Т.А. АРОНОВА, С.А. МИНАБУДИНОВА, Ю.М. СОСНОВСКИЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ, ТЕРМОДИНАМИКЕ И ФИЗИКЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Т.А. АРОНОВА, С.А. МИНАБУДИНОВА, Ю.М. СОСНОВСКИЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ, ТЕРМОДИНАМИКЕ И ФИЗИКЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА"

Транскрипт

1 Т.А. АРОНОВА, С.А. МИНАБУДИНОВА, Ю.М. СОСНОВСКИЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ, ТЕРМОДИНАМИКЕ И ФИЗИКЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА ОМСК 008

2 Министерство транспорта и связи Российской Федерации Омский государственный университет путей сообщения Т.А. АРОНОВА, С.А. МИНАБУДИНОВА, Ю.М. СОСНОВСКИЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКЕ, ТЕРМОДИНАМИКЕ И ФИЗИКЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА Утверждено редакционно-издательским советом университета в качестве методических указаний к выполнению лабораторных работ по физике Омск 008

3 УДК ББК А Лабораторный практикум по молекулярной физике, термодинамике и физике твердого тела: Методические указания к выполнению лабораторных работ по физике / Т.А. Аронова, С.А. Минабудинова, Ю. М. Сосновский; - Омский гос. ун-т путей сообщения. Омск, c. Методические указания содержат шесть лабораторных работ по молекулярной физике, термодинамике и физике твердого тела, в которых кратко изложен теоретический материал, приведены описание лабораторных установок, порядок выполнения лабораторных работ и контрольные вопросы. Указания предназначены для студентов второго курса дневного обучения технических вузов. Библиогр.: 8 назв. Табл.9. Рис.5. Рецензенты: Омский гос. университет путей сообщения, 008 3

4 С О Д Е Р Ж А Н И Е Введение... 5 Лабораторная работа. Определение отношения теплоемкости при постоянном давлении C к теплоемкости при постоянном объеме C... 6 P Лабораторная работа. Определение коэффициента вязкости жидкости с помощью вискозиметра Пуазейля... Лабораторная работа 3. Определение средней длины свободного пробега и эффективного диаметра молекул воздуха... 6 Лабораторная работа 4. Изучение работы полупроводникового диода... 3 Лабораторная работа 5. Изучение зависимости сопротивления полупроводника от освещенности Лабораторная работа 6. Изучение температурной зависисмости электропроводности полупроводников и металлов Библиографический список V 4

5 ВВЕДЕНИЕ Выполнение лабораторных работ по физике помогает студентам лучше понять суть изучаемых теоретических явлений и процессов, а также на практике познакомиться с физическими приборами и методикой физических измерений. При подготовке к лабораторным занятиям студент должен заранее повторить соответствующий теоретический материал по учебнику и конспекту лекций. По методическим указаниям к лабораторной работе разобраться в порядке ее проведения. При этом в рабочую тетрадь необходимо записать: название работы; цель исследования; перечень приборов и принадлежностей, используемых в лабораторной работе; рабочую формулу (формулы) с расшифровкой входящих в нее величин; формулу расчета погрешностей; схему установки или ее рисунок; таблицы для записей результатов измерений. Допущенный к лабораторной работе студент знакомится с принципом действия приборов, собирает схему установки и после проверки схемы преподавателем или лаборантом приступает к эксперименту. Полученные результаты студент заносит в таблицы, которые проверяются и визируются преподавателем. По результатам измерений в рабочую тетрадь записывают: расчеты искомых величин и погрешности (в случае необходимости результаты эксперимента приводятся в виде графиков); вывод (краткий анализ полученных результатов и погрешности, сравнение их с табличными значениями и т.п.) Авторы выражают искреннюю благодарность всем преподавателям и сотрудникам кафедры физики и химии ОмГУПСа за интерес к данной работе и высказанные ценные замечания. 5

6 Лабораторная работа ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТИ ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ C P ПОСТОЯННОМ ОБЪЕМЕ К ТЕПЛОЕМКОСТИ ПРИ C V Цель работы: ознакомиться с методом Клемана-Дезорма определения отношения теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме; определить величину показателя адиабаты для воздуха. Приборы и принадлежности: закрытый стеклянный сосуд, манометр, насос... Описание установки Экспериментальная установка (рис..) состоит из стеклянного сосуда, соединенного с водяным манометром и ручным насосом 3 (резиновая «груша»). Стеклянный сосуд посредством трехходового крана 4 может соединяться либо только с ручным насосом (резиновой «грушей») и манометром (положение ), либо с манометром и атмосферой (положение ), либо с ручным насосом и атмосферой (нерабочее положение). Положение Положение 4 3 h Рис... Экспериментальная установка 6

7 .. Теоретическая часть Адиабата это линия на термодинамической диаграмме состояний, изображающая равновесный адиабатический (адиабатный, изоэнтропический) процесс, т.е. процесс, при котором термодинамическая система не обменивается теплом с окружающей средой [ ]. Уравнение адиабаты (уравнение Пуассона) имеет простейший вид для идеальных газов где P, V, T γ PV = const; TV γ = const; γ γ TP = const, давление, объем и температура газа соответственно; γ показатель адиабаты, равный отношению теплоемкостей газа P (.) C и CV, определяемых при постоянном давлении и постоянном объеме, и связанный с числом степеней свободы i газа следующим образом: CP i + γ = =. (.) C i V Отношение теплоемкостей играет большую роль при быстропротекающих процессах сжатия и расширения газов. Величиной γ определяется, например, скорость распространения звука в газах, от нее зависит течение газов по трубам со звуковыми скоростями, достижение сверхзвуковых скоростей в расширяющихся трубах, процессы сжижения газов и т.п. Для определения показателя адиабаты γ Клеман и Дезорм предложили в 89 году очень простой метод, основанный на адиабатическом сжатии и расширении газа. Газ (воздух) первоначально находится в большом стеклянном сосуде (рис..), который соединен с водяным манометром и ручным насосом (резиновой «грушей»). Давление воздуха в сосуде равно атмосферному давлению, а температура T 0 P 0 температуре окружающей среды. Если с помощью насоса накачать в сосуд небольшое количество воздуха, то давление в сосуде, конечно, повысится. Но уровень жидкости в манометре не сразу займет равновесное положение, так как при нагнетании воздуха в сосуд происходит и повышение температуры воздуха. Когда температура воздуха внутри сосуда бла- 7

8 годаря теплопроводности стенок сравняется с температурой окружающего воздуха T0, в манометре установится разность уровней h. При этом давление газа внутри сосуда, соответствующее показанию манометра h, можно записать в виде: где ρ и плотность воды в манометре и ускорение свободного падения соответственно. P g P P0 + ρgh =, (.3) Если теперь быстро открыть кран, то воздух из сосуда будет адиабатически расширяться до тех пор, пока его давление не сравняется с атмосферным, при этом произойдет и охлаждение газа до температуры T. P0 К процессу адиабатического расширения может быть применено уравнение Пуассона (.): T T γ γ P = 0 P 0 ρgh = + P0 Если сразу же по достижении давления γ γ. (.4) вновь закрыть кран, то давление внутри сосуда начнет повышаться за счет повышения температуры газа (благодаря теплопроводности стенок сосуда). Возрастание давления прекратится, когда температура воздуха в сосуде сравняется с температурой окружающей среды. При этом давление газа в сосуде P, соответствующее показанию манометра Так как этот процесс был изохорическим, то для него справедливо соотношение: T0 h, можно записать в виде: P P0 + gh P 0 = ρ. (.5) T T 0 0 P = P ρgh = + P0 Из сравнения равенств (.4) и (.6) имеем: γ γ. (.6) ρgh ρgh + = + 0 P. (.7) P 0 ρgh Так как <<, то можно воспользоваться разложением правой части P0 равенства (.7) в ряд, ограничившись членами первого порядка: 8

9 γ Из уравнений (.7) и (.8) имеем: ρgh γ + γ ρgh = + +. (.8) P0 γ P0 ρgh Решив уравнение (.9) γ, получаем: γ + = +. (.9) P 0 γ ρgh P 0 γ =. (.0) h h h.3. Порядок выполнения работы.3.. Установить трехходовый кран в положение и накачать воздух в сосуд до тех пор, пока разность уровней воды в манометре не будет максимальной. Пережать зажимом резиновый шланг от насоса и оставить сосуд на 3 минуты, пока температура воздуха в сосуде не станет равной температуре окружающей среды (давление в сосуде перестанет меняться). После этого измерить разность уровней воды в манометре и данные занести в табл... h Результаты измерений и расчетов Таблица. h i, мм h i, мм γ i < γ > Δ γ ε γ,% γ табл Резко повернуть кран по ходу часовой стрелки в положение. Характерный шипящий звук свидетельствует о том, что воздух выходит из сосуда, а давление в сосуде понижается. В тот момент, когда уровни воды в коленах манометра сравняются, вернуть его в положение. При этом давление в сосуде станет равным атмосферному, а температура в нем понизится. Подождав 3 минуты, пока воздух, охлажденный при адиабатическом расширении, нагреется 9

10 до температуры окружающей среды, записать в табл.. показания манометра h Опыт повторить многократно. При этом следует учесть, что если h первоначальное показание манометра на установке можно воспроизвести (в пределах инструментальной погрешности манометра), то математическая обработка результатов измерений должна быть построена по правилам косвенных измерений. Если же установка не позволяет воспроизвести первоначальный результат h, то следует провести многократные измерения различных показаний h i h i манометра и, рассчитывая каждый раз по формуле (.0) значение Затем провести математическую обработку результатов по правилам косвенных измерений, если условия эксперимента невоспроизводимы ([], п. 3.). Конечно, первый путь логически более предпочтителен, но второй проще Вычислить теоретическое значение γ для воздуха по формуле (.), полагая воздух двухатомным газом, и сравнить экспериментальный и теоретический результаты с табличным [3; 4]. Сделать вывод. γ i..4. Контрольные вопросы. Дайте определение каждому изопроцессу и изобразите их на различных термодинамических диаграммах. Приведите примеры практической реализации процессов в какой-либо физической системе.. Расскажите о числе степеней свободы. Сформулируйте закон равномерного распределения энергии по степеням свободы. Дайте определение внутренней энергии идеального газа. Сравните внутренние энергии моля аргона и азота, находящихся при комнатной температуре, и дайте пояснения. 3. Сформулируйте первое начало термодинамики для всех изопроцессов. В каком из изопроцессов (и почему) выгоднее сжать один моль идеального газа от 5 до 3 литров? 4. Пользуясь первым началом термодинамики, получите уравнение адиабаты (уравнение Пуассона) и запишите его в P V,. V T, P T координатах. 5. Чем объяснить появление облачка тумана у горлышка бутылки с охлажденным шампанским сразу после ее быстрого открывания? 0

11 6. Дайте определения и назовите единицы измерения теплоемкости, удельной и молярной теплоемкостей. Как связаны между собой удельная и молярная теплоемкости? Вычислите и сравните теплоемкости C и C для двух молей газа (аргон, азот, аммиак, воздух). Почему C больше C? 7. Выведите формулы для молярных теплоемкостей при постоянном давлении и объеме, найдите их разность для одного моля газа. 8. Докажите, что отношение удельных теплоемкостей газа при постоянном давлении и объеме равно отношению его молярных теплоемкостей. В каких пределах может изменяться это отношение? 9. Зависят ли от температуры теплоемкость газа и показатель адиабаты? Ответ поясните. 0. Объясните причины охлаждения и нагрева воздуха в сосуде в процессе проведения эксперимента. Изобразите происходящие термодинамические процессы на диаграмме состояний. P V P V Лабораторная работа ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ С ПОМОЩЬЮ ВИСКОЗИМЕТРА ПУАЗЕЙЛЯ Цель работы: изучить явление внутреннего трения в жидкостях, определить коэффициент динамической вязкости жидкости. Приборы и принадлежности: вискозиметр Пуазейля, секундомер, термометр, линейка... Описание установки Приборы, предназначенные для определения вязкости, носят название вискозиметров, отличающихся друг от друга конструктивно. В этой работе используется вискозиметр Пуазейля (рис..). Он состоит из стеклянного сосуда, расположенного на подставке, и тонкой стеклянной трубки (капилляра), присоединенной к тубусу сосуда с помощью гибкого шланга. Сосуд заполнен жидкостью. Нижний конец капилляра опускается вниз, и жидкость за счет гидростатического давления, создаваемого столбом жидкости в сосуде, начинает течь по капилляру и капать в стаканчик 3.

12 h h 3 h Рис... Экспериментальная установка с вискозиметром Пуазейля.. Теоретическая часть Вязкость (внутреннее трение) это свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Во всех реальных жидкостях (газах) при перемещении одних слоев относительно других возникают силы трения. Со стороны слоя, движущегося более быстро, на слой, движущийся медленнее, действует ускоряющая сила. Наоборот, со стороны слоя, движущегося медленнее, на более быстрый слой действует тормозящая сила. Эти силы, носящие название сил внутреннего трения, направлены по касательной к поверхности слоев. Для явления внутреннего трения справедлив закон Ньютона (687 г.): где F модуль силы внутреннего трения между слоями; dυ F = η S, (.) dr S площадь поверхности слоя, на который действует сила F; dυ dr модуль вектора градиента скорости в направлении r, перпендикулярном направлению перемещения слоев; η коэффициент внутреннего трения (коэффициент динамической вязкости). Единицей динамической вязкости в СИ является паскаль секунда (Па с). Коэффициент динамической вязкости зависит от температуры, причем характер этой зависимости существенно различается для жидкостей и газов. С повышением температуры коэффициент вязкости у жидкостей сильно уменьшается, а у газов, напротив, возрастает.

13 Наблюдается два вида течения жидкости (газа). В одних случаях жидкость как бы разделяется на слои, которые скользят относительно друг друга, не перемешиваясь. Такое течение называется ламинарным (слоистым). Если в ламинарный поток ввести подкрашенную струйку, то она сохраняется, не размываясь, по всей длине потока, так как частицы жидкости в ламинарном потоке не переходят из одного слоя в другой. Ламинарное течение стационарно. При увеличении скорости или поперечных размеров потока характер течения существенным образом изменяется. Возникает энергичное перемешивание жидкости. Такое течение называется турбулентным. При турбулентном течении скорость частиц в каждом данном месте все время изменяется нерегулярным образом. Если в турбулентный поток ввести окрашенную струйку, то уже на небольшом расстоянии от места ее введения окрашенная жидкость равномерно распределяется по всему сечению потока. Из механики жидкостей и газов известно, что переход ламинарного к турбулентному течению происходит, хотя и не скачком, но при вполне определенных условиях, связанных со свойствами жидкости (газа), размерами и формой трубы и скоростью течения. Так, для течения в цилиндрической трубе переход к турбулентному течению происходит, когда безразмерная величина, называемая числом Рейнольдса Re, ρ υ R Re =, (.) η становится больше некоторого критического значения порядка 000. Здесь ρ плотность жидкости (газа), υ средняя по сечению трубы скорость течения, R радиус трубы, η коэффициент динамической вязкости. При малых значениях числа Рейнольдса ( Re 000) наблюдается ламинарное течение. Чем меньше радиус сечения трубы, тем меньше число Рейнольдса, поэтому для ламинарного характера течения труба должна быть очень тонкой, или, как говорят, капиллярной. Используемый в этой лабораторной работе метод Пуазейля [5] основан на ламинарном течении жидкости в тонком капилляре и позволяет измерить ее вязкость по объему вытекшей жидкости. Согласно формуле Пуазейля, объем жидкости V, протекающий по капилляру длиной l и диаметром d за время t при разности давлений ΔР на концах капилляра, определяется следующим образом: 3

14 V 4 πtd ΔP =. (.3) 8η l Коэффициент динамической вязкости η, как следует из формулы Пуазейля, определяется по формуле: 4 πtd ΔP η =. (.4) 8Vl В этой работе разность давлений на концах капилляра, под действием которой жидкость течет по капилляру, можно вычислить по формуле: где ρ плотность жидкости; h + h Δ = ρ P g h g ускорение свободного падения; h,/ h. (.5) высоты уровня жидкости в сосуде до и после вытекания; h высота нижнего конца капилляра при вытекании жидкости (см. рис..). При записи формулы (.5) учтено, что при вытекании жидкости высота уровня жидкости и соответственно разность давлений изменяются, поэтому для h + h расчета использована средняя высота уровня жидкости и соответственно средняя разность давлений. Расчетная формула для определения коэффициента динамической вязкости с учетом (.5) имеет вид: 4 πρ gd t 56Vl η = ( h + h h). (.6).3. Порядок выполнения работы.3.. Измерить линейкой высоту уровня жидкости в сосуде до вытекания, опустить капилляр (см. рис..) вниз и измерить время t, в течение которого стаканчик 3 наполнится жидкостью. Измерить высоты h и h (все расстояния измеряются от одного уровня). Определить с помощью мензурки объем V вытекшей жидкости. Все данные занести в табл... Записать также в табл.. инструментальные погрешности линейки, секундомера и мензурки. h 4

15 Результаты измерений Таблица. опыта h, мм h, мм h, мм t, с V, см Опыт повторить многократно. При этом следует учесть, что если результаты измерений h,. h., h., V можно воспроизвести (в пределах инструментальных погрешностей), то математическая обработка результатов измерений должна базироваться на правилах косвенных измерений. Если же первоначальные результаты измерений не воспроизводятся, то необходимо воспользоваться соответствующим алгоритмом расчета погрешностей ([], п. 3.). Инструментальные погрешности Таблица. Δ h ин, мм Δt ин, с ΔV ин, см Записать в табл..3 температуру жидкости, приняв ее равной комнатной температуре Рассчитать по формуле (.6) коэффициент динамической вязкости η. Длина и диаметр капилляра указаны на экспериментальной установке. Вычислить абсолютную Δ η и относительную ε η погрешности. Сравнить полученный результат с табличными данными [3; 4], сделать вывод. Результаты расчетов занести в табл..3. Таблица.3 Результаты расчетов Жидкость Температура жидкости, C < η >, Па с Δ η, Па с ε η, % η табл, Па с 5

16 .4. Дополнительное задание.4.. Оценить среднюю по сечению капилляра скорость < υ > течения жидкости, используя результаты измерений (табл..) и формулу πd V =< υ > t. (.7) Вычислить число Рейнольдса по формуле (.). Сделать вывод о характере течения жидкости по капилляру..5. Контрольные вопросы. Механизмы внутреннего трения в жидкостях и газах.. Сила внутреннего трения. Коэффициент внутреннего трения, градиент скорости (физический смысл, размерность). 3. Объяснить, почему скорость ветра увеличивается с увеличением расстояния от поверхности Земли. Какую пользу извлекает из этого крот, нора которого имеет два выхода на разных уровнях? 4. Вывести формулу для коэффициента внутреннего трения (коэффициента динамической вязкости) по молекулярно-кинетической теории. 5. Зависит ли вязкость газа от давления? Дать пояснение. А вязкость жидкости? Как можно изменить вязкость жидкости и газа? 6. Объяснить, за счет чего на концах капилляра возникает разность давлений. 7. В чем различие между ламинарным и турбулентным течением жидкости? 8. Что определяет число Рейнольдса? 9. Как в работе обеспечивается ламинарное течение? Лабораторная работа 3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Цель работы: изучить явления, связанные с хаотическим движением молекул газа, определить среднюю длину свободного пробега и эффективный диаметр молекул газа. 6

17 Приборы и принадлежности: экспериментальная установка, секундомер, барометр, линейка. 3.. Описание установки Экспериментальная установка (рис. 3.) состоит из сосуда, крана (зажима) для выпускания жидкости из сосуда в стакан 3, капилляра 4, соединенного с сосудом, и водяного манометра 5. После открывания крана жидкость начинает вытекать из сосуда в стакан, а воздух поступает в сосуд по капилляру. При этом давления на концах капилляра неодинаковы. Разность этих давлений измеряется водяным манометром. l 4 воздух h ΔV 5 3 Рис. 3.. Экспериментальная установка 3.. Теоретическая часть Столкновения между молекулами играют очень важную роль во всех процессах, происходящих в газах. Именно столкновения обеспечивают переход газа к равновесному состоянию и его поддержание. При нарушении равновесия газ стремится вернуться в равновесное состояние. Это сопровождается протеканием в газе особых необратимых процессов, называемых явлениями переноса [5]. К явлениям переноса относятся теплопроводность (обусловлена переносом энергии), диффузия (обусловлена переносом массы) и внутреннее трение (обу- 7

18 словлено переносом импульса направленного движения). В результате беспорядочного движения молекул и соударений между ними происходит непрерывное изменение скоростей (энергий) молекул газа. Если существует пространственная неоднородность температуры, плотности газа или скорости упорядоченного движения отдельных его слоев, то на тепловое движение молекул накладывается упорядоченное движение, которое и выравнивает эти неоднородности. Несмотря на то, что средняя скорость молекул газа при комнатной температуре составляет примерно 500 м/с (для воздуха), процессы переноса протекают медленно. Причина заключается в том, что в этих явлениях установления равновесия определяющими оказываются именно столкновения, которые препятствуют свободному движению молекул. Столкновением называют взаимодействие молекул, при котором происходит изменение направления их движения на заметный угол. Исходя из представлений молекулярно-кинетической теории газов, молекулы находятся в непрерывном тепловом движении и между двумя последовательными столкновениями движутся прямолинейно равномерно. Траектория движения молекул представляет собой ломаную линию. Расстояние, которое молекула проходит между двумя последовательными столкновениями, называется длиной свободного пробега. Так как молекул в газе чрезвычайно много, а движение их хаотично, то длины свободного пробега могут принимать различные значения. Поэтому говорят об усредненной величине средней длине свободного пробега < λ >. Поскольку молекулы являются сложными системами заряженных частиц, электронов и ядер, между которыми действуют силы притяжения и отталкивания, взаимодействие молекул в общем случае не следует рассматривать как удар двух упругих шариков. Речь не идет и о соприкосновении «поверхностей» молекул, но тем не менее размеры молекул можно определить как расстояние между их центрами при столкновении. Минимальное расстояние, на которое сближаются при столкновении центры двух молекул, называется эффективным диаметром молекулы. В этой лабораторной работе определение средней длины свободного пробега основано на взаимосвязи этой величины с коэффициентом динамической вязкости [; 5]: 8

19 где η коэффициент динамической вязкости газа; ρ плотность газа; η = ρ < υ > < λ >, (3.) 3 < υ > средняя скорость теплового движения молекул газа; < λ > средняя длина свободного пробега молекул газа. Коэффициент динамической вязкости η можно определить методом Пуазейля для ламинарного течения газа по капилляру. Согласно формуле (.4) где ΔР разность давлений на концах капилляра; d диаметр капилляра; l длина капилляра; 4 π td ΔP η =, (3.) 8Vl t время, в течение которого по капилляру прошел газ объемом V. Если открыть кран, то через некоторое время (несколько секунд) установится равновесие между вытекающей из сосуда жидкостью и поступающим по капилляру газом (см. рис. 3.). Жидкость будет вытекать с постоянной скоростью, полностью определяемой скоростью входящего через капилляр газа, т. е. объем жидкости, вытекающей за время t, равен объему газа, входящего за то же время в сосуд через капилляр. Разность давлений на концах капилляра, под действием которой газ течет по капилляру, определяется разностью уровней воды в водяном манометре (см. рис. 3.) следующим образом: где ρ в плотность жидкости; g ускорение свободного падения; h разность уровней в манометре. Δ P= ρ gh, (3.3) в Таким образом, формула для нахождения коэффициента динамической вязкости имеет вид: 4 πtd ρвgh η =. (3.4) 8Vl 9

20 Средняя скорость теплового движения молекул газа в соответствии с законом распределения Максвелла задается формулой 8RT υ =, (3.5) πμ где R универсальная газовая постоянная; Т абсолютная температура; μ молярная масса газа. Плотность газа ρ = m можно найти, используя уравнение Менделеева- V Клапейрона PV = m RT : μ = P μ ρ, (3.6) RT где Р давление газа. Эффективный диаметр D молекул связан с длиной свободного пробега соотношением: < λ >=, (3.7) π Dn где n концентрация молекул газа при данных условиях. Учитывая основное уравнение молекулярно-кинетической теории, записанное в виде P = nkt, формула для расчета эффективного диаметра молекул может быть записана следующим образом: где k постоянная Больцмана. D = kt π P < λ >, (3.8) 3.3. Порядок выполнения работы Определение коэффициента динамической вязкости воздуха При закрытом кране заполнить сосуд водой и плотно закрыть его пробкой. Под кран подставить стакан Открыть кран и выждать несколько секунд, пока установится равновесие между вытекающей водой и поступающим по капилляру воздухом. Измерить разность уровней h в водяном манометре. С помощью секундомера измерить время t вытекания из сосуда воды объемом V. Объем вытекшей воды 0

21 (равный объему воздуха, прошедшего по капилляру) определить по шкале, нанесенной на поверхность сосуда. Все данные занести в табл. 3.. Сюда же записать давление и температуру воздуха. Записать также в табл. 3. инструментальные погрешности измеренных величин. Таблица 3. Результаты измерений опыта h, мм t, с V, см 3 Р, мм рт. ст. Т, К Опыт повторить многократно. При этом следует учесть, что если результаты измерений hиииv можно воспроизвести (в пределах инструментальных погрешностей), то математическая обработка результатов измерений должна основываться на правилах косвенных измерений. Если же первоначальные результаты измерений не воспроизводятся, то необходимо воспользоваться соответствующим алгоритмом расчета погрешности ([], п. 3.). Таблица 3. Инструментальные погрешности Δ h ин, мм Δt ин, с ΔV ин, см 3 ΔP ин, мм рт. ст Рассчитать по формуле (3.4) коэффициент динамической вязкости. Длина l и диаметр d капилляра указаны на экспериментальной установке. Вычислить также абсолютную Δ η и относительную ε η погрешности. Сравнить полученный результат с табличными данными [3; 4], сделать вывод. Результаты расчетов занести в табл Результаты расчетов Таблица 3.3 < η >, Па с Δ η, Па с ε η, % η табл, Па с

22 Определение средней длины свободного пробега и эффективного диаметра молекул воздуха Рассчитать среднюю скорость < υ > теплового движения молекул воздуха по формуле (3.5) Вычислить плотность ρ воздуха по формуле (3.6) Зная среднее значение коэффициента динамической вязкости < > с помощью формулы < η >, найти среднюю длину свободного пробега λ (3.) Вычислить эффективный диаметр D молекул воздуха по формуле (3.8) Результаты расчетов занести в табл Сравнить полученные результаты с табличными данными [3; 4], сделать вывод. Результаты расчетов Таблица 3.4 < υ >, м/с < λ >, ρ, кг/м 3 мкм < λ > табл, мкм D, нм D табл, нм 3.4. Контрольные вопросы. Столкновения молекул. Средняя длина свободного пробега молекул, средняя частота столкновений, их размерности.. Явления переноса. Влияние столкновений молекул на процессы переноса в газах. 3. Эффективный диаметр молекул. Почему говорят об эффективном диаметре, а не о диаметре молекул? 4. Зависят ли средняя длина свободного пробега и эффективный диаметр молекул от давления, температуры, плотности газа, концентрации частиц? 5. Как изменяется длина свободного пробега при уменьшении давления до очень низких значений (при создании вакуума в сосуде)? 6. Сходство и различия между внутренним трением и другими процессами переноса в газах.

23 Лабораторная работа 4 ИЗУЧЕНИЕ РАБОТЫ ПОЛУПРОВОДНИКОВОГО ДИОДА Ц е л ь р а б о т ы: снятие вольтамперной характеристики полупроводникового диода. П р и б о р ы и п р и н а д л е ж н о с т и: кремниевый диод марки КД, генератор напряжения, миллиамперметр, микроамперметр, милливольтметр. 4.. Сведения из теории По мере сближения атомов до расстояний порядка постоянной кристаллической решетки, взаимодействие между атомами приводит к тому, что энергетические уровни смещаются, расщепляются и расширяются, образуя зонный энергетический спектр (рис. 4.). Образование зонного энергетического спектра квантово-механический эффект и следствие соотношения неопределенностей Гейзенберга [6]. Весь спектр можно условно разделить на зоны: самая нижняя валентная зона, далее запрещенная зона и зона проводимости или свободная зона. На каждом энергетическом уровне, в соответствии с принципом Паули, может разместиться не более двух электронов. Зона проводимости ΔW Запрещенная зона Валентная зона Рис. 4. По характеру заполнения зон все кристаллы можно разделить на две большие группы. К первой группе относятся кристаллы, у которых над полностью заполненной валентной зоной располагается зона проводимости, заполненная частично. Наличие частично заполненных зон присуще металлам. 3

24 Ко второй группе относятся кристаллы, у которых над полностью заполненной валентной зоной располагается пустая зона проводимости, отделенная от валентной зоны запрещенной зоной ширины ΔW. Типичным примером таких кристаллов являются химические элементы IV группы таблицы Менделеева. По ширине запрещенной зоны ΔW кристаллы второй группы условно делят на диэлектрики и полупроводники. К диэлектрикам относятся кристаллы имеющие относительно широкую запрещенную зону. У типичных диэлектриков ΔW > 3 эв. Так, у нитрида бора ΔW = 4,6 эв; у алмаза ΔW = 5, эв; у Al O 3 ΔW = 7 эв и т.д. К полупроводникам относятся кристаллы, имеющие сравнительно узкую запрещенную зону. У типичных полупроводников ΔW эв. Так, у германия ΔW = 0,66 эв; у кремния ΔW =,08 эв и т.д. Общим свойством всех полупроводников является сильная зависимость их проводимости от внешних воздействий: нагревания, облучения светом, бомбардировки различными частицами и т. д. Под действием внешнего воздействия часть электронов из валентной зоны переходит в зону проводимости. В покинутом электроном месте возникает дырка, заполнить которую могут только электроны соседней пары ближнего энергетического уровня. В результате освободившийся электрон в зоне проводимости и дырка в валентной зоне могут перемещаться по кристаллу. Движение электронов и дырок в отсутствии внешнего электрического поля является хаотическим. Если же на кристалл наложить внешнее электрическое поле, то электроны начнут двигаться против поля, а дырки по полю. Такое движение приводит к возникновению собственной проводимости, обусловленной как электронами, так и дырками (электронно-дырочная проводимость). Следует также заметить, что такое движение связано с туннельным переходом электронов и дырок от атома к атому. Полупроводники любой степени чистоты всегда содержат разного рода примеси. В ряде случаев примеси вводят сознательно для придания полупроводнику необходимых свойств. Полупроводники, легированные примесью, валентность которой на единицу больше валентности основных атомов (донорная примесь), называются полупроводниками n типа или полупроводниками с электронной проводимостью. Такое возможно, например, при замещении части четырехвалентных атомов германия пятивалентными атомами мышьяка. 4

ЗАДАЧИ вступительных экзаменов и олимпиад по физике с решениями

ЗАДАЧИ вступительных экзаменов и олимпиад по физике с решениями Федеральное агентство по образованию Московский инженерно-физический институт (государственный университет) А.Н. Долгов, С.Е. Муравьев, Б.В. Соболев ЗАДАЧИ вступительных экзаменов и олимпиад по физике

Подробнее

ТЕХНИКА ВЫСОКОГО ВАКУУМА

ТЕХНИКА ВЫСОКОГО ВАКУУМА Министерство образования и науки Российской Федерации Ивановский государственный химико-технологический университет Н.В. Холодкова, И.В. Холодков ТЕХНИКА ВЫСОКОГО ВАКУУМА Лабораторный практикум Иваново

Подробнее

Глава 1. Введение 1.1. Термодинамика и ее метод 1.2. Параметры состояния 1.3. Понятие о термодинамическом процессе 1.4. Идеальный газ.

Глава 1. Введение 1.1. Термодинамика и ее метод 1.2. Параметры состояния 1.3. Понятие о термодинамическом процессе 1.4. Идеальный газ. Глава 1. Введение 1.1. Термодинамика и ее метод 1.2. Параметры состояния 1.3. Понятие о термодинамическом процессе 1.4. Идеальный газ. Законы идеального газа 1.5. Понятие о смесях. Смеси идеальных газов

Подробнее

Ю.П.Юленец, А.В.Марков, С.И.Чумаков ОСНОВЫ НАУЧНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ. ПРАКТИКУМ

Ю.П.Юленец, А.В.Марков, С.И.Чумаков ОСНОВЫ НАУЧНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ. ПРАКТИКУМ МИНОБРНАУКИ РОССИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Санкт-Петербургский государственный технологический институт (технический университет)»

Подробнее

Григорьев Ю. М., Муравьёв В. М., Потапов В. Ф. ОЛИМПИАДНЫЕ ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. МЕЖДУНАРОДНАЯ ОЛИМПИАДА «ТУЙМААДА»

Григорьев Ю. М., Муравьёв В. М., Потапов В. Ф. ОЛИМПИАДНЫЕ ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. МЕЖДУНАРОДНАЯ ОЛИМПИАДА «ТУЙМААДА» Григорьев Ю. М., Муравьёв В. М., Потапов В. Ф. ОЛИМПИАДНЫЕ ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ. МЕЖДУНАРОДНАЯ ОЛИМПИАДА «ТУЙМААДА» Под общей редакцией Селюка Б. В. Рекомендовано УМО по классическому университетскому образованию

Подробнее

Фронтальные лабораторные работы по физике.

Фронтальные лабораторные работы по физике. Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Рязанский государственный университет имени С.А. Есенина» Фронтальные лабораторные

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ФИЗИЧЕСКОЙ ХИМИИ

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ФИЗИЧЕСКОЙ ХИМИИ ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ФИЗИЧЕСКОЙ ХИМИИ Издательский центр МГУИЭ 2009 Федеральное агентство по образованию 1 Федеральное агентство по образованию МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНЖЕНЕРНОЙ ЭКОЛОГИИ

Подробнее

Глава 7. Основные термодинамические процессы 7.1. Изохорный процесс 7.2. Изобарный процесс 7.3. Изотермический процесс 7.4. Адиабатный процесс 7.5.

Глава 7. Основные термодинамические процессы 7.1. Изохорный процесс 7.2. Изобарный процесс 7.3. Изотермический процесс 7.4. Адиабатный процесс 7.5. Глава 7. Основные термодинамические процессы 7.. Изохорный процесс 7.2. Изобарный процесс 7.3. Изотермический процесс 7.4. Адиабатный процесс 7.5. Политропный процесс 7.6. Дросселирование. Эффект Джоуля-Томсона

Подробнее

Измерения физических величин

Измерения физических величин Министерство транспорта Российской федерации Федеральное агентство железнодорожного транспорта САМАРСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АКАДЕМИЯ ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ Кафедра физика и экологическая теплофизика Измерения физических

Подробнее

МЕХАНИКА. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА

МЕХАНИКА. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Омский государственный технический университет» МЕХАНИКА. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА

Подробнее

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА А.С. Храмов, Р.А. Назипов Рентгеноструктурный анализ поликристаллов. Часть I (Учебно-методическое пособие к лабораторному

Подробнее

А.М. Ефимов. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МАТЕРИАЛОВ И МЕХАНИЗМЫ ИХ ФОРМИРОВАНИЯ Учебное пособие

А.М. Ефимов. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МАТЕРИАЛОВ И МЕХАНИЗМЫ ИХ ФОРМИРОВАНИЯ Учебное пособие МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ, МЕХАНИКИ И ОПТИКИ А.М. Ефимов ОПТИЧЕСКИЕ

Подробнее

КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ ПО ОБРАБОТКЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ФИЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ

КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ ПО ОБРАБОТКЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ФИЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ Министерство образования Российской Федерации Уральский государственный университет им А М Горького Подготовлено кафедрами общей физики и физики магнитных явлений КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ ПО ОБРАБОТКЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

Подробнее

Лабораторная работа 151. Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена

Лабораторная работа 151. Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена Лабораторная работа 151 Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена Приборы и принадлежности: стеклянный баллон с двухходовым краном, насос, манометр, барометр,

Подробнее

1. Исследование изотермического процесса 2. Исследование изобарного процесса. 3. Исследование изохорного процесса

1. Исследование изотермического процесса 2. Исследование изобарного процесса. 3. Исследование изохорного процесса ФИЗИЧЕСКАЯ ЛАБОРАТОРИЯ Государственное образовательное учреждение лицей 1547 Лабораторные работы: 1. Исследование изотермического процесса 2. Исследование изобарного процесса. 3. Исследование изохорного

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ. по физической химии

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ. по физической химии Российский химико-технологический университет имени Д.И. Менделеева Кафедра физической химии ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ по физической химии Спектрохимия Москва 015 Лабораторный практикум по физической химии.

Подробнее

b началу количество теплоты Q2

b началу количество теплоты Q2 Второе начало термодинамики Первое начало термодинамики, требуя, чтобы во всех процессах энергия сохранялась, не дает представления о направлении процессов, протекающих в природе Второе начало, напротив,

Подробнее

2.18. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА

2.18. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА Лабораторная работа.8. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА Цель работы: построение и изучение вольтамперной характеристики вакуумного диода; исследование зависимости плотности тока насыщения

Подробнее

QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS. Ç. ü. ÑÖåàïéÇëäàâ çëêâ ÓappleÓ ÒÍËÈ ÓÒÛ appleòú ÂÌÌ È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ ËÏ. ç.à. ãó  ÒÍÓ Ó. V. Ya.

QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS. Ç. ü. ÑÖåàïéÇëäàâ çëêâ ÓappleÓ ÒÍËÈ ÓÒÛ appleòú ÂÌÌ È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ ËÏ. ç.à. ãó  ÒÍÓ Ó. V. Ya. ÑÂÏËıÓ ÒÍËÈ Ç.ü., 1997 QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS V. Ya. DEMIKHOVSKII Eletrons in mirosopi semiondutor strutures an display astounding quantum behavior. This strutures, namely, quantum wells, wires

Подробнее

Глава 5. Равновесие термодинамических систем и фазовые переходы 5.1. Гомогенные и гетерогенные термодинамические системы 5.2.

Глава 5. Равновесие термодинамических систем и фазовые переходы 5.1. Гомогенные и гетерогенные термодинамические системы 5.2. Глава 5. Равновесие термодинамических систем и фазовые переходы 5.1. Гомогенные и гетерогенные термодинамические системы 5.2. Термодинамическое равновесие 5.3. Условия устойчивости и равновесия в изолированной

Подробнее

Федеральное агентство по образованию Российской Федерации НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИФИ» С. Н. Борисов.

Федеральное агентство по образованию Российской Федерации НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИФИ» С. Н. Борисов. Федеральное агентство по образованию Российской Федерации НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИФИ» С. Н. Борисов Пособие по физике В помощь учащимся 8-го класса Москва 009 УДК 53(075)

Подробнее

Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2

Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2 Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2 Цель работы Ознакомление с основными принципами спектрального анализа; изучение оптической схемы спектральных приборов

Подробнее

НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ.Н.И.ЛОБАЧЕВСКОГО НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ УЧЕБНО-НАУЧНЫЙ И ИННОВАЦИОННЫЙ КОМПЛЕКС "НОВЫЕ МНОГОФУНКЦИОНАЛЬНЫЕ МАТЕРИАЛЫ И НАНОТЕХ- НОЛОГИИ"

Подробнее

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики. ОБРАБОТКА И ПРЕДСТАВЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ Методические рекомендации

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики. ОБРАБОТКА И ПРЕДСТАВЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ Методические рекомендации КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики ОБРАБОТКА И ПРЕДСТАВЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ Методические рекомендации Казань-1999 1. ИЗМЕРЕНИЕ И ЕГО МЕТРОЛОГИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ В основе

Подробнее

ФИЗИКА ЭНТРОПИЯ И ЕЕ РОЛЬ В НАУКЕ

ФИЗИКА ЭНТРОПИЯ И ЕЕ РОЛЬ В НАУКЕ ЭНТРОПИЯ И ЕЕ РОЛЬ В НАУКЕ А. И. ОСИПОВ, А. В. УВАРОВ Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Осипов А.И., Уваров А.В., 2004 ENTROPY AND ITS ROLE IN SCIENCE A. I. OSIPOV, A. V. UVAROV

Подробнее

Электронная техника. Начало

Электронная техника. Начало 1 Москатов Е. А. Электронная техника. Начало. http://moskatov.narod.ru Москатов Евгений Анатольевич Электронная техника. Начало 2010 2 Москатов Е. А. Электронная техника. Начало. http://moskatov.narod.ru

Подробнее

Модуль 3 Процессы получения контактов и p-n переходов

Модуль 3 Процессы получения контактов и p-n переходов Модуль 3 Процессы получения контактов и p-n переходов 3.1. Получение электронно-дырочных структур. 3.1.1. Метод диффузии Диффузия примесей является в производстве одним из наиболее распространенных способов

Подробнее

d 2 Ψ(x) + V (x)ψ(x) = EΨ(x). (1.1)

d 2 Ψ(x) + V (x)ψ(x) = EΨ(x). (1.1) Федеральное агентство по образованию И.В. Копытин, А.С. Корнев, Т.А. Чуракова Задачи по квантовой механике Учебное пособие для вузов Часть 3-е издание Воронеж 008 Утверждено научно-методическим советом

Подробнее

А.П. Кузнецов, С.П. Кузнецов, Л.А. Мельников, А.В. Савин, В.Н. Шевцов ОЛИМПИАДНЫХ ЗАДАЧ ПО ФИЗИКЕ

А.П. Кузнецов, С.П. Кузнецов, Л.А. Мельников, А.В. Савин, В.Н. Шевцов ОЛИМПИАДНЫХ ЗАДАЧ ПО ФИЗИКЕ А.П. Кузнецов, С.П. Кузнецов, Л.А. Мельников, А.В. Савин, В.Н. Шевцов 50 ОЛИМПИАДНЫХ ЗАДАЧ ПО ФИЗИКЕ А.П. Кузнецов, С.П. Кузнецов, Л.А. Мельников, А.В. Савин, В.Н. Шевцов 50 ОЛИМПИАДНЫХ ЗАДАЧ ПО ФИЗИКЕ

Подробнее

010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах.

010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах. 010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах. Цель работы: Исследовать ВАХ диода при различных температурах. Требуемое оборудование, входящее в состав модульного учебного комплекса МУК-ТТ2:

Подробнее