Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц.

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц."

Транскрипт

1 Лекция 7 Столкновение нерелятивистских частиц 1 Упругое столкновение Задача состоит в следующем Пусть какая-то частица пролетает мимо другой частицы Это могут быть два протона один из ускорителя, другой в покоящейся мишени, или два электрона в двух встречных пучках в накопителе Это могут быть комета или космический корабль с выключенным двигателем, пролетающие мимо Солнца Это могут быть и бильярдные шары, сталкивающиеся на гладком столевсе эти события имеют общую черту Когда сталкивающиеся частицы находятся далеко друг от друга, они летят свободно, по инерции, с постоянными скоростями С уменьшением расстояния между ними начинает сказываться взаимодействие - притяжение или отталкивание, их траектории искривляются, скорости меняют величину и направление Какими будут по величине и направлению эти скорости, зависит от закона взаимодействия, от того, какие силы действуют между частицами и от того, насколько далеко друг от друга они пролетели Эти скорости не могут быть произвольными Если внутреннее состояние этих частиц не меняется (упругое столкновение), то при любом законе взаимодействия должны быть выполнены два закона сохранения: сумма импульсов обеих частиц и сумма кинетических энергий до и после столкновения должны быть одинаковы 11 Лобовое столкновение - обе частицы до и после столкновения движутся по одной и той же прямой Пусть до столкновения скорости частиц в инерциальной К - системе отсчета равны и (частицы движутся или навстречу друг другу или одна частица догоняет другую) Каковы скорости этих частиц после

2 столкновения? Рассмотрим этот процесс сначала в системе центра масс (Ц - система) Отличительной особенностью Ц - системы является то, что полный импульс системы частиц в ней всегда равен нулю, ибо в Ц системе скорость центра масс = 0 Более того, так как суммарная кинетическая энергия частиц до и после столкновения одинакова, как и их приведенная масса, то импульс каждой частицы в результате столкновения изменит только направление на противоположное, не меняясь при этом по модулю, те ( =1,2) Все величины в Ц системе помечаются сверху значком ~ (тильда) ( ), ( ) С учетом получим ( ), ( ) Величина называется приведенной массой системы частиц Модуль импульса каждой частицы можно записать как, где Суммарная кинетическая энергия обеих частиц в Ц системе: Найдем скорость каждой частицы после столкновения в К - системе отсчета ( ) 12 Нелобовое столкновение Пусть в К системе частица массы с импульсом испытала упругое нелобовое столкновение с покоившейся частицей массы В Ц системе, как и в предыдущем случае, обе частицы имеют одинаковые по модулю и противоположные но направлению импульсы Кроме того, импульс каждой частицы не изменится по модулю в результате столкновения, те

3 Однако направление разлета будет иным Оно будет составлять с первоначальным направлением движения угол Найдем импульс каждой частицы в К системе после столкновения ( ) ( ) } Сложив, отдельно правые и левые части, получим ( ) как и должно быть в соответствии с законом сохранения импульса Построим теперь, так называемую, векторную диаграмму импульсов Сначала изобразим вектор и каждый из которых представляет собой сумму двух векторов (*) Это построение справедливо вне зависимости от угла Отсюда следует, что точка С может находиться только на окружности радиуса с центром в точке О, которая делит отрезок АВ на две части в отношении массы Более того, в рассматриваемом случае (частица покоится до столкновения) эта окружность проходит через точку В, ибо отрезок Действительно, так как в нашем случае и Таким образом, для построения векторной диаграммы импульсов, соответствующей упругому столкновению двух частиц (одна из которых первоначально покоилась) необходимо: 1) изобразить отрезок АВ, равный импульсу налетающей частицы; 2) Через точку В конец вектора провести окружность радиуса, центр которой точка О делит отрезок АВ на две части в отношении Эта окружность есть геометрическое место точек всех возможных положений вершины С треугольника импульсов ABC, стороны АС и СВ которого представляют собой возможные импульсы частиц

4 после столкновения (в К - системе отсчета) В зависимости от соотношения масс частиц точка А начало вектора может находиться внутри данной окружности При этом во всех трех случаях угол может принимать все значения от 0 до Для случая предельный угол рассеяния налетающей частицы определяется формулой Кроме того, в случае под одним и тем же углом возможно рассеяние частицы как с импульсом АС, так и с импульсом AD, те в этом случае решение неоднозначно Это связано с тем, что угол рассеяния налетающей частицы зависит не только от характера взаимодействия, но и от прицельного параметра Неоднозначность решения в случае объясняется тем, что один и тот же угол рассеяния может реализоваться при двух значениях прицельного параметра

5 2 Неупругое столкновение частиц Это такое столкновение, в результате которого внутренняя энергия разлетающихся частиц (или одной из них) изменяется, а, следовательно, изменяется и суммарная кинетическая энергия системы Соответствующее приращение кинетической энергии системы принято обозначать через В зависимости от знака неупругое столкновение называют экзоэнергетическим ( > 0) или эндоэнергетическим ( < 0) В первом случае кинетическая энергия системы увеличивается, во втором уменьшается При упругом столкновении, разумеется, =0 Существует много неупругих столкновений, в которых внутренняя энергия частиц способна изменятся только на совершенно определенную величину, зависящую от свойств самих частиц (таковы, например, неупругие столкновения атомов и молекул) Чаще всего мы будем иметь дело с ядерной реакцией М (m,m )M + Где m масса налетающей частицы, М масса покоящегося ядра мишени Экзоэнергетические столкновения могут происходить при сколь угодно малой кинетической энергии налетающей частицы Эндоэнергетические же процессы в таких случаях обладают порогом Порогом называют минимальную кинетическую энергию налетающей частицы, начиная с которой данный процесс становится энергетически возможным Итак, пусть нам необходимо осуществить такое эндоэнергетическое столкновение, в котором внутренняя энергия частиц способна получить приращение не меньше некоторого значения каком условии такой процесс окажется возможным? Этот вопрос наиболее просто решается в Ц системе, где ясно, что суммарная кинетическая энергия частиц до столкновения во всяком случае

6 должна быть не меньше, те Отсюда следует, что существует минимальное значение, при котором кинетическая энергия системы целиком пойдет на создание покоящихся в Ц системе частиц m и M Теперь перейдем в инерциальную К систему В этой системе при соответствующем значении пороговой энергии налетающей частицы обе частицы m И M после образования будут двигаться как единое целое, причем с суммарным импульсом, равным импульсу налетающей частицы, и кинетической энергией ( ) Поэтому А так как ( ), то исключив из этих уравнений, получим Это и есть пороговая кинетическая энергия налетающей частицы m, начиная с которой данная эндоэнергетическая реакция становится энергетически возможной 3Момент количества движения в квантовой теории Основные понятия и определения В каждом случае, когда физические законы инвариантны относительно какой-либо операции симметрии, существует соответствующая ей сохраняющаяся физическая величина Так, требование независимости

7 законов движения системы от выбора начала отсчёта времени приводит к закону сохранения энергии в замкнутой системе или системе в стационарных внешних полях Сохранение импульса связано с однородностью пространства Сохранение же момента количества движения связано с изотропией пространства Учёт квантовых закономерностей приводит к двум важным следствиям, а именно: момент количества движения J квантуется, а частица может иметь собственный момент количества движения - спин s: = Собственные значения и собственные функции оператора квадрата момента 2 находятся из решения уравнения В сферической системе координат это уравнение имеет вид 2 ( ) ( ) которое имеет решение, удовлетворяющее стандартным условиям только при определённых дискретных значениях положительное число (включая и нуль) 2 = 2 ( 1), где I - целое Собственными функциями оператора квадрата момента являются сферические функции (, ), описывающие состояние с заданным моментом I и его проекцию m на ось z ( ) (2 1) [, ]=( 1) ( ) 1 ( ) где 1 - полином Лежандра (m = 0, ±1,, ±I), = {, 0 0, <0 В качестве примера приведены сферические функции для I=0,1,2

8 00 = 1 10= 11= 20= ( ) 21= 1 22= (, )= (, ) Проекции,, оператора удовлетворяют коммутационным соотношениям Аналогичным коммутационным соотношениям удовлетворяют проекции оператора полного момента и спина Операторы полного, орбитального моментов и спина связаны соотношением Операторы полного момента и спина удовлетворяют тем же уравнениям на собственные значения как и оператор орбитального момента количества движения Квадрат момента количества движения 2 любой изолированной системы также принимает дискретный набор значений 2 = ( 1), где - либо целое число ( = 0, 1,2, ), либо полуцелое число ( = 1/2, 3/2, ) Величина для собственных моментов обычно называется моментом количества движения При заданной величине проекция момента на ось z принимает значений от - до + через единицу

9 -, - ( -1),, ( -1), Аналогичные соотношения можно написать и для операторов и Момент количества движения сложной системы состоящей из двух подсистем с моментами 1 и 2 определяется соотношением 2 =( 1 2 ) 2 = 2 ( 1), где может принимать значения =( 1 2 ), ( 1 2-1),, Закон сохранения момента количества движения в ядерных реакциях В ядерных реакциях сохраняется полный момент количества движения (момент импульса) замкнутой системы Закон сохранения момента количества движения - аддитивный закон Для реакции а А Ь В его можно записать в виде: = где, - полные моменты количества движения в начальном и конечном состояниях, и где,,, - спины частиц (ядер) а, А, Ь, В, - орбитальный момент частицы а относительно А, - орбитальный момент частицы b относительно В (напомним, что спин ядра моментов составляющих ядро нуклонов: - это векторная сумма спинов и орбитальных = где - спины составляющих ядро нуклонов, - их орбитальные моменты) Орбитальные моменты могут принимать только целочисленные значения Для =0 волновая функция, описывающая относительное движение частиц, сферически-симметричная, для 0 это функция, зависящая угла рассеяния Для вектора одновременно могут быть определены квадрат его модуля 2 = ( 1) и проекция на произвольную ось Проекция может

10 принимать различные значения в диапазоне от до - Сумма двух квантовых векторов 1 2 может принимать значения 1-2, 1-2 1,, 1 2-1, 1 2 Применение закона сохранения момента количества движения приводит к определенным правилам отбора в протекании ядерных реакций Например, процессы с излучение гамма-квантов невозможны при переходах ядер между состояниями с нулевыми моментами, так как гамма-квант уносит целочисленный момент Рассмотрим, как проявляется в ядерных реакциях закон сохранения момента количества движения ГЛАВНОЕ В ЭТОЙ ЛЕКЦИИ Отличительной особенностью Ц - системы является то, что полный импульс системы частиц в ней всегда равен нулю, ибо в Ц системе скорость центра масс = 0 При упругом лобовом столкновении импульс каждой частицы в результате столкновения изменит направление на противоположное, не меняясь при этом по модулю, те ( =1,2) ( ), ( ) Величина называется приведенной массой системы частиц Модуль импульса каждой частицы можно записать как, где Для рассмотрения процессов нелобового упругого столкновения необходимо построить векторную диаграмму импульсов Неупругое столкновение-то такое столкновение, в результате которого внутренняя энергия разлетающихся частиц (или одной из них) изменяется, а, следовательно, изменяется и суммарная кинетическая энергия системы Соответствующее приращение кинетической энергии системы принято

11 обозначать через В зависимости от знака неупругое столкновение называют экзоэнергетическим ( > 0) или эндоэнергетическим ( < 0) В первом случае кинетическая энергия системы увеличивается, во втором уменьшается При упругом столкновении, разумеется, =0 Порогом называют минимальную кинетическую энергию налетающей частицы, начиная с которой данный процесс становится энергетически возможным По этой формуле рассчитывают пороговую кинетическую энергию налетающей частицы m, начиная с которой данная эндоэнергетическая реакция становится энергетически возможной Примеры решения задач Задач 1 Альфа-частицы с кинетической энергией испытывают резерфордовское рассеяние на ядре золота Определить: 1) параметр столкновения для -частиц, наблюдаемых под углом ; 2) минимальное расстояние сближения -частиц с ядром; ) кинетическую Т и ) потенциальную U энергии -частиц в этой точке Решение 1) Угол, на который рассеивается нерелятивистская заряженная частица в поле ядра, определяется соотношением отсюда

12 C учетом того, что постоянная тонкой структуры, а произведение 2) Запишем в полярных координатах закон сохранения энергии ( ) и закон сохранения момента импульса При производная Получаем систему уравнений { Подставив второе уравнение в первое и учитывая выражение для b, получаем ( ) 3) Потенциальная энергия частицы в точке наибольшего сближения с ядром ) Кинетическая энергия

13 Задача 2 Ядерная реакция может идти, если налетающие на неподвижные ядра азота -частицы имеют энергию, превышающую пороговую энергию На сколько энергия - частиц должна быть больше пороговой, чтобы кинетическая энергия образующихся протонов могла быть равной нулю? Рассмотреть нерелятивистский случай Решение Реакция идет с поглощением энергии Очевидно, что в этом случае энергия покоя продуктов реакции больше энергии покоя исходных частиц Обозначим эту разность через и назовем энергией реакции Рассмотрим случай, когда налетающая -частица обладает кинетической энергией, равной пороговой энергии, т е когда В этом случае продукты реакции будут двигаться как единое целое, те с одной и той же скоростью, которую обозначим через U Запишем законы сохранения ; ( ) Исключая из уравнений скорость U, получим ( ) Пусть теперь кинетическая энергия -частицы больше образовавшийся в результате реакции протон неподвижен Законы сохранения энергии и импульса в этом случае будут иметь вид, где скорость атома кислорода После исключения из уравнений скорости, получим ( ) ( )( ) ( )( )

14 Задача 3 Какую минимальную кинетическую энергию в лабораторной системе должен иметь нейтрон, чтобы стала возможной реакция ( )? Решение Вычислим энергию реакции ( ) ( ) ( ) ( ) Для вычисления пороговой энергии используем нерелятивистское приближение ( ) ( ) ( ) Задача 4 Нерелятивистская частица массы с кинетической энергией К испытала упругое рассеяние на первоначально покоившемся ядре массы М Найти в Ц-системе импульс каждой частицы и их суммарную кинетическую энергию Решение ; ; ; ; ( ) ; Задача 5 Альфа-частица с кинетической энергией упруго рассеялась на покоящемся ядре Определить кинетическую энергию ядра отдачи, отлетевшего под углом к первоначальному направлению движения α -частицы Решение Вектор ; ; ;

15 ; ; равнобедренный, ; ; ( ) ( ) Задача 6 Нерелятивистская -частица упруго рассеялась на ядре нуклида Определить угол рассеяния -частицы в К - системе, если в Ц- системе Решение Вектор ; ; ; ; (1) ; ; ; ; (2) Из (1) и (2) получим ; Задача 7 Определить возможные значения орбитального момента дейтрона в реакции срыва (p,d), если орбитальный момент протона равен нулю

16 Решение Реакция срыва 1 12 Закон сохранения момента количества движения для данной реакции имеет вид: 2 2 =0 =0,1,2 Итак, возможные значения орбитального момента дейтрона в данной реакции равны, соответственно, 0, 1 и 2 Задача 8 Определить возможные значения орбитального момента трития 2 образующегося в реакции налетающей -частицы (α, ) Решение: Данная реакция имеет следующий вид: 2, если орбитальный момент Значения спинов ядер: 2 α 2 =,,, Запишем момент количества движения во входном канале: = α α= 2 Из закона сохранения момента количества движения следует: = = Откуда, в соответствии с правилом сложения моментов, получим возможные значения орбитального момента трития: Итак, возможные значения орбитального момента трития в данной реакции равны, соответственно, и 2 По этой формуле рассчитывают пороговую кинетическую энергию налетающей частицы m, начиная с которой данная эндоэнергетическая реакция становится энергетически возможной

17 Задачи для самостоятельной работы Задача 1 Какую минимальную кинетическую энергию в лабораторной системе 1 (,α) 1? должен иметь нейтрон, чтобы стала возможной реакция Задача 2 Является ли реакция (,α) эндотермической или экзотермической? Даны удельные энергии связи ядер в МэВ: ( )=111; (α)= 0 ; ( )= Задача З Определить пороги пор реакций фоторасщепления 12 : Задача 4 Определить пороги реакций: (,α) и (, ) Задача 5 Определить, какую минимальную энергию должен иметь протон, чтобы стала возможной реакция? 1 Задача 6 Вычислить порог реакции 1 налетающей частицей является: 1) -частица, 2) Ядро Q=118 МэВ Объяснить результат 1, в двух случаях, если Энергия реакции

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью

2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс p и энергия E движущейся частицы связаны с ее скоростью РЕЛЯТИВИСТСКАЯ МЕХАНИКА В механике, основанной на новом принципе относительности, импульс и энергия движущейся частицы связаны с ее скоростью V иными соотношениями, чем в классической физике: mv,, () V

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ

ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ ЛЕКЦИЯ 4 ИМПУЛЬС. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА. УПРУГИЕ РЕАКЦИИ На прошлой лекции мы выяснили, что, согласно (3.4) P = ( ε c, P ). Почему этот вектор 4-импульс? Напомним, что контравариантным вектором dx u называются

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

Релятивистская динамика

Релятивистская динамика Релятивистская динамика Специальная теория относительности установила фундаментальные свойства пространствавремени Преобразования Лоренца позволяют определять пространственные и временные координаты любого

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 1 ЛЕКЦИЯ 21 Релятивистский импульс. 4-вектор энергии-импульса. Закон сохранения энергии-импульса. Зависимость массы от скорости. Связь энергии с массой. Формула Эйнштейна E = m. Релятивистский импульс.

Подробнее

Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга.

Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга. Задачи для зачетных заданий по электродинамике (5 семестр) 1. Доказать тождество : a, b c, d a, c b, d a, d b, c. Пусть A - четырёхмерный вектор, доказать, что четырёхмерный тензор второго ранга. 3. Показать,

Подробнее

ИМПУЛЬС. Импульсом (количеством движения) тела называется векторная величина p r, равная произведению массы т тела на его скорость r r r ЭНЕРГИЯ

ИМПУЛЬС. Импульсом (количеством движения) тела называется векторная величина p r, равная произведению массы т тела на его скорость r r r ЭНЕРГИЯ В физике огромную роль играют законы сохранения определённых физических величин в замкнутых системах. Замкнутой механической системой называется система, в которой частицы или тела, образующие её, взаимодействуют

Подробнее

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома 1 Дифференциальное сечение рассеяния Когда быстрая частица налетает на частицу-мишень, то для того,

Подробнее

1.14. Столкновение двух тел. 0 и тогда имеем (совмещаем центры 0 и 0 с ):

1.14. Столкновение двух тел. 0 и тогда имеем (совмещаем центры 0 и 0 с ): .4. Столкновение двух тел..4.. Приведенная масса. Только задача двух тел имеет аналитическое решение в общем виде. В предыдущем параграфе.3 рассматривалось движение одной частицы в поле, центр которого

Подробнее

2.8. Энергия и способы ее выражения. P (2.8.1) m d. const dt

2.8. Энергия и способы ее выражения. P (2.8.1) m d. const dt .8. Энергия и способы ее выражения..8.. Инвариант -х вектора энергии-импульса и его нулевая компонента. Еще раз запишем -х вектор энергии-импульса и его компоненты: dt d Инвариант -х вектора энергии-импульса:

Подробнее

Глава 2 Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела 5

Глава 2 Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела 5 Глава Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела 5 Законы Ньютона Масса Сила Первый закон Ньютона: всякое тело находится в состоянии покоя или равномерного и прямолинейного движения,

Подробнее

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ. 2 Натуральная система единиц (система Хевисайда)

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ. 2 Натуральная система единиц (система Хевисайда) 1 Физический факультет МГУ им. М.В. Ломоносова Физика атомного ядра и элементарных частиц. Общий курс физики, III семестр. Семинары. ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ КИНЕМАТИКИ 1 Система единиц Гаусса Время

Подробнее

Закон сохранения энергии

Закон сохранения энергии Закон сохранения энергии Работа и кинетическая энергия Работа силы Определения Работа силы F на малом перемещении r определяется как скалярное произведение векторов силы и перемещения: A F r Расписывая

Подробнее

4.Метод парциальных амплитуд. 1. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: (1.16) (1.17)!

4.Метод парциальных амплитуд. 1. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: (1.16) (1.17)! 4.Метод парциальных амплитуд.. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: ( +! m ( +! ( + φ ( V ( φ ( (.6 и соответствующее ему граничное условие :!! e! φ ( { e + f (

Подробнее

Методические указания к решению задач по ядерной физике

Методические указания к решению задач по ядерной физике Санкт-Петербургский Государственный Политехнический Университет Физико-Механический Факультет Кафедра Экспериментальной Ядерной Физики Методические указания к решению задач по ядерной физике Н.И.Троицкая

Подробнее

8. Теория входных состояний.

8. Теория входных состояний. 8. Теория входных состояний.. Одной из важнейших характеристик ядерных реакций является функция возбуждения, т.е. зависимость сечения реакции от энергии налетающей частицы. Первоначально в энергетической

Подробнее

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР

Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Лекция 3 СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АТОМНЫХ ЯДЕР Атомные ядра условно принято делить на стабильные и радиоактивные. Условность состоит в том что, в сущности, все ядра подвергаются радиоактивному распаду, но

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9 ФОРМУЛЫ БИНЕ. ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ. ГЕОМЕТРИЯ МАСС

ЛЕКЦИЯ 9 ФОРМУЛЫ БИНЕ. ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ. ГЕОМЕТРИЯ МАСС ЛЕКЦИЯ 9 ФОРМУЛЫ БИНЕ. ЗАДАЧА ДВУХ ТЕЛ. ГЕОМЕТРИЯ МАСС Рис. 9.1 Рассмотрим движение точки в центральном поле сил. Точка P массой m движется h] под действием силы вида F = F (R) h], то есть модуль силы

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Динамика Лекция 6 ЛЕКЦИЯ 6

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Динамика Лекция 6 ЛЕКЦИЯ 6 1 ЛЕКЦИЯ 6 Закон сохранения импульса. Центр инерции. Движение центра инерции. Связь закона сохранения импульса с принципом относительности Галилея. Закон сохранения импульса Второй закон Ньютона можно

Подробнее

Лекция 11. Стационарные состояния одноэлектронных атомов

Лекция 11. Стационарные состояния одноэлектронных атомов Лекция. Стационарные состояния одноэлектронных атомов Четыре приближения в атомной физике Одной из основных задач атомной физики является описание состояний различных атомов. Особый интерес представляют

Подробнее

Тихомиров Ю.В. СБОРНИК. контрольных вопросов и заданий с ответами. для виртуального физпрактикума. Часть 1. Механика

Тихомиров Ю.В. СБОРНИК. контрольных вопросов и заданий с ответами. для виртуального физпрактикума. Часть 1. Механика Тихомиров Ю.В. СБОРНИК контрольных вопросов и заданий с ответами для виртуального физпрактикума Часть 1. Механика 1_1. ДВИЖЕНИЕ С ПОСТОЯННЫМ УСКОРЕНИЕМ... 2 1_2. ДВИЖЕНИЕ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ПОСТОЯННОЙ СИЛЫ...7

Подробнее

понятие момента импульса L. Пусть материальная точка A, движущаяся по окружности радиуса r, обладает импульсом

понятие момента импульса L. Пусть материальная точка A, движущаяся по окружности радиуса r, обладает импульсом Лекция 11 Момент импульса Закон сохранения момента импульса твердого тела, примеры его проявления Вычисление моментов инерции тел Теорема Штейнера Кинетическая энергия вращающегося твердого тела Л-1: 65-69;

Подробнее

c В физике элементарных частиц импульс и массу удобно выражать в энергетических единицах. Импульс, выраженный в этих единицах, следует

c В физике элементарных частиц импульс и массу удобно выражать в энергетических единицах. Импульс, выраженный в этих единицах, следует 4-5 уч год 6, кл Физика Физическая оптика Элементы квантовой физики ЭЛЕМЕНТЫ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ ДИНАМИКИ 5 Введение К началу XX века накопилось большое количество экспериментальных данных о величине скорости

Подробнее

И.Е.Иродов ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ МЕХАНИКИ В книге рассмотрены основные законы как ньютоновской (классической), так и релятивистской механики законы

И.Е.Иродов ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ МЕХАНИКИ В книге рассмотрены основные законы как ньютоновской (классической), так и релятивистской механики законы И.Е.Иродов ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ МЕХАНИКИ В книге рассмотрены основные законы как ньютоновской (классической), так и релятивистской механики законы движения и сохранения импульса, энергии и момента импульса.

Подробнее

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по ядерной физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по ядерной физике 1. С какой скоростью должен лететь протон, чтобы его масса равнялась массе покоя α-частицы mα =4

Подробнее

p = m v v, (1) K u v = u A l B

p = m v v, (1) K u v = u A l B Комментарии к лекциям по физике Тема: Основы релятивистской динамики Содержание лекции Релятивистский импульс частицы. Релятивистская энергия. Кинетическая энергия и энергия покоя. Масса и энергия. Эквивалентность

Подробнее

Комментарии к лекциям по физике Тема: Преобразования Лоренца и следствия из них Содержание лекции Преобразования Лоренца

Комментарии к лекциям по физике Тема: Преобразования Лоренца и следствия из них Содержание лекции Преобразования Лоренца Комментарии к лекциям по физике Тема: Преобразования Лоренца и следствия из них Содержание лекции Преобразования Лоренца. Кинематические следствия преобразований Лоренца. Релятивистский закон преобразования

Подробнее

Тема 1.4. Динамика вращательного движения

Тема 1.4. Динамика вращательного движения Тема 1.4. Динамика вращательного движения План 1. Момент импульса частицы. Момент силы 3. Уравнение моментов 4. Собственный момент импульса 5. Динамика твердого тела 6. Момент инерции 7. Кинетическая энергия

Подробнее

Алгоритм решения задач по динамике:

Алгоритм решения задач по динамике: решения задач по динамике: 2. Найти все силы, действующие на тело, и изобразить их на чертеже. Определить (или предположить) направление ускорения и изобразить его на чертеже. 3. Записать уравнение второго

Подробнее

ЧАСТЬ 4. ОСНОВЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ

ЧАСТЬ 4. ОСНОВЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ ЧАСТЬ 4. ОСНОВЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ КОРПУСКУЛЯРНО ВОЛНОВОЙ ДУАЛИЗМ ЧАСТИЦ МАТЕРИИ Есть две формы существования материи: вещество и поле. Вещество состоит из частиц, «сцементированных» полем. Именно посредством

Подробнее

Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда.

Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Работу выполнила студентка 209 группы Минаева Евгения. «Москва,

Подробнее

Эта волна описывает движение с определённым импульсом p = k, но её координата r полностью неопределённа, т. е. может быть любой от до.

Эта волна описывает движение с определённым импульсом p = k, но её координата r полностью неопределённа, т. е. может быть любой от до. Вернер Гейзенберг Темы лекции 1. Классическая и квантовая неопределённость. Соотношение неопределённости. 2. Заглянем внутрь атомного ядра. 3. Угловые моменты микрочастиц. Спин частицы. 4. Геометрия квантовых

Подробнее

Лекция 4. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 4. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 4. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ . Коэффициент трения между телом и плоскостью. Какую минимальную горизонтальную

Подробнее

1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение.

1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение. 1 1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение. 1.15.1. Рассеяние на силовом центре. Рассмотрим снова рассеяние на силовом центре (или в качестве силового центра возьмем центр инерции двух сталкивающихся

Подробнее

Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ

Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ Лекция 6 СВОЙСТВА ЯДЕРНЫХ СИЛ Вводные замечания Одной из основных задач ядерной физики с момента ее возникновения является объяснение природы ядерного взаимодействия. Особенности микромира не позволяют

Подробнее

15. Спин ( ) а собственные числа проекции спинового момента на выделенное направление

15. Спин ( ) а собственные числа проекции спинового момента на выделенное направление 15. Спин Спин. Как следует из предыдущих параграфов, уровни энергии электрона в атоме водорода являются вырожденными. Однако, наблюдения спектров водорода, и особенно других атомов (натрия), показали,

Подробнее

Курс общей физики Механика

Курс общей физики Механика Курс общей физики Механика Л.Г.Деденко, А.И.Слепков Задачи по релятивистской механике Москва 011 Задачи 1. В 79 году произошло знаменитое извержение Везувия, а в 105 г. на небе наблюдали сверхновую звезду,

Подробнее

Оператор квадрата момента импульса (МИ). Оператор квадрата МИ определяется, как и обычный квадрат МИ через проекции:

Оператор квадрата момента импульса (МИ). Оператор квадрата МИ определяется, как и обычный квадрат МИ через проекции: 3.9. Оператор квадрата момента импульса. Сферические функции. 3.9.. Оператор квадрата момента импульса (МИ). Оператор квадрата МИ определяется, как и обычный квадрат МИ через проекции: (3.9.) Для анализа

Подробнее

4. ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ И СОХРАНЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ. Работа постоянной силы.

4. ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ И СОХРАНЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ. Работа постоянной силы. 4 ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ И СОХРАНЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ( F, ( )) Работа постоянной силы A - работа постоянной силы, приложенной к телу, определяется как скалярное произведение вектора силы на вектор перемещения

Подробнее

Самостоятельное изучение Потенциальные кривые. Финитное и инфинитное движения. U z. U y. U x

Самостоятельное изучение Потенциальные кривые. Финитное и инфинитное движения. U z. U y. U x Тема 3. Законы сохранения Консервативные и неконсервативные силы. Потенциальная энергия и ее связь с силой. Понятие о градиенте скалярной функции. Закон сохранения импульса тела. Закон сохранения механической

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики Ю. В. Тихомиров ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики С ЭЛЕМЕНТАМИ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ КВАНТОВАЯ ОПТИКА. АТОМНАЯ ФИЗИКА. ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ для студентов всех специальностей

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Импульс. Темы кодификатора ЕГЭ: импульс тела, импульс системы тел, закон сохранения импульса.

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Импульс. Темы кодификатора ЕГЭ: импульс тела, импульс системы тел, закон сохранения импульса. И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Импульс Темы кодификатора ЕГЭ: импульс тела, импульс системы тел, закон сохранения импульса. Импульс тела это векторная величина, равная произведению массы тела

Подробнее

моменты количества движения. Если налетающей частицей является фотон (

моменты количества движения. Если налетающей частицей является фотон ( ЛЕКЦИЯ 9. ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ 1. Законы сохранения в ядерных реакциях В физике ядерных реакций, как и в физике частиц, выполняются одни и те же законы сохранения. Они накладывают ограничения, или, как их называют,

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

УПРУГИЕ И НЕУПРУГИЕ СОУДАРЕНИЯ Лабораторная работа 76

УПРУГИЕ И НЕУПРУГИЕ СОУДАРЕНИЯ Лабораторная работа 76 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО- СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики УПРУГИЕ И НЕУПРУГИЕ СОУДАРЕНИЯ Лабораторная работа 76 Методические

Подробнее

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда I II III Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда Цель работы Теоретическая часть 1 Введение 2 Рассеяние α -частиц 3 Дифференциальное сечение рассеяния 4 Формула Резерфорда Экспериментальная часть 1 Методика

Подробнее

Л-1: , 5.1, 7.1; Л-2 с

Л-1: , 5.1, 7.1; Л-2 с Лекция 4 Динамика материальной точки. Понятие о силе и ее измерении. Силы в природе. Фундаментальные взаимодействия. Первый закон Ньютона. Инерциальные системы отсчета (ИСО). Второй закон Ньютона. Масса

Подробнее

4-х вектор или контравариантный тензор первого ранга относительно преобразования Лоренца. ct 4-х вектор, так как его свертка с 4-х вектором k

4-х вектор или контравариантный тензор первого ранга относительно преобразования Лоренца. ct 4-х вектор, так как его свертка с 4-х вектором k Основы квантовой механики Волна вероятности, длина волны де Бройля В экспериментах по отражению электронов от металла (~197г) наблюдаются максимумы диаграммы направленности рассеянных электронов Эти максимумы

Подробнее

Уравнение Шредингера

Уравнение Шредингера Уравнение Шредингера Уравнение движения свободной частицы Волновая функция свободно движущейся частицы с энергией E (r 3/ ikr ( t), t) ( ) e 3/ ( ) e i ( pr Et) Дифференциальные уравнения, описывающие

Подробнее

БИЛЕТЫ ДЛЯ ЭКЗАМЕНА ПО КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ (ФРТК, осень 2009 года)

БИЛЕТЫ ДЛЯ ЭКЗАМЕНА ПО КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ (ФРТК, осень 2009 года) БИЛЕТЫ ДЛЯ ЭКЗАМЕНА ПО КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ (ФРТК, осень 2009 года) Билет 1 1. Принцип суперпозиции состояний. Состояния физической системы как векторы гильбертова пространства. 2. Стационарная теория возмущений

Подробнее

ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ

ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ ЛЕКЦИЯ, (раздел ) (лек. 4 «КЛФ, ч.») Законы Ньютона. Силы в природе. Почему в кинематике вводят только первую и вторую производные от радиус-вектора: первую скорость и вторую

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 54 ИЗУЧЕНИЕ СПЕКТРА ИЗЛУЧЕНИЯ АТОМА ВОДОРОДА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 54 ИЗУЧЕНИЕ СПЕКТРА ИЗЛУЧЕНИЯ АТОМА ВОДОРОДА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 54 ИЗУЧЕНИЕ СПЕКТРА ИЗЛУЧЕНИЯ АТОМА ВОДОРОДА Цель работы измерение длин волн спектральных линий атомарного водорода в видимой части спектра, экспериментальное определение значения постоянной

Подробнее

1. Постоянное электрическое поле в вакууме.

1. Постоянное электрическое поле в вакууме. Постоянное электрическое поле в вакууме Закон Кулона: F e, πε где F - сила, действующая на точечный заряд со стороны точечного заряда, расстояние между зарядами, e - единичный вектор, направленный от заряда

Подробнее

КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи

КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи 1 Качественные задачи 1. Зависит ли энергия фотона от длины волны света? 2. Металлическая пластинка под действием рентгеновских лучей зарядилась. Каков знак заряда? 3. Чему равно

Подробнее

Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ. 1. Описание установки и эксперимента

Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ. 1. Описание установки и эксперимента Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ВРЕМЕНИ СОУДАРЕНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ В данной работе проводится измерение времени упругого соударения двух одинаковых стальных шаров для нескольких пар шаров различного диаметра.

Подробнее

ГЛАВА 13. Лагранжев формализм в СТО

ГЛАВА 13. Лагранжев формализм в СТО ГЛАВА 3 Лагранжев формализм в СТО 3.. О вариационном методе в механике В данной главе уравнения движения, импульс и энергия релятивистской частицы будут получены вариационным методом. Общим принципом,

Подробнее

Релятивистская динамика

Релятивистская динамика И В Яковлев Материалы по физике MathUsru Релятивистская динамика Темы кодификатора ЕГЭ: полная энергия, связь массы и энергии, энергия покоя В классической динамике мы начали с законов Ньютона, потом перешли

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнитные волны Лекция 12 ЛЕКЦИЯ 12

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнитные волны Лекция 12 ЛЕКЦИЯ 12 1 Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнитные волны Лекция 1 ЛЕКЦИЯ 1 Определение заряда при его движении. Инвариантность заряда. Опыт Кинга. Преобразование компонент электрического поля при переходе

Подробнее

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2 Глава 5. Явления переноса. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА Наука, изучающая процессы при нарушенном равновесии, называется физическая кинетика. Эта наука изучает необратимые процессы. Сущность процессов переноса:

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 МОМЕНТ СИЛЫ. ЭЛЕМЕНТАРНАЯ РАБОТА СИЛ СИСТЕМЫ. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ. ОБОБЩЁННЫЕ СИЛЫ. ИДЕАЛЬНЫЕ СВЯЗИ. ЦЕНТР МАСС

ЛЕКЦИЯ 6 МОМЕНТ СИЛЫ. ЭЛЕМЕНТАРНАЯ РАБОТА СИЛ СИСТЕМЫ. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ. ОБОБЩЁННЫЕ СИЛЫ. ИДЕАЛЬНЫЕ СВЯЗИ. ЦЕНТР МАСС ЛЕКЦИЯ 6 МОМЕНТ СИЛЫ. ЭЛЕМЕНТАРНАЯ РАБОТА СИЛ СИСТЕМЫ. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ. ОБОБЩЁННЫЕ СИЛЫ. ИДЕАЛЬНЫЕ СВЯЗИ. ЦЕНТР МАСС 1. Главный вектор системы сил Рис. 6.1 Предположим, что имеется система материальных

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3. Вращательное движение. СТО. Вариант 1

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3. Вращательное движение. СТО. Вариант 1 ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3 Вращательное движение. СТО Вариант. Момент инерции шара массой 5 кг относительно оси, проходящей через его центр равен 5 кг м. Каким моментом инерции будет обладать этот шар, если

Подробнее

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x)

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от θ 1 до θ в

Подробнее

Лекция 8. Основные положения квантовой теории. Волновая функция

Лекция 8. Основные положения квантовой теории. Волновая функция Лекция 8. Основные положения квантовой теории. Волновая функция Основные положения квантовой теории. Состояние квантовой частицы. В квантовой механике состояние частицы или системы частиц задается волновой

Подробнее

3.4. Потенциальные барьеры.

3.4. Потенциальные барьеры. 3.. Потенциальные барьеры. 3... Понятие потенциального барьера Одномерный потенциальный барьер определяется зависимостью потенциальной энергии от координаты. Если на каком-то участке координаты потенциальная

Подробнее

Динамика. в инерциальной системе отсчета направлены в противоположные стороны, а отношение модулей ускорений a / a 1 2

Динамика. в инерциальной системе отсчета направлены в противоположные стороны, а отношение модулей ускорений a / a 1 2 Динамика Первый закон Ньютона утверждает, что существуют такие системы отсчета, в которых любое тело, не взаимодействующее с другими телами, движется равномерно и прямолинейно Системы отсчета, существование

Подробнее

Атомная физика и физика твердого тела. Индивидуальное домашнее задание. Вариант 1.

Атомная физика и физика твердого тела. Индивидуальное домашнее задание. Вариант 1. Вариант 1. 1.Фотон рассеялся под углом 120 на покоившемся свободном электроне, в результате чего электрон получил кинетическую энергию 0,45 МэВ. Найдите энергию фотона до рассеяния. 2.Электрон находится

Подробнее

4. Законы сохранения 4.1. Сохраняющиеся величины. Совокупность тел, выделенных для рассмотрения, называется м е х а н и ч е с к о й с и с т е м о й.

4. Законы сохранения 4.1. Сохраняющиеся величины. Совокупность тел, выделенных для рассмотрения, называется м е х а н и ч е с к о й с и с т е м о й. 4. Законы сохранения 4.1. Сохраняющиеся величины Совокупность тел, выделенных для рассмотрения, называется м е х а н и ч е с к о й с и с т е м о й. Тела системы могут взаимодействовать как между собой,

Подробнее

Динамика. Лекция 1.2.

Динамика. Лекция 1.2. Динамика Лекция 1.2. Динамика - раздел механики, изучает причины движения тел и какими причинами вызвано взаимодействие между телами. Классическая механика Ньютон Область применимости классической механики

Подробнее

1. ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ

1. ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ Введение Ещё в глубокой древности было известно, что янтарь, потертый о шерсть притягивает легкие предметы. Английский врач Джильберт (конец 8 века) назвал тела, способные после натирания притягивать легкие

Подробнее

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ 8 ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ Рассмотрим электромагнитное поле движущегося произвольным образом точечного заряда Оно описывается запаздывающими потенциалами которые запишем в виде

Подробнее

ЧАСТЬ 2. ОСНОВЫ КЛАССИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ

ЧАСТЬ 2. ОСНОВЫ КЛАССИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ ЧАСТЬ ОСНОВЫ КЛАССИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ Механика часть физики, изучающая движение и взаимодействие физических тел в пространстве и времени При этом физика имеет дело не с реальными телами: автомобилями, поездами,

Подробнее

4.5. Применение законов сохранения импульса и энергии при анализе удара

4.5. Применение законов сохранения импульса и энергии при анализе удара 45 Применение законов сохранения импульса и энергии при анализе удара Применение законов сохранения импульса и энергии позволяет значительно упростить решение большого числа задач механики по сравнению

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 ВОДОРОДОПОДОБНЫЙ АТОМ

ЛЕКЦИЯ 6 ВОДОРОДОПОДОБНЫЙ АТОМ ЛЕКЦИЯ 6 ВОДОРОДОПОДОБНЫЙ АТОМ 1. Жесткий ротатор Двухатомная молекула является ротатором. Движение ротатора квантуется. Решим задачу квантового ротатора. Изобразим его на рисунке (6.1). Рис. 6.1 Груз

Подробнее

наименьшей постоянной решетки

наименьшей постоянной решетки Оптика и квантовая физика 59) Имеются 4 решетки с различными постоянными d, освещаемые одним и тем же монохроматическим излучением различной интенсивности. Какой рисунок иллюстрирует положение главных

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 16 Общие закономерности ядерных

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Санкт-Петербургский государственный университет Физический факультет

Министерство образования Российской Федерации Санкт-Петербургский государственный университет Физический факультет Рассмотрено и рекомендовано на заседании кафедры квантовой механики протокол 16 от 22 марта 2004 г. Заведующий кафедрой Министерство образования Российской Федерации Санкт-Петербургский государственный

Подробнее

1.3. Работа и механическая энергия.

1.3. Работа и механическая энергия. 13 Работа и механическая энергия 131 Энергия как универсальная мера различных форм движения и взаимодействия 132 Работа Кинетическая энергия 133 Поле центральных сил 134 Консервативные и неконсервативные

Подробнее

Физический факультет. Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия»

Физический факультет. Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия» Московский государственный университет имени М.В.Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: «Свойства нуклон-нуклонного взаимодействия» Работа выполнена студентом 209 группы Сухановым Андреем Евгеньевичем

Подробнее

m 1 /m 2 = a 2 /a 1.

m 1 /m 2 = a 2 /a 1. Комментарии к лекциям по физике Тема: Основы классической динамики Содержание лекции Основы динамики материальной точки. Первый закон Ньютона и его физическое содержание. Динамическая эквивалентность состояния

Подробнее

Векторный способ решения задач по физике при подготовке к ЕГЭ. Шмелева Гульджихан Равильевна учитель физики лицей 384 Санкт- Петербург

Векторный способ решения задач по физике при подготовке к ЕГЭ. Шмелева Гульджихан Равильевна учитель физики лицей 384 Санкт- Петербург Векторный способ решения задач по физике при подготовке к ЕГЭ Шмелева Гульджихан Равильевна учитель физики лицей 384 Санкт- Петербург При подготовке к ЕГЭ и ОГЭ ученики сталкиваются с задачами, требующими

Подробнее

Занятие 22 Тема: Волновая природа микрочастиц. Цель: Волна де Бройля. Соотношения неопределенностей. Модель Бора атома водорода.

Занятие 22 Тема: Волновая природа микрочастиц. Цель: Волна де Бройля. Соотношения неопределенностей. Модель Бора атома водорода. Занятие Тема: Волновая природа микрочастиц. Цель: Волна де Бройля. Соотношения неопределенностей. Модель Бора атома водорода. Краткая теория Волна де Бройля. Концепция корпускулярно-волнового дуализма,

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики Ю. В. Тихомиров ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики С ЭЛЕМЕНТАМИ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ КВАНТОВАЯ ОПТИКА. АТОМНАЯ ФИЗИКА. ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ для студентов всех специальностей

Подробнее

КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 3. Фотоны. Масса и импульс фотона

КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 3. Фотоны. Масса и импульс фотона КВАНТОВАЯ ФИЗИКА Лекция 3. Фотоны. Масса и импульс фотона Согласно квантовым гипотезам Планка и Эйнштейна свет испускается, распространяется и поглощается дискретными порциями квантами. Фотоэлектрический

Подробнее

8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел:

8 Ядерная физика. Основные формулы и определения. В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 8 Ядерная физика Основные формулы и определения В физике известно четыре вида фундаментальных взаимодействий тел: 1) сильное или ядерное взаимодействие обусловливает связь между нуклонами атомного ядра.

Подробнее

масса атомного ядра массовое число (количество нуклонов) зарядовое число 2. Чему равна масса покоя протона, нейтрона в МэВ?

масса атомного ядра массовое число (количество нуклонов) зарядовое число 2. Чему равна масса покоя протона, нейтрона в МэВ? Обязательные вопросы для допуска к экзамену по курсу «Физика атомного ядра и частиц» для студентов 2-го курса Ядро 1. Выразите энергию связи ядра через его массу. масса атомного ядра массовое число (количество

Подробнее

, направленными вдоль некоторой оси, например ох (рис.3.1), причём v1 x Требуется определить скорости частиц, u r 1

, направленными вдоль некоторой оси, например ох (рис.3.1), причём v1 x Требуется определить скорости частиц, u r 1 3. Явления переноса 3.. Столкновение молекул Хаотически блуждающие молекулы идеального газа взаимодействуют между собой в момент столкновения друг с другом, именно такие столкновения по упругой схеме,

Подробнее

11. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА И ЭФФЕКТИВНЫЙ ИМПУЛЬС ЧАСТИЦ В ЭФИРЕ

11. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА И ЭФФЕКТИВНЫЙ ИМПУЛЬС ЧАСТИЦ В ЭФИРЕ 11. ЭФФЕКТИВНАЯ МАССА И ЭФФЕКТИВНЫЙ ИМПУЛЬС ЧАСТИЦ В ЭФИРЕ На примере рассмотрения механизма формирования силовых полей за счет рассеяния случайных волн эфира частицами мы уже можем предсказать, что и

Подробнее

ИМПУЛЬС. Сохранение импульса

ИМПУЛЬС. Сохранение импульса Сохранение импульса ИМПУЛЬС Импульсом тела или материальной точки называют произведение массы точки на вектор скорости, p=mv (другой термин для этой величины количество движения). Импульс р является, таким

Подробнее

1 = = 0. (1) R + 1 = C, (2) 1(R)

1 = = 0. (1) R + 1 = C, (2) 1(R) . Электростатика. Электростатика Урок 7 Разделение переменных в сферической и цилиндрической системах координат Оператор Лапласа в сферической системе координат записывается в виде = 2 = 2 ) + sin θ )

Подробнее

Подготовка к КР-1 (часть1). Закон Кулона. Вектор Напряженности. Теорема Гаусса.

Подготовка к КР-1 (часть1). Закон Кулона. Вектор Напряженности. Теорема Гаусса. 1 Подготовка к КР-1 (часть1) Закон Кулона Вектор Напряженности Теорема Гаусса 11 Электрический заряд Электрическое взаимодействие является одним из четырех фундаментальных взаимодействий С одним из них,

Подробнее

Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова

Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова Московский Государственный Университет Имени М. В. Ломоносова Физический Факультет Мезонная теория ядерных сил. Реферат Широков Илья Группа 210 Москва 2013 Введение Согласно современным представлениям

Подробнее

Кузьмичев Сергей Дмитриевич

Кузьмичев Сергей Дмитриевич Кузьмичев Сергей Дмитриевич СОДЕРЖАНИЕ ЛЕКЦИИ 6 1. Релятивистский импульс. Релятивистская энергия. Связь между энергией и импульсом частицы. Динамический инвариант.. Примеры из релятивистской динамики.

Подробнее

Решение задач ЕГЭ часть С: Физика атома и атомного ядра

Решение задач ЕГЭ часть С: Физика атома и атомного ядра C11 На рисунке показаны два трека заряженных частиц в камере Вильсона, помещенной в однородное магнитное поле, перпендикулярное плоскости рисунка Трек I принадлежит протону Какой из частиц (протону, электрону

Подробнее

Преобразования Лоренца. Принцип относительности

Преобразования Лоренца. Принцип относительности http://lectoriymiptru 1 из 7 ЛЕКЦИЯ 1 Преобразования Лоренца Принцип относительности 11 Принцип относительности Специальная теория относительности (СТО) современная теория пространства и времени Это название

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 16 Общие закономерности ядерных

Подробнее

Домашнее задание по задачам С5 к лекции 2 по подготовке к ЕГЭ

Домашнее задание по задачам С5 к лекции 2 по подготовке к ЕГЭ Домашнее задание по задачам С5 к лекции по подготовке к ЕГЭ Задача 1 При каких р данная система имеет решения? Задача При каждом а решите систему уравнений: Задача 3 При каких значениях параметра а прямая

Подробнее

Определенный интеграл. Графический смысл перемещения.

Определенный интеграл. Графический смысл перемещения. Определенный интеграл. Графический смысл перемещения. Если тело движется прямолинейно и равномерно, то для определения перемещения тела достаточно знать его скорость и время движения. Но как подойти к

Подробнее

Лекция 3. 2.6. Работа силы. Кинетическая энергия ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ В МЕХАНИКЕ

Лекция 3. 2.6. Работа силы. Кинетическая энергия ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ В МЕХАНИКЕ 34 ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ В МЕХАНИКЕ Лекция 3.6. Работа силы. Кинетическая энергия Наряду с временнóй характеристикой силы ее импульсом, вводят пространственную, называемую работой. Как всякий вектор, сила

Подробнее

7-2. Движение заряженных частиц в электрическом поле конденсатора. Методические рекомендации

7-2. Движение заряженных частиц в электрическом поле конденсатора. Методические рекомендации МИНОБРНАУКИ РОССИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Иркутский государственный университет» (ФГБОУ ВПО «ИГУ») 7- Движение заряженных

Подробнее

1. Электрическое поле. В этом разделе мы будем изучать физику неподвижных электрических зарядов - электростатику Электрический заряд

1. Электрическое поле. В этом разделе мы будем изучать физику неподвижных электрических зарядов - электростатику Электрический заряд 1 Электричество и магнетизм Первым исследователям электрических явлений могло показаться, что эти явления являются некоторой экзотикой, не имеют отношения ко многим явлениям природы и вряд ли найдут значительное

Подробнее