10-Квантовая электроника

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "10-Квантовая электроника"

Транскрипт

1 10-Квантовая электроника Аксенова Юлия Викторовна, магистрант 1 года обучения Томск, Томский государственный университет, химический Генерационные свойства растворов борфторидных комплексов дипиррометенов Кузнецова Римма Тимофеевна, д.ф.-м.н. стр. 347 Новиков Геннадий Викторович, аспирант Тамбов, Тамбовский государственный университет им. Г.Р. Державина, физико-математический Возбуждение импульсной катодолюминесценции в кристалле LiF низкоэнергетическими электронами Чиванов Андрей Викторович, к.ф.-м.н. стр. 349 Сухов Александр Булатович, магистрант 2 года обучения Томск, Томский государственный университет, физический Sr-He-Ne лазер: Исследование генерации на переходах атома Ne. Солдатов Анатолий Николавевич, д.ф.-м.н. стр. 350 Чернышкова Мария Александровна, 4 курс Волгоград, Волгоградский государственный университет, физико-технический институт Расчет регенеративного усилителя ультракоротких лазерных импульсов Храмов Владимир Николаевич, к.ф.-м.н. стр

2 Генерационные свойства растворов борфторидных комплексов дипиррометенов Аксенова Юлия Викторовна Ютанова Светлана Леонидовна* Томский государственный университет Институт химии растворов РАН* Кузнецова Римма Тимофеевна, д.ф.-м.н. Борфторидные комплексы дипиррометенов (BODIPY) были впервые синтезированы в 70 годах XX века, и до сих пор являются эффективными флуорофорами. Известно, что в зависимости от структуры лиганда и растворителя они обладают оптимальными характеристиками (высокий квантовый выход флуоресценции, высокая стабильность при облучении) [1]. Кроме того, дипиррометеновые красители, с эмиссией, покрывающей область спектра от зелено-желтого до красного, в зависимости от заместителя на хромофоре, обладают хорошей растворимостью во многих растворителях [2]. Все это подтверждает возможность их использования в качестве активных сред жидкостных и твердотельных перестраиваемых лазеров. Предполагается применение в биологических исследованиях в качестве флуоресцентных сенсоров и меток. Целью данной работы было изучение генерационных и фотохимических свойств новых BF2-производных дипирролилметенов в сравнении с коммерческим, известным из литературы. Объекты и методы. Объектами изучения являлись дифторборидные комплексы алкилдипиррометенов, различающиеся заместителем в мезо-положении: Н BODIPY 1, Рh BODIPY 2, СН3 группа РМ567. BODIPY 1 и BODIPY 2 синтезированы согласно методике [3], коммерческий краситель РМ567 использовался марки Aldrich [4]. В качестве растворителей выбраны этанол и 2-гидроксиэтилметакрилат (НЕМА). Спектры поглощения, флуоресценции и квантовые выходы излучения на спектрометре CM2203. Генерационные и фотохимические характеристики изучены при возбуждении второй гармоникой Nd:YAG лазера (SOLARQ129: λген=532 нм, τимп=15 нс, Еимп =100 мдж) в поперечном варианте. Резонатор образован глухим зеркалом и выходной гранью кюветы, излучение накачки фокусировалось на переднюю грань кюветы в полоску см2. Плотность мощности накачки варьировалась с помощью нейтральных светофильтров и составляла 9 40 МВт/см2. Спектры генерации измерены лазерным спектрометром (SOLAR S100), энергетические характеристики измерителями оптической энергии Gentec E DUO и OPHIR NOVA II. Генерационная фотостабильность, характеризующаяся ресурсом работы активной среды Р90, измерялась суммарной энергией накачки, поглощенной в единице объема, в результате чего первоначальный КПД уменьшился на 10%. Квантовые выходы фотопревращений определялись по изменениям в спектрах поглощения растворов до и после облучения [5]. Результаты и обсуждение. В таблице приведены результаты для выбранных органических красителей. Эксперимент показал, что для всех соединений существует зависимость КПД от Wнак., т.е. оптимальные условия возбуждения. Максимальное значение КПД для BODIPY 1 в этаноле достигается при плотности мощности накачки МВт/см2 и составляет 74 % (до 15 мдж/имп). РМ567 также проявляет довольно высокие оптимальные значения КПД=70 %, что несколько ниже эффективности, полученной в идентичных условиях возбуждения для BODIPY 1, и существенно выше значений приведенных для этанольных растворов РМ567 в литературе [4, 6]. Возможно, это связано с более оптимальными условиями возбуждения в нашем случае. Для BODIPY 2 в этаноле КПД генерации ниже, однако, ресурс, выраженный в Дж/см3, для этого соединения существенно превышает эту характеристику и для РМ567, и для близкого к нему по этому значению BODIPY 1 (табл.). К сожалению, в доступной литературе ресурс РМ567 определяют только числом импульсов накачки, вызвавших уменьшение КПД, что составляет 4000 импульсов по 5.5 мдж [4]. W, К, см -1 Соединение макс λ фл γ фл λ ген, нм КПД, φ Р 90, в этаноле, М (λ погл ) нм % Дж/см 3 МВт/см 2 (λ возб =532 нм) BODIPY 1 542(528) 0,8±0, BODIPY 2 538(522) 0,8±0, PM (518) 1,1±0, Красители, растворенные в НЕМА, демонстрируют в целом более низкие показатели КПД, что объясняется изменением индивидуальных характеристик растворителя, по сравнению с этанолом (увеличение значений показателя преломления и вязкости). Квантовые выходы фотопревращений, определенные по 348

3 изменениям спектров поглощения (рис.1), соответствуют тенденциям ресурсных характеристик (табл.), что позволяет объяснить высокую генерационную фотостабильность BODIPY отсутствием поглощением фотопродуктов на длине волны генерации. Это согласуется со смещением спектров генерации в процессе облучения в коротковолновую сторону (рис.2) за счет уменьшения концентрации при облучении. D, отн.ед. 0,8 0,6 0,4 2' 2 1 1' 1,1'- BODIPY 1 2,2'- PM567 I, отн.ед. 1,0 0,8 0,6 556,8 нм 559,5 нм 0,2 0, λ, нм 0,4 0,2 0, λ, нм рис.1. Спектры поглощения BODIPY и РМ 567 в этаноле, М. 1,2-до облучения; 1,2 -после облучения рис.2. Спектры генерации BODIPY 1 в этаноле, М. Приведенные результаты подтверждают влияние структуры и растворителя на генерационные свойства и указывают на создание более оптимальных лазерных сред на основе новых BODIPY по сравнению с лучшим из известных ранее РМ567 [4]. Работа поддерживается ФЦП «Кадры » ГК П1128, П565. Список публикаций: [1] Meallet-Renault R.,Clavier G.,Dumas-Verdes C. et al // Russian Journal of General Chemistry Vol С [2] Costela A.,Garcia-Moreno I., Gomez C. et al // Applied physics B Vol. 76. С [3] Антина Е.В., Березин М.Б., Семейкин А.С. и др. // ХII Молодежная конференция по органической химии С.251 [4] Costela A.,Garcia-Moreno I., Barroso J. et al // Applied physics B Vol. 70. С [5] Р.Т.Кузнецова, Г.В.Майер, Т.Н.Копылова, В.А.Светличный, Е.Н.Тельминов, Д.Н.Филинов. Фотопревращения органических соединений при мощном лазерном возбуждении в условиях нелинейного поглощения //Химия высоких энергий Т С [6] Jagtap K.K.,Maity D.K.,Ray A.K. et.al // Pramana J. Phys Vol. 75. C.985. Возбуждение импульсной катодолюминесценции в кристалле LiF низкоэнергетическими электронами Новиков Геннадий Викторович Нестеров Кирилл Олегович Тамбовский государственный университет им. Г.Р. Державина Чиванов Андрей Викторович, к.ф.-м.н. Воздействие β частиц на ионные кристаллы приводит к изменению в последних не только механических свойств, но и процессов излучательной рекомбинации. В процессе облучения в кристаллической решетке кристалла генерируются различные структурные дефекты типа вакансий, дислокаций и кинетических центров окраски, которые в свою очередь влияют на оптические свойства ионных кристаллов. Эффективность излучательной рекомбинации существенно зависит от наличия в кристалле упомянутых выше дефектов. Неравномерное распределение последних ведет к неоднородному излучению кристалла. В работе исследуется спектр импульсной катодолюминесценции, образующейся в результате действия β частиц с энергией 75 кэв, на щелочно-галоидные кристаллы. В качестве объекта исследований был выбран ионный кристалл фтористого лития. Исследование спектра катодолюминесценции происходило в колонне электронного микроскопа при помощи спектрометра. В момент вспышки кристалла был зафиксирован линейчатый спектр с максимумами в длинах волн 400, 450, 470, 480, 610, 620, 790, 800 и 910 нм. После воздействия на кристалл в течение часа (1 серия) было произведено повторное облучение (2 серия). При этом спектр излучения кристалла был смещен в сторону длинных волн, 520, 560, 600, 610, 660, 730, 830, 870 и 920 нм, та же динамика просматривается и при визуальном наблюдении. 349

4 Интенсивность излучения в 1 серии эксперимента ниже чем во 2 серии, а частота вспышек обратно пропорциональна интенсивности [1]. Это указывает на то, что в первой серии эксперимента, в испускании фотонов участвуют дефекты с меньшей энергией, возможно V центры окраски. Во второй серии в связи с возрастанием интенсивности излучения можно предположить, что участвуют дефекты с большей величиной накопленной энергии (см. таблицу) [2]. Из этого можно сделать следующий вывод, что кристалл LiF поглощая электроны способен аккумулировать энергию в центрах окраски а затем испускать ее в виде световых квантов. Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (грант p центр а.) Список публикаций: [1] Г.В. Новиков, А.В. Гриднев, А.В. Чиванов, В.А. Федоров. Влияние монохроматического β-излучения на ионные кристаллы. Вестник Тамбовского университета. Серия: Естественные и технические науки Т С [2] В. И. Арбузов. Основы радиационного оптического материаловедения.учебное пособие. СПб: СПбГУИТМО Sr-He-Ne лазер: исследование генерации на переходах атома Ne Сухов Александр Булатович Томский государственный университет Солдатов Анатолий Николаевич д.ф.-м.н. Импульсные газоразрядные лазеры составляют один из наиболее важных и многочисленных классов лазеров. В настоящее время получена импульсная генерация на нескольких сотнях линий в чрезвычайно широком диапазоне (от вакуумной ультрафиолетовой области спектра до субмиллиметровой). Генерация осуществлена на переходах атомов, ионов и молекул. Используется целый ряд механизмов создания инверсии. Достигнуты значительные пиковые мощности (порядка мвт) и очень большие коэффициенты усиления. Наметились некоторые области применения. Важно отметить, что генерацию в импульсном режиме удается получить на значительно большем числе активных сред и переходов и в более широкой области спектра, чем в непрерывном режиме. Это обстоятельство связано с тем, что в импульсном режиме сравнительно легко реализуются условия, недостижимые или трудноосуществимые в непрерывном режиме (большие мощности накачки, нет трудностей с отводом тепла и т. п.). В связи с этим работа с импульсной генерацией часто позволяет лучше исследовать физические процессы в активной среде и легче выявить саму возможность получения инверсии. Поэтому генерация на многих системах сначала была получена в импульсном режиме (например, ионные лазеры). Кроме того, в импульсном режиме может быть получена инверсия и на таких переходах, на которых стационарная инверсия вообще невозможна. Также особый интерес представляют лазеры генерирующие одновременно на ряде длин волн (многоволновые лазеры) Целью работы является исследование Sr-He-Ne лазера: В данном лазере изначально активной средой считались пары стронция, которые позволяют получить генерацию в ближней ИК области на ряде длин волн. Однако кроме генерации на переходах атома и иона стронция были обнаружена генерация на переходе атома He в той же области и на переходах атома Ne, которые были взяты в качестве буферных газов для этого лазера. Как итог в данной работе рассмотрены принципы работы лазера на смеси (He-Ne), описана генерация атома Ne в смеси (He-Ne-Sr). Исходя из атомной кинетики лазера, дана оценка скоростей процессов приводящих к заселению верхнего лазерного уровня для линии 1,523 мкм, посредством полученных расчетов оценена средняя мощность генерации лазера на 1,523 мкм. 350

5 Расчет регенеративного усилителя ультракоротких лазерных импульсов Чернышкова Мария Александровна Касьянов Иван Вячеславович, Холманов Эркин Исомидинович Волгоградский государственный университет Храмов Владимир Николаевич, к.ф.-м.н. В настоящее время широкое применение во многих областях науки и лазерных технологий находят твердотельные импульсные лазеры, генерирующие ультракороткие световые импульсы (УКИ) [1]. При этом актуальной проблемой является получение высокоэнергетических УКИ, что достигается путем использования регенеративных усилителей. Одной из прикладных задач, в которой необходимы высокоэнергетические УКИ, является получение лазерной плазмы. При экспериментальной реализации регенеративных и сверхрегенеративных усилителей на неодимовом стекле [2], возникает необходимость создания численной модели. Такая модель позволит адекватно описывать процессы, происходящие в системе «задающий лазер регенеративный усилитель»; прогнозировать и оптимизировать параметры эксперимента. Целями данной работы являются: разработка численной модели регенеративного усилителя и системы «задающий лазер регенеративный усилитель»; численный расчет временных и амплитудных условий инжекции цуга УКИ лазера в режиме кратковременной резонансной модуляции потерь (КРМП) [3] в регенеративный усилитель, а также сравнение полученных расчетных данных с экспериментальными. В качестве задающего использован КРМП-лазер, как наиболее эффективный с точки зрения возможностей внешнего управления его параметрами и способный излучать УКИ высокой энергии с длительностями до десятков пикосекунд. Большой диапазон энергий УКИ КРМП-лазера позволяет путем ослабления этих УКИ варьировать амплитуду инжектируемых в усилитель импульсов в очень широком интервале. Реализация модели заключается в последовательном расчете линейного и нелинейного этапов формирования УКИ в КРМП-лазере; линейного и нелинейного этапов усиления затравочного излучения в регенеративном усилителе. Особенностью модели является полный учет спонтанного шума для линейной фазы формирования излучения, как в задающем лазере, так и в усилителе; а также учет амплитудно-фазовых соотношений. Сходство процессов регенеративного, сверхрегенеративного усиления и формирования УКИ в КРМП-лазере позволило использовать существующую модель формирования этих импульсов в КРМП-лазере на линейном этапе. Модель была дополнена расчетами для нелинейного этапа формирования УКИ и усиления затравочного излучения, а также необходимыми варьируемыми параметрами условий инжекции УКИ в регенеративный усилитель (задержка впрыска УКИ, их амплитуда; коэффициент усиления, соотношения «сигнал/шум»). ~ Линейный этап формирования излучения КРМП-лазера. Комплексное поле E ( t ) после M обходов по резонатору в КРМП-лазере описывается с учетом действия спектрально-зависимого усиления в активной среде, спонтанного шума и действия электрооптического модулятора. Модулятор осуществляет по принципу КРМП 100%-ную по глубине кратковременную модуляцию потерь, резонансную со временем прохода волны по резонатору: E ~ ( t) = M ( { Γˆ ( t, m) } m= 0 M m) ~ η E ( t), (1) где Гˆ - оператор, описывающий действие спектрально-зависимого усиления в активной среде; 2 π 2π ~ η( t, m) = cos sin ( t + mt ) - функция модуляции потерь резонатора с периодом T M ; Em ( t ) - 2 T M спонтанный шум на m-м периоде. В модели учитывались рэлеевское распределение спонтанного шума по амплитуде и равномерное распределение по фазе. Линейный этап формирования излучения в усилителе описывался аналогичными соотношениями с учетом инжектируемого из КРМП-лазера излучения в виде цуга УКИ, но без учета периодической модуляции потерь в резонаторе усилителя. Нелинейный этап. Модель нелинейного этапа формирования УКИ в КРМП-лазере и в регенеративном усилителе описывается уравнениями взаимодействия излучения с веществом для интенсивности I(t, x) и для инверсии населенностей N(t): m 351

6 I I + c = ci( σ ( ω) N γ ) ; t x N 1 + ( N N0) = 2σNI, t T 1 (2) где σ(ω) - сечение радиационного перехода на частоте ω; γ - коэффициент линейных потерь в резонаторе; T 1 время продольной релаксации заселенности уровней; N 0 начальная инверсия. В результате расчетов получено следующее: 1) при малом ослаблении интенсивности инжектируемого УКИ (порядка ) и фиксированном усилении, диапазон возможной задержки времени инжекции в усилитель не расширяется и составляет нс; 2) при значениях коэффициента усиления свыше 150% над порогом генерации в регенеративном усилителе, изменение параметров инжектируемого цуга импульсов становится несущественным; 3) при фиксированной амплитуде входного цуга импульсов увеличение коэффициента усиления регенеративного усилителя расширяет диапазон возможных значений задержки времени инжекции практически линейно; 4) при большом ослаблении интенсивности инжектируемого УКИ (порядка ) диапазон возможных значений задержки времени инжекции составляет 0 50 нс. Зависимость задержки от коэффициента «сигнал/шум» в этом интервале значений носит линейный характер (область захвата линейно увеличивается, но не превышает 50 нс). Результаты расчетов качественно и количественно совпадают с данными экспериментальных исследований на установке с неодимовым регенеративным усилителем. Полученный коэффициент усиления составил , оптимальная временная область захвата инжектируемых УКИ составила нс, что позволило получить мощные цуги УКИ субнаносекундного диапазона с энергиями в цуге до 10 Дж. Работа выполнена в рамках гранта Волгоградского государственного университета МУ/ВолГУ. Список публикаций: [1] Крюков П. Г. Лазеры ультракоротких импульсов // Квантовая электроника Т С [2]Anikeev B. V., Khaydukov E. V., Khramov V. N., Mitrakhovich I. N., Sedov M. N. Realization of a condition of super-regenerative amplification of USP in a laser system with an electromechanical shutter // Proceedings of SPIE Vol P V V-8. [3] Аникеев Б.В. О динамике активной фазировки мод в импульсном лазере с периодической модуляцией потерь // Письма в ЖЭТФ Т С

LASERS AND THEIR APPLICATIONS. å. î. ëùå êóòúó ÒÍËÈ ÓÒÛ appleòú ÂÌÌ È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ, êóòúó -Ì -ÑÓÌÛ M. F. SEM

LASERS AND THEIR APPLICATIONS. å. î. ëùå êóòúó ÒÍËÈ ÓÒÛ appleòú ÂÌÌ È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ, êóòúó -Ì -ÑÓÌÛ M. F. SEM ë Ï å.î., 1996 LASERS AND THEIR APPLICATIONS M. F. SEM A brief historical essay of the origin of quantum electronics and the creation of lasers is presented. Design of lasers, their operating conditions,

Подробнее

А.М. Ефимов. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МАТЕРИАЛОВ И МЕХАНИЗМЫ ИХ ФОРМИРОВАНИЯ Учебное пособие

А.М. Ефимов. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МАТЕРИАЛОВ И МЕХАНИЗМЫ ИХ ФОРМИРОВАНИЯ Учебное пособие МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ, МЕХАНИКИ И ОПТИКИ А.М. Ефимов ОПТИЧЕСКИЕ

Подробнее

QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS. Ç. ü. ÑÖåàïéÇëäàâ çëêâ ÓappleÓ ÒÍËÈ ÓÒÛ appleòú ÂÌÌ È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ ËÏ. ç.à. ãó  ÒÍÓ Ó. V. Ya.

QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS. Ç. ü. ÑÖåàïéÇëäàâ çëêâ ÓappleÓ ÒÍËÈ ÓÒÛ appleòú ÂÌÌ È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ ËÏ. ç.à. ãó  ÒÍÓ Ó. V. Ya. ÑÂÏËıÓ ÒÍËÈ Ç.ü., 1997 QUANTUM WELLS, WIRES AND DOTS V. Ya. DEMIKHOVSKII Eletrons in mirosopi semiondutor strutures an display astounding quantum behavior. This strutures, namely, quantum wells, wires

Подробнее

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА

КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА А.С. Храмов, Р.А. Назипов Рентгеноструктурный анализ поликристаллов. Часть I (Учебно-методическое пособие к лабораторному

Подробнее

ACOUSTOLUMINESCENCE, A NEW PHENOMENON OF ACOUSTOOPTICS. à. Ç. éëíêéçëäàâ äëâ ÒÍËÈ Ì ˆËÓÌ Î Ì È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ ËÏ. í apple Ò òâ ÂÌÍÓ I. V.

ACOUSTOLUMINESCENCE, A NEW PHENOMENON OF ACOUSTOOPTICS. à. Ç. éëíêéçëäàâ äëâ ÒÍËÈ Ì ˆËÓÌ Î Ì È ÛÌË ÂappleÒËÚÂÚ ËÏ. í apple Ò òâ ÂÌÍÓ I. V. éòúappleó ÒÍËÈ à.ç., 1998 ACOUSTOLUMINESCENCE, A NEW PHENOMENON OF ACOUSTOOPTICS I. V. OSTROVSKII A set of scientific results on new kind of crystals luminescence excited by acoustic wave is presented.

Подробнее

Инженерно-сейсмологические исследования зданий и крупных промышленных сооружений с использованием мощных вибрационных источников

Инженерно-сейсмологические исследования зданий и крупных промышленных сооружений с использованием мощных вибрационных источников Глава 10 Инженерно-сейсмологические исследования зданий и крупных промышленных сооружений с использованием мощных вибрационных источников Особенностью развиваемой технологии обследования зданий и сооружений

Подробнее

Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2

Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2 Лабораторная работа 2 КАЧЕСТВЕННЫЙ СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ С ПОМОЩЬЮ МОНОХРОМАТОРА УМ-2 Цель работы Ознакомление с основными принципами спектрального анализа; изучение оптической схемы спектральных приборов

Подробнее

Внутренняя конверсия как основной механизм стабилизации долгоживущих молекулярных отрицательных ионов

Внутренняя конверсия как основной механизм стабилизации долгоживущих молекулярных отрицательных ионов Журнал технической физики, 4, том 84, вып. 9 Внутренняя конверсия как основной механизм стабилизации долгоживущих молекулярных отрицательных ионов А.С. Воробьев, С.А. Пшеничнюк,, Н.Л. Асфандиаров, Е.П.

Подробнее

Ю.П.Юленец, А.В.Марков, С.И.Чумаков ОСНОВЫ НАУЧНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ. ПРАКТИКУМ

Ю.П.Юленец, А.В.Марков, С.И.Чумаков ОСНОВЫ НАУЧНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ. ПРАКТИКУМ МИНОБРНАУКИ РОССИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Санкт-Петербургский государственный технологический институт (технический университет)»

Подробнее

ПРЯМОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ СВЕТОВОЙ ЭНЕРГИИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ НА ОСНОВЕ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ПЛАЗМЕННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ

ПРЯМОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ СВЕТОВОЙ ЭНЕРГИИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ НА ОСНОВЕ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ПЛАЗМЕННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ ПРЯМОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ СВЕТОВОЙ ЭНЕРГИИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ НА ОСНОВЕ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ПЛАЗМЕННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ Н. А. Горбунов НИИ физики Санкт-Петербургского государственного университета, 19854, Россия, Санкт-Петербург,

Подробнее

GENERAL METHOD FOR ELECTROMAGNETIC- RADIATION GENERATION FROM MICROWAVES UP TO GAMMA RANGE. Ç. ã. ÅêÄíåÄç V. L. BRATMAN

GENERAL METHOD FOR ELECTROMAGNETIC- RADIATION GENERATION FROM MICROWAVES UP TO GAMMA RANGE. Ç. ã. ÅêÄíåÄç V. L. BRATMAN Åappl ÚÏ Ì Ç.ã., 1999 GENERAL METHOD FOR ELECTROMAGNETIC- RADIATION GENERATION FROM MICROWAVES UP TO GAMMA RANGE V. L. BRATMAN Du to th Dopplr Effct, an oscillating chargd particl moving with rlativistic

Подробнее

СОДЕРЖАНИЕ Введение.. 1 Анализ рабочего процесса ПуВРД и методов его математического моделирования 1.1 Анализ рабочего процесса ПуВРД 1.

СОДЕРЖАНИЕ Введение.. 1 Анализ рабочего процесса ПуВРД и методов его математического моделирования 1.1 Анализ рабочего процесса ПуВРД 1. СОДЕРЖАНИЕ Введение.. 1 Анализ рабочего процесса ПуВРД и методов его математического моделирования 1.1 Анализ рабочего процесса ПуВРД 1. Анализ существующих подходов к математическому моделированию рабочего

Подробнее

Юго-Западный государственный университет. Чан Ньен Аунг

Юго-Западный государственный университет. Чан Ньен Аунг Юго-Западный государственный университет Чан Ньен Аунг МЕХАНИЗМЫ САМООРГАНИЗАЦИИ В УГЛЕРОДСОДЕРЖАЩИХ И МИНЕРАЛЬНЫХ КОЛЛОИДНЫХ СИСТЕМАХ ПРИРОДНОГО ПРОИСХОЖДЕНИЯ Специальность 01.04.07 физика конденсированного

Подробнее

ОТРАБОТАННЫЕ НЕФТЯНЫЕ МАСЛА И ИХ РЕГЕНЕРАЦИЯ (на примере трансформаторных и индустриальных масел)

ОТРАБОТАННЫЕ НЕФТЯНЫЕ МАСЛА И ИХ РЕГЕНЕРАЦИЯ (на примере трансформаторных и индустриальных масел) На правах рукописи Каменчук Яна Александровна ОТРАБОТАННЫЕ НЕФТЯНЫЕ МАСЛА И ИХ РЕГЕНЕРАЦИЯ (на примере трансформаторных и индустриальных масел) Специальность: 02.00.13 нефтехимия Автореферат диссертации

Подробнее

Глава. 21. Уровень естественной радиации на Земле.

Глава. 21. Уровень естественной радиации на Земле. Глава. 21. Уровень естественной радиации на Земле. В главе 21 обсуждаются: Проблема радиационного фона Земли; Земля в потоке космических лучей. Повышенный фон радиации в особых регионах Земли. Рост уровня

Подробнее

ЭЛЕКТРООПТИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ В ПЛЕНКАХ ПОЛИМЕРА, ДИСПЕРГИРОВАННОГО НЕМАТИЧЕСКИМ ЖИДКИМ КРИСТАЛЛОМ

ЭЛЕКТРООПТИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ В ПЛЕНКАХ ПОЛИМЕРА, ДИСПЕРГИРОВАННОГО НЕМАТИЧЕСКИМ ЖИДКИМ КРИСТАЛЛОМ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского ЭЛЕКТРООПТИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ В ПЛЕНКАХ ПОЛИМЕРА, ДИСПЕРГИРОВАННОГО НЕМАТИЧЕСКИМ ЖИДКИМ

Подробнее

Нейросетевая модель слежения за несколькими объектами *

Нейросетевая модель слежения за несколькими объектами * Нейросетевая модель слежения за несколькими объектами * Казанович Я.Б. 1, Борисюк Р.М. 1,2 1 Институт математических проблем биологии РАН, Пущино, Московская область, yakov_k@mpb.psn.ru 2 Центр теоретической

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ. по физической химии

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ. по физической химии Российский химико-технологический университет имени Д.И. Менделеева Кафедра физической химии ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ по физической химии Спектрохимия Москва 015 Лабораторный практикум по физической химии.

Подробнее

Терагерцевое излучение углеродных наноколец во внешних коллинеарных постоянном и переменном электрических полях

Терагерцевое излучение углеродных наноколец во внешних коллинеарных постоянном и переменном электрических полях 11 Терагерцевое излучение углеродных наноколец во внешних коллинеарных постоянном и переменном электрических полях Э.Г. Федоров, 1 Н.Н. Янюшкина, 2 М.Б. Белоненко 3,4 1 Волгоградский кооперативный институт

Подробнее

THE FRACTURE OF MATERIALS UNDER INTENSIVE SHOCK LOADS

THE FRACTURE OF MATERIALS UNDER INTENSIVE SHOCK LOADS THE FRACTURE OF MATERIALS UNDER INTENSIVE SHOCK LOADS S. A. NOVIKOV A specific kind of solids fracure on inensive shock load he spall phenomenon, is described. The basic crieria of spall fracure are noed.

Подробнее

РАЗВИТИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЙ О МЕХАНИЗМАХ СРАБАТЫВАНИЯ ТРИГАТРОНОВ И ИХ РАЦИОНАЛЬНОЙ КОНСТРУКЦИИ

РАЗВИТИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЙ О МЕХАНИЗМАХ СРАБАТЫВАНИЯ ТРИГАТРОНОВ И ИХ РАЦИОНАЛЬНОЙ КОНСТРУКЦИИ УДК 621.316.933.1 Н.И. Бойко, Л.С. Евдошенко, А.И. Зароченцев, В.М. Иванов РАЗВИТИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЙ О МЕХАНИЗМАХ СРАБАТЫВАНИЯ ТРИГАТРОНОВ И ИХ РАЦИОНАЛЬНОЙ КОНСТРУКЦИИ (ОБЗОР) У статті за результатами аналізу

Подробнее

ТЕРМОГИДРОДИНАМИКА СО 2 -ЛАЗЕРОВ НЕПРЕРЫВНОГО ДЕЙСТВИЯ С ЗАМКНУТЫМ ЦИКЛОМ ПОТОКА

ТЕРМОГИДРОДИНАМИКА СО 2 -ЛАЗЕРОВ НЕПРЕРЫВНОГО ДЕЙСТВИЯ С ЗАМКНУТЫМ ЦИКЛОМ ПОТОКА ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2000. Т. 41, N- 1 3 УДК 621.375.826; 621.378.33 ТЕРМОГИДРОДИНАМИКА СО 2 -ЛАЗЕРОВ НЕПРЕРЫВНОГО ДЕЙСТВИЯ С ЗАМКНУТЫМ ЦИКЛОМ ПОТОКА А. И. Иванченко, А. М. Оришич,

Подробнее

ФИЗИКА ЭНТРОПИЯ И ЕЕ РОЛЬ В НАУКЕ

ФИЗИКА ЭНТРОПИЯ И ЕЕ РОЛЬ В НАУКЕ ЭНТРОПИЯ И ЕЕ РОЛЬ В НАУКЕ А. И. ОСИПОВ, А. В. УВАРОВ Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Осипов А.И., Уваров А.В., 2004 ENTROPY AND ITS ROLE IN SCIENCE A. I. OSIPOV, A. V. UVAROV

Подробнее

NanoEducator. Ó åáíîå ïîñîáèå. Áàçîâûé ïðèáîð äëÿ íàó íîîáðàçîâàòåëüíîãî ïðîöåññà â îáëàñòè íàíîòåõíîëîãèè

NanoEducator. Ó åáíîå ïîñîáèå. Áàçîâûé ïðèáîð äëÿ íàó íîîáðàçîâàòåëüíîãî ïðîöåññà â îáëàñòè íàíîòåõíîëîãèè NanoEducator ìîäåëü ÑÇÌÓ-Ë5 Áàçîâûé ïðèáîð äëÿ íàó íîîáðàçîâàòåëüíîãî ïðîöåññà â îáëàñòè íàíîòåõíîëîãèè Ó åáíîå ïîñîáèå Ðîññèÿ, 124460, Ìîñêâà, ÍÈÈÔÏ, ÇÀÎ ÍÒ-ÌÄÒ ò.: +7(095) 535-03-05 ô.: +7(095) 535-64-10

Подробнее

Федеральное агентство по образованию И.В. Копытин, А.С. Корнев, Н.Л. Манаков Квантовая теория Курс лекций для вузов Часть 1 3-е издание Воронеж 2009

Федеральное агентство по образованию И.В. Копытин, А.С. Корнев, Н.Л. Манаков Квантовая теория Курс лекций для вузов Часть 1 3-е издание Воронеж 2009 Федеральное агентство по образованию И.В. Копытин, А.С. Корнев, Н.Л. Манаков Квантовая теория Курс лекций для вузов Часть 1 3-е издание Воронеж 2009 Утверждено научно-методическим советом физического факультета

Подробнее

A массовое число ядра, равное сумме числа его. Електротехніка. Визначні події. Славетні імена УДК 621.391:621.321

A массовое число ядра, равное сумме числа его. Електротехніка. Визначні події. Славетні імена УДК 621.391:621.321 Електротехніка. Визначні події. Славетні імена УДК 621.391:621.321 РАДИОЭЛЕКТРОНИКА КРАТКАЯ ИСТОРИЯ ЕЕ СТАНОВЛЕНИЯ В КАЧЕСТВЕ ОСНОВООБРАЗУЮЩЕЙ ФИЗИКО ТЕХНИЧЕСКОЙ ОБЛАСТИ ЭЛЕКТРИЧЕСТВА И НАУЧНО ТЕХНИЧЕСКОГО

Подробнее

CLUSTER DECAY IS A NEW PHENOMENON OF NUCLEAR PHYSICS

CLUSTER DECAY IS A NEW PHENOMENON OF NUCLEAR PHYSICS КЛАСТЕРНЫЙ РАСПАД НОВОЕ ЯВЛЕНИЕ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ С. Д. КУРГАЛИН Воронежский государственный университет Кургалин С.Д., 2 CLUSTER DECAY IS A NEW PHENOMENON OF NUCLEAR PHYSICS S. D. KURGALIN A new interesting

Подробнее

ВОЗНИКНОВЕНИЕ ТОРНАДОПОДОБНЫХ ВИХРЕЙ ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ ПРИ ВЫНУЖДЕННЫХ ИНЕРЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЯХ БОЛЬШОЙ АМПЛИТУДЫ

ВОЗНИКНОВЕНИЕ ТОРНАДОПОДОБНЫХ ВИХРЕЙ ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ ПРИ ВЫНУЖДЕННЫХ ИНЕРЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЯХ БОЛЬШОЙ АМПЛИТУДЫ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2002. Т. 43, N- 2 87 УДК 532.5 ВОЗНИКНОВЕНИЕ ТОРНАДОПОДОБНЫХ ВИХРЕЙ ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ ПРИ ВЫНУЖДЕННЫХ ИНЕРЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЯХ БОЛЬШОЙ АМПЛИТУДЫ Д. Г. Ахметов,

Подробнее

ТЕОРИЯ АВТОМАТИЧЕСКОГО УПРАВЛЕНИЯ (следящие системы)

ТЕОРИЯ АВТОМАТИЧЕСКОГО УПРАВЛЕНИЯ (следящие системы) Министерство образования Российской Федерации Ульяновский государственный технический университет К. К. Васильев ТЕОРИЯ АВТОМАТИЧЕСКОГО УПРАВЛЕНИЯ (следящие системы) -е издание Рекомендовано Учебно-методическим

Подробнее