ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ U(n,xn) ПРИ ЭНЕРГИИ НЕЙТРОНОВ 14,3 МэВ

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ U(n,xn) ПРИ ЭНЕРГИИ НЕЙТРОНОВ 14,3 МэВ"

Транскрипт

1 УДК ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ U(n,xn) ПРИ ЭНЕРГИИ НЕЙТРОНОВ 14,3 МэВ Б.В.Девкин, М.Г.Кобозев, А.А.Лычагин, С.П.Симаков, В.А.Талалаев ГНЦ РФ - Физико-энергетический институт, Обнинск DIFFERENTIAL CROSS SECTIONS OF U(n,xn) REACTION AT 14.3 MeV NEUTRON ENERGY. The results of the measurements of double differential neutron emission cross sections from U(n,xn) reaction at MeV incident neutron energy are reported. The measurements have been made by time of flight technique at pulsed neutron generator KG-0.3 of IPPE. This paper describes the experimental set up and the results of the measurements. The comparison with the data of other experimental works and evaluated data files ENDF-B6 and ENDL-85 is given. Уран является одним из основных элементов активных зон тепловых и быстрых ядерных реакторов. Предполагается также его использование в бланкетах термоядерных установок, в которых он может выполнять функции размножения нейтронов и наработки плутония. Для правильного предсказания основных параметров подобных установок очень важным является точное знание энергоугловых распределений вторичных нейтронов, возникающих в результате процессов неупругого взаимодействия нейтронов с ядрами урана. Требования по точности для указанных практических приложений составляют примерно 10 15% [1] в широком диапазоне начальных энергий нейтронов. В настоящее время такие точности пока еще не достигнуты, так как экспериментальные данные, измеренные разными авторами, имеют значительно больший разброс. С фундаментальной точки зрения, данные такого типа представляют несомненный интерес для исследования механизма взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами и процессов вынужденного деления [2]. Учитывая изложенное выше, нами были измерены дважды дифференциальные сечения эмиссии нейтронов из реакции U(n,xn) при энергии падающих нейтронов 14,3 МэВ. В настоящей работе кратко описывается экспериментальная установка, излагаются результаты измерений, и проводится сравнение с данными других авторов, а также с широко используемыми библиотеками оцененных ядерных данных. Эксперимент Измерения дважды дифференциальных сечений эмиссии нейтронов реакции U(n,xn) были проведены методом времени пролета на спектрометре быстрых нейтронов на базе импульсного нейтронного генератора КГ-0.3 [3]. Схематично устройство экспериментальной установки показано на рис. 1. Короткий импульс 14 МэВ-нейтронов длительностью 2,5 нс генерировался в реакции T(d,n) при бомбардировке твердой тритиевой мишени импульсным пучком дейтронов с энергией 280 кэв. Мишенный узел (мишенедержатель) был изготовлен из тонкой стальной трубки толщиной 0,5 мм. Титановотритиевая твердая мишень на медной подложке имела диаметр 11 и толщину 0,8 мм. Дейтонный пучок пропускался через диафрагму с отверстием диаметром 8 мм. На расстоянии примерно 50 см перед мишенью устанавливался цилиндрический «pick-up»-электрод, с которого снимался электрический сигнал для получения стоп-импульсов. Исследуемый образец из урана имел форму полого цилиндра с внешним и внутренним диаметрами 4,52 и 3,98 см, соответственно, и высотой 4,87 см. Образец был изготовлен из обедненного 238 U (содержание 235 U равнялось 0,2%), вес образца равнялся 326,8 г. Образец устанавливался на расстоянии 14 см от TiT-мишени под углом 78 о по направлению к падающему на мишень пучку дейтронов. Энергия нейтронов, падающих на образец, равнялась 14,3 0,1 МэВ. Нейтронный детектор состоял из жидкого сцинтиллятора NE-218, заключенного в стеклянную кювету (диаметр 10 см, толщина 5 см) и просматриваемого фотоэлектронным умножителем ХР Анодные импульсы с ФЭУ поступали на дискриминатор со следящим порогом, который вырабатывал стартовые импульсы для времяпролетного анализа. Одновременно дискриминатор осуществлял

2 разделение актов регистрации нейтронов и -квантов по форме сигнала с детектора. Детектор имел временное разрешение 3 нс, порог регистрации нейтронов 0,3 МэВ и коэффициент подавления лучей 5. Сцинтилляционный детектор устанавливался на пролетной базе 215 см от центра образца. Он размещался в свинцовом домике толщиной 10 см внутри массивной защиты из смеси парафина с гидридом лития. Перед этой защитой устанавливались железный и медный конуса для уменьшения вероятности прямого попадания нейтронов из источника в детектор. Вся защита вместе с детектором перемещалась вокруг центра рассеивателя, позволяя таким образом проводить измерения спектров нейтронов в диапазоне углов от 30 до 150 о с шагом 30 о. Эффективность детектора определялась двумя экспериментальными методами. Во-первых, измеряя спектр нейтронов спонтанного деления 252 Cf, который известен в области энергий от 0,1 до 10 МэВ с точностью 3% [4]. Для этого в качестве источника нейтронов использовалась быстрая ионизационная камера деления со слоем 252 Cf. Этот метод позволил измерить эффективность до энергии 6 МэВ, так как при больших энергиях число нейтронов деления становится очень малым. Для определения высокоэнергетической части эффективности использовался второй метод - относительно сечения рассеяния нейтронов на водороде, которое известно с точностью лучше 1% [5]. Для этого в качестве рассеивателя использовался кристалла стильбена ( 10 мм, высота 40 мм). Кристалл был установлен на фотокатоде ФЭУ-30, сигналы с которого использовались для получения стопимпульсов и выделения протонов отдачи необходимой энергии [6]. Для определения фона, вызванного рассеянием нейтронов стенами экспериментального зала и аппаратурой в нем, проводились измерения без образца. Процедура измерений (накопления информации) состояла в многократном повторении измерений под разными углами с чередованием измерений с образцом и без него. Таким образом, набиралась необходимая статистика отсчетов и достигалось усреднение возможных изменений параметров спектров на протяжении всего эксперимента. Импульсный режим нейтронного генератора контролировался методом времени пролета детектором, состоящим из кристалла стильбена ( мм) и фотоумножителя ФЭУ-30. Для мониторирования потока нейтронов, вылетающих из мишени, использовался всеволновой счетчик. Первичная обработка экспериментальных данных и учет поправок Накопленные единичные экспериментальные спектры суммировались, предварительно сдвигаясь вдоль временной оси для компенсации временного дрейфа аппаратуры. Для этого вычислялись положения центра масс пика 14 МэВ-нейтронов для каждого единичного спектра и определялась величина смещения. В результате такой обработки получались суммарные временные спектры «эффект+фон» и «фон» для каждого угла рассеяния. После нормировки «фона» к тому же числу отсчетов монитора и вычитания его из спектра «эффект+фон», результирующее временное распределение конвертировалось в энергетический спектр. Абсолютная нормировка энергетических спектров вторичных нейтронов производилась относительно сечения рассеяния нейтронов на водороде [5]. В экспериментальные данные вводилась поправка на многократное рассеяние и ослабление нейтронов в образце, которая рассчитывалась методом Монте-Карло. В этих расчетах детально моделировался эксперимент, а именно энерго-угловое распределение нейтронов источника, размеры и расположение рассеивателя и детектора нейтронов. Расчеты были выполнены по программе MCNP-4b [7] с библиотеками оцененных ядерных данных ENDF-B6 и ENDL-85. Поправка находилась из отношения спектра нейтронов sample (E, ), рассеянным образцом под данным углом, к дифференциальному сечению (E, ) реакции U(n,xn). Величина поправки sample (E, )/ (E, ) для угла рассеяния 90 о показана на рис. 2. Как видно, конечные размеры образца приводят к уменьшению спектра нейтронов в области энергий выше 1 МэВ и увеличению его при меньших энергиях. Общая тенденция, как видно, практически не зависит от используемой библиотеки оцененных данных. Поэтому результирующая поправочная функция была найдена из усреднения результатов расчетов с данными из ENDF-B6 и ENDL-85. Полный спектр нейтронов эмиссии включает в себя нейтроны из неупругих процессов и упругого рассеяния нейтронов. Пик упруго рассеянных нейтронов в силу энергетического разрешения спектрометра имеет заметную ширину (FWHM 2 МэВ), что приводит к смешению нейтронов из упру-

3 гих и неупругих процессов в высокоэнергетической части измеряемых спектрах эмиссии. Для определения формы пика упруго рассеянных нейтронов использовался спектр нейтронов источника, который измерялся детектором, располагаемым под углом 0 о. Данный спектр нормировался к пику упруго рассеянных нейтронов в спектре нейтронов эмиссии под рассматриваемым углом и вычитался. Оставшийся спектр представлял собой спектр неупруго рассеянных нейтронов. Погрешность экспериментальных данных складывается из статистической погрешности (3 30%), неопределенности определения эффективности детектора (5 10%) и абсолютной нормировки сечений (5%), неточности вычисления поправок на многократные взаимодействия нейтронов с образцом (2%). Полная погрешность изменяется в пределах 8 30% в зависимости от энергии и угла рассеянных нейтронов. Более подробно описание экспериментальной установки, методики измерения и первичной обработки данных можно найти в ранее опубликованных работах [3, 8]. Экспериментальные результаты Измеренные в настоящей работе экспериментальные данные сравниваются с известными и доступными результатами других авторов [9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16] на рисунках 3-5. Основные параметры этих экспериментов приведены в таблице: начальная энергия нейтронов, состав и размеры образца, пролетная база, диапазон энергий вторичных нейтронов и углов рассеяния, номер EXFOR, ссылка на оригинальную работу. Из таблицы видно, что разные эксперименты были выполнены в отличающихся экспериментальных условиях. Основные параметры экспериментов по измерению дифференциальных сечений реакции U(n,xn) при энергии падающих нейтронов 14 МэВ На рис. 3 сравниваются дифференциальные по энергии сечения эмиссии нейтронов из реакции U(n,xn), то есть проинтегрированные по углу рассеяния дважды дифференциальные сечения. Результаты тех работ, в которых энергетические спектры измерялись только под одним углом, были умножены на коэффициент 4. Как видно на рис. 3, экспериментальные данные имеют существенный разброс. В работе [9] сечения нейтронов эмиссии были измерены в кольцевой геометрии с массивным образцом, кроме того, они приведены в относительных единицах (на рис. 3 численные данные этой работы показаны так, как они приведены в EXFOR 40332). В дальнейшем эти измерения были повторены авторами [12], но уже в цилиндрической геометрии, однако численные данные по спектрам эмиссии не доступны. В работе [10] сечения реакции измерялись на сравнительно короткой пролетной базе 40 см, образец был толстым, но поправки на многократное рассеяние в нем не вводились. Все эти факторы, по всей видимости, стали причиной завышенного сечения в области энергий ниже 1 МэВ. В работе [11] спектры нейтронов измерялись в кольцевой геометрии с массивным образцом. Численные данные этого эксперимента не доступны. В работе [13] сечения эмиссии были измерены только под углом 90 о и, как видно на рис. 3, имеют большой разброс в высокоэнергетической части, кроме того, они обрываются при энергиях нейтронов выше 10 МэВ. В работе [14] спектры нейтронов были измерены с большим порогом детектора, кроме того, в библиотеке EXFOR численные данные представлены в виде усреднения по широким энергетическим группам (в интервалах 1-2 МэВ). В работе [15] дважды дифференциальные сечения нейтронов эмиссии были измерены наиболее подробно как по энергии вторичных нейтронов, так и по углам рассеяния. Однако в данной работе не был отделен пик упруго рассеянных нейтронов. В работе [16] спектры вторичных нейтронов были измерены в сравнительно узком интервале энергий (1 6 МэВ), кроме того, численные данные не доступны через EXFOR. Экспериментальные данные, полученные в настоящей работе, также показаны на рис. 3. Сравнение показывает, что с учетом изложенных выше особенностей предыдущих измерений, а также принимая во внимание экспериментальные погрешности, можно констатировать удовлетворительное согласие между собой результатов настоящего и трех последних экспериментов [13,14,15]. Так, например, разброс данных настоящей работы и [13,15] в энергетическом диапазоне 0,8 10 МэВ не превышает 10%, однако вне этого интервала он возрастает.

if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc['images_node_id']) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>

4 Сравнение полученных в настоящей работе экспериментальных данных с оцененными из библиотек ENDF-B6 и ENDL-85 показано на рис. 4. Как видно, значимые отличия (до 30%) наблюдаются только в области энергий выше 6 МэВ - оцененные данные флуктуируют вокруг экспериментальных. Сравнительный анализ угловых дифференциальных сечений (то есть проинтегрированных по энергии вторичных нейтронов в указанных энергетических группах) приведен на рис. 5. Здесь, помимо наших экспериментальных данных, показаны результаты измерений из работ [14] и [15]. Как видно, разброс данных по угловым распределениям нейтронов достигает наибольших значений ( 2) под передними углами и в жесткой части спектра. Однако, принимая во внимание погрешности измерений, можно констатировать согласие результатов различных экспериментов. Что касается оцененных данных, то, как видно на рис. 5, в библиотеке ENDL-85 принято изотропное распределение вторичных нейтронов. В библиотеке ENDF-B6 заложенная угловая анизотропия в энергетическом интервале 4-10 МэВ является, очевидно, заниженной по сравнению с наблюдаемой по совокупности результатов трех экспериментальных работ. Полученные в настоящей работе дважды дифференциальные сечения реакции U(n,xn) переданы в библиотеку экспериментальных данных EXFOR. Заключение Измерены дважды дифференциальные сечения эмиссии нейтронов из реакции U(n,xn) при энергии падающих нейтронов 14,3 0,1 МэВ. Анализ доступных численных данных других авторов показал, что имеется значительный разброс между ними, кроме того, многие из них были измерены под отдельными углами или в узком диапазоне энергий вторичных нейтронов. Результаты настоящей работы лучше всего согласуются с данными работы [15] и вместе с ними дают наиболее исчерпывающую информацию о дважды дифференциальных сечениях реакции U(n,xn) при энергии 14 МэВ. Сравнение с оцененными данными ENDF-B6 и ENDL-85 обнаруживает расхождения (до 30%) в высокоэнергетической части энергетических распределениях вторичных нейтронов, а также отсутствие (в ENDL-85) или недооценку (в ENDF-B6) угловой анизотропии. Список литературы 1. World Request List for Nuclear Data. Report INDC(SEC)-104, Vienna, Смиренкин Г.Н., Ловчикова Г.Н. и др. Измерение энергетических спектров нейтронов сопровождающих эмиссионное деление ядер 238 U//ЯФ, 1996, т. 59, 11, с Aнуфриенко A.Б., Девкин Б.В. и др. Универсальный спектрометр быстрых нейтронов по времени пролёта//вопросы атомной науки и техники. Серия Реакторостроение, 1997, вып. 5, с W. Manhart. Evaluation of the Cf-252 fission neutron spectrum between 0 and 20 MeV. Report IAEA- TECDOC-410, IAEA, Vienna, 1987, p G.M. Hale and P.G. Young. The H(n,n)H Cross Section below 20 MeV. Report NEANDC-311 U, Paris, 1992, p Корнилов Н.В., Пляскин В.И.: Препринт ФЭИ-496, Обнинск, J.F. Briesmeister (ed.). MCNP- A General Monte Carlo N-Particle Transport Code. Version 4B, Los Alomos, S.P. Simakov, B.V. Devkin et al. 14 MeV facilities and research in IPPE. Report INDC(CCP)-351, IAEA, Vienna, 1993//Вопросы атомной науки и техники. Серия Ядерные константы, 1993, вып. 3-4, с Сальников О.А., Фетисов Н.И. и др. Спектр нейтронов неупруго рассеянных на ядрах 232 Th, 238 U и 235 U. Известия АН СССР, Сер. физич., 1968, т. 32, 4, с J. Voignier, G. Clayeux, F. Bertrand. Inelastic neutron scattering in several elements with 14.1 MeV neutrons. Proc. Int. Conf. Knoxvill, 1971, p J.L. Kammerdiener. Neutron spectra emitted by 239 Pu, 238 U, 235 U, Pb, Nb, Al, and C irradiated by 14 MeV neutrons. Report UCRL-51232, Lawrence Livermore Laboratory, Сальников О.А., Ловчикова Г.Н. и др. Взаимодействие нейтронов с энергией 14,36 МэВ с ядрами 232 Th и 238 U: Препринт ФЭИ-441, Обнинск, 1973

5 13. Барыба В.Я., Журавлев Б.В., Корнилов Н.В., Сальников О.А. Спектр вторичных нейтронов при бомбардировке ядер U-238 нейтронами с энергией 14.3 МэВ: Препринт ФЭИ-671, Обнинск, Дегтярев А.П., Лещенко Б.Е. и др. Угловые распределения нейтронов из реакций (n,xn) на ядрах 56 Fe, 59 Co, 56 Fe, 93 Nb, 115 In, 56 Fe, 209 Bi, 238 U при начальной энергии 14.6 МэВ. ЯФ, 1981, т. 34, вып. 2, с M. Baba, H. Wakabayshi et al. Measurements of prompt fission neutron spectra and double-differential neutron inelastic scattering cross sections for 238-U and 232-Th. Report INDC(JPN)-129, IAEA, Vienna, T. Elfruth, K. Seidel, S. Unholzer. Measurement, Evaluation and Analyis of 14.1 MeV Neutron Induced Cross Sections of 238 U. Report INDC(NDS)-272, IAEA, Vienna, 1993, p. 59

6 Детектор нейтронов Всеволновый счетчик Fe Cu 215 cм TiT-мишень Образец TOF -Монитор Pick-up электрод Рис.1. Геометрия экспериментальной установки для измерения спектров нейтронов из реакции U(n,xn) sample (E)/ (E) ENDF-B6 - ENDL-85 U(n,xn), = 90 o Энергия нейтронов, МэВ Рис. 2. Зависимость величины поправки на многократное рассеяние и ослабление нейтронов в образце из обедненного урана ( 4,52 3,98 4,87 см) от энергии вторичных нейтронов. Результаты расчетов с библиотеками ENDF-B6 ( ) и ENDL-85 ( ) показаны со статистической погрешностью вычисления

7 10 4 U(n,xn), E = 14 MэВ 10 4 U(n,xn), E = 14 MэВ d /de, мб/мэв J.Voignier - О.Сальников - В.Барыба - А.Дегтярев - М.Baba - Наст. работа Энергия нейтронов, МэВ Рис. 3. Сравнение экспериментальных данных по дифференциальным сечениям реакции U(n,xn): - настоящая работа, - [10], - [9], - [13], + - [14], [15] d /de, мб/mэв M.Baba et al. - наст.работа - ENDF-B6 - ENDL Энергия нейтронов, МэВ Рис. 4. Сравнение экспериментальных и оцененных дифференциальных сечений реакции U(n,xn). Экспериментальные данные: - настоящая работа, [15]. Оцененные данные: ENDF-B6, ENDL-85

8 U(n,xn), E=14 MэВ МэВ < E < 4МэВ d /d, мб/ср 125 4МэВ < E < 7МэВ МэВ < E < 10МэВ 10МэВ < E < 12MэВ - наст.работа - M.Baba et al. - А.Дегтярев и др. - ENDF-B6 - ENDL Угол, градусы Рис. 5. Дифференциальные сечения (угловые распределения нейтронов) реакции U(n,xn). Экспериментальные данные: - настоящая работа, + - [14], [15]. Оцененные данные: ENDF-B6, ENDL-85

ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА

ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА УДК 539.17 ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА А.И. Блохин, Н.Н. Булеева, В.Н. Манохин,

Подробнее

ПОЗИЦИОННО-ЧУВСТВИТЕЛЬНОГО ДЕТЕКТОРА НЕЙТРОНОВ Д.В. Постоварова

ПОЗИЦИОННО-ЧУВСТВИТЕЛЬНОГО ДЕТЕКТОРА НЕЙТРОНОВ Д.В. Постоварова РАСЧЕТ СОСТАВНЫХ ЧАСТЕЙ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО... УДК 539.1 РАСЧЕТ СОСТАВНЫХ ЧАСТЕЙ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ПОЗИЦИОННО-ЧУВСТВИТЕЛЬНОГО ДЕТЕКТОРА НЕЙТРОНОВ Д.В. Постоварова Для регистрации нейтронов и высокоэнергетичных

Подробнее

АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ -ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ

АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ -ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ УДК 539.107.5 АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ 4π-ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ В.М. Пиксайкин, С.Г. Исаев, В.В. Коробейников, Г.Г. Королев, Н.Н. Семенова, М.З. Тараско ГНЦ РФ - Физико-энергетический

Подробнее

РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА

РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА Руководитель: В.В.Синица (ФГБУ НИЦ «Курчатовский институт») Автор доклада: Д.Т. Иванов

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): (1)

можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): (1) Моисеев А.Н., Климанов В.А. НИЯУ МИФИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПОГЛОЩЁННОЙ ДОЗЫ ОТ ЯДЕР ОТДАЧИ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ БИОЛОГИЧЕСКОЙ ТКАНИ НЕЙТРОНАМИ Введение В предыдущей публикации [1] авторы отмечали, что для нейтронной

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона. 3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N11. 1. Элементарная теория эффекта Комптона. Рассеяние рентгеновских и γ - лучей в веществе относится к числу явлений, в которых отчетливо проявляется двойственная природа излучения.

Подробнее

Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ

Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ Моисеев А.Н., Климанов В.А. МИФИ (ГУ) Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ Введение На сегодняшний день есть все

Подробнее

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом:

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом: 5.ФАЙЛ 5. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 1 5.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 5 содержит данные для энергетических распределений вторичных нейтронов, представленных в виде распределений нормированных

Подробнее

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда I II III Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда Цель работы Теоретическая часть 1 Введение 2 Рассеяние α -частиц 3 Дифференциальное сечение рассеяния 4 Формула Резерфорда Экспериментальная часть 1 Методика

Подробнее

Моделирование гамма-активационных экспериментов

Моделирование гамма-активационных экспериментов Моделирование гамма-активационных экспериментов 1,2 2 Б.С. Ишханов, С.Ю. Трощиев 1 Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова, физический факультет, кафедра общей физики. Россия,119991,

Подробнее

Анализ квазиупругого рассеяния нейтронов в конденсированных средах периодическими пространственными фильтрами

Анализ квазиупругого рассеяния нейтронов в конденсированных средах периодическими пространственными фильтрами 12 февраля 05;12 Анализ квазиупругого рассеяния нейтронов в конденсированных средах периодическими пространственными фильтрами В.Т. Лебедев, Д. Торок С.-Петербургский институт ядерной физики им. Б.П. Константинова

Подробнее

2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3

2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3 2. ГЕЛИЙ 4 Не. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и 2.1. Гелий-3 1.Общие замечания В современных библиотеках содержатся три независимых оценки нейтронных данных для гелия-3,

Подробнее

И.Н.Бобошин, В.В.Варламов, Б.С.Ишханов ФОРМУЛА ДЛЯ ЭНЕРГИИ ПЕРВОГО ВОЗБУЖДЕННОГО ЯДЕРНОГО СОСТОЯНИЯ С ИЗОСПИНОМ Т >

И.Н.Бобошин, В.В.Варламов, Б.С.Ишханов ФОРМУЛА ДЛЯ ЭНЕРГИИ ПЕРВОГО ВОЗБУЖДЕННОГО ЯДЕРНОГО СОСТОЯНИЯ С ИЗОСПИНОМ Т > УДК 53.088.6 И.Н.Бобошин, В.В.Варламов, Б.С.Ишханов ФОРМУЛА ДЛЯ ЭНЕРГИИ ПЕРВОГО ВОЗБУЖДЕННОГО ЯДЕРНОГО СОСТОЯНИЯ С ИЗОСПИНОМ Т > На основе современных международных банков данных по ядерной спектроскопии

Подробнее

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА Отчет по программе фундаментальных исследований "ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА". Лаборатории ЭМДН ИЯИ РАН Проект: Физика нейтрино на больших подземных сцинтилляционных детекторах и поиск

Подробнее

55. ЦЕЗИЙ Цезий-129

55. ЦЕЗИЙ Цезий-129 55. ЦЕЗИЙ Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов цезия выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР АКАДЕМИЯ НАУК СССР АКАДЕМИЯ НАУК УССР ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ АН УССР

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР АКАДЕМИЯ НАУК СССР АКАДЕМИЯ НАУК УССР ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ АН УССР ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР АКАДЕМИЯ НАУК СССР АКАДЕМИЯ НАУК УССР ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ АН УССР НЕЙТРОННАЯ ФИЗИКА ГО\\ 4 МОСКВА- 1984 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ВОЗМОЖНОСТИ

Подробнее

I. Тот факт, что линейный

I. Тот факт, что линейный 1 МЕТОД ФИЛЬТРОВ Введение Как уже отмечалось выше изучение эффекта Комптона будет в основном состоять в проверке соотношения (1) λ = λ λ (1) h (1 cosϕ) = Λ(1 cos m c = ϕ для чего необходимо измерить длину

Подробнее

Атомный практикум. Эффект Комптона. ( Сцинтилляционный γ-спектрометр ) УНЦ ДО Москва Лабораторная работа 110

Атомный практикум. Эффект Комптона. ( Сцинтилляционный γ-спектрометр ) УНЦ ДО Москва Лабораторная работа 110 20 Атомный практикум Эффект Комптона Лабораторная работа 110 ( Сцинтилляционный γ-спектрометр ) УНЦ ДО Москва 2005 21 Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова Научно_исследовательский

Подробнее

Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА

Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА редакция 10 сентября 2016 года В сцинтилляционном пластиковом детекторе световые вспышки возникают за счет взаимодействия

Подробнее

Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Цели и задачи освоения дисциплины

Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Цели и задачи освоения дисциплины Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Направление подготовки: 03.04.02 «Физика». Направленность (профиль) образовательной программы: «Физика наноструктур и

Подробнее

79. ЗОЛОТО Золото-194

79. ЗОЛОТО Золото-194 79. ЗОЛОТО 79.1. Золото-194 Радиоактивно (Т 1/2 =38.0 ч.). Распадается путем захвата орбитального электрона в стабильную платину-194. Возможные пути образования в реакторе - тройная реакция 197 Au(n,2n)

Подробнее

Методические указания к решению задач по ядерной физике

Методические указания к решению задач по ядерной физике Санкт-Петербургский Государственный Политехнический Университет Физико-Механический Факультет Кафедра Экспериментальной Ядерной Физики Методические указания к решению задач по ядерной физике Н.И.Троицкая

Подробнее

Министерство высшего и среднего специального образования СССР

Министерство высшего и среднего специального образования СССР Министерство высшего и среднего специального образования СССР Московское ордена Ленина, ордена Октябрьской Революции и ордена Трудового Красного Знамени высшее техническое училище им. Н. Э. Баумана И.

Подробнее

51. Сурьма Сурьма-119

51. Сурьма Сурьма-119 51. Сурьма Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов сурьмы выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

Государственный научный центр Научно-исследовательский институт атомных реакторов

Государственный научный центр Научно-исследовательский институт атомных реакторов Государственный научный центр Научно-исследовательский институт атомных реакторов ВЫСОКОТЕХНОЛОГИЧНЫЕ ИСТОЧНИКИ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ ПРОИЗВОДСТВА ОАО «ГНЦ НИИАР» И ОСОБЕННОСТИ ИХ ПРИМЕНЕНИЯ ДЛЯ ЦЕЛЕЙ

Подробнее

3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом. Введение

3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом. Введение 3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом Введение Альфа-частицы представляют собой ядра гелия 4 2He, имеют заряд +2e, состоят из 4 нуклонов 2 протонов и 2 нейтронов. Альфа-частицы возникают при радиоактивном

Подробнее

1. Введение. 2. Методические подходы к расчету переноса нейтронов

1. Введение. 2. Методические подходы к расчету переноса нейтронов СОПОСТАВЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ РАСЧЕТА ПЛОТНОСТИ ПОТОКА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ НА ОПОРНЫЕ КОНСТРУКЦИИ РЕАКТОРА ВВЭР-1000, ПОЛУЧЕННЫХ НА ОСНОВЕ РАЗЛИЧНЫХ МЕТОДИЧЕСКИХ ПОДХОДОВ Автор доклада: А.В. Сидоров Руководитель

Подробнее

Физический факультет

Физический факультет Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Кафедра Общей ядерной физики Москва 005 г. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Аспирант Руководитель : Чжо Чжо Тун

Подробнее

Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра

Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра Целью работы является определение энергии γ-излучения неизвестного источника.

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ПРОЦЕССОВ НА ДЕТЕКТОРЕ СНД

ИЗУЧЕНИЕ ПРОЦЕССОВ НА ДЕТЕКТОРЕ СНД ИЗУЧЕНИЕ ПРОЦЕССОВ e + e K + K И e + e K S K L НА ДЕТЕКТОРЕ СНД Константин Белобородов Апробация кандидатской диссертации Научный руководитель: В.П. Дружинин Новосибирск 13.01.2017 Введение Цель изучения

Подробнее

ИНТЕНСИВНОСТЬ -e - РАСПАДОВ НА РАЗНЫХ ГЛУБИНАХ ПО ДАННЫМ БАКСАНСКОГО ПОДЗЕМНОГО СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ТЕЛЕСКОПА *

ИНТЕНСИВНОСТЬ -e - РАСПАДОВ НА РАЗНЫХ ГЛУБИНАХ ПО ДАННЫМ БАКСАНСКОГО ПОДЗЕМНОГО СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ТЕЛЕСКОПА * 1 ИНТЕНСИВНОСТЬ -e - РАСПАДОВ НА РАЗНЫХ ГЛУБИНАХ ПО ДАННЫМ БАКСАНСКОГО ПОДЗЕМНОГО СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ТЕЛЕСКОПА * Совместно с В.Н. Бакатановым, Ю.Ф. Новосельцевым, М.В. Новосельцевой, Ю.В. Стенькиным Потоки

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ»

ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» Г.Г. Бондаренко 1, В.И. Кристя 2, М.Р. Фишер 2 1 ФГБНУ «Научно-исследовательский институт перспективных материалов и технологий»;

Подробнее

93.1. Нептуний E-01 1.E+021.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 Energy, ev 1.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 EAF2003.

93.1. Нептуний E-01 1.E+021.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 Energy, ev 1.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 EAF2003. 93. НЕПТУНИЙ Существуют три природных радиоактивных семейства тория-232, урана-235 и урана-238 и один искусственный радиоактивный ряд семейство нептуния-237. Помимо «искусственности», это семейство отличают

Подробнее

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ В данном разделе приведены контрольные задания в форме тестов, выполнение которых способствует закреплению знаний по курсу. Каждое задание состоит из задач, решение которых, как правило,

Подробнее

ЧИСЛЕННАЯ ОЦЕНКА ЭФФЕКТИВНОСТИ ЭКРАНИРОВАНИЯ НЕЙТРОННОЙ КАМЕРЫ С 238 U ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ПОТОКА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ В ИТЭР

ЧИСЛЕННАЯ ОЦЕНКА ЭФФЕКТИВНОСТИ ЭКРАНИРОВАНИЯ НЕЙТРОННОЙ КАМЕРЫ С 238 U ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ПОТОКА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ В ИТЭР УДК 6.9:539.74. ЧИСЛЕННАЯ ОЦЕНКА ЭФФЕКТИВНОСТИ ЭКРАНИРОВАНИЯ НЕЙТРОННОЙ КАМЕРЫ С 38 U ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ПОТОКА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ В ИТЭР Ю.А. Кащук, С.В. Гвоздев, В.В. Фрунзе, А.Ю. Цуцких (ГНЦ РФ

Подробнее

Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром. Карелин А.В.

Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром. Карелин А.В. Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром Карелин А.В. Основные результаты, выносимые на защиту: -Измеренный дифференциальный энергетический суммарный спектр

Подробнее

6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом. Введение

6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом. Введение 6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Введение Гамма-излучение это коротковолновое электромагнитное излучение, возникающее в результате разрядки состояний ядер, возбуждающихся при радиоактивном

Подробнее

Устройства детектирования на основе сцинтилляционных кристаллов бромида лантана (LaBr 3

Устройства детектирования на основе сцинтилляционных кристаллов бромида лантана (LaBr 3 Устройства детектирования на основе сцинтилляционных кристаллов бромида лантана (LaBr 3 :Ce) и спектрометрические системы построенные на их базе ЗАО «НПЦ «Аспект». НОВЫЕ РАЗРАБОТКИ с использованием сцинтилляционных

Подробнее

Активность при этом в

Активность при этом в Исследование точности абсолютных измерений цифровым методом совпадений Ìåòîä ñîâïàäåíèé ÿâëÿåòñÿ â íàñòîÿùåå âðåìÿ îñíîâíîé òåõíèêîé ïåðâè íûõ èçìåðåíèé àêòèâíîñòè ðàäèîíóêëèäîâ è îñíîâîé ãîñóäàðñòâåííûõ

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ ФРАГМЕНТАЦИИ 9 Be 2He В ЯДЕРНОЙ ЭМУЛЬСИИ ПРИ ЭНЕРГИИ 1.2 А ГэВ

ОСОБЕННОСТИ ФРАГМЕНТАЦИИ 9 Be 2He В ЯДЕРНОЙ ЭМУЛЬСИИ ПРИ ЭНЕРГИИ 1.2 А ГэВ ОСОБЕННОСТИ ФРАГМЕНТАЦИИ 9 Be He В ЯДЕРНОЙ ЭМУЛЬСИИ ПРИ ЭНЕРГИИ 1. А ГэВ Д. А. Артеменков 1)*, В. Браднова 1), П. И. Зарубин 1), И. Г. Зарубина 1), Н. А. Качалова 1), А. Д. Коваленко 1), А. И. Малахов

Подробнее

Обработка результатов измерений

Обработка результатов измерений Приложения Обработка результатов измерений 1. Введение Величины, измеряемые в эксперименте, по своему характеру случайны, и это обусловлено либо статистической природой самого исследуемого явления, либо

Подробнее

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ВЕРТОЛЕТНОГО НЕЙТРОННОГО ДЕТЕКТОРА ДЛЯ ОБНАРУЖЕНИЯ ЯДЕРНЫХ БОЕГОЛОВОК В СОВЕТСКО-АМЕРИКАНСКОМ ЭКСПЕРИМЕНТЕ НА ЧЕРНОМ МОРЕ

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ВЕРТОЛЕТНОГО НЕЙТРОННОГО ДЕТЕКТОРА ДЛЯ ОБНАРУЖЕНИЯ ЯДЕРНЫХ БОЕГОЛОВОК В СОВЕТСКО-АМЕРИКАНСКОМ ЭКСПЕРИМЕНТЕ НА ЧЕРНОМ МОРЕ The Black Sea Experiment: The Use of Helicopter-Borne Neutron Detectors to Detect Nuclear Warheads in the USSR-US Black Sea Experiment S. T. Belyaev, V. I. Lebedev, B. A. Obinyakov, M. V. Zemlyakov, V.

Подробнее

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 19

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 19 ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ Инжечик Лев Владиславович Кафедра общей физики inzhechik@stream.ru Иллюстрация процесса деления на основе капельной модели ядра Учитываются поверхностное натяжение

Подробнее

45.РОДИЙ Родий-99. стабильный рутений-101. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за

45.РОДИЙ Родий-99. стабильный рутений-101. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за 45.РОДИЙ 45.1. Родий-99 Радиоактивен (Т 1/2 =16.1 дн.). Захватывая орбитальный электрон превращается в стабильный рутений-99. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за счет реакции 102Pd

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 16 Общие закономерности ядерных

Подробнее

30. ЦИНК Цинк- природный

30. ЦИНК Цинк- природный 30. ЦИНК ФОНД-2.2 содержится файл данных для природного цинка (Николаев, Забродская, 1989) для задач расчета переноса нейтронов. Данные для всех стабильных изотопов (Николаев, 1989г) и данные Грудзевича,

Подробнее

Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения

Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения В.Горбачёв, Ю.Малышкин Баксанская нейтринная обсерватория ИЯИ РАН Галлиевые эксперименты с искусственными

Подробнее

Лабораторная работа 6 Определение эффективного сечения взаимодействия γ-квантов с веществом методом поглощения

Лабораторная работа 6 Определение эффективного сечения взаимодействия γ-квантов с веществом методом поглощения Лабораторная работа 6 Определение эффективного сечения взаимодействия γ-квантов с веществом методом поглощения Целью работы является изучение физики взаимодействий γ-квантов с веществом и определение эффективного

Подробнее

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе 4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ Как было показано выше, в случае γ-излучения одинаковым поглощенным дозам соответствуют практически одинаковые эффекты в широком диапазоне энергий γ-квантов. Для нейтронов это не так.

Подробнее

Изучение процессов. с детектором КМД-3 на коллайдере ВЭПП-2000

Изучение процессов. с детектором КМД-3 на коллайдере ВЭПП-2000 Изучение процессов e + e K + K η и e + e K + K ω(782) с детектором КМД-3 на коллайдере ВЭПП-2000 Вячеслав Иванов аспирант, лаб. 2 Научный руководитель: д. ф.-м. наук, профессор Федотович Геннадий Васильевич

Подробнее

ЭФФЕКТ КОМПТОНА Хабаровск 2012

ЭФФЕКТ КОМПТОНА Хабаровск 2012 ЭФФЕКТ КОМПТОНА Хабаровск 2012 Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тихоокеанский

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 17 Нейтронная физика 2015 1 Часть

Подробнее

СЕЧЕНИЯ МНОГОЧАСТИЧНЫХ ФОТОЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ НА ИЗОТОПАХ 203,205 Tl

СЕЧЕНИЯ МНОГОЧАСТИЧНЫХ ФОТОЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ НА ИЗОТОПАХ 203,205 Tl СЕЧЕНИЯ МНОГОЧАСТИЧНЫХ ФОТОЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ НА ИЗОТОПАХ 203,205 Tl И.М. Капитонов, И.В. Макаренко Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, физический факультет E-mail: HUirina@depni.sinp.msu.ru

Подробнее

12. МАГНИЙ Магний-24

12. МАГНИЙ Магний-24 12. МАГНИЙ Магний не имеет долгоживущих радиоактивных изотопов. Для трех стабильных изотопов имеются оценки V.Hatchya and T.Asoni (1987), принятые в ФОНД-2.2 из JENDL- 3.2. В 21 г. Shibata внес в эти оценки

Подробнее

Атомные реакторы и ядерная энергетика (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Атомные реакторы и ядерная энергетика (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Атомные реакторы и ядерная энергетика (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного

Подробнее

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений В.А.Курнаев Н.Н.Трифонов (Московский государственный инженерно-физический

Подробнее

Взаимодействие излучения с веществом (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Взаимодействие излучения с веществом (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Взаимодействие излучения с веществом (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного

Подробнее

Руководители: А. В. Дедуль А. А. Николаев Автор доклада: А. Н. Скобелев

Руководители: А. В. Дедуль А. А. Николаев Автор доклада: А. Н. Скобелев ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОБЛЕМЫ СТАЛЬНОГО ОТРАЖАТЕЛЯ В КРИТСИСТЕМАХ С БЫСТРЫМ СПЕКТРОМ НЕЙТРОНОВ, ОХЛАЖДАЕМЫХ ТЯЖЕЛЫМ ЖИДКОМЕТАЛЛИЧЕСКИМ ТЕПЛОНОСИТЕЛЕМ СВИНЕЦ-ВИСМУТ Руководители: А. В. Дедуль А. А. Николаев Автор

Подробнее

EffMaker - расчѐт эффективности регистрации гамма-излучения объектов сложной формы. Тестирование.

EffMaker - расчѐт эффективности регистрации гамма-излучения объектов сложной формы. Тестирование. EffMaker - расчѐт эффективности регистрации гамма-излучения объектов сложной формы. Тестирование. А.Н.Берлизов 2), В.Н.Даниленко 1), Е.А.Ковальский 1), И.В.Кувыкин 3), А.А.Немков 1), Д.А.Суворов 1), С.Ю.Федоровский

Подробнее

4. СПЕКТРОМЕТРИЯ -ИЗЛУЧЕНИЯ Гамма-спектрометр, Рис.11. Рис Магнитные -спектрометры Рис. 13

4. СПЕКТРОМЕТРИЯ -ИЗЛУЧЕНИЯ Гамма-спектрометр, Рис.11. Рис Магнитные -спектрометры Рис. 13 4. СПЕКТРОМЕТРИЯ γ-излучения Гамма-спектрометр, прибор для измерения спектра гамма-излучения. В большинстве γ-спектрометров энергия и интенсивность потока -γ-квантов определяются не непосредственно, а

Подробнее

Физический факультет. Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия»

Физический факультет. Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия» Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия» Работа выполнена студентом 209 группы Сухановым Андреем Евгеньевичем

Подробнее

98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246

98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246 98.КАЛИФОРНИЙ Основной интерес к нейтронным сечениям изотопов калифорния был связан с наработкой 5 Cf, как компактного источника нейтронов, используемого в самых различных областях. При этом исходным продуктом

Подробнее

мишени и замедлителя-формирователя

мишени и замедлителя-формирователя 4-th International Conference NPAE-Kyiv 2012 CURRENT PROBLEMS IN NUCLEAR PHYSICS AND ATOMIC ENERGY 17-21 Ноября, 2014, Москва, Россия Институт ядерных исследований РАН, Москва, Россия Источник нейтронов

Подробнее

ТЕХНІКА ТА МЕТОДИ ЕКСПЕРИМЕНТУ ЯДЕРНА ФІЗИКА ТА ЕНЕРГЕТИКА 2010, т. 11, 3, с УДК ;

ТЕХНІКА ТА МЕТОДИ ЕКСПЕРИМЕНТУ ЯДЕРНА ФІЗИКА ТА ЕНЕРГЕТИКА 2010, т. 11, 3, с УДК ; ТЕХНІКА ТА МЕТОДИ ЕКСПЕРИМЕНТУ ЯДЕРНА ФІЗИКА ТА ЕНЕРГЕТИКА 2010, т. 11, 3, с. 302-311 УДК 539.1.074; 539.172.84 МЕТОДИКА ПРЯМОГО ИЗМЕРЕНИЯ СЕЧЕНИЯ ЗАХВАТА НЕЙТРОНОВ РАДИОАКТИВНЫМИ ЯДРАМИ 2010 Ю. Г. Щепкин,

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ 1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Целью работы является изучение нергетических характеристик альфа( )-частиц и механизмов их взаимодействия

Подробнее

18. АРГОН Аргон-36

18. АРГОН Аргон-36 18. АРГОН В ФОНД-2.2 содержались данные о нейтронных сечениях стабильных и радиоактивных изотопов аргона из EAF-3, а также полный набор данных данных для природного аргона (оценка Howerton,1983, из ENDL-84).

Подробнее

Квантовая физика: эффект Комптона

Квантовая физика: эффект Комптона МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «Омский государственный технический университет» Квантовая физика: эффект Комптона Методические указания

Подробнее

В.И. Пляскин, Р.А. Косилов Институт атомной энергетики, Обнинск

В.И. Пляскин, Р.А. Косилов Институт атомной энергетики, Обнинск УДК 546.79 СПРАВОЧНО-ИНФОРМАЦИОННАЯ ИНТЕРАКТИВНАЯ СИСТЕМА ЯДЕРНО- ФИЗИЧЕСКИХ КОНСТАНТ ДЛЯ ПРИМЕНЕНИЯ В ЗАДАЧАХ ПОЛУЧЕНИЯ РАДИОНУКЛИДОВ И ПРОВЕДЕНИЯ АКТИВАЦИОННОГО АНАЛИЗА НА УСКОРИТЕЛЯХ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ

Подробнее

49.ИНДИЙ Индий-111

49.ИНДИЙ Индий-111 49.ИНДИЙ 49.1. Индий-111 Радиоактивен (Т 1/2 =2.8047 дн.). Испытывая захват орбитального электрона превращается в стабильный кадмий-111. В реакторах может образовыаться в ничтожных количествах за счет

Подробнее

Т. 8 Корпускулярные свойства света. 2. Гипотеза о световых квантах. Уравнение Эйнштейна.

Т. 8 Корпускулярные свойства света. 2. Гипотеза о световых квантах. Уравнение Эйнштейна. Т. 8 Корпускулярные свойства света. 1. Экспериментальные данные о внешнем фотоэффекте. Законы внешнего фотоэффекта. 2. Гипотеза о световых квантах. Уравнение Эйнштейна. 3. Эффект Комптона. 4. Давление

Подробнее

Черникова Дина Николаевна

Черникова Дина Николаевна На правах рукописи Черникова Дина Николаевна Анализ временных распределений излучений для оптимизации установок неразрушающего контроля делящихся материалов с импульсными нейтронными генераторами 01.04.01

Подробнее

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4

Подробнее

77. ИРИДИЙ Общие замечания. В этом разделе описаны: два стабильных и семь радиоактивных изотопов иридия с периодом полураспада более суток.

77. ИРИДИЙ Общие замечания. В этом разделе описаны: два стабильных и семь радиоактивных изотопов иридия с периодом полураспада более суток. 77. ИРИДИЙ 77.0 Общие замечания В этом разделе описаны: два стабильных и семь радиоактивных изотопов иридия с периодом полураспада более суток. 77.1. Иридий-188. Радиоактивен. Испытывая захват орбитального

Подробнее

ДЕТЕКТОР СНД статус и планы (лаб. 3-1, 3-2, 3-12)

ДЕТЕКТОР СНД статус и планы (лаб. 3-1, 3-2, 3-12) ДЕТЕКТОР СНД статус и планы (лаб. 3-1, 3-2, 3-12) В.П. Дружинин НАУЧНАЯ СЕССИЯ ИЯФ 27 января 2012 г ВЭПП 2000 Основные параметры: период обращения 82 ns ток пучка 0.2 A длина пучка 3.3 cm периметр 24.4

Подробнее

Г.В.Федотович. Институт ядерной физики им. Г.И.Будкера СО РАН. Новосибирск

Г.В.Федотович. Институт ядерной физики им. Г.И.Будкера СО РАН. Новосибирск Результаты измерений величины R с детекторами КМД-2 и СНДнае+е- коллайдере ВЭПП-2М. Перспективы достижения точности 10-3 в экспериментах с детектором КМД-3 на ВЭПП-2000 Г.В.Федотович Институт ядерной физики

Подробнее

Лабораторная работа 3

Лабораторная работа 3 33 Лабораторная работа 3 Ионизация атомов и молекул электронным ударом. Введение Столкновения электронов с атомами и молекулами могут сопровождаться, если позволяет энергия, целым рядом неупругих процессов,

Подробнее

1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение.

1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение. 1 1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение. 1.15.1. Рассеяние на силовом центре. Рассмотрим снова рассеяние на силовом центре (или в качестве силового центра возьмем центр инерции двух сталкивающихся

Подробнее

Акимов Ю. К. УДК ББК Л39 Фотонные методы регистрации излучений. Изд. 2-е, перераб. и доп. Дубна: ОИЯИ, е., ил.

Акимов Ю. К. УДК ББК Л39 Фотонные методы регистрации излучений. Изд. 2-е, перераб. и доп. Дубна: ОИЯИ, е., ил. Акимов Ю. К. Л39 Фотонные методы регистрации излучений. Изд. 2-е, перераб. и доп. Дубна: ОИЯИ, 2014. 323 е., ил. ISBN 978-5-9530-0380-3 Рассмотрены процессы образования сигналов в сцинтилляционных и черенковских

Подробнее

Проектирование и изготовление радиационной защиты для прецизионной спектрометрической аппаратуры

Проектирование и изготовление радиационной защиты для прецизионной спектрометрической аппаратуры Проектирование и изготовление радиационной защиты для прецизионной спектрометрической аппаратуры В. П. Мошак, Н. В. Ефремова, А. Р. Розите Baltic Scientific Instruments, Рига, Латвия Baltic Scientific

Подробнее

Исследование радиационной стойкости активных элементов калориметров

Исследование радиационной стойкости активных элементов калориметров ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ ИФВЭ 2012 17 ОЭФ В.И. Крышкин, В.В. Скворцов Исследование радиационной стойкости активных элементов калориметров Направлено

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ

Подробнее

КРИТИЧЕСКИЕ НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ УРАН-ТОРИЕВЫХ И ПЛУТОНИЙ-ТОРИЕВЫХ СПЛАВОВ

КРИТИЧЕСКИЕ НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ УРАН-ТОРИЕВЫХ И ПЛУТОНИЙ-ТОРИЕВЫХ СПЛАВОВ Известия Томского политехнического университета. 006. Т. 309. УДК 539.5.5 КРИТИЧЕСКИЕ НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ УРАН-ТОРИЕВЫХ И ПЛУТОНИЙ-ТОРИЕВЫХ СПЛАВОВ В.И. Бойко, П.М. Гаврилов*, И.В. Шаманин,

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОГО СВЕТОВОГО ВЫХОДА СТРИПОВ НА ОСНОВЕ ПЛАСТМАССОВЫХ СЦИНТИЛЛЯТОРОВ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОГО СВЕТОВОГО ВЫХОДА СТРИПОВ НА ОСНОВЕ ПЛАСТМАССОВЫХ СЦИНТИЛЛЯТОРОВ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОГО СВЕТОВОГО ВЫХОДА СТРИПОВ НА ОСНОВЕ ПЛАСТМАССОВЫХ СЦИНТИЛЛЯТОРОВ Б.В. Гринев, О.В. Зеленская, В.Р. Любинский, Л.И. Мицай, Н.И. Молчанова, В.А. Тарасов Институт сцинтилляционных

Подробнее

6. УГЛЕРОД. Общие замечания. Природный углерод содержит два стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях:

6. УГЛЕРОД. Общие замечания. Природный углерод содержит два стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 6. УГЛЕРОД Общие замечания. Природный углерод содержит два стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 12 С 98.89%; 13 С 1.11%. Существует также весьма долгоживущий (Т 1/2 =5730 у) изотоп 14С,

Подробнее

Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного

Подробнее

Поиск антидейтронов в распадах ϒ(nS)-резонансов

Поиск антидейтронов в распадах ϒ(nS)-резонансов Поиск антидейтронов в распадах ϒ(nS)-резонансов Катренко Петр Институт Теоретической и Экспериментальной Физики(Москва), Московский Физико-Технический Институт (Государственный Университет) 29 октября

Подробнее

Детекторы ядерных излучений (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Детекторы ядерных излучений (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Детекторы ядерных излучений (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного ядра и

Подробнее

ПУЧКИ ЛИНЕЙНОГО УСКОРИТЕЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ НА ЭНЕРГИЮ 2 ГЭВ

ПУЧКИ ЛИНЕЙНОГО УСКОРИТЕЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ НА ЭНЕРГИЮ 2 ГЭВ ПУЧКИ ЛИНЕЙНОГО УСКОРИТЕЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ НА ЭНЕРГИЮ 2 ГЭВ В. И. АРТЕМОВ, И. А. ГРИШАЕВ, А. Н. ДОВБНЯ, Л. Я. КОЛЕСНИКОВ, Н. И. МОЧЕШНИКОВ, В. В. ПЕТРЕНКО, П. В. СОРОКИН, С. Г. ТОНАПЕТЯН, А. Н. ФИСУН, Б. И.

Подробнее

Исследование инерционности термопарных измерений в экспериментах с твэлами

Исследование инерционности термопарных измерений в экспериментах с твэлами УДК 53.088, 621.039.53 Исследование инерционности термопарных измерений в экспериментах с твэлами Д.К. Валетов 1,2 1 Московский физико-технический институт (государственный университет) 2 Институт безопасного

Подробнее

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса»

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса» ПАО «Газпром» Российский государственный университет нефти и газа имени И. М. Губкина (Национальный исследовательский университет) Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы

Подробнее

УДК ИЗЛУЧАТЕЛЬ И ПРИЕМНИК УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ БЕСКОНТАКТНОГО КОНТРОЛЯ КАЧЕСТВА ТОНКОЛИ- СТОВЫХ МЕТАЛЛОИЗДЕЛИЙ

УДК ИЗЛУЧАТЕЛЬ И ПРИЕМНИК УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ БЕСКОНТАКТНОГО КОНТРОЛЯ КАЧЕСТВА ТОНКОЛИ- СТОВЫХ МЕТАЛЛОИЗДЕЛИЙ УДК 53-8 + 620.179.16 ИЗЛУЧАТЕЛЬ И ПРИЕМНИК УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ БЕСКОНТАКТНОГО КОНТРОЛЯ КАЧЕСТВА ТОНКОЛИ- СТОВЫХ МЕТАЛЛОИЗДЕЛИЙ С.Ю. Гуревич, Е.В. Голубев, Ю.В. Петров Проведены исследования по выявлению зависимости

Подробнее

ЭФФЕКТ КОМПТОНА. Введение

ЭФФЕКТ КОМПТОНА. Введение 1 Лабораторная работа 14 ЭФФЕКТ КОМПТОНА Введение Эффект Комптона относится к числу классических экспериментов, выявивших корпускулярную природу электромагнитного излучения и в итоге подтвердивших корпускулярно-волновой

Подробнее

5. Взаимодействие бета-частиц с веществом. Введение

5. Взаимодействие бета-частиц с веществом. Введение 5. Взаимодействие бета-частиц с веществом Введение Во многих физических экспериментах применяются пучки электронов, причем энергия электронов может быть самой разной от долей электронвольта до миллионов

Подробнее

О возможности использования микропиксельных лавинных фотодиодов в позитрон-эмиссионной томографии с временными измерениями Селюнин Александр

О возможности использования микропиксельных лавинных фотодиодов в позитрон-эмиссионной томографии с временными измерениями Селюнин Александр О возможности использования микропиксельных лавинных фотодиодов в позитрон-эмиссионной томографии с временными измерениями Селюнин Александр Объединенный Институт Ядерных Исследований Лаборатория Ядерных

Подробнее

16. СЕРА. В РОСФОНДе представлены данные для всех 4-х стабильных изотопов серы и для радиоактивной серы Сера-32

16. СЕРА. В РОСФОНДе представлены данные для всех 4-х стабильных изотопов серы и для радиоактивной серы Сера-32 16. СЕРА В РОСФОНДе представлены данные для всех 4-х стабильных изотопов серы и для радиоактивной серы-35 16.1. Сера-32 Содержание в природной смеси 92% - основной изотоп. Во всех современных библиотеках

Подробнее

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 22

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 22 ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ Инжечик Лев Владиславович Кафедра общей физики inzhechik@stream.ru Термоядерные реакции Пороги первых пяти реакций порядка 0.1 MeV (кулоновский барьер). Последняя

Подробнее

Спонтанное деление 252 Cf

Спонтанное деление 252 Cf Лабораторная работа 15 Спонтанное деление Cf Целью работы является изучение энергетического спектра осколков спонтанного деления различным каналам. Cf и определение отношения вероятностей распада Cf по

Подробнее

Ионизация атомов гелия под действием магнитного момента антинейтрино. В.Г. Циноев НИЦ КИ

Ионизация атомов гелия под действием магнитного момента антинейтрино. В.Г. Циноев НИЦ КИ Ионизация атомов гелия под действием магнитного момента антинейтрино В.Г. Циноев НИЦ КИ Результаты экспериментов на многих детекторах убедительно подтверждают гипотезу нейтринных осцилляций, а это означает,

Подробнее