Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом"

Транскрипт

1 Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами. Нейтроны и гамма-кванты, сталкиваясь с частицами в веществе, передают им свою энергию, вызывая ионизацию в результате образования вторичных заряженных частиц. В случае γ-квантов основными процессами, приводящими к образованию заряженных частиц являются фотоэффект, эффект Комптона и рождение электрон-позитронных пар. Взаимодействие частиц с веществом зависит от таких характеристик вещества как его плотность, атомный номер и средний ионизационный потенциал вещества. Ионизационные потери энергии тяжелой заряженной частицей Тяжёлая нерелятивистская заряженная частица с зарядом Z и скоростью пролетает вдоль оси x на расстоянии от электрона (рис. П4.1). Рис. П4.1 Взаимодействие частицы с веществом. Сила взаимодействия в момент наибольшего сближения частиц F Z /. Время взаимодействия t ~ /. Переданный электрону импульс Ft Z /. Переданная энергия T ( ) / m Z / m 4 Рис. П4. Удельные потери энергии заряженной частицы в воздухе 19

2 Если n число электронов в единице объёма, то число электронов в элементе объёма N n d dx. Суммарная энергия, переданная электронам, 4 4 nz d dt кин T N dx m. (П.4.1) Для удельных ионизационных потерь энергии для тяжёлых заряженных частиц при энергиях T кин (Мс) /m (T кин и M кинетическая энергия и масса частицы) точный расчёт приводит к формуле Бете-Блоха: dt 4 Z mc n r0 mc ln ln(1 ), (П.4.) dx иониз. I где m масса электрона (m с 511 кэв энергия покоя электрона); с скорость света; / c ; υ скорость частицы; Z заряд частицы в единицах заряда позитрона; n плотность электронов вещества; I средний ионизационный потенциал атомов вещества среды, через которую проходит частица: I 13,5Z эв, где Z заряд ядер вещества среды в единицах заряда позитрона; r m, см классический радиус электрона. 0 c Взаимодействие электронов с веществом Прохождение электронов через вещество отличается от прохождения тяжёлых заряженных частиц. Главная причина малая масса электрона, что приводит к относительно большому изменению импульса электрона при каждом его столкновении с частицами вещества, вызывая заметное изменение направления движения электрона и как результат электромагнитное радиационное излучение. Удельные потери энергии электронов с кинетической энергией T складываются из суммы ионизационных и радиационных потерь энергии. Ионизационные потери энергии электронов dt nr 0 mc dx иониз (П.4.3) mc T ln ( 1 1 )ln 1, I (1 ) В области низких энергий электронов ( T 1 МэВ) определяющий вклад в потери энергии дают неупругие ионизационные процессы взаимодействия с атомными электронами, включающие ионизацию атомов. Передаваемая в одном столкновении энергия в среднем мала и при движении в веществе потери складываются из очень большого числа таких малых потерь энергии. 0

3 Радиационные потери энергии электронов Ионизационные потери энергии электронов преобладают в области относительно небольших энергий. С ростом энергии электрона T растут радиационные потери энергии. Согласно классической электродинамике, заряд, испытывающий ускорение a, излучает энергию. Мощность излучения W / 3 a / c 3. Ускорение частицы с W определяется соотношением зарядом z в поле атомного ядра с зарядом Z : a Zz / ( mr ). Ускорение обратно пропорционально массе частицы m. Поэтому энергия, излучаемая при торможении протона, меньше энергии, излученной 6 электроном в том же поле, в 3,5 10 раз. Радиационные потери, играющие важную роль в торможении электронов высокой энергии, практически не существенны при прохождении через вещество тяжёлых заряженных частиц. dt Z r 0 T 4 nt 4ln T 137 dx рад. 137 mc 3 1 1/3 m c Z dt Z r0 183 nt 4ln T 137 1/3. 1/3 dx рад. 137 Z 9 mc Z Соотношение между радиационными и ионизационными удельными потерями энергии электронов для жидкости и твердого тела определяются соотношением: ( dt / dx) рад T[МэВ] Z 1,4 (П.4.5) ( dt / dx) ион 610 Энергия, при которой потери энергии на излучение и ионизацию становятся одинаковыми, называется критической. Пробег заряженной частицы в веществе Тяжёлые заряженные частицы взаимодействуют в основном с атомными электронами и поэтому мало отклоняются от направления своего первоначального движения и движутся практически прямолинейно. Средняя длина пути, проходимого частицей до полного замедления, совпадает с расстоянием от точки входа частиц в вещество до точки их остановки и называется пробегом частицы. Обычно пробег измеряется в единицах длины (м, см, мкм) или длины, умноженной на плотность вещества, (г/см ). Пробег α-частиц в различных веществах в зависимости от энергии T α T α, МэВ Воздух, см Al, мкм Биологическая ткань, мкм

4 Пробег протонов в алюминии в зависимости от энергии T T, МэВ Пробег, см Пробег, мг/см T, МэВ Пробег, см Пробег, мг/см Взаимодействие γ-квантов с веществом В области энергий -квантов от 10 КэВ до 10 МэВ наиболее существенны три механизма взаимодействия -квантов с веществом: фотоэффект, комптоновское (некогерентное) рассеяние образование электрон позитронных пар. Фотоэффект процесс взаимодействия -квантов с электроном атомной оболочки. Электрон вылетает из атома с кинетической энергией T = E I i, где E энергия -кванта, I i потенциал ионизации i-той электронной оболочки атома. Комптон-эффект процесс рассеяния фотона на свободном электроне, при котором происходит изменение длины волны рассеянного фотона. Образование электрон-позитронных пар происходит в поле атомного ядра при энергии -кванта E m c или на электроне при E 4m c.. Рис. П4.3 Зависимость линейного коэффициента поглощения в алюминии и свинце от энергии -квантов

5 В результате взаимодействий в веществе ослабляется интенсивность пучка -квантов. Ослабление интенсивности моноэнергетического пучка -квантов описывается соотношением I I0 x, I начальная интенсивность пучка, I интенсивность пучка на глубине 0 x, линейный коэффициент поглощения (размерность см 1 ). Коэффициент определяется всеми парциальными коэффициентами в соответствии трём основным механизмам взаимодействия -квантов с веществом: Ф. Э. Э. К. Э. П. N Ф. Э. Э. К. Э. П.. (П.4.6) Здесь N число ядер среды в 1 см 3. Коэффициент поглощения зависит от энергии -квантов и свойств вещества. Точные соотношения для величин сечений фотоэффекта, Комптон-эффекта и эффекта образования пар могут быть получены методами квантовой электродинамики. Для оценок величин сечений используются следующие соотношения: Сечение фотоэффекта на ближайшей к ядру электронной -оболочке: ,61 ( ФЭ) барн 1,09 10 Z при малых E E [эв] 5 9 Z ( ФЭ) барн 1,34 10 при E mc E [МэВ] Отношение сечений фотоэффекта на, L и M-оболочках: L 1 5 и M 1 L 4, т.е. M 1 0 Формула для полного сечения эффекта Комптона ЭК r ln 1 ln 1 1, 1 где r / m c, E m c. / При 1: 8 6 ЭК r При 1: 1 1 ЭК r ln. Сечение образования пар Z r 8 E ln 18 при m c E 137 m c Z Z 8 1/3 1/3 ln 183 ЭП при /3 ЭП mc 7 7/ 3

6 Черенковское излучение Черенковское излучение является когерентным излучением диполей, образующихся в результате поляризации среды пролетающей заряженной частицей, и возникает при возвращении этих диполей (поляризованных атомов) в исходное неполяризованное состояние. Если частица двигается медленно, то диполи успевают поворачиваться в её направлении. Поляризация среды при этом симметрична относительно координаты частицы. Излучения отдельных диполей при возвращении в исходное состояние гасят друг друга. При движении частицы со «сверхсветовой» для данной среды скоростью за счёт запаздывающей реакции диполей они преимущественно ориентируются в направлении движения частицы. Итоговая поляризация оказывается несимметричной относительно местоположения частицы и излучение диполей нескомпенсированным. 4 Рис. П4.4 Схема возникновения излучения Черенкова. Частица, движущаяся со скоростью, находится в точке P. Фронт излучаемой волны P A направлен под углом θ к скорости частицы. Фронт волны черенковского излучения (рис. П4.4) является огибающей сферических волн, испущенных частицей. Фотоны испускаются под углом θ к направлению движения частицы: cos n, 1 где β υ/c, n показатель преломления среды. Огибающая световых волн А для частицы, двигающейся со скоростью υ c/n, представляет собой конус с углом раствора φ, вершина которого совпадает с положением частицы в данный момент (точка Р на рисунке), а нормали k к образующим конуса показывают направление распространения черенковского излучения. Задачи П 4.1. Во сколько раз отличаются энергетические потери протонов и + мезонов с кинетической энергией T = 100 МэВ в алюминиевой фольге толщиной 1 мм? Величина удельных ионизационных потерь энергии dt/dx для тяжелых заряженных частиц определяется формулой Бете-Блоха (П.4.). Отношение потерь для протона и + мезона зависит от квадратов скорости частиц β : dt ln / ln1 / dx mc I dt / dx ln mc / I ln1

7 Из релятивистских соотношений (см. семинар 1) скорость частицы β: 5 c E ( mc ) T mc ( mc ) E E T mc Подставляя значения масс протона и каона, получаем 0,18334 и 0, Коэффициент m 6 c / I 0,51110 эв/ 13,5 ZAl эв зависит от ZAl 13. Таким образом dt ln 583,36 ln 1 / dx 1,557 dt / dx ln 583,36 ln 1 П 4.. Пучок протонов с кинетической энергией T = 500 МэВ и током I = 1 ма проходит через медную пластину толщиной D = 1 см. Рассчитайте мощность W, рассеиваемую пучком в пластине. При кинетической энергии протона T = 500 МэВ его скорость 0,5745 (см. задачу П 4.1), а его удельные ионизационные потери в меди (Z = 9, A = 63,55, ρ = 8,9 г/см ) определяются по формуле (П.4.). dt 5 Z ZCu mc 7 эв 3,110 ln ln 1 1,67 10 dx ACu I см Мощность, рассеиваемая пучком в пластине DI dt 1 см 10 А 1,67 10 эв/см 1,6 10 эрг/эв 4 W 19 1,67 10 Вт Z dx 1,6 10 Кл/протон П 4.3. Определите критические энергии электронов для углерода, алюминия и железа. Кинетическая энергия электронов, при которой потери на излучение и ионизацию становятся одинаковыми, называется критической. Соотношение между удельными радиационными и ионизационными потерями энергии электронов в жидкости и твердом теле для Z > 6 определяется соотношением (П.4.5). Таким образом, зависимость критической энергии от заряда ядер атомов среды T кр [МэВ] 610 / Z 1,4 Для углерода T кр 610/7,4 = 84,5 МэВ, для алюминия T кр 4,84 МэВ, для железа T кр,39 МэВ. П 4.4. Необходимо поглотить электрон с энергией МэВ в алюминиевом поглотителе. Определите его толщину. П 4.5. Какую энергию теряет электрон с энергией 500 МэВ прохождении алюминиевого поглотителя толщиной 1 см? П 4.6. Радиоактивный источник испускает -квант с энергией 1 МэВ. Какой должна быть толщина стенки свинцового контейнера, чтобы ослабить интенсивность излучения при

8 в 10 3 раз, в 10 5 раз? П 4.7. Как происходят передачи энергии тяжелой и легкой заряженной частицы веществу? П 4.8. Как зависят удельные ионизационные потери частиц от характеристик среды, в которой они движутся? П 4.9. Рассчитайте отношение удельных ионизационных потерь энергии α-частиц с энергией 10 МэВ в воздухе, углероде и свинце. П Рассчитайте удельные ионизационные потери энергии протонов с энергиями 1 МэВ, 10 МэВ, 100 МэВ и 1 ГэВ в свинце. П Протон с кинетической энергией 10 МэВ сталкивается с покоящимся электроном. Рассчитайте, какую максимальную энергию получит электрон. П 4.1. Рассчитайте какую кинетическую энергию T приобретет первоначально покоящийся электрон при прохождении мимо него с прицельным параметром ρ частицы с массой M и зарядом Z. Скорость частицы до столкновения c. П Электроны и протоны с энергией 50 МэВ падают на алюминиевую пластину толщиной мм. Определите энергии электронов и протонов на выходе пластины. П Рассчитайте критические энергии электронов для воздуха, воды и свинца. П Рассчитайте удельные радиационные и ионизационные потери энергии электрона с энергией 100 МэВ при прохождении через алюминиевую и свинцовую фольгу. П Рассчитайте сечения фотоэффекта, комптоновского рассеяния и рождения + пар при облучении Al γ-квантами с энергиями 1) 1 МэВ, ) 5 МэВ, 3) 50 МэВ. П Рассчитайте сечения фотоэффекта, комптоновского рассеяния и рождения + пар при облучении γ-квантами с энергией 5 МэВ мишеней из углерода, железа и свинца П Как влияет заряд вещества Z на относительный вклад сечений фотоэффекта, комптоновского рассеяния и рождения + пар в полное сечение взаимодействия γ-квантов с веществом для фотонов с энергиями 1) 1 МэВ, ) 5 МэВ, 3) 10 МэВ и 4) 100 МэВ? 6


4. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ

4. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ 4. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ По роду взаимодействия с веществом радиоактивное излучение можно разделить на три группы: 1.Заряженные частицы: -излучение, -излучение, протоны, дейтроны, различные

Подробнее

Физический факультет

Физический факультет Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Кафедра Общей ядерной физики Москва 005 г. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Аспирант Руководитель : Чжо Чжо Тун

Подробнее

Прохождение γ излучения через вещество

Прохождение γ излучения через вещество Прохождение γ излучения через вещество Каждый фотон выбывает из падающего пучка в результате единичного акта ΔI= -τ I Δx = - N σ I Δx I число γ-квантов, падающих на слой Δх ΔI число фотонов, выбывших из

Подробнее

Тема 1.3: Взаимодействие легких заряженных частиц с веществом

Тема 1.3: Взаимодействие легких заряженных частиц с веществом «Защита от ионизирующих излучений» Тема 1.3: Взаимодействие легких заряженных частиц с веществом Энергетический факультет 2015/2016 учебный год Особенности взаимодействия легких заряженных частиц с веществом

Подробнее

ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ

ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ ТЕМА 2.1 РАСЧЕТ ПОЛЕЙ ИЗЛУЧЕНИЯ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА БЕЗ УЧЕТА РАССЕЯНИЯ Рассмотрим точечный изотропный моноэнергетический источник в вакууме. Получим выражения для расчетов поля излучения фотонов на некотором

Подробнее

E γ + E e = E e; (4) m e v. m e c 2 1 v2 /c 2 ; p e = E e = E γ = m e c 2 1. c = m eβc 1 = m e c 2 = 1

E γ + E e = E e; (4) m e v. m e c 2 1 v2 /c 2 ; p e = E e = E γ = m e c 2 1. c = m eβc 1 = m e c 2 = 1 Изучение взаимодействия гамма-излучения с веществом Составители: к. ф.-м. н. В. В. Добротворский, асс. О. В. Журенков Рецензенты: к. ф.-м. н. В. А. Литвинов, д. ф.-м. н. А. В. Пляшешников Цель работы:

Подробнее

Тема 1.4: Взаимодействие гаммаквантов

Тема 1.4: Взаимодействие гаммаквантов «Защита от ионизирующих излучений» Тема 1.4: Взаимодействие гаммаквантов с веществом Энергетический факультет 2015/2016 учебный год Источники гамма-квантов -излучение коротковолновое электромагнитное излучение

Подробнее

где v e - нейтрино, v e - антинейтрино.

где v e - нейтрино, v e - антинейтрино. 1 Лабораторная работа 1 Прохождение бета-излучения через вещество. Идентификация радионуклидов. Цель работы: выявление закономерностей ослабления потока бета-частиц, проходящих через вещество. Определение

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3.36

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3.36 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3.36 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ γ-лучей СВИНЦОМ Цель работы - изучить свойства γ-излучения и особенности его взаимодействия c веществом. В результате выполнения данной работы

Подробнее

Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ. Лекция 4

Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ. Лекция 4 Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ Лекция 4 электроном Фотоны электромагнитного излучения обладают свойствами как волны, так и частицы. как частицы Фотоны

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ Министерство образования Российской Федерации Сыктывкарский лесной институт (филиал) Санкт-Петербургской государственной лесотехнической академии им. С. М. Кирова Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА

Подробнее

7 4Be + e 7 3Li + ν e. M(Z, A) > M(Z + 1, A) + m e

7 4Be + e 7 3Li + ν e. M(Z, A) > M(Z + 1, A) + m e Изучение β-излучения радиоактивных веществ Составители: к. ф.-м. н. В. А. Литвинов, асс. О. В. Журенков Рецензенты: к. ф.-м. н. К. В. Воробьёв, д. ф.-м. н. А. В. Пляшешников Цель работы: Оборудование:

Подробнее

Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии.

Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии. Модуль 3. Теоретические основы методов электронной спектроскопии. Раздел 1. Глубина выхода электронов и исследуемый объем вещества Тема 1. Сведения из теории столкновений частиц 1 Общие сведения из теории

Подробнее

Атомная физика Индивидуальное задание 1

Атомная физика Индивидуальное задание 1 Атомная физика Индивидуальное задание 1 Вариант 1 2 1H 4 0,015 4 2 1 H 1 3 Узкий пучок протонов, имеющих скорость v = 10 м/с, падает нормально на серебряную фольгу толщины d = 1,0 мкм. Найти вероятность

Подробнее

СЕМИНАР 2. Электрон. Это релятивистский случай. Используем релятивистскую формулу:

СЕМИНАР 2. Электрон. Это релятивистский случай. Используем релятивистскую формулу: СЕМИНАР. Вычислить дебройлевскую длину волны α-частицы и электрона с кинетическими энергиями 5 МэВ. Решение: α-частица. Это нерелятивистский случай, так как m α c = 377, 38 МэВ 4000 МэВ. Поэтому используем

Подробнее

Общая физика ч.3, 2009 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 4. Вариант 3.

Общая физика ч.3, 2009 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 4. Вариант 3. Общая физика ч.3, 2009 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 4. Вариант 1. 1. Найти температуру печи, если известно, что из отверстия в ней размером 6,1см 2 излучается в 1с 8,28 калорий. Излучение считать близким к излучению

Подробнее

Лабораторная работа 6 Определение эффективного сечения взаимодействия γ-квантов с веществом методом поглощения

Лабораторная работа 6 Определение эффективного сечения взаимодействия γ-квантов с веществом методом поглощения Лабораторная работа 6 Определение эффективного сечения взаимодействия γ-квантов с веществом методом поглощения Целью работы является изучение физики взаимодействий γ-квантов с веществом и определение эффективного

Подробнее

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс и энергия движущейся частицы связаны с ее скоростью V иными соотношениями, чем в классической физике: mv,, () V

Подробнее

ФОТОЭФФЕКТ. ЭФФЕКТ КОМПТОНА. ВОЛНОВЫЕ СВОЙСТВА ЧАСТИЦ. 1. Определить энергию ε, импульс р и массу m фотона, длина волны которого λ = 500 нм.

ФОТОЭФФЕКТ. ЭФФЕКТ КОМПТОНА. ВОЛНОВЫЕ СВОЙСТВА ЧАСТИЦ. 1. Определить энергию ε, импульс р и массу m фотона, длина волны которого λ = 500 нм. ФОТОЭФФЕКТ. ЭФФЕКТ КОМПТОНА. ВОЛНОВЫЕ СВОЙСТВА ЧАСТИЦ 1. Определить энергию ε, импульс р и массу m фотона, длина волны которого λ = 500 нм. 2. Какую длину волны λ должен иметь фотон, чтобы его масса была

Подробнее

КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи

КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи 1 Качественные задачи 1. Зависит ли энергия фотона от длины волны света? 2. Металлическая пластинка под действием рентгеновских лучей зарядилась. Каков знак заряда? 3. Чему равно

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 Задача 1. 1. Покоившееся ядро радона 220 Rn выбросило α чаcтицу со скоростью υ = 16 Мм/с. В какое ядро превратилось ядро радона? Какую скорость υ 1 получило оно вследствие

Подробнее

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе 4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ Как было показано выше, в случае γ-излучения одинаковым поглощенным дозам соответствуют практически одинаковые эффекты в широком диапазоне энергий γ-квантов. Для нейтронов это не так.

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина Кафедра физики

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина Кафедра физики Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина Кафедра физики ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Методические

Подробнее

Кафедра «Ядерные реакторы и энергетические установки» Хохлов В.Н. Лабораторная работа 2

Кафедра «Ядерные реакторы и энергетические установки» Хохлов В.Н. Лабораторная работа 2 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Подробнее

Введение в ядерную физику

Введение в ядерную физику 1. Предмет «Ядерная физика». 2. Основные свойства атомных ядер. 3. Модели атомных ядер. 4. Радиоактивность. 5. Взаимодействие излучения с веществом. 1 6. Ядерные реакции. Законы сохранения в ядерных реакциях.

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия. Тема: Рентгеновское излучение (РИ)

Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия. Тема: Рентгеновское излучение (РИ) Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия Тема: Рентгеновское излучение (РИ) Авторы: А.А. Кягова, А.Я. Потапенко I. Понятие ионизирующего излучения. Определение РИ. Устройство рентгеновской трубки

Подробнее

6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом. Введение

6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом. Введение 6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Введение Гамма-излучение это коротковолновое электромагнитное излучение, возникающее в результате разрядки состояний ядер, возбуждающихся при радиоактивном

Подробнее

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ 8 ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ Рассмотрим электромагнитное поле движущегося произвольным образом точечного заряда Оно описывается запаздывающими потенциалами которые запишем в виде

Подробнее

ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 1

ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 1 ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 1 Вариант 1 1. Какая доля энергии фотона израсходована на работу вырывания фотоэлектрона, если красная граница фотоэффекта 307 нм и максимальная кинетическая энергия

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

ЛЕКЦИЯ 2 ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ЛЕКЦИЯ ИОНИЗИРУЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ.1. Ионизирующее излучение (ИИ). ИИ поток частиц заряженных или нейтральных и квантов электромагнитного излучения, прохождение которых через вещество приводит к ионизации или

Подробнее

Лабораторная работа 3. ПОГЛОЩЕНИЕ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ВЕЩЕСТВОМ

Лабораторная работа 3. ПОГЛОЩЕНИЕ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ВЕЩЕСТВОМ Лабораторная работа 3. ПОГЛОЩЕНИЕ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ВЕЩЕСТВОМ 1. ВВЕДЕНИЕ При прохождении гамма-излучения (фотонов) через вещество происходит взаимодействия гамма - квантов с его атомами. Эти взаимодействия

Подробнее

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ α-излучения, n-излучения И γ-квантов С ВЕЩЕСТВОМ

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ α-излучения, n-излучения И γ-квантов С ВЕЩЕСТВОМ (Computer Simulation) CS-01-011 В.В. Дьячков и др. ВИРТУАЛЬНЫЕ ЛАБОРАТОРИИ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ КОМПЬЮТЕРНЫЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ «Некоторые вопросы физики управляемого термоядерного синтеза. Часть 1» ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов A Б В

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов A Б В Квантовая физика, ядерная физика 1. Металлическую пластину освещали монохроматическим светом с длиной волны нм. Что произойдет с частотой падающего света, импульсом фотонов и кинетической энергией вылетающих

Подробнее

2011 год Квантовая физика

2011 год Квантовая физика 2011 год Квантовая физика 1) вариант 1(8) Энергия кванта излучения, соответствующего длине волны 500 нм(h=6,62 10-34 Дж с; с=3 10 8 м/с). A) ~4 10-20 Дж. B) ~4 10-17 Дж. C) ~4 10-16 Дж. D) ~4 10-19 Дж.

Подробнее

Рассеяние электромагнитных волн

Рассеяние электромагнитных волн Рассеяние электромагнитных волн При взаимодействии переменного электромагнитного поля с зарядами, на заряды со стороны поля действует переменная во времени сила. Под действием поля заряды начинают двигаться

Подробнее

Тема: Радиоактивность (радиоактивный распад) Авторы: А.А. Кягова, А.Я. Потапенко

Тема: Радиоактивность (радиоактивный распад) Авторы: А.А. Кягова, А.Я. Потапенко Тема: Радиоактивность (радиоактивный распад) Авторы: А.А. Кягова, А.Я. Потапенко I. Понятие радиоактивности. Типы радиоактивного распада. Гамма-излучение атомных ядер Радиоактивность это самопроизвольный

Подробнее

Форма промежуточной аттестации аспиранта по дисциплине зачет. Структура дисциплины:

Форма промежуточной аттестации аспиранта по дисциплине зачет. Структура дисциплины: Аннотация Рабочей программы дисциплины «Взаимодействие излучений с веществом» по направлению подготовки 12.06.01 Фотоника, приборостроение, оптические и биотехнические системы и технологии (уровень подготовки

Подробнее

( ) ( ) ( ) ( β ) ( )

( ) ( ) ( ) ( β ) ( ) 39 m0v p= mv =, (46) 1 ( v / c) где m релятивистская масса, m 0 масса покоя. Релятивистское уравнение динамики частицы: где р релятивистский импульс частицы. dp dt = F. (47) Полная и кинетическая энергии

Подробнее

Тестовые задания по курсу «Введение в квантовую физику». 1.2 Закон движения частиц в бегущей волне имеет вид: y( x, t) 10cos( 20pt

Тестовые задания по курсу «Введение в квантовую физику». 1.2 Закон движения частиц в бегущей волне имеет вид: y( x, t) 10cos( 20pt Тестовые задания по курсу «Введение в квантовую физику». Тема 1. Волны. 1.1 Закон движения частиц в бегущей волне имеет вид: y( x, t) 5sin( 30pt - px ) =. 8 Координата x измеряется в метрах, время t в

Подробнее

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.)

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.) РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ- (0 г.). В спектре некоторых водородоподобных ионов длина волны третьей линии серии Бальмера равна 08,5 нм. Найти энергию связи электрона в основном состоянии этих ионов.. Энергия

Подробнее

Взаимодействие электронов и позитронов с веществом

Взаимодействие электронов и позитронов с веществом 1 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ С ВЕЩЕСТВОМ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПРОБЕГА ЭЛЕКТРОНОВ β-распада МЕТОДОМ ПОГЛОЩЕНИЯ. Цель работы: изучение механизма взаимодействия заряженных частиц с веществом.

Подробнее

Контрольная работа кг м

Контрольная работа кг м Контрольная работа 4 Вариант 0 1. Невозбужденный атом водорода поглощает квант излучения с длиной волны 97,2 нм. Вычислите, пользуясь теорией Бора, радиус электронной орбиты возбужденного атома водорода

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов

ФИЗИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ИЗМЕНЕНИЕ ВЕЛИЧИНЫ А) Частота падающего света Б) Импульс фотонов В) Кинетическая энергия вылетающих электронов Квантовая физика, ядерная физика 1. Металлическую пластину освещали монохроматическим светом с длиной волны нм. Что произойдет с частотой падающего света, импульсом фотонов и кинетической энергией вылетающих

Подробнее

Введение в радиоактивность Степан Николаевич Калмыков тел

Введение в радиоактивность Степан Николаевич Калмыков тел Введение в радиоактивность Степан Николаевич Калмыков тел. 939-32-20 stepan@radio.chem.msu.ru http://radiochemistry-msu.ru/leaders/102-kalmykov Курение и Po-210 210 Po: T 1/2 = 139 дней, Период полувыведения

Подробнее

Физика Часть III «Элементы квантовой механики»

Физика Часть III «Элементы квантовой механики» Боднарь О.Б. Физика Часть III «Элементы квантовой механики» лекции и решения задач Москва, 015 Квантовые свойства электромагнитного излучения Лекция. Квантовые свойства электромагнитного излучения.1. Энергия

Подробнее

m 9, 1 10 кг. Частица протон имеет положительный заряд, равный

m 9, 1 10 кг. Частица протон имеет положительный заряд, равный Лабораторная работа 96 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ ПРОБЕГА БЕТА-ЧАСТИЦ В АЛЮМИНИИ И ИХ МАКСИМАЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ Цель работы: ознакомиться с одним из методов измерения энергии -частиц, возникающих при радиоактивном распаде,

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н.

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н. Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н. Ельцина ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Методические указания

Подробнее

Взаимодействие частиц и излучений с веществом, дисциплина профиля.

Взаимодействие частиц и излучений с веществом, дисциплина профиля. Рабочая программа дисциплины Взаимодействие частиц и излучений с веществом, дисциплина профиля. Лекторы. 2.1. Кандидат физико-математических наук, доцент Анохина Анна Михайловна, кафедра физики космоса

Подробнее

Министерство высшего и среднего специального образования СССР

Министерство высшего и среднего специального образования СССР Министерство высшего и среднего специального образования СССР Московское ордена Ленина, ордена Октябрьской Революции и ордена Трудового Красного Знамени высшее техническое училище им. Н. Э. Баумана И.

Подробнее

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ В данном разделе приведены контрольные задания в форме тестов, выполнение которых способствует закреплению знаний по курсу. Каждое задание состоит из задач, решение которых, как правило,

Подробнее

Тестирование по дисциплине «ядерная физика»

Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Тестирование по дисциплине «ядерная физика» Основные разделы: 1. Свойства атомных ядер; 2. Нуклон-нуклонные взаимодействия; 3. Радиоактивность, ядерные реакции; 4. Частицы и взаимодействия; 5. Дискретные

Подробнее

13.Атомная и ядерная физика. Квантовая физика.

13.Атомная и ядерная физика. Квантовая физика. 13.Атомная и ядерная физика. Квантовая физика. 2005 1.Определите длину волны зеленого света, энергия кванта которого равна 3,84*10 19 Дж(h=6,62*10 Дж*с). А) 0,19*10 7 м. В) 1,7*10 7 м. С) 5,2*10 7 м. D)

Подробнее

Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза?

Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза? Вариант 1 1. Какую скорость должно иметь движущееся тело, чтобы его продольные размеры уменьшились в 2 раза? 2. Найти изменение энергии W, соответствующее изменению массы на m = 1 а.е.м. 3. За время t

Подробнее

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома 1 Дифференциальное сечение рассеяния Когда быстрая частица налетает на частицу-мишень, то для того,

Подробнее

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона. 3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N11. 1. Элементарная теория эффекта Комптона. Рассеяние рентгеновских и γ - лучей в веществе относится к числу явлений, в которых отчетливо проявляется двойственная природа излучения.

Подробнее

ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ II КУРСА IV СЕМЕСТРА ВСЕХ ФАКУЛЬТЕТОВ. для студентов II курса IV семестра всех факультетов

ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ II КУРСА IV СЕМЕСТРА ВСЕХ ФАКУЛЬТЕТОВ. для студентов II курса IV семестра всех факультетов 1 ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ II КУРСА IV СЕМЕСТРА ВСЕХ ФАКУЛЬТЕТОВ Варианты домашнего задания по физике для студентов II курса IV семестра всех факультетов Вариант Номера задач 1 1 13 5 37

Подробнее

Номер варианта определяется по последней цифре номера зачетной книжки студента (нуль считать как вариант 10).

Номер варианта определяется по последней цифре номера зачетной книжки студента (нуль считать как вариант 10). Номер варианта определяется по последней цифре номера зачетной книжки студента (нуль считать как вариант 10). Контрольная работа должна содержать: Титульный лист, на котором указывается название образовательного

Подробнее

Тема 1.2: Взаимодействие тяжелых заряженных частиц с веществом

Тема 1.2: Взаимодействие тяжелых заряженных частиц с веществом «Защита от ионизирующих излучений» Тема 1.2: Взаимодействие тяжелых заряженных частиц с веществом Энергетический факультет 2015/2016 учебный год По механизму прохождения через вещество частицы делятся

Подробнее

Измерение коэффициента поглощения гамма-излучения

Измерение коэффициента поглощения гамма-излучения Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет УПИ Измерение коэффициента поглощения гамма-излучения Методические указания к лабораторной работе 41 по физике

Подробнее

Лекция 12. Теория атома водорода по Бору

Лекция 12. Теория атома водорода по Бору 5 Лекция Теория атома водорода по Бору План лекции Модели атома Опыт Резерфорда Постулаты Бора Теория одноэлектронного атома Бора 3Спектр атома водорода [] гл7 Модели атома Опыт Резерфорда До конца XIX

Подробнее

5. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЯМА И ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ БАРЬЕР

5. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЯМА И ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ БАРЬЕР 5. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЯМА И ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ БАРЬЕР Решение уравнения Шредингера для частицы в прямоугольной бесконечно глубокой потенциальной яме (рис.4) шириной дает для энергии лишь дискретные значения n n

Подробнее

Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра

Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра Целью работы является определение энергии γ-излучения неизвестного источника.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 13 ИЗЛУЧЕНИЕ. ЧАСТЬ 1

ЛЕКЦИЯ 13 ИЗЛУЧЕНИЕ. ЧАСТЬ 1 ЛЕКЦИЯ 13 ИЗЛУЧЕНИЕ. ЧАСТЬ 1 1. Излучение точечного источника, нескольких зарядов и непрерывного распределения зарядов. Запаздывающие потенициалы Рассмотрим электромагнитное поле в случае, когда плотность

Подробнее

6,4 10 м. 2 1, где k 0,1,2,... cos. sin. sin. 2 cos cos 2 cos

6,4 10 м. 2 1, где k 0,1,2,... cos. sin. sin. 2 cos cos 2 cos 56 На стеклянную пластину нанесен тонкий слой прозрачного вещества с показателем преломления,3 Пластинка освещена параллельным пучком монохроматического света с длиной волны 64 нм, падающим на пластинку

Подробнее

КР-6/ Вариант 1. 1. Рассчитать температуру печи, если известно, что из отверстия в ней размером 6,1 см 2 излучается в 1 с 8,28 калорий. Излучение считать близким к излучению абсолютно чёрного тела. (1

Подробнее

17.1. Основные понятия и соотношения.

17.1. Основные понятия и соотношения. Тема 7. Волны де Бройля. Соотношения неопределенностей. 7.. Основные понятия и соотношения. Гипотеза Луи де Бройля. Де Бройль выдвинул предложение, что корпускулярно волновая двойственность свойств характерна

Подробнее

Семинар 2. Квантовые свойства излучения и частиц

Семинар 2. Квантовые свойства излучения и частиц Семинар. Квантовые свойства излучения и частиц Представления о дискретной структуре материи зародилось в XIX веке. В 1811 г. Авогадро предположил, что в равных объемах различных газов при одинаковой температуре

Подробнее

электрона. Упругое рассеяние может быть разделено на следующие виды: однократное рассеяние ( х << 1/(σ N))

электрона. Упругое рассеяние может быть разделено на следующие виды: однократное рассеяние ( х << 1/(σ N)) Лабораторная работа 2. Обратное рассеяние β- излучения Цель работы: выявить закономерности отражения β-частиц, испускаемых радионуклидами. Теоретическая часть Основные закономерности процесса обратного

Подробнее

2. Основные понятия в теории переноса излучения в веществе

2. Основные понятия в теории переноса излучения в веществе 2. Основные понятия в теории переноса излучения в веществе Содержание. Сечения взаимодействия частиц. 2. Сечения рассеяния и поглощения энергии. 3. Тормозная способность вещества. 4. Закон ослабления нерассеянного

Подробнее

ОСЛАБЛЕНИЕ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ВЕЩЕСТВОМ ПРОВЕРКА ЗАКОНА ОБРАТНЫХ КВАДРАТОВ РАССТОЯНИЙ

ОСЛАБЛЕНИЕ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ВЕЩЕСТВОМ ПРОВЕРКА ЗАКОНА ОБРАТНЫХ КВАДРАТОВ РАССТОЯНИЙ Государственное образовательное учреждение высшего образования КАЗАНСКИЙ (ПРИВОЛЖСКИЙ) ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ КАФЕДРА ФИЗИКИ ТВЕРДОГО ТЕЛА В.В. АРИНИН, Д.М. ХРИПУНОВ ОСЛАБЛЕНИЕ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 5 Взаимодействие заряженных частиц

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2 КВАНТОВЫЕ СВОЙСТВА ФОТОНОВ. Вариант 2

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2 КВАНТОВЫЕ СВОЙСТВА ФОТОНОВ. Вариант 2 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2 КВАНТОВЫЕ СВОЙСТВА ФОТОНОВ Вариант 1 1. Медный шарик диаметром d = 1,2 см поместили в откачанный сосуд, температура стенок которого поддерживается близкой к абсолютному нулю. Начальная

Подробнее

1 2. вероятность пребывания частицы в области

1 2. вероятность пребывания частицы в области Вариант 1. 1. В излучении АЧТ максимум излучательной способности падает на длину волны 680 нм. Сколько энергии излучает это тело площадью 1см 2 за 1 с и какова потеря его массы за 1 с вследствие излучения.

Подробнее

4.4. Исходя из того, что энергия ионизации атома водорода Е = 13,6 эв, определить первый потенциал возбуждения ϕ 1 этого атома.

4.4. Исходя из того, что энергия ионизации атома водорода Е = 13,6 эв, определить первый потенциал возбуждения ϕ 1 этого атома. КВАНТОВАЯ ФИЗИКА 1.1. Вычислить лучистый поток, испускаемый кратером дуги с простыми углями, имеющим температуру 4200 К. Диаметр кратера 7 мм. Излучение угольной дуги составляет приблизительно 80 % излучения

Подробнее

ФИЗИКА МИКРОМИРА. Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова

ФИЗИКА МИКРОМИРА. Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова ФИЗИКА МИКРОМИРА Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова 2014 Излучение абсолютно черного тела Тела, которые поглощают всю падающую на них энергию, называются абсолютно черными. Формула Планка:

Подробнее

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Атомные ядра условно принято делить на стабильные и радиоактивные. Условность состоит в том что, в сущности, все ядра подвергаются радиоактивному распаду, но

Подробнее

В 1898 г. Ленард и Томсон показали, что испускаемые частицы являются электронами. На рисунке показана установка для изучения фотоэффекта.

В 1898 г. Ленард и Томсон показали, что испускаемые частицы являются электронами. На рисунке показана установка для изучения фотоэффекта. 5. Фотоэффект В 1888-1889 гг. Столетов установил, что : 1) испускаемые под действием света заряды имеют отрицательный знак 2) наибольшее действие оказывают ультрафиолетовые лучи 3) величина испущенного

Подробнее

TRANSFORMATION OF RADIATION INTO MATTER

TRANSFORMATION OF RADIATION INTO MATTER ПРЕВРАЩЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ В ВЕЩЕСТВО С. П. ДЕНИСОВ Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Денисов С.П., 2000 TRANSFORMATION OF RADIATION INTO MATTER S. P. DENISOV The transformation of

Подробнее

Заголовок. Задание Задание AC7078. Задание 2D5B6F. Задание 3A5E4C. Задание 5D87A0. Задание 91B40E. 1 of , 7:56

Заголовок. Задание Задание AC7078. Задание 2D5B6F. Задание 3A5E4C. Задание 5D87A0. Задание 91B40E. 1 of , 7:56 Заголовок Задание 763289 При облучении металлической пластинки квантами света с энергией 3 эв из нее выбиваются электроны, которые проходят ускоряющую разность потенциалов ΔU = 5В. Какова работа выхода

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ

ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПОГЛОЩЕНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ Методические указания

Подробнее

Взаимодействие излучения с веществом (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Взаимодействие излучения с веществом (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Взаимодействие излучения с веществом (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного

Подробнее

Ядерные реакции. e 1/2. p n n

Ядерные реакции. e 1/2. p n n Ядерные реакции 197 Au 197 79 79 14 N 17 7 8 O 9 Be 1 4 6 C 7 Al 30 13 15 30 P e 30 15 T.5мин 14 1/ P p n n Si Au Ядерные реакции ВХОДНОЙ И ВЫХОДНОЙ КАНАЛЫ РЕАКЦИИ Сечение реакции и число событий N dn(,

Подробнее

Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА. Лекция 14. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ

Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА. Лекция 14. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ Профессор И.Н.Бекман ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА Лекция 14. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ Проблемой взаимодействия ядерного излучением с веществом занимаются такие науки, как радиационная физика, радиационная

Подробнее

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса»

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса» ПАО «Газпром» Российский государственный университет нефти и газа имени И. М. Губкина (Национальный исследовательский университет) Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы

Подробнее

Решение задач ЕГЭ части С: квантовая физика

Решение задач ЕГЭ части С: квантовая физика С1.1. Маленький незаряженный металлический шарик, подвешенный на непроводящей нити в вакууме около большой вертикальной заземленной металлической плоскости (см. рисунок), начинают облучать узким пучком

Подробнее

Белорусский национальный технический университет. Кафедра «Техническая физика» Лаборатория ядерной и радиационной безопасности

Белорусский национальный технический университет. Кафедра «Техническая физика» Лаборатория ядерной и радиационной безопасности Белорусский национальный технический университет Кафедра «Техническая физика» Лаборатория ядерной и радиационной безопасности Лабораторный практикум по дисциплине «Защита от ионизирующего излучения» Лабораторная

Подробнее

Тест по квантовой физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по квантовой физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по квантовой физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по квантовой физике 1. Какому условию должна удовлетворять длина волны света λ, падающего на поверхность металла,

Подробнее

ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2-1

ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2-1 ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2-1 Вариант 1 1. Максимальная длина волны спектральной водородной линии серии Лаймана равна 0,12 мкм. Предполагая, что постоянная Ридберга неизвестна, определите максимальную

Подробнее

М инистер ство образования Респ уб лики Белар усь. «П ол оцкий гос ударств енный универ ситет» М Е Т О Д И Ч Е С К И Е У К А З А Н И Я

М инистер ство образования Респ уб лики Белар усь. «П ол оцкий гос ударств енный универ ситет» М Е Т О Д И Ч Е С К И Е У К А З А Н И Я М инистер ство образования Респ уб лики Белар усь У ч р е ж д е н и е о б р а з о в а н и я «П ол оцкий гос ударств енный универ ситет» М Е Т О Д И Ч Е С К И Е У К А З А Н И Я к выполн ению лабор атор

Подробнее

Семинар 12. Деление атомных ядер

Семинар 12. Деление атомных ядер Семинар 1. Деление атомных ядер На устойчивость атомного ядра влияют два типа сил: короткодействующие силы притяжения между нуклонами, дальнодействующие электромагнитные силы отталкивания между протонами.

Подробнее