можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): (1)

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): (1)"

Транскрипт

1 Моисеев А.Н., Климанов В.А. НИЯУ МИФИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПОГЛОЩЁННОЙ ДОЗЫ ОТ ЯДЕР ОТДАЧИ ПРИ ОБЛУЧЕНИИ БИОЛОГИЧЕСКОЙ ТКАНИ НЕЙТРОНАМИ Введение В предыдущей публикации [1] авторы отмечали, что для нейтронной терапии существенным моментом является проблема распределения дозы от вторичных плотноионизирующих частиц ядер отдачи, образующихся преимущественно в результате рассеяния нейтронов на ядрах среды. Для тонкого луча нейтронов дозу в точке с цилиндрическими координатами ( можно выразить суммой следующих компонент (зависимость от здесь и далее опускается в связи с цилиндрической симметрией задачи): K ( K ( K ( K (, (1) ТЛ P S G где K P (, вклад в поглощенную дозу, создаваемый вблизи точки ( первичными нейтронами; K S (, вклад в поглощенную дозу, создаваемый вблизи точки ( рассеянными нейтронами; K G (, вклад в поглощенную дозу вблизи той же точки от вторичного гамма излучения, образующегося при взаимодействии нейтронов с биологической тканью. Дозу от первичного излучения можно представить следующей зависимостью K K ( C( * f ( ) C * exp( * * f ( ), (2) P, ТЛ P где f ( ) нормированная функция, задающая профиль дозового ядра, полное макроскопическое сечение взаимодействия нейтронов с ядрами среды, C константа нормировки. В ряде задач допущение о локальном поглощении ядер отдачи (математический эквивалент представлен формулой (2 )) из-за относительно малых пробегов является неприемлемым. Особенно это важно для пучков нейтронов (рис. 1, формула (3)), генерируемых на ускорителях. f ( ) 2 ( ), (2 ) где ( ) - дельта-функция Дирака.

2 Рис. 1 Зависимость пробега заряженных частиц в воде от энергии по разным источникам данных [2] Из рис. 1 видно, что протоны с энергией 1 МэВ (энергия ядра отдачи при упругом рассеянии описывается формулой (3)), обладают пробегом в воде порядка 5*10-3 см, что сравнимо с размерами клетки человека. A 2 EA 4 n * *cos ( ) 2 (1 ) (3) A E cos 2 ( ) (3 ) p n где A - масса ядра в а.е.м., - угол рассеяния; n энергия налетающего нейтрона; E A энергия ядра отдачи; E р энергия протона отдачи. При увеличении энергии до 10 МэВ пробег увеличивается до 1 мм, что является достаточно значимым при расчете дозовых распределений в новых направлениях лучевой терапии, поэтому в настоящей работе была исследована эта задача, т.е. изучен возможный вид функции f ( ) в формуле (2). Материалы и методы В работе рассматривались два метода расчёта формы распределений аналитический метод и метод Монте-Карло. Второй является признанным эталоном для такого рода вычислений, однако обладает существенным недостатком недостаточным быстродействием, что, в конечном счёте, приводит к необходимости поиска приближённых аналитических методов. При получении аналитического выражения был сделан ряд допущений: рассматривалось только упругое рассеяние на ядрах; не учитывались флюктуации при определении направления движения и длины пробега частиц. Эти допущения, как показали результаты расчета, не приводят к существенной ошибке в результатах. Из физических соображений (с учётом вышеописанных допущений) можно получить следующее выражение для пространственно-углового распределения дозы, создаваемого ядром отдачи при упругом рассеянии нейтрона на ядре, в сферических координатах: 1 d 1 D( r, ) * ( r, ) *, (4) 2 2 r sin

3 - линейные потери энергии ядра отдачи в среде (ЛПЭ), - угол рассеяния (полярный угол). Данные для ЛПЭ протонов в воде (признанный ссылочный материал для биологической ткани) взяты из отчёта МКРЕ 49 [3], из которых математическими преобразованиями, аналогичными (3), получены ЛПЭ как функция от координат (r, ) : (r, ) ( E ( r, )) ( E p ( ) E (r )), r rmax, (5) где rmax - средний пробег протонов отдачи в воде для данной энергии протонов, E p ( ) определяется формулой (2); E(r) функция, обратная к функции зависимости среднего пробега в воде от энергии протонов. Полученные таким образом данные сравнивались с результатами работы [4], расчёты в которой выполнялись методом Монте-Карло. К сожалению, в статье [4] авторы привели только графическую иллюстрацию полученных результатов, поэтому возможно лишь графическое, визуальное сравнение результатов (рис.2 и 3). где r - расстояние от точки рассеяния до точки детектирования дозы, Рис. 2 Распределение поглощённой энергии от протонов отдачи при однократном рассеянии нейтронов с энергией 5,25 МэВ на ядре водорода, полученное методом Монте-Карло в работе[4]

if ($this->show_pages_images && $page_num < DocShare_Docs::PAGES_IMAGES_LIMIT) { if (! $this->doc['images_node_id']) { continue; } // $snip = Library::get_smart_snippet($text, DocShare_Docs::CHARS_LIMIT_PAGE_IMAGE_TITLE); $snips = Library::get_text_chunks($text, 4); ?>

4 Рис. 3 Распределение поглощённой энергии от протона отдачи при рассеянии на нём 5,25 МэВ нейтрона (аналитический метод) Как видим из рис. 2 и 3, форма распределений и размеры области с ненулевым значением поглощённой дозы находятся в хорошем согласии. Вместе с тем, графические данные, очевидно, не позволяют провести сравнение численных значений дозовых ядер. Чтобы провести такое сравнение авторы провели расчеты первичной компоненты дозового ядра тонкого луча нейтронов методом Монте-Карло по программе MCNP4x. Формула (4) определяет вид дозового распределения от единичного рассеяния нейтрона на ядре в сферических координатах. Чтобы выполнить сравнение следует преобразовать (4) к форме дозового ядра тонкого луча в цилиндрической системе координат. Для этого необходимо преобразовать D( r, ) в функцию цилиндрических координат и проинтегрировать по оси первичного распространения нейтронов. 0 D(, A* ( z z') * D( r( r z'), ( r z')) dz', (6) r max max где A - нормировочный коэффициент, ( - флюенс первичного нейтронного излучения на глубине z, rmax - средний протонов отдачи в воде для данной энергии нейтронов, расстояние от точки детектирования до оси тонкого луча. На рис.4 и 5 приведены нормированные дозовые ядра, рассчитанные по формулам (3-6) и по данным MCNP4x в дифференциальной и интегральной формах. max

5 Рис. 4 Нормированный график зависимости дозы протонов отдачи от расстояния до оси первичного распространения нейтронов; пунктир аналитический метод, сплошная данные Монте-Карло Рис. 5 Нормированный график зависимости дозы протонов отдачи от размеров пучка нейтронов; пунктир аналитический метод, сплошная данные Монте-Карло Из рис.4 и 5 видно, что различие в форме дозовых распределений незначительно и связанно в основном с допущениями, принятыми при создании аналитической модели. Выводы В первую очередь стоит отметить, что при энергиях нейтронов больше 10 МэВ (такие энергии часто используются в ускорительных источниках нейтронов) область ионизации протонами отдачи становится существенной, и не учитывать её в

6 прецизионных вычислениях нельзя. Вместе с тем, аналитический подход в расчёте дозовых распределений от ядер отдачи имеет ряд существенных преимуществ. В первую очередь это скорость вычислений, которая на несколько порядков выше скорости вычислений методом Монте-Карло. Другими немаловажными преимуществами являются возможность вычисления аналогичных дозовых ядер для элементов, отличных от водорода (что недоступно в MCNP4x, к примеру) и лёгкость преобразования дозовых ядер для сред, отличных от воды. Конечно, нельзя не отметить и главный недостаток такого подхода это точность. Она лежит в разумных пределах, но при дальнейшем росте требований к точности вычислений может потребоваться усложнение модели, ввод дополнительных уточняющих параметров или кардинальное изменение концепции и переход на вычисления методом Монте-Карло. Список литературы: 1) Моисеев А.Н., Климанов В.А. Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий в диапазоне 0 14,5 МэВ // «Медицинская физика», 2008, 38, 2, C ) H. IWASE, K. NIITA, T. NAKAMURA Development of general-purpose particle and heavy ion transport Monte-Carlo code // Journal of NUCLEAR SIENCE and TECHNOLOGY, 2002, 39, 11, pp ) Stopping powers and ranges for proton and alpha particles // ICRU Report 49

7 4) E. Bourhis-Martin, P. Meissner, J. Rassow et al. Empirical description and Monte Carlo simulation of fast neutron pencil beams as basis of a treatment planning system // Medical Physics, 29, 8, pp , AAPM, August 2002.

Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ

Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ Моисеев А.Н., Климанов В.А. МИФИ (ГУ) Дозовое распределение в цилиндрическом водном фантоме от тонкого луча нейтронов для 28 групп энергий из диапазона 0 14,5 МэВ Введение На сегодняшний день есть все

Подробнее

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе

4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ 4.1. Преобразование энергии нейтронов в веществе 4. ДОЗА ОТ НЕЙТРОНОВ Как было показано выше, в случае γ-излучения одинаковым поглощенным дозам соответствуют практически одинаковые эффекты в широком диапазоне энергий γ-квантов. Для нейтронов это не так.

Подробнее

Физический факультет

Физический факультет Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова Физический факультет Кафедра Общей ядерной физики Москва 005 г. Взаимодействие гамма-излучения с веществом Аспирант Руководитель : Чжо Чжо Тун

Подробнее

Моисеев Алексей Николаевич ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДОЗОВЫХ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ В БИОЛОГИЧЕСКИХ ТКАНЯХ ДЛЯ ПОЛЕЙ НЕЙТРОНОВ НА ОСНОВЕ МЕТОДА ТОНКОГО ЛУЧА

Моисеев Алексей Николаевич ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДОЗОВЫХ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ В БИОЛОГИЧЕСКИХ ТКАНЯХ ДЛЯ ПОЛЕЙ НЕЙТРОНОВ НА ОСНОВЕ МЕТОДА ТОНКОГО ЛУЧА На правах рукописи Моисеев Алексей Николаевич ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДОЗОВЫХ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ В БИОЛОГИЧЕСКИХ ТКАНЯХ ДЛЯ ПОЛЕЙ НЕЙТРОНОВ НА ОСНОВЕ МЕТОДА ТОНКОГО ЛУЧА 01.04.01 приборы и методы экспериментальной физики

Подробнее

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом

Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Приложение 4. Взаимодействие частиц с веществом Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии. Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.

Подробнее

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом:

упорядочены по возрастанию номеров МТ. Энергетические распределения, p( нормируются следующим образом: 5.ФАЙЛ 5. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НЕЙТРОНОВ 1 5.1.ОБЩЕЕ ОПИСАНИЕ Файл 5 содержит данные для энергетических распределений вторичных нейтронов, представленных в виде распределений нормированных

Подробнее

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома

Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома Лекция 3. Дифференциальное сечение рассеяния. Формула Резерфорда. Неустойчивость классического атома 1 Дифференциальное сечение рассеяния Когда быстрая частица налетает на частицу-мишень, то для того,

Подробнее

Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ. Лекция 4

Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ. Лекция 4 Гуржий В.В., Кривовичев С.В. Введение в КРИСТАЛЛОХИМИЮ и РЕНТГЕНОСТРУКТУРНЫЙ АНАЛИЗ Лекция 4 электроном Фотоны электромагнитного излучения обладают свойствами как волны, так и частицы. как частицы Фотоны

Подробнее

Глава 2. Методы расчета характеристик рассеяния объектов

Глава 2. Методы расчета характеристик рассеяния объектов Глава. Методы расчета характеристик рассеяния объектов ческих размеров (каковым является, например, самолет весьма сложно провести достаточно мелкое разбиение поверхности. В этом случае приходится удовлетворяться

Подробнее

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА. Глава 5. Явления переноса. R d. Sin d 2 Глава 5. Явления переноса. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА Наука, изучающая процессы при нарушенном равновесии, называется физическая кинетика. Эта наука изучает необратимые процессы. Сущность процессов переноса:

Подробнее

Факультет естественных и инженерных наук Кафедра Биофизики П Р О Г Р А М М А Д И С Ц И П Л И Н Ы

Факультет естественных и инженерных наук Кафедра Биофизики П Р О Г Р А М М А Д И С Ц И П Л И Н Ы Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Московской области «Международный университет природы, общества и человека «Дубна» (университет «Дубна») Факультет естественных

Подробнее

Прохождение γ излучения через вещество

Прохождение γ излучения через вещество Прохождение γ излучения через вещество Каждый фотон выбывает из падающего пучка в результате единичного акта ΔI= -τ I Δx = - N σ I Δx I число γ-квантов, падающих на слой Δх ΔI число фотонов, выбывших из

Подробнее

α е = 75 г/см 2 г/см 2.

α е = 75 г/см 2 г/см 2. Современное представление о нестабильном нейтроне сформировалось на основе интерпретаций опытных данных с позиций законов механики, электродинамики и квантовой теории. Анализ показывает, что записи этих

Подробнее

Èçìåíåíèå ñâîéñòâ ìàòåðèàëîâ, îáëó àåìûõ áûñòðûìè òÿæåëûìè çàðÿæåííûìè àñòèöàìè

Èçìåíåíèå ñâîéñòâ ìàòåðèàëîâ, îáëó àåìûõ áûñòðûìè òÿæåëûìè çàðÿæåííûìè àñòèöàìè ТЕХНОГЕННАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ И ОХРАНА ТРУДА Е. В. Метелкин Èçìåíåíèå ñâîéñòâ ìàòåðèàëîâ, îáëó àåìûõ áûñòðûìè òÿæåëûìè çàðÿæåííûìè àñòèöàìè Аннотация: В работе на основе решения кинетического уравнения определяется

Подробнее

Форма промежуточной аттестации аспиранта по дисциплине зачет. Структура дисциплины:

Форма промежуточной аттестации аспиранта по дисциплине зачет. Структура дисциплины: Аннотация Рабочей программы дисциплины «Взаимодействие излучений с веществом» по направлению подготовки 12.06.01 Фотоника, приборостроение, оптические и биотехнические системы и технологии (уровень подготовки

Подробнее

МОДЕЛИРОВАНИЕ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ ПО ЯДРАМ ОТДАЧИ

МОДЕЛИРОВАНИЕ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ ПО ЯДРАМ ОТДАЧИ (Computer Simulation) CS-01-00 В.В. Дьячков и др. ВИРТУАЛЬНЫЕ ЛАБОРАТОРИИ ПРОЕКТ КОМПЬЮТЕРНЫЙ ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ «МОДЕЛИРОВАНИЕ ЯДЕРНЫХ ФИЗИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ МЕТОДОМ ДИНАМИКИ ЧАСТИЦ» НА БАЗЕ НЯЦ РК

Подробнее

Федеральное агентство по образованию САНКТ ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Федеральное агентство по образованию САНКТ ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Федеральное агентство по образованию САНКТ ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ВВЕДЕНИЕ В ДОЗИМЕТРИЮ И ЗАЩИТА ОТ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ ПОСОБИЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ ЭНЕРГОМАШИНОСТРОИТЕЛЬНОГО

Подробнее

Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц.

Лекция 7. Столкновение нерелятивистских частиц. Лекция 7 Столкновение нерелятивистских частиц 1 Упругое столкновение Задача состоит в следующем Пусть какая-то частица пролетает мимо другой частицы Это могут быть два протона один из ускорителя, другой

Подробнее

Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Физика атомного ядра и элементарных частиц (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного

Подробнее

Ионизация атомов гелия под действием магнитного момента антинейтрино. В.Г. Циноев НИЦ КИ

Ионизация атомов гелия под действием магнитного момента антинейтрино. В.Г. Циноев НИЦ КИ Ионизация атомов гелия под действием магнитного момента антинейтрино В.Г. Циноев НИЦ КИ Результаты экспериментов на многих детекторах убедительно подтверждают гипотезу нейтринных осцилляций, а это означает,

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 51 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АЛЬФА-ЧАСТИЦ ПО ДЛИНЕ ИХ ПРОБЕГА В ВОЗДУХЕ 1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Целью работы является изучение нергетических характеристик альфа( )-частиц и механизмов их взаимодействия

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 16 Общие закономерности ядерных

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО АТОМНОЙ ФИЗИКЕ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» Д. И. Вайсбурд А. В. Макиенко ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ

Подробнее

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ В РЕАКТОРЕ Общие положения замедления k эфф p з p т Непосредственно с процессом замедления нейтронов в реакторе связана величина p з вероятность избежать утечки замедляющихся нейтронов.

Подробнее

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений

Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений Моделирование методом Монте-Карло взаимодействия атомных частиц с конденсированной средой в приближении последовательных парных соударений В.А.Курнаев Н.Н.Трифонов (Московский государственный инженерно-физический

Подробнее

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ

Репозиторий БНТУ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ КОНТРОЛЬНЫЕ ЗАДАНИЯ В данном разделе приведены контрольные задания в форме тестов, выполнение которых способствует закреплению знаний по курсу. Каждое задание состоит из задач, решение которых, как правило,

Подробнее

2.1 Физическая доза Доза излучения Доза Экспозиционная доза Экспозиционная доза

2.1 Физическая доза Доза излучения Доза Экспозиционная доза Экспозиционная доза 2.1 Физическая доза Действие ионизирующих излучений на вещество представляет собой сложный процесс. Поглощенная энергия расходуется на нагрев вещества, а также на его химические и физические превращения.

Подробнее

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x)

dt x (скобки означают усреднение по квантовому состоянию). 10. Состояние частицы описывается нормированной волновой функцией ψ ( x) Первые модели атомов 1. Считая, что энергия ионизации атома водорода E=13.6 эв, найдите его радиус, согласно модели Томсона.. Найти относительное число частиц рассеянных в интервале углов от θ 1 до θ в

Подробнее

Методические указания к решению задач по ядерной физике

Методические указания к решению задач по ядерной физике Санкт-Петербургский Государственный Политехнический Университет Физико-Механический Факультет Кафедра Экспериментальной Ядерной Физики Методические указания к решению задач по ядерной физике Н.И.Троицкая

Подробнее

Физическая теория ядерных реакторов

Физическая теория ядерных реакторов Физическая теория ядерных реакторов Распределение учебного времени Лекции Лабораторные занятия Практические занятия 48 часов; 3 часа; 16 часов. Выходной контроль: зачет и экзамен Физическая теория ядерных

Подробнее

Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия. Тема: Рентгеновское излучение (РИ)

Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия. Тема: Рентгеновское излучение (РИ) Раздел физики: Ионизирующие излучения. Дозиметрия Тема: Рентгеновское излучение (РИ) Авторы: А.А. Кягова, А.Я. Потапенко I. Понятие ионизирующего излучения. Определение РИ. Устройство рентгеновской трубки

Подробнее

Атомная физика. Предмет и порядки величин атомной физики. Первые модели атома

Атомная физика. Предмет и порядки величин атомной физики. Первые модели атома Атомная физика Предмет и порядки величин атомной физики Первые модели атома Фундаментальные взаимодействия http://www.cpepweb.org/ Предмет и порядки величин атомной физики. Строение атома http://www.cpepweb.org/

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е.

Министерство образования и науки Российской Федерации. НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Р.Е. Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ им РЕАЛЕКСЕЕВА

Подробнее

Белорусский государственный университет. Взаимодействие ионизирующих излучений с веществом

Белорусский государственный университет. Взаимодействие ионизирующих излучений с веществом Белорусский государственный университет УТВЕРЖДАЮ Декан химического факультета Д.В. Свиридов 2012г. Регистрационный УД- /баз. Взаимодействие ионизирующих излучений с веществом Учебная программа для специальностей:

Подробнее

Медицинская интроскопия Часть 1. Вводная

Медицинская интроскопия Часть 1. Вводная Медицинская интроскопия Часть 1. Вводная Основные понятия, методы, физическая сущность Медицинская интроскопия1 Основные понятия Интроскопии ЧТО ТАКОЕ «МЕДИЦИНСКАЯ РАДИОЛОГИЯ»? Это - лучевая диагностика

Подробнее

Специальный семинар по физике ядра и ядерным реакциям (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Специальный семинар по физике ядра и ядерным реакциям (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Специальный семинар по физике ядра и ядерным реакциям (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика»,

Подробнее

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда

Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда I II III Лабораторная работа 18 Опыт Резерфорда Цель работы Теоретическая часть 1 Введение 2 Рассеяние α -частиц 3 Дифференциальное сечение рассеяния 4 Формула Резерфорда Экспериментальная часть 1 Методика

Подробнее

Аналитическое описание динамики заряженных частиц в поле магнитного сферического диполя

Аналитическое описание динамики заряженных частиц в поле магнитного сферического диполя 1 Аналитическое описание динамики заряженных частиц в поле магнитного сферического диполя В.К. Баев, Б.Ю. Богданович, А.В. Нестерович Национальный исследовательский ядерный университет МИФИ, 115409 Москва,

Подробнее

Семинар 2. Квантовые свойства излучения и частиц

Семинар 2. Квантовые свойства излучения и частиц Семинар. Квантовые свойства излучения и частиц Представления о дискретной структуре материи зародилось в XIX веке. В 1811 г. Авогадро предположил, что в равных объемах различных газов при одинаковой температуре

Подробнее

Обзор результатов и статус эксперимента НЕВОД

Обзор результатов и статус эксперимента НЕВОД 34-я ВККЛ, Дубна, 15-19 августа 2016 г. Обзор результатов и статус эксперимента НЕВОД Р.П. Кокоулин (от сотрудничества НЕВОД-ДЕКОР) Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Институт физики

Подробнее

Московский государственный технический университет им. Н. Э. Баумана. Л. К. Мартинсон, Е. В. Смирнов

Московский государственный технический университет им. Н. Э. Баумана. Л. К. Мартинсон, Е. В. Смирнов Московский государственный технический университет им Н Э Баумана Л К Мартинсон Е В Смирнов МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К РЕШЕНИЮ ЗАДАЧ ПО КУРСУ ОБЩЕЙ ФИЗИКИ РАЗДЕЛ «ИЗМЕРЕНИЕ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН В КВАНТОВЫХ

Подробнее

УДК РАСЧЕТ ЭНЕРГОВЫДЕЛЕНИЯ ПРОТОТИПА НЕЙТРОНОПРОИЗВОДЯЩЕЙ МИШЕНИ ДЛЯ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ ПРОВЕРКИ УСЛОВИЙ ЭКСПЛУАТАЦИИ ИСТОЧНИКА НЕЙТРОНОВ

УДК РАСЧЕТ ЭНЕРГОВЫДЕЛЕНИЯ ПРОТОТИПА НЕЙТРОНОПРОИЗВОДЯЩЕЙ МИШЕНИ ДЛЯ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ ПРОВЕРКИ УСЛОВИЙ ЭКСПЛУАТАЦИИ ИСТОЧНИКА НЕЙТРОНОВ УДК 621.039.058 РАСЧЕТ ЭНЕРГОВЫДЕЛЕНИЯ ПРОТОТИПА НЕЙТРОНОПРОИЗВОДЯЩЕЙ МИШЕНИ ДЛЯ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ ПРОВЕРКИ УСЛОВИЙ ЭКСПЛУАТАЦИИ ИСТОЧНИКА НЕЙТРОНОВ Е.В. Рудычев, С.И. Прохорец, Д.В. Федорченко, М.А. Хажмурадов

Подробнее

ПРОТОННАЯ ТЕРАПИЯ Proton Therapy Center Czech s.r.o.

ПРОТОННАЯ ТЕРАПИЯ Proton Therapy Center Czech s.r.o. ПРОТОННАЯ ТЕРАПИЯ Proton Therapy Center Czech s.r.o. 1. Введение Несмотря на прогресс, достигнутый в результате введения современных методов лечения, злокачественные опухоли остаются одной из самых больших

Подробнее

КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 3. Фотоны. Масса и импульс фотона

КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 3. Фотоны. Масса и импульс фотона КВАНТОВАЯ ФИЗИКА Лекция 3. Фотоны. Масса и импульс фотона Согласно квантовым гипотезам Планка и Эйнштейна свет испускается, распространяется и поглощается дискретными порциями квантами. Фотоэлектрический

Подробнее

Чупикин Дмитрий Анатольевич ДОЗИМЕТРИЧЕСКОЕ ПЛАНИРОВАНИЕ ДИСТАНЦИОННОЙ ЛУЧЕВОЙ ТЕРАПИИ НА ОСНОВЕ МЕТОДА МОНТЕ-КАРЛО

Чупикин Дмитрий Анатольевич ДОЗИМЕТРИЧЕСКОЕ ПЛАНИРОВАНИЕ ДИСТАНЦИОННОЙ ЛУЧЕВОЙ ТЕРАПИИ НА ОСНОВЕ МЕТОДА МОНТЕ-КАРЛО На правах рукописи Чупикин Дмитрий Анатольевич ДОЗИМЕТРИЧЕСКОЕ ПЛАНИРОВАНИЕ ДИСТАНЦИОННОЙ ЛУЧЕВОЙ ТЕРАПИИ НА ОСНОВЕ МЕТОДА МОНТЕ-КАРЛО Специальность 01.04.16 Физика атомного ядра и элементарных частиц

Подробнее

Нестационарная двухпотоковая модель переноса излучения для томографии рассеивающих сред Введение Нестационарная двухпотоковая модель

Нестационарная двухпотоковая модель переноса излучения для томографии рассеивающих сред Введение Нестационарная двухпотоковая модель 01;07;12 Нестационарная двухпотоковая модель переноса излучения для томографии рассеивающих сред С.В. Селищев, С.А. Терещенко Московский институт электронной техники, 103498 Москва, Россия (Поступило в

Подробнее

Инспекционно досмотровые комплексы.

Инспекционно досмотровые комплексы. Инспекционно досмотровые комплексы. Все указанные комплексы обеспечивают: получение теневого изображения содержимого большегрузных автомобилей, контейнеров и идентификацию находящихся в них различных грузов

Подробнее

ФОРМУЛА ОБРАЩЕНИЯ ТРЕХМЕРНОЙ ТОМОГРАФИЧЕСКОЙ РЕКОНСТРУКЦИИ ДЛЯ ОДНОЙ СХЕМЫ ПОЛУЧЕНИЯ ДАННЫХ

ФОРМУЛА ОБРАЩЕНИЯ ТРЕХМЕРНОЙ ТОМОГРАФИЧЕСКОЙ РЕКОНСТРУКЦИИ ДЛЯ ОДНОЙ СХЕМЫ ПОЛУЧЕНИЯ ДАННЫХ СБОРНИК НАУЧНЫХ ТРУДОВ НГТУ. 006. 3(45) 37 4 УДК 59.64 ФОРМУЛА ОБРАЩЕНИЯ ТРЕХМЕРНОЙ ТОМОГРАФИЧЕСКОЙ РЕКОНСТРУКЦИИ ДЛЯ ОДНОЙ СХЕМЫ ПОЛУЧЕНИЯ ДАННЫХ Е. В. ШАПОШНИКОВА Получены формулы обращения для трехмерной

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 16 Общие закономерности ядерных

Подробнее

Методы расчета и исследование первичной хроматической аберрации RGRIN-линз. А.Л. Сушков. МГТУ им. Н.Э. Баумана, Москва, , Россия

Методы расчета и исследование первичной хроматической аберрации RGRIN-линз. А.Л. Сушков. МГТУ им. Н.Э. Баумана, Москва, , Россия Методы расчета и исследование первичной хроматической аберрации RGRIN-линз УДК 535.7 Методы расчета и исследование первичной хроматической аберрации RGRIN-линз А.Л. Сушков МГТУ им. Н.Э. Баумана, Москва,

Подробнее

1 основные понятия и величины; опросы на семинарах, решение задач Л1 Л2 Л3

1 основные понятия и величины; опросы на семинарах, решение задач Л1 Л2 Л3 Аннотация рабочей программы дисциплины (модуля) «Дозиметрия ионизирующих излучений» по направлению 14.03.02 Ядерные физика и технологии (профиль Радиационная безопасность человека и окружающей среды) 1.

Подробнее

МОДЕЛИРОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ ПОГЛОЩЕННОЙ ДОЗЫ МЕТОДОМ МОНТЕ-КАРЛО В ТЕХНОЛОГИИ ФОТОН-ЗАХВАТНОЙ ТЕРАПИИ

МОДЕЛИРОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ ПОГЛОЩЕННОЙ ДОЗЫ МЕТОДОМ МОНТЕ-КАРЛО В ТЕХНОЛОГИИ ФОТОН-ЗАХВАТНОЙ ТЕРАПИИ 12 МОДЕЛИРОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ ПОГЛОЩЕННОЙ ДОЗЫ МЕТОДОМ МОНТЕ-КАРЛО В ТЕХНОЛОГИИ ФОТОН-ЗАХВАТНОЙ ТЕРАПИИ И.В. Щегольков, И.Н. Шейно, В.Ф. Хохлов, А.А. Липенгольц Федеральный медицинский биофизический центр

Подробнее

Лекция 11. Стационарные состояния одноэлектронных атомов

Лекция 11. Стационарные состояния одноэлектронных атомов Лекция. Стационарные состояния одноэлектронных атомов Четыре приближения в атомной физике Одной из основных задач атомной физики является описание состояний различных атомов. Особый интерес представляют

Подробнее

5. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЯМА И ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ БАРЬЕР

5. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЯМА И ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ БАРЬЕР 5. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЯМА И ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ БАРЬЕР Решение уравнения Шредингера для частицы в прямоугольной бесконечно глубокой потенциальной яме (рис.4) шириной дает для энергии лишь дискретные значения n n

Подробнее

- число силовых линий центрального поля конечно. Число силовых линий поля протона с массой М в М/m раз больше, чем число линий поля электрона с

- число силовых линий центрального поля конечно. Число силовых линий поля протона с массой М в М/m раз больше, чем число линий поля электрона с Как известно, дискретные частоты излучения при возбуждении атома водорода испускаются сериями. Самая высокочастотная из них серия Лаймана. Она описывается эмпирической формулой Ридберга ν = R (1-1 n 2

Подробнее

ВВЕДЕНИЕ 1.1. Электрон как пробная частица

ВВЕДЕНИЕ 1.1. Электрон как пробная частица Глава 1 ВВЕДЕНИЕ 1.1. Электрон как пробная частица Рассеяние электронов на ядрах и нуклонах является важнейшим способом исследования внутренней структуры этих частиц [1-4]. Изучение внутренней структуры

Подробнее

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса»

Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы Upstream-ceктopa нефтегазового комплекса» ПАО «Газпром» Российский государственный университет нефти и газа имени И. М. Губкина (Национальный исследовательский университет) Презентационные материалы онлайн-курса «Основные технологические процессы

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 23 Ядерные силы в нуклон-нуклонных

Подробнее

ВОПРОСЫ ПО СОВРЕМЕННЫМ МЕТОДАМ ЛУЧЕВОЙ ДИАГНОСТИКИ И ЛУЧЕВОЙ ТЕРАПИИ

ВОПРОСЫ ПО СОВРЕМЕННЫМ МЕТОДАМ ЛУЧЕВОЙ ДИАГНОСТИКИ И ЛУЧЕВОЙ ТЕРАПИИ ВОПРОСЫ ПО СОВРЕМЕННЫМ МЕТОДАМ ЛУЧЕВОЙ ДИАГНОСТИКИ И ЛУЧЕВОЙ ТЕРАПИИ ТЕМА: Физико-технические основы современных методов лучевой диагностики и лучевой терапии ВОПРОС: 1. Кто открыл явление естественной

Подробнее

Расчетное определение собственной активности теплоносителя в циркуляционном контуре РБМК

Расчетное определение собственной активности теплоносителя в циркуляционном контуре РБМК УДК 621.039 Расчетное определение собственной активности теплоносителя в циркуляционном контуре РБМК Максименко К.А., студент Россия, 105005, г. Москва, МГТУ им. Н.Э. Баумана кафедра «Ядерные реакторы

Подробнее

01;02;05;10;11. V(r) = Z 1Z 2 e 2 r. ( r. n c i exp( d i r/a).

01;02;05;10;11. V(r) = Z 1Z 2 e 2 r. ( r. n c i exp( d i r/a). 0;02;05;0; Новый модельный потенциал взаимодействия для описания движения заряженных частиц в веществе Е.Г. Шейкин Научно-исследовательское предприятие гиперзвуковых систем, 96066 Санкт-Петербург, Россия

Подробнее

Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда.

Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова Физический факультет Реферат на тему: Состав и размер ядра. Опыт Резерфорда. Работу выполнила студентка 209 группы Минаева Евгения. «Москва,

Подробнее

Основные формулы и определения. Рассмотрим законы теплового излучения абсолютно черного тела: закон Стефана Больцмана и закон смещения Вина.

Основные формулы и определения. Рассмотрим законы теплового излучения абсолютно черного тела: закон Стефана Больцмана и закон смещения Вина. 7 Квантовая физика Основные формулы и определения Рассмотрим законы теплового излучения абсолютно черного тела: закон Стефана Больцмана и закон смещения Вина. По закону Стефана Больцмана энергетическая

Подробнее

4.Метод парциальных амплитуд. 1. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: (1.16) (1.17)!

4.Метод парциальных амплитуд. 1. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: (1.16) (1.17)! 4.Метод парциальных амплитуд.. Вернемся к исходной постановке задачи рассеяния. Имеем уравнение Шредингера: ( +! m ( +! ( + φ ( V ( φ ( (.6 и соответствующее ему граничное условие :!! e! φ ( { e + f (

Подробнее

ПРОХОЖДЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ЧЕРЕЗ СРЕДЫ ИМЕЮЩИЕ СТРУКТУРУ ГОМОГЕННЫХ ФРАКТАЛОВ

ПРОХОЖДЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ЧЕРЕЗ СРЕДЫ ИМЕЮЩИЕ СТРУКТУРУ ГОМОГЕННЫХ ФРАКТАЛОВ Вестник КРАУНЦ. Физ.-мат. науки. 2014. 2(9). C. 53-58. ISSN 2079-6641 УДК 517.955 ПРОХОЖДЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ЧЕРЕЗ СРЕДЫ ИМЕЮЩИЕ СТРУКТУРУ ГОМОГЕННЫХ ФРАКТАЛОВ В.А. Чуриков Томский политехнический

Подробнее

= 0. (1) E 2z. ϕ(x, y, z) = f 1 (x) f 2 (y) f 3 (z). (3) f 1 (x) + f ) f 3 (z) f. f 3 (z) = γ2. f 3 (z) = Ae γz + B e γz. f 1 (x) = γ2 1, z=0 E 1z

= 0. (1) E 2z. ϕ(x, y, z) = f 1 (x) f 2 (y) f 3 (z). (3) f 1 (x) + f ) f 3 (z) f. f 3 (z) = γ2. f 3 (z) = Ae γz + B e γz. f 1 (x) = γ2 1, z=0 E 1z 1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 6 Разделение переменных в декартовых координатах 1.1. (Задача 1.49) Плоскость z = заряжена с плотностью σ (x, y) = σ sin (αx) sin (βy), где σ, α, β постоянные.

Подробнее

Глава 2. Методы расчета характеристик рассеяния объектов

Глава 2. Методы расчета характеристик рассеяния объектов Глава. Методы расчета характеристик рассеяния объектов.4.1.1. Основные математические соотношения для расчета электромагнитного поля, рассеянного электрически большой зеркальной антенной с радиопоглощающим

Подробнее

БЕЛОУСОВ Александр Витальевич

БЕЛОУСОВ Александр Витальевич На правах рукописи БЕЛОУСОВ Александр Витальевич РАСЧЕТ ЭКВИВАЛЕНТНОЙ ДОЗЫ ПРИ ПРОХОЖДЕНИИ ПУЧКОВ ФОТОНОВ И ЭЛЕКТРОНОВ ЧЕРЕЗ ВЕЩЕСТВО 1.4.16 физика атомного ядра и элементарных частиц Диссертация на соискание

Подробнее

8. Теория входных состояний.

8. Теория входных состояний. 8. Теория входных состояний.. Одной из важнейших характеристик ядерных реакций является функция возбуждения, т.е. зависимость сечения реакции от энергии налетающей частицы. Первоначально в энергетической

Подробнее

Экспериментальная ядерная физика

Экспериментальная ядерная физика Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» Кафедра 7 экспериментальной ядерной физики и космофизики А.И. Болоздыня Экспериментальная ядерная физика Лекция 23 Нуклон-нуклонные взаимодействия

Подробнее

A1 В следующем интеграле перейти к полярным координатам и расставить пределы интегрирования в том и другом порядке:

A1 В следующем интеграле перейти к полярным координатам и расставить пределы интегрирования в том и другом порядке: 14-е занятие. Тройные интегралы Матем. анализ, прикл. матем., 3-й семестр Повторение A1 В следующем интеграле перейти к полярным координатам и расставить пределы интегрирования в том и другом порядке:

Подробнее

ПРИМЕНЕНИЕ СРЕДСТВ ВЫЧИСЛИТЕЛЬНОЙ ТЕХНИКИ ПРИ ОБРАБОТКЕ ДАННЫХ ИЗОФОТОМЕТРИЧЕСКОЙ ФОТОРЕГИСТРАЦИИ В ОПТИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЯХ

ПРИМЕНЕНИЕ СРЕДСТВ ВЫЧИСЛИТЕЛЬНОЙ ТЕХНИКИ ПРИ ОБРАБОТКЕ ДАННЫХ ИЗОФОТОМЕТРИЧЕСКОЙ ФОТОРЕГИСТРАЦИИ В ОПТИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЯХ ПРИМЕНЕНИЕ СРЕДСТВ ВЫЧИСЛИТЕЛЬНОЙ ТЕХНИКИ ПРИ ОБРАБОТКЕ ДАННЫХ ИЗОФОТОМЕТРИЧЕСКОЙ ФОТОРЕГИСТРАЦИИ В ОПТИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЯХ Введение С. А. Родионов, В. Г. Резник, В. К. Кирилловский, А. Б. Вироховский Широко

Подробнее

Основные радиологические величины и единицы Наименование и обозначение единицы измерения Внесистемные

Основные радиологические величины и единицы Наименование и обозначение единицы измерения Внесистемные Дозы излучения и единицы измерения Действие ионизирующих излучений представляет собой сложный процесс. Эффект облучения зависит от величины поглощенной дозы, ее мощности, вида излучения, объема облучения

Подробнее

1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение.

1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение. 1 1.15. Рассеяние частиц. Эффективное сечение. 1.15.1. Рассеяние на силовом центре. Рассмотрим снова рассеяние на силовом центре (или в качестве силового центра возьмем центр инерции двух сталкивающихся

Подробнее

ПРОБЛЕМЫ СОЗДАНИЯ АДАПТИВНОГО ЗЕРКАЛА

ПРОБЛЕМЫ СОЗДАНИЯ АДАПТИВНОГО ЗЕРКАЛА В.А. Зверев С.А. Родионов и М.Н. Сокольский. Проблемы создания адаптивного зеркала. ПРОБЛЕМЫ СОЗДАНИЯ АДАПТИВНОГО ЗЕРКАЛА В. А. Зверев С. А. Родионов и М. Н. Сокольский ВВЕДЕНИЕ В последнее время большое

Подробнее

КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи

КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи КВАНТОВАЯ ОПТИКА. Задачи 1 Качественные задачи 1. Зависит ли энергия фотона от длины волны света? 2. Металлическая пластинка под действием рентгеновских лучей зарядилась. Каков знак заряда? 3. Чему равно

Подробнее

12.1.ФОРМАТ 12.1.1. ВАРИАНТ 1 (LO=1): МНОЖЕСТВЕННОСТИ

12.1.ФОРМАТ 12.1.1. ВАРИАНТ 1 (LO=1): МНОЖЕСТВЕННОСТИ 1 12. ФАЙЛ 12. МНОЖЕСТВЕННОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ ФОТОНОВ И ВЕРОЯТНОСТИ ПЕРЕХОДОВ Файл 12 может использоваться для представления энергетических зависимостей сечений образования фотонов либо через множественности,

Подробнее

природа, единицы измерения, биологические эффекты

природа, единицы измерения, биологические эффекты природа, единицы измерения, биологические эффекты Ядра атомов одного и того же элемента всегда содержат одно и то же число протонов, но число нейтронов в них может быть разным. Атомы, имеющие ядра с одинаковым

Подробнее

Курс общей физики Механика

Курс общей физики Механика Курс общей физики Механика Л.Г.Деденко, А.И.Слепков Задачи по релятивистской механике Москва 011 Задачи 1. В 79 году произошло знаменитое извержение Везувия, а в 105 г. на небе наблюдали сверхновую звезду,

Подробнее

Применение Байесовской статистики для анализа наблюдательных данных

Применение Байесовской статистики для анализа наблюдательных данных Применение Байесовской статистики для анализа наблюдательных данных Сергей Анфиногентов 1,2 1 Институт Солнечно-земной физики СО РАН, Иркутск, Россия 2 University of Warwick, UK Онлайн семинар 5 октября

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N Элементарная теория эффекта Комптона. 3 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N11. 1. Элементарная теория эффекта Комптона. Рассеяние рентгеновских и γ - лучей в веществе относится к числу явлений, в которых отчетливо проявляется двойственная природа излучения.

Подробнее

3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом. Введение

3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом. Введение 3. Взаимодействие альфа-частиц с веществом Введение Альфа-частицы представляют собой ядра гелия 4 2He, имеют заряд +2e, состоят из 4 нуклонов 2 протонов и 2 нейтронов. Альфа-частицы возникают при радиоактивном

Подробнее

Задания А15 по физике

Задания А15 по физике Задания А15 по физике 1. Имеются четыре тонкие собирающие линзы и точечный источник света. На приведенных ниже рисунках показаны источник S и его изображения S, полученные с помощью этих линз. Какая из

Подробнее

АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О ПОЛЕ ТЕМПЕРАТУР ПРИ ОБТЕКАНИИ ОДНОРОДНЫМ ПОТОКОМ КРИВОЛИНЕЙНОГО ИСТОЧНИКА ТЕПЛА ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ

АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О ПОЛЕ ТЕМПЕРАТУР ПРИ ОБТЕКАНИИ ОДНОРОДНЫМ ПОТОКОМ КРИВОЛИНЕЙНОГО ИСТОЧНИКА ТЕПЛА ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ УДК 57.956.4+536.4 АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О ПОЛЕ ТЕМПЕРАТУР ПРИ ОБТЕКАНИИ ОДНОРОДНЫМ ПОТОКОМ КРИВОЛИНЕЙНОГО ИСТОЧНИКА ТЕПЛА ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ М.Я. Антимиров И.М. Володко Рижский технический университет

Подробнее

Дата фактически. Дата по плану. Тема урока Содержание урока Демонстрации Д/з

Дата фактически. Дата по плану. Тема урока Содержание урока Демонстрации Д/з Дата по плану Дата фактически 1. Вводный инструктаж по ТБ в кабинете физики. Материальная точка. Система отсчета. Тема урока Содержание урока Демонстрации Д/з Законы взаимодействия и движения тел ( 27

Подробнее

Компьютерная модель лабораторной работы «Опыты Резерфорда»

Компьютерная модель лабораторной работы «Опыты Резерфорда» 106 Ôèçè åñêîå В.А. Куликов, îáðàçîâàíèå А.С. Парахин â âóçàõ. Ò. 9, ¹ 4, 2003 Компьютерная модель лабораторной работы «Опыты Резерфорда» В.А. Куликов, А.С. Парахин Курганский государственный университет

Подробнее

,. Тогда. , где ( ) Q - часть плоскости x + y + z =1, расположенная

,. Тогда. , где ( ) Q - часть плоскости x + y + z =1, расположенная 3 область (D ) В нашем случае n - вектор нормали к плоскости XOY те n k { } = ϕ, ϕ, Тогда = =,,, а n { } cos γ =, + + ( ϕ) ( ϕ) ( ϕ) ( ϕ) dq = + + dd Замечание Если поверхность ( Q) правильная в направлении

Подробнее

ТЕМА 2. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ДВУХ И ТРЕХ ПЕРЕМЕННЫХ

ТЕМА 2. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ДВУХ И ТРЕХ ПЕРЕМЕННЫХ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К РАСЧЕТНЫМ ЗАДАНИЯМ ПОКУРСУ ВЫСШЕЙ МАТЕМАТИКИ «ИНТЕГРАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИИ ОДНОГО ПЕРЕМЕННОГО ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ДВУХ И ТРЕХ ПЕРЕМЕННЫХ» ЧАСТЬ II ТЕМА ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ

Подробнее

IONIZATION ENERGY LOSS OF CHARGED PARTICLES. ë. è. ÑÖçàëéÇ S. P. DENISOV

IONIZATION ENERGY LOSS OF CHARGED PARTICLES. ë. è. ÑÖçàëéÇ S. P. DENISOV ÑÂÌËÒÓ ë.è. 1999 IONIZATION ENERGY LOSS OF CHARGED PARTICLES S. P. DENISOV The kinematics of elastic scattering and the dynamics of the Coulomb interaction are considered. Obtained results are used to

Подробнее

УДК ТЕЗИСЫ ДОКЛАДА

УДК ТЕЗИСЫ ДОКЛАДА УДК 537.591 ЗАЩИТА КОСМИЧЕСКИХ АППАРАТОВ ОТ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ И.П. Безродных, Е.И. Морозова, А.А. Петрукович (ИКИ РАН), С.Г. Казанцев (АО «НИИЭМ»), М.Н. Будяк, В.Т. Семёнов (АО «Корпорация «ВНИИЭМ»)

Подробнее

Атомные реакторы и ядерная энергетика (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Атомные реакторы и ядерная энергетика (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Атомные реакторы и ядерная энергетика (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного

Подробнее

Определим крайние точки частотной характеристики рабочей частоты антенны (f -н и f в ):

Определим крайние точки частотной характеристики рабочей частоты антенны (f -н и f в ): 10 РАСЧЕТ АНТЕННЫ.1 Исходные данные Для удобства, представим исходные данные в виде удобном для применения к формулам для расчета рупорной антенны. На рисунке.1 представлен общий вид рупорной антенны.

Подробнее

Лекция 10. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 10. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 10. Автор: Сергей Евгеньевич Муравьев кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Видимый свет Что такое «видимый свет»? - электромагнитная волна -

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В.ЛОМОНОСОВА. Физический факультет Кафедра физики атмосферы

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В.ЛОМОНОСОВА. Физический факультет Кафедра физики атмосферы МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В.ЛОМОНОСОВА Физический факультет Кафедра физики атмосферы ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОТОКОВ УЛЬТРАФИОЛЕТОВОЙ РАДИАЦИИ В АТМОСФЕРЕ Описание задачи спецпрактикума

Подробнее

ТЕЧЕНИЕ В ОКРЕСТНОСТИ ТОЧКИ ИЗЛОМА ПЕРЕДНЕЙ КРОМКИ ТОНКОГО КРЫЛА НА РЕЖИМЕ СИЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ

ТЕЧЕНИЕ В ОКРЕСТНОСТИ ТОЧКИ ИЗЛОМА ПЕРЕДНЕЙ КРОМКИ ТОНКОГО КРЫЛА НА РЕЖИМЕ СИЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ У Ч Е Н Ы Е З А П И С К И Ц А Г И Т о м X L I I УДК 53.56. ТЕЧЕНИЕ В ОКРЕСТНОСТИ ТОЧКИ ИЗЛОМА ПЕРЕДНЕЙ КРОМКИ ТОНКОГО КРЫЛА НА РЕЖИМЕ СИЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ Г. Н. ДУДИН А. В. ЛЕДОВСКИЙ Исследовано течение

Подробнее

Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Цели и задачи освоения дисциплины

Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Цели и задачи освоения дисциплины Аннотация рабочей программы дисциплины Материалы для регистрации ядерных излучений Направление подготовки: 03.04.02 «Физика». Направленность (профиль) образовательной программы: «Физика наноструктур и

Подробнее

Современный подход к оценке стойкости ЭКБ при воздействии отдельных ядерных частиц с рациональным сочетанием ускорителей и лазерных установок

Современный подход к оценке стойкости ЭКБ при воздействии отдельных ядерных частиц с рациональным сочетанием ускорителей и лазерных установок Современный подход к оценке стойкости ЭКБ при воздействии отдельных ядерных частиц с рациональным сочетанием ускорителей и лазерных установок А.А. Печенкин, А.И. Чумаков, А.В. Яненко, Д.В. Савченков, А.Н.

Подробнее

E 0 e -i t. rot E = 1 c. c div D = 0, c 2. z 2 + k2 E = 0, 2 E

E 0 e -i t. rot E = 1 c. c div D = 0, c 2. z 2 + k2 E = 0, 2 E 1 Квазистационарные явления 1 1 Квазистационарные явления Урок 6 Скин-эффект Базовые решения - плоскость, шар, цилиндр 11 (Задача 676)Полупространство Z заполнено проводником с проводи- E e -i t мостью

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ 1 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.14 ИССЛЕДОВАНИЕ ДОЛГОЖИВУЩЕГО ИЗОТОПА КАЛИЯ Ц е л ь р а б о т ы : Экспериментальное определение периода полураспада 19 К 4 0 ; оценка β активности исследуемого источника и человеческого

Подробнее

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ Б. Т. Черноволюк ФГУП РФЯЦ-ВНИИТФ им. академ. Е.И. Забабахина, г.снежинск ВВЕДЕНИЕ В настоящее время открыто порядка двух сотен элементарных частиц [] и нескольких

Подробнее