется. (A, Z) (A-1, Z) + n. В настоящее время число обнаруженных ядер, распадающихся с испусканием нейтронов, составляет порядка ~20. Нейтронную радиоактивность испытывают все тяжелые изотопы лёгких ядер с Z = 1 ( 4,5,6 H) и Z = 2 ( 5,7,9,10 He). Это явление наблюдается вплоть до изотопов с Z = 16. Такие тяжелые изотопы, как 26 O, 33 Ne, 36 Na, 39 Mg и 49 S тоже распадаются по нейтронному каналу. Поскольку в формуле Вайцзеккера член, отвечающий за энергию симметрии Eсимм = 23.6(A-2Z) 2 /A входит с отрицательным знаком, то с ростом числа нейтронов в нейтроноизбыточных ядрах растет и вероятность распада. В отличие от протонной радиоактивности в случае нейтронной радиоактивности период полураспада с испусканием нейтрона определяется в основном орбитальным моментом, уносимым нейтроном. Для нейтронов не существует кулоновского потенциального барьера, но существует центробежный потенциальный барьер. Рис. 2. Схематичное изображение потенциального барьера для нейтронов. 83
3 При распаде атомных ядер с испусканием нейтронов может сильно изменяться конфигурация начального ядра, что также приводит к увеличению времени жизни радиоактивных ядер. Граница нейтронной радиоактивности (стабильности) Теоретические оценки границы нейтронной стабильности сильно модельно зависимы - они зависят от используемых приближений для описания среднего поля и параметров N-N взаимодействия. Основная проблема состоит в том, насколько надежно можно экстраполировать параметры моделей, полученные для описания ядер вблизи долины стабильности, в область ядер с большим избытком нейтронов. Граница нейтронной стабильности не описывается гладкой линией. Это связано с проявлением эффектов спаривания. В некоторых случаях энергия спаривания составляет 2-3 МэВ и превышает энергию связи нейтрона в ядре, что приводит к четно-нечетному эффекту. Добавление одного нейтрона к нестабильному ядру с нечетным числом нейтронов может привести к значительному увеличению энергии связи и даже к смене знака энергии связи. Получение нейтроноизбыточных ядер вблизи границы нейтронной радиоактивности представляет сложную проблему. В первую очередь это связано с тем, что нейтронная граница (Bn = 0) отстоит гораздо дальше от долины стабильности, чем протонная (Bp = 0). Поэтому граница нейтронной стабильности не установлена за исключением легчайших ядер. Так, например, самый тяжелый изотоп олова, обнаруженный на сегодняшний день 137 Sn, в то время как теория предсказывает существование дважды магического изотопа 176 Sn (Z = 50, N = 126). При продвижении к границе нейтронной стабильности необходимо использовать экспериментальные методы, обладающие высокой селективностью, высокой скоростью анализа продуктов и высокой эффективностью для того, чтобы было возможно отделить короткоживущие изотопы, образующиеся с очень малым сечением. Так, например, широко используемый метод кремниевых детекторов непригоден для этих целей, т.к. несмотря на свою быстроту он не обеспечивает требуемой селективности продуктов реакции и имеет малый телесный угол. Метод расщепления мишеней протонами годится лишь для очень легких ядер. Он был использован для обнаружения нейтронной границы для изотопов Z < 10. Для получения более тяжелых ядер используется метод ISOL, метод деления тяжелых ядер. Большое количество новых нейтроноизбыточных изотопов было получено методом обратной кинематики - фрагментации тяжелой налетающей частицы на мишени из легких ядер. 84
4 Наиболее нейтроноизбыточными изотопами в области 10 < Z < 13 являются 34 Ne, 37 Na, 40 Mg и 43 Al и экспериментально граница стабильности относительно нейтронного распада на сегодня не достигнута. Попытка продвинуться к более нейтроноизбыточным изотопам в этой области была предпринята в RIKEN. Для получения нейтроноизбыточных ядер использовалась фрагментация пучка 48 Ca с энергией 70 МэВ/нуклон на мишени 181 Ta. Фрагменты отбирались и накапливались с помощью RIKEN-RIPS спектрометра (рис.3). Идентификация радиоактивных частиц проводилась с помощью измерения магнитной жесткости, времени пролета, измерения потерь энергии E и полной кинетической энергии. Рис. 3. Экспериментальная установка для производства и идентификации нейтроноизбыточных изотопов на спектрометре RIKEN- RIPS На рис. 4 показано двумерное распределение изотопов A/Z Z, полученных в реакции взаимодействия ионов пучка 48 Ca с танталовой мишенью. 85
5 Рис. 4. Двумерное распределение изотопов A/Z Z, полученных в реакции взаимодействия ионов пучка 48 Ca с танталовой мишенью. Приведенные данные получены в результате их регистрации в течение одного дня. Было обнаружено 3 новых нейтроноизбыточных изотопа - 38 Mg (18 случаев), 40 Al (34 случая), 43 Al (4 случая). Обнаружение новых нейтроностабильных ядер свидетельствует о том, что энергии отделения одного нейтрона (Sn) и двух нейтронов (S2n) для этих ядер положительны. В табл. 1 приведены результаты расчетов величин Sn и S2n, полученных с использованием различных массовых формул. Из представленных данных видно, что величины Sn и S2n для большинства расчетов положительны. Результаты расчетов в сочетании с экспериментальным наблюдением изотопов 38 Mg, 40 Al и 43 Al свидетельствуют о том, что граница нейтронной радиоактивности Bn = 0 для ядер с Z > 12 пока не достигнута. Ситуация с Z = 10 (Ne) более сложная. В 2800 случаях был идентифицирован изотоп 30 Ne, в Ne, в Ne и ни одного случая наблюдения изотопа 33 Ne, хотя менялись параметры детектирующей системы и увеличивался ток пучка. Это по-видимому свидетельствует о том, что граница нейтронной стабильности проходит за ядром 32 Ne. 86
6 Таблица 1 Результаты расчетов энергии связи одного Sn и двух S2n нейтронов, использующих различные массовые формулы Для получения максимального выхода исследуемых изотопов большое значение имеет подбор ядер-мишеней и пучков налетающих частиц. Сравнение результатов экспериментов, выполненных с мишенями 64 Ni и 181 Ta, показывает, что из-за большего сечения фрагментации для получения нейтроноизбыточных ядер в области Z = предпочтительно использование 181 Ta. Сравнение результатов экспериментов с пучками 48 Ca и 50 Ti показало, что предпочтительно использование пучков 48 Ca. Так в измерениях на пучке ионов 50 Ti за 4 дня было зарегистрировано 9 ядер 32 Ne и 3 ядра 37 Mg, измерения с тем же током на пучке 48 Ca всего за 1 день дало 70 ядер 32 Ne и 30 ядер 37 Mg. Несмотря на большие усилия, на карте атомных ядер по-прежнему остается большое число неисследованных нейтроноизбыточных изотопов среднего массового числа A. Заметный прогресс в свое время в исследованиях в этой области был достигнут в экспериментах на реакторе высокой интенсивности в Гренобле. Однако несмотря на улучшение спектрометров, детектирующих систем, методик получения мишеней прямая сепарация и исследование свойств продуктов деления покоящихся ядер под действием тепловых нейтронов остается довольно сложной проблемой. Это в частности связано с тем, что: 1. продукты деления имеют широкое зарядовое распределение, что затрудняет их магнитный анализ; 87
7 2. возникают трудности с детектированием тяжелых фрагментов деления из-за больших потерь энергии в мишени; 3. малая угловая апертура детектирующей системы ограничивает возможности регистрации редких каналов деления, т.к. продукты деления распределены изотропно. Испускание нейтронов из основного состояния ядра обнаружено для следующих нейтроноизбыточных изотопов Z > 8: 28 F, 33 Ne, 36 Na, 39 Mg, 49 S. Все эти изотопы имеют нечетное число нейтронов. На рис. 5(а, б, в, г, д, е, ж, з) показаны рассчитанные на основе массовых формул энергии отделения нейтронов для химических элементов, в которых обнаружена нейтронная радиоактивность (Z = 4 16). В таблице 2 приводятся максимальные массовые числа стабильных изотопов и массовое число изотопа, для которого обнаружена нейтронная радиоактивность. Эти данные позволяют понять, где проходит граница нейтронной радиоактивности. Таблица 2 Граница обнаруженных изотопов излучателей нейтронов 88
8 a) б) в) г) д) е) ж) з) Рис
9 На рис. 5а показана зависимость энергии отделения нейтрона в изотопах He (Z = 2) и Li (Z = 3). На рис. 5б показана зависимость энергии отделения нейтрона в изотопах Be (Z = 4) и B (Z = 5). На рис. 5в показана зависимость энергии отделения нейтрона в изотопах C (Z = 6) и N (Z = 7). На рис. 5г показана зависимость энергии отделения нейтрона в изотопах O (Z = 8). На рис. 5д показана зависимость энергии отделения нейтрона в изотопах F (Z = 9) и Ne (Z = 10). На рис. 5е показана зависимость энергии отделения нейтрона в изотопах Na (Z = 11) и Mg (Z = 12). На рис. 5ж показана зависимость энергии отделения нейтрона в изотопах Al (Z = 13) и Si (Z = 14). На рис. 5з показана зависимость энергии отделения нейтрона в изотопах P (Z = 15) и S (Z = 16). Зигзагообразный вид зависимости на рисунках 5а-5е обусловлен наличием сил спаривания, так называемый четно-нечетный эффект. Запаздывающие нейтроны Между ядрами, неустойчивыми к испусканию нейтронов из основного состояния, и стабильными ядрами расположены β -радиоактивные ядра. Такие ядра могут быть излучателями запаздывающих нейтронов. Особенность процесса состоит в том, что небольшая часть нейтронов испускается не в момент деления, а с некоторым запаздыванием примерно в 1 минуту. Природа явления состоит в том, что β - - распад ядер приводит к образованию дочерних ядер, но уже в возбужденном состоянии с энергией больше энергии отделения нейтрона. Распад таких состояний может происходить с эмиссией нейтронов. Схема распада с испусканием запаздывающих нейтронов приведена на рис. 6. Рис. 6. Схема испускания запаздывающих нейтронов. 90
10 Некоторые легкие изотопы, сильно перегруженные нейтронами, расположенные вблизи границы нейтронной радиоактивности Bn = 0, после β - - распада могут образовывать ядра в сильно возбужденном состоянии, которые затем переходят в основное состояние с испусканием сразу 2-х нейтронов. На рис. 7 приведена схема распада ядра 11 Li с образованием возбужденного 11 Be с энергией ~ 9МэВ, в то время, как энергия отделения двух нейтронов для этого же ядра составляет ~7,3 МэВ, что и делает возможным данную реакцию. Рис. 7. Схема распада ядра 11 Li с образованием возбужденного 11 Be и последующим испусканием двух нейтронов. Каналы распадов нейтроноизбыточных изотопов В подтверждение всех вышесказанных слов приведем каналы распадов ядер, сильно перегруженных нейтронами. Фтор F(Z = 9) имеет один стабильный изотоп 19 F. Изотоп 28 F сильно перегружен нейтронами и распадается с испусканием нейтронов из основного состояния 28 F 27 F + n. Период полураспада изотопа 28 F T1/2 < 40 нс. Образующиеся в результате распада 28 F изотопы также перегружены нейтронами поэтому их основным каналом распада будет β - -распад. Изотопы 27 F, 26 Ne, 27 Na распадаются с испусканием запаздывающих нейтронов. Схема распада 28 F приведена на рис. 8. Неон Ne имеет 3 стабильных изотопа: 20 Ne (20.48%), 21 Ne (0.27%), 22 Ne (9.25%). Изотоп 33 Ne нестабилен по отношению к испусканию нейтрона из основного состояния Bn = -0.6 МэВ. Период полураспада T1/2 < 180 нс. Схема распада 33 Ne приведена на рис. 9. Натрий Na имеет один стабильный изотоп 23 Na. Изотоп 36 Na находится на границе нейтронной радиоактивности. Энергия связи нейтрона в изотопе 36 Na Bn = -0.3 МэВ. Период полураспада T1/2( 36 Na) < 180 нс. Более лёгкие изотопы Na (A = 24 35) распадаются в результате β - -распада и испускают запаздывающие нейтроны. Схема распада 36 Na приведена на рис
11 Рис. 8. Схема распада 28 F. 92
12 Рис. 9. Схема распада 33 Ne. Рис. 10 Схема распада 36 Na. Сера S (Z = 16 ) имеет 4 стабильных изотопа 32 S (95.02%), 33 S (0.75%), 34 S (4.21%) и 36 S (0.02%). Изотоп 49 S, достаточно далеко отстоящий от полосы β - стабильности ядер распадается с испусканием нейтронов из основного состояния 49 S 48 S + n, что свидетельствует о том, что здесь проходит граница нейтронной радиоактивности. В образующейся цепочке последующих распадов преобладают β - -радиоактивные изотопы. Изотоп 48 K распадается как в результате β - -распада, так и с испусканием запаздывающих нейтронов. Изотоп 48 Ca имеет период полураспада T1/2 = лет и распадается в результате β - - распада (25%) и двойного β - распада (75%). Схема распада 49 S приведена на рис
13 Рис. 11. Схема распада 49 S. 1. Б.С.Ишханов «Радиоактивность» Москва, Б.С. Ишханов, И.М. Капитонов, Н.П. Юдин. «Частицы и атомные ядра». Москва, Riken accelerator progress report 1990 vol.24. Japan, Saitama, Ядерная физика в интернете. 94
Запаздывающие частицы
Запаздывающие частицы Н. В. Иванова Поиск новых изотопов и исследование их свойств играет ключевую роль в современной ядерной физике. Значительное продвижение в этой области связано с открытием явления
Свойства атомных ядер. N Z диаграмма атомных ядер
Лабораторная работа 1 Свойства атомных ядер Цель работы: научиться пользоваться современными базами данных в научно-исследовательской работе, получить более углубленное представление о материале, изучаемом
дать более углубленное представление о материале, изучаемом на лекциях и семинарских занятиях по ядерной физике,
Лабораторная работа 10 Свойства атомных ядер Цель лабораторной работы дать более углубленное представление о материале, изучаемом на лекциях и семинарских занятиях по ядерной физике, научить студента пользоваться
Экспериментальная ядерная физика
Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 11 Экзотические виды радиоактивного
Реферат. На тему «Формула Вайцзеккера» Выполнила студентка 209 группы Зюзина Нина
Московский Государственный Университет имени М.В. Ломоносова Физический факультет Реферат На тему «Формула Вайцзеккера» Выполнила студентка 209 группы Зюзина Нина Москва, 2016 Оглавление Введение или немного
Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.
Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА
Ядерная физика и Человек
Ядерная физика и Человек РАДИОАКТИВНОСТЬ N-Z диаграмма атомных ядер Радиоактивность Радиоактивность свойство атомных ядер самопроизвольно изменять свой состав в результате испускания частиц или ядерных
Ядерные реакции. e 1/2. p n n
Ядерные реакции 197 Au 197 79 79 14 N 17 7 8 O 9 Be 1 4 6 C 7 Al 30 13 15 30 P e 30 15 T.5мин 14 1/ P p n n Si Au Ядерные реакции ВХОДНОЙ И ВЫХОДНОЙ КАНАЛЫ РЕАКЦИИ Сечение реакции и число событий N dn(,
Раздел 4 Атомные ядра и элементарные частицы
Раздел 4 Атомные ядра и элементарные частицы Тема 1. Атомное ядро. Радиоактивность 1.1. Строение ядра. Размеры ядер. Модели ядра Протонно-нейтронная модель ядра Иваненко и Гейзенберг 1932 г. Пример: Модель
Лекция 4. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Масса ядра и Энергия связи
Лекция 4 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Масса ядра и Энергия связи Масса частиц в связанном состоянии: Массу ядра образуют массы нуклонов. Однако M я суммарная масса нуклонов больше массы ядра. Этот
Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра
Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра На основе опытов Резерфорда была предложена планетарная модель атома: r атома = 10-10 м, r ядра = 10-15 м. В 1932 г. Иваненко и Гейзенберг обосновали протон-нейтронную
ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 1
ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ Индивидуальное домашнее задание по курсу Ядерная физика состоит из задач, каждая из которых посвящена определенной тематике курса ЯФ. Структура ИДЗ, по темам курса ЯФ: Задачи
N-Z диаграмма атомных ядер
РАДИОАКТИВНОСТЬ N-Z диаграмма атомных ядер Радиоактивность Радиоактивность свойство атомных ядер самопроизвольно изменять свой состав в результате испускания частиц или ядерных фрагментов. Радиоактивный
Семинар 11. Ядерные реакции
Семинар 11. Ядерные реакции Ядерные реакции являются не только эффективным методом изучения свойств атомных ядер, но и способом, с помощью которого было получено большинство радиоактивных изотопов. 11.1.
Семинар 12. Деление атомных ядер
Семинар 1. Деление атомных ядер На устойчивость атомного ядра влияют два типа сил: короткодействующие силы притяжения между нуклонами, дальнодействующие электромагнитные силы отталкивания между протонами.
А.В. Карпова «Теоретический анализ основных механизмов образования и распада тяжёлых и сверхтяжёлых ядер»,
Отзыв официального оппонента на диссертацию А.В. Карпова «Теоретический анализ основных механизмов образования и распада тяжёлых и сверхтяжёлых ядер», представленную на соискание ученой степени доктора
ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2
ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 Задача 1. 1. Покоившееся ядро радона 220 Rn выбросило α чаcтицу со скоростью υ = 16 Мм/с. В какое ядро превратилось ядро радона? Какую скорость υ 1 получило оно вследствие
Введение в ядерную физику
1. Предмет «Ядерная физика». 2. Основные свойства атомных ядер. 3. Модели атомных ядер. 4. Радиоактивность. 5. Взаимодействие излучения с веществом. 1 6. Ядерные реакции. Законы сохранения в ядерных реакциях.
Ядерная физика и Человек
Ядерная физика и Человек Модели атомных ядер Rядра (1, 2 1,3) A 1/3 M Zm Nm E ядра p n связи ядер Модель жидкой капли 3 W( A, Z) А А 2 Z( Z 1) 1 3 A 15.6 МэВ, 17.2 МэВ, 0.72 МэВ, 23.6 МэВ 2 A 2Z 4 А 3.
Большая российская энциклопедия
Большая российская энциклопедия АЛЬФА-РАСПАД Авторы: А. А. Оглоблин АЛЬФА-РАСПАД (α-распад), испускание атомным ядром альфа-частицы (ядра 4 He). А.-р. из основного (невозбуждённого) состояния ядра называют
Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР
Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Атомные ядра условно принято делить на стабильные и радиоактивные. Условность состоит в том что, в сущности, все ядра подвергаются радиоактивному распаду, но
Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com
Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4
ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов A Б В
Квантовая физика, ядерная физика 1. Металлическую пластину освещали монохроматическим светом с длиной волны нм. Что произойдет с частотой падающего света, импульсом фотонов и кинетической энергией вылетающих
Исследование фотоделения ядер. Желтоножский В.А., д.ф.-м.н.
Исследование фотоделения ядер Желтоножский В.А., д.ф.-м.н. Процессы деления ядра Известно, что при низкоэнергетическом и спонтанном делении, образовывающиеся осколки, имеют угловые моменты с величинами,
ПОДГОТОВКА к ОГЭ ЧАСТЬ 1
ПОДГОТОВКА к ОГЭ ЧАСТЬ 1 СТРОЕНИЕ АТОМА 1.Ниже приведены уравнения двух ядерных реакций. Какая из них является реакций α - распада? 1. 2. + + 2.Ниже приведены уравнения двух ядерных реакций. Какая из них
ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О СВОЙСТВАХ ЯДЕР. Сопоставление атомов и ядер
ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О СВОЙСТВАХ ЯДЕР Е. П. Григорьев Сопоставление атомов и ядер Атомы Все стабильные атомы составляют основу окружающих нас веществ, материалов и предметов. Их размеры определяются радиусом
некоторых лёгких элементов. одинаковые осколки; 3) ядра атомов гелия (альфа-частицы), протоны, нейтроны и ядра
Радиоактивность это испускание атомными ядрами излучения вследствие перехода ядер из одного энергетического состояния в другое или превращения одного ядра в другое. Атомные ядра испускают: 1)электромагнитные
ЛЕКЦИЯ 10 ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ. РАДИОАКТИВНОСТЬ
ЛЕКЦИЯ 10 ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ. РАДИОАКТИВНОСТЬ В прошлый раз мы начали изучать квантовую систему «ядро». В нем работает протоннейтронная модель ядра. Плотность этого вещества 10 1 г/см 3. Спин протонов и нейтронов
Г.А. Королев Изучение гало структуры ядра 8 B и изотопов углерода 15,16,17 С методом упругого рассеяния протонов в инверсной кинематике
Г.А. Королев Изучение гало структуры ядра 8 B и изотопов углерода 15,16,17 С методом упругого рассеяния протонов в инверсной кинематике Семинар ОФВЭ 15 мая 2018г. 1 ИКАР-Коллаборация. Experiment S 358
ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов
Квантовая физика, ядерная физика 1. Металлическую пластину освещали монохроматическим светом с длиной волны нм. Что произойдет с частотой падающего света, импульсом фотонов и кинетической энергией вылетающих
ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР. МАССЫ И ЭНЕРГИИ СВЯЗИ ЯДЕР. Лекция 1
ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР. МАССЫ И ЭНЕРГИИ СВЯЗИ ЯДЕР. Лекция 1 Состав атомных ядер Идея атомизма. Состав квантовомеханической системы определяется энергией. Низкие энергии до порога мезонообразования
Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда.
Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Работу выполнила студентка 209 группы Минаева Евгения. «Москва,
Рождение и жизнь атомных ядер
Рождение и жизнь атомных ядер РАДИОАКТИВНОСТЬ N-Z диаграмма атомных ядер Классическая физика x, pt, F ma du m dx dt H U E 2 d x 2 Квантовая физика ( xt, ) d i ( Uˆ Eˆ) dt p x x Hˆ E p 2 3 4 5 p 5 4 1
Выберите один из 4 вариантов ответа: 1) 2 2) 1 3) 3 4) На рисунке угол падения не обозначен
Материалы для подготовки к тестированию по физике 9класс Законы отражения света 1.На рисунке показа световой луч, падающий на зеркальную поверхность. Укажите, какой из углов является углом падения? 1)
Двухпротонная радиоактивность
УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ ФИЗИЧЕСКОГО ФАКУЛЬТЕТА 2, 152202 (2015) Двухпротонная радиоактивность Б. С. Ишханов 1,2 1 Московский государственный университет имени М. В. Ломоносова, Физический факультет, Россия, 119991,
2. Радиоактивные (их около 3200). Для этой категории
Нуклид это ядро с определенным числом протонов (Z) инейтронов(n) В природе существует и искусственно получено большое число нуклидов ядер с различными Z и A = Z + N. Диапазон изменений Z и A для известных
Кластерная радиоактивность
Кластерная радиоактивность М. А. Борисов Введение Кластерная радиоактивность спонтанная эмиссия из основного состояния ядер кластеров тяжелее α-частицы. Данное явление было предсказано еще в 1980 году
«Формула Вайцзеккера»
Московский Государственный Университет имени М.В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Формула Вайцзеккера» Автор: Петров Александр, группа 214 Москва, 2016 1. Введение В 1936 году Нильс Бор
«Бета-распад. Экспериментальное обнаружение (анти)нейтрино.»
ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА» ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ РЕФЕРАТ «Бета-распад. Экспериментальное
24 Mg + (Q = МэВ) 23 Mg + n (Q = МэВ) 23 Na + e + + n e (Q = 8.51 МэВ).
1 Лекция 27 (Продолжение) В ходе дальнейшей эволюции звезды возможны ядерные реакции горения кремния. Характерные условия горения кремния - температура (3-5) 109 K, плотность 105-106 г/см3. С началом горения
Введение в ядерную физику
Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики А.И. Болоздыня Введение в ядерную физику Лекция 3 Радиоактивный
И протон, и нейтрон обладают полуцелым спином
Конспект лекций по курсу общей физики. Часть III Оптика. Квантовые представления о свете. Атомная физика и физика ядра Лекция 1 9. СТРОЕНИЕ ЯДРА 9.1. Состав атомного ядра Теперь мы должны обратить наше
Тайны атомных ядер 2017
Тайны атомных ядер 2017 Модели атомных ядер Rядра (1, 2 1,3) A 1/3 M Zm Nm E ядра p n связи ядер Свойства атомных ядер Свойства атомных ядер Магические числа 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126. Ядерные оболочки
Лекция 6 ДЕЛЕНИЕ АТОМНЫХ ЯДЕР
Лекция 6 ДЕЛЕНИЕ АТОМНЫХ ЯДЕР 1 Процесс деления атомных ядер Делением атомных ядер называют их распад на два осколка сравнимой массы. Деление может быть самопроизвольным (спонтанным) или вынужденным (вызванным
Мезоатомы, мюоний и позитроний
1 H Атом водорода Мезоатомы, мюоний и позитроний Мезорентгеновские спектры e + μ + e - мюоний r r B позитроний r 2r B e - Атомное ядро Число нуклонов A в ядре называется массовым числом ядра. Радиус ядра
Альфа-распад. Кулоновский и центробежный барьеры.
МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М. В. ЛОМОНОСОВА ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ Альфа-распад. Кулоновский и центробежный барьеры. Реферат по курсу предмета «Физика ядра и частиц» студента 3-го курса
Экспериментальная ядерная физика
Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 3 Модели ядра 2016 1 Лекция 3 Модели
Экспериментальная ядерная физика
Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 21 Ядерные реакции под действием
ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ
ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Продолжаем изучать атомные ядра. 1. Диаграмма стабильности ядер. Долина стабильности На рис. 11.1 показана диаграмма стабильности ядер. Если сдвинуться из этой долины, то тогда
Длина волны, соответствующая «красной границе» фотоэффекта, λ кр Максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов
КВАНТОВАЯ ФИЗИКА, АТОМ И ЯДРО задания типа В Страница 1 из 5 1. Монохроматический свет с длиной волны λ падает на поверхность фотокатода, вызывая фотоэффект. Как изменится энергия падающего фотона, работа
И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Ядерные реакции
И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Ядерные реакции Энергетический выход ядерной реакции это разность Q кинетической энергии продуктов реакции и кинетической энергии исходных частиц. Если Q > 0,
Рождение и жизнь атомных ядер
Рождение и жизнь атомных ядер n W e p e e W n p ЗВЕЗДНЫЙ НУКЛЕОСИНТЕЗ Синтез ядер легче группы железа Первичный нуклеосинтез Модель Гамова Все химические элементы образуются в момент Большого взрыва. 2
Характеристики Вселенной
НУКЛЕОСИНТЕЗ Возраст t 0 Характеристики Вселенной Радиус наблюдаемой части Вселенной (горизонт видимости) R 0 сt 0 13,7 млрд. лет 10 28 см Полное количество вещества и энергии 10 56 г Средняя плотность
Е β+ =16,6 МэВ ( 12N β +
2.2 Бета - распад Бета-распад (β - распад) самопроизвольное превращение ядер, сопровождающееся испусканием (или поглощением) электрона и антинейтрино или позитрона и нейтрино. Известны типы бета-распада:
Экспериментальная ядерная физика
Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 16 Общие закономерности ядерных
Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы. Атомная, ядерная физика
Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы Атомная, ядерная физика Квантовые числа Квантовое число Определяемая величина Формула Диапазон значений Главное квантовое число Энергетические
Лекция 23 Атомное ядро
Сегодня: воскресенье, 8 декабря 2013 г. Лекция 23 Атомное ядро Содержание лекции: Состав и характеристики атомного ядра Дефект массы и энергия связи ядра Ядерные силы Радиоактивность Ядерные реакции Деление
могут только ядра атомов, стоящие за ураном в таблице Д. И. Менделеева
БАНК ЗАДАНИЙ_ФИЗИКА_9 КЛАСС_ПРОФИЛЬ_МОДУЛЬ _КВАНТОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ. Задание Кто из ученых впервые открыл явление радиоактивности? Д. Томсон Э. Резерфорд А. Беккерель А. Эйнштейн Задание Может ли ядро атома
На рисунке представлен фрагмент Периодической системы химических элементов.
Задание B6A602 1) Ядро кислорода с массовым числом 17 содержит 9 нейтронов 2) Ядро кислорода с массовым числом 17 содержит 17 протонов 3) Положительный ион лития содержит 4 электрона 4) Нейтральный атом
Модель ядерных оболочек.
ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА» ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ Модель ядерных оболочек. Дашков Илья,
Модели ядра можно разбить на два больших класса: микроскопические, рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре, и коллективные,
Темы лекции 1. Ядерные модели. История ядерной модели оболочек. 2. Обоснование ядерной модели оболочек. Магические числа. 3. Ядерная потенциальная яма. 4. Одночастичные нуклонные уровни в потенциальных
Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы. Атомная, ядерная физика
Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы Атомная, ядерная физика Квантовые числа Квантовое число Определяемая величина Формула Диапазон значений Главное квантовое число Энергетические
ЧАСТЬ V. АТОМНАЯ И ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА
НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИСИС» 1 Рахштадт Ю.А. ФИЗИКА Учебное пособие для абитуриентов ЧАСТЬ V. АТОМНАЯ И ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Москва 215 год 2 ЧАСТЬ V. АТОМНАЯ И ЯДЕРНАЯ
Вариант 8 1. Волновая функция, описывающая основное состояние электрона в атоме., где (боровский радиус).
Вариант 1 1. Частица находится в четвертом возбужденном состоянии в потенциальном ящике шириной L. Определить, в каких точках интервала 0 X 3L/4 вероятность нахождения частицы минимальна. 2. В потенциальном
Кафедра вычислительной физики ТЕСТОВЫЕ ЗАДАНИЯ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ
Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Казанский (Приволжский) федеральный университет» Кафедра вычислительной физики ТЕСТОВЫЕ ЗАДАНИЯ
1. ПРИМЕРЫ РАДИОАКТИВНЫХ СЕМЕЙСТВ
1. ПРИМЕРЫ РАДИОАКТИВНЫХ СЕМЕЙСТВ 1.1 Семейства урана, тория и актиния Все еще встречающиеся в природе элементы с атомными номерами, превышающими 83 (висмут), радиоактивны. Они представляют собой звенья
Гамма-активационный анализ продуктов фотоядерных реакций на естественной смеси изотопов эрбия
Гамма-активационный анализ продуктов фотоядерных реакций на естественной смеси изотопов эрбия Ли Чже Чоон, А. Д. Федорова Введение Радиоактивные изотопы находят широкое применение в науке, технике, медицине
Лекция 2 Свойства атомных ядер 1. Атомные ядра- связанные системы нуклонов
Лекция 2 Свойства атомных ядер 1. Атомные ядра- связанные системы нуклонов Единственным стабильным адроном является протон. Его время жизни > 10 32 лет, что неизмеримо превосходит время жизни Вселенной
«Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия
Московский государственный университет имени М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия Выполнил: студент 214 группы Припеченков Илья Москва 2016
РЕФЕРАТ «Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции. Составное ядро» Выполнил студент 214 группы: Егоренков Михаил Викторович.
ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА» ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ РЕФЕРАТ «Механизмы ядерных реакций.
И.М. Капитонов Физический факультет МГУ
И.М. Капитонов Физический факультет МГУ Что будет пониматься под шириной Г Гигантского Дипольного Резонанса (ГДР)? σ 1 1/2 σ 1 Е 1/2 σ Е Е Что влияет на ширину ГДР? Ширина разброса входных состояний возникает
Введение в ядерную физику
Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики А.И. Болоздыня Введение в ядерную физику Лекция 2 Тема 3. Модели
Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА
Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Лекция 9. ЭКЗОТИЧЕСКИЕ ТИПЫ РАСПАДА Долгое время типы распадов исчерпывались тремя рассмотренными в предыдущей лекции типами, а также самопроизвольным делением. Однако
2 На рисунке показан график изменения массы находящегося в пробирке радиоактивного изотопа с течением времени. Период полураспада этого изотопа равен
1 В опытах по фотоэффекту взяли пластину из металла с работой выхода 5,4 10 19 Дж и стали освещать еѐ светом частотой 3 10 14 Гц. Затем частоту света увеличили в 2 раза, одновременно увеличив в 1,5 раза
КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 4. Атомное ядро. Элементарные частицы. Характеристики атомного ядра.
КВАНТОВАЯ ФИЗИКА Лекция 4. Атомное ядро. Элементарные частицы Характеристики атомного ядра. Атом состоит из положительно заряженного ядра и окружающих его электронов. Атомные ядра имеют размеры примерно
ПРИКЛАДНАЯ ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА
ПРИКЛАДНАЯ ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Сегодня: пятница, 20 июня 2014 г. Список литературы Основная литература. 1. Основы теории и методы расчета ядерных энергетических реакторов: Г.Г. Бартоломей, Г.А. Бать. М.: Энергоатомиздат,
масса атомного ядра массовое число (количество нуклонов) зарядовое число 2. Чему равна масса покоя протона, нейтрона в МэВ?
Обязательные вопросы для допуска к экзамену по курсу «Физика атомного ядра и частиц» для студентов 2-го курса Ядро 1. Выразите энергию связи ядра через его массу. масса атомного ядра массовое число (количество
Радиоактивность. 2. Объяснение α распада с помощью туннельного эффекта. 5. Искусственная радиоактивность. Ядерные реакции.
Радиоактивность 1. Естественная радиоактивность. Излучение. Общая характеристика. Закон радиоактивного распада. 2. Объяснение α распада с помощью туннельного эффекта. 3. β распад. Нейтрино. Возбужденное
NEW MAGIC NUCLEI SHELL STRUCTURE: SYSTEMATICS OF FEATURES СТРУКТУРА ОБОЛОЧЕК НОВЫХ МАГИЧЕСКИХ ЯДЕР: СИСТЕМАТИКА СВОЙСТВ
NEW MAGIC NUCLEI SHELL STRUCTURE: SYSTEMATICS OF FEATURES СТРУКТУРА ОБОЛОЧЕК НОВЫХ МАГИЧЕСКИХ ЯДЕР: СИСТЕМАТИКА СВОЙСТВ И.Н.Бобошин, Б.С.Ишханов, Е.А.Романовский В.В.ВарламовВарламов Московский государственный
Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет
Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Гамма-переходы в ядрах. Электрические и магнитные гаммапереходы» Трифонова Виктория 209 группа Преподаватель:
После изучения курса «Деление атомных ядер» студент сможет применять полученные
Аннотация рабочей программы дисциплины «Деление атомных ядер» Направление подготовки: 03.04.02 - «Физика» (Магистерская программа - «Физика ядра и элементарных частиц») 1. Цели и задачи дисциплины Основной
Н.Г.Гончарова, Б.С.Ишханов, И.М.Капитонов, Э.И.Кэбин, М.Е.Степанов. ФИЗИКА ЯДРА И ЧАСТИЦ Задачи с решениями
Н.Г.Гончарова, Б.С.Ишханов, И.М.Капитонов, Э.И.Кэбин, М.Е.Степанов ФИЗИКА ЯДРА И ЧАСТИЦ Задачи с решениями Гончарова Н.Г., Ишханов Б.С., Капитонов И.М., Кэбин Э.И., Степанов М.Е. Физика ядра и частиц.
Элементы ядерной физики. Тема 5.4.
Элементы ядерной физики Тема 5.4. 1. Состав атомных ядер. Изотопы, изобары и изотоны К 20-м годам XX века физики уже не сомневались в том, что атомные ядра, открытые Э. Резерфордом в 1911 г., также как
где v e - нейтрино, v e - антинейтрино.
1 Лабораторная работа 1 Прохождение бета-излучения через вещество. Идентификация радионуклидов. Цель работы: выявление закономерностей ослабления потока бета-частиц, проходящих через вещество. Определение
Ядерные реакции под действием нейтронов
Ядерные реакции под действием нейтронов Упругое рассеяние n ( A, Z) n ( A, Z) Непругое рассеяние n ( A, Z) n ( A, Z) Радиационный захват n ( A, Z) ( A 1, Z) ( n, p) - реакция n ( A, Z) p ( A, Z 1) ( n,
РАДИАЦИОННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ. Окунев Дмитрий Олегович Кафедра физики, 216н
РАДИАЦИОННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ Окунев Дмитрий Олегович Кафедра физики, 216н Н.А. ОПАРИНА, О.Н. ПЕТРОВИЧ РАДИАЦИОННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ для студентов технических специальностей, Новополоцк 2003 1.
МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ. НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ имени Д.В.СКОБЕЛЬЦЫНА. Атомные ядра
МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ имени Д.В.СКОБЕЛЬЦЫНА Атомные ядра В.В.Варламов, Б.С.Ишханов, С.Ю.Комаров Москва 2010 УДК 53917
Б. С. Ишханов. Фотоядерные реакции и астрофизика
Б. С. Ишханов Фотоядерные реакции и астрофизика Распространенность химических элементов Схематическая кривая распространенности химических элементов в Солнечной системе. Образование химических элементов
Кое-что о ядерном взаимодействии Модели строения атомного ядра. Ядерные силы. Нуклонная модель ядра. Дефект массы и энергия связи. Ядерные спектры.
1 Кое-что о ядерном взаимодействии Модели строения атомного ядра. Ядерные силы. Нуклонная модель ядра. Дефект массы и энергия связи. Ядерные спектры. Состав ядер Открытие радиоактивности А. Беккерелем,
2He. α распад. (при этом распаде ядро тория и альфа - частица разлетаются с кинетическими энергиями 0.07 МэВ и 4.18 МэВ) и радия-226: 226
. ОСНОВНЫЕ ТИПЫ ЯДЕРНЫХ ПРЕВРАЩЕНИЙ Различают следующие основные типы самопроизвольных превращений ядер атомов: -распад, β - -распад, β + - распад, захват электрона, изомерный переход, испускание нейтрона
Методические указания к решению задач по ядерной физике
Санкт-Петербургский Государственный Политехнический Университет Физико-Механический Факультет Кафедра Экспериментальной Ядерной Физики Методические указания к решению задач по ядерной физике Н.И.Троицкая
Элементы ядерной физики Лекция 1
Элементы ядерной физики Лекция 1 Радиоактивность (радиоактивный распад) 1.Радиоактивность 2.Виды радиоактивного распада. 3.Основной закон радиоактивного распада. 4.Активность. 5.Ядерные реакции. 6.Использование
Элементы физики атомного ядра и элементарных частиц. 1. Состав, размер и характеристика атомного ядра.
Элементы физики атомного ядра и элементарных частиц.. Состав, размер и характеристики атомного ядра. Работы Иваненко и Гейзенберга. 2. Дефект массы и энергия связи ядра. 3. Ядерные взаимодействия. 4. Радиоактивный
ПОИСК СУПЕРАСИММЕТРИЧНОЙ МОДЫ ДЕЛЕНИЯ 248 Cf, 254 Fm И 260 No, ПОЛУЧЕННЫХ В РЕАКЦИЯХ 22 Ne Th, 238 U; 16 O Th, 238 U
ИЗВЕСТИЯ РАН. СЕРИЯ ФИЗИЧЕСКАЯ, 18, том 8, 6, с. 795 799 УДК 539.173 ПОИСК СУПЕРАСИММЕТРИЧНОЙ МОДЫ ДЕЛЕНИЯ 48 Cf, 54 Fm И 6 No, ПОЛУЧЕННЫХ В РЕАКЦИЯХ Ne + 38 U; 38 U 18 г. К. Б. Гикал 1,*, Э. М. Козулин
1. Начальный уровень (0,5 балла)
Фамилия, имя Д ата АТОМНОЕ ЯДРО. ЯДЕРНЫЕ СИЛЫ. РАДИОАКТИВНОСТЬ Самостоятельная работа О Вариант. Начальный уровень (0,5 балла) У различных изотопов одного и того же химического элемента... А.... одинаковое
8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел:
8 Ядерная физика Основные формулы и определения В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 1) сильное или ядерное взаимодействие обусловливает связь между нуклонами атомного ядра.
4. ТЕОРИИ СТРОЕНИЯ АТОМНОГО ЯДРА
4. ТЕОРИИ СТРОЕНИЯ АТОМНОГО ЯДРА Ядерные модели приближённые методы описания некоторых свойств ядер, основанные на отожествлении ядра с какой-либо другой физической системой, свойства которой либо хорошо
Г.А. Рахманкулова, С.О. Зубович
МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ВОЛЖСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ФИЛИАЛ) ФЕДЕРАЛЬНОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО БЮДЖЕТНОГО ОБРАЗОВАТЕЛЬНОГО УЧРЕЖДЕНИЯ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ
γ =, c скорость света.
6. Антипротон Первой обнаруженной античастицей был позитрон. Открытие позитрона, частицы по своим характеристикам идентичной электрону, но с противоположным (положительным) электрическим зарядом, было
L-запрещенные М1-переходы с Т=1 в нечетных ядрах 1d2s-оболочки
УДК 539.163 L-запрещенные М1-переходы с Т=1 в нечетных ядрах 1ds-оболочки А.Н.Водин ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ, г. Харьков ВВЕДЕНИЕ В течение длительного времени предполагалось, что основной модой γ-распада изобар-аналоговых