ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ U(n,xn) ПРИ ЭНЕРГИИ НЕЙТРОНОВ 14,3 МэВ

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ U(n,xn) ПРИ ЭНЕРГИИ НЕЙТРОНОВ 14,3 МэВ"

Транскрипт

1 УДК ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИИ U(n,xn) ПРИ ЭНЕРГИИ НЕЙТРОНОВ 14,3 МэВ Б.В.Девкин, М.Г.Кобозев, А.А.Лычагин, С.П.Симаков, В.А.Талалаев ГНЦ РФ - Физико-энергетический институт, Обнинск DIFFERENTIAL CROSS SECTIONS OF U(n,xn) REACTION AT 14.3 MeV NEUTRON ENERGY. The results of the measurements of double differential neutron emission cross sections from U(n,xn) reaction at MeV incident neutron energy are reported. The measurements have been made by time of flight technique at pulsed neutron generator KG-0.3 of IPPE. This paper describes the experimental set up and the results of the measurements. The comparison with the data of other experimental works and evaluated data files ENDF-B6 and ENDL-85 is given. Уран является одним из основных элементов активных зон тепловых и быстрых ядерных реакторов. Предполагается также его использование в бланкетах термоядерных установок, в которых он может выполнять функции размножения нейтронов и наработки плутония. Для правильного предсказания основных параметров подобных установок очень важным является точное знание энергоугловых распределений вторичных нейтронов, возникающих в результате процессов неупругого взаимодействия нейтронов с ядрами урана. Требования по точности для указанных практических приложений составляют примерно 10 15% [1] в широком диапазоне начальных энергий нейтронов. В настоящее время такие точности пока еще не достигнуты, так как экспериментальные данные, измеренные разными авторами, имеют значительно больший разброс. С фундаментальной точки зрения, данные такого типа представляют несомненный интерес для исследования механизма взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами и процессов вынужденного деления [2]. Учитывая изложенное выше, нами были измерены дважды дифференциальные сечения эмиссии нейтронов из реакции U(n,xn) при энергии падающих нейтронов 14,3 МэВ. В настоящей работе кратко описывается экспериментальная установка, излагаются результаты измерений, и проводится сравнение с данными других авторов, а также с широко используемыми библиотеками оцененных ядерных данных. Эксперимент Измерения дважды дифференциальных сечений эмиссии нейтронов реакции U(n,xn) были проведены методом времени пролета на спектрометре быстрых нейтронов на базе импульсного нейтронного генератора КГ-0.3 [3]. Схематично устройство экспериментальной установки показано на рис. 1. Короткий импульс 14 МэВ-нейтронов длительностью 2,5 нс генерировался в реакции T(d,n) при бомбардировке твердой тритиевой мишени импульсным пучком дейтронов с энергией 280 кэв. Мишенный узел (мишенедержатель) был изготовлен из тонкой стальной трубки толщиной 0,5 мм. Титановотритиевая твердая мишень на медной подложке имела диаметр 11 и толщину 0,8 мм. Дейтонный пучок пропускался через диафрагму с отверстием диаметром 8 мм. На расстоянии примерно 50 см перед мишенью устанавливался цилиндрический «pick-up»-электрод, с которого снимался электрический сигнал для получения стоп-импульсов. Исследуемый образец из урана имел форму полого цилиндра с внешним и внутренним диаметрами 4,52 и 3,98 см, соответственно, и высотой 4,87 см. Образец был изготовлен из обедненного 238 U (содержание 235 U равнялось 0,2%), вес образца равнялся 326,8 г. Образец устанавливался на расстоянии 14 см от TiT-мишени под углом 78 о по направлению к падающему на мишень пучку дейтронов. Энергия нейтронов, падающих на образец, равнялась 14,3 0,1 МэВ. Нейтронный детектор состоял из жидкого сцинтиллятора NE-218, заключенного в стеклянную кювету (диаметр 10 см, толщина 5 см) и просматриваемого фотоэлектронным умножителем ХР Анодные импульсы с ФЭУ поступали на дискриминатор со следящим порогом, который вырабатывал стартовые импульсы для времяпролетного анализа. Одновременно дискриминатор осуществлял

2 разделение актов регистрации нейтронов и -квантов по форме сигнала с детектора. Детектор имел временное разрешение 3 нс, порог регистрации нейтронов 0,3 МэВ и коэффициент подавления лучей 5. Сцинтилляционный детектор устанавливался на пролетной базе 215 см от центра образца. Он размещался в свинцовом домике толщиной 10 см внутри массивной защиты из смеси парафина с гидридом лития. Перед этой защитой устанавливались железный и медный конуса для уменьшения вероятности прямого попадания нейтронов из источника в детектор. Вся защита вместе с детектором перемещалась вокруг центра рассеивателя, позволяя таким образом проводить измерения спектров нейтронов в диапазоне углов от 30 до 150 о с шагом 30 о. Эффективность детектора определялась двумя экспериментальными методами. Во-первых, измеряя спектр нейтронов спонтанного деления 252 Cf, который известен в области энергий от 0,1 до 10 МэВ с точностью 3% [4]. Для этого в качестве источника нейтронов использовалась быстрая ионизационная камера деления со слоем 252 Cf. Этот метод позволил измерить эффективность до энергии 6 МэВ, так как при больших энергиях число нейтронов деления становится очень малым. Для определения высокоэнергетической части эффективности использовался второй метод - относительно сечения рассеяния нейтронов на водороде, которое известно с точностью лучше 1% [5]. Для этого в качестве рассеивателя использовался кристалла стильбена ( 10 мм, высота 40 мм). Кристалл был установлен на фотокатоде ФЭУ-30, сигналы с которого использовались для получения стопимпульсов и выделения протонов отдачи необходимой энергии [6]. Для определения фона, вызванного рассеянием нейтронов стенами экспериментального зала и аппаратурой в нем, проводились измерения без образца. Процедура измерений (накопления информации) состояла в многократном повторении измерений под разными углами с чередованием измерений с образцом и без него. Таким образом, набиралась необходимая статистика отсчетов и достигалось усреднение возможных изменений параметров спектров на протяжении всего эксперимента. Импульсный режим нейтронного генератора контролировался методом времени пролета детектором, состоящим из кристалла стильбена ( мм) и фотоумножителя ФЭУ-30. Для мониторирования потока нейтронов, вылетающих из мишени, использовался всеволновой счетчик. Первичная обработка экспериментальных данных и учет поправок Накопленные единичные экспериментальные спектры суммировались, предварительно сдвигаясь вдоль временной оси для компенсации временного дрейфа аппаратуры. Для этого вычислялись положения центра масс пика 14 МэВ-нейтронов для каждого единичного спектра и определялась величина смещения. В результате такой обработки получались суммарные временные спектры «эффект+фон» и «фон» для каждого угла рассеяния. После нормировки «фона» к тому же числу отсчетов монитора и вычитания его из спектра «эффект+фон», результирующее временное распределение конвертировалось в энергетический спектр. Абсолютная нормировка энергетических спектров вторичных нейтронов производилась относительно сечения рассеяния нейтронов на водороде [5]. В экспериментальные данные вводилась поправка на многократное рассеяние и ослабление нейтронов в образце, которая рассчитывалась методом Монте-Карло. В этих расчетах детально моделировался эксперимент, а именно энерго-угловое распределение нейтронов источника, размеры и расположение рассеивателя и детектора нейтронов. Расчеты были выполнены по программе MCNP-4b [7] с библиотеками оцененных ядерных данных ENDF-B6 и ENDL-85. Поправка находилась из отношения спектра нейтронов sample (E, ), рассеянным образцом под данным углом, к дифференциальному сечению (E, ) реакции U(n,xn). Величина поправки sample (E, )/ (E, ) для угла рассеяния 90 о показана на рис. 2. Как видно, конечные размеры образца приводят к уменьшению спектра нейтронов в области энергий выше 1 МэВ и увеличению его при меньших энергиях. Общая тенденция, как видно, практически не зависит от используемой библиотеки оцененных данных. Поэтому результирующая поправочная функция была найдена из усреднения результатов расчетов с данными из ENDF-B6 и ENDL-85. Полный спектр нейтронов эмиссии включает в себя нейтроны из неупругих процессов и упругого рассеяния нейтронов. Пик упруго рассеянных нейтронов в силу энергетического разрешения спектрометра имеет заметную ширину (FWHM 2 МэВ), что приводит к смешению нейтронов из упру-

3 гих и неупругих процессов в высокоэнергетической части измеряемых спектрах эмиссии. Для определения формы пика упруго рассеянных нейтронов использовался спектр нейтронов источника, который измерялся детектором, располагаемым под углом 0 о. Данный спектр нормировался к пику упруго рассеянных нейтронов в спектре нейтронов эмиссии под рассматриваемым углом и вычитался. Оставшийся спектр представлял собой спектр неупруго рассеянных нейтронов. Погрешность экспериментальных данных складывается из статистической погрешности (3 30%), неопределенности определения эффективности детектора (5 10%) и абсолютной нормировки сечений (5%), неточности вычисления поправок на многократные взаимодействия нейтронов с образцом (2%). Полная погрешность изменяется в пределах 8 30% в зависимости от энергии и угла рассеянных нейтронов. Более подробно описание экспериментальной установки, методики измерения и первичной обработки данных можно найти в ранее опубликованных работах [3, 8]. Экспериментальные результаты Измеренные в настоящей работе экспериментальные данные сравниваются с известными и доступными результатами других авторов [9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16] на рисунках 3-5. Основные параметры этих экспериментов приведены в таблице: начальная энергия нейтронов, состав и размеры образца, пролетная база, диапазон энергий вторичных нейтронов и углов рассеяния, номер EXFOR, ссылка на оригинальную работу. Из таблицы видно, что разные эксперименты были выполнены в отличающихся экспериментальных условиях. Основные параметры экспериментов по измерению дифференциальных сечений реакции U(n,xn) при энергии падающих нейтронов 14 МэВ На рис. 3 сравниваются дифференциальные по энергии сечения эмиссии нейтронов из реакции U(n,xn), то есть проинтегрированные по углу рассеяния дважды дифференциальные сечения. Результаты тех работ, в которых энергетические спектры измерялись только под одним углом, были умножены на коэффициент 4. Как видно на рис. 3, экспериментальные данные имеют существенный разброс. В работе [9] сечения нейтронов эмиссии были измерены в кольцевой геометрии с массивным образцом, кроме того, они приведены в относительных единицах (на рис. 3 численные данные этой работы показаны так, как они приведены в EXFOR 40332). В дальнейшем эти измерения были повторены авторами [12], но уже в цилиндрической геометрии, однако численные данные по спектрам эмиссии не доступны. В работе [10] сечения реакции измерялись на сравнительно короткой пролетной базе 40 см, образец был толстым, но поправки на многократное рассеяние в нем не вводились. Все эти факторы, по всей видимости, стали причиной завышенного сечения в области энергий ниже 1 МэВ. В работе [11] спектры нейтронов измерялись в кольцевой геометрии с массивным образцом. Численные данные этого эксперимента не доступны. В работе [13] сечения эмиссии были измерены только под углом 90 о и, как видно на рис. 3, имеют большой разброс в высокоэнергетической части, кроме того, они обрываются при энергиях нейтронов выше 10 МэВ. В работе [14] спектры нейтронов были измерены с большим порогом детектора, кроме того, в библиотеке EXFOR численные данные представлены в виде усреднения по широким энергетическим группам (в интервалах 1-2 МэВ). В работе [15] дважды дифференциальные сечения нейтронов эмиссии были измерены наиболее подробно как по энергии вторичных нейтронов, так и по углам рассеяния. Однако в данной работе не был отделен пик упруго рассеянных нейтронов. В работе [16] спектры вторичных нейтронов были измерены в сравнительно узком интервале энергий (1 6 МэВ), кроме того, численные данные не доступны через EXFOR. Экспериментальные данные, полученные в настоящей работе, также показаны на рис. 3. Сравнение показывает, что с учетом изложенных выше особенностей предыдущих измерений, а также принимая во внимание экспериментальные погрешности, можно констатировать удовлетворительное согласие между собой результатов настоящего и трех последних экспериментов [13,14,15]. Так, например, разброс данных настоящей работы и [13,15] в энергетическом диапазоне 0,8 10 МэВ не превышает 10%, однако вне этого интервала он возрастает.

4 Сравнение полученных в настоящей работе экспериментальных данных с оцененными из библиотек ENDF-B6 и ENDL-85 показано на рис. 4. Как видно, значимые отличия (до 30%) наблюдаются только в области энергий выше 6 МэВ - оцененные данные флуктуируют вокруг экспериментальных. Сравнительный анализ угловых дифференциальных сечений (то есть проинтегрированных по энергии вторичных нейтронов в указанных энергетических группах) приведен на рис. 5. Здесь, помимо наших экспериментальных данных, показаны результаты измерений из работ [14] и [15]. Как видно, разброс данных по угловым распределениям нейтронов достигает наибольших значений ( 2) под передними углами и в жесткой части спектра. Однако, принимая во внимание погрешности измерений, можно констатировать согласие результатов различных экспериментов. Что касается оцененных данных, то, как видно на рис. 5, в библиотеке ENDL-85 принято изотропное распределение вторичных нейтронов. В библиотеке ENDF-B6 заложенная угловая анизотропия в энергетическом интервале 4-10 МэВ является, очевидно, заниженной по сравнению с наблюдаемой по совокупности результатов трех экспериментальных работ. Полученные в настоящей работе дважды дифференциальные сечения реакции U(n,xn) переданы в библиотеку экспериментальных данных EXFOR. Заключение Измерены дважды дифференциальные сечения эмиссии нейтронов из реакции U(n,xn) при энергии падающих нейтронов 14,3 0,1 МэВ. Анализ доступных численных данных других авторов показал, что имеется значительный разброс между ними, кроме того, многие из них были измерены под отдельными углами или в узком диапазоне энергий вторичных нейтронов. Результаты настоящей работы лучше всего согласуются с данными работы [15] и вместе с ними дают наиболее исчерпывающую информацию о дважды дифференциальных сечениях реакции U(n,xn) при энергии 14 МэВ. Сравнение с оцененными данными ENDF-B6 и ENDL-85 обнаруживает расхождения (до 30%) в высокоэнергетической части энергетических распределениях вторичных нейтронов, а также отсутствие (в ENDL-85) или недооценку (в ENDF-B6) угловой анизотропии. Список литературы 1. World Request List for Nuclear Data. Report INDC(SEC)-104, Vienna, Смиренкин Г.Н., Ловчикова Г.Н. и др. Измерение энергетических спектров нейтронов сопровождающих эмиссионное деление ядер 238 U//ЯФ, 1996, т. 59, 11, с Aнуфриенко A.Б., Девкин Б.В. и др. Универсальный спектрометр быстрых нейтронов по времени пролёта//вопросы атомной науки и техники. Серия Реакторостроение, 1997, вып. 5, с W. Manhart. Evaluation of the Cf-252 fission neutron spectrum between 0 and 20 MeV. Report IAEA- TECDOC-410, IAEA, Vienna, 1987, p G.M. Hale and P.G. Young. The H(n,n)H Cross Section below 20 MeV. Report NEANDC-311 U, Paris, 1992, p Корнилов Н.В., Пляскин В.И.: Препринт ФЭИ-496, Обнинск, J.F. Briesmeister (ed.). MCNP- A General Monte Carlo N-Particle Transport Code. Version 4B, Los Alomos, S.P. Simakov, B.V. Devkin et al. 14 MeV facilities and research in IPPE. Report INDC(CCP)-351, IAEA, Vienna, 1993//Вопросы атомной науки и техники. Серия Ядерные константы, 1993, вып. 3-4, с Сальников О.А., Фетисов Н.И. и др. Спектр нейтронов неупруго рассеянных на ядрах 232 Th, 238 U и 235 U. Известия АН СССР, Сер. физич., 1968, т. 32, 4, с J. Voignier, G. Clayeux, F. Bertrand. Inelastic neutron scattering in several elements with 14.1 MeV neutrons. Proc. Int. Conf. Knoxvill, 1971, p J.L. Kammerdiener. Neutron spectra emitted by 239 Pu, 238 U, 235 U, Pb, Nb, Al, and C irradiated by 14 MeV neutrons. Report UCRL-51232, Lawrence Livermore Laboratory, Сальников О.А., Ловчикова Г.Н. и др. Взаимодействие нейтронов с энергией 14,36 МэВ с ядрами 232 Th и 238 U: Препринт ФЭИ-441, Обнинск, 1973

5 13. Барыба В.Я., Журавлев Б.В., Корнилов Н.В., Сальников О.А. Спектр вторичных нейтронов при бомбардировке ядер U-238 нейтронами с энергией 14.3 МэВ: Препринт ФЭИ-671, Обнинск, Дегтярев А.П., Лещенко Б.Е. и др. Угловые распределения нейтронов из реакций (n,xn) на ядрах 56 Fe, 59 Co, 56 Fe, 93 Nb, 115 In, 56 Fe, 209 Bi, 238 U при начальной энергии 14.6 МэВ. ЯФ, 1981, т. 34, вып. 2, с M. Baba, H. Wakabayshi et al. Measurements of prompt fission neutron spectra and double-differential neutron inelastic scattering cross sections for 238-U and 232-Th. Report INDC(JPN)-129, IAEA, Vienna, T. Elfruth, K. Seidel, S. Unholzer. Measurement, Evaluation and Analyis of 14.1 MeV Neutron Induced Cross Sections of 238 U. Report INDC(NDS)-272, IAEA, Vienna, 1993, p. 59

6 Детектор нейтронов Всеволновый счетчик Fe Cu 215 cм TiT-мишень Образец TOF -Монитор Pick-up электрод Рис.1. Геометрия экспериментальной установки для измерения спектров нейтронов из реакции U(n,xn) sample (E)/ (E) ENDF-B6 - ENDL-85 U(n,xn), = 90 o Энергия нейтронов, МэВ Рис. 2. Зависимость величины поправки на многократное рассеяние и ослабление нейтронов в образце из обедненного урана ( 4,52 3,98 4,87 см) от энергии вторичных нейтронов. Результаты расчетов с библиотеками ENDF-B6 ( ) и ENDL-85 ( ) показаны со статистической погрешностью вычисления

7 10 4 U(n,xn), E = 14 MэВ 10 4 U(n,xn), E = 14 MэВ d /de, мб/мэв J.Voignier - О.Сальников - В.Барыба - А.Дегтярев - М.Baba - Наст. работа Энергия нейтронов, МэВ Рис. 3. Сравнение экспериментальных данных по дифференциальным сечениям реакции U(n,xn): - настоящая работа, - [10], - [9], - [13], + - [14], [15] d /de, мб/mэв M.Baba et al. - наст.работа - ENDF-B6 - ENDL Энергия нейтронов, МэВ Рис. 4. Сравнение экспериментальных и оцененных дифференциальных сечений реакции U(n,xn). Экспериментальные данные: - настоящая работа, [15]. Оцененные данные: ENDF-B6, ENDL-85

8 U(n,xn), E=14 MэВ МэВ < E < 4МэВ d /d, мб/ср 125 4МэВ < E < 7МэВ МэВ < E < 10МэВ 10МэВ < E < 12MэВ - наст.работа - M.Baba et al. - А.Дегтярев и др. - ENDF-B6 - ENDL Угол, градусы Рис. 5. Дифференциальные сечения (угловые распределения нейтронов) реакции U(n,xn). Экспериментальные данные: - настоящая работа, + - [14], [15]. Оцененные данные: ENDF-B6, ENDL-85

Ю.Н.Копач Объединенный Институт Ядерных Исследований

Ю.Н.Копач Объединенный Институт Ядерных Исследований Применение метода меченых нейтронов для измерения сечений реакций неупругого рассеяния Угловые корреляции вылета гамма-квантов в неупругом рассеянии быстрых нейтронов на углероде Ю.Н.Копач Объединенный

Подробнее

ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕГИСТРАЦИИ ГАММА-КВАНТОВ С ЭНЕРГИЕЙ ОТ 0.5 ДО 3.0 МЭВ ДЕТЕКТОРОМ ИЗ СВЕРХЧИСТОГО ГЕРМАНИЯ CANBERRA GC3019.

ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕГИСТРАЦИИ ГАММА-КВАНТОВ С ЭНЕРГИЕЙ ОТ 0.5 ДО 3.0 МЭВ ДЕТЕКТОРОМ ИЗ СВЕРХЧИСТОГО ГЕРМАНИЯ CANBERRA GC3019. ЭФФЕКТИВНОСТЬ РЕГИСТРАЦИИ ГАММА-КВАНТОВ С ЭНЕРГИЕЙ ОТ 0.5 ДО 3.0 МЭВ ДЕТЕКТОРОМ ИЗ СВЕРХЧИСТОГО ГЕРМАНИЯ CANBERRA GC3019. С.Ю. Трощиев Научно-исследовательский институт ядерной физики МГУ E-mail: sergey.troschiev@googlemail.com

Подробнее

ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА

ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА УДК 539.17 ОЦЕНКА СЕЧЕНИЙ ПОРОГОВЫХ РЕАКЦИЙ, ПРИВОДЯЩИХ К ОБРАЗОВАНИЮ ДОЛГОЖИВУЩИХ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ СТАЛЕЙ НЕЙТРОНАМИ ТЕРМОЯДЕРНОГО СПЕКТРА А.И. Блохин, Н.Н. Булеева, В.Н. Манохин,

Подробнее

ПОЗИЦИОННО-ЧУВСТВИТЕЛЬНОГО ДЕТЕКТОРА НЕЙТРОНОВ Д.В. Постоварова

ПОЗИЦИОННО-ЧУВСТВИТЕЛЬНОГО ДЕТЕКТОРА НЕЙТРОНОВ Д.В. Постоварова РАСЧЕТ СОСТАВНЫХ ЧАСТЕЙ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО... УДК 539.1 РАСЧЕТ СОСТАВНЫХ ЧАСТЕЙ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ПОЗИЦИОННО-ЧУВСТВИТЕЛЬНОГО ДЕТЕКТОРА НЕЙТРОНОВ Д.В. Постоварова Для регистрации нейтронов и высокоэнергетичных

Подробнее

Ф 0 = Ф(exp - Кd).(1),

Ф 0 = Ф(exp - Кd).(1), Прохождение моноэнергетического фотонного или нейтронного излучения через образцы происходит с частичной потерей излучения вследствие различных процессов его взаимодействия с материалом образца. Это могут

Подробнее

электрона. Упругое рассеяние может быть разделено на следующие виды: однократное рассеяние ( х << 1/(σ N))

электрона. Упругое рассеяние может быть разделено на следующие виды: однократное рассеяние ( х << 1/(σ N)) Лабораторная работа 2. Обратное рассеяние β- излучения Цель работы: выявить закономерности отражения β-частиц, испускаемых радионуклидами. Теоретическая часть Основные закономерности процесса обратного

Подробнее

5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы

5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы 5. БОР 5.1. Бор-10 Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: 3 +. 1. Файлы Реакции 10 B(n,α) (MT=107) и 10 B(n,αγ 1 ) (MT=801) используются в качестве стандартов при измерении

Подробнее

АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ -ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ

АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ -ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ УДК 539.107.5 АБСОЛЮТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ 4π-ДЕТЕКТОРА ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ В.М. Пиксайкин, С.Г. Исаев, В.В. Коробейников, Г.Г. Королев, Н.Н. Семенова, М.З. Тараско ГНЦ РФ - Физико-энергетический

Подробнее

можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): (1)

можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): (1) Моисеев А.Н., Климанов В.А. НИЯУ МИФИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПОГЛОЩЁННОЙ ДОЗЫ ОТ ЯДЕР ОТДАЧИ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ БИОЛОГИЧЕСКОЙ ТКАНИ НЕЙТРОНАМИ Введение В предыдущей публикации [1] авторы отмечали, что для нейтронной

Подробнее

РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА

РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА РАСЧЕТ ПРОХОЖДЕНИЯ НЕЙТРОНОВ И ФОТОНОВ ОТ ГЛУБОКО ВЫГОРЕВШЕГО ТОПЛИВА ВВЭР НА ПОВЕРХНОСТЬ ТРАНСПОРТНОГО КОНТЕЙНЕРА Руководитель: В.В.Синица (ФГБУ НИЦ «Курчатовский институт») Автор доклада: Д.Т. Иванов

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона. 3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N11. 1. Элементарная теория эффекта Комптона. Рассеяние рентгеновских и γ - лучей в веществе относится к числу явлений, в которых отчетливо проявляется двойственная природа излучения.

Подробнее

Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ

Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ Моисеев А.Н., Климанов В.А. МИФИ (ГУ) Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ Введение На сегодняшний день есть все

Подробнее

Генерация гамма-излучения и ускорение электронов при воздействии релятивистскиинтенсивного. излучения на металлическую мишень

Генерация гамма-излучения и ускорение электронов при воздействии релятивистскиинтенсивного. излучения на металлическую мишень Генерация гамма-излучения и ускорение электронов при воздействии релятивистскиинтенсивного фемтосекундного лазерного излучения на металлическую мишень Авторы: Иванов К.А., Шуляпов С.А., Русаков А.В., Лапик

Подробнее

Гришина В.Г., Клосс Ю.Ю., Колядко Г.С., Папин В.К. Морозов

Гришина В.Г., Клосс Ю.Ю., Колядко Г.С., Папин В.К. Морозов Электронный научный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ» 809 Исследование энергоугловых характеристик выхода первичных и вторичных фотонов при прохождении направленного реакторного излучения через пластины из

Подробнее

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда I II III Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда Цель работы Теоретическая часть 1 Введение 2 Рассеяние α -частиц 3 Дифференциальное сечение рассеяния 4 Формула Резерфорда Экспериментальная часть 1 Методика

Подробнее

Моделирование гамма-активационных экспериментов

Моделирование гамма-активационных экспериментов Моделирование гамма-активационных экспериментов 1,2 2 Б.С. Ишханов, С.Ю. Трощиев 1 Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова, физический факультет, кафедра общей физики. Россия,119991,

Подробнее

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом:

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом: 5.ФАЙЛ 5. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 1 5.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 5 содержит данные для энергетических распределений вторичных нейтронов, представленных в виде распределений нормированных

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 19. ИССЛЕДОВАНИЕ СХЕМЫ УРОВНЕЙ ЯДРА 181 Та. I. Введение

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 19. ИССЛЕДОВАНИЕ СХЕМЫ УРОВНЕЙ ЯДРА 181 Та. I. Введение ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 19 ИССЛЕДОВАНИЕ СХЕМЫ УРОВНЕЙ ЯДРА 181 Та МЕТОДОМ γ γ-совпадений I. Введение Важные сведения о характере взаимодействия нуклонов в ядре дает изучение возбужденных состояний ядер. Общим

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ЗАМЕНЫ КРЕСТООБРАЗНОГО ТВЭЛА НА ЦИЛИНДРИЧЕСКУЮ МОДЕЛЬ В РАСЧЕТАХ НА КРИТИЧНОСТЬ ПО ПРОГРАММЕ MCU-5

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ЗАМЕНЫ КРЕСТООБРАЗНОГО ТВЭЛА НА ЦИЛИНДРИЧЕСКУЮ МОДЕЛЬ В РАСЧЕТАХ НА КРИТИЧНОСТЬ ПО ПРОГРАММЕ MCU-5 ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ЗАМЕНЫ КРЕСТООБРАЗНОГО ТВЭЛА НА ЦИЛИНДРИЧЕСКУЮ МОДЕЛЬ В РАСЧЕТАХ НА КРИТИЧНОСТЬ ПО ПРОГРАММЕ MCU-5 Руководитель В.П. Быков. Авторы: В.П. Быков, М.В. Иоаннисиан. Введение Основным функциональным

Подробнее

ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДОВ МОНТЕ-КАРЛО В ПРОБЛЕМЕ ЮСТИРОВКИ ВРЕМЯПРОЛЕТНЫХ НЕЙТРОННЫХ СПЕКТРОМЕТРОВ

ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДОВ МОНТЕ-КАРЛО В ПРОБЛЕМЕ ЮСТИРОВКИ ВРЕМЯПРОЛЕТНЫХ НЕЙТРОННЫХ СПЕКТРОМЕТРОВ 31 ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДОВ МОНТЕ-КАРЛО В ПРОБЛЕМЕ ЮСТИРОВКИ ВРЕМЯПРОЛЕТНЫХ НЕЙТРОННЫХ СПЕКТРОМЕТРОВ Г. Д. Бокучава *, Е. С. Кузьмин *, И. С. Кутень **, С. А. Кутень ***, В. В. Жук *, А. А. Хрущинский *** *

Подробнее

Анализ квазиупругого рассеяния нейтронов в конденсированных средах периодическими пространственными фильтрами

Анализ квазиупругого рассеяния нейтронов в конденсированных средах периодическими пространственными фильтрами 12 февраля 05;12 Анализ квазиупругого рассеяния нейтронов в конденсированных средах периодическими пространственными фильтрами В.Т. Лебедев, Д. Торок С.-Петербургский институт ядерной физики им. Б.П. Константинова

Подробнее

53.Йод Йод-124

53.Йод Йод-124 53.Йод Замечание к оценке качества данных для осколков деления Учитывая, что тяжелые изотопы йода являются важными продуктами деления, сделаем общие замечания по приоритетам к качеству данных. Наиболее

Подробнее

13. Теория Хаузера-Фешбаха.

13. Теория Хаузера-Фешбаха. 3. Теория Хаузера-Фешбаха.. Следуя Хаузеру и Фешбаху выразим сечения компаунд-процессов через средние значения ширин. Будем исходить из формализма Брейта-Вигнера. Для элемента S-матрицы при наличии прямого

Подробнее

Физика жидкосцинтилляционного детектора большого объема. (на примере детектора Борексино). О.Смирнов

Физика жидкосцинтилляционного детектора большого объема. (на примере детектора Борексино). О.Смирнов Физика жидкосцинтилляционного детектора большого объема (на примере детектора Борексино). О.Смирнов (ЛЯП) Продолжение семинара Один год работы детектора Борексино. Борексино история проекта, основы низкофоновых

Подробнее

Техническая секция. А.Г. Хохлов ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РФ - ФИЗИКО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ им. академика А. И. ЛЕЙПУНСКОГО

Техническая секция. А.Г. Хохлов ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РФ - ФИЗИКО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ им. академика А. И. ЛЕЙПУНСКОГО СРАВНИТЕЛЬНЫЙ АНАЛИЗ РАДИАЦИОННЫХ ХАРАКТЕРИСТИК СВЕЖИХ И ОТРАБОТАВШИХ ТВС РЕАКТОРА БН-600 С УРАНОВЫМ И МОХ-ТОПЛИВОМ НА ОСНОВЕ ПЛУТОНИЯ ОРУЖЕЙНОГО КАЧЕСТВА А.Г. Хохлов ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РФ -

Подробнее

HPGE-детектор. (полупроводниковый. детектор из сверхчистого германия)

HPGE-детектор. (полупроводниковый. детектор из сверхчистого германия) HPGE-детектор (полупроводниковый детектор из сверхчистого германия) План Виды детекторов Спектры и амплитудные распределения Полупроводниковый детектор Функция отклика детектора Эффективность детектора

Подробнее

14. КРЕМНИЙ. Общие замечания. Природный кремний содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 14.1.

14. КРЕМНИЙ. Общие замечания. Природный кремний содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 14.1. 14. КРЕМНИЙ Общие замечания. Природный кремний содержит три стабильных изотопа в следующих атомарных концентрациях: 28 Si 92.23%; 29 Si 4.67%; 30 Si - 3.10%. Кроме того, существует бета-активный изотоп

Подробнее

Свойства атомных ядер. N Z диаграмма атомных ядер

Свойства атомных ядер. N Z диаграмма атомных ядер Лабораторная работа 1 Свойства атомных ядер Цель работы: научиться пользоваться современными базами данных в научно-исследовательской работе, получить более углубленное представление о материале, изучаемом

Подробнее

2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3

2. ГЕЛИЙ. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и Гелий-3 2. ГЕЛИЙ 4 Не. В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для двух изотопов гелия 3 Не и 2.1. Гелий-3 1.Общие замечания В современных библиотеках содержатся три независимых оценки нейтронных данных для гелия-3,

Подробнее

32.ГЕРМАНИЙ Германий-68

32.ГЕРМАНИЙ Германий-68 32.ГЕРМАНИЙ Природный германий содержит 5 изотопов: 70 Ge, 72 Ge, 73 Ge, 73 Ge и 76 Ge (последний слабо радиоактивен). Кроме того имеется eще три долгоживущих радиоизотопа: 78 Ge, 79 Ge и 71 Ge. Для стабильных

Подробнее

МОСКОВСКОГО УНИВЕРСИТЕТА

МОСКОВСКОГО УНИВЕРСИТЕТА I D w r r r h u T c МОСКОВСКОГО УНИВЕРСИТЕТА А. И. ДЕМЬЯНОВ, Т. С. ЛИМ, В. С. МУРЗИН, Л. И. САРЫЧЕВА, Г. Ф. ФЕДОРОВА ИНТЕРПРЕТАЦИЯ КАЛОРИМЕТРИЧЕСКИХ КАСКАДОВ Выполнено изучение флуктуаций ядерных каскадов

Подробнее

ВИРТУАЛЬНЫЕ ЛАБОРАТОРИИ ПРОЕКТ

ВИРТУАЛЬНЫЕ ЛАБОРАТОРИИ ПРОЕКТ (Computer Simulation) CS-01-008 В.В. Дьячков и др. ВИРТУАЛЬНЫЕ ЛАБОРАТОРИИ ПРОЕКТ КОМПЬЮТЕРНЫЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ «УПРАВЛЯЕМЫЙ ТЕРМОЯДЕРНЫЙ СИНТЕЗ» НА БАЗЕ НЯЦ РК II Исследование спектров ПВА в конструкционных

Подробнее

Изучение фонов на SNS (Окридж, США) для эксперимента RED-100

Изучение фонов на SNS (Окридж, США) для эксперимента RED-100 Изучение фонов на SNS (Окридж, США) для эксперимента RED-100 Кумпан А.В. от коллаборации RED 21.11.2014 Сессия секции ОФН РАН Spallation Neutron Source (SNS) Линейный ускоритель протонов (LINAC) Здание

Подробнее

55. ЦЕЗИЙ Цезий-129

55. ЦЕЗИЙ Цезий-129 55. ЦЕЗИЙ Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов цезия выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА Отчет по программе фундаментальных исследований "ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА МАТЕРИИ И АСТРОФИЗИКА". Лаборатории ЭМДН ИЯИ РАН Проект: Физика нейтрино на больших подземных сцинтилляционных детекторах и поиск

Подробнее

ПРИЛОЖЕНИЕ 2. Основные понятия ядерной спектрометрии с применением амплитудного анализа

ПРИЛОЖЕНИЕ 2. Основные понятия ядерной спектрометрии с применением амплитудного анализа ПРИЛОЖЕНИЕ 2 Основные понятия ядерной спектрометрии с применением амплитудного анализа nnn 1 2 3 4 5 Рис. 1. Блок-схема спектрометра 1 источник излучений, 2 детектор излучений, 3 линейный усилитель, 4

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ, АКТИВИРУЕМЫХ В ЛИТИЙ- И БОР- БЕРИЛЛИЕВЫХ СМЕСЯХ

ИССЛЕДОВАНИЕ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ, АКТИВИРУЕМЫХ В ЛИТИЙ- И БОР- БЕРИЛЛИЕВЫХ СМЕСЯХ Ю.В.Григорьев, А.В.Новиков-Бородин, Ю.В.Рябов ИССЛЕДОВАНИЕ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ, АКТИВИРУЕМЫХ В ЛИТИЙ- И БОР- БЕРИЛЛИЕВЫХ СМЕСЯХ Аннотация. Исследуется возможность активации ядерных реакций в смеси лития-6

Подробнее

И.Н.Бобошин, В.В.Варламов, Б.С.Ишханов ФОРМУЛА ДЛЯ ЭНЕРГИИ ПЕРВОГО ВОЗБУЖДЕННОГО ЯДЕРНОГО СОСТОЯНИЯ С ИЗОСПИНОМ Т >

И.Н.Бобошин, В.В.Варламов, Б.С.Ишханов ФОРМУЛА ДЛЯ ЭНЕРГИИ ПЕРВОГО ВОЗБУЖДЕННОГО ЯДЕРНОГО СОСТОЯНИЯ С ИЗОСПИНОМ Т > УДК 53.088.6 И.Н.Бобошин, В.В.Варламов, Б.С.Ишханов ФОРМУЛА ДЛЯ ЭНЕРГИИ ПЕРВОГО ВОЗБУЖДЕННОГО ЯДЕРНОГО СОСТОЯНИЯ С ИЗОСПИНОМ Т > На основе современных международных банков данных по ядерной спектроскопии

Подробнее

I. Тот факт, что линейный

I. Тот факт, что линейный 1 МЕТОД ФИЛЬТРОВ Введение Как уже отмечалось выше изучение эффекта Комптона будет в основном состоять в проверке соотношения (1) λ = λ λ (1) h (1 cosϕ) = Λ(1 cos m c = ϕ для чего необходимо измерить длину

Подробнее

Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Цели и задачи освоения дисциплины

Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Цели и задачи освоения дисциплины Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Направление подготовки: 03.04.02 «Физика». Направленность (профиль) образовательной программы: «Физика наноструктур и

Подробнее

НЕЙТРОННЫЙ РЕФЛЕКТОМЕТР- МАЛОУГЛОВОЙ СПЕКТРОМЕТР «ГОРИЗОНТ» НА ИМПУЛЬСНОМ ИСТОЧНИКЕ «ИН-06» ИЯИ РАН

НЕЙТРОННЫЙ РЕФЛЕКТОМЕТР- МАЛОУГЛОВОЙ СПЕКТРОМЕТР «ГОРИЗОНТ» НА ИМПУЛЬСНОМ ИСТОЧНИКЕ «ИН-06» ИЯИ РАН НЕЙТРОННЫЙ РЕФЛЕКТОМЕТР- МАЛОУГЛОВОЙ СПЕКТРОМЕТР «ГОРИЗОНТ» НА ИМПУЛЬСНОМ ИСТОЧНИКЕ «ИН-06» ИЯИ РАН В.С. Литвин 1, А.А. Столяров 1, А.А. Афонин 1, В.А. Трунов 2, В.А. Ульянов 2, А.П. Булкин 2, С.И. Калинин

Подробнее

79. ЗОЛОТО Золото-194

79. ЗОЛОТО Золото-194 79. ЗОЛОТО 79.1. Золото-194 Радиоактивно (Т 1/2 =38.0 ч.). Распадается путем захвата орбитального электрона в стабильную платину-194. Возможные пути образования в реакторе - тройная реакция 197 Au(n,2n)

Подробнее

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР АКАДЕМИЯ НАУК СССР АКАДЕМИЯ НАУК УССР ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ АН УССР

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР АКАДЕМИЯ НАУК СССР АКАДЕМИЯ НАУК УССР ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ АН УССР ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР АКАДЕМИЯ НАУК СССР АКАДЕМИЯ НАУК УССР ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ АН УССР НЕЙТРОННАЯ ФИЗИКА ГО\\ 4 МОСКВА- 1984 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ВОЗМОЖНОСТИ

Подробнее

Изучение возможности регистрации широких атмосферных ливней на установке РУСАЛКА.

Изучение возможности регистрации широких атмосферных ливней на установке РУСАЛКА. Изучение возможности регистрации широких атмосферных ливней на установке РУСАЛКА. Гуськов А., ОИЯИ (Дубна) avg@nusun.jinr.ru 2..20 Методы математического моделирования применяются в физике для предсказания

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 Задача 1. 1. Покоившееся ядро радона 220 Rn выбросило α чаcтицу со скоростью υ = 16 Мм/с. В какое ядро превратилось ядро радона? Какую скорость υ 1 получило оно вследствие

Подробнее

80. РТУТЬ Общие замечания

80. РТУТЬ Общие замечания 80. РТУТЬ 80.0. Общие замечания В библиотеке ФОНД-2.2 все нейтронные данные для 13 стабильных и долгоживущих изотопов ртути были приняты, главным образом, из библиотеки EAF-3. Полные файлы нейтронных данных

Подробнее

Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА

Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА Работа 5.6 ИЗМЕРЕНИЕ -СПЕКТРОВ С ПОМОЩЬЮ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ПЛАСТИКОВОГО ДЕТЕКТОРА редакция 10 сентября 2016 года В сцинтилляционном пластиковом детекторе световые вспышки возникают за счет взаимодействия

Подробнее

Атомный практикум. Эффект Комптона. ( Сцинтилляционный γ-спектрометр ) УНЦ ДО Москва Лабораторная работа 110

Атомный практикум. Эффект Комптона. ( Сцинтилляционный γ-спектрометр ) УНЦ ДО Москва Лабораторная работа 110 20 Атомный практикум Эффект Комптона Лабораторная работа 110 ( Сцинтилляционный γ-спектрометр ) УНЦ ДО Москва 2005 21 Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова Научно_исследовательский

Подробнее

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ Общие положения замедления k эфф p з p т Непосредственно с процессом замедления нейтронов в реакторе связана величина p з вероятность избежать утечки замедляющихся нейтронов.

Подробнее

Физический факультет

Физический факультет Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Кафедра Общей ядерной физики Москва 005 г. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Аспирант Руководитель : Чжо Чжо Тун

Подробнее

75. РЕНИЙ Общие замечания. В этом разделе описаны изотопы рения: два стабильных и семь радиоактивных изотопа с периодом полураспада более суток.

75. РЕНИЙ Общие замечания. В этом разделе описаны изотопы рения: два стабильных и семь радиоактивных изотопа с периодом полураспада более суток. 75. РЕНИЙ 77.0 Общие замечания В этом разделе описаны изотопы рения: два стабильных и семь радиоактивных изотопа с периодом полураспада более суток. 75.1. Рений-182. Радиоактивен.Испытывая захват орбитального

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ»

ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В ГАЗОВОМ РАЗРЯДЕ В СМЕСИ «АРГОН ПАРЫ РТУТИ» Г.Г. Бондаренко 1, В.И. Кристя 2, М.Р. Фишер 2 1 ФГБНУ «Научно-исследовательский институт перспективных материалов и технологий»;

Подробнее

является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные

является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные Метод многих групп До настоящего времени для решения задач физики ядерных реакторов мы использовали одногогрупповой метод. Мы полагали что в реакторе присутствуют нейтроны только одной энергии то есть

Подробнее

Определение эффективной мощности дозы нейтронов в помещениях судовых АЭУ по результатам измерений. Н.Г.Андреев, В.Н.Вавилкин, О.С.Замятин, С.П.

Определение эффективной мощности дозы нейтронов в помещениях судовых АЭУ по результатам измерений. Н.Г.Андреев, В.Н.Вавилкин, О.С.Замятин, С.П. Определение эффективной мощности дозы нейтронов в помещениях судовых АЭУ по результатам измерений Н.Г.Андреев, В.Н.Вавилкин, О.С.Замятин, С.П.Довбуш ОАО «ОКБМ Африкантов» Аннотация Условием обеспечения

Подробнее

68. ЭРБИЙ. Изотоп % Er Er Er Er Er Er

68. ЭРБИЙ. Изотоп % Er Er Er Er Er Er 68. ЭРБИЙ Природный эрбий включает шесть изотопов. В таблице 1 приводится вклад каждого изотопа в естественную смесь. Таблица 1 Состав природного эрбия, % Изотоп % Er-162 0.139 Er-164 1.601 Er-166 33.503

Подробнее

3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом. Введение

3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом. Введение 3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом Введение Альфа-частицы представляют собой ядра гелия 4 2He, имеют заряд +2e, состоят из 4 нуклонов 2 протонов и 2 нейтронов. Альфа-частицы возникают при радиоактивном

Подробнее

82. СВИНЕЦ. В РОСФОНД включены данные для всех 4-х стабильных и 4-х долгоживущих радиоактивных изотопов свинца Свинец-202

82. СВИНЕЦ. В РОСФОНД включены данные для всех 4-х стабильных и 4-х долгоживущих радиоактивных изотопов свинца Свинец-202 82. СВИНЕЦ В РОСФОНД включены данные для всех 4-х стабильных и 4-х долгоживущих радиоактивных изотопов свинца. 82.1. Свинец-202 Радиоактивен. (Т 1/2 =5.25*10 4 лет). Путем захвата орбитального электрона

Подробнее

Министерство высшего и среднего специального образования СССР

Министерство высшего и среднего специального образования СССР Министерство высшего и среднего специального образования СССР Московское ордена Ленина, ордена Октябрьской Революции и ордена Трудового Красного Знамени высшее техническое училище им. Н. Э. Баумана И.

Подробнее

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ В данном разделе приведены контрольные задания в форме тестов, выполнение которых способствует закреплению знаний по курсу. Каждое задание состоит из задач, решение которых, как правило,

Подробнее

ЧИСЛЕННАЯ ОЦЕНКА ЭФФЕКТИВНОСТИ ЭКРАНИРОВАНИЯ НЕЙТРОННОЙ КАМЕРЫ С 238 U ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ПОТОКА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ В ИТЭР

ЧИСЛЕННАЯ ОЦЕНКА ЭФФЕКТИВНОСТИ ЭКРАНИРОВАНИЯ НЕЙТРОННОЙ КАМЕРЫ С 238 U ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ПОТОКА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ В ИТЭР УДК 6.9:539.74. ЧИСЛЕННАЯ ОЦЕНКА ЭФФЕКТИВНОСТИ ЭКРАНИРОВАНИЯ НЕЙТРОННОЙ КАМЕРЫ С 38 U ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ПОТОКА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ В ИТЭР Ю.А. Кащук, С.В. Гвоздев, В.В. Фрунзе, А.Ю. Цуцких (ГНЦ РФ

Подробнее

Государственный научный центр Научно-исследовательский институт атомных реакторов

Государственный научный центр Научно-исследовательский институт атомных реакторов Государственный научный центр Научно-исследовательский институт атомных реакторов ВЫСОКОТЕХНОЛОГИЧНЫЕ ИСТОЧНИКИ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ ПРОИЗВОДСТВА ОАО «ГНЦ НИИАР» И ОСОБЕННОСТИ ИХ ПРИМЕНЕНИЯ ДЛЯ ЦЕЛЕЙ

Подробнее

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 19

ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ. Инжечик Лев Владиславович. Кафедра общей физики Лекция 19 ИЗОТОПЫ: СВОЙСТВА ПОЛУЧЕНИЕ ПРИМЕНЕНИЕ Инжечик Лев Владиславович Кафедра общей физики inzhechik@stream.ru Иллюстрация процесса деления на основе капельной модели ядра Учитываются поверхностное натяжение

Подробнее

51. Сурьма Сурьма-119

51. Сурьма Сурьма-119 51. Сурьма Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов сурьмы выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕМЕНТНОГО СОСТАВА ОБРАЗЦОВ С ПОМОЩЬЮ 14 МЭВ НЕЙТРОНОВ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕМЕНТНОГО СОСТАВА ОБРАЗЦОВ С ПОМОЩЬЮ 14 МЭВ НЕЙТРОНОВ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕМЕНТНОГО СОСТАВА ОБРАЗЦОВ С ПОМОЩЬЮ 14 МЭВ НЕЙТРОНОВ Цель работы:определение С/N/O-отношений произвольного объекта методом меченых нейтронов ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ Принцип метода меченых нейтронов

Подробнее

Устройства детектирования на основе сцинтилляционных кристаллов бромида лантана (LaBr 3

Устройства детектирования на основе сцинтилляционных кристаллов бромида лантана (LaBr 3 Устройства детектирования на основе сцинтилляционных кристаллов бромида лантана (LaBr 3 :Ce) и спектрометрические системы построенные на их базе ЗАО «НПЦ «Аспект». НОВЫЕ РАЗРАБОТКИ с использованием сцинтилляционных

Подробнее

1. Введение. 2. Методические подходы к расчету переноса нейтронов

1. Введение. 2. Методические подходы к расчету переноса нейтронов СОПОСТАВЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ РАСЧЕТА ПЛОТНОСТИ ПОТОКА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ НА ОПОРНЫЕ КОНСТРУКЦИИ РЕАКТОРА ВВЭР-1000, ПОЛУЧЕННЫХ НА ОСНОВЕ РАЗЛИЧНЫХ МЕТОДИЧЕСКИХ ПОДХОДОВ Автор доклада: А.В. Сидоров Руководитель

Подробнее

Кафедра «Ядерные реакторы и энергетические установки» Хохлов В.Н. Лабораторная работа 2

Кафедра «Ядерные реакторы и энергетические установки» Хохлов В.Н. Лабораторная работа 2 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Подробнее

Физическая аппаратура и её элементы

Физическая аппаратура и её элементы 8 Прикладная физика, 215, 3 Физическая аппаратура и её элементы УДК 685.5.8 Тестирование алмазного нейтронного детектора на каскадном сильноточном ускорителе КГ 2,5 В. Н. Амосов, Н. Б. Родионов, К. В.

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ПРОЦЕССОВ НА ДЕТЕКТОРЕ СНД

ИЗУЧЕНИЕ ПРОЦЕССОВ НА ДЕТЕКТОРЕ СНД ИЗУЧЕНИЕ ПРОЦЕССОВ e + e K + K И e + e K S K L НА ДЕТЕКТОРЕ СНД Константин Белобородов Апробация кандидатской диссертации Научный руководитель: В.П. Дружинин Новосибирск 13.01.2017 Введение Цель изучения

Подробнее

4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где

4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где 1 4. ФАЙЛ 4. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 4 содержит представления угловых распределений вторичных нейтронов. Он используется только для нейтронных реакций, реакции

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ПОДКРИТИЧЕСКИЙ РЕАКТОР

ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ПОДКРИТИЧЕСКИЙ РЕАКТОР ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ПОДКРИТИЧЕСКИЙ РЕАКТОР Гулик В.И. (Институт ядерный исследований, Украина) Павлович В.Н. (Институт ядерный исследований, Украина) Пупирина Е.А. (Институт проблем безопасности АЭС, Украина)

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЕКТОРНОГО ФОРМФАКТОРА В К о -РАСПАДАХ. Направлено

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЕКТОРНОГО ФОРМФАКТОРА В К о -РАСПАДАХ. Направлено 1-12046 В.К.Бирулев, Г.Вестергомби, Т.В.Гвахария, В.И.Генчев, Т.СГригалашвили, Б.Н.Гуськов, В.П.Джорджадзе, И.М.Иванченко, Н.Н.Карпенко, В.Д.Кекелидзе, В.Г.Криво хижин, В.В.Кухтин, М.Ф.Лихачев, И.Манно,

Подробнее

Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром. Карелин А.В.

Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром. Карелин А.В. Исследование потоков частиц космических лучей высоких энергий, регистрируемых калориметром Карелин А.В. Основные результаты, выносимые на защиту: -Измеренный дифференциальный энергетический суммарный спектр

Подробнее

93.1. Нептуний E-01 1.E+021.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 Energy, ev 1.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 EAF2003.

93.1. Нептуний E-01 1.E+021.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 Energy, ev 1.E-02 1.E+00 1.E+02 1.E+04 1.E+06 EAF2003. 93. НЕПТУНИЙ Существуют три природных радиоактивных семейства тория-232, урана-235 и урана-238 и один искусственный радиоактивный ряд семейство нептуния-237. Помимо «искусственности», это семейство отличают

Подробнее

Процессы захвата электронов и захвата электронов с ионизацией у атомов аргона ионами 3 He 2+ при различных параметрах удара

Процессы захвата электронов и захвата электронов с ионизацией у атомов аргона ионами 3 He 2+ при различных параметрах удара 26 января 02.2 Процессы захвата электронов и захвата электронов с ионизацией у атомов аргона ионами 3 He 2+ при различных параметрах удара В.В. Афросимов, А.А. Басалаев, М.Н. Панов Физико-технический институт

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 23 Ядерные силы в нуклон-нуклонных

Подробнее

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ВЕРТОЛЕТНОГО НЕЙТРОННОГО ДЕТЕКТОРА ДЛЯ ОБНАРУЖЕНИЯ ЯДЕРНЫХ БОЕГОЛОВОК В СОВЕТСКО-АМЕРИКАНСКОМ ЭКСПЕРИМЕНТЕ НА ЧЕРНОМ МОРЕ

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ВЕРТОЛЕТНОГО НЕЙТРОННОГО ДЕТЕКТОРА ДЛЯ ОБНАРУЖЕНИЯ ЯДЕРНЫХ БОЕГОЛОВОК В СОВЕТСКО-АМЕРИКАНСКОМ ЭКСПЕРИМЕНТЕ НА ЧЕРНОМ МОРЕ The Black Sea Experiment: The Use of Helicopter-Borne Neutron Detectors to Detect Nuclear Warheads in the USSR-US Black Sea Experiment S. T. Belyaev, V. I. Lebedev, B. A. Obinyakov, M. V. Zemlyakov, V.

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАРЯДОВО-ОБМЕННЫХ ПРОЦЕССОВ В ДЕЙТРОН-ПРОТОННЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ. МУШИНСКИ Ян

ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАРЯДОВО-ОБМЕННЫХ ПРОЦЕССОВ В ДЕЙТРОН-ПРОТОННЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ. МУШИНСКИ Ян ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАРЯДОВО-ОБМЕННЫХ ПРОЦЕССОВ В ДЕЙТРОН-ПРОТОННЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ МУШИНСКИ Ян ЛФВЭ ОИЯИ Дубна 03 июня 2010 Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук 01.04.16

Подробнее

Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора

Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора Q D k k k з з a Запишем многогрупповое уравнение в следующем виде где m k k f k f v k Q Рассмотрим критический эквивалентный реактор, для которого

Подробнее

Методические указания к решению задач по ядерной физике

Методические указания к решению задач по ядерной физике Санкт-Петербургский Государственный Политехнический Университет Физико-Механический Факультет Кафедра Экспериментальной Ядерной Физики Методические указания к решению задач по ядерной физике Н.И.Троицкая

Подробнее

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений В.А.Курнаев Н.Н.Трифонов (Московский государственный инженерно-физический

Подробнее

Синтез новых элементов в реакциях полного слияния 48. Ca U Cf. Утенков В.К. Объединенный институт ядерных исследований, Дубна

Синтез новых элементов в реакциях полного слияния 48. Ca U Cf. Утенков В.К. Объединенный институт ядерных исследований, Дубна Синтез новых элементов 113-118 в реакциях полного слияния 48 Ca + 238 U - 249 Cf Утенков В.К. Объединенный институт ядерных исследований, Дубна S.Hofmann ε α =53/87% ΔE α =50-100 кэв 140-200 кэв 500-600

Подробнее

Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения

Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения Определение активности нейтринного источника по измерению непрерывного спектра гамма излучения В.Горбачёв, Ю.Малышкин Баксанская нейтринная обсерватория ИЯИ РАН Галлиевые эксперименты с искусственными

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 23 Нуклон-нуклонные взаимодействия

Подробнее

Исследование внутренних напряжений с помощью дифракции тепловых нейтронов: методика эксперимента

Исследование внутренних напряжений с помощью дифракции тепловых нейтронов: методика эксперимента Исследование внутренних напряжений с помощью дифракции тепловых нейтронов: методика эксперимента Для исследования внутренних напряжений в материалах уже много лет используются различные методики неразрушающего

Подробнее

6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом. Введение

6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом. Введение 6. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Введение Гамма-излучение это коротковолновое электромагнитное излучение, возникающее в результате разрядки состояний ядер, возбуждающихся при радиоактивном

Подробнее

62.САМАРИЙ Самарий-144

62.САМАРИЙ Самарий-144 62.САМАРИЙ Известно 11 стабильных и долгоживущих изотопов самария, из которых 7 сохранились в природе. Два радиоактивных изотопа ( 151 Sm и 153 Sm) образуются в результате деления тяжелых ядер. В качестве

Подробнее

Активность при этом в

Активность при этом в Исследование точности абсолютных измерений цифровым методом совпадений Ìåòîä ñîâïàäåíèé ÿâëÿåòñÿ â íàñòîÿùåå âðåìÿ îñíîâíîé òåõíèêîé ïåðâè íûõ èçìåðåíèé àêòèâíîñòè ðàäèîíóêëèäîâ è îñíîâîé ãîñóäàðñòâåííûõ

Подробнее

Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра

Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра Лабораторная работа 5 Электромагнитные взаимодействия. Определение энергии γ-квантов с помощью сцинтилляционного спектрометра Целью работы является определение энергии γ-излучения неизвестного источника.

Подробнее

ИНТЕНСИВНОСТЬ -e - РАСПАДОВ НА РАЗНЫХ ГЛУБИНАХ ПО ДАННЫМ БАКСАНСКОГО ПОДЗЕМНОГО СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ТЕЛЕСКОПА *

ИНТЕНСИВНОСТЬ -e - РАСПАДОВ НА РАЗНЫХ ГЛУБИНАХ ПО ДАННЫМ БАКСАНСКОГО ПОДЗЕМНОГО СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ТЕЛЕСКОПА * 1 ИНТЕНСИВНОСТЬ -e - РАСПАДОВ НА РАЗНЫХ ГЛУБИНАХ ПО ДАННЫМ БАКСАНСКОГО ПОДЗЕМНОГО СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО ТЕЛЕСКОПА * Совместно с В.Н. Бакатановым, Ю.Ф. Новосельцевым, М.В. Новосельцевой, Ю.В. Стенькиным Потоки

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ

ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Продолжаем изучать атомные ядра. 1. Диаграмма стабильности ядер. Долина стабильности На рис. 11.1 показана диаграмма стабильности ядер. Если сдвинуться из этой долины, то тогда

Подробнее

Обработка результатов измерений

Обработка результатов измерений Приложения Обработка результатов измерений 1. Введение Величины, измеряемые в эксперименте, по своему характеру случайны, и это обусловлено либо статистической природой самого исследуемого явления, либо

Подробнее

НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОДКРИТИЧЕСКОГО РЕАКТОРА С КАСКАДНЫМ УМНОЖЕНИЕМ НЕЙТРОНОВ ИСТОЧНИКА

НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОДКРИТИЧЕСКОГО РЕАКТОРА С КАСКАДНЫМ УМНОЖЕНИЕМ НЕЙТРОНОВ ИСТОЧНИКА НЕЙТРОННО-ФИЗИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОДКРИТИЧЕСКОГО РЕАКТОРА С КАСКАДНЫМ УМНОЖЕНИЕМ НЕЙТРОНОВ ИСТОЧНИКА Барзилов А.П Кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник, Государственный научный

Подробнее

КОМПТОНОВСКАЯ ГАЗОВАЯ ГАММА-КАМЕРА ДЛЯ МЕДИЦИНСКОЙ РАДИОНУКЛИДНОЙ ИНТРОСКОПИИ

КОМПТОНОВСКАЯ ГАЗОВАЯ ГАММА-КАМЕРА ДЛЯ МЕДИЦИНСКОЙ РАДИОНУКЛИДНОЙ ИНТРОСКОПИИ Национальный Исследовательский Ядерный Университет «МИФИ» Беляев В.Н., Болоздыня А.И., Бортко Л.Ю., Дубов Л.Ю., Канцеров В.А., Сосновцев В.В., Цхай В.С., Штоцкий Ю.В. КОМПТОНОВСКАЯ ГАЗОВАЯ ГАММА-КАМЕРА

Подробнее

45.РОДИЙ Родий-99. стабильный рутений-101. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за

45.РОДИЙ Родий-99. стабильный рутений-101. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за 45.РОДИЙ 45.1. Родий-99 Радиоактивен (Т 1/2 =16.1 дн.). Захватывая орбитальный электрон превращается в стабильный рутений-99. В реакторах может образовываться в ничтожных количествах за счет реакции 102Pd

Подробнее

ОЦЕНКА ХАРАКТЕРИСТИК ГОДОСКОПА РЕАКТОРА МИГР

ОЦЕНКА ХАРАКТЕРИСТИК ГОДОСКОПА РЕАКТОРА МИГР Известия Челябинского научного центра, вып. 4 (17), 2002 ИНФОРМАТИКА И ИНФОРМАЦИОННЫЕ СИСТЕМЫ УДК 621.039.573 ОЦЕНКА ХАРАКТЕРИСТИК ГОДОСКОПА РЕАКТОРА МИГР Н.В. Горин (1), Е.Н. Липилина (1), В.Д. Лютов

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 16 Общие закономерности ядерных

Подробнее

мишени и замедлителя-формирователя

мишени и замедлителя-формирователя 4-th International Conference NPAE-Kyiv 2012 CURRENT PROBLEMS IN NUCLEAR PHYSICS AND ATOMIC ENERGY 17-21 Ноября, 2014, Москва, Россия Институт ядерных исследований РАН, Москва, Россия Источник нейтронов

Подробнее