2.18. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "2.18. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА"

Транскрипт

1 Лабораторная работа.8. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА Цель работы: построение и изучение вольтамперной характеристики вакуумного диода; исследование зависимости плотности тока насыщения термоэмиссии от температуры катода и определение работы выхода электрона из вольфрама методом прямых Ричардсона. Задание: для заданного напряжения накала вакуумного диода получить его вольтамперную характеристику, рассчитать плотность анодного тока насыщения j нас., температуру катода Т и из графика зависимости ln j нас от определить работу выхода электрона из вольфрама и оценить погрешность измерений. Подготовка к выполнению лабораторной работы: изучить явление термоэлектронной эмиссии, понятие работы выхода электрона; ознакомиться с работой вакуумного диода и его вольтамперной характеристикой. Библиографический список. Савельев И.В. Курс общей физики. - М.: Наука, 988, т.3 гл. XI, 77,78, гл. XII, 83.. Калашников С.Г. Электричество. - М.: Наука, 985, гл. ХV, 69, 70, 7.. Контрольные вопросы. Что называется работой выхода электрона?. Какова природа сил, удерживающих электрон в металле? 3. Нарисуйте и объясните вольтамперные характеристики диода. 4. Какое явление исследуется в данной работе и какие величины определяются? 5. Из чего складывается погрешность измерений и как можно ее уменьшить?

2 6. Что такое ток насыщения и как он зависит от температуры? 7. Объяснить физическую природу закона трех вторых. 8. Что такое энергия Ферми? Описание аппаратуры и метода измерений Свойства металлов в значительной степени определяются состоянием электронов проводимости, т.е. электронов, способных перемещаться в металле. При обычных температурах имеющиеся в металле свободные электроны удерживаются внутри металла. Это означает, что на границе металл - вакуум существует потенциальный барьер, мешающий электронам покинуть металл. Наименьшая энергия, которую необходимо сообщить электрону для того, чтобы удалить его из твердого или жидкого тела в вакуум, называется работой выхода. Распределение энергии электрона для ограниченного металла изображено на энергетической диаграмме (рис.). Штрихами изображены незанятые энергетические уровни при 0 К, сплошными горизонтальными линиями - энергетические уровни электронов. При абсолютном нуле значения кинетической энергии электронов проводимости заключены в пределах от нуля до совпадающей с уровнем Ферми Е F энергии Е max. О А вых Е F E max Е Ро Рис. Для удаления за пределы металла разным электронам нужно сообщить неодинаковую энергию. Так, электрону,

3 находящемуся на самом нижнем уровне зоны проводимости, необходимо сообщить энергию Ε Р0. Таким образом, работа выхода электрона из металла определяется выражением Α = Ε Ε. ( ) вых P F При комнатных температурах практически все свободные электроны заперты в пределах проводника и имеется лишь небольшое количество электронов, энергия которых достаточна для преодоления потенциального барьера и выхода из металла. Однако, если электронам сообщить дополнительную энергию, то часть электронов металла получает возможность покинуть металл и наблюдается испускание электронов, т.е. электронная эмиссия. В зависимости от того, каким способом сообщена электронам энергия, различают разные типы электронной эмиссии. Если электроны получают энергию за счет тепловой энергии тела при повышении его температуры, то говорят о термоэлектронной эмиссии. Если энергия подводится светом, имеет место явление фотоэмиссии. Если энергия сообщается электронам при бомбардировке из вне какими то другими частицами, наблюдается вторичная эмиссия. Для наблюдения термоэлектронной эмиссии используют вакуумную лампу, содержащую два электрода: накаливаемый током катод и холодный электрод, собирающий термоэлектроны - анод. Такие лампы носят название вакуумных диодов. На рис. изображена схема включения такого диода. Ток в этой цепи появляется только в том случае, если положительный полюс батареи соединен с анодом (), а отрицательный - с катодом (). Это подтверждает, что катод испускает отрицательные частицы, электроны. Сила термоэлектронного тока в диоде, измеряемая с помощью миллиамперметра (3), зависит от величины потенциала анода относительно катода. о

4 А 3 I а Т 3 >Т + I а нас Т >Т Т - Рис. Рис. U а Кривая, изображающая зависимость силы тока в диоде I а от анодного напряжения U a, называется вольтамперной характеристикой. На рис. 3 показаны вольтамперные характеристики диода при разных температурах катода. Когда потенциал анода равен нулю, сила тока мала, она определяется лишь самыми быстрыми термоэлектронами, способными достигнуть анода. При увеличении положительного потенциала анода величина тока возрастает и затем достигает насыщения, т.е. почти перестает зависеть от анодного напряжения. При увеличении температуры катода увеличивается и значение тока, при котором достигается насыщение. Одновременно увеличивается и то анодное напряжение, при котором устанавливается ток насыщения. Таким образом, вольтамперная характеристика диода оказывается нелинейной, т.е. диод является примером проводника, не подчиняющегося закону Ома. Это объясняется тем, что при термоэлектронной эмиссии у поверхности катода создается довольно большая плотность электронов. Они создают общий отрицательный заряд, и электроны, вылетающие с малой скоростью, не могут его преодолеть. С увеличением анодного напряжения концентрация электронов в облаке пространственного заряда уменьшается. Поэтому и тормозящее действие пространственного заряда делается меньше, а анодный

5 ток растет быстрее, чем в прямой зависимости от анодного напряжения. Теоретическая зависимость анодного тока от анодного напряжения на участке - была получена Лэнгмюром и Богуславским и называется законом трех вторых : Ι а = 3 ΑU. () a По мере роста анодного напряжения все больше электронов, вылетевших из катода, попадает на анод. При определенном значении U a все вылетевшие из катода за единицу времени электроны достигают анода. Дальнейший рост анодного напряжения не может увеличить силу анодного тока, поскольку достигается насыщение. Максимальный термоэлектронный ток, возможный при данной температуре катода, называется током насыщения. При повышении температуры увеличивается скорость хаотического движения электронов в металле. При этом число электронов, способных покинуть металл, резко возрастает. Плотность тока насыщения вычисляется по формуле Ричардсона- Дешмана: j нас. = Β е Αвых к, (3 ) где В - эмиссионная постоянная, равная 6,0 0 5 А/м К; к- постоянная Больцмана, к =, Дж/К. Плотность тока насыщения характеризует эмиссионную способность катода, которая зависит от природы катода и его температуры. Измеряя на опыте зависимость тока насыщения от температуры, можно определить работу выхода для данного металла. В нашем случае для определения работы выхода используем метод прямых Ричардсона. Поясним идею метода. Для этого прологарифмируем уравнение (3)

6 jнас вых ln lnβ Α = к ( 4 ) График зависимости ln j нас от является прямой Αвых линией с угловым коэффициентом α =. Определив угловой к коэффициент α наклона прямой к оси абсцисс из графика, рассчитывают работу выхода: Α вых = кα ( 5) Наиболее точное значение α можно получить, используя метод наименьших квадратов. Суть метода заключается в следующем. Пусть имеются экспериментальные точки ln j j нас, ln нас,... полученные при значениях аргумента,... Аппроксимируем данную экспериментальную зависимость функцией j ln 0 нас j ln нас = α (рис. 4). ln j 0 нас 0 ln j iнас i 0 ln j нас α i i Рис. 4

7 Тогда при тех же значениях аргумента будем иметь значения функции α, α и т.д. Сумма квадратов отклонений экспериментальных точек от их теоретических значений равна: n j 0нас jiнас ξα ( ) = ln ln α 0 i (6) i Определим значение α, при котором производная функции (6) обращается в нуль: n / j 0нас jiнас ξ ( α) = ln ln α 0 i i, ( 7 ) i n j нас j n 0 iнас ln ln i 0 i α i i i = 0 ( 8) = = Тогда: n j 0нас jiнас ln ln 0 i i α = ( 9 ) n Для построения графика необходимо знать плотность анодного тока насыщения j нас и температуру катода. Расчет температуры производится следующим образом. Подводимая к катоду мощность расходуется в вакуумной лампе в основном на тепловое излучение. Для вольфрама была экспериментально определена зависимость температуры катода от расходуемой на его нагрев джоулевой мощности, приходящаяся на единицу площади поверхности катода. На графике, который прилагается к работе, приведены результаты этих измерений. По этому графику, зная мощность, подводимую к катоду, определить его температуру. Структурная схема установки приведена на рис.5. i можно

8 ФПЭ-06 РА PV ИП Рис. 5 Здесь: ИП - источник питания (ИП), ФПЭ - 06/05 - кассета, PV - вольтметр, РА - миллиамперметр. Основным элементом кассеты ФПЭ-06/05 является вакуумный диод. С блока источника питания (ИП) на диод подаются напряжение накала катода и анодное напряжение. Регистрация анодного тока осуществляется миллиамперметром (блок PА). Электрическая схема для проведения работы представлена на рис.6. В качестве диода в работе используется радиолампа с вольфрамовым катодом прямого накала. Накал катода осуществляется постоянным током. Амперметр и вольтметр в цепи накала служат для определения мощности, расходуемой на нагрев катода, что необходимо для определения температуры.

9 ma PV V ИП A Рис. 6 V ИП PV Порядок выполнения работы. Кассета ФПЭ 06/05 соединительным кабелем подключается к источнику питания. Амперметр на панели источника питания служит для контроля тока накала, максимальное значение которого не должно превышать, А. Плавная регулировка тока накала осуществляется ручкой. Для измерения величины напряжения накала к верхним клеммам (ИП) источника питания подключается вольтметр V. Вольтметр V на панели источника питания измеряет анодное напряжение. Анодный ток измеряется миллиамперметром, который подключается к кассете ФПЭ 06/05 к клеммам РА.. Установить напряжение накала 3,5 В и, увеличивая анодное напряжение (ручка ), через каждые 0 В записывать значения анодного тока в таблицу. Увеличивать анодное напряжение до тех пор, пока не будет достигнуто насыщение, т.е. анодный ток практически перестанет расти. 3. Проделать пункт для 4-х значений напряжения накала в интервале от 3,5 В до 4,5 В.

10 Обработка результатов измерений. Для каждого значения напряжения накала построить вольт-амперную характеристику и определить ток насыщения.. Для всех значений U н рассчитать мощность, выделяемую на катоде P н, а также мощность, приходящуюся на единицу P площади S катода н ld, где l - длина вольфрамовой нити накала катода, d - ее диаметр. Для данной лампы площадь катода S = 0-6 м -, d = 0,мм, l= 3мм. 3. По графику зависимости температуры катода от мощности, приходящейся на единицу площади катода (рис.7), найти для полученных значений Pн ld температуру катода. j нас 4. Рассчитать плотность анодного тока насыщения нас = Ι j, и нас S. 5. Все полученные данные занести в таблицу. I нас. мка I н. А U н B P н ld Bт/см Т К /К j нас мка/м j нас ln j нас 6. Построить график зависимости ln j нас от. 7. Определить угловой коэффициент α наклона прямой к оси абсцисс, используя выражение (9). 8. Определить работу выхода электрона из вольфрама по формуле (5). 9. Рассчитать погрешность измерения работы выхода электрона из вольфрама ΔА =КΔα, считая, что погрешность оценки коэффициента α, полученного с помощью метода

11 наименьших квадратов (9), согласно теории вероятностей, определяется по формуле Δα = n ln j 0нас jiнас ln α 0 i i n ( n ) i (0) Т, 0 К P/ld, Вт/см Рис. 7

Т.А. АРОНОВА, С.А. МИНАБУДИНОВА, Ю.М. СОСНОВСКИЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ, ТЕРМОДИНАМИКЕ И ФИЗИКЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА

Т.А. АРОНОВА, С.А. МИНАБУДИНОВА, Ю.М. СОСНОВСКИЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ, ТЕРМОДИНАМИКЕ И ФИЗИКЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА Т.А. АРОНОВА, С.А. МИНАБУДИНОВА, Ю.М. СОСНОВСКИЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ, ТЕРМОДИНАМИКЕ И ФИЗИКЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА ОМСК 008 Министерство транспорта и связи Российской Федерации Омский

Подробнее

Измерения физических величин

Измерения физических величин Министерство транспорта Российской федерации Федеральное агентство железнодорожного транспорта САМАРСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АКАДЕМИЯ ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ Кафедра физика и экологическая теплофизика Измерения физических

Подробнее

ТЕХНИКА ВЫСОКОГО ВАКУУМА

ТЕХНИКА ВЫСОКОГО ВАКУУМА Министерство образования и науки Российской Федерации Ивановский государственный химико-технологический университет Н.В. Холодкова, И.В. Холодков ТЕХНИКА ВЫСОКОГО ВАКУУМА Лабораторный практикум Иваново

Подробнее

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА А.С. Храмов, Р.А. Назипов Рентгеноструктурный анализ поликристаллов. Часть I (Учебно-методическое пособие к лабораторному

Подробнее

Измерение физических величин. Неопределенности измерения, погрешности измерения

Измерение физических величин. Неопределенности измерения, погрешности измерения Измерение физических величин. Неопределенности измерения, погрешности измерения. Измерение физических величин Измерением называется сравнение данной физической величины с величиной того же рода, принятой

Подробнее

1) Описание исправлено и дополнено преподавателями КОЭФ Александровым В.Н. и Васильевой И.А.

1) Описание исправлено и дополнено преподавателями КОЭФ Александровым В.Н. и Васильевой И.А. ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1.1 1) ПРОСТЕЙШИЕ ИЗМЕРЕНИЯ И ОБРАБОТКА ИХ РЕЗУЛЬТАТОВ Цель работы: ознакомление с методами измерения линейных размеров тел и их масс, а также с методами обработки экспериментальных

Подробнее

Фронтальные лабораторные работы по физике.

Фронтальные лабораторные работы по физике. Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Рязанский государственный университет имени С.А. Есенина» Фронтальные лабораторные

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 143 ИЗУЧЕНИЕ СЛОЖЕНИЯ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРОННОГО ОСЦИЛЛОГРАФА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 143 ИЗУЧЕНИЕ СЛОЖЕНИЯ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРОННОГО ОСЦИЛЛОГРАФА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 43 ИЗУЧЕНИЕ СЛОЖЕНИЯ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРОННОГО ОСЦИЛЛОГРАФА Цель и содержание работы Целью работы является изучение сложения взаимно перпендикулярных

Подробнее

Глава 1. Введение 1.1. Термодинамика и ее метод 1.2. Параметры состояния 1.3. Понятие о термодинамическом процессе 1.4. Идеальный газ.

Глава 1. Введение 1.1. Термодинамика и ее метод 1.2. Параметры состояния 1.3. Понятие о термодинамическом процессе 1.4. Идеальный газ. Глава 1. Введение 1.1. Термодинамика и ее метод 1.2. Параметры состояния 1.3. Понятие о термодинамическом процессе 1.4. Идеальный газ. Законы идеального газа 1.5. Понятие о смесях. Смеси идеальных газов

Подробнее

ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ

ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ ÌÈÍÈÑÒÅÐÑÒÂÎ ÎÁÐÀÇÎÂÀÍÈß ÐÎÑÑÈÉÑÊÎÉ ÔÅÄÅÐÀÖÈÈ Ãîñóäàðñòâåííîå îáðàçîâàòåëüíîå ó ðåæäåíèå âûñøåãî ïðîôåññèîíàëüíîãî îáðàçîâàíèÿ ÑÀÍÊÒ-ÏÅÒÅÐÁÓÐÃÑÊÈÉ ÃÎÑÓÄÀÐÑÒÂÅÍÍÛÉ ÓÍÈÂÅÐÑÈÒÅÒ ÀÝÐÎÊÎÑÌÈ ÅÑÊÎÃÎ ÏÐÈÁÎÐÎÑÒÐÎÅÍÈß

Подробнее

НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ.Н.И.ЛОБАЧЕВСКОГО НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ УЧЕБНО-НАУЧНЫЙ И ИННОВАЦИОННЫЙ КОМПЛЕКС "НОВЫЕ МНОГОФУНКЦИОНАЛЬНЫЕ МАТЕРИАЛЫ И НАНОТЕХ- НОЛОГИИ"

Подробнее

Лабораторная работа 3.15. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА КАК СПЕКТРАЛЬНЫЙ ПРИБОР А.И. Бугрова

Лабораторная работа 3.15. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА КАК СПЕКТРАЛЬНЫЙ ПРИБОР А.И. Бугрова Лабораторная работа 3.15. ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА КАК СПЕКТРАЛЬНЫЙ ПРИБОР А.И. Бугрова Цель работы: Экспериментальное определение периода и угловой дисперсии дифракционной решетки как спектрального прибора.

Подробнее

Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2

Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2 Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2 Цель работы Ознакомление с основными принципами спектрального анализа; изучение оптической схемы спектральных приборов

Подробнее

КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ ПО ОБРАБОТКЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ФИЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ

КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ ПО ОБРАБОТКЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ФИЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ Министерство образования Российской Федерации Уральский государственный университет им А М Горького Подготовлено кафедрами общей физики и физики магнитных явлений КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ ПО ОБРАБОТКЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

Подробнее

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики. ОБРАБОТКА И ПРЕДСТАВЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ Методические рекомендации

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики. ОБРАБОТКА И ПРЕДСТАВЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ Методические рекомендации КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики ОБРАБОТКА И ПРЕДСТАВЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ Методические рекомендации Казань-1999 1. ИЗМЕРЕНИЕ И ЕГО МЕТРОЛОГИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ В основе

Подробнее

QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS. Ç. ü. ÑÖåàïéÇëäàâ çëêâ ÓappleÓ ÒÍËÈ ÓÒÛ appleòú ÂÌÌ È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ ËÏ. ç.à. ãó  ÒÍÓ Ó. V. Ya.

QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS. Ç. ü. ÑÖåàïéÇëäàâ çëêâ ÓappleÓ ÒÍËÈ ÓÒÛ appleòú ÂÌÌ È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ ËÏ. ç.à. ãó  ÒÍÓ Ó. V. Ya. ÑÂÏËıÓ ÒÍËÈ Ç.ü., 1997 QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS V. Ya. DEMIKHOVSKII Eletrons in mirosopi semiondutor strutures an display astounding quantum behavior. This strutures, namely, quantum wells, wires

Подробнее

ЗАДАЧИ вступительных экзаменов и олимпиад по физике с решениями

ЗАДАЧИ вступительных экзаменов и олимпиад по физике с решениями Федеральное агентство по образованию Московский инженерно-физический институт (государственный университет) А.Н. Долгов, С.Е. Муравьев, Б.В. Соболев ЗАДАЧИ вступительных экзаменов и олимпиад по физике

Подробнее

Глава 7. Основные термодинамические процессы 7.1. Изохорный процесс 7.2. Изобарный процесс 7.3. Изотермический процесс 7.4. Адиабатный процесс 7.5.

Глава 7. Основные термодинамические процессы 7.1. Изохорный процесс 7.2. Изобарный процесс 7.3. Изотермический процесс 7.4. Адиабатный процесс 7.5. Глава 7. Основные термодинамические процессы 7.. Изохорный процесс 7.2. Изобарный процесс 7.3. Изотермический процесс 7.4. Адиабатный процесс 7.5. Политропный процесс 7.6. Дросселирование. Эффект Джоуля-Томсона

Подробнее

Ю.П.Юленец, А.В.Марков, С.И.Чумаков ОСНОВЫ НАУЧНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ. ПРАКТИКУМ

Ю.П.Юленец, А.В.Марков, С.И.Чумаков ОСНОВЫ НАУЧНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ. ПРАКТИКУМ МИНОБРНАУКИ РОССИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Санкт-Петербургский государственный технологический институт (технический университет)»

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ. по физической химии

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ. по физической химии Российский химико-технологический университет имени Д.И. Менделеева Кафедра физической химии ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ по физической химии Спектрохимия Москва 015 Лабораторный практикум по физической химии.

Подробнее

МЕХАНИКА. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА

МЕХАНИКА. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Омский государственный технический университет» МЕХАНИКА. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА

Подробнее

1. Исследование изотермического процесса 2. Исследование изобарного процесса. 3. Исследование изохорного процесса

1. Исследование изотермического процесса 2. Исследование изобарного процесса. 3. Исследование изохорного процесса ФИЗИЧЕСКАЯ ЛАБОРАТОРИЯ Государственное образовательное учреждение лицей 1547 Лабораторные работы: 1. Исследование изотермического процесса 2. Исследование изобарного процесса. 3. Исследование изохорного

Подробнее

010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах.

010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах. 010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах. Цель работы: Исследовать ВАХ диода при различных температурах. Требуемое оборудование, входящее в состав модульного учебного комплекса МУК-ТТ2:

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ФИЗИЧЕСКОЙ ХИМИИ

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ФИЗИЧЕСКОЙ ХИМИИ ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ФИЗИЧЕСКОЙ ХИМИИ Издательский центр МГУИЭ 2009 Федеральное агентство по образованию 1 Федеральное агентство по образованию МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНЖЕНЕРНОЙ ЭКОЛОГИИ

Подробнее

Определение скорости испарения жидкости и изменения ее энтропии при испарении

Определение скорости испарения жидкости и изменения ее энтропии при испарении Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики и термодинамики Лабораторная работа 12 Определение скорости испарения жидкости

Подробнее

Григорьев Ю. М., Муравьёв В. М., Потапов В. Ф. ОЛИМПИАДНЫЕ ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. МЕЖДУНАРОДНАЯ ОЛИМПИАДА «ТУЙМААДА»

Григорьев Ю. М., Муравьёв В. М., Потапов В. Ф. ОЛИМПИАДНЫЕ ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. МЕЖДУНАРОДНАЯ ОЛИМПИАДА «ТУЙМААДА» Григорьев Ю. М., Муравьёв В. М., Потапов В. Ф. ОЛИМПИАДНЫЕ ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. МЕЖДУНАРОДНАЯ ОЛИМПИАДА «ТУЙМААДА» Под общей редакцией Селюка Б. В. Рекомендовано УМО по классическому университетскому образованию

Подробнее

ЧЕГО НЕ УЧЛИ АМПЕР, ФАРАДЕЙ, МАКСВЕЛЛ И ГЕРЦ. 18. Динамические потенциалы и поля движущихся зарядов.

ЧЕГО НЕ УЧЛИ АМПЕР, ФАРАДЕЙ, МАКСВЕЛЛ И ГЕРЦ. 18. Динамические потенциалы и поля движущихся зарядов. ЧЕГО НЕ УЧЛИ АМПЕР, ФАРАДЕЙ, МАКСВЕЛЛ И ГЕРЦ. 18. Динамические потенциалы и поля движущихся зарядов. Тот путь, который продемонстрирован во второй главе, касающийся введения полных производных полей, пройден

Подробнее

Инженерная олимпиада школьников Задание заключительного тура 2014-2015 учебного года, 11 класс 6.

Инженерная олимпиада школьников Задание заключительного тура 2014-2015 учебного года, 11 класс 6. НИЯУ МИФИ (Москва), НГТУ (Нижний Новгород), СГАУ (Самара), СПбГЭТУ «ЛЭТИ» (Санкт-Петербург), МГУПС (МИИТ) (Москва) Инженерная олимпиада школьников Задание заключительного тура 0-05 учебного года, класс.

Подробнее

NanoEducator. Ó åáíîå ïîñîáèå. Áàçîâûé ïðèáîð äëÿ íàó íîîáðàçîâàòåëüíîãî ïðîöåññà â îáëàñòè íàíîòåõíîëîãèè

NanoEducator. Ó åáíîå ïîñîáèå. Áàçîâûé ïðèáîð äëÿ íàó íîîáðàçîâàòåëüíîãî ïðîöåññà â îáëàñòè íàíîòåõíîëîãèè NanoEducator ìîäåëü ÑÇÌÓ-Ë5 Áàçîâûé ïðèáîð äëÿ íàó íîîáðàçîâàòåëüíîãî ïðîöåññà â îáëàñòè íàíîòåõíîëîãèè Ó åáíîå ïîñîáèå Ðîññèÿ, 124460, Ìîñêâà, ÍÈÈÔÏ, ÇÀÎ ÍÒ-ÌÄÒ ò.: +7(095) 535-03-05 ô.: +7(095) 535-64-10

Подробнее