Излучение в воду в трехслойных (воздух упругий слой - вода) средах, возбуждаемых с помощью вибраций.

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Излучение в воду в трехслойных (воздух упругий слой - вода) средах, возбуждаемых с помощью вибраций."

Транскрипт

1 XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г. ФГУП «Крыловский государственный научный центр», Санкт-Петербург, , Московское шоссе, 44 тел Излучение в воду в трехслойных (воздух упругий слой - вода) средах, возбуждаемых с помощью вибраций. В работе исследуются гидроакустические поля в воде, возникающие в результате возбуждения трехслойной среды ( воздух - упругий слой вода) вибрационными источниками, расположенными на границе упругого слоя с воздухом. Рассматриваются как безреберный, так и оребренный упругий слой, в котором учитыватся наличие внутренних потерь. С помощью найденных функций Грина получены в замкнутой интегральной форме как гидроакустические поля давлений и колебательной скорости в воде, так и их энергетические характеристики (мощность, среднеквадратичное давление, корреляция по давлению). Выполнены асимптотические оценки и численные расчеты. Ключевые слова: акустическое поле, упругий слой, импеданс, мощность, среднеквадратичное давление В работе исследуется гидроакустическое поле в воде, возникающее в результате возбуждения трехслойной среды (воздух-упругий слой-вода) вибрационными источниками, расположенными на границе упругого слоя с воздухом. Задачи со схожей проблематикой широко изучались различными авторами; их достаточно полное освещение выполнено в монографиях [1,2]. В рамках данной работы рассматривается трехслойная среда, бесконечно протяженная в горизонтальных направлениях. Физические процессы в данной модели звуковые волны в воде и воздухе, и упругие (продольные и поперечные) волны в упругом слое математически описываются соответственно уравнениями Гельмгольца (ниже предполагается гармоническая зависимость от времени, т.е. монохроматический источник) и уравнениями теории упругости. Воздушная и водная среды предполагаются идеальными (отсутствует диссипация) поэтому на верхней и нижней границах упругого слоя используются по два граничных условия, обеспечивающие непрерывность давлений и нормальных скоростей при переходе через границу. Цель исследования нахождение гидроакустических полей давления и колебательной скорости в воде по заданному пространственному распределению вибрационных источников на границе упругого

2 2 слоя с воздухом. В силу линейности задачи и возможности использования фурьепреобразования по горизонтальным координатам поле давления в воде может быть представлено в виде P ˆ w (x,y,z,ω ) = dkxdk yg( kx, k y; x, y, z, ω ) F( kx, k y, ω ). (1) В выражении (1) G( kx, k y; x, y, z, ω ) - неизвестная функция Грина (полностью описывающая свойства трехслойной среды), F ˆ ( k x, k y, ω ) - фурье-образ заданного пространственного распределения вибрационных источников. Используя в качестве метода решения задачи (для нахождения функции Грина) метод интегрального преобразования Фурье, после громоздких выкладок получим(подробности в [3,4]): ( ) 1 i kxx+ k y y + kw kx k y z h G( k, ;,,, ω ) = x k y x y z e K pass ( kx, k y, ω ) (2) 2 2Z w ( Z sym Z ass ) K pass = (3) ( Z ass + Z sym )( Z w + Z a ) + Z ass Z sym + 4Z w Za - коэффициент прохождения для плоской волны из воздуха через упругий слой в воду; введены импедансы антисимметричных Z ass и симметричных Z sym колебаний упругого слоя, импедансы воды Z w и воздуха Z a. Зная функцию Грина, можно в замкнутой интегральной форме найти все полевые и энергетические (мощность, излученную в воду, среднеквадратичное давление, корреляционные функции) характеристики. Для упругого слоя, на нижней границе которого периодически расположены ребра, используя интегральное преобразование Фурье, после громоздких преобразований, получим функцию Грина в виде: G( kx, k y; x, y, z, ω ) = 1 i kxx+ k y y + = e 2 Здесь ( k k ) kw kx k y ( z h) K pass ( k, k, ω ) K ( k, k, ω ). K rib x, y, ω - коэффициент влияния ребер на физические свойства трехслойной модели. Явное выражение для него не приводим в силу его громоздкости. При наличии гидроакустического покрытия на упругом слое (со стороны воды) существенно усложняется выражение для коэффициента прохождения K pass ( kx, k y, ω ) - он становится зависящим от импедансов симметричных и антисимметричных колебаний покрытия. При наличии ребер (со стороны воздуха) и покрытия (со стороны воды) также существенно усложняется выражение для коэффициента влияния ребер ( k k ) K rib x, y, ω, так как он также становится зависящим от импедансов симметричных и антисимметричных колебаний покрытия. Для иллюстрации различного влияния реберного набора в зависимости от частоты вибрациионного источника были выполнены численные расчеты для тонкой упругой пластины, отделяющей вакуум от x y rib x y (4)

3 3 воды. В качестве источника вибраций рассматривалась линейная сила, действующая со стороны вакуума в одном случае на пластину без ребер, а в другом случае, действующая на ребро пластины с бесконечным периодическим реберным набором. Для простоты не учитывались изгибные колебания ребер и симметричные (продольные) колебания пластины; коэффициент внутренних потерь η в материале пластины изменялся в расчетах от 0 до 0.1. Результаты расчетов для частотной (нормированной на критическую частоту f cr ) зависимости удельной (на единицу длины ребра) мощности ( W r ), излученной в воду оребренной пластиной, нормированной на удельную мощность (W ), излученную пластиной без ребер, показана на Рис.1(слева для низких частот, справа для высоких частот; η =0.01) и Рис.2(слева для низких частот, справа для высоких частот; η =0.1). Рис.1. Зависимость излучаемой в воду мощности от частоты (слева для низких частот, справа для высоких частот). Коэффициент внутренних потерь η =0.01 Рис.2. Зависимость излучаемой в воду мощности от частоты (слева для низких частот, справа для высоких частот). Коэффициент внутренних потерь η =0.1 Из Рис.1 ( η =0.01) видно, что влияние ребер приводит наряду с существенным уменьшением излучения в воду на высоких частотах к появлению частотных интервалов (на низких частотах), в которых излучение оребренной пластины значительно возрастает(по сравнению с неоребренной пластиной). Из Рис.2 видно, что при увеличении внутренних потерь до η =0.1 остаются только два частотных интервала, в которых излучение оребренной пластины возрастает; при этом рост существенно ниже, чем при меньших потерях. Расчеты были выполнены также для значений коэффициента внутренних потерь η =0.001; η = и η =0. Выяснилось,

4 4 что уменьшение коффициента η ниже значения не приводит ни к качественным, ни к значительным количественным изменениям в характере частотной зависимости мощности, излученной пластиной в воду. Для анализа пространственного распределения среднеквадратичного давления в воде был выполнен численный расчет для различных частот как для безреберной, так и для оребренной пластин. Для безреберной пластины значения среднеквадратичного давления в воде в рассматриваемой точке нормировались на значения среднеквадратичного давления в точке, расположенной на пересечении линии действия силы с верхней границей пластины. Значения пространственных координат нормировались на критическую длину волны (соотвестствующую критической частоте в воде). Результаты расчетов показаны на Рис.3а ( для f cr /f =4), Рис.3б (для f cr f = 32 )и Рис.3в( для f cr f = 256 ). Числовые значения на линиях уровня сответствуют P значению 20lg, дб. P 0 Числовые значения по оси абсцисс соответствуют безразмерному критическому волновому расстоянию ( k wcr x ); точка приложения силы соответствует точке ( x = 0, z = h ), находящейся на нижней грани пластины. Числовые значения по оси ординат соответствуют безразмерному критическому волновому расстоянию ( k wcr ( z h) ) от верхней грани пластины. Из представленных на Рис.3б и 3в зависимостей уровня среднеквадратичного давления от пространственных координат ясно видны две области в пространстве, отделенные дрг от друга областью звукового минимума (акустической тени). Первая область характеризуется (в основном) дипольным видом распределения уровней давления в воде, что соответствует асимптотическому решению (1-3) методом перевала, или с точки зрения физики главному члену в дальней зоне при использовании приближения геометрической оптики. Вторая область сконцентрирована вблизи верхней поверхности пластины, что соответствует наличию поверхностной волны, распространяющейся вдоль пластины и математически обусловленной вычетами подынтегрального выражения (нулями знаменателя коэффициента прохождения ( k k ) K pass x, y, ω ). Пространственное распределение уровней среднеквадратичного давления в воде, изображенное на Рис.3а и имеющее области акустической тени вблизи пластины, качественно совпадает с подобным расчетом, выполненным в одной из первых работ по этой тематике [5] для пластины, граничащей с двух сторон с водой для частоты f cr /f =4.82

5 5 а) f cr /f =4 б) f cr f = 32 Рис.3. Пространственное распределение уровней среднеквадратичного давления в воде в) f cr f = 256 Для выяснения влияния ребер на пространственное распределение уровней среднеквадратичного давления в воде и в силу существенного роста мощности излучения в воду в определенных частотных интервалах был выполнен численный расчет для частот ( f cr /f =4, f cr f = 175 соответствует основному максимуму в излученной мощности). Коэффициент внутренних потерь при расчетах принимался η =0.01. Значения среднеквадратичного давления для оребренной пластины в рассматриваемой точке нормировались на значения среднеквадратичного давления для пластины без ребер в той же точке; значения пространственных координат нормировались на критическую длину волны (соотвестствующую критической частоте в воде). Результаты расчетов показаны на Рис.2 (слева для f cr f = 175, справа для f cr дб. f = 4 ). Числовые значения на линиях уровня сответствуют значению 20lg P rib, P

6 6 Рис.4. Пространственное распределение уровней среднеквадратичного давления (слева для основного резонансного максимума при f cr f = 175, справа для f cr f = 4 ). Из представленных рисунков видно, что если на высоких частотах реберный набор практически везде приводит к существенному подавлению излучения в воду, то в области резонансного максимума картина пространственного распределения среденеквадратичного давления меняется на противоположную практически везде наблюдается существенный рост уровней давления за счет наличия ребер. ЛИТЕРАТУРА 1. Романов В.Н., Иванов В.С. Излучение звука элементами судовых конструкций. СПб.: Судостроение, Ионов А.В. Аналитические методы оценки акустической эффективности слоистых структур. ЦНИИ им. акад. А.Н. Крылова, СПб Клячкин А.В. Расчет гидродинамических полей давления и колебательной скорости в МБП ПТС на основе трехслойной модели (вода - упругий слой - воздух) при наличии вибрационных помех. Труды 9 всероссийской конференции «Прикладные технологии гидроакустики и гидрофизики». СПб., Наука, Клячкин А.В. Алгоритмы расчета корреляций полей давления и колебательной скорости в междубортном пространстве подводных транспортных средств (МБП ПТС). Труды 10 всероссийской конференции «Прикладные технологии гидроакустики и гидрофизики». СПб., Наука, Плахов Д.Д. Прохождение акустической волны сквозь многослойную пластину, подкрепленную ребрами жесткости. Акустический журнал, 1968, т.14, вып.1.

О прохождении воздушного шума из судовых помещений во внешнюю среду

О прохождении воздушного шума из судовых помещений во внешнюю среду XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

Акустический импеданс открытого торца цилиндрической трубы

Акустический импеданс открытого торца цилиндрической трубы XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,6-8 апреля 04 г. Санкт-Петербургский

Подробнее

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ РЕАКТИВНЫХ КОМПОНЕНТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ. А.А. Колоколов,

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ РЕАКТИВНЫХ КОМПОНЕНТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ. А.А. Колоколов, Декабрь 1992 г. Том 162, 12 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК МЕТОДИЧЕСКИЕ ЗАМЕТКИ ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ РЕАКТИВНЫХ КОМПОНЕНТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ А.А. Колоколов, (Московский физико-технический институт, Московский станкоинструментальный

Подробнее

Экспериментальное исследование низкочастотных помех на обтекаемых скалярных и векторных приемниках

Экспериментальное исследование низкочастотных помех на обтекаемых скалярных и векторных приемниках XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

Экспериментальные исследования акустической долговечности вибродемпфирующего покрытия жесткого типа

Экспериментальные исследования акустической долговечности вибродемпфирующего покрытия жесткого типа XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

Свободные и вынужденные колебания. Сложение колебаний.

Свободные и вынужденные колебания. Сложение колебаний. ТИПОВЫЕ ВОПРОСЫ К ТЕСТУ (ч. ) Уравнения Максвелла 1. Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля имеет вид: Укажите следствием каких уравнений являются следующие утверждения: в природе

Подробнее

О влиянии воздуха на дифракцию изгибных волн в тонкой упругой пластине

О влиянии воздуха на дифракцию изгибных волн в тонкой упругой пластине Электронный журнал «Техническая акустика» http://wwwjtog И В Андронов Санкт-Петербургский государственный университет НИИФ 95 Санкт-Петербург Петродворец Ульяновская -ml: v---@ltu О влиянии воздуха на

Подробнее

Ростовский государственный строительный университет, г. Ростов-на-Дону

Ростовский государственный строительный университет, г. Ростов-на-Дону Особенности динамического возбуждения слоистых сред внутренними источниками колебаний РР Кадыров АА Ляпин Ростовский государственный строительный университет г Ростов-на-Дону Задачи расчета поверхностных

Подробнее

Расчет вибрации и гидродинамического шума системы трубопроводов

Расчет вибрации и гидродинамического шума системы трубопроводов XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

Дифракция цилиндрических звуковых волн на цилиндре с неоднородным упругим покрытием

Дифракция цилиндрических звуковых волн на цилиндре с неоднородным упругим покрытием УДК 539.3:534.26 Известия Тульского государственного университета Естественные науки. 2013. Вып. 3. С. 202 208 Прикладная математика и информатика Дифракция цилиндрических звуковых волн на цилиндре с неоднородным

Подробнее

Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения

Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения Электронный журнал «Труды МАИ». Выпуск 68 www.a.ru/scece/rudy/ УДК 537.87+6.37 Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения Гиголо А. И. * Кузнецов Г. Ю. ** Московский

Подробнее

Анализ собственных колебаний дисковых изгибных пьезопреобразователей с произвольным соотношением размеров

Анализ собственных колебаний дисковых изгибных пьезопреобразователей с произвольным соотношением размеров Электронный журнал «Техническая акустика» http://webcenter.ru/~eeaa/ejta/ 2005, 2 Н. Ф. Ивина 1, А. А. Тагильцев 2 1 Тихоокеанский военно-морской институт им. С. О. Макарова, 690062, Владивосток, Камская,

Подробнее

АНОМАЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ ВОЛН, РАСПРОСТРАНЯЮЩИХСЯ В МНОГОСЛОЙНЫХ МЕТАЛЛОДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СТРУКТУРАХ

АНОМАЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ ВОЛН, РАСПРОСТРАНЯЮЩИХСЯ В МНОГОСЛОЙНЫХ МЕТАЛЛОДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СТРУКТУРАХ АНОМАЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ ВОЛН, РАСПРОСТРАНЯЮЩИХСЯ В МНОГОСЛОЙНЫХ МЕТАЛЛОДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СТРУКТУРАХ Б. А. Мурмужев, Р. Н. Денисюк Институт Радиотехники и Электроники имени В. А. Котельникова РАН, Фрязинский

Подробнее

Расчет звукоизоляции многослойных ограждающих конструкций на объектах морской техники

Расчет звукоизоляции многослойных ограждающих конструкций на объектах морской техники XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,6-8 апреля 204 г. Е.Н.

Подробнее

В. Ф. Апельцин МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ ПО КУРСОВОЙ РАБОТЕ ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ AKF3.RU г.

В. Ф. Апельцин МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ ПО КУРСОВОЙ РАБОТЕ ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ AKF3.RU г. В. Ф. Апельцин МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ ПО КУРСОВОЙ РАБОТЕ ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ AKF3.RU г. В курсовой работе предполагается построить приближенное решение краевой задачи для обыкновенного

Подробнее

Л-1: ; Л-2: с

Л-1: ; Л-2: с Лекция 8 Волновое движение Распространение колебаний в однородной упругой среде Продольные и поперечные волны Уравнение плоской гармонической бегущей волны смещение, скорость и относительная деформация

Подробнее

Дифракция Фраунгофера от цилиндрического источника упругих волн

Дифракция Фраунгофера от цилиндрического источника упругих волн Динамические системы, вып. 28 (2010), 183 187 УДК 539.3 Дифракция Фраунгофера от цилиндрического источника упругих волн А. Р. Сницер Таврический национальный университет им. В.И.Вернадского, НИИ Проблем

Подробнее

Влияние геометрии горла резонатора Гельмгольца на его собственную частоту

Влияние геометрии горла резонатора Гельмгольца на его собственную частоту XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

Ульяновский государственный технический университет, Ульяновск

Ульяновский государственный технический университет, Ульяновск 36 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 211. Т. 52, N- 4 УДК 622.233.6 ВЫЧИСЛЕНИЕ КРИТИЧЕСКОЙ СКОРОСТИ СТУПЕНЧАТОЙ СТЕРЖНЕВОЙ СИСТЕМЫ ПРИ ПРОДОЛЬНОМ УДАРЕ А. А. Битюрин Ульяновский государственный

Подробнее

Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова. Колебания и волны

Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова. Колебания и волны Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова Колебания и волны Деформации Закон Гука: Сила, необходимая для растяжения (или сжатия) пружины, пропорциональна изменению длины пружины.

Подробнее

Поиск параметров амортизирующего крепления механизмов агрегатированной установки с использованием значений эффективных механических сопротивлений

Поиск параметров амортизирующего крепления механизмов агрегатированной установки с использованием значений эффективных механических сопротивлений XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А В Смольякова и В И Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 14 г ФГУП

Подробнее

ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОПРОВЕРКИ ПО КУРСУ «АКУСТИКА»

ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОПРОВЕРКИ ПО КУРСУ «АКУСТИКА» 1 ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОПРОВЕРКИ ПО КУРСУ «АКУСТИКА» 1. Расскажите об областях акустических знаний Л.1.,Л.2.,0.3(введение) 2. Какими величинами характеризуются звуковое поле. Л.2,с.40-41,44-45. 3. Напишите зависимость

Подробнее

Тема 5. Механические колебания и волны.

Тема 5. Механические колебания и волны. Тема 5. Механические колебания и волны. 5.1. Гармонические колебания и их характеристики Колебания процессы, отличающиеся той или иной степенью повторяемости. В зависимости от физической природы повторяющегося

Подробнее

Исследования спектра собственных колебаний в объёме цилиндрической трубы с открытыми торцами

Исследования спектра собственных колебаний в объёме цилиндрической трубы с открытыми торцами XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,6-8 апреля 04 г. Санкт-Петербургский

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ ЛОКАЛИЗАЦИИ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ В ЗАПОЛНЕННОМ И ОКРУЖЕННОМ ЖИДКОСТЬЮ ЦИЛИНДРЕ ИЗ МЯГКОГО МАТЕРИАЛА

ОСОБЕННОСТИ ЛОКАЛИЗАЦИИ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ В ЗАПОЛНЕННОМ И ОКРУЖЕННОМ ЖИДКОСТЬЮ ЦИЛИНДРЕ ИЗ МЯГКОГО МАТЕРИАЛА АКУСТИЧНИЙ СИМПОЗIУМ КОНСОНАНС-2007 ОСОБЕННОСТИ ЛОКАЛИЗАЦИИ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ В ЗАПОЛНЕННОМ И ОКРУЖЕННОМ ЖИДКОСТЬЮ ЦИЛИНДРЕ ИЗ МЯГКОГО МАТЕРИАЛА В. Т. ГРИНЧЕНКО, Г. Л. КОМИССАРОВА Институт гидромеханики

Подробнее

В.А.Калью, В.Ю.Неворотин, А.А.Правдин

В.А.Калью, В.Ю.Неворотин, А.А.Правдин XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,6-8 апреля 4 г. ФГУП

Подробнее

КАУСТИКИ В ПОДВОДНОМ ЗВУКОВОМ КАНАЛЕ И ИХ СВЯЗЬ С ВОЛНОВЫМ ФРОНТОМ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. В.П. Иванов, Г. К. Иванова

КАУСТИКИ В ПОДВОДНОМ ЗВУКОВОМ КАНАЛЕ И ИХ СВЯЗЬ С ВОЛНОВЫМ ФРОНТОМ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА. В.П. Иванов, Г. К. Иванова УДК 534.23 КАУСТИКИ В ПОДВОДНОМ ЗВУКОВОМ КАНАЛЕ И ИХ СВЯЗЬ С ВОЛНОВЫМ ФРОНТОМ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА В.П. Иванов, Г. К. Иванова Институт прикладной физики РАН 603950 Н. Новгород, ул. Ульянова 46 E-mail: ivg@hydro.appl.sci-nnov.ru

Подробнее

W09 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ. ПОЛЯРИТОНЫ.

W09 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ. ПОЛЯРИТОНЫ. W09 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ. ПОЛЯРИТОНЫ. Перейдем к рассмотрению особенностей электромагнитных волн в различных средах. Всем известные уравнения Максвелла будем использовать в виде 1 B div D 0 rot E t (1)

Подробнее

ЧАСТОТНЫЕ И ВРЕМЕННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ КОНИЧЕСКИХ ТЕМ АНТЕНН

ЧАСТОТНЫЕ И ВРЕМЕННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ КОНИЧЕСКИХ ТЕМ АНТЕНН IV Всероссийская конференция «Радиолокация и радиосвязь» ИРЭ РАН, 9 ноября - декабря г. ЧАСТОТНЫЕ И ВРЕМЕННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ КОНИЧЕСКИХ ТЕМ АНТЕНН В. И. Кошелев, А. А. Петкун, М. П. Дейчули, Ш.Лю * Институт

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов

Подробнее

Изучение звуковых волн

Изучение звуковых волн 1 Лабораторная работа 17 Изучение звуковых волн Теоретическое введение Как известно из курса физики, колеблющееся тело (камертон, струна, мембрана), находящееся в упругой среде, приводит в колебательное

Подробнее

О ВИБРАЦИОННОМ ПЕРЕМЕЩЕНИИ В ПОЛЕ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ

О ВИБРАЦИОННОМ ПЕРЕМЕЩЕНИИ В ПОЛЕ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ 44 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2003. Т. 44, N- 6 УДК 534.04 О ВИБРАЦИОННОМ ПЕРЕМЕЩЕНИИ В ПОЛЕ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ С. А. Герасимов Ростовский государственный университет, 344090 Ростов-на-Дону Рассмотрено

Подробнее

МОДЕЛИРОВАНИЕ РЕЧЕВОГО СИГНАЛА

МОДЕЛИРОВАНИЕ РЕЧЕВОГО СИГНАЛА МОДЕЛИРОВАНИЕ РЕЧЕВОГО СИГНАЛА Акустический речевой сигнал возникает в результате сложных координированных движений, происходящих в ряде органов, вся совокупность которых и называется речевым аппаратом

Подробнее

ВОЛНЫ КОНЕЧНОЙ АМПЛИТУДЫ В ОДНОРОДНОЙ ЖИДКОСТИ С ПЛАВАЮЩЕЙ УПРУГОЙ ПЛАСТИНОЙ

ВОЛНЫ КОНЕЧНОЙ АМПЛИТУДЫ В ОДНОРОДНОЙ ЖИДКОСТИ С ПЛАВАЮЩЕЙ УПРУГОЙ ПЛАСТИНОЙ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 009. Т. 50, N- 5 67 УДК 53.59:539.3:534. ВОЛНЫ КОНЕЧНОЙ АМПЛИТУДЫ В ОДНОРОДНОЙ ЖИДКОСТИ С ПЛАВАЮЩЕЙ УПРУГОЙ ПЛАСТИНОЙ А. Е. Букатов, А. А. Букатов Морской гидрофизический

Подробнее

ТЕОРИЯ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД

ТЕОРИЯ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД ИНСТИТУТ ПРОБЛЕМ МЕХАНИКИ ИМ.А.Ю.ИШЛИНСКОГО РАН В.В. Булатов, Ю.В. Владимиров ТЕОРИЯ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД МОНОГРАФИЯ Киров, 2017 УДК 53.043+ 51-73 ББК 26.22 Т338 Т338 Булатов В.В., Владимиров

Подробнее

ФИЗИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА И ЭЛЕКТРОНИКА

ФИЗИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА И ЭЛЕКТРОНИКА ФИЗИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА И ЭЛЕКТРОНИКА УДК 539.3 А. В. Михеев ЛОКАЛЬНАЯ УСТОЙЧИВОСТЬ ПСЕВДОСФЕРИЧЕСКИХ ОРТОТРОПНЫХ ОБОЛОЧЕК НА УПРУГОМ ОСНОВАНИИ Рассматривается вопрос расчета устойчивости ортотропных псевдосферических

Подробнее

Распространение гауссового волнового пакета с высокочастотным ЛЧМ заполнением в диссипативной среде

Распространение гауссового волнового пакета с высокочастотным ЛЧМ заполнением в диссипативной среде лектронный журнал «Техническая акустика» hp://www.eja.org, Технологический институт Южного федерального университета в г. Таганроге 3798, Россия, Ростовская область, г. Таганрог ГСП-7а, пер. Некрасовский,

Подробнее

где υ скорость распространения волны, 1 T = период, ν частота. ν Отсюда, скорость распространения волны можно найти по формуле:

где υ скорость распространения волны, 1 T = период, ν частота. ν Отсюда, скорость распространения волны можно найти по формуле: Упругие волны Основные теоретические сведения Упругими или механическими волнами называются механические возмущения (деформации), распространяющиеся в упругой среде Среда называется упругой, если ее деформации,

Подробнее

ИЗЛУЧЕНИЕ РЕЗОНАНСНОЙ СРЕДЫ, ВОЗБУЖДАЕМОЙ УЛЬТРАКОРОТКИМ СВЕТОВЫМ ИМПУЛЬСОМ Р.М. Архипов, М.В. Архипов, Ю.А. Толмачев

ИЗЛУЧЕНИЕ РЕЗОНАНСНОЙ СРЕДЫ, ВОЗБУЖДАЕМОЙ УЛЬТРАКОРОТКИМ СВЕТОВЫМ ИМПУЛЬСОМ Р.М. Архипов, М.В. Архипов, Ю.А. Толмачев УДК 535.4 ИЗЛУЧЕНИЕ РЕЗОНАНСНОЙ СРЕДЫ, ВОЗБУЖДАЕМОЙ УЛЬТРАКОРОТКИМ ИЗЛУЧЕНИЕ РЕЗОНАНСНОЙ СРЕДЫ, ВОЗБУЖДАЕМОЙ УЛЬТРАКОРОТКИМ СВЕТОВЫМ ИМПУЛЬСОМ Р.М. Архипов, М.В. Архипов, Ю.А. Толмачев Рассматриваются

Подробнее

Звук в тоннеле. U(x, y, t) = u 0 (x, y)exp[-j (x, y)]s(t). (1)

Звук в тоннеле. U(x, y, t) = u 0 (x, y)exp[-j (x, y)]s(t). (1) Звук в тоннеле Тоннель является частью автомобильной дороги. Однако условия движения автомобилей в тоннеле отличаются от условий движения на открытой местности, что связано с определенными ограничениями

Подробнее

Лабораторная работа 3. Цель работы: определение массы тела динамическим методом. Краткая теория

Лабораторная работа 3. Цель работы: определение массы тела динамическим методом. Краткая теория Лабораторная работа 3 Динамическое определение массы с помощью инерционных весов Цель работы: определение массы тела динамическим методом. Краткая теория Понятие о массе было введено Ньютоном при установлении

Подробнее

Учебно-методическое пособие к лабораторной работе 1.08

Учебно-методическое пособие к лабораторной работе 1.08 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Дальневосточный федеральный университет Школа естественных наук ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ЗВУКА В ВОЗДУХЕ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ БЛОКА COBRA 3 Учебно-методическое

Подробнее

05;08.

05;08. 12 августа 05;08 Природа движения по струне подвешенного пьезоэлектрического осциллятора В.А. Александров, Г.М. Михеев Институт прикладной механики УрО РАН, Ижевск E-mail: gmmikheev@udmnet.ru Поступило

Подробнее

ВЯЗКОУПРУГИЕ КОЛЕБАНИЯ ТРЕУГОЛЬНОЙ ПЛАСТИНЫ

ВЯЗКОУПРУГИЕ КОЛЕБАНИЯ ТРЕУГОЛЬНОЙ ПЛАСТИНЫ 152 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2001. Т. 42, N- 3 УДК 534.121/122 ВЯЗКОУПРУГИЕ КОЛЕБАНИЯ ТРЕУГОЛЬНОЙ ПЛАСТИНЫ Н. А. Чернышов, А. Д. Чернышов Воронежская государственная технологическая академия,

Подробнее

МАГНИТОСТАТИЧЕСКИЕ ВОАНЫ В ЭЛЕКТРОНИКЕ СВЕРХВЫСОКИХ ЧАСТОТ

МАГНИТОСТАТИЧЕСКИЕ ВОАНЫ В ЭЛЕКТРОНИКЕ СВЕРХВЫСОКИХ ЧАСТОТ Саратовский ордена Трудового Красного Знамени государственный университет имени Н. Г. Чернышевского А.В. ВАШ КОВСКИЙ в.с. с т а л ь м а х о в! Ю.П. Ш АРАЕВСКИИ МАГНИТОСТАТИЧЕСКИЕ ВОАНЫ В ЭЛЕКТРОНИКЕ СВЕРХВЫСОКИХ

Подробнее

КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ КОЛЕБАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ

КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ КОЛЕБАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ КОЛЕБАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ОБЩИЕ ПОНЯТИЯ О КОЛЕБАНИЯХ 1. Определение колебаний. Виды колебаний Гармонические колебания: уравнение, амплитуда, фаза, частота, период. КИНЕМАТИКА ГАРМОНИЧЕСКИХ

Подробнее

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.)

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.) РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ- (0 г.). В спектре некоторых водородоподобных ионов длина волны третьей линии серии Бальмера равна 08,5 нм. Найти энергию связи электрона в основном состоянии этих ионов.. Энергия

Подробнее

Возбуждение спинового эха импульсами с линейной частотной модуляцией

Возбуждение спинового эха импульсами с линейной частотной модуляцией Журнал технической физики 15 том 85 вып. 3 7 Возбуждение спинового эха импульсами с линейной частотной модуляцией С.А. Баруздин Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет ЛЭТИ 19737

Подробнее

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УПРУГИХ ВОЛН В ОДНОРОДНЫХ ПО СЕЧЕНИЮ КРУГЛЫХ СТЕРЖНЯХ. Е. В. Баянов, А. И. Гулидов

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УПРУГИХ ВОЛН В ОДНОРОДНЫХ ПО СЕЧЕНИЮ КРУГЛЫХ СТЕРЖНЯХ. Е. В. Баянов, А. И. Гулидов ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 211. Т. 52, N- 5 155 УДК 539.3 РАСПРОСТРАНЕНИЕ УПРУГИХ ВОЛН В ОДНОРОДНЫХ ПО СЕЧЕНИЮ КРУГЛЫХ СТЕРЖНЯХ Е. В. Баянов, А. И. Гулидов Новосибирский государственный

Подробнее

Колебание - это такой процесс, когда физическая система многократно отклоняясь от положения равновесия, каждый раз вновь возвращается к нему.

Колебание - это такой процесс, когда физическая система многократно отклоняясь от положения равновесия, каждый раз вновь возвращается к нему. Тема 16. Механические колебания и волны 1.Колебания: основные характеристики Колебание - это такой процесс, когда физическая система многократно отклоняясь от положения равновесия, каждый раз вновь возвращается

Подробнее

Взаимное позиционирование буксируемых излучающих комплексов и приемных модулей

Взаимное позиционирование буксируемых излучающих комплексов и приемных модулей XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики Ю. В. Тихомиров ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики С ЭЛЕМЕНТАМИ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ. ОПТИКА для студентов всех специальностей всех форм обучения МОСКВА - 2012 2 ЛАБОРАТОРНАЯ

Подробнее

Способ оценки вязкости интенсивно кавитирующей жидкости

Способ оценки вязкости интенсивно кавитирующей жидкости XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

Тема 1. Уравнение Шредингера. Свободная микрочастица Тема 3. Частица в потенциальной яме с бесконечными стенками. Квантование энергии...

Тема 1. Уравнение Шредингера. Свободная микрочастица Тема 3. Частица в потенциальной яме с бесконечными стенками. Квантование энергии... Задания для самостоятельной работы студентов 9 модуль Тема 1. Уравнение Шредингера. Свободная микрочастица... 3 Тема 2. Частица в потенциальной яме с бесконечными стенками. Вероятность обнаружения частицы...

Подробнее

Вибрационное движение пары пьезоэлектрических осцилляторов по струне

Вибрационное движение пары пьезоэлектрических осцилляторов по струне Письма в ЖТФ, 2010, том 36, вып. 1 12 января 08 Вибрационное движение пары пьезоэлектрических осцилляторов по струне В.А. Александров Институт прикладной механики УрО РАН, Ижевск E-mail: ava@udman.ru Поступило

Подробнее

Решение задач «Механические колебания

Решение задач «Механические колебания Решение задач «Механические колебания При гармонических колебаниях пружинного маятника координата груза изменяется с течением времени t, как показано на рисунке. Период Т и амплитуда колебаний А равны

Подробнее

Урок Волны в пространстве времени 47. Резонаторы и волноводы

Урок Волны в пространстве времени 47. Резонаторы и волноводы 1. Волны в пространстве времени 47 Урок 7 Резонаторы и волноводы 1.35. (Задача 2.32. Показать, что в прямоугольном волноводе с идеально проводящими стенками не могут распространяться чисто поперечные волны.

Подробнее

Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу «Оптика».

Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу «Оптика». Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу «Оптика». Электромагнитные волны. 1. Диапазон длин волн видимого света в вакууме с указанием порядка следования по цвету. 2. Связь между частотой света

Подробнее

Применение особенностей распространения объемных акустических волн в твердых средах для построения датчиков параметров движения

Применение особенностей распространения объемных акустических волн в твердых средах для построения датчиков параметров движения XXII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,6-8 апреля 4 г. Санкт-Петербургский

Подробнее

Расчет звукоизоляции акустически однородных ограждающих конструкций

Расчет звукоизоляции акустически однородных ограждающих конструкций Расчет звукоизоляции акустически однородных ограждающих конструкций Щелоков Ю.А. ООО Акустические расчеты info@acoustic-services.ru Аннотация: В работе рассмотрены основные методы расчета звукоизоляции

Подробнее

ВОЛНЫ. Лекция 5 Волны в упругой среде Лекция 6 Энергия упругих волн. Стоячие волны Лекция 7 Электромагнитные волны

ВОЛНЫ. Лекция 5 Волны в упругой среде Лекция 6 Энергия упругих волн. Стоячие волны Лекция 7 Электромагнитные волны ВОЛНЫ Лекция 5 Волны в упругой среде Лекция 6 Энергия упругих волн Стоячие волны Лекция 7 Электромагнитные волны 39 ЛЕКЦИЯ 5 ВОЛНЫ В УПРУГОЙ СРЕДЕ Упругие волны Основные определения для волнового процесса

Подробнее

Курсовая работа по дисциплине: «дифференциальные уравнения»

Курсовая работа по дисциплине: «дифференциальные уравнения» Московский государственный технический университет им. Н. Э. Баумана. Курсовая работа по дисциплине: «дифференциальные уравнения» ВАРИАНТ 5 Выполнил: студент -го курса, гр. АК3-3 Ягубов Роман Борисович

Подробнее

Электромагнитные волны.

Электромагнитные волны. Электромагнитные волны. 1. Дифференциальное уравнение электромагнитной волны.. Основные свойства электромагнитных волн. 3. Энергия электромагнитных волн. Вектор Умова-Пойнинга. 4. Излучение диполя. 1.

Подробнее

О скорости звука в потоке вязкого газа с поперечным сдвигом

О скорости звука в потоке вязкого газа с поперечным сдвигом Электронный журнал «Техническая акустика» http://webceter.ru/~eeaa/ejta/ 004, 5 Псковский политехнический институт Россия, 80680, г. Псков, ул. Л. Толстого, 4, e-mail: kafgid@ppi.psc.ru О скорости звука

Подробнее

Механические колебания

Механические колебания 1 Механические колебания Механические колебания - вид движения, при котором положение тела повторяется точно или почти точно за равные промежутки времени. Характеристики колебаний. Период время одного

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ В АНТЕННОЙ РЕШЕТКЕ ПЕЛЕНГАТОРА НА ТОЧНОСТЬ ОПРЕДЕЛЕНИЯ НАПРАВЛЕНИЙ ПРИХОДА СИГНАЛОВ

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ В АНТЕННОЙ РЕШЕТКЕ ПЕЛЕНГАТОРА НА ТОЧНОСТЬ ОПРЕДЕЛЕНИЯ НАПРАВЛЕНИЙ ПРИХОДА СИГНАЛОВ IV Всероссийская конференция «Радиолокация и радиосвязь» ИРЭ РАН, 9 ноября -3 декабря 00 г. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ В АНТЕННОЙ РЕШЕТКЕ ПЕЛЕНГАТОРА НА ТОЧНОСТЬ ОПРЕДЕЛЕНИЯ НАПРАВЛЕНИЙ ПРИХОДА

Подробнее

Страница 1

Страница 1 Отражение сферической волны на импедансной границе раздела двух сред # 03, март 20 авторы: Касаткин Б. А., Злобина Н. В., Стаценко Л. Г., Злобин Д. В. kasatkas@marine.febras.ru, zlobina@marine.febras.ru,

Подробнее

Упругие волны. Распространение колебаний в упругой среде. Поперечные и продольные волны

Упругие волны. Распространение колебаний в упругой среде. Поперечные и продольные волны Упругие волны Распространение колебаний в упругой среде. Поперечные и продольные волны Волновой процесс (волна) процесс распространения колебаний в среде (волны на поверхности жидкости, упругие волны,

Подробнее

Глава 7. Колебания П.7.1.Свободные колебания систем с одной степенью свободы. П Свободные колебания в простейших консервативных

Глава 7. Колебания П.7.1.Свободные колебания систем с одной степенью свободы. П Свободные колебания в простейших консервативных Глава 7 Колебания П7Свободные колебания систем с одной степенью свободы П7 Свободные колебания в простейших консервативных системах П7 Затухающие колебания П7 Вынужденные колебания П73 Сложение колебаний

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ВИБРАЦИЙ НА ДИАГРАММУ НАПРАВЛЕННОСТИ ВОЛНОВОДНО-ЩЕЛЕВОЙ АНТЕННЫ

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ВИБРАЦИЙ НА ДИАГРАММУ НАПРАВЛЕННОСТИ ВОЛНОВОДНО-ЩЕЛЕВОЙ АНТЕННЫ ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ВИБРАЦИЙ НА ДИАГРАММУ НАПРАВЛЕННОСТИ ВОЛНОВОДНО-ЩЕЛЕВОЙ АНТЕННЫ Н.А. Талибов, А.Н. Якимов, В.В. Смогунов Пензенский государственный университет (г. Пенза) Проводится модельное исследование

Подробнее

Математический анализ

Математический анализ Кафедра математики и информатики Математический анализ Учебно-методический комплекс для студентов ВПО, обучающихся с применением дистанционных технологий Модуль 4 Приложения производной Составитель: доцент

Подробнее

ПЕРЕСТРОЙКА ГАРМОНИК ПРИ ИЗГИБЕ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ОБОЛОЧКИ ВСЛЕДСТВИЕ ДИНАМИЧЕСКОГО СЖАТИЯ. М. А. Ильгамов

ПЕРЕСТРОЙКА ГАРМОНИК ПРИ ИЗГИБЕ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ОБОЛОЧКИ ВСЛЕДСТВИЕ ДИНАМИЧЕСКОГО СЖАТИЯ. М. А. Ильгамов ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2. Т. 52, N- 67 УДК 54 ПЕРЕСТРОЙКА ГАРМОНИК ПРИ ИЗГИБЕ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ОБОЛОЧКИ ВСЛЕДСТВИЕ ДИНАМИЧЕСКОГО СЖАТИЯ М. А. Ильгамов Институт механики Уфимского научного

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ КОЛЕБАНИЙ В ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ РЕЗОНАТОРЕ

ИССЛЕДОВАНИЕ КОЛЕБАНИЙ В ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ РЕЗОНАТОРЕ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ УТВЕРЖДАЮ Зав. кафедрой радиофизики, профессор В.П. Якубов "_3 " 11 2 ИССЛЕДОВАНИЕ КОЛЕБАНИЙ В ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ РЕЗОНАТОРЕ

Подробнее

16-Акустика Исследование спектра симметричных волн для пластины, погруженной в жидкость, с учетом вязкости

16-Акустика Исследование спектра симметричных волн для пластины, погруженной в жидкость, с учетом вязкости 486 16-Акустика Боровой Дмитрий Игоревич 4 курс Дальневосточный Государственный Университет физический Исследование спектра симметричных волн для пластины погруженной в жидкость с учетом вязкости Научный

Подробнее

x= A0 e βt cos (ω t +α) Изобразим график зависимости амплитуды колебаний от времени для разных значений β A(t + 1)

x= A0 e βt cos (ω t +α) Изобразим график зависимости амплитуды колебаний от времени для разных значений β A(t + 1) x A0 e βt cos (ω t α) Изобразим график зависимости амплитуды колебаний от времени для разных значений β Видно, чем больше β тем быстрее затухает амплитуда β τ коэффициент затухания Изобразим графики соответствующих

Подробнее

Механические колебания

Механические колебания Механические колебания Гармонические колебания Колебаниями называются процессы (движения или изменения состояния), повторяющиеся во времени вблизи некоторого среднего положения. Положение, вблизи которого

Подробнее

Лекция 36. По ориентации возмущений (колебаний): продольные (звуковые волны), частицы среды колеблются в направлении распространения волны.

Лекция 36. По ориентации возмущений (колебаний): продольные (звуковые волны), частицы среды колеблются в направлении распространения волны. Тема: Лекция 36 Процесс распространения колебаний в упругой среде. Поперечные и продольные волны. Параметры, характеризующие волну. Уравнение волны. Плоские и сферические волны. Стоячая волна. Перенос

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИКИ НИЗКОЧАСТОТНОГО ВИБРОИЗОЛИРУЮЩЕГО КРЕПЛЕНИЯ НА ОСНОВЕ СУЩЕСТВЕННО НЕЛИНЕЙНОГО УПРУГОГО ЭЛЕМЕНТА

ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИКИ НИЗКОЧАСТОТНОГО ВИБРОИЗОЛИРУЮЩЕГО КРЕПЛЕНИЯ НА ОСНОВЕ СУЩЕСТВЕННО НЕЛИНЕЙНОГО УПРУГОГО ЭЛЕМЕНТА www.vntr.ru 3, 28 г. www.ntgcom.com УДК 62. ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИКИ НИЗКОЧАСТОТНОГО ВИБРОИЗОЛИРУЮЩЕГО КРЕПЛЕНИЯ НА ОСНОВЕ СУЩЕСТВЕННО НЕЛИНЕЙНОГО УПРУГОГО ЭЛЕМЕНТА В.С. Бакланов, А.В. Заякин, С.С. Постнов

Подробнее

Изучение стоячих волн в системе сосуд с жидкостью

Изучение стоячих волн в системе сосуд с жидкостью Краевая научно-практическая конференция учебно-исследовательских и проектных работ учащихся 6-11 классов «Прикладные и фундаментальные вопросы математики» Прикладные вопросы математики Изучение стоячих

Подробнее

Основные законы и формулы

Основные законы и формулы 1.5. Механические колебания и волны Основные законы и формулы Колебания, при которых физические величины, которые их описывают (например, отклонение от положения равновесия, скорость, ускорение и т.д.),

Подробнее

Колебания. 1Физический и математический маятники. 2 Уравнение затухающих колебаний. 3 Уравнение вынужденных колебаний. Резонанс

Колебания. 1Физический и математический маятники. 2 Уравнение затухающих колебаний. 3 Уравнение вынужденных колебаний. Резонанс Колебания 1Физический и математический маятники. Уравнение затухающих колебаний. 3 Уравнение вынужденных колебаний. Резонанс F α в R c Физический маятник Физическим маятником называется твердое тело, которое

Подробнее

Теория сейсмических волн

Теория сейсмических волн Теория сейсмических волн Программа дисциплины Программа дисциплины «Теория сейсмических волн» составлена в соответствии с требованиями (федеральный компонент ) Указать, в рамках какой специальности (направления)

Подробнее

Урок Волны в пространстве времени 59

Урок Волны в пространстве времени 59 1. Волны в пространстве времени 59 Урок 9 Контрольная работа по электродинамике 1.46. 1. По бесконечно длинному идеальному пустому волноводу, сечение которого квадрат со стороной, вдоль оси z бегут одновременно

Подробнее

Распределение полей магнитостатических волн в касательно намагниченной ферромагнитной пластине Основные соотношения Рис. 1.

Распределение полей магнитостатических волн в касательно намагниченной ферромагнитной пластине Основные соотношения Рис. 1. 01;09 Распределение полей магнитостатических волн в касательно намагниченной ферромагнитной пластине А.Ю. Анненков, С.В. Герус Институт радиотехники и электроники РАН, 141120 Фрязино, Московская обл.,

Подробнее

ВЕСТ Н.. МОСК. УН-ТА. СЕР. ФИЗИКА, АСТРОНОМИЯ, Т. 19, УДК

ВЕСТ Н.. МОСК. УН-ТА. СЕР. ФИЗИКА, АСТРОНОМИЯ, Т. 19, УДК ВЕСТ Н.. МОСК. УН-ТА. СЕР. ФИЗИКА, АСТРОНОМИЯ, Т. 19, 4 1978 53 УДК 534.222.2 В. А. Буров ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ В. А. Красильников ИССЛЕДОВАНИЕ КОЛЛИНЕАРНОГО Е. Я. Тагу нов ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СЛАБОГО УЛЬТРАЗВУКОВОГО

Подробнее

Кроме внешней силы, на колеблющуюся систему действует возвращающая сила и сила сопротивления, пропорциональная скорости колебаний: Обозначим:

Кроме внешней силы, на колеблющуюся систему действует возвращающая сила и сила сопротивления, пропорциональная скорости колебаний: Обозначим: 155 Лекция 4. Вынужденные механические колебания. Упругие волны. [1] гл.18,19 План лекции 1. Вынужденные колебания. Резонанс.. Продольные и поперечные упругие волны. Принцип Гюйгенса. 3. Уравнение плоской

Подробнее

x m и начальной фазой. Аргумент

x m и начальной фазой. Аргумент Лабораторная работа 20б Свободные колебания двух связанных маятников Цель работы: для колебательной системы из двух связанных маятников измерить частоты нормальных колебаний и частоту биений при различной

Подробнее

БИЛЕТЫ К КУРСУ «ЛИНЕЙНЫЕ УСКОРИТЕЛИ» Билет 1

БИЛЕТЫ К КУРСУ «ЛИНЕЙНЫЕ УСКОРИТЕЛИ» Билет 1 БИЛЕТЫ К КУРСУ «ЛИНЕЙНЫЕ УСКОРИТЕЛИ» Билет 1 1. Состав линейного ускорителя. Основные узлы и системы. 2. Определить минимальный радиус волновода, при ускорении в котором, энергетический разброс протонов,

Подробнее

С.А. Худяков ВИБРАЦИЯ СУДОВЫХ МАЛООБОРОТНЫХ ДИЗЕЛЕЙ

С.А. Худяков ВИБРАЦИЯ СУДОВЫХ МАЛООБОРОТНЫХ ДИЗЕЛЕЙ XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

Эффективные подвески для судовых трубопроводов малых диаметров

Эффективные подвески для судовых трубопроводов малых диаметров XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 2014 г.

Подробнее

Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова. Физический факультет. Кафедра общей физики

Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова. Физический факультет. Кафедра общей физики Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова Физический факультет Кафедра общей физики Л а б о р а т о р н ы й п р а к т и к у м п о о б щ е й ф и з и к е (электричество и магнетизм) В.И.Козлов,

Подробнее

Трансформация принципа неопределённости Гейзенберга Дижечко Борис

Трансформация принципа неопределённости Гейзенберга Дижечко Борис Трансформация принципа неопределённости Гейзенберга Дижечко Борис fzka000@yandex.ru Принципом неопределённости Гейзенберга в квантовой физике называют закон, который устанавливает ограничение на точность

Подробнее

Н.А. ШЕВЕЛЕВ, И.В. ДОМБРОВСКИЙ Пермский государственный технический университет ЧИСЛЕННОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИЧЕСКОГО ПОВЕДЕНИЯ ВРАЩАЮЩИХСЯ КОНСТРУКЦИЙ

Н.А. ШЕВЕЛЕВ, И.В. ДОМБРОВСКИЙ Пермский государственный технический университет ЧИСЛЕННОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИЧЕСКОГО ПОВЕДЕНИЯ ВРАЩАЮЩИХСЯ КОНСТРУКЦИЙ Вестник ПГТУ. Механика. 9. 5 УДК 539.3: 534. Н.А. ШЕВЕЛЕВ, И.В. ДОМБРОВСКИЙ Пермский государственный технический университет ЧИСЛЕННОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИЧЕСКОГО ПОВЕДЕНИЯ ВРАЩАЮЩИХСЯ КОНСТРУКЦИЙ Предлагается

Подробнее

Влияние режима закрытия на импульсные вибрационные характеристики судовой арматуры

Влияние режима закрытия на импульсные вибрационные характеристики судовой арматуры XXII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,16-18 апреля 014 г.

Подробнее

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ 4.1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ Ранее были рассмотрены стационарные режимы теплообмена, т. е. такие, в которых температурное поле по времени не изменяется и в дифференциальном

Подробнее

Цель работы: Задача: Техника безопасности: Приборы и принадлежности: ВВЕДЕНИЕ

Цель работы: Задача: Техника безопасности: Приборы и принадлежности: ВВЕДЕНИЕ 3 Цель работы: изучение влияния ширины узкой щели на вид дифракционной картины при наблюдении в свете лазера. Задача: проградуировать щель регулируемой ширины, используя положение минимумов дифракционной

Подробнее

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами.

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами. 2 Электричество Основные формулы и определения Сила взаимодействия F между двумя неподвижными точечными зарядами q 1 и q 2 вычисляется по закону Кулона: F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности,

Подробнее

3. Гармонический осциллятор, пружинный, физический и математический маятники.

3. Гармонический осциллятор, пружинный, физический и математический маятники. 3 3. Гармонический осциллятор, пружинный, физический и математический маятники. Физический маятник. Физическим маятником называется твёрдое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг

Подробнее

О ВЛИЯНИИ ТРЕНИЯ НАСЛЕДСТВЕННОГО ТИПА НА УСТОЙЧИВОСТЬ И УПРАВЛЯЕМОСТЬ ВИБРАЦИОННОЙ СИСТЕМЫ

О ВЛИЯНИИ ТРЕНИЯ НАСЛЕДСТВЕННОГО ТИПА НА УСТОЙЧИВОСТЬ И УПРАВЛЯЕМОСТЬ ВИБРАЦИОННОЙ СИСТЕМЫ 4460 УДК 534.1 О ВЛИЯНИИ ТРЕНИЯ НАСЛЕДСТВЕННОГО ТИПА НА УСТОЙЧИВОСТЬ И УПРАВЛЯЕМОСТЬ ВИБРАЦИОННОЙ СИСТЕМЫ М.В. Зайцев ННГУ им. Н.И. Лобачевского Россия, 603950, Нижний Новгород, пр. Гагарина, 23 E-mail:

Подробнее

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ВВЕДЕНИЕ

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ВВЕДЕНИЕ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1.33 ПОГЛОЩЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКА В ВОЗДУХЕ ЦЕЛЬ РАБОТЫ Исследовать поглощение ультразвука в воздухе. ЗАДАЧИ 1. Определить зависимость интенсивности ультразвуковой волны в воздухе от расстояния

Подробнее