Библиографический список 1. Савельев И.В. Курс общей физики. Т.1- Изд. Лань, 2006, 128, 129, 132.

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Библиографический список 1. Савельев И.В. Курс общей физики. Т.1- Изд. Лань, 2006, 128, 129, 132."

Транскрипт

1 Лабораторная работа 1.84 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА А.А. Задерновский, В.Б. Студенов, Ю.И. Туснов Цель работы: изучение закономерностей хаотического теплового и упорядоченного движения молекул и определение на основе измерений вязкости воздуха средней длины свободного пробега и эффективного диаметра молекул. Задание: измерить объем воздуха, протекающего через капилляр, и по полученным данным рассчитать среднюю длину свободного пробега и эффективный диаметр молекул воздуха. Подготовка к выполнению лабораторной работы: изучить основные понятия и закономерности физической кинетики газов, ознакомиться с описанием экспериментальной установки. Библиографический список 1. Савельев И.В. Курс общей физики. Т.1- Изд. Лань, 6, 18, 19, 13. Контрольные вопросы 1. Что такое явления переноса? Перечислите их.. Что следует понимать под термином "столкновение молекул"? 3. Что такое средняя длина свободного пробега молекул? 4. Каков механизм возникновения силы внутреннего трения? От чего она зависит? 5. Чему равен поток импульса, передаваемый от одного слоя газа к другому? 6. При неизменной температуре давление газа возросло в 1,5 раза. Как при этом изменилась средняя длина свободного пробега? 7. Как связаны друг с другом коэффициент вязкости и средняя длина свободного пробега молекул? 8. Как зависит коэффициент вязкости от температуры? 9. Получите (выведите) формулу Пуазейля. 1. Опишите процедуру измерений в данной работе.

2 11. Получите формулы для расчета абсолютной и относительной погрешности измерений средней длины свободного пробега и эффективного диаметра молекул. Описание аппаратуры и метода измерений Молекулы газа, находясь в состоянии хаотического теплового движения, постоянно сталкиваются друг с другом. Процесс столкновения не следует представлять себе как соударение твердых шаров. Под столкновением молекул в кинетической теории газов понимают процесс электромагнитного взаимодействия молекул, характеризующийся их взаимной потенциальной энергией, в результате которого молекулы изменяют направление движения. Минимальное расстояние d, на которое сближаются при столкновении центры молекул, называется эффективным диаметром молекулы. Эффективный диаметр молекулы зависит от ее кинетической энергии и, следовательно, от температуры газа. Так, с повышением температуры эффективный диаметр молекулы d уменьшается. Между столкновениями молекулы газа движутся прямолинейно и равномерно, проходя в среднем расстояние λ, называемое средней длиной свободного пробега. Значение λ зависит только от давления и температуры газа и является характеристикой всех молекул. Согласно кинетической теории газов средняя длина свободного пробега определяется выражением: 1 λ =, (1) dn π где d- эффективный диаметр молекулы, а n- число молекул в единице объема. Наряду с хаотическим тепловым движением молекулы могут участвовать в направленном или упорядоченном движении. Если в газе существует пространственная неоднородность плотности, температуры или скорости движения отдельных областей газа, на тепловое движение молекул накладывается направленное движение, стремящееся выровнять эти неоднородности. Так возникают явления переноса: диффузия - направленный перенос массы (выравнивание концентраций), вязкость или внутреннее трение (перенос ко-

3 3 личества движения), теплопроводность (выравнивание температур). Любое из этих явлений может быть использовано для определения средней длины свободного пробега молекул λ. В данной работе значение λ рассчитывается по результатам измерений коэффициента вязкости газа (коэффициента внутреннего трения). Рассмотрим медленное течение газа по цилиндрической трубке радиуса r под действием постоянной внешней разности давлений Δ p. Опыт показывает, что в этом случае газ течет по трубке отдельными слоями, скользящими друг относительно друга с разными независящими от времени скоростями. Такое течение называют ламинарным. Постоянство и различие скоростей связано с действием между слоями сил внутреннего трения, которые при установившемся течении газа уравновешиваются силами внешнего давления. Опытным путем установлено, что модуль силы внутреннего трения F, приложенной к площадке S (см. рис. 1), лежащей на границе между слоями, определяется выражением du F = ηs, () dx где η - коэффициент пропорциональности, получивший название коэффициента вязкости, du - производная, характеризующая быстроту изменения в данном месте скорости течения в направле- dx нии х, перпендикулярном к площадке S. Чтобы лучше понять происхождение сил внутреннего трения, рассмотрим два соприкасающихся слоя газа (рис. 1) и рассчитаем силу внутреннего трения, действующую между ними. Пусть u1- скорость течения газа в первом слое, а u- скорость течения газа во втором слое, причем u1 > u. Из-за хаотического теплового движения молекулы первого слоя попадают во второй слой и в результате столкновений с более медленными молекулами этого слоя увеличивают его импульс. Аналогично молекулы второго слоя, попадая в первый слой, уменьшают импульс направленного движения этого слоя.

4 4 Рис. 1 Таким образом, слои ведут себя так, как если бы к первому слою, скорость которого больше, была приложена тормозящая его движение сила, а ко второму слою, скорость которого меньше, приложена такая же по величине сила, ускоряющая его движение. Согласно второму закону Ньютона сила, действующая на слой, равна приращению импульса слоя в единицу времени: ΔK F =, Δ t где ΔK - приращение импульса слоя за время Δ t. Если N- число молекул, проходящих через площадку S за время Δt, а m- масса одной молекулы, то приращение импульса второго слоя за это время: Δ K = Nmu ( 1 mu). Из-за хаотичности теплового движения в направлении, перпендикулярном площадке S, движется 1/3 всех молекул газа. Причем половина из них движется в одну сторону, половина - в другую. Поэтому число молекул, проходящих через площадку S за время Δt в одном направлении, определяется выражением: 1 N = n v SΔ t, 6 где n- число молекул в единице объема, а v - средняя скорость теплового (хаотического) движения молекулы. Отсюда: 1 Δ K = nvsmu ( 1 u) Δ t. 6 В реальном потоке газа скорость при переходе через границу раздела двух слоев изменяется не скачком, а непрерывно. С учетом

5 этого, разность скоростей ( u u ) ( ) скоростей u1 u 5 следует заменить разностью 1, которыми обладали молекулы при последнем столкновении перед переходом в другой слой, то есть на расстоянии, равном средней длине свободного пробега λ. Тогда: u 1 u = λ du. dx С учетом этого для приращения импульса Δ K получим: 1 du Δ K = mn v λ SΔ t. 3 dx Следовательно, сила внутреннего трения F, действующая между слоями на площадке S, определяется как: ΔK 1 du F = = mn v λ S. (3) Δt 3 dx Сравнивая (3) с эмпирической формулой () для силы внутреннего трения, получим следующие выражения для коэффициента вязкости: 1 1 η = v λmn= v λρ, (4) 3 3 здесь ρ = mn- плотность газа. Формула (4) может быть использована для определения средней длины свободного пробега λ, если известен коэффициент вязкости η. Для нахождения коэффициента вязкости рассчитаем объем газа Q, протекающего через трубку в единицу времени. Можно показать, что в случае ламинарного течения скорость слоев газа u изменяется с расстоянием r от оси трубки по параболическому закону: ( ) 1 r u r = u, r где u -скорость газа на оси трубки, причем Δp u = 4η L r, (5)

6 6 здесь Δp - разность давлений на концах трубки радиусом r и длиной L. Разобьем сечение трубки на концентрические кольца шириной dr. Через кольцо радиуса r за одну секунду пройдет объем газа, равный произведению площади кольца ds = π r dr на скорость u r течения газа через кольцо, то есть ( ) ( ) 1 r dq = u r ds = π ru dr. r Тогда объем газа, протекающий через все сечения трубки, определяется как: r r 1 Q= πru 1 dr πu = r r. Подставив сюда выражение (5) для u, получим формулу Пуазейля: 4 π r Δp Q =. (6) 8η L Соотношение (6) используется для определения вязкости жидкостей и газов, если пропускать газ (жидкость) через капилляр известного радиуса, измеряя при этом перепад давлений Δ p и V поток газа Q = (здесь V - объем газа, протекающей через капилляр за время t), можно найти коэффициент вязкости η : t 4 π r Δp η =. (7) 8QL Для идеального газа, находящегося в состоянии термодинамического равновесия, средняя скорость теплового (хаотического) движения v и плотность ρ определяется выражениями: Mp 8RT ρ =, v =. (8) RT π M Здесь М - молярная масса газа, R = 8,31 (Дж/моль К) - универсальная газовая постоянная, Т - абсолютная температура газа, ρ - давление газа.

7 7 С учетом (7), (8) из (4) для средней длины свободного пробега λ получим: 3/ 4 3π r Δp RT λ =. (9) 16 QLp M Выражение (9) используется в данной лабораторной работе для определения длины свободного пробега молекул воздуха. Схема экспериментальной установки для измерения скорости течения газа через капиллярную трубку изображена на рис.. Основной частью экспериментальной установки является металлический цилиндр Ц с подвижным поршнем П. Цилиндр сверху закрыт пробкой Пр с капилляром Кп. В пробке имеются еще два отверстия, через которые объем цилиндра под поршнем соединяется или с атмосферой (с помощью крана Кр1), или с водяным манометром (с помощью крана Кр). В рабочем состоянии кран Кр1 закрыт, кран Кр - открыт, поршень П - в верхнем положении. Рис. Когда на подставку Пс, жестко связанную с поршнем, помещают груз Р, поршень приходит в движение. Перемещение поршня

8 8 отсчитывается по вертикальной шкале Ш с указателем С. Опускающийся вниз под действием груза поршень, засасывая через капилляр воздух в цилиндр, играет роль своеобразного насоса, создающего пониженное давление воздуха в цилиндре. В результате этого на внешнем и внутреннем концах капилляра возникает перепад давлений Δ ρ, который может быть измерен с помощью водяного манометра. При установившемся течении газа через капилляр перепад давлений Δ ρ остается неизменным и равным Δ p = ρ gl, (1) 3 где ρ кг/м 3 - плотность воды; g = 9,8 м/с = 1 - ускорение свободного падения; l - разность уровней воды в манометре. При этом согласно формуле (6) объем воздуха Q, засасываемого за единицу времени через капилляр, также постоянен. Если S -площадь поперечного сечения цилиндра Ц, Δ h - разность уровней установившегося перемещения поршня за время t, то SΔh Q =. (11) t Тогда с учетом (1), (11) и (9) средняя длина свободного пробега λ может быть определена по формуле: 3/ 4 3π ρg RT r lt λ =, (1) 16 p M SL Δh где Т-температура воздуха, p - атмосферное давление, М =,9 кг/моль молярная масса воздуха. Эффективный диаметр молекул вычисляется из выражения (1): 1 d =. πλn p Отсюда, если учесть, что n =, где k= 1, Дж/град постоянная Больцмана, получим: kt kt d =. (13) π p λ В условиях практикума T 3К, 5 p = 1,1 1 Па, следова-

9 9 тельно, из выражений (1) и (13) находим: 4 λ = 1,3 r lt (м), (14) SLΔ h 14 9,6 1 d = (м). (15) λ Напомним, что в этих формулах r - радиус капилляра, L- длина капилляра, S -площадь поперечного сечения цилиндра, засасывающего воздух, l- разность уровней воды в манометре, Δh- установившееся перемещение поршня за время t. Порядок выполнения работы 1. Ознакомиться с установкой и описанием работы. Получить у лаборанта необходимые принадлежности.. Открыть кран Кр1 (см. рис.). Установить поршень П в крайнее верхнее положение. Закрыть кран Кр1 и открыть кран Кр, соединяющий капилляр с водяным U-образным манометром. 3. Установить на подставку Пс груз Р 4. При начавшемся перемещении вниз подставки с грузом наблюдать за показаниями манометра. Когда разность уровней l жидкости в манометре перестанет изменяться: a. Измерить разность уровней l воды в манометре; b. По шкале Ш определить начальное положение h 1 подставки с грузом и включить секундомер; c. Когда поршень переместиться на расстояние Δh около 1 см, остановить секундомер, отметить конечное положение груза h. 5. Записать в таблицу разность уровней l воды в манометре, перемещение поршня Δ h= h h 1 и время движения поршня t. 6. Измерения повторить 5 раз, руководствуясь п.п., 3, 4. Обработка результатов измерений 1. Рассчитать среднюю длину свободного пробега λ по формуле (14).. Рассчитать эффективный диаметр молекул по формуле (15).

10 3. Определить погрешности измерения величин λ и d. 4. Записать результаты в виде: λ λ ± Δλ 1 = ср d = d ср ± Δd

Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова.

Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова. Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова. ВНУТРЕННЕЕ ТРЕНИЕ В ГАЗАХ Методические указания к лабораторной работе МТ- по курсу общей физики. Москва,

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ

Подробнее

РАБОТА 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

РАБОТА 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА РАБОТА 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Цель работы: определить среднюю длину свободного пробега и эффективный диаметр молекул газа. Введение Молекулы

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ Лабораторная работа ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ПРИБОРЫ И ПРИНАДЛЕЖНОСТИ Прибор для определения средней длины

Подробнее

Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ. Учебно-методическое пособие к лабораторной работе по молекулярной физике

Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ. Учебно-методическое пособие к лабораторной работе по молекулярной физике Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ

Подробнее

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА.3 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ВОЗДУХА; ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Целью работы является экспериментальное

Подробнее

Лекция Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Характерные скорости молекул.

Лекция Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Характерные скорости молекул. 5 Лекция 9 Распределения Максвелла и Больцмана Явления переноса [] гл8 4-48 План лекции Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям Характерные скорости молекул Распределение Больцмана Средняя

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ВОЗДУХА Цель работы: экспериментальное определение коэффициента внутреннего трения воздуха по скорости течения воздуха через капилляр.

Подробнее

Лабораторная работа 1

Лабораторная работа 1 КАЛМЫЦКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики Лабораторная работа 1 «Определение кинематических параметров молекул воздуха» Лаборатория 11 Лабораторная работа 1 «Определение кинематических

Подробнее

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА»

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Выполнил студент Факультет Курс Группа Проверил Показания сняты Зачтено

Подробнее

Определение коэффициента внутреннего трения и средней длины свободного пробега молекул воздуха

Определение коэффициента внутреннего трения и средней длины свободного пробега молекул воздуха Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики Лабораторная работа 3 Определение коэффициента внутреннего трения и средней

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Челябинский государственный университет» ОПРЕДЕЛЕНИЕ

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Министерство общего и профессионального образования Российской Федерации ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Лабораторная работа 2-5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Методические рекомендации

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА ОДЕССКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Учебно-методическое пособие к лабораторной работе 1-35а по молекулярной физике Одесса 2014 Учебно-методическое

Подробнее

4-2 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ

4-2 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ 1 Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА (метод капель)

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА (метод капель) Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Саратовский государственный технический университет ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 16 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 16 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Цель работы: познакомиться с методом определения средней длины свободного пробега λ и эффективного

Подробнее

Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром

Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики Лабораторная работа 8 Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром

Подробнее

Работа 2.18 Исследование зависимости вязкости жидкости от температуры и определение энергии активации ее молекул

Работа 2.18 Исследование зависимости вязкости жидкости от температуры и определение энергии активации ее молекул Работа.8 Исследование зависимости вязкости жидкости от температуры и определение энергии активации ее молекул Оборудование: исследуемая жидкость, капиллярный вискозиметр, секундомер, термостат с контрольным

Подробнее

Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА. Теоретическое введение

Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА. Теоретическое введение 1 Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА Теоретическое введение Вязкость (внутреннее трение) это свойство жидкостей и газов оказывать сопротивление перемещению одной части

Подробнее

4-1 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ

4-1 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ

Подробнее

теории. Молекулярно кинетическая теория объясняет строение и свойства тел движением и взаимодействием атомом, молекул и ионов, из которых состоят

теории. Молекулярно кинетическая теория объясняет строение и свойства тел движением и взаимодействием атомом, молекул и ионов, из которых состоят Сафронов В.П. 1 ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНО КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ - 1 - ЧАСТЬ МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Глава 8 ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНО КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ 8.1. Основные понятия и определения Опытное

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА: ЧАСТЬ 4. СТАТИСТИЧЕСКИЙ ХАРАКТЕР ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ЗАКОНОВ Практикум для вузов Составители: В.И. Кукуев, В.В. Чернышев, И.А.Попова. ВОРОНЕЖ 009

Подробнее

Лабораторная работа ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ ВЕРТИКАЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ ПОРШНЯ. Е.В. Жданова, М.М. Зверев, В.Б. Студенов.

Лабораторная работа ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ ВЕРТИКАЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ ПОРШНЯ. Е.В. Жданова, М.М. Зверев, В.Б. Студенов. Лабораторная работа 1.19. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ ВЕРТИКАЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ ПОРШНЯ. Е.В. Жданова, М.М. Зверев, В.Б. Студенов. Цель работы: изучение термодинамических поцессов в идеальном

Подробнее

ФИЗИКА. Лабораторная работа 2.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса»

ФИЗИКА. Лабораторная работа 2.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса» Иркутский государственный технический университет Кафедра общеобразовательных дисциплин ФИЗИКА Лабораторная работа.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса» доц. Щепин

Подробнее

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение Высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ИЗУЧЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА КАЗАНСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов специальностей 903, 90, 907, 908, 90 Лабораторная работа

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «САМАРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АЭРОКОСМИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ имени академика С.П. КОРОЛЁВА (НАЦИОНАЛЬНЫЙ

Подробнее

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА»

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» 1 КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЖИДКОСТИ Выполнил студент Факультет Курс Группа Проверил Показания

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение

Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ С ПОМОЩЬЮ КАПИЛЛЯРНОГО ВИСКОЗИМЕТРА Методические

Подробнее

Лабораторная работа 9 ВЯЗКОСТЬ И МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВОЗДУХА

Лабораторная работа 9 ВЯЗКОСТЬ И МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВОЗДУХА Лабораторная работа 9 ВЯЗКОСТЬ И МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВОЗДУХА ВВЕДЕНИЕ Вязкость или внутреннее трение в газах обусловливается переносом импульса молекул поперек направления движения слоёв газа,

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОНИКИ Литневский Л. А.

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОНИКИ Литневский Л. А. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОНИКИ 2006 Литневский Л. А. Физические Основы Электроники Явления Лекция 4. Переноса http://webcenter.ru/~litnevsk 2 Содержание Введение 1. Кинематические характеристики молекулярного

Подробнее

Лабораторная работа 1.18 ПРОВЕРКА ЗАКОНА БОЙЛЯ-МАРИОТТА И.А. Анищенко, А.Ю. Пыркин

Лабораторная работа 1.18 ПРОВЕРКА ЗАКОНА БОЙЛЯ-МАРИОТТА И.А. Анищенко, А.Ю. Пыркин Лабораторная работа.8 ПРОВЕРКА ЗАКОНА БОЙЛЯ-МАРИОТТА И.А. Анищенко, А.Ю. Пыркин Цель работы: проверка выполнения закона Бойля-Мариотта для воздуха при комнатной температуре. Задание: измерить давление

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ. Кафедра общей физики

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ. Кафедра общей физики МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КУРГАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики Кафедра общей физики Дисциплина: физика для студентов направлений 650900, 65400, 6500,

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 7. Средняя длина и среднее время свободного пробега молекул. Явления переноса в газах. Диффузия.

ЛЕКЦИЯ 7. Средняя длина и среднее время свободного пробега молекул. Явления переноса в газах. Диффузия. ЛЕКЦИЯ 7 Средняя длина и среднее время свободного пробега молекул. Явления переноса в газах. Диффузия. Столкновения между молекулами играют очень важную роль во всех процессах, происходящих в газах. В

Подробнее

Работа 2.2 Определение плотности сыпучих и пористых тел

Работа 2.2 Определение плотности сыпучих и пористых тел Работа 22 Определение плотности сыпучих и пористых тел Оборудование: два одинаковых сосуда, жидкостный манометр, сыпучее или пористое тело Введение Как известно, плотность вещества m ρ =, (1) V где m масса

Подробнее

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА *

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА * Методические указания к выполнению лабораторной работы.. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА * * Аникин А.И. Свойства газов. Свойства конденсированных систем: лабораторный практикум

Подробнее

ee m 2 ρ 2 2m U R x = R A. (5) I

ee m 2 ρ 2 2m U R x = R A. (5) I Методические указания к выполнению лабораторной работы.1.7 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ МЕТАЛЛОВ Аникин А.И., Фролова Л.Н. Электрическое сопротивление металлов: Методические указания к выполнению лабораторной

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 13 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 13 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 13 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЯ АДИАБАТЫ МЕТОДОМ КЛЕМАНА И ДЕЗОРМА Цель работы: определить показатель адиабаты и сравнить его величину с теоретическим значением. Оборудование: стеклянный

Подробнее

РАБОТА 2 ИЗУЧЕНИЕ ИЗОТЕРМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ СЖАТИЯ И РАСШИРЕНИЯ ВОЗДУХА

РАБОТА 2 ИЗУЧЕНИЕ ИЗОТЕРМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ СЖАТИЯ И РАСШИРЕНИЯ ВОЗДУХА РАБОТА 2 ИЗУЧЕНИЕ ИЗОТЕРМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ СЖАТИЯ И РАСШИРЕНИЯ ВОЗДУХА Цель работы: проверить выполнение закона Бойля-Мариотта при изотермических процессах. Введение Термодинамика имеет дело с термодинамической

Подробнее

Часть 2. Молекулярная физика

Часть 2. Молекулярная физика МИНИСТЕРСТВО ОБЩЕГО И ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет Кафедра общей физики ОПИСАНИЕ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ Часть 2. Молекулярная

Подробнее

Лабораторная работа. Определение теплоемкости металлов методом охлаждения

Лабораторная работа. Определение теплоемкости металлов методом охлаждения Лабораторная работа Определение теплоемкости металлов методом охлаждения Цель работы: Ознакомиться с основами классической теории теплоемкости кристаллических твердых тел и одним из методов экспериментального

Подробнее

Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ. 1. Описание установки и эксперимента

Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ. 1. Описание установки и эксперимента Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ В данной работе проводится измерение времени упругого соударения двух одинаковых стальных шаров для нескольких пар шаров различного диаметра.

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА ДИНАМИЧЕСКИМ МЕТОДОМ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА ДИНАМИЧЕСКИМ МЕТОДОМ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА ДИНАМИЧЕСКИМ МЕТОДОМ Краткая теория метода и описание установки Моментом инерции материальной точки относительно оси вращения называется

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов специальностей

Подробнее

Лабораторная работа 3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЗАИМНОЙ ДИФФУЗИИ ВОЗДУХА И ВОДЯНОГО ПАРА

Лабораторная работа 3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЗАИМНОЙ ДИФФУЗИИ ВОЗДУХА И ВОДЯНОГО ПАРА Лабораторная работа 3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЗАИМНОЙ ДИФФУЗИИ ВОЗДУХА И ВОДЯНОГО ПАРА Цель работы изучение явлений переноса на примере диффузии и определение коэффициента взаимной диффузии воздуха и

Подробнее

, направленными вдоль некоторой оси, например ох (рис.3.1), причём v1 x Требуется определить скорости частиц, u r 1

, направленными вдоль некоторой оси, например ох (рис.3.1), причём v1 x Требуется определить скорости частиц, u r 1 3. Явления переноса 3.. Столкновение молекул Хаотически блуждающие молекулы идеального газа взаимодействуют между собой в момент столкновения друг с другом, именно такие столкновения по упругой схеме,

Подробнее

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2 Глава 5. Явления переноса. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА Наука, изучающая процессы при нарушенном равновесии, называется физическая кинетика. Эта наука изучает необратимые процессы. Сущность процессов переноса:

Подробнее

Лабораторная работа 3. Изучение закономерностей упругого и неупругого соударения шаров.

Лабораторная работа 3. Изучение закономерностей упругого и неупругого соударения шаров. Лабораторная работа 3 Изучение закономерностей упругого и неупругого соударения шаров Цель работы: проверить закон сохранения импульса при упругом и неупругом ударе шаров ВВЕДЕНИЕ Соударение (удар) это

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЯРНЫХ ТЕПЛОЁМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЁМЕ И ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЯРНЫХ ТЕПЛОЁМКОСТЕЙ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЁМЕ И ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Оренбургский государственный

Подробнее

Лабораторная работа 1.5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

Лабораторная работа 1.5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Лабораторная работа 1.5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Цель работы: определение оптимальных параметров эксперимента для определения вязкости жидкости методом Стокса. Постановка задачи

Подробнее

Лабораторная работа. Определение отношения теплоемкости газа методом Клемана Дезорма. Оборудование: манометр, баллон, трубки с краником, насос.

Лабораторная работа. Определение отношения теплоемкости газа методом Клемана Дезорма. Оборудование: манометр, баллон, трубки с краником, насос. Лабораторная работа Определение отношения теплоемкости газа методом Клемана Дезорма. Оборудование: манометр, баллон, трубки с краником, насос. Цель работы: 1) Изучение теории метода Клемана Дезорма, применяемого

Подробнее

Лабораторная работа 2.2 РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА Цель работы Краткая теория

Лабораторная работа 2.2 РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА Цель работы Краткая теория Лабораторная работа 2.2 РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА 2.2.1. Цель работы Целью работы является подтверждение распределения Максвелла молекул идеального газа по скоростям и экспериментальное определение массы

Подробнее

Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено

Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N 7. ОПЫТНАЯ ПРОВЕРКА УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ. ТБ: Перед началом работы изучите методические указания по

Подробнее

Виртуальная лабораторная работа 6

Виртуальная лабораторная работа 6 Виртуальная лабораторная работа 6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ МОЛЯРНЫХ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ C /C v ДЛЯ ВОЗДУХА (компьютерное моделирование) В.В.Монахов, А.В.Кожедуб, А.В.Смирнов Цель работы - экспериментальное определение

Подробнее

Кафедра физики ТЕПЛОЕМКОСТЬ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА. МЕТОД КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ОТНОШЕНИЯ C P /C V

Кафедра физики ТЕПЛОЕМКОСТЬ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА. МЕТОД КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ОТНОШЕНИЯ C P /C V Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

F 2 , (8.1) F σ. = = l SE E

F 2 , (8.1) F σ. = = l SE E Методические указания к выполнению лабораторной работы 1.6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОДУЛЯ ЮНГА * * Аникин А.И. Механика: методические указания к выполнению лабораторных работ по физике. Архангельск: Изд-во АГТУ, 2008.

Подробнее

Соотношение (1) справедливо для равновесных процессов. Для неравновесных процессов

Соотношение (1) справедливо для равновесных процессов. Для неравновесных процессов ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ С P /C V ВОЗДУХА МЕТОДОМ КЛЕМАНА ДЕЗОРМА И РАСЧЕТ ИЗМЕНЕНИЯ ЭНТРОПИИ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ ПРОЦЕССАХ Цель работы: экспериментальное определение отношения теплоемкостей С р /С

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 21 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 21 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 21 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ Цель работы: измерение поверхностного натяжения жидкостей методом отрыва капель при комнатной температуре. Оборудование: капельница,

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ - 1 - МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования

Подробнее

Лабораторная работа 2 ИЗМЕРЕНИЕ НАЧАЛЬНОЙ СКОРОСТИ ПУЛИ С ПОМОЩЬЮ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА. 1. Описание установки и эксперимента

Лабораторная работа 2 ИЗМЕРЕНИЕ НАЧАЛЬНОЙ СКОРОСТИ ПУЛИ С ПОМОЩЬЮ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА. 1. Описание установки и эксперимента Лабораторная работа ИЗМЕРЕНИЕ НАЧАЛЬНОЙ СКОРОСТИ ПУЛИ С ПОМОЩЬЮ БАЛЛИСТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА В данной работе с помощью баллистического маятника определяются скорости пуль различных масс. Скорость пули и теоретическая

Подробнее

Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ И ПЛОТНОСТИ ГАЗА МЕТОДОМ ОТКАЧКИ. Учебно-методическое пособие к лабораторной работе

Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ И ПЛОТНОСТИ ГАЗА МЕТОДОМ ОТКАЧКИ. Учебно-методическое пособие к лабораторной работе Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 155 (New) ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗА ПО МЕТОДУ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 155 (New) ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗА ПО МЕТОДУ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 55 (New) ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗА ПО МЕТОДУ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА C C P Цель работы Целью работы является изучение изохорического и адиабатического процессов идеального газа

Подробнее

и округлите до целых. Ускорение свободного

и округлите до целых. Ускорение свободного 10 класс. 1 тур 1. Задача 1 Если брусок массой 0,5 кг прижать к шершавой вертикальной стене силой 15 Н, направленной горизонтально, то он будет скользить вниз равномерно. С каким по модулю ускорением будет

Подробнее

Определение отношения C p /C методом Клемана-Дезорма

Определение отношения C p /C методом Клемана-Дезорма Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики Лабораторная работа 6 Определение отношения C p /C методом V Клемана-Дезорма

Подробнее

К учебнику А.В. Перышкина «Физика. 7 класс» (М.:Дрофа) Вопросы к зачётам. Зачёт по теме «Введение. Первоначальные сведения о строении вещества.

К учебнику А.В. Перышкина «Физика. 7 класс» (М.:Дрофа) Вопросы к зачётам. Зачёт по теме «Введение. Первоначальные сведения о строении вещества. Вопросы к зачётам Зачёт по теме «Введение. Первоначальные сведения о строении вещества.» 1-12 1. Что изучает физика? 2. Что такое физическое явление? 3. Какие физические явления вы знаете? 4. Что в физике

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.2 ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ БРОУНОВСКИХ ЧАСТИЦ В ОДНОРОДНОМ ПОЛЕ ТЯЖЕСТИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.2 ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ БРОУНОВСКИХ ЧАСТИЦ В ОДНОРОДНОМ ПОЛЕ ТЯЖЕСТИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.2 ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ БРОУНОВСКИХ ЧАСТИЦ В ОДНОРОДНОМ ПОЛЕ ТЯЖЕСТИ Цель работы: изучение закона распределения броуновских частиц в поле тяжести и экспериментальное определение

Подробнее

Лабораторная работа 122

Лабораторная работа 122 1 Лабораторная работа 1 Применение закона сохранения импульса при изучении центрального удара шаров. Цель работы: изучение центрального удара шаров с применением закона сохранения импульса, расчет величины

Подробнее

A4. Гидростатика. Гидродинамика. Элементы теории упругости

A4. Гидростатика. Гидродинамика. Элементы теории упругости 50 А. Механика ни. Исторически они были получены на основе законов динамики Ньютона, но представляют собой значительно более общие принципы, областью применения которых является вся физика в целом, а не

Подробнее

4) 6р 1. 1) р1 2. 3) р1

4) 6р 1. 1) р1 2. 3) р1 .Тренировочные задания по МКТ (А) Какое явление наиболее убедительно доказывает, что между молекулами существуют силы отталкивания? ) диффузия ) броуновское движение ) беспорядочное движение молекул 4)

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ Министерство образования и науки, молодежи и спорта Украины Государственное высшее учебное заведение «Национальный горный университет» Методические указания к лабораторной работе.3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА

Подробнее

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА»

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» 1 КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ Цель работы: определение коэффициента поверхностного

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.4** ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИФФУЗИИ ГАЗА ПРИ РАЗЛИЧНОМ ДАВЛЕНИИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.4** ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИФФУЗИИ ГАЗА ПРИ РАЗЛИЧНОМ ДАВЛЕНИИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.4** ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИФФУЗИИ ГАЗА ПРИ РАЗЛИЧНОМ ДАВЛЕНИИ Цель работы: экспериментальное определение коэффициента диффузии водяных паров в воздухе. Приборы и принадлежности:

Подробнее

Лабораторная работа 151. Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена

Лабораторная работа 151. Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена Лабораторная работа 151 Определение показателя адиабаты воздуха и расчет изменения энтропии в процессе теплообмена Приборы и принадлежности: стеклянный баллон с двухходовым краном, насос, манометр, барометр,

Подробнее

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ ТЕХНИЧЕСКИХ ВУЗОВ.. Физические основы механики.

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ ТЕХНИЧЕСКИХ ВУЗОВ.. Физические основы механики. ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ ТЕХНИЧЕСКИХ ВУЗОВ.. Физические основы механики. Скорость мгновенная dr r- радиус-вектор материальной точки, t- время, Модуль мгновенной скорости s- расстояние вдоль

Подробнее

Лабораторная работа 109б. Изучение вращения твердого тела с помощью маятника Обербека

Лабораторная работа 109б. Изучение вращения твердого тела с помощью маятника Обербека Лабораторная работа 09б Изучение вращения твердого тела с помощью маятника Обербека Приборы и принадлежности: маятник Обербека, штангенциркуль, секундомер, масштабная линейка, набор грузов. Теория метода

Подробнее

Лабораторная работа 103. Определение момента инерции крестообразного маятника.

Лабораторная работа 103. Определение момента инерции крестообразного маятника. Лабораторная работа 03 Определение момента инерции крестообразного маятника. Приборы и принадлежности: крестообразный маятник (маятник Обербека), два груза на длинных нитях, штангенциркуль, метровая линейка,

Подробнее

Вещество может находится в твѐрдом, жидком и газообразном состоянии. 14 Перечислите свойства Твѐрдое тело имеет собственную форму и объѐм.

Вещество может находится в твѐрдом, жидком и газообразном состоянии. 14 Перечислите свойства Твѐрдое тело имеет собственную форму и объѐм. 7 класс 1. Введение Вопрос Ответ 1 Что изучает физика? Физика - наука о природе, изучающая механические, электрические, магнитные, тепловые, звуковые и световые явления. 2 В чѐм состоит задача физики?

Подробнее

Лабораторная работа 1.06 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА В.А. Росляков, А.В. Чайкин

Лабораторная работа 1.06 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА В.А. Росляков, А.В. Чайкин Лабораторная работа.06 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА В.А. Росляков, А.В. Чайкин Цель работы: определение опытным путем момента инерции системы, состоящей из массивного металлического диска

Подробнее

1. Вращательные движения. Общие сведения

1. Вращательные движения. Общие сведения Цель работы. Изучить вращательное движение твердого тела с закрепленной осью вращения. Задача. Проверить выполнимость основного закона динамики вращения для твердого тела с неподвижной осью вращения и

Подробнее

Лабораторная работа 1.2.1

Лабораторная работа 1.2.1 Лабораторная работа.. С ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ Р ДЛЯ ВОЗДУХА Сv Т Е О Р Е Т И Ч Е С К И Е П О Л О Ж Е Н И Я Теплоемкостью тела называется величина, равная количеству теплоты, которое нужно сообщить телу,

Подробнее

F l 1 = ; (7.1) k. F l 2 =, (7.2) k. F k =. (7.3) k = = =. (7.4) = n

F l 1 = ; (7.1) k. F l 2 =, (7.2) k. F k =. (7.3) k = = =. (7.4) = n Методические указания к выполнению лабораторной работы.5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЖЕСТКОСТИ ПРУЖИНЫ И СИСТЕМЫ ПРУЖИН * * Аникин А.И. Механика: методические указания к выполнению лабораторных работ по физике. Архангельск:

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 133

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 133 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 133 ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ МАЯТНИКА МАКСВЕЛЛА. Цель работы: Целью работы является изучение основного уравнения динамики вращательного движения твердого тела и экспериментальное

Подробнее

Повторим физику. составляющая скорости кузнечика относительно соломинки равна. Время движения кузнечика. откуда. mv u. Поэтому горизонтальная 2 M

Повторим физику. составляющая скорости кузнечика относительно соломинки равна. Время движения кузнечика. откуда. mv u. Поэтому горизонтальная 2 M Повторим физику На конце соломинки, лежащей на гладком столе, сидит кузнечик С какой наименьшей скоростью он должен прыгнуть, чтобы попасть на другой конец соломинки Трения между столом и соломинкой нет,

Подробнее

ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б)

ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б) 38 ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б) механического импульса; в) массы; г) количества теплоты;

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики «УТВЕРЖДАЮ» Декан ЕНМФ И.П. Тюрин 007 г. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДА ИОНА ВОДОРОДА

Подробнее

ЗАКОНЫ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА. Закон Бойля Мариотта

ЗАКОНЫ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА. Закон Бойля Мариотта МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «Ухтинский государственный технический университет» (УГТУ) 87 ЗАКОНЫ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА Закон Бойля

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ УДЕЛЬНЫХ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ АДИАБАТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ. Теоретические замечания

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ УДЕЛЬНЫХ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ АДИАБАТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ. Теоретические замечания ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ УДЕЛЬНЫХ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ АДИАБАТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ Теоретические замечания Отношение количества теплоты dq, сообщенного системе /телу/, к соответствующему повышению

Подробнее

Лабораторная работа 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ. 1. Метод измерения и расчетные соотношения

Лабораторная работа 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ. 1. Метод измерения и расчетные соотношения Лабораторная работа 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ ВОЗДУХА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ Цель работы экспериментальное определение удельной теплоемкости воздуха методом протока. 1. Метод измерения и расчетные

Подробнее

График зависимости давления от объема для циклического процесса изображен на рисунке. В этом процессе газ

График зависимости давления от объема для циклического процесса изображен на рисунке. В этом процессе газ Отложенные задания (86) График зависимости давления от объема для циклического процесса изображен на рисунке. В этом процессе газ 1) совершает положительную работу 2) совершает отрицательную работу 3)

Подробнее

3 здесь ρ плотность газа, λ средняя длина свободного пробега молекулы,

3 здесь ρ плотность газа, λ средняя длина свободного пробега молекулы, Лабораторная работа 2 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ МЕТОДОМ НАГРЕТОЙ НИТИ Цель работы изучение явлений переноса в газах на примере теплопроводности воздуха и определение коэффициента теплопроводности

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ВОЗДУХА ВБЛИЗИ ПОВЕРХНОСТИ ЗЕМЛИ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ВОЗДУХА ВБЛИЗИ ПОВЕРХНОСТИ ЗЕМЛИ Министерство образования и науки Российской Федерации ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ВОЗДУХА ВБЛИЗИ ПОВЕРХНОСТИ ЗЕМЛИ Методические указания Иркутск 24 Печатается по решению

Подробнее

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕ- СКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕ- СКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕ- СКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

II этап (заочный) Всесибирской олимпиады по физике Задачи 9 класс. (11 декабря 2009 г.)

II этап (заочный) Всесибирской олимпиады по физике Задачи 9 класс. (11 декабря 2009 г.) II этап (заочный) Всесибирской олимпиады по физике Задачи 9 класс (11 декабря 009 г) 1 По шоссе движутся два автомобиля, каждый со своей неизменной скоростью В 1 часов 00 минут один автомобиль находился

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА

ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА Информация о распределении скоростей в поперечном сечении потока является необходимой при расчете теплообменных, массообменных и

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 Теплопроводность и внутреннее трение при низких давлениях. Технический вакуум. Получение и методы измерения низких давлений.

ЛЕКЦИЯ 9 Теплопроводность и внутреннее трение при низких давлениях. Технический вакуум. Получение и методы измерения низких давлений. ЛЕКЦИЯ 9 Теплопроводность и внутреннее трение при низких давлениях. Технический вакуум. Получение и методы измерения низких давлений. Явления переноса обусловлены столкновениями молекул. Количественные

Подробнее

n концентрация (число частиц в единице объема) [n] = м средняя кинетическая энергия движения молекул [ E

n концентрация (число частиц в единице объема) [n] = м средняя кинетическая энергия движения молекул [ E «МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ». Основные положения МКТ (молекулярно-кинетической теории): Все тела состоят из молекул; Молекулы движутся (беспорядочно, хаотически броуновское движение); Молекулы взаимодействуют

Подробнее

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА 1 МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Основные положения и определения Два подхода к изучению вещества Вещество состоит из огромного числа микрочастиц - атомов и молекул Такие системы называют макросистемами

Подробнее

Лабораторная работа 60.1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА. Теоретическое введение

Лабораторная работа 60.1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА. Теоретическое введение 1 Лабораторная работа 601 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА Теоретическое введение Теплоемкостью тела называется величина, равная количеству теплоты, необходимому для нагревания данного тела

Подробнее