Колебания. Лекция 4 Основы работы трансформатора Трансформатор

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Колебания. Лекция 4 Основы работы трансформатора Трансформатор"

Транскрипт

1 Колебания. Лекция 4 Основы работы трансформатора Трансформатор прибор, предназначенный для преобразования переменного тока заданного напряжения в переменный ток другого напряжения с помощью взаимной индукции. Трансформатор состоит из замкнутого стального сердечника, на который надеты две (а иногда и более) катушки с проволочными обмотками. Одна из обмоток, называемая первичной, подключается к источнику переменного напряжения. Вторая обмотка, к которой присоединяют «нагрузку», т.е. потребляющие электроэнергию приборы и устройства, называется вторичной. Действие трансформатора, как уже говорилось, основано на явлении электромагнитной индукции. При прохождении переменного тока по первичной обмотке в сердечнике появляется переменный магнитный поток, который возбуждает ЭДС индукции в каждой обмотке. Сердечник из трансформаторной стали концентрирует магнитное поле, так что магнитный поток Ф существует практически только внутри сердечника и одинаков во всех его сечениях. А потому мгновенное значение ЭДС индукции ε в любом витке первичной или вторичной обмотки одинаково: ε = dф/dt. В частности, если Ф = Ф 0 cos(ωt), то ε = ωф 0 sin(ωt) = ε 0 sin(ωt), где ε 0 = ωф 0 амплитуда ЭДС в одном витке. Пусть первичная обмотка имеет N витков, а вторичная N. Тогда в первичной обмотке полная ЭДС индукции ε = N ε, а во вторичной обмотке полная ЭДС ε = N ε. Применяя к обмоткам трансформатора закон Ома для участка с ЭДС, находим напряжение на входе трансформатора: V =r I ε и на его выходе V =r I ε. Здесь r, r сопротивления первичной и вторичной обмоток, а I, I силы тока в них.

2 В хороших трансформаторах омическое падение напряжения мало по сравнению с ЭДС индукции. Положим его равным нулю. Этим самым мы пренебрегаем тепловыми потерями, связанными с выделением джоулевой теплоты в обмотках трансформатора. Заметим, что в современных трансформаторах суммарные потери (связанные с выделением джоулевой теплоты в обмотках, с токами Фуко, с работой перемагничивания, обусловленной гистерезисом в сердечнике и с рассеянием магнитного потока) составляют от 0,5% до 5% от передаваемой мощности. Итак, пренебрегая омическим сопротивлением обмоток и рассеянием магнитного потока, имеем: V /V = ε /ε = N /N = k, где k называют коэффициентом трансформации. Как уже говорилось, потери энергии в самом трансформаторе не очень велики. Поэтому на основании закона сохранения энергии можно утверждать, что потребляемая трансформатором мощность почти полностью передаѐтся нагрузке. Т.е. 0.5V 0 I 0 cosφ 0.5V 0 I 0 cosφ, где φ, φ сдвиги фаз между током и напряжением в первичных и вторичных цепях. Обычно трансформаторы стараются подключать и нагружать таким образом, чтобы cosφ и cos φ не слишком сильно отличались от единицы, и, значит, не слишком сильно различались бы между собой. В частности, если cosφ cos φ, то из закона сохранения энергии следует то, что I 0 /I 0 V 0 /V 0 = /k. Т.е. увеличение напряжения на выходе повышающего трансформатора в k раз обычно сопровождается уменьшением силы тока во вторичной цепи примерно в те же k раз. Сложение гармонических колебаний, происходящих вдоль одной прямой. Условия максимального усиления и ослабления колебаний. Биения. Как мы знаем, гармоническое колебание может быть представлено графически с помощью вращающегося вектора амплитуды. Вектор А, численно равный амплитуде колебания, равномерно вращается с угловой скоростью против часовой стрелки вокруг оси O, перпендикулярной плоскости чертежа. Если в момент времени t 0 угол между вектором А и осью Ox составляет, то проекция конца этого вектора на ось Ox совершает гармонические колебания по закону x Acos( t ). Допустим теперь, что изменение некоторой физической величины x происходит за счет двух колебательных процессов одной или различных частот, в каждом из которых физи-

3 ческая величина меняется по гармоническому закону: x A cos( t ) и x A cos( t ). Тогда результирующее изменение величины x, очевидно, будет равно сумме x и x. Иными словами, чтобы найти закон изменения величины x надо уметь складывать гармонические колебания «одного направления». В качестве примера можно привести уже знакомое нам сложение напряжений на последовательно соединенных участках электрической цепи переменного тока. ( Рассмотрим вначале сложение колебаний одинаковой частоты ). В этом случае, как мы знаем, результирующее колебание будет совершаться с той же частотой по гармоническому закону x Acos( t ). Для нахождения A и можно воспользоваться методом векторных диаграмм. Он основан на том, что в каждый момент времени векторы амплитуд складываемых колебаний и вектор результирующего колебания связаны соотношением: А А А. В случае колебаний одинаковой частоты все три вектора вращаются с одинаковой угловой скоростью, поэтому их взаимное расположение не зависит от времени. Из рисунка, соответствующего моменту времени t 0, видно, что A sin A sin A A A A A cos( ), tg. A cos A cos Также видно, что A A A A A. Причѐм A A A (т.е. колебания максимально усиливают друг друга), если n, и A A A, (т.е. колебания максимально ослабляют друг друга), если (n ). ( А0 При сложении колебаний одинаковой амплитуды А А ) формулы значительно упрощаются. В этом случае A A cos( ) /, ( )/. 0 При наложении (суперпозиции) двух гармонических колебаний x A cos( t ) и x A cos( t ) разных частот, результирующее колебание не будет гармоническим. В этом случае на векторной диаграмме вектор А будет вращаться относительно вектора А с угловой скоростью, и их сумму формально можно представить в виде где x x x A t)cos t ( ), ( t 3

4 A sin A sin ( t) tg ( t), A( t) A A A A cos A cos A cos ( t) ( t), ( t) ( ) t. Однако, с физической точки зрения такое представление результирующего негармонического колебания имеет смысл только при наложении гармонических колебаний, частоты которых достаточно близки. В этом случае A(t) и (t) медленно меняющиеся функции времени, а колебательный процесс называется биениями. Биения это явление периодического изменения во времени амплитуды колебания, возникающего при сложении двух гармонических колебаний с близкими частотами. Биения возникают из-за того, что разность фаз между двумя колебаниями с различными частотами все время изменяется. В результате колебания оказываются в какой-то момент времени в фазе, потом через некоторое время в противофазе, затем снова в фазе и т.д. При этом величина A(t) меняется в пределах от A A до A A с циклической частотой б, называемой циклической частотой биений. ( А0 В простейшем случае, когда амплитуды обоих колебаний равны А А ), их сумма достигает значения А 0 при одинаковых фазах колебаний и падает до нуля, когда колебания противоположны по фазе. В этом случае результат наложения колебаний можно записать в более простом виде: x A0 cos( t ) A0 cos( t ) A0 cos( t )cos t. Если и мало отличаются, то в последнем выражении величину A 0 cos( t ) можно рассматривать как медленно меняющуюся амплитуду (точнее огибающую на рисунке она изображена пунктиром) колебания cos t. Сложение гармонических колебаний, происходящих во взаимно перпендикулярных направлениях. Фигуры Лиссажу Пусть материальная точка совершает плоское движение под действием двух взаимно перпендикулярных квазиупругих сил и. Тогда в декартовой системе координат xoy, 4

5 начало которой совпадает с положением равновесия материальной точки, а оси Ox и Oy направлены вдоль линий действия соответственно силы и силы, уравнения движения точки имеют вид: где и коэффициенты «упругости» квазиупругих сил и соответственно. Как мы знаем, решения этих уравнений имеют вид: ( ) ( ) где и. То есть движение точки на плоскости будет являться результатом наложения двух взаимно перпендикулярных гармонических колебаний. Очевидно, что еѐ траектория заключена внутри прямоугольника, центр которого совпадет с точкой O, а стороны параллельны осям Ox и Oy и равны и соответственно. В общем случае траектория точки не является замкнутой. Однако, если частоты и относятся как целые числа, то точка движется по замкнутой траектории, которая называется фигурой Лиссажу по имени французского ученого, впервые исследовавшего такое движение. Фигуры Лиссажу замкнутые траектории точки, совершающей одновременно гармонические колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Пусть где и взаимно простые целые числа. Тогда через время частица совершит ровно колебаний вдоль оси Ox и колебаний вдоль оси Oy. То есть движение частицы будет периодическим с периодом, а еѐ траектория замкнутой. При этом координата частицы по осям Ox и Oy будет соответственно и раз принимать максимальные или минимальные значения. И значит, отношение частот равно отношению числа касаний фигуры Лиссажу соответственно с вертикальными и горизонтальными сторонами прямоугольника, в который она вписывается. Вид фигуры Лиссажу зависит не только от соотношения частот колебаний, но также от разности их начальных фаз ( ) и соотношения их амплитуд ( ). 5

6 В простейшем случае равенства обеих частот ( ) фигуры Лиссажу представляют собой эллипсы. Действительно, в этом случае колебания x и y можно представить в виде: Чтобы получить уравнение траектории нам надо из последних двух соотношений исключить время. Решая их как систему двух уравнений относительно двух неизвестных ( ( ) и ( )), получим: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) Но ( ), и, кроме того, Из последнего равенства получаем: ( ) ( ) Раскрывая скобки, имеем: ( ) После небольших тригонометрических преобразований окончательно получаем следующее уравнение траектории: ( ) ( ) Это уравнение эллипса, главные оси которого повернуты относительно осей Ox и Oy. Такое колебание называется эллиптически поляризованным. Попутно мы доказали, что эллиптически поляризованное колебание можно разложить на два гармонических колебания, происходящих во взаимно перпендикулярных направлениях. При ( ) главные оси эллипса совпадают с осями OX и OY. Если, кроме того, называется циркулярно поляризованным., то траектория точки имеет вид окружности. Такое колебание 6

7 Если, то эллипс вырождается в отрезок прямой, и колебание называется линейно поляризованным. Заметим, что если частоты колебаний близки, но не совпадают точно, то все время медленно меняется, вследствие чего эллипс непрерывно деформируется. Таким образом, наблюдение фигур Лиссажу удобный метод исследования соотношений между частотами и фазами различных колебаний. В общем случае может возникнуть необходимость сложения колебаний, происходящих вдоль прямых, пересекающихся под острым углом. В этом случае следует одно из колебаний разложить на две взаимно перпендикулярных составляющие. Причем одна из этих составляющих должна иметь то же направление, что и второе колебание. Тем самым мы сведем проблему сложения произвольных линейно поляризованных колебаний к уже решенным нами задачам сложения коллинеарных и взаимно перпендикулярных колебаний. 7

4.3. Сложение колебаний. что фаза 0 t растет линейно со временем, а соответственно вектор

4.3. Сложение колебаний. что фаза 0 t растет линейно со временем, а соответственно вектор 4.3. Сложение колебаний. 4.3.. Векторная диаграмма. Сложение колебаний одинаковой частоты. Удобно использовать наглядное изображение колебаний с помощью векторных диаграмм. Введем ось и отложим вектор,

Подробнее

Гармонические колебания

Гармонические колебания Гармонические колебания Колебаниями называются процессы (движение или изменение состояния), в той или иной степени повторяющийся во времени. механические колебания электромагнитные электромеханические

Подробнее

Тема 2. Сложение колебаний 1. Методы сложения колебаний 2. Сложение одинаково направленных колебаний. 4. Сложное колебание и его гармонический спектр

Тема 2. Сложение колебаний 1. Методы сложения колебаний 2. Сложение одинаково направленных колебаний. 4. Сложное колебание и его гармонический спектр Тема. Сложение колебаний. Методы сложения колебаний. Сложение одинаково направленных колебаний сложение одинаково направленных колебаний с равными периодами сложение одинаково направленных колебаний с

Подробнее

1 Сложение колебаний с одинаковыми частотами. 2 Сложение колебаний с близкими частотами (биения). 3 Сложение взаимно перпендикулярных колебаний.

1 Сложение колебаний с одинаковыми частотами. 2 Сложение колебаний с близкими частотами (биения). 3 Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Колебания 1 Сложение колебаний с одинаковыми частотами. 2 Сложение колебаний с близкими частотами (биения). 3 Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Сложение колебаний Колеблющееся тело может участвовать

Подробнее

Колебания. Периодическая величина: функция f(t) есть периодическая функция (величина) с периодом Т если f(t)=f(t+t)

Колебания. Периодическая величина: функция f(t) есть периодическая функция (величина) с периодом Т если f(t)=f(t+t) Колебания 1Уравнение свободных колебаний под действием квазиупругой силы. Гармонический осциллятор. 3 Энергия гармонического осциллятора. 4 Сложение гармонических колебаний. Колебания Периодическая величина:

Подробнее

4 ЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА И МЕТОДЫ ИХ РАСЧЕТА

4 ЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА И МЕТОДЫ ИХ РАСЧЕТА 4 ЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА И МЕТОДЫ ИХ РАСЧЕТА 4.1 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МАШИНЫ. ПРИНЦИП ГЕНЕРИРОВАНИЯ СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА 4.1.012. Синусоидальным называется ток, мгновенное

Подробнее

Л 2. Затухающие колебания

Л 2. Затухающие колебания Л Затухающие колебания 1 Колебательный контур Добавим в колебательный контур, состоящий из конденсатора C, индуктивности L и ключа К, Замкнем ключ - по закону Ома C IR L где введены обозначения D q C dq

Подробнее

Основные характеристики переменного синусоидального тока

Основные характеристики переменного синусоидального тока Тема: Законы переменного тока Электрическим током называется упорядоченное движение заряженных частиц или макроскопических тел Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину

Подробнее

Механические колебания

Механические колебания Механические колебания Гармонические колебания Общие определения Колебаниями называют периодическое или почти периодическое движение или процесс Если колебания происходят при отклонения системы от устойчивого

Подробнее

Колебания. Лекция 3 Генератор переменного тока

Колебания. Лекция 3 Генератор переменного тока Колебания. Лекция 3 Генератор переменного тока Для пояснения принципа действия генератора переменного тока рассмотрим сначала, что происходит при вращении плоского витка провода в однородном магнитном

Подробнее

На S диэлектрическом барабане расположен плоский проводящий. e(t) контур (рамка).

На S диэлектрическом барабане расположен плоский проводящий. e(t) контур (рамка). 4 ЛИНЕЙНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА И МЕТОДЫ ИХ РАСЧЕТА 4.1 ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МАШИНЫ. ПРИНЦИП ГЕНЕРИРОВАНИЯ СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА 4.1.001. Электрическая машина (ЭМ) 4.1.002. По направлению

Подробнее

10. ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

10. ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 44 0 ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕКИЙ ТОК 0 Основные понятия и определения Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину Квазистационарным называется переменный ток, который во всех

Подробнее

3.4. Электромагнитные колебания

3.4. Электромагнитные колебания 3.4. Электромагнитные колебания Основные законы и формулы Собственные электромагнитные колебания возникают в электрической цепи, которая называется колебательным контуром. Закрытый колебательный контур

Подробнее

Вынужденные электрические колебания. Переменный ток

Вынужденные электрические колебания. Переменный ток Вынужденные электрические колебания. Переменный ток Рассмотрим электрические колебания, возникающие в том случае, когда в цепи имеется генератор, электродвижущая сила которого изменяется периодически.

Подробнее

и q 2 находятся в точках с радиус-векторами r 1 и радиус-вектор r 3

и q 2 находятся в точках с радиус-векторами r 1 и радиус-вектор r 3 1. Два положительных заряда q 1 и q 2 находятся в точках с радиус-векторами r 1 и r 2. Найти отрицательный заряд q 3 и радиус-вектор r 3 точки, в которую его надо поместить, чтобы сила, действующая на

Подробнее

Тема 3.2 Переменный ток

Тема 3.2 Переменный ток . Вращение рамки в магнитном поле. Переменный ток 3. Трансформаторы Тема 3. Переменный ток. Вращение рамки в магнитном поле Явление электромагнитной индукции применяется для преобразования механической

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N o 2.12 СЛОЖЕНИЕ ОДНОНАПРАВЛЕННЫХ И ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N o 2.12 СЛОЖЕНИЕ ОДНОНАПРАВЛЕННЫХ И ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N o.1 СЛОЖЕНИЕ ОДНОНАПРАВЛЕННЫХ И ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ Цель работы Целью работы является практическое ознакомление с физикой гармонических колебаний, исследование процесса

Подробнее

7. ГАРМОНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ. Собственные колебания

7. ГАРМОНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ. Собственные колебания 7 ГАРМОНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ Собственные колебания Гармоническими колебаниями материальной точки называется движение, при котором смещение от положения устойчивого равновесия зависит от времени по закону

Подробнее

По определению комплексный коэффициент передачи по напряжению равен отношению комплексных напряжений на выходе и на входе схемы: 1

По определению комплексный коэффициент передачи по напряжению равен отношению комплексных напряжений на выходе и на входе схемы: 1 Экзамен Резонанс напряжений (продолжение) Будем считать, что напряжение на оде схемы это напряжение на всем колебательном контуре, а напряжение на выходе схемы это напряжение на конденсаторе Тогда Амплитуда

Подробнее

R I Сопротивлением участка цепи переменного тока называют величину равную: U I R I. I эфф. эфф m

R I Сопротивлением участка цепи переменного тока называют величину равную: U I R I. I эфф. эфф m Тема: ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕКИЙ ТОК Основные теоретические сведения Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину или направление. Квазистационарным называется переменный ток,

Подробнее

Лекция 39. Тема: . Ток отстает от. напряжения по фазе на π/2 (рис. 2). Амплитуда силы тока

Лекция 39. Тема: . Ток отстает от. напряжения по фазе на π/2 (рис. 2). Амплитуда силы тока Тема: Лекция 39 Вынужденные колебания в цепи переменного тока. Индуктивность и емкость в цепи переменного тока. Векторные диаграммы. Закон Ома для цепи переменного тока. Мощность переменного тока. Резонанс

Подробнее

. Заметим, что импеданс также равен отношению комплексных амплитуд напряжения и тока:

. Заметим, что импеданс также равен отношению комплексных амплитуд напряжения и тока: Экзамен Комплексное сопротивление импеданс Импеданс или комплексное сопротивление по определению равно отношению комплексного напряжения к комплексному току: Z ɶ Заметим, что импеданс также равен отношению

Подробнее

Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока

Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока Вопросы. Индуктивность и емкость в цепи переменного тока. Метод векторных диаграмм. Закон Ома для цепи переменного тока. Резонанс в последовательной и параллельной

Подробнее

значения. Другое название действующих значений эффективные, а также среднеквадратичные.

значения. Другое название действующих значений эффективные, а также среднеквадратичные. Глава 3 Переменный ток Теоретические сведения Большая часть электрической энергии вырабатывается в виде ЭДС, изменяющейся во времени по закону гармонической (синусоидальной) функции Источниками гармонической

Подробнее

Колебания. процессы, которые характеризуются определенной повторяемостью во времени Колебательная система (осциллятор) система, совершающая колебания

Колебания. процессы, которые характеризуются определенной повторяемостью во времени Колебательная система (осциллятор) система, совершающая колебания Колебания и волны Колебания процессы, которые характеризуются определенной повторяемостью во времени Колебательная система (осциллятор) система, совершающая колебания По характеру воздействия на колебательную

Подробнее

Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет - УПИ

Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет - УПИ Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет - УПИ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ Вопросы для программированного теоретического коллоквиума по физике для студентов

Подробнее

-А х. А х. -А у. Рисунок 1 Рисунок 2

-А х. А х. -А у. Рисунок 1 Рисунок 2 Лабораторная работа.6 СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ. ФИГУРЫ ЛИССАЖУ Цель работы: изучение зависимости траектории движения точки, участвующей в двух взаимно перпендикулярных гармонических

Подробнее

Экзамен. Резонанс напряжений (продолжение). 1 1

Экзамен. Резонанс напряжений (продолжение). 1 1 Экзамен Резонанс напряжений (продолжение) i iω K = K = ω = = ω => r+ iω + r+ i ω iω r + ω K = ω r + ω Знаменатель минимален на частоте ω 0, такой что ω0 = 0 => ω0 ω 0= эта частота называется резонансной

Подробнее

Восточно-Сибирский государственный университет технологий и управления. Кафедра «Физика» Колебания и волны. Осень 2017

Восточно-Сибирский государственный университет технологий и управления. Кафедра «Физика» Колебания и волны. Осень 2017 Восточно-Сибирский государственный университет технологий и управления Кафедра «Физика» 9 Колебания и волны Осень 2017 Колебания процессы, которые характеризуются определенной повторяемостью во времени

Подробнее

СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ (ФИГУРЫ ЛИССАЖУ)

СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ (ФИГУРЫ ЛИССАЖУ) ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ (ФИГУРЫ ЛИССАЖУ) Методические указания для выполнения лабораторной работы Томск 4 Рассмотрено и утверждено

Подробнее

Аналитически они записываются следующим образом:

Аналитически они записываются следующим образом: Синусоидальный ток «на ладони» Большая часть электрической энергии вырабатывается в виде ЭДС, изменяющейся во времени по закону гармонической (синусоидальной) функции. Источниками гармонической ЭДС служат

Подробнее

Лабораторная работа 2.21 СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ А.М. Попов, В.И. Рябенков

Лабораторная работа 2.21 СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ А.М. Попов, В.И. Рябенков Лабораторная работа.1 СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ А.М. Попов, В.И. Рябенков Цель работы: изучение гармонических колебаний, происходящих в одном или в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Задание:

Подробнее

Вынужденные электрические колебания. Переменный ток

Вынужденные электрические колебания. Переменный ток Приложение 4 Вынужденные электрические колебания Переменный ток Приведенные ниже теоретические сведения могут быть полезны при подготовке к лабораторным работам 6, 7, 8 в лаборатории "Электричество и магнетизм"

Подробнее

x1= 10см и x2= 30см. 4) среднее по времени значение вектора Умова.

x1= 10см и x2= 30см. 4) среднее по времени значение вектора Умова. Вариант 1 В плоскости, в которой лежит изогнутый провод, пролетает электрон по направлению к точке О со скоростью ν =10 5 м/с. Определить величину и направление силы Лоренца, действующую на электрон, в

Подробнее

«КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ» ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2. Вариант 2.

«КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ» ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2. Вариант 2. «КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ» ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ. Вариант.. Конденсатор электроемкостью 500 пф соединен параллельно с катушкой длиной 40см и площадью поперечного сечения 5 см. Катушка содержит 000 витков. Сердечник

Подробнее

4 Колебания и волны. Основные формулы и определения

4 Колебания и волны. Основные формулы и определения 4 Колебания и волны Основные формулы и определения Уравнение гармонических колебаний материальной точки имеет вид: x = A sin (ω 0 t + α) или x = A cos (ω 0 t + α), где x - смещение частицы от положения

Подробнее

Тема 4.1. Переменный ток.

Тема 4.1. Переменный ток. Тема 4.1. Переменный ток. Вопросы темы. 1. Определение, получение и характеристики переменного тока.. Действующие значения тока и напряжения. 3. Изображение переменного тока методом векторных диаграмм.

Подробнее

КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ПРОЦЕССЫ. Основные теоретические сведения

КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ПРОЦЕССЫ. Основные теоретические сведения КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ПРОЦЕССЫ Основные теоретические сведения Колебаниями называются процессы, характеризующиеся той или иной степенью повторяемости во времени. Простейшим колебательным движением является гармоническое,

Подробнее

5.3 Определить, как будет меняться во времени сила тока I(t) через катушку

5.3 Определить, как будет меняться во времени сила тока I(t) через катушку 5.1 Через некоторое время τ после замыкания ключа К напряжение на конденсаторе С 2 стало максимальным и равным / n, где ЭДС батареи. Пренебрегая индуктивностью элементов схемы и внутренним сопротивлением

Подробнее

U t = U 0 e ω Гармонически изменяющееся напряжение можно изобразить на комплексной плоскости напряжений.

U t = U 0 e ω Гармонически изменяющееся напряжение можно изобразить на комплексной плоскости напряжений. Экзамен. Комплексные токи и напряжения. Комплексные токи и напряжения вводят для рассмотрения гармонически изменяющихся токов и напряжений. Комплексные токи и напряжения позволяют заменить дифференциальные

Подробнее

СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ: ФИГУРЫ ЛИССАЖУ

СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ: ФИГУРЫ ЛИССАЖУ СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ: ФИГУРЫ ЛИССАЖУ Цель работы - изучение зависимости траектории движения точки, участвующей в двух взаимно перпендикулярных гармонических колебаниях, от параметров

Подробнее

Механические колебания

Механические колебания Механические колебания Гармонические колебания Колебаниями называются процессы (движения или изменения состояния), повторяющиеся во времени вблизи некоторого среднего положения. Положение, вблизи которого

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ

ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ Свободные электрические колебания в колебательном контуре Рассмотрим колебательный контур, состоящий из последовательно соединенных емкости

Подробнее

2 семестр Лекция 1 Колебания Гармонические колебания. Механические гармонические колебания. Математический и физический маятники.

2 семестр Лекция 1 Колебания Гармонические колебания. Механические гармонические колебания. Математический и физический маятники. семестр Лекция Колебания Гармонические колебания. Механические гармонические колебания. Математический и физический маятники. Вопросы. Колебания. Частота и период колебаний, связь между ними. Гармонические

Подробнее

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 4: МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 4: МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 4: МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ Задание 1 Генератор синусоидального напряжения включен в цепь, содержащую последовательно включенные катушку индуктивности, конденсатор

Подробнее

МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ. д) dx/dt + 0 x 2 = 0.

МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ. д) dx/dt + 0 x 2 = 0. 18 Задание 1. Выберите правильный ответ: МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ 1. При гармонических колебаниях колеблющаяся величина изменяется в зависимости от времени: а) по линейному закону; б) по закону тангенса

Подробнее

Лабораторная работа ИССЛЕДОВАНИЕ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

Лабораторная работа ИССЛЕДОВАНИЕ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Лабораторная работа ИССЛЕДОВАНИЕ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Цель работы: Используя закон Ома для цепи переменного тока, определить активное, индуктивное, емкостное и полное сопротивление цепи, индуктивность

Подробнее

Работа ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА В.И.Сафаров

Работа ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА В.И.Сафаров Кафедра экспериментальной физики СПбГПУ Работа 3.02 ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА В.И.Сафаров ЗАДАЧА Исследование и преобразование поляризации света с помощью поляризатора и фазовых пластинок. Проверка

Подробнее

Лекция 2.8 Переменный ток

Лекция 2.8 Переменный ток Лекция.8 Переменный ток План:. Введение. Квазистационарные токи 3. Переменный ток через сопротивление 4. Переменный ток через индуктивность 5. Переменный ток через емкость 6. Цепь содержащая индуктивность

Подробнее

Лекция 3.1 (часть 1) Колебания и волны.

Лекция 3.1 (часть 1) Колебания и волны. Лекция 3.1 (часть 1) Колебания и волны. План: 1. Общие представления о колебательных и волновых процессах. 2. Гармонические колебания и их характеристики. 3. Сложение колебаний. 4. Механические гармонические

Подробнее

ω = 2π - циклическая частота колебаний, k!

ω = 2π - циклическая частота колебаний, k! Занятие 17 Тема: Волновое движение Электромагнитная волна Цель: Уравнение бегущей гармонической волны Смещение, фаза, волновой вектор Энергия волны Вектор Пойнтинга-Умова Стоячая волна Краткая теория Волновые

Подробнее

Электромагнитные колебания. Квазистационарные токи. Процессы в колебательном контуре

Электромагнитные колебания. Квазистационарные токи. Процессы в колебательном контуре Электромагнитные колебания Квазистационарные токи Процессы в колебательном контуре Колебательный контур цепь состоящая из включенных последовательно катушки индуктивности, конденсатора емкости С и резистора

Подробнее

2.3. Электромагнитные колебания. Справочные сведения

2.3. Электромагнитные колебания. Справочные сведения 3 Электромагнитные колебания Справочные сведения Задачи настоящего раздела посвящены собственным электромагнитным колебаниям Действующие значения тока и напряжения определяются из выражения i dt, 4 u dt,

Подробнее

4. Волны в упругой среде

4. Волны в упругой среде 4. Волны в упругой среде 4.1. Примеры решения задач Пример 1 Звуковые колебания, имеющие частоту ν = 5 Гц и амплитуду A =,25 мм, распространяются в воздухе. Длина волны λ = 7 см. Найти скорость υ распространения

Подробнее

Волновая оптика. Световая волна

Волновая оптика. Световая волна Волновая оптика Свет - сложное явление: в одних случаях свет ведет себя как электромагнитная волна, в других - как поток особых частиц. Будем сначала изучать волновую оптику - круг явлений, в основе которых

Подробнее

справедливое для катушек без стального сердечника, должно быть заменено уравнением

справедливое для катушек без стального сердечника, должно быть заменено уравнением Катушки и трансформаторы со стальными сердечниками Основные положения и соотношения. Цепь со сталью представляет собой электрическую цепь, магнитный поток которой полностью или частично заключен в одном

Подробнее

ТЕСТИРОВАНИЕ ПО ТЕМЕ «КОЛЕБАНИЯ» Вариант Если колебания величины описываются дифференциальным уравнением:

ТЕСТИРОВАНИЕ ПО ТЕМЕ «КОЛЕБАНИЯ» Вариант Если колебания величины описываются дифференциальным уравнением: 1. Что называется колебаниями? Вариант 1 2. Если колебания величины описываются дифференциальным уравнением: 2 2 0 f0cos t, то что определяется формулой: 2 2 0 2? 3. Складываются два гармонических колебания

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 4

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 4 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 4 1.1. Ускорение свободного падения на Луне равно 1,7 м/с 2. Каким будет период колебаний математического маятника на Луне, если на Земле он равен 1 с? Зависит ли ответ от массы

Подробнее

Тема 4.2. Цепи переменного тока

Тема 4.2. Цепи переменного тока Тема 4.. Цепи переменного тока Вопросы темы.. Цепь переменного тока с индуктивностью.. Цепь переменного тока с индуктивностью и активным сопротивлением. 3. Цепь переменного тока с ёмкостью. 4. Цепь переменного

Подробнее

Лабораторная работа СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ А.М. Попов, В.И. Рябенков

Лабораторная работа СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ А.М. Попов, В.И. Рябенков Лабораторная работа.1 СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ А.М. Попов, В.И. Рябенков Цель работы: изучение сложения гармонических колебаний, происходящих в одном направлении и в двух взаимно перпендикулярных

Подробнее

Работа 2.2. Изучение вынужденных колебаний в колебательном контуре

Работа 2.2. Изучение вынужденных колебаний в колебательном контуре Работа.. Изучение вынужденных колебаний в колебательном контуре Цель работы: изучение зависимости тока в колебательном контуре от частоты источника ЭДС, включенного в контур, и измерение резонансной частоты

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 3 УСКОРЕНИЯ ТОЧЕК ПРИ ПЛОСКОМ ДВИЖЕНИИ. КИНЕМАТИЧЕСКИЕ ИНВАРИАНТЫ. СЛОЖНОЕ ДВИЖЕНИЕ. КИНЕМАТИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ ЭЙЛЕРА

ЛЕКЦИЯ 3 УСКОРЕНИЯ ТОЧЕК ПРИ ПЛОСКОМ ДВИЖЕНИИ. КИНЕМАТИЧЕСКИЕ ИНВАРИАНТЫ. СЛОЖНОЕ ДВИЖЕНИЕ. КИНЕМАТИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ ЭЙЛЕРА ЛЕКЦИЯ 3 УСКОРЕНИЯ ТОЧЕК ПРИ ПЛОСКОМ ДВИЖЕНИИ. КИНЕМАТИЧЕСКИЕ ИНВАРИАНТЫ. СЛОЖНОЕ ДВИЖЕНИЕ. КИНЕМАТИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ ЭЙЛЕРА 1. Ускорения точек при плоском движении На прошлой лекции были освещены почти

Подробнее

ТЕМА 2. Цепи переменного тока. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания в контуре

ТЕМА 2. Цепи переменного тока. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания в контуре ТЕМА 2. Цепи переменного тока П.1. Гармонический ток П.2. Комплексный ток. Комплексное напряжение. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания

Подробнее

Поляризация электромагнитных волн. (по описаниям задач практикума 147 и 410)

Поляризация электромагнитных волн. (по описаниям задач практикума 147 и 410) Поляризация электромагнитных волн. (по описаниям задач практикума 47 и 4 Из электромагнитной теории света, базирующейся на системе уравнений Максвелла, следует, что световые волны поперечны. Это означает,

Подробнее

5. Электрические колебания

5. Электрические колебания 1 5 Электрические колебания 51 Колебательный контур Колебаниями в физике называют не только периодические движения тел но и всякий периодический или почти периодический процесс в котором значения той или

Подробнее

Свободные электромагнитные гармонические. Колебательный контур i Рис U C

Свободные электромагнитные гармонические. Колебательный контур i Рис U C Сафронов В.П. 01 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ - 1 - Глава 16 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ 16.1. СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ q U C Колебательный контур i Рис. 16.1 L Колебательный контур электрическая

Подробнее

КИНЕМАТИКА ДВИЖЕНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ

КИНЕМАТИКА ДВИЖЕНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ КИНЕМАТИКА ДВИЖЕНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ 2.1. Понятие механики, модели в механике 2.2. Система отсчета, тело отсчета 2.3. Кинематика материальной точки 2.3.1. Путь, перемещение 2.3.2. Скорость 2.3.3. Проекция

Подробнее

Лекция 1. ГАРМОНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ

Лекция 1. ГАРМОНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ Лекция 1. ГАРМОНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ Колебательные процессы широко распространены в природе и технике. При движении маятника колеблется его центр тяжести. В случае переменного тока колеблются напряжение и

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. электроэнергии. Темы кодификатора ЕГЭ: производство, передача и потребление электрической энергии.

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. электроэнергии. Темы кодификатора ЕГЭ: производство, передача и потребление электрической энергии. И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Электроэнергия Темы кодификатора ЕГЭ: производство, передача и потребление электрической энергии. Электрическая энергия играет в нашей жизни исключительную роль.

Подробнее

x m и начальной фазой. Аргумент

x m и начальной фазой. Аргумент Лабораторная работа 20б Свободные колебания двух связанных маятников Цель работы: для колебательной системы из двух связанных маятников измерить частоты нормальных колебаний и частоту биений при различной

Подробнее

Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре

Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре Примером электрической цепи, в которой могут происходить свободные электрические колебания, служит

Подробнее

Тема 5. Трёхфазные электрические цепи

Тема 5. Трёхфазные электрические цепи Тема 5. Трёхфазные электрические цепи Вопросы темы. 1. Принцип построения трехфазной системы. 2. Соединение звездой. 3. Соединение треугольником. 4. Мощность трехфазной системы. 1. Принцип построения трехфазной

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 ТЕОРЕМЫ ЭЙЛЕРА И ШАЛЯ. СКОРОСТИ И УСКОРЕНИЯ ТОЧЕК ПРИ ДВИЖЕНИИ ТВЁРДОГО ТЕЛА

ЛЕКЦИЯ 2 ТЕОРЕМЫ ЭЙЛЕРА И ШАЛЯ. СКОРОСТИ И УСКОРЕНИЯ ТОЧЕК ПРИ ДВИЖЕНИИ ТВЁРДОГО ТЕЛА ЛЕКЦИЯ 2 ТЕОРЕМЫ ЭЙЛЕРА И ШАЛЯ. СКОРОСТИ И УСКОРЕНИЯ ТОЧЕК ПРИ ДВИЖЕНИИ ТВЁРДОГО ТЕЛА Рис. 2.1 Имеется неподвижная система координат OXY Z. Обозначим её как S Рассмотрим твёрдое тело, имеющее жёстко привязанные

Подробнее

Физика колебаний и волн.

Физика колебаний и волн. Физика колебаний и волн Гармонический осциллятор Определение и характеристики гармонического колебания Векторные диаграммы Комплексная форма гармонических колебаний 3 Примеры гармонических осцилляторов:

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1.4 1) СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1.4 1) СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1.4 1) СЛОЖЕНИЕ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ Цель работы: определение амплитуды и фазы колебательного движения тела, участвующего в двух колебаниях одного направления; изучение формы траектории

Подробнее

1.4. Суперпозиция электромагнитных волн.

1.4. Суперпозиция электромагнитных волн. .4. Суперпозиция электромагнитных волн..4.. Простейший случай сложения плоских волн. Напряженность электрического поля и индукция магнитного поля равны соответственно сумме напряженностей и магнитных индукций

Подробнее

Исследование электрической цепи переменного тока

Исследование электрической цепи переменного тока Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского М.Л. Игольников Лабораторная работа 19 Исследование электрической цепи переменного тока Ярославль 2010 Оглавление Лабораторная

Подробнее

11 класс. R g. получаем, что. . (3) Сравнивая (3) с уравнением параболы y(x)=ax 2, получаем, что R=1/(2a), т.е. из (1) следует, что

11 класс. R g. получаем, что. . (3) Сравнивая (3) с уравнением параболы y(x)=ax 2, получаем, что R=1/(2a), т.е. из (1) следует, что класс. В гладком горизонтальном желобе около его дна маленькая шайба совершает колебания с небольшой амплитудой в плоскости, перпендикулярной оси желоба. В этой же плоскости при ее пересечении поверхность

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 4 РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

ЛЕКЦИЯ 4 РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА ЛЕКЦИЯ 4 РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА План лекции:. Расчет цепи переменного тока при последовательном соединении элементов.. Построение векторных диаграмм. 3. Резонанс напряжений. 4. Мощность

Подробнее

Э-34 РЕЗОНАНС ТОКОВ ФИЗИКА. КОЛЕБАНИЯ Э-34. РЕЗОНАНС ТОКОВ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ СОДЕРЖАНИЕ

Э-34 РЕЗОНАНС ТОКОВ ФИЗИКА. КОЛЕБАНИЯ Э-34. РЕЗОНАНС ТОКОВ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ СОДЕРЖАНИЕ Э-34 РЕЗОНАНС ТОКОВ Цель работы: изучение вынужденных электромагнитных колебаний в параллельном колебательном контуре, измерение и построение резонансных кривых, расчет параметров контура. Приборы и принадлежности:

Подробнее

Тема 5. Механические колебания и волны.

Тема 5. Механические колебания и волны. Тема 5. Механические колебания и волны. 5.1. Гармонические колебания и их характеристики Колебания процессы, отличающиеся той или иной степенью повторяемости. В зависимости от физической природы повторяющегося

Подробнее

. Показать, что εe = µh. 2) Найти поток энергии,

. Показать, что εe = µh. 2) Найти поток энергии, 1. Волны в пространстве времени 1 1. Волны в пространстве времени Урок 1 Кинематика электромагнитных волн 1.1. (Задача 1.1.) 1 1) Доказать поперечность любой электромагнитной волны, имеющей ( вид E = E

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 12 КОЛЕБАНИЯ. Рис Сумма ЭДС, действующих в контуре, равна сумме падений напряжений на элементах контура. Сумма падений напряжений равна:

ЛЕКЦИЯ 12 КОЛЕБАНИЯ. Рис Сумма ЭДС, действующих в контуре, равна сумме падений напряжений на элементах контура. Сумма падений напряжений равна: ЛЕКЦИЯ КОЛЕБАНИЯ. Вынужденные колебания Рис.. Источник колебаний M athcale запитывает последовательный колебательный контур, состоящий из сопротивления R, катушки индуктивности L и конденсатора емкостью

Подробнее

Напомним, что дельта-функция Дирака это очень узкий и одновременно очень высокий пик вначале координат, площадь под графиком

Напомним, что дельта-функция Дирака это очень узкий и одновременно очень высокий пик вначале координат, площадь под графиком Факультатив Напряжение на выходе линейной схемы при произвольной зависимости напряжения на входе схемы от времени Единичная ступенька напряжения в начале координат или функция δ t соотношениями: Хевисайда

Подробнее

ЗАДАЧА 7. Какова должна быть емкость конденсатора, для того чтобы реактивная мощность его была 4,9 квар при напряжении 220 В промышленной частоты?

ЗАДАЧА 7. Какова должна быть емкость конденсатора, для того чтобы реактивная мощность его была 4,9 квар при напряжении 220 В промышленной частоты? ЗАДАЧА 1 Определить общий ток до разветвления в цепи, показанной на рисунке, и напряжение на С 3 при частоте 10 Гц, если известно, что U =110 B, С 1 = 100 мкф, С 2 = 150 мкф, С 3 = 94 мкф. ЗАДАЧА 2 Какова

Подробнее

Задачи для самостоятельной работы

Задачи для самостоятельной работы Задачи для самостоятельной работы Закон Кулона. Напряженность. Принцип суперпозиции для электростатического поля. Потенциал. Работа электрического поля. Связь напряженности и потенциала. 1. Расстояние

Подробнее

i Взаимной индуктивностью называется отношение потокосцепления взаимной индукции к току, его вызвавшему. ψ 21

i Взаимной индуктивностью называется отношение потокосцепления взаимной индукции к току, его вызвавшему. ψ 21 ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА ЛЕКЦИЯ 4 Цепи с взаимной индукцией. Рассмотрим два близко расположенных контура с числом витков w и w. На рисунке эти контуры условно покажем в виде одного витка. Ток, протекая в

Подробнее

17. ПОЛЯРИЗАЦИЯ. ЗАКОНЫ МАЛЮСА И БРЮСТЕРА. ДВУЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ.

17. ПОЛЯРИЗАЦИЯ. ЗАКОНЫ МАЛЮСА И БРЮСТЕРА. ДВУЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ. Лабораторная работа 17. ПОЛЯРИЗАЦИЯ. ЗАКОНЫ МАЛЮСА И БРЮСТЕРА. ДВУЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ. Цель работы: Проверка законов Малюса и Брюстера. Получение эллиптически поляризованного света из линейно поляризованного

Подробнее

4. Механические и электромагнитные колебания и волны.

4. Механические и электромагнитные колебания и волны. 4 Механические и электромагнитные колебания и волны На рисунке представлена зависимость амплитуды вынужденных колебаний груза массой 1 кг на пружине от частоты вынуждающей силы при слабом затухании 17

Подробнее

Колебания. Лекция 2 Собственные электрические колебания. Вынужденные колебания. Резонанс

Колебания. Лекция 2 Собственные электрические колебания. Вынужденные колебания. Резонанс Колебания. Лекция 2 Собственные электрические колебания. Вынужденные колебания. Резонанс Собственные электрические колебания. Формула Томсона Электрические колебания были открыты после того, как изобрели

Подробнее

Открытый банк заданий ЕГЭ

Открытый банк заданий ЕГЭ Конденсатор колебательного контура длительное время подключён к источнику постоянного напряжения (см. рисунок). В момент t = 0 переключатель К переводят из положения 1 в положение 2. Графики А и Б представляют

Подробнее

Можно показать также, что

Можно показать также, что Индуктивно-связанные цепи «на ладони» Магнитная связь между двумя катушками появляется, если их потоки взаимно пронизывают витки (часть витков) друг друга. Потокосцеплением называется произведение потока

Подробнее

Теория: Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Электромагнитные колебания и волны. Физико-технический факультет

Теория: Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Электромагнитные колебания и волны. Физико-технический факультет Физико-технический факультет Теория: Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Электромагнитные колебания и волны Шимко Елена Анатольевна к.п.н., доцент кафедры общей и экспериментальной физики АлтГУ,

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 17-1 ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАКОНА МАЛЮСА И ПРОХОЖДЕНИЯ ПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА ЧЕРЕЗ ФАЗОВУЮ ПЛАСТИНКУ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 17-1 ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАКОНА МАЛЮСА И ПРОХОЖДЕНИЯ ПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА ЧЕРЕЗ ФАЗОВУЮ ПЛАСТИНКУ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 17-1 ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАКОНА МАЛЮСА И ПРОХОЖДЕНИЯ ПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА ЧЕРЕЗ ФАЗОВУЮ ПЛАСТИНКУ Цель работы: проверка закона Малюса и анализ поляризованного света, прошедшего через фазовую

Подробнее

РЕПОЗИТОРИЙ БГПУ. Лекция 11. Механика твёрдого тела. Содержание 1. Поступательное движение абсолютно твердого тела 2. Вращательное движение абсолютно

РЕПОЗИТОРИЙ БГПУ. Лекция 11. Механика твёрдого тела. Содержание 1. Поступательное движение абсолютно твердого тела 2. Вращательное движение абсолютно Лекция 11. Механика твёрдого тела Содержание 1. Поступательное движение абсолютно твердого тела 2. Вращательное движение абсолютно твердого тела 3. Момент силы 4. Пара сил 5. Момент инерции 6. Уравнение

Подробнее

БИЛЕТ 02: Задания и возможные решения

БИЛЕТ 02: Задания и возможные решения ЗАДАНИЯ ТЕОРЕТИЧЕСКОГО ТУРА ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНОГО ЭТАПА ПО ФИЗИКЕ: условия, решения и ответы и классы БИЛЕТ : Задания и возможные решения Задание : Вопрос: Цилиндрическая труба радиусом см катится по ровной

Подробнее

1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А.

1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А. Электростатика ТИПОВЫЕ ВОПРОСЫ К ТЕСТУ 1 (ч. 2) 1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А. 2. Каждый из

Подробнее

МОЩНОСТЬ В ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЯХ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА. Мгновенная активная мощность в электрических цепях синусоидального тока

МОЩНОСТЬ В ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЯХ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА. Мгновенная активная мощность в электрических цепях синусоидального тока МОЩНОСТЬ В ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЯХ ПЕРЕМЕННОГО СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА В статье показано, что в электрических цепях переменного синусоидального тока мгновенная активная мощность изменяется по гармоническому закону

Подробнее

Вариант На расстоянии 90см от центра витка с током 26 А в этой же плоскости расположен прямой бесконечный проводник с током 17А.

Вариант На расстоянии 90см от центра витка с током 26 А в этой же плоскости расположен прямой бесконечный проводник с током 17А. Вариант 1. 1. Бесконечно длинный прямой проводник имеет изгиб в виде перекрещивающейся петли радиусом 90см. Найти ток, текущий в проводнике, если напряженность магнитного поля в центре петли равна 66 А\м.

Подробнее

7 класс ( учебный год). Часть 1. Теория и примеры решения задач. Материальная точка. Тело отсчета. Декартова система координат

7 класс ( учебный год). Часть 1. Теория и примеры решения задач. Материальная точка. Тело отсчета. Декартова система координат 7 класс (2016-17 учебный год). Занятие 1. Введение в кинематику. Равномерное прямолинейное движение Часть 1. Теория и примеры решения задач Материальная точка. Тело отсчета. Декартова система координат

Подробнее