ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ»

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ»"

Транскрипт

1 ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» Г.Г. Бондаренко 1, В.И. Кристя 2, М.Р. Фишер 2 1 ФГБНУ «Научно-исследовательский институт перспективных материалов и технологий»; 2 Калужский филиал Московского государственного технического университета имени Н.Э. Баумана E-ma: Смесь аргона с парами ртути используется в ртутных осветительных лампах в качестве рабочей среды, причем потенциал возбуждения атома аргона на метастабильный уровень превосходит потенциал ионизации атома ртути. При протекании тока в такой смеси, кроме прямой ионизации атомов газов электронами, происходит также образование метастабилей аргона с последующей ионизацией атомов ртути при столкновениях с ними (реакция Пеннинга [1,2]). Это приводит к существенному снижению напряжения пробоя межэлектродного промежутка (т.е. напряжения зажигания разряда), уменьшению энергий ионов, бомбардирующих катод лампы на этапе зажигания, и к увеличению её долговечности. При моделировании этого явления необходимо рассчитывать перенос электронов вдоль разрядного промежутка, а также их энергетический спектр в его различных точках. В данной работе описана методика расчета движения электронов в разрядном промежутке с учетом различных типов их столкновений с атомами рабочей смеси, основанная на использовании метода Монте-Карло. Проведено моделирование движения электронов в межэлектродном промежутке разряда в смеси аргон ртуть, найдена их функция распределения по энергиям и вычислен ионизационный коэффициент и дрейфовая скорость электронов как функция напряженности электрического поля. Расчеты выполнялись для заполненного смесью аргона с парами ртути разрядного промежутка длины d между плоскими катодом и анодом на начальной стадии развития разряда, когда его ток мал и объемный заряд не оказывает влияния на электрическое поле, создаваемое приложенным к электродам напряжением U. При этом ось z цилиндрической системы координат считалась направленной от катода к аноду перпендикулярно к их поверхностям. Электроны, двигаясь в межэлектродном промежутке разряда, сталкиваются с атомами аргона и ртути, а между столкновениями ускоряются электрическим полем E = U / d, причем расстояния, проходимые электроном между столкновениями, тип и характеристики столкновений имеют вероятностный характер. Поэтому для их описания необходимо применять статистические методы, одним из которых является метод Монте-Карло.

2 При его использовании расчет траекторий электронов, эмитируемых катодом (первичные электроны, их начальная энергия принималась равной 4 эв, а угловое распределение изотропным [3]), производится последовательно на каждом временном шаге Δ t, величина которого выбирается достаточно малой, чтобы выполнялось условие 2 2 Δ s= Δ z +Δr λ, (1) где Δ z = z z Δ r = r r расстояния, проходимые электроном за время Δ t в осевом и радиальном направлении соответственно, λ средняя длина пробега электрона между столкновениями с атомами газа. Движение электрона на шаге Δ t описывается уравнениями ( ) 2 z = z + v Δ t+ E Δ t, r = r + v Δ t, vz vz E t, vr v m z r 2m r v z, v r = + Δ = r, (2) где v z, v и скорости электрона в осевом и радиальном направлении в начале и в конце интервала t, и m величина заряда и масса электрона. Δ Вероятность столкновения электрона с атомом газа при прохождении им расстояния Δs определяется выражением P= 1 x( Nσtot ( ε) Δs ), (3) причем N N = N, σtot( ε ) = σj( ε), j N где σ ε полное сечение столкновения электрона с энергией ε с атомом tot ( ) газовой смеси, N концентрация атомов газа, индекс определяет вид газа, с атомом которого сталкивается электрон ( =1 для аргона, =2 для паров ртути), N = N1+ N 2, а индекс j принимает значения от 1 до 4, соответствующие различным типам ион-атомного взаимодействия, сечения которых равны σ ( ε ) (1 упругое столкновение, 2 ионизация, 3 возбуждение на метастабильный уровень, 4 возбуждение на резонансный уровень). Чтобы определить, произойдет ли столкновение электрона с атомом на участке траектории Δ s, генерируется случайное число R 1 в интервале от до 1 и сравнивается с P. Если оно меньше P, то на отрезке траектории Δ s происходит электрон-атомное столкновение, а вероятности каждого из типов столкновений находятся из соотношения σj ( ε) N Pj = (4) σ ( ε) N tot j

3 причем P j = 1. Затем интервал [, 1 ] делится на части, длина которых j, соответствует этим вероятностям, генерируется еще одно случайное число R 2 в интервале от до 1 и номер части интервала, в которую попадает это число, определяет тип происходящего столкновения. v χ φ θ v θ z z Рис. 1. Геометрия столкновения электрона с атомом газа. Угол рассеяния χ (которое предполагается изотропным), азимутальный угол φ и угол θ между вектором скорости электрона и осью z (Рис. 1) после столкновения электрона с атомом газа определяются путем генерации двух случайных чисел R 3 и R 4 по формулам cosχ= 1 2 R, φ= 2 πr, cosθ= cosθ cosχ+ sn θ sn χcosφ. (5) 3 4 Анизотропность же рассеяния электронов при упругих столкновениях с атомами газов учитывается путем использования вместо полного сечения упругого столкновения сечения передачи момента [4]. При упругом столкновении электрона с атомом газа его энергия после столкновения определяется из соотношения [3] m ε 1 =ε 1 2 ( 1 cosχ), (6) M где M масса атома газа. При ионизации атома газа электроном образуется ион и вторичный электрон. Энергия электрона до столкновения за вычетом энергии ионизации атома делится между первичным и вторичным электронами путем генерации случайного числа R 5 в соответствии с формулами [4] ε 1

if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc['images_node_id']) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>

4 ( ) ε ε ε 2 =ω tan R5 arctan, ε 1 =ε ( ε ) ε, 2 2 (7) ω где и ε энергии первичного и вторичного электронов после ε1 2 столкновения, ( ε ) энергия ионизации атома газа, ω = 15 эв. При возбуждении электроном атома газа на метастабильный или резонансный уровень новая энергия электрона ε 1 определяется выражением [5] ε 1 =ε ( ε ), (8) где ( ε ) энергия возбуждения атома на соответствующий уровень. С помощью соотношений (2) (8) траектория эмиттированного с катода электрона рассчитывается до достижения им анода или до его возвращения на катод. Движение вторичных электронов, образующихся при ионизации атомов газов, а также возникающих в результате столкновений тяжелых частиц, моделируется аналогичным образом. В процессе расчета траекторий электронов в межэлектродном промежутке формируется функция их распределения по скоростям f ( zvv,, ) в каждом из n интервалов длиной промежуток [6], причем Δ z = dn, на которые разбивается межэлектродный mm ( ) γ j 1 f ( z, v, v ) = ψ z, v, v m vz v v z j= ( ) ( 1+γ), (9) Δ Δ z j z 1 где j плотность разрядного тока, эмиссии катода, m число первичных электронов, γ коэффициент ионно-электронной Δ v и z Δ vz шаги разбиения диапазонов изменения полной скорости и её продольной составляющей, mm ( ) полное число электронов, ( z, vv, ) находящимся в ячейке z =Δ z, = 1, n. ψ число пересечений j-м электроном, j z ΔΔ v vz пространства скоростей, плоскости z = z, причем Количество частиц k - типа, образующихся в единицу времени в единице объема при столкновениях электронов с частицами - типа, определяется по формуле n = N Δ n, () k где N концентрация частиц - типа газа с номером, Δ nk ( z) = σk ( v) f( z, v, vz) vδvδv z, (11) индекс k принимает значения a,, r, соответствующие атомарным ионам, метастабилям и резонансно возбужденным атомам, индекс, соответствующие невозбужденным и метастабильным атомам, k значения g и k ( v) σ

5 сечение соответствующего столкновения, а суммирование осуществляется по всему интервалу изменения v и v z. После этого моделируется кинетика ионов и атомов обоих газов в разрядном промежутке на основе уравнений их переноса [7] и определяется количество Δn ( z ) электронов, образующихся или исчезающих в единице объема в единицу времени при межчастичных взаимодействиях, а также находится соответствующее количество вторичных электронов, которое необходимо добавить в каждый интервал Δ z при моделировании кинетики электронов Δ m = ( 1+γ) γ j m Δn ( z ) Δz. (12) Затем снова производится моделирование функции распределения электронов по скоростям с учетом вторичных электронов и рассчитывается перенос ионов и метастабилей. Такой цикл повторяется, пока относительная разность значений величин, вычисленных в двух последовательных итерациях, станет достаточно малой., мс v d E N, В м 2 Рис. 2. Зависимость дрейфовой скорости электронов в аргоне от напряженности электрического поля: линия расчет, точки экспериментальные значения [9]

6 v d, м с E N, В м 2 Рис. 3. Зависимость дрейфовой скорости электронов в парах ртути от напряженности электрического поля: линия расчет, точки экспериментальные значения [] После этого вычисляется ионизационный коэффициент, характеризующий интенсивность процесса ионизации газа электронами [8] ( ) ( ) ( ) ( ( ) N1σ 21 v + N2σ22 v f z, v, vz vδvδ vz +Δn z) α z, E = (13) f ( z, v, v ) v ΔΔ v v и дрейфовая скорость v d v d электронов ( z, E) = z z z (,, ) (,, ) f z v v v ΔvΔv z z z f z v v ΔΔ v v z z. (14) Полученные зависимости ионизационного коэффициента и дрейфовой скорости электронов в чистых аргоне и парах ртути от напряженности электрического поля (Рис. 2, 3) хорошо согласуются с экспериментальными данными, что подтверждает применимость предложенной модели для изучения процесса протекания электрического тока в смеси аргона и ртути. 1. Д. Уэймаус. Газоразрядные лампы. М.: Энергия, с. 2. Г. Н. Рохлин. Газоразрядные источники света. М. : Энергоатомиздат, с. 3. Bogarts, M. Straatn, R. Gjbs // Sctrochmca Acta B V. 5, 2. P Faa, L.C. Ptchford, J.P. Bouf // Phys. Rv. E V. 49, 6. P Bogarts, R. Gjbs // J. A. Phys V. 86, 8. P J. P. Bouf, E. Marod // J. Phys. D: A. Phys V. 15, 11. P В.И. Кристя, М.Р. Фишер // Изв. РАН. Сер. физ., 2, Т.74, 2, С

7 8. Ю. П. Райзер. Физика газового разряда. М. : Наука, с. 9. G. Zsss, P. Bntruy, I. Brnat // Phys. Rv. A V. 45, 2. P S. D. Rockwood // Phys. Rv. A V. 8, 5. P

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 7 5. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗАХ

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 7 5. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗАХ Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 7 5. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗАХ 5.1. Ионизация газов Газы представляют собой хорошие изоляторы. Это означает, что их молекулы

Подробнее

ОПЫТ ФРАНКА И ГЕРЦА. Эксперимент Франка и Герца является прямым подтверждением постулатов Бора о том, что:

ОПЫТ ФРАНКА И ГЕРЦА. Эксперимент Франка и Герца является прямым подтверждением постулатов Бора о том, что: 3 ОПЫТ ФРАНКА И ГЕРЦА. Эксперимент Франка и Герца является прямым подтверждением постулатов Бора о том, что: 1.Атом может находиться лишь в определенных дискретных состояниях и иметь внутреннюю энергию,

Подробнее

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений В.А.Курнаев Н.Н.Трифонов (Московский государственный инженерно-физический

Подробнее

04;10;12.

04;10;12. 04;10;12 Особенности генерации низкоэнергетичных электронных пучков большого сечения из плазменного источника электронов пеннинговского типа В.Н. Бориско, А.А. Петрушеня Харьковский национальный университет,

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ КРИВЫХ ПАШЕНА. Цель работы: получение и исследование зависимостей напряжения пробоя от давления (кривых Пашена) для аргона и воздуха.

ИССЛЕДОВАНИЕ КРИВЫХ ПАШЕНА. Цель работы: получение и исследование зависимостей напряжения пробоя от давления (кривых Пашена) для аргона и воздуха. ИССЛЕДОВАНИЕ КРИВЫХ ПАШЕНА Цель работы: получение и исследование зависимостей напряжения пробоя от давления (кривых Пашена) для аргона и воздуха. 1. Введение Закон Пашена экспериментально наблюдаемая закономерность

Подробнее

Текст доклада на семинаре

Текст доклада на семинаре Тема: Лавинно-стримерный переход Автор: Пек Борис Текст доклада на семинаре ==================== Слайд 01 ==================== Представлены только результаты моделирования. Без сравнения с экспериментальными

Подробнее

ЭВОЛЮЦИЯ ФОРМЫ АНОДНОЙ ГРАНИЦЫ ПРИ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКЕ МЕТАЛЛОВ

ЭВОЛЮЦИЯ ФОРМЫ АНОДНОЙ ГРАНИЦЫ ПРИ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКЕ МЕТАЛЛОВ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2004. Т. 45, N- 4 7 УДК 621.9.047 ЭВОЛЮЦИЯ ФОРМЫ АНОДНОЙ ГРАНИЦЫ ПРИ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКЕ МЕТАЛЛОВ Л. М. Котляр, Н. М. Миназетдинов Камский государственный

Подробнее

03;04.

03;04. Письма в ЖТФ, 2005, том 3, вып. 7 2 сентября 03;04 Распределение малой добавки легкоионизируемого газа в плазме термоэмиссионного преобразователя энергии лазерного излучения в электрическую энергию В.А.

Подробнее

Нижегородский государственный университет им. Н. И. Лобачевского. Радиофизический факультет Кафедра общей физики. Отчет по лабораторной работе:

Нижегородский государственный университет им. Н. И. Лобачевского. Радиофизический факультет Кафедра общей физики. Отчет по лабораторной работе: Нижегородский государственный университет им. Н. И. Лобачевского Радиофизический факультет Кафедра общей физики Отчет по лабораторной работе: ОПЫТ ФРАНКА-ГЕРЦА Выполнили: Проверил: студенты 430 группы

Подробнее

Работа 2 ПОЛНАЯ ВОЛЬТАМПЕРНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО РАЗРЯДА В ГАЗЕ

Работа 2 ПОЛНАЯ ВОЛЬТАМПЕРНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО РАЗРЯДА В ГАЗЕ Работа 2 ПОЛНАЯ ВОЛЬТАМПЕРНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО РАЗРЯДА В ГАЗЕ Цель: ознакомление с основными видами электрического разряда в газах низкого и среднего давления, исследование вольтамперной характеристики

Подробнее

Изучение газового разряда

Изучение газового разряда ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИЧЕСКОЙ ЭЛЕКТРОНИКЕ Изучение газового разряда к.ф.-м.н., профессор Гамаюнов Ю.Г. Саратов, СГУ, кафедра электроники, колебаний и волн 1. Введение Процесс прохождения электрического тока

Подробнее

РАБОТА 1. поверхностью S. Для однородного диэлектрика (1.2)

РАБОТА 1. поверхностью S. Для однородного диэлектрика (1.2) РАБОТА 1 ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ МЕТОДОМ МОДЕЛИРОВАНИЯ В ПРОВОДЯЩЕЙ СРЕДЕ Цель работы: исследование конфигурации электростатического поля; построение эквипотенциалей и линий напряжённости

Подробнее

образования «Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана», профессор кафедры высшей математики.

образования «Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана», профессор кафедры высшей математики. ЗАКЛЮЧЕНИЕ диссертационного совета Д 212.141.17 на базе федерального государственного бюджетного образовательного учреждения высшего профессионального образования «Московский государственный технический

Подробнее

Каким из предложенных соотношений связаны радиусы окружностей, по которым движутся

Каким из предложенных соотношений связаны радиусы окружностей, по которым движутся ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБ. РАБОТЫ «e/m МЕТОДОМ МАГНЕТРОНА» ВАРИАНТ 1 1. Пучок однократно ионизированных изотопов магния Mg и Mg 25, движущихся с одинаковой скоростью, влетает в однородное магнитное поле перпендикулярно

Подробнее

Моделирование лавинно-стримерного перехода в пакете Comsol. Автор: Пек Борис

Моделирование лавинно-стримерного перехода в пакете Comsol. Автор: Пек Борис Моделирование лавинно-стримерного перехода в пакете Comsol Автор: Пек Борис Постановка задачи Создать модель для расчета лавинно-стримерного перехода в пакете Comsol, используя дрейфово-диффузионное приближение.

Подробнее

Опыт Франка и Герца. УНЦ ДО Москва Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова. Атомный практикум. Опыт Франка и Герца

Опыт Франка и Герца. УНЦ ДО Москва Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова. Атомный практикум. Опыт Франка и Герца Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Д.В.СКОБЕЛЬЦИНА Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ

Подробнее

2.37 ИЗУЧЕНИЕ РЕЛАКСАЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЙ

2.37 ИЗУЧЕНИЕ РЕЛАКСАЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЙ Лабораторная работа 2.37 ИЗУЧЕНИЕ РЕЛАКСАЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЙ Цель работы: изучение релаксационных колебаний в газонаполненной лампе. Задание: снять вольт-амперную характеристику лампы; определить напряжение

Подробнее

Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы.

Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы. УДК 533 Вольт-амперные характеристики цилиндрического зонда в поперечном потоке плотной слабоионизованной плазмы. М.В. Котельников, С.Б. Гаранин Разработана математическая и численная модель обтекания

Подробнее

XIV Типы газовых разрядов

XIV Типы газовых разрядов XIV Типы газовых разрядов Представим себе такую схему: -напряжение источника, I - разрядный ток, Rб - балластное сопротивление. Именно эти два параметра ( и R ) определяю, на какой стадии остановиться

Подробнее

УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЕ МАТЕРИАЛЫ ПО ДИСЦИПЛИНЕ «ВАКУУМНАЯ И ПЛАЗМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА» Б1.В.ДВ.1-3. Специальность «Физика и астрономия»

УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЕ МАТЕРИАЛЫ ПО ДИСЦИПЛИНЕ «ВАКУУМНАЯ И ПЛАЗМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА» Б1.В.ДВ.1-3. Специальность «Физика и астрономия» Российская академия наук Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт электрофизики Уральского отделения Российской академии наук (ИЭФ УрО РАН) УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЕ МАТЕРИАЛЫ ПО ДИСЦИПЛИНЕ

Подробнее

01;02;05;10;11. V(r) = Z 1Z 2 e 2 r. ( r. n c i exp( d i r/a).

01;02;05;10;11. V(r) = Z 1Z 2 e 2 r. ( r. n c i exp( d i r/a). 0;02;05;0; Новый модельный потенциал взаимодействия для описания движения заряженных частиц в веществе Е.Г. Шейкин Научно-исследовательское предприятие гиперзвуковых систем, 96066 Санкт-Петербург, Россия

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 56 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА ВОЗБУЖДЕНИЯ АТОМОВ РТУТИ ПО МЕТОДУ ФРАНКА И ГЕРЦА. 1. Теоретические основы работы

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 56 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА ВОЗБУЖДЕНИЯ АТОМОВ РТУТИ ПО МЕТОДУ ФРАНКА И ГЕРЦА. 1. Теоретические основы работы ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 56 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА ВОЗБУЖДЕНИЯ АТОМОВ РТУТИ ПО МЕТОДУ ФРАНКА И ГЕРЦА Цель работы определение потенциала возбуждения атомов ртути; экспериментальное подтверждение дискретной структуры

Подробнее

Курсовой проект. по дисциплине. «Плазменные ускорители». Тема: расчет и проектирование СПД.

Курсовой проект. по дисциплине. «Плазменные ускорители». Тема: расчет и проектирование СПД. Московский авиационный институт (государственный технический университет) МАИ Кафедра «Электроракетные двигатели, энергофизические и энергетические установки» (Кафедра 208) Курсовой проект по дисциплине

Подробнее

РАБОТА 21 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА МЕТОДОМ МАГНЕТРОНА

РАБОТА 21 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА МЕТОДОМ МАГНЕТРОНА РАБОТА 21 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА МЕТОДОМ МАГНЕТРОНА Цель работы : экспериментальное определение удельного заряда электрона. Приборы и принадлежности : универсальный стенд с блоком генераторов,

Подробнее

Суханов И.И pdf файл можно скачать с сайта pitf.ftf.nstu.ru => Преподаватели => Суханов

Суханов И.И pdf файл можно скачать с сайта pitf.ftf.nstu.ru => Преподаватели => Суханов электрона Суханов И.И pdf файл можно скачать с сайта pitf.ftf.nstu.ru => Преподаватели => Суханов Лабораторная работа 12 Определение удельного заряда электрона Цель работы экспериментально определить удельный

Подробнее

ГЕНЕРАТОР РЕЛАКСАЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЙ

ГЕНЕРАТОР РЕЛАКСАЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЙ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики ГЕНЕРАТОР РЕЛАКСАЦИОННЫХ КОЛЕБАНИЙ Лабораторная работа 38 Методические

Подробнее

Определение удельного сопротивления проводника

Определение удельного сопротивления проводника Определение удельного сопротивления проводника. Введение. Электрическим током называют упорядоченное движение заряженных частиц. Сами эти частицы называются носителями тока. В металлах и полупроводниках

Подробнее

Контрольная работа кг м

Контрольная работа кг м Контрольная работа 4 Вариант 0 1. Невозбужденный атом водорода поглощает квант излучения с длиной волны 97,2 нм. Вычислите, пользуясь теорией Бора, радиус электронной орбиты возбужденного атома водорода

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 56 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА ВОЗБУЖДЕНИЯ АТОМОВ РТУТИ ПО МЕТОДУ ФРАНКА И ГЕРЦА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 56 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА ВОЗБУЖДЕНИЯ АТОМОВ РТУТИ ПО МЕТОДУ ФРАНКА И ГЕРЦА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 56 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА ВОЗБУЖДЕНИЯ АТОМОВ РТУТИ ПО МЕТОДУ ФРАНКА И ГЕРЦА Цель работы определение потенциала возбуждения атомов ртути; экспериментальное подтверждение дискретной структуры

Подробнее

Влияние эмиссионной способности катода на формирование пучка убегающих электронов в газонаполненном диоде с неоднородным электрическим полем

Влияние эмиссионной способности катода на формирование пучка убегающих электронов в газонаполненном диоде с неоднородным электрическим полем 26 января 04;10;11 Влияние эмиссионной способности катода на формирование пучка убегающих электронов в газонаполненном диоде с неоднородным электрическим полем В.А. Шкляев, В.В. Рыжов Институт сильноточной

Подробнее

Углеродные нанокластеры как элементы наноустройств

Углеродные нанокластеры как элементы наноустройств 1 Углеродные нанокластеры как элементы наноустройств Лекция 1. Применение нанотрубок в качестве наноэмиттеров в электронных приборах. Углеродные нанотрубки и устройства на их основе. Эмиссионные свойства:

Подробнее

Поступаев Владимир Валерьевич

Поступаев Владимир Валерьевич Физика плазмы Часть 3. Столкновения частиц в плазме Поступаев Владимир Валерьевич Кафедра физики плазмы НГУ ИЯФ СО РАН, 329-42-74, V.V.Postupaev@inp.nsk.su http://www.inp.nsk.su/chairs/plasma/sk/fpl.ru.shtml

Подробнее

Генератор релаксационных колебаний

Генератор релаксационных колебаний Специализированный учебно-научный центр - факультет МГУ им. М.В. Ломоносова, Школа имени А.Н. Колмогорова Кафедра физики Общий физический практикум Лабораторная работа 3.14 Генератор релаксационных колебаний

Подробнее

1. Гидродинамические модели потоков неравновесной плазмы в каналах с электрическим током

1. Гидродинамические модели потоков неравновесной плазмы в каналах с электрическим током Лекция 2. 1. Гидродинамические модели потоков неравновесной плазмы в каналах с электрическим током Полная система гидродинамических уравнений для потоков термически неравновесной плазмы в каналах с электрическим

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ

Подробнее

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома 1 Дифференциальное сечение рассеяния Когда быстрая частица налетает на частицу-мишень, то для того,

Подробнее

04;10.

04;10. 04;10 Повышение эффективности ионного эмиттера на основе тлеющего разряда с осциллирующими электронами Н.В. Гаврилов, Д.Р. Емлин Институт электрофизики УрО РАН, 620016 Екатеринбург, Россия e-mail: pulsar@iep.uran.ru

Подробнее

О сильных ионизирующих ударных волнах в газах высокого давления. Аннотация

О сильных ионизирующих ударных волнах в газах высокого давления. Аннотация О сильных ионизирующих ударных волнах в газах высокого давления. Рухадзе А.А., Садыкова С.П., Самхарадзе Т.Г. Институт общей физики им. А.М. Прохорова РАН, ул. Вавилова 38 Аннотация В работе теоретически

Подробнее

ee m 2 ρ 2 2m U R x = R A. (5) I

ee m 2 ρ 2 2m U R x = R A. (5) I Методические указания к выполнению лабораторной работы.1.7 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ МЕТАЛЛОВ Аникин А.И., Фролова Л.Н. Электрическое сопротивление металлов: Методические указания к выполнению лабораторной

Подробнее

Диаграммы состояния стационарного дугового разряда в водороде и гелии

Диаграммы состояния стационарного дугового разряда в водороде и гелии Журнал технической физики, 0, том 8, вып. 0 Диаграммы состояния стационарного дугового разряда в водороде и гелии Е.Н. Васильев Институт вычислительного моделирования СО РАН, 66006 Красноярск, Россия e-mil:

Подробнее

4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ

4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ 4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ Проводники электричества это вещества, содержащие свободные заряжённые частицы. В проводящих телах электрические заряды могут свободно перемещаться в пространстве.

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.1 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕРМОЭЛЕКТРОНОВ ПО СКОРОСТЯМ = (1)

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.1 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕРМОЭЛЕКТРОНОВ ПО СКОРОСТЯМ = (1) ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.1 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕРМОЭЛЕКТРОНОВ ПО СКОРОСТЯМ Цель работы: экспериментальное исследование распределения Максвелла. Литература: [4] гл. 3 3.1, 3.; [7]

Подробнее

Поступаев Владимир Валерьевич

Поступаев Владимир Валерьевич Физика плазмы Тема 3. Столкновения частиц в плазме Поступаев Владимир Валерьевич Кафедра физики плазмы НГУ ИЯФ СО РАН, 39-4-74, V.V.Postupaev@inp.nsk.su http://www.inp.nsk.su/chairs/plasma/sk/fpl.ru.shtml

Подробнее

02;12. PACS: Vp

02;12.   PACS: Vp 12 января 02;12 Влияние защитного слоя на длительность горения и излучение кварцевых газоразрядных ламп низкого давления А.И. Васильев, Л.М. Василяк, С.В. Костюченко, Н.Н. Кудрявцев, М.Е. Кузьменко, В.Я.

Подробнее

ИМПУЛЬС. Импульсом (количеством движения) тела называется векторная величина p r, равная произведению массы т тела на его скорость r r r ЭНЕРГИЯ

ИМПУЛЬС. Импульсом (количеством движения) тела называется векторная величина p r, равная произведению массы т тела на его скорость r r r ЭНЕРГИЯ В физике огромную роль играют законы сохранения определённых физических величин в замкнутых системах. Замкнутой механической системой называется система, в которой частицы или тела, образующие её, взаимодействуют

Подробнее

Московский государственный университет. им. М.В.Ломоносова. Физический факультет. Кафедра общей физики

Московский государственный университет. им. М.В.Ломоносова. Физический факультет. Кафедра общей физики Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова Физический факультет Кафедра общей физики Л а б о р а т о р н ы й п р а к т и к у м п о о б щ е й ф и з и к е (электричество и магнетизм) Лабораторная

Подробнее

Тема 1. Уравнение Шредингера. Свободная микрочастица Тема 3. Частица в потенциальной яме с бесконечными стенками. Квантование энергии...

Тема 1. Уравнение Шредингера. Свободная микрочастица Тема 3. Частица в потенциальной яме с бесконечными стенками. Квантование энергии... Задания для самостоятельной работы студентов 9 модуль Тема 1. Уравнение Шредингера. Свободная микрочастица... 3 Тема 2. Частица в потенциальной яме с бесконечными стенками. Вероятность обнаружения частицы...

Подробнее

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.)

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.) РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ- (0 г.). В спектре некоторых водородоподобных ионов длина волны третьей линии серии Бальмера равна 08,5 нм. Найти энергию связи электрона в основном состоянии этих ионов.. Энергия

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА ОМА Методические указания к выполнению виртуальной лабораторной

Подробнее

ФИЗИКА. ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ НАУКИ. Физика 12 УДК ;

ФИЗИКА. ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ НАУКИ. Физика 12 УДК ; ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ НАУКИ Физика ФИЗИКА УДК 575; 684 МОДЕЛИРОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК РАЗРЯДА В СКРЕЩЕННЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЯХ: ОСНОВНЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ И ПРОСТЕЙШИЕ АНАЛИТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ канд техн

Подробнее

27. Длина свободного пробега молекулы в газе. Диффузия в газах

27. Длина свободного пробега молекулы в газе. Диффузия в газах 27. Длина свободного пробега молекулы в газе. Диффузия в газах В течение большей части времени молекулы газов находятся сравнительно далеко друг от друга и движутся как свободные частицы, практически не

Подробнее

Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова ЭЛЕКТРИЧЕСТВО

Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова ЭЛЕКТРИЧЕСТВО Лекции по общей физике Факультет политологии МГУ имени М.В. Ломоносова ЭЛЕКТРИЧЕСТВО Электрический заряд Электрическим зарядом называется физическая величина, характеризующая свойство тел или частиц вступать

Подробнее

ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2-1

ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2-1 ФИЗИКА, ч. 3 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 2-1 Вариант 1 1. Максимальная длина волны спектральной водородной линии серии Лаймана равна 0,12 мкм. Предполагая, что постоянная Ридберга неизвестна, определите максимальную

Подробнее

Лабораторная работа 2.14 ИЗМЕРЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА МЕТО- ДОМ МАГНЕТРОНА Ю.Н. Епифанов, Т.Ю. Любезнова

Лабораторная работа 2.14 ИЗМЕРЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА МЕТО- ДОМ МАГНЕТРОНА Ю.Н. Епифанов, Т.Ю. Любезнова Лабораторная работа 2.14 ИЗМЕРЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА МЕТО- ДОМ МАГНЕТРОНА Ю.Н. Епифанов, Т.Ю. Любезнова Цель работы: исследование движения электронов в магнитном поле, созданном внутри соленоида.

Подробнее

, ориентированный перпендикулярно к вектору j. Сила тока через произвольный элемент поверхности ds di j ds. (4)

, ориентированный перпендикулярно к вектору j. Сила тока через произвольный элемент поверхности ds di j ds. (4) ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3-3 Проверка закона Ома. Определение удельного сопротивления проводника. Цель работы. Проверка закона Ома для однородного проводника.. Проверка линейности зависимости сопротивления

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ГАЗОВОГО РАЗРЯДА 1. ВВЕДЕНИЕ

ИЗУЧЕНИЕ ГАЗОВОГО РАЗРЯДА 1. ВВЕДЕНИЕ ИЗУЧЕНИЕ ГАЗОВОГО РАЗРЯДА Изучаются характеристики тлеющего разряда низкого давления, переходной формы тлеющего разряда в дуговой, а также работа газоразрядных стабилизаторов напряжения и линейных газоразрядных

Подробнее

Цель работы: знакомство с методом магнетрона. Определение отношения заряда электрона к его массе

Цель работы: знакомство с методом магнетрона. Определение отношения заряда электрона к его массе 3 Цель работы: знакомство с методом магнетрона. Определение отношения заряда электрона к его массе е. m Задача: измерить зависимость силы анодного тока магнетрона от силы тока в соленоиде при нескольких

Подробнее

Примерный банк заданий по физике 11 класс погружение 3 (базовый уровень) часть 1 Механические колебания.

Примерный банк заданий по физике 11 класс погружение 3 (базовый уровень) часть 1 Механические колебания. Примерный банк заданий по физике 11 класс погружение 3 (базовый уровень) часть 1 Механические колебания. 1.Механическим колебательным движением называют 1) Движение, при котором состояния тела с течением

Подробнее

Приборы и оборудование: 1. Модуль «ФПЭ-О3». 2. Постоянное оборудование: источник питания «ИП», два цифровых вольтметра.

Приборы и оборудование: 1. Модуль «ФПЭ-О3». 2. Постоянное оборудование: источник питания «ИП», два цифровых вольтметра. Лабораторная работа 1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА К МАССЕ МЕТОДОМ МАГНЕТРОНА Цель работы: Изучение движения электронов во взаимно перпендикулярных электрическом и магнитном полях в магнетроне;

Подробнее

Эффекты пространственного заряда электронов в диодных промежутках

Эффекты пространственного заряда электронов в диодных промежутках ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИЧЕСКОЙ ЭЛЕКТРОНИКЕ Эффекты пространственного заряда электронов в диодных промежутках к.ф.-м.н., профессор Гамаюнов Ю.Г. Саратов, СГУ, кафедра электроники, колебаний и волн . Введение Многообразные

Подробнее

Исследование динамических характеристик магнетронного разряда

Исследование динамических характеристик магнетронного разряда Министерство образования и науки Российской Федерации федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «ПЕТРОЗАВОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» (ПетрГУ) Физико-технический

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

(Прим. пер. В Инете в свободном копировании этой книги нет).

(Прим. пер. В Инете в свободном копировании этой книги нет). You are here: PureEnergySystems.com > Open Sourcing > Ed Gray Motor > PM/PEM,M-G > Theory> Spark Краткое содержание книги: Механизм электрической искры Авторы: Леонард В. Леб, профессор физики Калифорнийского

Подробнее

Сильноточный широкоапертурный электронный пучок в разряде с повышенной ионизацией газа при давлении до десятков TORR

Сильноточный широкоапертурный электронный пучок в разряде с повышенной ионизацией газа при давлении до десятков TORR 26 июня 04;10 Сильноточный широкоапертурный электронный пучок в разряде с повышенной ионизацией газа при давлении до десятков TORR А.Р. Сорокин Институт физики полупроводников СО РАН, Новосибирск E-mail:

Подробнее

Основное уравнение кинетической теории газов

Основное уравнение кинетической теории газов Основное уравнение кинетической теории газов До сих пор мы рассматривали термодинамические параметры (давление, температуру, теплоемкость, ), а также первое начало термодинамики и его следствия безотносительно

Подробнее

Лабораторная работа ИЗУЧЕНИЕ ВАКУУМНОГО ДИОДА И ПРОВЕРКА ФОРМУЛЫ БОГУСЛАВСКОГО -ЛЕНГМЮРА

Лабораторная работа ИЗУЧЕНИЕ ВАКУУМНОГО ДИОДА И ПРОВЕРКА ФОРМУЛЫ БОГУСЛАВСКОГО -ЛЕНГМЮРА Лабораторная работа.17. ИЗУЧЕНИЕ ВАКУУМНОГО ДИОДА И ПРОВЕРКА ФОРМУЛЫ БОГУСЛАВСКОГО -ЛЕНГМЮРА Цель работы : экспериментальное изучение зависимости анодного тока вакуумного диода от анодного напряжения и

Подробнее

Поступаев Владимир Валерьевич

Поступаев Владимир Валерьевич Физика плазмы Часть 3. Столкновения частиц в плазме Поступаев Владимир Валерьевич Кафедра физики плазмы НГУ ИЯФ СО РАН, 339-42-74, V.V.Postupaev@inp.nsk.su http://www.inp.nsk.su/chairs/plasma/sk/fpl.ru.shtml

Подробнее

РАБОТА 6 ИЗУЧЕНИЕ ТЕРМОЭЛЕКТРОННОЙ ЭМИСИИ И ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНОВ ИЗ МЕТАЛЛА

РАБОТА 6 ИЗУЧЕНИЕ ТЕРМОЭЛЕКТРОННОЙ ЭМИСИИ И ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНОВ ИЗ МЕТАЛЛА РАБОТА 6 ИЗУЧЕНИЕ ТЕРМОЭЛЕКТРОННОЙ ЭМИСИИ И ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНОВ ИЗ МЕТАЛЛА Цель работы: изучение термоэлектронной эмиссии и определение работы выхода электронов из металла. Введение Явление

Подробнее

Факультатив. Разряд в газе.

Факультатив. Разряд в газе. Факультатив. Разряд в газе. Если к воздушному промежутку между проводящими электродами приложить достаточно большое напряжение, то в газе наступает электрический пробой и загорается разряд. Возникновение

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 27 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 27 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА Цель работы - изучение движения заряженных частиц в магнитном поле, определение удельного заряда электрона. 1. Теоретические основы работы Сила,

Подробнее

МОДЕЛИРОВАНИЕ ЛИНЗОВЫХ ОПТИЧЕСКИХ СИСТЕМ В СРЕДЕ MATHCAD

МОДЕЛИРОВАНИЕ ЛИНЗОВЫХ ОПТИЧЕСКИХ СИСТЕМ В СРЕДЕ MATHCAD МОДЕЛИРОВАНИЕ ЛИНЗОВЫХ ОПТИЧЕСКИХ СИСТЕМ В СРЕДЕ MATHCAD Смирнов А.П., Пименов А.Ю., Абрамов Д.А. Санкт-Петербургский национальный исследовательский университет информационных технологий, механики и оптики,

Подробнее

САНКТ-ПЕТЕРБУРГКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ХИМИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ЭЛЕКТРОХИМИИ АНОДНОЕ РАСТВОРЕНИЕ МЕТАЛЛОВ

САНКТ-ПЕТЕРБУРГКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ХИМИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ЭЛЕКТРОХИМИИ АНОДНОЕ РАСТВОРЕНИЕ МЕТАЛЛОВ САНКТ-ПЕТЕРБУРГКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ХИМИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ЭЛЕКТРОХИМИИ АНОДНОЕ РАСТВОРЕНИЕ МЕТАЛЛОВ Методические указания к выполнению лабораторной работы по электрохимии Санкт-Петербург

Подробнее

Лабораторная работа Опыт Франка-Герца ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ

Лабораторная работа Опыт Франка-Герца ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ 1 Лабораторная работа 49.2 Опыт Франка-Герца ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ Планетарная модель атома и ее недостатки В 1911 году Резерфорд исследовал рассеяние - частиц на тонкой золотой фольге и сделал предположение

Подробнее

Электрофизические характеристики газов, эффект генерации ионов

Электрофизические характеристики газов, эффект генерации ионов 1666 Электрофизические характеристики газов, эффект генерации ионов Зайцев Ю.В., Соловьёв А.В.(mcsly@feemail.u), Носачёв К.В. Московский энергетический институт Атмосферный воздух представляет собой смесь

Подробнее

Экспериментальное исследование ионно-воздушного движителя. Студент, кафедра «Системы автоматизированного проектирования»

Экспериментальное исследование ионно-воздушного движителя. Студент, кафедра «Системы автоматизированного проектирования» УДК 533.9.03 Экспериментальное исследование ионно-воздушного движителя # 08, август 2012 Кирьянов Д.А. Студент, кафедра «Системы автоматизированного проектирования» Научный руководитель: Духопельников

Подробнее

m 9, 1 10 кг. Частица протон имеет положительный заряд, равный

m 9, 1 10 кг. Частица протон имеет положительный заряд, равный Лабораторная работа 96 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ ПРОБЕГА БЕТА-ЧАСТИЦ В АЛЮМИНИИ И ИХ МАКСИМАЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ Цель работы: ознакомиться с одним из методов измерения энергии -частиц, возникающих при радиоактивном распаде,

Подробнее

Изучение релаксационных колебаний в цепи с газоразрядной лампой

Изучение релаксационных колебаний в цепи с газоразрядной лампой МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Ухтинский государственный технический университет» (УТУ) Изучение релаксационных

Подробнее

13 «Генерация и рекомбинация носителей заряда»

13 «Генерация и рекомбинация носителей заряда» 13 «Генерация и рекомбинация носителей заряда» Образование свободных электронов и дырок генерация носителей заряда происходит при воздействии теплового хаотического движения атомов кристаллической решетки

Подробнее

Д.Ю. Тарабрин ОЦЕНКА ВЛИЯНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОГО ЗАРЯДА В КАТОДНО-МОДУЛЯТОРНОМ УЗЛЕ ЭЛЕКТРОННОЙ ПУШКИ

Д.Ю. Тарабрин ОЦЕНКА ВЛИЯНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОГО ЗАРЯДА В КАТОДНО-МОДУЛЯТОРНОМ УЗЛЕ ЭЛЕКТРОННОЙ ПУШКИ 134 ISSN 1995-4565. Вестник РГРТУ. 015. 53. УДК 537.533.3 Д.Ю. Тарабрин ОЦЕНКА ВЛИЯНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОГО ЗАРЯДА В КАТОДНО-МОДУЛЯТОРНОМ УЗЛЕ ЭЛЕКТРОННОЙ ПУШКИ Представлена работа по оценке влияния пространственного

Подробнее

Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер

Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер Прохождение частицы через одномерный потенциальный барьер: постановка задачи. Определение коэффициентов отражения

Подробнее

Вариант Расстояние между двумя длинными параллельными проводами d = 50 мм. По проводам в противоположном направлении текут токи силой I = 10 А к

Вариант Расстояние между двумя длинными параллельными проводами d = 50 мм. По проводам в противоположном направлении текут токи силой I = 10 А к Вариант 1. 1. Расстояние между двумя длинными параллельными проводами d = 50 мм. По проводам в одном направлении текут токи силой I = 30 А каждый. Найти индукцию магнитного поля в точке, находящейся на

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФОРМЫ АНОДА С УЧЕТОМ СВОЙСТВ ЭЛЕКТРОЛИТА В ЗАДАЧАХ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФОРМЫ АНОДА С УЧЕТОМ СВОЙСТВ ЭЛЕКТРОЛИТА В ЗАДАЧАХ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА.. Т. 44, N- 79 УДК 6.9.47 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФОРМЫ АНОДА С УЧЕТОМ СВОЙСТВ ЭЛЕКТРОЛИТА В ЗАДАЧАХ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ РАЗМЕРНОЙ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ Л. М. Котляр, Н. М. Миназетдинов

Подробнее

Определение ширины запрещенной зоны полупроводника

Определение ширины запрещенной зоны полупроводника Работа 40 Определение ширины запрещенной зоны полупроводника Ширина запрещенной зоны может быть найдена с помощью измерений электропроводности или постоянной Холла в зависимости от температуры, а также

Подробнее

Лабораторная работа Опыт Франка - Герца. Методическое руководство. Москва 2014 г.

Лабораторная работа Опыт Франка - Герца. Методическое руководство. Москва 2014 г. 1 Лабораторная работа 49.1 Опыт Франка - Герца Методическое руководство Москва 2014 г. Опыт Франка - Герца 1. Цель лабораторной работы Цель работы: изучение строения атома и квантовой теории постулатов

Подробнее

3.2. Классическая электронная теория проводимости.

3.2. Классическая электронная теория проводимости. .. Классическая электронная теория проводимости. Можно ли понять экспериментальные закономерности электрического тока, исходя из известных классических представлений о движении зарядов и структуре вещества?

Подробнее

Методические указания к выполнению лабораторной работы A ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА *

Методические указания к выполнению лабораторной работы A ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА * Методические указания к выполнению лабораторной работы 4 A ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА * * Филимоненкова ЛВ Магнитное поле тока: Методические указания к выполнению лабораторных работ по физике

Подробнее

Цель работы: Задача: Техника безопасности: Приборы и принадлежности: ВВЕДЕНИЕ

Цель работы: Задача: Техника безопасности: Приборы и принадлежности: ВВЕДЕНИЕ 3 Цель работы: ознакомиться с явлением радиоактивного распада и принципом работы счетчика Гейгера-Мюллера. Задача: определить концентрацию изотопа калия в неизвестном препарате. Техника безопасности: в

Подробнее

Оглавление 1. Введение 2. Математическая модель 3. Потоки энергии 4. Вертикальная устойчивость 5. Движение вихря Приложение Литература

Оглавление 1. Введение 2. Математическая модель 3. Потоки энергии 4. Вертикальная устойчивость 5. Движение вихря Приложение Литература Хмельник С. И. Математическая модель песчаного вихря Аннотация Рассматривается вопрос об источнике энергии в песчаном вихре. Атмосферные явления не могут быть единственным источником энергии поскольку

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Сила Лоренца

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Сила Лоренца И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Сила Лоренца Если заряд q движется в магнитном поле B со скоростью v, то на заряд со стороны магнитного поля действует сила Лоренца F = qvb sin α, где α угол

Подробнее

Изучение эффекта Холла, определение концентрации и подвижности носителей заряда в полупроводнике

Изучение эффекта Холла, определение концентрации и подвижности носителей заряда в полупроводнике Работа 41 Изучение эффекта Холла, определение концентрации и подвижности носителей заряда в полупроводнике Цель работы На основании измерений постоянной Холла и электропроводности определить концентрацию

Подробнее

ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО

ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО Кафедра экспериментальной физики СПбГПУ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 202 ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ МЕТАЛЛА И ПОЛУПРОВОДНИКА ЦЕЛЬ РАБОТЫ Определение температурного коэффициента сопротивления

Подробнее

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Казанский (Приволжский) федеральный университет» Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

Подробнее

Указания к выполнению и выбору варианта задания

Указания к выполнению и выбору варианта задания «УТВЕРЖДАЮ» заведующий кафедрой ОП-3 проф., д.ф.-м.н. Д.Х. Нурлигареев «26» декабря 2014 г. ДОМАШНЯЯ КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА 4 ПО ФИЗИКЕ ЧАСТЬ II (3-хсеместровая программа обучения) Указания к выполнению и

Подробнее

Электрический ток в газах

Электрический ток в газах Электрический ток в газах В обычных условиях газы состоят из нейтральных атомов и молекул и являются диэлектриками. Распад атомов на положительные ионы и электроны называется ионизацией, обратный процесс

Подробнее

Лекция 8 Постоянный электрический ток. Понятие об электрическом токе

Лекция 8 Постоянный электрический ток. Понятие об электрическом токе Лекция 8 Постоянный электрический ток Понятие об электрическом токе Электрический ток упорядоченное (направленное) движение электрических зарядов Различают: Ток проводимости ( ток в проводниках) движение

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА КАЗАНСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов специальностей 903, 906, 907, 908, 910 Лабораторная работа

Подробнее

03;04;12. PACS: Hc

03;04;12.   PACS: Hc 03;04;12 Исследование электрического ветра в электродных системах с коронирующими остриями Б.А. Козлов, В.И. Соловьев Рязанская государственная радиотехническая академия, 390005 Рязань, Россия e-mail:

Подробнее

Институт ядерной энергетики и технической физики. ОЦЕНОЧНЫЕ СРЕДСТВА для промежуточной аттестации по дисциплине. «Физика специальная (атомная)

Институт ядерной энергетики и технической физики. ОЦЕНОЧНЫЕ СРЕДСТВА для промежуточной аттестации по дисциплине. «Физика специальная (атомная) Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Подробнее

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ Общие положения замедления k эфф p з p т Непосредственно с процессом замедления нейтронов в реакторе связана величина p з вероятность избежать утечки замедляющихся нейтронов.

Подробнее

Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия. Тема: Рентгеновское излучение (РИ)

Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия. Тема: Рентгеновское излучение (РИ) Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия Тема: Рентгеновское излучение (РИ) Авторы: А.А. Кягова, А.Я. Потапенко I. Понятие ионизирующего излучения. Определение РИ. Устройство рентгеновской трубки

Подробнее