ФИЗИКА МАГНИТНЫХ ЯВЛЕНИЙ

Save this PDF as:
Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ФИЗИКА МАГНИТНЫХ ЯВЛЕНИЙ"

Транскрипт

1 9 ФИЗИКА МАГНИТНЫХ ЯВЛЕНИЙ КРАТКИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ И ОСНОВНЫЕ РАСЧЕТНЫЕ ФОРМУЛЫ СИЛА ЛОРЕНЦА И СИЛА АМПЕРА Все проявления магнетизма в природе и технике могут быть сведены к фундаментальному взаимодействию между движущимися зарядами или между токами (поскольку направленное движение зарядов и есть ток) На движущийся заряд со стороны других зарядов действует сила F F M где F дополнительная к M магнитная сила пропорциональная скорости V и величине заряда Эксперименты доказывают что эту силу можно представить в виде F M V где магнитная индукция созданная движением (током) сторонних зарядов Таким образом результирующую электромагнитную силу действующую на движущийся заряд можно записать в виде F V Эта сила называется силой Лоренца Формула (3) служит операционным определением электрического и магнитного полей Из свойств векторного произведения следует что магнитная сила F всегда перпендикулярна вектору скорости V заряда и вектору магнитной индукции в точке расположения заряда (рис) M () () (3) Рис

2 Последнее обстоятельство влечет за собой то что мощность N и работа A магнитной силы F над движущимся зарядом равны нулю: N F М V M F М V cs9 Таким образом действие силы F M не приводит к изменению величины скорости V и кинетической энергии T заряженной частицы Из этого факта следует что вызываемое силой F M ускорение является центростремительным и заряженная частица в магнитном поле будет двигаться по окружности или по спирали Направление центростремительного ускорения aц m FM совпадает с направлением силы F ( те перпендикулярно плоскости в которой лежат M векторы V и ) и определяется по правилам векторного произведения как показано на риса б A N Риса Рисб Если по проводу протекает электрический ток силой то внутри элемента провода длиной (рис3) движется электронный заряд d = где - линейная плотность зарядов Рис3

3 Тогда со стороны магнитного поля на этот элемент провода будет действовать суммарная сила df d V sn α λ V sn α где выражение можно преобразовать к виду - угол между векторами V и Так как или в векторной записи: df sn V = (ток) то последнее df (4) Полученная формула для силы df действующей на элемент провода с током в магнитном поле называется силой Ампера Если прямолинейный проводник длиной находится в однородном магнитном поле под углом к вектору то величину результирующей силы можно определить по формуле F sn (5) В остальных случаях для получения результирующей силы приходится интегрировать формулу (4) с учетом пространственного изменения входящих в нее величин Например если проводник с силой тока находится в магнитном поле другого прямого бесконечного провода с силой тока то необходимо учитывать что магнитное поле второго провода - источника магнитного поля - меняется от точки к точке по формуле (6) где расстояние от второго провода до точки измерения поля В Кроме того следует также учитывать и изменение угла между элементами первого провода и направлением вектора Соответствующие примеры можно найти ниже в разделе Примеры решения задач ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ Основываясь на постулатах специальной теории относительности и инвариантности электрического заряда можно показать что электрическое и магнитное поля являются в некотором смысле различными компонентами единого физического объекта электромагнитного поля Одно и то же поле рассматриваемое в различных инерциальных системах отсчета будет представлено различными наборами значений компонент { x y z x y z } Если система

4 отсчета K движется в положительном направлении оси x со скоростью относительно неподвижной системы отсчета K то формулы преобразования компонент поля записываются в виде: ) ( ) ( ) ( ) ( y z z y z z z y y z y y x x x x c c (7) где c = 3 8 м/с скорость света / / c Разложив векторы напряженности электрического поля и магнитной индукции на параллельные и перпендикулярные к направлению скорости составляющие ( // ) можно записать формулы (7) следующим образом: // // // // c (8) При малых скоростях ( << c) множитель и формулы (7) и (8) существенно упрощаются Например для неподвижного точечного заряда (те в собственной системе отсчета) находящегося в начале координат компоненты поля в точке с радиус - вектором равны: 4 e а для заряда движущегося со скоростью << c 4 4 e c e где e / - единичный вектор направленный от заряда к точке измерения поля Обозначив / c последнюю формулу для магнитного поля движущегося точечного заряда можно записать в виде:

5 7 4 3 Величина 4 Гн/м называется магнитной постоянной На рис4 показано соответствующее формуле (9) распределение магнитного поля в окрестности движущегося заряда Магнитные силовые линии поля e (9) Рис4 в данном случае представляют собой концентрические окружности лежащие в плоскости перпендикулярной вектору скорости заряда Аналогичная картина магнитных силовых линий наблюдается и для прямого бесконечного провода с током МАГНИТНОЕ ПОЛЕ СТАЦИОНАРНЫХ ТОКОВ Рассматривая электрический ток как совокупность движущихся зарядов на основании формулы (9) получаем формулу для расчета магнитного поля созданного малым участком тонкого провода с током (закон Био-Савара- Лапласа) d 4 где e / единичный вектор направленный от эле мента провода к точке в которой определяется магнитная индукция (рис5) Магнитное поле созданное в пространстве множеством движущихся заряженных частиц подчиняется принципу суперпозиции: e 3 n то есть в каждой точке пространства результирующий вектор магнитной индукции равен векторной сумме полей от всех присутствующих источников () ()

6 4 С учетом () магнитная индукция поля создаваемого протяженными проводниками различной конфигурации находится путем интегрирования формулы () по всем элементам проводника Рис5 Рис6 В частности магнитное поле в окрестности прямолинейного отрезка проводника с силой тока в точке определяемой углами и расстоянием (рис6) рассчитывается по формуле cs cs () 4 которая получается в результате интегрирования всех вкладов d () по всем элементам данного отрезка проводника Аналогично получатся и формула для расчета магнитного поля в центре кругового витка с током (рис7): Рис7 (3) R где R радиус витка Основным свойством магнитного поля постоянных токов является его вихревой характер Это означает что силовые линии магнитного поля являются замкнутыми петлями Рассмотрим систему проводников с токами n (рис8) Для магнитной индукции поля созданного в пространстве данной системой токов выполняется теорема Ампера: циркуляция поля по любому за-

7 5 мкнутому контуру пропорциональна алгебраической сумме токов протекающих через поверхность S ограниченную контуром (рис8): где алгебраическая сумма токов протекающих через поверхность S (4) При непрерывном распределении токов указанную выше сумму токов можно записать через плотность тока j Тогда формула (4) принимает вид: S j ds (5) где интеграл в правой части формулы (5) берется по поверхности S ограниченной замкнутым контуром Практическая применимость теоремы Ампера о циркуляции вектора магнитной индукции (4) (5) для расчета магнитных полей токов ограничена кругом задач обладающих определенной симметрией При выборе замкнутого контура интегрирования необходимо придерживаться следующих рекомендаций: Точка в которой определяется магнитная индукция должна принадлежать контуру Контур следует выбирать совпадающим с замкнутой силовой линией магнитной индукции поля (распределение силовых линий диктуется симметрией распределения токов) Тогда скалярное произведение вдоль выбранного контура будет либо постоянным либо на отдельных участках равным нулю Соответствующие данным рекомендациям примеры решения конкретных задач на вычисление магнитной индукции в окрестности симметрично распределенных токов приводятся на стр6-8 КОНТУР С ТОКОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ Проводники с током не только создают магнитные поля но и сами подвергаются силовому воздействию со стороны магнитных полей других токов При этом результирующая сила действующая на замкнутый проводящий кон-

8 6 тур с током вычисляется интегрированием силы Ампера (см формулу (4)) по всей длине этого контура F a В случае однородного магнитного поля вектор можно вынести за знак интеграла а векторный интеграл по замкнутому контуру равен нулю: Значит в однородном магнитном поле равна нулю и результирующая сила F действующая на замкнутый контур с током Однако результирующий вращательный момент сил Ампера вообще говоря не равен нулю и определяется по формуле M pm (6) где p m S n - дипольный магнитный момент контура с током и площадью S Направление вектора p совпадает с направлением нормали n к m поверхности контура и образует с направлением тока правовинтовую систему (рис9) Работа механического момента сил Ампера при повороте контура с током определяется изменением его потенци- альной энергии в магнитном поле Эту часть потенциальной энергии контура с током в однородном магнитном поле можно рассчитать по формуле W p пмех m (7) Согласно формуле (6) минимум потенциальной энергии для контура в магнитном поле достигается когда вектор p параллелен вектору ЗАКОН ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ В явлении электромагнитной индукции изменяющееся во времени магнитное поле (t) порождает вихревое (непотенциальное) электрическое поле вихр (рис) В этом случае циркуляция вектора напряженности электриче- m

9 7 ского поля вихр по замкнутому контуру в отличии от поля неподвижных электрических зарядов не равна нулю и определяется формулой t ds вихр (8) S где S - любая непрерывная поверхность ограниченная контуром Рис Рис Если вдоль контура расположить замкнутый проводник то в нем под действием вихревого электрического поля Е вихр начнет циркулировать электрический ток (рис) и будет совершаться работа Таким образом в проводящем контуре индуцируется электродвижущая сила (ЭДС) которая по определению равна работе электрических сил над единичным положительным зарядом при переносе его по контуру : A вихр Тогда с учетом (8) формулу (7) можно представить в виде S t ds (9) () Другой причиной возникновения ЭДС индукции в проводящем контуре является действие магнитной силы Лоренца на электроны при перемещении участков этого контура в магнитном поле В этом случае возникающую в контуре ЭДС можно определить по формуле

10 8 A F м V () где V - скорость участков контура Если в магнитном поле движется прямой проводящий участок контура длиной так что все три сомножителя V и взаимно перпендикулярны то по формуле () в нем индуцируется ЭДС = V () В большинстве случаев формулы () и () можно объединить в виде одного закона Фарадея-Ленца где S ds d (3) - поток вектора магнитной индукции через поверхность S ограниченную выбранным контуром Если проводящий контур состоит из N витков то в каждом из них индуцируется соответствующая ЭДС и для всего контура ЭДС будет определяться выражением где N - потокосцепление При условии одинаковости всех можно записать N Тогда В однородных d (4) d N (5) магнитных полях для плоского проводящего контура ограничивающего площадь S расчет по формуле (4) существенно упрощается и большинство задач можно разбить на следующие типы: Неподвижный контур в меняющемся во времени магнитном поле Нормаль к контуру направлена под углом к вектору В этом случае d N (6) S Cs

11 9 Магнитное поле однородно и стационарно Меняется угол между нормалью к контуру и вектором (например t ) dcs( t) NS (7) 3 Магнитное поле однородно и стационарно Меняется площадь контура В этом случае ЭДС индукции выражается формулой ds Cs N (8) В последнем случае часто более удобной чем (8) является формула () Кроме того при объединении формул () и () в закон Фарадея-Ленца (3) отдельные случаи связанные с движением проводников в магнитных полях не учитывались Для них необходимо использовать непосредственно формулу () в которую явно входит скорость V движения проводника ЭНЕРГИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ При изменении электрического тока в катушке (рис) меняется и ее собственное магнитное поле вследствие чего в катушке индуцируется ЭДС самоиндукции В отсутствии ферромагнитных материалов эта ЭДС рассчитывается по c формуле: c d (9) где - коэффициент пропорциональности называемый индуктивностью катушки (величина зависит от размеров и формы катушки) Рис

12 Согласно формуле (9) при возрастании тока (t) в катушке возникающая в ней ЭДС самоиндукции имеет противоположное току направление что замедляет скорость его роста Совершаемая при этом работа c внешнего источника тока (против ЭДС самоиндукции) идет на увеличение энергии магнитного поля катушки Наоборот при уменьшении тока катушка отдает запасенную энергию W во внешнюю цепь Энергия поля катушки W зависит от ее индуктивности и величины протекающего в ней тока : W Дж (3) Плотность энергии магнитного поля созданного произвольным источником выражается через локальную величину магнитной индукции ( ): w ( ) Дж ( ) 3 м (3) ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Рассмотрим электрическую цепь состоящую из катушки с индуктивностью резистора R и конденсатора емкости C (рис3) Рис3 Если к концам a и b такой цепи подключить источник переменного синусоидального напряжения U ab = U sn( t) частоты то по цепи потечет переменный ток (t) = cs( t + ) (3)

13 где амплитуда тока; о его начальная фаза Сумма напряжений на всех элементах RC-цепи (рис3) равна Учитывая соотношения U d U U U U (33) U R R C U b C d R C (34) где заряд конденсатора уравнение (33) можно записать в виде: d d R ( t) U cs( t) (35) C Решение последнего уравнения (35) имеет вид: где ( C ( t) cs( t U ) 4 R Из (36) видно что амплитуда и фаза тока в RC-цепи зависят от частоты и амплитуды U приложенного внешнего напряжения а также от параметров R C самой цепи Особенностью RC-цепи (рис3) является резонанс тока при совпадении частоты внешнего напряжения U ab с собственной частотой данной цепи = о В этом случае амплитуда тока в цепи достигает максимально возможного значения: max U R Отметим здесь что постоянный ток вообще не может течь в данной цепи тк для него конденсатор является разрывом цепи Существует бесконечное многообразие электрических цепей переменного тока содержащих в качестве элементов индуктивности резисторы R и конденсаторы C Расчет токов и напряжений на отдельных участках таких цепей должен проводится с учетом соотношений (34) Кроме того следует учитывать и так называемые Правила кооммутации tg ) (36)

14 Согласно Правилам коммутации при любых внутренних переключениях в электрических цепях не могут мгновенно измениться: ) Токи во всех катушках индуктивности цепи ) Напряжения на всех конденсаторах цепи Первое Правило коммутации обеспечено свойством ЭДС самоиндукции компенсировать любые быстрые изменения тока в катушках (закон Джоуля-Ленца: ЭДС самоиндукции пропорциональна скорости изменения тока в катушке со знаком ( ) минус) Второе Правило коммутации обеспечено инерционностью носителей тока в проводниках Ниже приводятся примеры решения задач по теме "Физика магнитных явлений" Решения задач сделаны максимально подробными Они полностью удовлетворяют всем требованиям к оформлению решений задач в контрольных работах учащихся заочного отделения МГТУ ГА


M B. max. Гн/м магнитная постоянная в системе СИ. На элемент тока I d. в магнитном поле действует сила Ампера:

M B. max. Гн/м магнитная постоянная в системе СИ. На элемент тока I d. в магнитном поле действует сила Ампера: Теоретическое введение ектор магнитной индукции B определяется как отношение максимального вращающего момента силы действующего на рамку с током к ее магнитному моменту: M B max pm где pm S S вектор нормали

Подробнее

Вопросы к коллоквиумам и для подготовки к экзамену. ВОПРОСЫ К КОЛЛОКВИУМУ по теме «Магнетизм» Лектор Карманов И.Н.

Вопросы к коллоквиумам и для подготовки к экзамену. ВОПРОСЫ К КОЛЛОКВИУМУ по теме «Магнетизм» Лектор Карманов И.Н. Вопросы к коллоквиумам и для подготовки к экзамену ВОПРОСЫ К КОЛЛОКВИУМУ по теме «Магнетизм» 1. Вектор магнитной индукции. Линии магнитной индукции и их свойства. 2. Закон Био-Савара-Лапласа. 3. Магнитное

Подробнее

4. Электромагнитная индукция

4. Электромагнитная индукция 1 4 Электромагнитная индукция 41 Закон электромагнитной индукции Правило Ленца В 1831 г Фарадей открыл одно из наиболее фундаментальных явлений в электродинамике явление электромагнитной индукции: в замкнутом

Подробнее

3.6. Поток и циркуляция вектора магнитной индукции.

3.6. Поток и циркуляция вектора магнитной индукции. 1 3.6. Поток и циркуляция вектора магнитной индукции. 3.6.1.Поток вектора магнитной индукции. Как и любое векторное поле, магнитное поле может быть наглядно представлено с помощью линий вектора магнитной

Подробнее

Магнитное поле. Лукьянов И.В.

Магнитное поле. Лукьянов И.В. Магнитное поле. Лукьянов И.В. Содержание: 1. Магнитное поле в вакууме. 2. Электромагнитная индукция. 3. Магнитное поле в веществе. Магнитное поле в вакууме. Содержание раздела: 1. Понятие магнитного поля

Подробнее

Вопросы для самоконтроля по темам: Электростатика, магнетизм, колебания. 1. Какие носители электрического заряда вы знаете? 2. Чем заряженное тело

Вопросы для самоконтроля по темам: Электростатика, магнетизм, колебания. 1. Какие носители электрического заряда вы знаете? 2. Чем заряженное тело Вопросы для самоконтроля по темам: Электростатика, магнетизм, колебания. 1. Какие носители электрического заряда вы знаете? 2. Чем заряженное тело отличается от нейтрального на атомарном уровне. 3. Что

Подробнее

Электромагнитная индукция

Электромагнитная индукция Электромагнитная индукция Явление электромагнитной индукции Электромагнитная индукция явление возникновения тока в замкнутом проводящем контуре при изменении магнитного потока, пронизывающего его. Явление

Подробнее

Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно

Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно Все формулы и текст должны быть выучены наизусть! 1. Электромагнитное поле характеризуется четырьмя

Подробнее

Работа силы Ампера. Сила Ампера. проводящий ползунок AC, которому

Работа силы Ампера. Сила Ампера. проводящий ползунок AC, которому Работа силы Ампера Напомню, что сила Ампера, действующая на элемент линейного тока, дается формулой (1) Посмотрим на рисунок По двум неподвижным горизонтальным проводникам (рельсам) может свободно перемещаться

Подробнее

а) Рис. 1 Магнитное поле называется однородным, если вектор В в любой точке постоянен (рис.1б).

а) Рис. 1 Магнитное поле называется однородным, если вектор В в любой точке постоянен (рис.1б). 11 Лекция 16 Магнитное поле и его характеристики [1] гл14 План лекции 1 Магнитное поле Индукция и напряженность магнитного поля Магнитный поток Теорема Гаусса для магнитного потока 3 Закон Био-Савара-Лапласа

Подробнее

Основные законы и формулы физики Электричество и магнетизм Электростатика q + q q = const q q q q q q = k 4 πεε 0 r

Основные законы и формулы физики Электричество и магнетизм Электростатика q + q q = const q q q q q q = k 4 πεε 0 r Электричество и магнетизм Электростатика Электростатика - это раздел электродинамики в котором изучаются свойства и взаимодействия неподвижных электрически заряженных тел. При решении задач на электростатику

Подробнее

1. СИЛА ЛОРЕНЦА И СИЛА АМПЕРА

1. СИЛА ЛОРЕНЦА И СИЛА АМПЕРА 1. СИЛА ЛОРЕНЦА И СИЛА АМПЕРА Основные теоретические сведения Все проявления магнетизма в природе и технике могут быть сведены к фундаментальному взаимодействию между движущимися зарядами, или между токами

Подробнее

Найти ток через перемычку АВ. Ответ: J AB 2 A. 6. Электрон влетает в однородное магнитное поле с индукцией B 0,2 Тл под углом

Найти ток через перемычку АВ. Ответ: J AB 2 A. 6. Электрон влетает в однородное магнитное поле с индукцией B 0,2 Тл под углом Вариант 1 1. Два точечных электрических заряда q и 2q на расстоянии r друг от друга притягиваются с силой F. С какой силой будут притягиваться заряды 2q и 2q на расстоянии 2r? Ответ. 1 2 F. 2. В вершинах

Подробнее

Электромагнитная индукция (примеры решения задач) Проводник движется в постоянном магнитном поле. Рис.1

Электромагнитная индукция (примеры решения задач) Проводник движется в постоянном магнитном поле. Рис.1 Пример 1 Электромагнитная индукция (примеры решения задач) Проводник движется в постоянном магнитном поле В однородном магнитном поле с индукцией B расположен П-образный проводник, плоскость которого перпендикулярна

Подробнее

c током I, расположенным в начале

c током I, расположенным в начале Компьютерная лабораторная работа 4.3 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ 1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Ознакомиться с компьютерным моделированием магнитного поля от различных источников. Ознакомиться с видом линий магнитной индукции для

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ. Студент группа. Допуск Выполнение Защита

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ. Студент группа. Допуск Выполнение Защита профессор, к.т.н Лукьянов Г.Д. ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ Студент группа Допуск Выполнение Защита Цель работы: экспериментально определить

Подробнее

Явление электромагнитной индукции было открыто выдающимся английским физиком М. Фарадеем

Явление электромагнитной индукции было открыто выдающимся английским физиком М. Фарадеем 4.4. Электромагнитная индукция. Правило Ленца. Явление электромагнитной индукции было открыто выдающимся английским физиком М. Фарадеем в 1831 г. Оно заключается в возникновении электрического тока в замкнутом

Подробнее

4. Постоянное магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле.

4. Постоянное магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле. 4 Постоянное магнитное поле в вакууме Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле Закон Био-Савара-Лапласа: [ dl, ] db =, 3 4 π где ток, текущий по элементу проводника dl, вектор dl направлен

Подробнее

, B, F magn. Глава 19. МАГНЕТИЗМ. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ЕГО ИСТОЧНИКИ

, B, F magn. Глава 19. МАГНЕТИЗМ. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ЕГО ИСТОЧНИКИ Глава 9 МАГНЕТИЗМ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ЕГО ИСТОЧНИКИ 9 Магнитное поле и его воздействие на движущиеся заряды Многочисленные опыты показали что вокруг движущихся зарядов кроме электрического поля существует

Подробнее

ПОСТОЯННОГО Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич

ПОСТОЯННОГО Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич 4 Лекция МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ПОСТОЯННОГО ТОКА 00 Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич МАГНИТНОЕ ПОЛЕ постоянного тока не изменяется во времени и является частным

Подробнее

Электростатика. 1. Закон Кулона F. где F - сила взаимодействия точечных зарядов q 1 и q 2 ; -

Электростатика. 1. Закон Кулона F. где F - сила взаимодействия точечных зарядов q 1 и q 2 ; - Электростатика Закон Кулона F 4 r ; F r r 4 r где F - сила взаимодействия точечных зарядов q и q ; - E диэлектрическая проницаемость среды; Е напряженность электростатического поля в вакууме; Е напряженность

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики Ю. В. Тихомиров ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики С ЭЛЕМЕНТАМИ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ. ОПТИКА для студентов всех специальностей всех форм обучения МОСКВА - 1 ЛАБОРАТОРНАЯ

Подробнее

3.13 Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле

3.13 Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле 3.13 Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле Поместим в однородное магнитное поле не закрепленный проводник с током. На него будет действовать сила Ампера. В результате проводник начнет

Подробнее

ЭЛЕКТРОСТАТИКА 1. Два рода электрических зарядов, их свойства. Способы зарядки тел. Наименьший неделимый электрический заряд. Единица электрического заряда. Закон сохранения электрических зарядов. Электростатика.

Подробнее

Лекция 5. Магнитное поле в вакууме.

Лекция 5. Магнитное поле в вакууме. Лекция 5 Магнитное поле в вакууме Вектор индукции магнитного поля Закон Био-Савара Принцип суперпозиции магнитных полей Поле прямого и кругового токов Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля

Подробнее

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ 6.. Характеристики и графическое изображение магнитного поля Магнитное поле обусловлено электрическим

Подробнее

3.4 Закон Ампера. В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4.

3.4 Закон Ампера. В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4. 3.4 Закон Ампера В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна df = I[ dl B] (3.4.1) dl где - вектор, совпадающий с направлением тока.

Подробнее

8. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара (примеры решения задач)

8. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара (примеры решения задач) Круговой виток с током 8 Магнитное поле в вакууме Закон Био-Савара (примеры решения задач) Пример 8 По круговому витку радиуса из тонкой проволоки циркулирует ток Найдите индукцию магнитного поля: а) в

Подробнее

Магнитное поле прямолинейного проводника с током

Магнитное поле прямолинейного проводника с током Магнитное поле прямолинейного проводника с током Основные теоретические сведения Магнитное поле. Характеристики магнитного поля Подобно тому, как в пространстве, окружающем неподвижные электрические заряды,

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации. Тульский государственный университет. Кафедра физики

Министерство образования Российской Федерации. Тульский государственный университет. Кафедра физики Министерство образования Российской Федерации Тульский государственный университет Кафедра физики Семин В.А. Тестовые задания по электричеству и магнетизму для проведения текущего тестирования на кафедре

Подробнее

МОДУЛЬ: ФИЗИКА (ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ + КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ (МОДУЛЬ 5 И 6))

МОДУЛЬ: ФИЗИКА (ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ + КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ (МОДУЛЬ 5 И 6)) Центр обеспечения качества образования Институт Группа ФИО МОДУЛЬ: ФИЗИКА (ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ + КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ (МОДУЛЬ 5 И 6)) 1 Верные утверждения 1) магнитные свойства постоянных магнитов обусловлены

Подробнее

2.4. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ. Магнитный поток через некоторую поверхность, (1)

2.4. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ. Магнитный поток через некоторую поверхность, (1) 4 ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Магнитный поток через некоторую поверхность () где магнитная индукция на поверхности; единичный вектор нормали к поверхности в данной точке Согласно закону Фарадея при любом

Подробнее

ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ

ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ФИЗИЧЕСКИЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ 1. В каких единицах измеряется электрический заряд в СИ и СГСЭ (ГС)? Как связаны между собой эти единицы для заряда? Заряд протона

Подробнее

Уметь вычислять вектор напряженности поля двух неподвижных точечных зарядов (Пр).

Уметь вычислять вектор напряженности поля двух неподвижных точечных зарядов (Пр). Сокращения: Опр Ф-ка Ф-ла - Пр - определение формулировка формула пример 1. Электрическое поле 1) Фундаментальные свойства заряда (перечислить) 2) Закон Кулона (Ф-ла, рис) 3) Вектор напряженности электрического

Подробнее

Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в вакууме Циркуляцией

Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в вакууме Циркуляцией Лекция 3 Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в вакууме Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции позволяет вычислять индукцию магнитного поля созданного совокупностью токов текущих по

Подробнее

Колебания. Лекция 3 Генератор переменного тока

Колебания. Лекция 3 Генератор переменного тока Колебания. Лекция 3 Генератор переменного тока Для пояснения принципа действия генератора переменного тока рассмотрим сначала, что происходит при вращении плоского витка провода в однородном магнитном

Подробнее

Решенные задачи по физике магнетизм

Решенные задачи по физике магнетизм Решенные задачи по физике магнетизм >>> https://bit.ly/2nighik

Подробнее

ФИЗИКА 11.1 МОДУЛЬ Магнитное поле. Вектор магнитной индукции. Сила Ампера Вариант 1

ФИЗИКА 11.1 МОДУЛЬ Магнитное поле. Вектор магнитной индукции. Сила Ампера Вариант 1 ФИЗИКА 11.1 МОДУЛЬ 2 1. Магнитное поле. Вектор магнитной индукции. Сила Ампера Вариант 1 1. Взаимодействие двух параллельных проводников, по которым протекает электрический ток, называется 1) электрическим

Подробнее

Основные теоретические сведения

Основные теоретические сведения Тема: Основы электростатики Д/З -4 Сав 3. 4. Д-Я План:. Основные понятия и определения. основные характеристики электростатического поля 3. графическое изображение электростатического поля 4. закон Кулона

Подробнее

Магнитное поле токов

Магнитное поле токов И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Магнитное поле токов В основе учения о магнитном поле лежат два экспериментальных наблюдения: 1) магнитное поле действует на движущиеся заряды; ) магнитное поле

Подробнее

3.5. Поле движущегося заряда. Закон Био-Савара.

3.5. Поле движущегося заряда. Закон Био-Савара. .5. Поле движущегося заряда. Закон Био-Савара..5..Магнитное поле движущегося заряда. Если точечный заряд покоится, то он создает в окружающем его пространстве только электрическое поле. Это поле изотропное,

Подробнее

3 Магнетизм. Основные формулы и определения

3 Магнетизм. Основные формулы и определения 3 Магнетизм Основные формулы и определения Вокруг проводника с током существует магнитное поле, направление которого определяется правилом правого винта (или буравчика). Согласно этому правилу, нужно мысленно

Подробнее

3. Магнитное поле. Демонстрации. Компьютерные демонстрации. 3.1.Силы, действующие в магнитном поле на движущиеся заряды и токи

3. Магнитное поле. Демонстрации. Компьютерные демонстрации. 3.1.Силы, действующие в магнитном поле на движущиеся заряды и токи 1 Магнитное поле В повседневной практике мы сталкиваемся с магнитной силой, когда имеем дело с постоянными магнитами, электромагнитами, катушками индуктивности, электромоторами, реле, отклоняющими системами

Подробнее

Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля.

Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля. Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля. dl dl df А Закон Ампера. Магнитный момент контура с током. Контур с током в магнитном поле. Поток вектора магнитной индукции.

Подробнее

Лекция Февраль 2014

Лекция Февраль 2014 Лекция 1. 10 Февраль 2014 Закон Кулона. Электрическое поле точечных зарядов. Принцип суперпозиции. Пример: расчет электрического поля двух одноименных одинаковых зарядов. Потенциал поля точечных зарядов.

Подробнее

3.3. Магнитное поле. Электромагнитная индукция

3.3. Магнитное поле. Электромагнитная индукция 3.3. Магнитное поле. Электромагнитная индукция Основные законы и формулы Электрический ток создает в пространстве, окружающем его, магнитное поле. Силовой характеристикой магнитного поля является вектор

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ПОВЕДЕНИЯ РАМКИ С ТОКОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

ИЗУЧЕНИЕ ПОВЕДЕНИЯ РАМКИ С ТОКОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ ИЗУЧЕНИЕ ПОВЕДЕНИЯ РАМКИ С ТОКОМ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ Цель работы: изучить вращающий момент сил, действующий на рамку с током в однородном магнитном поле Приборы и принадлежности: катушки Гельмгольца, набор

Подробнее

9 ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ

9 ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ 9 ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ Рассмотрим точечную частицу с электрическим зарядом q, которая находится во внешнем электростатическом поле, потенциал которого в точке нахождения частицы равен. При этом

Подробнее

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 11 8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ 8.1. Индукция токов в движущихся проводниках При движении проводника в магнитном поле свободные

Подробнее

Лабораторная работа 2.20 ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ СОЛЕНОИДА С ПОМОЩЬЮ ДАТЧИКА ХОЛЛА

Лабораторная работа 2.20 ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ СОЛЕНОИДА С ПОМОЩЬЮ ДАТЧИКА ХОЛЛА Лабораторная работа.0 ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ СОЛЕНОИДА С ПОМОЩЬЮ ДАТЧИКА ХОЛЛА Цель работы: теоретический расчет и экспериментальное измерение величины индукции магнитного поля на оси соленоида. Задание:

Подробнее

Магнитное поле магнитным силовому действию

Магнитное поле магнитным силовому действию Магнитное поле План Магнитная индукция Магнитное поле движущегося заряда Действие магнитного поля на движущийся заряд Циркуляция вектора магнитной индукции Теорема Гаусса для магнитного поля Работа по

Подробнее

3 ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ ХАРАКТЕР ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ

3 ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ ХАРАКТЕР ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ 3 ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ ХАРАКТЕР ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ В данном разделе мы будем изучать свойство потенциальности на примере электростатического поля в вакууме, созданного неподвижными электрическими зарядами.

Подробнее

1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм

1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм 1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм Общие замечания. Потенциальная полезность теста 1) для преподавателя, принимающего экзамен - проверка полноты (широты охвата)

Подробнее

Лекция 7 Магнитное поле

Лекция 7 Магнитное поле Восточно-Сибирский государственный университет технологий и управления Лекция 7 Магнитное поле ВСГУТУ, кафедра «Физика» План Магнитная индукция Магнитное поле движущегося заряда Действие магнитного поля

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 1 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность электрического поля системы зарядов.

Подробнее

модулю, но разных по знаку зарядов направлен: A) 1; 4 B) 2; C) 3;

модулю, но разных по знаку зарядов направлен: A) 1; 4 B) 2; C) 3; ЭКЗАМЕНАЦИОННЫЕ ТЕСТЫ «ФИЗИКА-II» для специальностей ВТ и СТ. Квантование заряда физически означает, что: A) любой заряд можно разделить на бесконечно малые заряды; B) фундаментальные константы квантовой

Подробнее

ГРАФИКИ ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) 1) Заряд левой обкладки конденсатора. 3) Сила тока в катушке. 2) Энергия электрического поля конденсатора

ГРАФИКИ ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) 1) Заряд левой обкладки конденсатора. 3) Сила тока в катушке. 2) Энергия электрического поля конденсатора Электричество и магнетизм, часть 2 1. Конденсатор колебательного контура подключен к источнику постоянного напряжения. Графики и представляют зависимость от времени t физических величин, характеризующих

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9. Циркуляция и поток вектора магнитной индукции. 1. Циркуляция вектора B Циркуляция вектора B это интеграл вида:

ЛЕКЦИЯ 9. Циркуляция и поток вектора магнитной индукции. 1. Циркуляция вектора B Циркуляция вектора B это интеграл вида: ЛЕКЦИЯ 9 Циркуляция и поток вектора магнитной индукции Вектор магнитной индукции физическая величина, характеризующая магнитное поле точно так же, как напряженность электрического поля характеризует электрическое

Подробнее

Вариант 1 Часть

Вариант 1 Часть Вариант 1 При выполнении заданий части 1 запишите номер выполняемого задания, а затем номер выбранного ответа или ответ. Единицы физических величин писать не нужно. 1. По проводнику течѐт постоянный электрический

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Условия медленно меняющихся полей. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность

Подробнее

Глава 22. ЭЛЕКТРОДИНАМИКА. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

Глава 22. ЭЛЕКТРОДИНАМИКА. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Глава. ЭЛЕКТРОДИНАМИКА. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ.1. Закон Фарадея и правило Ленца В 181 г. великий английский ученый Майкл Фарадей открыл явление, суть которого сводится к следующему: изменение магнитного

Подробнее

Вопросы к лабораторным работам по курсу физики "Электромагнетизм" лаб

Вопросы к лабораторным работам по курсу физики Электромагнетизм лаб Вопросы к лабораторным работам по курсу физики "Электромагнетизм" лаб. 1-351 1 Лабораторная работа 1 Измерение удельного сопротивления проводника (33-46) 1. Закон Ома для однородного участка цепи. 2. Сопротивление

Подробнее

4. Электромагнитная индукция

4. Электромагнитная индукция 4 Электромагнитная индукция 41 Закон электромагнитной индукции 1 Электрические токи создают вокруг себя магнитное поле Существует и обратное явление: магнитное поле вызывает появление электрических токов

Подробнее

1.4. Элементы динамики вращательного движения

1.4. Элементы динамики вращательного движения 14 Элементы динамики вращательного движения 141 Момент силы и момент импульса относительно неподвижных точек и оси 14 Уравнения моментов Закон сохранения момента импульса 143 Момент инерции твердого тела

Подробнее

Экзаменационные вопросы по физике для групп 1АМ, 1ТВ, 1 СМ, 1ДМ 1-2

Экзаменационные вопросы по физике для групп 1АМ, 1ТВ, 1 СМ, 1ДМ 1-2 Экзаменационные вопросы по физике для групп 1АМ, 1ТВ, 1 СМ, 1ДМ 1-2 1. Определение процесса измерения. Прямые и косвенные измерения. Определение погрешностей измерения. Запись окончательного результата

Подробнее

2.2. МАГНИТОСТАТИКА. где (V) область пространства, занятая током. Сила тока I через некоторую поверхность (S) определяется потоком вектора т.е..

2.2. МАГНИТОСТАТИКА. где (V) область пространства, занятая током. Сила тока I через некоторую поверхность (S) определяется потоком вектора т.е.. МАГНИТОСТАТИКА Стационарный электрический ток описывается вектором плотности тока где и плотность заряда и скорость носителя тока в точке с радиус-вектором соответственно Магнитным моментом тока называют

Подробнее

Лабораторная работа 13. Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока

Лабораторная работа 13. Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока Лабораторная работа 13 Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока Цель работы: измерить горизонтальную составляющую индукции магнитного поля

Подробнее

Лабораторная работа 2-16 ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ. Т.М. Ахметчина. Цель работы. Теоретическое введение

Лабораторная работа 2-16 ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ. Т.М. Ахметчина. Цель работы. Теоретическое введение Лабораторная работа -6 ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Т.М. Ахметчина Цель работы Изучение явления электромагнитной индукции в неподвижном проводящем контуре, находящемся в переменном магнитном поле. Исследование

Подробнее

Электричество и магнетизм

Электричество и магнетизм Электричество и магнетизм Электростатическое поле в вакууме Задание 1 Относительно статических электрических полей справедливы утверждения: 1) поток вектора напряженности электростатического поля сквозь

Подробнее

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами.

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами. 2 Электричество Основные формулы и определения Сила взаимодействия F между двумя неподвижными точечными зарядами q 1 и q 2 вычисляется по закону Кулона: F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности,

Подробнее

Тема 2.3. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

Тема 2.3. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Тема 2.3. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ 1. Явление электромагнитной индукции (опыты Фарадея) 2. Закон Фарадея 3. Вихревые токи (токи Фуко) 4. Индуктивность контура. Самоиндукция 5. Взаимная индукция 1. Явление

Подробнее

Основные характеристики переменного синусоидального тока

Основные характеристики переменного синусоидального тока Тема: Законы переменного тока Электрическим током называется упорядоченное движение заряженных частиц или макроскопических тел Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину

Подробнее

Изучение распределения магнитного поля вдоль оси соленоида

Изучение распределения магнитного поля вдоль оси соленоида Изучение распределения магнитного поля вдоль оси соленоида. Введение. Источником и объектом действия магнитного поля являются движущиеся заряды (электрические токи). Покоящиеся заряды магнитного поля не

Подробнее

Таким образом, мы пришли к закону (5).

Таким образом, мы пришли к закону (5). Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ (продолжение).4. Теорема Остроградского Гаусса. Применение теоремы Докажем теорему для частного

Подробнее

Закон Ома:,, - мгновенная мощность

Закон Ома:,, - мгновенная мощность .3 Идеализированные пассивные элементы цепи: сопротивление, емкость, индуктивность Идеальный элемент наделяется только основным свойством реального элемента, а второстепенные свойства отбрасываются. Сопротивление

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ЯВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ

ИЗУЧЕНИЕ ЯВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА. ИЗУЧЕНИЕ ЯВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ МЕТОДИЧЕСКОЕ

Подробнее

10.1. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции (закон полного тока)

10.1. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции (закон полного тока) ТЕМА ТЕОРЕМА О ЦИРКУЛЯЦИИ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля Применение теоремы к расчету полей 3 Закон полного тока в дифференциальной форме Теорема

Подробнее

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ. Лекция 2.5.

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ. Лекция 2.5. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ Лекция 2.5. План 1.Магнитные взаимодействия 2.Закон Био-Савара-Лапласа 3.Магнитное поле движущегося заряда 4.Напряженность магнитного поля 5.Магнитное поле прямого тока 6. Магнитное поле

Подробнее

Вариант На расстоянии 90см от центра витка с током 26 А в этой же плоскости расположен прямой бесконечный проводник с током 17А.

Вариант На расстоянии 90см от центра витка с током 26 А в этой же плоскости расположен прямой бесконечный проводник с током 17А. Вариант 1. 1. Бесконечно длинный прямой проводник имеет изгиб в виде перекрещивающейся петли радиусом 90см. Найти ток, текущий в проводнике, если напряженность магнитного поля в центре петли равна 66 А\м.

Подробнее

ЧАСТЬ ТРЕТЬЯ КЛАССИЧЕСКАЯ ЭЛЕКТРОДИНАМИКА

ЧАСТЬ ТРЕТЬЯ КЛАССИЧЕСКАЯ ЭЛЕКТРОДИНАМИКА ЧАСТЬ ТРЕТЬЯ КЛАССИЧЕСКАЯ ЭЛЕКТРОДИНАМИКА ГЛАВА 7 Введение в электродинамику 7 Основные понятия и величины электродинамики Электрический заряд Плотность заряда и плотность тока Многие наблюдаемые макроскопические

Подробнее

Контрольная работа по теме Электромагнетизм 11 класс. 1 вариант

Контрольная работа по теме Электромагнетизм 11 класс. 1 вариант Контрольная работа по теме Электромагнетизм 11 класс 1 вариант A1. К магнитной стрелке (северный полюс затемнен, см. рисунок), которая может поворачиваться вокруг вертикальной оси, перпендикулярной плоскости

Подробнее

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 3: ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ. Следующая система уравнений Максвелла

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 3: ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ. Следующая система уравнений Максвелла ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 3: ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ L Задание 1 Следующая система уравнений Максвелла B Edl d t Hdl d L Dd 0 Вd D j t 0 справедлива для переменного электромагнитного поля... 1. в отсутствие

Подробнее

Лабораторная работа 4.1 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ Цель работы

Лабораторная работа 4.1 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ Цель работы Лабораторная работа 4.1 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ 4.1.1. Цель работы Целью лабораторной работы является знакомство с моделированием магнитного поля от различных источников и экспериментальное определение величины

Подробнее

Определение напряженности магнитного поля Земли, изучение магнитных полей проводников с током

Определение напряженности магнитного поля Земли, изучение магнитных полей проводников с током Лабораторная работа 1 Определение напряженности магнитного поля Земли, изучение магнитных полей проводников с током ЦЕЛЬ РАБОТЫ Изучение магнитных полей проводников с током различной формы. ПРИБОРЫ И ПРИНАДЛЕЖНОСТИ

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Переменный ток. 1. Темы кодификатора ЕГЭ: переменный ток, вынужденные электромагнитные колебания.

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Переменный ток. 1. Темы кодификатора ЕГЭ: переменный ток, вынужденные электромагнитные колебания. И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Переменный ток. 1 Темы кодификатора ЕГЭ: переменный ток, вынужденные электромагнитные колебания. Переменный ток это вынужденные электромагнитные колебания, вызываемые

Подробнее

Теорема Гаусса. Применение теоремы Гаусса к расчету полей

Теорема Гаусса. Применение теоремы Гаусса к расчету полей Теорема Гаусса Применение теоремы Гаусса к расчету полей Основные формулы Электростатическое поле можно задать, указав для каждой точки величину и направление вектора Совокупность этих векторов образует

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Самоиндукция

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Самоиндукция И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Самоиндукция Пусть через катушку протекает электрический ток I, изменяющийся со временем. Переменное магнитное поле тока I порождает вихревое электрическое поле,

Подробнее

Открытый банк заданий ЕГЭ

Открытый банк заданий ЕГЭ Конденсатор колебательного контура длительное время подключён к источнику постоянного напряжения (см. рисунок). В момент t = 0 переключатель К переводят из положения 1 в положение 2. Графики А и Б представляют

Подробнее

Вопросы для подготовки к контрольной работе по модулю 1 «Электрические цепи постоянного и переменного тока» (темы 1 5)

Вопросы для подготовки к контрольной работе по модулю 1 «Электрические цепи постоянного и переменного тока» (темы 1 5) Вопросы для подготовки к контрольной работе по модулю 1 «Электрические цепи постоянного и переменного тока» (темы 1 5) 1 Каковы преимущества и недостатки электрической энергии по сравнению с другими видами

Подробнее

'. И пусть для простоты dl dl F V, B

'. И пусть для простоты dl dl F V, B Экзамен Закон электромагнитной индукции Фарадея (продолжение) ЭДС возникает, если поток изменяется по любым причинам ЭДС возникает, если контур перемещается, поворачивается, деформируется, и если контур

Подробнее

В 1820 г. Эрстед установил, что под действием поля тока магнитная стрелка устанавливается перпендикулярно току.

В 1820 г. Эрстед установил, что под действием поля тока магнитная стрелка устанавливается перпендикулярно току. III. Магнетизм 3.1 Магнитное поле Опыт показывает, что вокруг магнитов и токов возникает силовое поле, которое обнаруживает себя по воздействию на другие магниты и проводники с током. В 182 г. Эрстед установил,

Подробнее

Лекция 2. Теорема Гаусса и теорема о циркуляции магнитного поля

Лекция 2. Теорема Гаусса и теорема о циркуляции магнитного поля Лекция 2 Теорема Гаусса и теорема о циркуляции магнитного поля Поток магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля. Вихревой характер магнитного поля Поток вектора магнитной индукции определяется

Подробнее

Тема 2.2. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

Тема 2.2. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ Тема.. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ. Магнитное поле и его характеристики. Закон Био Савара - Лапласа и его применение к расчету магнитного поля 3. Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов 4. Магнитная постоянная.

Подробнее

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v .9. Преобразования векторов электромагнитного поля..9.. Преобразования компонент электромагнитного поля. Полученные и изученные нами законы электродинамики применимы для описания явлений, которые происходят

Подробнее

НПО УЧЕБНОЙ ТЕХНИКИ «ТУЛАНАУЧПРИБОР» МЕТОДИЧЕСКОЕ РУКОВОДСТВО ПО ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ ФЭЛ-3

НПО УЧЕБНОЙ ТЕХНИКИ «ТУЛАНАУЧПРИБОР» МЕТОДИЧЕСКОЕ РУКОВОДСТВО ПО ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ ФЭЛ-3 НПО УЧЕБНОЙ ТЕХНИКИ «ТУЛАНАУЧПРИБОР» МЕТОДИЧЕСКОЕ РУКОВОДСТВО ПО ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ ФЭЛ-3 ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ СОЛЕНОИДА С ПОМОЩЬЮ ДАТЧИКА ХОЛЛА. Тула, 007 г ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ИЗУЧЕНИЕ

Подробнее

КОЛЛОКВИУМ 1 (механика и СТО)

КОЛЛОКВИУМ 1 (механика и СТО) КОЛЛОКВИУМ 1 (механика и СТО) Основные вопросы 1. Система отсчета. Радиус вектор. Траектория. Путь. 2. Вектор смещения. Вектор линейной скорости. 3. Вектор ускорения. Тангенциальное и нормальное ускорение.

Подробнее

1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А.

1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А. Электростатика ТИПОВЫЕ ВОПРОСЫ К ТЕСТУ 1 (ч. 2) 1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А. 2. Каждый из

Подробнее

Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ»

Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ» Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ» кафедра физики ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАГНИТНОГО ПОЛЯ (магнитный поток, самоиндукция, индуктивность) Лабораторная

Подробнее

Электричество и магнетизм

Электричество и магнетизм Оглавление 3 Электричество и магнетизм 2 3.1 Электростатика............................ 2 3.1.1 Пример поле и потенциал сферы............. 2 3.1.2 Пример поле и потенциал шара.............. 3 3.1.3 Пример

Подробнее

Лекция 6. Явление самоиндукции. Индуктивность

Лекция 6. Явление самоиндукции. Индуктивность Лекция 6 Явление самоиндукции. Индуктивность В замкнутом проводящем контуре, находящемся в переменном магнитном поле, благодаря явлению электромагнитной индукции возникает индукционный ток. При этом магнитное

Подробнее