О НЕКОТОРЫХ ОЦЕНКАХ ДЛЯ КРИТЕРИЯ НАЧАЛА ФРАГМЕНТАЦИИ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ИОНОВ В ЭЛЕКТРОГАЗОДИНАМИЧЕСКИХ ПОЛЯХ

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "О НЕКОТОРЫХ ОЦЕНКАХ ДЛЯ КРИТЕРИЯ НАЧАЛА ФРАГМЕНТАЦИИ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ИОНОВ В ЭЛЕКТРОГАЗОДИНАМИЧЕСКИХ ПОЛЯХ"

Транскрипт

1 ISSN НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ 3 том 3 c ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ УДК О. О. Баврина А. П. Щербаков О НЕКОТОРЫХ ОЦЕНКАХ ДЛЯ КРИТЕРИЯ НАЧАЛА ФРАГМЕНТАЦИИ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ИОНОВ В ЭЛЕКТРОГАЗОДИНАМИЧЕСКИХ ПОЛЯХ Получены аналитические оценки для константы скорости диссоциации молекулярных ионов при их движении в газовой среде под действием сильного электрического поля. Учитывается отличие распределения ионов по скоростям от максвелловского распределения. Этот учет может быть реализован на основе эффективной ионной температуры зависящей от величины напряженности электрического поля. Проведены оценки для числа фрагментирующих столкновений на заданном промежутке дрейфа позволяющие оценить величину критического поля при котором начинается процесс фрагментации. Кл. сл.: фрагментация столкновение электрогазодинамическое поле ВВЕДЕНИЕ Взаимодействие ионов с молекулами газовой среды широко используется в современной массспектрометрии. Метод столкновительной ячейки оказался эффективным в получении информации о структуре молекул а также в исследовании многокомпонентных смесей. С возникновением масс-спектрометрии ЭРИАД (разновидности электроспрея Еlectrospray Ionaton ESI [] появилась возможность управляемой фрагментации молекул в области совмещения газового потока и электрического поля (область электрогазодинамического поля путем варьирования напряжения между соплом и скиммером системы ионообразования и формирования пучка ионов. Метод ЭРИАД с использованием управляемой фрагментации оказался перспективным в элементном и изотопном анализах []. Интерес к процессам фрагментации молекул в электрогазодинамических полях повысился в последнее время в связи с развитием исследований сложных биоорганических молекул (белки протеины липиды углеводороды и т. д. в системах совмещающих спектрометр ионной подвижности и масс-спектрометр (Ion Moblty Spectrometry Mass Spectrometry IMS MS [3 4]. Все эти новые тенденции в развитии экспериментальных методов исследования биоорганических молекул делают актуальным построение математических моделей процессов транспорта и фрагментации молекулярных ионов в электрогазодинамических полях различной структуры. В настоящей статье рассматривается задача о критериях начала фрагментации молекулярных ионов в электрогазодинамических полях образованных потоками спутного газа и электрическими полями в условиях больших градиентов как газодинамических так и электрических параметров.. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ Хорошо известно что скорости ионно-молекулярных реакций сильно зависят от величины электрического поля. Если предположить что фрагментация молекулярного иона происходит когда кинетическая энергия относительного движения набираемая ионом на длине свободного пробега превышает энергию связи E то для величины напряженности электрического поля начиная с которой эта связь начинает разрываться получаем следующую оценку: m M E N ( M e где m и M массы иона и молекулы спутного газа соответственно; N число молекул в единице объема; сечение столкновения иона с молекулой; e величина элементарного заряда. В данной оценке не учитывается распределение молекул и ионов по скоростям которое в сильном электрическом поле может сильно отличаться от максвелловского. Не учитывается также энергетическая зависимость сечения фрагментации молекулярного иона. Кроме того эта оценка выполнена для фрагментации в результате конкретного единичного столкновения. Нас же будут интересовать оценки для критерия фрагментации на определенном промежутке дрейфа. 67

2 68 О. О. БАВРИНА А. П. ЩЕРБАКОВ В общем случае вероятность диссоциации (фрагментации молекулярного иона дрейфующего в буферном газе под действием электрического поля определяется неравновесной функцией распределения иона по энергетическим состояниям [5]. Последняя является решением основного кинетического уравнения линейного интегродифференциального уравнения описывающего изменение функции распределения по энергиям в результате мономолекулярного превращения [6]. Спутный газ при этом играет роль активатора. Решение этого уравнения представляется очень сложным и является основной задачей теории мономолекулярных реакций [7]. С целью получения простых зависимостей константы скорости диссоциации от напряженности электрического поля с учетом распределения ионов и молекул по скоростям представим процесс диссоциации в виде бимолекулярной реакции иона с молекулой спутного газа A B C D B ( константа скорости которой определяется в терминах функций распределения скоростей ионов и нейтральных молекул: f υ υ (3 3 3 ( ( B ( r r B где υr υ υ B скорость относительного движения; 3 MB M ( υ B exp kt kt (4 максвелловская функция распределения молекул по скоростям; f ( υ неизвестная функция распределения ионов по скоростям; ( r сечение диссоциации. Для модели твердой сферы взаимодействия иона с молекулой газа ( const безразмерным параметром задачи является отношение энергии набираемой ионом на длине свободного пробега пропорциональной отношению N (размерному параметру принятому в теории подвижности ионов в газах [8] к тепловой энергии молекул газа: e kt. (5 N Для модели Максвелла (среднее время между столкновениями const таким параметром является отношение энергии набираемой ионом за время свободного пролета пропорциональное ( N к тепловой энергии молекул газа ( e kt. (6 m Основной вклад в интеграл (3 при достаточно больших значениях параметра дает область изменения направления скорости иона вблизи направления напряженности электрического поля ε. Поэтому в качестве функции распределения f ( υ в выражении (3 можно взять асимптотическое решение уравнения Больцмана для ионов в сильном поле полученное в работе [9] (см. также [] для различных моделей сечения взаимодействия ионов с молекулами газа.. Для модели твердой сферы ( const : 3 m f ( υ kt m( x y m exp ( (7 kt kt ( функция Хевисайда.. Для модели Максвелла в которой ~ r и среднее время между столкновениями ( N const : r f ( f ( υ x y m m mkt exp. e e ( e (8 В формулах (7 и (8 ось Z выбрана вдоль направления поля ε.. КОНСТАНТА СКОРОСТИ ДИССОЦИАЦИИ И ЧИСЛО ФРАГМЕНТИРУЮЩИХ СТОЛКНОВЕНИЙ. ОСНОВНЫЕ ОЦЕНКИ Рассмотрим случай const. Подставляя распределения (4 и (7 в формулу (3 и проводя интегрирование по скоростям молекулы газа получаем: kt kt ( 3 x y exp ( kt kt (9 mm где приведенная масса. m M В формуле (9 введена эффективная ионная температура НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ 3 том 3

3 О НЕКОТОРЫХ ОЦЕНКАХ ДЛЯ КРИТЕРИЯ НАЧАЛА ФРАГМЕНТАЦИИ 69 m M e T T m M m Nk m M T m M m ( учитывающая вклад электрического поля в кинетическую энергию иона. При больших значениях параметра (сильное поле можно считать что скорость иона направле- на вдоль оси Z и. Проведя в x y выражении (8 интегрирование по переменным x получаем и y kt E E ( Eexp. kt ( В качестве сечения диссоциации ( E возьмем выражение обычно используемое для сечения реакции имеющей энергетический порог []: ( E ( E E при E E и ( E при E E ( где E энергетический порог реакции. Тогда интегрирование в выражении ( может быть проведено до конца и константа скорости диссоциации выразится через вырожденную гипергеометрическую функцию ( a b []: E kt E ( ( E kt exp. kt (3 Фактор exp( E kt соответствует фактору Аррениуса Больцмана в равновесной кинетике []. Он содержит в отличие от классической формулы эффективную температуру зависящую от напряженности электрического поля. Рассмотрим случай означающий что в качестве сечения диссоциации взята "ступенчатая" функция при E E Тогда и при E E. (4 kt E exp. kt (5 Число фрагментирующих столкновений на промежутке ( s s n ( s N( s ( s ( s ( s (6 где N частота фрагментирующих столкновений скорость дрейфа ионов в газе под действием электрического поля. В случае сильного поля когда и эффективная температура ( в основном определяется величиной поля T M e m M kn а для величины дрейфовой скорости можно взять соотношение [8] ( M e N используя соотношение (5 для константы скорости фрагментирующих столкновений из выражения (6 получаем ( M n ( m m M N( sexp s. M e ( s (7 E N( s В качестве условия начала фрагментации можно принять условие n. Это условие вместе с выражением (7 решает в принципе задачу об определении порогового значения величины электрического поля начиная с которого происходит разрыв связи с энергией связи E на промежутке ( если известны пространственные распределения концентрации молекул газа N ( и электрического поля (.. ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ.. Свободно расширяющаяся газовая струя однородное электрическое поле Согласно этим условиям N( AN ( при ( const. * (8 В качестве значения берут расстояние от критического сечения сопла (диаметр * начиная с которого истечение газа соответствует истечению из точечного источника обычно 3 * [3]. В этом случае число фрагментирующих столк- НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ 3 том 3

if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc['images_node_id']) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>

4 7 О. О. БАВРИНА А. П. ЩЕРБАКОВ новений вычисленное по формуле (7 может быть выражено через функцию ошибок: где n 3 4 M e N( m E ( a ( a (9 m M E N ( E a M e kt ( exp( t t. При a что соответствует приближению очень сильного поля получаем или ( M n N ( ( m ( ( M ( M n N ( ( ( m ( m где N ( длина свободного пробега по отношению к фрагментации в начальной области струи. Отметим что в этом случае n не зависит ни от величины электрического поля ни от энергии связи. Соотношения ( и ( соответствуют (с точностью до множителя простой оценке числа столкновений с фрагментацией s n N( s s ( s AN N( s * s в которой не учитывается скоростное распределение как молекул газа так и фрагментирующих ионов. Подобное асимптотическое поведение числа фрагментирующих столкновений на промежутке дрейфа в свободно расширяющейся струе подтверждается результатами компьютерного моделирования. Они представлены на рисунке где приведены рассчитанные методом статистического моделирования гистограммы распределения координаты точки фрагментации для ряда значений напряженности электрического поля. Значения остальных параметров: масса молекулы иона m = а.е.м.; масса молекулы газа M = = 8 а.е.м.; диаметр критического сечения газовой струи * =. см; =.6 см; N( = 6 см 3 ; 5 kt( =. эв; см. Для указанных значений параметров и при В/см получаем Распределение -компоненты точки фрагментации для диапазона сильных полей НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ 3 том 3

5 О НЕКОТОРЫХ ОЦЕНКАХ ДЛЯ КРИТЕРИЯ НАЧАЛА ФРАГМЕНТАЦИИ 7 e N эв. Параметр задачи (5 много 3 больше единицы 5. Из рисунка видно что в пределах статистической погрешности вычислительного эксперимента распределения действительно не зависят от величины электрического поля а "хвост" распределения аппроксимируется обратноквадратичной зависимостью от -компоненты координаты точки фрагментации в полном соответствии с соотношением ( из которого следует что плотность распределения координат точек фрагментации n... Однородный газовый поток однородное электрическое поле Условия: N const const. ( ( M n E N exp. ( m kt (3 Условие начала фрагментации n и выражение (3 для n дают следующее значение пороговой величины электрического поля: m M E N ( M ln M e ( m (4 что отличается от элементарной оценки ( наличием логарифмического члена в знаменателе учитывающего длину промежутка дрейфа в однородном электрогазодинамическом поле. ВЫВОДЫ. Получены аналитические оценки для критерия начала фрагментации молекулярных ионов при их движении в газовой среде под действием электрического поля. А именно получены выражения для константы скорости диссоциации а также для числа фрагментирующих столкновений на заданном промежутке дрейфа в предположении сильного поля когда распределение ионов по скоростям значительно отличается от максвелловского теплового распределения.. Предложенные выражения позволяют оценить величину критического поля при котором начинается процесс фрагментации в заданной газовой среде и при заданном распределении электрического поля а также при заданных свойствах иона (масса сечение столкновений порог диссоциации. 3. Рассмотрены предельные случаи и получены простые оценки для критерия начала фрагментации в сильных полях для некоторых конфигураций электрогазодинамического поля: однородный газовый поток однородное электрическое поле и свободно расширяющаяся сверхзвуковая газовая струя однородное электрическое поле. СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ. Александров М.Л. Галль Л.Н. Краснов Н.В. и др. Экстракция ионов из растворов при атмосферном давлении метод масс-спектрометрического анализа биоорганичеcких веществ // ДАН СССР Т. 77. С Галль Л.Н. Баженов А.Н. Шкуров В.А. и др. Массспектрометрия ЭРИАД как новый метод изотопного анализа // Масс-спектрометрия. 7. Т. 4. С Baker E.S. Tang K. Danelson W.F. et al. Smultaneous fragmentaton of multple ons usng IMS rft tme epenent collson energes // J. Am. Soc. Mass Spectrom. 8. V. 9. P Becker C. Fernane-Lma F.A. Gllg K.J. et al. A novel approach to collson-nuce ssocaton (CID for on moblty mass spectrometry experments // J. Am. Soc. Mass Spectrom. 9. V.. P Никитин Е.Е. Теория элементарных атомномолекулярных процессов в газах. М.: Химия с. 6. Полак Л.С. Гольденберг М.Я. Левицкий А.А. Вычислительные методы в химической кинетике. М.: Наука с. 7. Кузнецов Н.М. Кинетика мономолекулярных реакций. М.: Наука с. 8. Мак-Даниель И. Мэзон Э. Подвижность и диффузия ионов в газах. М.: Мир с. 9. Rebentrost F. An nvestgaton of the asymptotc behavor of the velocty strbuton of rftng ons // Chem. Phys. Letters. 97. V. 7. P Александров Н.Л. Напартович А.П. Охримовский А.М. Перенос ионов в газе и слабоионизованной неравновесной плазме в изменяющемся электрическом поле // ЖЭТФ Т. 9 вып.. С Кинетические процессы в газах и в плазме. Сборник статей / Под ред. А. Хохштима. М.: Атомиздат с.. Бейтмен Г. Эрдейи А. Высшие трансцендентные функции. Гипергеометрическая функция. Функции Лежандра. М.: Наука с. 3. Ashkenas H.A. Sherman F.S. The structure an utlaton of supersonc free jets n low ensty wn tunnels // Proc. Fourth Intern. Symposum on Rarefe Gas Dynamcs. Acaemc Press N.Y V.. P НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ 3 том 3

6 7 О. О. БАВРИНА А. П. ЩЕРБАКОВ Институт аналитического приборостроения РАН г. Санкт-Петербург Контакты: Щербаков Анатолий Петрович Материал поступил в редакцию 7.9. ABOUT SOME ESTIMATIONS FOR CRITERION OF ONSET OF MOLECULAR IONS FRAGMENTATION IN ELECTROGASDYNAMIC FIELDS O. O. Bavrna A. P. Shcherbakov Insttute for Analytcal Instrumentaton of RAS Sant-Petersburg Analytcal estmatons are obtane for rate constant of molecular ons ssocaton at ther moton n a gas meum uner strong electrc fel. Devaton of ons velocty strbuton from Maxwell thermal strbuton s consere. Ths can be mae n terms of effectve on temperature epenng on electrc fel strength. Theoretcal estmates obtane enable to evaluate the number of on fragmentaton collsons n the rft length an make t possble to estmate the fel strength of fragmentaton onset. Keywors: fragmentaton collson electrogasynamc fel НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ 3 том 3

1. Гидродинамические модели потоков неравновесной плазмы в каналах с электрическим током

1. Гидродинамические модели потоков неравновесной плазмы в каналах с электрическим током Лекция 2. 1. Гидродинамические модели потоков неравновесной плазмы в каналах с электрическим током Полная система гидродинамических уравнений для потоков термически неравновесной плазмы в каналах с электрическим

Подробнее

Лекция г Влияние температуры на константу равновесия. 7.7.Равновесие в растворах. Коэффициенты активности электролитов.

Лекция г Влияние температуры на константу равновесия. 7.7.Равновесие в растворах. Коэффициенты активности электролитов. Лекция 8 6 4 6 г 75 Уравнение изотермы химической реакции 76 Влияние температуры на константу равновесия 77Равновесие в растворах Коэффициенты активности электролитов 75 Уравнение изотермы химической реакции

Подробнее

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2 Глава 5. Явления переноса. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА Наука, изучающая процессы при нарушенном равновесии, называется физическая кинетика. Эта наука изучает необратимые процессы. Сущность процессов переноса:

Подробнее

3.3. ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ГАЗАХ

3.3. ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ГАЗАХ ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ГАЗАХ Средняя длина свободного пробега молекулы n, где d эффективное сечение молекулы, d эффективный диаметр молекулы, n концентрация молекул Среднее число соударений, испытываемое молекулой

Подробнее

Лекция 11. Основные понятия и принципы химической кинетики

Лекция 11. Основные понятия и принципы химической кинетики Лекция 11 Основные понятия и принципы химической кинетики 1 План лекции 1. Время в физике, химии и биологии. 2. Предмет химической кинетики. Связь хим. кинетики и хим. термодинамики. 3. Основные понятия

Подробнее

Текст доклада на семинаре

Текст доклада на семинаре Тема: Лавинно-стримерный переход Автор: Пек Борис Текст доклада на семинаре ==================== Слайд 01 ==================== Представлены только результаты моделирования. Без сравнения с экспериментальными

Подробнее

Электрохимия. (лекции, #5) Доктор химических наук, профессор А.В. Чуриков

Электрохимия. (лекции, #5) Доктор химических наук, профессор А.В. Чуриков Электрохимия (лекции, #5) Доктор химических наук, профессор А.В. Чуриков Саратовский государственный университет имени Н.Г.Чернышевского Институт химии Применение теории Дебая Хюккеля к слабым электролитам

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 7. Средняя длина и среднее время свободного пробега молекул. Явления переноса в газах. Диффузия.

ЛЕКЦИЯ 7. Средняя длина и среднее время свободного пробега молекул. Явления переноса в газах. Диффузия. ЛЕКЦИЯ 7 Средняя длина и среднее время свободного пробега молекул. Явления переноса в газах. Диффузия. Столкновения между молекулами играют очень важную роль во всех процессах, происходящих в газах. В

Подробнее

Формулы статистической термодинамики в химической кинетике. Перед нами элемент вероятности (вся правая часть) и плотность вероятности

Формулы статистической термодинамики в химической кинетике. Перед нами элемент вероятности (вся правая часть) и плотность вероятности Формулы статистической термодинамики в химической кинетике. Средний модуль скорости молекул идеального газа Элемент вероятности в µ пространстве имеет вид: E( p, q) dp dp dp dq dq dq dw( p, q) ep Q kt

Подробнее

Èçìåíåíèå ñâîéñòâ ìàòåðèàëîâ, îáëó àåìûõ áûñòðûìè òÿæåëûìè çàðÿæåííûìè àñòèöàìè

Èçìåíåíèå ñâîéñòâ ìàòåðèàëîâ, îáëó àåìûõ áûñòðûìè òÿæåëûìè çàðÿæåííûìè àñòèöàìè ТЕХНОГЕННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ И ОХРАНА ТРУДА Е. В. Метелкин Èçìåíåíèå ñâîéñòâ ìàòåðèàëîâ, îáëó àåìûõ áûñòðûìè òÿæåëûìè çàðÿæåííûìè àñòèöàìè Аннотация: В работе на основе решения кинетического уравнения определяется

Подробнее

Лабораторная работа. Определение константы скорости инверсии сахарозы.

Лабораторная работа. Определение константы скорости инверсии сахарозы. Лабораторная работа. Определение константы скорости инверсии сахарозы. Химическая кинетика изучает скорости протекания химических процессов, их зависимость от различных факторов: концентрации реагирующих

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ»

ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» Г.Г. Бондаренко 1, В.И. Кристя 2, М.Р. Фишер 2 1 ФГБНУ «Научно-исследовательский институт перспективных материалов и технологий»;

Подробнее

Вычисление потоков массы газа и тепла в канале прямоугольного сечения в свободномолекулярном режиме

Вычисление потоков массы газа и тепла в канале прямоугольного сечения в свободномолекулярном режиме Журнал технической физики, 16, том 86, вып. 6 3 Вычисление потоков массы газа и тепла в канале прямоугольного сечения в свободномолекулярном режиме О.В. Гермидер, В.Н. Попов, А.А. Юшканов Северный Арктический)

Подробнее

( А) 1/2 = tg α (1/Т 1/Т кр ), (1)

( А) 1/2 = tg α (1/Т 1/Т кр ), (1) УДК 556.013 ЛИНЕЙНЫЕ АППРОКСИМАЦИИ ТЕМПЕРАТУРНЫХ ЗАВИСИМОСТЕЙ СВОЙСТВ ВОДЫ Холманский А.С. (asholman@mtu-net.ru) ГНУ ВНИИ электрификации сельского хозяйства Получены линейные аппроксимации аномальных температурных

Подробнее

m m Р. стр Е. стр , Э-К, стр (1) V вектор скорости,. d w А (V А ) d w B (V B )= ρ (V А ) ρ (V B ) dv А dv B = (2)

m m Р. стр Е. стр , Э-К, стр (1) V вектор скорости,. d w А (V А ) d w B (V B )= ρ (V А ) ρ (V B ) dv А dv B = (2) Лекция Лекция Строгий вывод уравнения Траутца-Льюиса. (продолжение) Р. стр. -47 Е. стр. -5, 6-46 Э-К, стр. -. Распределение по скорости относительного движения. Необходимо найти распределение для скорости

Подробнее

3.2. Классическая электронная теория проводимости.

3.2. Классическая электронная теория проводимости. .. Классическая электронная теория проводимости. Можно ли понять экспериментальные закономерности электрического тока, исходя из известных классических представлений о движении зарядов и структуре вещества?

Подробнее

ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ ГЛАВЫ ТЕОРИИ ПЛАЗМЫ

ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ ГЛАВЫ ТЕОРИИ ПЛАЗМЫ ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ ГЛАВЫ ТЕОРИИ ПЛАЗМЫ А.Д.Беклемишев НГУ, 2004 5 апреля 2011 г. Макроскопические коэффициенты переноса Известно, что если взять моменты кинетического уравнения, то получим уравнения магнитной

Подробнее

1. Уравнения движения для заряженных компонентов плазмы

1. Уравнения движения для заряженных компонентов плазмы Лекция 3. 1. Уравнения движения для заряженных компонентов плазмы Уравнения сохранения импульса, или уравнения движения, для электронных и ионных компонентов плазмы получают также из кинетического уравнения.

Подробнее

2. Химическая кинетика. Скорости химических реакций.

2. Химическая кинетика. Скорости химических реакций. . Химическая кинетика. Скорости химических реакций.. Основные положения химической кинетики Скоростью химической реакции называется изменение количества вещества за единицу времени. При условии постоянства

Подробнее

3.2. Классическая электронная теория проводимости.

3.2. Классическая электронная теория проводимости. .. Классическая электронная теория проводимости.... Модель проводника. Закон Ома. Рассмотрим следующую модель металла (или проводника): в объеме, созданном положительными ионами (ионной решеткой), находятся

Подробнее

Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы.

Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы. УДК 533 Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы. М.В. Котельников, С.Б. Гаранин Разработана математическая и численная модель обтекания

Подробнее

Приближенные формулы, описывающие профили лежащих и висящих капель в случаях малых чисел Бонда и сильной смачиваемости

Приближенные формулы, описывающие профили лежащих и висящих капель в случаях малых чисел Бонда и сильной смачиваемости Журнал технической физики, 6, том 86, вып. Приближенные формулы, описывающие профили лежащих и висящих капель в случаях малых чисел Бонда и сильной смачиваемости Е.В. Галактионов, Н.Е. Галактионова, Э.А.

Подробнее

Моделирование на суперэвм динамики плазмы в ловушке с инверсными магнитными пробками и мультипольными магнитными стенками

Моделирование на суперэвм динамики плазмы в ловушке с инверсными магнитными пробками и мультипольными магнитными стенками Моделирование на суперэвм динамики плазмы в ловушке с инверсными магнитными пробками и мультипольными магнитными стенками Берендеев Е.А. Лаборатория Параллельных алгоритмов решения больших задач vgny.brndv@gal.co

Подробнее

3.2. МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА-БОЛЬЦМАНА

3.2. МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА-БОЛЬЦМАНА МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА-БОЛЬЦМАНА Системой рассматриваемой в классической молекулярно-кинетической теории газов является разреженный газ состоящий из N молекул

Подробнее

01;03;05. =(v ) f + e 0 E f. T = C T lg T. (1) f ph. +(C ) f ph = J( f ph, f ). (3)

01;03;05. =(v ) f + e 0 E f. T = C T lg T. (1) f ph. +(C ) f ph = J( f ph, f ). (3) Журнал технической физики 24 том 74 вып ;3;5 Влияние свойств поверхности на скачок температуры в металле АВ Латышев АА Юшканов Московский государственный областной университет 55 Москва Россия e-mail:latyshev@orcru

Подробнее

Лекция 10. Основные понятия и постулаты химической кинетики

Лекция 10. Основные понятия и постулаты химической кинетики Лекция 0 Основные понятия и постулаты химической кинетики План лекции. Простые и сложные реакции. Механизм химической реакции.. Скорость химической реакции. 3. Постулаты химической кинетики. Кинетическое

Подробнее

Теория реального вещества.

Теория реального вещества. Теория реального вещества. Наукой представлено большое число теории или законов реального газа. Наиболее известный закон реального газа Ван-дер-Ваальса, который увеличивает точность описания поведения

Подробнее

Лабораторная работа 6 Изучение температурной зависимости сопротивления полупроводников и определение энергии активации

Лабораторная работа 6 Изучение температурной зависимости сопротивления полупроводников и определение энергии активации ТУЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ПЕДАГОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Л.Н. Толстого Лабораторная работа 6 Изучение температурной зависимости сопротивления полупроводников и определение энергии активации Тула 9 Цель

Подробнее

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОНИКИ Литневский Л. А.

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОНИКИ Литневский Л. А. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОНИКИ 2006 Литневский Л. А. Физические Основы Электроники Явления Лекция 4. Переноса http://webcenter.ru/~litnevsk 2 Содержание Введение 1. Кинематические характеристики молекулярного

Подробнее

Формулы для оценки параметров положительного столба тлеющего разряда в электроотрицательных газах при конечных ионных температурах

Формулы для оценки параметров положительного столба тлеющего разряда в электроотрицательных газах при конечных ионных температурах Журнал технической физики, 4, том 84, вып. 4 Формулы для оценки параметров положительного столба тлеющего разряда в электроотрицательных газах при конечных ионных температурах А.П. Головицкий Санкт-Петербургский

Подробнее

ФИЗИЧЕСКАЯ И КОЛЛОИДНАЯ ХИМИЯ. Крисюк Борис Эдуардович

ФИЗИЧЕСКАЯ И КОЛЛОИДНАЯ ХИМИЯ. Крисюк Борис Эдуардович ФИЗИЧЕСКАЯ И КОЛЛОИДНАЯ ХИМИЯ Крисюк Борис Эдуардович Химическая кинетика. Формальная кинетика. Для реакции A + B C ее скорость v есть: v = - d[a]/dt = - d[b]/dt = d[c]/dt В общем случае для реакции aa

Подробнее

ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ. Общие представления

ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ. Общие представления СКОРОСТЬ ХИМИЧЕСКОЙ РЕАКЦИИ. ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ Общие представления Формирование понятий о скорости химической реакции и химическом равновесии необходимо для понимания учащимися фундаментальных законов

Подробнее

теории. Молекулярно кинетическая теория объясняет строение и свойства тел движением и взаимодействием атомом, молекул и ионов, из которых состоят

теории. Молекулярно кинетическая теория объясняет строение и свойства тел движением и взаимодействием атомом, молекул и ионов, из которых состоят Сафронов В.П. 1 ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНО КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ - 1 - ЧАСТЬ МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Глава 8 ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНО КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ 8.1. Основные понятия и определения Опытное

Подробнее

О сохранении идеальной фокусировки пучка в меняющемся во времени квадратичном по координате электрическом поле

О сохранении идеальной фокусировки пучка в меняющемся во времени квадратичном по координате электрическом поле 6 июля 1 О сохранении идеальной фокусировки пучка в меняющемся во времени квадратичном по координате электрическом поле К.В. Соловьев Санкт-Петербургский государственный политехнический университет E-mail:

Подробнее

ТОЧНОЕ РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЯ ДИФФУЗИИ ЧЕРЕЗ КАПИЛЛЯР ДЛЯ ТРЕХКОМПОНЕНТНОЙ СМЕСИ

ТОЧНОЕ РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЯ ДИФФУЗИИ ЧЕРЕЗ КАПИЛЛЯР ДЛЯ ТРЕХКОМПОНЕНТНОЙ СМЕСИ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2002. Т. 43 N- 3 59 УДК 532.6 ТОЧНОЕ РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЯ ДИФФУЗИИ ЧЕРЕЗ КАПИЛЛЯР ДЛЯ ТРЕХКОМПОНЕНТНОЙ СМЕСИ О. Е. Александров Уральский государственный технический

Подробнее

ЭКРАНИРОВАНИЕ В ДВУМЕРНОМ ЭЛЕКТРОННОМ ГАЗЕ: ПЛОТНОСТЬ ИНДУЦИРОВАННОГО ЗАРЯДА, ПОТЕНЦИАЛ ИЕМКОСТЬ

ЭКРАНИРОВАНИЕ В ДВУМЕРНОМ ЭЛЕКТРОННОМ ГАЗЕ: ПЛОТНОСТЬ ИНДУЦИРОВАННОГО ЗАРЯДА, ПОТЕНЦИАЛ ИЕМКОСТЬ ВЕСТНИК САНКТПЕТЕРБУРГСКОГО УНИВЕРСИТЕТА Сер. 4. 2008. Вып. 3 УДК 538.975 Д. В. Ковалевский, А. Е. Кучма ЭКРАНИРОВАНИЕ В ДВУМЕРНОМ ЭЛЕКТРОННОМ ГАЗЕ: ПЛОТНОСТЬ ИНДУЦИРОВАННОГО ЗАРЯДА, ПОТЕНЦИАЛ ИЕМКОСТЬ

Подробнее

АННОТАЦИЯ КУРСА «Физическая химия» для аспирантов специальности «Физическая химия»

АННОТАЦИЯ КУРСА «Физическая химия» для аспирантов специальности «Физическая химия» АННОТАЦИЯ КУРСА «Физическая химия» для аспирантов специальности 02.00.04 «Физическая химия» 1. Цель изучения дисциплины. Физическая химия обязательная дисциплина, базис при выполнении плана диссертационного

Подробнее

Занятие 2.1 Вязкость

Занятие 2.1 Вязкость Занятие 2.1 Вязкость Вязкость (внутреннее трение) свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Происхождение сил вязкости связано с собственным

Подробнее

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЭВОЛЮЦИИ СВЕРХМЕЛКОМАСШТАБНЫХ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ В ИОНОСФЕРНОЙ ПЛАЗМЕ. О.В. Мингалев, Г.И. Мингалева, В.С.

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЭВОЛЮЦИИ СВЕРХМЕЛКОМАСШТАБНЫХ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ В ИОНОСФЕРНОЙ ПЛАЗМЕ. О.В. Мингалев, Г.И. Мингалева, В.С. ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЭВОЛЮЦИИ СВЕРХМЕЛКОМАСШТАБНЫХ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ В ИОНОСФЕРНОЙ ПЛАЗМЕ О.В. Мингалев, Г.И. Мингалева, В.С. Мингалев Полярный геофизический институт КолНЦ РАН, г. Апатиты, Россия Неоднородности

Подробнее

Основы термодинамики и молекулярной физики

Основы термодинамики и молекулярной физики Основы термодинамики и молекулярной физики Термодинамический и статический методы исследования. Уравнение состояния. Идеальный газ. Уравнение молекулярно-кинетической теории для давления газа. 4 Внутренняя

Подробнее

ТРАНСПОРТНЫЕ ПОТОКИ В ВИНТОВОЙ ЛОВУШКЕ

ТРАНСПОРТНЫЕ ПОТОКИ В ВИНТОВОЙ ЛОВУШКЕ ТРАНСПОРТНЫЕ ПОТОКИ В ВИНТОВОЙ ЛОВУШКЕ А.Д.Беклемишев A.Беклемишев (ИЯФ) Винтовая ловушка 1 / 24 Введение План Введение: использование винтовых секций в схеме газодинамической ловушки; Законы сохранения

Подробнее

2. Основные положения молекулярнокинетической

2. Основные положения молекулярнокинетической 1. Почему разбитая ваза не станет целой сама по себе? Доцент НИТУ «МИСиС» С.И. Валянский Использован иллюстративный материал из wikipedia.ru. 2. Основные положения молекулярнокинетической теории 1. Элементарным

Подробнее

Параллельная реализация алгоритма прямого метода Монте-Карло для моделирования стационарного течения одноатомного газа

Параллельная реализация алгоритма прямого метода Монте-Карло для моделирования стационарного течения одноатомного газа Параллельная реализация алгоритма прямого метода Монте-Карло для моделирования стационарного течения одноатомного газа 1. Введение Л.В. Павленко, С.А. Маякова В данной работе рассматривается схема параллелизации

Подробнее

Тихомиров Ю.В. СБОРНИК. контрольных вопросов и заданий с ответами. для виртуального физпрактикума. Часть 4. Основы статфизики.

Тихомиров Ю.В. СБОРНИК. контрольных вопросов и заданий с ответами. для виртуального физпрактикума. Часть 4. Основы статфизики. Тихомиров Ю.В. СБОРНИК контрольных вопросов и заданий с ответами для виртуального физпрактикума Часть 4. Основы статфизики. Термодинамика 4_1. АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС... 2 4_2. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСВЕЛЛА...

Подробнее

Основное уравнение кинетической теории газов

Основное уравнение кинетической теории газов Основное уравнение кинетической теории газов До сих пор мы рассматривали термодинамические параметры (давление, температуру, теплоемкость, ), а также первое начало термодинамики и его следствия безотносительно

Подробнее

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение Высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ. Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского ХИМИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА И КАТАЛИЗ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ. Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского ХИМИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА И КАТАЛИЗ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского ХИМИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА И КАТАЛИЗ Конспект лекций по курсу неорганической химии Для студентов ННГУ, обучающихся

Подробнее

1 Определение порядка реакции

1 Определение порядка реакции Лабораторная работа 4 РЕГРЕССИОННЫЙ АНАЛИЗ ДЛЯ РАСЧЕТА КИНЕТИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ ПРОЦЕССА Очень часто при изучении тех или иных процессов требуется установить порядок реакции определить энергию активации.

Подробнее

Лекция 4. Аэрозоли как ядра конденсации.

Лекция 4. Аэрозоли как ядра конденсации. Лекция 4. Аэрозоли как ядра конденсации. Энергия образования сферической капли воды Пусть имеется термодинамическая система (ТДС), состоящая только из молекул водяного пара. Определим, какую энергию нужно

Подробнее

В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 2. Новая тема 2. Элементарные процессы в плазме. Равновесие.

В.В.Поступаев * Физика плазмы, тема 2. Новая тема 2. Элементарные процессы в плазме. Равновесие. Новая тема 2 Элементарные процессы в плазме. Равновесие. Один простой вопрос Как получить плазму? Нагреть газ Здравый смысл подсказывает, чтогретьнадодотемпературыt~ I Водород: I = 13.6 эв, для большинства

Подробнее

ee m 2 ρ 2 2m U R x = R A. (5) I

ee m 2 ρ 2 2m U R x = R A. (5) I Методические указания к выполнению лабораторной работы.1.7 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ МЕТАЛЛОВ Аникин А.И., Фролова Л.Н. Электрическое сопротивление металлов: Методические указания к выполнению лабораторной

Подробнее

Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова.

Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова. Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова. ВНУТРЕННЕЕ ТРЕНИЕ В ГАЗАХ Методические указания к лабораторной работе МТ- по курсу общей физики. Москва,

Подробнее

Законы идеального газа Молекулярно-кинетическая теория. Статическая физика и термодинамика

Законы идеального газа Молекулярно-кинетическая теория. Статическая физика и термодинамика Законы идеального газа Молекулярно-кинетическая теория Статическая физика и термодинамика Статическая физика и термодинамика Макроскопические тела - это тела, состоящие из большого количества молекул Методы

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КАЖУЩЕЙСЯ ЭНЕРГИИ АКТИВАЦИИ ПО КРИВЫМ ДТА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КАЖУЩЕЙСЯ ЭНЕРГИИ АКТИВАЦИИ ПО КРИВЫМ ДТА Д.Б. Бахриденова, А.Б. Алькенова, К.Ж. Жумашев, А.К. Торговец, 2012 г. Карагандинский государственный индустриальный университет г. Темиртау, Республика Казахстан e-mail: kgiu@mail.ru ОПРЕДЕЛЕНИЕ КАЖУЩЕЙСЯ

Подробнее

Глава 6.Поверхность потенциальной энергии.

Глава 6.Поверхность потенциальной энергии. Глава 6.Поверхность потенциальной энергии. Таким образом, для расчета величины константы скорости реакции необходимо знать молекулярные свойства исходных веществ и образуемого ими АК комплекса, ведущего

Подробнее

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ФОКУСИРОВКА ИОНОВ В ГАЗОДИНАМИЧЕСКИХ ИНТЕРФЕЙСАХ МАСС-СПЕКТРОМЕТРОВ

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ФОКУСИРОВКА ИОНОВ В ГАЗОДИНАМИЧЕСКИХ ИНТЕРФЕЙСАХ МАСС-СПЕКТРОМЕТРОВ ISSN 868 5886 НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ, 26, том 16, 3, c. 8 87 УДК 621.384.668.8: 537.534.1/. 8 МАСС-СПЕКТРОМЕТРИЯ ДЛЯ БИОТЕХНОЛОГИИ. ПРИБОРЫ А. Д. Андреева, М. З. Мурадымов, И. В. Курнин, Л. Н. Галль ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ

Подробнее

ТЕРМОЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА ПОРОШКООБРАЗНЫХ ТУБУЛЕНОВ. А.В. Мавринский, В.П. Андрейчук, Е.М. Байтингер e mail:

ТЕРМОЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА ПОРОШКООБРАЗНЫХ ТУБУЛЕНОВ. А.В. Мавринский, В.П. Андрейчук, Е.М. Байтингер e mail: Известия Челябинского научного центра, вып. 3 (16), 22 ОБЩАЯ И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА УДК 537.311.33 ТЕРМОЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА ПОРОШКООБРАЗНЫХ ТУБУЛЕНОВ e mail: mavrinskiy@cspu.ru Челябинский государственный

Подробнее

Лабораторная работа 2. ИЗУЧЕНИЕ КИНЕТИКИ КАТАЛИТИЧЕСКОГО РАЗЛОЖЕНИЯ ПЕРОКСИДА ВОДОРОДА

Лабораторная работа 2. ИЗУЧЕНИЕ КИНЕТИКИ КАТАЛИТИЧЕСКОГО РАЗЛОЖЕНИЯ ПЕРОКСИДА ВОДОРОДА Лабораторная работа 2. ИЗУЧЕНИЕ КИНЕТИКИ КАТАЛИТИЧЕСКОГО РАЗЛОЖЕНИЯ ПЕРОКСИДА ВОДОРОДА ЦЕЛЬ РАБОТЫ:. Изучить кинетику каталитического разложения пероксида водорода. 2. Определить константу скорости и порядок

Подробнее

Здесь е внутренняя энергия системы. Учитывая, что энтальпия газа (теплосодержание) i е, можно записать соотношение (3) в виде (4) и

Здесь е внутренняя энергия системы. Учитывая, что энтальпия газа (теплосодержание) i е, можно записать соотношение (3) в виде (4) и Занятие ИЗОЭНТРОПИЧЕСКИЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ И СКАЧКИ УПЛОТНЕНИЯ Расчет параметров потока при одномерном изоэнтропическом течении Одномерное установившееся изоэнтропическое течение газа является наиболее простым

Подробнее

Факультатив. Дополнение к теореме Лармора. Мы доказали, что в магнитном поле электронная оболочка может e вращаться с частотой Ω= B.

Факультатив. Дополнение к теореме Лармора. Мы доказали, что в магнитном поле электронная оболочка может e вращаться с частотой Ω= B. Факультатив. Дополнение к теореме Лармора. Мы доказали, что в магнитном поле электронная оболочка может вращаться с частотой Ω= B. Однако будет ли она раскручиваться при включении магнитного поля? Оказывается,

Подробнее

Лекция Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Характерные скорости молекул.

Лекция Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Характерные скорости молекул. 5 Лекция 9 Распределения Максвелла и Больцмана Явления переноса [] гл8 4-48 План лекции Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям Характерные скорости молекул Распределение Больцмана Средняя

Подробнее

Об одном методе описания турбулентных течений

Об одном методе описания турбулентных течений 168 Физическая механика ТРУДЫ МФТИ. 2014. Том 6, 4 УДК 533.6.011.3 Т. В. Выонг, А. С. Букин, Ю. И. Хлопков Московский физико-технический институт (государственный университет) Об одном методе описания

Подробнее

КРАТКИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ПОЛОЖЕНИЯ

КРАТКИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ПОЛОЖЕНИЯ Лабораторная работа 4. ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ ЦЕЛЬ РАБОТЫ: 1. Освоить методику кондуктометрических измерений.. Определить константу диссоциации слабого электролита кондуктометрическим методом. 3. Определить

Подробнее

ДИСКРИМИНАЦИИ ПО МАССЕ В КВАДРУПОЛЬНОМ МАСС-СПЕКТРОМЕТРЕ С ИОНИЗАЦИЕЙ ЭЛЕКТРОННЫМ УДАРОМ

ДИСКРИМИНАЦИИ ПО МАССЕ В КВАДРУПОЛЬНОМ МАСС-СПЕКТРОМЕТРЕ С ИОНИЗАЦИЕЙ ЭЛЕКТРОННЫМ УДАРОМ ISSN 0868 5886, c. 107 112 РАБОТЫ ДЛЯ МАСС-СПЕКТРОМЕТРИИ УДК 621.384.668.8 В. Б. Алмазов, А. Д. Андреева, Л. Н. Галль, Т. В. Помозов ДИСКРИМИНАЦИИ ПО МАССЕ В КВАДРУПОЛЬНОМ МАСС-СПЕКТРОМЕТРЕ С ИОНИЗАЦИЕЙ

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. Ломоносова ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ Москва 2014 1 ПЛАН ЛЕКЦИЙ Лекция 1. Предмет

Подробнее

Интегральное кинетическое уравнение необратимой реакции второго порядка (концентрации исходных веществ одинаковы и равны с, τ-время) Ответ

Интегральное кинетическое уравнение необратимой реакции второго порядка (концентрации исходных веществ одинаковы и равны с, τ-время) Ответ Кафедра физической и коллоидной химии РУДН. Специальность ХИМИЯ Тест.4 Химическая кинетика, катализ Вопросы ВАРИАНТ. Как связана скорость реакции Н + О = Н О, выраженная по кислороду, со скоростью реакции,

Подробнее

18. Модель турбулентности Прандтля

18. Модель турбулентности Прандтля Лекция 18 18.1 Гипотеза Буссинеска 18. Модель турбулентности Прандтля Гипотеза Буссинеска, основывающаяся на концепции вихревой вязкости, заключается в том, что тензор турбулентных напряжений (6.0) можно

Подробнее

Основы ферментативной кинетики.

Основы ферментативной кинетики. Основы ферментативной кинетики I Рассмотрим реакцию первого порядка (порядок = число концентрационных членов, перемножаемых в выражении для скорости реакции) A P (концентрации равны: [ A] = a;[ P] = p)

Подробнее

Сила F, требуемая для поддержания движения верхней пластины, будет пропорциональна площади пластины S и отношению ud : F =η S u. (31.

Сила F, требуемая для поддержания движения верхней пластины, будет пропорциональна площади пластины S и отношению ud : F =η S u. (31. 31. Вязкое трение. Коэффициент вязкости. Упрощающим фактором при обсуждении диффузии и теплопроводности было предположение о том, что эти процессы протекают в покоящейся среде. Явление переноса, рассматриваемое

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ГАЗА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ГАЗА Министерство образования и науки РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Утверждаю зав. кафедрой общей и экспериментальной физики В. П. Демкин 2015 г. ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ

Подробнее

Лекция 7 7. ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ Химическое равновесие между идеальными газами Равновесие в гетерогенных системах с участием газов.

Лекция 7 7. ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ Химическое равновесие между идеальными газами Равновесие в гетерогенных системах с участием газов. 30 03 2006 г Лекция 7 7 ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ 71 Условие химического равновесия в гомогенной системе 72 Химическое равновесие между идеальными газами 73 Равновесие в гетерогенных системах с участием газов

Подробнее

7. ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ Условие химического равновесия в гомогенной системе. Предположим, что в системе возможна химическая реакция

7. ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ Условие химического равновесия в гомогенной системе. Предположим, что в системе возможна химическая реакция 7 ХИМИЧЕСКОЕ АВНОВЕСИЕ 71 Условие химического равновесия в гомогенной системе Предположим что в системе возможна химическая реакция А + bв сс + где а b с стехиометрические коэффициенты А В С символы веществ

Подробнее

i = dq dt для переменного тока, I = q t = const для постоянного тока.

i = dq dt для переменного тока, I = q t = const для постоянного тока. Сафронов В.П. 0 ПОСТОЯННЫЙ ТОК - - Глава ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК.. Основные понятия и определения Электрическим током называется упорядоченное движение зарядов. Считается, что ток течет от плюса к

Подробнее

01;02;05;10;11. V(r) = Z 1Z 2 e 2 r. ( r. n c i exp( d i r/a).

01;02;05;10;11. V(r) = Z 1Z 2 e 2 r. ( r. n c i exp( d i r/a). 0;02;05;0; Новый модельный потенциал взаимодействия для описания движения заряженных частиц в веществе Е.Г. Шейкин Научно-исследовательское предприятие гиперзвуковых систем, 96066 Санкт-Петербург, Россия

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФОРМЫ АНОДА С УЧЕТОМ СВОЙСТВ ЭЛЕКТРОЛИТА В ЗАДАЧАХ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФОРМЫ АНОДА С УЧЕТОМ СВОЙСТВ ЭЛЕКТРОЛИТА В ЗАДАЧАХ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА.. Т. 44, N- 79 УДК 6.9.47 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФОРМЫ АНОДА С УЧЕТОМ СВОЙСТВ ЭЛЕКТРОЛИТА В ЗАДАЧАХ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ Л. М. Котляр, Н. М. Миназетдинов

Подробнее

Константа равновесия связана со стандартной энергией Гиббса химической реакции уравнением изотермы:

Константа равновесия связана со стандартной энергией Гиббса химической реакции уравнением изотермы: Лекция. Расчет константы равновесия. П. Стр. 47-48 Константа равновесия связана со стандартной энергией Гиббса химической реакции уравнением изотермы: ΔG = (νμ ) прод Σ (νμ ) реаг = - R ln K Участники

Подробнее

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА»

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Выполнил студент Факультет Курс Группа Проверил Показания сняты Зачтено

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОВОДНИКОВЫХ МАТЕРИАЛОВ. 1.1 Теоретические сведения о проводниках

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОВОДНИКОВЫХ МАТЕРИАЛОВ. 1.1 Теоретические сведения о проводниках ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОВОДНИКОВЫХ МАТЕРИАЛОВ Цель работы: изучение процессов, протекающих в проводниках в электрическом поле; исследование основных свойств проводников по температурным зависимостям

Подробнее

О НЕКОТОРЫХ ТИПАХ КИНЕТИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЙ, СВОДЯЩИХСЯ К УРАВНЕНИЯМ В ЧАСТНЫХ ПРОИЗВОДНЫХ

О НЕКОТОРЫХ ТИПАХ КИНЕТИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЙ, СВОДЯЩИХСЯ К УРАВНЕНИЯМ В ЧАСТНЫХ ПРОИЗВОДНЫХ 12 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2007. Т. 48, N- 5 УДК 539.1 О НЕКОТОРЫХ ТИПАХ КИНЕТИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЙ, СВОДЯЩИХСЯ К УРАВНЕНИЯМ В ЧАСТНЫХ ПРОИЗВОДНЫХ С. О. Гладков, И. Г. Табакова Московский

Подробнее

0,5. 10 «Расчет концентрации носителей заряда в кристалле»

0,5. 10 «Расчет концентрации носителей заряда в кристалле» «Расчет концентрации носителей заряда в кристалле» Приводимость любых твердых тел определяется, прежде всего, концентрацией электронов и дырок, способных переносить заряд. Концентрация носителей заряда

Подробнее

01;03. Df Dt. Df Dt. = f. + c f r + F m f. c ; (2) d 3 u. bdbg [ f (t, r, c ) f (t, r, u ) f (t, r, c) f (t, r, u) ] (3)

01;03. Df Dt. Df Dt. = f. + c f r + F m f. c ; (2) d 3 u. bdbg [ f (t, r, c ) f (t, r, u ) f (t, r, c) f (t, r, u) ] (3) Журнал технической физики, 3, том 73, вып 1 1;3 Решение уравнения Больцмана методом разложения функции распределения в ряд Энскога по параметру Кнудсена в случае наличия нескольких масштабов зависимости

Подробнее

Электрохимия. (лекции, #6) Доктор химических наук, профессор А.В. Чуриков

Электрохимия. (лекции, #6) Доктор химических наук, профессор А.В. Чуриков Электрохимия (лекции, #6) Доктор химических наук, профессор А.В. Чуриков Саратовский государственный университет имени Н.Г.Чернышевского Институт химии В теории электролитической диссоциации Аррениуса

Подробнее

13 «Генерация и рекомбинация носителей заряда»

13 «Генерация и рекомбинация носителей заряда» 13 «Генерация и рекомбинация носителей заряда» Образование свободных электронов и дырок генерация носителей заряда происходит при воздействии теплового хаотического движения атомов кристаллической решетки

Подробнее

Наименование дисциплины: физическая химия. Наименование дисциплины: физическая химия. экз. билета 4. Наименование дисциплины: физическая химия

Наименование дисциплины: физическая химия. Наименование дисциплины: физическая химия. экз. билета 4. Наименование дисциплины: физическая химия экз. билета 1 1. Ковалентная связь. Правило октета. Структуры Льюиса. 2. Давление пара над идеальным раствором. Закон Рауля. Предельно разбавленные растворы. Закон Генри. 3. Гетерогенный катализ: основные

Подробнее

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Белорусский Государственный Университет, Минск WS 211/212 Физический факультет Я.М. Шнир СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Задачи и упражнения 9 1. Найти статистическую сумму, уравнение состояния,

Подробнее

Химическая реакция и химическое равновесие с точки зрения термодинамики. (2)

Химическая реакция и химическое равновесие с точки зрения термодинамики. (2) . Лекция 1 Основной закон химической кинетики. Е. стр.7-22. Р. стр. 9-19, 23-26, 44-48. Э.-К. стр. 48-57, 70-73 Химическая реакция и химическое равновесие с точки зрения термодинамики. Скоростью химической

Подробнее

Моделирование лавинно-стримерного перехода в пакете Comsol. Автор: Пек Борис

Моделирование лавинно-стримерного перехода в пакете Comsol. Автор: Пек Борис Моделирование лавинно-стримерного перехода в пакете Comsol Автор: Пек Борис Постановка задачи Создать модель для расчета лавинно-стримерного перехода в пакете Comsol, используя дрейфово-диффузионное приближение.

Подробнее

Физический смысл электрохимического потенциала заключается в том, что его изменение равно работе, которую необходимо затратить, чтобы: а)

Физический смысл электрохимического потенциала заключается в том, что его изменение равно работе, которую необходимо затратить, чтобы: а) Лекция 6 Физический смысл электрохимического потенциала заключается в том, что его изменение равно работе, которую необходимо затратить, чтобы: а) синтезировать 1 моль вещества (состояние 2) из исходных

Подробнее

A + B продукты. - измеряемые, средние концентрации В и А в растворе. (1) (2) (3) Лекция 15. Лекция 15. Реакции в растворе. Бимолекулярные реакции.

A + B продукты. - измеряемые, средние концентрации В и А в растворе. (1) (2) (3) Лекция 15. Лекция 15. Реакции в растворе. Бимолекулярные реакции. . Реакции в растворе. Бимолекулярные реакции. Лекция 15 В растворе скорость бимолекулярной реакции + продукты может существенно лимитироваться диффузией. Уравнение Смолуховского Э-К. стр. 12-122. Р. стр.

Подробнее

Лабораторная работа 32 ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ СОПРОТИВЛЕНИЯ МЕТАЛЛОВ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ. Элементарная теория проводимости металлов

Лабораторная работа 32 ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ СОПРОТИВЛЕНИЯ МЕТАЛЛОВ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ. Элементарная теория проводимости металлов Лабораторная работа 32 ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ СОПРОТИВЛЕНИЯ МЕТАЛЛОВ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ Цель работы - определение температурного коэффициента сопротивления меди. Приборы и принадлежности: исследуемый медный

Подробнее

z z af c h c h n => di jn = проекция плотности тока на нормаль к площадке. Электрический ток.

z z af c h c h n => di jn = проекция плотности тока на нормаль к площадке. Электрический ток. Электрический ток. Экзамен. Сила тока, плотность тока, плотность поверхностного тока. dq I сила тока это заряд, протекающий в единицу времени. di j поверхностная плотность объемного тока сила тока через

Подробнее

ВЛИЯНИЕ НЕЛИНЕЙНОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ НА КОЭФФИЦИЕНТ ПОГЛОЩЕНИЯ И СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ УЛЬТРАЗВУКА

ВЛИЯНИЕ НЕЛИНЕЙНОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ НА КОЭФФИЦИЕНТ ПОГЛОЩЕНИЯ И СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ УЛЬТРАЗВУКА 9 Вестник РАУ. Серия физико-математические и естественные науки,, 6, 9- УДК 534. 8 ВЛИЯНИЕ НЕЛИНЕЙНОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ НА КОЭФФИЦИЕНТ ПОГЛОЩЕНИЯ И СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ УЛЬТРАЗВУКА А.Л. Кочарян, Н.П. Испирян

Подробнее

Изучение эффекта Холла, определение концентрации и подвижности носителей заряда в полупроводнике

Изучение эффекта Холла, определение концентрации и подвижности носителей заряда в полупроводнике Работа 41 Изучение эффекта Холла, определение концентрации и подвижности носителей заряда в полупроводнике Цель работы На основании измерений постоянной Холла и электропроводности определить концентрацию

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ОБЛАСТНОЙ УНИВЕРСИТЕТ ДУДКО ВЛАДИМИР ВЛАДИМИРОВИЧ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ОБЛАСТНОЙ УНИВЕРСИТЕТ ДУДКО ВЛАДИМИР ВЛАДИМИРОВИЧ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ОБЛАСТНОЙ УНИВЕРСИТЕТ На правах рукописи ДУДКО ВЛАДИМИР ВЛАДИМИРОВИЧ СКОЛЬЖЕНИЕ РАЗРЕЖЕННОГО ГАЗА ВДОЛЬ НЕПОДВИЖНЫХ И КОЛЕБЛЮЩИХСЯ ПОВЕРХНОСТЕЙ Специальность: 0.0.0 теоретическая

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЧАСТИЦ В ГРАВИТАЦИОННОМ ПОЛЕ ЗЕМЛИ

ИЗУЧЕНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЧАСТИЦ В ГРАВИТАЦИОННОМ ПОЛЕ ЗЕМЛИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тихоокеанский государственный университет» ИЗУЧЕНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЧАСТИЦ В ГРАВИТАЦИОННОМ

Подробнее

Лекция 3. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов. Постоянная Больцмана. Температура и давление как статистические величины.

Лекция 3. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов. Постоянная Больцмана. Температура и давление как статистические величины. Лекция 3 Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов. Постоянная Больцмана. Температура и давление как статистические величины. Одной из особенностей физики является использование абстракций

Подробнее

Экзамен. Уравнение непрерывности или уравнение неразрывности.

Экзамен. Уравнение непрерывности или уравнение неразрывности. Экзамен Уравнение непрерывности или уравнение неразрывности Это уравнение следует из закона сохранения заряда Рассмотрим силу тока, вытекающего через границу объема V : dq 0 = I = di = ( j, d) dt Здесь

Подробнее

Термодинамика необратимых процессов. Что мы уже знаем о равновесных и неравновесных состояниях, равновесных и неравновесных процессах?

Термодинамика необратимых процессов. Что мы уже знаем о равновесных и неравновесных состояниях, равновесных и неравновесных процессах? Лекция 5 Е. стр. 308-33, стр.39-35 Термодинамика необратимых процессов. Что мы уже знаем о равновесных и неравновесных состояниях, равновесных и неравновесных процессах? Равновесие. Состояние равновесия

Подробнее

При решении научных и инженерно-технических задач часто бывает необходимо математически описать какую-либо динамическую систему. Это можно сделать в

При решении научных и инженерно-технических задач часто бывает необходимо математически описать какую-либо динамическую систему. Это можно сделать в При решении научных и инженерно-технических задач часто бывает необходимо математически описать какую-либо динамическую систему. Это можно сделать в виде дифференциальных уравнений ДУ или системы дифференциальных

Подробнее

04;10;12.

04;10;12. 04;10;12 Особенности генерации низкоэнергетичных электронных пучков большого сечения из плазменного источника электронов пеннинговского типа В.Н. Бориско, А.А. Петрушеня Харьковский национальный университет,

Подробнее