МАТЕМАТИЧЕСОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕПЛООБМЕНА ПРИ ИНТЕНСИФИКАЦИИ ПРОЦЕССОВ НАГРЕВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ. Веселовский В.Б.

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "МАТЕМАТИЧЕСОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕПЛООБМЕНА ПРИ ИНТЕНСИФИКАЦИИ ПРОЦЕССОВ НАГРЕВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ. Веселовский В.Б."

Транскрипт

1 УДК 536. МАТЕМАТИЧЕСОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕПЛООБМЕНА ПРИ ИНТЕНСИФИКАЦИИ ПРОЦЕССОВ НАГРЕВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ Веселовский В.Б. Украина, Днепропетровский национальный университет Приведены результаты исследований нагрева поверхности твердого тела интенсивными тепловыми потоками. Разработана математическая модель процесса. Проведены расчетные и экспериментальные исследования влияния инерции теплоты на концентрацию энергии в поверхностном слое тела. Установлены ускорения процесса нагрева, создание и сохранение зоны высоких температурных градиентов, что обуславливает уменьшение энергоемкости разрушения тела. Ключевые слова Гиперболическое уравнение, интенсификация, теплообмен, математическое моделирование. Условные обозначения Q тепловой поток, Вт / м ; температура, ºC; V объем, м 3 ; a коэффициент температуропроводности, м /с; r плотность, кг / м 3 ; τ время, с. Введение Интенсификация тепловых воздействий на элементы конструкции, создание новых технологических процессов, основанных на высокоинтенсивных потоках энергии: лазерная и плазменная обработка различных материалов, плазмомеханическое разрушение горных пород при добыче и обработке полезных ископаемых, вынуждают при определении температурного состояния учитывать конечную скорость распространения теплоты с использованием гиперболического уравнения теплопроводности [-3]. Описание процесса теплопроводности, которое учитывает конечную скорость распространения теплоты, можно сформулировать на основе соотношений термодинамики необратимых процессов с использованием представлений о внутренних структурных параметрах. Предполагается, что при любом внешнем воздействии изменяется внутренняя энергия тела и для реальных материалов этот процесс обусловлен изменением структуры, происходит переход от одного термодинамического состояния структурных единиц к другому. Для поликристаллических материалов в качестве структурных параметров могут применяться характеристики кристаллической решетки с учетом ее дефектов, а для полимерных материалов характеристики молекулярных цепей и т.д. В случае, если характерное время изменения внешнего воздействия близко по величине ко времени перехода системы в новое термодинамическое состояние (время релаксации), то оно является тем минимальным временем, которое необходимо для перестройки элементов внутренней структуры. Процесс релаксации описывается кинетическими уравнениями для рассматриваемых структурных параметров.

2 . Постановка и решение задачи Предельным состоянием релаксационных процессов является разрушение твердых тел. Время релаксации между моментом внешнего воздействия на тело и его распадом на части характеризует долговечность тела. Исследования долговечности (τ д ) твердых тел в зависимости от напряжений и температуры показали, что разрушение происходит в результате термофлуктуационного распада напряженных междуатомных связей тем быстрее, чем выше температура или приложенное напряжение t a exp U s k, () где (τ д ) период средних собственных тепловых колебаний атомов, примерно постоянных для всех тел и условий и близкий по величине к -3 с; Т абсолютная температура тела; к постоянная Больцмана; g - потенциальный, барьер разрушения; U начальная энергия; σ - приложенное напряжение; γ - прочностная характеристика твердого тела. Значение U, определенное экспериментально, совпадает с энергией рассоединения атомов данного тела (энергией сублимации для металлов, энергией термодеструкции в полимерах и т.д.) [4,5]. Нестационарное температурное воздействие на тело создает также термические напряжения, обусловленные градиентом температур, которые суммируясь с механическими, могут вызвать его разрушение, или пластическую деформацию в зависимости от скорости теплообмена. Поэтому математическая модель процессов переноса, наиболее точно представляющая поведение нестационарных температурных полей, является ключевым при описании и управлении процессом разрушения. Предположим, что состояние тела описывается четырьмя термодинамическими функциями: свободной энергией,, энтропией, тензором напряжений и вектором плотности теплового потока соответственно с компонентами: ij ij e c k,j k и, () где s ij - компонент тензора малых деформаций; χ k - компоненты вектора структурного параметра, определяющего характер процесса передачи теплоты ;. Для J определения структурного параметра постулируется существование кинетического уравнения: ie c k,j k. (3) Кроме того, в каждой точке должны выполняться: уравнения сохранения количества движения i, j r i, (4) уравнения сохранения момента количества движения

3 , (5) ij ji закон сохранения энергии qu, e rr, (6) ij ij второй закон термодинамики (неравенство Клаузиуса-Дюгема) S q i i r, (7) где u i, F i компоненты вектора перемещений и вектора массовых сил; U, r - массовые плотности внутренней энергии тела и внутренних источников (стоков) теплоты; штрих дифференцирование по времени; t - время; ρ - плотность. Уравнение неразрывности в случае малых деформаций выполняется автоматически. Для получения закона сохранения энергии в форме уравнения теплопроводности необходимо конкретизировать выражение для вектора плотности теплового потока и структурного параметра, приняв их, например, в виде: Q i i, (8) tc c j e jk J k, (9) где τ время релаксации структурного параметра. Исключая далее χ j из соотношения (8), с учетом уравнения (9), получим: ltik J k y i e, () где ik ij G jk, j ij F j. Так как распространение теплоты не зависит от деформаций, т.е. y j, то ltik J k, () а второй закон термодинамики приобретет вид: r A c c, () т.е. кинетическое уравнение (3) не может быть произвольным, конкретная его форма должна выбираться с учетом неравенства (). Закон сохранения энергии с учетом зависимости () запишется так: S A c i, r. (3)

4 Далее, как следует из выражения (9) слагаемое r A является величиной второго c i порядка малости по сравнению с остальными членами и поэтому им можно пренебречь. Кроме того, предположим, что влияние изменения деформаций и структурного параметра на баланс энергии невелико. В этом случае закон сохранения энергии примет вид: B, r. (4) Для линейных задач величина B должна быть постоянной. В этом случае, исключая q i с помощью выражения () из уравнения (4) получим уравнение теплопроводности: c l ik ki r tr r. (5) Уравнение (4) совпадает с известным гиперболическим уравнением теплопроводности. Однако введение в рассмотрение векторного структурного параметра c i отражает физическую суть процесса передачи тепла и приводит к появлению дополнительного члена в выражении для второго закона термодинамики. Время релаксации τ является величиной достаточно малой, и для его определения могут быть использованы различные методы [ 3]. Для определения температуры в полупространстве было решено гиперболическое уравнение с краевыми условиями: t,, ; x, x. A m exp mb, b, m, (6). Численные эксперименты и обсуждение результатов Были получены и проанализированы решения z) гиперболического и z) параболического уравнений. На рис. представлены зависимости безразмерной температуры полупространства θ (τ,) и θ (τ,z) от времени τ. Максимумы этих кривых близки и соответствуют τ =. Инерция тепла дает возможность достижения и удержания высоких температур в ограниченной части тела. Это создает значительные градиенты температур вокруг этой зоны и соответственно термические напряжения, достигающие предела прочности и уменьшающие пластичность тела в результате протекания термической деформации. Эффективность такого термомеханического (ТМ) разрушения в -5 раз выше эффективности механического разрушения и обусловлена инерцией тепла (рис.), создающей градиент температур в процессе нагрева [,3]. В первый период времени значение безразмерной температуры q поверхности превосходит температуру q. С увеличением времени t ситуация меняется на противоположную и θ (τ,) становится больше, чем θ (τ,z). Зависимости показывают возрастание температуры на поверхности, а

5 следовательно, и локализацию тепла в течение некоторого времени, несмотря на наличие теплопроводности. Локализация тепла зависит от соотношения между темпом нагрева тела и его свойствами, а при изменении температуры на границе нагрева в - раз определяется лишь видом граничного режима.,6 V, см 3 3,5 3,5 q,4 6, 5,8 4,4, t, с 4 6 t,с 5 5 n Рис.. Изменение относительных температур поверхности, от времени Рис.. Зависимость эффективности ТМ разрушения мрамора при различных значениях времени температурного последействия от времени нагрева при Q, Вт / м : t n ; t n,5 5 сек ; t n,, сек ; t n,5,8 сек ; t n сек ; t n,,4 сек. Выводы На основании полученных результатов определены требования к генераторам тепла для термообработки твердых тел, основным из которых является возможность увеличения и управления темпом нагрева. Л и т е р а т у р а. Самарский А.А., и др. Режимы с обострением в задачах для квазилинейных параболических уравнений. М.: Наука, с.. Veselovsky V.B., Belaya A.F., imoshenko M.V., Ljasenko V.I. Mathematical simulation of concentrated energy fluxes intraction with structural members. // International conference on advanced and laser technologies: Part. Moscow: Science While. 99.-pp Веселовский В.Б., Трусков И.В. и др. Исследование процессов нагрева твѐрдых тел // Металлургическая теплотехника: т.8. Днепропетровск: Национальная металлургическая академия.. с Регель В.Р., Слуцкер А.И., Томашевский Э.Е. Кинетическая природа прочности твердых тел. М.: Наука, с. 5. Долженков И.Е. Динамическое деформационное старение (синеломкость) стали. Металлофизика. 97, вып. 39, С. 6-6.

Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт», Институт энергосбережения и энергоменеджмента.

Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт», Институт энергосбережения и энергоменеджмента. УДК 622.8 Петренко О.В., Мельничук М.О. Науч. рук. Дычко А.О. Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт», Институт энергосбережения и энергоменеджмента. ВЛИЯНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ

Подробнее

Краевой конкурс учебно-исследовательских и проектных работ учащихся «Прикладные вопросы математики» Математическое моделирование

Краевой конкурс учебно-исследовательских и проектных работ учащихся «Прикладные вопросы математики» Математическое моделирование Краевой конкурс учебно-исследовательских и проектных работ учащихся «Прикладные вопросы математики» Математическое моделирование Численное решение уравнения теплопроводности Безгодов Петр Александрович

Подробнее

ОТЗЫВ актуальной научной и технической проблемой Содержание работы Во введении В первой главе

ОТЗЫВ актуальной научной и технической проблемой Содержание работы Во введении В первой главе ОТЗЫВ официального оппонента к.т.н., Кудинова Игоря Васильевича на диссертацию Супельняк Максима Игоревича «Исследование циклических процессов теплопроводности и термоупругости в термическом слое твердого

Подробнее

Тема 1. Разрушение с точки зрения термофлуктуационной теории

Тема 1. Разрушение с точки зрения термофлуктуационной теории Цель дисциплины ФОРМИРОВАНИЕ ЗНАНИЙ ПО ПРОБЛЕМАМ МЕХАНИКИ ПРОЧНОСТИ И РАЗРУШЕНИЯ СТРОИТЕЛЬНЫХ КОМПОЗИЦИОННЫХ МАТЕРИАЛОВ, ОЗНАКОМЛЕНИЕ С ПРИНЦИПАМИ УПРАВЛЕНИЯ СОПРОТИВЛЕНИЕМ РАЗРУШЕНИЮ С ПОЗИЦИЙ СТРУКТУРНОГО

Подробнее

2.Молекулярная физика и термодинамика 7. Распределение Максвелла и Больцмана.

2.Молекулярная физика и термодинамика 7. Распределение Максвелла и Больцмана. Условие задачи Решение 2.Молекулярная физика и термодинамика 7. Распределение Максвелла и Больцмана. Формула Больцмана характеризует распределение частиц, находящихся в состоянии хаотического теплового

Подробнее

ОПИСАНИЕ ДИАГРАММ РАСТЯЖЕНИЯ УПРУГО-ПЛАСТИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ УСЛОВИЯХ НАГРУЖЕНИЯ. к.т.н. Холодарь Б.Г.

ОПИСАНИЕ ДИАГРАММ РАСТЯЖЕНИЯ УПРУГО-ПЛАСТИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ УСЛОВИЯХ НАГРУЖЕНИЯ. к.т.н. Холодарь Б.Г. УДК 539.37+620.1 ОПИСАНИЕ ДИАГРАММ РАСТЯЖЕНИЯ УПРУГО-ПЛАСТИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ УСЛОВИЯХ НАГРУЖЕНИЯ к.т.н. Холодарь Б.Г. УО «Брестский государственный технический университет», Брест Для оценки

Подробнее

Equation Chapter 1 Section Термодинамика сплошной среды.

Equation Chapter 1 Section Термодинамика сплошной среды. Equaion Chaper Secion.3. Термодинамика сплошной среды. Для того чтобы научиться выводить определяющие уравнения, мы должны научиться описывать термодинамические характеристики сплошной среды. Кроме изученных

Подробнее

( h) Раскроем скобки в правой части этого уравнения 2 ( ) ( ) ( ) - объем погруженной части ареометра в воде, ( ) . h

( h) Раскроем скобки в правой части этого уравнения 2 ( ) ( ) ( ) - объем погруженной части ареометра в воде, ( ) . h Решения задач Задание Поплавок Сила тяжести, действующая на ареометр, уравновешивается силой Архимеда πd mg = ρ g V + ( l h) () 4 Так как масса ареометра не изменяется, то при изменении плотности жидкости

Подробнее

26 мая 05.1 Влияние интенсивной пластической деформации на механические свойства и субструктуру меди, содержащей наночастицы HfO 2 В.И. Бетехтин, К.В. Бетехтин, А.Г. Кадомцев, С.А. Пульнев Физико-технический

Подробнее

Тема 1.2. Теплопередача и её виды.

Тема 1.2. Теплопередача и её виды. Тема 1.. Теплопередача и её виды. 1. Физическая сущность теплопередачи.. Теплопроводность. 3. Конвективная теплопередача. 4. Тепловое излучение. 1. Физическая сущность теплопередачи. Согласно молекулярной

Подробнее

О ДЕФОРМИРОВАНИИ И РАЗРУШЕНИИ АЛЮМИНИЕВЫХ СПЛАВОВ С ПОЗИЦИЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ КОНЦЕПЦИИ ПРОЧНОСТИ

О ДЕФОРМИРОВАНИИ И РАЗРУШЕНИИ АЛЮМИНИЕВЫХ СПЛАВОВ С ПОЗИЦИЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ КОНЦЕПЦИИ ПРОЧНОСТИ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2004. Т. 45, N- 1 151 УДК 539.4:629.7.015.4:669 О ДЕФОРМИРОВАНИИ И РАЗРУШЕНИИ АЛЮМИНИЕВЫХ СПЛАВОВ С ПОЗИЦИЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ КОНЦЕПЦИИ ПРОЧНОСТИ М. Г. Петров, А. И.

Подробнее

УДК :539.4 ОПИСАНИЕ МЕХАНИЗМА ИЗНОСА АБРАЗИВНОГО ЗЕРНА С ПОЗИЦИЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ ПРОЧНОСТИ

УДК :539.4 ОПИСАНИЕ МЕХАНИЗМА ИЗНОСА АБРАЗИВНОГО ЗЕРНА С ПОЗИЦИЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ ПРОЧНОСТИ УДК 621.922:539.4 ОПИСАНИЕ МЕХАНИЗМА ИЗНОСА АБРАЗИВНОГО ЗЕРНА С ПОЗИЦИЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ ПРОЧНОСТИ Д.В. Ардашев Статья содержит результаты теоретических исследований износа абразивного зерна с позиций

Подробнее

ФИЗИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ПРОЦЕССА ПОВЕРХНОСТНОГО ПЛАСТИЧЕСКОГО ДЕФОРМИРОВАНИЯ ИНСТРУМЕНТАЛЬНЫХ СТАЛЕЙ И СПЛАВОВ

ФИЗИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ПРОЦЕССА ПОВЕРХНОСТНОГО ПЛАСТИЧЕСКОГО ДЕФОРМИРОВАНИЯ ИНСТРУМЕНТАЛЬНЫХ СТАЛЕЙ И СПЛАВОВ Научные труды КубГТУ, 6, 014 год 1 УДК 681 ФИЗИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ПРОЦЕССА ПОВЕРХНОСТНОГО ПЛАСТИЧЕСКОГО ДЕФОРМИРОВАНИЯ ИНСТРУМЕНТАЛЬНЫХ СТАЛЕЙ И СПЛАВОВ И.В. ДВАДНЕНКО, В.И. ДВАДНЕНКО Кубанский государственный

Подробнее

01;03;05. =(v ) f + e 0 E f. T = C T lg T. (1) f ph. +(C ) f ph = J( f ph, f ). (3)

01;03;05. =(v ) f + e 0 E f. T = C T lg T. (1) f ph. +(C ) f ph = J( f ph, f ). (3) Журнал технической физики 24 том 74 вып ;3;5 Влияние свойств поверхности на скачок температуры в металле АВ Латышев АА Юшканов Московский государственный областной университет 55 Москва Россия e-mail:latyshev@orcru

Подробнее

Часть 1. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ

Часть 1. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ Часть 1. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ 1.1 Температурное поле Аналитическое исследование теплопроводности сводится к изучению пространственно-временного изменения температуры, т.е.

Подробнее

Тема 6 Термодинамическая система

Тема 6 Термодинамическая система Тема 6 Термодинамическая система 1. Параметры состояния. 2. Термодинамическое равновесие. 3. Внутренняя энергия. 4. Работа и теплообмен, как формы передачи энергии. 5. Равновесные и неравновесные процессы.

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ РАЗРУШЕНИЯ ТЕЛ С ПРЕИМУЩЕСТВЕННОЙ ОРИЕНТАЦИЕЙ ПРОЧНОСТНЫХ СВОЙСТВ ПРИ УДАРЕ

ОСОБЕННОСТИ РАЗРУШЕНИЯ ТЕЛ С ПРЕИМУЩЕСТВЕННОЙ ОРИЕНТАЦИЕЙ ПРОЧНОСТНЫХ СВОЙСТВ ПРИ УДАРЕ ОСОБЕННОСТИ РАЗРУШЕНИЯ ТЕЛ С ПРЕИМУЩЕСТВЕННОЙ ОРИЕНТАЦИЕЙ ПРОЧНОСТНЫХ СВОЙСТВ ПРИ УДАРЕ П.А. РАДЧЕНКО 1 А.В. РАДЧЕНКО 1 2 1 Институт физики прочности и материаловедения СО РАН г. Томск Россия 2 Томский

Подробнее

Теплопроводность в твердых телах А.В. Шишкин, АЭТУ, НГТУ 1

Теплопроводность в твердых телах А.В. Шишкин, АЭТУ, НГТУ 1 Теплопроводность в твердых телах 27.08.2013 А.В. Шишкин, АЭТУ, НГТУ 1 1. Закон Фурье Теплопроводность характеризует способность тела передавать тепловую энергию от одной его точки к другой, если между

Подробнее

T c r = r R, ξ = cos Θ, ν = c pqr 2 i hk i. Γ n = 1 [ Ω n 2n + 1

T c r = r R, ξ = cos Θ, ν = c pqr 2 i hk i. Γ n = 1 [ Ω n 2n + 1 ; К вопросу о самозахоронении радиоактивных отходов Л.Я. Косачевский, Л.С. Сюи Московский государственный университет природообустройства, 755 Москва, Россия Поступило в Редакцию 4 марта 998 г. В окончательной

Подробнее

Институт физики прочности и материаловедения СО РАН, Томск

Институт физики прочности и материаловедения СО РАН, Томск 150 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2002. Т. 43, N- 4 УДК 539 АНАЛИЗ ВЛИЯНИЯ СКОРОСТИ ДЕФОРМИРОВАНИЯ НА ХАРАКТЕР ДИАГРАММ σ ε Ю. В. Гриняев, Н. В. Чертова, М. А. Чертов Институт физики прочности

Подробнее

О методах решения задач газовой динамики

О методах решения задач газовой динамики 1 февраля 2009 г. Содержание Основные определения Основные определения газовой динамики Газ агрегатное состояние вещества, характеризующееся очень слабыми связями между составляющими его частицами, а также

Подробнее

Лабораторная работа 6

Лабораторная работа 6 Лабораторная работа 6 ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ГАЗОВ ПО СКОРОСТИ ОХЛАЖДЕНИЯ НАГРЕТОЙ НИТИ В состоянии равновесия температура T во всех точках системы одинакова. При отклонении температуры

Подробнее

Дефекты кристаллической решетки

Дефекты кристаллической решетки Дефекты кристаллической решетки Дефектом кристалла является любое отклонение от его периодической структуры. Дефекты классифицируют по геометрическим признакам. Выделяют четыре класса дефектов: точечные

Подробнее

В. Б. ВЕСЕЛОВСКИЙ, канд. физ.-мат. наук, А. В. СЯСЕВ МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И РЕШЕНИЕ СВЯЗАННЫХ ЗАДАЧ ТЕРМОВЯЗКОУПРУГОСТИ ДЛЯ ДВУХФАЗНЫХ ТЕЛ

В. Б. ВЕСЕЛОВСКИЙ, канд. физ.-мат. наук, А. В. СЯСЕВ МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И РЕШЕНИЕ СВЯЗАННЫХ ЗАДАЧ ТЕРМОВЯЗКОУПРУГОСТИ ДЛЯ ДВУХФАЗНЫХ ТЕЛ УДК 539.3:519.876. В. Б. ВЕСЕЛОВСКИЙ, канд. физ.-мат. наук, А. В. СЯСЕВ МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ И РЕШЕНИЕ СВЯЗАННЫХ ЗАДАЧ ТЕРМОВЯЗКОУПРУГОСТИ ДЛЯ ДВУХФАЗНЫХ ТЕЛ В последнее время методы теории ползучести

Подробнее

ОБЩАЯ ТЕОРИЯ УПРУГОСТИ

ОБЩАЯ ТЕОРИЯ УПРУГОСТИ Глава 1 ОБЩАЯ ТЕОРИЯ УПРУГОСТИ 1.1 ДЕФОРМИРОВАННОЕ СОСТОЯНИЕ 1.1.1 Упругость. Сплошная среда Опыт показывает, что твердое тело под влиянием внешних воздействий изменяет свою форму. К внешним воздействиям

Подробнее

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕРМИЧЕСКОЙ СБОРКИ СОЕДИНЕНИЙ С НАТЯГОМ

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕРМИЧЕСКОЙ СБОРКИ СОЕДИНЕНИЙ С НАТЯГОМ Современные проблемы науки и техники 55 Подводя итог, отметим, что использование предложенных методов эффективнее применения метода штрафных функций, в том числе с самоадаптацией. Использование разделения

Подробнее

3.2. Пластическая деформация и деформационное упрочнение

3.2. Пластическая деформация и деформационное упрочнение 3.2. Пластическая деформация и деформационное упрочнение Пластическая деформация является результатом необратимых смещений атомов. В процессе пластической деформации играют роль только касательные (тангенциальные)

Подробнее

Чанышев А.И., Белоусова О.Е.

Чанышев А.И., Белоусова О.Е. Четвертая тектонофизическая конференция в ИФЗ РАН "ТЕКТОНОФИЗИКА И АКТУАЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ НАУК О ЗЕМЛЕ" -7 октября 6 г Москва Россия БЛОЧНО-ИЕРАРХИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ДЕФОРМИРОВАНИЯ И РАЗРУШЕНИЯ ГОРНЫХ ПОРОД ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ

Подробнее

4 Элементы неравновесной термодинамики

4 Элементы неравновесной термодинамики А.П. Солодов Электронный курс 4 Элементы неравновесной термодинамики 4. Методы неравновесной термодинамики Классическая термодинамика занимается системами, находящимися в состоянии равновесия. Термодинамические

Подробнее

b g по направлению совпадает с направлением переноса тепло- b g, переносимому за единицу

b g по направлению совпадает с направлением переноса тепло- b g, переносимому за единицу 9. Теплопроводность Близким по механизму реализации к рассмотренному выше процессу диффузии является процесс теплопроводности. Если в разных местах термодинамической системы (тела) температура различна,

Подробнее

УДК МОДИФИЦИРОВАННАЯ МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ «ЗАМОРОЖЕННОЙ» ГАЗОВЗВЕСИ

УДК МОДИФИЦИРОВАННАЯ МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ «ЗАМОРОЖЕННОЙ» ГАЗОВЗВЕСИ УДК 532.525 МОДИФИЦИРОВАННАЯ МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ «ЗАМОРОЖЕННОЙ» ГАЗОВЗВЕСИ Н.Л. Клиначева Проведен анализ инвариантности относительно преобразования Галилея широко применяемой математической модели «замороженной»

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. Ломоносова ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ Москва 2014 1 ПЛАН ЛЕКЦИЙ Лекция 1. Предмет

Подробнее

ee m 2 ρ 2 2m U R x = R A. (5) I

ee m 2 ρ 2 2m U R x = R A. (5) I Методические указания к выполнению лабораторной работы.1.7 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ МЕТАЛЛОВ Аникин А.И., Фролова Л.Н. Электрическое сопротивление металлов: Методические указания к выполнению лабораторной

Подробнее

Повышение давления жидкости в замкнутом объеме при тепловом воздействии через стенки

Повышение давления жидкости в замкнутом объеме при тепловом воздействии через стенки Теплофизика и аэромеханика 23 том 2 4 УДК 532.58 Повышение давления жидкости в замкнутом объеме при тепловом воздействии через стенки В.Ш. Шагапов Ю.А. Юмагулова 2 Институт механики Уфимского научного

Подробнее

ВЛИЯНИЕ СТАРЕНИЯ НА ДОЛГОВЕЧНОСТЬ ПЕНОПОЛИСТИРОЛА

ВЛИЯНИЕ СТАРЕНИЯ НА ДОЛГОВЕЧНОСТЬ ПЕНОПОЛИСТИРОЛА УДК 69.75 ВЛИЯНИЕ СТАРЕНИЯ НА ДОЛГОВЕЧНОСТЬ ПЕНОПОЛИСТИРОЛА С.А. Мамонтов, О.А. Киселева ФГБОУ ВПО «Тамбовский государственный технический университет», г. Тамбов Рецензент д-р техн. наук, профессор В.П.

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ ДИНАМИЧЕСКОГО РАЗРУШЕНИЯ ПРЕГРАДЫ В ЗАВИСИМОСТИ ОТ АНИЗОТРОПИИ ЕЕ МЕХАНИЧЕСКИХ СВОЙСТВ

ОСОБЕННОСТИ ДИНАМИЧЕСКОГО РАЗРУШЕНИЯ ПРЕГРАДЫ В ЗАВИСИМОСТИ ОТ АНИЗОТРОПИИ ЕЕ МЕХАНИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ОСОБЕННОСТИ ДИНАМИЧЕСКОГО РАЗРУШЕНИЯ ПРЕГРАДЫ В ЗАВИСИМОСТИ ОТ АНИЗОТРОПИИ ЕЕ МЕХАНИЧЕСКИХ СВОЙСТВ М.Н. Кривошеина ИФПМ СО РАН, г. Томск e-mal: marnа_nkr@mal.ru М.А. Козлова ИФПМ СО РАН, г. Томск e-mal:

Подробнее

1therm Л е к ц и я 1. Термодинамика. Коротко перечислим основные положения термодинамики.

1therm Л е к ц и я 1. Термодинамика. Коротко перечислим основные положения термодинамики. 1therm Л е к ц и я 1. Термодинамика. Коротко перечислим основные положения термодинамики. Термодинамика - наука феноменологическая. Она опирается на аксиомы, которые выражают обобщение экспериментально

Подробнее

Основные законы и формулы физики Молекулярная физика Молекулярно-кинетическая теория ( / 12) m 0 C 0 C = m N M r =.

Основные законы и формулы физики Молекулярная физика Молекулярно-кинетическая теория ( / 12) m 0 C 0 C = m N M r =. Молекулярная физика Молекулярно-кинетическая теория Молекулярно-кинетическая теория объясняет строение и свойства тел движением и взаимодействием атомов молекул и ионов из которых состоят тела. В основании

Подробнее

Коллоквиум по физике: «Молекулярная физика и термодинамика»

Коллоквиум по физике: «Молекулярная физика и термодинамика» Вариант 1. 1. Можно ли использовать статистические методы при изучении поведения микроскопических тел? Почему? 2. Может ли единичная молекула находиться в состоянии термодинамического равновесия? 3. Если

Подробнее

Бондарь В.С. Неупругость. Варианты теории

Бондарь В.С. Неупругость. Варианты теории Бондарь В.С. Неупругость. Варианты теории МОСКВА ФИЗМАТЛИТ 2004 ÓÄÊ 539.3 ÁÁÊ 22.251 Á81 Áîíäà ü Â. Ñ. Неупругость. Варианты теории. μ Ì.: ÔÈÇÌÀÒËÈÒ, 2004. μ 144 ñ. μ ISBN 5-9221-0521-3. Èçëîæåíû ï îñòåé

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. Ломоносова ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ ПЛАН ИЗУЧЕНИЯ РАЗДЕЛА МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА КУРСА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ Москва 2012 1 ПЛАН ЛЕКЦИЙ Лекторы: проф.

Подробнее

АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ПОЛУОГРАНИЧЕННОГО ТЕЛА С ОБОЛОЧКОЙ И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ ДЛЯ УПРАВЛЕНИЯ И ИДЕНТИФИКАЦИИ ПРОЦЕССОВ ТЕПЛООБМЕНА

АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ПОЛУОГРАНИЧЕННОГО ТЕЛА С ОБОЛОЧКОЙ И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ ДЛЯ УПРАВЛЕНИЯ И ИДЕНТИФИКАЦИИ ПРОЦЕССОВ ТЕПЛООБМЕНА УДК 536.4 АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ПОЛУОГРАНИЧЕННОГО ТЕЛА С ОБОЛОЧКОЙ И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ ДЛЯ УПРАВЛЕНИЯ И ИДЕНТИФИКАЦИИ ПРОЦЕССОВ ТЕПЛООБМЕНА Н.М. Лазученков, Д.Н. Лазученков Институт

Подробнее

Поиск: Серия естественных и технических наук (1). - С УДК

Поиск: Серия естественных и технических наук (1). - С УДК Поиск: Серия естественных и технических наук. - 2011. - 2(1). - С. 328-333 УДК 621.867 ОПРЕДЕЛЕНИЕ НАПРЯЖЕННО - ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ ПЛАСТИНЧАТОГО КОНВЕЙЕРА Ахметова Ш. Д., к.т.н., доцент Казахский

Подробнее

Аннотация к дисциплине «Механика деформируемого твердого тела»

Аннотация к дисциплине «Механика деформируемого твердого тела» Аннотация к дисциплине «Механика деформируемого твердого тела» 1. ЦЕЛИ И ЗАДАЧИ ДИСЦИПЛИНЫ 1.1. Цели дисциплины: научить аспиранта разрабатывать математические модели различных механических систем и процессов,

Подробнее

2. Михеев М.А., Михеева И.М. Основы теплопередачи. Изд. второе, Москва, Энергия, 1977.

2. Михеев М.А., Михеева И.М. Основы теплопередачи. Изд. второе, Москва, Энергия, 1977. ТЕПЛОПЕРЕДАЧА Список литературы. Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике. Под общ. ред. академика В.С.Авдуевского и проф. В.К.Кошкина. Москва Машиностроение 99.. Михеев М.А. Михеева

Подробнее

В. Ш. Шагапов, Ю. А. Юмагулова ДИНАМИКА РОСТА ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ В ЗАМКНУТОМ ОБЪЕМЕ ПРИ ЕЕ НАГРЕВАНИИ

В. Ш. Шагапов, Ю. А. Юмагулова ДИНАМИКА РОСТА ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ В ЗАМКНУТОМ ОБЪЕМЕ ПРИ ЕЕ НАГРЕВАНИИ Уфа : УГАТУ, 3 Т. 7, (54. С. 68 7 В. Ш. Шагапов, Ю. А. Юмагулова УДК 53.58 ДИНАМИКА РОСТА ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ В ЗАМКНУТОМ ОБЪЕМЕ ПРИ ЕЕ НАГРЕВАНИИ Предложена и исследована модель повышения давления воды

Подробнее

рабочем инструменте невелики, и траекторией деформации является прямая

рабочем инструменте невелики, и траекторией деформации является прямая Анализ температурных воздействий и свойств материала в задачах термоусталости Артемьева Е.А, Денисов Ю.В. ФГАОУ ВПО «Уральский федеральный университет им. первого Президента России Б.Н. Ельцина» Екатеринбург,

Подробнее

6 Молекулярная физика и термодинамика. Основные формулы и определения

6 Молекулярная физика и термодинамика. Основные формулы и определения 6 Молекулярная физика и термодинамика Основные формулы и определения Скорость каждой молекулы идеального газа представляет собой случайную величину. Функция плотности распределения вероятности случайной

Подробнее

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ МАТЕРИАЛА МЕТОДОМ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО СЛОЯ

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ МАТЕРИАЛА МЕТОДОМ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО СЛОЯ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РФ ВОЛГОГРАДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ КАФЕДРА "ТЕПЛОТЕХНИКА И ГИДРАВЛИКА" ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ МАТЕРИАЛА МЕТОДОМ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО СЛОЯ

Подробнее

t. (1) Согласно нелинейной теории наследственности данную зависимость можно представить в следующем виде:

t. (1) Согласно нелинейной теории наследственности данную зависимость можно представить в следующем виде: 6. Скуднов В.А. Предельные пластические деформации металлов. - М.: Металлургия, 1989. - 176 с. 7. Челышев Н.А., Люц В.Я., Червов Г.А. Показатель напряженного состояния и параметр Надаи-Лоде. //Известия

Подробнее

КОМПЬЮТЕРНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ СВАРНОГО СОЕДИНЕНИЯ ИЗ НЕРЖАВЕЮЩЕЙ СТАЛИ 03Х18Н9М3, ВЫПОЛНЕННОГО МНОГОПРОХОДНОЙ ОРБИТАЛЬНОЙ СВАРКОЙ

КОМПЬЮТЕРНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ СВАРНОГО СОЕДИНЕНИЯ ИЗ НЕРЖАВЕЮЩЕЙ СТАЛИ 03Х18Н9М3, ВЫПОЛНЕННОГО МНОГОПРОХОДНОЙ ОРБИТАЛЬНОЙ СВАРКОЙ УДК 621.791 Биленко Г. А., Моргунов Е. А., Коробов Ю. С. Уральский федеральный университет, г. Екатеринбург КОМПЬЮТЕРНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ СВАРНОГО СОЕДИНЕНИЯ ИЗ НЕРЖАВЕЮЩЕЙ СТАЛИ 03Х18Н9М3,

Подробнее

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал

Math-Net.Ru Общероссийский математический портал Math-Net.Ru Общероссийский математический портал А. Л. Сараев К теории фазовых превращений в композиционных материалах с нестабильными компонентами Вестн. Сам. гос. техн. ун-та. Сер. Физ.-мат. науки 2007

Подробнее

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ТЕПЛООБМЕНА

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ТЕПЛООБМЕНА ОСНОВЫ ТЕОРИИ ТЕПЛООБМЕНА План лекции:. Теория теплообмена (основные понятия). Температурное поле. Температурный градиент 3. Дифференциальное уравнение теплообмена 4. Передача тепла через плоскую стенку

Подробнее

01;03. Df Dt. Df Dt. = f. + c f r + F m f. c ; (2) d 3 u. bdbg [ f (t, r, c ) f (t, r, u ) f (t, r, c) f (t, r, u) ] (3)

01;03. Df Dt. Df Dt. = f. + c f r + F m f. c ; (2) d 3 u. bdbg [ f (t, r, c ) f (t, r, u ) f (t, r, c) f (t, r, u) ] (3) Журнал технической физики, 3, том 73, вып 1 1;3 Решение уравнения Больцмана методом разложения функции распределения в ряд Энскога по параметру Кнудсена в случае наличия нескольких масштабов зависимости

Подробнее

ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО

ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО Кафедра экспериментальной физики СПбГПУ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 202 ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ МЕТАЛЛА И ПОЛУПРОВОДНИКА ЦЕЛЬ РАБОТЫ Определение температурного коэффициента сопротивления

Подробнее

Лекция 1 (2 ч) План. 1. Введение. 2. Материалы и методы исследования

Лекция 1 (2 ч) План. 1. Введение. 2. Материалы и методы исследования Лекция 1 (2 ч) Переходные термические процессы в тонкостенных деталях, работающих при температурных нагрузках 1. Введение 2. Материалы и методы исследования 3. Результаты и их обсуждение 4. Заключение

Подробнее

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ ТЕХНИЧЕСКИХ ВУЗОВ.. Физические основы механики.

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ ТЕХНИЧЕСКИХ ВУЗОВ.. Физические основы механики. ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ ТЕХНИЧЕСКИХ ВУЗОВ.. Физические основы механики. Скорость мгновенная dr r- радиус-вектор материальной точки, t- время, Модуль мгновенной скорости s- расстояние вдоль

Подробнее

1. Оптический пробой среды. 2. Ударные и тепловые нелинейные эффекты. Понятие о силовой оптике. Лучевая прочность.

1. Оптический пробой среды. 2. Ударные и тепловые нелинейные эффекты. Понятие о силовой оптике. Лучевая прочность. Лекция 6 ТЕРМООПТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ СВЕРХВЫСОКИХ ИНТЕНСИВНОСТЯХ СВЕТА Вопросы: 1. Оптический пробой среды.. Ударные и тепловые нелинейные эффекты. Понятие о силовой оптике. Лучевая прочность. Эффективные

Подробнее

Институт гидродинамики им. М. А. Лаврентьева СО РАН, Новосибирск

Институт гидродинамики им. М. А. Лаврентьева СО РАН, Новосибирск 138 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2003. Т. 44, N- 5 УДК 539.3 НЕКОТОРЫЕ ОБРАТНЫЕ ЗАДАЧИ О ДЕФОРМИРОВАНИИ И РАЗРУШЕНИИ ФИЗИЧЕСКИ НЕЛИНЕЙНЫХ НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД И. Ю. Цвелодуб Институт гидродинамики

Подробнее

Н.П. Хариш, И.Е. Хариш. Потери энергии в стволе скважины

Н.П. Хариш, И.Е. Хариш. Потери энергии в стволе скважины Потери энергии в стволе скважины Н.П. Хариш, И.Е. Хариш Для оценки получаемой и используемой энергии геотермальных вод, целесообразно воспользоваться общим термодинамическим методом анализа, позволяющим

Подробнее

Занятие 6.1. Для i-го компонента жидкости уравнение движения имеет вид d dt. ds, (7) где V. - абсолютная скорость движения i-го компонента;

Занятие 6.1. Для i-го компонента жидкости уравнение движения имеет вид d dt. ds, (7) где V. - абсолютная скорость движения i-го компонента; Занятие 6 Уравнение движения Это уравнение выражает закон сохранения количества движения: полная скорость изменения количества движения вещества в объеме W( рассматриваемой системы равна сумме всех сил

Подробнее

Практическое занятие июня 2017 г.

Практическое занятие июня 2017 г. 12 июня 2017 г. Совместный процесс конвекции и теплопроводности называется конвективным теплообменом. Естественная конвекция вызывается разностью удельных весов неравномерно нагретой среды, осуществляется

Подробнее

Механика сплошных сред

Механика сплошных сред Механика сплошных сред Составитель асс. каф БНГС СамГТУ, магистр Никитин В.И. Лекция 3. Основы механики сплошных сред 2. ВВОДНЫЕ ПОНЯТИЯ МЕХАНИКИ СПЛОШНЫХ СРЕД Механика наука о движении и взаимодействии

Подробнее

(1.7) {Γ ζ + [(m2 + 1)(A 2Γ) + m(b + B Γ )]ζ 2 + B m 2 B Γ } m)

(1.7) {Γ ζ + [(m2 + 1)(A 2Γ) + m(b + B Γ )]ζ 2 + B m 2 B Γ } m) 178 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2000. Т. 41, N- 4 УДК 539.3 К ОПРЕДЕЛЕНИЮ ПРОЧНОСТНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ФИЗИЧЕСКИ НЕЛИНЕЙНОГО ВКЛЮЧЕНИЯ В ЛИНЕЙНО-УПРУГОЙ СРЕДЕ И. Ю. Цвелодуб Институт гидродинамики

Подробнее

ЧИСЛЕННЫЙ МЕТОД РАСЧЕТА КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ НАПОЛНЕНЫХ ПОЛИМЕРОВ. А. В. Никитин, А. Ю. Бачурина

ЧИСЛЕННЫЙ МЕТОД РАСЧЕТА КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ НАПОЛНЕНЫХ ПОЛИМЕРОВ. А. В. Никитин, А. Ю. Бачурина УДК 59.63:683.53.9 ЧИСЛЕННЫЙ МЕТОД РАСЧЕТА КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ НАПОЛНЕНЫХ ПОЛИМЕРОВ А. В. Никитин, А. Ю. Бачурина Гродненский государственный университет им. Я. Купалы, г. Гродно, Беларусь Предложен

Подробнее

Практическое занятие мая 2017 г.

Практическое занятие мая 2017 г. 4 мая 2017 г. Теплопроводность это процесс распространения теплоты между соприкасающимися телами или частями одного тела с различной температурой. Для осуществления теплопроводности необходимы два условия:

Подробнее

01;03.

01;03. Письма в ЖТФ 25 том 31 вып. 21 12 ноября 1;3 Аналитическое решение задачи о тепловом скольжении второго порядка с учетом вращательных степеней свободы молекул газа А.В. Латышев В.Н. Попов А.А. Юшканов

Подробнее

Метод численного решения обратных нелинейных задач по восстановлению компонентов тензора теплопроводности анизотропных материалов

Метод численного решения обратных нелинейных задач по восстановлению компонентов тензора теплопроводности анизотропных материалов Вычислительные технологии Том 18, 1, 2013 Метод численного решения обратных нелинейных задач по восстановлению компонентов тензора теплопроводности анизотропных материалов С. А. Колесник Московский авиационный

Подробнее

dx dt N 3,

dx dt   N 3, dx dt ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ И ПРОЦЕССЫ УПРАВЛЕНИЯ N 3, 998 Электронный журнал, рег. N П375 от 07.03.97 http://www.neva.ru/journal e-mail: diff@osipenko.stu.neva.ru численные методы НОВЫЕ МЕТОДЫ ЧИСЛЕННОГО

Подробнее

МОДУЛЬ 1. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ Специальность «Техническая физика» Плотность объемного тепловыделения

МОДУЛЬ 1. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ Специальность «Техническая физика» Плотность объемного тепловыделения Специальность 300 «Техническая физика» Лекция 3. Теплопроводность плоской стенки при наличии внутренних источников тепла Плотность объемного тепловыделения В рассматриваемых ранее задачах внутренние источники

Подробнее

Высокорезистивные материалы. Раджабов Евгений Александрович

Высокорезистивные материалы. Раджабов Евгений Александрович Высокорезистивные материалы Раджабов Евгений Александрович Диэлектрические потери Лекция 4 Потери как физический и технический параметр диэлектриков Тангенс угла диэлектрических потерь Комплексная диэлектрическая

Подробнее

ТЕРМОДИНАМИКА. ds = dt + + dv или ds = dt + dp. (4)

ТЕРМОДИНАМИКА. ds = dt + + dv или ds = dt + dp. (4) ТЕРМОДИНАМИКА План лекции:. Изменение энтропии газа в термодинамических процессах 2. -S диаграммы 3. Цикл Карно на -S-диаграмме 4. Термодинамика необратимых процессов Лекция 6. ИЗМЕНЕНИЕ ЭНТРОПИИ ГАЗА

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 1 ТЕРМОДИНАМИКА НЕОБРАТИМЫХ ПРОЦЕССОВ. КИНЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ БОЛЬЦМАНА

ЛЕКЦИЯ 1 ТЕРМОДИНАМИКА НЕОБРАТИМЫХ ПРОЦЕССОВ. КИНЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ БОЛЬЦМАНА ЛЕКЦИЯ 1 ТЕРМОДИНАМИКА НЕОБРАТИМЫХ ПРОЦЕССОВ. КИНЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ БОЛЬЦМАНА 1. Необратимые процессы. Энтропия В случае небольшого отклонения от равновесия в явлениях типа электропроводности или теплопроводности

Подробнее

Лекция 8. Конструкционная прочность материалов. Особенности деформации поликристаллических тел. Наклеп, возврат и рекристаллизация

Лекция 8. Конструкционная прочность материалов. Особенности деформации поликристаллических тел. Наклеп, возврат и рекристаллизация Лекция 8 http://www.supermetalloved.narod.ru Конструкционная прочность материалов. Особенности деформации поликристаллических тел. Наклеп, возврат и рекристаллизация 1. Конструкционная прочность материалов

Подробнее

Основные положения термодинамики

Основные положения термодинамики Основные положения термодинамики (по учебнику А.В.Грачева и др. Физика: 10 класс) Термодинамической системой называют совокупность очень большого числа частиц (сравнимого с числом Авогадро N A 6 10 3 (моль)

Подробнее

Конвекция жидкости. Прикладные вопросы математики. Подседерцев Андрей, 11 кл., МБОУ «Лицей 1» г. Перми,

Конвекция жидкости. Прикладные вопросы математики. Подседерцев Андрей, 11 кл., МБОУ «Лицей 1» г. Перми, Краевая научно-практическая конференция учебно-исследовательских и проектных работ учащихся 6-11 классов «Прикладные и фундаментальные вопросы математики» Прикладные вопросы математики Конвекция жидкости

Подробнее

Занятие 2.1 Вязкость

Занятие 2.1 Вязкость Занятие 2.1 Вязкость Вязкость (внутреннее трение) свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Происхождение сил вязкости связано с собственным

Подробнее

ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ КАПИЛЛЯРНОЙ ПРОПИТКИ ПОРИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ. А. А. Жилин, А. В. Федоров

ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ КАПИЛЛЯРНОЙ ПРОПИТКИ ПОРИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ. А. А. Жилин, А. В. Федоров 42 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 29. Т. 5, N- 1 УДК 539.219 ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ КАПИЛЛЯРНОЙ ПРОПИТКИ ПОРИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ А. А. Жилин, А. В. Федоров Институт теоретической

Подробнее

Лекция 7. Молекулярная физика (часть II) VIII. Внутренняя энергия газа

Лекция 7. Молекулярная физика (часть II) VIII. Внутренняя энергия газа Лекция 7 Молекулярная физика (часть II) III. Внутренняя энергия газа В лекции 6 отмечалось, что теплота есть особая форма энергии (называемая внутренней), обусловленная тепловым движением молекул. Внутренняя

Подробнее

01;05. σ = const, T = T (t)).

01;05. σ = const, T = T (t)). ;5 Кинетика разрушения нагруженных материалов при переменной температуре В.И. Бетехтин, В.М. Ройтман, А.И. Слуцкер, А.Г. Кадомцев Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН, 942 Санкт-Петербург, Россия

Подробнее

(1.9) e eˆ θ, v,gradθ,grad v. Обратим внимание, что в данных конститутивных функциях неявно присутствует и их зависимость от плотности ρ.

(1.9) e eˆ θ, v,gradθ,grad v. Обратим внимание, что в данных конститутивных функциях неявно присутствует и их зависимость от плотности ρ. Лекция 1.3 Конститутивные уравнения Уравнения (1.5) (1.8) представляют собой фундаментальные законы механики, сформулированные для сплошных сред, и справедливы для любых деформируемых тел: твердых, жидких,

Подробнее

1. ТЕОРИЯ ТЕПЛООБМЕНА (ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ)

1. ТЕОРИЯ ТЕПЛООБМЕНА (ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ) ТЕПЛОФИЗИКА План лекции:. Теория теплообмена (основные понятия) 2. Температурное поле. Температурный градиент. 3. Дифференциальное уравнение теплообмена 4. Передача тепла через плоскую стенку в стационарных

Подробнее

УРАВНЕНИЯ ПЛОСКОГО НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ ПРИ УСЛОВИИ ПЛАСТИЧНОСТИ МИЗЕСА ШЛЕЙХЕРА

УРАВНЕНИЯ ПЛОСКОГО НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ ПРИ УСЛОВИИ ПЛАСТИЧНОСТИ МИЗЕСА ШЛЕЙХЕРА 44 ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2004. Т. 45, N- 6 УДК 59.74 УРАВНЕНИЯ ПЛОСКОГО НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ ПРИ УСЛОВИИ ПЛАСТИЧНОСТИ МИЗЕСА ШЛЕЙХЕРА А. М. Коврижных Новосибирский военный институт,

Подробнее

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ 4.1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ Ранее были рассмотрены стационарные режимы теплообмена, т. е. такие, в которых температурное поле по времени не изменяется и в дифференциальном

Подробнее

Е. Б. ЯКОВЛЕВ, В. В. СВИРИНА, О. Н. СЕРГАЕВА

Е. Б. ЯКОВЛЕВ, В. В. СВИРИНА, О. Н. СЕРГАЕВА Особенности плавления металлов при действии ультракоротких лазерных импульсов 57 УДК 53895 Е Б ЯКОВЛЕВ, В В СВИРИНА, О Н СЕРГАЕВА ОСОБЕННОСТИ ПЛАВЛЕНИЯ МЕТАЛЛОВ ПРИ ДЕЙСТВИИ УЛЬТРАКОРОТКИХ ЛАЗЕРНЫХ ИМПУЛЬСОВ

Подробнее

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ (Лекция 3)

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ (Лекция 3) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ (Лекция 3) 4.6. РЕГУЛЯРНЫЕ ТЕПЛОВЫЕ РЕЖИМЫ Для того чтобы ввести понятие регулярного теплового режима, рассмотрим процесс охлаждения (нагрева) в среде с постоянной

Подробнее

Холодилов О.В., Белоногий Д.Ю. Kholodilov O.V., Belonogyi D.Y.

Холодилов О.В., Белоногий Д.Ю. Kholodilov O.V., Belonogyi D.Y. НАУЧНЫЕ ПУБЛИКАЦИИ УДК 621.891 О ВКЛАДЕ ТЕРМОАКТИВАЦИОННОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ АКУСТИЧЕСКОЙ ЭМИССИИ ПРИ ТРЕНИИ The contribution of thermoactivation component acoustic emissions while friction Холодилов О.В.,

Подробнее

Автомобильно-дорожный институт ГВУЗ Донецкий национальный технический университет г. Горловка

Автомобильно-дорожный институт ГВУЗ Донецкий национальный технический университет г. Горловка Технічні науки МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ НАПРЯЖЕННО-ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ НЕОДНОРОДНОЙ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ПЛАСТИНКИ С УЧЁТОМ ЕЁ ТЕРМОУПРУГИХ ХАРАКТЕРИСТИК Л.П. Вовк доктор технических наук Е.С. Кисель

Подробнее

КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕРМИЧЕСКОГО РАСШИРЕНИЯ, УПРУГОСТИ И АНГАРМОНИЗМА В ПОЛИМЕРАХ. и методики обучения физике

КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕРМИЧЕСКОГО РАСШИРЕНИЯ, УПРУГОСТИ И АНГАРМОНИЗМА В ПОЛИМЕРАХ. и методики обучения физике УДК 532.133: 541.64 КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕРМИЧЕСКОГО РАСШИРЕНИЯ, УПРУГОСТИ И АНГАРМОНИЗМА В ПОЛИМЕРАХ 2016 П. Д. Голубь 1, Т. И. Новичихина 2, А. Д. Насонов 3, Ю. Ф. Мелихов 4 1 канд. физ.-мат. наук, профессор

Подробнее

Предисловие... 9 Введение Раздел I. ОСНОВЫ ТЕХНИЧЕСКОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ

Предисловие... 9 Введение Раздел I. ОСНОВЫ ТЕХНИЧЕСКОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ Предисловие... 9 Введение... 11 Раздел I. ОСНОВЫ ТЕХНИЧЕСКОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ Глава 1. Основные понятия технической термодинамики... 15 1. Термодинамическая система... 15 2. Параметры состояния и внутренняя

Подробнее

4.1. Механическое разрушение твердых тел

4.1. Механическое разрушение твердых тел 4.1. Механическое разрушение твердых тел Наиболее типичными видами разрушения материалов, оборудования, машин и приборов являются механическое разрушение, износ, и коррозия. Эти виды разрушения охватывают

Подробнее

ВОЛНЫ НАПРЯЖЕНИЙ ПРИ ПОДЗЕМНОМ ВЗРЫВЕ

ВОЛНЫ НАПРЯЖЕНИЙ ПРИ ПОДЗЕМНОМ ВЗРЫВЕ ВОЛНЫ НАПРЯЖЕНИЙ ПРИ ПОДЗЕМНОМ ВЗРЫВЕ Шемякин Е.И. При переходе к изучению пространственных напряженных состояний рассмотрим закономерности затухания волн в среде с трением, считая это состояние предельным

Подробнее

РАСЧЕТНАЯ СХЕМА В СНИМАЕМЫХ НАПРЯЖЕНИЯХ ДЛЯ ГЕОМЕХАНИЧЕСКИХ РАСЧЕТОВ

РАСЧЕТНАЯ СХЕМА В СНИМАЕМЫХ НАПРЯЖЕНИЯХ ДЛЯ ГЕОМЕХАНИЧЕСКИХ РАСЧЕТОВ УДК 6:55.4 Б.Ю. Давиденко, В.Г. Хлопцов, Ю.А. Цыплухина Б.Ю. Давиденко, В.Г. Хлопцов, Ю.А. Цыплухина, 0 РАСЧЕТНАЯ СХЕМА В СНИМАЕМЫХ НАПРЯЖЕНИЯХ ДЛЯ ГЕОМЕХАНИЧЕСКИХ РАСЧЕТОВ Дано описание расчетной схемы

Подробнее

ЧИСЛЕННЫЙ МЕТОД ТЕПЛОВЫХ БАЛАНСОВ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ДЛЯ ОБЛАСТЕЙ СЛОЖНОЙ ФОРМЫ. В.И.Антонов. Аннотация.

ЧИСЛЕННЫЙ МЕТОД ТЕПЛОВЫХ БАЛАНСОВ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ДЛЯ ОБЛАСТЕЙ СЛОЖНОЙ ФОРМЫ. В.И.Антонов. Аннотация. dx dt ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ И ПРОЦЕССЫ УПРАВЛЕНИЯ N 1, 2002 Электронный журнал, рег. N П23275 от 07.03.97 http://www.neva.ru/journal e-mail: diff@osipenko.stu.neva.ru Прикладные задачи ЧИСЛЕННЫЙ МЕТОД

Подробнее

Процессы образования новой фазы. Теория зародышеобразования

Процессы образования новой фазы. Теория зародышеобразования Процессы образования новой фазы Теория зародышеобразования 1. Явление зародышеобразования Термодинамические основы диффузионного зарождения новой фазы при различных превращениях (газ жидкость, газ кристалл,

Подробнее

ЭКЗАМЕНАЦИОННЫЙ БИЛЕТ 1. по курсу Основы теории тепломассообмена

ЭКЗАМЕНАЦИОННЫЙ БИЛЕТ 1. по курсу Основы теории тепломассообмена ЭКЗАМЕНАЦИОННЫЙ БИЛЕТ 1 1. Виды процессов переноса теплоты и их физический механизм. Тепловой поток, температурное поле, градиент температуры. 2. Связь между коэффициентом трения и коэффициентом теплоотдачи.

Подробнее

Математическое моделирование процесса термической обработки изделий со сложной внутренней структурой

Математическое моделирование процесса термической обработки изделий со сложной внутренней структурой 2 (60), 2011 / 73 Influence of pressure of gas phase, irradiation, physical and mechanical and electro-physical ways of influence on intensification of diffused processes of oxides deoxidation is examined.

Подробнее

НЕЛИНЕЙНЫЕ ЗАКОНЫ СУХОГО ТРЕНИЯ В КОНТАКТНЫХ ЗАДАЧАХ ЛИНЕЙНОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ

НЕЛИНЕЙНЫЕ ЗАКОНЫ СУХОГО ТРЕНИЯ В КОНТАКТНЫХ ЗАДАЧАХ ЛИНЕЙНОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2002. Т. 43, N- 4 161 УДК 539.3 НЕЛИНЕЙНЫЕ ЗАКОНЫ СУХОГО ТРЕНИЯ В КОНТАКТНЫХ ЗАДАЧАХ ЛИНЕЙНОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ А. Е. Алексеев Институт гидродинамики им. М. А.

Подробнее

Лекция Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Характерные скорости молекул.

Лекция Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Характерные скорости молекул. 5 Лекция 9 Распределения Максвелла и Больцмана Явления переноса [] гл8 4-48 План лекции Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям Характерные скорости молекул Распределение Больцмана Средняя

Подробнее

УДК ПРОЧНОСТЬ ЭЛЕМЕНТОВ КОНСТРУКЦИЙ С УЧЕТОМ ПОВРЕЖДЕНИЙ

УДК ПРОЧНОСТЬ ЭЛЕМЕНТОВ КОНСТРУКЦИЙ С УЧЕТОМ ПОВРЕЖДЕНИЙ УДК 539.3 ПРОЧНОСТЬ ЭЛЕМЕНТОВ КОНСТРУКЦИЙ С УЧЕТОМ ПОВРЕЖДЕНИЙ Воробьев Ю.С., д.т.н., проф, Чернобрывко M.В., к.т.н., Чугай M.А., к.т.н. Институт проблем машиностроения им. А.Н. Подгорного НАН Украины

Подробнее