Лабораторная работа по теме «Вязкость»

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Лабораторная работа по теме «Вязкость»"

Транскрипт

1 Лабораторная работа по теме «Вязкость» Реологические свойства коллоидных систем. Вязкость Проявление молекулярно-кинетических свойств коллоидных систем неразрывно связано с их реологическими (вязкостными) свойствами. Реология это наука о деформации и течении материалов. К реологическим свойствам относят вязкость и текучесть. Вязкость это внутреннее трение между слоями жидкости или газа, которое возникает когда слои движутся с разными скоростями. Вязкость (η) является результатом межмолекулярного взаимодействия, и она тем выше, чем больше силы молекулярного притяжения. Поэтому вязкость полярных веществ всегда больше, чем неполярных. Зависимость реологических свойств от различных факторов выражают графически в виде реологических кривых (кривых течения): η = f (P) или v = f(p), где v скорость сдвигового течения жидкости; P напряжение сдвига (аналог давление). Для жидкостей характерны два основных типа течения: ламинарное и турбулентное. Ламинарным называют течение жидкости в виде параллельных слоев, не перемешивающихся между собой. Примером ламинарно текущей жидкости может служить спокойная равнинная река. Турбулентное течение это бурное течение, сопровождающееся образованием завихрений, воронок и взаимным перемешиванием слоев жидкости. Все реальные системы делят на жидко- и твердообразные. Жидкообразные системы проявляют способность течь при сколь угодно малом напряжении сдвига, как говорят, их предел текучести равен нулю. Такие системы в свою очередь подразделяют на ньютоновы и неньютоновы, т. е. на те системы, которые подчиняются и не подчиняются закону Ньютона. Закон Ньютона описывает зависимость градиента скорости течения dv/dx от величины Р Рассмотрим течение жидкости через капилляр. Около стенок капилляра из-за сил адгезии (адгезия взаимодействие молекул жидкости с молекулами стенки сосуда) скорость течения равна нулю, она возрастает по мере удаления от стенок и максимальна в центре капилляра. Для ньютоновой жидкости профиль (эпюра) скоростей в таком капилляре будет параболическим. Для ньютоновых жидкостей вязкость в области ламинарного течения не зависит от напряжения сдвига и градиента скорости. Эти жидкости подчиняются и закону Пуазейля, который связывает объем протекающей через капилляр жидкости V за время t с вязкостью

2 где К константа, зависящая от геометрии капилляра, а Р здесь давление на конце капилляра. Закон Пуазейля позволяет характеризовать вязкость по времени истечения определенного объема жидкости через капилляр. Это принцип действия капиллярных вискозиметров. Неньютоновы жидкости проявляют некие аномалии (отклонения от закона Ньютона), заключающиеся в непостоянстве вязкости при изменении напряжения сдвига, что связано с особенностями их внутреннего строения. На рис. 1 приведены некоторые варианты кривых течения неньютоновых жидкостей. По характеру этих зависимостей их можно подразделить на псевдопластические, дилатантные и твердообразные. Для псевдопластических жидкостей характерно, что их вязкость растет с увеличением скорости течения (рис. 1, кривая 3) или напряжения сдвига. Кривая течения такой жидкости также проходит через начало координат, но идет ниже кривой течения ньютоновой жидкости. Растворы многих полимеров ведут себя подобным образом, что связано с проявлением эффекта зацепления макромолекул. Рис. 1. Кривые течения ньютоновой (1), дилатантной (2), псевдопластической (3) и твердообразной (4) жидкостей При течении дилатантных жидкостей их вязкость уменьшается с ростом приложенного напряжения сдвига; следовательно, (рис. 1, кривая 2). Дилатантные системы называют также растекающимися. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться друг относительно друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. Твердообразные системы в отличие от жидкостей проявляют признаки течения лишь после приложения некоторого минимального напря-

3 жения сдвига. Это означает, что их предел текучести (напряжение сдвига, ниже которого эти системы не текут) не равен нулю. Из твердообразных систем наиболее широко распространены разнообразные гели, пасты, мази, кремы. Их реологические кривые не проходят через начало координат, а сдвинуты от него вправо на величину предела текучести (рис. 1, кривая 4). Вязкость η, полученную из уравнений Ньютона и Пуазейля, называют динамической вязкостью. Это размерная величина. Вместо нее на практике часто пользуются относительной вязкостью η отн (отношение вязкости раствора к вязкости чистого растворителя при той же температуре) и удельной вязкостью η уд, представляющей собой относительное увеличение вязкости растворителя за счет введения растворенного вещества Относительная и удельная вязкость безразмерные величины. Вязкость жидкостей легко определяется экспериментально. Одним из наиболее простых приборов является капиллярный вискозиметр, который представляет собой мерную емкость, соединенную с капилляром. Жидкости из мерной емкости дают свободно вытекать через капилляр и измеряют время истечения. Согласно закону Пуазейля это время пропорционально вязкости. Вязкость коллоидных систем Вязкость жидкостей может сильно меняться в присутствии дисперсной фазы. Вязкость гидрофобных золей при малой концентрации почти не отличается от вязкости растворителя, и такие растворы подчиняются закону Ньютона. Но при увеличении концентрации дисперсной фазы вязкость золя возрастает. Она становится больше вязкости растворителя даже в области относительно невысоких концентраций, где этот раствор подчиняется закону Ньютона. Это объясняется тем, что частицы дисперсной фазы препятствуют прямолинейному течению слоев жидкости. Их приходится обтекать, траектория течения удлиняется. В единицу времени в такой системе протекает меньше жидкости, т. е. вязкость растет. Рассмотрим течение жидкости, содержащей гетерофазные включения (рис. 2)..

4 Рис.2. Обтекание потоком коллоидной частицы Если такая частица попадает в поток с градиентом скорости, то слои жидкости, обтекающие частицу справа и слева будут иметь различные скорости. В ситуации, изображенной на рис. 2 левые слои имеют меньшую скорость, чем правые. Это приведет к тому, что частица начнет вращаться. Вращающаяся частица занимает больший кажущийся объем, что вызывает увеличение вязкости. Более того, гетерофазные включения не только удлиняют траекторию движения слоев жидкости, но благодаря вращению могут частично перемешивать слои, что отразится на нарушении ламинарности течения. Эйнштейн установил зависимость вязкости раствора от концентрации взвешенных частиц гдеφ объемная доля дисперсной фазы; α коэффициент, зависящий от формы частиц. Для частиц шарообразной формы a = 2,5; для частиц удлинненой формы α > 2,5. Это уравнение выведено в предположении, что частицы дисперсной фазы много больше молекул растворителя, они удалены друг от друга, имеют одинаковые размеры и форму и не взаимодействуют. Для многих коллоидных растворов вязкость изменяется с изменением давления, т. е. они не подчиняются закону Ньютона. Это вызвано наличием структурной вязкости у таких систем. Структурная вязкость вызвана наличием агрегатов коллоидных частиц или ассоциатов макромолекул внутренних структур. При движении в потоке с градиентом скорости эти структуры разрушаются, что приводит к уменьшению вязкости, т. е. структурная вязкость это дополнительная к ньютоновой вязкость систем, вызванная добавочным сопротивлением течению со стороны внутренних пространственных структур.

5 Отсюда ясно, что для ньютоновского течения (чтобы жидкость была ньютоновой) необходимо (но недостаточно), отсутствие таких структур в системе (иначе чтобы жидкость была бесструктурной). Вязкость растворов полимеров Характерной особенностью растворов полимеров является их высокая вязкость даже при очень больших разбавлениях. Они подчиняются закону Ньютона только при самых малых концентрациях (0,1 0,01 вес. %). Уравнение Эйнштейна также чаще всего неприменимо к растворам высокомолекулярных соединений (ВМС). Такое поведение связано с особенностями строения ВМС. В растворе молекула полимера может принимать самые различные формы: от плотно упакованной глобулы до выпрямленной молекулы. При хорошем взаимодействии молекулы полимера с растворителем она принимает форму статистического клубка (представьте себе хаотично спутанную нитку). При этом форма клубка может изменяться при его попадании в поток с градиентом скорости. Кроме того, молекулы ВМС могут взаимодействовать друг с другом, образуя ассоциаты и легко разрушаемые структуры. Наконец, молекулы полимера могут зацепляться друг за друга (как спутанные нитки) и такие зацепления разрушить уже достаточно трудно. Более подробно о полимерах поговорим в специальном разделе, здесь же отметим, что при всем многообразии и неоднозначности поведения ВМС в растворах вязкость этих растворов зависит от молекулярной массы полимера. Запишем уравнение Эйнштейна в виде Откуда следует где φ объемная доля дисперсной фазы. Если мы рассматриваем раствор полимера, то стоит перейти к понятию концентрации. Она будет пропорциональна φ, и в результате получаем уравнение Штаудингера где М молекулярная масса полимера, с его массовая концентрация, К константа пропорциональности. Штаудингер показал, что константа К одинакова для всех представителей данного гомологического ряда. Отношение называют приведенной вязкостью (η пр ). Согласно уравнению Штаудингера значение η пр не должно зависеть от концентрации. Однако, для большинства полимеров из-за взаимодействия макромо-

6 лекул η пр растет с ростом концентрации, поэтому для определения молекулярной массы используют ее предельное значение при стремлении концентрации к нулю характеристическую вязкость [η]. Для этого определяют значения η пр при нескольких концентрациях, строят зависимость η пр (с) и полученную кривую экстраполируют к нулю (рис. 3). Рис.3. Зависимость приведенной вязкости раствора полимера от концентрации Так по графику определяют значение [η]. Для вычисления молекулярной массы используют более точное уравнение Марка Куна Хаувинка которое учитывает изменение гибкости макромолекул с изменением молекулярной массы. Величина a характеризует форму молекулы полимера в растворе, которая связана с гибкостью цепей, а константа К, как и ранее, постоянна для данного гомологического ряда. Таким образом, для каждой пары полимер растворитель характерны свои значения К и α. При увеличении жесткости макромолекул величина a приближается к единице и уравнение Марка Куна Хаувинка переходит в уравнение Штаудингера и дальше в уравнение Эйнштейна.

7 Вискозиметр состоит из измерительного резервуара (7), ограниченного двумя кольцевыми отметками М 1 и М 2 ; резервуар переходит в капилляр (8) и резервуар (5), который соединен с изогнутой трубкой (2) и трубкой (1). Последняя имеет резервуар (6) с двумя отметками М 3 и М 4, указывающими пределы заполнения вискозиметра жидкостью. Жидкость из резервуара (7) по капилляру (8) стекает в резервуар (5) по стенкам последнего, открытого на воздух, образуя у нижнего конца капилляра так называемый «висячий уровень». Таким образом изменение уровня жидкости в резервуаре (6) в пределах отметок М 3 и М 4 не будет изменять величину Рг и, следовательно, не будет влиять на скорость протекания жидкости через капилляр. Ход эксперимента: 1. Приготовьте рабочие растворы: 1-й стакан 20мл воды; 2-й стакан 16мл воды + 4мл желатина; 3-й стакан 12мл воды + 8мл желатина; 4-й стакан 8мл воды + 12мл желатина; 5-й стакан 4мл воды + 16мл желатина; 6-й стакан 4мл желатина. 2. Исследуемую жидкость залейте в прибор через широкую трубку (1) так, чтобы ее уровень находился между отметками М 3 и М Произведите измерения. Зажмите рукой шланг на трубке (2) и медленно, чтобы не было пузырей, засасывайте жидкость резиновой гру-

8 шей в трубку (3) выше отметки М 1 примерно до половины шарика (4). Отпустите шланг на трубке (2), позволяя жидкости протекать через капилляр (8). Когда уровень жидкости достигнет отметки М 1 секундомер включите, когда уровень достигнет отметки М 2 выключите. Время течения фиксируйте с точностью до десятых долей секунды. Для получения достоверных результатов время течения одной и той же жидкости измерьте два раза, вычисляя затем среднее значение. 4. Данные запишите в таблицу: п/п Н 2 О, р-р, ω, τ, с τ ср, с η х η отн η уд η пр мл мл % Вязкость исследуемой жидкости η х (Па с) рассчитывается по формуле: Вязкость воды η 0 (Па с) при данной температуре опыта берут из справочной таблицы: t 0 С η t 0 С η t 0 С η ,6 22 0, , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , ,282 Относительная вязкость η отн это безразмерная величина, представляющая собой отношение вязкости раствора η х к вязкости растворителя (воды) η 0 при одной и той же температуре.

9 Удельная вязкость η уд - это безразмерная величина, представляющая собой отношение разности вязкостей раствора η х и растворителя (воды) η 0 к вязкости растворителя η 0. Приведенная вязкость η пр это отношение удельной вязкости η уд к концентрации раствора ω. 5. По данным таблицы постройте график зависимости η пр от ω, путем экстраполяции до ω=0 определите характеристическую вязкость [η] и вычислите молекулярную массу. где, [η] характеристическая вязкость; К коэффициент α величина, характеризующая форму макромолекул в растворе Для облегчения расчетов это уравнение вначале логарифмируют: а затем рассчитывают величину lgm:

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ ЖЕЛАТИНА ВИСКОЗИМЕТРИЧЕСКИМ МЕТОДОМ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ ЖЕЛАТИНА ВИСКОЗИМЕТРИЧЕСКИМ МЕТОДОМ ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ ЖЕЛАТИНА ВИСКОЗИМЕТРИЧЕСКИМ МЕТОДОМ И.Шиян, Я.Припаньковская Кубанский государственный технологический университет Краснодар, Россия DETERMINATION OF MOLECULAR MASS OF VISKOZIMETRICHESKY

Подробнее

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

Определение коэффициента внутреннего трения и средней длины свободного пробега молекул воздуха

Определение коэффициента внутреннего трения и средней длины свободного пробега молекул воздуха Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики Лабораторная работа 3 Определение коэффициента внутреннего трения и средней

Подробнее

Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром

Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики Лабораторная работа 8 Определение вязкости жидкости капиллярным вискозиметром

Подробнее

4-2 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ

4-2 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ 1 Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

4-1 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ

4-1 ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ

Подробнее

Работа 2.18 Исследование зависимости вязкости жидкости от температуры и определение энергии активации ее молекул

Работа 2.18 Исследование зависимости вязкости жидкости от температуры и определение энергии активации ее молекул Работа.8 Исследование зависимости вязкости жидкости от температуры и определение энергии активации ее молекул Оборудование: исследуемая жидкость, капиллярный вискозиметр, секундомер, термостат с контрольным

Подробнее

Определение вязкости воздуха методом истечения из капилляра.

Определение вязкости воздуха методом истечения из капилляра. 010705. Определение вязкости воздуха методом истечения из капилляра. Цель работы: Исследовать явление вязкости газов; Изучить метод определения коэффициента динамической вязкости, основанный на истечении

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ - 1 - МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ ВЫСОКОМОЛЕКУЛЯРНЫХ СОЕДИНЕНИЙ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ ВЫСОКОМОЛЕКУЛЯРНЫХ СОЕДИНЕНИЙ МИНОБРНАУКИ РОИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «амарский государственный технический университет» К а ф е д р а «Аналитическая и

Подробнее

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА.3 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ВОЗДУХА; ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Целью работы является экспериментальное

Подробнее

ОБЩАЯ ФАРМАКОПЕЙНАЯ СТАТЬЯ

ОБЩАЯ ФАРМАКОПЕЙНАЯ СТАТЬЯ МИНИСТЕРСТВО ЗДРАВООХРАНЕНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ОБЩАЯ ФАРМАКОПЕЙНАЯ СТАТЬЯ Вязкость ОФС.1.2.1.0015.15 Взамен ГФ XII, ч.1, ОФС 42-0038-07 Вязкость (внутреннее трение) свойство текучих тел оказывать сопротивление

Подробнее

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.5. ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ *

Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.5. ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ * Методические указания к выполнению лабораторной работы 2.5. ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ * * Аникин А.И. Свойства газов. Свойства конденсированных систем: лабораторный

Подробнее

СТРУКТУРНО МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ

СТРУКТУРНО МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ СЕВЕРСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ Федерального государственного бюджетного образовательного учреждения высшего профессионального образования «Национальный исследовательский

Подробнее

Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова.

Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова. Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана Н.А. Гладков, Л.Ю. Глазкова. ВНУТРЕННЕЕ ТРЕНИЕ В ГАЗАХ Методические указания к лабораторной работе МТ- по курсу общей физики. Москва,

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ Лабораторная работа ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ПО КОЭФФИЦИЕНТУ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ПРИБОРЫ И ПРИНАДЛЕЖНОСТИ Прибор для определения средней длины

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение

Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение Министерство образования Российской Федерации Государственное образовательное учреждение ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ С ПОМОЩЬЮ КАПИЛЛЯРНОГО ВИСКОЗИМЕТРА Методические

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5.3 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ВОЗДУХА Цель работы: экспериментальное определение коэффициента внутреннего трения воздуха по скорости течения воздуха через капилляр.

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА ОДЕССКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Учебно-методическое пособие к лабораторной работе 1-35а по молекулярной физике Одесса 2014 Учебно-методическое

Подробнее

Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ. Учебно-методическое пособие к лабораторной работе по молекулярной физике

Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ. Учебно-методическое пособие к лабораторной работе по молекулярной физике Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ

Подробнее

Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА. Теоретическое введение

Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА. Теоретическое введение 1 Лабораторная работа 61 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ МЕТОДОМ СТОКСА Теоретическое введение Вязкость (внутреннее трение) это свойство жидкостей и газов оказывать сопротивление перемещению одной части

Подробнее

Часть 2. Молекулярная физика

Часть 2. Молекулярная физика МИНИСТЕРСТВО ОБЩЕГО И ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет Кафедра общей физики ОПИСАНИЕ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ Часть 2. Молекулярная

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА: ЧАСТЬ 4. СТАТИСТИЧЕСКИЙ ХАРАКТЕР ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ЗАКОНОВ Практикум для вузов Составители: В.И. Кукуев, В.В. Чернышев, И.А.Попова. ВОРОНЕЖ 009

Подробнее

ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б)

ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б) 38 ТЕЧЕНИЕ И СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Задание 1. Выберите правильный ответ: 1. Внутреннее трение является следствием переноса... а) электрического заряда; б) механического импульса; в) массы; г) количества теплоты;

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ИЗУЧЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА КАЗАНСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов специальностей 903, 90, 907, 908, 90 Лабораторная работа

Подробнее

РАБОТА 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

РАБОТА 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА РАБОТА 9 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Цель работы: определить среднюю длину свободного пробега и эффективный диаметр молекул газа. Введение Молекулы

Подробнее

Тема 11: Основы гидродинамики. Гидростатика. Законы Паскаля и Архимеда

Тема 11: Основы гидродинамики. Гидростатика. Законы Паскаля и Архимеда 1 Тема 11: Основы гидродинамики Гидростатика. Законы Паскаля и Архимеда Плотностью тела называется величина равная отношению массы этого тела к его объёму: m V Размерность плотности: [ ρ] = кг/м 3. Если

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ

Подробнее

υ 2 υ 1 , (4.1) V =, (4.2)

υ 2 υ 1 , (4.1) V =, (4.2) Методические указания к выполнению лабораторной работы 1.2.4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ И ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА * * Артюхов С.П. Свойства газов: Методические указания к выполнению лабораторных

Подробнее

Лабораторная работа 1

Лабораторная работа 1 КАЛМЫЦКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра общей физики Лабораторная работа 1 «Определение кинематических параметров молекул воздуха» Лаборатория 11 Лабораторная работа 1 «Определение кинематических

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ, СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ, СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ, СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Теоретические замечания 1. Средняя длина свободного пробега и

Подробнее

ФИЗИКА. Лабораторная работа 2.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса»

ФИЗИКА. Лабораторная работа 2.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса» Иркутский государственный технический университет Кафедра общеобразовательных дисциплин ФИЗИКА Лабораторная работа.1. «Определение коэффициента динамической вязкости жидкости методом Стокса» доц. Щепин

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Министерство общего и профессионального образования Российской Федерации ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Лабораторная работа 2-5 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Методические рекомендации

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Челябинский государственный университет» ОПРЕДЕЛЕНИЕ

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА КАПИЛЛЯРНЫМ МЕТОДОМ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «САМАРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АЭРОКОСМИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ имени академика С.П. КОРОЛЁВА (НАЦИОНАЛЬНЫЙ

Подробнее

(рис. 21.1). Обозначим υ2 υ1

(рис. 21.1). Обозначим υ2 υ1 Лекция 1 Движение вязкой жидкости. Формула Пуазейля. Ламинарное и турбулентное течения, число Рейнольдса. Движение тел в жидкостях и газах. Подъемная сила крыла самолета, формула Жуковского. Л-1: 8.6-8.7;

Подробнее

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение Высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ

Подробнее

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА»

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОЗДУХА Выполнил студент Факультет Курс Группа Проверил Показания сняты Зачтено

Подробнее

Теория реального вещества.

Теория реального вещества. Теория реального вещества. Наукой представлено большое число теории или законов реального газа. Наиболее известный закон реального газа Ван-дер-Ваальса, который увеличивает точность описания поведения

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет УТВЕРЖДАЮ Декан ХТФ В.М. Погребенков 2003 г. ВИСКОЗИМЕТРИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ Методическое пособие

Подробнее

НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» УТВЕРЖДАЮ Проректор-директор

Подробнее

Занятие 2.1 Вязкость

Занятие 2.1 Вязкость Занятие 2.1 Вязкость Вязкость (внутреннее трение) свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Происхождение сил вязкости связано с собственным

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тамбовский государственный технический университет» ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЯЗКОСТИ

Подробнее

Московский Государственный технический Университет им. Н. Э. Баумана. А.В. Расторгуева, А.И. Савельева. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ.

Московский Государственный технический Университет им. Н. Э. Баумана. А.В. Расторгуева, А.И. Савельева. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ. Московский Государственный технический Университет им. Н. Э. Баумана А.В. Расторгуева, А.И. Савельева. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ. Методические указания к лабораторным работам М-0, М- по

Подробнее

Составитель Н.С. Кравченко, Н.И.Гаврилина

Составитель Н.С. Кравченко, Н.И.Гаврилина ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» УТВЕРЖДАЮ Проректор-директор

Подробнее

Лекция 3. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов. Постоянная Больцмана. Температура и давление как статистические величины.

Лекция 3. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов. Постоянная Больцмана. Температура и давление как статистические величины. Лекция 3 Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов. Постоянная Больцмана. Температура и давление как статистические величины. Одной из особенностей физики является использование абстракций

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА

ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА Методические указания для выполнения лабораторной работы Томск 14 Рассмотрено и утверждено методической

Подробнее

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА»

КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» 1 КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ЛАБОРАТОРИЯ «МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА» ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЖИДКОСТИ Выполнил студент Факультет Курс Группа Проверил Показания

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 14 ГИДРОДИНАМИКА. ИДЕАЛЬНАЯ ЖИДКОСТЬ. ВЯЗКОСТЬ

ЛЕКЦИЯ 14 ГИДРОДИНАМИКА. ИДЕАЛЬНАЯ ЖИДКОСТЬ. ВЯЗКОСТЬ ЛЕКЦИЯ 14 ГИДРОДИНАМИКА. ИДЕАЛЬНАЯ ЖИДКОСТЬ. ВЯЗКОСТЬ 1. Деформация всестороннего растяжения На прошлой лекции мы остановились на всестороннем растяжении. Мы рассматривали твердое тело, к которому были

Подробнее

Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено

Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено Выполнил студент: Факультет Курс Группа Ф.И.О. Проверил: Показания сняты Зачтено ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N 7. ОПЫТНАЯ ПРОВЕРКА УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ. ТБ: Перед началом работы изучите методические указания по

Подробнее

Лекция Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Характерные скорости молекул.

Лекция Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Характерные скорости молекул. 5 Лекция 9 Распределения Максвелла и Больцмана Явления переноса [] гл8 4-48 План лекции Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям Характерные скорости молекул Распределение Больцмана Средняя

Подробнее

Вязкость жидкостей. Ухта 2012

Вязкость жидкостей. Ухта 2012 МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Ухтинский государственный технический университет» (УГТУ) Вязкость жидкостей Методические

Подробнее

Адсорбция спирта на поверхности «раствор - воздух»

Адсорбция спирта на поверхности «раствор - воздух» Адсорбция спирта на поверхности «раствор - воздух» Цель работы Изучить зависимость поверхностного натяжения водных растворов спиртов от концентрации, построить изотермы адсорбции спиртов на поверхности

Подробнее

= ε i j (t). Как отмечалось выше, напря- = u

= ε i j (t). Как отмечалось выше, напря- = u Лекция 6 Итак, нам известно, что в упругом теле напряжения и деформации связаны законом Гука. Далее мы установили критерий пластичности. Попытаемся выяснить теперь, как связаны деформации и напряжения

Подробнее

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»

«УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» 1 Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА (метод капель)

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА (метод капель) Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Саратовский государственный технический университет ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

Подробнее

18. Модель турбулентности Прандтля

18. Модель турбулентности Прандтля Лекция 18 18.1 Гипотеза Буссинеска 18. Модель турбулентности Прандтля Гипотеза Буссинеска, основывающаяся на концепции вихревой вязкости, заключается в том, что тензор турбулентных напряжений (6.0) можно

Подробнее

Тема 4. Оптические свойства дисперсий и методы исследования (нефелометрия, турбидиметрия). V I p

Тема 4. Оптические свойства дисперсий и методы исследования (нефелометрия, турбидиметрия). V I p Тема. Оптические свойства дисперсий и методы исследования (нефелометрия, турбидиметрия). Теория. Прохождение света через высокодисперсную систему (золь) сопровождается рассеянием света на частицах дисперсной

Подробнее

Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ОТЧЁТ по лабораторной работе 19

Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ОТЧЁТ по лабораторной работе 19 Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра физики ОТЧЁТ по лабораторной работе 19 ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ КОЭФФИЦИЕНТА ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ РАСТВОРА

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА

ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3 ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЯ СКОРОСТЕЙ В СЕЧЕНИИ ТРУБОПРОВОДА Информация о распределении скоростей в поперечном сечении потока является необходимой при расчете теплообменных, массообменных и

Подробнее

Лабораторная работа 9 ВЯЗКОСТЬ И МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВОЗДУХА

Лабораторная работа 9 ВЯЗКОСТЬ И МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВОЗДУХА Лабораторная работа 9 ВЯЗКОСТЬ И МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВОЗДУХА ВВЕДЕНИЕ Вязкость или внутреннее трение в газах обусловливается переносом импульса молекул поперек направления движения слоёв газа,

Подробнее

М.П. Немцева, Д.В. Филиппов РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КОЛЛОИДНЫХ СИСТЕМ

М.П. Немцева, Д.В. Филиппов РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КОЛЛОИДНЫХ СИСТЕМ Федеральное агентство по образованию Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Ивановский государственный химико-технологический университет

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 16 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 16 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 6 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА Цель работы: познакомиться с методом определения средней длины свободного пробега λ и эффективного

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОБЪЕМА И ПЛОТНОСТИ ТЕЛ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОБЪЕМА И ПЛОТНОСТИ ТЕЛ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОБЪЕМА И ПЛОТНОСТИ ТЕЛ Цель работы. Приобретение опыта обработки результатов измерений. Описание штангенциркуля и методики проведения измерений линейных размеров Для повышения

Подробнее

Лекция 4. Динамика изучает причины, вызывающие движение тел или изменение их скоростей.

Лекция 4. Динамика изучает причины, вызывающие движение тел или изменение их скоростей. Лекция 4 Тема: Динамика материальной точки. Законы Ньютона. Динамика материальной точки. Законы Ньютона. Инерциальные системы отсчета. Принцип относительности Галилея. Силы в механике. Сила упругости (закон

Подробнее

Вязкоупругость полимерных жидкостей.

Вязкоупругость полимерных жидкостей. Вязкоупругость полимерных жидкостей. Оснвные свойства полимерных жидкостей. К полимерным жидкостям с сильно переплетенными цепями относятся полимерные расплавы, концентрированные растворы и полуразбавленные

Подробнее

1. ТЕРМОДИНАМИКА (ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ)

1. ТЕРМОДИНАМИКА (ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ) ТЕПЛОФИЗИКА План лекции: 1. Термодинамика (основные положения и определения) 2. Внутренние параметры состояния (давление, температура, плотность). Уравнение состояния идеального газа 4. Понятие о термодинамическом

Подробнее

Кузьмичев Сергей Дмитриевич

Кузьмичев Сергей Дмитриевич Кузьмичев Сергей Дмитриевич 2 СОДЕРЖАНИЕ ЛЕКЦИИ 10 Элементы теории упругости и гидродинамики. 1. Деформации. Закон Гука. 2. Модуль Юнга. Коэффициент Пуассона. Модули всестороннего сжатия и одностороннего

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации

Министерство образования Российской Федерации Министерство образования Российской Федерации Ухтинский государственный технический университет Методические указания к выполнению компьютерной лабораторной работы Ухта 2003 ББК 22.253 Я7 Р18 УДК 532.076.

Подробнее

Измерение вязкости жидкости капиллярным методом

Измерение вязкости жидкости капиллярным методом Измерение вязкости жидкости капиллярным методом Коэффициент внутреннего трения жидкости может быть определен измерением скорости течения жидкости по капиллярной трубке. Пусть имеется высокий сосуд, сделанный

Подробнее

РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА РАСТВОРОВ КОМПОЗИЦИЙ ПОЛИЭФИРНОЙ СМОЛЫ, МОДИФИЦИРОВАННОЙ КАНИФОЛЬЮ, И БЕТУЛИНА

РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА РАСТВОРОВ КОМПОЗИЦИЙ ПОЛИЭФИРНОЙ СМОЛЫ, МОДИФИЦИРОВАННОЙ КАНИФОЛЬЮ, И БЕТУЛИНА ХИМИЯ РАСТИТЕЛЬНОГО СЫРЬЯ. 008.. С. 5 55. Переработка и применение УДК 6.79.5:6..09.77.00.7 РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА РАСТВОРОВ КОМПОЗИЦИЙ ПОЛИЭФИРНОЙ СМОЛЫ, МОДИФИЦИРОВАННОЙ КАНИФОЛЬЮ, И БЕТУЛИНА Н.И. Полежаева

Подробнее

кинетическая энергия промежуточного участка 1 2 ; K

кинетическая энергия промежуточного участка 1 2 ; K Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. В прямоугольной системе координат рассмотрим элементарную струйку (рис..9). Движение жидкости установившееся и медленно изменяющееся. z S

Подробнее

и

и УДК 541.11/18 ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МЕЖФАЗНОЙ ПОВЕРХНОСТИ СИСТЕМЫ НЕФТЬ ВОДА С.М.АСАДОВ, А.М.АЛИЕВ Институт Химических Проблем НАН Азербайджана, г. Баку asadov_salim@mail.ru и mirasadov@gmail.com

Подробнее

2. Молекулярная физика и термодинамика

2. Молекулярная физика и термодинамика 98. Молекулярная физика и термодинамика.1. Вопросы программы Основные положения молекулярно-кинетической теории и их опытное обоснование. Броуновское движение. Масса и размер молекул. Моль вещества. Постоянная

Подробнее

Жидкостные термостаты для измерения кинематической вязкости

Жидкостные термостаты для измерения кинематической вязкости Жидкостные термостаты для измерения кинематической вязкости Матис Ван дер Спек (Matthijs wan der Spek) Tamson instruments bv, Cobaltstraat 3, 2718 RM Zoetermeer, Нидерланды перевод с английского Вязкость

Подробнее

Синтез полистирола методом радикальной полимеризации

Синтез полистирола методом радикальной полимеризации Синтез полистирола методом радикальной полимеризации Реактивы: стирол, динитрил-азо-бис-изомасляной кислоты (ДАК), перекись бензоила, толуол, этиловый спирт, водный раствор едкого натра, прокаленный хлористый

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики «УТВЕРЖДАЮ» Декан ЕНМФ И.П. Чернов «14» мая 00 г. ИЗУЧЕНИЕ БРОУНОВСКОГО

Подробнее

3πN A ηr (Эйнштейн) ЛЕКЦИЯ 11 (ЭЛЕКТИВ) МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКИЕ И КОЛЛИГАТИВНЫЕ СВОЙСТВА ЗОЛЕЙ И РАСТВОРОВ ВМС. Броуновское движение (золи)

3πN A ηr (Эйнштейн) ЛЕКЦИЯ 11 (ЭЛЕКТИВ) МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКИЕ И КОЛЛИГАТИВНЫЕ СВОЙСТВА ЗОЛЕЙ И РАСТВОРОВ ВМС. Броуновское движение (золи) ЛЕКЦИЯ 11 (ЭЛЕКТИВ) МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКИЕ И КОЛЛИГАТИВНЫЕ СВОЙСТВА ЗОЛЕЙ И РАСТВОРОВ ВМС Броуновское движение (золи) D < 1 10 6 см D 5 10 6 см D > 5 10 6 см A B x проекция смещения частицы на ось Х

Подробнее

Рис. 1. Гидростатическое давление давление, оказываемое столбом жидкости или газа (рис. 2) P S. Рис. 2

Рис. 1. Гидростатическое давление давление, оказываемое столбом жидкости или газа (рис. 2) P S. Рис. 2 35 Лекция 6 Элементы механики идкостей [] гл 6, 8-3 План лекции Давление идкости и газа Уравнение неразрывности Уравнение Бернулли 3 Вязкость (внутреннее трение) Ламинарный и турбулентный реимы течения

Подробнее

Лабораторная работа 7. Экспериментальное определение ускорения силы тяжести и характеристик затухающих колебаний с помощью маятника

Лабораторная работа 7. Экспериментальное определение ускорения силы тяжести и характеристик затухающих колебаний с помощью маятника Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория механики Лабораторная работа 7 Экспериментальное определение ускорения силы тяжести и характеристик

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ УДЕЛЬНЫХ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ АДИАБАТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ. Теоретические замечания

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ УДЕЛЬНЫХ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ АДИАБАТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ. Теоретические замечания ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ УДЕЛЬНЫХ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ГАЗОВ АДИАБАТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ Теоретические замечания Отношение количества теплоты dq, сообщенного системе /телу/, к соответствующему повышению

Подробнее

ПОВЕРХНОСТНОЕ НАТЯЖЕНИЕ

ПОВЕРХНОСТНОЕ НАТЯЖЕНИЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ СЕВЕРСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ Федерального государственного бюджетного образовательного учреждения высшего профессионального образования «Национальный исследовательский

Подробнее

ПРОЦЕССЫ ПЕРЕХОДА К РАВНОВЕСИЮ

ПРОЦЕССЫ ПЕРЕХОДА К РАВНОВЕСИЮ ПРОЦЕССЫ ПЕРЕХОДА К РАВНОВЕСИЮ 1 Диффузия Тело, взаимодействующее со средой, меняет свое состояние так, чтобы прийти в равновесие с окружающими телами. Состояние тела при этом меняется: его внутренняя

Подробнее

РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ

РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО «Уральский государственный технический университет УПИ» Н.Е. Лаптева РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ Учебное электронное текстовое издание Подготовлено кафедрой гидравлики

Подробнее

11-3. Исследование поглощения растворов

11-3. Исследование поглощения растворов 2 nd International Experimental Physics Olympiad 204, Moscow -3-3. Исследование поглощения растворов Приборы и материалы Штатив, пробирка, лазер, батарейки, соединительные провода, концентрированный раствор

Подробнее

Олимпиада школьников «Будущее Сибири» II этап Физика 11 класс

Олимпиада школьников «Будущее Сибири» II этап Физика 11 класс Олимпиада школьников «Будущее ибири» 01-01 II этап Физика 11 класс 1. Два резистора соединили параллельно и измерили результирующее сопротивление. Затем эти же резисторы соединили последовательно и снова

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА: ЧАСТЬ 3. ПОВЕРХНОСТНЫЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ Практикум для вузов Составители: В.И. Кукуев, В.В. Чернышев, И.А.Попова. ВОРОНЕЖ 2009 Утверждено научно-методическим

Подробнее

Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ОТЧЁТ по лабораторной работе 23

Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» ОТЧЁТ по лабораторной работе 23 Государственное высшее учебное заведение «ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра физики ОТЧЁТ по лабораторной работе 3 ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТРЕНИЯ СКОЛЬЖЕНИЯ Выполнил студент группы Преподаватель

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛОВ

ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛОВ Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования ПЕТРОЗАВОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИЗУЧЕНИЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ РАЗЛИЧНЫХ

Подробнее

Лабораторная работа 4 ИЗУЧЕНИЕ РЕАЛЬНОГО ГАЗА (Эффект Джоуля-Томсона)

Лабораторная работа 4 ИЗУЧЕНИЕ РЕАЛЬНОГО ГАЗА (Эффект Джоуля-Томсона) Лабораторная работа 4 ИЗУЧЕНИЕ РЕАЛЬНОГО ГАЗА (Эффект Джоуля-Томсона) Цель работы. Целью лабораторной работы является экспериментальное изучение эффекта Джоуля-Томсона: определение коэффициента Джоуля-Томсона,

Подробнее

Лабораторная работа 14 Исследование изотермического процесса в идеальном газе

Лабораторная работа 14 Исследование изотермического процесса в идеальном газе Лабораторная работа 4 Исследование изотермического процесса в идеальном газе Цель работы:. Исследовать изменение давления идеального газа при изменении его объема при постоянной температуре; 2. проверить

Подробнее

Лабораторная работа 1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОВОГО ЭФФЕКТА РЕАКЦИИ НЕЙТРАЛИЗАЦИИ

Лабораторная работа 1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОВОГО ЭФФЕКТА РЕАКЦИИ НЕЙТРАЛИЗАЦИИ Лабораторная работа 1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОВОГО ЭФФЕКТА РЕАКЦИИ НЕЙТРАЛИЗАЦИИ ЦЕЛЬ РАБОТЫ: 1. Освоить методику калориметрических измерений. 2. Измерить тепловой эффект реакции нейтрализации сильной кислоты

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КИНЕМАТИЧЕСКОГО КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОДЫ ПРИ НАЛИЧИИ ПРИМЕСЕЙ. Якупов Г. С. Оренбургский государственный университет, г.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КИНЕМАТИЧЕСКОГО КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОДЫ ПРИ НАЛИЧИИ ПРИМЕСЕЙ. Якупов Г. С. Оренбургский государственный университет, г. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КИНЕМАТИЧЕСКОГО КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ВОДЫ ПРИ НАЛИЧИИ ПРИМЕСЕЙ Якупов Г. С. Оренбургский государственный университет, г. Оренбург В данной работе ставилась задача провести серию экспериментов

Подробнее

x m и начальной фазой. Аргумент

x m и начальной фазой. Аргумент Лабораторная работа 20б Свободные колебания двух связанных маятников Цель работы: для колебательной системы из двух связанных маятников измерить частоты нормальных колебаний и частоту биений при различной

Подробнее

РАБОТА. ИЗУЧЕНИЕ КИНЕТИКИ РАСТВОРЕНИЯ МАЛОРАСТВОРИМОГО ВЕЩЕСТВА

РАБОТА. ИЗУЧЕНИЕ КИНЕТИКИ РАСТВОРЕНИЯ МАЛОРАСТВОРИМОГО ВЕЩЕСТВА Составитель: Яргаева В. А. РАБОТА. ИЗУЧЕНИЕ КИНЕТИКИ РАСТВОРЕНИЯ МАЛОРАСТВОРИМОГО ВЕЩЕСТВА Цель работы: определить константу скорости растворения малорастворимого вещества при заданной температуре, поверхности

Подробнее

8.4. Применение уравнения Бернулли. Закон сохранения импульса текущей жидкости

8.4. Применение уравнения Бернулли. Закон сохранения импульса текущей жидкости 8.4. Применение уравнения Бернулли. Закон сохранения импульса текущей жидкости Уравнение Бернулли является основным законом механики движения идеальной жидкости, при помощи которого можно описать различные

Подробнее

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА План лекции: 1. Техническая термодинамика (основные положения и определения) 2. Внутренние параметры состояния (давление, температура, плотность). Понятие о термодинамическом

Подробнее

3.18. ПОТЕРИ НАПОРА В МЕСТНЫХ СОПРОТИВЛЕНИЯХ

3.18. ПОТЕРИ НАПОРА В МЕСТНЫХ СОПРОТИВЛЕНИЯХ Гидравлика 63 3.18. ПОТЕРИ НАПОРА В МЕСТНЫХ СОПРОТИВЛЕНИЯХ Как уже указывалось, помимо потерь напора по длине потока могут возникать и так называемые местные потери напора. Причиной последних, например,

Подробнее

Исследование зависимости скорости испарения от различных внешних условий

Исследование зависимости скорости испарения от различных внешних условий Краевой конкурс учебно-исследовательских и проектных работ учащихся «Прикладные вопросы математики» Прикладные вопросы математики Исследование зависимости скорости испарения от различных внешних условий

Подробнее