ПОСТОЯННОГО ТОКА 3 Лекция

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ПОСТОЯННОГО ТОКА 3 Лекция"

Транскрипт

1 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПОСТОЯННОГО ТОКА 3 Лекция

2 Основные уравнения электрического поля постоянного тока 2

3 Электрическое поле постоянного тока как частный случай электромагнитного поля будем рассматривать для тока проводимости в однородных и изотропных проводящих средах 3

4 В этих средах удельная проводимость γ (1/Ом м) постоянна, например, при 20 C: для меди γ 5,8 10γ, 7 1/Ом м для воды γ 0,1 1/Ом м для грунта γ 0,01 1/Ом м для полиэтилена γ /Ом м 4

5 Электрический ток проводимости это упорядоченное движение свободных зарядов под действием электрического поля, характеризующегося напряженностью E (В/м) 5

6 Электрический ток проводимости это скорость прохождения свободных зарядов сквозь заданную поверхность: i q q dq = lim = t 0 t t dt, A 6

7 Ток величина скалярная. Если значение тока не зависит от времени, то такой ток i=i называется постоянным. При этом заряд, проходящий через заданную поверхность равен: q = q + I t 0, Кл 7

8 Плотностью тока называют векторную величину δ, численно равную δ = lim S i i = di A 2 0 S ds м S S, 8

9 Причем δ =δ 1 n, где 1n - единичный вектор, перпендикулярный площадке S и совпадающий с направлением движения зарядов, образующий ток i 9

10 i i 1n δ S 10

11 Таким образом ток i через некоторую поверхность S равен потоку вектора плотности тока через эту же поверхность i = δ ds S 11

12 Запишем законы для электрического тока проводимости: 12

13 1. Закон Ома в дифференциальной форме: δ =γ E Векторы E и δ совпадают по направлению: δ E 13

14 2. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме: dp = γ E 2 где dp мощность тепловых потерь в объеме dv 14

15 3. Первый закон Кирхгофа в дифференциальной форме для постоянного тока: divδ = 0 т.е. постоянный ток непрерывен и линии вектора замкнуты: δ δ ds S = 0 15

16 Ограничимся рассмотрением электрического поля постоянного тока в областях,, где нет стороннего электрического поля (т.е. ЭДС) 16

17 Такое поле аналогично электростатическому полю при отсутствии объемных зарядов (ρ=0) 0), так как divd = 0 17

18 Поэтому для определения рд потенциала ϕ при напряженности E = δ γ можно использовать уравнения E = gradd ϕ 2 ϕ = 0 18

19 При этом граничные условия для электрического поля постоянного тока при отсутствии сторонних сил (ЭДС) будут следующими 19

20 1. На границе двух разных проводников равны нормальные составляющие векторов плотности тока: δ = δ 1n 2n 20

21 δ 2τ γ α2 δ δ 2 γ 2 2n 2 γ α 1 δ 1 1 δ δ 1 n δ 1 τ 21

22 2. На границе двух разных проводников равны касательные составляющие векторов напряженности: E = E 1τ 2τ 22

23 E2ττ γ E 2 n α 2 2 E2 E α γ E1 1 1 E 1n E1τ 23

24 3. Для углов входа (α 1 ) и выхода (α 2 ) векторов плотности тока и напряженности на границе выполняется условие: tgαα 1 = γ 1 tg α γ tgα 2 γ 2 24

25 Задачами расчета электрического поля постоянного тока являются определение рд сопротивлений проводников, вычисление проводимости токов утечки через изоляцию и расчет сопротивления и шагового напряжения заземления 25

26 Вычисление проводимости токов утечки через изоляцию линий 26

27 Будем считать ток утечки I y через изоляцию линии постоянным во времени, а изоляцию неидеальной с удельной проводимостью γ и и диэлектрической проницаемостью ε a 27

28 1. Линия в виде коаксиального кабеля, по которой проходит ток I при напряжении U 28

29 I y I R 1 R 2 r R 3 δ y εа γ и I 29

30 Примем потенциал центральной жилы равным ϕ 1, а внешней - ϕ 2 =0, тогда U =ϕ ϕ =ϕ

31 Охватим центральную жилу цилиндрической поверхностью радиуса r и длиной l, тогда в силу симметрии можно определить ток утечки 31

32 Следующим образом: I = δ ds y y S = δ ds = y S δ = δ 2π y rl = y ds S 32

33 Тогда δ y I y = 2πrl δ y = I y E= = γ = 2πγ rl и и 33

34 Используя уравнение dϕϕ r E= E 1 r = gradϕ = 1 dr находим потенциал ϕ I y = Edr+ A= lnr 2πγ иll + A 34

35 На основании граничного r = R условия имеем при 2 ϕ I = ϕ = 0= y ln R πγ l и A A I y ln R 2 l 2 = 2 πγ и 35

36 В результате I R ϕ = y ln 2 2πγ l r и r = R 1 и при получаем ϕ =ϕ I y = U = ln R πγ l R и 1 36

37 Таким образом проводимость тока утечки на единицу длины такой линии составит G 0 I У = = Ul 2 R ln πγ и 2 R 1, 1 Ом м 37

38 Если сравнить G 0 c C 0 = 2 πε R a ln R 2 R 1, Ф м то можно сделать вывод о том, что в известной формуле для C 0 замена ε а на γ и дает формулу для G 0 38

39 2. Линия в виде цилиндрического провода и проводящей поверхности: I 2R ε a, γ и h δ y при R<< h имеем G 2πγ 2πγ 2h R ln 2h ln R R и и 0 =, ( ) 1 Ом м 39

40 3. Трехпроводная линия около проводящей поверхности: ε a, γ и d 12 d 13 ϕ 2 ϕ 1 d 23 h1 h2 ϕ 3 h 3 причем R << d km R << h k 40

41 Используя аналогию между электростатическим полем и электрическим полем постоянного тока,, на основании третьей группы формул Максвелла можно получить уравнения для токов утечки I y1,2,3 с проводов линии 41

42 Эти уравнения следующие: I y = G G ( ) G ( ) y 1 11 ϕ ϕ 1 ϕ ϕ 1 ϕ 3 I y ( ) ( ) 2 = G21 ϕ2 ϕ1 + G22 ϕ 2 + G23 ϕ2 ϕ3 ( ) ( ) 3 I y = G31 ϕ3 ϕ1 G32 ϕ3 ϕ2 G33ϕ 42

43 Где: γ и G = C km km ε собственные (k=m) a и взаимные (k m) проводимости изоляции проводов линии ( ) 1 Ом м м ( Ф ) C частичные емкости km м 43

44 Проводящая поверхность (земля) усиливает токи утечки и потери энергии, обусловленные этими токами 44

45 Мощность активных потерь от токов утечки (Вт/м): P У = G ϕ1 ϕ2) + G13( ϕ1 ϕ3) + G23( ϕ2 ϕ3) ( ϕ1 + G22ϕ2 + 33ϕ3 = IУ1ϕ1 + IУ2ϕ2 + IУ3ϕ3 + G G P У причем IУK = ( γ ε ) τ τ - линейный й заряд провода (Кл/м) K И а K 45

46 Расчет сопротивления и шагового напряжения заземления 46

47 Пусть полусферический заземлитель радиусом R 0, расположенный в грунте с удельной проводимостью γ Г, находится под известным напряжением U и с него 0 стекает ток I 0 47

48 γ Г I 0 δ U 0 r R0 l ш 48

49 Находим плотность тока в грунте δ = I 0 2πr 2 при r R 0, тогда напряженность электрического поля составит I 0 E = δ = 0 2 γ Г πγ 2 r πγ Г 49

50 Используя уравнение dϕ E= E 1 r = grad ϕ = 1 dr r определим потенциал ϕ = I E dr + A = 0 + 2πγ r Г A 50

51 Причем при r = примем ϕ = 0, тогда А =0 Однако при r = R имеем 0 ϕ = U = 0 I 0 2 R πγ Г 0 т.е. I = 2πγ U 0 Г R

52 В результате сопротивление полусферического заземления составит U R 1 = 0 = Ом з I R, 0 πγ 2 г 0 52

53 При этом шаговое напряжение будет равно I I ш = = U 0 0 ш = ϕ 1 ϕ 2 2πγ гr 2πγ г + ш ( r l ) R U 0 1 = 1, B где l ш 0,7 м 0 r l 1 ш + r ш длина шага 53

54 Например, при 6 U = 10 0 B γ = 0,01 1, R = 1 м, r = 10 Г Ом м 0 м получаем R 16 Ом, U 6542 ш R з B, U I 0 = 0 R з A 54


ПОСТОЯННОГО Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич

ПОСТОЯННОГО Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич 4 Лекция МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ПОСТОЯННОГО ТОКА 00 Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич МАГНИТНОЕ ПОЛЕ постоянного тока не изменяется во времени и является частным

Подробнее

Законы постоянного тока

Законы постоянного тока Законы постоянного тока Проводники в электростатическом поле E = 0 E = grad φ φ = const S DdS = i q i = 0 Проводники в электростатическом поле Нейтральный проводник, внесенный в электростатическое поле,

Подробнее

J i = 0, Ek = J i R i.

J i = 0, Ek = J i R i. 1 Электрический ток 1 1 Электрический ток Урок 15 Закон сохранения заряда Закон Ома Направленное движение электрических зарядов q ток J J = dq/dt Вектор плотности тока j = ρv = env Закон Ома в дифференциальной

Подробнее

Постоянный электрический ток

Постоянный электрический ток Постоянный электрический ток Основные определения Электрический ток упорядоченное движение электрических зарядов (носители тока) под действием сил электрического поля. В металлах носителями тока являются

Подробнее

ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Причины возникновения электрического тока Заряженные объекты являются причиной не только электростатического поля, но еще и электрического тока. В этих двух явлениях, есть

Подробнее

Постоянный электрический ток. Лекция 1

Постоянный электрический ток. Лекция 1 Постоянный электрический ток Лекция 1 Содержание лекции: Электрический ток Уравнение непрерывности Электродвижущая сила 2 Электрический ток Электрический ток упорядоченное движение электрических зарядов

Подробнее

Глава 9 Постоянный электрический ток 75

Глава 9 Постоянный электрический ток 75 Глава 9 Постоянный электрический ток 75 Электрический ток, сила и плотность тока Электродинамика это раздел электричества, в котором рассматриваются процессы и явления, обусловленные движением электрических

Подробнее

РАСЧЕТ ПОТЕНЦИАЛЬНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПОЛЕЙ. Вариант 1

РАСЧЕТ ПОТЕНЦИАЛЬНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПОЛЕЙ. Вариант 1 РАСЧЕТ ПОТЕНЦИАЛЬНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПОЛЕЙ Вариант 1 Для кабеля с изоляцией жила смещена относительно центра оболочки на расстояние d. Радиусы проводов имеют указанные в таблице размеры, относительная диэлектрическая

Подробнее

ПОСТОЯННОЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ

ПОСТОЯННОЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Г.В. Носов ПОСТОЯННОЕ

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ «МАМИ»

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ «МАМИ» МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ «МАМИ» Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА.04 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ ПОСТОЯННОГО ТОКА Москва 00 г. Лабораторная работа.04 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ ПОСТОЯННОГО ТОКА Цель

Подробнее

Тема 1.Электрические цепи.

Тема 1.Электрические цепи. Тема 1.Электрические цепи. П.1.Закон Ома для участка цепи. П.2.Закон Джоуля-Ленца для участка цепи. П.3.Электрическая цепь. Источники и потребители электрической энергии. П.4. Закон Ома для полной цепи.

Подробнее

РАЗДЕЛ II ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Лекц ия 10 Постоянный электрический ток

РАЗДЕЛ II ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Лекц ия 10 Постоянный электрический ток РАЗДЕЛ II ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Лекц ия 0 Постоянный электрический ток Вопросы. Движение зарядов в электрическом поле. Электрический ток. Условия возникновения электрического тока. Закон Ома для

Подробнее

Рассмотрим изменение энергии, например, электрического поля: 1

Рассмотрим изменение энергии, например, электрического поля: 1 Экзамен Вектор Пойнтинга (вектор Умова-Пойнтинга) Вектор Пойнтинга это плотность потока энергии электромагнитного поля или энергия, которая в единицу времени протекает через единичную площадку, перпендикулярную

Подробнее

Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно

Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно Все формулы и текст должны быть выучены наизусть! 1. Электромагнитное поле характеризуется четырьмя

Подробнее

i = dq dt для переменного тока, I = q t = const для постоянного тока.

i = dq dt для переменного тока, I = q t = const для постоянного тока. Сафронов В.П. 0 ПОСТОЯННЫЙ ТОК - - Глава ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК.. Основные понятия и определения Электрическим током называется упорядоченное движение зарядов. Считается, что ток течет от плюса к

Подробнее

D t. 4π c σ E. Таким образом система уравнений Максвелла в квазистационарном приближении имеет вид: div D = 4πρ; div B = 0; c t ; rot H = 4π j; (3)

D t. 4π c σ E. Таким образом система уравнений Максвелла в квазистационарном приближении имеет вид: div D = 4πρ; div B = 0; c t ; rot H = 4π j; (3) 1 1 Условие квазистационарности поля Квазистационарное переменное электромагнитное поле - это приближенный способ описания электромагнитного поля при котором можно пренебречь током смещения в системе уравнений

Подробнее

I, А 0 1, ,4 U, В

I, А 0 1, ,4 U, В На схеме нелинейной цепи сопротивления линейных резисторов указаны в Омах; ток J = 0,4 А; характеристика нелинейного элемента задана таблично. Найти напряжение и ток нелинейного элемента. I, А 0 1,8 4

Подробнее

Лекция 8 Постоянный электрический ток. Понятие об электрическом токе

Лекция 8 Постоянный электрический ток. Понятие об электрическом токе Лекция 8 Постоянный электрический ток Понятие об электрическом токе Электрический ток упорядоченное (направленное) движение электрических зарядов Различают: Ток проводимости ( ток в проводниках) движение

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 5 ДИЭЛЕКТРИКИ. ОБЪЕМНЫЕ ТОКИ

ЛЕКЦИЯ 5 ДИЭЛЕКТРИКИ. ОБЪЕМНЫЕ ТОКИ ЛЕКЦИЯ 5 ДИЭЛЕКТРИКИ. ОБЪЕМНЫЕ ТОКИ 1. Диэлектрики Задача 3.53. Заряженный непроводящий шар радиуса R = 4 см разделен пополам. Шар находится во внешнем однородном поле E 0 = 300 В/см, направленному перпендикулярно

Подробнее

Электростатика. 1. Закон Кулона F. где F - сила взаимодействия точечных зарядов q 1 и q 2 ; -

Электростатика. 1. Закон Кулона F. где F - сила взаимодействия точечных зарядов q 1 и q 2 ; - Электростатика Закон Кулона F 4 r ; F r r 4 r где F - сила взаимодействия точечных зарядов q и q ; - E диэлектрическая проницаемость среды; Е напряженность электростатического поля в вакууме; Е напряженность

Подробнее

Лекция 11. Закон Ома

Лекция 11. Закон Ома Лекция 11. Закон Ома 11.1. Закон Ома для неоднородного участка цепи. 11.. Закон Ома в дифференциальной форме. 11.3. Работа и мощность. Закон Джоуля Ленца. 11.4. КПД источника тока. 11.5. Закон Кирхгофа.

Подробнее

Вариант 2 0,5 0,4 0,3 0,6 0,8 1,0 0,1 0,1 0,1 0,2 0,2 0,2. J к, А

Вариант 2 0,5 0,4 0,3 0,6 0,8 1,0 0,1 0,1 0,1 0,2 0,2 0,2. J к, А Вариант 1 Цилиндрический некоаксиальный конденсатор имеет указанные в таблице размеры. 1. Найти допустимое напряжение при заданной допустимой напряжённости электрического поля. Сравнить полученное значение

Подробнее

Рассмотрим изменение энергии, например, электрического поля: 1

Рассмотрим изменение энергии, например, электрического поля: 1 Экзамен. Токи Фуко (продолжение). Чем больше радиус цилиндра, тем сильнее нагрев в единице объема. Качественно такой результат можно объяснить тем, что в случае большого радиуса цилиндра токам Фуко есть,

Подробнее

АНАЛИЗ ФИЗИЧЕСКИХПОЛЕЙВ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХМАШИНАХ. СИСТЕМАFEMM

АНАЛИЗ ФИЗИЧЕСКИХПОЛЕЙВ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХМАШИНАХ. СИСТЕМАFEMM АНАЛИЗ ФИЗИЧЕСКИХПОЛЕЙВ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХМАШИНАХ. СИСТЕМАFEMM Уравнения Максвелла Название Закон Ампера (обобщенный закон полного тока) Закон Фарадея (обобщенный закон электромагнитно йиндукции) Дифференциальн

Подробнее

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ. 1 Как изменяется напряженность электростатического поля вдоль координат x и z, если его потенциал изменяется по закону

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ. 1 Как изменяется напряженность электростатического поля вдоль координат x и z, если его потенциал изменяется по закону ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ Как изменяется напряженность электростатического поля вдоль координат и z, если его потенциал изменяется по закону (, z) z? На границе раздела двух диэлектриков ( a и a ) распределены

Подробнее

ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ

ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ФИЗИЧЕСКИЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ 1. В каких единицах измеряется электрический заряд в СИ и СГСЭ (ГС)? Как связаны между собой эти единицы для заряда? Заряд протона

Подробнее

Задачи по магнитостатике

Задачи по магнитостатике Версия (последняя версия доступна по ссылке) Задачи по магнитостатике Примечание Читая задачи имейте в виду что в печатном тексте вектор обозначается просто жирной буквой без черты или стрелки над буквой

Подробнее

II. Постоянный электрический ток 2.1 Характеристики электрического тока : сила и плотность тока

II. Постоянный электрический ток 2.1 Характеристики электрического тока : сила и плотность тока II. Постоянный электрический ток 2.1 Характеристики электрического тока : сила и плотность тока Электрическим током называется упорядоченное движение электрических зарядов. Проводниками тока могут быть

Подробнее

РАБОТА 20 МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОГО ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ В ПРОВОДЯЩИХ ЛИСТАХ

РАБОТА 20 МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОГО ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ В ПРОВОДЯЩИХ ЛИСТАХ РАБОТА 0 МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОГО ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ В ПРОВОДЯЩИХ ЛИСТАХ Цель работы. Получить опытным путём картину равного электрического потенциала, построить на ней линии напряженности

Подробнее

Лекция 4. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 1

Лекция 4. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 1 Лекция 4. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Характеристики тока. Сила и плотность тока. Падение потенциала вдоль проводника с током. Всякое упорядоченное движение зарядов называется электрическим током. Носителями

Подробнее

Электродинамика сплошных сред

Электродинамика сплошных сред Электродинамика сплошных сред к.ф.-м.н., доцент Андрей Юрьевич Антонов направление 03.03.01 «Прикладные математика и физика» Постоянный электрический ток Рассмотрим стационарное движение зарядов в проводящей

Подробнее

Экзамен. Система уравнений Максвелла. (один из основных вопросов курса) Уравнения Максвелла справедливы для переменных электромагнитных полей.

Экзамен. Система уравнений Максвелла. (один из основных вопросов курса) Уравнения Максвелла справедливы для переменных электромагнитных полей. Экзамен Система уравнений Максвелла (один из основных вопросов курса) Уравнения Максвелла справедливы для переменных электромагнитных полей div( D) = ρ 1 B = c система уравнений Максвелла в div( B) = 0

Подробнее

Лабораторная работа 1 Векторные и градиентные поля. Градиент поля

Лабораторная работа 1 Векторные и градиентные поля. Градиент поля Лабораторная работа 1 Векторные и градиентные поля. Градиент поля В математике градиентом скалярной функции называют скорость изменения функции взятую в направлении её наибольшего возрастания. По определению

Подробнее

Методические указания к занятию 1 по дисциплине «Механика. Электричество» для студентов медико-биологического факультета

Методические указания к занятию 1 по дисциплине «Механика. Электричество» для студентов медико-биологического факультета 10.02.14.-15.02.14. Методические указания к занятию 1 ВВОДНОЕ ЗАНЯТИЕ 1. Знакомство с правилами работы в лаборатории кафедры физики; техника пожарной и электробезопасности; 2. Обсуждение особенностей структуры

Подробнее

Определение удельного сопротивления проводника

Определение удельного сопротивления проводника Определение удельного сопротивления проводника. Введение. Электрическим током называют упорядоченное движение заряженных частиц. Сами эти частицы называются носителями тока. В металлах и полупроводниках

Подробнее

КЛ 3 Вариант 1 КЛ 3 Вариант 2 КЛ 3 Вариант 3

КЛ 3 Вариант 1 КЛ 3 Вариант 2 КЛ 3 Вариант 3 КЛ 3 Вариант 1 1. Записать формулу для вектора напряженности электрического поля, если известен электростатический потенциал. Пояснить действие оператора градиента на скалярную функцию. 2. Вывести уравнение

Подробнее

Законы постоянного тока. Лекция 2.4.

Законы постоянного тока. Лекция 2.4. Законы постоянного тока Лекция 2.4. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 1. Причины электрического тока. 2. Плотность тока. 3. Уравнение непрерывности. 4. Сторонние силы и Э. Д. С. 5. Закон Ома для неоднородного

Подробнее

Глава 6 ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Теоретический материал

Глава 6 ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Теоретический материал 74 ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ МЕТОДИКА РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ Глава 6 ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 6 Теоретический материал Электрический ток упорядоченное движение заряженных частиц Ток может существовать в проводящих

Подробнее

Лекц ия 31 Электромагнитные волны в длинных линиях

Лекц ия 31 Электромагнитные волны в длинных линиях Лекц ия 3 Электромагнитные волны в длинных линиях Вопросы. Понятие о системе канализации электромагнитной энергии. Волны вдоль проводов. Волновое уравнение. Скорость волны. Волновое сопротивление линии.

Подробнее

1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм

1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм 1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм Общие замечания. Потенциальная полезность теста 1) для преподавателя, принимающего экзамен - проверка полноты (широты охвата)

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 23. Изучение электропроводности металлов. Теоретическое введение. Электропроводность металлов

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 23. Изучение электропроводности металлов. Теоретическое введение. Электропроводность металлов ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 Изучение электропроводности металлов Теоретическое введение Электропроводность металлов Если на концах проводника поддерживается постоянная разность потенциалов, то внутри проводника

Подробнее

Факультатив. Энергия магнитного поля. Это та же магнитная энергия токов, только выраженная через поле, а не через токи.

Факультатив. Энергия магнитного поля. Это та же магнитная энергия токов, только выраженная через поле, а не через токи. Факультатив Энергия магнитного поля Это та же магнитная энергия токов, только выраженная через поле, а не через токи IIi I I i I I W = L i = Li = Φ i = Φ i, i i Подставим сюда полученное раньше выражение

Подробнее

Лабораторная работа 3.2. Изучение характеристик электростатического поля

Лабораторная работа 3.2. Изучение характеристик электростатического поля Федеральное агентство связи Сибирский Государственный Университет Телекоммуникаций и Информатики Кафедра физики Лабораторная работа 3.2. Изучение характеристик электростатического поля Выполнил: студент

Подробнее

Модуль3. Электростатика. Примеч.

Модуль3. Электростатика. Примеч. Модуль3. Электростатика. Примеч. 3.1 Определение закона Кулона и его применение в скалярной и векторной форме для взаимодействий в вакууме. 3.1.01 Определяет величину и направление силы взаимодействия

Подробнее

ТЕСТОВОЕ ЗАДАНИЕ 4 ( ) ( ) Выражение мгновенного значения вектора E через комплексную амплитуду E m

ТЕСТОВОЕ ЗАДАНИЕ 4 ( ) ( ) Выражение мгновенного значения вектора E через комплексную амплитуду E m ТЕСТОВОЕ ЗАДАНИЕ 1 Уравнение Максвелла, несправедливое для электростатического поля А. divd = ρ Б. divd = В. rot E = Г. rot H = j ТЕСТОВОЕ ЗАДАНИЕ 2 Формула связи напряженности электрического поля и электростатического

Подробнее

10 ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. ЗАКОН ОМА

10 ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. ЗАКОН ОМА 10 ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. ЗАКОН ОМА Электрическим током называется упорядоченное (направленное) движение заряженных частиц в пространстве. В связи с этим свободные заряды принято называть также

Подробнее

Тема 2. Дополнительные характеристики электростатического поля. Схема применения закона Гаусса для вычисления напряженности поля

Тема 2. Дополнительные характеристики электростатического поля. Схема применения закона Гаусса для вычисления напряженности поля Тема 2 Дополнительные характеристики электростатического поля П1 Потенциал П2 Разность потенциалов П3Поток ЭСП П4Циркуляция ЭСП П5Закон Гаусса для ЭСП Схема применения закона Гаусса для вычисления напряженности

Подробнее

Экзамен. Токи Фуко (продолжение).

Экзамен. Токи Фуко (продолжение). ν t d Экзамен Токи Фуко (продолжение) ν = Для вычисления интеграла мысленно разобьем объем цилиндра цилиндрическими поверхностями с близкими радиусами, тогда R R 2 2 λω B d = h 2 rdr= 0r 2 h 2 rdr= t t

Подробнее

ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электричество. Лекции 8 9. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электричество. Лекции 8 9. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электричество. Лекции 8 9. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Понятие об электрическом токе Условия возникновения и существования тока проводимости Сила тока. Вектор плотности тока Уравнение непрерывности

Подробнее

Лабораторная работа 24

Лабораторная работа 24 Лабораторная работа 4 Исследование характеристик источника постоянного тока Методическое руководство Москва 04 г. . Цель лабораторной работы Исследование характеристик источника постоянного тока, определения

Подробнее

Подставим сюда плотность токов проводимости = j, откуда =, H.. Тогда

Подставим сюда плотность токов проводимости = j, откуда =, H.. Тогда Факультатив Энергия магнитного поля (продолжение) Заменим здесь элемент тока Idl на jd, тогда j, k W = A dk k k j W = A, d Подставим сюда плотность токов проводимости j = j, откуда =, H Тогда W = ( A,,

Подробнее

Электрический ток. Электрический ток направленное движение заряженных частиц.

Электрический ток. Электрический ток направленное движение заряженных частиц. Лекция 25 Постоянный электрический ток. Сила и плотность тока. Закон Ома для однородного участка цепи. Работа и мощность тока. Закон Джоуля Ленца. Закон Ома для неоднородного участка цепи. Правила Кирхгофа.

Подробнее

Вопросы экзаменационных билетов (1 поток 2 курса, осенний семестр ).

Вопросы экзаменационных билетов (1 поток 2 курса, осенний семестр ). Вопросы экзаменационных билетов (1 поток 2 курса, осенний семестр 2012-2013). 1) Электромагнитное взаимодействие и его место среди других взаимодействий в природе. Электрический заряд. Микроскопические

Подробнее

Лекц ия 3 Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение

Лекц ия 3 Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение Лекц ия Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение Вопросы. Графический показ электрических полей. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса и ее применение..1.

Подробнее

Электродинамика сплошных сред

Электродинамика сплошных сред Электродинамика сплошных сред к.ф.-м.н., доцент Андрей Юрьевич Антонов направление 03.03.01 «Прикладные математика и физика» Квазистационарное приближение Выделим три условия, при которых процесс может

Подробнее

Лекц ия 29 Электромагнитное поле

Лекц ия 29 Электромагнитное поле Лекц ия 29 Электромагнитное поле Вопросы. Ток смещения. Опыты Роуланда и Эйхенвальда. Уравнения Максвелла в интегральной и дифференциальной формах. 29.1. Ток смещения Согласно закону электромагнитной индукции

Подробнее

Найти ток через перемычку АВ. Ответ: J AB 2 A. 6. Электрон влетает в однородное магнитное поле с индукцией B 0,2 Тл под углом

Найти ток через перемычку АВ. Ответ: J AB 2 A. 6. Электрон влетает в однородное магнитное поле с индукцией B 0,2 Тл под углом Вариант 1 1. Два точечных электрических заряда q и 2q на расстоянии r друг от друга притягиваются с силой F. С какой силой будут притягиваться заряды 2q и 2q на расстоянии 2r? Ответ. 1 2 F. 2. В вершинах

Подробнее

Поведение проводников и диэлектриков во внешнем электростатическом поле

Поведение проводников и диэлектриков во внешнем электростатическом поле Поведение проводников и диэлектриков во внешнем электростатическом поле Проводник Диэлектрик Сходство: (1) внешнее поле ослабляется; (2) появляются заряды, которых не было (были скомпенсированы) в отсутствие

Подробнее

Электромагнитная индукция. Уравнения Максвелла

Электромагнитная индукция. Уравнения Максвелла Электромагнитная индукция Уравнения Максвелла Явление электромагнитной индукции 1831 г. Майкл Фарадей Значение индукционного тока совершенно не зависит от способа изменения потока магнитной индукции, а

Подробнее

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Казанский (Приволжский) федеральный университет» Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

Подробнее

Лабораторная работа 3.4 ЗАКОН ОМА ДЛЯ НЕОДНОРОДНОГО УЧАСТКА ЦЕПИ Цель работы Краткая теория

Лабораторная работа 3.4 ЗАКОН ОМА ДЛЯ НЕОДНОРОДНОГО УЧАСТКА ЦЕПИ Цель работы Краткая теория Лабораторная работа 3.4 ЗАКОН ОМА ДЛЯ НЕОДНОРОДНОГО УЧАСТКА ЦЕПИ 3.4.1. Цель работы Целью работы является знакомство с компьютерным моделированием цепей постоянного тока и экспериментальное подтверждение

Подробнее

ПРОВЕРКА СПРАВЕДЛИВОСТИ ЗАКОНА ОМА. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРОВОДНИКА

ПРОВЕРКА СПРАВЕДЛИВОСТИ ЗАКОНА ОМА. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРОВОДНИКА 4. Лабораторная работа 22 ПРОВЕРКА СПРАВЕДЛИВОСТИ ЗАКОНА ОМА. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРОВОДНИКА Цели работы: 1) проверить справедливость закона Ома; 2) определить удельное сопротивление проводника.

Подробнее

Содержание. Общие методические указания 4 Рабочая программа раздела «Электричество и магнетизм» 6

Содержание. Общие методические указания 4 Рабочая программа раздела «Электричество и магнетизм» 6 Содержание Общие методические указания 4 Рабочая программа раздела «Электричество и магнетизм» 6 Основы электричества и магнетизма 7 1. Электростатика 7. Постоянный электрический ток 3 3. Электромагнетизм

Подробнее

+ b 2M 0 cos θ 1. uuur. a 2

+ b 2M 0 cos θ 1. uuur. a 2 1. Магнитостатика 1 1. Магнитостатика Урок 1 Граничные условия. Метод изображений 1.1. (Задача 5.9) Равномерно намагниченная сфера (идеализированный ферромагнетик) вносится во внешнее однородное магнитное

Подробнее

[ Q] Φ Β. 1. Система уравнений Максвелла Дифференциальная и интегральная форма уравнений: F q. Q r. Кл = Φ Β в соответствии с формулой Q = CU.

[ Q] Φ Β. 1. Система уравнений Максвелла Дифференциальная и интегральная форма уравнений: F q. Q r. Кл = Φ Β в соответствии с формулой Q = CU. Система уравнений Максвелла Дифференциальная и интегральная форма уравнений: rot rot D j B dl L jd D d B d dvb dvd ρ dl L Материальные уравнения или уравнения состояния B d D d D B j ρd в вакууме: D B

Подробнее

Теория электромагнитного поля

Теория электромагнитного поля Министерство образования и науки Российской Федерации ФГБОУ ВО «Российский химико-технологический университет им. Д.И. Менделеева» Новомосковский институт (филиал) Ребенков Е.С. Теория электромагнитного

Подробнее

7. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. 7.1 Электрический ток, сила и плотность тока

7. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. 7.1 Электрический ток, сила и плотность тока 65 7. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 7. Электрический ток, сила и плотность тока Электрическим током называется упорядоченное (направленное) движение электрических зарядов. Сила тока скалярная физическая

Подробнее

, ориентированный перпендикулярно к вектору j. Сила тока через произвольный элемент поверхности ds di j ds. (4)

, ориентированный перпендикулярно к вектору j. Сила тока через произвольный элемент поверхности ds di j ds. (4) ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3-3 Проверка закона Ома. Определение удельного сопротивления проводника. Цель работы. Проверка закона Ома для однородного проводника.. Проверка линейности зависимости сопротивления

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА ОМА. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРОВОДНИКА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА ОМА. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРОВОДНИКА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА ОМА. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРОВОДНИКА Цель работы: изучить зависимость напряжения на концах проводника от его длины при постоянной силе тока, проходящей

Подробнее

РАЗДЕЛ III. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. Основные формулы E =

РАЗДЕЛ III. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. Основные формулы E = 35 РАЗДЕЛ III. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Основные формулы Закон Кулона F =, где F - сила взаимодействия точечных зарядов и ; r - расстояние между зарядами; ε - диэлектрическая проницаемость;

Подробнее

модулю, но разных по знаку зарядов направлен: A) 1; 4 B) 2; C) 3;

модулю, но разных по знаку зарядов направлен: A) 1; 4 B) 2; C) 3; ЭКЗАМЕНАЦИОННЫЕ ТЕСТЫ «ФИЗИКА-II» для специальностей ВТ и СТ. Квантование заряда физически означает, что: A) любой заряд можно разделить на бесконечно малые заряды; B) фундаментальные константы квантовой

Подробнее

7. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

7. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Тема 7. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 7.. Причины электрического тока 7.. Сила тока, плотность тока, уравнение непрерывности 7.3. Сторонние силы и ЭДС 7.4. Закон Ома для неоднородного участка цепи 7.5.

Подробнее

МЕТОДИКА РАСЧЕТА ПАРАМЕТРОВ КОАКСИАЛЬНОГО КАБЕЛЯ В ШИРОКОМ ДИАПАЗОНЕ ЧАСТОТ. Митрохин В.Е., д.т.н., «ОмГУПС» Занкин С.Н.

МЕТОДИКА РАСЧЕТА ПАРАМЕТРОВ КОАКСИАЛЬНОГО КАБЕЛЯ В ШИРОКОМ ДИАПАЗОНЕ ЧАСТОТ. Митрохин В.Е., д.т.н., «ОмГУПС» Занкин С.Н. МЕТОДИКА РАСЧЕТА ПАРАМЕТРОВ КОАКСИАЛЬНОГО КАБЕЛЯ В ШИРОКОМ ДИАПАЗОНЕ ЧАСТОТ Митрохин В.Е., д.т.н., «ОмГУПС» Занкин С.Н., АО «ОНИИП» Не так давно коаксиальный кабель был самым распространенным типом кабеля.

Подробнее

coswt, описывается уравнением

coswt, описывается уравнением 4 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ Колебательным контуром называют электрическую цепь составленную из конденсаторов и катушек в которой возможен колебательный процесс перезарядки конденсаторов Этот процесс

Подробнее

J [dl r] [j r] dv r 3 =

J [dl r] [j r] dv r 3 = 1. Магнитостатика 1 1. Магнитостатика Урок 20 Магнитное поле в среде Закон Био Савара в среде: Сила Ампера в среде: db = J [dl r] r 3 = [j r] dv r 3 = [v r] dq. 3 J [dl B] [j B] dv [v B] dq df = = =. Вектор

Подробнее

Основные теоретические сведения

Основные теоретические сведения Тема: Основы электростатики Д/З -4 Сав 3. 4. Д-Я План:. Основные понятия и определения. основные характеристики электростатического поля 3. графическое изображение электростатического поля 4. закон Кулона

Подробнее

22. Условия на границе раздела двух сред.

22. Условия на границе раздела двух сред. 22 Условия на границе раздела двух сред div( D) = ρ Для электрического поля уравнения Максвелла 1 B для c D2n D1n = σ границы раздела двух сред превращаются в граничные условия, E2τ E1τ где n= n1 2, σ

Подробнее

Лекция 2. Уравнения Максвелла. План лекции 1. Ток смещения. 2. Первое и второе уравнения Максвелла. 3. Система уравнений Максвелла.

Лекция 2. Уравнения Максвелла. План лекции 1. Ток смещения. 2. Первое и второе уравнения Максвелла. 3. Система уравнений Максвелла. 141 Лекция 2. Уравнения Максвелла. План лекции 1. Ток смещения. 2. Первое и второе уравнения Максвелла. 3. Система уравнений Максвелла. [1] гл. 17 Основные законы электрических и электромагнитных явлений

Подробнее

Практическое занятие РАСЧЕТЫ ПАРАМЕТРОВ КОАКСИАЛЬНОЙ ЛИНИИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О КОАКСИАЛЬНОЙ ЛИНИИ

Практическое занятие РАСЧЕТЫ ПАРАМЕТРОВ КОАКСИАЛЬНОЙ ЛИНИИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О КОАКСИАЛЬНОЙ ЛИНИИ 1 Практическое занятие РАСЧЕТЫ ПАРАМЕТРОВ КОАКСИАЛЬНОЙ ЛИНИИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О КОАКСИАЛЬНОЙ ЛИНИИ Коаксиальная линия передачи энергии является направляющей системой закрытого вида и представляет собой два

Подробнее

2. Как можно формально ввести операции дивергенции и ротора векторного поля с помощью оператора градиента? 5. Вычислите потенциал (z)

2. Как можно формально ввести операции дивергенции и ротора векторного поля с помощью оператора градиента? 5. Вычислите потенциал (z) ВАРИАНТЫ ПИСЬМЕННОГО ЭКЗАМЕНА ПО ФИЗИКЕ ЗА ВТОРОЙ СЕМЕСТР. МОДУЛЬ : «ЭЛЕКТРОДИНАМИКА» ВАРИАНТ. Покажите, как, используя силу Лоренца и основное уравнение динамики для релятивистской заряженной частицы,

Подробнее

ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ

ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ 0.. Уравнения Максвелла. Уравнения Максвелла в интегральной форме: CG 4 Hdl jd Dd c c t Edl Bd c t Bd 0 Dd 4q Hdl jd Dd (0..) t Edl Bd t (0..) Bd 0 (0..) Dd q (0..4) Уравнения

Подробнее

1.5 Поток вектора напряженности электрического поля

1.5 Поток вектора напряженности электрического поля 1.5 Поток вектора напряженности электрического поля Ранее отмечалось, что величина вектора напряженности электрического поля равна количеству силовых линий, пронизывающих перпендикулярную к ним единичную

Подробнее

Лекция 8 Энергия электрического поля Электрический ток

Лекция 8 Энергия электрического поля Электрический ток Лекция Энергия электрического поля Электрический ток Алексей Викторович Гуденко 9/0/0 Планлекции. Электрическая энергия системы зарядов.. Электрическая энергия проводника и конденсатора. 3. Энергия электрического

Подробнее

dt dt Частная производная по времени вместо полной производной подчеркивает неизменность пространственных координат при вычислении производной.

dt dt Частная производная по времени вместо полной производной подчеркивает неизменность пространственных координат при вычислении производной. Факультатив Намагниченность и связанные токи для переменных полей j Соотношение ot( M) = справедливо только для постоянных магнитных полей, независящих от времени В более общем случае P j = + ot( M) t

Подробнее

r 2 r. E + = 2κ a, E = 2κ a

r 2 r. E + = 2κ a, E = 2κ a 1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 2 Теорема Гаусса 1.1. (1.19 из задачника) Используя теорему Гаусса, найти: а) поле плоскости, заряженной с поверхностной плотностью σ; б) поле плоского конденсатора;

Подробнее

1.23. Проводники в электрическом поле Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей

1.23. Проводники в электрическом поле Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей 1.23. Проводники в электрическом поле 1.23.а Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей заряда очень велика ~ 10 23 см -3. Эти заряды

Подробнее

1.17. Емкость проводников и конденсаторов

1.17. Емкость проводников и конденсаторов 7 Емкость проводников и конденсаторов Емкость уединенного проводника Рассмотрим заряженный уединенный проводник, погруженный в неподвижный диэлектрик Разность потенциалов между двумя любыми точками проводника

Подробнее

Глава 14. Уравнение Максвелла 115

Глава 14. Уравнение Максвелла 115 Глава 14 Уравнение Максвелла 115 Вихревое электрическое поле Изменяющееся во времени магнитное поле порождает электрическое поле E B, циркуляция которого E dl B = E Bl dφ dl =, (1151) dt где E Bl проекция

Подробнее

Лекция 21. Электростатика. Закон Кулона. Напряженность электрического поля. Потенциал электрического поля.

Лекция 21. Электростатика. Закон Кулона. Напряженность электрического поля. Потенциал электрического поля. Лекция 21 Электростатика. Закон Кулона. Напряженность электрического поля. Потенциал электрического поля. Два вида заряда Натираем стекло шелком, а янтарь шерстью: янтарь янтарь ОТТАЛКИВАЮТСЯ; стекло стекло

Подробнее

q1 r 0 q r q r r r r r Из последнего равенства следует, что векторы r 1

q1 r 0 q r q r r r r r Из последнего равенства следует, что векторы r 1 . Два точечных заряда 7 Кл и 4 7 Кл находятся на расстоянии = 6,5 см друг от друга. Найти положение точки, в которой напряженность электростатического поля E равна нулю. Рассмотреть случаи: а) одноименных

Подробнее

ЭЛЕКТРОСТАТИКА 1. Два рода электрических зарядов, их свойства. Способы зарядки тел. Наименьший неделимый электрический заряд. Единица электрического заряда. Закон сохранения электрических зарядов. Электростатика.

Подробнее

4. ЕМКОСТЬ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ

4. ЕМКОСТЬ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ 4 ЕМКОСТЬ ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ Емкость конденсатора можно рассчитать, используя соотношение между его зарядом и разностью потенциалов между его обкладками (см пример 4) Энергия электростатического

Подробнее

Семестр 3. Лекция 2. E,dS. E S

Семестр 3. Лекция 2. E,dS. E S Семестр Лекция Лекция Теорема Гаусса для электростатического поля Поток вектора напряжённости электрического поля Теорема Гаусса в интегральной и дифференциальной формах в вакууме и её применение для расчёта

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации. Тульский государственный университет. Кафедра физики

Министерство образования Российской Федерации. Тульский государственный университет. Кафедра физики Министерство образования Российской Федерации Тульский государственный университет Кафедра физики Семин В.А. Тестовые задания по электричеству и магнетизму для проведения текущего тестирования на кафедре

Подробнее

= [j 2 [j 1 r 12 ]] dv 1 dv 2. = [v 2 [v 1 r 12 ]] dq 1 dq 2. J [dl B] [j B] dv c. B l dl = 4π c

= [j 2 [j 1 r 12 ]] dv 1 dv 2. = [v 2 [v 1 r 12 ]] dq 1 dq 2. J [dl B] [j B] dv c. B l dl = 4π c 1 Магнитостатика 1 1 Магнитостатика Закон Ампера (µ 1): df 12 J 1J 2 [dl 1 [dl 2 r 12 ]] 2 r 3 12 Сила Ампера: J [dl B] df Закон Био Савара (µ 1, B H): [j 2 [j 1 r 12 ]] dv 1 dv 2 2 r 3 12 [v 2 [v 1 r

Подробнее

Вопросы к лабораторным работам по курсу физики "Электромагнетизм" лаб

Вопросы к лабораторным работам по курсу физики Электромагнетизм лаб Вопросы к лабораторным работам по курсу физики "Электромагнетизм" лаб. 1-351 1 Лабораторная работа 1 Измерение удельного сопротивления проводника (33-46) 1. Закон Ома для однородного участка цепи. 2. Сопротивление

Подробнее

4πε 0εa. Из рисунка: По теореме косинуса Сила взаимодействия двух зарядов равна

4πε 0εa. Из рисунка: По теореме косинуса Сила взаимодействия двух зарядов равна Решение контрольной работы по физике Задача К батарее с ЭДС ε =3 В подключены два плоских конденсатора емкостью C = пф и С = 3 пф Определить заряд Q и напряжение U на пластинах конденсаторов в двух случаях:

Подробнее

29. Условия на границе раздела двух сред.

29. Условия на границе раздела двух сред. 29 Условия на границе раздела двух сред div( D) = 4πρ Уравнения Максвелла 1 B для границы раздела двух сред rot( E) = c D2n D1n = 4πσ превращаются в граничные условия для электрического поля, E2τ E1τ где

Подробнее

Лекция Февраль 2014

Лекция Февраль 2014 Лекция 1. 10 Февраль 2014 Закон Кулона. Электрическое поле точечных зарядов. Принцип суперпозиции. Пример: расчет электрического поля двух одноименных одинаковых зарядов. Потенциал поля точечных зарядов.

Подробнее

4. Электромагнитная индукция

4. Электромагнитная индукция 1 4 Электромагнитная индукция 41 Закон электромагнитной индукции Правило Ленца В 1831 г Фарадей открыл одно из наиболее фундаментальных явлений в электродинамике явление электромагнитной индукции: в замкнутом

Подробнее