ИЗУЧЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ИЗУЧЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА"

Транскрипт

1 ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет ИЗУЧЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Методические указания для выполнения лабораторной работы Томск 2014

2 Рассмотрено и утверждено методической комиссией физического факультета Председатель комиссии В.М. Вымятнин Лабораторная работа посвящена знакомству с методом подобия в гидродинамике и определению коэффициента жидкости методом Стокса. Предназначена для студентов, выполняющих общий физический практикум в лаборатории молекулярной физики. СОСТАВИТЕЛЬ ст. преподаватель В.Г. Блинкова Рецензент В.Ф. Нявро Издание вышло в свет в авторской редакции Отпечатано на участке оперативной полиграфии Издательского Дома Томского государственного университета Заказ 119 от «26» декабря 2013 г. Тираж 100 экз.

3 ИЗУЧЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ ТЕЛ ПРИ НАЛИЧИИ СИЛ ВЯЗКОГО ТРЕНИЯ Цель работы: Знакомство с методом подобия в гидродинамике. Определение коэффициента вязкости жидкости методом Стокса. ПОНЯТИЕ О ВЯЗКОСТИ В идеальном случае жидкость характеризуется тем, что в ней нет напряжений сдвига. Если к слою жидкости приложить внешнее напряжение, то она начинает течь, сколь бы мало ни было это напряжение. Однако в реальной жидкости это не совсем так, сопротивление сдвигу вполне может быть. Эти силы, возникающие в движущейся жидкости, описываются при помощи понятия вязкости. В непосредственной близости от поверхности твердого тела скорость потока жидкости или газа нарастает от нулевого значения до некоторой величины. Вдали от тела изменения скорости слоёв жидкости сравнительно малы, и там влиянием вязкости можно пренебречь. Слой жидкости, окружающей тело, в котором нарастает скорость и в котором влияние вязкости существенно, называется пограничным слоем. Этот слой иногда может быть очень тонким, и тогда влиянием вязкости можно пренебречь. В других случаях, например, при течении жидкости в капиллярах, такой слой может занимать весь объем текущей жидкости и в этом случае мы должны обязательно учитывать силы вязкости. Дадим теперь точное определение вязкости. Предположим, что имеются две плоские твердые пластинки, между которыми находится жидкость, причем одна из пластин неподвижна (рис. 1), а другая движется относительно нее с малой скоростью v 0. Оказывается, что для поддержания скорости движения верхней пластины постоянной, к ней необходимо приложить некоторую силу F. Так как жидкость прилипает к этой 3

if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc['images_node_id']) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>

4 пластине, то эта сила равна напряжению сдвига между слоями жидкости. Эта сила сопротивления жидкости сдвигу называется силой внутреннего трения или силой вязкости. z S v 0 F h v Рис. 1 Как было установлено Ньютоном, она пропорциональна площади пластин S, обратно пропорциональна расстоянию между ними h и прямо пропорциональна скорости верхней пластины v 0. Если движется и нижняя пластина, то эта сила будет пропорциональна относительной скорости пластин. Начиная от пограничного слоя, скорость слоев жидкости быстро возрастает, и устанавливается картина распределения скоростей, показанная на рис. 1. Из сказанного следует, что сила внутреннего трения F равна v F S (1) h Коэффициент пропорциональности называется коэффициентом вязкости жидкости. Он зависит от природы жидкости, а для некоторых жидкостей очень сильно зависит от температуры. Так для глицерина он уменьшается в 2,5 раза при возрастании температуры от 10 до 20 С. 4

5 МЕТОД ПОДОБИЯ Как ясно из сказанного выше, при движении тела в жидкости необходимо учитывать наличие сил сопротивления, обусловленных вязкостью. Решение такой задачи наталкивается на значительные математические трудности и часто оказывается невозможным. Например, не может быть решена в общем виде задача о движении в жидкости тела даже такой простой формы как шар. Однако существуют простые методы, основанные на соображениях размерностей тех физических величин, от которых это движение может зависеть. Рассмотрим равномерное движение твердого шара в жидкости и попытаемся определить испытываемую шаром силу сопротивления F. Физические свойства жидкости, определяющие движение в ней тел, характеризуются всего двумя величинами: ее плотностью ρ и коэффициентом вязкости. Кроме этого, характер движения шара в жидкости должен зависеть еще от скорости шара v и его радиуса r. Размерности указанных величин следующие: [ρ ] = кг/м 3, [] = кг/мс, [v] = м/с, [r] = м. Составим из этих величин безразмерную величину. Полученная величина обозначается символом Re: vr Re (2) и называется числом Рейнольдса. Всякая другая безразмерная величина может быть только функцией числа Рейнольдса. По порядку величины число Рейнольдса есть отношение кинетической энергии жидкости к ее потерям, обусловленным работой сил вязкости на характерной длине r. Ясно, что это же число должно характеризовать обтекание жидкостью любого предмета, имеющего некоторые характерные размеры r. Действительно, кинетическая энергия 5

6 жидкости K 0,5 ρv 2 r 3. Сила вязкости r η v r. Работа r этой силы v 2 v F r r. Отсюда K A r, а это и есть число Рейнольдса. Вернемся к определению силы сопротивления. Она имеет размерность кгм/с 2. Величиной с такой размерностью является ρv 2 r 2. Всякая другая величина с такой размерностью может быть представлена только как произведение этой величины на безразмерную, характеризующую свойства жидкости. Именно F v 2 r 2 f (Re). (3) Отсюда видно, что определение силы свелось к определению неизвестной функции f(re), которая, исходя из физических соображений, должна быть однозначно определена, например, экспериментально. Таким образом, движения, отличающиеся значениями параметров ρ,, v, r при одинаковых числах Рейнольдса должны быть в некотором смысле одинаковыми. Такие движения называют подобными. Вся картина движения жидкости в таких случаях отличается лишь масштабами всех величин. Физическая картина движения остается той же самой, меняются только числа. Как известно из эксперимента, при малых скоростях движения тела в жидкости или в газе сила сопротивления пропорциональна скорости v. Для того, чтобы получить такую зависимость из формулы (3), мы должны предположить, что f Re const Re. Используя (2) мы сразу получаем, что F = constvr, (4) т.е. сила сопротивления пропорциональна вязкости, линейным размерам тела и скорости. Из соображений 6 v 2

7 размерности, естественно, нельзя определить значение константы, но её можно найти из опыта. Как показал Стокс, она равна 6, т.е. сила сопротивления, обусловленная вязкостью жидкости, при небольших скоростях равна F = 6vr (5) Это соотношение известно как формула Стокса. Из соображений подобия условие малости скорости может быть представлено в виде малости числа Рейнольдса vr Re 1 (6) Таким образом, условие малости скорости носит относительный характер. Например, при очень малых размерах частиц формулу Стокса можно применять и для частиц, совершающих быстрые движения, т.к. скорость и размер частицы входят в (6) в виде произведения. При больших числах Рейнольдса движение меняется кардинальным образом. В этом случае струи жидкости (или газа) как бы отрываются друг от друга, и начинается интенсивное перемешивание жидкости. Если следить за отдельными точками жидкости, то они совершают сложное вихревое движение, происходит отрыв потока от обтекаемого тела. Такое движение называется турбулентным, для него формула Стокса не выполняется. При таком движении вязкость почти не оказывает влияния на движение, так как энергия движущейся жидкости много больше работы, которую совершают силы вязкости. Опыт показывает, что такое движение устанавливается при числах Рейнольдса больших При меньших значениях числа Рейнольдса ламинарное движение вполне устойчиво и любое возмущение потока не приводит к явлению срыва. При очень больших числах Рейнольдса позади обтекаемого тела возникает так называемый турбулентный след полоса турбулентно движущейся жидкости. В этих условиях формула (5) оказывается несправедливой. Однако 7

8 для определения силы сопротивления снова можно воспользоваться соображениями размерности. Сила сопротивления может зависеть лишь от размеров тела r, его скорости v и плотности жидкости ρ (влияние вязкости в этом случае мало). Из этих величин можно составить лишь одну комбинацию с размерностью силы произведение v 2 r 2. Поэтому, можно утверждать, что F = cv 2 r 2 (7) где c коэффициент, зависящий от формы тела. Таким образом, при очень больших числах Рейнольдса сила сопротивления пропорциональна квадрату скорости (это известно как закон сопротивления Ньютона). Наконец, сила сопротивления пропорциональна плотности жидкости и квадрату линейных размеров тела. Отметим, что в обратном случае малых числах Рейнольдса, сила сопротивления не зависит от плотности жидкости и пропорциональна вязкости и первой степени линейного размера тела. Следовательно, при определении коэффициента вязкости мы должны обеспечить движение тела в жидкости с Re 1. Это можно сделать, если для любой жидкости подобрать соответствующие размеры тела r. Эти размеры определяются плотностью жидкости ρ и ее вязкостью. МЕТОД CТОКСА Одним из способов определения вязкости жидкостей является метод Стокса. Если небольшой шарик падает в вязкой жидкости (рис. 2), то на него кроме силы вязкости F c (5) действует сила тяжести mg = ρvg (ρ плотность материала, из которого изготовлен шарик, V его объем, g - ускорение свободного падения) и архимедова сила F A = ρ 0 Vg (рис. 2), где ρ 0 плотность жидкости. 8

9 Уравнение движения запишется тогда следующим образом: F A dv V Vg 0Vg 6 rv dt (8) F c Это дифференциальное уравнение решается методом разделения переменных. Однако формулу для определения коэффициента вязкости легко найти из следующих простых соображений. При увеличении скорости возрастает сила сопротивления. В mg результате в некоторый момент времени сила сопротивления достигает такого значения, что результирующая сила, Рис. 2 действующая на шарик, станет равной нулю: Vg 0Vg 6v 0 0 (9) После этого шарик начнет двигаться равномерно. Измерив скорость этого установившегося движения, легко найти и коэффициент вязкости. Действительно, из (9) имеем: 0 Vg 6rv 0 (10) Учитывая, что V r d 3, где 3 6 d диаметр шарика, получим: 2 0, 18v0 (11) где v скорость установившегося движения шарика. Эта скорость движения устанавливается через некоторый промежуток времени, называемый временем релаксации. Его можно определить как экспериментально, так и теоретически решив дифференциальное уравнение (8). 9

10 Решение этого уравнения дает следующий результат: v v e v t v0 0 0, (12) где v 0 скорость установившегося движения шарика, v(0) скорость шарика в момент опускания его в жидкость, а время релаксации, равное V 2r. (13) 6 r 9 Таким образом, измерив скорость установившегося движения шарика после истечения времени релаксации, можно найти вязкость жидкости. Формула (11) используется в данной работе для определения коэффициента вязкости. 2 t ХОД РАБОТЫ В работе используются маленькие металлические шарики, диаметр которых измеряется с помощью измерительного микроскопа МИР-1. Цена деления шкалы микроскопа в зависимости от длины тубуса приведены в таблице Измерьте диаметр шарика. Диаметр шарика обычно измеряется при помощи измерительного микроскопа, можно диаметр измерить также при помощи микрометра. 2. Определите скорость установившегося движения шарика в жидкости. Для этого поставьте верхнюю метку на некотором расстоянии (3-5 см) от уровня жидкости, чтобы на этом участке успело установиться равномерное движение. Опустите в жидкость шарик, измерьте время его равномерного движения от верхней до нижней метки. После этого вычислите скорость шарика. 10

11 Таблица 1. Цена малого деления шкалы микроскопа Длина тубуса (мм) Цена одного деления шкалы (мм) 130 0, , , , , , , , По формуле (11) вычислите вязкость жидкости. 4. Выполните описанный выше опыт для нескольких (5 10) шариков, каждый раз определяя скорость шарика и вычисляя вязкость жидкости. 5. По измеренным величинам определите среднее значение вязкости. 6. Определите погрешность измерения коэффициента вязкости по формуле Стьюдента N 2 ( i ) i1 t N,, N( N 1) где i результат i-го измерения коэффициента вязкости, среднее значение этой величины, t N, - коэффициент Стьюдента для доверительной вероятности = 0,95, N число измерений. 7. Вычислите для данного случая число Рейнольдса, убедитесь, что обтекание шарика жидкостью носит ламинарный характер. Сделайте вывод из работы. 11

12 КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ 1. Что такое силы вязкости? 2. Что такое коэффициент вязкости? От чего он зависит? 3. В чем заключается метод подобия в физике? 4. Каков физический смысл числа Рейнольдса? 5. Что такое пограничный слой? 6. Что такое ламинарное и турбулентное течения? 7. Как зависит сила сопротивления движению тела в жидкости от скорости? Почему? 8. Что такое время релаксации? 9. Нарисуйте предполагаемый график зависимости скорости шарика от времени. Рассмотрите 2 случая: а) начальная скорость шарика равна нулю; б) начальная скорость шарика отлична от нуля. 10. Имеется 2 шарика из одинакового материала, но различного размера. Какой шарик будет быстрее падать в вязкой жидкости? 11. Когда шарик быстрее падает в вязкой жидкости: в узком сосуде или в широком? ЛИТЕРАТУРА 1. Савельев И.В. Курс общей физики. Т. I Механика и молекулярная физика. М.: Наука с. 12

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Методические указания для

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ - 1 - МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА. Методические указания для проведения лабораторных работ

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА. Методические указания для проведения лабораторных работ ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Методические указания для проведения лабораторных работ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ

Подробнее

КАФЕДРА ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ МЕХАНИКИ И МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 10 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ СТОКСА

КАФЕДРА ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ МЕХАНИКИ И МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 10 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ СТОКСА 1 ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ДИЗАЙНА И ТЕХНОЛОГИИ НОВОСИБИРСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ

Подробнее

ФИЗИКА. Лабораторная работа 2.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса»

ФИЗИКА. Лабораторная работа 2.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса» Иркутский государственный технический университет Кафедра общеобразовательных дисциплин ФИЗИКА Лабораторная работа.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса» доц. Щепин

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ СТОКСА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ СТОКСА МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М. В. Ломоносова Физический факультет кафедра общей физики и физики конденсированного состояния Методическая разработка по общему физическому практикуму Лаб.

Подробнее

Определение вязкости жидкости методом Стокса

Определение вязкости жидкости методом Стокса Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория механики Лабораторная работа 11. Определение вязкости жидкости методом Стокса Ярославль 2009

Подробнее

Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА. Теоретическое введение

Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА. Теоретическое введение 1 Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА Теоретическое введение Вязкость (внутреннее трение) это свойство жидкостей и газов оказывать сопротивление перемещению одной части

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА

ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА Методические указания для выполнения лабораторной работы Томск 14 Рассмотрено и утверждено методической

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ

Подробнее

4-3 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ

4-3 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ 1 Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

МЕТОДОМ СТОКСА ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ

МЕТОДОМ СТОКСА ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ Федеральное агентство по образованию Сибирский государственный аэрокосмический университет имени академика М Ф Решетнева УДК 537 (0755) Рецензент доктор физико-математических наук, профессор Е В БАБКИН

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ИЗУЧЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА КАЗАНСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов специальностей 903, 90, 907, 908, 90 Лабораторная работа

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ СВЯЗАННЫХ КОЛЕБАНИЙ МАЯТНИКОВ

ИЗУЧЕНИЕ СВЯЗАННЫХ КОЛЕБАНИЙ МАЯТНИКОВ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет ИЗУЧЕНИЕ СВЯЗАННЫХ КОЛЕБАНИЙ МАЯТНИКОВ Методические указания для выполнения лабораторной работы Томск 4 Рассмотрено и утверждено методической комиссией

Подробнее

ВВЕДЕНИЕ. градиент скорости в перпендикулярном к скорости направлении; η коэффициент динамической

ВВЕДЕНИЕ. градиент скорости в перпендикулярном к скорости направлении; η коэффициент динамической Цель работы: познакомиться с одним из методов определения коэффициента внутреннего трения. Задача: с помощью измерительного микроскопа измерить диаметр шариков, измерить время падения их и высоту падения.

Подробнее

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА»

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» 1 КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЖИДКОСТИ Выполнил студент Факультет Курс Группа Проверил Показания

Подробнее

Тема 11: Основы гидродинамики. Гидростатика. Законы Паскаля и Архимеда

Тема 11: Основы гидродинамики. Гидростатика. Законы Паскаля и Архимеда 1 Тема 11: Основы гидродинамики Гидростатика. Законы Паскаля и Архимеда Плотностью тела называется величина равная отношению массы этого тела к его объёму: m V Размерность плотности: [ ρ] = кг/м 3. Если

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ Цель работы: научиться определять коэффициент вязкости жидкостей методом Стокса. Оборудование: цилиндр с касторовым маслом, секундомер,

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДЫХ ТЕЛ ПРИ ПОМОЩИ ТРИФИЛЯРНОГО ПОДВЕСА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДЫХ ТЕЛ ПРИ ПОМОЩИ ТРИФИЛЯРНОГО ПОДВЕСА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДЫХ ТЕЛ ПРИ ПОМОЩИ ТРИФИЛЯРНОГО ПОДВЕСА Методические

Подробнее

ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б)

ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б) 38 ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б) механического импульса; в) массы; г) количества теплоты;

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ ПАДАЮЩЕГО ШАРИКА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ ПАДАЮЩЕГО ШАРИКА Федеральное агентство по образованию РФ Ухтинский государственный технический университет 14 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ ПАДАЮЩЕГО ШАРИКА Методические указания к лабораторной работе

Подробнее

Лабораторная работа 1.5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

Лабораторная работа 1.5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Лабораторная работа 1.5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Цель работы: определение оптимальных параметров эксперимента для определения вязкости жидкости методом Стокса. Постановка задачи

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ Лабораторная работа ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ПРИБОРЫ И ПРИНАДЛЕЖНОСТИ Прибор для определения средней длины

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ГАЗА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ГАЗА Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Утверждаю зав. кафедрой общей и экспериментальной физики В. П. Демкин 2015 г. ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ

Подробнее

ПРОЦЕССЫ ПЕРЕХОДА К РАВНОВЕСИЮ

ПРОЦЕССЫ ПЕРЕХОДА К РАВНОВЕСИЮ ПРОЦЕССЫ ПЕРЕХОДА К РАВНОВЕСИЮ 1 Диффузия Тело, взаимодействующее со средой, меняет свое состояние так, чтобы прийти в равновесие с окружающими телами. Состояние тела при этом меняется: его внутренняя

Подробнее

СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ (ФИГУРЫ ЛИССАЖУ)

СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ (ФИГУРЫ ЛИССАЖУ) ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет СЛОЖЕНИЕ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ (ФИГУРЫ ЛИССАЖУ) Методические указания для выполнения лабораторной работы Томск 4 Рассмотрено и утверждено

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ В ЖИДКОСТЯХ

ИЗУЧЕНИЕ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ В ЖИДКОСТЯХ Министерство образования и науки Российской Федерации Саратовский государственный технический университет ИЗУЧЕНИЕ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ В ЖИДКОСТЯХ Методические указания к выполнению лабораторной работы

Подробнее

Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром

Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики Лабораторная работа 8 Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром

Подробнее

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

4-2 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ

4-2 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ 1 Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

Введение. Физическая величина, определяемая нормальной силой, действующей со стороны жидкости на единицу площади, называется давлением р жидкости:

Введение. Физическая величина, определяемая нормальной силой, действующей со стороны жидкости на единицу площади, называется давлением р жидкости: Введение Гидродинамика (от гидро... и динамика), раздел гидромеханики, изучает движение жидкостей и воздействие их на обтекаемые ими твердые тела. Теоретические методы гидродинамики основаны на решении

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА ОДЕССКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Учебно-методическое пособие к лабораторной работе 1-35а по молекулярной физике Одесса 2014 Учебно-методическое

Подробнее

Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Утверждаю зав. кафедрой общей и экспериментальной физики В. П. Демкин 015 г. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ПРОВЕРКА

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 15 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АКТИВАЦИИ ПО ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 15 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АКТИВАЦИИ ПО ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 15 1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АКТИВАЦИИ ПО ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ Теоретическое введение Цель работы: определить зависимость коэффициента вязкости глицерина от температуры

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА М-10 ПРОВЕРКА ЗАКОНА СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА И ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ СТЕРЖНЯ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА М-10 ПРОВЕРКА ЗАКОНА СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА И ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ СТЕРЖНЯ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА М-10 ПРОВЕРКА ЗАКОНА СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА И ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ СТЕРЖНЯ Цель работы: проверить выполнение закона сохранения момента импульса и определить момент инерции

Подробнее

Часть 2. Молекулярная физика

Часть 2. Молекулярная физика МИНИСТЕРСТВО ОБЩЕГО И ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет Кафедра общей физики ОПИСАНИЕ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ Часть 2. Молекулярная

Подробнее

Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ. Учебно-методическое пособие к лабораторной работе по молекулярной физике

Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ. Учебно-методическое пособие к лабораторной работе по молекулярной физике Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ

Подробнее

Сила F, требуемая для поддержания движения верхней пластины, будет пропорциональна площади пластины S и отношению ud : F =η S u. (31.

Сила F, требуемая для поддержания движения верхней пластины, будет пропорциональна площади пластины S и отношению ud : F =η S u. (31. 31. Вязкое трение. Коэффициент вязкости. Упрощающим фактором при обсуждении диффузии и теплопроводности было предположение о том, что эти процессы протекают в покоящейся среде. Явление переноса, рассматриваемое

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический Университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический Университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический Университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики ИЗМЕРЕНИЕ ЭЛЕМЕНТАРНОГО ЗАРЯДА. ОПЫТ МИЛЛИКЕНА Методические указания к

Подробнее

Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Утверждаю зав. кафедрой общей и экспериментальной физики В. П. Демкин 015 г. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ

Подробнее

Лабораторная работа 15 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА ПРИ РАЗЛИЧНЫХ ТЕМПЕРАТУРАХ. 1. Метод измерения и расчетные соотношения

Лабораторная работа 15 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА ПРИ РАЗЛИЧНЫХ ТЕМПЕРАТУРАХ. 1. Метод измерения и расчетные соотношения Лабораторная работа 15 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА ПРИ РАЗЛИЧНЫХ ТЕМПЕРАТУРАХ Цель работы изучение явления внутреннего трения (вязкости) в газах, экспериментальное определение

Подробнее

Занятие 2.1 Вязкость

Занятие 2.1 Вязкость Занятие 2.1 Вязкость Вязкость (внутреннее трение) свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Происхождение сил вязкости связано с собственным

Подробнее

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА.3 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ВОЗДУХА; ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Целью работы является экспериментальное

Подробнее

(рис. 21.1). Обозначим υ2 υ1

(рис. 21.1). Обозначим υ2 υ1 Лекция 1 Движение вязкой жидкости. Формула Пуазейля. Ламинарное и турбулентное течения, число Рейнольдса. Движение тел в жидкостях и газах. Подъемная сила крыла самолета, формула Жуковского. Л-1: 8.6-8.7;

Подробнее

уравнение неразрывности для несжимаемой жидкости

уравнение неразрывности для несжимаемой жидкости ВЛИЯНИЕ ЖИДКОЙ ПЛЕНКИ НА СОПРОТИВЛЕНИЕ ТРЕНИЯ ПРИ ОБТЕКАНИИ ПЛОСКОЙ ПЛАСТИНЫ ПОТОКОМ ГАЗА. Течение жидкой пленки.. Физическая постановка задачи Атмосферные осадки формируют на поверхности летательного

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 156. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА МЕТОДОМ ИСТЕЧЕНИЯ ИЗ КАПИЛЯРА.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 156. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА МЕТОДОМ ИСТЕЧЕНИЯ ИЗ КАПИЛЯРА. ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 156. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА МЕТОДОМ ИСТЕЧЕНИЯ ИЗ КАПИЛЯРА. Цель и содержание работы Целью работы является изучение явления вязкости газов и одного из методов определения коэффициента

Подробнее

1. Свободные колебания пружинного маятника. Общие сведения

1. Свободные колебания пружинного маятника. Общие сведения Цель работы. Ознакомиться с основными характеристиками незатухающих и затухающих свободных механических колебаний. Задача. Определить период собственных колебаний пружинного маятника; проверить линейность

Подробнее

Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова.

Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова. Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова. ВНУТРЕННЕЕ ТРЕНИЕ В ГАЗАХ Методические указания к лабораторной работе МТ- по курсу общей физики. Москва,

Подробнее

Лабораторная работа 1.20, 22 1) Изучение свойств жидкости

Лабораторная работа 1.20, 22 1) Изучение свойств жидкости Лабораторная работа 1.0, 1) Изучение свойств жидкости Введение Стационарное течение идеальной жидкости по горизонтальной трубе описывается уравнением Бернулли: 1 p 1 p, (1) где плотность жидкости; р 1,

Подробнее

Х.Рауз МЕХАНИКА ЖИДКОСТИ М.: Изд. литературы по строительству, 1967, 392 стр. Эта книга посвящена исследованиям различных форм течения жидкости, а

Х.Рауз МЕХАНИКА ЖИДКОСТИ М.: Изд. литературы по строительству, 1967, 392 стр. Эта книга посвящена исследованиям различных форм течения жидкости, а Х.Рауз МЕХАНИКА ЖИДКОСТИ М.: Изд. литературы по строительству, 1967, 392 стр. Эта книга посвящена исследованиям различных форм течения жидкости, а также изложению теории пограничного слоя и механики свободного

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ СТОКСА. Лабораторные занятия

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ПО МЕТОДУ СТОКСА. Лабораторные занятия МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Ухтинский государственный технический университет» (УГТУ) 14 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ

Подробнее

Методы разработки математических моделей Проблемы построения. [Часть I, стр ]

Методы разработки математических моделей Проблемы построения. [Часть I, стр ] Методы разработки математических моделей Проблемы построения математических моделей [Часть I, стр. 34-35] Проблемы построения математической модели проблемы множественность критериев оценки качества функционирования

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Министерство общего и профессионального образования Российской Федерации ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Лабораторная работа 2-5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Методические рекомендации

Подробнее

Раздел 3. Элементы теории пограничного слоя

Раздел 3. Элементы теории пограничного слоя Лекция 8 Раздел 3. Элементы теории пограничного слоя 7. Уравнения пограничного слоя 7. Понятие о пограничном слое Теория пограничного слоя, разработанная Л. Прандтлем, применяется при описании задач внешнего

Подробнее

A4. Гидростатика. Гидродинамика. Элементы теории упругости

A4. Гидростатика. Гидродинамика. Элементы теории упругости 50 А. Механика ни. Исторически они были получены на основе законов динамики Ньютона, но представляют собой значительно более общие принципы, областью применения которых является вся физика в целом, а не

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ - 1 - МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюдетное образовательное учредение высего профессионального образования

Подробнее

ОПРЕДЕЛНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ ТЕЧЕНИЯ ЧЕРЕЗ УЗКИЙ КАНАЛ

ОПРЕДЕЛНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ ТЕЧЕНИЯ ЧЕРЕЗ УЗКИЙ КАНАЛ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тихоокеанский государственный университет» ОПРЕДЕЛНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики «УТВЕРЖДАЮ» Декан ЕНМФ И.П. Чернов «14» мая 00 г. ИЗУЧЕНИЕ БРОУНОВСКОГО

Подробнее

Определение коэффициента внутреннего трения и средней длины свободного пробега молекул воздуха

Определение коэффициента внутреннего трения и средней длины свободного пробега молекул воздуха Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики Лабораторная работа 3 Определение коэффициента внутреннего трения и средней

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 «ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ДИСКА МЕТОДОМ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 «ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ДИСКА МЕТОДОМ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО- СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ, ЭЛЕКТРОТЕХНИКИ И АВТОМАТИКИ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ

Подробнее

Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Утверждаю зав. кафедрой общей и экспериментальной физики В. П. Демкин 2015 г. ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ЗВУКА В ТВЁРДЫХ ТЕЛАХ МЕТОДОМ КУНДТА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ЗВУКА В ТВЁРДЫХ ТЕЛАХ МЕТОДОМ КУНДТА Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Утверждаю зав. кафедрой общей и экспериментальной физики В. П. Демкин 015 г. ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ

Подробнее

1. ТЕПЛООТДАЧА ПРИ СВОБОДНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ В БОЛЬШОМ ОБЪЁМЕ

1. ТЕПЛООТДАЧА ПРИ СВОБОДНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ В БОЛЬШОМ ОБЪЁМЕ ТЕПЛОПЕРЕДАЧА План лекции: 1. Теплоотдача при свободном движении жидкости в большом объёме. Теплоотдача при свободном движении жидкости в ограниченном пространстве 3. Вынужденное движение жидкости (газа).

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тамбовский государственный технический университет» ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 133

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 133 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 133 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ МАЯТНИКА МАКСВЕЛЛА. Цель работы: Целью работы является изучение основного уравнения динамики вращательного движения твердого тела и экспериментальное

Подробнее

Лабораторная работа 1

Лабораторная работа 1 КАЛМЫЦКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики Лабораторная работа 1 «Определение кинематических параметров молекул воздуха» Лаборатория 11 Лабораторная работа 1 «Определение кинематических

Подробнее

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.5. ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ *

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.5. ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ * Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.5. ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ * * Аникин А.И. Свойства газов. Свойства конденсированных систем: лабораторный

Подробнее

Московский Государственный технический Университет им. Н. Э. Баумана. А.В. Расторгуева, А.И. Савельева. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ.

Московский Государственный технический Университет им. Н. Э. Баумана. А.В. Расторгуева, А.И. Савельева. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ. Московский Государственный технический Университет им. Н. Э. Баумана А.В. Расторгуева, А.И. Савельева. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ. Методические указания к лабораторным работам М-0, М- по

Подробнее

Определение ускорения силы тяжести математическим маятником и декремента затухания колебания маятника

Определение ускорения силы тяжести математическим маятником и декремента затухания колебания маятника Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория механики Лабораторная работа 7 Определение ускорения силы тяжести математическим маятником и

Подробнее

кинетическая энергия промежуточного участка 1 2 ; K

кинетическая энергия промежуточного участка 1 2 ; K Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. В прямоугольной системе координат рассмотрим элементарную струйку (рис..9). Движение жидкости установившееся и медленно изменяющееся. z S

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ ОТРЫВА ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ОБТЕКАНИИ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО РАЗДЕЛИТЕЛЬНОГО ЭЛЕМЕНТА В ПОЛУПРОТИВОТОЧНОМ ГИДРОСЕПАРАТОРЕ

ОСОБЕННОСТИ ОТРЫВА ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ОБТЕКАНИИ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО РАЗДЕЛИТЕЛЬНОГО ЭЛЕМЕНТА В ПОЛУПРОТИВОТОЧНОМ ГИДРОСЕПАРАТОРЕ УДК 622.7 В.И. КРИВОЩЕКОВ, канд. техн. наук (Украина, Днепропетровск, Национальный горный университет) ОСОБЕННОСТИ ОТРЫВА ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ОБТЕКАНИИ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО РАЗДЕЛИТЕЛЬНОГО

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ВОЗДУХА Цель работы: экспериментальное определение коэффициента внутреннего трения воздуха по скорости течения воздуха через капилляр.

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение

Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ С ПОМОЩЬЮ КАПИЛЛЯРНОГО ВИСКОЗИМЕТРА Методические

Подробнее

Лабораторная работа 2 ИЗМЕРЕНИЕ НАЧАЛЬНОЙ СКОРОСТИ ПУЛИ С ПОМОЩЬЮ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА. 1. Описание установки и эксперимента

Лабораторная работа 2 ИЗМЕРЕНИЕ НАЧАЛЬНОЙ СКОРОСТИ ПУЛИ С ПОМОЩЬЮ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА. 1. Описание установки и эксперимента Лабораторная работа ИЗМЕРЕНИЕ НАЧАЛЬНОЙ СКОРОСТИ ПУЛИ С ПОМОЩЬЮ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА В данной работе с помощью баллистического маятника определяются скорости пуль различных масс. Скорость пули и теоретическая

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 ИЗУЧЕНИЕ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА С ПОМОЩЬЮ ПРИБОРА ОБЕРБЕКА.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 ИЗУЧЕНИЕ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА С ПОМОЩЬЮ ПРИБОРА ОБЕРБЕКА. ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 ИЗУЧЕНИЕ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА С ПОМОЩЬЮ ПРИБОРА ОБЕРБЕКА. Цель работы:. Изучить метод измерения момента инерции крестообразного мятника относительно оси вращения..

Подробнее

6 ОБТЕКАНИЕ ТЕЛ В ЖИДКОСТЯХ И ГАЗАХ

6 ОБТЕКАНИЕ ТЕЛ В ЖИДКОСТЯХ И ГАЗАХ 6 ОБТЕКАНИЕ ТЕЛ В ЖИДКОСТЯХ И ГАЗАХ 6.1 Сила лобового сопротивления Вопросы обтекания тел движущимися потоками жидкости или газа чрезвычайно широко поставлены в практической деятельности человека. Особенно

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 132 ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 132 ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ Цель и содержание работы Целью работы является изучение основного закона динамики вращательного движения. Содержание работы

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПУТЕМ ИЗМЕРЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПУТЕМ ИЗМЕРЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «САМАРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АЭРОКОСМИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ имени академика С.П. КОРОЛЁВА (НАЦИОНАЛЬНЫЙ

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 ИЗМЕРЕНИЕ МОМЕНТОВ ИНЕРЦИИ И МОДУЛЯ СДВИГА ТВЕРДЫХ ТЕЛ МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 ИЗМЕРЕНИЕ МОМЕНТОВ ИНЕРЦИИ И МОДУЛЯ СДВИГА ТВЕРДЫХ ТЕЛ МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 ИЗМЕРЕНИЕ МОМЕНТОВ ИНЕРЦИИ И МОДУЛЯ СДВИГА ТВЕРДЫХ ТЕЛ МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ Цель работы: 1. Изучить динамику и кинематику крутильных колебаний.. Измерить моменты инерции твердых

Подробнее

Практическое занятие июня 2017 г.

Практическое занятие июня 2017 г. 12 июня 2017 г. Совместный процесс конвекции и теплопроводности называется конвективным теплообменом. Естественная конвекция вызывается разностью удельных весов неравномерно нагретой среды, осуществляется

Подробнее

2. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ 2.1. Средняя скорость течения и расход

2. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ 2.1. Средняя скорость течения и расход 2. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ 2.1. Средняя скорость течения и расход При гидравлических расчетах трубопроводов течение жидкости полностью характеризуется средней по сечению скоростью потока

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ КОЛЕСА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ КОЛЕСА МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М. В. Ломоносова Физический факультет кафедра общей физики и физики конденсированного состояния Методическая разработка по общему физическому практикуму Лаб.

Подробнее

МОДУЛЬ 2. КОНВЕКТИВНЫЙ ТЕПЛООБМЕН В ОДНОФАЗНЫХ СРЕДАХ Специальность «Техническая физика»

МОДУЛЬ 2. КОНВЕКТИВНЫЙ ТЕПЛООБМЕН В ОДНОФАЗНЫХ СРЕДАХ Специальность «Техническая физика» Лекция 16. Теплоотдача при вынужденном поперечном омывании труб и пучков труб Обтекание трубы поперечным потоком жидкости характеризуется рядом особенностей. Плавное, безотрывное обтекание цилиндра (рис..,а)

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «САМАРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АЭРОКОСМИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ имени академика С.П. КОРОЛЁВА (НАЦИОНАЛЬНЫЙ

Подробнее

Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ. 1. Описание установки и эксперимента

Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ. 1. Описание установки и эксперимента Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ В данной работе проводится измерение времени упругого соударения двух одинаковых стальных шаров для нескольких пар шаров различного диаметра.

Подробнее

ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет МАЯТНИК МАКСВЕЛЛА. Методические указания для выполнения лабораторной работы

ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет МАЯТНИК МАКСВЕЛЛА. Методические указания для выполнения лабораторной работы ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет МАЯТНИК МАКСВЕЛЛА Методические указания для выполнения лабораторной работы Томск 14 Рассмотрено и утверждено методической комиссией физического

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 14 ГИДРОДИНАМИКА. ИДЕАЛЬНАЯ ЖИДКОСТЬ. ВЯЗКОСТЬ

ЛЕКЦИЯ 14 ГИДРОДИНАМИКА. ИДЕАЛЬНАЯ ЖИДКОСТЬ. ВЯЗКОСТЬ ЛЕКЦИЯ 14 ГИДРОДИНАМИКА. ИДЕАЛЬНАЯ ЖИДКОСТЬ. ВЯЗКОСТЬ 1. Деформация всестороннего растяжения На прошлой лекции мы остановились на всестороннем растяжении. Мы рассматривали твердое тело, к которому были

Подробнее

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА *

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА * Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА * * Аникин А.И. Свойства газов. Свойства конденсированных систем: лабораторный практикум / А.И. Аникин;

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 КИНЕМАТИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ

ЛЕКЦИЯ 2 КИНЕМАТИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ ЛЕКЦИЯ 2 КИНЕМАТИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ На дополнительных семинарах будет рассматриваться методика решения задач по механике. Рассмотрим движение тела по некоторой траектории.

Подробнее

3.3. ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ГАЗАХ

3.3. ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ГАЗАХ ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ГАЗАХ Средняя длина свободного пробега молекулы n, где d эффективное сечение молекулы, d эффективный диаметр молекулы, n концентрация молекул Среднее число соударений, испытываемое молекулой

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 16 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 16 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Цель работы: познакомиться с методом определения средней длины свободного пробега λ и эффективного

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА ДИНАМИЧЕСКИМ МЕТОДОМ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА ДИНАМИЧЕСКИМ МЕТОДОМ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА ДИНАМИЧЕСКИМ МЕТОДОМ Краткая теория метода и описание установки Моментом инерции материальной точки относительно оси вращения называется

Подробнее

Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено

Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N 7. ОПЫТНАЯ ПРОВЕРКА УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ. ТБ: Перед началом работы изучите методические указания по

Подробнее

Расчет обтекания и сопротивления шара в ламинарном и сильнотурбулентном потоках

Расчет обтекания и сопротивления шара в ламинарном и сильнотурбулентном потоках Журнал технической физики, 2013, том 83, вып. 4 03 Расчет обтекания и сопротивления шара в ламинарном и сильнотурбулентном потоках Н.Н. Симаков Ярославский государственный технический университет, 150023

Подробнее

Физический практикум 1. Задача 102. (Лабораторная работа 1.1) Кинематика и динамика прямолинейного движения тела вдоль скамьи с воздушной подушкой

Физический практикум 1. Задача 102. (Лабораторная работа 1.1) Кинематика и динамика прямолинейного движения тела вдоль скамьи с воздушной подушкой Физический практикум 1 Задача 10 (Лабораторная работа 1.1) Кинематика и динамика прямолинейного движения тела вдоль скамьи с воздушной подушкой При подготовке к выполнению этой задачи следует ознакомиться

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 4 МЕХАНИКА ЖИДКОСТЕЙ, ОСНОВЫ БИОРЕОЛОГИИ И НЕКОТОРЫЕ ВОПРОСЫ ГЕМОДИНАМИКИ

ЛЕКЦИЯ 4 МЕХАНИКА ЖИДКОСТЕЙ, ОСНОВЫ БИОРЕОЛОГИИ И НЕКОТОРЫЕ ВОПРОСЫ ГЕМОДИНАМИКИ ЛЕКЦИЯ 4 МЕХАНИКА ЖИДКОСТЕЙ, ОСНОВЫ БИОРЕОЛОГИИ И НЕКОТОРЫЕ ВОПРОСЫ ГЕМОДИНАМИКИ I. Идеальная и реальная жидкости II.Ньютоновские и неньютоновские жидкости III.Течение вязкой жидкости по трубам IV.Предмет

Подробнее

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА»

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» 1 КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ Цель работы: определение коэффициента поверхностного

Подробнее

4-1 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ

4-1 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ

Подробнее