реактора ПИК II. Расчет пусковых активных зон А.С. Захаров, М. С. Онегин 2007, Репино Физика реакторов Отделение Теоретической Физики

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "реактора ПИК II. Расчет пусковых активных зон А.С. Захаров, М. С. Онегин 2007, Репино Физика реакторов Отделение Теоретической Физики"

Транскрипт

1 Отделение Теоретической Физики II. Расчет пусковых активных зон реактора ПИК А.С. Захаров, М. С. Онегин XLI Зимняя школа ПИЯФ Физика реакторов 2007, Репино

2 Ядерный реактор Уравнение переноса: 1 υ Φ(, r Ω, Et,) 1 [ Φ ] = ; 2 см с рад. эв полный поток: поток нейтронов; Φ( r, Ω, E, t) dω= Φ( r, E, t). Φ +Ω Φ+ Σ( re ) Φ( r, Ω, E, t ) = t Σ( r, Ω' Ω, E' Et, ) Φ( r, Ω', E', td ) Ω' de ' Qr (, Ω, Et, ). = +

3 Критичность для системы с отсутствием внешних источников Зависимость функции Φ(t): если Φ () t 0 система подкритична, t Φ () t надкритична, Φ(t) не зависит от времени критическая. t Φ N = плотность нейтронов; υ N = LN ˆ, t N = N( r, Ω, E) e αt, (,, ) ˆ α Nr Ω E = LNr (, Ω, E) набор собственных значений α исобственных функций N. Если функцию N(r,Ω,E,t) можно разложить по собственным функциям, то для больших времен плотность нейтронов будет пропорциональна 0 t N0( r, Ω, E) e α.

4 α 0 Знак (полная интенсивность размножения) определяет является ли система надкритичной, подкритичной или критичной. Если α 0 = 0 мы имеем единственное не зависящее от времени решение. Если мы имеем внешний источник, а система подкритична, в таком случае также имеется единственное, независящее от времени решение (т.н. установившееся распределение нейтронов). Эффективный коэффициент размножения К n ν n A 1 n A 2 n Система без внешних источников, Q=0. На каждое деление вылетает ν нейтронов с определенным спектром χ(е): 1 Σ ( r, E ') ν χ( ). f 4 π E

5 Вводится эффективный коэффициент размножения K, так что в каждом делении образуется в K раз меньше нейтронов ν / K. Коэффициент K подбирается таким образом, чтобы α 0 = 0. Такое значение K называется эффективным коэффициентом размножения : K эфф Ω Φ+ Σ( r, E) Φ( r', Ω, E) = ΣS ( r, Ω' Ω, E' E) Φ( r, Ω', E') Σ f ( r, E') ν χ( E) Φ( r, Ω', E') dω' de ' K 4 π Любая система содержащая делящееся вещество может быть искусственно сделана критической (т.е. может быть выбрано единственное положительное собственное значение K так, что выполняется уравнение критичности). Если коэффициент размножения нейтронов стационарное уравнение K эфф = 1 переноса совпадает с уравнением на собственные значения и собственные функции для оператора переноса с α 0 = 0.

6 0 0 α Если же уравнение для собственных функций принимает вид: α 0 Ω Φ+ Σ+ Φ= ΣΦdEd Ω. ν Т.е. в задаче на собственное значение α появляется слагаемое α, эффективно проявляющее себя как сечение поглощения. Если система 0 / ν подкритична, ( α 0 < 0) полное сечение может быть отрицательным в некоторых областях, что затрудняет численные расчеты. Вместе с тем, изменение в K раз числа появляющихся при делении нейтронов слабо влияет на спектр нейтронов (зависимость N от энергии). Поэтому расчетный спектр для систем близких к критическим ( 1 K 1) может быть использован для расчета требуемых функционалов (энерговыделения, активация мониторов, полные потоки нейтронов в экспериментальных устройствах и т.д.).

7 Метод Монте-Карло Константное обеспечение 235 U + n деление осколки + ν быстрых нейтронов захват 236 U β ν (1 βν ) запаздывающие нейтроны; мгновенные. Если не учитываются запаздывающие нейтроны коэффициент размножения на мгновенных нейтронах. Запаздывающие нейтроны, вообще говоря, имеют спектр отличный от спектра мгновенных нейтронов. Марковская цепь координаты рождения нейтронов следующего поколения определяются координатами поглощения нейтронов предыдущего поколения: K = N i N i 1 Реально в каждом поколении генерируется одно и тоже число нейтронов деления следующего поколения. Отношение этих двух чисел служит в качестве оценки коэффициента размножения..

8 Диапазоны энергии нейтрона: 1) Резонансная область; 2) Область быстрых нейтронов; 3) Медленные (тепловые) нейтроны. Перенос нейтронов в каждой из этих областей энергии имеет свои особенности T = 300 K 235 U σf, b E n, ev

9 Быстрые нейтроны кроме упругого рассеяния, деления и поглощения ядром могут также вызывать реакции неупругого рассеяния (n, n ), а также приводить к множественному рождению нейтронов: (n, 2n), (n, 3n). Для тяжелых ядер число возбужденных уровней может исчисляться десятками. Угловое распределение неупругого рассеянных нейтронов имеет сложную дифракционную форму. В резонансной области нейтроны в основном испытывают реакцию упругого рассеяния или поглощаются ядром. Основную трудность для расчета представляет сложная зависимость от энергии сечения этих реакций, причем многие резонансы неразрешены. Кроме того, параметры резонансов зависят от температуры. Имеющиеся в настоящее время экспериментальные данные по сечениям взаимодействия нейтронов с ядрами, а также угловому и энергетическому распределению вторичных нейтронов и т.д., систематизируются и сводятся в Специальный файл: ENDF Evaluated Nuclear Data File в определенном формате.

10 Разные страны имеют свою версию такого файла. В США это ENDF-BVI/VII, в Европе JEFF-3.1, в Японии JENDL3.3, в России BROND2.2 (Обнинск). Для перевода ядерных данных в формат пригодный для расчетов по программе MCNP, а также для расчета некоторых других сечений и распределений, используется программа NJOY. Данная программа составляет таблицы в поточечном представлении в зависимости от энергии для всех ядерных реакций нейтрона с данным ядром. Если в реакции образуются вторичные частицы, рассчитываются вероятностные таблицы их угловых и энергетических распределений. Резонансы уширяются в соответствии с данной температурой среды. Производится расчет сечений в тепловой области. Расчет закона функции рассеяния Σ при низких энергиях S ( r, Ω' Ω, E' E) делается аналитически. При расчете реактора его состав можно считать кусочно однородным, а закон рассеяния нейтрона зависящим только от косинуса угла между начальным и конечным направлением его движения µ = Ω' Ω. В этих приближениях Σ Ω Ω = (, ', ' ) ( ) σ inc ( ',, µ ). S r E E N r E E

11 Для представления микроскопического сечения некогерентного неупругого рассеяния используют функцию S ( αβ, ) σ σ E E µ e S α β 2 kt E ' β = α /2 ( ',, ) E inc b β = (, ), = E E', kt E+ E' 2 µ EE'. AkT (, ) S αβ Расчет функции производится с учетом реального спектра фононных возбуждений среды, дискретных уровней возбуждения (связанных со вращением и колебанием молекул среды) в многофононном приближении. Расчетные функции S ( αβ, ) для воды представлены на рисунках.

12 Сечение это сечение на связанном ядре водорода в молекуле воды: σ f где сечение рассеяния нейтронов низких энергий на свободном ядре водорода. σ b 2 ( A + 1) σ = σ A b 2 f,

13 тогда как Для водорода σ f = σ el = барн, σ b = 4 σ f = барн. При рассеянии нейтрона на водороде нейтрон теряет в среднем половину энергии, поэтому вода идеальна для термализации нейтронов. Вместе с тем количество воды, в АЗ реактора ПИК таково, что нейтроны не успевают полностью термализоваться. Увеличение количества воды в АЗ реактора увеличивает коэффициент размножения, соответственно, уменьшение количества воды снижает коэффициент размножения (реактор с отрицательной обратной связью по пустотному коэффициенту). Отношение объем твэлов в ТВС объем воды в ТВС оказывает сильное влияние на коэффициент размножения реактора.

14 Топливо r 0.5 R 1 5,15 0,15 Оболочка а) a) Твэл типа ПИК-04 b) Твэл ФМ ПИК: r = мм, R = 1.0 мм, Ø = мм, S = мм. с) Твэл ПИК: 2 2 S = мм (эксперимент) R = 1.2 мм, 2 S = мм. b) с)

15 Рис.1. Рис.2. Рис.3. Hf: H =204 мм; Eu: H =223 мм. Hf: H =266 мм; Eu: H =279 мм. Hf: H =70 мм, PP1, PP2, PP3; Eu: H =83 мм, PP1, PP3, PP2- не полностью. Рис.4 Рис.5 Hf: H =182 мм. Hf: H =74 мм, PP1, PP3.

16 1,010 1,008 1,006 1,004 1,002 1,000 0,998 0,996 0,994 0,992 0,990 ТВС ФМ ПИК Внутренние Вытеснители Вытеснители Hf штора Eu штора Номер сборки MCNP эфф (11). k = keff

17 nat 151 Eu Eu Eu E n (MeV) Eu (T=300 K) 10 5 ENDF-B 3.5c ENDF-B 6.0c E n (MeV) Изотопный состав Европия Eu 47.81% Eu 52.19% 0,35 0,30 0,25 0,20 0,15 0,10 0,05 0, H (mm) σtot (barn) σtot (barn) ρ (%)

18 1,010 1,008 1,006 1,004 1,002 1,000 0,998 0,996 0,994 0,992 ТВС ФМ ПИК ТВС ПИК Состав сердечника твэла (масса, грамм) 3 S =7.23мм, l = 500мм, V =3.615см. серд. серд. ФМ ПИК разница, % U U U O Cu Be , Номер сборки k ПИК = (17), k ФМ_ПИК = (11) В расчетах S серд. = мм 2 keff

19 Расчетная разность коэффициентов размножения сборок с твэлами ФМ и ПИК +0.53% Влияние состава твэлов на k эфф В твэлах ПИК больше меди. Если уменьшить количество меди до количества в твэлах ФМ коэффициент размножения еще увеличится на +0.39%. Таким образом, для объяснения расхождения в коэффициентах размножения сборок, количество меди в твэлах ПИК должно быть 25 грамм на твэл. При этом грамм меди внутренних ТВС весит 40% больше, чем во внешних кассетах. Уменьшение количества 235 U на 1% в твэлах ПИК приводит к изменению k эфф на 0.16%. Уменьшение количества 238 U на 1% в твэлах ПИК %.

20 Влияние геометрических размеров твэлов на коэффициент размножения сборок Наиболее сильное влияние на коэффициент размножения оказывает площадь твэла. Изменение площади твэлов только в квадратных кассетах с мм до мм (на 3.75%) за счет оболочки твэла приводит к уменьшению коэффициента размножения до (3) ( 0.26(4)%). Если изменить площадь всех твэлов то коэффициент размножения составит: k = (3). Изменение длины топливной части в твэлах существенно меньше влияет на коэффициент размножения. Если увеличить длину топливной части с 50 до 52 см коэффициент размножения увеличиться всего на 0.14(4)%. 2

21 S тв 0,25 0, U 0,15 0,10 Κεφφ (%) 0,05 Cu 238 U L тв 0, Вариация Влияние различных неопределенностей в составе и геометрических размерах твэлов ПИК на коэффициент размножения.

22 Кинетика реактора Точечная модель Важную роль в кинетике ядерного реактора играют запаздывающие нейтроны. Их наличие позволяет управлять реактором. В точечном приближении ψ ( r, Ω, E) Φ( r, Ω, E, t) = P( t) ψ ( r, Ω, E) Форм-функция не зависит от времени. Амплитудный фактор P(t) можно интерпретировать как мощность реактора. Она удовлетворяет уравнению dp () t dt ρ() t β эфф = + τ Pt () λ jc j(). t j β эфф Здесь эффективная доля запаздывающих нейтронов, τ среднее время жизни мгновенных нейтронов, cj () t эффективное число предшественников запаздывающих нейтронов j ой группы, λ j постоянная распада для этой группы предшественников. β эфф вычисляется как среднее значение долей запаздывающих нейтронов в j ой группе сучетомихвеса. β j

23 β эфф Для пусковых зон реактора ПИК был проведен отдельный расчет по программе MCU REA MCU β эфф = (Зона с тремя внешними квадратными вытеснителями.) Функция ρ(t) реактивность сборки связана с коэффициентом размножения K по формуле ρ = ( K 1). K β эфф Если ρ в реакторе становится больше (критичность на мгновенных нейтронах), увеличение мощности происходит за время τ 1 сек. Управлять реактором в такой ситуации становится невозможно и величина всплеска его мощности определяется только отрицательными обратными связями в системе (отрицательный пустотный коэффициент и т.д.). В подкритическом реакторе при воздействии на него мгновенным импульсом нейтронов Q спад мощности нейтронного потока в первом приближении P= Qe αt определяется постоянной спада мгновенных нейтронов α главным собственным значением уравнения переноса для мгновенных нейтронов ρ β α = эфф. τ

24 Измеряя отклик реактора на мгновенный источник, экспериментально измеряется отношение ρ β эфф. β эфф Доля запаздывающих нейтронов является, таким образом, коэффициентом пересчета от расчетного значения реактивности ρ к экспериментальным значениям подкритичности в долларах. Веса стержней регулирования Веса стержней в отражателе измерялись для зоны с 3 внешними квадратными вытеснителями. Отдельно измерялся и вычислялся вес каждого из набора стержней РР1 РР4, АЗ1 АЗ4, а также суммарный вес 6 стержней РР1 РР4, АЗ2, АЗ3. Методом МК можно вычислить значение β эфф из сравнения расчета с экспериментом эксп. 2 βэфф = 0.75(6)% ( χ / 7 = 0.94).

25 Cравнение расчетных весов стержней с экспериментом приведено на рисунке. MCU (Для пересчета экспериментальных весов стержней использовалось β эфф.) Расчет Эксперимент 0,5 0,4 0,3 ρ, % 0,2 0,1 0,0 PP1 PP2 PP3 PP4 АЗ 1 АЗ 2 АЗ 3 АЗ 4 Расчетная эффективность стержней РР1 РР4, АЗ2, АЗ3 2.56(4)%. Эксперимент дает 2.55% если считать, что при сбросе 5 и 6 стержней их вес умножается на 0.71 (эффект интерференции).

26 Центральные регулирующие стержни (шторки).

27 Минимальное окно между краями шторок Η в сведенном положении равно: Максимальное: Η = 12 мм, Η = 25 мм. Hf Eu min min Η = 612 мм, Η = 625 мм. Hf Eu max max Полный ход шторы 300 мм. Реактивность шторок вычислялась для сборки с 15 ТВС ПИК (3 внешних квадратных вытеснителя) идлясборкис3 внутренними шестигранными вытеснителями с 15 ТВС ФМ ПИК. Отдельно рассматривались Hf шторки и шторки из Eu O. 2 3 Расчет Эксперимент 3 внешних квадратных вытеснителя 3 внутренних шестигранных вытеснителя Hf, ρ, %, / 7.16(4), 7.14(5) 3.4% 6.72(4), 6.51(5) 4% Eu O, ρ, %, K K (4), 7.38(5) 7.01(4), 6.77(5) K / K Hf, ρ, %, K / K 6.9(4), 7.05(4) 6.1(4), 6.23(4) 1 Эксперимент дает меньшую эффективность гафниевых шторок ~4%.

28 Если реактор находится в критическом состоянии в течение длительного промежутка времени, много большего наибольшего из периодов полураспадов запаздывающих нейтронов, то интегральный счет нейтронов после уменьшения коэффициента размножения на K равен: эфф + 0 τ / β a i / λi i nt (') dt ' = n0 ; K / β эфф β K эфф 0 = 0 n nt (') dt ' i a / λ. i i При делении 235 U тепловыми нейтронами a i / λ i = , i на быстрых нейтронах (разница 2.23%). Таким образом, эксперимент по сбросу стержня позволяет вычислить вес устройства K / β в долларах. эфф

29 Фотонейтроны γ + d n+ p E γ th = 2.2 мэв Выходы фотонейтронов, обусловленных γ квантами продуктов деления U измерялись экспериментально в Окридже. Для этого облученные образцы U помещались в центр полой алюминиевой сферы Ø48 см, окруженной D O. Интенсивность фотонейтронов измерялась как функция времени. Источники фотонейтронов можно разбить на 8 временных групп с периодами полураспада меняющимися от 2.5 с до 53 часов. Абсолютный выход фотонейтронов с периодом полураспада 53 часа составляет всего фотонейтрон / деление. Полная доля запаздывающих фотонейтронов равна ( 13% от эфф = Вводится также еще одна группа долгоживущих γ излучателей с высокой энергий γ квантов: T 1 / 2 = дней. Расчетная доля фотонейтронов для этой группы оказывается всего

30 Интенсивность источника запаздывающих фотонейтронов можно вычислить по формуле: ( ) jt jt N () t = N γ λ β 1 e e. pn f p j j j λ λ N f 235 Здесь число делений ядер U за время T работы реактора: 0 N f = N f T. Ценность запаздывающих фотонейтронов γ p должна определяться или экспериментально, или рассчитываться для конкретного реактора (сборки) P = 100 MW γ p = T работы =1 неделя T 10 8 работы =1 час T работы =1 сутки Nphoto n (сек-1 ) Интенсивность фотонейтронов в реакторе ПИК t после остановки (сутки)

31 Экспериментальное определение γ p В эксперименте по сбросу стержня можно измерить γ p (Дж. Кипин). Скорость счета нейтронных счетчиков, после уменьшения коэффициента размножения критической системы на K с учетом запаздывающих нейтронов равна: 0,1 nt n () ' ' λ t ' λ j 0 = γ ae + γ ae i t i p j i j ' 0,01 n(t)/n0 1E-3 γ p =0. γ p = t (секунды) λ it ( ) ' β i ai = 1 e ; β + K β = βi + β j; i j ' β i λi = λi 1 +. β K Дополнительный счет при γ = 1 7.9%, γ p p = %.

32 Решение уравнения точечной кинетики реактора с учетом запаздывающих нейтронов имеет вид: i j t Pt () = Pe ω j. = i = Периоды T j = ω j определяют временную кинетику системы. 1 Установившийся период T = ω 0 положителен при положительной реактивности системы (характеризует период разгона системы). Зависимость периода от реактивности для тяжеловодных систем имеет свои особенности.


является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные

является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные Метод многих групп До настоящего времени для решения задач физики ядерных реакторов мы использовали одногогрупповой метод. Мы полагали что в реакторе присутствуют нейтроны только одной энергии то есть

Подробнее

ФИЗИКА ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ

ФИЗИКА ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ Министерство образования Республики Беларусь Учебно-методическое объединение по естественнонаучному образованию УТВЕРЖДАЮ Первый заместитель Министра образования Беларусь (У^'^' А.й. Жук Регистрационный

Подробнее

ЗАКОНОМЕРНОСТИ ВЫГОРАНИЯ КАДМИЯ В ОРГАНАХ РЕГУЛИРОВАНИЯ РЕАКТОРА РБТ-6

ЗАКОНОМЕРНОСТИ ВЫГОРАНИЯ КАДМИЯ В ОРГАНАХ РЕГУЛИРОВАНИЯ РЕАКТОРА РБТ-6 ЗАКОНОМЕРНОСТИ ВЫГОРАНИЯ КАДМИЯ В ОРГАНАХ РЕГУЛИРОВАНИЯ РЕАКТОРА РБТ-6 М.Ф. Валишин АО «ГНЦ НИИАР», г. Димитровград-10 Введение Важным элементом ядерного реактора является система управления и защиты (СУЗ),

Подробнее

Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория

Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория Гомогенный реактор в одногрупповом приближении Диффузионно-возрастная теория Рассмотренное диффузионное приближение позволяет вычислить пространственное распределение потока нейтронов без учета их энергетической

Подробнее

Кинетика реактора - раздел теории реакторов, объясняющий и описывающий закономерности поведения реактора при ненулевых реактивностях.

Кинетика реактора - раздел теории реакторов, объясняющий и описывающий закономерности поведения реактора при ненулевых реактивностях. Кинетика реактора - раздел теории реакторов, объясняющий и описывающий закономерности поведения реактора при ненулевых реактивностях. ЛЕКЦИИ ПРАКТИЧЕСКИЕ ЗАНЯТИЯ ФОРМА ОТЧЕТНОСТИ 27 ЧАСОВ 27 ЧАСОВ ЭКЗАМЕН

Подробнее

ЯДЕРНЫЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ УСТАНОВКИ КАК ОБЪ- ЕКТЫ РЕГУЛИРОВАНИЯ

ЯДЕРНЫЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ УСТАНОВКИ КАК ОБЪ- ЕКТЫ РЕГУЛИРОВАНИЯ УДК: 62-533.65 ЯДЕРНЫЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ УСТАНОВКИ КАК ОБЪ- ЕКТЫ РЕГУЛИРОВАНИЯ студент гр. 10309114 Лукьянчик А. Ю. Научный руководитель Чигарев А. В. Белорусский национальный технический университет Минск,

Подробнее

ДЕЛЕНИЕ. Рождение и жизнь атомных ядер. Энергетика

ДЕЛЕНИЕ. Рождение и жизнь атомных ядер. Энергетика Микромир и Вселенная 2017 ДЕЛЕНИЕ Рождение и жизнь атомных ядер. Энергетика 2 N-Z диаграмма атомных ядер α-распад β+ распад β- распад деление СЛИЯНИЕ Удельная энергия связи ядра ε(a,z) 0,8 0,6 ДЕЛЕНИЕ

Подробнее

4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где

4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где 1 4. ФАЙЛ 4. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 4 содержит представления угловых распределений вторичных нейтронов. Он используется только для нейтронных реакций, реакции

Подробнее

Нейтронные ядерные реакции

Нейтронные ядерные реакции Нейтронные ядерные реакции Нейтронные ядерные реакции Ядерная реакция это процесс и результат взаимодействия ядер с различными ядерными частицами (альфа-, бета-частицами, протонами, нейтронами, гамма-квантами

Подробнее

Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора

Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора Q D k k k з з a Запишем многогрупповое уравнение в следующем виде где m k k f k f v k Q Рассмотрим критический эквивалентный реактор, для которого

Подробнее

Ядерная физика и Человек

Ядерная физика и Человек Ядерная физика и Человек ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР ЭНЕРГИЯ АННИГИЛЯЦИЯ АННИГИЛЯЦИЯ = 100 тонн угля Механика Химия Ядерная физика Энергия связи ядра W(A,Z) 2 M ( A, Z) c W ( A, Z) p 2 ( ) 2 n Z m c A Z m c Удельная

Подробнее

Пуск реактора - это операция приведения его из подкритического состояния в критическое путём осторожного подъёма органов компенсации реактивности в

Пуск реактора - это операция приведения его из подкритического состояния в критическое путём осторожного подъёма органов компенсации реактивности в Пуск реактора - это операция приведения его из подкритического состояния в критическое путём осторожного подъёма органов компенсации реактивности в критическое положение или снижения концентрации борной

Подробнее

Введение в ядерную физику

Введение в ядерную физику 1. Предмет «Ядерная физика». 2. Основные свойства атомных ядер. 3. Модели атомных ядер. 4. Радиоактивность. 5. Взаимодействие излучения с веществом. 1 6. Ядерные реакции. Законы сохранения в ядерных реакциях.

Подробнее

Рождение и жизнь атомных ядер

Рождение и жизнь атомных ядер Рождение и жизнь атомных ядер ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР Деление ядер. История 1934 г. Э. Ферми, облучая уран тепловыми нейтронами, обнаружил среди продуктов реакции радиоактивные ядра. 1939 г. О. Ган и Ф. Штрассман

Подробнее

13. Теория Хаузера-Фешбаха.

13. Теория Хаузера-Фешбаха. 3. Теория Хаузера-Фешбаха.. Следуя Хаузеру и Фешбаху выразим сечения компаунд-процессов через средние значения ширин. Будем исходить из формализма Брейта-Вигнера. Для элемента S-матрицы при наличии прямого

Подробнее

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 19

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 19 ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ Инжечик Лев Владиславович Кафедра общей физики inzhechik@stream.ru Иллюстрация процесса деления на основе капельной модели ядра Учитываются поверхностное натяжение

Подробнее

Критическое уравнение для реактора конечных размеров

Критическое уравнение для реактора конечных размеров Критическое уравнение для реактора конечных размеров Расчеты, основанные на одногрупповом приближении, не дают точных результатов для реактора на тепловых нейтронах. Такие расчеты не учитывают потери нейтронов

Подробнее

55. ЦЕЗИЙ Цезий-129

55. ЦЕЗИЙ Цезий-129 55. ЦЕЗИЙ Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов цезия выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

1. «Холодный» реактор; 2. Точечно-параметрическое приближение; 3. Реактивность первоначально критическому реактору сообщается самым простым и жёстким

1. «Холодный» реактор; 2. Точечно-параметрическое приближение; 3. Реактивность первоначально критическому реактору сообщается самым простым и жёстким 1. «Холодный» реактор; 2. Точечно-параметрическое приближение; 3. Реактивность первоначально критическому реактору сообщается самым простым и жёстким образом - мгновенным скачком. Характер реального процесса

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

В. Г. Артемов, В. И. Гусев, Р. Э. Зинатуллин, А. С. Карпов ФГУП «НИТИ им. А. П. Александрова», Сосновый Бор, Россия

В. Г. Артемов, В. И. Гусев, Р. Э. Зинатуллин, А. С. Карпов ФГУП «НИТИ им. А. П. Александрова», Сосновый Бор, Россия Исследование влияния точности расчета параметров запаздывающих нейтронов на результаты моделирования экспериментов по определению эффективности аварийной защиты ВВЭР В. Г. Артемов, В. И. Гусев, Р. Э. Зинатуллин,

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ

ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Продолжаем изучать атомные ядра. 1. Диаграмма стабильности ядер. Долина стабильности На рис. 11.1 показана диаграмма стабильности ядер. Если сдвинуться из этой долины, то тогда

Подробнее

Семинар 12. Деление атомных ядер

Семинар 12. Деление атомных ядер Семинар 1. Деление атомных ядер На устойчивость атомного ядра влияют два типа сил: короткодействующие силы притяжения между нуклонами, дальнодействующие электромагнитные силы отталкивания между протонами.

Подробнее

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом:

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом: 5.ФАЙЛ 5. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 1 5.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 5 содержит данные для энергетических распределений вторичных нейтронов, представленных в виде распределений нормированных

Подробнее

Определение критического состояния реактора и калибровка стержней управления ЯЭУ

Определение критического состояния реактора и калибровка стержней управления ЯЭУ Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Нижегородский государственный технический университет им. Р.Е. Алексеева Кафедра «Ядерные

Подробнее

Микромир и Вселенная

Микромир и Вселенная Микромир и Вселенная ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР Структура материи Молекулы T = 300 К Атомы ( N, Z) e Атомные ядра ( N, Z ) e Стабильные частицы p протон (uud) e n нейтрон (udd) 885,7 c n pe e n Адроны Лептоны Барионы

Подробнее

НУКЛИДНАЯ КИНЕТИКА С УЧАСТИЕМ ЯДЕР ГАФНИЯ И ГАДОЛИНИЯ, НАХОДЯЩИХСЯ В ДОЛГОЖИВУЩИХ ИЗОМЕРНЫХ СОСТОЯНИЯХ И. В. Шаманин 1, М. А.

НУКЛИДНАЯ КИНЕТИКА С УЧАСТИЕМ ЯДЕР ГАФНИЯ И ГАДОЛИНИЯ, НАХОДЯЩИХСЯ В ДОЛГОЖИВУЩИХ ИЗОМЕРНЫХ СОСТОЯНИЯХ И. В. Шаманин 1, М. А. УДК 539.1.09 НУКЛИДНАЯ КИНЕТИКА С УЧАСТИЕМ ЯДЕР ГАФНИЯ И ГАДОЛИНИЯ, НАХОДЯЩИХСЯ В ДОЛГОЖИВУЩИХ ИЗОМЕРНЫХ СОСТОЯНИЯХ И. В. Шаманин 1, М. А. Казарян 2 Показана возможность накопления избыточной энергии в

Подробнее

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ СПРАВКА ДЛЯ ВИРТУАЛЬНЫХ ЭКСПЕРИМЕНТОВ НА ПОДКРИТИЧЕСКИХ СБОРКАХ НИЯУ МИФИ 2014

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ СПРАВКА ДЛЯ ВИРТУАЛЬНЫХ ЭКСПЕРИМЕНТОВ НА ПОДКРИТИЧЕСКИХ СБОРКАХ НИЯУ МИФИ 2014 ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ СПРАВКА ДЛЯ ВИРТУАЛЬНЫХ ЭКСПЕРИМЕНТОВ НА ПОДКРИТИЧЕСКИХ СБОРКАХ НИЯУ МИФИ 014 http://vlr.mephi.ru 1. Установившийся спектр нейтронов в подкритической и критической сборках Рассмотрим стационарное

Подробнее

Повторная эксплуатация тепловыделяющих сборок в активной зоне ВВЭР-1000 после их выдержки в бассейне

Повторная эксплуатация тепловыделяющих сборок в активной зоне ВВЭР-1000 после их выдержки в бассейне Введение Повторная эксплуатация тепловыделяющих сборок в активной зоне ВВЭР-1000 после их выдержки в бассейне С.Н. Антонов, К.Ю. Куракин, А.Н. Устинов, М.В. Фатеев ОКБ «Гидропресс» г. Подольск При эксплуатации

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

ЛЕКЦИЯ 2 ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ЛЕКЦИЯ ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ.1. Ионизирующее излучение (ИИ). ИИ поток частиц заряженных или нейтральных и квантов электромагнитного излучения, прохождение которых через вещество приводит к ионизации или

Подробнее

53.Йод Йод-124

53.Йод Йод-124 53.Йод Замечание к оценке качества данных для осколков деления Учитывая, что тяжелые изотопы йода являются важными продуктами деления, сделаем общие замечания по приоритетам к качеству данных. Наиболее

Подробнее

Институт ядерной физики АН РУз ОСНОВЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ

Институт ядерной физики АН РУз ОСНОВЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ Институт ядерной физики АН РУз ОСНОВЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ 2018 Введение Основные понятия и определения Взаимодействие тяжелых заряженных частиц с веществом

Подробнее

51. Сурьма Сурьма-119

51. Сурьма Сурьма-119 51. Сурьма Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов сурьмы выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

М.А. Казарян, И.В. Шаманин О возможности нейтронной накачки активной среды, образованной стабильными изотопами гадолиния

М.А. Казарян, И.В. Шаманин О возможности нейтронной накачки активной среды, образованной стабильными изотопами гадолиния Отделение физических наук М.А. Казарян, И.В. Шаманин О возможности нейтронной накачки активной среды, образованной стабильными изотопами гадолиния Москва 2017 УДК 66.085 ББК 31.4 К14 ISBN 978 5 906906

Подробнее

Минимальный критический объем цилиндрического гомогенного реактора

Минимальный критический объем цилиндрического гомогенного реактора Минимальный критический объем цилиндрического гомогенного реактора Будем искать такое соотношение между радиусом и высотой цилиндрического реактора ( опт, опт ), чтобы, с одной стороны, его объем был минимальным,

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования «Национальный исследовательский Томский политехнический университет»

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Ядерные реакции

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Ядерные реакции И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Ядерные реакции Энергетический выход ядерной реакции это разность Q кинетической энергии продуктов реакции и кинетической энергии исходных частиц. Если Q > 0,

Подробнее

52. ТЕЛЛУР Теллур-118

52. ТЕЛЛУР Теллур-118 52. ТЕЛЛУР 52.1. Теллур-118 Период полураспада: (6±2) дня. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 0 +. JEFF-3.1/A=EAF-2003 неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки, основанная

Подробнее

Рождение и жизнь атомных ядер

Рождение и жизнь атомных ядер Рождение и жизнь атомных ядер n W e p e e W n p АТОМНАЯ ЭНЕРГЕТИКА 2 Ядерная физика Энергия связи ядра W(A,Z) 2 M ( A, Z) c W ( A, Z) p 2 ( ) 2 n Z m c A Z m c W(A, Z) 10 2 Mc 2 7 СЛИЯНИЕ W A, Z M яд 100%

Подробнее

Критические размеры и нейтронное. поле в реакторе с отражателем

Критические размеры и нейтронное. поле в реакторе с отражателем Критические размеры и нейтронное поле в реакторе с отражателем Введение Идеальная модель реактора гомогенная размножающая среда конечных размеров цилиндрической формы, находящаяся в вакууме. Такая конструкция

Подробнее

Методические указания к решению задач по ядерной физике

Методические указания к решению задач по ядерной физике Санкт-Петербургский Государственный Политехнический Университет Физико-Механический Факультет Кафедра Экспериментальной Ядерной Физики Методические указания к решению задач по ядерной физике Н.И.Троицкая

Подробнее

СЕМИНАР Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра.

СЕМИНАР Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра. СЕМИНАР 1 1. Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра. Решение: Используем закон радиоактивного распада N(t) = N(0)e λt. По определению среднего τ = te λt dt 0 e λt dt 0 = 1

Подробнее

КИНЕТИКА ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ

КИНЕТИКА ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Подробнее

НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОДКРИТИЧЕСКОГО РЕАКТОРА С КАСКАДНЫМ УМНОЖЕНИЕМ НЕЙТРОНОВ ИСТОЧНИКА

НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОДКРИТИЧЕСКОГО РЕАКТОРА С КАСКАДНЫМ УМНОЖЕНИЕМ НЕЙТРОНОВ ИСТОЧНИКА НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОДКРИТИЧЕСКОГО РЕАКТОРА С КАСКАДНЫМ УМНОЖЕНИЕМ НЕЙТРОНОВ ИСТОЧНИКА Барзилов А.П Кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник, Государственный научный

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 Задача 1. 1. Покоившееся ядро радона 220 Rn выбросило α чаcтицу со скоростью υ = 16 Мм/с. В какое ядро превратилось ядро радона? Какую скорость υ 1 получило оно вследствие

Подробнее

Ядерные реакции. e 1/2. p n n

Ядерные реакции. e 1/2. p n n Ядерные реакции 197 Au 197 79 79 14 N 17 7 8 O 9 Be 1 4 6 C 7 Al 30 13 15 30 P e 30 15 T.5мин 14 1/ P p n n Si Au Ядерные реакции ВХОДНОЙ И ВЫХОДНОЙ КАНАЛЫ РЕАКЦИИ Сечение реакции и число событий N dn(,

Подробнее

После изучения курса «Деление атомных ядер» студент сможет применять полученные

После изучения курса «Деление атомных ядер» студент сможет применять полученные Аннотация рабочей программы дисциплины «Деление атомных ядер» Направление подготовки: 03.04.02 - «Физика» (Магистерская программа - «Физика ядра и элементарных частиц») 1. Цели и задачи дисциплины Основной

Подробнее

56.БАРИЙ Барий-128. JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на данных из библиотеки ADL-3.

56.БАРИЙ Барий-128. JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на данных из библиотеки ADL-3. Период полураспада: (2.43±0.05) дня. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 0 +. 56.БАРИЙ 56.1. Барий-128 JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на

Подробнее

Лекция 4: Германиевый детектор гамма-квантов.

Лекция 4: Германиевый детектор гамма-квантов. Лекция 4: Германиевый детектор гамма-квантов. Схема эксперимента по ЯРФ Основная формула эксперимента по рассеянию 0 r i N E = S E r ν W θ 4π по резонансу σ i Ds E 1 e α E,E α E, E de где S E r = N 0 E

Подробнее

ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ. é ê ë. û волны различной частоты, отражает этот факт спектральная плотность энергетической светимости R n, T

ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ. é ê ë. û волны различной частоты, отражает этот факт спектральная плотность энергетической светимости R n, T ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ Тепловое излучение это свечение тел обусловленное нагреванием Любое электромагнитное излучение есть результат перехода молекул из состояния с большей энергией в состояние с меньшей энергией

Подробнее

N-Z диаграмма атомных ядер

N-Z диаграмма атомных ядер РАДИОАКТИВНОСТЬ N-Z диаграмма атомных ядер Радиоактивность Радиоактивность свойство атомных ядер самопроизвольно изменять свой состав в результате испускания частиц или ядерных фрагментов. Радиоактивный

Подробнее

Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии.

Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии. Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии. Раздел 1. Глубина выхода электронов и исследуемый объем вещества Тема 1. Сведения из теории столкновений частиц 1 Общие сведения из теории

Подробнее

ПРИКЛАДНАЯ ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА

ПРИКЛАДНАЯ ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА ПРИКЛАДНАЯ ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Сегодня: пятница, 20 июня 2014 г. Список литературы Основная литература. 1. Основы теории и методы расчета ядерных энергетических реакторов: Г.Г. Бартоломей, Г.А. Бать. М.: Энергоатомиздат,

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

Исследование фотоделения ядер. Желтоножский В.А., д.ф.-м.н.

Исследование фотоделения ядер. Желтоножский В.А., д.ф.-м.н. Исследование фотоделения ядер Желтоножский В.А., д.ф.-м.н. Процессы деления ядра Известно, что при низкоэнергетическом и спонтанном делении, образовывающиеся осколки, имеют угловые моменты с величинами,

Подробнее

5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы

5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы 5. БОР 5.1. Бор-10 Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: 3 +. 1. Файлы Реакции 10 B(n,α) (MT=107) и 10 B(n,αγ 1 ) (MT=801) используются в качестве стандартов при измерении

Подробнее

СОВРЕМЕННЫЕ ПРОГРАММНЫЕ СРЕДСТВА ДЛЯ ОБОСНОВАНИЯ БЕЗОПАСНОСТИ И ОБЕСПЕЧЕНИЯ ЭКСПЛУАТАЦИИ РЕАКТОРА ВВР-М. К.А. Коноплёв, М.С. Онегин, А.С.

СОВРЕМЕННЫЕ ПРОГРАММНЫЕ СРЕДСТВА ДЛЯ ОБОСНОВАНИЯ БЕЗОПАСНОСТИ И ОБЕСПЕЧЕНИЯ ЭКСПЛУАТАЦИИ РЕАКТОРА ВВР-М. К.А. Коноплёв, М.С. Онегин, А.С. СОВРЕМЕННЫЕ ПРОГРАММНЫЕ СРЕДСТВА ДЛЯ ОБОСНОВАНИЯ БЕЗОПАСНОСТИ И ОБЕСПЕЧЕНИЯ ЭКСПЛУАТАЦИИ РЕАКТОРА ВВР-М К.А. Коноплёв, М.С. Онегин, А.С. Полтавский В настоящее время для сопровождения безопасной эксплуатации

Подробнее

Лекция 4. Моделирование переноса частиц методом Монте- Карло

Лекция 4. Моделирование переноса частиц методом Монте- Карло Лекция 4 Моделирование переноса частиц методом Монте- Карло Библиотеки ACE содержит в поточечном представлении полную информацию о взаимодействии нейтронов с ядрами при энергии нейтронов от 1.0 10-5 эв

Подробнее

ОБ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ БАЛАНСАХ НЕЙТРОННЫХ РЕАКЦИЙ В РАЗНЫХ БИБЛИОТЕКАХ ЯДЕРНЫХ ДАННЫХ. В.М. Шмаков, Е.И. Черепанова е mail:

ОБ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ БАЛАНСАХ НЕЙТРОННЫХ РЕАКЦИЙ В РАЗНЫХ БИБЛИОТЕКАХ ЯДЕРНЫХ ДАННЫХ. В.М. Шмаков, Е.И. Черепанова е mail: Известия Челябинского научного центра, вып. 4 (2), 23 ОБЩАЯ И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА УДК 62.39.573 ОБ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ БАЛАНСАХ НЕЙТРОННЫХ РЕАКЦИЙ В РАЗНЫХ БИБЛИОТЕКАХ ЯДЕРНЫХ ДАННЫХ В.М. Шмаков, Е.И. Черепанова

Подробнее

Реакторы на быстрых нейтронах

Реакторы на быстрых нейтронах Реакторы на быстрых нейтронах А. А. Новохатский Ядерная энергетика занимает значительное место в энергообеспечении потребностей человечества. По данным за 2012 год, около 11% всей энергии было выработано

Подробнее

Деление тяжелых ядер нейтронами

Деление тяжелых ядер нейтронами Атомная энергетика Деление тяжелых ядер нейтронами Эта реакция состоит в том, что тяжелое ядро, поглотив нейтрон, делится на 2 (редко на 3 или 4) обычно неравных по массе осколка. При этом выделяется ок.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 12 РЕАКЦИИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ НЕЙТРОНОВ. ЯДЕРНЫЕ РЕАКТОРЫ

ЛЕКЦИЯ 12 РЕАКЦИИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ НЕЙТРОНОВ. ЯДЕРНЫЕ РЕАКТОРЫ ЛЕКЦИЯ 12 РЕАКЦИИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ НЕЙТРОНОВ. ЯДЕРНЫЕ РЕАКТОРЫ 1. Нейтронная физика С помощью нейтронов можно изучать кристаллическую и магнитную структуру вещества и другие параметры. По сути основой ядерных

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования «Национальный исследовательский Томский политехнический университет»

Подробнее

И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ИНДУСТРИЯ. Курс лекций. Лекция 11. ФИЗИКА АТОМНОГО РЕАКТОРА

И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ИНДУСТРИЯ. Курс лекций. Лекция 11. ФИЗИКА АТОМНОГО РЕАКТОРА 1 И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ИНДУСТРИЯ Курс лекций Лекция 11. ФИЗИКА АТОМНОГО РЕАКТОРА Содержание 1. ЭНЕРГЕТИКА АТОМНОГО РЕАКТОРА 1. ФИЗИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В АТОМНОМ РЕАКТОРЕ.1 Цепная реакция деления 3. Жизненный

Подробнее

Кафедра «Ядерные реакторы и энергетические установки» Хохлов В.Н. Лабораторная работа 1

Кафедра «Ядерные реакторы и энергетические установки» Хохлов В.Н. Лабораторная работа 1 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Подробнее

ФОНД ОЦЕНОЧНЫХ СРЕДСТВ ДЛЯ ПРОВЕДЕНИЯ ПРОМЕЖУТОЧНОЙ АТТЕСТАЦИИ ОБУЧАЮЩИХСЯ ПО ДИСЦИПЛИНЕ (МОДУЛЮ).

ФОНД ОЦЕНОЧНЫХ СРЕДСТВ ДЛЯ ПРОВЕДЕНИЯ ПРОМЕЖУТОЧНОЙ АТТЕСТАЦИИ ОБУЧАЮЩИХСЯ ПО ДИСЦИПЛИНЕ (МОДУЛЮ). ФОНД ОЦЕНОЧНЫХ СРЕДСТВ ДЛЯ ПРОВЕДЕНИЯ ПРОМЕЖУТОЧНОЙ АТТЕСТАЦИИ ОБУЧАЮЩИХСЯ ПО ДИСЦИПЛИНЕ (МОДУЛЮ). Общие сведения 1. Кафедра физики, биологии и инженерных технологий 2. Направление подготовки 16.03.01

Подробнее

Аннотации статей журнала "Вопросы атомной науки и техники. Серия: Физика ядерных реакторов", вып. 3, 2013 г. Выпуск подготовлен ФГУП «РФЯЦ-ВНИИЭФ»

Аннотации статей журнала Вопросы атомной науки и техники. Серия: Физика ядерных реакторов, вып. 3, 2013 г. Выпуск подготовлен ФГУП «РФЯЦ-ВНИИЭФ» Аннотации статей журнала "Вопросы атомной науки и техники. Серия: Физика ядерных реакторов", вып. 3, 2013 г. Выпуск подготовлен ФГУП «РФЯЦ-ВНИИЭФ» Критические эксперименты на сборках с металлическим плутонием,

Подробнее

КОМПЛЕКТЫ УПАКОВОЧНЫЕ ТРАНСПОРТНЫЕ С ОТРАБОТАВШИМИ ТЕПЛОВЫДЕЛЯЮЩИМИ СБОРКАМИ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ

КОМПЛЕКТЫ УПАКОВОЧНЫЕ ТРАНСПОРТНЫЕ С ОТРАБОТАВШИМИ ТЕПЛОВЫДЕЛЯЮЩИМИ СБОРКАМИ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ ГОСТ 25461-82 М Е Ж Г О С У Д А Р С Т В Е Н Н Ы Й С Т А Н Д А Р Т КОМПЛЕКТЫ УПАКОВОЧНЫЕ ТРАНСПОРТНЫЕ С ОТРАБОТАВШИМИ ТЕПЛОВЫДЕЛЯЮЩИМИ СБОРКАМИ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ ТРЕБОВАНИЯ К МЕТОДАМ РАСЧЕТА ЯДЕРНОЙ БЕЗОПАСНОСТИ

Подробнее

9.11 Энергия связи системы

9.11 Энергия связи системы 9.11 Энергия связи системы Пусть тело с массой покоя М 0 состоит из N частей с массами покоя m 0i (i=1,,n). Энергия покоя такого тела слагается из энергий покоя частей, кинетических энергий частей относительно

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнитные волны Лекция 13 ЛЕКЦИЯ 13

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнитные волны Лекция 13 ЛЕКЦИЯ 13 1 ЛЕКЦИЯ 13 Мощность излучения. Сохранение энергии при излучении. Излучение и поле в ближней зоне. Излучение электрического диполя. Естественная ширина линии излучения испускаемого атомом. Рассеяние света

Подробнее

79. ЗОЛОТО Золото-194

79. ЗОЛОТО Золото-194 79. ЗОЛОТО 79.1. Золото-194 Радиоактивно (Т 1/2 =38.0 ч.). Распадается путем захвата орбитального электрона в стабильную платину-194. Возможные пути образования в реакторе - тройная реакция 197 Au(n,2n)

Подробнее

Волны де Бройля Соотношение неопределённостей Уравнение Шрёдингера

Волны де Бройля Соотношение неопределённостей Уравнение Шрёдингера Волны де Бройля Соотношение неопределённостей Уравнение Шрёдингера Квантовая физика Модель атома Томсона 1903 г., Джозеф Джон Томсон Модель атома Резерфорда Опыты по рассеянию α-частиц в веществе α-частица

Подробнее

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Атомные ядра условно принято делить на стабильные и радиоактивные. Условность состоит в том что, в сущности, все ядра подвергаются радиоактивному распаду, но

Подробнее

1 4-й семестр уч. год. 2. Исходя из закона излучения Планка, показать, что мощность излучения абсолютно черного тела в

1 4-й семестр уч. год. 2. Исходя из закона излучения Планка, показать, что мощность излучения абсолютно черного тела в Теоретические вопросы к экзамену 1 4-й семестр 006-007 уч. год 1. Исходя из закона излучения Планка, показать, что мощность излучения абсолютно черного тела в интервале очень длинных волн пропорциональна

Подробнее

3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА

3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Лабораторная работа 3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Цель работы: изучение закономерностей радиоактивного распада путем компьютерного моделирования; определение постоянной распада и периода полураспада

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ»

ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» Г.Г. Бондаренко 1, В.И. Кристя 2, М.Р. Фишер 2 1 ФГБНУ «Научно-исследовательский институт перспективных материалов и технологий»;

Подробнее

СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер. Ядерные реакции

СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер. Ядерные реакции СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер Ядерные реакции Порог реакции a A B b в лабораторной системе координат (ЛСК) даётся формулой (E a,b ) порог = Q (1 m a Q m A m A c ), где Q = (W B W b )

Подробнее

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе 4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ Как было показано выше, в случае γ-излучения одинаковым поглощенным дозам соответствуют практически одинаковые эффекты в широком диапазоне энергий γ-квантов. Для нейтронов это не так.

Подробнее

Анализ результатов расчетов выгорания топлива первых двух загрузок реактора PWR Введение.

Анализ результатов расчетов выгорания топлива первых двух загрузок реактора PWR Введение. Анализ результатов расчетов выгорания топлива первых двух загрузок реактора PWR Буколов С.Н., Климов А.Д. - ОАО НИКИЭТ, Москва, Россия; Теплов П.С., Чибиняев А.В - НИЦ КИ, Москва, Россия Введение. Одной

Подробнее

ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕГИСТРАЦИИ ГАММА-КВАНТОВ С ЭНЕРГИЕЙ ОТ 0.5 ДО 3.0 МЭВ ДЕТЕКТОРОМ ИЗ СВЕРХЧИСТОГО ГЕРМАНИЯ CANBERRA GC3019.

ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕГИСТРАЦИИ ГАММА-КВАНТОВ С ЭНЕРГИЕЙ ОТ 0.5 ДО 3.0 МЭВ ДЕТЕКТОРОМ ИЗ СВЕРХЧИСТОГО ГЕРМАНИЯ CANBERRA GC3019. ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕГИСТРАЦИИ ГАММА-КВАНТОВ С ЭНЕРГИЕЙ ОТ 0.5 ДО 3.0 МЭВ ДЕТЕКТОРОМ ИЗ СВЕРХЧИСТОГО ГЕРМАНИЯ CANBERRA GC3019. С.Ю. Трощиев Научно-исследовательский институт ядерной физики МГУ E-mail: sergey.troschiev@googlemail.com

Подробнее

98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246

98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246 98.КАЛИФОРНИЙ Основной интерес к нейтронным сечениям изотопов калифорния был связан с наработкой 5 Cf, как компактного источника нейтронов, используемого в самых различных областях. При этом исходным продуктом

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ЗАМЕНЫ КРЕСТООБРАЗНОГО ТВЭЛА НА ЦИЛИНДРИЧЕСКУЮ МОДЕЛЬ В РАСЧЕТАХ НА КРИТИЧНОСТЬ ПО ПРОГРАММЕ MCU-5

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ЗАМЕНЫ КРЕСТООБРАЗНОГО ТВЭЛА НА ЦИЛИНДРИЧЕСКУЮ МОДЕЛЬ В РАСЧЕТАХ НА КРИТИЧНОСТЬ ПО ПРОГРАММЕ MCU-5 ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ЗАМЕНЫ КРЕСТООБРАЗНОГО ТВЭЛА НА ЦИЛИНДРИЧЕСКУЮ МОДЕЛЬ В РАСЧЕТАХ НА КРИТИЧНОСТЬ ПО ПРОГРАММЕ MCU-5 Руководитель В.П. Быков. Авторы: В.П. Быков, М.В. Иоаннисиан. Введение Основным функциональным

Подробнее

Ядерные реакции под действием нейтронов

Ядерные реакции под действием нейтронов Ядерные реакции под действием нейтронов Упругое рассеяние n ( A, Z) n ( A, Z) Непругое рассеяние n ( A, Z) n ( A, Z) Радиационный захват n ( A, Z) ( A 1, Z) ( n, p) - реакция n ( A, Z) p ( A, Z 1) ( n,

Подробнее

Ф 0 = Ф(exp - Кd).(1),

Ф 0 = Ф(exp - Кd).(1), Прохождение моноэнергетического фотонного или нейтронного излучения через образцы происходит с частичной потерей излучения вследствие различных процессов его взаимодействия с материалом образца. Это могут

Подробнее

Научный руководитель: С.В. Лавриненко, ст. преподаватель каф. АТЭС ЭНИН ТПУ.

Научный руководитель: С.В. Лавриненко, ст. преподаватель каф. АТЭС ЭНИН ТПУ. раторе, без внесения конструктивных изменений в его модули, так как это вызовет тепловой кризис. Использование свинцово-висмутового теплоносителя экономически не выгодно, в связи с плохими теплофизическими

Подробнее

49.ИНДИЙ Индий-111

49.ИНДИЙ Индий-111 49.ИНДИЙ 49.1. Индий-111 Радиоактивен (Т 1/2 =2.8047 дн.). Испытывая захват орбитального электрона превращается в стабильный кадмий-111. В реакторах может образовыаться в ничтожных количествах за счет

Подробнее

32.ГЕРМАНИЙ Германий-68

32.ГЕРМАНИЙ Германий-68 32.ГЕРМАНИЙ Природный германий содержит 5 изотопов: 70 Ge, 72 Ge, 73 Ge, 73 Ge и 76 Ge (последний слабо радиоактивен). Кроме того имеется eще три долгоживущих радиоизотопа: 78 Ge, 79 Ge и 71 Ge. Для стабильных

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов Квантовая физика, ядерная физика 1. Металлическую пластину освещали монохроматическим светом с длиной волны нм. Что произойдет с частотой падающего света, импульсом фотонов и кинетической энергией вылетающих

Подробнее

4.БЕРИЛЛИЙ Бериллий-7

4.БЕРИЛЛИЙ Бериллий-7 4.БЕРИЛЛИЙ В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для трёх изотопов бериллия: радиоактивного 7 Ве (53.29 дн.), стабильного 9 Ве и радиоактивного 10 Ве. 4.1. Бериллий-7 Радиоактивен. T 1/2 =53.12 d. Захват

Подробнее

СРАВНИТЕЛЬНЫЕ РАСЧЕТЫ ПО КОДАМ WIMS И CASMO5 ТВС К ДЛЯ АКТИВНОЙ ЗОНЫ PWR

СРАВНИТЕЛЬНЫЕ РАСЧЕТЫ ПО КОДАМ WIMS И CASMO5 ТВС К ДЛЯ АКТИВНОЙ ЗОНЫ PWR Введение СРАВНИТЕЛЬНЫЕ РАСЧЕТЫ ПО КОДАМ WIMS И CASMO5 ТВС К ДЛЯ АКТИВНОЙ ЗОНЫ PWR Л.В. Леванов, И.В. Дикарев, В.Е. Кузин, А.Ф. Радостин ОАО ОКБМ Африкантов, г. Нижний Новгород Для расчета нейтронно-физических

Подробнее

Лекция 2. Масштабы и единицы измерения физических величин Особенности физических явлений в микромире

Лекция 2. Масштабы и единицы измерения физических величин Особенности физических явлений в микромире Лекция 2 Масштабы и единицы измерения физических величин Особенности физических явлений в микромире Объекты микромира атомы, ядра и элементарные частицы подчиняются законам, в значительной мере отличающимся

Подробнее

34. СЕЛЕН Селен-72

34. СЕЛЕН Селен-72 34. СЕЛЕН 34.1. Селен-72 Радиоактивен (Т 1/2 =8.4 дн.) Испытывая захват орбитального электрона превращается в мышьяк-72, а тот испуская позитрон (Т 1/2 =26 ч.) в германий-72. В ничтожных колтчествах может

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов A Б В

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов A Б В Квантовая физика, ядерная физика 1. Металлическую пластину освещали монохроматическим светом с длиной волны нм. Что произойдет с частотой падающего света, импульсом фотонов и кинетической энергией вылетающих

Подробнее

Свойства атомных ядер. N Z диаграмма атомных ядер

Свойства атомных ядер. N Z диаграмма атомных ядер Лабораторная работа 1 Свойства атомных ядер Цель работы: научиться пользоваться современными базами данных в научно-исследовательской работе, получить более углубленное представление о материале, изучаемом

Подробнее

, b ) вектор прицельного параметра между

, b ) вектор прицельного параметра между Приложение 1. Центральность столкновения В модели Глаубера [R.Glauber, Interscience Publ., 315, 1959] в работах польских физиков [.ialas et al., Nucl. Phys. 111, 461 (1976)] была получена разумная оценка

Подробнее

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ Общие положения замедления k эфф p з p т Непосредственно с процессом замедления нейтронов в реакторе связана величина p з вероятность избежать утечки замедляющихся нейтронов.

Подробнее

9. Определение периода полураспада. Введение

9. Определение периода полураспада. Введение 9. Определение периода полураспада Введение Период полураспада радиоактивного нуклида является одной из его основных характеристик. Определению периода полураспада нескольких радиоактивных нуклидов и посвящена

Подробнее

35. БРОМ Бром-79

35. БРОМ Бром-79 35. БРОМ 35.1. Бром-79 Содержание в естественной смеси 50.69%. Выход при делении 235 U 2.5*10-7 ; при делении 239 Pu 8.6*10-4. В современных библиотеках оцененных данных используются две оценки: : оценка

Подробнее

СРАВНЕНИЕ РАСЧЕТОВ АКТИВНОЙ ЗОНЫ ВВЭР-1000 ПО ДЕТЕРМИНИСТИЧЕСКОЙ И СТОХАСТИЧЕСКОЙ ПРОГРАММАМ

СРАВНЕНИЕ РАСЧЕТОВ АКТИВНОЙ ЗОНЫ ВВЭР-1000 ПО ДЕТЕРМИНИСТИЧЕСКОЙ И СТОХАСТИЧЕСКОЙ ПРОГРАММАМ СРАВНЕНИЕ РАСЧЕТОВ АКТИВНОЙ ЗОНЫ ВВЭР-1000 ПО ДЕТЕРМИНИСТИЧЕСКОЙ И СТОХАСТИЧЕСКОЙ ПРОГРАММАМ С.С.Городков, А.Н.Кузнецов В работе рассчитывается полномасштабная двумерная активная зона ВВЭР-1000, представленная

Подробнее