СЕМИНАР 12. Модель ядерных оболочек

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "СЕМИНАР 12. Модель ядерных оболочек"

Транскрипт

1 СЕМИНАР 1 Модель ядерных оболочек Одночастичная модель ядерных оболочек: Слева показана схема одночастичных ядерных уровней (подоболочек), подтверждённая экспериментом. Каждый одночастичный уровень обозначается тройным индексом nl j, где n число, показывающее, какой раз при движении снизу вверх встречается уровень с определённым значением орбитального момента l. При этом сами орбитальные моменты l даются английскими буквами s (l = 0), p (l = 1), d (l = ), f (l = 3), g (l = 4) и так далее. Правый полуцелый нижний индекс j это полный угловой момент нуклона одного типа (протона или нейтрона) на подоболочке. Максимальное число ν n,p нуклонов одного типа на подоболочке даётся выражением ν n,p = j + 1, т.е. числом проекций вектора j на выделенную ось (z). Это число даётся цифрой справа от индекса подоболочки. Красным цветом показаны магические числа. В основном состоянии ядра нуклоны занимают самые нижние подоболочки. Расположение нуклонов по подоболочкам в основном состоянии называют «конфигурацией» и обозначают перечислением индексов заполненных подоболочек, начиная с самых нижних, используя при этом в качестве правого верхнего индекса число нуклонов на подоболочке, а в качестве нижнего тип нуклона (протон или нейтрон). Если нижний индекс не указан, то верхний индекс число нуклонов обоего типа 16 на подоболочке. Например, конфигурацию основного состояния ядра 8 О записывают либо (1s 1 ) (1s p 1 ) (1p 4 n 3 ) (1p 4 p 3 ) (1p n 1 ) (1p p 1 ), либо, n не указывая тип нуклона, (1s 4 1 )(1p 8 3 )(1p 4 1 ).

2 1. Определить из сферической одночастичной модели оболочек возможные состояния дейтрона ( H 1 ). Написать его конфигурацию. Решение: Дейтрон это связанная система нейтрон-протон. В основном состоянии оба нуклона находятся на подоболочке 1s 1. У нуклонов этой подоболочки l = 0 и полный момент дейтрона определяется только векторной суммой спинов нуклонов: J ( 1 H) = s p + s n = = 0 или 1. Чётность дейтрона P( 1 H) = π p π p ( 1) l p+l n = (+1)(+1)( 1) 0+0 = +1. Итак, J P ( 1 H) = 0 + или 1 +. Последнее значение подтверждено экспериментом. Конфигурация дейтрона (1s 1 1 ) (1s 1 p 1 ) или (1s n 1 ).. Определить спины и чётности J P и конфигурации основных состояний ядер 5 13 He, 6 C и 17 8 O. Решение: Это ядра с одним нуклоном сверх замкнутых подоболочек. Для них расположение нуклонов на подоболочках выглядит следующим образом: J P в основном состоянии определяется спин-чётностью j P единственного нуклона сверх замкнутых подоболочек, для которых P = 0 +. Получаем: J замкн 5 He, J P = 3, конфигурация (1s 4 1 )(1p C, JP = 1, конфигурация (1s 4 1 )(1p 8 3 )(1p O, J P = 5 +, конфигурация (1s 4 1 )(1p )(1p 1 )(1d 1 5 ). n 3. Определить спины и чётности J P и конфигурации основных состояний ядер 3 11 He, 5 B и 15 8 O.

3 Решение: Это ядра с одной нуклонной дыркой во внешней подоболочке. Для них расположение нуклонов на подоболочках выглядит следующим образом: J P в основном состоянии ядра с нуклонной (нейтронной или протонной) дыркой во внешней подоболочке равна спин-чётности j P нуклона на этой подоболочке. Получаем: 3 He, J P = 1 +, конфигурация (1s 1 ) (1s 1 p B, J P = 3, конфигурация (1s 4 1 )(1p 3 3 ) (1p 4 p O, J P = 1, конфигурация (1s 4 1 )(1p 8 3 )(1p 1 ) (1p 1 p 1 ). n 4. Найти спин-чётность J P и конфигурацию ядра 11Na в основном состоянии. Решение: 11Na имеет в основном состоянии частично заполненную подоболочку 1d 5 и не относится к уже рассмотренным ядрам с заполненными подоболочками, с одним нуклоном сверх заполненных 11Na подоболочек и с одной дыркой во внешней подоболочке. Ядра типа эта наиболее распространённая категория атомных ядер. Для нахождения их J P в основном состоянии нужно использовать эффект спаривания нуклонов, т.е. свойство двух нуклонов одного типа на одной и той же подоболочке связываться в пару со спин-чётностью 0 +. Поэтому J P ядер подобных 11Na определяется неспаренным нуклоном на внешней подоболочке. Обратимся теперь к схеме расположения нуклонов в основном состоянии ядра в сферической модели оболочек: Na 11

4 Четыре нейтрона и два протона на внешней подоболочке 1d 5 связаны в пары со спин-чётностью 0 +. Поэтому J P ядра 11Na в основном состоянии определяется единственным неспаренным протоном на внешней подоболочке и, следовательно, J P ( Na ) осн.сост. = 5 +. На самом деле спин-чётность основного состояния 11 равна 3 +, что связано с его Na 11 несферичностью. Конфигурация основного состояния (1s )(1p 3 )(1p 1 4 )(1d ) (1d p 5 11Na: Найти орбитальный момент нейтрона в реакции γ 6 C 6 C n, вызванной электрическим квадрупольным (E) фотоном. Ядра углерода до и после реакции находятся в основном состоянии. Решение: Начнём со спинов-чётностей ядер углерода. Из модели оболочек следует, что J P ( 1 6 C) осн.сост. = 0 +, J P ( 11 6 C) осн.сост. = 3. Далее используем законы сохранения полного углового момента и чётности. Имеем из баланса угловых моментов: J γ + J ( 1 ) осн.сост. = J ( 11 C) осн.сост. + J n + L n. C 6 Здесь учтено то, что угловой момент фотона относительно ядра автоматически входит в полный угловой момент (мультипольность J γ ) фотона. Поэтому в числовом выражении баланс угловых моментов рассматриваемой реакции выглядит так: 6 ) n

5 + 0 = L n. Откуда L n = 0, 1,, 3, 4. Используем далее закон сохранения чётности: P γ (E) π( 1 ) осн.сост. = π( 11 C) осн.сост. π n ( 1) L n C 6 Или в числовом выражении: (+1)(+1) = ( 1)(+1)( 1) L n, что ограничивает относительные орбитальные моменты нейтрона значениями L n = 1, Оценить исходя из модели оболочек отношение сечений (вероятностей) реакций подхвата O(p, d) 8O (3 ) и O(p, d) 8 О осн.сост.. Начальное ядро находится в основном состоянии. 16 Решение: Реакция p 8 O 8 O ядерного нейтрона и образованием дейтрона d 6 15 d сводится к подхвату протоном 1 H: В рассматриваемой реакции возбуждаются те состояния, которые являются нейтронными дырками в замкнутых оболочках начального ядра Конфигурация основного состояния ядра O следующая: 8 O (1s 4 1 )(1p )(1p 1 ). Глубокие дырки (в подоболочке 1s 1 ) при не очень высоких энергиях налетающего протона не возбуждаются. Реакция идёт по следующим двум каналам: O (p, d) { О осн.сост. (1 8 ), 15 (3 ). Если нейтрон подхватывается с самой внешней 1p 1 подоболочки ядра 16 8 O 15, то конечное ядро 8 O окажется в основном состоянии с J P = 1. Это отвечает верхнему варианту в фигурных скобках. Если же нейтрон подхватывается из внутренней 1p 3 подоболочки, то конечное ядро окажется в возбужденном состоянии с J P = 3 (нижний вариант в фигурных скобках). Таким образом, сечения этих двух рассматриваемых 8 O 8

6 процессов пропорциональны вероятностям подхвата нейтрона из упомянутых подоболочек (1p 1 и 1p 3 ), т.е., в первую очередь, - числом нейтронов на этих подоболочках. Итак, можем записать σ(p, d) 3 σ(p, d) ν n(1p 3 1 ν n (1p 1 ) ) = = =. Эксперимент даёт для этого отношения диапазон 1,7-,1. 7. Фотон, попав в ядро 1 6 C, находящееся в основном состоянии, вызвал в нём переход нуклона из подоболочки 1p 3 в подоболочку 1p 1. Определить тип и мультипольность фотона и спин-чётность получившегося возбуждённого состояния ядра 1 6 C. 1 1 Решение: Рассматривается реакция γ 6 C 6С, в которой совершается нуклонный (например, протонный) переход 1p 3 1p 1. Этот процесс изображён на рисунке: 1 Спин-чётность ядра 6 C до поглощения им фотона равны 0 +, так как это ядро с заполненными подоболочками (1s 1 и 1p 3 ). Возбуждённое (после поглощения 1 фотона) ядро 6С имеет дырку в подоболочке 1p 3 и один нуклон в подоболочке 1p 1. Спин-чётность дырки j p (дырка) = 3. Спин-чётность нуклона на 1p 1 подоболочке j p (нуклон) = 1. Поэтому спин J возбуждённого состояния определяется соотношением J = j (дырка) + j (нуклон). Или в цифровом выражении J = = 1,. Т.е. J = 1 или. Чётность P возбуждённого состояния определяем из чётности оболочечной конфигурации (1s 4 1 )(1p ) (1p p 3 ) (1p 1 n 1 ), изобра- p жённой на рисунке, и равной произведению чётностей дырки в подоболочке 1p 3 и частицы (нуклона) в подоболочке 1p 1 (чётность замкнутой подоболочки 1s 1 положительна), т.е. P = ( 1)( 1) = +1. Итак, спин-чётность возбуждённого состояния J P = 1 +, +. Те же спинчётности имеют и поглощённые ядром 6 C фотоны, которые следует 1 классифицировать как M1, E.


Модели ядра можно разбить на два больших класса: микроскопические, рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре, и коллективные,

Модели ядра можно разбить на два больших класса: микроскопические, рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре, и коллективные, Темы лекции 1. Ядерные модели. История ядерной модели оболочек. 2. Обоснование ядерной модели оболочек. Магические числа. 3. Ядерная потенциальная яма. 4. Одночастичные нуклонные уровни в потенциальных

Подробнее

СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер. Ядерные реакции

СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер. Ядерные реакции СЕМИНАР 11 Ядерные реакции. Деление атомных ядер Ядерные реакции Порог реакции a A B b в лабораторной системе координат (ЛСК) даётся формулой (E a,b ) порог = Q (1 m a Q m A m A c ), где Q = (W B W b )

Подробнее

Модель ядерных оболочек

Модель ядерных оболочек Модель ядерных оболочек Ядерные модели микроскопические рассматривающие поведение отдельных нуклонов в ядре; коллективные рассматривающие согласованное движение больших групп нуклонов в ядре. Модель оболочек

Подробнее

Строение атома. Э 0 -ne - =Э n+ Э 0 +ne - =Э n- Порядковый номер = Z = p = e Z- заряд ядра p - число протонов(+) e - число электронов(-)

Строение атома. Э 0 -ne - =Э n+ Э 0 +ne - =Э n- Порядковый номер = Z = p = e Z- заряд ядра p - число протонов(+) e - число электронов(-) ТЕМА УРОКА: Строение электронных оболочек атомов элементов первых четырех периодов: s-, p- и d-элементы. Электронная конфигурация атома. Основное и возбужденное состояние атомов Строение атома Бор: Порядковый

Подробнее

Ядерная физика и Человек

Ядерная физика и Человек Ядерная физика и Человек Модели атомных ядер Rядра (1, 2 1,3) A 1/3 M Zm Nm E ядра p n связи ядер Модель жидкой капли 3 W( A, Z) А А 2 Z( Z 1) 1 3 A 15.6 МэВ, 17.2 МэВ, 0.72 МэВ, 23.6 МэВ 2 A 2Z 4 А 3.

Подробнее

Модель ядерных оболочек.

Модель ядерных оболочек. ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА» ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ Модель ядерных оболочек. Дашков Илья,

Подробнее

Семинар 11. Ядерные реакции

Семинар 11. Ядерные реакции Семинар 11. Ядерные реакции Ядерные реакции являются не только эффективным методом изучения свойств атомных ядер, но и способом, с помощью которого было получено большинство радиоактивных изотопов. 11.1.

Подробнее

Оболочки ядра. Модель ядерных оболочек 1. Оболочечное строение ядра

Оболочки ядра. Модель ядерных оболочек 1. Оболочечное строение ядра Оболочки ядра. Модель ядерных оболочек 1. Оболочечное строение ядра Атомное ядро представляет собой квантовую систему многих тел, сильно взаимодействующих друг с другом. Поэтому описание такой системы,

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики Ю. В. Тихомиров ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики С ЭЛЕМЕНТАМИ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ КВАНТОВАЯ ОПТИКА. АТОМНАЯ ФИЗИКА. ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ для студентов всех специальностей

Подробнее

Физический факультет. Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия»

Физический факультет. Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия» Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия» Работа выполнена студентом 209 группы Сухановым Андреем Евгеньевичем

Подробнее

«Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия

«Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия Московский государственный университет имени М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия Выполнил: студент 214 группы Припеченков Илья Москва 2016

Подробнее

Тайны атомных ядер 2017

Тайны атомных ядер 2017 Тайны атомных ядер 2017 Модели атомных ядер Rядра (1, 2 1,3) A 1/3 M Zm Nm E ядра p n связи ядер Свойства атомных ядер Свойства атомных ядер Магические числа 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126. Ядерные оболочки

Подробнее

. Здесь L орбитальное квантовое число атома. Квантовые состояния с

. Здесь L орбитальное квантовое число атома. Квантовые состояния с Лекция 3 Характеристика состояний многоэлектронного атома как целого Векторные модели сложения моментов и типы связи Спектроскопические обозначения состояний сложного атома 3 Термы атомов, правила Хунда

Подробнее

Ядерные реакции. e 1/2. p n n

Ядерные реакции. e 1/2. p n n Ядерные реакции 197 Au 197 79 79 14 N 17 7 8 O 9 Be 1 4 6 C 7 Al 30 13 15 30 P e 30 15 T.5мин 14 1/ P p n n Si Au Ядерные реакции ВХОДНОЙ И ВЫХОДНОЙ КАНАЛЫ РЕАКЦИИ Сечение реакции и число событий N dn(,

Подробнее

СЕМИНАР Показать, что плоская волна не обладает определенным значением орбитального момента. Решение:

СЕМИНАР Показать, что плоская волна не обладает определенным значением орбитального момента. Решение: СЕМИНАР 4 1. Показать, что плоская волна не обладает определенным значением орбитального момента Из рисунка очевидно, что плоская волна содержит все возможные значения орбитального момента l = [r p ],

Подробнее

Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет

Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Гамма-переходы в ядрах. Электрические и магнитные гаммапереходы» Трифонова Виктория 209 группа Преподаватель:

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 10 ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ. РАДИОАКТИВНОСТЬ

ЛЕКЦИЯ 10 ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ. РАДИОАКТИВНОСТЬ ЛЕКЦИЯ 10 ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ. РАДИОАКТИВНОСТЬ В прошлый раз мы начали изучать квантовую систему «ядро». В нем работает протоннейтронная модель ядра. Плотность этого вещества 10 1 г/см 3. Спин протонов и нейтронов

Подробнее

NEW MAGIC NUCLEI SHELL STRUCTURE: SYSTEMATICS OF FEATURES СТРУКТУРА ОБОЛОЧЕК НОВЫХ МАГИЧЕСКИХ ЯДЕР: СИСТЕМАТИКА СВОЙСТВ

NEW MAGIC NUCLEI SHELL STRUCTURE: SYSTEMATICS OF FEATURES СТРУКТУРА ОБОЛОЧЕК НОВЫХ МАГИЧЕСКИХ ЯДЕР: СИСТЕМАТИКА СВОЙСТВ NEW MAGIC NUCLEI SHELL STRUCTURE: SYSTEMATICS OF FEATURES СТРУКТУРА ОБОЛОЧЕК НОВЫХ МАГИЧЕСКИХ ЯДЕР: СИСТЕМАТИКА СВОЙСТВ И.Н.Бобошин, Б.С.Ишханов, Е.А.Романовский В.В.ВарламовВарламов Московский государственный

Подробнее

Дейтрон связанное состояние нейтрона и протона.

Дейтрон связанное состояние нейтрона и протона. Министерство образования и науки Российской Федерации Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет РЕФЕРАТ по дисциплине: физика атомного ядра и частиц Дейтрон связанное

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. ЛОМОНОСОВА

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. ЛОМОНОСОВА МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени МВ ЛОМОНОСОВА НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ имени ДВ СКОБЕЛЬЦЫНА БС Ишханов, СЮ Трощиев, ВА Четверткова НИЗКОЛЕЖАЩИЕ СОСТОЯНИЯ ИЗОТОПОВ Препринт

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 3 Модели ядра 2016 1 Лекция 3 Модели

Подробнее

3D 3S 0,

3D 3S 0, Лекция 10. Свойства многоэлектронных атомов. 10.1. Энергетические уровни. Хартри-фоковские расчеты атомов и анализ атомных спектров показывают, что орбитальные энергии ε i зависят не только от главного

Подробнее

В коллективных ядерных возбуждениях большие группы нуклонов совершают согласованное (скоррелированное) движение

В коллективных ядерных возбуждениях большие группы нуклонов совершают согласованное (скоррелированное) движение Темы лекции 1. Недостаточность модели оболочек для объяснения спектра возбуждений ядра. 2. Типы коллективных возбуждений ядер. Аналогия с молекулой. 3. Вращательные возбуждения несферических ядер. Спектр

Подробнее

Глава 6 МАГНИТНЫЕ МУЛЬТИПОЛЬНЫЕ РЕЗОНАНСЫ

Глава 6 МАГНИТНЫЕ МУЛЬТИПОЛЬНЫЕ РЕЗОНАНСЫ Глава 6 МАГНИТНЫЕ МУЛЬТИПОЛЬНЫЕ РЕЗОНАНСЫ 6.. Магнитный дипольный резонанс Магнитный дипольный резонанс был впервые обнаружен в реакциях (e,e ) при переданных ядру импульсах около 60-00 МэВ/с и энергиях

Подробнее

СЕМИНАР 3. Решение: Используем соотношение неопределённости «импульскоордината» p r ħ (ħ = 1, эрг сек), полагая для оценки

СЕМИНАР 3. Решение: Используем соотношение неопределённости «импульскоордината» p r ħ (ħ = 1, эрг сек), полагая для оценки СЕМИНАР 3 1. Имеется частица с массой m = 1 г, движущаяся со скоростью v = 1 см/. Оценить неопределенность в координате и временнòм положении этой частицы. Можно ли их наблюдать? Используем соотношение

Подробнее

L-запрещенные М1-переходы с Т=1 в нечетных ядрах 1d2s-оболочки

L-запрещенные М1-переходы с Т=1 в нечетных ядрах 1d2s-оболочки УДК 539.163 L-запрещенные М1-переходы с Т=1 в нечетных ядрах 1ds-оболочки А.Н.Водин ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ, г. Харьков ВВЕДЕНИЕ В течение длительного времени предполагалось, что основной модой γ-распада изобар-аналоговых

Подробнее

Лекция 5. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер

Лекция 5. СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер Лекция 5 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Механические, магнитные и электрические моменты ядер Орбитальный момент количества движения: Вращательное движение частицы принято характеризовать моментом количества

Подробнее

Введение в ядерную физику

Введение в ядерную физику Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики А.И. Болоздыня Введение в ядерную физику Лекция 2 Тема 3. Модели

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА» ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ РЕФЕРАТ «Одночастичные и коллективные

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 23 Ядерные силы в нуклон-нуклонных

Подробнее

И протон, и нейтрон обладают полуцелым спином

И протон, и нейтрон обладают полуцелым спином Конспект лекций по курсу общей физики. Часть III Оптика. Квантовые представления о свете. Атомная физика и физика ядра Лекция 1 9. СТРОЕНИЕ ЯДРА 9.1. Состав атомного ядра Теперь мы должны обратить наше

Подробнее

масса атомного ядра массовое число (количество нуклонов) зарядовое число 2. Чему равна масса покоя протона, нейтрона в МэВ?

масса атомного ядра массовое число (количество нуклонов) зарядовое число 2. Чему равна масса покоя протона, нейтрона в МэВ? Обязательные вопросы для допуска к экзамену по курсу «Физика атомного ядра и частиц» для студентов 2-го курса Ядро 1. Выразите энергию связи ядра через его массу. масса атомного ядра массовое число (количество

Подробнее

Человек в мире атомных ядер

Человек в мире атомных ядер Человек в мире атомных ядер СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Как устроен Мир. 30-е годы ХХ века e, p, n В середине 30-х годов XX века физическая картина мира строилась исходя из трёх элементарных частиц электрона,

Подробнее

и нейтронов (A,Z) Z заряд ядра числопротоноввядре. N число нейтронов в ядре А массовое число суммарное число протонов и нейтронов в ядре.

и нейтронов (A,Z) Z заряд ядра числопротоноввядре. N число нейтронов в ядре А массовое число суммарное число протонов и нейтронов в ядре. АТОМНЫЕ ЯДРА Атомное ядро связанная система протонов и нейтронов (A,Z) Z заряд ядра числопротоноввядре. N число нейтронов в ядре А массовое число суммарное число протонов и нейтронов в ядре. A= Z + N 40

Подробнее

Глава 4 НЕУПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ

Глава 4 НЕУПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ Глава 4 НЕУПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ В реакциях неупругого рассеяния электронов на ядрах исследуются как характеристики низших по энергии уровней, расположенных в области дискретного спектра, так и т.н.

Подробнее

Нуклон-нуклонные взаимодействия

Нуклон-нуклонные взаимодействия Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики http://enpl.mephi.ru/ А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная

Подробнее

Ядерные реакции. Лекция

Ядерные реакции. Лекция Ядерные реакции Лекция 1 04.09.2015 Ядерные реакции Ядерные реакции происходят при столкновениях частиц с ядрами или ядер с ядрами, в результате которых происходит изменение внутреннего состояния частиц

Подробнее

ядро-мишень ядро частица-снаряд частица Лабораторная система координат ЛСК Система центра инерции СЦИ

ядро-мишень ядро частица-снаряд частица Лабораторная система координат ЛСК Система центра инерции СЦИ Любой процесс столкновения элементарной частицы с ядром или ядра с ядром будем называть ядерной реакцией. Наряду с радиоактивным распадом ядерные реакции основной источник сведений об атомных ядрах. ядро-мишень

Подробнее

Исследование фотоделения ядер. Желтоножский В.А., д.ф.-м.н.

Исследование фотоделения ядер. Желтоножский В.А., д.ф.-м.н. Исследование фотоделения ядер Желтоножский В.А., д.ф.-м.н. Процессы деления ядра Известно, что при низкоэнергетическом и спонтанном делении, образовывающиеся осколки, имеют угловые моменты с величинами,

Подробнее

Глава 5 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МУЛЬТИПОЛЬНЫЕ РЕЗОНАНСЫ

Глава 5 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МУЛЬТИПОЛЬНЫЕ РЕЗОНАНСЫ Глава 5 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МУЛЬТИПОЛЬНЫЕ РЕЗОНАНСЫ 5.1 Гигантский дипольный резонанс Гигантский дипольный резонанс (ГДР) был первым из резонансов, детально исследованным экспериментально и теоретически. Он

Подробнее

Глава 8 ИССЛЕДОВАНИЕ СТРУКТУРЫ ПРОТОНА ЭЛЕКТРОНАМИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

Глава 8 ИССЛЕДОВАНИЕ СТРУКТУРЫ ПРОТОНА ЭЛЕКТРОНАМИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ Глава 8 ИССЛЕДОВАНИЕ СТРУКТУРЫ ПРОТОНА ЭЛЕКТРОНАМИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ 8.1. Характеристики процесса рассеяния электрона Простейшая картина электрон-протонного рассеяния соответствует виртуальному фотону, взаимодействующему

Подробнее

Ядерная физика и Человек

Ядерная физика и Человек Ядерная физика и Человек СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Строение материи Вселенная Галактики Звезды Планеты Вещество Молекулы Атомы Атомные ядра электрон Протон, нейтрон Частицы (π, Κ, Λ, Σ ) Кварки, лептоны Переносчики

Подробнее

6. СТРОЕНИЕ АТОМА. Решение уравнения Шредингера для электрона в кулоновской яме ядра показывает, что электрон в атоме может иметь энергию.

6. СТРОЕНИЕ АТОМА. Решение уравнения Шредингера для электрона в кулоновской яме ядра показывает, что электрон в атоме может иметь энергию. 6 СТРОЕНИЕ АТОМА Решение уравнения Шредингера для электрона в кулоновской яме ядра показывает что электрон в атоме может иметь энергию E mez e 1 4 где m e масса электрона; Z атомный номер; = 1 3 главное

Подробнее

Наглядное представление физической природы фотона и нейтрино. Доказательство отсутствия в природе такого явления, как слабое взаимодействие.

Наглядное представление физической природы фотона и нейтрино. Доказательство отсутствия в природе такого явления, как слабое взаимодействие. Наглядное представление физической природы фотона и нейтрино. Доказательство отсутствия в природе такого явления, как слабое взаимодействие. М. А. Гайсин Аннотация Автор в своей статье покажет, что физическая

Подробнее

Плотность уровней сверхтяжелых ядер

Плотность уровней сверхтяжелых ядер Плотность уровней сверхтяжелых ядер А.Н. Безбах 1, Т.М. Шнейдман 1,2, Г.Г. Адамян 1, Н.В. Антоненко 1, 1 Объединенный Институт Ядерных Исследований, Дубна, Россия 2 Институт Теоретической Физики, Пекин,

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 23 Нуклон-нуклонные взаимодействия

Подробнее

Спаривание нуклонов в атомных ядрах

Спаривание нуклонов в атомных ядрах ВМУ. Серия 3. ФИЗИКА. АСТРОНОМИЯ. 2014. 1 3 О Б З О Р ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Спаривание нуклонов в атомных ядрах Б. С. Ишханов 1,2, М. Е. Степанов 1,2,a, Т. Ю. Третьякова 2,b 1 Московский

Подробнее

моменты количества движения. Если налетающей частицей является фотон (

моменты количества движения. Если налетающей частицей является фотон ( ЛЕКЦИЯ 9. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ 1. Законы сохранения в ядерных реакциях В физике ядерных реакций, как и в физике частиц, выполняются одни и те же законы сохранения. Они накладывают ограничения, или, как их называют,

Подробнее

РЕФЕРАТ «Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции. Составное ядро» Выполнил студент 214 группы: Егоренков Михаил Викторович.

РЕФЕРАТ «Механизмы ядерных реакций. Прямые реакции. Составное ядро» Выполнил студент 214 группы: Егоренков Михаил Викторович. ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА» ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ РЕФЕРАТ «Механизмы ядерных реакций.

Подробнее

Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова

Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова Физический Факультет Мезонная теория ядерных сил. Реферат Широков Илья Группа 210 Москва 2013 Введение Согласно современным представлениям

Подробнее

8. Теория входных состояний.

8. Теория входных состояний. 8. Теория входных состояний.. Одной из важнейших характеристик ядерных реакций является функция возбуждения, т.е. зависимость сечения реакции от энергии налетающей частицы. Первоначально в энергетической

Подробнее

Квантовые числа. Состав атомного ядра. Лекция Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики

Квантовые числа. Состав атомного ядра. Лекция Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики Квантовые числа. Состав атомного ядра Лекция 15-16 Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики Квантовые числа Уравнению Шрёдингера удовлетворяют собственные функции r,,, которые

Подробнее

Введение в ядерную физику

Введение в ядерную физику Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики http://enpl.mephi.ru/ А.И.Болоздыня Введение в ядерную физику

Подробнее

Многоэлектронные атомы.

Многоэлектронные атомы. Многоэлектронные атомы 1 1 Принцип неразличимости тождественных частиц Принцип Паули 3 Периодическая система элементов Д И Менделеева 1 Принцип неразличимости тождественных частиц В квантовой механике

Подробнее

Алгоритм решения задач по динамике:

Алгоритм решения задач по динамике: решения задач по динамике: 2. Найти все силы, действующие на тело, и изобразить их на чертеже. Определить (или предположить) направление ускорения и изобразить его на чертеже. 3. Записать уравнение второго

Подробнее

Кое-что о ядерном взаимодействии Модели строения атомного ядра. Ядерные силы. Нуклонная модель ядра. Дефект массы и энергия связи. Ядерные спектры.

Кое-что о ядерном взаимодействии Модели строения атомного ядра. Ядерные силы. Нуклонная модель ядра. Дефект массы и энергия связи. Ядерные спектры. 1 Кое-что о ядерном взаимодействии Модели строения атомного ядра. Ядерные силы. Нуклонная модель ядра. Дефект массы и энергия связи. Ядерные спектры. Состав ядер Открытие радиоактивности А. Беккерелем,

Подробнее

Свойства атомных ядер. N Z диаграмма атомных ядер

Свойства атомных ядер. N Z диаграмма атомных ядер Лабораторная работа 1 Свойства атомных ядер Цель работы: научиться пользоваться современными базами данных в научно-исследовательской работе, получить более углубленное представление о материале, изучаемом

Подробнее

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра На основе опытов Резерфорда была предложена планетарная модель атома: r атома = 10-10 м, r ядра = 10-15 м. В 1932 г. Иваненко и Гейзенберг обосновали протон-нейтронную

Подробнее

БАЗЫ ДАННЫХ В НАУЧНОМ СЕРВИСЕ ОТ ИЗВЕСТНОГО К НОВОМУ

БАЗЫ ДАННЫХ В НАУЧНОМ СЕРВИСЕ ОТ ИЗВЕСТНОГО К НОВОМУ БАЗЫ ДАННЫХ В НАУЧНОМ СЕРВИСЕ ОТ ИЗВЕСТНОГО К НОВОМУ В. В. Варламов, Н.Н.Песков, М. Е. Степанов Научно-исследовательский институт ядерной физики имени Д.В.Скобельцына Московского государственного университета

Подробнее

Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц.

Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц. Лекция 7 Столкновение нерелятивистских частиц 1 Упругое столкновение Задача состоит в следующем Пусть какая-то частица пролетает мимо другой частицы Это могут быть два протона один из ускорителя, другой

Подробнее

Лекция 7 МОДЕЛИ АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 7 МОДЕЛИ АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 7 МОДЕЛИ АТОМНЫХ ЯДЕР Вводные замечания Одной из нерешенных проблем ядерной физики является создание теории атомного ядра. Существует две основных трудности: Чрезвычайная громоздкость квантовой

Подробнее

Тестирование по дисциплине «ядерная физика»

Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Основные разделы: 1. Свойства атомных ядер; 2. Нуклон-нуклонные взаимодействия; 3. Радиоактивность, ядерные реакции; 4. Частицы и взаимодействия; 5. Дискретные

Подробнее

Эта волна описывает движение с определённым импульсом p = k, но её координата r полностью неопределённа, т. е. может быть любой от до.

Эта волна описывает движение с определённым импульсом p = k, но её координата r полностью неопределённа, т. е. может быть любой от до. Вернер Гейзенберг Темы лекции 1. Классическая и квантовая неопределённость. Соотношение неопределённости. 2. Заглянем внутрь атомного ядра. 3. Угловые моменты микрочастиц. Спин частицы. 4. Геометрия квантовых

Подробнее

8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел:

8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 8 Ядерная физика Основные формулы и определения В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 1) сильное или ядерное взаимодействие обусловливает связь между нуклонами атомного ядра.

Подробнее

Магнитный момент атома. Атом в магнитном поле.

Магнитный момент атома. Атом в магнитном поле. Магнитный момент атома. Атом в магнитном поле. Момент импульса в квантовой механике Полный момент импульса: Проекция момента на ось z: Проекции момента на оси x иy не определены. Результирующий момент

Подробнее

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ Б. Т. Черноволюк ФГУП РФЯЦ-ВНИИТФ им. академ. Е.И. Забабахина, г.снежинск ВВЕДЕНИЕ В настоящее время открыто порядка двух сотен элементарных частиц [] и нескольких

Подробнее

Ядерная физика и Человек

Ядерная физика и Человек Ядерная физика и Человек РАДИОАКТИВНОСТЬ N-Z диаграмма атомных ядер Радиоактивность Радиоактивность свойство атомных ядер самопроизвольно изменять свой состав в результате испускания частиц или ядерных

Подробнее

J J ij. a a b b,, a b, a +

J J ij. a a b b,, a b, a + Квантовая теория Второй поток Весна 04 Список задач 6 Тема «Угловой момент»

Подробнее

Электронное строение атома. Лекция 9

Электронное строение атома. Лекция 9 Электронное строение атома Лекция 9 Атом химически неделимая электронейтральная частица Атом состоит из атомного ядра и электронов Атомное ядро образовано нуклонами протонами и нейтронами Частица Символ

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 7 ТОЖДЕСТВЕННОСТЬ ЧАСТИЦ. ПЕРИОДИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ХИМИЧЕСКИХ ЭЛЕМЕНТОВ

ЛЕКЦИЯ 7 ТОЖДЕСТВЕННОСТЬ ЧАСТИЦ. ПЕРИОДИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ХИМИЧЕСКИХ ЭЛЕМЕНТОВ ЛЕКЦИЯ 7 ТОЖДЕСТВЕННОСТЬ ЧАСТИЦ. ПЕРИОДИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ХИМИЧЕСКИХ ЭЛЕМЕНТОВ Если величина F сохраняется, то d = 0. dt Теперь нужно понять, справедливы ли законы из макрофизики в квантовой физике. В

Подробнее

4. ТЕОРИИ СТРОЕНИЯ АТОМНОГО ЯДРА

4. ТЕОРИИ СТРОЕНИЯ АТОМНОГО ЯДРА 4. ТЕОРИИ СТРОЕНИЯ АТОМНОГО ЯДРА Ядерные модели приближённые методы описания некоторых свойств ядер, основанные на отожествлении ядра с какой-либо другой физической системой, свойства которой либо хорошо

Подробнее

Семинар 9. Атомные ядра

Семинар 9. Атомные ядра Семинар 9. Атомные ядра Открытое Резерфордом атомное ядро позволило не только объяснить строение атома, но привело к обнаружению новых типов взаимодействий. Сильного ядерного взаимодействия, связывающего

Подробнее

1. Распространенные элементы. строение атомов. Электронные оболочки. Орбитали

1. Распространенные элементы. строение атомов. Электронные оболочки. Орбитали 1. Распространенные элементы. строение атомов. Электронные оболочки. Орбитали Химический элемент определенный вид атомов, обозначаемый названием и символом и характеризуемый порядковым номером и относительной

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ

ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Продолжаем изучать атомные ядра. 1. Диаграмма стабильности ядер. Долина стабильности На рис. 11.1 показана диаграмма стабильности ядер. Если сдвинуться из этой долины, то тогда

Подробнее

СЕМИНАР 2. Электрон. Это релятивистский случай. Используем релятивистскую формулу:

СЕМИНАР 2. Электрон. Это релятивистский случай. Используем релятивистскую формулу: СЕМИНАР. Вычислить дебройлевскую длину волны α-частицы и электрона с кинетическими энергиями 5 МэВ. Решение: α-частица. Это нерелятивистский случай, так как m α c = 377, 38 МэВ 4000 МэВ. Поэтому используем

Подробнее

в таблице Менделеева от 37 до 54?

в таблице Менделеева от 37 до 54? Коллоквиум 2. Основы квантовой механики. Строение и свойства атомов Вариант 1 1. Напишите выражения для оператора проекции импульса на ось х, для его собственной функции и для множества его собственных

Подробнее

Семинар 4. Уравнение Шредингера

Семинар 4. Уравнение Шредингера Семинар 4. Уравнение Шредингера Аналог классического волнового уравнения был предложен Э. Шредингером в 95 г. Как и классическое уравнение, уравнение Шредингера связывает производные волновой функции по

Подробнее

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4

Подробнее

Тождественность квантовых частиц

Тождественность квантовых частиц Тождественность квантовых частиц Рассеяние классических частиц Рассеяние квантовых частиц Для квантовых систем тождественных частиц допустимы лишь симметричные или антисимметричные волновые функции Pˆ

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ ЛЕКЦИЯ 8 КЛАССИФИКАЦИЯ ФОТОНОВ. ПРАВИЛА ОТБОРА. АТОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ Мы выяснили, какие законы сохранения есть в квантовой физике и не было в классической. 1. Инверсия r r. При такой замене импульс меняется

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 11 МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ

ЛЕКЦИЯ 11 МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ ЛЕКЦИЯ 11 МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ 1. Правила отбора В отсутствие магнитного поля наблюдаются две линии перехода натрия. Это продемонстрировано на рисунке (11.1). Рис. 11.1 Переход с 3P 3 на

Подробнее

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x)

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от θ 1 до θ в

Подробнее

Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы. Атомная, ядерная физика

Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы. Атомная, ядерная физика Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы Атомная, ядерная физика Квантовые числа Квантовое число Определяемая величина Формула Диапазон значений Главное квантовое число Энергетические

Подробнее

Лекция 9 (2 часа) г = 1 а. е.м.). Масса атома определяется суммой протонов и

Лекция 9 (2 часа) г = 1 а. е.м.). Масса атома определяется суммой протонов и Лекция 9 ( часа) СТРОЕНИЕ АТОМОВ. КВАНТОВЫЕ ЧИСЛА Современное представление о строении атомов химических элементов сводится к следующим положениям: 1. Атом состоит из ядра и электронов.. Ядро заряжено

Подробнее

Нейтронная радиоактивность

Нейтронная радиоактивность Нейтронная радиоактивность Ю. Ю. Овчаров По существующим оценкам возможное число атомных ядер, существующих в природе, составляет около 6500. Однако в настоящее время известно лишь около 3500 атомных ядер.

Подробнее

Мезоатомы, мюоний и позитроний

Мезоатомы, мюоний и позитроний 1 H Атом водорода Мезоатомы, мюоний и позитроний Мезорентгеновские спектры e + μ + e - мюоний r r B позитроний r 2r B e - Атомное ядро Число нуклонов A в ядре называется массовым числом ядра. Радиус ядра

Подробнее

Раздел 5 Свойства и строение молекул

Раздел 5 Свойства и строение молекул Раздел 5 Свойства и строение молекул Лекция Квантово-механическое описание электронных состояний двухатомных молекул Виды движения молекулы. Электронное движение молекулы и химическая связь 3 Квантово-механическое

Подробнее

. dt x (угловые скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ( x)

. dt x (угловые скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от 1 до в опыте

Подробнее

ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ, ЗАКОНЫ И ФОРМУЛЫ (содержание тестовых заданий)

ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ, ЗАКОНЫ И ФОРМУЛЫ (содержание тестовых заданий) МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ГРАЖДАНСКОЙ АВИАЦИИ Кафедра физики Ю.В.Тихомиров ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ, ЗАКОНЫ И ФОРМУЛЫ (содержание тестовых заданий) Часть 3. Квантовая физика. Атомы.

Подробнее

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Атомные ядра условно принято делить на стабильные и радиоактивные. Условность состоит в том что, в сущности, все ядра подвергаются радиоактивному распаду, но

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Энергия связи ядра. 2 Gm , , ,

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Энергия связи ядра. 2 Gm , , , И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Энергия связи ядра Темы кодификатора ЕГЭ: энергия связи нуклонов в ядре, ядерные силы. Атомное ядро, согласно нуклонной модели, состоит из нуклонов протонов

Подробнее

Строение атома 1. Атомное ядро.

Строение атома 1. Атомное ядро. Строение атома 1. Атомное ядро. Атом мельчайшая, электронейтральная, химически неделимая частица вещества, состоящая из положительно заряженного ядра и отрицательно заряженной электронной оболочки. Электронная

Подробнее

О.М. ДЕРЮЖКОВА ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ

О.М. ДЕРЮЖКОВА ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Министерство образования Республики Беларусь Учреждение образования «Гомельский государственный университет имени Франциска Скорины» О.М. ДЕРЮЖКОВА ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ ТЕСТОВЫЕ ЗАДАНИЯ

Подробнее

2 Дейтрон. Зависимость ядерных сил от спина.

2 Дейтрон. Зависимость ядерных сил от спина. Лекция 5. Свойства ядерных (нуклон-нуклонных) сил. 1. Очевидные свойства ядерных сил. Ряд свойств нуклон-нуклонных (NN) сил непосредственно следует из рассмотренных фактов: 1. Это силы притяжения (следует

Подробнее

10. Нуклонные резонансы

10. Нуклонные резонансы 10. Нуклонные резонансы В 50-х годах XX века физики научились получать пучки пионов и направляли их на водородные и ядерные мишени. При этом при определенных энергиях налетающих частиц наблюдались яркие

Подробнее

Введение в ядерную физику

Введение в ядерную физику Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики http://enpl.mephi.ru/ А.И. Болоздыня Введение в ядерную физику

Подробнее

Под микрообъектом будем понимать элементарную частицу или систему связанных частиц (таких как атом или ядро атома). Ограничимся пока следующим

Под микрообъектом будем понимать элементарную частицу или систему связанных частиц (таких как атом или ядро атома). Ограничимся пока следующим Темы лекции 1. Характеристики микрообъектов. 2. Законы сохранения и фундаментальные симметрии. Квантовые числа. 3. Свободные и связанные микрочастицы. 4. Пространственная инверсия. Квантовое число «чётность».

Подробнее

Реферат. На тему «Формула Вайцзеккера» Выполнила студентка 209 группы Зюзина Нина

Реферат. На тему «Формула Вайцзеккера» Выполнила студентка 209 группы Зюзина Нина Московский Государственный Университет имени М.В. Ломоносова Физический факультет Реферат На тему «Формула Вайцзеккера» Выполнила студентка 209 группы Зюзина Нина Москва, 2016 Оглавление Введение или немного

Подробнее

РАДИАЦИОННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ. Окунев Дмитрий Олегович Кафедра физики, 216н

РАДИАЦИОННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ. Окунев Дмитрий Олегович Кафедра физики, 216н РАДИАЦИОННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ Окунев Дмитрий Олегович Кафедра физики, 216н Н.А. ОПАРИНА, О.Н. ПЕТРОВИЧ РАДИАЦИОННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ для студентов технических специальностей, Новополоцк 2003 1.

Подробнее

Строение электронных оболочек

Строение электронных оболочек Строение электронных оболочек Улучшить знания уровень, 9 класс Химия. Строение атома: Строение электронных оболочек. Це Атомная орбиталь Все химические свойства веществ, то есть способность вступать в

Подробнее