Активационный детектор импульсного нейтронного излучения

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Активационный детектор импульсного нейтронного излучения"

Транскрипт

1 НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЦЕНТР «КУРЧАТОВСКИЙ ИНСТИТУТ» ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ИФВЭ Г.И. Бритвич, М.Ю. Костин, А.В. Сухих С.К. Черниченко, А.А. Янович Активационный детектор импульсного нейтронного излучения Направлено в ЯФИ Протвино 2015

2 УДК М-24 Аннотация Бритвич Г.И. и др. Активационный детектор импульсного нейтронного излучения: Препринт ИФВЭ Протвино, с., 11 рис., 2 табл., библиогр.: 12. В работе представлен активационный детектор, принцип действия которого основан на замедлении быстрых нейтронов в замедлителе из полиэтилена и активации ими фольги из индия по реакции 115 In(n,γ) 116 In с периодом полураспада с. Abstract Britvich G.I. et al. Activation detector of pulsed neutron radiation Title: IHEP Preprint Protvino, p. 13, fig. 11, tables 2, refs.: 12. The paper presents the activation detector principle is based on the slowing down of fast neutrons in the moderator of polyethylene and foil activation of indium by the reaction 115 In(n,γ) 116 In a half-life of seconds. Федеральное государственное бюджетное учреждение «Государственный научный центр Российской Федерации- Институт физики высоких энергий» НИЦ «Курчатовский институт», 2015

3 Введение Современные установки для создания импульсных нейтронных источников: - ускорительные трубки, ускорители каскадного типа, линейные ускорители электронов и протонов; - импульсные реакторы; - установки по управляемому синтезу токамаки, стеллараторы; - с помощью излучения лазера; - электроразрядные установки, типа «плазменный фокус», работают в диапазоне от 10 6 до нейтронов в импульсах длительностью от 30 пс до 40 мкс. В таких условиях измерение выхода нейтронов из источника (одна из основных характеристик установки) каким-то одним методом весьма проблематична [1,2]. Простейший метод регистрации импульсного нейтронного излучения - оценка его потока по наведенной радиоактивности в фольгах из Rh, Ag, In, Au [3,4]. В настоящей работе представлен детектор, принцип действия которого основан на замедлении быстрых нейтронов в замедлителе из полиэтилена и активации ими фольги из индия по реакции 115 In(n,γ) 116 In, который является современной моделью активационного детектора нейтронов для импульсной реакции D-D синтеза [5]. Конструктивные особенности детектора Представлен детектор, который основан на активационной методике с затянутой регистрацией: сначала быстрые нейтроны замедляются в блоке из полиэтилена (две пластины размерами 220 мм х 340 мм и толщиной 50 мм каждая). Далее, уже замедленные нейтроны взаимодействуют с фольгой из индия с поперечными размерами 120 мм х 240 мм и толщиной 200 мкм. Бета-частицы, вылетающие из фольги индия, регистрируются телескопом из двух сцинтилляционных пластин (С1 детектор). Каждая из пластин: С1 Б (ближняя к фольге индия) и С1 Д (дальняя) просматриваются спектросмещающими оптоволокнами, свет от которых передается к фотоприемникам - фотоумножителям ФЭУ-85. Вторая поверхность фольги просматривается аналогичным телескопом (С2 детектор). В одной из полиэтиленовых пластин по центру сделана выемка 1

if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc['images_node_id']) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>

4 120 мм х 240 мм и глубиной 10 мм в которую укладывается сборка (С1+фольга+С2) и плотно накрывается второй полиэтиленовой пластиной. Телескоп, регистрирующий электроны вылетающие из фольги индия (детектор С1 или С2), представляет собой блок из двух пластических сцинтилляторов (PS) размером 240х120х2мм 3, который, в свою очередь, состоит из двух базовых пластин 120х120х2мм 3, см. рис.1. В пластине имеется 12 канавок глубиной 1.1 мм, шириной 1.1 мм в которые при сборке вклеиваются оптическим клеем спектросмещающее оптоволокно (оптоволокно) диаметром 1 мм по всей длине 240 мм (по 12 оптоволокон в пластину). Концы 12 штук волокон выходящие из PS собираются в жгут диаметром 4.5 мм и просматриваются одним ФЭУ-85. Рис.1. Базовая сцинтилляционная пластина, используемая в детекторе. Пластины изготавливаются методом литья под давлением из расплава полистирола со сцинтилляционными добавками (2% PTP, 0.02% POPOP). Геометрические размеры пластин мм 3. В каждой пластине имеются 12 канавок длиной 120 мм, 2

5 шириной 1,1 мм и глубиной 1,1 мм по 6 канавок с каждой стороны пластины. Технология литья под давлением обеспечивает высокое качество поверхности получаемых сцинтилляционных пластин, так что дополнительная механическая обработка пластин не требуется. Изготовление пластин происходит на термопластавтомате. Этот метод (литье под давлением) позволяет путем замены пресс-форм получать сцинтилляционные пластины различных размеров и конфигураций. Сухая смесь гранулированного полистирола и сцинтилляционных добавок готовится предварительно, затем смесь загружается в литьевую машину, нагревается до 180 о -220 о С и поступает в пресс-форму, в которой создается давление до 100 МПа. Один цикл отливки пластины занимает около минуты. Отклонения размеров получаемых пластин не превышает ± 50 микрон. На рис.2 показана схема расположения сцинтилляционных пластин (бета телескопов) и фольги индия, на рис.3 представлен общий вид детектора. Схема регистрации: - совпадение сигналов (в пределах 50 нс) С1 Б и С1 Д С1 сигнал; - совпадение сигналов (в пределах 50 нс) С2 Б и С2 Д С2 сигнал; - Σ(С1+С2) сигналы с учетом антисовпадений С1С2 (для вычитания фона от космических мюонов) поступают на вход многоканального счетчика импульсов МКС[6]. Рис.2. Схематическое изображение сборки (С1+фольга+С2) - регистрирующей части нейтронного детектора. 3

6 Рис.3. Общий вид нейтронного детектора Результаты измерений Оптоволокно типа Y11(200) излучает свет в длинноволновой области спектра (λ~520 нм), поэтому требуется избирательный подход к выбору фотоприемника. В частности, для настоящего детектора были отобраны четыре ФЭУ-85 из партии в 50 штук по методике, подробно описанной в работе [7]. На рис.4, в качестве примера, приведен амплитудный спектр одного из ФЭУ-85 в сравнении со спектром от ФЭУ EMI 9954 KB (один из лучших ФЭУ с повышенным квантовым выходом для λ > 500 нм, т.н. greenextended ФЭУ). N 1500 EMI 9954KB ФЭУ Число фотоэлектронов Рис.4. Амплитудные спектры, в числе фотоэлектронов, для ФЭУ-85 в сравнении с ФЭУ EMI 9954KB - полученные при одинаковой засветке фотокатода. 4

7 Результаты сравнения приведены в табл.1. Таблица 1. Результаты сравнения откликов отобранных ФЭУ-85 с EMI 9954KB. ФЭУ Среднее число фотоэлектронов Квантовый выход(%) QE ( λ~ 520 нм) EMI 9954KB 3,39 16,0 #45(С1 Д ) 3,27 15,4 #28(С2 Д ) 3,13 14,8 #34(С1 Б ) 2,91 13,7 #5(С2 Б ) 2,90 13,7 Измерение квантового выхода ω (ф.э./ МэВ). Одним из основных параметров детектора является квантовый выход ω (ф.э./ МэВ) число фотоэлектронов, зарегистрированных ФЭУ, на 1 МэВ выделенной в сцинтилляторе энергии. Квантовый выход для данных пластин сцинтиллятора, полученый по методике, подробно описанной в работе [7], составил ω = 65 (ф.э./мэв). В качестве примера, на рис.5 представлены характеристики одной из пластин сцинтиллятора. N Sr+ 90 Y Число ф отоэлектронов Рис.5. Спектр энерговыделений, в числе фотоэлектронов, в пластине толщиной 2 мм, при нормальном падении узкого пучка электронов источника 90 Sr+ 90 Y. Значение наиболее вероятного энерговыделения (пик в спектре) кэв соответствует 26.6 фотоэлектронам. 5

8 Характеристики детектора от импульсного источника нейтронов со средней энергией ~ 4 МэВ и выходом нейтронов. На рис.6, в качестве примера, представлено одно из временных распределений, полученных с помощью МКС модуля. Источник нейтронов установлен непосредственно на поверхности детектора. Число импульсов в канале t (c) Рис.6. Уменьшение числа распадов в детекторе (время измерения -500 с, бин - 1с). Источник нейтронов с выходом нейтронов. Пунктирная прямая среднее значение фона n ф = (10.9±3.4) 1/с измеренное в интервале от 200 с до 500 с, сплошная кривая фитирование функцией n = n 0 exp(-λ t), параметры которой приведены в табл.2. Таблица 2. Параметры радиоактивного распада 116 In Способ обработки Период полураспада, Т ½ [с] Константа распада, λ[c] Начальное число отсчетов, n 0 А, число образованных ядер 116 In Формулы[8] ± ± 2323 ± ± ROOT [9] ± ± 2328 ± ± Table of Isotopes [10] ±

9 Способы обработки. Отклик детектора - число отсчетов N(t) за время измерения после импульса нейтронного излучения, связанное с числом А (числом образованных в момент облучения ядер изотопа 116 In) определяется двумя способами: N f и N s. Во-первых, при достаточно «хорошей статистике» производится фитирование начальной части временного распределения: n = n 0 exp(-λ t). Результаты фитирования представлены в табл.2, откуда вычисляем N f = n 0 /λ, при этом N f = ε А, где ε- эффективность регистрации бета частиц телескопами счетчиков С1 и С2. При дальнейшем анализе опускаем ε, тем более, что ε ~ 0.85 (см. далее по тексту). Во-вторых, измерение числа событий N(t) в течение жестко выставленного интервала t изм с последующим пересчетом к значению N s = N(t) / (1-exp(-λ t)), при этом N s = А. В этом случае можно непосредственно сравнивать N f = N s = А. Активационный метод относится к предельно простой методике измерений. С другой стороны, оценка статистической погрешности и оптимальной длительности измерений t изм связана со спецификой радиоактивного распада из-за ограниченного числа отсчетов N вследствие конечного числа ядер 116 In в облученной фольге индия. Для наиболее эффективной оценки t изм и статистической погрешности δ(n f ) и δ(n s ) выберем в качестве параметра, как и в работе [8], отношение n 0 /n ф, при этом анализ проведем на основании экспериментальных данных, представленных на рис.6, для значений n 0 /n ф : 1; 5; 10; 50; 100 и 211. С физической точки зрения это правомерно, т.к. для выбранного n 0i /n ф при t = t i все события для t < t i уже произошли и не влияют на события для t > t i. Для анализа погрешности измерений δ(n f ) воспользуемся априорной информацией о точном знании константы радиоактивного распада λ, см табл.2, в этом случае δ(n f ) целиком определяется δ(n 0 ). Анализ результатов представлен на рис.7. и рис. 8. Сплошные кривые на рис. 7 фитирование δ(n 0 ) и δ(n s ) по значениям n 0 /n ф, точки - экспериментальные данные, полученные в аналогичных опытах. Оптимальная оценка t изм в зависимости от n 0 /n ф выражена очень слабо и составила ~ 40 с (2.8 Т 1/2 ) во всех случаях, кроме n 0 /n ф =1, для которого t изм ~ 16 с (1.1 Т 1/2 ). При этом окончательный выбор того, каким способом оценивать число А - образованных в момент облучения ядер изотопа 116 In, можно на основании данных n 0 и λ полученных с высокой точностью, см. табл.2, с оценкой «истинного» значения А = n 0 /λ = ± 170 и значений 7

10 А i = A exp(-λ t i ) для соответствующих n 0i /n ф. Для сравнения двух методов обработки результатов измерений введем k f = N f / A и k s = N s / A, см. рис.8. Рис.7. Зависимость статистической погрешности измерений n 0 и N s от параметра n 0 /n ф. k f, k s 1.4 Nf Ns n 0 / n ф Рис.8. Отклонения результатов N f и N s от «истинного» значения А для различных n 0 /n. Пунктирная прямая: k f = k s = 1. 8

11 Анализ средних значений: N f / A= 1.002±0.012 и N s / A= 1.002±0.025 для n 0 /n ф 10 указывает на то, что оба метода с погрешностью ~ 2% равнозначны, т.е. выбор метода зависит от конкретной конфигурации блоков электроники на экспериментальной установке. Метод N s более простой - требуется один пересчетный канал регистрации событий. Метод N f, использующий МКС сопряженный через USB порт с ЭВМ, более сложный, но зато он «зрячий» - видит экспоненциальный спад интенсивности, что становится важным при больших загрузках (n 0 ~ /с) из-за «мертвого» времени детектора. При этом надо учитывать тот факт, что измерения носят однократный характер их нельзя повторить. Эффективность регистрации. Оценить величину ε- эффективность регистрации электронов телескопом счетчиков, например, С1 Б С1 Д задача достаточно непростая в конфигурации настоящего детектора, поэтому сделаем оценку ε из анализа амплитудных спектров. На рис.9 представлены спектры энерговыделений в пластинах телескопа С1, полученные в одинаковых условиях время измерения в течение 40 с через 10 с после импульса нейтронов с выходом нейтронов. Спектр энерговыделений в ближней к фольге индия сцинтилляционной пластине С1 Б имеет вид распределения Ландау (сравни с рис.5), т.к. электроны при распаде 116 In со средней энергией <Е э >~ 1260 кэв (учтена средняя потеря энергии ~ 100 кэв в фольге индия) пересекают пластину и оставляют в ней энергию Е э ~ 590 кэв. Во второй пластине С1 Д электроны оставляют Е э ~ 600 кэв, т.е. примерно такую же, как и в первой пластине (оценки получены на основании данных из [11,12]). Экспериментальные результаты: Е э ~ 560 кэв в С1 Б и Е э ~ 730 кэв в С1д дают похожие значения, особенно это относится к первой пластине, т.к. мы получаем оценку порога срабатывания телескопа ~ 600 кэв. Такой порог срабатывания, с учетом энергетического спектра электронов при распаде 116 In [10], дает оценку числа электронов зарегистрированных в С1 Д на уровне 85%. 9

12 N 200 С1б С1д Число фотоэлектронов Рис. 9. Спектры энерговыделений (в числе фотоэлектронов) в сцинтилляционных пластинах телескопа С1. Чувствительность детектора к быстрым нейтронам. Источник нейтронов со средней энергией ~ 4 МэВ и выходом нейтронов устанавливался на расстояниях R: 27; 47; 57; 67; 87 и 107 см от детектора. Чувствительность детектора составила 1.45±0.17 [число образованных ядер 116 In / нейтрон см 2 ], которая ~ в 80 раз превышает чувствительность детектора в работе [5]. Дополнительные характеристики детектора: зависимость показаний детектора от толщины фольги из индия - Т In ; толщины замедлителя быстрых нейтронов T CH2. Был изготовлен специальный стенд, в котором на лист полиэтилена (T CH2 = 5 см) укладывался телескоп С1 Д С1 Б (ФЭУ-85 взяты от соответствующих позиций нашего детектора, конфигурация это позволяет сделать, см. рис.3), состоящий из базовых пластин мм 2, сверху на который укладывалась фольга размером мм 2 различной толщины Т In : 55; 92; 147; 285; 390; 585 и 675 мкм. Сборка накрывалась листами полиэтилена различной толщины T CH2 : 1.7; 3.35 и 5.8 см. Полученные результаты представлены на рис.10 и рис

13 А Толщина фольги из индия, мкм Рис.10. Число образованных ядер 116 In в зависимости от толщины Т In, при постоянной T CH2 = 5.8см. Это распределение является одним из важных факторов при выборе толщины фольги. Максимум для Т In ~ 400 мкм обусловлен эффектом самоэкранировки вызванный захватом в основном резонансе с энергией нейтронов эв. А Толщина CH 2, см Рис.11.Число образованных ядер 116 In в зависимости от толщины полиэтиленового замедлителя со стороны источника нейтронов, Т In = 390 мкм. 11

14 Это распределение также является важным фактором при выборе толщины замедлителя, но в отличие от Т In, которую принимаем за ~400 мкм для всех типов источников быстрых нейтронов, толщину T CH2 можно варьировать, в зависимости от средней энергии нейтронов, и, тем самым, минимизировать вес детектора. Выводы В работе представлен детектор импульсного нейтронного излучения отличающийся тем, что электроны вылетающие из фольги индия регистрируются в 4π геометрии телескопами из тонких сцинтилляционных счетчиков с ε ~ 85 %. Такая конфигурация детектора позволяет: - регистрировать электроны вылетающие из фольги индия в 4π геометрии телескопами из тонких сцинтилляционных счетчиков с ε~85 %. - исключить утечку тепловых нейтронов из-за компактной упаковки бета телескопов в центре замедлителя; - увеличивать чувствительность регистрации за счет наращивания числа сцинтилляционных пластин, фольги индия и пластин полиэтилена до площади ~ 2 м 2 при постоянной эффективности регистрации быстрых нейтронов 1.45±0.17 ( число образованных ядер 116 In / нейтрон см -2 ). Авторы выражают благодарность А.Б. Аникееву за ценные замечания и поддержку данной работы. Работа выполнена в рамках Контракта Н.4х от г. 12

15 Список литературы [1] А.И. Веретенников, В.М. Горбачев, Б.А. Предеин. Методы исследования импульсных излучений М.: Энергоатомиздат,1985. [2] G.S. Bauer. Physics and technology of spallation neutron sources. Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. A463 (2001) [3] К. Бекурц, К. Виртц. Нейтронная физика. М., Атомиздат, [4] G.F. Knoll. Radiation detection and measurement, 3 rd ed/ New York: Wiley, 200. [5] С.А. Данько, С.С. Кингсеп, О.В. Тельковская, А.Г. Алексеев, Г.И. Бритвич. Активационный детектор нейтронов для импульсной реакции D-D синтеза ВАНТ. Сер. Термоядерный синтез, 2012, вып.1, с [6] Научно-производственный центр АСПЕКТ. Преобразователь амплитудноцифровой спектрометрический АЦП-USB-8К-П. [7] Г.И. Бритвич, В.В. Бреховских, В.К. Семенов, С.А. Холоденко. Основные характеристики полистирольных сцинтилляторов производства ИФВЭ: Препринт ИФВЭ Протвино,2013. [8] В.И. Гольданский, А.В. Куценко, М.И. Подгорецкий. Статистика отсчетов при регистрации ядерных частиц. Изд. Ф-МЛ. Москва [9] http//root.cern.ch [10] Table of Radioactive isotopes. E.Browne and R.B. Firestone [11] Journal of the ICRU Vol 8 No 2 (2008) Report 80. Appendix 2. [12] T.Tabata, P.Andreo and R. Ino. Energy-deposition distributions in materials irradiated by plane-parallel electron beams with energies between 0.1 and 100MeV. Atomic data and nuclear data tables 56, (1994). Рукопись поступила 3 июня 2015 г. 13

16 Бритвич Г.И. и др. Активационный детектор импульсного нейтронного излучения Препринт отпечатан с оригинала-макета, подготовленного авторами. Подписано к печати Формат 60 84/16. Цифровая печать. Печ.л. 1,125. Уч. изд.л. 1,44. Тираж 80. Заказ 13. Индекс ФГБУ ГНЦ ИФВЭ НИЦ «Курчатовский институт» , Московская область, город Протвино, площадь Науки, дом 1 библиотека

17 П Р Е П Р И Н Т , ФГБУ ГНЦ ИФВЭ НИЦ «Курчатовский институт», 2015 Индекс 3649

Исследование радиационной стойкости активных элементов калориметров

Исследование радиационной стойкости активных элементов калориметров ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ИФВЭ 2012 17 ОЭФ В.И. Крышкин, В.В. Скворцов Исследование радиационной стойкости активных элементов калориметров Направлено

Подробнее

Активность при этом в

Активность при этом в Исследование точности абсолютных измерений цифровым методом совпадений Ìåòîä ñîâïàäåíèé ÿâëÿåòñÿ â íàñòîÿùåå âðåìÿ îñíîâíîé òåõíèêîé ïåðâè íûõ èçìåðåíèé àêòèâíîñòè ðàäèîíóêëèäîâ è îñíîâîé ãîñóäàðñòâåííûõ

Подробнее

Таблица Основные параметры детекторов ионизирующего излучения ПС-Н1, ПС-Н1, ПС-Н3. Тип сцинтиллятора/норма параметра ПС-Н1 ПС-Н2 ПС-Н3.

Таблица Основные параметры детекторов ионизирующего излучения ПС-Н1, ПС-Н1, ПС-Н3. Тип сцинтиллятора/норма параметра ПС-Н1 ПС-Н2 ПС-Н3. Детекторы ионизирующего излучения сцинтилляционные пластмассовые ПС-Н1, ПС-Н2, ПС-Н3 Детекторы ионизирующего излучения сцинтилляционные пластмассовые ПС-Н1, ПС-Н2, ПС-Н3 предназначены для регистрации потока

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ИФВЭ 2004 9 ОЭФ Г.И. Бритвич, В.Г. Васильченко, Ю.В. Гилицкий, А.П. Чубенко, А.Е. Кушниренко, Э.А. Мамиджанян, В.П. Павлюченко,

Подробнее

02;12. PACS: Dz

02;12.   PACS: Dz 26 апреля 02;12 Первые эксперименты по регистрации нейтронов на ускорительном источнике для бор-нейтронозахватной терапии А.С. Кузнецов, Г.Н. Малышкин, А.Н. Макаров, И.Н. Сорокин, Ю.С. Суляев, С.Ю. Таскаев

Подробнее

9. Определение периода полураспада. Введение

9. Определение периода полураспада. Введение 9. Определение периода полураспада Введение Период полураспада радиоактивного нуклида является одной из его основных характеристик. Определению периода полураспада нескольких радиоактивных нуклидов и посвящена

Подробнее

мишени и замедлителя-формирователя

мишени и замедлителя-формирователя 4-th International Conference NPAE-Kyiv 2012 CURRENT PROBLEMS IN NUCLEAR PHYSICS AND ATOMIC ENERGY 17-21 Ноября, 2014, Москва, Россия Институт ядерных исследований РАН, Москва, Россия Источник нейтронов

Подробнее

СОВРЕМЕННЫЕ МЕТОДЫ РЕГИСТРАЦИИ ЧАСТИЦ (Дисциплина специализации, 4 курс, осенний семестр)

СОВРЕМЕННЫЕ МЕТОДЫ РЕГИСТРАЦИИ ЧАСТИЦ (Дисциплина специализации, 4 курс, осенний семестр) СОВРЕМЕННЫЕ МЕТОДЫ РЕГИСТРАЦИИ ЧАСТИЦ (Дисциплина специализации, 4 курс, осенний семестр) Цели изучения дисциплины Углубленное изучение современных детекторов ядерных излучений, сравнение их характеристик

Подробнее

Направлено в ПТЭ НАЦИОНАЛЬНН ЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЦЕНТР «КУРЧАТОВСКИЙ ИНСТИТУТ» ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

Направлено в ПТЭ НАЦИОНАЛЬНН ЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЦЕНТР «КУРЧАТОВСКИЙ ИНСТИТУТ» ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ НАЦИОНАЛЬНН ЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЦЕНТР «КУРЧАТОВСКИЙ ИНСТИТУТ» ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ИФВЭ 2015 4 А.Ю. Калинин, В.А. Коковин 1, В.И. Крышкин, В.В. Скворцов Монитор абсолютной интенсивности пучка

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ 1 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ Ц е л ь р а б о т ы : Экспериментальное определение периода полураспада 19 К 4 0 ; оценка β активности исследуемого источника и человеческого

Подробнее

АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ -ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ

АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ -ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ УДК 539.107.5 АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ 4π-ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ В.М. Пиксайкин, С.Г. Исаев, В.В. Коробейников, Г.Г. Королев, Н.Н. Семенова, М.З. Тараско ГНЦ РФ - Физико-энергетический

Подробнее

N(E) = AE γ, (2) E γ exp ( a/e) de, (4) n(ϑ) = kaa 1 γ exp( y)y γ 2 dy = kaa 1 γ Γ(γ 1), (5) mcl(0)

N(E) = AE γ, (2) E γ exp ( a/e) de, (4) n(ϑ) = kaa 1 γ exp( y)y γ 2 dy = kaa 1 γ Γ(γ 1), (5) mcl(0) Регистрация мюонов космического излучения и определение их энергетического спектра Составитель: к. ф.-м. н., А. И. Гончаров Рецензент: д. ф.-м. н. А. В. Пляшешников Цель работы: Оборудование: 1. Убедиться

Подробнее

Моделирование гамма-активационных экспериментов

Моделирование гамма-активационных экспериментов Моделирование гамма-активационных экспериментов 1,2 2 Б.С. Ишханов, С.Ю. Трощиев 1 Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова, физический факультет, кафедра общей физики. Россия,119991,

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тихоокеанский государственный университет» ИЗМЕРЕНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ

Подробнее

Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА

Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА редакция 10 сентября 2016 года В сцинтилляционном пластиковом детекторе световые вспышки возникают за счет взаимодействия

Подробнее

ВРЕМЕННЫЕ И АМПЛИТУДНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ КРИСТАЛЛОВ

ВРЕМЕННЫЕ И АМПЛИТУДНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ КРИСТАЛЛОВ ВРЕМЕННЫЕ И АМПЛИТУДНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ КРИСТАЛЛОВ И.Багатурия*, Б.Чиладзе**, М.Ниорадзе**, Ю.Тевзадзе**, И.Треков** * Университет им. И.Чавчавадзе, Тбилиси * Институт Физики Высоких Энергий

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ ЖИЗНИ МЮОНА

ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ ЖИЗНИ МЮОНА Министерство образования и науки Российской Федерации ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ЮЖНЫЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»

Подробнее

79. ЗОЛОТО Золото-194

79. ЗОЛОТО Золото-194 79. ЗОЛОТО 79.1. Золото-194 Радиоактивно (Т 1/2 =38.0 ч.). Распадается путем захвата орбитального электрона в стабильную платину-194. Возможные пути образования в реакторе - тройная реакция 197 Au(n,2n)

Подробнее

МЕТОДИЧЕСКОЕ УКАЗАНИЕ 2 для студентов 2 курса медико-биологического факультета. Тема 1. Законы теплового излучения. САМОСТОЯТЕЛЬНАЯ РАБОТА СТУДЕНТОВ:

МЕТОДИЧЕСКОЕ УКАЗАНИЕ 2 для студентов 2 курса медико-биологического факультета. Тема 1. Законы теплового излучения. САМОСТОЯТЕЛЬНАЯ РАБОТА СТУДЕНТОВ: МЕТОДИЧЕСКОЕ УКАЗАНИЕ 2 Тема 1. Законы теплового излучения. 1. Равновесное тепловое излучение. 2. Энергетическая светимость. Испускательная и поглощательная способности. Абсолютно черное тело. 3. Закон

Подробнее

ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА

ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА УДК 539.17 ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА А.И. Блохин, Н.Н. Булеева, В.Н. Манохин,

Подробнее

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК Ордена Ленина Сибирское отделение ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера СО РАН

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК Ордена Ленина Сибирское отделение ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера СО РАН РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК Ордена Ленина Сибирское отделение ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера СО РАН А. С. Кузнецов, Г. Н. Малышкин, А. Н. Макаров, И. Н. Сорокин, Ю. С. Суляев, С. Ю. Таскаев ПЕРВЫЕ

Подробнее

Работа 5.13 Определение периода полураспада долгоживущего изотопа

Работа 5.13 Определение периода полураспада долгоживущего изотопа Работа 5.13 Определение периода полураспада долгоживущего изотопа Оборудование: эталонный препарат. счетная установка, соль калия (KCl), секундомер, Введение Ядра большого количества изотопов могут самопроизвольно

Подробнее

Низкофоновый ТГЭУ для счета ультранизкой активности альфа-, бетаи рентгеновского излучения

Низкофоновый ТГЭУ для счета ультранизкой активности альфа-, бетаи рентгеновского излучения Письма в ЖТФ, 2010, том 36, вып. 13 12 июля 12 Низкофоновый ТГЭУ для счета ультранизкой активности альфа-, бетаи рентгеновского излучения А.В. Копылов, И.В. Орехов, Е.П. Петров, В.В. Петухов, А.А. Тихонов

Подробнее

СТЕНД КОНТРОЛЯ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ СЧЁТЧИКОВ

СТЕНД КОНТРОЛЯ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ СЧЁТЧИКОВ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ИФВЭ 2003 31 ОЭА Ю.П. Корнеев, А.Н. Криницын, В.И. Крышкин, А.А. Марков, В.В. Талов, Л.К. Турчанович СТЕНД КОНТРОЛЯ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ

Подробнее

БАКСАНСКИЙ ПОДЗЕМНЫЙ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ ТЕЛЕСКОП *

БАКСАНСКИЙ ПОДЗЕМНЫЙ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ ТЕЛЕСКОП * 1 БАКСАНСКИЙ ПОДЗЕМНЫЙ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ ТЕЛЕСКОП * Совместно с Е.Н. Алексеевым, В.В. Алексеенко, Ю.М. Андреевым, В.Н. Бакатановым, А.Н. Будкевичем, А.В. Воеводским, В.И. Волченко, М.Д. Гальпериным, А.А.

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ

Подробнее

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ В данном разделе приведены контрольные задания в форме тестов, выполнение которых способствует закреплению знаний по курсу. Каждое задание состоит из задач, решение которых, как правило,

Подробнее

Основы валидации данных нейтринного детектора Борексино

Основы валидации данных нейтринного детектора Борексино Лабораторная работа 5 Основы валидации данных нейтринного детектора Борексино Цель работы: Методическое пособие Литвинович Е.А. Знакомство с принципами первичной обработки данных нейтринного детектора

Подробнее

КУРС ФИЗИКИ С ПРИМЕРАМИ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ

КУРС ФИЗИКИ С ПРИМЕРАМИ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ Б А К А Л А В Р И А Т Т.И. Трофимова, А.В. Фирсов КУРС ФИЗИКИ С ПРИМЕРАМИ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ В ДВУХ томах Том II Учебник КНОРУС МОСКВА 2015 УДК 373.167.1:537(075.8) ББК 22.313я73 Т76 Трофимова Т.И. Т76 Курс

Подробнее

Акимов Ю. К. УДК ББК Л39 Фотонные методы регистрации излучений. Изд. 2-е, перераб. и доп. Дубна: ОИЯИ, е., ил.

Акимов Ю. К. УДК ББК Л39 Фотонные методы регистрации излучений. Изд. 2-е, перераб. и доп. Дубна: ОИЯИ, е., ил. Акимов Ю. К. Л39 Фотонные методы регистрации излучений. Изд. 2-е, перераб. и доп. Дубна: ОИЯИ, 2014. 323 е., ил. ISBN 978-5-9530-0380-3 Рассмотрены процессы образования сигналов в сцинтилляционных и черенковских

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОГО СВЕТОВОГО ВЫХОДА СТРИПОВ НА ОСНОВЕ ПЛАСТМАССОВЫХ СЦИНТИЛЛЯТОРОВ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОГО СВЕТОВОГО ВЫХОДА СТРИПОВ НА ОСНОВЕ ПЛАСТМАССОВЫХ СЦИНТИЛЛЯТОРОВ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОГО СВЕТОВОГО ВЫХОДА СТРИПОВ НА ОСНОВЕ ПЛАСТМАССОВЫХ СЦИНТИЛЛЯТОРОВ Б.В. Гринев, О.В. Зеленская, В.Р. Любинский, Л.И. Мицай, Н.И. Молчанова, В.А. Тарасов Институт сцинтилляционных

Подробнее

Исследования по акустическому детектированию нейтрино. Лаборатория новых методов детектирования нейтрино и других элементарных частиц ИЯИ РАН

Исследования по акустическому детектированию нейтрино. Лаборатория новых методов детектирования нейтрино и других элементарных частиц ИЯИ РАН Исследования по акустическому детектированию нейтрино Лаборатория новых методов детектирования нейтрино и других элементарных частиц ИЯИ РАН Детектирование нейтрино сверхвысоких энергий изучение взаимодействия

Подробнее

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА Отчет по программе фундаментальных исследований "ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА". Лаборатории ЭМДН ИЯИ РАН Проект: Физика нейтрино на больших подземных сцинтилляционных детекторах и поиск

Подробнее

= (3) 2 1. КРАТКАЯ ТЕОРИЯ.

= (3) 2 1. КРАТКАЯ ТЕОРИЯ. ИЗУЧЕНИЕ СТАТИСТИЧЕСКИХ ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Лабораторная работа 8 Цель работы: 1. Подтверждение случайного, статистического характера процессов радиоактивного распада ядер.. Ознакомление

Подробнее

Обзор результатов и статус эксперимента НЕВОД

Обзор результатов и статус эксперимента НЕВОД 34-я ВККЛ, Дубна, 15-19 августа 2016 г. Обзор результатов и статус эксперимента НЕВОД Р.П. Кокоулин (от сотрудничества НЕВОД-ДЕКОР) Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт физики

Подробнее

Тант Зин Нейтронный детектор космического гамма-телескопа «ГАММА-400» "Приборы и методы экспериментальной физики"

Тант Зин Нейтронный детектор космического гамма-телескопа «ГАММА-400» Приборы и методы экспериментальной физики На правах рукописи Тант Зин Нейтронный детектор космического гамма-телескопа «ГАММА-400» 01.04.01 "Приборы и методы экспериментальной физики" Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата

Подробнее

Название курса на английском языке. Nuclear Physics and the Man. Ответственный за курс доцент М.Е. Степанов

Название курса на английском языке. Nuclear Physics and the Man. Ответственный за курс доцент М.Е. Степанов Название курса на английском языке Nuclear Physics and the Man Ответственный за курс доцент М.Е. Степанов Аннотация к курсу Ядерная физика и Человек Цикл лекций представляет собой введение в современную

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ 1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Целью работы является изучение нергетических характеристик альфа( )-частиц и механизмов их взаимодействия

Подробнее

КАНАЛЫ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ ВНУТРИРЕАКТОРНОГО КОНТРОЛЯ ЯДЕРНЫХ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ КОРПУСНЫХ РЕАКТОРОВ С ВОДОЙ ПОД ДАВЛЕНИЕМ

КАНАЛЫ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ ВНУТРИРЕАКТОРНОГО КОНТРОЛЯ ЯДЕРНЫХ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ КОРПУСНЫХ РЕАКТОРОВ С ВОДОЙ ПОД ДАВЛЕНИЕМ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ СТАНДАРТ СОЮЗА ССР КАНАЛЫ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ ВНУТРИРЕАКТОРНОГО КОНТРОЛЯ ЯДЕРНЫХ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ КОРПУСНЫХ РЕАКТОРОВ С ВОДОЙ ПОД ДАВЛЕНИЕМ ОБЩИЕ ТЕХНИЧЕСКИЕ ТРЕБОВАНИЯ ГОСТ 24789-81 ИПК

Подробнее

Московский физико-технический институт (государственный университет) Лаборатория экспериментальных методов физики ОТЧЕТ

Московский физико-технический институт (государственный университет) Лаборатория экспериментальных методов физики ОТЧЕТ Московский физико-технический институт (государственный университет) Лаборатория экспериментальных методов физики ОТЧЕТ «Изучение лавинного фотодиода» Выполнили: Белавин В.С. Кальницкий Л.Ю. Руководитель:

Подробнее

КУРС ФИЗИКИ С ПРИМЕРАМИ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ

КУРС ФИЗИКИ С ПРИМЕРАМИ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ Б А К А Л А В Р И А Т Т.И. ТРОФИМОВА, А.В. ФИРСОВ КУРС ФИЗИКИ С ПРИМЕРАМИ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ В ДВУХ ТОМАХ Том II Учебник КНОРУС МОСКВА 2015 УДК 373.167.1:537(075.8) ББК 22.313я73 Т76 Автор Т.И. Трофимова, профессор

Подробнее

РАЗРАБОТКА АКТИВНОГО ЭЛЕМЕНТА ДЕТЕКТОРОВ НА ОСНОВЕ ТГЭУ

РАЗРАБОТКА АКТИВНОГО ЭЛЕМЕНТА ДЕТЕКТОРОВ НА ОСНОВЕ ТГЭУ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ИФВЭ 2009 8 ОЭФ В.И. Иньшаков, В.И. Крышкин, В.В. Скворцов, А.Н. Сытин ГНЦ РФ Институт физики высоких энергий, Протвино

Подробнее

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса»

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса» ПАО «Газпром» Российский государственный университет нефти и газа имени И. М. Губкина (Национальный исследовательский университет) Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы

Подробнее

Реализация спектральной чувствительности в радиометре РКС-02 «СТРИЖ»

Реализация спектральной чувствительности в радиометре РКС-02 «СТРИЖ» Доклад на V Международной конференции: «Радиационная безопасность: обращение с РАО и ОЯТ Секция 3: «Приборы и методики радиационного контроля, системы радиационного контроля» Реализация спектральной чувствительности

Подробнее

Физический факультет

Физический факультет Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Кафедра Общей ядерной физики Москва 005 г. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Аспирант Руководитель : Чжо Чжо Тун

Подробнее

t T N N 2 В данных формулах X исходный элемент, Y элемент после радиоактивного превращения, Z зарядовое число, А массовое число.

t T N N 2 В данных формулах X исходный элемент, Y элемент после радиоактивного превращения, Z зарядовое число, А массовое число. «АТОМ И АТОМНОЕ ЯДРО». Радиоактивность способность некоторых элементов к спонтанному (самопроизвольному) излучению. Радиоактивный распад подчиняется закону: N 0 количество активных атомов в начале наблюдения,

Подробнее

Министерство высшего и среднего специального образования СССР

Министерство высшего и среднего специального образования СССР Министерство высшего и среднего специального образования СССР Московское ордена Ленина, ордена Октябрьской Революции и ордена Трудового Красного Знамени высшее техническое училище им. Н. Э. Баумана И.

Подробнее

КОМБИНИРОВАННЫЙ γ-нейтронный ДЕТЕКТОР ДЛЯ КОНТРОЛЯ ДЕЛЯЩИХСЯ ВЕЩЕСТВ С ПОМОЩЬЮ ИМПУЛЬСНОГО ФОТОЯДЕРНОГО МЕТОДА

КОМБИНИРОВАННЫЙ γ-нейтронный ДЕТЕКТОР ДЛЯ КОНТРОЛЯ ДЕЛЯЩИХСЯ ВЕЩЕСТВ С ПОМОЩЬЮ ИМПУЛЬСНОГО ФОТОЯДЕРНОГО МЕТОДА ПРИБОРЫ И ТЕХНИКА ЭКСПЕРИМЕНТА, 011, 1, с. 1 8 УДК 539.17 ТЕХНИКА ЯДЕРНОГО ЭКСПЕРИМЕНТА КОМБИНИРОВАННЫЙ γ-нейтронный ДЕТЕКТОР ДЛЯ КОНТРОЛЯ ДЕЛЯЩИХСЯ ВЕЩЕСТВ С ПОМОЩЬЮ ИМПУЛЬСНОГО ФОТОЯДЕРНОГО МЕТОДА 011

Подробнее

I. Тот факт, что линейный

I. Тот факт, что линейный 1 МЕТОД ФИЛЬТРОВ Введение Как уже отмечалось выше изучение эффекта Комптона будет в основном состоять в проверке соотношения (1) λ = λ λ (1) h (1 cosϕ) = Λ(1 cos m c = ϕ для чего необходимо измерить длину

Подробнее

Тестовые задания по квантовой физике

Тестовые задания по квантовой физике МИНОБРНАУКИ РОССИИ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Ухтинский государственный технический университет (УГТУ) Тестовые задания по квантовой физике для слушателей

Подробнее

3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА

3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Лабораторная работа 3.4 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Цель работы: изучение закономерностей радиоактивного распада путем компьютерного моделирования; определение постоянной распада и периода полураспада

Подробнее

Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения

Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения В.Горбачёв, Ю.Малышкин Баксанская нейтринная обсерватория ИЯИ РАН Галлиевые эксперименты с искусственными

Подробнее

Детектирование излучений Степан Николаевич Калмыков тел

Детектирование излучений Степан Николаевич Калмыков тел Детектирование излучений Степан Николаевич Калмыков тел. 939-32-20 stepan@radio.chem.msu.ru http://radiochemistry-msu.ru/leaders/102-kalmykov dn dt dn N N dn N N0 N ln N N 0 N 0 e N dt t t t 0 t dt ln

Подробнее

СВЕТОДИОДНЫЕ ИСТОЧНИКИ КАЛИБРОВАННЫХ КОРОТКИХ ВСПЫШЕК СВЕТА.

СВЕТОДИОДНЫЕ ИСТОЧНИКИ КАЛИБРОВАННЫХ КОРОТКИХ ВСПЫШЕК СВЕТА. 1 СВЕТОДИОДНЫЕ ИСТОЧНИКИ КАЛИБРОВАННЫХ КОРОТКИХ ВСПЫШЕК СВЕТА. Краткое описание. СОДЕРЖАНИЕ 1. Назначение и устройство 2 2. Основные характеристики.. 4 3. Управляющая программа 4 4. Комплект поставки..

Подробнее

Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы. Атомная, ядерная физика

Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы. Атомная, ядерная физика Таблица Менделеева Радиоактивный распад Элементарные частицы Атомная, ядерная физика Квантовые числа Квантовое число Определяемая величина Формула Диапазон значений Главное квантовое число Энергетические

Подробнее

ТЕХНІКА ТА МЕТОДИ ЕКСПЕРИМЕНТУ ЯДЕРНА ФІЗИКА ТА ЕНЕРГЕТИКА 2010, т. 11, 3, с УДК ;

ТЕХНІКА ТА МЕТОДИ ЕКСПЕРИМЕНТУ ЯДЕРНА ФІЗИКА ТА ЕНЕРГЕТИКА 2010, т. 11, 3, с УДК ; ТЕХНІКА ТА МЕТОДИ ЕКСПЕРИМЕНТУ ЯДЕРНА ФІЗИКА ТА ЕНЕРГЕТИКА 2010, т. 11, 3, с. 302-311 УДК 539.1.074; 539.172.84 МЕТОДИКА ПРЯМОГО ИЗМЕРЕНИЯ СЕЧЕНИЯ ЗАХВАТА НЕЙТРОНОВ РАДИОАКТИВНЫМИ ЯДРАМИ 2010 Ю. Г. Щепкин,

Подробнее

CЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ β-радиометр: ОСОБЕННОСТИ ПРИМЕНЕНИЯ И ВЫБОР ДЕТЕКТОРА

CЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ β-радиометр: ОСОБЕННОСТИ ПРИМЕНЕНИЯ И ВЫБОР ДЕТЕКТОРА УДК 539.1.074.24, 539.1.074.3, 539.1.074.6 М. В. Громыко, А. Л. Крымов, О. В. Игнатьев Громыко М. В., Крымов А. Л., Игнатьев О. В. Громыко М. В., Крымов А. Л., Игнатьев О. В. CЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ β-радиометр:

Подробнее

Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Цели и задачи освоения дисциплины

Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Цели и задачи освоения дисциплины Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Направление подготовки: 03.04.02 «Физика». Направленность (профиль) образовательной программы: «Физика наноструктур и

Подробнее

4.4. Исходя из того, что энергия ионизации атома водорода Е = 13,6 эв, определить первый потенциал возбуждения ϕ 1 этого атома.

4.4. Исходя из того, что энергия ионизации атома водорода Е = 13,6 эв, определить первый потенциал возбуждения ϕ 1 этого атома. КВАНТОВАЯ ФИЗИКА 1.1. Вычислить лучистый поток, испускаемый кратером дуги с простыми углями, имеющим температуру 4200 К. Диаметр кратера 7 мм. Излучение угольной дуги составляет приблизительно 80 % излучения

Подробнее

ФИЗИКА Готовимся к ЕГЭ ЕГЭ 2011 А.Н. Москалѐв, Г.А. Никулова М.: Дрофа 2011

ФИЗИКА Готовимся к ЕГЭ ЕГЭ 2011 А.Н. Москалѐв, Г.А. Никулова М.: Дрофа 2011 Кириллов А.М., учитель гимназии 44 г. Сочи (http://generalphysics.ucoz.ru/) ФИЗИКА Готовимся к ЕГЭ ЕГЭ 2011 А.Н. Москалѐв, Г.А. Никулова М.: Дрофа 2011 54. Испускание и поглощение света атомом. Методы

Подробнее

можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): (1)

можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): (1) Моисеев А.Н., Климанов В.А. НИЯУ МИФИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПОГЛОЩЁННОЙ ДОЗЫ ОТ ЯДЕР ОТДАЧИ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ БИОЛОГИЧЕСКОЙ ТКАНИ НЕЙТРОНАМИ Введение В предыдущей публикации [1] авторы отмечали, что для нейтронной

Подробнее

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4

Подробнее

7. Сцинтилляционный гамма-спектрометр. Введение

7. Сцинтилляционный гамма-спектрометр. Введение 7. Сцинтилляционный гамма-спектрометр Введение Сцинтилляционный метод является в настоящее время одним из наиболее распространенных способов регистрации и спектрометрии ядерных излучений. Сцинтилляционные

Подробнее

Работа 5.5. КОМПЬЮТЕРНАЯ СЦИНТИЛЛЯЦИОННАЯ - СПЕКТРОМЕТРИЯ Основная задача спектрометрических измерений заключается в определении энергии,

Работа 5.5. КОМПЬЮТЕРНАЯ СЦИНТИЛЛЯЦИОННАЯ - СПЕКТРОМЕТРИЯ Основная задача спектрометрических измерений заключается в определении энергии, Работа 5.5. КОМПЬЮТЕРНАЯ СЦИНТИЛЛЯЦИОННАЯ - СПЕКТРОМЕТРИЯ Основная задача спектрометрических измерений заключается в определении энергии, интенсивности дискретных гамма-линий от различных гаммаисточников

Подробнее

5. Взаимодействие бета-частиц с веществом. Введение

5. Взаимодействие бета-частиц с веществом. Введение 5. Взаимодействие бета-частиц с веществом Введение Во многих физических экспериментах применяются пучки электронов, причем энергия электронов может быть самой разной от долей электронвольта до миллионов

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

Создание профильного распределения концентрации рекомбинационных центров при электронном облучении кремния

Создание профильного распределения концентрации рекомбинационных центров при электронном облучении кремния 12 мая 06.2;10 Создание профильного распределения концентрации рекомбинационных центров при электронном облучении кремния И.В. Грехов, Л.С. Костина, В.В. Козловский, В.Н. Ломасов, А.В. Рожков Физико-технический

Подробнее

Восстановление параметров высокоэнергичных каскадов в ЧВД НЕВОД

Восстановление параметров высокоэнергичных каскадов в ЧВД НЕВОД 33-я Всероссийская конференция по космическим лучам Восстановление параметров высокоэнергичных каскадов в ЧВД НЕВОД Хомяков В.А., Богданов А.Г., Киндин В.В., Кокоулин Р.П., Петрухин А.А., Хохлов С.С.,

Подробнее

ДЕТЕКТОР СНД статус и планы (лаб. 3-1, 3-2, 3-12)

ДЕТЕКТОР СНД статус и планы (лаб. 3-1, 3-2, 3-12) ДЕТЕКТОР СНД статус и планы (лаб. 3-1, 3-2, 3-12) В.П. Дружинин НАУЧНАЯ СЕССИЯ ИЯФ 27 января 2012 г ВЭПП 2000 Основные параметры: период обращения 82 ns ток пучка 0.2 A длина пучка 3.3 cm периметр 24.4

Подробнее

СЕЧЕНИЯ МНОГОЧАСТИЧНЫХ ФОТОЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ НА ИЗОТОПАХ 203,205 Tl

СЕЧЕНИЯ МНОГОЧАСТИЧНЫХ ФОТОЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ НА ИЗОТОПАХ 203,205 Tl СЕЧЕНИЯ МНОГОЧАСТИЧНЫХ ФОТОЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ НА ИЗОТОПАХ 203,205 Tl И.М. Капитонов, И.В. Макаренко Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, физический факультет E-mail: HUirina@depni.sinp.msu.ru

Подробнее

m 9, 1 10 кг. Частица протон имеет положительный заряд, равный

m 9, 1 10 кг. Частица протон имеет положительный заряд, равный Лабораторная работа 96 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ ПРОБЕГА БЕТА-ЧАСТИЦ В АЛЮМИНИИ И ИХ МАКСИМАЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ Цель работы: ознакомиться с одним из методов измерения энергии -частиц, возникающих при радиоактивном распаде,

Подробнее

Дидактическое пособие по теме «Квантовая физика» учени 11 класса

Дидактическое пособие по теме «Квантовая физика» учени 11 класса Задачи «Квантовая физика» 1 Дидактическое пособие по теме «Квантовая физика» учени 11 класса Тема I. Фотоэлектрический эффект и его законы. Фотон. Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта c Wф, Wф, где W ф

Подробнее

Обработка результатов измерений

Обработка результатов измерений Приложения Обработка результатов измерений 1. Введение Величины, измеряемые в эксперименте, по своему характеру случайны, и это обусловлено либо статистической природой самого исследуемого явления, либо

Подробнее

В приложении Радиоактивный распад. В приложении Задание Цепные ядерные реакции. Ядерный реактор

В приложении Радиоактивный распад. В приложении Задание Цепные ядерные реакции. Ядерный реактор Календарно-тематическое планирование по ФИЗИКЕ для 11 класса (заочное обучение) на II полугодие 2016-2017 учебного года Базовый учебник: ФИЗИКА 11, Г.Я. Мякишев и др., М.:«Просвещение», 2004 Учитель: Горев

Подробнее

АТМОСФЕРНЫЙ ЧЕРЕНКОВСКИЙ ТЕЛЕСКОП ТУНКА: ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ И ВСПЫШКИ ИЗЛУЧЕНИЯ НОЧНОГО НЕБА.

АТМОСФЕРНЫЙ ЧЕРЕНКОВСКИЙ ТЕЛЕСКОП ТУНКА: ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ И ВСПЫШКИ ИЗЛУЧЕНИЯ НОЧНОГО НЕБА. АТМОСФЕРНЫЙ ЧЕРЕНКОВСКИЙ ТЕЛЕСКОП ТУНКА: ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР КОСМИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ И ВСПЫШКИ ИЗЛУЧЕНИЯ НОЧНОГО НЕБА. О.А.Гpесс, Т.И.Гpесс, Л.В.Паньков, Ю.В.Паpфенов, Ю.А.Семеней. НИИ прикладной физики,

Подробнее

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК ПРОНИКАЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ ИЗ ТВЕРДОТЕЛЬНОЙ СРЕДЫ КАТОДА СИЛЬНОТОЧНОГО ТЛЕЮЩЕГО РАЗРЯДА A.Б.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК ПРОНИКАЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ ИЗ ТВЕРДОТЕЛЬНОЙ СРЕДЫ КАТОДА СИЛЬНОТОЧНОГО ТЛЕЮЩЕГО РАЗРЯДА A.Б. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК ПРОНИКАЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ ИЗ ТВЕРДОТЕЛЬНОЙ СРЕДЫ КАТОДА СИЛЬНОТОЧНОГО ТЛЕЮЩЕГО РАЗРЯДА A.Б. Карабут ФГУП ЛУЧ Железнодорожная 24, г. Подольск, Московская область,

Подробнее

Диагностическая тематическая работа 5 по подготовке к ЕГЭ. по теме «Квантовая физика» Инструкция по выполнению работы

Диагностическая тематическая работа 5 по подготовке к ЕГЭ. по теме «Квантовая физика» Инструкция по выполнению работы Физика. 11 класс. Демонстрационный вариант 5 (45 минут) 1 Диагностическая тематическая работа 5 по подготовке к ЕГЭ по ФИЗИКЕ по теме «Квантовая физика» Инструкция по выполнению работы На выполнение диагностической

Подробнее

8. Дозы ионизирующих излучений. Введение

8. Дозы ионизирующих излучений. Введение 8. Дозы ионизирующих излучений Введение Современное развитие естественных наук вызвало необходимость систематизации и углубления опыта по исследованию вредного влияния различного рода излучений на биологические

Подробнее

Эксперименты с детектором КЕДР на комплексе ВЭПП 4

Эксперименты с детектором КЕДР на комплексе ВЭПП 4 Эксперименты с детектором КЕДР на комплексе ВЭПП 4 В. Блинов Институт Ядерной Физики им. Будкера СО РАН Новосибирск План: 1 Комплекс ВЭПП 4 2 Детектор КЕДР 3 Физическая программа 4 Результаты 5 Планы и

Подробнее

Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром. Карелин А.В.

Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром. Карелин А.В. Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром Карелин А.В. Основные результаты, выносимые на защиту: -Измеренный дифференциальный энергетический суммарный спектр

Подробнее

ПОЛЕВАЯ ТЕОРИЯ ГРАВИТАЦИИ И МАССА ПОКОЯ ЧАСТИЦ

ПОЛЕВАЯ ТЕОРИЯ ГРАВИТАЦИИ И МАССА ПОКОЯ ЧАСТИЦ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ИФВЭ 2005 28 ОТФ С. С. Герштейн, А. А. Логунов, М. А. Мествиришвили ПОЛЕВАЯ ТЕОРИЯ ГРАВИТАЦИИ И МАССА ПОКОЯ ЧАСТИЦ Направлено

Подробнее

1. Дозиметрия импульсных ионизирующих излучений 2. Дозиметрический контроль нейтронного излучения.

1. Дозиметрия импульсных ионизирующих излучений 2. Дозиметрический контроль нейтронного излучения. 1. Дозиметрия импульсных ионизирующих излучений 2. Дозиметрический контроль нейтронного излучения. ГИГИЕНИЧЕСКИЕ ТРЕБОВАНИЯ ПО ОБЕСПЕЧЕНИЮ РАДИАЦИОННОЙ БЕЗОПАСНОСТИ ПРИ РЕНТГЕНОВСКОЙ ДЕФЕКТОСКОПИИ Санитарные

Подробнее

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 22

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 22 ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ Инжечик Лев Владиславович Кафедра общей физики inzhechik@stream.ru Термоядерные реакции Пороги первых пяти реакций порядка 0.1 MeV (кулоновский барьер). Последняя

Подробнее

Физика 11 класс (повышенный уровень)

Физика 11 класс (повышенный уровень) Физика 11 класс (повышенный уровень) (4 часа в неделю, всего 140 часов) Используемые учебные пособия: 1. Жилко, В. В. Физика : учеб. пособие для 11 класса учреждений общ. сред. образования / В. В. Жилко,

Подробнее

Лабораторная работа 10 Определение коэффициента поглощения радиоактивного излучения

Лабораторная работа 10 Определение коэффициента поглощения радиоактивного излучения Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Лабораторная работа 10 Определение коэффициента поглощения радиоактивного излучения Ярославль 2006 Оглавление 1. Краткая теория...........................

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 63 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ. 1. Цель работы. 2. Краткая теория

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 63 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ. 1. Цель работы. 2. Краткая теория ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 63 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ 1. Цель работы Целью работы является изучение свойств α-частиц, закона радиоактивного распада, определение периода полураспада

Подробнее

Портрет компании. оптоэлектронные устройства. Рассказывает руководитель отдела ET Enterprises по продажам в Европе доктор Грэм Сперрин.

Портрет компании. оптоэлектронные устройства. Рассказывает руководитель отдела ET Enterprises по продажам в Европе доктор Грэм Сперрин. ET Enterprises Портрет компании Рассказывает руководитель отдела ET Enterprises по продажам в Европе доктор Грэм Сперрин. По истории производства фотоэлектронных умножителей в компании ET Enterprises можно

Подробнее

Рабочая программа. по физике. Ф. И. О. учителя Бахтиярова Р. Г. Класс: 9. Количество часов на год: Всего 68 ч., в неделю 2 ч.

Рабочая программа. по физике. Ф. И. О. учителя Бахтиярова Р. Г. Класс: 9. Количество часов на год: Всего 68 ч., в неделю 2 ч. Рабочая программа по физике Ф. И. О. учителя Бахтиярова Р. Г. Класс: 9 Количество часов на год: Всего 68 ч., в неделю 2 ч. Год 206 207 Пояснительная записка Рабочая программа по физике для 9 класса составлена

Подробнее

Физика 11 класс (базовый уровень) (2 часа в неделю, всего 70 часов)

Физика 11 класс (базовый уровень) (2 часа в неделю, всего 70 часов) Физика 11 класс (базовый уровень) (2 часа в неделю, всего 70 часов) Используемые учебные пособия: 1. Жилко, В. В. Физика : учеб. пособие для 11 класса учреждений общ. сред. образования / В. В. Жилко, Л.

Подробнее

Естественный фон. Рентгеновское и гаммаизлучения. Быстрые нейтроны. Альфаизлучение. Медленные нейтроны. k 1 1-1,

Естественный фон. Рентгеновское и гаммаизлучения. Быстрые нейтроны. Альфаизлучение. Медленные нейтроны. k 1 1-1, Тема: Лекция 54 Строение атомного ядра. Ядерные силы. Размеры ядер. Изотопы. Дефект масс. Энергия связи. Радиоактивность. Закон радиоактивного распада. Свойства ионизирующих излучений. Биологическое действие

Подробнее

Цель работы: Задача: Техника безопасности: Приборы и принадлежности: ВВЕДЕНИЕ

Цель работы: Задача: Техника безопасности: Приборы и принадлежности: ВВЕДЕНИЕ 3 Цель работы: ознакомиться с явлением радиоактивного распада и принципом работы счетчика Гейгера-Мюллера. Задача: определить концентрацию изотопа калия в неизвестном препарате. Техника безопасности: в

Подробнее

Большая российская энциклопедия

Большая российская энциклопедия Большая российская энциклопедия АЛЬФА-РАСПАД Авторы: А. А. Оглоблин АЛЬФА-РАСПАД (α-распад), испускание атомным ядром альфа-частицы (ядра 4 He). А.-р. из основного (невозбуждённого) состояния ядра называют

Подробнее

4. СПЕКТРОМЕТРИЯ -ИЗЛУЧЕНИЯ Гамма-спектрометр, Рис.11. Рис Магнитные -спектрометры Рис. 13

4. СПЕКТРОМЕТРИЯ -ИЗЛУЧЕНИЯ Гамма-спектрометр, Рис.11. Рис Магнитные -спектрометры Рис. 13 4. СПЕКТРОМЕТРИЯ γ-излучения Гамма-спектрометр, прибор для измерения спектра гамма-излучения. В большинстве γ-спектрометров энергия и интенсивность потока -γ-квантов определяются не непосредственно, а

Подробнее

Л А Б О Р А Т О Р Н А Я Р А Б О Т А 6 ЧЕРЕНКОВСКИЙ ДЕТЕКТОР

Л А Б О Р А Т О Р Н А Я Р А Б О Т А 6 ЧЕРЕНКОВСКИЙ ДЕТЕКТОР Л А Б О Р А Т О Р Н А Я Р А Б О Т А 6 1. Черенковское излучение ЧЕРЕНКОВСКИЙ ДЕТЕКТОР В 1934 г. П.А.Черенков, работавший под руководством С.И.Вавилова, открыл новый вид излучения, названный впоследствии

Подробнее

Устройство для измерения линейных перемещений объектов

Устройство для измерения линейных перемещений объектов УДК 535.8(75.8) Устройство для измерения линейных перемещений объектов # 3, март Колючкин В.В. Студент, кафедра «Лазерные и оптико-электронные системы» Научный руководитель: Тимашова Л.Н., к.т.н., доцент

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона. 3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N11. 1. Элементарная теория эффекта Комптона. Рассеяние рентгеновских и γ - лучей в веществе относится к числу явлений, в которых отчетливо проявляется двойственная природа излучения.

Подробнее

ДЕТЕКТОРЫ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ

ДЕТЕКТОРЫ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ Гребенщиков В.В., СПбГТУ, кафедра "Экспериментальной ядерной физики" [Rev.PrB 04/2002] Электронная версия статьи подготовлена фирмой АВТЭКС Санкт-Петербург, http://www.autex.spb.ru, E-mail: info@autex.spb.ru

Подробнее

Временной и амплитудный анализаторы.

Временной и амплитудный анализаторы. Лабораторная работа 2. Временной и амплитудный анализаторы. Цель работы: Ознакомиться с работой временных и амплитудных анализаторов Временные и амплитудные измерения очень важны в экспериментальной ядерной

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА

ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА Методические указания к лабораторной

Подробнее