( ) ( ) ( ) ( β ) ( )

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "( ) ( ) ( ) ( β ) ( )"

Транскрипт

1 39 m0v p= mv =, (46) 1 ( v / c) где m релятивистская масса, m 0 масса покоя. Релятивистское уравнение динамики частицы: где р релятивистский импульс частицы. dp dt = F. (47) Полная и кинетическая энергии релятивистской частицы: 0 = = +, K ( m m ) c E mc m c K =. (48) Связь между энергией и импульсом релятивистской частицы: =, p c K( K mc ) 4 E p c m c 0 = +. (49) При рассмотрении столкновения частиц полезно использовать инвариантную величину: 4 E p c = m c. (50) где Е и р полная энергия и импульс системы до столкновения, m масса образовавшейся частицы (или системы). ======================================================= Примеры решения задач 11. В K-системе отсчета находится неподвижный стержень длины l = 100 см, ориентированный под углом ϑ = 45 к оси ОХ (рис. 39). Найти его длину l' и соответствующий угол ϑ' в K'-системе, движущейся относительно K-системы со скоростью V = с/ вдоль оси ОX. Решение. Длина стержня в K'-системе l ' = x' + y ' = x 1 + y, ( ) ( ) ( ) ( β ) ( ) Рис. 39 где β = V/с. Имея в виду, что х = l cosϑ и у = l sinϑ, получим l' = l 1 β cos ϑ = 94 см. Угол ϑ' в K'-системе найдем через тангенс:

2 40 y ' y tg tg ϑ ' = = = = 1,155 x' x 1 β 1 β Отсюда ϑ' = 49. Следует обратить внимание на то, что полученные результаты не зависят от направления скорости K'-системы: Она может двигаться или в положительном направлении оси х, или в противоположном. 1. Стержень движется вдоль линейки с некоторой постоянной скоростью. Если зафиксировать положение обоих концов стержня одновременно в системе отсчета, связанной с линейкой, то разность отсчетов по линейке х 1 = 4,0 м. Если же положение обоих концов зафиксировать одновременно в системе отсчета, связанной со стержнем, то разность отсчетов по той же линейке х = 9,0 м. Определить собственную длину l 0 стержня и его скорость v относительно линейки. Решение. В первом случае x 1 = l 0 1 β, где β скорость стержня (в единицах скорости света). Во втором же случае l 0 это измеренная в системе отсчета, связанной со стержнем, длина участка движущейся линейки, собственный размер которого (участка) равен х. Поэтому Из этих формул легко найти, что или v 0,75с. l 0 = x 1 β. l0 = x1 x = 6,0 м, β = 1 x1 / x = 0,75, 13. Две нестабильные частицы движутся в K-системе отсчета по некоторой прямой в одном направлении с одинаковой скоростью v = 0,990с. Расстояние между частицами в этой системе отсчета l = 1 м. В некоторый момент обе частицы распались одновременно в K'-системе отсчета, связанной с ними. Найти: 1) промежуток времени между моментами распада обеих частиц в исходной K-системе отсчета; ) какая частица распалась позже в K-системе. Решение. 1. Пусть распад частицы, двигавшейся впереди, событие 1, а распад частицы, двигавшейся сзади, событие. Тогда, согласно преобразованиям Лоренца для времени, t1 t = ( ) ( v c) ϑ x' 1 x' v / c 1 /,.

3 41 где учтено, что t' 1 = t' (по условию). Разность (х' 1 х' ) это собственное расстояние l 0 между частицами. Оно равно l = l ( v c). Поэтому lv / c t1 t = 1 / ( v c) 0 / 1 / =,0 мкс.. Так как t 1 t > 0, то t 1 > t, другими словами, частица, двигавшаяся впереди, распалась позже. 14. Найти расстояние, которое пролетела в K-системе отсчета нестабильная частица от момента ее рождения до распада, если ее время жизни в этой системе отсчета t = 3,0 мкс, а собственное время жизни t 0 =, мкс. Решение. Воспользовавшись формулой (4), найдем скорость V частицы и затем искомое расстояние как = = 1 ( / ) = 0,6 км. l tv tc t0 t Другой способ решения основан на использовании инвариантности интервала: c ( t 0 ) = c ( t) l, где квадрат интервала записан слева в системе отсчета, связанной с самой частицей, а справа в K-системе отсчета. Отсюда получается тот же результат для l. 15. Релятивистский протон с импульсом р 0 влетел в момент t = 0 в область, где имеется поперечное однородное электрическое поле с напряженностью Е, причемp 0 E. Найти зависимость от времени угла ϑ, на который протон будет отклоняться от первоначального направления движения. Решение. Выбрав оси координат (X вдоль вектора p 0, Y вдоль вектораe), запишем уравнение (47) в проекциях на эта оси: dp X /dt = 0, ` dp Y /dt = ee, где е заряд протона. Из этих уравнений следует, что p X = p 0, p Y = eet, или v X m0v X ( v c) 1 /, = p0 m0v Y ( v c) 1 / Взяв отношение последних двух равенств, найдем tg ϑ = v Y /v X = eet/p 0. = eet (51) Интересно отметить, что в отличие от нерелятивистского случая здесь уменьшается со временем. Чтобы в этом убедиться, возведем оба

4 4 равенства (51) в квадрат и затем сложим отдельно их левые и правые части: ( X + Y) m0 v v = p 0 + ( eet) 1 ( v / c) Заметив, что v + v = v, получим X Y 1 v m 1 0c = + c p0 + ( eet) Подставив это выражение в первое из (51), найдем vx = c ( ) m c p eet p / 0 + ( / 0) т. е. действительно, v X уменьшается с ростом t. 16. Фотон с энергией ε испытал рассеяние на покоившемся свободном электроне. Найти энергию ε' рассеянного фотона, если угол между направлениями движения рассеянного и налетающего фотонов равен ϑ. Решение. Воспользуемся законами сохранения энергии и импульса. В данном процессе K e =ε ε',p e = p p', где K e и p e кинетическая энергия и импульс электрона отдачи, p и p' Рис. 40 импульсы налетающего и рассеянного фотонов. Из треугольника импульсов (рис. 40), согласно теореме косинусов, следует, что Так как p = ε, p' = ε' и ' pe = p + p pp 'cos ϑ. ( ) pe = Ke Ke+ me = ( ε ε ')( ε ε ' + me ), где m e масса электрона, то после несложных преобразований получим ε ' =. 1 + ( ε / m e )sin ( ϑ / ) ======================================================= Задачи для решения ε..

5 Стержень движется в продольном направлении с постоянной скоростью v относительно инерциальной Σ-системы отсчета. При каком значении v длина стержня в этой системе отсчета будет на η = 0,50% меньше его собственной длины? 18. Имеется прямоугольный треугольник, у которого катет а = 5,00 м и угол между этим катетом и гипотенузой α = 30. Найти в системе отсчетаσ', движущейся относительно этого треугольника со скоростью v = 0,866с вдоль катета а: а) соответствующее значение угла α'; б) длину l' гипотенузы и ее отношение к собственной длине. 19. Найти собственную длину стержня, если в Σ'-системе отсчета его скорость v = с/, длина l = 1,00 м и угол между ним и направлением движенияυ= Стержень движется равномерно в продольном направлении мимо двух меток А и В, расположенных на расстоянии x друг от друга. Сначала в момент t 1 напротив метки А оказался передний конец стержня. Затем напротив метки В в моменты t и t 3 оказались соответственно передний и задний концы стержня. Найти его собственную длину С какой скоростью двигались в -системе отсчета часы, если за время t = 5,0 с (в -системе) они отстали от часов этой системы на t = 0,10 с? 13. Стержень пролетает с постоянной скоростью мимо метки, неподвижной в -системе отсчета. Время пролета t = 0 нс в - системе. В системе же отсчета, связанной со стержнем, метка движется вдоль него в течение t' = 5 нс. Найти собственную длину стержня Собственное время жизни некоторой нестабильной частицы t 0 = 10 нс. Какой путь пролетит эта частица до распада в лабораторной системе отсчета, где ее время жизни t = 0 нc? 134. В -системе отсчета мюон, движущийся со скоростью v = 0,990с, пролетел от места своего рождения до точки распада расстояние l = 3,0 км. Определить: а) собственное время жизни этого мюона; б) расстояние, которое пролетел мюон в -системе отсчета с «его точки зрения» Две частицы, двигавшиеся в лабораторной системе отсчета по одной прямой с одинаковой скоростью v = 3c/4, попали в неподвижную мишень с промежутком времени t = 50 нc. Найти собственное расстояние между частицами до попадания в мишень.

6 Стержень движется вдоль линейки с некоторой постоянной скоростью. Если зафиксировать положение обоих концов данного стержня одновременно в системе отсчета, связанной с линейкой, то разность отсчетов по линейке x 1 = 4,0 м. Если же положение обоих концов зафиксировать одновременно в системе отсчета, связанной со стержнем, то разность отсчетов по этой же линейке x = 9,0 м. Найти собственную длину стержня и его скорость относительно линейки Два стержня одинаковой собственной длины l 0 движутся навстречу друг другу параллельно общей горизонтальной оси. В системе отсчета, связанной с одним из стержней, промежуток времени между моментами совпадения левых и правых концов стержней оказался равным t. Какова скорость одного стержня относительно другого? 138. Две нестабильные частицы движутся в '-системе отсчета по некоторой прямой в одном направлении со скоростью v = 0,990с. Расстояние между ними в этой системе отсчета l = 10 м. В некоторый момент обе частицы распались одновременно в системе отсчета, связанной с ними. Какой промежуток времени между моментами распада обеих частиц наблюдали в -системе? Какая частица распалась позже в -системе? 139. Стержень АВ, ориентированный вдоль оси Х -системы отсчета, движется с постоянной скоростью v в положительном направлении оси X. Передним концом стержня является точка А, задним точка В. Найти: а) собственную длину стержня, если в момент t A координата точки А равна х A, а в момент t B координата точки В равна x B ; б) через какой промежуток времени надо зафиксировать координаты начала и конца стержня в '-системе, чтобы разность координат оказалась равной собственной длине стрежня На диаграмме пространство -время (рис. 41) показаны три события А, В и С, которые произошли на оси Х некоторой инерциальной системы отсчета. Найти: а) промежуток времени между событиями А и В в той системе отсчета, где оба события произошли в одной точке; б) расстояние между точками, где произошли события А и С, в той системе отсчета, где они Рис. 41

7 одновременны В плоскости хy -системы отсчета движется частица, проекции скорости которой равны v x и v y. Найти скорость v' этой частицы в '- системе, которая перемещается со скоростью V относительно -системы в положительном направлении ее оси X. 14. Стартовавшая с Земли воображаемая космическая ракета движется с ускорением а' = 10g, одинаковым в каждой инерциальной системе, мгновенно сопутствующей ракете. Разгон продолжался по земному времени τ = 1,0 год. Найти, на сколько процентов отличается скорость ракеты от скорости света в конце разгона. Каков путь, пройденный ракетой к этому моменту? 143. Во сколько раз релятивистская масса частицы, скорость которой отличается от скорости света наη = 0,010%, превышает ее массу покоя? 144. Плотность покоящегося тела равна ρ 0. Найти скорость системы отсчета относительно данного тела, в которой его плотность будет на η = 5% большеρ Протон движется с импульсом р = 10,0 ГэВ/c, где с скорость света. На сколько процентов отличается скорость этого протона от скорости света? 146. Найти скорость, при которой релятивистский импульс частицы в η = 1,4 раза превышает ее ньютоновский импульс Какую работу надо совершить, чтобы увеличить скорость частицы с массой т от 0,60 с до 0,80 с? Сравнить полученный результат со значением, вычисленным по нерелятивистской формуле При какой скорости кинетическая энергия частицы равна ее энергии покоя? 149. При каких значениях отношения кинетической энергии частицы к ее энергии покоя относительная погрешность при расчете ее скорости по нерелятивистской формуле не превышаетη = 0,010? 150. Найти зависимость импульса частицы с массой т от ее кинетической энергии. Вычислить импульс протона с кинетической энергией 500 МэВ Найти скорость частицы, кинетическая энергия которой K = 500 МэВ и импульс р = 865 МэВ/с, где с скорость света. 15. Пучок релятивистских частиц с кинетической энергией K падает на поглощающую мишень. Сила тока в пучке равна I, заряд и масса каждой частицы равны е и т. Найти силу давления пучка на мишень и выделяющуюся в ней мощность.

8 Сколько энергии (в расчете на единицу массы) необходимо затратить, чтобы сообщить первоначально покоившемуся космическому кораблю скорость v = 0,980 с? 154. Частица массы т в момент t = 0 начинает двигаться под действием постоянной силы F. Найти скорость частицы и пройденный ею путь в зависимости от времени t Показать, что величина Е p c есть инвариант, т.е. имеет одно и то же значение во всех инерциальных системах отсчета. Каково значение этого инварианта? 156. Две частицы, каждая массы т, летят навстречу друг другу с одинаковой скоростью v. Найти v, если масса образовавшейся при столкновении частицы равна М Нейтрон с кинетической энергией K = тс, где т его масса, налетает на другой, покоящийся нейтрон. Найти в системе их центра масс: а) суммарную кинетическую энергию K ɶ нейтронов; б) импульс pɶ каждого нейтрона Релятивистская частица массы т с кинетической энергией K налетает на покоящуюся частицу той же массы. Найти массу и скорость составной частицы, образовавшейся в результате соударения Какова должна быть кинетическая энергия протона, налетающего на другой, покоящийся протон, чтобы их суммарная кинетическая энергия в системе центра масс была такая же, как у двух протонов, движущихся навстречу друг другу с кинетическими энергиями K = 5,0 ГэВ? 160. Неподвижная частица массы т распадается на три частицы масс m 1, m, m 3. Найти наибольшую полную энергию, которую может иметь, например, частица m Релятивистская ракета выбрасывает струю газа с нерелятивистской скоростью u, постоянной относительно ракеты. Найти зависимость скорости v ракеты от ее массы т, если в начальный момент масса ракеты равна m 0. ЛИТЕРАТУРА 1. Иродов И.Е. Задачи по общей физике / И.Е. Иродов. М.: Лаборатория базовых знаний, с.. Иродов И.Е. Механика. Основные законы / И.Е. Иродов. М.: Лаборатория базовых знаний, с.


Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза?

Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза? Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза? 2. Найти изменение энергии W, соответствующее изменению массы на m = 1 а.е.м. 3. За время t

Подробнее

4.2. Две частицы, двигавшиеся в К-системе отсчета по одной прямой с. мишень в системе отсчета, в которой они покоились.

4.2. Две частицы, двигавшиеся в К-системе отсчета по одной прямой с. мишень в системе отсчета, в которой они покоились. .1. В К-системе отсчета скорость стержня u c 2, его длина l 1,00 м, угол между ним и направлением движения. Найти собственную длину стержня..2. Две частицы, двигавшиеся в К-системе отсчета по одной прямой

Подробнее

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс и энергия движущейся частицы связаны с ее скоростью V иными соотношениями, чем в классической физике: mv,, () V

Подробнее

Курс общей физики Механика

Курс общей физики Механика Курс общей физики Механика Л.Г.Деденко, А.И.Слепков Задачи по релятивистской механике Москва 011 Задачи 1. В 79 году произошло знаменитое извержение Везувия, а в 105 г. на небе наблюдали сверхновую звезду,

Подробнее

Раздел 13 «Специальная теория относительности» Основы специальной теории относительности Связь энергии и массы тела

Раздел 13 «Специальная теория относительности» Основы специальной теории относительности Связь энергии и массы тела Раздел 13 «Специальная теория относительности» 13.1. Основы специальной теории относительности 13.. Связь энергии и массы тела 13.1. Специальная теория относительности Изучая теорию относительности, надо

Подробнее

КР-2 / Вариант 1. КР-2 / Вариант 2. КР-2 / Вариант 3. КР-2 / Вариант 4. КР-2 / Вариант 5.

КР-2 / Вариант 1. КР-2 / Вариант 2. КР-2 / Вариант 3. КР-2 / Вариант 4. КР-2 / Вариант 5. КР-2 / Вариант 1. 1. В K-системе отсчета частица, движущаяся со скоростью 0,99 c, пролетела от места своего рождения до точки распада расстояние 2 км. Определить собственное время жизни этой частицы. 2.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ

ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ На прошлой лекции мы выяснили, что, согласно (3.4) P = ( ε c, P ). Почему этот вектор 4-импульс? Напомним, что контравариантным вектором dx u называются

Подробнее

Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц.

Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц. Лекция 7 Столкновение нерелятивистских частиц 1 Упругое столкновение Задача состоит в следующем Пусть какая-то частица пролетает мимо другой частицы Это могут быть два протона один из ускорителя, другой

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3. Вращательное движение. СТО. Вариант 1

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3. Вращательное движение. СТО. Вариант 1 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3 Вращательное движение. СТО Вариант. Момент инерции шара массой 5 кг относительно оси, проходящей через его центр равен 5 кг м. Каким моментом инерции будет обладать этот шар, если

Подробнее

Релятивистская динамика

Релятивистская динамика Релятивистская динамика Специальная теория относительности установила фундаментальные свойства пространствавремени Преобразования Лоренца позволяют определять пространственные и временные координаты любого

Подробнее

9.8 Релятивистская динамика

9.8 Релятивистская динамика 9.8 Релятивистская динамика Принцип относительности Эйнштейна требует, чтобы все законы природы имели один и тот же вид во всех инерциальных системах отсчета. Этому принципу должны удовлетворять, в том

Подробнее

ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ И СОХРАНЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ

ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ И СОХРАНЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ И СОХРАНЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ Решения некоторых задач Работа постоянной силы 44 Под действием постоянной силы F i 4 j небольшое тело совершает перемещение из точки с радиус-вектором

Подробнее

2.5. Следствия из преобразований Лоренца. t (2.5.1)

2.5. Следствия из преобразований Лоренца. t (2.5.1) 1.5. Следствия из преобразований Лоренца..5.1. Одновременность событий в различных ИСО. Рассмотрим одновременность событий в различных системах отсчета. Исходим из преобразований Лоренца t t, 1 1 t 1 t

Подробнее

ЧАСТЬ 6. ОСНОВЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

ЧАСТЬ 6. ОСНОВЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ЧАСТЬ 6. ОСНОВЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ГАЛИЛЕЯ И СКОРОСТЬ СВЕТА Пусть некоторая система отсчета К = {x y z} считается неподвижной а система отсчета К = {x y z } движется относительно

Подробнее

9.6 Следствия преобразований Лоренца 1) Длина тел в разных системах. Лоренцево сокращение Пусть в системе отсчета K'

9.6 Следствия преобразований Лоренца 1) Длина тел в разных системах. Лоренцево сокращение Пусть в системе отсчета K' 9.6 Следствия преобразований Лоренца 1) Длина тел в разных системах. Лоренцево сокращение Пусть в системе отсчета K' покоится стержень, параллельный оси у и имеющий длину Δу' = у ' у 1 ', где у ' и у 1

Подробнее

Специальная теория относительно- сти «СТО» абочая тетрадь по физике

Специальная  теория относительно- сти «СТО» абочая тетрадь по физике Специальная теория относительности «СТО» Рабочая тетрадь по физике студента группы ФИО МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального

Подробнее

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ. 2 Натуральная система единиц (система Хевисайда)

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ. 2 Натуральная система единиц (система Хевисайда) 1 Физический факультет МГУ им. М.В. Ломоносова Физика атомного ядра и элементарных частиц. Общий курс физики, III семестр. Семинары. ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ 1 Система единиц Гаусса Время

Подробнее

Сегодня суббота, 3 мая 2014 г. Лекция 6.

Сегодня суббота, 3 мая 2014 г. Лекция 6. Сегодня суббота, 3 мая 014 г. Лекция 6. Специальная теория относительности (СТО). Кинематика СТО. Постулаты Эйнштейна и следствия из них. Преобразования Лоренца. Релятивистская динамика. 1. Открытие СТО

Подробнее

1.6. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА

1.6. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА 6 РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА Пространственные координаты и момент времени некоторого события отнесенные к инерциальным системам отсчета K и K с параллельными координатными осями связаны преобразованиями Лоренца:

Подробнее

1.6. Специальная теория относительности Механический принцип относительности Галилея. Преобразования Галилея.

1.6. Специальная теория относительности Механический принцип относительности Галилея. Преобразования Галилея. 6 Специальная теория относительности 6 Механический принцип относительности Галилея Преобразования Галилея 6 Постулаты специальной теории относительности 63 Преобразования Лоренца и их следствия 64 Элементы

Подробнее

Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга.

Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга. Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) 1. Доказать тождество : a, b c, d a, c b, d a, d b, c. Пусть A - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга. 3. Показать,

Подробнее

2.8. Энергия и способы ее выражения. P (2.8.1) m d. const dt

2.8. Энергия и способы ее выражения. P (2.8.1) m d. const dt .8. Энергия и способы ее выражения..8.. Инвариант -х вектора энергии-импульса и его нулевая компонента. Еще раз запишем -х вектор энергии-импульса и его компоненты: dt d Инвариант -х вектора энергии-импульса:

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 1 ЛЕКЦИЯ 21 Релятивистский импульс. 4-вектор энергии-импульса. Закон сохранения энергии-импульса. Зависимость массы от скорости. Связь энергии с массой. Формула Эйнштейна E = m. Релятивистский импульс.

Подробнее

ЭЛЕМЕНТЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

ЭЛЕМЕНТЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ Министерство образования и науки Российской Федерации Балтийский государственный технический университет Военмех АГАРЕШКИН, НА ИВАНОВА, ЮНЛАЗАРЕВА, ДЛ ФЕДОРОВ ЭЛЕМЕНТЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

Подробнее

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА 1 ВАРИАНТ 1

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА 1 ВАРИАНТ 1 КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА 1 ВАРИАНТ 1 1. Начальная скорость частицы v 1 = 1i + 3j + 5k (м/с), конечная v 2 = 2i + 4j + 6k. Определить: а) приращение скорости Δv; б) модуль приращения скорости Δv ; в) приращение

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 1 ФОТОЭФФЕКТ. ЭФФЕКТ КОМПТОНА

ЛЕКЦИЯ 1 ФОТОЭФФЕКТ. ЭФФЕКТ КОМПТОНА ЛЕКЦИЯ 1 ФОТОЭФФЕКТ. ЭФФЕКТ КОМПТОНА Элементарные частицы обладают квантовыми (волновыми) свойствами. Но фотоны (кванты электромагнитного излучения) обладают свойствами частиц тоже. Первый семинар посвящается

Подробнее

F Q. Определите работу, которую совершает идеальный газ в замкнутом. цикле , изображённом на рисунке, если Р 1 = 10 5 Па,

F Q. Определите работу, которую совершает идеальный газ в замкнутом. цикле , изображённом на рисунке, если Р 1 = 10 5 Па, ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНЫЙ ЭТАП АКАДЕМИЧЕСКОГО СОРЕВНОВАНИЯ ОЛИМПИАДЫ ШКОЛЬНИКОВ «ШАГ В БУДУЩЕЕ» ПО ОБЩЕОБРАЗОВАТЕЛЬНОМУ ПРЕДМЕТУ «ФИЗИКА» 0 ГОД ВАРИАНТ З А Д А Ч А В некоторой системе отсчета нестабильная частица

Подробнее

2.3. ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЯХ

2.3. ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЯХ 3 ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЯХ В электромагнитном поле с напряженностью и индукцией на частицу с зарядом q движущуюся со скоростью действует сила Лоренца (1) Уравнение движения

Подробнее

Глава 2 Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела 5

Глава 2 Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела 5 Глава Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела 5 Законы Ньютона Масса Сила Первый закон Ньютона: всякое тело находится в состоянии покоя или равномерного и прямолинейного движения,

Подробнее

Ответы и пояснения к избранным тестовым заданиям

Ответы и пояснения к избранным тестовым заданиям Приложение Ответы и пояснения к избранным тестовым заданиям x() t этом Механика Кинематика материальной точки 1 Материальная точка движется в плоскости xy по закону t, y() t Bt, где и B - положительные

Подробнее

Релятивистская динамика

Релятивистская динамика И В Яковлев Материалы по физике MathUsru Релятивистская динамика Темы кодификатора ЕГЭ: полная энергия, связь массы и энергии, энергия покоя В классической динамике мы начали с законов Ньютона, потом перешли

Подробнее

6. Точка A находится на ободе колеса радиуса R = 0.5 м, которое катится без скольжения по горизонтальной поверхности со скоростью v = 1 м/с.

6. Точка A находится на ободе колеса радиуса R = 0.5 м, которое катится без скольжения по горизонтальной поверхности со скоростью v = 1 м/с. Стандартные задачи 1. Лодка движется относительно воды со скоростью в два раза меньшей скорости течения реки. Под каким углом к направлению течения лодка должна держать курс, чтобы ее сносило течением

Подробнее

КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи

КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи 1 Качественные задачи 1. Зависит ли энергия фотона от длины волны света? 2. Металлическая пластинка под действием рентгеновских лучей зарядилась. Каков знак заряда? 3. Чему равно

Подробнее

Аксиоматическое построение уравнений механики

Аксиоматическое построение уравнений механики Аксиоматическое построение уравнений механики Станислав Булашев Введение Специальная теория относительности Эйнштейна базируется на двух постулатах Первый постулат (принцип относительности Эйнштейна) говорит

Подробнее

Элементы теории относительности.

Элементы теории относительности. Элементы теории относительности. 1.С какой скоростью должен двигаться космический корабль относительно Земли, чтобы часы на нем шли в раза медленнее, чем на Земле? А),6*1 7 м/с. B),6*1 8 м/с. C),6*1 6

Подробнее

Кинематика 1. Материальная точка движется вдоль оси x так, что времени координата точки x( 0) B. Найдите x (t). Найдите

Кинематика 1. Материальная точка движется вдоль оси x так, что времени координата точки x( 0) B. Найдите x (t). Найдите 1 Кинематика 1 Материальная точка движется вдоль оси x так, что времени координата точки x( 0) B Найдите x (t) V x At В начальный момент Материальная точка движется вдоль оси x так, что ax A x В начальный

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

Тема 1.4. Динамика вращательного движения

Тема 1.4. Динамика вращательного движения Тема 1.4. Динамика вращательного движения План 1. Момент импульса частицы. Момент силы 3. Уравнение моментов 4. Собственный момент импульса 5. Динамика твердого тела 6. Момент инерции 7. Кинетическая энергия

Подробнее

Специальная теория относительности и закон сохранения импульса. В.Н. Кочетков

Специальная теория относительности и закон сохранения импульса. В.Н. Кочетков Специальная теория относительности и закон сохранения импульса В.Н. Кочетков В статье делается попытка использования закона сохранения импульса замкнутой системы для определения значений постоянных величин

Подробнее

ГЛАВА 5. СТОЛКНОВЕНИЯ И РАССЕЯНИЕ ЧАСТИЦ Упругие столкновения

ГЛАВА 5. СТОЛКНОВЕНИЯ И РАССЕЯНИЕ ЧАСТИЦ Упругие столкновения ГЛАВА 5. СТОЛКНОВЕНИЯ И РАССЕЯНИЕ ЧАСТИЦ 5.. Упругие столкновения Рассмотрим упругое столкновение двух частиц. В таких столкновениях сохраняются суммарные импульс и энергия сталкивающихся частиц: p + p

Подробнее

17.1. Основные понятия и соотношения.

17.1. Основные понятия и соотношения. Тема 7. Волны де Бройля. Соотношения неопределенностей. 7.. Основные понятия и соотношения. Гипотеза Луи де Бройля. Де Бройль выдвинул предложение, что корпускулярно волновая двойственность свойств характерна

Подробнее

Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ. 1. Описание установки и эксперимента

Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ. 1. Описание установки и эксперимента Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ В данной работе проводится измерение времени упругого соударения двух одинаковых стальных шаров для нескольких пар шаров различного диаметра.

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ПУЛИ ПРИ ПОМОЩИ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА. Приборы и принадлежности:

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ПУЛИ ПРИ ПОМОЩИ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА. Приборы и принадлежности: . Лабораторная работа ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ПУЛИ ПРИ ПОМОЩИ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА Цель работы Определить скорость пули, используя законы сохранения импульса и механической энергии. ) баллистический маятник;

Подробнее

4. Постоянное магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле.

4. Постоянное магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле. 4 Постоянное магнитное поле в вакууме Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле Закон Био-Савара-Лапласа: [ dl, ] db =, 3 4 π где ток, текущий по элементу проводника dl, вектор dl направлен

Подробнее

p = m v v, (1) K u v = u A l B

p = m v v, (1) K u v = u A l B Комментарии к лекциям по физике Тема: Основы релятивистской динамики Содержание лекции Релятивистский импульс частицы. Релятивистская энергия. Кинетическая энергия и энергия покоя. Масса и энергия. Эквивалентность

Подробнее

Движение заряженных частиц в электрическом поле

Движение заряженных частиц в электрическом поле Движение заряженных частиц в электрическом поле Основные теоретические сведения На заряд Q, помещенный в электростатическое поле напряженностью E действует кулоновская сила, равная F QE Если напряженность

Подробнее

Занятие 28 Ядерная физика. СТО

Занятие 28 Ядерная физика. СТО Задача 1 Гамма-излучение это 1) Поток ядер гелия; 2) Поток протонов; 3) Поток электронов; 4) Электромагнитные волны. Занятие 28 Ядерная физика. СТО Задача 2 Неизвестная частица, являющаяся продуктом некоторой

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 23 ЛЕКЦИЯ 23

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 23 ЛЕКЦИЯ 23 1 ЛЕКЦИЯ 23 Сила Лоренца. Релятивистская форма уравнений движения. Тензор электромагнитного поля. Преобразования Лоренца для электрического и магнитного поля. Инварианты поля. Сила Лоренца Сила, действующая

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ. ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА. ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ

ЛЕКЦИЯ 6 СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ. ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА. ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ ЛЕКЦИЯ 6 СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ. ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА. ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ Рис. 6.1 На рис. 6.1 показано столкновение двух частиц. Здесь A снаряд, В мишень, С результирующая

Подробнее

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v .9. Преобразования векторов электромагнитного поля..9.. Преобразования компонент электромагнитного поля. Полученные и изученные нами законы электродинамики применимы для описания явлений, которые происходят

Подробнее

Лабораторная работа 8 ПРОВЕРКА ЗАКОНА СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ И ИМПУЛЬСА НА ПРИМЕРЕ УПРУГОГО И НЕУПРУГОГО СОУДАРЕНИЯ ТЕЛ.

Лабораторная работа 8 ПРОВЕРКА ЗАКОНА СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ И ИМПУЛЬСА НА ПРИМЕРЕ УПРУГОГО И НЕУПРУГОГО СОУДАРЕНИЯ ТЕЛ. Лабораторная работа 8 ПРОВЕРКА ЗАКОНА СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ И ИМПУЛЬСА НА ПРИМЕРЕ УПРУГОГО И НЕУПРУГОГО СОУДАРЕНИЯ ТЕЛ. Цель работы: Приборы и принадлежности: штатив с двумя подвесами, набор шаров, масштабная

Подробнее

Пример 1. Два точечных заряда = 1 нкл и q = 2 нкл находятся на расстоянии d = 10 см друг от

Пример 1. Два точечных заряда = 1 нкл и q = 2 нкл находятся на расстоянии d = 10 см друг от Примеры решения задач к практическому занятию по темам «Электростатика» «Электроемкость Конденсаторы» Приведенные примеры решения задач помогут уяснить физический смысл законов и явлений способствуют закреплению

Подробнее

ВВЕДЕНИЕ. ИЗЛУЧЕНИЕ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ЗАРЯДОВ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА ДЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ

ВВЕДЕНИЕ. ИЗЛУЧЕНИЕ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ЗАРЯДОВ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА ДЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ ВВЕДЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЕ НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ЗАРЯДОВ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА ДЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ Дипольное излучение Потенциал системы (токов) зарядов движущихся с нерелятивистскими скоростями: R V V j

Подробнее

Курсы подготовки к ЕГЭ по физике

Курсы подготовки к ЕГЭ по физике Курсы подготовки к ЕГЭ по физике Механика. Задание 9 Учитель физики: Бабчик И.И. Учебное заведение: МБОУ лицей 1 г. Сургут, 019 г. Задание 9. Основные вопросы 1 1. Кинематика Задача 1 Задача 7. Движение

Подробнее

ИДЗ_2 (СТО и МФиТ) / Вариант 1.

ИДЗ_2 (СТО и МФиТ) / Вариант 1. ИДЗ_2 (СТО и МФиТ) / Вариант 1. 1. В K-системе отсчета частица, движущаяся со скоростью 0,99 c, пролетела от места своего рождения до точки распада расстояние 2 км. Определить собственное время жизни этой

Подробнее

Решение задач Межрегиональной олимпиады школьников на базе ведомственных образовательных организаций в году по физике 11 класс Вариант 1

Решение задач Межрегиональной олимпиады школьников на базе ведомственных образовательных организаций в году по физике 11 класс Вариант 1 Решение задач Межрегиональной олимпиады школьников на базе ведомственных образовательных организаций в 2017-2018 году по физике 11 класс Вариант 1 Задача 1. (10 баллов). Усеченная пирамида (см. рисунок)

Подробнее

30 тестовых заданий по курсу «Механика. Молекулярная физика» с ответами и пояснениями

30 тестовых заданий по курсу «Механика. Молекулярная физика» с ответами и пояснениями 0 тестовых заданий по курсу «Механика Молекулярная физика» с ответами и пояснениями Механика Кинематика материальной точки Материальная точка движется в плоскости xy по закону x ( t) t, y ( t) Bt, где

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 4 ТЕОРЕМА КЁНИГА. АБСОЛЮТНО УПРУГИЙ УДАР. НЕУПРУГИЙ УДАР. ПОРОГОВАЯ ЭНЕРГИЯ. СТО

ЛЕКЦИЯ 4 ТЕОРЕМА КЁНИГА. АБСОЛЮТНО УПРУГИЙ УДАР. НЕУПРУГИЙ УДАР. ПОРОГОВАЯ ЭНЕРГИЯ. СТО ЛЕКЦИЯ 4 ТЕОРЕМА КЁНИГА. АБСОЛЮТНО УПРУГИЙ УДАР. НЕУПРУГИЙ УДАР. ПОРОГОВАЯ ЭНЕРГИЯ. СТО 1. Теорема Кёнига В прошлый раз мы рассматривали систему материальных точек и нашли закон изменения момента импульса

Подробнее

Лекция 4. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 4. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 4. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ . Коэффициент трения между телом и плоскостью. Какую минимальную горизонтальную

Подробнее

ВАРИАНТ Дано: Решение

ВАРИАНТ Дано: Решение ВАРИАНТ 0 Дано: Решение V 0 =0м/ c h = 30 м t п -? s -? Тело движется свободно под действием силы тяжести Сначала мяч летит вверх и поднимается на максимальную высоту а затем падает вниз двигаясь при этом

Подробнее

6. Излучение релятивистской частицы Урок XXIII

6. Излучение релятивистской частицы Урок XXIII 6. Излучение релятивистской частицы 117 6. Излучение релятивистской частицы Урок XXIII Преобразование полей. Инварианты поля Контравариантные координаты 4 вектор события x i = (x, x 1, x 2, x 3 ), x i

Подробнее

Заключительный тур Олимпиады 93 из Перечня на учебный год Конкурс по физике. Решения и ответы

Заключительный тур Олимпиады 93 из Перечня на учебный год Конкурс по физике. Решения и ответы лист 1 из 7 Задача 1. В условии сказано, что v >> g. Это означает, что кинетическая энергия шарика mv / много больше максимального изменения его потенциальной энергии при движении по окружности mg. В таком

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА КАЗАНСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов специальностей 903, 906, 907, 908, 910 Лабораторная работа

Подробнее

mυ 2 /R = qυb. sin α = d/r

mυ 2 /R = qυb. sin α = d/r Задача 1 Альфа-частица, пройдя ускоряющую разность потенциалов U, влетает в однородное магнитное поле с индукцией В. Толщина области поля d. Определите, на сколько изменится ее импульс за время пролета

Подробнее

Изучение движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях и определение удельного заряда электрона

Изучение движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях и определение удельного заряда электрона Изучение движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях и определение удельного заряда электрона Цель работы: изучение движения электронов в электрическом и магнитном полях на основе наблюдения

Подробнее

Олимпиада «Физика управляет миром» уч. год. Теоретический тур. 11 класс (решения)

Олимпиада «Физика управляет миром» уч. год. Теоретический тур. 11 класс (решения) Олимпиада «Физика управляет миром» 15-1 уч. год. Теоретический тур 11 класс (решения) Задача 1. Три одинаковых стержня массой соединены концами сферическим шарниром (разрешающим каждому стержню вращаться

Подробнее

ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева. Тестовые вопросы

ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева. Тестовые вопросы ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева Тестовые вопросы 1. Запишите прямое и обратное преобразования Лоренца для t и x от инерциальной системы отсчета K к системе K, при движении системы K со скоростью

Подробнее

КОЛЛОКВИУМ 1 (механика и СТО)

КОЛЛОКВИУМ 1 (механика и СТО) КОЛЛОКВИУМ 1 (механика и СТО) Основные вопросы 1. Система отсчета. Радиус вектор. Траектория. Путь. 2. Вектор смещения. Вектор линейной скорости. 3. Вектор ускорения. Тангенциальное и нормальное ускорение.

Подробнее

x, м Инструкция по выполнению работы 1) 0 1 с 2) 1 3 с 3) 3 6 с 4) 6 8 с

x, м Инструкция по выполнению работы 1) 0 1 с 2) 1 3 с 3) 3 6 с 4) 6 8 с Физика. класс. Демонстрационный вариант (9 минут) Физика. класс. Демонстрационный вариант (9 минут) Диагностическая тематическая работа по подготовке к ЕГЭ по ФИЗИКЕ по теме «Механика (кинематика, динамика,

Подробнее

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ 8 ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ Рассмотрим электромагнитное поле движущегося произвольным образом точечного заряда Оно описывается запаздывающими потенциалами которые запишем в виде

Подробнее

1.4. ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА, МОМЕНТА ИМПУЛЬСА И ЭНЕРГИИ. и ее масса и скорость). Из закона изменения импульса системы

1.4. ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА, МОМЕНТА ИМПУЛЬСА И ЭНЕРГИИ. и ее масса и скорость). Из закона изменения импульса системы Импульс системы n материальных точек ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА, МОМЕНТА ИМПУЛЬСА И ЭНЕРГИИ где импульс i-й точки в момент времени t ( i и ее масса и скорость) Из закона изменения импульса системы где

Подробнее

СЕМИНАР 2. Электрон. Это релятивистский случай. Используем релятивистскую формулу:

СЕМИНАР 2. Электрон. Это релятивистский случай. Используем релятивистскую формулу: СЕМИНАР. Вычислить дебройлевскую длину волны α-частицы и электрона с кинетическими энергиями 5 МэВ. Решение: α-частица. Это нерелятивистский случай, так как m α c = 377, 38 МэВ 4000 МэВ. Поэтому используем

Подробнее

СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ Лекция 9 СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ Термины и понятия Предельная скорость Принцип относительности Электромагнитная волна Эфир КИНЕМАТИКА СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ 9 ПРИНЦИП ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

Подробнее

источника S посылался в двух взаимно перпендикулярных направлениях, отражался V

источника S посылался в двух взаимно перпендикулярных направлениях, отражался V Глава I. Теория относительности I. Принцип относительности Галилея и опыт Бертоцци. Специальная теория относительности, созданная Эйнштейном в 95 году, по своему основному содержанию может быть названа

Подробнее

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома 1 Дифференциальное сечение рассеяния Когда быстрая частица налетает на частицу-мишень, то для того,

Подробнее

Недосекин Ю.А. Квантовая теория эффекта Доплера

Недосекин Ю.А. Квантовая теория эффекта Доплера Физика и астрономия Недосекин Ю.А. Квантовая теория эффекта Доплера Аннотация ри помощи законов сохранения энергии и импульса, записанных в релятивистской форме, и релятивистского соотношения между энергией

Подробнее

γ =, c скорость света.

γ =, c скорость света. 6. Антипротон Первой обнаруженной античастицей был позитрон. Открытие позитрона, частицы по своим характеристикам идентичной электрону, но с противоположным (положительным) электрическим зарядом, было

Подробнее

Глава 4. Основы релятивистской механики. П.4.1.Пространство и время в теории относительности Развитие взглядов на скорость света

Глава 4. Основы релятивистской механики. П.4.1.Пространство и время в теории относительности Развитие взглядов на скорость света Глава 4. Основы релятивистской механики. П.4..Пространство и время в теории относительности. 4.. Развитие взглядов на скорость света Галилей считал скорость света конечной но не смог предложить пригодных

Подробнее

3. Магнитное поле Вектор магнитной индукции. Сила Ампера

3. Магнитное поле Вектор магнитной индукции. Сила Ампера 3 Магнитное поле 3 Вектор магнитной индукции Сила Ампера В основе магнитных явлений лежат два экспериментальных факта: ) магнитное поле действует на движущиеся заряды, ) движущиеся заряды создают магнитное

Подробнее

1.Механика 1. Кинематика постурательного и вращательного движения. Тело брошено с поверхности Земли со

1.Механика 1. Кинематика постурательного и вращательного движения. Тело брошено с поверхности Земли со Условие задачи Решение 1.Механика 1. Кинематика постурательного и вращательного движения. Тело брошено с поверхности Земли со скоростью под углом к горизонту. Если сопротивлением воздуха пренебречь и принять,

Подробнее

Решение задач по теме «Магнетизм»

Решение задач по теме «Магнетизм» Решение задач по теме «Магнетизм» Магнитное поле- это особая форма материи, которая возникает вокруг любой заряженной движущейся частицы. Электрический ток- это упорядоченное движение заряженных частиц

Подробнее

Программные требования к зачету по курсу Электродинамика

Программные требования к зачету по курсу Электродинамика Программные требования к зачету по курсу Электродинамика (5 семестр) 1.1. Уравнения Максвелла и их физическое обоснование. Сила Лоренца. При ответе на вопрос билета необходимо ввести понятия объемной плотности

Подробнее

ТЕМА. Лекция 1 Движение с постоянной скоростью. Относительность движения. Ускорение. Равноускоренное движение.

ТЕМА. Лекция 1 Движение с постоянной скоростью. Относительность движения. Ускорение. Равноускоренное движение. ТЕМА Лекция 1 Движение с постоянной скоростью. Относительность движения. Ускорение. Равноускоренное движение. Матрончик Алексей Юрьевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры общей физики

Подробнее

РЕШЕНИЯ И ОТВЕТЫ К ОЛИМПИАДЕ 11 го КЛАССА год. Очный тур. Вариант 1.

РЕШЕНИЯ И ОТВЕТЫ К ОЛИМПИАДЕ 11 го КЛАССА год. Очный тур. Вариант 1. 38 РЕШЕНИЯ И ОТВЕТЫ К ОЛИМПИАДЕ 11 го КЛАССА- 2018 год. Очный тур. Вариант 1. Задача 1. Усеченная пирамида (см. рисунок) помещена в электростатическое поле. Когда измерили потенциалы точек A', B' и C',

Подробнее

Диагностическая тематическая работа 1 по подготовке к ЕГЭ. по теме «Механика» (кинематика, динамика, статика, законы сохранения)

Диагностическая тематическая работа 1 по подготовке к ЕГЭ. по теме «Механика» (кинематика, динамика, статика, законы сохранения) Физика. класс. Демонстрационный вариант (9 минут) Диагностическая тематическая работа по подготовке к ЕГЭ по ФИЗИКЕ по теме «Механика» (кинематика, динамика, статика, законы сохранения) Инструкция по выполнению

Подробнее

5. Динамика вращательного движения твердого тела

5. Динамика вращательного движения твердого тела 5. Динамика вращательного движения твердого тела Твердое тело это система материальных точек, расстояния между которыми не меняются в процессе движения. При вращательном движении твердого тела все его

Подробнее

Движение в электрическом поле

Движение в электрическом поле И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Движение в электрическом поле Если частица с зарядом q движется в электрическом поле из точки с потенциалом ϕ 1 в точку с потенциалом ϕ 2, то изменение кинетической

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА. РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЭФФЕКТЫ. ИНТЕРВАЛ. МАТЕМАТИЧЕСКИЙ АППАРАТ СТО

ЛЕКЦИЯ 2 ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА. РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЭФФЕКТЫ. ИНТЕРВАЛ. МАТЕМАТИЧЕСКИЙ АППАРАТ СТО ЛЕКЦИЯ 2 ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА. РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЭФФЕКТЫ. ИНТЕРВАЛ. МАТЕМАТИЧЕСКИЙ АППАРАТ СТО В предыдущей лекции мы установили формулы преобразования координат от одной системы к другой, движущейся со

Подробнее

Институт инженерной физики и радиоэлектроники. Кафедра теоретической физики. Комплект экзаменационных материалов

Институт инженерной физики и радиоэлектроники. Кафедра теоретической физики. Комплект экзаменационных материалов Федеральное агентство по образованию Российской федерации Федеральное государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Сибирский федеральный университет» Институт инженерной

Подробнее

3.4 Закон Ампера. В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4.

3.4 Закон Ампера. В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4. 3.4 Закон Ампера В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна df = I[ dl B] (3.4.1) dl где - вектор, совпадающий с направлением тока.

Подробнее

Лекция 6. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 6. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 6. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ . Какую работу A нужно совершить, чтобы медленно втащить тело массой

Подробнее

Движение частиц в электрическом поле. Вариант 1

Движение частиц в электрическом поле. Вариант 1 Вариант 1 1. Частица массой 1 мг, имеющая заряд 1 нкл, начинает двигаться со скоростью 1 м/с к центру заряженного шара. При каком минимальном значении радиуса шара частица достигнет его поверхности, если

Подробнее

Лабораторная работа 122

Лабораторная работа 122 1 Лабораторная работа 1 Применение закона сохранения импульса при изучении центрального удара шаров. Цель работы: изучение центрального удара шаров с применением закона сохранения импульса, расчет величины

Подробнее

Лекция 10 СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ (ПРОДОЛЖЕНИЕ)

Лекция 10 СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ (ПРОДОЛЖЕНИЕ) Лекция 1 СПЕЦИАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ (ПРОДОЛЖЕНИЕ) Термины и понятия Весьма Взаимосвязь Возвести (в квадрат) Гласить (закон гласит) Закон взаимосвязи массы и полной энергии тела Закон сохранения

Подробнее

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2 Глава 5. Явления переноса. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА Наука, изучающая процессы при нарушенном равновесии, называется физическая кинетика. Эта наука изучает необратимые процессы. Сущность процессов переноса:

Подробнее

меняться. Тело остается неподвижным на наклонной плоскости, пока 1 mg F 3mg

меняться. Тело остается неподвижным на наклонной плоскости, пока 1 mg F 3mg Первый (заочный) этап академического соревнования Олимпиады школьников «Шаг в будущее» по общеобразовательному предмету «Физика», осень 06 г 0 КЛАСС При испытании гоночный автомобиль разгоняется с постоянным

Подробнее

5.5. Импульс материальной точки. Закон сохранения импульса. Запишем ещё раз уравнение второго закона Ньютона через производную скорости по времени

5.5. Импульс материальной точки. Закон сохранения импульса. Запишем ещё раз уравнение второго закона Ньютона через производную скорости по времени 5.5. Импульс материальной точки. Закон сохранения импульса Запишем ещё раз уравнение второго закона Ньютона через производную скорости по времени r r r r dv d( mv) dp F = m = =. (5.4) dt dt dt Величина,

Подробнее

Межрегиональная предметная олимпиада Казанского федерального университета по предмету "Физика" Очный тур учебный год 11 класс

Межрегиональная предметная олимпиада Казанского федерального университета по предмету Физика Очный тур учебный год 11 класс Межрегиональная предметная олимпиада Казанского федерального университета по предмету "Физика" Очный тур 016-017 учебный год 11 класс Задача 1 (0 баллов) Большой шар массы М соединен невесомыми нитями

Подробнее

СЕМИНАР Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра.

СЕМИНАР Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра. СЕМИНАР 1 1. Получить выражение для среднего времени жизни τ радиоактивного ядра. Решение: Используем закон радиоактивного распада N(t) = N(0)e λt. По определению среднего τ = te λt dt 0 e λt dt 0 = 1

Подробнее

Лекция 1. Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 1. Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 1. Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Скорость Рассмотрим три тела 1 м 1 с 11 м 10 с 19 м Какое из них перемещалось

Подробнее