ДИФРАКЦИЯ УДАРНЫХ И ДЕТОНАЦИОННЫХ ВОЛН В ГАЗОВЗВЕСЯХ

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ДИФРАКЦИЯ УДАРНЫХ И ДЕТОНАЦИОННЫХ ВОЛН В ГАЗОВЗВЕСЯХ"

Транскрипт

1 ДИФРАКЦИЯ УДАРНЫХ И ДЕТОНАЦИОННЫХ ВОЛН В ГАЗОВЗВЕСЯХ Ю. В. КРАТОВА, А. В. ФЕДОРОВ, Т. А. ХМЕЛЬ Институт Теоретической и Прикладной Механики им. С.А. Христиановича, Новосибирск, Россия, Введение Дифракция ударных и детонационных волн является одной из фундаментальных проблем в газовой динамике и механике многофазных сред. Особый интерес представляет дифракция ударной волны при внезапном расширении плоского канала. Такая конфигурация является типичной для каналов технических устройств. В течении за уступом со временем развиваются процессы взаимодействия ударной волны и вихря, ударной волны и сдвигового слоя, различные типы отражения пристенной ударной волны, возникновение вторичной УВ и пары ударных волн, индуцированных вихрем []. В смесях газа с частицами процессы дифракции ударных волн являются более сложными, чем в газовых смесях. Картина течения характеризуется дополнительным влиянием процессов релаксации скоростей и температур двух фаз, характерные протяженности которых определяются размером частиц. Это вносит дополнительный геометрический масштаб, в силу чего течение в окрестности угла, в отличие от течения в газе, перестает быть автомодельным. С этой точки зрения анализ течения за уступом при прохождении УВ в газовзвеси представляет фундаментальный теоретический интерес. Отметим, что подобные вопросы мало изучены и довольно слабо представлены в известной литературе. В [] численно решалась задача о распространении плоской УВ над квадратной каверной, заполненной неподвижной газовзвесью. Установлено, что с увеличением загрузки частиц ударные волны в каверне ослабляются и переходят в волны сжатия. Размер частиц оказывает значительное влияние на характер течения и волновую структуру в каверне. Показано, что для взвеси крупных частиц (5 мкм) течение приближается по структуре к течению в газовых смесях. В работе [3] рассматриваются процессы горения и детонации в газовзвесях в трубах с внезапным расширением. Численно исследовались условия прохождения детонационной волны через разрыв поперечного сечения для частиц унитарного топлива фиксированного размера (3 мкм). Здесь установлено значительное влияние массовой загрузки смеси на величину критического отношения диаметров труб для предотвращения срыва детонации. Таким образом, данные предшествующих исследований показывают, что влияние размера частиц дискретной фазы и их массовой доли в смеси на ударно-волновые и детонационные процессы в областях со сложной геометрией существенно. В связи с этим анализ процесса дифракции ударных и детонационных волн при внезапном расширении поперечного сечения канала в газовзвеси представляет интерес, как с практической, так и с теоретической точки зрения. В данной работе на основе физико-математической модели движения двухфазной инертной и реагирующей среды в рамках двухскоростной двухтемпературной механики гетерогенных сред и численного моделирования двумерных течений анализируются волновые структуры, возникающие на распаде сечения плоского канала при дифракции ударной волны умеренной интенсивности; детонационной волны. В качестве рабочего тела, заполняющего канал, рассматриваются: в случае дифракции УВ: нереагирующие (без воспламенения и горения) монодисперсные смеси частиц алюминия различного диаметра и кислорода при малых и средних (достехиометрических) значениях массовой загрузки частиц; в случае детонационной волны: реагирующие смеси при стехиометрических значениях массовой загрузки частиц. Целью работы является Развитие методики численного расчета для исследования ударно-волновых течений газовзвесей в каналах переменного сечения; Численное моделирование процесса распространения ударной волны в газовзвеси в канале с внезапным расширением; Исследование влияния массовой загрузки и размера частиц на волновую структуру течения в газовзвеси при дифракции ударной волны на разрыве сечения канала; Исследование влияния геометрии канала и размера частиц на распространение гетерогенной детонации в реагирующей смеси в канале с внезапным расширением.

2 Постановка задачи Рассмотрим плоский канал, состоящий из узкой и широкой частей, который заполнен однородной смесью газа и мелких частиц алюминия. Предположим, что канал симметричен относительно оси Х, поэтому достаточно рассмотрения его верхней половины (рис.). По узкой части канала в газовзвеси распространяется слева направо плоская стационарная ударная (детонационная) волна. Исследуем процесс перехода этой волны из узкой части канала в широкую часть и ее последующее распространение по широкой части канала. На схеме течения (рис. ): L положение фронта ударной волны в Рис.. Схема течения начальный момент, L длина узкой части канала, L - длина расчетной области, H - поперечный размер узкой части канала, H поперечный размер широкой части канала. Течения в газовзвесях описываются следующей системой уравнений, вытекающей из законов сохранения массы, импульса и энергии каждой из фаз: ρ E i t i ρiui ( E i ρ u t ρ ρiu t x ρiv y i i i i- ρ υi ( ρiuiυi ) t x = ( ) [ ρiui ( i) p] ρiuiυi i- = ( ) ( fx Ju) x y [ ρiυi ( i) p] i- = ( ) ( f Jv ) i i i y ( i) p ) ρiυi ( E ρ x i y ( i) p ) ρ = ( ) y J i ( q f u x f y v JE ) () Для замыкания модели привлекаются уравнения состояния с учетом того, что объемная концентрация частиц мала: а также законы скоростного и теплового обмена между фазами: p = ρrt, Ei = ( ui υ i ) cυ, iti ( i ) Q () 3m ρ f = cd u u ( u ) 4d u 6m, λ q = Nu( T ) d T (3) и глобальным законом химической реакции ρ J = max(,( ξ ξk ))exp( Ea / RT ) при T T ign и J = при T < Tign и в случае инертных частиц (в случае дифракции ударных волн). τ ξ Для учета зависимости коэффициента сопротивления c D от числа Рейнольдса и числа Маха относительного движения частиц используется формула, приведенная и подтвержденная сопоставлением с экспериментальными данными по траекториям движения частиц при ударно-волновом воздействии в [4]:, c D (Re, M) = exp, M Re Re, (4) ρ 3 d u u Nu =.6Re Pr, Re =, M μ u u ρ =. γ p В формулах (-4) p - давление; ρ i, ui, Ei, c v, i - соответственно средняя плотность, скорость, полная энергия на единицу массы и теплоемкость i - й фазы ( i =,); T, T - температуры газа и частиц. Индекс относит-

3 ся к газу, - к частицам, ρ = ρ ρ, ρ, - начальная средняя плотность частиц, d диаметр частицы, c D - коэффициент сопротивления частиц, λ - теплопроводность газа, Re, Nu, Pr - числа Рейнольдса, Нуссельта, Прандтля, μ - вязкость газа, γ - показатель адиабаты газа, ξ k минимально допустимая (остаточная после выгорания) доля частиц, Ea энергия активации, Tign температура воспламенения, τ ξ характерное время горения. Системы ()-(4) решается при следующих начальных условиях: φl, < x < L, t =, φ =, (5) φ, L < x L где φ = { ρ, ρ, ρu, ρu, ρe, ρe} - вектор решения, φ l - установившееся решение, соответствующее стационарной плоской ударной (или детонационной) волне, φ - начальное состояние перед фронтом. Начальные значения параметров смеси принимались как и в [5]: p = атм, T = T = 3 К, c v, = 88 Дж/(кг К), c v, = 94 Дж/(кг К). Размер частиц варьировался от до 5 мкм, начальная средняя плотность частиц изменялась от (газ без частиц) до.7 кг/м 3. Методы расчета В качестве основы был взят численный метод, успешно применяемый в [6] для расчета двумерных нестационарных детонационных течений газовзвесей реагирующих частиц в рамках двухскоростного двухтемпературного приближения механики гетерогенных сред. Для уравнений газовой фазы применяется схема TVD [7] с пятиточечным шаблоном. Для решения уравнений, описывающих динамику твердой фазы, принята схема с разностями против потока Джентри-Мартина-Дэйли [8]. На входной (левой) границе задавались условия поддерживающего поршня для ударной волны в газовзвеси (значения конечного равновесного состояния). Расчет проводился до достижения фронтом правой границы области, поэтому условия на правой границе отвечали невозмущенному течению газовзвеси (начальное состояние). Тестирование метода на задаче дифракции УВ в газе. В качестве тестовой задачи рассматривалась дифракция плоской ударной волны интенсивностью М=.5 на прямом угле в незапыленном газе (в воздухе). Получено неплохое совпадение по структуре течения, реализующегося на угле расширения, как с предшествующими численными расчетами [9], полученными по различным численным методикам, так и с известной из литературы схемой течения, что позволяет применить используемую численную технологию для анализа процесса дифракции УВ в двухфазной смеси. Дифракция УВ в газовзвеси. Отличительная черта ударно-волновых течений в гетерогенных смесях по сравнению с течениями невязких газов состоит также в том, что здесь ударные волны обладают внутренней структурой, обусловленной процессами тепловой и скоростной релаксации фаз. Характерные масштабы процессов релаксации зависят от размера частиц, а для рассматриваемых монодисперсных газовзвесей частиц алюминия размером -5 мкм в кислороде они сопоставимы также с принятыми в расчетах геометрическими масштабами задачи (с поперечными размерами канала). Наличие указанных релаксационных процессов может оказать существенное влияние как на картину дифракции УВ при прохождении обратного уступа, так и на условия дальнейшего распространения УВ по каналу. (Отметим, что особенно существенное влияние релаксационные процессы оказывают на условия инициирования, распространения и срыва детонационных волн в реагирующих газовзвесях). Расчетные данные для течения, формирующегося при огибании ударной волной прямого угла расширения, для газовзвеси частиц алюминия диаметром мкм в кислороде при фиксированной начальной загрузке частиц ρ, =.69 кг/м 3 получены в диапазоне чисел Маха от до 4 и представлены на рис. -4. На рис. показаны поля плотностей газовой и дисперсной фаз и векторного поля скоростей газа при M=3, т.е. при сверхзвуковом обтекании уступа. Отметим, что в целом волновая картина подобна течению при дифракции УВ в незапыленном газе. Здесь также можно выделить вихрь, вторичный скачок и волну разрежения, границы которых разделяют области различной интенсивности цвета на рис.,а. Однако присутствие частиц существенным образом влияет на форму и размеры характерных структур течения. Образование области с пониженным содержанием частиц. Анализ картин плотности частиц (рис.,б) показывает, что за уступом образуется зона разрежения с очень низким содержанием частиц (средняя плот-

if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc['images_node_id']) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>

4 ность частиц меньше.5 кг/м 3 ). Причиной этого является, очевидно, следующее. Сразу же после прохождения а б 5 4 в Рис.. Дифракция ударной волны на обратном уступе в газовзвеси: поле плотности газа (а), поле плотности частиц (б), векторное поле скоростей газа (в), ρ =.69 кг/м 3, M=3, t=6 мкc ударной волной уступа газ резко меняет направление своего движения (рис.,в), а частицы в силу своей инерционности еще продолжают некоторое время двигаться в продольном направлении. Таким образом, за уступом образуется зона, в которую не поступают частицы из области течения перед уступом. Частицы же, первоначально находящиеся в этой зоне за уступом, перемещаются вслед за дифрагированной УВ и выносятся из данной области. Здесь протекают два явления, первое, обусловленное лидирующей дифрагированной УВ, выносит частицы из области, а второе, обусловленное инерцией частиц, препятствует их попаданию в данную область. Формирующееся за уступом вихревое течение газа способствует дальнейшей сепарации частиц. Накопление частиц происходит в слое, примыкающем к контактной поверхности, что можно отчетливо видеть на рис.,б. Так как скорость дискретной фазы (как и газовой) в веере волн разрежения существенно выше, чем за дифрагированной УВ (ввиду ее ослабления за уступом, рис.,в), то в области между контактной поверхностью и вторичным скачком происходит торможение частиц. Следствием этого является значительное увеличение их концентрации (средняя плотность частиц достигает значения 5.36 кг/м 3 ). Это означает, что средняя плотность частиц возросла почти на порядок, то есть, возникает своеобразный ρ - слой, который, как правило, организуется за УВ. Подчеркнем, что в данном случае он возник вблизи контактного разрыва. Влияние интенсивности УВ на картину дифракции УВ на обратном уступе в смеси показано на рис.3б, где приведены изолинии плотности газа на один и тот же момент времени по сравнению с течением в незапыленном газе (рис.3а). Характерные особенности влияния числа Маха на структуру течения сохраняются и в гетерогенной смеси. Также с увеличением числа Маха падающей УВ происходит вытягивание области, занятой веером волн разрежения и вытягивание вихревой зоны. а б. Рис.3 Влияние интенсивности УВ на картину течения, изолинии плотности газа, M=4, а) незапыленный газ; б) газовзвесь ρ =.69 кг/м 3. Основное влияние присутствие частиц оказывает на структуру течения непосредственно за фронтом лидирующей УВ. Наличие релаксационных процессов приводит к изменению направления и форм изолиний характерных параметров.

5 а б в Рис. 4. Влияние размера частиц на волновую картину. Изолинии плотности газовой фазы. a -d = мкм, б- d= 3 мкм, в- d=5 мкм. Влияние размера частиц. Протяженности зон релаксационных процессов в монодисперсных газовзвесях зависят от диаметра частиц. Характер этой зависимости определяется формулами (-4). Влияние дисперсности смеси на структуру дифрагированной УВ в смеси показано на рис. 4, где представлены результаты расчетов при M=, ρ. 69 кг/м 3, t=4 мкс, для трех значений диаметра частиц: мкм, 3 мкм и 5 мкм. Из сравнения, = рис. 4,а и 4,б видно, что увеличение размера частицы приводит к изменению угла наклона вторичного скачка, при этом меняются форма вихревой области и форма веера волн разрежения. При диаметре частиц 3 мкм и 5 мкм характерные масштабы структур течения в зоне за уступом на данный момент времени существенно меньше, чем характерный масштаб релаксационной зоны, который можно оценить как расстояние от фронта падающей УВ до крайней изолинии плотности при у=.35 (рис. 4,б и 4,в). Вследствие этого на рис. 4,б и 4,в наклон вторичного скачка практически один и тот же. При максимальном рассмотренном диаметре частицы (5 мкм) зона релаксации столь велика, что течение за уступом практически заморожено, т.е. приближается к реализующемуся в незапыленном газе. Это согласуется с результатами работы [], в которой зоны релаксации за УВ превосходят геометрические размеры каверны и решение определяется замороженным течением в газе. Ввиду того, что характерные размеры структур течения за уступом увеличиваются со временем, в какой-то момент они будут сопоставимы с характерными масштабами зон релаксации для 3 мкм и 5 мкм, тогда влияние релаксационных процессов и для этих размеров частиц станет существенным. Для мелких частиц ( мкм), напротив, масштабы релаксационных процессов будут много меньше характерных масштабов структур, и течение будет приближаться к равновесному. Данные результаты согласуются также с выводами [], полученными из анализа расчетных данных по взаимодействию УВ и облака пыли, расположенного на дне плоского канала. В [], в частности, установлено, что при уменьшении диаметра частиц профиль давления приближается к распределению, соответствующему равновесной модели. Дифракция детонационной волны в газовзвеси Детонационные течения характеризуются дополнительными геометрическими масштабами, которые определяются химическими процессами задержкой воспламенения (индукцией) и горением. При выходе детонационной волны из узкого канала в широкий возможна реализация различных сценариев развития течения: от частичного ослабления до полного срыва детонации, включая возможность срыва с последующим реинициированием детонации. Влияние на процесс оказывают многие факторы, в частности: особенности геометрии канала; размер частиц; массовая загрузка частиц; режим распространения детонационной волны; степень пересжатия в случае плоской ДВ. В настоящей работе рассмотрено влияние первых двух факторов для плоской детонационной волны с фиксированной степенью пересжатия. Рассмотрим картину течения на примере дифракции пересжатой детонационной волны (степень пересжатия.) в смеси кислорода и частиц алюминия при стехиометрической концентрации при выходе из канала с соотношением сторон узкой и широкой части.4 м/.6 м (H /H =.5). Диаметр частиц алюминия мкм. На рис.5 показаны начальные этапы процесса дифракции детонационной волны на примере полей плотности газа. Фронт изначально плоской детонационной волны после внезапного расширения канала в результате взаимодействия с веером волн разрежения искривляется и ослабляется аналогично течению при дифракции ударных волн (рис. 5,а). Отражение этой искривленной волны от верхней стенки широкого канала (5,б) дает

6 начало системе поперечных волн, характерных для ячеистой детонации [6]. На рис. 5,в четко видны проходящая и поперечные волны, тройная точка и ножка Маха. На рис. 6 показаны поля плотности и температуры газа на более поздний момент времени. Анализ рисунка показывает, что сформированы поперечные волны. Видно также образование вихревых структур, свойственных распространению ячеистой детонации, как в газовых, так и в гетерогенных средах. Рис. 5. Начальные этапы процесса дифракции детонационной волны в газовзвеси. Поле плотности газа, d= мкм, H /H =.5, а) t=5 мкс, б) t= мкс, в) t=35 мкс. Рис. 6. Поля плотности и температуры газа, d= мкм, H /H =.5, t=76 мкс. Для оценки влияния геометрии канала на развитие течения были рассмотрены случаи расширения канала H /H =; 3; 3.5; 4; 5; 6.5 при том же размере узкой части канала H =.4м. Результаты расчетов каналов с различным расширением показали, что во всех рассматриваемых случаях происходит смена режима распространения детонации: плоская детонационная волна переходит в многофронтовую. На рис.7 приведены поля плотности газа для нескольких вариантов геометрии канала. Увеличение расширения с.5 до не приводит к качественному изменению течения (рис.7,а). С дальнейшим увеличением широкой части канала скачкообразно растет число тройных точек и поперечных волн. Рис. 7. Влияние геометрии канала на развитие течения, d= мкм, t=76 мкс, а)h /H =, б)h /H =3, в)h /H =4. На рис.8 а, b приведены огибающие максимального давления на линии симметрии канала для двух случаев геометрии канала. Их сравнение показывает, что кривые совпадают до прихода отраженной от верхней стенки поперечной волны. Провал вблизи x=.4 м соответствует приходу волны разрежения, возникающей на угле расширения. В узком канале отраженная волна быстрее доходит до центра канала (линии симметрии), остальные части кривых максимального давления для этих двух каналов практически совпадают (но различаются по времени прохождения волны (со сдвигом по времени)).

7 Рис. 8. Огибающие максимальных давлений на линии симметрии канала. d= мкм: a H /H =.5, b H /H =3, d= мкм: с H /H =3. На рис.9 показаны траектории тройных точек при H /H =3.5 в процессе последующего распространения детонации на более поздней стадии. Сформированная и сохраняющаяся далее ячеистая структура по размеру ячейки соответствует данным [8], где установлено.69 см для частиц размером мкм. Небольшое расхождение обусловлено влиянием стенок канала при ширине области, содержащей менее 4 ячеек или не кратной размеру ячейки (в последнем случае формирующаяся структура неравномерна или нерегулярна) [8]. Рис. 9. Поля траекторий тройных точек, H /H =3.5, t=4 мкс. Поскольку в реагирующих газовзвесях протяженность зон индукции и горения пропорциональна размеру частиц, то представляет интерес оценить влияние размера частиц на распространение детонационной волны в канале с внезапным расширением. На рисунке приведены поля плотности и температуры газовой фазы для частиц диаметром и 3 мкм при H /H =3. Оказалось, что в обоих случаях происходит срыв детонации, который проявляется в разделении фронта горения и фронта ударной волны и постепенному отставанию фронта горения. Это, по-видимому, связано с тем, что возникающая на угле расширения зона разрежения ослабляет детонационную волну, а большая инерционность смесей даже после отражения от боковых стенок не дает возможности объединиться ударной волне и волне горения. Это подтверждается также поведением огибающим максимального давления на линии симметрии канала (рис. 8, c). Здесь видно, что для частиц с диаметром мкм волна ослабевает после выхода из узкой части канала в широкий, потом несколько усиливается после прихода отраженной от верхней стенки канала волны. Однако, вследствие того, что энергии для ре-инициирования не хватает, волна далее снова затухает. Рис.. Влияние размера частиц на распространение детонационной волны в канале с расширением H /H =3, t=8 мкс. Поля плотности и температуры газовой фазы. d= мкм (а, б), d=3 мкм (в, г).

8 Выводы В рамках математической модели гетерогенных сред в двухскоростном двухтемпературном приближении численно исследована задача о дифракции ударной и детонационной волн в газовзвеси в плоском канале при переходе из узкой части канала в широкую. Установлено, что в гетерогенной смеси при дифракции ударных волн на обратном уступе имеются определенные соответствия аналогичным течениям в газе: искривление фронта, веер волн разрежения, формирование вихревой зоны. Однако течение за уступом не является автомодельным и характеризуется образованием зоны с пониженной плотностью частиц (непосредственно за уступом), а также слоя повышенной концентрации частиц. Наиболее выраженное отличие картины течения в смеси от течения в газе имеет место в интервале времени, когда характерные размеры структур сопоставимы с масштабами релаксационных зон. При распространении детонации в газовзвеси в канале с разрывом сечения возможны различные сценарии, включая полный срыв детонации или частичное разделение ударной волны и фронта горения с последующим ре-инициированием в отраженной УВ. Реализация того или иного сценария зависит от размера частиц и геометрических размеров канала. Формирование поперечной волны при дифракции ДВ на разрыве сечения канала и многократное отражение от стенок в процессе дальнейшего распространения фронта способствует развитию ячеистой детонации с характерным для данной смеси размером ячейки. Ссылки. Hillier R. Computation of shock wave diffraction at a ninety degrees convex edge // Shock Waves, 99. V.. P Wang B.Y., Wu Q.S., Wang C., Igra O., Falcovitz J. Shock wave diffraction by a cavity filled with dusty gas // Shock Waves,. V.. P Кутушев А.Г., Шорохова Л.В. Численное исследование процессов горения и детонации аэровзвесей унитарного топлива в резкорасширяющихся трубах // Хим. Физика, 3. Т.. 8. С Бойко В.М., Киселев В.П., Киселев С.П. и др. О взаимодействии ударной волны с облаком частиц // Физика горения и взрыва, 996. T.3,. C Хмель Т.А., Федоров А.В. Взаимодействие ударной волны с облаком частиц алюминия в канале // Физика горения и взрыва,. Т. 38,. С Федоров А.В., Хмель Т.А. Численное моделирование формирования ячеистой гетерогенной детонации частиц алюминия в кислороде // Физика горения и взрыва, 5. T.4, 4. C Harten A. High resolution schemes for hyberbolic conservation laws // J.Comput. Phys., 983. V.49. P Роуч П. Вычислительная гидродинамика. М.: Мир, Takayama K., Inoue O. Shock wave diffraction over a 9 degree sharp corner // Shock Waves, 99. V.. P Федоров А.В., Харламова Ю.В., Хмель Т.А. Отражение ударной волны в облаке пыли // Физика горения и взрыва, 7. Т С. -3.

ЭВОЛЮЦИЯ ПОЛЯ ТЕЧЕНИЯ ОКОЛО КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА И СФЕРЫ ПРИ МГНОВЕННОМ СТАРТЕ СО СВЕРХЗВУКОВОЙ СКОРОСТЬЮ

ЭВОЛЮЦИЯ ПОЛЯ ТЕЧЕНИЯ ОКОЛО КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА И СФЕРЫ ПРИ МГНОВЕННОМ СТАРТЕ СО СВЕРХЗВУКОВОЙ СКОРОСТЬЮ 44 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2004. Т. 45, N- 3 УДК 533.6.011.8 ЭВОЛЮЦИЯ ПОЛЯ ТЕЧЕНИЯ ОКОЛО КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА И СФЕРЫ ПРИ МГНОВЕННОМ СТАРТЕ СО СВЕРХЗВУКОВОЙ СКОРОСТЬЮ В. А. Башкин, И. В.

Подробнее

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОДАВЛЕНИЯ ДЕТОНАЦИИ ФИЛЬТРАМИ И ОБЛАКАМИ ИНЕРТНЫХ ЧАСТИЦ

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОДАВЛЕНИЯ ДЕТОНАЦИИ ФИЛЬТРАМИ И ОБЛАКАМИ ИНЕРТНЫХ ЧАСТИЦ Вестник Челябинского государственного университета. 2012. 30 (284). Физика. Вып. 14. С. 37 41. Введение Вопросы детонации газовзвесей реагирующих газов и химически инертных частиц привлекают внимание многочисленных

Подробнее

ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ КАПИЛЛЯРНОЙ ПРОПИТКИ ПОРИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ. А. А. Жилин, А. В. Федоров

ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ КАПИЛЛЯРНОЙ ПРОПИТКИ ПОРИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ. А. А. Жилин, А. В. Федоров 42 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 29. Т. 5, N- 1 УДК 539.219 ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ КАПИЛЛЯРНОЙ ПРОПИТКИ ПОРИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ А. А. Жилин, А. В. Федоров Институт теоретической

Подробнее

УДК МОДИФИЦИРОВАННАЯ МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ «ЗАМОРОЖЕННОЙ» ГАЗОВЗВЕСИ

УДК МОДИФИЦИРОВАННАЯ МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ «ЗАМОРОЖЕННОЙ» ГАЗОВЗВЕСИ УДК 532.525 МОДИФИЦИРОВАННАЯ МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ «ЗАМОРОЖЕННОЙ» ГАЗОВЗВЕСИ Н.Л. Клиначева Проведен анализ инвариантности относительно преобразования Галилея широко применяемой математической модели «замороженной»

Подробнее

ρ 2 u 2n = ρ 1 u 1n ; (1) ρ 2 u 2 2n + p 2 = ρ 1 u 2 1n + p 1 ; (2) 2 ρ e 1 + p e 2 + p 2

ρ 2 u 2n = ρ 1 u 1n ; (1) ρ 2 u 2 2n + p 2 = ρ 1 u 2 1n + p 1 ; (2) 2 ρ e 1 + p e 2 + p 2 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2001. Т. 42, N- 1 1 УДК? ОТРАЖЕНИЕ КОСОЙ УДАРНОЙ ВОЛНЫ В РЕАГИРУЮЩЕМ ГАЗЕ С КОНЕЧНОЙ ДЛИНОЙ ЗОНЫ РЕАКЦИИ А. Е. Медведев Институт теоретической и прикладной механики

Подробнее

О скорости звука в потоке вязкого газа с поперечным сдвигом

О скорости звука в потоке вязкого газа с поперечным сдвигом Электронный журнал «Техническая акустика» http://webceter.ru/~eeaa/ejta/ 004, 5 Псковский политехнический институт Россия, 80680, г. Псков, ул. Л. Толстого, 4, e-mail: kafgid@ppi.psc.ru О скорости звука

Подробнее

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал Math-Net.Ru Общероссийский математический портал Д. И. Бакланов, Л. Г. Гвоздева, Влияние дополнительного поджига на стабильность возникновения в камерах сгорания режима двойного нестационарного разрыва,

Подробнее

Нестационарные трехударные конфигурации и контактно-вихревые структуры, инициированные взаимодействием источника энергии с ударным слоем в газах

Нестационарные трехударные конфигурации и контактно-вихревые структуры, инициированные взаимодействием источника энергии с ударным слоем в газах 12 августа 03 Нестационарные трехударные конфигурации и контактно-вихревые структуры, инициированные взаимодействием источника энергии с ударным слоем в газах О.А. Азарова 1, Л.Г. Гвоздева 2 1 Вычислительный

Подробнее

УДК ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВИДА СИЛЫ МЕЖФАЗНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ДЛЯ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ГАЗОВЗВЕСИ, ИНВАРИАНТНОЙ ОТНОСИТЕЛЬНО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ГАЛИЛЕЯ

УДК ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВИДА СИЛЫ МЕЖФАЗНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ДЛЯ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ГАЗОВЗВЕСИ, ИНВАРИАНТНОЙ ОТНОСИТЕЛЬНО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ГАЛИЛЕЯ УДК 532.529 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВИДА СИЛЫ МЕЖФАЗНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ДЛЯ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ГАЗОВЗВЕСИ, ИНВАРИАНТНОЙ ОТНОСИТЕЛЬНО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ГАЛИЛЕЯ Ю.М. Ковалев В данной работе проведен анализ инвариантности

Подробнее

1. ТЕПЛООТДАЧА ПРИ СВОБОДНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ В БОЛЬШОМ ОБЪЁМЕ

1. ТЕПЛООТДАЧА ПРИ СВОБОДНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ В БОЛЬШОМ ОБЪЁМЕ ТЕПЛОПЕРЕДАЧА План лекции: 1. Теплоотдача при свободном движении жидкости в большом объёме. Теплоотдача при свободном движении жидкости в ограниченном пространстве 3. Вынужденное движение жидкости (газа).

Подробнее

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА ПОДНЯТИЯ ПЫЛИ ЗА ПРОХОДЯЩЕЙ УДАРНОЙ ВОЛНОЙ

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА ПОДНЯТИЯ ПЫЛИ ЗА ПРОХОДЯЩЕЙ УДАРНОЙ ВОЛНОЙ 642 Труды Международной конференции RDAMM 21 21, Том 6, Ч. 2, Спец. выпуск ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА ПОДНЯТИЯ ПЫЛИ ЗА ПРОХОДЯЩЕЙ УДАРНОЙ ВОЛНОЙ А. В. Федоров, Н. Н Федорова, И. А. Федорченко institut

Подробнее

Трансформация детонационных волн на границе раздела пузырьковых сред

Трансформация детонационных волн на границе раздела пузырьковых сред 03;05;12 Трансформация детонационных волн на границе раздела пузырьковых сред А.И. Сычев Институт гидродинамики им. М.А. Лаврентьева СО РАН, 630090 Новосибирск, Россия e-mail: sychev@hydro.nsc.ru (Поступило

Подробнее

на границы вибрирующей области *

на границы вибрирующей области * Тепловое и динамическое воздействие газа 29 ПТ Зубков АВ Яковенко pzubkov@utmnru yak-anuta@yandexru УДК 53360117 Тепловое и динамическое воздействие газа на границы вибрирующей области * Аннотация Разработана

Подробнее

Механизм малогазовой детонации в низкоплотных механоактивированных порошковых смесях

Механизм малогазовой детонации в низкоплотных механоактивированных порошковых смесях 26 июня 06.4 Механизм малогазовой детонации в низкоплотных механоактивированных порошковых смесях С.А. Рашковский 1, А.Ю. Долгобородов 2 1 Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН, Москва E-mail:

Подробнее

Сильные ударные волны в пузырьковых средах

Сильные ударные волны в пузырьковых средах Журнал технической физики том 8 вып. 6 3; Сильные ударные волны в пузырьковых средах А.И. Сычев Институт гидродинамики им. М.А. Лаврентьева СО РАН 639 Новосибирск Россия e-mai: sychev@hydro.nsc.ru (Поcтупило

Подробнее

МОДЕЛИРОВАНИЕ СЖИГАНИЯ ГАЗОВ В ПУЗЫРЯХ

МОДЕЛИРОВАНИЕ СЖИГАНИЯ ГАЗОВ В ПУЗЫРЯХ XXVII сессия Российского акустического общества посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург16-18 апреля 014 г. Д.В.

Подробнее

Оценка размера детонационной ячейки в газах

Оценка размера детонационной ячейки в газах Журнал технической физики 011 том 81 вып. 6 01;03 Оценка размера детонационной ячейки в газах В.В. Кучинский И.И. Оносов Научно-исследовательское предприятие гиперзвуковых систем 196066 Санкт-Петербург

Подробнее

(ρ i u i ) t + (ρ i u 2 i ) x + (ρ i u i v i ) y + α i p x =

(ρ i u i ) t + (ρ i u 2 i ) x + (ρ i u i v i ) y + α i p x = Физика горения и взрыва, 2000, т. 36, N- 6 111 РАСЧЕТ ЯЧЕИСТОЙ СТРУКТУРЫ ДЕТОНАЦИИ РАСПЫЛОВ В СИСТЕМЕ H 2 O 2 С. А. Ждан, Е. С. Прохоров УДК 534.222.2 Институт гидродинамики им. М. А. Лаврентьева СО РАН,

Подробнее

Условные обозначения. скорость и диаметр капель каждой группы меняются во времени и пространстве.

Условные обозначения. скорость и диаметр капель каждой группы меняются во времени и пространстве. Условные обозначения A p - объемная загруженность потока частицами (объемная концентрация) a зв - скорости звука C p_gas теплоемкость газа при постоянном давлении ( Дж/(кг К) ) C part теплоемкость вещества

Подробнее

ТЕЧЕНИЕ В ОКРЕСТНОСТИ ТОЧКИ ИЗЛОМА ПЕРЕДНЕЙ КРОМКИ ТОНКОГО КРЫЛА НА РЕЖИМЕ СИЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ

ТЕЧЕНИЕ В ОКРЕСТНОСТИ ТОЧКИ ИЗЛОМА ПЕРЕДНЕЙ КРОМКИ ТОНКОГО КРЫЛА НА РЕЖИМЕ СИЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ У Ч Е Н Ы Е З А П И С К И Ц А Г И Т о м X L I I УДК 53.56. ТЕЧЕНИЕ В ОКРЕСТНОСТИ ТОЧКИ ИЗЛОМА ПЕРЕДНЕЙ КРОМКИ ТОНКОГО КРЫЛА НА РЕЖИМЕ СИЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ Г. Н. ДУДИН А. В. ЛЕДОВСКИЙ Исследовано течение

Подробнее

Целью освоения дисциплины является: изучения процесса горения при обеспечении техносферной безопасности.

Целью освоения дисциплины является: изучения процесса горения при обеспечении техносферной безопасности. Место дисциплины в структуре образовательной программы Дисциплина «Теория горения и взрыва» является дисциплиной базовой части. Рабочая программа составлена в соответствии с требованиями Федерального государственного

Подробнее

МЕХАНИКА МЕТОДЫ МЕХАНИКИ ГЕТЕРОГЕННЫХ СРЕД В ОПИСАНИИ ГЕТЕРОГЕННОЙ ДЕТОНАЦИИ И АКУСТО-КОНВЕКТИВНОЙ СУШКИ 1. Введение А. В. ФЕДОРОВ

МЕХАНИКА МЕТОДЫ МЕХАНИКИ ГЕТЕРОГЕННЫХ СРЕД В ОПИСАНИИ ГЕТЕРОГЕННОЙ ДЕТОНАЦИИ И АКУСТО-КОНВЕКТИВНОЙ СУШКИ 1. Введение А. В. ФЕДОРОВ МЕХАНИКА А. В. ФЕДОРОВ МЕТОДЫ МЕХАНИКИ ГЕТЕРОГЕННЫХ СРЕД В ОПИСАНИИ ГЕТЕРОГЕННОЙ ДЕТОНАЦИИ И АКУСТО-КОНВЕКТИВНОЙ СУШКИ 1 Дан обзор некоторых работ, выполненных в лаборатории 20 ИТПМ СО РАН в области механики

Подробнее

Основы теории однофазных и двухфазных турбулентных течений

Основы теории однофазных и двухфазных турбулентных течений Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Московский государственный технический университет имени Н.Э.Баумана» (МГТУ им. Н.Э.Баумана) Дисциплина для учебного плана

Подробнее

Воздействие взрыва на заглубленный объект

Воздействие взрыва на заглубленный объект Воздействие взрыва на заглубленный объект В работе средствами пакета LS-DYNA версии 960 моделировалось воздействие взрыва на грунт и заглубленный объект. По условию задачи заряд тротила массой 1000 кг

Подробнее

ИНЖЕНЕРНЫЙ КОНСАЛТИНГ И РАСЧЕТЫ ДЛЯ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ УНИВЕРСАЛЬНОЕ РАСЧЕТНОЕ ПРОГРАММНОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ КЛАССА HIGH-END

ИНЖЕНЕРНЫЙ КОНСАЛТИНГ И РАСЧЕТЫ ДЛЯ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ УНИВЕРСАЛЬНОЕ РАСЧЕТНОЕ ПРОГРАММНОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ КЛАССА HIGH-END ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ГОРЕНИЯ ВОДОРОДА И МЕТАНА В КАМЕРЕ СГОРАНИЯ ГПВРД. Использование стандартной к- модели турбулентности и упрощенной хим. кинетики не позволяют рассчитывать рабочий процесс в ГПВРД,

Подробнее

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ОБТЕКАНИЯ СТУПЕНЬКИ ПОТОКОМ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ОБТЕКАНИЯ СТУПЕНЬКИ ПОТОКОМ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 006. Т. 47, N- 6 7 УДК 5.5:59.6 ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ОБТЕКАНИЯ СТУПЕНЬКИ ПОТОКОМ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ М. Г. Хажоян, Г. С. Хакимзянов Институт вычислительных

Подробнее

Институт импульсных процессов и технологий НАН Украины, Николаев, Украина

Институт импульсных процессов и технологий НАН Украины, Николаев, Украина ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2001. Т. 42, N- 6 93 УДК 532 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГИДРОДИНАМИЧЕСКОЙ НАГРУЗКИ НА СТЕНКУ НЕФТЯНОЙ СКВАЖИНЫ, ФОРМИРУЕМОЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИМ РАЗРЯДОМ Г. А. Барбашова, В. М. Косенков

Подробнее

Ударные и детонационные волны в пузырьковых средах при взрыве проволочки

Ударные и детонационные волны в пузырьковых средах при взрыве проволочки Ударные и детонационные волны в пузырьковых средах при взрыве проволочки А.В. Пинаев, И.И. Кочетков Институт гидродинамики им. М.А. Лаврентьева СО РАН, 630090 Новосибирск e-mail: avpin@ngs.ru, kii@hydro.nsc.ru

Подробнее

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ДЛЯ ОПИСАНИЯ ПОВЕДЕНИЯ ПОРИСТОЙ СМЕСИ ПРИ БОЛЬШИХ ДАВЛЕНИЯХ И ТЕМПЕРАТУРАХ. Р. К. Бельхеева

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ДЛЯ ОПИСАНИЯ ПОВЕДЕНИЯ ПОРИСТОЙ СМЕСИ ПРИ БОЛЬШИХ ДАВЛЕНИЯХ И ТЕМПЕРАТУРАХ. Р. К. Бельхеева ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 007. Т. 8, N- 5 53 УДК 53.593+536.7 ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ДЛЯ ОПИСАНИЯ ПОВЕДЕНИЯ ПОРИСТОЙ СМЕСИ ПРИ БОЛЬШИХ ДАВЛЕНИЯХ И ТЕМПЕРАТУРАХ Р. К. Бельхеева

Подробнее

Занятие Физические основы возникновения отрывных течений Виды отрывных течений

Занятие Физические основы возникновения отрывных течений Виды отрывных течений Занятие 16.1. Физические основы возникновения отрывных течений Виды отрывных течений Рис. 1. Схема отрывного течения Отрыв потока от обтекаемой поверхности - одно из характерных явлений, сопровождающих

Подробнее

6. Методы совершенствования дисперсных газокапельных систем пожаротушения и средств измерения в двухфазных потоках

6. Методы совершенствования дисперсных газокапельных систем пожаротушения и средств измерения в двухфазных потоках 6. Методы совершенствования дисперсных газокапельных систем пожаротушения и средств измерения в двухфазных потоках В этой главе в качестве примеров применения экспериментальных и теоретических результатов

Подробнее

РАСЧЕТНО ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ РАБОТЫ ПРОМЫШЛЕННЫХ КУМУЛЯТИВНЫХ ЗАРЯДОВ

РАСЧЕТНО ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ РАБОТЫ ПРОМЫШЛЕННЫХ КУМУЛЯТИВНЫХ ЗАРЯДОВ РАСЧЕТНО ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ РАБОТЫ ПРОМЫШЛЕННЫХ КУМУЛЯТИВНЫХ ЗАРЯДОВ В.И. Волков, Г.Н. Дремова, Н.С. Еськов, А.Г. Нескин Российский федеральный ядерный центр Всероссийский НИИ технической физики

Подробнее

Гравитационная конвекция дисперсных систем в сосудах с наклонными стенками

Гравитационная конвекция дисперсных систем в сосудах с наклонными стенками X Всероссийский съезд по фундаментальным проблемам теоретической и прикладной механики 24-3 августа 2 г., Нижний Новгород Гравитационная конвекция дисперсных систем в сосудах с наклонными стенками Институт

Подробнее

О СИЛОВОМ ВОЗДЕЙСТВИИ УДАРНОЙ ВОЛНЫ НА ТВЕРДОЕ ТЕЛО. Б. И. Заславский, В. Р. Шлегель, С. Ю. Морозкин, Н. Н. Денисов

О СИЛОВОМ ВОЗДЕЙСТВИИ УДАРНОЙ ВОЛНЫ НА ТВЕРДОЕ ТЕЛО. Б. И. Заславский, В. Р. Шлегель, С. Ю. Морозкин, Н. Н. Денисов 180 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2001. Т. 42, N- 3 УДК 533.6.011.72 О СИЛОВОМ ВОЗДЕЙСТВИИ УДАРНОЙ ВОЛНЫ НА ТВЕРДОЕ ТЕЛО Б. И. Заславский, В. Р. Шлегель, С. Ю. Морозкин, Н. Н. Денисов Всероссийский

Подробнее

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал Math-Net.Ru Общероссийский математический портал С. М. Васильев, В. И. Кирко, Динамика формирования газодинамического течения при детонации заряда ВВ в плоском канале, ТВТ, 1990, том 8, выпуск 4, 78 785

Подробнее

А.А. Васильев ВОЛНА ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА ВОДА-ЛЕД КАК ВОЛНА «ГОРЕНИЯ»

А.А. Васильев ВОЛНА ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА ВОДА-ЛЕД КАК ВОЛНА «ГОРЕНИЯ» УДК 534.222.2 + 536.46 + 661.215.1 А.А. Васильев ВОЛНА ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА ВОДА-ЛЕД КАК ВОЛНА «ГОРЕНИЯ» Процесс фазового перехода вода-лед сопровождается выделением энергии и может быть рассмотрен как пример

Подробнее

ПЕРЕДАЧА ПУЗЫРЬКОВОЙ ДЕТОНАЦИИ ЧЕРЕЗ СЛОЙ ИНЕРТНОЙ ЖИДКОСТИ А. В. Пинаев

ПЕРЕДАЧА ПУЗЫРЬКОВОЙ ДЕТОНАЦИИ ЧЕРЕЗ СЛОЙ ИНЕРТНОЙ ЖИДКОСТИ А. В. Пинаев Физика горения и взрыва, 2004, т. 40, N- 2 105 ПЕРЕДАЧА ПУЗЫРЬКОВОЙ ДЕТОНАЦИИ ЧЕРЕЗ СЛОЙ ИНЕРТНОЙ ЖИДКОСТИ А. В. Пинаев УДК 534.222.2.+532.529.+536.468 Институт гидродинамики им. М. А. Лаврентьева СО РАН,

Подробнее

Влияние вибрации на область с газом при адиабатических и изотермических граничных условиях *

Влияние вибрации на область с газом при адиабатических и изотермических граничных условиях * Теплофизика и аэромеханика, 03, том 0, 3 УДК 533.6.0.7 Влияние вибрации на область с газом при адиабатических и изотермических граничных условиях * П.Т. Зубков,, А.В. Яковенко Тюменский филиал Института

Подробнее

Стерлитамакский государственный педагогический институт, Стерлитамак

Стерлитамакский государственный педагогический институт, Стерлитамак ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА.. Т., N- УДК.6 РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЛИНЕЙНЫХ ВОЛН В НАСЫЩЕННЫХ ГАЗОМ ПОРИСТЫХ СРЕДАХ С УЧЕТОМ МЕЖФАЗНОГО ТЕПЛООБМЕНА В. Ш. Шагапов, И. Г. Хусаинов, В. Л. Дмитриев Стерлитамакский

Подробнее

5. Зажигание. 2. Зажигание накалённым телом. Пусть горючая смесь находится между двумя параллельными стенками (рис 5-1).

5. Зажигание. 2. Зажигание накалённым телом. Пусть горючая смесь находится между двумя параллельными стенками (рис 5-1). 1 5. Зажигание 1. Общие сведения о зажигании. Зажигание или вынужденное воспламенение возникает в случае, когда горючая система остаѐтся холодной, а нагрев, приводящий к самоускорению реакции, происходит

Подробнее

Расчет обтекания и сопротивления шара в ламинарном и сильнотурбулентном потоках

Расчет обтекания и сопротивления шара в ламинарном и сильнотурбулентном потоках Журнал технической физики, 2013, том 83, вып. 4 03 Расчет обтекания и сопротивления шара в ламинарном и сильнотурбулентном потоках Н.Н. Симаков Ярославский государственный технический университет, 150023

Подробнее

Численное исследование возникновения неустойчивости трехударных конфигураций в стационарном сверхзвуковом потоке газа

Численное исследование возникновения неустойчивости трехударных конфигураций в стационарном сверхзвуковом потоке газа 26 июня 03 Численное исследование возникновения неустойчивости трехударных конфигураций в стационарном сверхзвуковом потоке газа С.А. Гавренков, Л.Г. Гвоздева Объединенный институт высоких температур РАН,

Подробнее

1 Точные решения уравнений Навье-Стокса

1 Точные решения уравнений Навье-Стокса В настоящем курсе рассматривается теория устойчивости плоских течений вязкой несжимаемой жидкости Рассматриваются только установившиеся слоистые течения плоскопараллельные или близкие к ним; массовыми

Подробнее

Эволюция давления и температуры при внезапном контакте холодной воды и насыщенного пара 1

Эволюция давления и температуры при внезапном контакте холодной воды и насыщенного пара 1 УДК 532.529 Эволюция давления и температуры при внезапном контакте холодной воды и насыщенного пара 1 С. И. Лежнин, А. Л. Сорокин, Н. А. Прибатурин Институт теплофизики имени С. С. Кутателадзе, СО РАН,

Подробнее

НЕСТАЦИОНАРНАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ ГАЗА, ВОЗНИКАЮЩАЯ ПРИ ИНТЕНСИВНОМ ТЕПЛОВОМ ВОЗДЕЙСТВИИ НА ПОРИСТУЮ ВЛАГОСОДЕРЖАЩУЮ СРЕДУ

НЕСТАЦИОНАРНАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ ГАЗА, ВОЗНИКАЮЩАЯ ПРИ ИНТЕНСИВНОМ ТЕПЛОВОМ ВОЗДЕЙСТВИИ НА ПОРИСТУЮ ВЛАГОСОДЕРЖАЩУЮ СРЕДУ 106 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2001. Т. 42, N- 2 УДК 532.546 НЕСТАЦИОНАРНАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ ГАЗА, ВОЗНИКАЮЩАЯ ПРИ ИНТЕНСИВНОМ ТЕПЛОВОМ ВОЗДЕЙСТВИИ НА ПОРИСТУЮ ВЛАГОСОДЕРЖАЩУЮ СРЕДУ А. М. Воробьев,

Подробнее

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ 4.1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ Ранее были рассмотрены стационарные режимы теплообмена, т. е. такие, в которых температурное поле по времени не изменяется и в дифференциальном

Подробнее

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал Math-Net.Ru Общероссийский математический портал А. П. Лихачев, Механизм возникновения ячеистой структуры ударной волны в области ее неоднозначного представления, ТВТ,, том 5, выпуск, 5 59 Использование

Подробнее

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ТЕПЛООБМЕНА

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ТЕПЛООБМЕНА ОСНОВЫ ТЕОРИИ ТЕПЛООБМЕНА Лекция 5 План лекции: 1. Общие понятия теории конвективного теплообмена. Теплоотдача при свободном движении жидкости в большом объёме 3. Теплоотдача при свободном движении жидкости

Подробнее

Влияние внешнего источника тепловыделения на отрыв турбулентного сверхзвукового пограничного слоя перед плоской ступенькой

Влияние внешнего источника тепловыделения на отрыв турбулентного сверхзвукового пограничного слоя перед плоской ступенькой 12 октября 03 Влияние внешнего источника тепловыделения на отрыв турбулентного сверхзвукового пограничного слоя перед плоской ступенькой О.Б. Ларин, В.А. Левин Институт механики Московского государственного

Подробнее

Численное моделирование стационарных волн горения и детонации в смеси частиц бора с воздухом

Численное моделирование стационарных волн горения и детонации в смеси частиц бора с воздухом Труды МАИ. Выпуск 9 УДК 5.6 www.ma.ru/cence/trudy/ Численное моделирование стационарных волн горения и детонации в смеси частиц бора с воздухом Гидаспов В.Ю. Московский авиационный институт (национальный

Подробнее

УДК 532 УДАРНОЕ ВОЗДЕЙСТВИЕ СТРУИ НА ЖЕСТКУЮ СТЕНКУ А.А. Аганин, М.А. Ильгамов, Т.Ф. Халитова

УДК 532 УДАРНОЕ ВОЗДЕЙСТВИЕ СТРУИ НА ЖЕСТКУЮ СТЕНКУ А.А. Аганин, М.А. Ильгамов, Т.Ф. Халитова УДК 532 УДАРНОЕ ВОЗДЕЙСТВИЕ СТРУИ НА ЖЕСТКУЮ СТЕНКУ А.А. Аганин, М.А. Ильгамов, Т.Ф. Халитова aganin@kfti.knc.ru, taliny@kfti.knc.ru Изучается ударное воздействие на жесткую стенку струи жидкости, образованной

Подробнее

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕЧЕНИЯ В КАНАЛЕ ПЕРЕМЕННОЙ ПЛОЩАДИ СЕЧЕНИЯ ПРИ ИМПУЛЬСНО-ПЕРИОДИЧЕСКОМ ПОДВОДЕ ЭНЕРГИИ

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕЧЕНИЯ В КАНАЛЕ ПЕРЕМЕННОЙ ПЛОЩАДИ СЕЧЕНИЯ ПРИ ИМПУЛЬСНО-ПЕРИОДИЧЕСКОМ ПОДВОДЕ ЭНЕРГИИ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 9. Т. 5, N- УДК 5.6. ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕЧЕНИЯ В КАНАЛЕ ПЕРЕМЕННОЙ ПЛОЩАДИ СЕЧЕНИЯ ПРИ ИМПУЛЬСНО-ПЕРИОДИЧЕСКОМ ПОДВОДЕ ЭНЕРГИИ А. Ф. Латыпов Институт теоретической

Подробнее

Воздействие взрыва на здания и сооружения.

Воздействие взрыва на здания и сооружения. Воздействие взрыва на здания и сооружения. А. А. Богач, Москва В работе средствами пакета LS-DYNA проведено численное моделирование воздействия взрыва конденсированного и газообразного взрывчатых веществ

Подробнее

Интерференция скачков уплотнения одного направления. П.В. Булат, П.В. Денисенко

Интерференция скачков уплотнения одного направления. П.В. Булат, П.В. Денисенко УДК 53.59 Интерференция скачков уплотнения одного направления П.В. Булат, П.В. Денисенко Аннотация. Предмет исследования. Рассматривается интерференция скачков уплотнения одного направления или, как их

Подробнее

Ульяновский государственный технический университет, Ульяновск

Ульяновский государственный технический университет, Ульяновск 36 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 211. Т. 52, N- 4 УДК 622.233.6 ВЫЧИСЛЕНИЕ КРИТИЧЕСКОЙ СКОРОСТИ СТУПЕНЧАТОЙ СТЕРЖНЕВОЙ СИСТЕМЫ ПРИ ПРОДОЛЬНОМ УДАРЕ А. А. Битюрин Ульяновский государственный

Подробнее

A4. Гидростатика. Гидродинамика. Элементы теории упругости

A4. Гидростатика. Гидродинамика. Элементы теории упругости 50 А. Механика ни. Исторически они были получены на основе законов динамики Ньютона, но представляют собой значительно более общие принципы, областью применения которых является вся физика в целом, а не

Подробнее

Лекция 5. Основное уравнение равномерного движения

Лекция 5. Основное уравнение равномерного движения Лекция 5 Цель: изучение потерь на трение по длине и потерь на местных сопротивлениях. Задачи: классифицировать потери и дать методику их расчета. Желаемый результат: Студенты должны знать: особенности

Подробнее

ТЕМА «ВОЗНИКНОВЕНИЕ ПРОЦЕССОВ ГОРЕНИЯ» Занятие «Вынужденное воспламенение (зажигание) горючих газовых смесей. Рассматриваемые вопросы:

ТЕМА «ВОЗНИКНОВЕНИЕ ПРОЦЕССОВ ГОРЕНИЯ» Занятие «Вынужденное воспламенение (зажигание) горючих газовых смесей. Рассматриваемые вопросы: ТЕМА «ВОЗНИКНОВЕНИЕ ПРОЦЕССОВ ГОРЕНИЯ» Занятие «Вынужденное воспламенение (зажигание) горючих газовых смесей Рассматриваемые вопросы: 1. Зажигание нагретым телом. 2. Зажигание электрической искрой. 3.

Подробнее

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УПРУГИХ ВОЛН В ОДНОРОДНЫХ ПО СЕЧЕНИЮ КРУГЛЫХ СТЕРЖНЯХ. Е. В. Баянов, А. И. Гулидов

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УПРУГИХ ВОЛН В ОДНОРОДНЫХ ПО СЕЧЕНИЮ КРУГЛЫХ СТЕРЖНЯХ. Е. В. Баянов, А. И. Гулидов ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 211. Т. 52, N- 5 155 УДК 539.3 РАСПРОСТРАНЕНИЕ УПРУГИХ ВОЛН В ОДНОРОДНЫХ ПО СЕЧЕНИЮ КРУГЛЫХ СТЕРЖНЯХ Е. В. Баянов, А. И. Гулидов Новосибирский государственный

Подробнее

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЧАСТИЦ СО СТЕНКОЙ КАНАЛА КОНЦЕНТРАТОРА С ВИНТОВЫМ ПОТОКОМ ПУЛЬПЫ Семинар 21

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЧАСТИЦ СО СТЕНКОЙ КАНАЛА КОНЦЕНТРАТОРА С ВИНТОВЫМ ПОТОКОМ ПУЛЬПЫ Семинар 21 Р.Н. Максимов, 2008 УДК 622.762 Р.Н. Максимов ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЧАСТИЦ СО СТЕНКОЙ КАНАЛА КОНЦЕНТРАТОРА С ВИНТОВЫМ ПОТОКОМ ПУЛЬПЫ Семинар 21 Д ля разделения мелкозернистых материалов по плотности в восходящем

Подробнее

ЧИСЛЕННЫЕ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ НЕУСТОЙЧИВОСТИ РЕЛЕЯ ТЕЙЛОРА В СЖИМАЕМЫХ СРЕДАХ

ЧИСЛЕННЫЕ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ НЕУСТОЙЧИВОСТИ РЕЛЕЯ ТЕЙЛОРА В СЖИМАЕМЫХ СРЕДАХ ЧИСЛЕННЫЕ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ НЕУСТОЙЧИВОСТИ РЕЛЕЯ ТЕЙЛОРА В СЖИМАЕМЫХ СРЕДАХ В.В. КРИВЕЦ, Е.И. ЧЕБОТАРЕВА, С.Н. ТИТОВ, С.Г. ЗАЙЦЕВ Энергетический институт им. Г.М. Кржижановского, Москва,

Подробнее

Математическое моделирование подводного взрыва вблизи свободной поверхности

Математическое моделирование подводного взрыва вблизи свободной поверхности 26 мая 01;03 Математическое моделирование подводного взрыва вблизи свободной поверхности Н.В. Петров, А.А. Шмидт Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН, Санкт-Петербург E-mail: nikita.ppk@gmail.com

Подробнее

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЗАЖИГАНИЯ ВОЛН ФИЛЬТРАЦИОННОГО ГОРЕНИЯ ГАЗА НАГРЕТЫМ УЧАСТКОМ ТВЕРДОЙ ФАЗЫ

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЗАЖИГАНИЯ ВОЛН ФИЛЬТРАЦИОННОГО ГОРЕНИЯ ГАЗА НАГРЕТЫМ УЧАСТКОМ ТВЕРДОЙ ФАЗЫ УДК 536.46 МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЗАЖИГАНИЯ ВОЛН ФИЛЬТРАЦИОННОГО ГОРЕНИЯ ГАЗА НАГРЕТЫМ УЧАСТКОМ ТВЕРДОЙ ФАЗЫ Манжос Е.В. 1), Какуткина Н.А. 1), Коржавин A.A. 1), Рычков А.Д. 2), Сеначин П.К. 3) 1)

Подробнее

МОДЕЛИРОВАНИЕ ТРЕХМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ ГАЗА МЕТОДОМ ЧАСТИЦ НА АДАПТИВНО ВСТРАИВАЕМОЙ СЕТКЕ. РАСЧЕТ ЗАДАЧИ О ТОЧЕЧНОМ ВЗРЫВЕ

МОДЕЛИРОВАНИЕ ТРЕХМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ ГАЗА МЕТОДОМ ЧАСТИЦ НА АДАПТИВНО ВСТРАИВАЕМОЙ СЕТКЕ. РАСЧЕТ ЗАДАЧИ О ТОЧЕЧНОМ ВЗРЫВЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТРЕХМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ ГАЗА МЕТОДОМ ЧАСТИЦ НА АДАПТИВНО ВСТРАИВАЕМОЙ СЕТКЕ. РАСЧЕТ ЗАДАЧИ О ТОЧЕЧНОМ ВЗРЫВЕ О.Н. ПАВЛЕНКО, И.А. ЛИТВИНЕНКО Российский федеральный ядерный центр Всероссийский

Подробнее

6. Неслоистые течения. 6.1 Плоское течение вблизи критической точки

6. Неслоистые течения. 6.1 Плоское течение вблизи критической точки Лекция 7 6. Неслоистые течения 6.1 Плоское течение вблизи критической точки Рассмотрим тело, расположенное в набегающем на него потоке (рис..9). Для определенности будем считать течение плоским, т.е. тело,

Подробнее

. В данной работе из анализа экспериментов по ударному инициированию была получена оценка

. В данной работе из анализа экспериментов по ударному инициированию была получена оценка УДК 662.21 КРИСТАЛЛИЧЕСКИЕ ВЗРЫВЧАТЫЕ ВЕЩЕСТВА КАК ПОЛУПРОВОДНИКИ К.Ф.Гребенкин E-mail: greb@nine.ch7.chel.su Российский Федеральный Ядерный Центр - Всероссийский НИИ Технической Физики, г. Снежинск, Челябинская

Подробнее

Государственный экзамен по физике Физический факультет МГУ имени М.В.Ломоносова Направление "Физика" (бакалавриат) Билет 3

Государственный экзамен по физике Физический факультет МГУ имени М.В.Ломоносова Направление Физика (бакалавриат) Билет 3 Билет. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса.. Прохождение частиц через потенциальный барьер. Туннельный эффект. δ =0. мккл/м и δ = -0.3 мккл/м. Определить разность потенциалов U между Билет. Дисперсия

Подробнее

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕЧЕНИЙ В ОБЛАСТЯХ ОТРЫВА ПОТОКА

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕЧЕНИЙ В ОБЛАСТЯХ ОТРЫВА ПОТОКА МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕЧЕНИЙ В ОБЛАСТЯХ ОТРЫВА ПОТОКА М.А. КАРТАШЕВА, А.Л. КАРТАШЕВ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Челябинский государственный

Подробнее

на границу раздела двух сред, характеризуемых скоростью звука с 1 и с 2 соответственно, возникает отраженная волна и преломленная t x y

на границу раздела двух сред, характеризуемых скоростью звука с 1 и с 2 соответственно, возникает отраженная волна и преломленная t x y Лекция 5 Распространение волн Отражение и преломление звука k k sin k os При падении звуковой волны ω на границу раздела двух сред характеризуемых скоростью звука с и с соответственно возникает отраженная

Подробнее

Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы.

Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы. УДК 533 Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы. М.В. Котельников, С.Б. Гаранин Разработана математическая и численная модель обтекания

Подробнее

Вихревая подсеточная модель для расчетов турбулентного перемешивания. В. Морозов, Б. Жогов, С. Савельев, В. Титова

Вихревая подсеточная модель для расчетов турбулентного перемешивания. В. Морозов, Б. Жогов, С. Савельев, В. Титова Вихревая подсеточная модель для расчетов турбулентного перемешивания В. Морозов, Б. Жогов, С. Савельев, В. Титова Необходимость развития новых моделей турбулентного перемешивания диктуется неудовлетворительным

Подробнее

АКАДЕМИИ НАУК СССР ТОМ (ОТДЕЛЬНЫЙ ОТТИСК)

АКАДЕМИИ НАУК СССР ТОМ (ОТДЕЛЬНЫЙ ОТТИСК) АКАДЕМИИ НАУК СССР ТОМ 257 3 (ОТДЕЛЬНЫЙ ОТТИСК) УДК 519.63 МАТЕМАТИЧЕ С К А Я Ф И 3 И К А В.И. МАЖУКИН, А.А. УГЛОВ, Б.Н. ЧЕТВЕРУШКИН О РАЗВИТИИ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ЛАЗЕРНОЙ ПЛАЗМЫ В АЗОТНОЙ СРЕДЕ ПОВЫШЕННОГО

Подробнее

А.А. Губайдуллин, О.Ю. Болдырева, Д.Н. Дудко РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ, НАСЫЩЕННОЙ ГАЗОГИДРАТОМ

А.А. Губайдуллин, О.Ю. Болдырева, Д.Н. Дудко РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ, НАСЫЩЕННОЙ ГАЗОГИДРАТОМ УДК 532.546:534.1 А.А. Губайдуллин, О.Ю. Болдырева, Д.Н. Дудко РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ, НАСЫЩЕННОЙ ГАЗОГИДРАТОМ Предложена система уравнений движения пористой среды, содержащей гидрат. В

Подробнее

В. Б. ВЕСЕЛОВСКИЙ, канд. физ.-мат. наук, А. В. СЯСЕВ МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И РЕШЕНИЕ СВЯЗАННЫХ ЗАДАЧ ТЕРМОВЯЗКОУПРУГОСТИ ДЛЯ ДВУХФАЗНЫХ ТЕЛ

В. Б. ВЕСЕЛОВСКИЙ, канд. физ.-мат. наук, А. В. СЯСЕВ МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И РЕШЕНИЕ СВЯЗАННЫХ ЗАДАЧ ТЕРМОВЯЗКОУПРУГОСТИ ДЛЯ ДВУХФАЗНЫХ ТЕЛ УДК 539.3:519.876. В. Б. ВЕСЕЛОВСКИЙ, канд. физ.-мат. наук, А. В. СЯСЕВ МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И РЕШЕНИЕ СВЯЗАННЫХ ЗАДАЧ ТЕРМОВЯЗКОУПРУГОСТИ ДЛЯ ДВУХФАЗНЫХ ТЕЛ В последнее время методы теории ползучести

Подробнее

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВРАЩЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА С ЗАПОЛНЕННОЙ ЖИДКОСТЬЮ ПОЛОСТЬЮ, ИМЕЮЩЕЙ РАДИАЛЬНЫЕ РЕБРА

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВРАЩЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА С ЗАПОЛНЕННОЙ ЖИДКОСТЬЮ ПОЛОСТЬЮ, ИМЕЮЩЕЙ РАДИАЛЬНЫЕ РЕБРА ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2007. Т. 48, N- 2 135 УДК 531.3 ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВРАЩЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА С ЗАПОЛНЕННОЙ ЖИДКОСТЬЮ ПОЛОСТЬЮ, ИМЕЮЩЕЙ РАДИАЛЬНЫЕ РЕБРА И. Б. Богоряд, Н. П.

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА

ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА Информация о распределении скоростей в поперечном сечении потока является необходимой при расчете теплообменных, массообменных и

Подробнее

«Динамика мезомасштабных процессов».

«Динамика мезомасштабных процессов». Научно-исследовательская группа работает по теме «Динамика мезомасштабных процессов». Исследования по этой тематике начаты более 50 лет назад еще первым заведующим кафедры профессором Дюбюком А.Ф, известным

Подробнее

Соболев В.В., д.т.н., проф., Пироженко А.А.студ. гр. ГБ-13-1м, ГВУЗ «Национальный горный университет», г. Днепропетровск

Соболев В.В., д.т.н., проф., Пироженко А.А.студ. гр. ГБ-13-1м, ГВУЗ «Национальный горный университет», г. Днепропетровск УДК 68.58.54 Соболев В.В., д.т.н., проф., Пироженко А.А.студ. гр. ГБ-3-м, ГВУЗ «Национальный горный университет», г. Днепропетровск ПРИБЛИЖЕННАЯ ОЦЕНКА ДАВЛЕНИЯ ПРОДУКТОВ ВЗРЫВА НА ПРЕГРАДУ В СЛУЧАЕ ИЗМЕНЕНИЯ

Подробнее

Динамика образования гидратов при транспортировке природного газа

Динамика образования гидратов при транспортировке природного газа Динамика образования гидратов при транспортировке природного газа Шагапов В.Ш., Мусакаев Н.Г., Уразов Р.Р. Эксплуатация газопроводов, транспортирующих влажный природный газ, часто бывает затруднена в силу

Подробнее

М а с с о о б м е н н ы е. п р о ти в о то ч н ы е НАС АД ОЧНЫЕ АППАРАТЫ

М а с с о о б м е н н ы е. п р о ти в о то ч н ы е НАС АД ОЧНЫЕ АППАРАТЫ М а с с о о б м е н н ы е п р о ти в о то ч н ы е НАС АД ОЧНЫЕ АППАРАТЫ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ УКРАИНЫ НАЦИОНАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ПИЩЕВЫХ ТЕХНОЛОГИЙ Массообменные противоточные насадочные аппараты

Подробнее

Влияние удлинения фюзеляжа на аэродинамику магистрального самолета на больших углах атаки

Влияние удлинения фюзеляжа на аэродинамику магистрального самолета на больших углах атаки ТРУДЫ МФТИ. 2014. Том 6, 1 А. М. Гайфуллин и др. 101 УДК 532.527 А. М. Гайфуллин 1,2, Г. Г. Судаков 1, А. В. Воеводин 1, В. Г. Судаков 1,2, Ю. Н. Свириденко 1,2, А. С. Петров 1 1 Центральный аэрогидродинамический

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ ОТРЫВА ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ОБТЕКАНИИ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО РАЗДЕЛИТЕЛЬНОГО ЭЛЕМЕНТА В ПОЛУПРОТИВОТОЧНОМ ГИДРОСЕПАРАТОРЕ

ОСОБЕННОСТИ ОТРЫВА ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ОБТЕКАНИИ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО РАЗДЕЛИТЕЛЬНОГО ЭЛЕМЕНТА В ПОЛУПРОТИВОТОЧНОМ ГИДРОСЕПАРАТОРЕ УДК 622.7 В.И. КРИВОЩЕКОВ, канд. техн. наук (Украина, Днепропетровск, Национальный горный университет) ОСОБЕННОСТИ ОТРЫВА ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ОБТЕКАНИИ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО РАЗДЕЛИТЕЛЬНОГО

Подробнее

УДК Использование линеаризованного метода распада разрыва для расчета топливоподачи в дизелях Л.В. Грехов

УДК Использование линеаризованного метода распада разрыва для расчета топливоподачи в дизелях Л.В. Грехов - 46 - Источник: Грехов ЛВ Использование линеаризованного метода распада разрыва для расчета топливоподачи в дизелях // Автомобильные и тракторные двигатели: Межвуз сб науч тр МАМИ - 1999 - Вып XVI - С81-87

Подробнее

Решение задачи горения водорода в сверхзвуковом потоке с помощью модуля Ansys CFX

Решение задачи горения водорода в сверхзвуковом потоке с помощью модуля Ansys CFX «Труды МАИ». Выпуск 82 www.mai.ru/science/trudy/ УДК 004.942, 533.17, 536.46 Решение задачи горения водорода в сверхзвуковом потоке с помощью модуля Ansys CFX Платонов И.М. Московский авиационный институт

Подробнее

03;12.

03;12. 26 августа 03;12 Потери полного давления в потоке за ударной волной, выходящей из каналов различной геометрии Т.В. Баженова, Т.А. Бормотова, В.В. Голуб, А.Л. Котельников, А.С. Чижиков Институт теплофизики

Подробнее

Л-1: ; Л-2: с

Л-1: ; Л-2: с Лекция 8 Волновое движение Распространение колебаний в однородной упругой среде Продольные и поперечные волны Уравнение плоской гармонической бегущей волны смещение, скорость и относительная деформация

Подробнее

Майер Р.В. ВЫЧИСЛИТЕЛЬНАЯ ГИДРОДИНАМИКА: АЛГОРИТМЫ И ПРОГРАММЫ

Майер Р.В. ВЫЧИСЛИТЕЛЬНАЯ ГИДРОДИНАМИКА: АЛГОРИТМЫ И ПРОГРАММЫ Майер Р.В. ВЫЧИСЛИТЕЛЬНАЯ ГИДРОДИНАМИКА: АЛГОРИТМЫ И ПРОГРАММЫ Изучение численных методов и основ компьютерного моделирования предполагает решение задач вычислительной физики различного уровня сложности.

Подробнее

Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер

Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер Прохождение частицы через одномерный потенциальный барьер: постановка задачи. Определение коэффициентов отражения

Подробнее

Раздел 3. Элементы теории пограничного слоя

Раздел 3. Элементы теории пограничного слоя Лекция 8 Раздел 3. Элементы теории пограничного слоя 7. Уравнения пограничного слоя 7. Понятие о пограничном слое Теория пограничного слоя, разработанная Л. Прандтлем, применяется при описании задач внешнего

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ РАЗРУШЕНИЯ ТЕЛ С ПРЕИМУЩЕСТВЕННОЙ ОРИЕНТАЦИЕЙ ПРОЧНОСТНЫХ СВОЙСТВ ПРИ УДАРЕ

ОСОБЕННОСТИ РАЗРУШЕНИЯ ТЕЛ С ПРЕИМУЩЕСТВЕННОЙ ОРИЕНТАЦИЕЙ ПРОЧНОСТНЫХ СВОЙСТВ ПРИ УДАРЕ ОСОБЕННОСТИ РАЗРУШЕНИЯ ТЕЛ С ПРЕИМУЩЕСТВЕННОЙ ОРИЕНТАЦИЕЙ ПРОЧНОСТНЫХ СВОЙСТВ ПРИ УДАРЕ П.А. РАДЧЕНКО 1 А.В. РАДЧЕНКО 1 2 1 Институт физики прочности и материаловедения СО РАН г. Томск Россия 2 Томский

Подробнее

Здесь е внутренняя энергия системы. Учитывая, что энтальпия газа (теплосодержание) i е, можно записать соотношение (3) в виде (4) и

Здесь е внутренняя энергия системы. Учитывая, что энтальпия газа (теплосодержание) i е, можно записать соотношение (3) в виде (4) и Занятие ИЗОЭНТРОПИЧЕСКИЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ И СКАЧКИ УПЛОТНЕНИЯ Расчет параметров потока при одномерном изоэнтропическом течении Одномерное установившееся изоэнтропическое течение газа является наиболее простым

Подробнее

ВЛИЯНИЕ СВОЙСТВ ИСТОЧНИКА НА ДЕЙСТВИЕ ВЗРЫВА В ВОЗДУХЕ И ВОДЕ Б. Д. Христофоров

ВЛИЯНИЕ СВОЙСТВ ИСТОЧНИКА НА ДЕЙСТВИЕ ВЗРЫВА В ВОЗДУХЕ И ВОДЕ Б. Д. Христофоров Физика горения и взрыва, 2004, т. 40, N- 6 115 ВЛИЯНИЕ СВОЙСТВ ИСТОЧНИКА НА ДЕЙСТВИЕ ВЗРЫВА В ВОЗДУХЕ И ВОДЕ Б. Д. Христофоров УДК 532.539 Институт динамики геосфер РАН, 119334 Москва, khrist@idg.chph.ras.ru

Подробнее

Занятие 2.1 Вязкость

Занятие 2.1 Вязкость Занятие 2.1 Вязкость Вязкость (внутреннее трение) свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Происхождение сил вязкости связано с собственным

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. ЛОМОНОСОВА Механико-математический факультет

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. ЛОМОНОСОВА Механико-математический факультет МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. ЛОМОНОСОВА Механико-математический факультет РАБОЧАЯ ПРОГРАММА по дисциплине: Распространение волн в жидких и газообразных средах, ч.1 Кафедра Газовой

Подробнее

Лабораторная работа 1. Объемные волны в однородной идеально-упругой среде

Лабораторная работа 1. Объемные волны в однородной идеально-упругой среде Лабораторная работа 1. Объемные волны в однородной идеально-упругой среде Цель работы Ознакомление студентов с основными кинематическими и динамическими параметрами упругих волн на примере фундаментальной

Подробнее

О методах решения задач газовой динамики

О методах решения задач газовой динамики 1 февраля 2009 г. Содержание Основные определения Основные определения газовой динамики Газ агрегатное состояние вещества, характеризующееся очень слабыми связями между составляющими его частицами, а также

Подробнее

Введение. Постановка задачи. Ограничения и упрощения

Введение. Постановка задачи. Ограничения и упрощения Санкт-Петербургский государственный политехнический университет Энергомашиностроительный факультет Кафедра «Атомные и тепловые энергетические установки» КУРСОВАЯ РАБОТА Дисциплина: Моделирование и алгоритмизация

Подробнее

ЭВОЛЮЦИЯ ФОРМЫ АНОДНОЙ ГРАНИЦЫ ПРИ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКЕ МЕТАЛЛОВ

ЭВОЛЮЦИЯ ФОРМЫ АНОДНОЙ ГРАНИЦЫ ПРИ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКЕ МЕТАЛЛОВ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2004. Т. 45, N- 4 7 УДК 621.9.047 ЭВОЛЮЦИЯ ФОРМЫ АНОДНОЙ ГРАНИЦЫ ПРИ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКЕ МЕТАЛЛОВ Л. М. Котляр, Н. М. Миназетдинов Камский государственный

Подробнее

Акустические линзы. XV научно-практическая конференция «Старт в инновации»

Акустические линзы. XV научно-практическая конференция «Старт в инновации» Государственное общеобразовательное бюджетное учреждение «Московская областная школа-интернат естественно математической направленности» имени П.Л. Капицы (ГОБУ «Физтех-лицей» им.п.л.капицы) XV научно-практическая

Подробнее

5. Слоистые течения в движущихся системах. 5.1 Установившееся течение между двумя вращающимися коаксиальными цилиндрами

5. Слоистые течения в движущихся системах. 5.1 Установившееся течение между двумя вращающимися коаксиальными цилиндрами Лекция 6 5. Слоистые течения в движущихся системах 5. Установившееся течение между двумя вращающимися коаксиальными цилиндрами Рассмотрим геометрию, показанную на рис..5. Зазор между двумя коаксиальными

Подробнее