ПОЛЯРИЗАЦИЯ И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПОТЕРИ В ДИЭЛЕКТРИКЕ КОНДЕНСАТОРА

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ПОЛЯРИЗАЦИЯ И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПОТЕРИ В ДИЭЛЕКТРИКЕ КОНДЕНСАТОРА"

Транскрипт

1 Глава четвертая ПОЛЯРИЗАЦИЯ И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПОТЕРИ В ДИЭЛЕКТРИКЕ КОНДЕНСАТОРА 4.1. ПОЛЯРИЗАЦИЯ В ДИЭЛЕКТРИКЕ КОНДЕНСАТОРА Наложение электрического поля на диэлектрик вызывает его поляризацию. По протеканию времени различают устанавливающуюся практически мгновенно (или безынерционно, за время с) электронную или ионную поляризацию, практически не сопровождаемую рассеянием энергии, и релаксационную поляризацию, устанавливающуюся за значительно большее время и сопровождаемую рассеянием энергии. Протекание ее во времени происходит по экспоненциальному закону. Существует несколько видов или механизмов релаксационной поляризации, каждый имеет свою постоянную времени тj, определяемую природой и свойствами материала. В неполярных диэлектриках имеет место безынерционная поляризация, в полярных безынерционная и один или несколько механизмов релаксационной поляризации. Процесс поляризации электрически может быть эквивалентирован зарядкой емкости, а его инерционность включением последовательно с ней активного сопротивления, равного нулю в случае безынерционной поляризации. Число таких rc-цепочек или релаксаторов, параметры которых r j и C j в общем случае являются функциями частоты, равно числу механизмов релаксационной поляризации в данном диэлектрике, и соединяются они параллельно с емкостью С 0, эквивалентирующей безынерционную поляризацию. Схемы замещения приведены на рис. 4.1, где R 0 сопротивление изоляции. Значения r j и С j подбираются так, чтобы их произведение r j C j = τ j было равно действительной постоянной времени данного механизма, а энергия, рассеиваемая в r j, была равна рассеиваемой им энергии. Рис Схемы замещения диэлектрика с различными механизмами поляризации: 0 однорелаксаторная; б многорелаксаторная 49

2 Поляризованность диэлектрика (4.1) где σ св поверхностная плотность связанных зарядов; σ и св F соответственно плотность связанных зарядов и частичная поляризованность, обусловленные ее безынерционными видами; σ свj и F j то же от j-го вида релаксационной поляризации. Применяемые в силовом конденсаторостроении материалы являются изотропными и линейными, и для них справедливы соотношения F =ε 0 k E и F j = ε 0 k j E, после подстановки которых в (4.1) выражение для электрического смещения будет иметь вид Для данного случая ε rс ε r =k, и тогда (4.3а) (4.3б) Первые слагаемые в (4.3а) и (4.3б) представляют долю поляризации, обусловленную ее безынерционными видами, последующие инерционными. При наличии в материале п релаксаторов доля инерционной поляризации равна сумме поляризаций, создаваемых каждым релаксатором, и для этого случая (4.3б) будет иметь вид где (4.2) Эту формулу можно записать в виде (4.3B) есть статическая относительная диэлектрическая проницаемость, переходящая при всех k j = 0 в оптическую: Оптическая относительная диэлектрическая проницаемость ε r характеризует диэлектрики с практически мгновенно устанавливающейся поляризацией, т. е. неполярные. Статическая относительная диэлектрическая проницаемость ε rс характеризует диэлектрики с релаксационной поляризацией, т. е. полярные диэлектрики. Ее значение соответствует такому состоянию диэлектрика, когда поляризация в нем достигла установившегося состояния. Коэффициенты k и k j представляют собой диэлектрические восприимчивости материала соответственно по безынерционной и j-му виду релаксационной поляризаций. Они зависят от природы и структуры материала и являются функциями его молекулярных параметров. Для материалов с одним релаксатором (рис. 4.1, а) с постоянной времени τ = rс зависимость их поляризации от времени F(t) при синусоидально изменяющейся напряженности поля E m = sin(ωt + φ) имеет вид [4.1] ЗАВИСИМОСТЬ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ И ТАНГЕНСА УГЛА ПОТЕРЬ ОТ ЧАСТОТЫ И ТЕМПЕРАТУРЫ (4.3г) Под действием приложенного поля молекулы в неполярном диэлектрике поляризуются, становясь диполями с индуцированным дипольным моментом μ и, пропорциональным напряженности поля: (4.4) где α поляризуемость молекулы. В полярном диэлектрике дипольный момент полярной молекулы μ в общем случае равен векторной сумме собственного μ 0 и индуцированного μ И моментов: (4.5) 51

3 Напряженности поля, создаваемого этими диполями, пропорциональны дипольному моменту и обратно пропорциональны кубу расстояния. Для неполярных материалов обычно ε r = 2-2,5 и не зависит от частоты до f Гц. Зависимость ε r от температуры обусловлена у них тем, что при ее изменении изменяются линейные размеры твердых и объемы жидких и газообразных диэлектриков, что изменяет число молекул п в единице объема и расстояния между ними. Используя известные из теории диэлектриков соотношения F=n\μ и и F=ε 0 (ε r -1)Е, где F поляризованность материала, для неполярных диэлектриков имеем ε r =1+ nμ и /ε 0 Е= 1 + nα/ε 0. (4.6) При Е=const также μ и = const и температурное изменение ε r обусловлено только изменением n, которое является линейной функцией температуры Θ, зависимость ε r = ε r (Θ) также является линейной. Для полярных диэлектриков аналитических зависимостей нет, и обычно пользуются эмпирическими. Удельная объемная проводимость γ=1/ρ v практически также не зависит от частоты, но сильно зависит от температуры: где А, В, а константы, не зависящие от температуры; Т температура, К (Θ- в С); γ 0 удельная электропроводность при Θ = 20 С. В диапазоне 20 <Θ 100 С значение γ изменяется на 1 2 порядка. При всех τ i; = 0 из рис. 4.1 имеем уравнение из которого следует, что с увеличением ω величина tgδ уменьшается. Подставляя в (4.8а) значение у из (4.7), получаем tg δ = tg δ о ехр а (Θ Θ о ), (4.8б) где tgδ 0 значение при Θ = 20 С. Для определения характера зависимости ε r от частоты в полярном диэлектрике с одним видом релаксационной поляризации (рис. 4.1, а) воспользуемся формулой (4.3а). Умножая ее обе части на площадь обкладок S, учитывая, что на основании (4.2) плотность зарядов на обкладках плоского конденсатора σ(t) = ε 0 E(t)+F д (t) и E m =U m /d (d толщина диэлектрика) и используя (4.3а), имеем где Q a (t) заряд на обкладках конденсатора. Дифференцируя (4.9) по t, находим ток смещения i c (t): Одна составляющая (4.9) (4.10) (4.11) опережает напряжение на угол π/2 и представляет реактивную составляющую тока смещения, создающую реактивную мощность. Первый член характеризует безынерционную составляющую реактивного тока, второй инерционную. Вторая составляющая (4.12а) совпадает по фазе с напряжением и представляет активную составляющую тока смещения, определяющую одну из составляющих потерь в диэлектрике. Ток сквозной проводимости не зависит от частоты и изменяется в фазе с напряжением: i ск (t) = S/(p v d) U m (sin ωτ) = I скm sin ωt. (4.12б) Активная составляющая полного тока i a (t) равна сумме (4.12а) и (4.12б): i a (t)=(i скm +I cam )sin ωt. (4.13) В этом уравнении I cam =U m Sε 0 (ε rc -ε r )ω 2 τ[1+(ωτ) 2 ]d, где R 0 = p v d/s сопротивление изоляции. Введя зависящую от ω диэлектрическую проницаемость ε rω, формулу (4.11) можно записать в виде i cr (t)=(ε 0 ε rω S/d)ωU m cos ωt. (4.14) Из (4.11) и (4.14) находим 52 53

4 Из (4.15) следует, что диэлектрическая проницаемость полярного диэлектрика плавно уменьшается с увеличением частоты от ε с при ω = 0 до ε r при ω = (рис. 4.2, a). При наличии нескольких релаксаторов наблюдаются локальные минимумы при частотах, близких к ω i = 1 /τ i. Из (4.11) и (4.13) находится tg δ полярного диэлектрика в функции ω: а,б- при ω=var. Θ= const: ρ v = ; R 0 = : в,г- при ω=const, Θ= var (4.16) При увеличении частоты tg δ сначала падает от значения tgδ( ) при ω = 0, затем возрастает, достигая максимума при частоте ω m, определяемой из условия dtgδ/<dω = 0, после чего убывает до tgδ = 0 при ω= (рис. 4.2, б). Дифференцируя (4.16) по ω и приравнивая производную нулю, находим 54 Подставляя (4.17) в (4.16), получаем (4.17) (4.18) Потери мощности в диэлектрике с одним релаксатором определяются только значением i а : (4.19) где Т период изменения кривой напряжения. Первое слагаемое выражает потери, обусловленные сквозной проводимостью, второе релаксационной поляризацией. Релаксационные потери пропорциональны функции (4.20) При ω = 0 f(ω) = 0; с ростом ω она возрастает, асимптотически приближаясь к значению 1/τ при ω =. Скорость изменения f(ω) вначале, при малых значениях ω, увеличивается, достигая максимума при ω да 1/τ. При дальнейшем повышении ω она снижается и равна нулю при ω=, При наличии нескольких релаксаторов подсчет производится отдельно для каждого релаксатора и общие потери находятся как сумма потерь отдельных релаксаторов (подробнее об этом см. в 13.3). При изменении температуры полярного диэлектрика изменяются не только его линейные размеры и объем, изменяя число молекул n в единице объема, но также и условия дипольной поляризации, затрудняя ее при уменьшении и облегчая при повышении температуры за счет изменения подвижности молекул жидкости и отдельных звеньев молекул в полярных полимерах, а также изменяется кинетическая энергия теплового движения молекул. Экспериментальные зависимости ε r от температуры полярных жидкостей представляют сложные кривые, имеющие максимум (рис. 4.2, в). Снижение ε r при повышении температуры происходит как за счет уменьшения n, так и за счет нарушения ориентации полярных молекул (их разориентации) вследствие большой кинетической энергии их теплового движения. С понижением температуры n возрастает, а кинетическая энергия теплового движения молекул снижается, в результате чего уменьшается нарушение ориентации диполей и ε r растет. Она увеличивается до максимума при некоторой температуре по закону, близкому к линейному, и после прохождения максимума резко снижается. Такое поведение объясняется тем, что при температурах ниже температуры максимума ε r силы взаимного притяжения диполей вследствие уменьшения расстояния между ними становятся соизмеримыми и большими, чем силы, обусловливающие 55

5 движение, и начинается процесс постепенного взаимного связывания дипольных молекул жидкости друг с другом и переходом жидкости в твердое аморфное состояние с одновременной взаимной компенсацией их собственных дипольных моментов, что имеет следствием снижение ε r. Температура Θ 3, соответствующая максимуму ε r, является температурой начала застывания жидкости. Температурой окончания застывания жидкости является температура, при которой прекращается снижение ε r. Все молекулы при ней являются взаимосвязанными и образуют твердое аморфное тело. Собственные дипольные моменты молекул в этом состоянии практически полностью взаимно скомпенсированы, и имеет место практически только деформационная поляризация электронного смещения, чем и объясняется малое значение ε r. Температура Θ 3 является одной из характерных температур полярной жидкости. Аналогичные явления наблюдаются и в твердых полярных полимерах. С повышением температуры до Θ 3 увеличивается подвижность молекул, что обусловливает рост ε r в определенном температурном диапазоне. При дальнейшем повышении температуры кинетическая энергия теплового движения становится настолько большой, что нарушается ориентация диполей и ε r начинает снижаться (рис. 4.2, в). При ω = 2 πf= const в зависимости от tgδ от Θ в полярных диэлектриках при определенной температуре Θ д имеет место дипольный максимум tgδ, соответствующий условию ω 1/τ(Θ), где τ(θ) постоянная времени установления поляризации. С ростом температуры τ(θ) уменьшается, что и приводит в соответствии с (4.20) к возникновению дипольного максимума в зависимости Р и tgδ от температуры (рис. 4.2, г). Если в диэлектрике поляризация определяется несколькими механизмами с различными τ j, то в зависимости tgδ от Θ будет иметь место ряд максимумов, каждый из которых будет соответствовать условию ω j 1/τ j (Θ). В области повышенных температур рост Р и tgδ определяется увеличением объемной проводимости γ с ростом температуры [см. (4.7) и (4.86)]. Изменение tgδ полярной жидкости при изменении температуры изложено в гл. 6. Отметим только, что при наличии в диэлектрике нескольких материалов, каждый из которых имеет свою температуру Θ д дипольного максимума tgδ, отличную от температуры дипольного максимума других материалов, в температурной зависимости tgδ такого диэлектрика будет наблюдаться столько максимумов, сколько полярных материалов он cодержит. Амплитудное значение максимума каждого материала в составном диэлектрике будет меньше амплитудного значения, соответствующего каждому материалу в отдельности. При совпадении температур Θ д нескольких материалов амплитудное значение максимума 56 tgδ диэлектрика возрастает по сравнению с амплитудным значением максимума одного материала. В бумажном диэлектрике силового конденсатора, пропитанном полярной жидкостью, температура дипольного максимума tgδ k клетчатки много ниже нижней границы рабочего диапазона температур конденсаторов, и характер температурной зависимости его в рабочем диапазоне температур будет определяться температурной зависимостью tgδ ж пропитывающей жидкости СХЕМЫ ЗАМЕЩЕНИЯ ДИЭЛЕКТРИКА С ПОТЕРЯМИ При расчетах электрических характеристик изоляционных материалов пользуются эквивалентными схемами или схемами замещения. Диэлектрик с потерями, образующий конденсатор, может быть представлен конденсатором без потерь и некоторым активным сопротивлением, включаемым параллельно или последовательно с конденсатором без потерь. В первом случае будем иметь параллельную схему замещения, во втором последовательную схему, показанные на рис. 4.3, а и б. Там же приведены и их векторные диаграммы. Сопротивление выбирается таким, чтобы джоулевы потери в нем были равны действительным потерям в диэлектрике. Потери мощности в конденсаторе на переменном напряжении составляют Рис Р= UI соsφ, Схемы замещения конденсатора с потерями 57

6 где U и I действующие значения напряжения и тока; φ угол сдвига между ними. Использовав векторные диаграммы рис. 4.3, можно записать Из рис. 4.3 следует Р= UI cos φ = UI a = UI r tgδ. tgδ = I a /I r =U/U r = P/Q, (4.21а) где Q = UI r реактивная мощность конденсатора. Из (4.21а) находим для последовательной схемы и для параллельной (4.21б) (4.21в) Если параллельная и последовательная схемы соответствуют одному и тому же конденсатору, то их полные сопротивления (4.22) Приравнивая действительные и мнимые части и используя формулы (4.21), находим соотношения между параметрами параллельной (с индексом р) и последовательной (с индексом s) схем: (4.23) Обе эквивалентные схемы имеют формальное значение и не могут быть использованы для расчета частотной зависимости tgδ диэлектрика с помощью формул (4.21) по значениям параметров r s, C s, R p, С р, определенных при некоторых частоте и температуре, поскольку и диэлектрическая проницаемость, и tg δ диэлектрика зависят от частоты и температуры. Следовательно, параметры схем замещения также являются функциями частоты и температуры. При заданных и неизменных значениях частоты и температуры может быть использована любая из схем замещения, и по известным при заданных условиях параметрам схемы замещения по формулам (4.21) можно рассчитать правильное значение tg δ диэлектрика

Глава вторая ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ИЗОЛЯЦИОННЫХ КОНСТРУКЦИЙ

Глава вторая ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ИЗОЛЯЦИОННЫХ КОНСТРУКЦИЙ Глава вторая ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ИЗОЛЯЦИОННЫХ КОНСТРУКЦИЙ 2.1. КОНТРОЛИРУЕМЫЕ ПАРАМЕТРЫ Рассматриваются характеристики изоляционных конструкций, определяемые процессами в диэлектриках

Подробнее

Высокорезистивные материалы. Раджабов Евгений Александрович

Высокорезистивные материалы. Раджабов Евгений Александрович Высокорезистивные материалы Раджабов Евгений Александрович Диэлектрические потери Лекция 4 Потери как физический и технический параметр диэлектриков Тангенс угла диэлектрических потерь Комплексная диэлектрическая

Подробнее

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами.

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами. 2 Электричество Основные формулы и определения Сила взаимодействия F между двумя неподвижными точечными зарядами q 1 и q 2 вычисляется по закону Кулона: F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности,

Подробнее

Краткое теоретическое введение

Краткое теоретическое введение 040005. Исследование диэлектрической проницаемости и диэлектрических потерь в твердых диэлектриках. Цель работы: Определить зависимость диэлектрической проницаемости и диэлектрических потерь в твердых

Подробнее

поле внутри шара с плотностью заряда ρ. Тогда величина электрического поля в любой точке поляризованного шара: 4

поле внутри шара с плотностью заряда ρ. Тогда величина электрического поля в любой точке поляризованного шара: 4 Экзамен Поляризация неполярных диэлектриков (продолжение) Как показывает опыт, зависимость ε 1 от τ линейная только для газов с низкой плотностью При увеличении плотности газа и тем более при переходе

Подробнее

Аналитически они записываются следующим образом:

Аналитически они записываются следующим образом: Синусоидальный ток «на ладони» Большая часть электрической энергии вырабатывается в виде ЭДС, изменяющейся во времени по закону гармонической (синусоидальной) функции. Источниками гармонической ЭДС служат

Подробнее

Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре

Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре Электромагнитные колебания Основные теоретические сведения Гармонические колебания в колебательном контуре Примером электрической цепи, в которой могут происходить свободные электрические колебания, служит

Подробнее

Лекц ия 7 Электрическое поле в диэлектриках

Лекц ия 7 Электрическое поле в диэлектриках Лекц ия 7 Электрическое поле в диэлектриках Вопросы. Диэлектрики в электрическом поле. Поляризация диэлектриков. Диэлектрическая проницаемость. Электрическое поле в диэлектриках. Вектор электрического

Подробнее

ОФиЯС НИУ МЭИ 1. Теоретические основы работы

ОФиЯС НИУ МЭИ 1. Теоретические основы работы ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ ЖИДКОГО ДИЭЛЕКТРИКА Цель работы определение относительной диэлектрической проницаемости жидкого диэлектрика на основе эффекта

Подробнее

Электромагнитные колебания. Квазистационарные токи. Процессы в колебательном контуре

Электромагнитные колебания. Квазистационарные токи. Процессы в колебательном контуре Электромагнитные колебания Квазистационарные токи Процессы в колебательном контуре Колебательный контур цепь состоящая из включенных последовательно катушки индуктивности, конденсатора емкости С и резистора

Подробнее

Резонанс «на ладони».

Резонанс «на ладони». Резонанс «на ладони». Резонансом называется режим пассивного двухполюсника, содержащего индуктивные и ёмкостные элементы, при котором его реактивное сопротивление равно нулю. Условие возникновения резонанса

Подробнее

9 ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ

9 ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ 9 ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ Рассмотрим точечную частицу с электрическим зарядом q, которая находится во внешнем электростатическом поле, потенциал которого в точке нахождения частицы равен. При этом

Подробнее

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МНОГОСЛОЙНОГО КОНДЕНСАТОРНОГО ДИЭЛЕКТРИКА

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МНОГОСЛОЙНОГО КОНДЕНСАТОРНОГО ДИЭЛЕКТРИКА Глава восьмая ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МНОГОСЛОЙНОГО КОНДЕНСАТОРНОГО ДИЭЛЕКТРИКА 8.1. РАСЧЕТ ε r И tgδ МНОГОСЛОЙНОГО ПРОПИТАННОГО БУМАЖНОГО ДИЭЛЕКТРИКА При расчетах используется последовательная эквивалентная

Подробнее

Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока

Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока Лекц ия 26 Закон Ома для цепи переменного тока Вопросы. Индуктивность и емкость в цепи переменного тока. Метод векторных диаграмм. Закон Ома для цепи переменного тока. Резонанс в последовательной и параллельной

Подробнее

Основные характеристики переменного синусоидального тока

Основные характеристики переменного синусоидального тока Тема: Законы переменного тока Электрическим током называется упорядоченное движение заряженных частиц или макроскопических тел Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину

Подробнее

Вынужденные электрические колебания. Переменный ток

Вынужденные электрические колебания. Переменный ток Вынужденные электрические колебания. Переменный ток Рассмотрим электрические колебания, возникающие в том случае, когда в цепи имеется генератор, электродвижущая сила которого изменяется периодически.

Подробнее

Тема 4.2. Цепи переменного тока

Тема 4.2. Цепи переменного тока Тема 4.. Цепи переменного тока Вопросы темы.. Цепь переменного тока с индуктивностью.. Цепь переменного тока с индуктивностью и активным сопротивлением. 3. Цепь переменного тока с ёмкостью. 4. Цепь переменного

Подробнее

Фонд оценочных средств по курсу «Материаловедение и технология конструкционных материалов»

Фонд оценочных средств по курсу «Материаловедение и технология конструкционных материалов» Фонд оценочных средств по курсу «Материаловедение и технология конструкционных материалов» Список вопросов к коллоквиуму Вариант 1 Из чего состоит молекула: а) из протонов и нейтронов б) из атомов в) из

Подробнее

значения. Другое название действующих значений эффективные, а также среднеквадратичные.

значения. Другое название действующих значений эффективные, а также среднеквадратичные. Глава 3 Переменный ток Теоретические сведения Большая часть электрической энергии вырабатывается в виде ЭДС, изменяющейся во времени по закону гармонической (синусоидальной) функции Источниками гармонической

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ГИСТЕРЕЗИСА СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКОВ

ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ГИСТЕРЕЗИСА СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКОВ Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА.3 ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ГИСТЕРЕЗИСА СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКОВ

Подробнее

2.3. Электромагнитные колебания. Справочные сведения

2.3. Электромагнитные колебания. Справочные сведения 3 Электромагнитные колебания Справочные сведения Задачи настоящего раздела посвящены собственным электромагнитным колебаниям Действующие значения тока и напряжения определяются из выражения i dt, 4 u dt,

Подробнее

Теоретическое введение.

Теоретическое введение. 1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ ДИЭЛЕКТРИКОВ Цель работы: экспериментальное определение относительной диэлектрической проницаемости различных диэлектриков. Продолжительность работы:

Подробнее

соответственно где (3.2)

соответственно где (3.2) в диэлектрике, различны. Различия в свойствах компонентов диэлектрика материалов определяют и различные предельно допустимые значения напряженностей поля в каждом из них. Оценка напряженностей поля в компонентах

Подробнее

3. Значение поляризации определяется не только значением E, но зависит еще от предшествовавших состояний поляризации. (Это явление называется диэлектр

3. Значение поляризации определяется не только значением E, но зависит еще от предшествовавших состояний поляризации. (Это явление называется диэлектр ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 203 ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ Цель и содержание работы Цель работы состоит в изучении основных отличительных свойств сегнетоэлектриков.

Подробнее

РАСЧЕТ СИЛОВОГО КОНДЕНСАТОРА ДЛЯ ПОВЫШЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА МОЩНОСТИ ЭЛЕКТРОУСТАНОВОК ЧАСТОТОЙ 50 Гц

РАСЧЕТ СИЛОВОГО КОНДЕНСАТОРА ДЛЯ ПОВЫШЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА МОЩНОСТИ ЭЛЕКТРОУСТАНОВОК ЧАСТОТОЙ 50 Гц РАСЧЕТ СИЛОВОГО КОНДЕНСАТОРА ДЛЯ ПОВЫШЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА МОЩНОСТИ ЭЛЕКТРОУСТАНОВОК ЧАСТОТОЙ 50 Гц Задание: 1) определить емкость конденсатора для сети заданного класса напряжения частотой 50 Гц и требуемой

Подробнее

Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург:

Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург: Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург: http://audto-um.u, 013 3.1 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ 3.1.1 Электризация тел Электрический

Подробнее

2.1. ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ

2.1. ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ Глава вторая УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ Классическая теория электромагнетизма базируется на уравнениях Максвелла описывающих совокупность эмпирических сведений об электромагнитном

Подробнее

ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ к самостоятельной работе студентов по курсу «Физика СВЧ» 1. Элементы теории поля

ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ к самостоятельной работе студентов по курсу «Физика СВЧ» 1. Элементы теории поля ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ к самостоятельной работе студентов по курсу «Физика СВЧ» 1 Элементы теории поля 11 Подсчитать поток вектора A = 5/ rlr сквозь сферическую поверхность радиуса r = Центр сферы совпадает

Подробнее

Конденсатор в цепи переменного тока

Конденсатор в цепи переменного тока Лабораторная работа 6 Конденсатор в цепи переменного тока Цель работы: исследование зависимости проводимости конденсатора от частоты синусоидального тока. Определение емкости конденсатора и диэлектрической

Подробнее

V V Подставим сюда выражение для объемной плотности свободных зарядов из равенства divcd. d, i d, i.

V V Подставим сюда выражение для объемной плотности свободных зарядов из равенства divcd. d, i d, i. Экзамен. Энергия электрического поля в линейных диэлектриках. Математические выкладки и конечный результат этого вопроса вполне аналогичны выкладкам и результату вопроса "Энергия электрического поля" в

Подробнее

ФИЗИЧЕСКОЕ МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ

ФИЗИЧЕСКОЕ МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ ФИЗИЧЕСКОЕ МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ ЛЕКЦИЯ 14 ПОЛЯРИЗАЦИЯ ДИЭЛЕКТРИКОВ. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПОТЕРИ Связь между диэлектрической проницаемостью и поляризуемостью. Частотная зависимость диэлектрической проницаемости

Подробнее

1.13. Поляризация диэлектриков

1.13. Поляризация диэлектриков 3 Поляризация диэлектриков Связанные заряды Заряды в диэлектрике под действием поля могут смещаться из своих положений равновесия лишь на малые расстояния порядка атомных Диэлектрик состоит из электрически

Подробнее

Проводники в ЭСП. Конденсаторы

Проводники в ЭСП. Конденсаторы Проводники в ЭСП Конденсаторы Электроемкость Электроемкость мера способности проводника удерживать заряд Электроемкость уединенного проводника равна заряду, сообщение которого проводнику повышает его потенциал

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ПРИНЦИПЫ ЭКРАНИРОВАНИЯ

ФИЗИЧЕСКИЕ ПРИНЦИПЫ ЭКРАНИРОВАНИЯ ФИЗИЧЕСКИЕ ПРИНЦИПЫ ЭКРАНИРОВАНИЯ Рассмотрим качественно физические принципы экранирования. Анализ проведем для плоского проводящего экрана. На рис. ХХ представлен бесконечно протяженный плоский металлический

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 25 ЛЕКЦИЯ 25

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 25 ЛЕКЦИЯ 25 ЛЕКЦИЯ 25 Электрическое поле в пустотах диэлектрика. Формула Клаузиуса- Моссотти. Ориентационная поляризация. Закон Кюри. Термодинамика диэлектриков в электрическом поле. Диэлектрическая проницаемость

Подробнее

Поведение проводников и диэлектриков во внешнем электростатическом поле

Поведение проводников и диэлектриков во внешнем электростатическом поле Поведение проводников и диэлектриков во внешнем электростатическом поле Проводник Диэлектрик Сходство: (1) внешнее поле ослабляется; (2) появляются заряды, которых не было (были скомпенсированы) в отсутствие

Подробнее

Лекция X Сегнетоэлектрики и пьезоэлектрики

Лекция X Сегнетоэлектрики и пьезоэлектрики Лекция X Сегнетоэлектрики и пьезоэлектрики Перечень вопросов рассматриваемых на лекции: 1. Граничные условия для 2-х диэлектриков 2. Сегнетоэлектрики. 3. Пьезоэлектрики. 1.Граничные условия для двух диэлектриков

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛОВ

ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛОВ Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования ПЕТРОЗАВОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ РАЗЛИЧНЫХ

Подробнее

Вынужденные электрические колебания. Переменный ток

Вынужденные электрические колебания. Переменный ток Приложение 4 Вынужденные электрические колебания Переменный ток Приведенные ниже теоретические сведения могут быть полезны при подготовке к лабораторным работам 6, 7, 8 в лаборатории "Электричество и магнетизм"

Подробнее

R I Сопротивлением участка цепи переменного тока называют величину равную: U I R I. I эфф. эфф m

R I Сопротивлением участка цепи переменного тока называют величину равную: U I R I. I эфф. эфф m Тема: ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕКИЙ ТОК Основные теоретические сведения Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину или направление. Квазистационарным называется переменный ток,

Подробнее

1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм

1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм 1 Список вопросов для теста перед экзаменом по курсу электричество и магнетизм Общие замечания. Потенциальная полезность теста 1) для преподавателя, принимающего экзамен - проверка полноты (широты охвата)

Подробнее

Механические колебания

Механические колебания Механические колебания Гармонические колебания Колебаниями называются процессы (движения или изменения состояния), повторяющиеся во времени вблизи некоторого среднего положения. Положение, вблизи которого

Подробнее

Закон Кулона. Напряженность и потенциал. Электричество

Закон Кулона. Напряженность и потенциал. Электричество Закон Кулона. Напряженность и потенциал Электричество План Закон Кулона Напряженность электростатического поля Принцип суперпозиции Теорема Гаусса Циркуляция вектора напряженности Потенциал электростатического

Подробнее

Лекция 12 (3) Поляризация диэлектриков. Проводники. Электроемкость

Лекция 12 (3) Поляризация диэлектриков. Проводники. Электроемкость Лекция (3) Поляризация диэлектриков. Проводники. Электроемкость Предисловие Материал этой лекции частично повторяет школьную программу (пункты 8 и 9; см. ниже), частично описан в теоретической части лабораторных

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 4 РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

ЛЕКЦИЯ 4 РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА ЛЕКЦИЯ 4 РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА План лекции:. Расчет цепи переменного тока при последовательном соединении элементов.. Построение векторных диаграмм. 3. Резонанс напряжений. 4. Мощность

Подробнее

Электричество и магнетизм

Электричество и магнетизм Электричество и магнетизм Электростатическое поле в вакууме Задание 1 Относительно статических электрических полей справедливы утверждения: 1) поток вектора напряженности электростатического поля сквозь

Подробнее

10. ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

10. ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 44 0 ПЕРЕМЕННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕКИЙ ТОК 0 Основные понятия и определения Переменным называется ток, который с течением времени изменяет свою величину Квазистационарным называется переменный ток, который во всех

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ ДИЭЛЕКТРИКОВ. Лабораторная работа разработана профессором Саврухиным А.П.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ ДИЭЛЕКТРИКОВ. Лабораторная работа разработана профессором Саврухиным А.П. ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ ДИЭЛЕКТРИКОВ Лабораторная работа разработана профессором Саврухиным А.П. 2 3 1. Цель работы Изучение свойств диэлектриков и освоение метода

Подробнее

КЛ 3 Вариант 1 КЛ 3 Вариант 2 КЛ 3 Вариант 3

КЛ 3 Вариант 1 КЛ 3 Вариант 2 КЛ 3 Вариант 3 КЛ 3 Вариант 1 1. Записать формулу для вектора напряженности электрического поля, если известен электростатический потенциал. Пояснить действие оператора градиента на скалярную функцию. 2. Вывести уравнение

Подробнее

ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ

ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ 0.. Уравнения Максвелла. Уравнения Максвелла в интегральной форме: CG 4 Hdl jd Dd c c t Edl Bd c t Bd 0 Dd 4q Hdl jd Dd (0..) t Edl Bd t (0..) Bd 0 (0..) Dd q (0..4) Уравнения

Подробнее

С.А. Иванская ЭЛЕКТРОТЕХНИКА

С.А. Иванская ЭЛЕКТРОТЕХНИКА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ СТАВРОПОЛЬСКОГО КРАЯ ГОУ СПО "Минераловодский колледж железнодорожного транспорта" С.А. Иванская ЭЛЕКТРОТЕХНИКА Методические рекомендации по освоению теоретического материала и

Подробнее

2.2 ПОЛЯРИЗАЦИЯ ДИЭЛЕКТРИКОВ. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ВНУТРИ ДИЭЛЕКТРИКА

2.2 ПОЛЯРИЗАЦИЯ ДИЭЛЕКТРИКОВ. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ВНУТРИ ДИЭЛЕКТРИКА 2.2 ПОЛЯРИЗАЦИЯ ДИЭЛЕКТРИКОВ. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ВНУТРИ ДИЭЛЕКТРИКА К классу диэлектриков относятся вещества, которые практически не проводят электрический ток. Идеальных изоляторов в природе не существует.

Подробнее

Министерство образования и науки РФ

Министерство образования и науки РФ Министерство образования и науки РФ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Нижегородский государственный технический университет им. Р.Е. Алексеева Кафедра "Физика

Подробнее

Диэлектрик в плоском конденсаторе

Диэлектрик в плоском конденсаторе Физика 33 Можаев Виктор Васильевич Кандидат физико-математических наук, доцент кафедры общей физики Московского физико-технического института (МФТИ), член редколлегии журнала «Квант» Диэлектрик в плоском

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе который

Подробнее

Пример 1. Два точечных заряда = 1 нкл и q = 2 нкл находятся на расстоянии d = 10 см друг от

Пример 1. Два точечных заряда = 1 нкл и q = 2 нкл находятся на расстоянии d = 10 см друг от Примеры решения задач к практическому занятию по темам «Электростатика» «Электроемкость Конденсаторы» Приведенные примеры решения задач помогут уяснить физический смысл законов и явлений способствуют закреплению

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 25 ЛЕКЦИЯ 25

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 25 ЛЕКЦИЯ 25 1 ЛЕКЦИЯ 25 Электрическое поле в пустотах диэлектрика. Формула Клаузиуса-Моссотти. Ориентационная поляризация. Закон Кюри. Энергия электрического поля в диэлектрике. Термодинамика диэлектриков в электрическом

Подробнее

Свободные электромагнитные гармонические. Колебательный контур i Рис U C

Свободные электромагнитные гармонические. Колебательный контур i Рис U C Сафронов В.П. 01 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ - 1 - Глава 16 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ 16.1. СВОБОДНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ q U C Колебательный контур i Рис. 16.1 L Колебательный контур электрическая

Подробнее

Лабораторная работа 23 б ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ

Лабораторная работа 23 б ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ 1 Лабораторная работа 3 б ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУЕ Цель работы экспериментальное исследование частотной зависимости напряжения на конденсаторе при вынужденных колебаниях в колебательном

Подробнее

Давление и импульс электромагнитных волн. Давление электромагнитной волны на поверхность идеального проводника

Давление и импульс электромагнитных волн. Давление электромагнитной волны на поверхность идеального проводника 1 Давление и импульс электромагнитных волн Давление электромагнитной волны на поверхность идеального проводника 1. Электромагнитные волны, отражаясь или поглощаясь в телах, оказывают на них давление. Это

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4-1 ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4-1 ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4-1 ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ ЦЕЛЬ РАБОТЫ: Экспериментальное определение картины эквипотенциальных и силовых линий электрического поля; определение величины и направления вектора

Подробнее

Диполь в электростатическом поле

Диполь в электростатическом поле Диполь в электростатическом поле Основные теоретические сведения Поле диполя Электрическим диполем называется совокупность двух равных зарядов противоположного знака, находящихся друг от друга на расстоянии

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

4 Колебания и волны. Основные формулы и определения

4 Колебания и волны. Основные формулы и определения 4 Колебания и волны Основные формулы и определения Уравнение гармонических колебаний материальной точки имеет вид: x = A sin (ω 0 t + α) или x = A cos (ω 0 t + α), где x - смещение частицы от положения

Подробнее

34. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ

34. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ 34. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ Большинство методов измерения электрических параметров материалов на СВЧ основано на исследовании распространения электромагнитных волн в среде или волновых

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

Проводники - Диэлектрики - III. Закриплення новых знаний и умений IV. Домашнее задание

Проводники - Диэлектрики - III. Закриплення новых знаний и умений IV. Домашнее задание ФИЗИКА 11клас (402 гр) 2-Я НЕДЕЛЯ ОБУЧЕНИЯ УРОК 5 Тема урока. Диэлектрики в электрическом поле. Поляризация диэлектриков. Диэлектрическая проницаемость вещества. Влияние электрического поля на живые организмы.

Подробнее

Работа 352 Определение ёмкостного сопротивления конденсатора в цепи переменного тока

Работа 352 Определение ёмкостного сопротивления конденсатора в цепи переменного тока Работа 352 Определение ёмкостного сопротивления конденсатора в цепи переменного тока Решаемые задачи Знакомство с устройством, принципами работы и включением в рабочую схему двухканального осциллографа.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 10 Свойства p-n переходов. Пробой p-n перехода

ЛЕКЦИЯ 10 Свойства p-n переходов. Пробой p-n перехода ЛЕКЦИЯ Свойства p-n переходов План занятия:. Пробой p-n перехода 2. Температурные свойства p-n перехода 3. Емкость p-n перехода Пробой p-n перехода При рабочих величинах обратного напряжения протекает

Подробнее

ее величины от разности потенциалов между обкладками конденсатора; рассчитать относительную диэлектрическую проницаемость

ее величины от разности потенциалов между обкладками конденсатора; рассчитать относительную диэлектрическую проницаемость Лабораторная работа 3- ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛОТНОСТИ ЭНЕРГИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ В ПЛОСКОМ КОНДЕНСАТОРЕ Цель работы: определить объемную плотность энергии электростатического поля плоского конденсатора; установить

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

1. Пассивные RC цепи

1. Пассивные RC цепи . Пассивные цепи Введение В задачах рассматриваются вопросы расчета амплитудно-частотных, фазочастотных и переходных характеристик в пассивных - цепях. Для расчета названных характеристик необходимо знать

Подробнее

Электромагнитные волны.

Электромагнитные волны. Электромагнитные волны. 1. Дифференциальное уравнение электромагнитной волны.. Основные свойства электромагнитных волн. 3. Энергия электромагнитных волн. Вектор Умова-Пойнинга. 4. Излучение диполя. 1.

Подробнее

Определение емкости конденсатора методом периодической зарядки и разрядки

Определение емкости конденсатора методом периодической зарядки и разрядки Федеральное агентство по образованию РФ Ухтинский государственный технический университет 26 Определение емкости конденсатора методом периодической зарядки и разрядки Методические указания к лабораторной

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

Работа по теме : "Переменный электрический ток"

Работа по теме : Переменный электрический ток Работа по теме : "Переменный электрический ток" К неразветвлённой цепи переменного тока приложено напряжение частотой f. Заданы параметры R,L,C и уравнение несинусоидального тока цепи ( табл. 30 ). Начертить

Подробнее

5. Электрические колебания

5. Электрические колебания 1 5 Электрические колебания 51 Колебательный контур Колебаниями в физике называют не только периодические движения тел но и всякий периодический или почти периодический процесс в котором значения той или

Подробнее

ГЛОССАРИЙ. Примечание - Условно отрицательный знак приписывают заряду электрона, а положительный - заряду протона

ГЛОССАРИЙ. Примечание - Условно отрицательный знак приписывают заряду электрона, а положительный - заряду протона ГЛОССАРИЙ элементарный электрический заряд - Свойство электрона и протона, характеризующее их взаимосвязь с собственным электрическим полем и взаимодействие с внешним электрическим полем, определяемое

Подробнее

Коаксиальные кабели Электрические процессы в коаксиальных цепях

Коаксиальные кабели Электрические процессы в коаксиальных цепях Коаксиальные кабели Электрические процессы в коаксиальных цепях Способность коаксиальной пары пропускать широкий спектр частот конструктивно обеспечивается коаксиальным расположением внутреннего и внешнего

Подробнее

8. Энергия электрического поля

8. Энергия электрического поля 8 Энергия электрического поля Краткие теоретические сведения Энергия взаимодействия точечных зарядов Энергия взаимодействия системы точечных зарядов равна работе внешних сил по созданию данной системы

Подробнее

1.23. Проводники в электрическом поле Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей

1.23. Проводники в электрическом поле Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей 1.23. Проводники в электрическом поле 1.23.а Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей заряда очень велика ~ 10 23 см -3. Эти заряды

Подробнее

3.4. Электромагнитные колебания

3.4. Электромагнитные колебания 3.4. Электромагнитные колебания Основные законы и формулы Собственные электромагнитные колебания возникают в электрической цепи, которая называется колебательным контуром. Закрытый колебательный контур

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ

ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ ИЗУЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ И ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИИ В КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ Свободные электрические колебания в колебательном контуре Рассмотрим колебательный контур, состоящий из последовательно соединенных емкости

Подробнее

«ДИЭЛЕКТРИКИ В СЛАБЫХ ПОЛЯХ

«ДИЭЛЕКТРИКИ В СЛАБЫХ ПОЛЯХ 1. Содержание дисциплины «ДИЭЛЕКТРИКИ В СЛАБЫХ ПОЛЯХ» Тема 1. ОБЩИЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О МАГНИТНЫХ И ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВАХ ДИЭЛЕКТРИКОВ Термодинамические аспекты влияния внешних воздействий на физико-химические

Подробнее

Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно

Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно Минимум информации по курсу Электричество и магнетизм, необходимый для получения оценки удовлетворительно Все формулы и текст должны быть выучены наизусть! 1. Электромагнитное поле характеризуется четырьмя

Подробнее

Тема 3.1 Электромагнитные колебания

Тема 3.1 Электромагнитные колебания Тема 3. Электромагнитные колебания. Колебательный контур. Уравнение колебательного контура 3. Свободные незатухающие колебания в контуре 4. Свободные затухающие колебания в контуре 5. Вынужденные колебания

Подробнее

ЯГМА Медицинская физика Лечебный факультет. 1 курс 1 семестр. Лекция 7 «Электрический ток»

ЯГМА Медицинская физика Лечебный факультет. 1 курс 1 семестр. Лекция 7 «Электрический ток» ЯГМА Медицинская физика Лечебный факультет 1 курс 1 семестр Лекция 7 «Электрический ток» Составил: Дигурова И.И. 2003 г. 1. Электрический ток. Его виды. Электрическим током называется направленное движение

Подробнее

, где I m амплитуда силы тока

, где I m амплитуда силы тока ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8. ИНДУКТИВНОСТЬ И ЕМКОСТЬ В ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Цель работы: определение зависимости индуктивного и емкостного сопротивлений от частоты, а также определение угла сдвига фаз тока

Подробнее

Цепи переменного тока. Реактивные сопротивления

Цепи переменного тока. Реактивные сопротивления 010401. Цепи переменного тока. Реактивные сопротивления Цель работы: Ознакомиться с основными элементами электрических цепей синусоидального тока. Освоить методы электрических измерений в цепях синусоидального

Подробнее

ТЕСТОВОЕ ЗАДАНИЕ 4 ( ) ( ) Выражение мгновенного значения вектора E через комплексную амплитуду E m

ТЕСТОВОЕ ЗАДАНИЕ 4 ( ) ( ) Выражение мгновенного значения вектора E через комплексную амплитуду E m ТЕСТОВОЕ ЗАДАНИЕ 1 Уравнение Максвелла, несправедливое для электростатического поля А. divd = ρ Б. divd = В. rot E = Г. rot H = j ТЕСТОВОЕ ЗАДАНИЕ 2 Формула связи напряженности электрического поля и электростатического

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

Лабораторная работа Е.В. Данилова. ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ. Цель работы. Теоретическое введение

Лабораторная работа Е.В. Данилова. ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ. Цель работы. Теоретическое введение Лабораторная работа 2-9 Е.В. Данилова. ИЗМЕРЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ Цель работы ) Теоретический расчет и измерение (двумя способами) электроемкости воздушного конденсатора. 2) Измерение диэлектрических

Подробнее

Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова ЭЛЕКТРИЧЕСТВО

Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова ЭЛЕКТРИЧЕСТВО Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова ЭЛЕКТРИЧЕСТВО Электрический заряд Электрическим зарядом называется физическая величина, характеризующая свойство тел или частиц вступать

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 26 ЛЕКЦИЯ 26

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 26 ЛЕКЦИЯ 26 1 ЛЕКЦИЯ 26 Поляризация в переменных полях (модель Дебая). Ток связанных зарядов. Закон Ома в дифференциальной форме. Граничные условия на границе двух проводников. Закон Джоуля- Ленца. Максвелловское

Подробнее

Лекция 2.8 Переменный ток

Лекция 2.8 Переменный ток Лекция.8 Переменный ток План:. Введение. Квазистационарные токи 3. Переменный ток через сопротивление 4. Переменный ток через индуктивность 5. Переменный ток через емкость 6. Цепь содержащая индуктивность

Подробнее

ϕ(r) = Q a + Q 2a a 2

ϕ(r) = Q a + Q 2a a 2 1 Урок 14 Энергия поля, Давление. Силы 1. (Задача.47 Внутри плоского конденсатора с площадью пластин S и расстоянием d между ними находится пластинка из стекла, целиком заполняющая пространство между пластинами

Подробнее

Лабораторная работа. «Изучение электрических свойств сегнетоэлектриков (ферроэлектриков)»

Лабораторная работа. «Изучение электрических свойств сегнетоэлектриков (ферроэлектриков)» Государственное образовательное учреждение Московский государственный технологический университет «СТАНКИН» Кафедра физики Лабораторная работа «Изучение электрических свойств сегнетоэлектриков (ферроэлектриков)»

Подробнее

Вопросы экзаменационных билетов (1 поток 2 курса, осенний семестр ).

Вопросы экзаменационных билетов (1 поток 2 курса, осенний семестр ). Вопросы экзаменационных билетов (1 поток 2 курса, осенний семестр 2012-2013). 1) Электромагнитное взаимодействие и его место среди других взаимодействий в природе. Электрический заряд. Микроскопические

Подробнее

Лекция 10. ПРИМЕНЕНИЕ КОМПЛЕКСНЫХ ЧИСЕЛ К РАСЧЕТУ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ (МЕТОД КОМПЛЕКСНЫХ АМПЛИТУД) План. 1. Метод комплексных амплитуд. m cos.

Лекция 10. ПРИМЕНЕНИЕ КОМПЛЕКСНЫХ ЧИСЕЛ К РАСЧЕТУ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ (МЕТОД КОМПЛЕКСНЫХ АМПЛИТУД) План. 1. Метод комплексных амплитуд. m cos. 97 Лекция 0 ПРИМЕНЕНИЕ КОМПЛЕКСНЫХ ЧИСЕЛ К РАСЧЕТУ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ (МЕТОД КОМПЛЕКСНЫХ АМПЛИТУД) План Метод комплексных амплитуд Комплексные сопротивление и проводимость 3 Расчет установившегося синусоидального

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8. ИНДУКТИВНОСТЬ И ЕМКОСТЬ В ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА. Теоретические положения

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8. ИНДУКТИВНОСТЬ И ЕМКОСТЬ В ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА. Теоретические положения ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8. ИНДУКТИВНОСТЬ И ЕМКОСТЬ В ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА Цель работы: определение зависимости индуктивного и емкостного сопротивлений от частоты, а также определение угла сдвига фаз тока

Подробнее