ДИФРАКЦИЯ УДАРНЫХ И ДЕТОНАЦИОННЫХ ВОЛН В ГАЗОВЗВЕСЯХ

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ДИФРАКЦИЯ УДАРНЫХ И ДЕТОНАЦИОННЫХ ВОЛН В ГАЗОВЗВЕСЯХ"

Транскрипт

1 ДИФРАКЦИЯ УДАРНЫХ И ДЕТОНАЦИОННЫХ ВОЛН В ГАЗОВЗВЕСЯХ Ю. В. КРАТОВА, А. В. ФЕДОРОВ, Т. А. ХМЕЛЬ Институт Теоретической и Прикладной Механики им. С.А. Христиановича, Новосибирск, Россия, Введение Дифракция ударных и детонационных волн является одной из фундаментальных проблем в газовой динамике и механике многофазных сред. Особый интерес представляет дифракция ударной волны при внезапном расширении плоского канала. Такая конфигурация является типичной для каналов технических устройств. В течении за уступом со временем развиваются процессы взаимодействия ударной волны и вихря, ударной волны и сдвигового слоя, различные типы отражения пристенной ударной волны, возникновение вторичной УВ и пары ударных волн, индуцированных вихрем []. В смесях газа с частицами процессы дифракции ударных волн являются более сложными, чем в газовых смесях. Картина течения характеризуется дополнительным влиянием процессов релаксации скоростей и температур двух фаз, характерные протяженности которых определяются размером частиц. Это вносит дополнительный геометрический масштаб, в силу чего течение в окрестности угла, в отличие от течения в газе, перестает быть автомодельным. С этой точки зрения анализ течения за уступом при прохождении УВ в газовзвеси представляет фундаментальный теоретический интерес. Отметим, что подобные вопросы мало изучены и довольно слабо представлены в известной литературе. В [] численно решалась задача о распространении плоской УВ над квадратной каверной, заполненной неподвижной газовзвесью. Установлено, что с увеличением загрузки частиц ударные волны в каверне ослабляются и переходят в волны сжатия. Размер частиц оказывает значительное влияние на характер течения и волновую структуру в каверне. Показано, что для взвеси крупных частиц (5 мкм) течение приближается по структуре к течению в газовых смесях. В работе [3] рассматриваются процессы горения и детонации в газовзвесях в трубах с внезапным расширением. Численно исследовались условия прохождения детонационной волны через разрыв поперечного сечения для частиц унитарного топлива фиксированного размера (3 мкм). Здесь установлено значительное влияние массовой загрузки смеси на величину критического отношения диаметров труб для предотвращения срыва детонации. Таким образом, данные предшествующих исследований показывают, что влияние размера частиц дискретной фазы и их массовой доли в смеси на ударно-волновые и детонационные процессы в областях со сложной геометрией существенно. В связи с этим анализ процесса дифракции ударных и детонационных волн при внезапном расширении поперечного сечения канала в газовзвеси представляет интерес, как с практической, так и с теоретической точки зрения. В данной работе на основе физико-математической модели движения двухфазной инертной и реагирующей среды в рамках двухскоростной двухтемпературной механики гетерогенных сред и численного моделирования двумерных течений анализируются волновые структуры, возникающие на распаде сечения плоского канала при дифракции ударной волны умеренной интенсивности; детонационной волны. В качестве рабочего тела, заполняющего канал, рассматриваются: в случае дифракции УВ: нереагирующие (без воспламенения и горения) монодисперсные смеси частиц алюминия различного диаметра и кислорода при малых и средних (достехиометрических) значениях массовой загрузки частиц; в случае детонационной волны: реагирующие смеси при стехиометрических значениях массовой загрузки частиц. Целью работы является Развитие методики численного расчета для исследования ударно-волновых течений газовзвесей в каналах переменного сечения; Численное моделирование процесса распространения ударной волны в газовзвеси в канале с внезапным расширением; Исследование влияния массовой загрузки и размера частиц на волновую структуру течения в газовзвеси при дифракции ударной волны на разрыве сечения канала; Исследование влияния геометрии канала и размера частиц на распространение гетерогенной детонации в реагирующей смеси в канале с внезапным расширением.

2 Постановка задачи Рассмотрим плоский канал, состоящий из узкой и широкой частей, который заполнен однородной смесью газа и мелких частиц алюминия. Предположим, что канал симметричен относительно оси Х, поэтому достаточно рассмотрения его верхней половины (рис.). По узкой части канала в газовзвеси распространяется слева направо плоская стационарная ударная (детонационная) волна. Исследуем процесс перехода этой волны из узкой части канала в широкую часть и ее последующее распространение по широкой части канала. На схеме течения (рис. ): L положение фронта ударной волны в Рис.. Схема течения начальный момент, L длина узкой части канала, L - длина расчетной области, H - поперечный размер узкой части канала, H поперечный размер широкой части канала. Течения в газовзвесях описываются следующей системой уравнений, вытекающей из законов сохранения массы, импульса и энергии каждой из фаз: ρ E i t i ρiui ( E i ρ u t ρ ρiu t x ρiv y i i i i- ρ υi ( ρiuiυi ) t x = ( ) [ ρiui ( i) p] ρiuiυi i- = ( ) ( fx Ju) x y [ ρiυi ( i) p] i- = ( ) ( f Jv ) i i i y ( i) p ) ρiυi ( E ρ x i y ( i) p ) ρ = ( ) y J i ( q f u x f y v JE ) () Для замыкания модели привлекаются уравнения состояния с учетом того, что объемная концентрация частиц мала: а также законы скоростного и теплового обмена между фазами: p = ρrt, Ei = ( ui υ i ) cυ, iti ( i ) Q () 3m ρ f = cd u u ( u ) 4d u 6m, λ q = Nu( T ) d T (3) и глобальным законом химической реакции ρ J = max(,( ξ ξk ))exp( Ea / RT ) при T T ign и J = при T < Tign и в случае инертных частиц (в случае дифракции ударных волн). τ ξ Для учета зависимости коэффициента сопротивления c D от числа Рейнольдса и числа Маха относительного движения частиц используется формула, приведенная и подтвержденная сопоставлением с экспериментальными данными по траекториям движения частиц при ударно-волновом воздействии в [4]:, c D (Re, M) = exp, M Re Re, (4) ρ 3 d u u Nu =.6Re Pr, Re =, M μ u u ρ =. γ p В формулах (-4) p - давление; ρ i, ui, Ei, c v, i - соответственно средняя плотность, скорость, полная энергия на единицу массы и теплоемкость i - й фазы ( i =,); T, T - температуры газа и частиц. Индекс относит-

3 ся к газу, - к частицам, ρ = ρ ρ, ρ, - начальная средняя плотность частиц, d диаметр частицы, c D - коэффициент сопротивления частиц, λ - теплопроводность газа, Re, Nu, Pr - числа Рейнольдса, Нуссельта, Прандтля, μ - вязкость газа, γ - показатель адиабаты газа, ξ k минимально допустимая (остаточная после выгорания) доля частиц, Ea энергия активации, Tign температура воспламенения, τ ξ характерное время горения. Системы ()-(4) решается при следующих начальных условиях: φl, < x < L, t =, φ =, (5) φ, L < x L где φ = { ρ, ρ, ρu, ρu, ρe, ρe} - вектор решения, φ l - установившееся решение, соответствующее стационарной плоской ударной (или детонационной) волне, φ - начальное состояние перед фронтом. Начальные значения параметров смеси принимались как и в [5]: p = атм, T = T = 3 К, c v, = 88 Дж/(кг К), c v, = 94 Дж/(кг К). Размер частиц варьировался от до 5 мкм, начальная средняя плотность частиц изменялась от (газ без частиц) до.7 кг/м 3. Методы расчета В качестве основы был взят численный метод, успешно применяемый в [6] для расчета двумерных нестационарных детонационных течений газовзвесей реагирующих частиц в рамках двухскоростного двухтемпературного приближения механики гетерогенных сред. Для уравнений газовой фазы применяется схема TVD [7] с пятиточечным шаблоном. Для решения уравнений, описывающих динамику твердой фазы, принята схема с разностями против потока Джентри-Мартина-Дэйли [8]. На входной (левой) границе задавались условия поддерживающего поршня для ударной волны в газовзвеси (значения конечного равновесного состояния). Расчет проводился до достижения фронтом правой границы области, поэтому условия на правой границе отвечали невозмущенному течению газовзвеси (начальное состояние). Тестирование метода на задаче дифракции УВ в газе. В качестве тестовой задачи рассматривалась дифракция плоской ударной волны интенсивностью М=.5 на прямом угле в незапыленном газе (в воздухе). Получено неплохое совпадение по структуре течения, реализующегося на угле расширения, как с предшествующими численными расчетами [9], полученными по различным численным методикам, так и с известной из литературы схемой течения, что позволяет применить используемую численную технологию для анализа процесса дифракции УВ в двухфазной смеси. Дифракция УВ в газовзвеси. Отличительная черта ударно-волновых течений в гетерогенных смесях по сравнению с течениями невязких газов состоит также в том, что здесь ударные волны обладают внутренней структурой, обусловленной процессами тепловой и скоростной релаксации фаз. Характерные масштабы процессов релаксации зависят от размера частиц, а для рассматриваемых монодисперсных газовзвесей частиц алюминия размером -5 мкм в кислороде они сопоставимы также с принятыми в расчетах геометрическими масштабами задачи (с поперечными размерами канала). Наличие указанных релаксационных процессов может оказать существенное влияние как на картину дифракции УВ при прохождении обратного уступа, так и на условия дальнейшего распространения УВ по каналу. (Отметим, что особенно существенное влияние релаксационные процессы оказывают на условия инициирования, распространения и срыва детонационных волн в реагирующих газовзвесях). Расчетные данные для течения, формирующегося при огибании ударной волной прямого угла расширения, для газовзвеси частиц алюминия диаметром мкм в кислороде при фиксированной начальной загрузке частиц ρ, =.69 кг/м 3 получены в диапазоне чисел Маха от до 4 и представлены на рис. -4. На рис. показаны поля плотностей газовой и дисперсной фаз и векторного поля скоростей газа при M=3, т.е. при сверхзвуковом обтекании уступа. Отметим, что в целом волновая картина подобна течению при дифракции УВ в незапыленном газе. Здесь также можно выделить вихрь, вторичный скачок и волну разрежения, границы которых разделяют области различной интенсивности цвета на рис.,а. Однако присутствие частиц существенным образом влияет на форму и размеры характерных структур течения. Образование области с пониженным содержанием частиц. Анализ картин плотности частиц (рис.,б) показывает, что за уступом образуется зона разрежения с очень низким содержанием частиц (средняя плот-

4 ность частиц меньше.5 кг/м 3 ). Причиной этого является, очевидно, следующее. Сразу же после прохождения а б 5 4 в Рис.. Дифракция ударной волны на обратном уступе в газовзвеси: поле плотности газа (а), поле плотности частиц (б), векторное поле скоростей газа (в), ρ =.69 кг/м 3, M=3, t=6 мкc ударной волной уступа газ резко меняет направление своего движения (рис.,в), а частицы в силу своей инерционности еще продолжают некоторое время двигаться в продольном направлении. Таким образом, за уступом образуется зона, в которую не поступают частицы из области течения перед уступом. Частицы же, первоначально находящиеся в этой зоне за уступом, перемещаются вслед за дифрагированной УВ и выносятся из данной области. Здесь протекают два явления, первое, обусловленное лидирующей дифрагированной УВ, выносит частицы из области, а второе, обусловленное инерцией частиц, препятствует их попаданию в данную область. Формирующееся за уступом вихревое течение газа способствует дальнейшей сепарации частиц. Накопление частиц происходит в слое, примыкающем к контактной поверхности, что можно отчетливо видеть на рис.,б. Так как скорость дискретной фазы (как и газовой) в веере волн разрежения существенно выше, чем за дифрагированной УВ (ввиду ее ослабления за уступом, рис.,в), то в области между контактной поверхностью и вторичным скачком происходит торможение частиц. Следствием этого является значительное увеличение их концентрации (средняя плотность частиц достигает значения 5.36 кг/м 3 ). Это означает, что средняя плотность частиц возросла почти на порядок, то есть, возникает своеобразный ρ - слой, который, как правило, организуется за УВ. Подчеркнем, что в данном случае он возник вблизи контактного разрыва. Влияние интенсивности УВ на картину дифракции УВ на обратном уступе в смеси показано на рис.3б, где приведены изолинии плотности газа на один и тот же момент времени по сравнению с течением в незапыленном газе (рис.3а). Характерные особенности влияния числа Маха на структуру течения сохраняются и в гетерогенной смеси. Также с увеличением числа Маха падающей УВ происходит вытягивание области, занятой веером волн разрежения и вытягивание вихревой зоны. а б. Рис.3 Влияние интенсивности УВ на картину течения, изолинии плотности газа, M=4, а) незапыленный газ; б) газовзвесь ρ =.69 кг/м 3. Основное влияние присутствие частиц оказывает на структуру течения непосредственно за фронтом лидирующей УВ. Наличие релаксационных процессов приводит к изменению направления и форм изолиний характерных параметров.

5 а б в Рис. 4. Влияние размера частиц на волновую картину. Изолинии плотности газовой фазы. a -d = мкм, б- d= 3 мкм, в- d=5 мкм. Влияние размера частиц. Протяженности зон релаксационных процессов в монодисперсных газовзвесях зависят от диаметра частиц. Характер этой зависимости определяется формулами (-4). Влияние дисперсности смеси на структуру дифрагированной УВ в смеси показано на рис. 4, где представлены результаты расчетов при M=, ρ. 69 кг/м 3, t=4 мкс, для трех значений диаметра частиц: мкм, 3 мкм и 5 мкм. Из сравнения, = рис. 4,а и 4,б видно, что увеличение размера частицы приводит к изменению угла наклона вторичного скачка, при этом меняются форма вихревой области и форма веера волн разрежения. При диаметре частиц 3 мкм и 5 мкм характерные масштабы структур течения в зоне за уступом на данный момент времени существенно меньше, чем характерный масштаб релаксационной зоны, который можно оценить как расстояние от фронта падающей УВ до крайней изолинии плотности при у=.35 (рис. 4,б и 4,в). Вследствие этого на рис. 4,б и 4,в наклон вторичного скачка практически один и тот же. При максимальном рассмотренном диаметре частицы (5 мкм) зона релаксации столь велика, что течение за уступом практически заморожено, т.е. приближается к реализующемуся в незапыленном газе. Это согласуется с результатами работы [], в которой зоны релаксации за УВ превосходят геометрические размеры каверны и решение определяется замороженным течением в газе. Ввиду того, что характерные размеры структур течения за уступом увеличиваются со временем, в какой-то момент они будут сопоставимы с характерными масштабами зон релаксации для 3 мкм и 5 мкм, тогда влияние релаксационных процессов и для этих размеров частиц станет существенным. Для мелких частиц ( мкм), напротив, масштабы релаксационных процессов будут много меньше характерных масштабов структур, и течение будет приближаться к равновесному. Данные результаты согласуются также с выводами [], полученными из анализа расчетных данных по взаимодействию УВ и облака пыли, расположенного на дне плоского канала. В [], в частности, установлено, что при уменьшении диаметра частиц профиль давления приближается к распределению, соответствующему равновесной модели. Дифракция детонационной волны в газовзвеси Детонационные течения характеризуются дополнительными геометрическими масштабами, которые определяются химическими процессами задержкой воспламенения (индукцией) и горением. При выходе детонационной волны из узкого канала в широкий возможна реализация различных сценариев развития течения: от частичного ослабления до полного срыва детонации, включая возможность срыва с последующим реинициированием детонации. Влияние на процесс оказывают многие факторы, в частности: особенности геометрии канала; размер частиц; массовая загрузка частиц; режим распространения детонационной волны; степень пересжатия в случае плоской ДВ. В настоящей работе рассмотрено влияние первых двух факторов для плоской детонационной волны с фиксированной степенью пересжатия. Рассмотрим картину течения на примере дифракции пересжатой детонационной волны (степень пересжатия.) в смеси кислорода и частиц алюминия при стехиометрической концентрации при выходе из канала с соотношением сторон узкой и широкой части.4 м/.6 м (H /H =.5). Диаметр частиц алюминия мкм. На рис.5 показаны начальные этапы процесса дифракции детонационной волны на примере полей плотности газа. Фронт изначально плоской детонационной волны после внезапного расширения канала в результате взаимодействия с веером волн разрежения искривляется и ослабляется аналогично течению при дифракции ударных волн (рис. 5,а). Отражение этой искривленной волны от верхней стенки широкого канала (5,б) дает

6 начало системе поперечных волн, характерных для ячеистой детонации [6]. На рис. 5,в четко видны проходящая и поперечные волны, тройная точка и ножка Маха. На рис. 6 показаны поля плотности и температуры газа на более поздний момент времени. Анализ рисунка показывает, что сформированы поперечные волны. Видно также образование вихревых структур, свойственных распространению ячеистой детонации, как в газовых, так и в гетерогенных средах. Рис. 5. Начальные этапы процесса дифракции детонационной волны в газовзвеси. Поле плотности газа, d= мкм, H /H =.5, а) t=5 мкс, б) t= мкс, в) t=35 мкс. Рис. 6. Поля плотности и температуры газа, d= мкм, H /H =.5, t=76 мкс. Для оценки влияния геометрии канала на развитие течения были рассмотрены случаи расширения канала H /H =; 3; 3.5; 4; 5; 6.5 при том же размере узкой части канала H =.4м. Результаты расчетов каналов с различным расширением показали, что во всех рассматриваемых случаях происходит смена режима распространения детонации: плоская детонационная волна переходит в многофронтовую. На рис.7 приведены поля плотности газа для нескольких вариантов геометрии канала. Увеличение расширения с.5 до не приводит к качественному изменению течения (рис.7,а). С дальнейшим увеличением широкой части канала скачкообразно растет число тройных точек и поперечных волн. Рис. 7. Влияние геометрии канала на развитие течения, d= мкм, t=76 мкс, а)h /H =, б)h /H =3, в)h /H =4. На рис.8 а, b приведены огибающие максимального давления на линии симметрии канала для двух случаев геометрии канала. Их сравнение показывает, что кривые совпадают до прихода отраженной от верхней стенки поперечной волны. Провал вблизи x=.4 м соответствует приходу волны разрежения, возникающей на угле расширения. В узком канале отраженная волна быстрее доходит до центра канала (линии симметрии), остальные части кривых максимального давления для этих двух каналов практически совпадают (но различаются по времени прохождения волны (со сдвигом по времени)).

7 Рис. 8. Огибающие максимальных давлений на линии симметрии канала. d= мкм: a H /H =.5, b H /H =3, d= мкм: с H /H =3. На рис.9 показаны траектории тройных точек при H /H =3.5 в процессе последующего распространения детонации на более поздней стадии. Сформированная и сохраняющаяся далее ячеистая структура по размеру ячейки соответствует данным [8], где установлено.69 см для частиц размером мкм. Небольшое расхождение обусловлено влиянием стенок канала при ширине области, содержащей менее 4 ячеек или не кратной размеру ячейки (в последнем случае формирующаяся структура неравномерна или нерегулярна) [8]. Рис. 9. Поля траекторий тройных точек, H /H =3.5, t=4 мкс. Поскольку в реагирующих газовзвесях протяженность зон индукции и горения пропорциональна размеру частиц, то представляет интерес оценить влияние размера частиц на распространение детонационной волны в канале с внезапным расширением. На рисунке приведены поля плотности и температуры газовой фазы для частиц диаметром и 3 мкм при H /H =3. Оказалось, что в обоих случаях происходит срыв детонации, который проявляется в разделении фронта горения и фронта ударной волны и постепенному отставанию фронта горения. Это, по-видимому, связано с тем, что возникающая на угле расширения зона разрежения ослабляет детонационную волну, а большая инерционность смесей даже после отражения от боковых стенок не дает возможности объединиться ударной волне и волне горения. Это подтверждается также поведением огибающим максимального давления на линии симметрии канала (рис. 8, c). Здесь видно, что для частиц с диаметром мкм волна ослабевает после выхода из узкой части канала в широкий, потом несколько усиливается после прихода отраженной от верхней стенки канала волны. Однако, вследствие того, что энергии для ре-инициирования не хватает, волна далее снова затухает. Рис.. Влияние размера частиц на распространение детонационной волны в канале с расширением H /H =3, t=8 мкс. Поля плотности и температуры газовой фазы. d= мкм (а, б), d=3 мкм (в, г).

8 Выводы В рамках математической модели гетерогенных сред в двухскоростном двухтемпературном приближении численно исследована задача о дифракции ударной и детонационной волн в газовзвеси в плоском канале при переходе из узкой части канала в широкую. Установлено, что в гетерогенной смеси при дифракции ударных волн на обратном уступе имеются определенные соответствия аналогичным течениям в газе: искривление фронта, веер волн разрежения, формирование вихревой зоны. Однако течение за уступом не является автомодельным и характеризуется образованием зоны с пониженной плотностью частиц (непосредственно за уступом), а также слоя повышенной концентрации частиц. Наиболее выраженное отличие картины течения в смеси от течения в газе имеет место в интервале времени, когда характерные размеры структур сопоставимы с масштабами релаксационных зон. При распространении детонации в газовзвеси в канале с разрывом сечения возможны различные сценарии, включая полный срыв детонации или частичное разделение ударной волны и фронта горения с последующим ре-инициированием в отраженной УВ. Реализация того или иного сценария зависит от размера частиц и геометрических размеров канала. Формирование поперечной волны при дифракции ДВ на разрыве сечения канала и многократное отражение от стенок в процессе дальнейшего распространения фронта способствует развитию ячеистой детонации с характерным для данной смеси размером ячейки. Ссылки. Hillier R. Computation of shock wave diffraction at a ninety degrees convex edge // Shock Waves, 99. V.. P Wang B.Y., Wu Q.S., Wang C., Igra O., Falcovitz J. Shock wave diffraction by a cavity filled with dusty gas // Shock Waves,. V.. P Кутушев А.Г., Шорохова Л.В. Численное исследование процессов горения и детонации аэровзвесей унитарного топлива в резкорасширяющихся трубах // Хим. Физика, 3. Т.. 8. С Бойко В.М., Киселев В.П., Киселев С.П. и др. О взаимодействии ударной волны с облаком частиц // Физика горения и взрыва, 996. T.3,. C Хмель Т.А., Федоров А.В. Взаимодействие ударной волны с облаком частиц алюминия в канале // Физика горения и взрыва,. Т. 38,. С Федоров А.В., Хмель Т.А. Численное моделирование формирования ячеистой гетерогенной детонации частиц алюминия в кислороде // Физика горения и взрыва, 5. T.4, 4. C Harten A. High resolution schemes for hyberbolic conservation laws // J.Comput. Phys., 983. V.49. P Роуч П. Вычислительная гидродинамика. М.: Мир, Takayama K., Inoue O. Shock wave diffraction over a 9 degree sharp corner // Shock Waves, 99. V.. P Федоров А.В., Харламова Ю.В., Хмель Т.А. Отражение ударной волны в облаке пыли // Физика горения и взрыва, 7. Т С. -3.

ЭВОЛЮЦИЯ ПОЛЯ ТЕЧЕНИЯ ОКОЛО КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА И СФЕРЫ ПРИ МГНОВЕННОМ СТАРТЕ СО СВЕРХЗВУКОВОЙ СКОРОСТЬЮ

ЭВОЛЮЦИЯ ПОЛЯ ТЕЧЕНИЯ ОКОЛО КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА И СФЕРЫ ПРИ МГНОВЕННОМ СТАРТЕ СО СВЕРХЗВУКОВОЙ СКОРОСТЬЮ 44 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2004. Т. 45, N- 3 УДК 533.6.011.8 ЭВОЛЮЦИЯ ПОЛЯ ТЕЧЕНИЯ ОКОЛО КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА И СФЕРЫ ПРИ МГНОВЕННОМ СТАРТЕ СО СВЕРХЗВУКОВОЙ СКОРОСТЬЮ В. А. Башкин, И. В.

Подробнее

МОДЕЛИРОВАНИЕ СЖИГАНИЯ ГАЗОВ В ПУЗЫРЯХ

МОДЕЛИРОВАНИЕ СЖИГАНИЯ ГАЗОВ В ПУЗЫРЯХ XXVII сессия Российского акустического общества посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург16-18 апреля 014 г. Д.В.

Подробнее

Оценка размера детонационной ячейки в газах

Оценка размера детонационной ячейки в газах Журнал технической физики 011 том 81 вып. 6 01;03 Оценка размера детонационной ячейки в газах В.В. Кучинский И.И. Оносов Научно-исследовательское предприятие гиперзвуковых систем 196066 Санкт-Петербург

Подробнее

Механизм малогазовой детонации в низкоплотных механоактивированных порошковых смесях

Механизм малогазовой детонации в низкоплотных механоактивированных порошковых смесях 26 июня 06.4 Механизм малогазовой детонации в низкоплотных механоактивированных порошковых смесях С.А. Рашковский 1, А.Ю. Долгобородов 2 1 Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН, Москва E-mail:

Подробнее

МЕХАНИКА МЕТОДЫ МЕХАНИКИ ГЕТЕРОГЕННЫХ СРЕД В ОПИСАНИИ ГЕТЕРОГЕННОЙ ДЕТОНАЦИИ И АКУСТО-КОНВЕКТИВНОЙ СУШКИ 1. Введение А. В. ФЕДОРОВ

МЕХАНИКА МЕТОДЫ МЕХАНИКИ ГЕТЕРОГЕННЫХ СРЕД В ОПИСАНИИ ГЕТЕРОГЕННОЙ ДЕТОНАЦИИ И АКУСТО-КОНВЕКТИВНОЙ СУШКИ 1. Введение А. В. ФЕДОРОВ МЕХАНИКА А. В. ФЕДОРОВ МЕТОДЫ МЕХАНИКИ ГЕТЕРОГЕННЫХ СРЕД В ОПИСАНИИ ГЕТЕРОГЕННОЙ ДЕТОНАЦИИ И АКУСТО-КОНВЕКТИВНОЙ СУШКИ 1 Дан обзор некоторых работ, выполненных в лаборатории 20 ИТПМ СО РАН в области механики

Подробнее

Основы теории однофазных и двухфазных турбулентных течений

Основы теории однофазных и двухфазных турбулентных течений Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Московский государственный технический университет имени Н.Э.Баумана» (МГТУ им. Н.Э.Баумана) Дисциплина для учебного плана

Подробнее

ИНЖЕНЕРНЫЙ КОНСАЛТИНГ И РАСЧЕТЫ ДЛЯ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ УНИВЕРСАЛЬНОЕ РАСЧЕТНОЕ ПРОГРАММНОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ КЛАССА HIGH-END

ИНЖЕНЕРНЫЙ КОНСАЛТИНГ И РАСЧЕТЫ ДЛЯ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ УНИВЕРСАЛЬНОЕ РАСЧЕТНОЕ ПРОГРАММНОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ КЛАССА HIGH-END ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ГОРЕНИЯ ВОДОРОДА И МЕТАНА В КАМЕРЕ СГОРАНИЯ ГПВРД. Использование стандартной к- модели турбулентности и упрощенной хим. кинетики не позволяют рассчитывать рабочий процесс в ГПВРД,

Подробнее

ВЛИЯНИЕ СВОЙСТВ ИСТОЧНИКА НА ДЕЙСТВИЕ ВЗРЫВА В ВОЗДУХЕ И ВОДЕ Б. Д. Христофоров

ВЛИЯНИЕ СВОЙСТВ ИСТОЧНИКА НА ДЕЙСТВИЕ ВЗРЫВА В ВОЗДУХЕ И ВОДЕ Б. Д. Христофоров Физика горения и взрыва, 2004, т. 40, N- 6 115 ВЛИЯНИЕ СВОЙСТВ ИСТОЧНИКА НА ДЕЙСТВИЕ ВЗРЫВА В ВОЗДУХЕ И ВОДЕ Б. Д. Христофоров УДК 532.539 Институт динамики геосфер РАН, 119334 Москва, khrist@idg.chph.ras.ru

Подробнее

ВОЗНИКНОВЕНИЕ ТОРНАДОПОДОБНЫХ ВИХРЕЙ ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ ПРИ ВЫНУЖДЕННЫХ ИНЕРЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЯХ БОЛЬШОЙ АМПЛИТУДЫ

ВОЗНИКНОВЕНИЕ ТОРНАДОПОДОБНЫХ ВИХРЕЙ ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ ПРИ ВЫНУЖДЕННЫХ ИНЕРЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЯХ БОЛЬШОЙ АМПЛИТУДЫ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2002. Т. 43, N- 2 87 УДК 532.5 ВОЗНИКНОВЕНИЕ ТОРНАДОПОДОБНЫХ ВИХРЕЙ ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ ПРИ ВЫНУЖДЕННЫХ ИНЕРЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЯХ БОЛЬШОЙ АМПЛИТУДЫ Д. Г. Ахметов,

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Принцип Гюйгенса

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Принцип Гюйгенса И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Принцип Гюйгенса В кодификаторе ЕГЭ принцип Гюйгенса отсутствует. Тем не менее, мы посвящаем ему отдельный листок. Дело в том, что этот основополагающий постулат

Подробнее

ПАРАДОКС УГЛОВОЙ КРОМКИ ПРОФИЛЯ В НЕСТАЦИОНАРНОМ ПОТОКЕ. Д. Н. Горелов

ПАРАДОКС УГЛОВОЙ КРОМКИ ПРОФИЛЯ В НЕСТАЦИОНАРНОМ ПОТОКЕ. Д. Н. Горелов ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2002. Т. 43, N- 1 45 УДК 532.5:533.6 ПАРАДОКС УГЛОВОЙ КРОМКИ ПРОФИЛЯ В НЕСТАЦИОНАРНОМ ПОТОКЕ Д. Н. Горелов Омский филиал Института математики СО РАН, 644099 Омск

Подробнее

(8.1) ( ) dx t dt (8.2) = a u t x t. du t x t u u u u dt t x dt t x (8.3)

(8.1) ( ) dx t dt (8.2) = a u t x t. du t x t u u u u dt t x dt t x (8.3) 8. Граничные условия Задание граничных условий для уравнений Навье-Стокса представляет собой отнюдь не тривиальную задачу. Даже более того. С теоретической точки зрения это наиболее сложная часть рассматриваемой

Подробнее

ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ ПЛОСКОЙ ЗАДАЧИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ

ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ ПЛОСКОЙ ЗАДАЧИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ Казанский государственный университет Р.Ф. Марданов ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ ПЛОСКОЙ ЗАДАЧИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ Учебно-методическое пособие Издательство Казанского государственного университета 2007 УДК 517.9

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ Цель работы Ознакомиться с основами теории направленных ответвителей и методами измерения их основных характеристик. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ Многополюсником

Подробнее

y велики; y = p x + 1 Re v t + u v = p y + 1 Re u x + v y = 0 = v y=0 y=0 t=0

y велики; y = p x + 1 Re v t + u v = p y + 1 Re u x + v y = 0 = v y=0 y=0 t=0 Система уравнений пограничного слоя. Знаменательный успех в исследованиях движений жидкости при больших числах Рейнольдса был достигнут в 904 году и связан с именем Л. Прандтля. Прандтль показал как можно

Подробнее

УДК Мирсалимов М. В. ЗАРОЖДЕНИЕ ТРЕЩИНЫ В ПОЛОСЕ ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ. (Тульский государственный университет)

УДК Мирсалимов М. В. ЗАРОЖДЕНИЕ ТРЕЩИНЫ В ПОЛОСЕ ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ. (Тульский государственный университет) ВЕСТНИК ЧГПУ им И Я ЯКОВЛЕВА МЕХАНИКА ПРЕДЕЛЬНОГО СОСТОЯНИЯ 7 УДК 5975 Мирсалимов М В ЗАРОЖДЕНИЕ ТРЕЩИНЫ В ПОЛОСЕ ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ (Тульский государственный университет) Рассматривается задача механики

Подробнее

РАЗРАБОТКА ВОЗДУШНОГО ТРАКТА ДЛЯ СИСТЕМЫ ОХЛАЖДЕНИЯ ВЕРТОЛЕТА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ FLOWVISION

РАЗРАБОТКА ВОЗДУШНОГО ТРАКТА ДЛЯ СИСТЕМЫ ОХЛАЖДЕНИЯ ВЕРТОЛЕТА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ FLOWVISION РАЗРАБОТКА ВОЗДУШНОГО ТРАКТА ДЛЯ СИСТЕМЫ ОХЛАЖДЕНИЯ ВЕРТОЛЕТА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ FLOWVISION Т.Д. Глушков 1,2,a, В.В. Митрофович 2,b, С.А. Сустин 2,с 1 Федеральное государственное бюджетное образовательное

Подробнее

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ РЕЖИМОВ ГОРЕНИЯ И ДЕТОНАЦИИ ВОДОРОДО-ВОЗДУШНЫХ СМЕСЕЙ В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ В РАМКАХ МЕХАНИКИ ДВУХФАЗНЫХ РЕАГИРУЮЩИХ СРЕД

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ РЕЖИМОВ ГОРЕНИЯ И ДЕТОНАЦИИ ВОДОРОДО-ВОЗДУШНЫХ СМЕСЕЙ В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ В РАМКАХ МЕХАНИКИ ДВУХФАЗНЫХ РЕАГИРУЮЩИХ СРЕД ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА,, том,, с. УДК 56.6 ГОРЕНИЕ, ВЗРЫВ И УДАРНЫЕ ВОЛНЫ ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ РЕЖИМОВ ГОРЕНИЯ И ДЕТОНАЦИИ ВОДОРОДО-ВОЗДУШНЫХ СМЕСЕЙ В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ В РАМКАХ МЕХАНИКИ ДВУХФАЗНЫХ РЕАГИРУЮЩИХ

Подробнее

Исследование влияния отверстий на эффективность экранирования корпуса с помощью МКЭ

Исследование влияния отверстий на эффективность экранирования корпуса с помощью МКЭ Исследование влияния отверстий на эффективность экранирования корпуса с помощью МКЭ Кечиев Л.Н., Сафонов А.А. Любой корпус электронной аппаратуры практически всегда содержит одну или несколько неоднородностей,

Подробнее

Лабораторная работа по теме «Оптика»

Лабораторная работа по теме «Оптика» Лабораторная работа по теме «Оптика» Прохождение света через дисперсную систему сопровождается такими явлениями как поглощение, рассеяние, преломление и отражение. Особенности этих явлений для коллоидных

Подробнее

Ключевые слова: интенсификация, эмульгирование, клапанный гомогенизатор, движущиеся граничные условия.

Ключевые слова: интенсификация, эмульгирование, клапанный гомогенизатор, движущиеся граничные условия. ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ ЩЕЛЬ КЛАПАННОГО ГОМОГЕНИЗАТОРА Юдаев В.Ф., Колач С. Т. Московский государственный университет технологий и управления имени К. Г. Разумовского Аннотация. Поставлена и решена

Подробнее

Расчет элементов стальных конструкций.

Расчет элементов стальных конструкций. Расчет элементов стальных конструкций. План. 1. Расчет элементов металлических конструкций по предельным состояниям. 2. Нормативные и расчетные сопротивления стали 3. Расчет элементов металлических конструкций

Подробнее

Физика быстропротекающих процессов. Горение и детонация газовых смесей

Физика быстропротекающих процессов. Горение и детонация газовых смесей Физика быстропротекающих процессов. Горение и детонация газовых смесей В.Н. Семенов ИНСТИТУТ ПРОБЛЕМ БЕЗОПАСНОГО РАЗВИТИЯ АТОМНОЙ ЭНЕРГЕТИКИ 39, Москва, ул. Б. Тульская, 5 тел.: (095) 955--59, эл. почта:

Подробнее

К ПОСТАНОВКЕ НЕЛИНЕЙНОЙ НАЧАЛЬНО-КРАЕВОЙ ЗАДАЧИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ОТРЫВНОГО ОБТЕКАНИЯ ПРОФИЛЯ

К ПОСТАНОВКЕ НЕЛИНЕЙНОЙ НАЧАЛЬНО-КРАЕВОЙ ЗАДАЧИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ОТРЫВНОГО ОБТЕКАНИЯ ПРОФИЛЯ 48 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2007. Т. 48, N- 2 УДК 532.5: 533.6 К ПОСТАНОВКЕ НЕЛИНЕЙНОЙ НАЧАЛЬНО-КРАЕВОЙ ЗАДАЧИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ОТРЫВНОГО ОБТЕКАНИЯ ПРОФИЛЯ Д. Н. Горелов Омский филиал Института

Подробнее

1. Основные уравнения математической физики

1. Основные уравнения математической физики 1. Основные уравнения математической физики В математической физике возникают самые разнообразные дифференциальные уравнения, описывающие различные физические процессы. Целью нашего курса является изучение

Подробнее

Экспериментальные исследования инициирования детонации и режимов работы модели камеры пульсирующего детонационного двигателя

Экспериментальные исследования инициирования детонации и режимов работы модели камеры пульсирующего детонационного двигателя Электронный журнал «Труды МАИ». Выпуск 38 www.mai.ru/science/trudy/ УДК: 621.45 Экспериментальные исследования инициирования детонации и режимов работы модели камеры пульсирующего детонационного двигателя

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 16 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 16 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Цель работы: познакомиться с методом определения средней длины свободного пробега λ и эффективного

Подробнее

ФОРМА НОСОВОЙ ПОЛОСТИ И СТРУКТУРА ТЕЧЕНИЯ ВОЗДУХА В НОСУ ЧЕЛОВЕКА. РЕЗУЛЬТАТЫ ЧИСЛЕННОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ В.М.

ФОРМА НОСОВОЙ ПОЛОСТИ И СТРУКТУРА ТЕЧЕНИЯ ВОЗДУХА В НОСУ ЧЕЛОВЕКА. РЕЗУЛЬТАТЫ ЧИСЛЕННОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ В.М. ФОРМА НОСОВОЙ ПОЛОСТИ И СТРУКТУРА ТЕЧЕНИЯ ВОЗДУХА В НОСУ ЧЕЛОВЕКА. РЕЗУЛЬТАТЫ ЧИСЛЕННОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ В.М. Фомин, В.Л. Ганимедов, М.И. Мучная, А.С. Садовский, В.Н. Шепеленко Институт Теоретической и Прикладной

Подробнее

4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ

4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ 4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ Проводники электричества это вещества, содержащие свободные заряжённые частицы. В проводящих телах электрические заряды могут свободно перемещаться в пространстве.

Подробнее

Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения

Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения Электронный журнал «Труды МАИ». Выпуск 68 www.a.ru/scece/rudy/ УДК 537.87+6.37 Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения Гиголо А. И. * Кузнецов Г. Ю. ** Московский

Подробнее

Решение дифференциальных уравнений на CUDA на примере задач аэро - гидродинамики.

Решение дифференциальных уравнений на CUDA на примере задач аэро - гидродинамики. Лекция 7 Решение дифференциальных уравнений на CUDA на примере задач аэро - гидродинамики. Лекторы: Сахарных Н.А. ( ВМиК МГУ, NVIDIA ) План Постановка задачи Численный метод Обзор архитектуры GPU и модели

Подробнее

Лекция 6. Нагрузки, напряжения и деформации. Механические свойства.

Лекция 6. Нагрузки, напряжения и деформации. Механические свойства. Лекция 6 http://www.supermetalloved.narod.ru Нагрузки, напряжения и деформации. Механические свойства. 1. Физическая природа деформации металлов. 2. Природа пластической деформации. 3. Дислокационный механизм

Подробнее

ФОРМАЛИЗАЦИЯ СОЛИТОНА ВОЛНЫ КОЛЛЕКТИВНОГО ЭКОНОМИЧЕСКОГО ПОВЕДЕНИЯ

ФОРМАЛИЗАЦИЯ СОЛИТОНА ВОЛНЫ КОЛЛЕКТИВНОГО ЭКОНОМИЧЕСКОГО ПОВЕДЕНИЯ Т.В. Огородникова ФОРМАЛИЗАЦИЯ СОЛИТОНА ВОЛНЫ КОЛЛЕКТИВНОГО ЭКОНОМИЧЕСКОГО ПОВЕДЕНИЯ Анализ сложившихся научных подходов к определению и оценке устойчивости нелинейных экономических систем, позволяет выделить

Подробнее

ПРИМЕНЕНИЕ КОМПЬЮТЕРНОГО АНАЛИЗА ДЛЯ ОЦЕНКИ ВЛИЯНИЯ УДАРНЫХ ВОЛН НА ОПЕРАТОРНЫЕ ЗДАНИЯ

ПРИМЕНЕНИЕ КОМПЬЮТЕРНОГО АНАЛИЗА ДЛЯ ОЦЕНКИ ВЛИЯНИЯ УДАРНЫХ ВОЛН НА ОПЕРАТОРНЫЕ ЗДАНИЯ ПРИМЕНЕНИЕ КОМПЬЮТЕРНОГО АНАЛИЗА ДЛЯ ОЦЕНКИ ВЛИЯНИЯ УДАРНЫХ ВОЛН НА ОПЕРАТОРНЫЕ ЗДАНИЯ Рашитов Р.Ф., Тляшева Р.Р. Уфимский государственный нефтяной технический университет В статье представлен алгоритм,

Подробнее

Диссертация выполнена в лаборатории анализа и оптимизации технических систем ФГБУН Института вычислительных технологий СО РАН и на кафедре

Диссертация выполнена в лаборатории анализа и оптимизации технических систем ФГБУН Института вычислительных технологий СО РАН и на кафедре ЗАКЛЮЧЕНИЕ ДИССЕРТАЦИОННОГО СОВЕТА Д003.035.02 НА БАЗЕ Федерального государственного бюджетного учреждения науки Института теоретической и прикладной механики им. С.А. Христиановича Сибирского отделения

Подробнее

ТОЧНОЕ РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЯ ДИФФУЗИИ ЧЕРЕЗ КАПИЛЛЯР ДЛЯ ТРЕХКОМПОНЕНТНОЙ СМЕСИ

ТОЧНОЕ РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЯ ДИФФУЗИИ ЧЕРЕЗ КАПИЛЛЯР ДЛЯ ТРЕХКОМПОНЕНТНОЙ СМЕСИ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2002. Т. 43 N- 3 59 УДК 532.6 ТОЧНОЕ РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЯ ДИФФУЗИИ ЧЕРЕЗ КАПИЛЛЯР ДЛЯ ТРЕХКОМПОНЕНТНОЙ СМЕСИ О. Е. Александров Уральский государственный технический

Подробнее

Расчет аэродинамических ветровых нагрузок, антенну при ураганном ветре и шквале

Расчет аэродинамических ветровых нагрузок, антенну при ураганном ветре и шквале Расчет аэродинамических ветровых нагрузок, действующих на параболическую спутниковую антенну при ураганном ветре и шквале Н.Владимирова постановка задачи: геометрия, расчетная область и граничные условия

Подробнее

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА План лекции: 1. Техническая термодинамика (основные положения и определения) 2. Внутренние параметры состояния (давление, температура, плотность). Понятие о термодинамическом

Подробнее

О числе Рейнольдса задачи Джефри-Гамеля

О числе Рейнольдса задачи Джефри-Гамеля О числе Рейнольдса задачи Джефри-Гамеля Олег Е. Кириллов Анализируется неудовлетворительность определения и использования числа Рейнольдса в стандартном анализе решений задачи Джефри-Гамеля (Jeffery-Hamel)

Подробнее

Оглавление В. М. Гремячкин «Математическая теория процессов горения и взрыва»

Оглавление В. М. Гремячкин «Математическая теория процессов горения и взрыва» Введение... 3. Основы теории горения... 6.. Некоторые сведения из химической кинетики... 6.. Уравнения тепло- и массопереноса в теории горения....3. Стефановский поток... 7. Тепловой взрыв... 3.. Адиабатический

Подробнее

ЧИСЛЕННЫЙ АНАЛИЗ РАЗВЕТВЛЕННЫХ ФОРМ ИЗГИБА АРОК

ЧИСЛЕННЫЙ АНАЛИЗ РАЗВЕТВЛЕННЫХ ФОРМ ИЗГИБА АРОК ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2001. Т. 42, N- 4 155 УДК 539.370 ЧИСЛЕННЫЙ АНАЛИЗ РАЗВЕТВЛЕННЫХ ФОРМ ИЗГИБА АРОК Л. И. Шкутин Институт вычислительного моделирования СО РАН, 660036 Красноярск

Подробнее

Датчики на основе эффекта Холла

Датчики на основе эффекта Холла - 1 - Датчики на основе эффекта Холла 1. Введение Применение датчиков на основе эффекта Холла включает в себя выбор магнитной системы и сенсора Холла с соответствующими рабочими характеристиками. Эти два

Подробнее

ВОЗМОЖНОСТЬ ИДЕНТИФИКАЦИИ ВЯЗКОПЛАСТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ В ЭКСПЕРИМЕНТАХ С КРУТИЛЬНЫМ ВИСКОЗИМЕТРОМ

ВОЗМОЖНОСТЬ ИДЕНТИФИКАЦИИ ВЯЗКОПЛАСТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ В ЭКСПЕРИМЕНТАХ С КРУТИЛЬНЫМ ВИСКОЗИМЕТРОМ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2006. Т. 47, N- 6 59 УДК 532.5 ВОЗМОЖНОСТЬ ИДЕНТИФИКАЦИИ ВЯЗКОПЛАСТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ В ЭКСПЕРИМЕНТАХ С КРУТИЛЬНЫМ ВИСКОЗИМЕТРОМ А. Е. Коренченко, О. А.

Подробнее

Занятие 1 МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ. ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ 1 Математическое моделирование. Основные понятия и определения

Занятие 1 МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ. ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ 1 Математическое моделирование. Основные понятия и определения Занятие 1 МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ. ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ 1 Математическое моделирование. Основные понятия и определения Процессы химической технологии это сложные физико-химические системы. Участвующие

Подробнее

02;04;10. PACS: j

02;04;10.   PACS: j 12 августа 02;04;10 О стабильности частоты излучения плазменных релятивистских СВЧ-генераторов И.Л. Богданкевич, О.Т. Лоза, Д.А. Павлов Институт общей физики им. А.М. Прохорова РАН, Москва E-mail: loza@fpl.gpi.ru

Подробнее

Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург:

Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург: Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург: http://audto-um.u, 013 3.1 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ 3.1.1 Электризация тел Электрический

Подробнее

Булгаков Николай Викторович МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И ЧИСЛЕННЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ТУРБУЛЕНТНОГО ТЕПЛОМАССОПЕРЕНОСА В ДВИГАТЕЛЯХ ВНУТРЕННЕГО СГОРАНИЯ

Булгаков Николай Викторович МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И ЧИСЛЕННЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ТУРБУЛЕНТНОГО ТЕПЛОМАССОПЕРЕНОСА В ДВИГАТЕЛЯХ ВНУТРЕННЕГО СГОРАНИЯ На правах рукописи Булгаков Николай Викторович МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И ЧИСЛЕННЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ТУРБУЛЕНТНОГО ТЕПЛОМАССОПЕРЕНОСА В ДВИГАТЕЛЯХ ВНУТРЕННЕГО СГОРАНИЯ 05.13.18 -Математическое моделирование,

Подробнее

ЭЛЕКТРОСТАТИКА 1. Два рода электрических зарядов, их свойства. Способы зарядки тел. Наименьший неделимый электрический заряд. Единица электрического заряда. Закон сохранения электрических зарядов. Электростатика.

Подробнее

Критерии оценивания заданий с развёрнутым ответом. Ионизационный дымовой извещатель

Критерии оценивания заданий с развёрнутым ответом. Ионизационный дымовой извещатель Физика. 9 класс. Вариант ФИ90103 1 Критерии оценивания заданий с развёрнутым ответом Ионизационный дымовой извещатель Пожары в жилых и производственных помещениях, как известно, представляют серьёзную

Подробнее

В дисперсной фазе: продукты, получаемые в процессе отделения космических аппаратов от

В дисперсной фазе: продукты, получаемые в процессе отделения космических аппаратов от УДК 533.5 Расчёт корректирующей функции научной аппаратуры «ИНДИКАТОР-МКС» С.А. Шиков Московский физико-технический институт (государственный университет) Ракетно-космическая корпорация «Энергия» имени

Подробнее

Фугасное действие боеприпасов

Фугасное действие боеприпасов 1.2. Классификация задач теории действия взрыва В.Н. Охитин, С.С. Меньшаков Фугасное действие боеприпасов Рекомендовано Редакционно-издательским советом МГТУ им. Н.Э. Баумана в качестве учебного пособия

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. ЛОМОНОСОВА Механико-математический факультет РАБОЧАЯ ПРОГРАММА спецкурса: СОПРОМАТ. ЧАСТЬ 1 Кафедра Газовой и волновой и динамики Лектор - профессор Звягин

Подробнее

ГЕНЕРАЦИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ДВИЖУЩИМИСЯ НЕМАГНИТНЫМИ ПРОВОДНИКАМИ Сокол-Кутыловский О.Л.

ГЕНЕРАЦИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ДВИЖУЩИМИСЯ НЕМАГНИТНЫМИ ПРОВОДНИКАМИ Сокол-Кутыловский О.Л. ГЕНЕРАЦИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ДВИЖУЩИМИСЯ НЕМАГНИТНЫМИ ПРОВОДНИКАМИ Сокол-Кутыловский О.Л. Известно, что постоянное магнитное поле возникает вокруг равномерно движущихся электрически заряженных частиц, например,

Подробнее

Вольтамперометрия с линейной разверткой потенциала.

Вольтамперометрия с линейной разверткой потенциала. Вольтамперометрия с линейной разверткой потенциала. Техника вольтамперометрии с линейной разверткой потенциала нашла широкое распространение для исследования электродных процессов и первичной характеристики

Подробнее

05;12. M 2 + T + Rh.

05;12.   M 2 + T + Rh. 05;12 Фазовая диаграмма и особенности физических свойств трехкомпонентной системы ниобатов натрия лития кадмия Л.А. Резниченко, О.Н. Разумовская, Л.А. Шилкина, А.Я. Данцигер, С.И. Дудкина, И.В. Позднякова,

Подробнее

Институт теоретической и прикладной механики СО РАН, 630090 Новосибирск

Институт теоретической и прикладной механики СО РАН, 630090 Новосибирск 62 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2001. Т. 42, N- 4 УДК 534.232 ЭФФЕКТ ГАРТМАНА. ОБЛАСТЬ СУЩЕСТВОВАНИЯ И ЧАСТОТЫ КОЛЕБАНИЙ В. Н. Глазнев, Ю. Г. Коробейников Институт теоретической и прикладной

Подробнее

43-ÿ Ìåæäóíàðîäíàÿ îëèìïèàäà ïî ôèçèêå òåîðåòè åñêèé òóð

43-ÿ Ìåæäóíàðîäíàÿ îëèìïèàäà ïî ôèçèêå òåîðåòè åñêèé òóð 43-ÿ Ìåæäóíàðîäíàÿ îëèìïèàäà ïî ôèçèêå òåîðåòè åñêèé òóð Òàðòó, Ýñòîíèÿ âòîðíèê, 17 èþëÿ 2012 ãîäà Тур длится 5 часов. Тур содержит 3 задачи, в сумме оцениваемые в 30 баллов. Обратите внимание, что суммы

Подробнее

Моделирование волн деформаций в физически нелинейной оболочке, содержащей вязкую несжимаемую жидкость

Моделирование волн деформаций в физически нелинейной оболочке, содержащей вязкую несжимаемую жидкость Электронный журнал «Труды МАИ». Выпуск 69 www.ai./siee/dy/ УДК 5.8:5.56 Моделирование волн деформаций в физически нелинейной оболочке содержащей вязкую несжимаемую жидкость Блинков Ю. А. * Иванов С. В.

Подробнее

НАКЛОННОЕ ПРОХОЖДЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ ЧЕРЕЗ СЛОИ С ОДНОРОДНОЙ И НЕОДНОРОДНОЙ СПИРАЛЬНОЙ СТРУКТУРОЙ

НАКЛОННОЕ ПРОХОЖДЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ ЧЕРЕЗ СЛОИ С ОДНОРОДНОЙ И НЕОДНОРОДНОЙ СПИРАЛЬНОЙ СТРУКТУРОЙ Известия НАН Армении, Физика, т.41, 4, с.340-344 (2006 УДК 548.0 НАКЛОННОЕ ПРОХОЖДЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ ЧЕРЕЗ СЛОИ С ОДНОРОДНОЙ И НЕОДНОРОДНОЙ СПИРАЛЬНОЙ СТРУКТУРОЙ О.С. ЕРИЦЯН, А.А. ПАПОЯН, О.М.

Подробнее

Лекц ия 20 Действие магнитного поля на проводник с током и на движущийся заряд

Лекц ия 20 Действие магнитного поля на проводник с током и на движущийся заряд Лекц ия 0 Действие магнитного поля на проводник с током и на движущийся заряд Вопросы. Сила Ампера. Сила взаимодействия параллельных токов. Контур с током в магнитном поле. Магнитный момент тока. Действие

Подробнее

6. Построение компьютерных моделей трубчатых реакторов

6. Построение компьютерных моделей трубчатых реакторов 6. Построение компьютерных моделей трубчатых реакторов III.3.3.. Математическая модель стационарного режима политропического процесса в трубчатом реакторе с прямоточным режимом движения теплоносителя в

Подробнее

Тема: Электромагнитные волны (ЭМВ)

Тема: Электромагнитные волны (ЭМВ) Тема: Электромагнитные волны (ЭМВ) Авторы: А.А. Кягова, А.Я. Потапенко Примеры ЭМВ: 1. Радиоволны I. Введение 2. Инфракрасное излучение 3. Видимый свет 1 4. Ультрафиолетовое излучение 5. Рентгеновское

Подробнее

Демонстрационный тест для проведения итоговой промежуточной аттестации по физике учащихся 8 класса учебный год. Составитель: Лебакина В.В.

Демонстрационный тест для проведения итоговой промежуточной аттестации по физике учащихся 8 класса учебный год. Составитель: Лебакина В.В. Демонстрационный тест для проведения итоговой промежуточной аттестации по физике учащихся 8 класса 2015-2016 учебный год. Составитель: Лебакина В.В. 2016 Пояснительная записка. Предлагаемая демонстрационная

Подробнее

Математический анализ

Математический анализ Кафедра математики и информатики Математический анализ Учебно-методический комплекс для студентов ВПО, обучающихся с применением дистанционных технологий Модуль 4 Приложения производной Составитель: доцент

Подробнее

УДК

УДК ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2000. Т. 41, N- 3 19 УДК 623.4.082.6+532.52+533.95 ПОВЕДЕНИЕ МЕТАЛЛИЧЕСКИХ КУМУЛЯТИВНЫХ СТРУЙ ПРИ ПРОПУСКАНИИ ПО НИМ ИМПУЛЬСНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА Г. А. Швецов,

Подробнее

4. Электромагнитная индукция

4. Электромагнитная индукция 1 4 Электромагнитная индукция 41 Закон электромагнитной индукции Правило Ленца В 1831 г Фарадей открыл одно из наиболее фундаментальных явлений в электродинамике явление электромагнитной индукции: в замкнутом

Подробнее

В Ы В О Д Л И Т Е Р А Т У Р А

В Ы В О Д Л И Т Е Р А Т У Р А В Ы В О Д Для исследуемой стенки теплоотдача по всей ее поверхности приблизительно одинакова, и градиенты температуры на рядом расположенных участках могут быть вызваны различной температурой на ее внутренней

Подробнее

Расчет системы смазки поршневого двигателя внутреннего сгорания

Расчет системы смазки поршневого двигателя внутреннего сгорания УДК 621.43 Расчет системы смазки поршневого двигателя внутреннего сгорания Зверев М.С., студент Россия, 105005, г. Москва, МГТУ им. Н.Э. Баумана, кафедра «Поршневые двигатели» Научный руководитель: Барченко

Подробнее

Средняя мощность. Энергия импульса. Длительность импульса. Диаметр фокусного пятна. Скорость сканирования. Частота

Средняя мощность. Энергия импульса. Длительность импульса. Диаметр фокусного пятна. Скорость сканирования. Частота Лазерная закалка сталей по аналогии с другими видами закалки заключается в формировании на этапе нагрева аустенитной структуры и ее последующем превращении в мартенсит на этапе охлаждения. Появление новейших

Подробнее

ПРОБЛЕМЫ СОЗДАНИЯ АДАПТИВНОГО ЗЕРКАЛА

ПРОБЛЕМЫ СОЗДАНИЯ АДАПТИВНОГО ЗЕРКАЛА В.А. Зверев С.А. Родионов и М.Н. Сокольский. Проблемы создания адаптивного зеркала. ПРОБЛЕМЫ СОЗДАНИЯ АДАПТИВНОГО ЗЕРКАЛА В. А. Зверев С. А. Родионов и М. Н. Сокольский ВВЕДЕНИЕ В последнее время большое

Подробнее

ТЕРМОГИДРОДИНАМИКА СО 2 -ЛАЗЕРОВ НЕПРЕРЫВНОГО ДЕЙСТВИЯ С ЗАМКНУТЫМ ЦИКЛОМ ПОТОКА

ТЕРМОГИДРОДИНАМИКА СО 2 -ЛАЗЕРОВ НЕПРЕРЫВНОГО ДЕЙСТВИЯ С ЗАМКНУТЫМ ЦИКЛОМ ПОТОКА ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2000. Т. 41, N- 1 3 УДК 621.375.826; 621.378.33 ТЕРМОГИДРОДИНАМИКА СО 2 -ЛАЗЕРОВ НЕПРЕРЫВНОГО ДЕЙСТВИЯ С ЗАМКНУТЫМ ЦИКЛОМ ПОТОКА А. И. Иванченко, А. М. Оришич,

Подробнее

Скорость распространения сигнала в линии также зависит от L и C и выражается фазовой скоростью: 1 v ф

Скорость распространения сигнала в линии также зависит от L и C и выражается фазовой скоростью: 1 v ф 4. Длинные линии 4.1. Распространение сигнала по длинной линии При передаче импульсных сигналов по двухпроводной линии часто приходится учитывать конечную скорость распространения сигнала вдоль линии.

Подробнее

РЕЗУЛЬТАТЫ МОДЕЛИРОВАНИЯ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОПАСНЫХ ФАКТОРОВ ПОЖАРА В ЗДАНИИ

РЕЗУЛЬТАТЫ МОДЕЛИРОВАНИЯ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОПАСНЫХ ФАКТОРОВ ПОЖАРА В ЗДАНИИ РЕЗУЛЬТАТЫ МОДЕЛИРОВАНИЯ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ОПАСНЫХ ФАКТОРОВ ПОЖАРА В ЗДАНИИ Содержание 1. Исходные данные для расчета 2. Полевая модель пожара 3. Полученные результаты 3.1. Температура 3.2. Потеря видимости

Подробнее

А.И.Гончар, И.Н.Титов, Н.И.Титова, 2013

А.И.Гончар, И.Н.Титов, Н.И.Титова, 2013 УДК 34. А.И.Гончар, И.Н.Титов, Н.И.Титова Научно-технический центр панорамных акустических систем НАН Украины, г.запорожье МОДЕЛИРОВАНИЕ РАССЕЯНИЯ ГЕОАКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН В СРЕДАХ, СОДЕРЖАЩИХ КАРСТОВЫЕ ПОЛОСТИ

Подробнее

Кинетика испарения воды и нефтепродуктов с поверхности грунта

Кинетика испарения воды и нефтепродуктов с поверхности грунта Кинетика испарения воды и нефтепродуктов с поверхности грунта И.А. Козначеев 22 июля 2008 г. Введение В предыдущей работе [1] было показано, что простого балансного расчёта недостаточно для оценки времени

Подробнее

О моделировании поведения пористых материалов в элементах многослойных конструкций. при кратковременных нагрузках

О моделировании поведения пористых материалов в элементах многослойных конструкций. при кратковременных нагрузках УДК 629.7.015.4:537.591 О моделировании поведения пористых материалов в элементах многослойных конструкций при кратковременных нагрузках Т.А. Бутина В.М. Дубровин МГТУ им. Н.Э. Баумана Москва 105005 Россия

Подробнее

ОЦЕНКА ПОВЕРХНОСТНОЙ ЭНЕРГИИ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ ФАЗЫ ПО ЕЕ ФРАКТАЛЬНЫМ ХАРАКТЕРИСТИКАМ

ОЦЕНКА ПОВЕРХНОСТНОЙ ЭНЕРГИИ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ ФАЗЫ ПО ЕЕ ФРАКТАЛЬНЫМ ХАРАКТЕРИСТИКАМ ОЦЕНКА ПОВЕРХНОСТНОЙ ЭНЕРГИИ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ ФАЗЫ ПО ЕЕ ФРАКТАЛЬНЫМ ХАРАКТЕРИСТИКАМ Хоменко И.Н.,, Крыжановский В.Б., Москвин П.П. Житомирский государственный технологический университет, Украина, moskvin@us.zt.edu.ua,

Подробнее

ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ КОМПЛЕКСНЫХ ФИЗИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ТЕХНОЛОГИЧЕСКИХ УСТАНОВКАХ, ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ АППАРАТАХ И СООРУЖЕНИЯХ

ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ КОМПЛЕКСНЫХ ФИЗИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ТЕХНОЛОГИЧЕСКИХ УСТАНОВКАХ, ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ АППАРАТАХ И СООРУЖЕНИЯХ ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ КОМПЛЕКСНЫХ ФИЗИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ТЕХНОЛОГИЧЕСКИХ УСТАНОВКАХ, ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ АППАРАТАХ И СООРУЖЕНИЯХ При разработке и проектировании различных технологических установок,

Подробнее

Применение ELCUT для моделирования течений газа, а также подъемной силы крыла.

Применение ELCUT для моделирования течений газа, а также подъемной силы крыла. Применение ELCUT для моделирования течений газа, а также подъемной силы крыла. Вишняков Е.М 1)., Хвостов Д.А. 2) 1) ОТИ МИФИ, 2) ЗАО "Самара-импэкс-кабель" Показана возможность моделирования в среде ELCUT

Подробнее

(1.7) {Γ ζ + [(m2 + 1)(A 2Γ) + m(b + B Γ )]ζ 2 + B m 2 B Γ } m)

(1.7) {Γ ζ + [(m2 + 1)(A 2Γ) + m(b + B Γ )]ζ 2 + B m 2 B Γ } m) 178 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2000. Т. 41, N- 4 УДК 539.3 К ОПРЕДЕЛЕНИЮ ПРОЧНОСТНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ФИЗИЧЕСКИ НЕЛИНЕЙНОГО ВКЛЮЧЕНИЯ В ЛИНЕЙНО-УПРУГОЙ СРЕДЕ И. Ю. Цвелодуб Институт гидродинамики

Подробнее

Оптические каустики и их метаморфозы.

Оптические каустики и их метаморфозы. Оптические каустики и их метаморфозы. Подосинникова Анастасия Анатольевна учащаяся средней школы 70 г. Саратова, 11 класс, 2003 г. Научный руководитель: проф. А.П. Кузнецов Работа доложена на школе-конференции

Подробнее

МЕТОД КЛЕТОЧНЫХ АВТОМАТОВ В МАТЕМАТИЧЕСКОМ МОДЕЛИРОВАНИИ

МЕТОД КЛЕТОЧНЫХ АВТОМАТОВ В МАТЕМАТИЧЕСКОМ МОДЕЛИРОВАНИИ МЕТОД КЛЕТОЧНЫХ АВТОМАТОВ В МАТЕМАТИЧЕСКОМ МОДЕЛИРОВАНИИ Зубко Иван Юрьевич доцент кафедры «Математическое моделирование систем и процессов» 1 Одним из простых, но эффективных с вычислительной точки зрения

Подробнее

1.1. Пояснительная записка

1.1. Пояснительная записка 1.1. Пояснительная записка Данная дисциплина входит в базовую составляющую профессионального цикла подготовки бакалавров по направлению подготовки «Наноинженерия» (квалификация (степень) «бакалавр»). Курс

Подробнее

НЕПРЕРЫВНАЯ МОДЕЛЬ ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНОГО РОСТА В НЕОГРАНИЧЕННОЙ СРЕДЕ

НЕПРЕРЫВНАЯ МОДЕЛЬ ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНОГО РОСТА В НЕОГРАНИЧЕННОЙ СРЕДЕ Семинар Непрерывные и дискретные модели роста популяций, описываемые одним уравнением. Модель Мальтуса. Непрерывная модель логистического роста. Модель с нижней критической границей численности популяции.

Подробнее

Химическая технология: что нового?

Химическая технология: что нового? Химическая технология: что нового? Лекция 5. Фильтрование. Вадим К. Хлесткин, к.х.н. Новосибирский государственный университет Разделение под действием сил разности давления Уравнение процесса фильтрования

Подробнее

ВЛИЯНИЕ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЗМУЩЕНИЙ НА СВОБОДНО-КОНВЕКТИВНОЕ ТЕЧЕНИЕ. А. Н. Голованов

ВЛИЯНИЕ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЗМУЩЕНИЙ НА СВОБОДНО-КОНВЕКТИВНОЕ ТЕЧЕНИЕ. А. Н. Голованов ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 6. Т. 7, N- 7 УДК 6. ВЛИЯНИЕ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЗМУЩЕНИЙ НА СВОБОДНО-КОНВЕКТИВНОЕ ТЕЧЕНИЕ А. Н. Голованов Томский государственный университет, 6 Томск E-mail: fire@fire.tsu.tomsk.su

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНЫХ РЕЖИМОВ СГОРАНИЯ УГЛЕВОДОРОДОВ В ЗАМКНУТЫХ ОБЪЕМАХ И В ОТКРЫТЫХ ОБЛАКАХ

ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНЫХ РЕЖИМОВ СГОРАНИЯ УГЛЕВОДОРОДОВ В ЗАМКНУТЫХ ОБЪЕМАХ И В ОТКРЫТЫХ ОБЛАКАХ ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНЫХ РЕЖИМОВ СГОРАНИЯ УГЛЕВОДОРОДОВ В ЗАМКНУТЫХ ОБЪЕМАХ И В ОТКРЫТЫХ ОБЛАКАХ Э.Э. ЛИН, З.В. ТАНАКОВ РФЯЦ ВНИИ экспериментальной физики, Саров, Россия Постоянный интерес к исследованиям

Подробнее

УДК В. Г. Дегтярь, В. И. Пегов, 2015 Физическое и математическое моделирование гидродинамики подводного старта ракет1

УДК В. Г. Дегтярь, В. И. Пегов, 2015 Физическое и математическое моделирование гидродинамики подводного старта ракет1 УДК 621.455 В. Г. Дегтярь, В. И. Пегов, 215 Физическое и математическое моделирование гидродинамики подводного старта ракет1 В соответствии с техническими характеристиками экспериментальных установок гидробассейнов,

Подробнее

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ДЕТОНАЦИОННЫХ ПРОЦЕССОВ В ГАЗАХ

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ДЕТОНАЦИОННЫХ ПРОЦЕССОВ В ГАЗАХ Учреждение Российской академии наук Институт автоматизации проектирования РАН СЕМЕНОВ Илья Витальевич УТКИН Павел Сергеевич Научно-образовательный курс ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ДЕТОНАЦИОННЫХ ПРОЦЕССОВ В

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики «УТВЕРЖДАЮ» Декан ЕНМФ И.П. Чернов «14» мая 00 г. ИЗУЧЕНИЕ БРОУНОВСКОГО

Подробнее

ПОВЕРХНОСТНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ОПТИКЕ. ВОЗБУЖДЕНИЕ ПЛАЗМОН-ПОЛЯРИТОНА НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД. Верхотуров А.О., Еремеева А.А.

ПОВЕРХНОСТНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ОПТИКЕ. ВОЗБУЖДЕНИЕ ПЛАЗМОН-ПОЛЯРИТОНА НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД. Верхотуров А.О., Еремеева А.А. ПОВЕРХНОСТНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ОПТИКЕ. ВОЗБУЖДЕНИЕ ПЛАЗМОН-ПОЛЯРИТОНА НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД Верхотуров А.О., Еремеева А.А. Современная оптика, сильно изменившаяся после появления лазеров

Подробнее

Т (2) =Т (1) (1) р (2) р (1) (р (2),T ) + RT ln x A (2) (T, р (1) ) + ( µ A 0 / p) T dp + RT ln x A (3)

Т (2) =Т (1) (1) р (2) р (1) (р (2),T ) + RT ln x A (2) (T, р (1) ) + ( µ A 0 / p) T dp + RT ln x A (3) Вывод именных уравнений. Уравнение Вант-Гоффа для осмотического давления. Осмотическое давление возникает при мембранном равновесии в двухкомпонентной системе А-В. Система состоит из двух фаз. Одна из

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Динамика Лекция 6 ЛЕКЦИЯ 6

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Динамика Лекция 6 ЛЕКЦИЯ 6 1 ЛЕКЦИЯ 6 Закон сохранения импульса. Центр инерции. Движение центра инерции. Связь закона сохранения импульса с принципом относительности Галилея. Закон сохранения импульса Второй закон Ньютона можно

Подробнее

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ВОЗДУШНОГО ТРАНСПОРТА ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ГРАЖДАНСКОЙ

Подробнее

Лабораторная работа 1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ИСТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ ОТВЕРСТИЯ И НАСАДКИ.

Лабораторная работа 1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ИСТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ ОТВЕРСТИЯ И НАСАДКИ. Лабораторная работа 1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ИСТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ ОТВЕРСТИЯ И НАСАДКИ. Цель работы - ознакомление с методикой экспериментального определения гидравлических потерь

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ СКОРОСТИ СВЕТА

ИЗМЕРЕНИЕ СКОРОСТИ СВЕТА Кафедра экспериментальной физики СПбГПУ, Работа 3.6 ИЗМЕРЕНИЕ СКОРОСТИ СВЕТА ВВЕДЕНИЕ М. Ю. Липовская Ю. П. Яшин Скорость света является одной из основных констант нашего мира и определяет предельную скорость

Подробнее

ТОЧНЫЕ И ПРИБЛИЖЕННЫЕ ФОРМУЛЫ ДЛЯ ПРОГИБОВ УПРУГО ЗАКРЕПЛЕННОГО СТЕРЖНЯ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ПОПЕРЕЧНОЙ НАГРУЗКИ

ТОЧНЫЕ И ПРИБЛИЖЕННЫЕ ФОРМУЛЫ ДЛЯ ПРОГИБОВ УПРУГО ЗАКРЕПЛЕННОГО СТЕРЖНЯ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ПОПЕРЕЧНОЙ НАГРУЗКИ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 007. Т. 48, N- 5 УДК 539.3 ТОЧНЫЕ И ПРИБЛИЖЕННЫЕ ФОРМУЛЫ ДЛЯ ПРОГИБОВ УПРУГО ЗАКРЕПЛЕННОГО СТЕРЖНЯ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ПОПЕРЕЧНОЙ НАГРУЗКИ Ю. В. Захаров, К. Г. Охоткин,

Подробнее

Турнир имени М.В. Ломоносова Заключительный тур 2015 г. ФИЗИКА

Турнир имени М.В. Ломоносова Заключительный тур 2015 г. ФИЗИКА Задача Турнир имени МВ Ломоносова Заключительный тур 5 г ФИЗИКА Небольшой кубик массой m = г надет на прямую горизонтальную спицу, вдоль которой он может перемещаться без трения Спицу закрепляют над горизонтальным

Подробнее

КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ ЯВЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. ЭНЕРГИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ.

КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ ЯВЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. ЭНЕРГИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ. КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ СТАЦИОНАРНЫХ ТОКОВ ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ И ЕДИНИЦА ИХ ИЗМЕРЕНИЯ В СИ Вектор магнитной индукции B Связь В и Н Вектор напряженности магнитного

Подробнее

Л.Д.Ландау, Е.М.Лифшиц ТЕОРИЯ УПРУГОСТИ Теория упругости излагается как часть теоретической физики. Наряду с традиционными вопросами рассматриваются

Л.Д.Ландау, Е.М.Лифшиц ТЕОРИЯ УПРУГОСТИ Теория упругости излагается как часть теоретической физики. Наряду с традиционными вопросами рассматриваются Л.Д.Ландау, Е.М.Лифшиц ТЕОРИЯ УПРУГОСТИ Теория упругости излагается как часть теоретической физики. Наряду с традиционными вопросами рассматриваются макроскопическая теория теплопроводности и вязкости

Подробнее