Лекция 2. ВЕКТОРНЫЕ ПОЛЯ

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Лекция 2. ВЕКТОРНЫЕ ПОЛЯ"

Транскрипт

1 Определение векторного поля Векторные линии Поток векторного поля 4 Дивергенция векторного поля Лекция ВЕКТОРНЫЕ ПОЛЯ Определение векторного поля Определение Стационарным векторным полем называется пространство R (или его часть область Q, в каж- дой точке M которого определена векторная функция a = a( M = a, где радиус-вектор точки M Другими словами, каждой точке M поставлен в соответствие некоторый вектор a = a( M Пример Векторными полями могут служить поле скоростей движущейся жидкости, гравитационное поле, электростатическое поле, поле градиентов некоторого скалярного поля, магнитное поле и др В пространстве R в случае декартовой прямоугольной системы координат векторная функция a = a( M, M ( x; ; z, определяется тремя скалярными функциями проекциями вектора a ( M на оси координат: a = a( M = X ( M + Y ( M j + Z( M k или a = a( M = X ( x; ; + Y ( x; ; j + Z( x; ; k ( Будем считать, что X ( M, Y ( M, Z ( M непрерывными функциями координат точки M, имеющими непрерывные частные производные первого порядка Тогда векторная функция a = a( M называется непрерывно дифференцируемой в области Q Основными характеристиками векторного поля являются: векторные линии, поток и дивергенция, циркуляция и вихрь Векторные линии Определение Векторной (силовой линией векторного поля a = a( M называется линия, для которой в каждой ее точке M вектор a ( M направлен по касательной к данной линии Пример Векторными линиями могут служить линии тока движущейся жидкости В электростатическом поле векторными линиями являются его силовые линии, в магнитном поле линии, соединяющие северный и южный полюсы, в поле gad U линии, ортогональные к эквипотенциальным поверхностям скалярного поля U = U ( M, и тд Если ( t = x( t + ( t j + z( t k уравнение векторной линии Γ векторного поля (, то вектор d = dx + d j + dz k в каждой точке направлен по касательной к Γ и потому колли- a M Поэтому их проекции пропорциональны неарен вектору X dx dx dx = = ( ( x; ; Y Z Таким образом, система дифференциальных уравнений ( определяет векторные линии поля ( Она может быть записана в нормальной форме: d Y dz Z =, = ( dx X dx X Общий интеграл системы ( имеет вид ϕ = c, ϕ = c С геометрической точки зрения, это два семейства поверхностей, которые в совокупности определяют искомые векторные линии Если в некоторой области Q для системы уравнений ( выполнены условия теоремы о существовании и единственности решения задачи Коши, то через каждую точку M ( x ; z проходит единственная векторная линия 0 0 0; 0 7 8

2 = ϕ( x0, 0, z0, = ϕ ( x,, z ϕ ϕ Пример Найти векторные линии магнитного поля бесконечного проводника, по которому проходит ток силой I Решение Выберем направление оси Oz, совпадающее с направлением тока I В этом случае вектор напряженности магнитного поля = ; ; ρ расстояние от оси проводника до точки M Найдем j k I = 0 0 I = I + xi j, x z H I, где I = I k вектор тока; ради- ρ ус-вектор точки P ( x ; I I H = + x j ρ ρ Система дифференциальных уравнений векторных линий ( имеет вид dx d dz = = x 0 Отсюда xdx + d = 0, x + = c, и dz = 0, z = c, где c 0 Таким образом, векторными линиями магнитного поля бесконечного проводника являются окружности с центрами на оси Oz Поток векторного поля Пусть вектор a ( M в некоторой области Q определяет поле линейных скоростей стационарно движущейся несжимаемой жидкости и Q двусторонняя гладкая незамкнутая ориентированная поверхность Вычислим Π количество жидкости, протекающей за единицу времени через поверхность в на- 9 правлении ( единичный вектор нормали к выбранной стороне поверхности Разобьем поверхность на достаточно малых частей,,,, площади которых обозначим S, S,, S соответственно Выберем точки M, =, В виду малости поверхности будем считать ее плоской, а значение a ( M постоянным для любой точки M При таких предположениях количество жидкости Π, протекающей через, поверхность за единицу времени в направлении a ( M, будет приближенно численно равно объему цилиндра с площадью основания S a Высота этого a на направление норма- и образующими, равными ( M цилиндра равна проекции вектора ( M ли ( M (рис Рис 40 Суммируя соответствующие выражения по всем элементарным поверхностям, =,, получаем приближенное значение количества жидкости, протекающей в единицу времени через поверхность : Π пр a M S = a M M S (4 = ( M ( ( ( ( Для определения точного значения этого количества жидкости необходимо увеличивать число поверхностей, уменьшая их диаметры За точное значение Π принимается предел суммы (4 при условии λ 0, где λ наибольший из диамет- =

3 ров S, =, Выражение (4 является интегральной суммой для функции a = a( M по ориентированной поверхности Предел суммы (4 при λ 0, если он существует, конечен и не зависит от способа построения этой суммы, определяет поверхностный интеграл второго рода от векторной функции a = a( M, описываю- щей поле линейных скоростей движущейся жидкости: = lm a M M S = a λ 0 = ( ds Определение Потоком векторного поля a = a( M через ориентированную поверхность называется число, равное значению поверхностного интеграла второго рода ds : Π = a 4 ds a Термин «поток» для введенной скалярной характеристики векторного поля употребляется независимо от физического смысла a ( M Поток вектора зависит от выбора стороны поверхности (направления вектора ; ему присущи и другие свойства, которыми обладает поверхностный интеграл второго рода Физический смысл потока Выберем внешнюю сторону замкнутой поверхности (рис, помещенной в поле a = a( M линейных скоростей движущейся несжимаемой жидкости Будем считать, что состоит из двух частей и, через которые жидкость соответственно втекает и вытекает из объема, ограниченного поверхностью Рис Поток вектора a ( M через внешнюю сторону замкнутой поверхности будет равен сумме двух поверхностных интегралов второго рода, те сумме двух потоков = a ds = a ds + a ds = + Поток < 0, так как угол между векторами a и на поверхности тупой Поток > 0, так как указанный угол на поверхности острый Поток выражает количество жидкости, поступающей в часть пространства, ограниченную замкнутой поверхностью, за единицу времени, соответственно количество вытекающей из него жидкости Суммарный поток = + выражает алгебраическую сумму количеств поступающей и вытекающей жидкости Если > 0, то жидкости вытекает больше, чем поступает, следовательно, внутри поверхности имеются источники Если < 0, то внутри поверхности имеются стоки, ибо вытекает меньше жидкости, чем поступает Пример Вычислить поток вектора a = j + z k через часть поверхности z = x +, отсеченную плоскостью z = в направлении внешней нормали (рис Решение В данном случае любая прямая, параллельная 4

4 оси Oz, пересекает данную поверхность в единственной точке (кроме осей Ox и O Значит, поверхность правильная Предварительно найдем (, Рис U = U x, z = z x Тогда единичный нормальный вектор x = ; ; π (Знак взят потому, что γ π, и, следовательно, cos γ < 0 Имеем: Искомый поток = a ds = ds = cosγ =, dxd = cosγ 4 dxd, z a = z dxd = z dxd = ( x dxd = z= x + G x = cosϕ, 0, 0 ϕ π = = sϕ, J =, = ( γ s ddϕ = = π 0 4 ( s ϕ d ϕ d = π 0 G G 4 Дивергенция векторного поля В поле a = a( P, выберем точку P, принадлежащую области Q Q объема V, границей которой служит замкнутая поверхность Отношение a ds 44, (5 V называется средним расходом жидкости через поверхность Когда V будет стремиться к нулю (при этом поверхность стягивается в точку P, средний расход жидкости будет характеризовать расход жидкости в точке M Q в единицу времени Определение 4 Дивергенцией (расходимостью dv a ( M векторного поля a = a( M в точке P называется скалярная величина, равная пределу отношения потока векторного поля a = a( M через замкнутую поверхность к величине V объема, ограниченного этой поверхностью, при V 0 a ds dv a( M = lm, (6 V 0 V С учетом физического смысла потока векторного поля дивергенция характеризует отнесенную к единице объема мощность потока, «исходящего» из точки P, те мощность находящегося в точке P источника: при dv ( M > 0 dv a ( M < 0 Если dv a ( M = 0 a или стока при, то в точке P нет ни источника,

5 ни стока В случае декартовой системы координат дивергенция векторного поля a( M = X + Y j + Z k определяется формулой X ( M ( M Z ( M dv a M = + +, (7 x Пример Найти дивергенцию векторного поля a = a x, z = x + j + + z + x в точках k M ( ;;, M ( 7;0;, ( 0;0;0 M Решение Заданное поле определено на всем пространстве R Для решения задачи воспользуемся формулой (5 Найдем частные производные от функций, являющихся координатами вектора ( M a, и их значения в точках M, M и M : X =, Y = ( x +, Z ( x = z( + x X x ( M =, =, 45 0, ( M = 0,,, ( M = 0, Z = Z M Z M Z M + x, =, = 7, = 0 Тогда dva ( M = 0 + =, dva ( M = = 7, dva ( M = = 0 Таким образом, данное поле в точке M имеет сток, в точке M источник, а в точке M нет ни источника, ни стока Теорема (Остроградского Гаусса Если векторная функция a = a( M непрерывно дифференцируема в области Q, ограниченной замкнутой поверхностью, то поток векторного поля a = a( M через поверхность в направлении внешней нормали равен тройному интегралу по области Q от дивергенции этого векторного поля a ds = 46 Q dv a dxddz (8 Данная теорема является аналитическим выражением теоремы Остроградского-Гаусса в векторной форме Для практических приложений удобно скалярное представление ее правой части X Z a ds = + + dxddz x V Пример Используя теорему Остроградского Гаусса, вычислить поток векторного поля x xz a = + z x j k actg через внешнюю сторону поверхности z = x, расположенную над плоскостью Oxz Решение Для того чтобы можно было применить теорему Остроградского Гаусса, «замкнем» снизу данную поверхность частью плоскости Ox, ограниченной окружностью x + = Пусть Q пространственная область, ограниченная замкнутой кусочно-гладкой поверхностью, состоящей из параболоида вращения = ( x ; { ; z = x } и круга на плоскости Ox (рис4 Рис4

6 Найдем ( M dv a : ( X Z x x x dva ( M = + + = + 0 x На основании формулы Остроградского Гаусса поток через замкнутую поверхность равен нулю С другой стороны, обозначим через и потоки через поверхности параболоида и круга соответственно Тогда по свойству аддитивности = + = a ds + a ds 0 = Следовательно, искомый поток = ds = a a ds На поверхности x a = + x actg j k Поскольку = k, то a = Таким образом, = ds = π = π Вопросы для самоконтроля Какое поле называется стационарным векторным поле? Дайте определение векторных линий Что называется потоком векторного поля? В чем состоит физический смысл потока? 4 Что называется дивергенцией векторного поля? В чем состоит физический смысл дивергенции? 5 Сформулируйте теорему Остроградского-Гаусса в векторной форме 47

ЛЕКЦИЯ N49. Векторное поле. Поток векторного поля. Теорема Остроградского- Гаусса.

ЛЕКЦИЯ N49. Векторное поле. Поток векторного поля. Теорема Остроградского- Гаусса. ЛЕКЦИЯ N9 Векторное поле оток векторного поля еорема Остроградского- Гаусса Скалярные и векторные поля роизводная по направлениюградиент оток векторного поля через поверхность Задача о потоке жидкости

Подробнее

Решение. Пользуясь уравнением поверхности в векторной форме r = i u + j v + k (u 3 + v 2 ), получим. i j k

Решение. Пользуясь уравнением поверхности в векторной форме r = i u + j v + k (u 3 + v 2 ), получим. i j k Площадь поверхности Примеры решения задач 1. Составить уравнение касательной плоскости и вычислить направляющие косинусы нормали к поверхности x = u, y = u, z = u 3 + v 2 в точке М 0 (1, 1, 2). Решение.

Подробнее

Глава 13 Элементы теории поля и векторного анализа. 1 Понятие о задачах векторного анализа

Глава 13 Элементы теории поля и векторного анализа. 1 Понятие о задачах векторного анализа 346 Глава 3 Элементы теории поля и векторного анализа Понятие о задачах векторного анализа Раздел математики в котором изучают функции вида U UPt (, ), a apt (, ), P ( V), t [ t; t ] называется векторным

Подробнее

Лекция 11. Основные понятия теории поля. Скалярное поле.

Лекция 11. Основные понятия теории поля. Скалярное поле. Лекция 11 Основные понятия теории поля Скалярное поле Теория поля раздел физики, механики, математики, в котором изучаются скалярные, векторные, тензорные поля К рассмотрению скалярных и векторных полей

Подробнее

Билет Определение векторной функции одной и многих переменных. 2. Инвариантное определение дивергенции векторного поля.

Билет Определение векторной функции одной и многих переменных. 2. Инвариантное определение дивергенции векторного поля. Билет 1 1. Определение векторной функции одной и многих переменных. 2. Инвариантное определение дивергенции векторного поля. Вычислить поверхностный интеграл 1-го рода: I = (x 2 + y 2 ) ds, где S граница

Подробнее

u x y z называется векторная функция

u x y z называется векторная функция x z ) Скалярное поле определено функцией e Построить поверхности уровня для, e, 4. Определение. Градиентом скалярного поля,,. Найти градиент поля в точке ; ; u x z называется векторная функция u u u u

Подробнее

Методическое пособие для проведения практических занятий и курсового проекта по теме «Теория поля»

Методическое пособие для проведения практических занятий и курсового проекта по теме «Теория поля» МАТИ РГТУ им. К. Э. Циолковского Методическое пособие для проведения практических занятий и курсового проекта по теме «Теория поля» Авторы: Заварзина И.Ф. Кулакова Р.Д. Москва г ВВЕДЕНИЕ. Данные методические

Подробнее

Часть I. Элементы теории поля

Часть I. Элементы теории поля Часть I Элементы теории поля Лекция Скалярное поле Определение скалярного и векторного полей Определение скалярного поля Предположим что в каждой точке части пространства D задана какая-либо скалярная

Подробнее

С.Н.Куприянова. Теория поля Методические указания

С.Н.Куприянова. Теория поля Методические указания С.Н.Куприянова Теория поля Методические указания Содержание. Скалярные и векторные поля... 4. Поток векторного поля через поверхность... 7 3. Циркуляция векторного поля вдоль кривой... 4. Дивергенция.

Подробнее

Криволинейные интегралы первого рода

Криволинейные интегралы первого рода Криволинейные интегралы первого рода Примеры решения задач 1. Вычислить криволинейный интеграл первого рода (x 4/3 + y 4/3 ) dl, где кривая L астроида x 2/3 + y 2/3 = a 2/3. Решение. Запишем параметрические

Подробнее

Однородным называется электростатическое поле, во всех напряженность одинакова по величине и направлению, т.е. E const.

Однородным называется электростатическое поле, во всех напряженность одинакова по величине и направлению, т.е. E const. Тема ТЕОРЕМА ОСТРОГРАДСКОГО-ГАУССА Силовые линии напряженности электростатического поля Поток вектора напряженности 3 Теорема Остроградского-Гаусса 4 Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчету

Подробнее

3.6. Поток и циркуляция вектора магнитной индукции.

3.6. Поток и циркуляция вектора магнитной индукции. 1 3.6. Поток и циркуляция вектора магнитной индукции. 3.6.1.Поток вектора магнитной индукции. Как и любое векторное поле, магнитное поле может быть наглядно представлено с помощью линий вектора магнитной

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Условия медленно меняющихся полей. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность

Подробнее

k g k k (3.2) = = g i i i k ζ ζ ζ ζ r r ζ ζ ζ ζ ζ ζ (3.3) = = = i i k i k k

k g k k (3.2) = = g i i i k ζ ζ ζ ζ r r ζ ζ ζ ζ ζ ζ (3.3) = = = i i k i k k 3. Элементы тензорного анализа 3.1. Ковариантная производная Зададимся вопросом, как определить производные от вектора. Можно ли считать, что для вектора w w g справедливо: w w g? (3.1) Оказывается, что,

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Ульяновский государственный технический университет ВЕКТОРНЫЙ АНАЛИЗ. Методические указания

Министерство образования Российской Федерации Ульяновский государственный технический университет ВЕКТОРНЫЙ АНАЛИЗ. Методические указания Министерство образования Российской Федерации Ульяновский государственный технический университет ВЕКТОРНЫЙ АНАЛИЗ Методические указания Ульяновск Министерство образования Российской Федерации Ульяновский

Подробнее

Занятие 8.1. ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ И ВИХРЕВОЕ ТЕЧЕНИЯ НЕСЖИМАЕМОГО ГАЗА. Понятие о циркуляции скорости

Занятие 8.1. ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ И ВИХРЕВОЕ ТЕЧЕНИЯ НЕСЖИМАЕМОГО ГАЗА. Понятие о циркуляции скорости Занятие 8.1. ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ И ВИХРЕВОЕ ТЕЧЕНИЯ НЕСЖИМАЕМОГО ГАЗА Понятие о циркуляции скорости В аэрогидромеханике важную роль играет понятие циркуляции скорости Г. Выделим в движущейся сплошной среде некоторый

Подробнее

Лекц ия 4 Работа в электростатическом поле. Разность потенциалов

Лекц ия 4 Работа в электростатическом поле. Разность потенциалов Лекц ия 4 Работа в электростатическом поле. Разность потенциалов Вопросы. Работа сил поля при перемещении зарядов в электрическом поле. Потенциал электрического поля. Циркуляция вектора напряженности электрического

Подробнее

1. Уравнения поверхности. В 4 гл. X была рассмотрена поверхность, являющаяся графиком непрерывной функции. z = f(x, y), (x, y) G.

1. Уравнения поверхности. В 4 гл. X была рассмотрена поверхность, являющаяся графиком непрерывной функции. z = f(x, y), (x, y) G. Площадь поверхности Основные понятия и теоремы 1. Уравнения поверхности. В 4 гл. X была рассмотрена поверхность, являющаяся графиком непрерывной функции z = f(x, y), (x, y) G. (1) Задание поверхности уравнением

Подробнее

Лекц ия 3 Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение

Лекц ия 3 Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение Лекц ия Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение Вопросы. Графический показ электрических полей. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса и ее применение..1.

Подробнее

3 ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ ХАРАКТЕР ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ

3 ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ ХАРАКТЕР ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ 3 ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ ХАРАКТЕР ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ В данном разделе мы будем изучать свойство потенциальности на примере электростатического поля в вакууме, созданного неподвижными электрическими зарядами.

Подробнее

29. Векторный анализ первого порядка (теория поля)

29. Векторный анализ первого порядка (теория поля) 9 Векторный анализ первого порядка (теория поля) Пусть каждой точке какого-либо реального множества E трёхмерного пространства соответствует число U ( ) или вектор F ( ) В этом случае говорят о скалярном

Подробнее

УЧЕБНО МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС дисциплины «Математика»

УЧЕБНО МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС дисциплины «Математика» ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования "УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ" (УГНТУ) Кафедра математики

Подробнее

Теория электромагнитного поля. Лекция 1.

Теория электромагнитного поля. Лекция 1. Теория электромагнитного поля. Лекция 1. Кафедра ТОЭ, СПбГПУ, доц. А.Г. Калимов 15.10.2014 1 Разработка курса Автор курса Калимов Александр Гелиевич, доцент кафедры Теоретических Основ Электротехники Санкт-Петербургского

Подробнее

Р. М. Гаврилова, Г. С. Костецкая, А. Н. Карапетянц

Р. М. Гаврилова, Г. С. Костецкая, А. Н. Карапетянц Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования РОСТОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Подробнее

Факультатив. Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей. W. = мы получили E= ϕ. ϕ r E dl

Факультатив. Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей. W. = мы получили E= ϕ. ϕ r E dl Факультатив Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей W F ' ϕ и E ϕ r E d q' q' = мы получили E= ϕ и из ( ) r Тогда, повторив выкладки, мы из равенства W( r) ( F, d) = r получим

Подробнее

называется функцией n аргументов x1, x2, xn В дальнейшем будем рассматривать функции 2-х или 3-х переменных, т.е

называется функцией n аргументов x1, x2, xn В дальнейшем будем рассматривать функции 2-х или 3-х переменных, т.е Составитель ВПБелкин 1 Лекция 1 Функция нескольких переменных 1 Основные понятия Зависимость = f ( 1,, n ) переменной от переменных 1,, n называется функцией n аргументов 1,, n В дальнейшем будем рассматривать

Подробнее

а) Рис. 1 Магнитное поле называется однородным, если вектор В в любой точке постоянен (рис.1б).

а) Рис. 1 Магнитное поле называется однородным, если вектор В в любой точке постоянен (рис.1б). 11 Лекция 16 Магнитное поле и его характеристики [1] гл14 План лекции 1 Магнитное поле Индукция и напряженность магнитного поля Магнитный поток Теорема Гаусса для магнитного потока 3 Закон Био-Савара-Лапласа

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9. Циркуляция и поток вектора магнитной индукции. 1. Циркуляция вектора B Циркуляция вектора B это интеграл вида:

ЛЕКЦИЯ 9. Циркуляция и поток вектора магнитной индукции. 1. Циркуляция вектора B Циркуляция вектора B это интеграл вида: ЛЕКЦИЯ 9 Циркуляция и поток вектора магнитной индукции Вектор магнитной индукции физическая величина, характеризующая магнитное поле точно так же, как напряженность электрического поля характеризует электрическое

Подробнее

x) dl ACDB. = B A , (5.1) dl tdl. (5.2)

x) dl ACDB. = B A , (5.1) dl tdl. (5.2) 5 ИНТЕГРИРОВАНИЕ В ТЕНЗОРНОМ ПОЛЕ В некоторых приложениях тензорного анализа иногда возникает необходимость в вычислении интегралов тензорных полей по линии, поверхности или по объему В этой главе рассмотрим

Подробнее

ориентированной двусторон- ней, односто- ронней. Интеграл по ориентированной фигуре от векторной функции.

ориентированной двусторон- ней, односто- ронней. Интеграл по ориентированной фигуре от векторной функции. 327 Линия (L называется ориентированной, если на ней выбрано направление перемещения. Для гладкой линии (L в качестве ориентирующего вектора bp может быть выбран единичный вектор касательной τ ( P, направленный

Подробнее

для студентов дневной формы обучения специальности «Машины и аппараты текстильной, лёгкой промышленности и бытового обслуживания»

для студентов дневной формы обучения специальности «Машины и аппараты текстильной, лёгкой промышленности и бытового обслуживания» Практические занятия по курсу высшей математики (III семестр) на основе учебного пособия «Сборник индивидуальных заданий по высшей математике», том 3, под ред. Рябушко А.П. для студентов дневной формы

Подробнее

F x, F. Пример. Записать уравнение касательной к кривой x y 2xy 17 точке М(1, 2).

F x, F. Пример. Записать уравнение касательной к кривой x y 2xy 17 точке М(1, 2). Дифференцирование неявно заданной функции Рассмотрим функцию (, ) = C (C = const) Это уравнение задает неявную функцию () Предположим, мы решили это уравнение и нашли явное выражение = () Теперь можно

Подробнее

Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана. Факультет «Фундаментальные науки» Кафедра «Математическое моделирование»

Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана. Факультет «Фундаментальные науки» Кафедра «Математическое моделирование» ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана Факультет «Фундаментальные науки» Кафедра «Математическое моделирование» À.Í. Êàíàòíèêîâ, À.Ï. Êðèùåíêî

Подробнее

Лекция 4. Потенциальные векторные поля

Лекция 4. Потенциальные векторные поля С А Лавренченко wwwlawrencenkoru Лекция 4 Потенциальные векторные поля Понятие потенциальности Пусть f скалярная функция двух переменных Вспомним с лекции 5 (модуль «Функции нескольких переменных»), что

Подробнее

значений x и y, при которых определена функция z = f ( x,

значений x и y, при которых определена функция z = f ( x, I Определение функции нескольких переменных Область определения При изучении многих явлений приходится иметь дело с функциями двух и более независимых переменных Например температура тела в данный момент

Подробнее

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами.

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами. 2 Электричество Основные формулы и определения Сила взаимодействия F между двумя неподвижными точечными зарядами q 1 и q 2 вычисляется по закону Кулона: F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности,

Подробнее

1 Ее предел, если он существует, называют поверхностным интегралом от функции

1 Ее предел, если он существует, называют поверхностным интегралом от функции 277 Δ ( 2 3) S f P q f x, x, x Δq. Ее предел, если он существует, называют поверхностным интегралом от функции f ( x, x2, x3) по площади поверхности (Q) или поверхностным интегралом первого рода и обозначают

Подробнее

поверхности (Q) является прямоугольник 1 = +

поверхности (Q) является прямоугольник 1 = + 7 ) Проекцией ( D поверхности (Q) является прямоугольник, ( + z ) dq = cosγ + ( ) dd = d ( ) d + = ( D ) = + = d d = = Пример Вычислить ( n, ) r r dq, если (Q) - замкнутая поверхность, лежащая в первом

Подробнее

Закон Кулона. Напряженность и потенциал. Электричество

Закон Кулона. Напряженность и потенциал. Электричество Закон Кулона. Напряженность и потенциал Электричество План Закон Кулона Напряженность электростатического поля Принцип суперпозиции Теорема Гаусса Циркуляция вектора напряженности Потенциал электростатического

Подробнее

Понятие скалярного и векторного полей

Понятие скалярного и векторного полей Понятие скалярного и векторного полей Определение 1. Говорят, что в некоторой области Ω задано поле, если каждой точке Ω соответствует определенное значение некоторой величины скалярной или векторной.

Подробнее

Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля.

Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля. Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля. dl dl df А Закон Ампера. Магнитный момент контура с током. Контур с током в магнитном поле. Поток вектора магнитной индукции.

Подробнее

Контрольная работа 2

Контрольная работа 2 Глава 15 Контрольная работа 15.1 Предварительные замечания В отличие от предыдущей контрольной, посвященной главным образом вычислению поверхностных и криволинейных интегралов, здесь в основном тестируется

Подробнее

Дифференциальная геометрия Листок 1 8 сентября 2014 г.

Дифференциальная геометрия Листок 1 8 сентября 2014 г. Листок 1 8 сентября 2014 г. Параметризация τ γ(τ) кривой в евклидовом пространстве называется натуральной, если γ = γ 1. Для натуральной параметризации dτ элемент τ длины на кривой и выполняется ( γ, γ)

Подробнее

Функции нескольких переменных

Функции нескольких переменных Функции нескольких переменных Функции нескольких переменных Поверхности второго порядка. Определение функции х переменных. Геометрическая интерпретация. Частные приращения функции. Частные производные.

Подробнее

Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана. Факультет «Фундаментальные науки» Кафедра «Математическое моделирование»

Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана. Факультет «Фундаментальные науки» Кафедра «Математическое моделирование» ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ ÌÃÒÓ Московский государственный технический университет имени Н.Э. Баумана Факультет «Фундаментальные науки» Кафедра «Математическое моделирование» À.Í. Êàíàòíèêîâ,

Подробнее

Лабораторная работа 13. Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока

Лабораторная работа 13. Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока Лабораторная работа 13 Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока Цель работы: измерить горизонтальную составляющую индукции магнитного поля

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 12. Поверхности в пространстве и их уравнения.

ЛЕКЦИЯ 12. Поверхности в пространстве и их уравнения. ЛЕКЦИЯ Поверхности в пространстве и их уравнения Поверхность Поверхность, определенная некоторым уравнением в данной системе координат, есть геометрическое место точек, координаты которых удовлетворяют

Подробнее

Интегралы по фигуре и теория поля

Интегралы по фигуре и теория поля Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО «Уральский государственный технический университет УПИ» Р М Минькова Интегралы по фигуре и теория поля Учебное пособие для студентов дистанционной и заочной

Подробнее

Экзамен. Энергия магнитного диполя в магнитном поле. В электростатике: =

Экзамен. Энергия магнитного диполя в магнитном поле. В электростатике: = поле Экзамен Энергия магнитного диполя в магнитном поле В электростатике: M = p, E момент сил, действующих на диполь в электрическом W = p E (, ) энергия диполя в электрическом поле Энергия диполя в электрическом

Подробнее

Основные понятия теории поля

Основные понятия теории поля Глава 9 Основные понятия теории поля 9.1 Необходимые сведения из теории Данное занятие посвящено знакомству с основными понятиями и дифференциальными операциями теории поля. Как известно, математическая

Подробнее

Задание 1. Рис. 1: К задаче 1. F = x 2 i + y 2 j + z 2 k. z = R2 x 2 y 2 z = 0 Решение: Преобразуем функцию, которая задает поверхность к виду:

Задание 1. Рис. 1: К задаче 1. F = x 2 i + y 2 j + z 2 k. z = R2 x 2 y 2 z = 0 Решение: Преобразуем функцию, которая задает поверхность к виду: Задание.. Вычислить поток Π векторного поля F через поверхность σ в направлении нормали, образующей острый угол с осью OZ. Вычислить по теореме Гаусса-Остроградского поток Π векторного поля F через внешнюю

Подробнее

Криволинейные интегралы первого рода

Криволинейные интегралы первого рода Криволинейные интегралы первого рода Основные понятия и теоремы 1. Определение криволинейного интеграла первого рода. Пусть кривая L на координатной плоскости Оху задана параметрически уравнениями x =

Подробнее

ПЕРВОЕ ЗАДАНИЕ (КРИВЫЕ)

ПЕРВОЕ ЗАДАНИЕ (КРИВЫЕ) ПЕРВОЕ ЗАДАНИЕ (КРИВЫЕ) 1 Исследовать и построить кривые: а) = y= 1+ 1+ б) sin+ cos cos = y= в) sin sin 9 + = y= 1 Прямая OL вращается вокруг точки О с постоянной угловой скоростью ω Точка М движется по

Подробнее

Пример Записать выражения для статических моментов плоской материальной области (D). На основании формул (3) с учетом фигуры ( Φ ) имеем:

Пример Записать выражения для статических моментов плоской материальной области (D). На основании формул (3) с учетом фигуры ( Φ ) имеем: 3 Пример Записать выражения для статических моментов плоской материальной области (D) На основании формул (3) с учетом фигуры ( Φ ) имеем: ρ, dd, ρ, dd Исходя из механического смысла статического момента,

Подробнее

2.6. Энергия электрического поля.

2.6. Энергия электрического поля. .6. Энергия электрического поля..6.. Энергия системы зарядов. Энергию электрического поля мы уже фактически рассматривали ранее, когда вводили понятие потенциала и разности потенциалов. При сближении электрических

Подробнее

Дифференциальные операции в скалярных и векторных полях

Дифференциальные операции в скалярных и векторных полях Дифференциальные операции в скалярных и векторных полях Основные понятия и формулы 1. Скалярное поле. Пусть G область в трехмерном пространстве (или на плоскости). Говорят, что в области G задано скалярное

Подробнее

ФУНКЦИИ МНОГИХ ПЕРЕМЕННЫХ. 1. Основные понятия. Если каждой паре независимых друг от друга переменных

ФУНКЦИИ МНОГИХ ПЕРЕМЕННЫХ. 1. Основные понятия. Если каждой паре независимых друг от друга переменных ФУНКЦИИ МНОГИХ ПЕРЕМЕННЫХ 1. Основные понятия. Если каждой паре независимых друг от друга переменных, из некоторого множества D ставится в соответствие переменная величина, то называется функцией двух

Подробнее

для студентов дневной формы обучения специальности «Автоматизация технологических процессов и производств» Составитель: доц. Никонова Т.В.

для студентов дневной формы обучения специальности «Автоматизация технологических процессов и производств» Составитель: доц. Никонова Т.В. Практические занятия по курсу высшей математики (III семестр) на основе учебного пособия «Сборник индивидуальных заданий по высшей математике», том, под ред Рябушко АП для студентов дневной формы обучения

Подробнее

Подготовка к КР-1 (часть1). Закон Кулона. Вектор Напряженности. Теорема Гаусса.

Подготовка к КР-1 (часть1). Закон Кулона. Вектор Напряженности. Теорема Гаусса. 1 Подготовка к КР-1 (часть1) Закон Кулона Вектор Напряженности Теорема Гаусса 11 Электрический заряд Электрическое взаимодействие является одним из четырех фундаментальных взаимодействий С одним из них,

Подробнее

Ответы: 1) а, б; 2) а, в; 3) б, в. 2. Жесткий электрический диполь находится однородном электростатическом поле.

Ответы: 1) а, б; 2) а, в; 3) б, в. 2. Жесткий электрический диполь находится однородном электростатическом поле. ВАРИАНТ 1 1. Относительно статических электрических полей справедливы утверждения: а) электростатическое поле действует на заряженную частицу с силой, не зависящей от скорости частицы, б) силовые линии

Подробнее

= C, (2.1.1) =, grad (2.1.2) U U U U = ; (2.1.3) (2.1.4)

= C, (2.1.1) =, grad (2.1.2) U U U U = ; (2.1.3) (2.1.4) Министерство образования и науки РФ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНЫХ И ПИЩЕВЫХ ТЕХНОЛОГИЙ

Подробнее

понятие момента импульса L. Пусть материальная точка A, движущаяся по окружности радиуса r, обладает импульсом

понятие момента импульса L. Пусть материальная точка A, движущаяся по окружности радиуса r, обладает импульсом Лекция 11 Момент импульса Закон сохранения момента импульса твердого тела, примеры его проявления Вычисление моментов инерции тел Теорема Штейнера Кинетическая энергия вращающегося твердого тела Л-1: 65-69;

Подробнее

z удовлетворяют уравнению F ( x,

z удовлетворяют уравнению F ( x, Аналитическая геометрия в пространстве В главе будут рассмотрены некоторые линии и поверхности в пространстве Будем исходить из наглядного представление о линии и поверхности известного из курса математики

Подробнее

ГЛАВА 2. Электростатика

ГЛАВА 2. Электростатика ГЛАВА Электростатика Электростатика это раздел электродинамики, в котором рассматриваются электромагнитные процессы, не изменяющиеся во времени Точнее, т к заряды считаются неподвижными, то в СО, связанной

Подробнее

ГЛОССАРИЙ. Методические указания. Часть III

ГЛОССАРИЙ. Методические указания. Часть III МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Ухтинский государственный технический университет» (УГТУ) ГЛОССАРИЙ Методические

Подробнее

УДК Н.М.Онищук ВЕКТОРНЫЕ ПОЛЯ НУЛЕВОЙ ПОЛНОЙ КРИВИЗНЫ ПЕРВОГО РОДА

УДК Н.М.Онищук ВЕКТОРНЫЕ ПОЛЯ НУЛЕВОЙ ПОЛНОЙ КРИВИЗНЫ ПЕРВОГО РОДА УДК 575 НМОнищук ВЕКТОРНЫЕ ПОЛЯ НУЛЕВОЙ ПОЛНОЙ КРИВИЗНЫ ПЕРВОГО РОДА Рассматриваются гладкие векторные поля без особых точек в некоторой области трёхмерного евклидова пространства Доказано существование

Подробнее

Магнитное поле прямолинейного проводника с током

Магнитное поле прямолинейного проводника с током Магнитное поле прямолинейного проводника с током Основные теоретические сведения Магнитное поле. Характеристики магнитного поля Подобно тому, как в пространстве, окружающем неподвижные электрические заряды,

Подробнее

1. ВВЕДЕНИЕ. Физика это наука о наиболее общих свойствах и формах движения материи.

1. ВВЕДЕНИЕ. Физика это наука о наиболее общих свойствах и формах движения материи. 1. ВВЕДЕНИЕ Физика это наука о наиболее общих свойствах и формах движения материи. В механической картине мира под материей понималось вещество, состоящее из частиц, вечных и неизменных. Основные законы,

Подробнее

ПОВЕРХНОСТНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ПОЛЯ

ПОВЕРХНОСТНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ПОЛЯ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ Нижегородский государственный университет им НИ Лобачевского ПОВЕРХНОСТНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ПОЛЯ Учебно-методическое пособие Рекомендовано методической комиссией

Подробнее

,. Тогда. , где ( ) Q - часть плоскости x + y + z =1, расположенная

,. Тогда. , где ( ) Q - часть плоскости x + y + z =1, расположенная 3 область (D ) В нашем случае n - вектор нормали к плоскости XOY те n k { } = ϕ, ϕ, Тогда = =,,, а n { } cos γ =, + + ( ϕ) ( ϕ) ( ϕ) ( ϕ) dq = + + dd Замечание Если поверхность ( Q) правильная в направлении

Подробнее

e единичный вектор (орт) вдоль направления r. r cos r er l e E r

e единичный вектор (орт) вдоль направления r. r cos r er l e E r 1 1.7. Потенциал и напряженность поля системы точечных зарядов. 1.7.1.Потенциал и напряженность поля электрического диполя. Точечный электрический диполь система -х одинаковых по величине, но разных по

Подробнее

Всего 66 вопросов. 1 год обучения. Модули 1 2.

Всего 66 вопросов. 1 год обучения. Модули 1 2. ВОПРОСЫ И ТИПОВЫЕ ЗАДАЧИ к итоговому экзамену по дисциплине «Математический анализ» Прикладная математика На устном экзамене студент получает два теоретических вопроса и две задачи Всего 66 вопросов год

Подробнее

1. Кратные интегралы

1. Кратные интегралы Пособие предназначено для студентов заочников КГТУ второго года обучения. В пособии в краткой и доступной форме рассмотрены темы: Кратные интегралы, Криволинейные интегралы, Ряды, Теория вероятностей.

Подробнее

Кинематика материальной точки

Кинематика материальной точки Кинематика материальной точки Виды механических движений. Скорость и ускорение Прямолинейное движение Криволинейное движение Вращательное движение Преобразование Галилея. Инерциальные системы отсчета .

Подробнее

17.5. Первый замечательный предел Второй замечательный предел 18. Эквивалентные бесконечно малые функции Сравнение бесконечно малых

17.5. Первый замечательный предел Второй замечательный предел 18. Эквивалентные бесконечно малые функции Сравнение бесконечно малых Предисловие Глава I. ЭЛЕМЕНТЫ ЛИНЕЙНОЙ АЛГЕБРЫ 1. Матрицы 1.1. Основные понятия 1.2. Действия над матрицами 2. Определители 2.1. Основные понятия 2.2. Свойства определителей 3. Невырожденные матрицы 3.1.

Подробнее

4. Постоянное магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле.

4. Постоянное магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле. 4 Постоянное магнитное поле в вакууме Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле Закон Био-Савара-Лапласа: [ dl, ] db =, 3 4 π где ток, текущий по элементу проводника dl, вектор dl направлен

Подробнее

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНАЯ ГЕОМЕТРИЯ ПОВЕРХНОСТЕЙ Лекция 6 Тема: Элементарные поверхности. Вектор-функции двух переменных. Кривые на гладкой поверхности

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНАЯ ГЕОМЕТРИЯ ПОВЕРХНОСТЕЙ Лекция 6 Тема: Элементарные поверхности. Вектор-функции двух переменных. Кривые на гладкой поверхности ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНАЯ ГЕОМЕТРИЯ ПОВЕРХНОСТЕЙ Лекция 6 Тема: Элементарные поверхности. Вектор-функции двух переменных. Кривые на гладкой поверхности План лекции. Понятие элементарной поверхности и способы ее

Подробнее

S с плотностью стороннего заряда. По теореме Гаусса

S с плотностью стороннего заряда. По теореме Гаусса 5 Проводники в электрическом поле 5 Проводники Проводниками называются вещества, в которых при включении внешнего поля перемещаются заряды и возникает ток Наиболее хорошими проводниками электричества являются

Подробнее

- закон Кулона в вакууме. Здесь. 1 4πε. где. Ф - электрическая постоянная.

- закон Кулона в вакууме. Здесь. 1 4πε. где. Ф - электрическая постоянная. Лекция (часть ). Электростатика. Электроемкость. Конденсаторы. Электростатика. Закон Кулона. Напряжённость. Принцип суперпозиции. Электрический диполь. Вопросы. Электризация тел. Взаимодействие заряженных

Подробнее

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ. Программа и контрольные работы 5-7 по курсу. «Высшая математика»

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ. Программа и контрольные работы 5-7 по курсу. «Высшая математика» Министерство образования и науки Российской Федерации Московский государственный университет геодезии и картографии Факультет дистанционных форм обучения МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ Программа и контрольные работы

Подробнее

Тема 2.2. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

Тема 2.2. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ Тема.. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ. Магнитное поле и его характеристики. Закон Био Савара - Лапласа и его применение к расчету магнитного поля 3. Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов 4. Магнитная постоянная.

Подробнее

Ôèçè åñêèå ïðèëîæåíèÿ îïðåäåëåííîãî èíòåãðàëà

Ôèçè åñêèå ïðèëîæåíèÿ îïðåäåëåííîãî èíòåãðàëà Ôèçè åñêèå ïðèëîæåíèÿ îïðåäåëåííîãî èíòåãðàëà Âîë åíêî Þ.Ì. Ñîäåðæàíèå ëåêöèè Работа переменной силы. Масса и заряд материальной кривой. Статические моменты и центр тяжести материальной кривой и плоской

Подробнее

ДВОЙНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ. 1. Задача, приводящая к двойному интегралу.

ДВОЙНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ. 1. Задача, приводящая к двойному интегралу. ДВОЙНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ. Задача, приводящая к двойному интегралу. Найти цилиндрического тела, основанием которого является часть координатной плоскости O, которую будем называть областью. Сверху тело ограниченно

Подробнее

Определение 9.2. Назовем трехкратным интегралом от функции f(x, y, z) по области V выражение вида:

Определение 9.2. Назовем трехкратным интегралом от функции f(x, y, z) по области V выражение вида: Лекция 9. Вычисление тройного интеграла. Криволинейные системы координат. Якобиан и его геометрический смысл. Замена переменных в кратных интегралах. Переход к цилиндрическим и сферическим координатам

Подробнее

Лекция 5. Магнитное поле в вакууме.

Лекция 5. Магнитное поле в вакууме. Лекция 5 Магнитное поле в вакууме Вектор индукции магнитного поля Закон Био-Савара Принцип суперпозиции магнитных полей Поле прямого и кругового токов Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля

Подробнее

«РОСТОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» Р.В. ВЕДРИНСКИЙ, А.А. НОВАКОВИЧ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ

«РОСТОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» Р.В. ВЕДРИНСКИЙ, А.А. НОВАКОВИЧ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «РОСТОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»

Подробнее

Задачи и упражнения для самостоятельной работы

Задачи и упражнения для самостоятельной работы Площадь поверхности 1. Составьте уравнение касательной плоскости к поверхности в точке М 0 (x 0, y 0, z 0 ): а) x = a cos v sin u, y = b sin v sin u, z = c cos u, М 0 (a/, b/, с/ ); б) x = r, y= r sin

Подробнее

Лекция 3. Криволинейные интегралы второго рода Формула Грина

Лекция 3. Криволинейные интегралы второго рода Формула Грина С А Лавренченко wwwlwrencenkoru Лекция Криволинейные интегралы второго рода Формула Грина На лекции мы изучали криволинейный интеграл -го рода интеграл f ds от скалярной функции f по данной кривой На этой

Подробнее

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИИ НЕСКОЛЬКИХ ПЕРЕМЕННЫХ

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИИ НЕСКОЛЬКИХ ПЕРЕМЕННЫХ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ «МАМИ» Кафедра «Высшая математика» МА Бодунов, СИ Бородина, ВВ Показеев, БЭ Теуш ОИ Ткаченко, ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ

Подробнее

Уравнения прямой и плоскости

Уравнения прямой и плоскости Уравнения прямой и плоскости Уравнение прямой на плоскости.. Общее уравнение прямой. Признак параллельности и перпендикулярности прямых. В декартовых координатах каждая прямая на плоскости Oxy определяется

Подробнее

ДИФФЕРЕНЦИРОВАНИЕ ВЕКТОРНЫХ ПОЛЕЙ

ДИФФЕРЕНЦИРОВАНИЕ ВЕКТОРНЫХ ПОЛЕЙ ДИФФЕРЕНЦИРОВАНИЕ ВЕКТОРНЫХ ПОЛЕЙ Chair of Math. Analysis, SPb. State University. http://www.math.spbu.ru/analysis/tutorial/ Nov. 4, 2004 А. А. ЛОДКИН Цель настоящего пособия описать инвариантную (бескоординатную)

Подробнее

КРИВОЛИНЕЙНЫЕ КООРДИНАТЫ

КРИВОЛИНЕЙНЫЕ КООРДИНАТЫ Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Рязанский государственный университет имени СА Есенина» АП Мелехов КРИВОЛИНЕЙНЫЕ КООРДИНАТЫ

Подробнее

Галкин С.В. Кратные, криволинейные интегралы, теория поля, числовые и функциональные ряды. (конспект лекций для студентов МГТУ им. Н. Э.

Галкин С.В. Кратные, криволинейные интегралы, теория поля, числовые и функциональные ряды. (конспект лекций для студентов МГТУ им. Н. Э. Галкин СВ Кратные криволинейные интегралы теория поля числовые и функциональные ряды конспект лекций для студентов МГТУ им Н Э Баумана Москва Часть Кратные и криволинейные интегралы теория поля Лекция

Подробнее

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 1. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 МОМЕНТ СИЛЫ. ЭЛЕМЕНТАРНАЯ РАБОТА СИЛ СИСТЕМЫ. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ. ОБОБЩЁННЫЕ СИЛЫ. ИДЕАЛЬНЫЕ СВЯЗИ. ЦЕНТР МАСС

ЛЕКЦИЯ 6 МОМЕНТ СИЛЫ. ЭЛЕМЕНТАРНАЯ РАБОТА СИЛ СИСТЕМЫ. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ. ОБОБЩЁННЫЕ СИЛЫ. ИДЕАЛЬНЫЕ СВЯЗИ. ЦЕНТР МАСС ЛЕКЦИЯ 6 МОМЕНТ СИЛЫ. ЭЛЕМЕНТАРНАЯ РАБОТА СИЛ СИСТЕМЫ. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ. ОБОБЩЁННЫЕ СИЛЫ. ИДЕАЛЬНЫЕ СВЯЗИ. ЦЕНТР МАСС 1. Главный вектор системы сил Рис. 6.1 Предположим, что имеется система материальных

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ МАГНИТНОГО ПОЛЯ

ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ МАГНИТНОГО ПОЛЯ Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2.7 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ МАГНИТНОГО ПОЛЯ МЕТОДИЧЕСКОЕ

Подробнее

Лекция 2. Поверхностные интегралы первого рода

Лекция 2. Поверхностные интегралы первого рода С А Лавренченко wwwlawrecekoru Лекция Поверхностные интегралы первого рода Поверхностные интегралы -го рода представляют собой такое же естественное обобщение двойных интегралов, каким криволинейные интеграла

Подробнее

ТЕМА 2. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ДВУХ И ТРЕХ ПЕРЕМЕННЫХ

ТЕМА 2. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ДВУХ И ТРЕХ ПЕРЕМЕННЫХ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К РАСЧЕТНЫМ ЗАДАНИЯМ ПОКУРСУ ВЫСШЕЙ МАТЕМАТИКИ «ИНТЕГРАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИИ ОДНОГО ПЕРЕМЕННОГО ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ДВУХ И ТРЕХ ПЕРЕМЕННЫХ» ЧАСТЬ II ТЕМА ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ

Подробнее

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 1. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

2 Сопровождающий трёхгранник кривой

2 Сопровождающий трёхгранник кривой Сопровождающий трёхгранник кривой Тема 4 Касательная и нормальная плоскости Ранее мы показали, что при данном значении параметра, произвольная функция (), если она существует и не равна нулю, параллельна

Подробнее