14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ.

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ."

Транскрипт

1 1 14. ФАЙЛ 14. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФОТОНОВ. Файл 14 предназначен для представления угловых распределений вторичных фотонов, образованных в нейтронных реакциях. Угловые распределения должны определяться для каждой дискретной фотонной линии и для фотонов непрерывного спектра, представленных в файлах 12 и 13, даже если их распределения изотропны. Структура файла 14 аналогична структуре файла 4 за исключением признака, указывающего на изотропность (LI). Угловые распределения для определенного типа реакции (номера МТ) задаются для возрастающих значений энергии падающего нейтрона. Рассматриваемый энергетический интервал должен быть тем же, что и в файле 12 или 13 для соответствующего типа реакции. Данные упорядочиваются по возрастанию номеров МТ. Угловые распределения выражаются через распределения вероятностей, нормированных следующим образом: где p k (μ,e) - плотность вероятности того, что нейтрон с энергией E в реакции МТ породит фотон с дискретной энергией или фотон непрерывного спектра (определяемый индексом k и MT), будучи рассеянным на угол, косинус которого равен μ. Так как обычно полагают, что угловые распределения фотонов имеют азимутальную симметрию, распределение можно представить в виде разложения по полиномам Лежандра. где μ = косинус угла рассеяния в лабораторной системе, E = энергия нейтрона в лабораторной системе, σ γ k (E) = сечение образования фотона с дискретной энергией или непрерывного спектра либо в файле 13, либо в наборе файлов 2, 3, 12, l = порядок полинома Лежандра, dσ γ k /dω = дифференциальное сечение образования фотона в барнах на стерадиан, a k l (E) = l-ый коэффициент разложения по полиномам Лежандра, относящийся к k-ой дискретной линии или к фотону непрерывного спектра (понятно, что a k 0 (E)=1.0). Угловые распределения в файле 14 могут задаваться либо в виде таблицы значений функции энергии падающего нейтрона p k (μ,e), то есть в виде распределения нормированных вероятностей, либо в виде коэффициентов разложения по полиномам Лежандра, a l k (E). В формате предусмотрено задание простых признаков, обозначающих изотропию угловых распределений, либо определенной группы фотонов, испускаемых в реакции данного типа, либо всех фотонов этой реакции.

2 2 Заметим, что файл 14 предполагает независимость энергетического и углового распределений для фотонов непрерывного спектра. В противном случае вместо файлов 14 и 15 следует использовать файл 16 (аналогичный файлу 6). (Поскольку для дискретных фотонов файл 14 определяет и энерго - угловые распределения, то файл 16 может потребоваться только для непрерывных спектров) ФОРМАТЫ Как обычно, секции упорядочены по возрастанию номеров (МТ) типов реакции. Определим следующие величины: LI LI=0, распределение изотропно, но не для всех фотонов данного типа реакций, а только для некоторых, LI=1, распределение изотропно для всех фотонов данного типа реакции, LTT LTT=1, данные представляют собой коэффициенты разложения по полиномам Лежандра; понятно, что a k 0 (E)=1.0, LTT=2, данные заданы таблицей зависимости от косинуса угла рассеяния, NK количество дискретных фотонов, включая континуум (должно равняться количеству, указанному в файлах 12 и 13), NI количество изотропных угловых распределений фотонов, в секции (под номером МТ) с LI =0 (т.е. в секции, содержащей, по крайней мере, одно анизотропное распределение), NE число энергетических точек в записи TAB2, NL i наибольшее значение l для каждого значения Ei, ES i энергия уровня, с которого испускается фотон. Если уровень неизвестен или описывается непрерывный спектр, то полагают ES i =0.0, EG k энергия фотона, совпадающая с заданной в файлах 12 или 13. Для фотонов непрерывного спектра полагают EG k =0.0. а. LI =1: изотропное распределение Если LI=1, то все фотоны реакции типа МТ испускаются изотропно. Этот флаг достаточен для обрабатывающей программы, и поэтому непосредственные данные об изотропных распределениях являются излишними и не вводятся в файл. В этом случае секция состоит лишь из записей HEAD и SENDS: b. LI =0: анизотропное распределение Если LI=0, то возможны две структуры секции, определяемые значением величины LTT. а. LTT=1: задаются коэффициенты разложения по полиномам Лежандра Структура секции при LI =0 и LTT =1 следующая:

3 3 <подсекция для k=1> <подсекция для k=2> <подсекция для k=nk> Структура каждой записи в первой группе из NI подсекций, которые определяют NI изотропных распределений, такова: Каждой изотропной линии дискретного спектра фотонов соответствует только одна запись CONT. (Упомянутая группа записей отсутствует, если NI=0). Подсекции упорядочены по возрастанию значения EG k (т.е. по энергии фотонов), а подсекция для непрерывного спектра, если она присутствует в этой группе, располагается последней со значением EG k =0.0. За блоком NI подсекций следует блок NK-NI подсекций, относящихся к анизотропным фотонам. Они тоже располагаются по возрастанию значения EG k. Если непрерывный спектр анизотропен, то соответствующая секция располагается в конце со значением EG k =0.0. Структура последних NK-NI подсекций такова: Заметим, что последовательность коэффициентов a l k (E) начинается с l =1, так как понятно, что всегда a 0 k (E) =1.0. б. LTT =2: табличное представление угловых распределений Структура секции в случае LI =0 и LTT =2 имеет следующий вид: Структура первой группы из NI подсекций (где NI может равняться нулю) аналогична структуре этой группы подсекций в случае LI =1, т.е. каждому изотропному

4 4 фотону соответствует одна запись CONT. Записи располагаются по возрастанию значения EG k. Если в группе есть непрерывный спектр, то соответствующая подсекция располагается последней со значением EG k =0.0. Структура подсекции из первого блока имеет вид: За группой из NI подсекций следует группа из NK-NI подсекций для анизотропных фотонов в порядке увеличения значений EG k. Если присутствует непрерывный спектр, то соответствующая секция располагается последней с EG k =0.0. Структура последних NK-NI подсекций следующая: ПРАВИЛА 1.В каждой группе подсекций (изотропной и анизотропной), подсекции следует в порядке увеличения EG k. 2. По соглашению, непрерывные спектры, если они определены, задаются в конце соответствующей группы. В этих подсекциях EG NK = Значение EG k должны совпадать с точностью до 4-х значащих цифр со значениями, приведенными в файлах 12 или 13. В файле 12, вариант 2 ( вероятности переходов), значения EGk, неявно определяются энергиями уровней. 4. ES k энергия уровня, с которого испускается фотон (если этот уровень известен; в противном случае ESk =0.0). Для непрерывного спектра всегда полагают ESk = Для фотонов, сечения, образования которых не заданы в файлах 12 или 13, в файле 14 данные не определяются. Наоборот, для каждого фотона, сечение образования которого задано в файлах 12 или 13, должно быть определено угловое распределение в файле 14. Энергетический интервал, для которого определяются угловые распределения, должны быть таким же, как и для данных об образовании фотонов в файле 12 или Для LTT=1 (задаются коэффициенты разложения по полиномам Лежандра) значение NL должно быть минимальным, но достаточным для точного описания углового распределения, которое везде должно быть положительным. Во всех случаях не должно превышать Записи TAB1 для p k (μ,e i ) в подсекции задаются в порядке возрастания энергии нейтрона E i.

5 5 8. Табулированные функции p k (μ,e i ) должны быть нормированы на единицу с точностью до 4-х значащих цифр. 9. Схема интерполяции p k (μ,e) по E должна быть дважды линейной или log - линейной (INT=2 или 3) для того, чтобы сохранить нормированность интерполированных распределений. Рекомендуется, чтобы интерполяция по μ была дважды линейной ( INT =2). 10.Для LI =1 (изотропное распределение) параметр NK - это число фотонов в этой секции. Он должен равняться сумме значений NK, заданных в файлах 12 или Следует использовать минимальное количество данных, обеспечивающих достаточно точное представление углового распределения в зависимости от m и E. 12. Если в реакции типа МТ все фотоны изотропны, следует использовать LI=1. Использование LI=0 и NI=NK крайне нежелательно. Точно так же, изотропные распределения не должны задаваться явно в табличной форме или в виде разложения по полиномам Лежандра с a l k (E) =0 для l Угловые распределения для фотонов должны определяться для всех дискретных линий и для непрерывного спектра фотонов. Этого можно добиться либо явным заданием всех распределений, либо используя признак, указывающий, что все фотоны данной реакции (определенной номером МТ) изотропны. Если анизотропия слабее 20%, угловые распределения рекомендуется считать изотропными.

4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где

4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ. где 1 4. ФАЙЛ 4. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 4.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 4 содержит представления угловых распределений вторичных нейтронов. Он используется только для нейтронных реакций, реакции

Подробнее

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом:

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом: 5.ФАЙЛ 5. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 1 5.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 5 содержит данные для энергетических распределений вторичных нейтронов, представленных в виде распределений нормированных

Подробнее

3.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ 3.2.ФОРМАТЫ

3.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ 3.2.ФОРМАТЫ 1 3.ФАЙЛ 3. СЕЧЕНИЯ РЕАКЦИЙ 3.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ В файле 3 приводятся сечения и производные величины виде функции от энергии E, где E - энергия падающей частицы (в эв) в лабораторной системе. Они представляют

Подробнее

53.Йод Йод-124

53.Йод Йод-124 53.Йод Замечание к оценке качества данных для осколков деления Учитывая, что тяжелые изотопы йода являются важными продуктами деления, сделаем общие замечания по приоритетам к качеству данных. Наиболее

Подробнее

является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные

является первым, оценочным приближением для гомогенных реакторов больших размеров ряд результатов интегральные и качественные Метод многих групп До настоящего времени для решения задач физики ядерных реакторов мы использовали одногогрупповой метод. Мы полагали что в реакторе присутствуют нейтроны только одной энергии то есть

Подробнее

Краткие теоретические сведения Пусть значения некоторой функции f (x) заданы в виде таблицы: x y

Краткие теоретические сведения Пусть значения некоторой функции f (x) заданы в виде таблицы: x y 3 Интерполирование функций полиномом Лагранжа Цель: формирование навыков интерполирования таблично заданных функций полиномом Лагранжа; оценка погрешности полинома Лагранжа Краткие теоретические сведения

Подробнее

5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы

5. БОР Бор-10. Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: Файлы 5. БОР 5.1. Бор-10 Содержание в естественной смеси: 19.8±0.3%. Спин основного состояния: 3 +. 1. Файлы Реакции 10 B(n,α) (MT=107) и 10 B(n,αγ 1 ) (MT=801) используются в качестве стандартов при измерении

Подробнее

5.2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА

5.2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА 5 УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА Основным динамическим уравнением квантовой механики описывающим эволюцию состояния микрочастицы во времени является уравнение Шрѐдингера: () Ĥ оператор Гамильтона в общем случае

Подробнее

ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ 1

ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ 1 ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ. Абсолютно черное тело и серое тело имеют одинаковую температуру. Как соотносятся

Подробнее

КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Лекция 3: Квантовая механика и одномерное движение

КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Лекция 3: Квантовая механика и одномерное движение КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА Лекция 3: Квантовая механика и одномерное движение А.Г. Семенов I. ВЕРОЯТНОСТНАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ВОЛНОВОЙ ФУНКЦИИ На предыдущей лекции нами было получено уравнение Шредингера для частицы

Подробнее

Л Е К Ц И Я 8 ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР

Л Е К Ц И Я 8 ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР Л Е К Ц И Я 8 ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЛЯТОР Классический осциллятор. Пусть частица совершает одномерное движение. Разложим ее потенциальную энергию в ряд Тейлора в окрестности x 0 до второго порядка: V(x) V(0)

Подробнее

32.ГЕРМАНИЙ Германий-68

32.ГЕРМАНИЙ Германий-68 32.ГЕРМАНИЙ Природный германий содержит 5 изотопов: 70 Ge, 72 Ge, 73 Ge, 73 Ge и 76 Ge (последний слабо радиоактивен). Кроме того имеется eще три долгоживущих радиоизотопа: 78 Ge, 79 Ge и 71 Ge. Для стабильных

Подробнее

Тема 4. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ

Тема 4. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ Тема 4. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ -1- Тема 4. ЧИСЛЕННОЕ РЕШЕНИЕ НЕЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ 4.0. Постановка задачи Задача нахождения корней нелинейного уравнения вида y=f() часто встречается в научных

Подробнее

80. РТУТЬ Общие замечания

80. РТУТЬ Общие замечания 80. РТУТЬ 80.0. Общие замечания В библиотеке ФОНД-2.2 все нейтронные данные для 13 стабильных и долгоживущих изотопов ртути были приняты, главным образом, из библиотеки EAF-3. Полные файлы нейтронных данных

Подробнее

98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246

98.КАЛИФОРНИЙ Калифорний-246 98.КАЛИФОРНИЙ Основной интерес к нейтронным сечениям изотопов калифорния был связан с наработкой 5 Cf, как компактного источника нейтронов, используемого в самых различных областях. При этом исходным продуктом

Подробнее

Гомогенный реактор с отражателем в одногрупповом приближении

Гомогенный реактор с отражателем в одногрупповом приближении Гомогенный реактор с отражателем в одногрупповом приближении Важным результатом, полученным нами при рассмотрении гомогенных реакторов различной формы, является наличие существенной неравномерности распределения

Подробнее

Лекция 10 ЧИСЛОВЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СИСТЕМЫ ДВУХ СЛУЧАЙНЫХ ВЕЛИЧИН.

Лекция 10 ЧИСЛОВЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СИСТЕМЫ ДВУХ СЛУЧАЙНЫХ ВЕЛИЧИН. Лекция ЧИСЛОВЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СИСТЕМЫ ДВУХ СЛУЧАЙНЫХ ВЕЛИЧИН -МЕРНЫЙ СЛУЧАЙНЫЙ ВЕКТОР ЦЕЛЬ ЛЕКЦИИ: определить числовые характеристики системы двух случайных величин: начальные и центральные моменты ковариацию

Подробнее

Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора

Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора Решение многогруппового уравнения для эквивалентного реактора Q D k k k з з a Запишем многогрупповое уравнение в следующем виде где m k k f k f v k Q Рассмотрим критический эквивалентный реактор, для которого

Подробнее

4. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ ПОИСКА БЕЗУСЛОВНОГО ЭКСТРЕМУМА

4. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ ПОИСКА БЕЗУСЛОВНОГО ЭКСТРЕМУМА Лекция 3 4. ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ ПОИСКА БЕЗУСЛОВНОГО ЭКСТРЕМУМА Принципы построения численных методов. Применение необходимых и достаточных условий безусловного экстремума эффективно для решения ограниченного

Подробнее

АСТРОНОМИЯ НЕКОТОРЫЕ АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ В ТЕОРИИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ. А.К.Колесов 1, Н.Ю.Кропачева 2

АСТРОНОМИЯ НЕКОТОРЫЕ АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ В ТЕОРИИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ. А.К.Колесов 1, Н.Ю.Кропачева 2 13 ВЕСТНИК САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО УНИВЕРСИТЕТА Сер. 1 Вып. 4 АСТРОНОМИЯ УДК 5-64 НЕКОТОРЫЕ АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ В ТЕОРИИ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ А.К.Колесов 1, Н.Ю.Кропачева 1. С.-Петербургский

Подробнее

М.В.Дубатовская Теория вероятностей и математическая статистика. Основные законы распределения дискретных случайных величин

М.В.Дубатовская Теория вероятностей и математическая статистика. Основные законы распределения дискретных случайных величин МВДубатовская Теория вероятностей и математическая статистика Лекция 9 Основные законы распределения случайных величин Основные законы распределения дискретных случайных величин Биномиальное распределение

Подробнее

Ядерные реакции. e 1/2. p n n

Ядерные реакции. e 1/2. p n n Ядерные реакции 197 Au 197 79 79 14 N 17 7 8 O 9 Be 1 4 6 C 7 Al 30 13 15 30 P e 30 15 T.5мин 14 1/ P p n n Si Au Ядерные реакции ВХОДНОЙ И ВЫХОДНОЙ КАНАЛЫ РЕАКЦИИ Сечение реакции и число событий N dn(,

Подробнее

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.)

РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ-11 (2013 г.) РАСЧЕТНОЕ ЗАДАНИЕ ДЛЯ ЭТ- (0 г.). В спектре некоторых водородоподобных ионов длина волны третьей линии серии Бальмера равна 08,5 нм. Найти энергию связи электрона в основном состоянии этих ионов.. Энергия

Подробнее

ДИСКРЕТНЫЕ И НЕПРЕРЫВНЫЕ СЛУЧАЙНЫЕ ВЕЛИЧИНЫ ЗАКОНЫ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ

ДИСКРЕТНЫЕ И НЕПРЕРЫВНЫЕ СЛУЧАЙНЫЕ ВЕЛИЧИНЫ ЗАКОНЫ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ 1 ДИСКРЕТНЫЕ И НЕПРЕРЫВНЫЕ СЛУЧАЙНЫЕ ВЕЛИЧИНЫ ЗАКОНЫ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ Одним из важнейших понятий теории вероятностей является понятие случайной величины. Случайной величиной называется переменная, которая

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 15 ТЕРМОДИНАМИКА ФОТОННОГО ГАЗА. АТОМ В ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ

ЛЕКЦИЯ 15 ТЕРМОДИНАМИКА ФОТОННОГО ГАЗА. АТОМ В ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛЕКЦИЯ 15 ТЕРМОДИНАМИКА ФОТОННОГО ГАЗА. АТОМ В ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ 1. Термодинамика фотонного газа При рассмотрении равновесного теплового излучения было получено, что если существует некоторая полость, нагретая

Подробнее

Численное решение задачи Коши для одного дифференциального уравнения

Численное решение задачи Коши для одного дифференциального уравнения Лабораторная работа 7 ( часа) Численное решение задачи Коши для одного дифференциального уравнения Цель работы: получение практических навыков построения алгоритмов численного решения обыкновенных дифференциальных

Подробнее

МЕТОД СФЕРИЧЕСКИХ ГАРМОНИК В ПРОБЛЕМЕ МИНИМИЗАЦИИ ЗАГРЯЗНЕНИЙ АТМОСФЕРЫ ЧАСТИЦАМИ ВРЕДНЫХ ПРИМЕСЕЙ

МЕТОД СФЕРИЧЕСКИХ ГАРМОНИК В ПРОБЛЕМЕ МИНИМИЗАЦИИ ЗАГРЯЗНЕНИЙ АТМОСФЕРЫ ЧАСТИЦАМИ ВРЕДНЫХ ПРИМЕСЕЙ МЕТОД СФЕРИЧЕСКИХ ГАРМОНИК В ПРОБЛЕМЕ МИНИМИЗАЦИИ ЗАГРЯЗНЕНИЙ АТМОСФЕРЫ ЧАСТИЦАМИ ВРЕДНЫХ ПРИМЕСЕЙ Проф Др Рамиз РАФАТОВ Кыргызско Турецкий Унивеситет Манас Институт Естественных Наук В предположении что

Подробнее

6 Общая схема исследования функции

6 Общая схема исследования функции 5 6 Общая схема исследования функции Исследование дважды дифференцируемой функции будем проводить по следующей схеме. Находим область определения функции D( f.. Определяем точки разрыва функции.. Находим

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

Симплекс-метод решения задач линейного программирования

Симплекс-метод решения задач линейного программирования Симплекс-метод решения задач линейного программирования Основным численным методом решения задач линейного программирования является так называемый симплекс-метод. Термин «симплекс-метод» связан с тем

Подробнее

Дорогие студенты, данная презентация служит лишь наглядной иллюстрацией к одной из лекций по теории вероятностей для II курса факультета биоинженерии

Дорогие студенты, данная презентация служит лишь наглядной иллюстрацией к одной из лекций по теории вероятностей для II курса факультета биоинженерии Дорогие студенты, данная презентация служит лишь наглядной иллюстрацией к одной из лекций по теории вероятностей для II курса факультета биоинженерии и биоинформатики. ЗАКОНЫ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВЕРОЯТНОСТЕЙ

Подробнее

} из отрезка [a,b] (эти точки называются узлами интерполяции), т.е. должны выполняться условия: g(x k )=y k, k=1,2,...,n+1,

} из отрезка [a,b] (эти точки называются узлами интерполяции), т.е. должны выполняться условия: g(x k )=y k, k=1,2,...,n+1, Интерполяция функций интерполяционными полиномами В вычислительной математике существенную роль играет интерполяция функций, т.е. построение по заданной функции другой (как правило, более простой), значения

Подробнее

68. ЭРБИЙ. Изотоп % Er Er Er Er Er Er

68. ЭРБИЙ. Изотоп % Er Er Er Er Er Er 68. ЭРБИЙ Природный эрбий включает шесть изотопов. В таблице 1 приводится вклад каждого изотопа в естественную смесь. Таблица 1 Состав природного эрбия, % Изотоп % Er-162 0.139 Er-164 1.601 Er-166 33.503

Подробнее

Тема 3. Численные методы решения задачи аппроксимации

Тема 3. Численные методы решения задачи аппроксимации Тема. Численные методы решения задачи аппроксимации Будем считать, что является функцией аргумента. Это означает, что любому значению из области определения поставлено в соответствие значение. На практике

Подробнее

_ a 22%1 + a X1 + a 11

_ a 22%1 + a X1 + a 11 А. С. Рудницкий ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ СВОЙСТВ КАЛЕЙДОСКОПИЧЕСКОГО ЭЛЕМЕНТА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ФОРМАЛИЗМА КОМПЛЕКСНОЙ ПЛОСКОСТИ Преобразование поляризации электромагнитного излучения в оптических системах

Подробнее

О формулах суммирования и интерполяции

О формулах суммирования и интерполяции О формулах суммирования и интерполяции А В Устинов УДК 51117 1 Введение Известно, что числа Бернулли B n и полиномы Бернулли B n x) возникают в самых разных вопросах теории чисел и приближенного анализа

Подробнее

1 = = 0. (1) R + 1 = C, (2) 1(R)

1 = = 0. (1) R + 1 = C, (2) 1(R) . Электростатика. Электростатика Урок 7 Разделение переменных в сферической и цилиндрической системах координат Оператор Лапласа в сферической системе координат записывается в виде = 2 = 2 ) + sin θ )

Подробнее

200 взятая деталь изготовлена первым, вторым и третьим цехами соответственно. Из условия следуют:

200 взятая деталь изготовлена первым, вторым и третьим цехами соответственно. Из условия следуют: . На складе 00 деталей, из которых 00 изготовлено цехом, 60 цехом и 40 цехом. Вероятность брака для цеха %, для цеха % и для цеха %. Наудачу взятая со слада деталь оказалась бракованной. Найти вероятность

Подробнее

Содержание Содержание Теоретические основы ЦОС Виды сигналов Аналоговые сигналы Дискретные сигналы

Содержание Содержание Теоретические основы ЦОС Виды сигналов Аналоговые сигналы Дискретные сигналы Содержание Содержание.... Теоретические основы ЦОС..... Виды сигналов...... Аналоговые сигналы...... Дискретные сигналы.....3. Цифровые сигналы...3.. Аналоговые сигналы...3... Представление сигнала интегралом

Подробнее

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ Общие положения замедления k эфф p з p т Непосредственно с процессом замедления нейтронов в реакторе связана величина p з вероятность избежать утечки замедляющихся нейтронов.

Подробнее

ТИПОВЫЕ ФУНКЦИИ ПОЛЕЗНОСТИ В МНОГОПРИЗНАКОВОМ ОЦЕНИВАНИИ АЛЬТЕРНАТИВ. С.В. Микони

ТИПОВЫЕ ФУНКЦИИ ПОЛЕЗНОСТИ В МНОГОПРИЗНАКОВОМ ОЦЕНИВАНИИ АЛЬТЕРНАТИВ. С.В. Микони ТИПОВЫЕ ФУНКЦИИ ПОЛЕЗНОСТИ В МНОГОПРИЗНАКОВОМ ОЦЕНИВАНИИ АЛЬТЕРНАТИВ С.В. Микони Петербургский государственный университет путей сообщения, Россия, 9003 Санкт-Петербург, Московский пр. 9, svm@sm4265.spb.edu

Подробнее

ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ

ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ Вектор среднего дисперсий границ математических ожиданий границ функции среднеквадратических отклонений границ величина гиперслучайная векторная непрерывная 1.2 скалярная 1.2 интервальная

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 15 АТОМ ВОДОРОДА

ЛЕКЦИЯ 15 АТОМ ВОДОРОДА ЛЕКЦИЯ 15 АТОМ ВОДОРОДА В квантовой механике существуют две важные модели, с помощью которых удается решить многие практические задачи: Осциллятор; Атом водорода. Отличие в рассмотрении этих моделей состоит

Подробнее

Разностная аппроксимация начально-краевой задачи для уравнения колебаний. Явная (схема «крест») и неявная разностные схемы.

Разностная аппроксимация начально-краевой задачи для уравнения колебаний. Явная (схема «крест») и неявная разностные схемы. Разностная аппроксимация начально-краевой задачи для уравнения колебаний. Явная (схема «крест») и неявная разностные схемы. Рассмотрим несколько вариантов разностной аппроксимации линейного уравнения колебаний:

Подробнее

Введение в аналитическую теорию непрерывных дробей

Введение в аналитическую теорию непрерывных дробей Введение в аналитическую теорию непрерывных дробей 4 мая 006 г. Определение. Числовой непрерывной дробью называется выражение a b + a b +... где a, b, a, b,... некоторые отличные от нуля числа. Непрерывная

Подробнее

Лекция. Элементы математической статистики.

Лекция. Элементы математической статистики. Лекция. Элементы математической статистики. План. 1. Статистика как наука. Этапы статистической работы.. I-й этап статистической работы. Генеральная совокупность и выборка. 3. I I-ой этап статистической

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 1 ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ

ЛЕКЦИЯ 1 ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ ЛЕКЦИЯ 1 ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ В квантовой механике существует небольшое число задач, которые имеют физический смысл и могут быть решены точно. Физический смысл имеют следующие основные задачи: Задача о движении

Подробнее

г. Занятие 4. 3часа Тема: Неклассическая (квантово-полевая) картина мира. Современная эволюционная картины мира. Концепции квантовой механики.

г. Занятие 4. 3часа Тема: Неклассическая (квантово-полевая) картина мира. Современная эволюционная картины мира. Концепции квантовой механики. г. Занятие 4. 3часа Тема: Неклассическая (квантово-полевая) картина мира. Современная эволюционная картины мира. Концепции квантовой механики. Основные вопросы темы: 1. Представления о материи, движении

Подробнее

15. Спин ( ) а собственные числа проекции спинового момента на выделенное направление

15. Спин ( ) а собственные числа проекции спинового момента на выделенное направление 15. Спин Спин. Как следует из предыдущих параграфов, уровни энергии электрона в атоме водорода являются вырожденными. Однако, наблюдения спектров водорода, и особенно других атомов (натрия), показали,

Подробнее

случайных величин f(x) и ее свойства Дифференциальной функцией распределения называется 1-я производная от интегральной

случайных величин f(x) и ее свойства Дифференциальной функцией распределения называется 1-я производная от интегральной Лекция 6 План лекции.3.3 Дифференциальная функция распределения непрерывных случайных величин.4 Числовые характеристики случайных.4. Математическое ожидание и его свойства..4. Дисперсия случайных величин

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ 2 Задача 1. 1. Покоившееся ядро радона 220 Rn выбросило α чаcтицу со скоростью υ = 16 Мм/с. В какое ядро превратилось ядро радона? Какую скорость υ 1 получило оно вследствие

Подробнее

Лабораторная работа 2. Расчет статистических параметров текста.

Лабораторная работа 2. Расчет статистических параметров текста. Лабораторная работа 2. Расчет статистических параметров текста. Цель работы Изучить функции обработки текста в MS Excel на примере составления алфавита сообщения и расчета его статистических параметров.

Подробнее

Определение удельного сопротивления проводника

Определение удельного сопротивления проводника Определение удельного сопротивления проводника. Введение. Электрическим током называют упорядоченное движение заряженных частиц. Сами эти частицы называются носителями тока. В металлах и полупроводниках

Подробнее

37.РУБИДИЙ Рубидий-83

37.РУБИДИЙ Рубидий-83 37.РУБИДИЙ 37.1. Рубидий-83 Радиоактивен (Т 1/2 =86.2 дн.). Захватывая орбитальный электрон превращается в стабильный криптон-83. Возможные реакции образования 85 Rb(n,3n); 85 Rb(n,2n) 84 Rb(n,2n); 84

Подробнее

Численные методы Тема 2. Интерполяция

Численные методы Тема 2. Интерполяция Численные методы Тема 2 Интерполяция В И Великодный 2011 2012 уч год 1 Понятие интерполяции Интерполяция это способ приближенного или точного нахождения какой-либо величины по известным отдельным значениям

Подробнее

Пробеги тяжелых ионов низких и средних энергий в аморфном веществе

Пробеги тяжелых ионов низких и средних энергий в аморфном веществе 1;5;1;11 Пробеги тяжелых ионов низких и средних энергий в аморфном веществе Е.Г. Шейкин Научно-исследовательское предприятие гиперзвуковых систем, 19666 Санкт-Петербург, Россия (Поступило в Редакцию 28

Подробнее

4.БЕРИЛЛИЙ Бериллий-7

4.БЕРИЛЛИЙ Бериллий-7 4.БЕРИЛЛИЙ В библиотеке РОСФОНД содержатся данные для трёх изотопов бериллия: радиоактивного 7 Ве (53.29 дн.), стабильного 9 Ве и радиоактивного 10 Ве. 4.1. Бериллий-7 Радиоактивен. T 1/2 =53.12 d. Захват

Подробнее

5 Методы приближения функций. Интерполяция табличных функций.

5 Методы приближения функций. Интерполяция табличных функций. 5 Методы приближения функций. Интерполяция табличных функций. 5.1 Постановка задачи приближения функций. Аппроксимация функций заключается в приближенной замене заданной функции f(x некоторой функцией

Подробнее

Глава 7. Понятие об асимптотических методах

Глава 7. Понятие об асимптотических методах Глава 7 Понятие об асимптотических методах Лекция Регулярно и сингулярно возмущенные задачи При построении математических моделей физических объектов, характеризующихся различными масштабами по пространству,

Подробнее

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА ЛЕКЦИЯ 3

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА ЛЕКЦИЯ 3 ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА 2 СЕМЕСТР ЛЕКЦИЯ 3 УРАВНЕНИЯ ЛАГРАНЖА ПЕРВОГО РОДА ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА-ЛАГРАНЖА (ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ДИНАМИКИ) ПРИНЦИП ВИРТУАЛЬНЫХ ПЕРЕМЕЩЕНИЙ РАБОТА СИЛ ИНЕРЦИИ ТВЁРДОГО ТЕЛА Лектор:

Подробнее

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал Math-Net.Ru Общероссийский математический портал Б. Р. Левин, Я. А. Фомин, Определение распределения длительности выбросов косинуса фазы нормального стационарного случайного процесса методом временной

Подробнее

2 Два вектора x, y R n будем считать равными тогда и только тогда, когда x k = y k для всех k = 1,..., n.

2 Два вектора x, y R n будем считать равными тогда и только тогда, когда x k = y k для всех k = 1,..., n. ГЛАВА 6. ЛИНЕЙНЫЕ ПРОСТРАНСТВА 1 1. Пространства R n и C n. Пространство R n это множество всех упорядоченных наборов x = (x 1, x 2,..., x n ) вещественных чисел, n 1 фиксированное целое число. Элементы

Подробнее

Семинар 12. Деление атомных ядер

Семинар 12. Деление атомных ядер Семинар 1. Деление атомных ядер На устойчивость атомного ядра влияют два типа сил: короткодействующие силы притяжения между нуклонами, дальнодействующие электромагнитные силы отталкивания между протонами.

Подробнее

{ общие понятия - теорема Коши - линейный дифференциальный оператор - основные теоремы - линейная независимость решений - определитель Вронского -

{ общие понятия - теорема Коши - линейный дифференциальный оператор - основные теоремы - линейная независимость решений - определитель Вронского - { общие понятия - теорема Коши - линейный дифференциальный оператор - основные теоремы - линейная независимость решений - определитель Вронского - вронскиан однородного линейного дифференциального уравнения

Подробнее

Функция ценности нейтронов

Функция ценности нейтронов Функция ценности нейтронов Рассмотрим многогрупповое приближение, для которого систему уравнений апишем в виде Выпишем отдельно левые части для уравнений каждой группы v То же самое можно аписать в виде

Подробнее

Тема 8. ЛИНЕЙНЫЕ ДИСКРЕТНЫЕ СИСТЕМЫ

Тема 8. ЛИНЕЙНЫЕ ДИСКРЕТНЫЕ СИСТЕМЫ Тема 8 ЛИНЕЙНЫЕ ДИСКРЕТНЫЕ СИСТЕМЫ Понятие дискретной системы Методы описания линейных дискретных систем: разностное уравнение, передаточная функция, импульсная характеристика, частотная передаточная функция

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8 . ЦЕЛЬ РАБОТЫ 3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 8 МОДЕЛИРОВАНИЕ СЛУЧАЙНЫХ ПРОЦЕССОВ.. Приобретение навыков по математическому моделированию и исследованию случайных процессов (СП) на персональном компьютере (ПК)...

Подробнее

5. Нелинейные уравнения и системы в MathCAD

5. Нелинейные уравнения и системы в MathCAD 5. Нелинейные уравнения и системы в MathCAD Рассмотрим возможности численного и символьного решения уравнений средствами MathCAD. 5.1. Решение нелинейных уравнений В общем случае аналитическое решение

Подробнее

Интегралы и дифференциальные уравнения. Лекция 23

Интегралы и дифференциальные уравнения. Лекция 23 кафедра «Математическое моделирование» проф. П. Л. Иванков Интегралы и дифференциальные уравнения конспект лекций для студентов 1-го курса 2-го семестра специальностей РЛ1,2,3,6, БМТ1,2 Лекция 23 Системы

Подробнее

Однородные разностные схемы. Консервативность.

Однородные разностные схемы. Консервативность. Однородные разностные схемы. Консервативность. Достаточно часто на практике встречаются задачи, которые содержат дифференциальные операторы с переменными коэффициентами. При построении разностных схем

Подробнее

ГЛАВА 3 (продолжение). Функции случайных величин. Характеристическая функция.

ГЛАВА 3 (продолжение). Функции случайных величин. Характеристическая функция. Оглавление ГЛАВА 3 продолжение. Функции случайных величин. Характеристическая функция... Функция одного случайного аргумента.... Основные числовые характеристики функции случайного аргумента.... Плотность

Подробнее

5. Корреляционная обработка сигналов

5. Корреляционная обработка сигналов ВН Исаков Статистическая теория радиотехнических систем (курс лекций) 5 Корреляционная обработка сигналов 51 Различение сигналов Коэффициент корреляции сигналов Одной из задач, решаемых при обработке сигналов,

Подробнее

БАЗИСНЫЕ СВОЙСТВА НЕКОТОРЫХ СИСТЕМ ЭКСПОНЕНТ, КОСИНУСОВ И СИНУСОВ Б. Т. Билалов

БАЗИСНЫЕ СВОЙСТВА НЕКОТОРЫХ СИСТЕМ ЭКСПОНЕНТ, КОСИНУСОВ И СИНУСОВ Б. Т. Билалов Сибирский математический журнал Март апрель, 2004. Том 45, 2 УДК 517.5 БАЗИСНЫЕ СВОЙСТВА НЕКОТОРЫХ СИСТЕМ ЭКСПОНЕНТ, КОСИНУСОВ И СИНУСОВ Б. Т. Билалов Аннотация: Рассматриваются системы экспонент, косинусов

Подробнее

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ИЗУЧЕНИЮ ДИСЦИПЛИНЫ «СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ В РАДИОТЕХНИКЕ» ДЛЯ СТУДЕНТОВ ГРУППЫ ВДБВ-6-14

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ИЗУЧЕНИЮ ДИСЦИПЛИНЫ «СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ В РАДИОТЕХНИКЕ» ДЛЯ СТУДЕНТОВ ГРУППЫ ВДБВ-6-14 МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ИЗУЧЕНИЮ ДИСЦИПЛИНЫ «СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ В РАДИОТЕХНИКЕ» ДЛЯ СТУДЕНТОВ ГРУППЫ ВДБВ-6-14 Список литературы 1. Статистический анализ и синтез радиотехнических устройств и систем:

Подробнее

ОБРАБОТКА КРИВОЙ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ДАВЛЕНИЯ С УЧЕТОМ ПРИТОКА

ОБРАБОТКА КРИВОЙ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ДАВЛЕНИЯ С УЧЕТОМ ПРИТОКА ОБРАБОТКА КРИВОЙ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ДАВЛЕНИЯ С УЧЕТОМ ПРИТОКА Куштанова Г.Г., Galya.Kushtanova@ksu.ru Казанский государственный университет При обработке реальных кривых восстановления давления (КВД) первое,

Подробнее

1. ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ПЕР- ВОГО ПОРЯДКА 1.1. Основные понятия

1. ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ПЕР- ВОГО ПОРЯДКА 1.1. Основные понятия . ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ПЕР- ВОГО ПОРЯДКА.. Основные понятия Дифференциальным уравнением называется уравнение, в которое неизвестная функция входит под знаком производной или дифференциала.

Подробнее

Рынок ценных бумаг. Применение анализа временных рядов в стратегии инвестора и торговой системе трейдера 27 (315) 2008

Рынок ценных бумаг. Применение анализа временных рядов в стратегии инвестора и торговой системе трейдера 27 (315) 2008 7 (35) 008 Рынок ценных бумаг Применение анализа временных рядов в стратегии инвестора и торговой системе трейдера Е.Е. Лещенко Кафедра менеджмента инвестиций и инноваций Российской экономической академии

Подробнее

Программа к экзамену по курсу Электродинамика

Программа к экзамену по курсу Электродинамика Программа к экзамену по курсу Электродинамика (6 семестр) 1.1. Усреднение микроскопических уравнений Максвелла. Векторы поляризации и намагничения среды При ответе на вопрос билета необходимо обосновать

Подробнее

ИНТЕРПОЛЯЦИЯ ТАБЛИЧНО ЗАДАННЫХ ЗАВИСИМОСТЕЙ ПОЛИНОМАМИ В СРЕДЕ ЭТ MS EXCEL И МАТЕМАТИЧЕСКОГО ПАКЕТА MATHCAD

ИНТЕРПОЛЯЦИЯ ТАБЛИЧНО ЗАДАННЫХ ЗАВИСИМОСТЕЙ ПОЛИНОМАМИ В СРЕДЕ ЭТ MS EXCEL И МАТЕМАТИЧЕСКОГО ПАКЕТА MATHCAD ИНТЕРПОЛЯЦИЯ ТАБЛИЧНО ЗАДАННЫХ ЗАВИСИМОСТЕЙ ПОЛИНОМАМИ В СРЕДЕ ЭТ MS EXCEL И МАТЕМАТИЧЕСКОГО ПАКЕТА MATHCAD Алешин А. О., Растеряев Н.В. Донской государственный технический университет (ДГТУ) Ростов-на-Дону,

Подробнее

51. Сурьма Сурьма-119

51. Сурьма Сурьма-119 51. Сурьма Рассмотрение состояния дел по нейтронным данным для всех изотопов сурьмы выполнено В.Г.Проняевым. Им же выданы рекомендации о включении файлов оцененных данных в РОСФОНД. Подстрочные примечания

Подробнее

Математические методы обработки изображений. Электронные тесты промежуточного контроля знаний

Математические методы обработки изображений. Электронные тесты промежуточного контроля знаний МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «САМАРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АЭРОКОСМИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ имени академика С.П.КОРОЛЕВА

Подробнее

x 2 dx 2 d ˆF =, ψ =sin2x 2 dx 2 d 2 d sinαx 2 dx x dx x d dx d dx В) i d a a a f f f f ) ( )

x 2 dx 2 d ˆF =, ψ =sin2x 2 dx 2 d 2 d sinαx 2 dx x dx x d dx d dx В) i d a a a f f f f ) ( ) 4 3 Задачи на собственные значения, собственные функции Вопрос 1 Что такое задача на собственные значения, спектр, дискретный и непрерывный спектр, простое и вырожденное собственное значение, кратность

Подробнее

Л Е К Ц И Я 4. и получаем ортонормированный базис из его собственных векторов χ x : причем для определенности считаем спектр чисто дискретным:

Л Е К Ц И Я 4. и получаем ортонормированный базис из его собственных векторов χ x : причем для определенности считаем спектр чисто дискретным: Л Е К Ц И Я 4 А ПРЕДСТАВЛЕНИЕ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ На прошлой лекции мы построили некую конкретную схему квантовой механики, взяв в качестве основного оператор координаты $ X. Делалось это так. Ставим задачу

Подробнее

КОМПЛЕКС ASTRAL ДЛЯ ЗАДАЧ АСТРОФИЗИКИ И ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ПЛОТНОСТЕЙ ЭНЕРГИИ. РФЯЦ ВНИИ технической физики им. акад. Е.И. Забабахина, Снежинск, Россия

КОМПЛЕКС ASTRAL ДЛЯ ЗАДАЧ АСТРОФИЗИКИ И ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ПЛОТНОСТЕЙ ЭНЕРГИИ. РФЯЦ ВНИИ технической физики им. акад. Е.И. Забабахина, Снежинск, Россия КОМПЛЕКС ASTRAL ДЛЯ ЗАДАЧ АСТРОФИЗИКИ И ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ПЛОТНОСТЕЙ ЭНЕРГИИ Г.В. ИОНОВ, Н.Г. КАРЛЫХАНОВ, В.А. СИМОНЕНКО, Н.Е. ЧИЖКОВА РФЯЦ ВНИИ технической физики им. акад. Е.И. Забабахина, Снежинск, Россия

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ

ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ ЛЕКЦИЯ 11 ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Продолжаем изучать атомные ядра. 1. Диаграмма стабильности ядер. Долина стабильности На рис. 11.1 показана диаграмма стабильности ядер. Если сдвинуться из этой долины, то тогда

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 3 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОТОНОВ С АТОМАМИ. А. Взаимодействие одномодового света с атомом

ЛЕКЦИЯ 3 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОТОНОВ С АТОМАМИ. А. Взаимодействие одномодового света с атомом ЛЕКЦИЯ 3 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОТОНОВ С АТОМАМИ А. Взаимодействие одномодового света с атомом Из квантовой механики известно, что атомы могут излучать/ поглощать фотоны, совершая переходы между энергетическими

Подробнее

Числовые характеристики случайной величины

Числовые характеристики случайной величины Числовые характеристики случайной величины Числовые характеристики случайной величины Применяются вместо закона распределения случайной величины В сжатой форме выражают наиболее существенные особенности

Подробнее

1.1. Функция правдоподобия 1.2. Функция результатов наблюдения (статистика)

1.1. Функция правдоподобия 1.2. Функция результатов наблюдения (статистика) Информация План 1. Основные понятия 1.1. Функция правдоподобия 1.2. Функция результатов наблюдения (статистика) 2. Информация Фишера... 2.1. Определение информации 2.2. Свойства информации 3. Достаточные

Подробнее

5. Моделирование случайных процессов

5. Моделирование случайных процессов 5. Моделирование случайных процессов 5.1. Случайные процессы и величины В главе 3 было показано, что координаты и скорости физических объектов, движущихся под действием заданных сил, однозначно определяются

Подробнее

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ПРОЦЕССОВ АТАК НА КОМПЬЮТЕРНЫЕ СЕТИ

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ПРОЦЕССОВ АТАК НА КОМПЬЮТЕРНЫЕ СЕТИ 50 УДК 004.942 (045) МАТЕМАТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ПРОЦЕССОВ АТАК НА КОМПЬЮТЕРНЫЕ СЕТИ Институт компьютерных технологий Национального авиационного университета Домарев Д.В. Рассмотрены атаки класса DOS, Марковская

Подробнее

ПРАКТИКУМ [P.002] Базовые навыки работы в Deductor Studio 5.2

ПРАКТИКУМ [P.002] Базовые навыки работы в Deductor Studio 5.2 ПРАКТИКУМ [P.002] Базовые навыки работы в Deductor Studio 5.2 Занятие 5. Узлы Сортировка, Замена и Фильтрация Сортировка Обработчик Сортировка предназначен для изменения порядка следования записей в наборе

Подробнее

Практ. заняття 2,3. Сотовая связь как система массового обслуживания

Практ. заняття 2,3. Сотовая связь как система массового обслуживания Практ. заняття 2,3. Сотовая связь как система массового обслуживания Создание достаточного числа каналов системы сотовой связи является не самоцелью, а лишь средством для обеспечения связью нужного числа

Подробнее

МНОГОФОТОННОЙ ОПТИКИ. Вопросы: 1. Физические основы многофотонных переходов. 2. Оценка вероятности многофотонных процессов. 3. Нелинейный фотоэффект.

МНОГОФОТОННОЙ ОПТИКИ. Вопросы: 1. Физические основы многофотонных переходов. 2. Оценка вероятности многофотонных процессов. 3. Нелинейный фотоэффект. Лекция 5 ЭЛЕМЕНТЫ МНОГОФОТОННОЙ ОПТИКИ Вопросы: 1. Физические основы многофотонных переходов. 2. Оценка вероятности многофотонных процессов. 3. Нелинейный фотоэффект. Схемы однофотонных процессов Энергия

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 23. Изучение электропроводности металлов. Теоретическое введение. Электропроводность металлов

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 23. Изучение электропроводности металлов. Теоретическое введение. Электропроводность металлов ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 Изучение электропроводности металлов Теоретическое введение Электропроводность металлов Если на концах проводника поддерживается постоянная разность потенциалов, то внутри проводника

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЕ СВЯЗИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЭНЕРГИИ В ПЯТНЕ РАССЕЯНИЯ С ВЕЛИЧИНОЙ И ФОРМОЙ ОТСТУПЛЕНИЯ ПОВЕРХНОСТИ ЗЕРКАЛА ОТ ИДЕАЛЬНОЙ

ИССЛЕДОВАНИЕ СВЯЗИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЭНЕРГИИ В ПЯТНЕ РАССЕЯНИЯ С ВЕЛИЧИНОЙ И ФОРМОЙ ОТСТУПЛЕНИЯ ПОВЕРХНОСТИ ЗЕРКАЛА ОТ ИДЕАЛЬНОЙ ИССЛЕДОВАНИЕ СВЯЗИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЭНЕРГИИ В ПЯТНЕ РАССЕЯНИЯ С ВЕЛИЧИНОЙ И ФОРМОЙ ОТСТУПЛЕНИЯ ПОВЕРХНОСТИ ЗЕРКАЛА ОТ ИДЕАЛЬНОЙ Канд. наук В. А. ЗВЕРЕВ, канд. наук С. А. РОДИОНОВ, канд. наук М. Н. СОКОЛЬСКИЙ,

Подробнее

Цифровая обработка сигналов

Цифровая обработка сигналов Цифровая обработка сигналов Контрольные вопросы к лабораторной работе 1 1. Частоту дискретизации сигнала увеличили в два раза. Как изменится амплитуда выбросов аналогового сигнала, восстановленного согласно

Подробнее

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ Общие понятия Дифференциальные уравнения имеют многочисленные и самые разнообразные приложения в механике физике астрономии технике и в других разделах высшей математики (например

Подробнее

Ф. Г. Кораблёв, В. В. Кораблёва. Дискретная математика: комбинаторика

Ф. Г. Кораблёв, В. В. Кораблёва. Дискретная математика: комбинаторика Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Челябинский государственный университет» Ф.

Подробнее

Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда.

Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Работу выполнила студентка 209 группы Минаева Евгения. «Москва,

Подробнее

Введение в ядерную физику

Введение в ядерную физику Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт ядерной физики и технологий Лаборатория экспериментальной ядерной физики http://enpl.mephi.ru/ А.И. Болоздыня Введение в ядерную физику

Подробнее