98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246"

Транскрипт

1 98.КАЛИФОРНИЙ Основной интерес к нейтронным сечениям изотопов калифорния был связан с наработкой 5 Cf, как компактного источника нейтронов, используемого в самых различных областях. При этом исходным продуктом является 49 Cf, образующийся при бета-распаде 5 Bk, который, в свою очередь, является продуктом распада 49 Cm. В связи с изложенным понятно, что на измерение нейтронных данных для 49 Cf и более тяжелых изотопов вплоть до 5 Cf обращалось гораздо большее внимание, чем на данные для более тяжелых сравнительно долгоживущих изотопов 5 Cf и 54 Cf, а экспериментальных данных для легких нейтронно-дефициных 46 Cf и 48 Cf вовсе нет. Отметим, что кроме дифференциальных данных, на которые даются ссылки в нижеследующих параграфах, при оценке нейтронных данных использовались и неопубликованная информация о изотопном составе облучаемых образцов калифорния Калифорний-46 Альфа-активен (Т / =5.7 ч.).вероятность спонтанного деления.5*0-4 %. Возможный источник: реакция 48 Cf (Т/=.5 дн.) (n,n). Полных наборов нейтронных данных не имеется. Теоретически оцененные нейтронные сечения приведены в EAF-00 (последняя версия оценки). Экспериментальных данных для их проверки нет. В EXFOR содержатся лишь скупые данные о числе мгновенных нейтронов, испускаемых при спонтанном делении: νр=.4±0.09 (Даковский-7) и данные о средней кинетической энергии осколков деления (Friedman-6). Оцененные тепловое сечение и резонансный интеграл захвата совпадающие с таковыми для калифорния-48: σ с =7.6 барн; RI= 06. барн. Принять в РОСФОНД оцененные данных из EAF-00. Файл MF=8 удалить. Автор заключения В частности, работа R.W.Benjamin,F.J.McCrosson,V.D.Vandervelde and T.C.Gjrrell, USERDA Report DP-94(975). CF-

2 98.. Калифорний-48 Альфа-активен (Т / =.5 дн.). Возможные источники: бета-распад 48 Bk и реакция 49 Cf (Т/=50.6 лет.) (n,n). Полных наборов нейтронных данных не имеется. Теоретически оцененные нейтронные сечения приведены в EAF-00 (последняя версия оценки). Экспериментальных данных для их проверки нет. В EXFOR содержатся лишь данные о средней кинетической энергии осколков деления (Friedman-6). Оцененные тепловое сечение и резонансный интеграл захвата, совпадающие с таковыми для калифорния-46: σ с =7.6 барн; RI= 06. барн. Принять в РОСФОНД оцененные данных из EAF-00. Парциальные сечения, содержащиеся в файле MF=0, сложить по подсекциям и сумму записать в соответствующую (МТ=0) секцию файла MF=. Включить файл MF=9 c секцией МТ=0 с вероятностями образования 48 Bk m и 48 Bk g.файлы MF=8 и 0 удалить. Автор заключения 98.. Калифорний-49 Альфа-активен (Т / =50.6 лет). Возможные источники: бета-распад 49 Bk и реакция 50 Cf (Т/=.08 лет.) (n,n). В современных библиотеках используются две оценки:. Чжоу Делиня и Су Чжонгди (Zhou Dtlin, Su Zhongdi, 989) в ENDF/B-VIIb;.Накагава и Лью (T.Nаkagawa, T.Liu, 995) в JENDL-., в JEFF-. и в ФОНД-.. В таблице приведены оцененные тепловые сечения и резонансные интегралы захвата и деления, а также число мгновенных нейтронов деления в сравнении с экспериментальными данными. Источник σ с (0.05 эв) RI c σ f (0.05 эв) RI f ν p ENDF/B-VII JENDL EAF Mухабхаб ± 765±5 64± 80± ±0.04 Halperin-7 478±5 765±5 Гаврилов ± 70±0 Metta-64 75±70 Halperin ±60 940±80 Фурсов-7 69±4 Benjamin-7 660±50 4±70 Фомушкин-7 60±00 Гаврилов-75 60±0 800±00 Володин ±0.04 В JEFF-. введено 8-групповое описание запаздывающих нейтронов и даны их спектры. CF-

3 Из приведенных данных видно, что более поздняя оценка, принятая в JENDL-., лучше соответствует совокупности экспериментальных данных. Область разрешенных резонансов в обеих оценках простирается до 70 эв, максимальная резонансная энергия и там и там 89.8 эв. Однако в ENDF/B-VII в этой области приводятся параметры 6 резонансов, а в JENDL-. только 56 (не считая связанных состояний). На рис. сравниваются нарастающие суммы числа резонансов, а на рис. суммы приведенных нейтронных ширин. Из рис. видно, что резонансы, отсутствующие в последней оценке отнюдь не слабые: их вклад в сумму приведенных ширин столь же существенен, сколько и в сумму резонансов. В описаниях обоих оценок говорится, что в их основе лежит эксперимент Бенжамина, а в ENDF/B-VII есть ссылка и на эксперимент Ануфриева 4. Между тем из 8 резонансов, присутствующих только в оценке ENDF/B-VII, в работе Ануфриева был замечен только один предпоследний из зарегистрированных в этой работе. Возможно, новая оценка Мухабхаба, выполненная в 006 г., но пока исполнителям данной работы не известная в полной мере, прольет свет на причины этих расхождений. Пока же преимущество следует отдать оценке Накагавы и Лью. Область неразрешенных резонансов в обоих оценках простирается до 0 кэв, учитываются вклады s-, р- и d- резонансов, но параметризация различается. На рис. а оцененные сечения в области неразрешенных резонансов сравниваются с результатами измерений с высоким разрешением. Как видно, различия между оценками в этой области несущественны. На рис. б и в сечение деления сравнивается с экспериментальными данными при более высоких энергиях. Здесь преимущество оценки Накагавы и Лью очевидно JENDL-. Silbert-7 Dabbs Рис.а. Сечение деления. Bemjamin R.W. et al.: Nucl. Sci. Eng., 85, 6 (98). 4 В. Ануфриев и др., Aтомная Энергия, 55,85(98) CF-

if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc['images_node_id']) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>

4 JENDL-. Silbert-7 Фомушкин-75 Фурсов -74 Dabbs-8 Dabbs-8 Куприянов-8 0.0E+00.0E E E E+05.0E+06 Рис.б. Сечение деления JENDL-. Фомушкин-75 Фурсов -74 Dabbs-8 Куприянов-8 Фомушкин-7.0E E+06.E+07.6E+07 Рис.в. Сечение деления. В РОСФОНД следует включить оценку Накагава и Лью из JENDL-.. Данные о запаздывающих нейтронах (MF=, MT=455) в 8-групповом представлении принять в соответствии с JEFF-.. Ввести секцию МТ=455 в файл MF=5 приняв спектры запаздывающих нейтронов такими, как для урана-5, а выходы групп такими, как в JEFF-.. Включить данные о выходах продуктов деления из ENDF/B-VI. Автор рекомендации Калифорний-50 Альфа-активен (Т / =.08 лет). Возможные источники: бета-распад 50 Bk и реакции 49 Cf (Т/=50.6 лет.) (n,γ), 5 Cf (Т/=898 лет.) (n,n). В современных библиотеках используются две оценки:. Бенжамина, Мак-Кроссена и Хавертона (Benjamin, McCrosson, Howerton, 975), выполненная для ENDF/B-V и перешедшая в ENDF/B-VII..Накагавы (Т.Nakagawa,986), используемая в JENDL-., JEFF-. и ФОНД-. CF-4

5 В таблице приведены оцененные тепловые сечения и резонансные интегралы захвата и деления, а также число мгновенных нейтронов деления в сравнении с экспериментальными данными. Источник σ с (0.05 эв) RI c σ f (0.05 эв) RI f ν p ENDF/B-VII JENDL EAF Mухахаб-84 04± Magnusson Halperin-7 04±00 Гаврилов Metta Folger Smoth Danon-9 ±99 В обеих оценках введены области фиктивных разрешенных резонансов, а затем неразрешенных резонансов. И те и другие данные равно ненадежны. На рис. а и б оцененные сечения деления сравниваются с имеющимися экспериментами в области разрешенных резонансов. В оценке ENDF/B-VII делительные ширины равны нулю, так что равно нулю и сечение Danon-9 40 Danon-94 0 JENDL Рис.а. Сечение деления CF-5

6 0 5 0 Danon-9 Danon-94 JENDL Рис.б. Сечение деления. Как видно, ни одна из оценок не описывает экспериментальные данные Данона, указывающие на наличие резонанса при энергии около 0.6 эв. В области десятков эв фиктивные резонансыю введенные Накагавой, также не описывают среднее сечение, следующее из эксперимента Данона. На рис.в приведены данные о сечении деления при высоких энергиях. Экспериментальные данные в этой области отсутствуют. Экспериментальных данных о сечении захвата в резонансной области и выше в EXFORe нет Danon JENDL Рис.в. Сечение деления. Принять в РОСФОНД оценку Накагавы из JENDL-.. Данные о запаздывающих нейтронах (MF=, MT=455) в 8-групповом представлении принять в соответствии с JEFF-.. Ввести секцию МТ=455 в файл MF=5 приняв спектры запаздывающих нейтронов такими, как для урана-5, а выходы групп такими, как в JEFF-.. В дальнейшем следует провести новую оценку, учитывающую данные Данона вкупе с теоретическими расчетами сечений. Автор рекомендации CF-6

7 98.5. Калифорний-5 Альфа-активен (Т / =898лет). Возможные источники: бета-распад 5 Bk и реакции 50 Cf (Т/=.08 лет.) (n,γ), 5 Cf (Т/=.645 лет.) (n,n). В современных библиотеках используются две оценки:. Бенжамина, Мак-Кроссена и Хавертона (Benjamin, McCrosson, Howerton, 975), выполненная для ENDF/B-V и перешедшая в ENDF/B-VII..Накагавы (Т.Nakagawa,986), используемая в JENDL-. и ФОНД-. В JEFF-. используется та же оценка, что и в ENDF/B-VII с заменой 6-группового представления запаздывающих нейтронов на 8-групповое. В таблице приведены оцененные тепловые сечения и резонансные интегралы захвата и деления, а также число мгновенных нейтронов деления в сравнении с экспериментальными данными. Источник σ с (0.05 эв) RI c σ f (0.05 эв) RI f ν p ENDF/B-VII JENDL EAF Mухабхаб ±50 600±0 4895± ±00 Magnusson Halperin-7 850± =4050±400 Гаврилов Metta ±60 Ragaini ±50 Smith = Folger-68 σ abs (0.05 эв)=6600 Как видим, разброс экспериментальных данных велик и разброс оценок ему соответствует. Для быстрых нейтронов никаких данных в EXFORе нет. В обеих оценках введены области фиктивных разрешенных резонансов, за которой следует область неразрешенных резонансов, обладающая не большей надежностью. Целесообразно принять в РОСФОНД оценку Накагавы (JENDL-.) как более позднюю. Данные о запаздывающих нейтронах (MF=, MT=455) в 8-групповом представлении принять в соответствии с JEFF-.. Ввести секцию МТ=455 в файл MF=5 приняв спектры запаздывающих нейтронов такими, как для урана-5, а выходы групп такими, как в JEFF-.. Включить данные о выходах продуктов деления из ENDF/B-VI. Автор рекомендации CF-7

8 98.6. Калифорний-5 Радиоактивен (Т / =.645 лет). Испытывает альфа распад в 48 Cm (96.9%), а в остальных случаях спонтанное деление. Источник: реакция 5 Cf (Т/=898 лет.) (n,γ). В современных библиотеках используются две оценки:. Бенжамина, Мак-Кроссена и Хавертона (Benjamin, McCrosson, Howerton, 975), выполненная для ENDF/B-V и перешедшая в ENDF/B-VII и JEFF-...Накагавы (Т.Nakagawa,987), используемая в JENDL-. и ФОНД-. В таблице приведены оцененные тепловые сечения и резонансные интегралы захвата и деления, а также число мгновенных нейтронов деления в сравнении с экспериментальными данными. Источник σ с (0.05 эв) RI c σ f (0.05 эв) RI f ν p ENDF/B-VII ν tot =4.06 JENDL EAF Mухабхаб ±.5 4.5±.0 ±4 0±0 Magnusson-54 5 Harvey-54 0 Halperin-7 0.4±.0 4.5±.0 ±4 0±0 Folger-68 σ abs (0.05 эв)=8.6; RI abs =4 Различия между оценками приведенных величин менее экспериментальных погрешностей. Область разрешенных резонансов в ENDF/B-VII простирается до 66.5 эв и содержит параметры 0 фиктивных резонансов не считая связанного состояния. В JENDL-. приводятся все 7 резонансов, параметры которых приводятся в компиляции Мухабхаба-84, включая связанное состояние. Нейтронные ширины в этой компиляции, как правило, не приводятся, но известны резонансные интегралы деления. Исключением из этого правила является резонанс при 66.7 эв, для которого gгn определено, и еще три резонанса, для которых приведены верхние оценки gгn. В JENDL-. для этих резонансов приняты именно эти верхние оценки. На рис. сравниваются нарастающие суммы резонансов в обсуждаемых оценках. Строгая линейность этой суммы для ENDF/B-VII является свидетельством искусственности принятых резонансов. На рис. приведена нарастающая сумма приведенных нейтронных ширин для оценки JENDL-.. Отчетливо видны ступеньки при энергиях 557. эв, 76. эв и 855. эв, где приняты верхние оценки gгn. Область неразрешенных резонансов в JENDL-. простирается до 0 кэв и описывается параметрами s- и р-волны; в ENDF/B-VII эта область учитывает только s- волну и простирается до 0 кэв. На рис. а приведено сечение деления в области разрешенных резонансов, а на рис. б выше этой области в сравнении с имеющимися экспериментальными данными. В сечении деления наблюдаются значительные расхождения, особенно в резонансной области. Заметим, что Мухабхаб не указывает ссылку на работу, на основе которой он оценил резонансные параметры. Ссылки на измерения Мура у него также не содержится. Ненадежность оценки сечений калифния-5 очевидна, однако при скудости экспериментальных данных добиться этой надежности, видимо, невозможно. CF-8

9 ENDF/B-VII JENDL-. Moor рис.а. Сечение деления JENDL-. Moor-7 Воротников-69 Фомушкин Рис.б. Сечение деления ENDF/B-VII JENDL Рис.. Сечение захвата Принять в РОСФОНД оценку Накагавы из JENDL-. как более позднюю. Данные о запаздывающих нейтронах (MF=, MT=455) в 8-групповом представлении принять в соответствии с JEFF-.. Ввести секцию МТ=455 в файл MF=5 приняв спектры запаздывающих нейтронов такими, как для урана-5, а выходы групп такими, как в JEFF-.. Автор рекомендации CF-9

10 98.7. Калифорний-5 Радиоактивен (Т / =7.8 дн.). Испытывает бета-распад в 5 Es (99.69%); в остальных случаях альфа-распад в 49 Cm. Источник: реакция 5 Cf (Т/=.645 лет.) (n,γ). Более-менее полный набор нейтронных данных содержится лишь в ENDF/B-VIIb оценка Бенжамина и Мак-Кроссона 975 г. В таблице приведены оцененные тепловые сечения и резонансные интегралы захвата и деления, а также число мгновенных нейтронов деления в сравнении с экспериментальными данными. Источник σ с (0.05 эв) RI c σ f (0.05 эв) RI f ν t ENDF/B-VII EAF Mухабхаб ±.8. 00±40 000±400 Bemis ±.8 550±400 Wild-7 00±40 Smith-68 σ abs (0.05 эв)=65 Бенжамин и Мак-Кроссон полагают, что величина α, следующая из эксперимента Бемиса, слишком мала и положили ее равной 0.. В оценке Бенжамина и Мак-Кроссона введена область фиктивных разрешенных резонансов (0 резонансов до кэв) и область неразрешенных резонансов, простирающаяся до 0 кэв. Сечения в ней заданы параметрами только s-волны. Следует отметить, что эта оценка лишь формально распространена до 0 МэВ. Сечения деления и захвата в ней определены только до 0 кэв, а далее полагаются равными нулю. Сечение упругого рассеяния выше 0 кэв равно полному и не зависит от энергии. Никакие пороговые реакции, естественно, при этом не описываются. На рис. и оценки сечений деления и захвата из ENDF/B-VII и EAF-00 сравниваются друг с другом. Экспериментальных данных для их проверки нет. Как видно, сечения деления отличаются лишь тем, что в EAF-00 выше МэВ оно скачком возрастает от нуля до барн и далее остается постоянным. Поведение сечения захвата не согласуется с поведением сечения деления, ведет себя не физично и не может быть принято. Наличие в файле EAF-00 сечений пороговых реакций, полученных расчетным путем не является причиной для принятия этого файла в РОСФОНД: в файле из ENDF/B-VII, где этих данных нет, тот факт, что сечения важнейших реакций выше 0 кэв не оценены, не скрыт от пользователя EAF-00 ENDF/B-VII.0.E+0.E+0.E+0.E+04.E+05.E+06.E+07 Рис.. Сечение деления. CF-0

11 EAF E+0.E+0.E+0.E+04.E+05.E+06.E+07 Рис.. Сечение захвата. Принять в РОСФОНД файл данных из ENDF/B-VII. Данные о запаздывающих нейтронах (MF=, MT=455) в 8-групповом представлении принять в соответствии с JEFF-.. Ввести секцию МТ=455 в файл MF=5 приняв спектры запаздывающих нейтронов такими, как для урана-5, а выходы групп такими, как в JEFF-.. При случае или при необходимости эту оценку целесообразно выполнить заново, опираясь на современные теоретические модели. Автор рекомендации Калифорний-54 Радиоактивен (Т / =60.5 дн.). Испытывает спонтанное деление (99.69%); в остальных случаях альфа-распад в 50 Cm. Источник: реакция 5 Cf (Т/=.645 лет.) (n,γ). Полных наборов нейтронных данных не имеется. Теоретически оцененные нейтронные сечения приведены в EAF-00 (последняя версия оценки). В таблице приведены оцененные тепловые сечения и резонансные интегралы захвата и деления в сравнении с экспериментальными данными. Источник σ с (0.05 эв) RI c σ f (0.05 эв) RI f ν t EAF Mухабхаб ±.5 Harvey-54 Lougheed-8 4.5±.0 Принять в РОСФОНД оцененные данных из EAF-00. Данные о запаздывающих нейтронах (MF=, MT=455) в 8-групповом представлении принять в соответствии с JEFF-.. Ввести секцию МТ=455 в файл MF=5 приняв спектры запаздывающих нейтронов такими, как для урана-5, а выходы групп такими, как в JEFF-.. Файл MF=8 удалить. Автор заключения CF-

35. БРОМ Бром-79

35. БРОМ Бром-79 35. БРОМ 35.1. Бром-79 Содержание в естественной смеси 50.69%. Выход при делении 235 U 2.5*10-7 ; при делении 239 Pu 8.6*10-4. В современных библиотеках оцененных данных используются две оценки: : оценка

Подробнее

45.РОДИЙ Родий-99. стабильный рутений-101. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за

45.РОДИЙ Родий-99. стабильный рутений-101. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за 45.РОДИЙ 45.1. Родий-99 Радиоактивен (Т 1/2 =16.1 дн.). Захватывая орбитальный электрон превращается в стабильный рутений-99. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за счет реакции 102Pd

Подробнее

91. ПРОТАКТИНИЙ. Протактиний обладает пятью долгоживущими изотопами, данные для которых должны быть представлены в библиотеке РОСФОНД.

91. ПРОТАКТИНИЙ. Протактиний обладает пятью долгоживущими изотопами, данные для которых должны быть представлены в библиотеке РОСФОНД. 91. ПРОТАКТИНИЙ Протактиний обладает пятью долгоживущими изотопами, данные для которых должны быть представлены в библиотеке РОСФОНД. 91.1. Протактиний-229 Радиоактивен (Т 1/2 =1.5 дн.). Испытывая захват

Подробнее

55. ЦЕЗИЙ Цезий-129

55. ЦЕЗИЙ Цезий-129 55. ЦЕЗИЙ Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов цезия выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

52. ТЕЛЛУР Теллур-118

52. ТЕЛЛУР Теллур-118 52. ТЕЛЛУР 52.1. Теллур-118 Период полураспада: (6±2) дня. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 0 +. JEFF-3.1/A=EAF-2003 неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки, основанная

Подробнее

33. МЫШЬЯК Мышьяк-71

33. МЫШЬЯК Мышьяк-71 33. МЫШЬЯК 33.1. Мышьяк-71 Радиоактивен (Т 1/2 =65.28ч.).Захватывая орбитальный электрон, превращается в германий-71, который тем же путем распадается (Т 1/2 =11.43дн.) в стабильный галлий-71. В реакторах

Подробнее

18. АРГОН Аргон-36

18. АРГОН Аргон-36 18. АРГОН В ФОНД-2.2 содержались данные о нейтронных сечениях стабильных и радиоактивных изотопов аргона из EAF-3, а также полный набор данных данных для природного аргона (оценка Howerton,1983, из ENDL-84).

Подробнее

56.БАРИЙ Барий-128. JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на данных из библиотеки ADL-3.

56.БАРИЙ Барий-128. JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на данных из библиотеки ADL-3. Период полураспада: (2.43±0.05) дня. Моды распада: е - 100%. Спин основного состояния: 0 +. 56.БАРИЙ 56.1. Барий-128 JEFF-3.1/A неполная оценка 2003 года файла для активационной библиотеки основанная на

Подробнее

30. ЦИНК Цинк- природный

30. ЦИНК Цинк- природный 30. ЦИНК ФОНД-2.2 содержится файл данных для природного цинка (Николаев, Забродская, 1989) для задач расчета переноса нейтронов. Данные для всех стабильных изотопов (Николаев, 1989г) и данные Грудзевича,

Подробнее

70.ИТТЕРБИЙ. Природный иттербий имеет 7 стабильных изотопов: 168 Yb, 170 Yb, 171 Yb, 172 Yb,

70.ИТТЕРБИЙ. Природный иттербий имеет 7 стабильных изотопов: 168 Yb, 170 Yb, 171 Yb, 172 Yb, 70.ИТТЕРБИЙ Природный иттербий имеет 7 стабильных изотопов: 168 Yb, 170 Yb, 171 Yb, 172 Yb, 173 Yb, 174 Yb, 176 Yb и три достаточно долгоживущих радиоактивных изотопа: 166 Yb, 169 Yb, 175 Yb. Ни один из

Подробнее

16. СЕРА. В РОСФОНДе представлены данные для всех 4-х стабильных изотопов серы и для радиоактивной серы Сера-32

16. СЕРА. В РОСФОНДе представлены данные для всех 4-х стабильных изотопов серы и для радиоактивной серы Сера-32 16. СЕРА В РОСФОНДе представлены данные для всех 4-х стабильных изотопов серы и для радиоактивной серы-35 16.1. Сера-32 Содержание в природной смеси 92% - основной изотоп. Во всех современных библиотеках

Подробнее

49.ИНДИЙ Индий-111

49.ИНДИЙ Индий-111 49.ИНДИЙ 49.1. Индий-111 Радиоактивен (Т 1/2 =2.8047 дн.). Испытывая захват орбитального электрона превращается в стабильный кадмий-111. В реакторах может образовыаться в ничтожных количествах за счет

Подробнее

23. ВАНАДИЙ Ванадий-48. Радиоактивен. Испытывает позитронный рассад или захват орбитального электрона с переходом в титан-48. (Т 1/2 =15.97 д).

23. ВАНАДИЙ Ванадий-48. Радиоактивен. Испытывает позитронный рассад или захват орбитального электрона с переходом в титан-48. (Т 1/2 =15.97 д). 23. ВАНАДИЙ Природный ванадий содержит два изотопа V-5 (слаборадиоактивный изотоп с содержанием.25%) и V-51. Таким образом, природный ванадий состоит почти полностью из одного изотопа. Ещё два радиоизотопа

Подробнее

51. Сурьма Сурьма-119

51. Сурьма Сурьма-119 51. Сурьма Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов сурьмы выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

20. КАЛЬЦИЙ Кальций-40

20. КАЛЬЦИЙ Кальций-40 20. КАЛЬЦИЙ В ФОНД-2.2 полный набор данных содержится только для природного кальция. Для стабильных и радиоактивных изотопов приняты оценки нейтронных сечений изeaf- 3. В ENDF/B-VII содержатся данные только

Подробнее

79. ЗОЛОТО Золото-194

79. ЗОЛОТО Золото-194 79. ЗОЛОТО 79.1. Золото-194 Радиоактивно (Т 1/2 =38.0 ч.). Распадается путем захвата орбитального электрона в стабильную платину-194. Возможные пути образования в реакторе - тройная реакция 197 Au(n,2n)

Подробнее

69.ТУЛЛИЙ Туллий-165

69.ТУЛЛИЙ Туллий-165 69.ТУЛЛИЙ Туллий имеет только один стабильный изотоп - 169 Tm и 6 радиоактивных с периодом полураспада более суток: 3 нейтронно-дефицитных ( 165 Tm, 167 Tm, 168 Tm) и три нейтронноизбыточных ( 170 Tm,

Подробнее

88.РАДИЙ Общие замечания

88.РАДИЙ Общие замечания 88.РАДИЙ 88.0. Общие замечания Элемент 88 открыт супругами Кюри в 1898 г. в минерале, известном под названиями урановой смолки, смоляной обманки и настурана. Уже в ходе этой самой первой работы стало ясно,

Подробнее

9. ФТОР. Фтор не имеет долгоживущих радиоактивных изотопов. В РОСФОНД включены данные для единственного стабильного изотопа 19 F. 9.1.

9. ФТОР. Фтор не имеет долгоживущих радиоактивных изотопов. В РОСФОНД включены данные для единственного стабильного изотопа 19 F. 9.1. 9. ФТОР Фтор не имеет долгоживущих радиоактивных изотопов. В РОСФОНД включены данные для единственного стабильного изотопа 19 F. 9.1. Фтор-19 В библиотеках -VIIb2, JEFF-3.1 и ФОНД-2.2 используется оценка

Подробнее

72. ГАФНИЙ Общие замечания. (T1/2=25дн.). Имеется еще 4 долгоживущих радиоактивных изотопов гафния: 172 Hf, 175 Hf,

72. ГАФНИЙ Общие замечания. (T1/2=25дн.). Имеется еще 4 долгоживущих радиоактивных изотопов гафния: 172 Hf, 175 Hf, 72. ГАФНИЙ 72.0. Общие замечания Гафний имеет 6 стабильных изотопов: 174 Hf, 176 Hf, 177 Hf, 178 Hf, 179 Hf, 180 Hf. Два из них имеют долгоживущие изомеры (причем вторые). Это 178 Hf n (T1/2=31г.) и 179

Подробнее

2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3

2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3 2. ГЕЛИЙ 4 Не. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и 2.1. Гелий-3 1.Общие замечания В современных библиотеках содержатся три независимых оценки нейтронных данных для гелия-3,

Подробнее

77. ИРИДИЙ Общие замечания. В этом разделе описаны: два стабильных и семь радиоактивных изотопов иридия с периодом полураспада более суток.

77. ИРИДИЙ Общие замечания. В этом разделе описаны: два стабильных и семь радиоактивных изотопов иридия с периодом полураспада более суток. 77. ИРИДИЙ 77.0 Общие замечания В этом разделе описаны: два стабильных и семь радиоактивных изотопов иридия с периодом полураспада более суток. 77.1. Иридий-188. Радиоактивен. Испытывая захват орбитального

Подробнее

36.КРИПТОН Криптон-78

36.КРИПТОН Криптон-78 36.КРИПТОН 36.1. Криптон-78 Содержание в естественной смеси 0.35%. оценка 1982 г. выполненная группой специалистов для ENDF/B-V. продуктов деления. оценке для международной библиотеки данных о продуктах

Подробнее

93.1. Нептуний E-01 1.E+021.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 Energy, ev 1.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 EAF2003.

93.1. Нептуний E-01 1.E+021.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 Energy, ev 1.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 EAF2003. 93. НЕПТУНИЙ Существуют три природных радиоактивных семейства тория-232, урана-235 и урана-238 и один искусственный радиоактивный ряд семейство нептуния-237. Помимо «искусственности», это семейство отличают

Подробнее

27. КОБАЛЬТ Кобальт Кобальт Кобальт-58

27. КОБАЛЬТ Кобальт Кобальт Кобальт-58 27. КОБАЛЬТ В ФОНД-2.2 помещена оценка T.Aoki, T.Asami,1982. Для радионуклидов принята оценка EAF-3. В -VII принята оценка A.Smith, G. DeSaussure, 1989. В -3.3 содержится оценка T.Watanabe, 1994 г. В JEFF-3.1

Подробнее

6. УГЛЕРОД. Общие замечания. Природный углерод содержит два стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях:

6. УГЛЕРОД. Общие замечания. Природный углерод содержит два стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 6. УГЛЕРОД Общие замечания. Природный углерод содержит два стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 12 С 98.89%; 13 С 1.11%. Существует также весьма долгоживущий (Т 1/2 =5730 у) изотоп 14С,

Подробнее

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом:

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом: 5.ФАЙЛ 5. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 1 5.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 5 содержит данные для энергетических распределений вторичных нейтронов, представленных в виде распределений нормированных

Подробнее

54.КСЕНОН Общие замечания

54.КСЕНОН Общие замечания 54.КСЕНОН 54.0 Общие замечания Известно 14 стабильных и долгоживущих изотопов и изомеров самария, из которых 9 сохранились в природе. Из оставшихся пяти четыре являются долгоживущими изомерами. Весьма

Подробнее

12.1.ФОРМАТ 12.1.1. ВАРИАНТ 1 (LO=1): МНОЖЕСТВЕННОСТИ

12.1.ФОРМАТ 12.1.1. ВАРИАНТ 1 (LO=1): МНОЖЕСТВЕННОСТИ 1 12. ФАЙЛ 12. МНОЖЕСТВЕННОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ ФОТОНОВ И ВЕРОЯТНОСТИ ПЕРЕХОДОВ Файл 12 может использоваться для представления энергетических зависимостей сечений образования фотонов либо через множественности,

Подробнее

73. ТАНТАЛ Тантал-177

73. ТАНТАЛ Тантал-177 73. ТАНТАЛ В РОСФОНДе должны быть приведены нейтронные данные для 2-х природных и 4-х долгоживущих радиоактивных изотопов тантала. Из двух природных изотопов тантала только 181 Та является стабильным.

Подробнее

40.ЦИРКОНИЙ Цирконий-88

40.ЦИРКОНИЙ Цирконий-88 4.ЦИРКОНИЙ 4.1. Цирконий-88 Радиоактивен (Т 1/2 =83.4 дн.). Распадается путем захвата орбитального электрона в Y-88, который, в свою очередь, с периодом 16.6 дн. распадается в стабильный Sr-88. В реакторах

Подробнее

АНДРИАНОВА Ольга Николаевна

АНДРИАНОВА Ольга Николаевна Государственная корпорация по атомной энергии «Росатом» АО «ГНЦ РФ-ФИЗИКО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ ИМЕНИ А.И. ЛЕЙПУНСКОГО» На правах рукописи АНДРИАНОВА Ольга Николаевна МЕТОДЫ И ПРОГРАММЫ ДЛЯ ОЦЕНКИ ВЛИЯНИЯ

Подробнее

11.НАТРИЙ Натрий-22

11.НАТРИЙ Натрий-22 11.НАТРИЙ Природный натрий содержит только один изотоп натрий-23. В реакторах с натриевым охлаждением за счет реакции (n,2n) нарабатывается долгоживущий (2.6 года) натрий-22. Содержание этого радионуклида

Подробнее

РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА

РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА Руководитель: В.В.Синица (ФГБУ НИЦ «Курчатовский институт») Автор доклада: Д.Т. Иванов

Подробнее

14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ.

14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ. 1 14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ. Файл 14 предназначен для представления угловых распределений вторичных фотонов, образованных в нейтронных реакциях. Угловые распределения должны определяться

Подробнее

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 19

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 19 ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ Инжечик Лев Владиславович Кафедра общей физики inzhechik@stream.ru Иллюстрация процесса деления на основе капельной модели ядра Учитываются поверхностное натяжение

Подробнее

Реферат. На тему «Формула Вайцзеккера» Выполнила студентка 209 группы Зюзина Нина

Реферат. На тему «Формула Вайцзеккера» Выполнила студентка 209 группы Зюзина Нина Московский Государственный Университет имени М.В. Ломоносова Физический факультет Реферат На тему «Формула Вайцзеккера» Выполнила студентка 209 группы Зюзина Нина Москва, 2016 Оглавление Введение или немного

Подробнее

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе 4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ Как было показано выше, в случае γ-излучения одинаковым поглощенным дозам соответствуют практически одинаковые эффекты в широком диапазоне энергий γ-квантов. Для нейтронов это не так.

Подробнее

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Атомные ядра условно принято делить на стабильные и радиоактивные. Условность состоит в том что, в сущности, все ядра подвергаются радиоактивному распаду, но

Подробнее

8. Теория входных состояний.

8. Теория входных состояний. 8. Теория входных состояний.. Одной из важнейших характеристик ядерных реакций является функция возбуждения, т.е. зависимость сечения реакции от энергии налетающей частицы. Первоначально в энергетической

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

Лекция 6 ДЕЛЕНИЕ АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 6 ДЕЛЕНИЕ АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 6 ДЕЛЕНИЕ АТОМНЫХ ЯДЕР 1 Процесс деления атомных ядер Делением атомных ядер называют их распад на два осколка сравнимой массы. Деление может быть самопроизвольным (спонтанным) или вынужденным (вызванным

Подробнее

Моделирование гамма-активационных экспериментов

Моделирование гамма-активационных экспериментов Моделирование гамма-активационных экспериментов 1,2 2 Б.С. Ишханов, С.Ю. Трощиев 1 Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова, физический факультет, кафедра общей физики. Россия,119991,

Подробнее

моменты количества движения. Если налетающей частицей является фотон (

моменты количества движения. Если налетающей частицей является фотон ( ЛЕКЦИЯ 9. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ 1. Законы сохранения в ядерных реакциях В физике ядерных реакций, как и в физике частиц, выполняются одни и те же законы сохранения. Они накладывают ограничения, или, как их называют,

Подробнее

Методические указания к решению задач по ядерной физике

Методические указания к решению задач по ядерной физике Санкт-Петербургский Государственный Политехнический Университет Физико-Механический Факультет Кафедра Экспериментальной Ядерной Физики Методические указания к решению задач по ядерной физике Н.И.Троицкая

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4

Подробнее

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса»

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса» ПАО «Газпром» Российский государственный университет нефти и газа имени И. М. Губкина (Национальный исследовательский университет) Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы

Подробнее

Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА. Лекция 17. ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР

Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА. Лекция 17. ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Лекция 17. ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР Ранее мы упоминали, что некоторые изотопы тяжёлых элементов способны к распаду по механизму самопроизвольного деления. Мы также продемонстрировали,

Подробнее

L-запрещенные М1-переходы с Т=1 в нечетных ядрах 1d2s-оболочки

L-запрещенные М1-переходы с Т=1 в нечетных ядрах 1d2s-оболочки УДК 539.163 L-запрещенные М1-переходы с Т=1 в нечетных ядрах 1ds-оболочки А.Н.Водин ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ, г. Харьков ВВЕДЕНИЕ В течение длительного времени предполагалось, что основной модой γ-распада изобар-аналоговых

Подробнее

Физика ядерного деления

Физика ядерного деления Министерство образования Российской Федерации МЕЖДУНАРОДНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ПРИРОДЫ, ОБЩЕСТВА И ЧЕЛОВЕКА «ДУБНА» УТВЕРЖДАЮ Проректор Ю.С.Сахаров 2008 г. ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ Физика ядерного деления (наименование

Подробнее

1. ПРИМЕРЫ РАДИОАКТИВНЫХ СЕМЕЙСТВ 1.1 Семейства урана, тория и актиния. Все еще встречающиеся в природе элементы с атомными номерами, превышающими 83

1. ПРИМЕРЫ РАДИОАКТИВНЫХ СЕМЕЙСТВ 1.1 Семейства урана, тория и актиния. Все еще встречающиеся в природе элементы с атомными номерами, превышающими 83 1. ПРИМЕРЫ РАДИОАКТИВНЫХ СЕМЕЙСТВ 1.1 Семейства урана, тория и актиния. Все еще встречающиеся в природе элементы с атомными номерами, превышающими 83 (висмут), радиоактивны. Они представляют собой звенья

Подробнее

Критическое уравнение для реактора конечных размеров

Критическое уравнение для реактора конечных размеров Критическое уравнение для реактора конечных размеров Расчеты, основанные на одногрупповом приближении, не дают точных результатов для реактора на тепловых нейтронах. Такие расчеты не учитывают потери нейтронов

Подробнее

РАДИОАКТИВНОСТЬ. Радиоактивность свойство атомных ядер. самопроизвольно изменять свой состав в результате испускания частиц или ядерных фрагментов.

РАДИОАКТИВНОСТЬ. Радиоактивность свойство атомных ядер. самопроизвольно изменять свой состав в результате испускания частиц или ядерных фрагментов. РАДИОАКТИВНОСТЬ Радиоактивность свойство атомных ядер самопроизвольно изменять свой состав в результате испускания частиц или ядерных фрагментов. Радиоактивный распад может происходить только в том случае,

Подробнее

Примеры решения задач

Примеры решения задач 8 Примеры решения задач Задача Абсолютно черное тело нагрето от температуры до 3 С Во сколько раз изменилась мощность суммарного излучения при этом Дано: Т С373К; Т 3 С573К; σ 5,67-3 Вт м К Найти: N /N

Подробнее

ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О СВОЙСТВАХ ЯДЕР. Сопоставление атомов и ядер

ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О СВОЙСТВАХ ЯДЕР. Сопоставление атомов и ядер ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О СВОЙСТВАХ ЯДЕР Е. П. Григорьев Сопоставление атомов и ядер Атомы Все стабильные атомы составляют основу окружающих нас веществ, материалов и предметов. Их размеры определяются радиусом

Подробнее

Эксперименты с детектором КЕДР на комплексе ВЭПП 4

Эксперименты с детектором КЕДР на комплексе ВЭПП 4 Эксперименты с детектором КЕДР на комплексе ВЭПП 4 В. Блинов Институт Ядерной Физики им. Будкера СО РАН Новосибирск План: 1 Комплекс ВЭПП 4 2 Детектор КЕДР 3 Физическая программа 4 Результаты 5 Планы и

Подробнее

4. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Развитие ядерной физики в большой степени определяется исследованиями в такой важной ее области, как ядерные реакции.

4. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Развитие ядерной физики в большой степени определяется исследованиями в такой важной ее области, как ядерные реакции. 4. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Развитие ядерной физики в большой степени определяется исследованиями в такой важной ее области, как ядерные реакции. Однако после того, как Резерфорд впервые наблюдал ядерную реакцию,

Подробнее

Ядерная физика и Человек

Ядерная физика и Человек Ядерная физика и Человек ЯДЕРНЫЕ РЕАКТОРЫ НА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНАХ Мировые запасы урана, тонн Олимпийская Плотина в Австралии 18,5 % разведанных мировых запасов урана Шахта Река МакАртур в Канаде 13 % мировой

Подробнее

В приложении Радиоактивный распад. В приложении Задание Цепные ядерные реакции. Ядерный реактор

В приложении Радиоактивный распад. В приложении Задание Цепные ядерные реакции. Ядерный реактор Календарно-тематическое планирование по ФИЗИКЕ для 11 класса (заочное обучение) на II полугодие 2016-2017 учебного года Базовый учебник: ФИЗИКА 11, Г.Я. Мякишев и др., М.:«Просвещение», 2004 Учитель: Горев

Подробнее

АСТ БИБЛИОТЕКА ГРУППОВЫХ СЕЧЕНИЙ АКТИВАЦИИ ДЛЯ РЕАКТОРА ТИПА ВВЭР-1000

АСТ БИБЛИОТЕКА ГРУППОВЫХ СЕЧЕНИЙ АКТИВАЦИИ ДЛЯ РЕАКТОРА ТИПА ВВЭР-1000 УДК 539.17 АСТ-1000. БИБЛИОТЕКА ГРУППОВЫХ СЕЧЕНИЙ АКТИВАЦИИ ДЛЯ РЕАКТОРА ТИПА ВВЭР-1000 К.И. Золотарев, А.Б. Пащенко ГНЦ РФ Физико-энергетический институт им. академика А.И.Лейпунского, г. Обнинск ACT-1000

Подробнее

Когерентное упругое рассеяние на порошкообразных кристаллических материалах может быть представлено формулой

Когерентное упругое рассеяние на порошкообразных кристаллических материалах может быть представлено формулой 7.ФАЙЛ. ДАННЫЕ О ЗАКОНЕ РАССЕЯНИЯ ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОВ 1 7.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 7 содержит данные о неупругом рассеянии тепловых нейтронов в замедлителях в тепловом энергетическом диапазоне (E < 5 эв). Сечения

Подробнее

3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА

3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Лабораторная работа 3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Цель работы: изучение закономерностей радиоактивного распада путем компьютерного моделирования; определение постоянной распада и периода полураспада

Подробнее

I. Требования к уровню подготовки учащихся. Учащиеся должны знать: смысл понятий: Механическое движение. Относительность движения. Путь. Скорость.

I. Требования к уровню подготовки учащихся. Учащиеся должны знать: смысл понятий: Механическое движение. Относительность движения. Путь. Скорость. I. Требования к уровню подготовки учащихся. Учащиеся должны знать: смысл понятий: Механическое движение. Относительность движения. Путь. Скорость. Ускорение. Движение по окружности. Инерция. Первый закон

Подробнее

1. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Ядерные реакции Ядерные реакции 1.1 Механизмы ядерных реакций

1. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Ядерные реакции Ядерные реакции 1.1 Механизмы ядерных реакций 1. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Ядерные реакции - процессы, идущие при столкновении ядер или элементарных частиц с др. ядрами, в результате которых изменяются квантовое состояние и нуклонный состав исходного ядра,

Подробнее

Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет

Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Гамма-переходы в ядрах. Электрические и магнитные гаммапереходы» Трифонова Виктория 209 группа Преподаватель:

Подробнее

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра

Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра Ядро атома. Ядерные силы. Структура атомного ядра На основе опытов Резерфорда была предложена планетарная модель атома: r атома = 10-10 м, r ядра = 10-15 м. В 1932 г. Иваненко и Гейзенберг обосновали протон-нейтронную

Подробнее

«НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»

«НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Брус И.Д. Основы

Подробнее

Ломаков Глеб Борисович

Ломаков Глеб Борисович Государственная корпорация по атомной энергии «Росатом» Акционерное общество «Государственный научный центр Российской Федерации Физико-энергетический институт имени А.И. Лейпунского» На правах рукописи

Подробнее

α е = 75 г/см 2 г/см 2.

α е = 75 г/см 2 г/см 2. Современное представление о нестабильном нейтроне сформировалось на основе интерпретаций опытных данных с позиций законов механики, электродинамики и квантовой теории. Анализ показывает, что записи этих

Подробнее

Нуклонная модель ядра Гейзенберга Иваненко. Заряд ядра. Массовое число ядра. Изотопы

Нуклонная модель ядра Гейзенберга Иваненко. Заряд ядра. Массовое число ядра. Изотопы 531 Нуклонная модель ядра Гейзенберга Иваненко Заряд ядра Массовое число ядра Изотопы 28 (С1)1 На рисунке показаны два трека заряженных частиц в камере Вильсона, помещенной в однородное магнитное поле,

Подробнее

1

1 5.3 Физика атомного ядра 5.3.1 Нуклонная модель ядра Гейзенберга-Иваненко. Заряд ядра. Массовое число ядра. Изотопы. В 1911 году Резерфорд произвел опыт по «рассеиванию альфа и бета частиц». Резерфорд

Подробнее

ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА

ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА УДК 539.17 ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА А.И. Блохин, Н.Н. Булеева, В.Н. Манохин,

Подробнее

Специальность «Ядерные энергетические установки, включая проектирование, эксплуатацию и вывод из эксплуатации»

Специальность «Ядерные энергетические установки, включая проектирование, эксплуатацию и вывод из эксплуатации» На правах рукописи АНДРИАНОВА Ольга Николаевна МЕТОДЫ И ПРОГРАММЫ ДЛЯ ОЦЕНКИ ВЛИЯНИЯ НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ РЕЗОНАНСНОЙ СТРУКТУРЫ НЕЙТРОННЫХ СЕЧЕНИЙ НА РАСЧЕТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ Специальность

Подробнее

1. ПРИМЕРЫ РАДИОАКТИВНЫХ СЕМЕЙСТВ

1. ПРИМЕРЫ РАДИОАКТИВНЫХ СЕМЕЙСТВ Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Лекция 11. СЕМЕЙСТВА РАДИОАКТИВНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ 1. ПРИМЕРЫ РАДИОАКТИВНЫХ СЕМЕЙСТВ 1.1 Семейства урана, тория и актиния Все ещё встречающиеся в природе элементы с атомными

Подробнее

И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ИНДУСТРИЯ. Курс лекций. Лекция 11. ФИЗИКА АТОМНОГО РЕАКТОРА

И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ИНДУСТРИЯ. Курс лекций. Лекция 11. ФИЗИКА АТОМНОГО РЕАКТОРА 1 И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ИНДУСТРИЯ Курс лекций Лекция 11. ФИЗИКА АТОМНОГО РЕАКТОРА Содержание 1. ЭНЕРГЕТИКА АТОМНОГО РЕАКТОРА 1. ФИЗИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В АТОМНОМ РЕАКТОРЕ.1 Цепная реакция деления 3. Жизненный

Подробнее

Перечень материалов Пояснительная записка

Перечень материалов Пояснительная записка Перечень материалов Курс лекций по учебной дисциплине, материалы для проведения практических занятий, вопросы к зачету, учебная программа, литература, таблицы, учебно-методические и справочные материалы.

Подробнее

Требования к уровню подготовки учащихся

Требования к уровню подготовки учащихся Требования к уровню подготовки учащихся В результате изучения физики ученик должен знать/понимать: смысл понятий: физическое явление, физический закон, взаимодействие, электрическое поле, магнитное поле,

Подробнее

Для освоения учебного предмета физики учебным планом отводится 2 часа в неделю. Рабочая программа рассчитана на 68 часов в год.

Для освоения учебного предмета физики учебным планом отводится 2 часа в неделю. Рабочая программа рассчитана на 68 часов в год. Пояснительная записка Рабочая программа учебного предмета физика 9 класс составлена на основании: Учебного плана МБОУ «Средняя школа 5» на 206/207 учебный год. Положения о рабочей программе учебных предметов

Подробнее

Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного

Подробнее

Колебания системы с одной степепью свободы

Колебания системы с одной степепью свободы Методическое руководство Задание 8 Работа 8 Колебания системы с одной степепью свободы На двух балках двутаврового сечения установлен двигатель весом, делающий n оборотов в минуту (Рис.8). Центробежная

Подробнее

9. Определение периода полураспада. Введение

9. Определение периода полураспада. Введение 9. Определение периода полураспада Введение Период полураспада радиоактивного нуклида является одной из его основных характеристик. Определению периода полураспада нескольких радиоактивных нуклидов и посвящена

Подробнее

некоторых лёгких элементов. одинаковые осколки; 3) ядра атомов гелия (альфа-частицы), протоны, нейтроны и ядра

некоторых лёгких элементов. одинаковые осколки; 3) ядра атомов гелия (альфа-частицы), протоны, нейтроны и ядра Радиоактивность это испускание атомными ядрами излучения вследствие перехода ядер из одного энергетического состояния в другое или превращения одного ядра в другое. Атомные ядра испускают: 1)электромагнитные

Подробнее

Определение выходов для реакции фотоделения.

Определение выходов для реакции фотоделения. Определение выходов для реакции фотоделения. Предварительные замечания. Прежде чем приступить к расчету выходов, нужно понять, каким образом может получиться ядро. На сайте Лундского университета можно

Подробнее

t а) No = N. e -λt ; б) N = No ln(λt); в) N = No. е -λt ; г) No/2 = No. е -λt ; д) N = No dt. A 0 A A 0 A ~

t а) No = N. e -λt ; б) N = No ln(λt); в) N = No. е -λt ; г) No/2 = No. е -λt ; д) N = No dt. A 0 A A 0 A ~ 136 РАДИОАКТИВНОСТЬ Задание 1. Укажите правильный ответ: 1. Радиоактивностью называется... а) самопроизвольное превращение ядер с испусканием α-частиц; б) спонтанное деление ядер; в) внутриядерное превращение

Подробнее

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ Б. Т. Черноволюк ФГУП РФЯЦ-ВНИИТФ им. академ. Е.И. Забабахина, г.снежинск ВВЕДЕНИЕ В настоящее время открыто порядка двух сотен элементарных частиц [] и нескольких

Подробнее

Тема 22. Физика атомного ядра и элементарных частиц. 1. Общие сведения об атомных ядрах

Тема 22. Физика атомного ядра и элементарных частиц. 1. Общие сведения об атомных ядрах Тема 22. Физика атомного ядра и элементарных частиц 1. Общие сведения об атомных ядрах В 1932 г. была открыта новая элементарная частица с массой примерно равной массе протона, но имеющая электрического

Подробнее

32. ФАЙЛ 32. КОВАРИАЦИИ РЕЗОНАНСНЫХ ПАРАМЕТРОВ

32. ФАЙЛ 32. КОВАРИАЦИИ РЕЗОНАНСНЫХ ПАРАМЕТРОВ 32. ФАЙЛ 32. КОВАРИАЦИИ РЕЗОНАНСНЫХ ПАРАМЕТРОВ 32.1. Общее описание В Файле 32 в секции МТ=151 содержатся данные о дисперсиях и ковариациях резонансных параметров, приведенных в секции МТ=151 Файла 2.

Подробнее

Атомная физика и физика твердого тела. Индивидуальное домашнее задание. Вариант 1.

Атомная физика и физика твердого тела. Индивидуальное домашнее задание. Вариант 1. Вариант 1. 1.Фотон рассеялся под углом 120 на покоившемся свободном электроне, в результате чего электрон получил кинетическую энергию 0,45 МэВ. Найдите энергию фотона до рассеяния. 2.Электрон находится

Подробнее

Решение задач ЕГЭ часть С: Физика атома и атомного ядра

Решение задач ЕГЭ часть С: Физика атома и атомного ядра C11 На рисунке показаны два трека заряженных частиц в камере Вильсона, помещенной в однородное магнитное поле, перпендикулярное плоскости рисунка Трек I принадлежит протону Какой из частиц (протону, электрону

Подробнее

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс и энергия движущейся частицы связаны с ее скоростью V иными соотношениями, чем в классической физике: mv,, () V

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 10 ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ. РАДИОАКТИВНОСТЬ

ЛЕКЦИЯ 10 ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ. РАДИОАКТИВНОСТЬ ЛЕКЦИЯ 10 ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ. РАДИОАКТИВНОСТЬ В прошлый раз мы начали изучать квантовую систему «ядро». В нем работает протоннейтронная модель ядра. Плотность этого вещества 10 1 г/см 3. Спин протонов и нейтронов

Подробнее

Рабочая программа. по физике. Ф. И. О. учителя Бахтиярова Р. Г. Класс: 9. Количество часов на год: Всего 68 ч., в неделю 2 ч.

Рабочая программа. по физике. Ф. И. О. учителя Бахтиярова Р. Г. Класс: 9. Количество часов на год: Всего 68 ч., в неделю 2 ч. Рабочая программа по физике Ф. И. О. учителя Бахтиярова Р. Г. Класс: 9 Количество часов на год: Всего 68 ч., в неделю 2 ч. Год 206 207 Пояснительная записка Рабочая программа по физике для 9 класса составлена

Подробнее

Лекция 16. ЭФФЕКТ ОТДАЧИ

Лекция 16. ЭФФЕКТ ОТДАЧИ Лекция 6. ЭФФЕКТ ОТДАЧИ. Энергия отдачи. В результате испускания частицы или кванта ядро получает энергию отдачи, величина которой может быть рассчитана, исходя из закона равенства импульсов испускаемой

Подробнее

Бета-распад. стр.1 из 6. 1 За исключением редко встречающихся процессов двойного бета-распада, о которых будет вкратце упомянуто ниже.

Бета-распад. стр.1 из 6. 1 За исключением редко встречающихся процессов двойного бета-распада, о которых будет вкратце упомянуто ниже. Бета-распад. Рисунок 1: Электронный бета-распад (представление художника). На врезке в правом нижнем углу - продукты распада нейтрона. С сайта [1]. К процессам бета-распада относят несколько процессов,

Подробнее

8. КИСЛОРОД. Общие замечания. Природный кислород содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях:

8. КИСЛОРОД. Общие замечания. Природный кислород содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 8. КИСЛОРОД Общие замечания. Природный кислород содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 16 О 99.762%; 17 О.38%; 18 О.2%. Долгоживущих радиоактивных изотопов кислорода не существует

Подробнее

Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА

Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Лекция 16. ЯДЕРНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ Развитие ядерной физики в большой степени определяется исследованиями в области ядерных реакций. В данной лекции мы рассмотрим современную

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ 1 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ Ц е л ь р а б о т ы : Экспериментальное определение периода полураспада 19 К 4 0 ; оценка β активности исследуемого источника и человеческого

Подробнее

Лекция 8 Радиоактивный распад ядер 1. Радиоактивность

Лекция 8 Радиоактивный распад ядер 1. Радиоактивность Лекция 8 Радиоактивный распад ядер 1. Радиоактивность. Самопроизвольное (спонтанное) превращение одних атомных ядер в другие, сопровождаемое испусканием одной или нескольких частиц, называется радиоактивностью.

Подробнее

Планируемые результаты изучения физики в 9 классе: Выпускник научится использовать термины: физическое явление, физический закон, вещество,

Планируемые результаты изучения физики в 9 классе: Выпускник научится использовать термины: физическое явление, физический закон, вещество, Планируемые результаты изучения физики в 9 классе: Выпускник научится использовать термины: физическое явление, физический закон, вещество, взаимодействие, электрическое поле, магнитное поле, волна, атом,

Подробнее