Акустические свойства поликарбоната в широком интервале температур

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Акустические свойства поликарбоната в широком интервале температур"

Транскрипт

1 Акустические свойства поликарбоната в широком интервале температур к.ф.-м.н., доц. Волошинов Е.Б., Волошинова А.Я. МГТУ «МАМИ» В последние годы было показано [1], что в ряде полимеров, содержащих метильные группы, при низких температурах наблюдаются максимумы механических потерь, которые связывали с классическим вращением СН 3 -групп. Так как эти пики потерь наблюдались на низких частотах ( Гц), то можно было ожидать, что в случае классического вращения соответствующие релаксационные процессы должны быть выморожены при измерениях на более высоких, ультразвуковых частотах. Однако, в работах [-3] было показано, что и на ультразвуковых частотах ( Гц) в полимерах, содержащих метильные группы, наблюдается дисперсия скорости ультразвука вплоть до К. Эта дисперсия, а также возрастание скорости ультразвука при температуре, стремящейся к 0 К, интерпретировались как результат реориентационного вращения СН 3 -групп относительно оси С 3 вследствие квантово-механического туннелирования метильных групп. Айзенберг и Райх [4-5] указали, что результаты экспериментальных работ [1], по-видимому, не могут быть объяснены на основе использования обычной релаксационной теории термоактивационного типа. Они высказали предположение, что вязко-упругая релаксация, наблюдаемая в полимерах, содержащих СН 3 -группы, при температуре, стремящейся к 0 К, связана с «неупругим» туннелированием метильных групп [4-5]. Общепринятое объяснение этих эффектов основано на рассмотрении реориентационного движения СН 3 -группы в изолированной молекуле. Такое представление о квантово-механическом туннелировании не согласуется с экспериментальными данными по ядерному магнитному резонансу (ЯМР) в полимерах, содержащих СН 3 -группы [6]. В связи с этим были предприняты попытки рассчитать движение СН 3 -группы в молекулярном кристалле. При этом предполагалось, что движение метильной группы изменяет состояние решетки. Учет этого влияния приводит к тому, что в выражении для тормозящего потенциала появляется дополнительный член, обусловленный обратным воздействием изменения состояния решетки на СН 3 -группу. Используя эти представления, Клой [7] рассчитал схему энергетических уровней для метильной группы, находящейся в молекулярном кристалле. Теория Клоя указывает на новые эффекты, которые должны быть связаны с квантово-механическим туннелированием СН 3 -групп при низких температурах. Одним из таких эффектов является существование максимума второго момента в поликарбонате при низких температурах. Естественно было ожидать, что обратное воздействие решетки на квантовомеханическое туннелирование метильной группы должно проявиться и на параметрах, характеризующих вязкоупругую релаксацию. В связи с этим нами были измерены скорость и поглощение продольных и поперечных ультразвуковых волн в интервале температур 4, К - 40 К в таком полимере как поликарбонат, для которого теория Клоя предсказывает заметное влияние колебаний решетки на квантово-механическое туннелирование СН 3 -групп. Скорость и поглощение ультразвуковых волн измерялись импульсным методом [3] на частоте 5 МГц. Относительная погрешность при измерении скорости ультразвука составляла 1%, а при измерении поглощения 5%. В качестве объекта исследования был использован отечественный поликарбонат марки «дифлон» с молекулярным весом и плотностью 1, г/см 3. Результаты наших исследований 43

2 представлены на рисунках 1, и 3. Для сравнения на рисунке дополнительно приведена зависимость второго момента сигнала ЯМР в этом полимере от температуры. Отличительной чертой температурной зависимости параметра α λ/π в поликарбонате, где α коэффициент поглощения ультразвука, λ - длина волны, является заметное уменьшение безразмерного поглощения ультразвука при повышении температуры от 4, К до 10 К. Этот спад значений параметра α λ/π, по-видимому, невозможно объяснить, если исходить из того, что поглощение ультразвука в поликарбонате в области гелиевых температур обусловлено движением метильных групп, не взаимодействующих с решеткой. Максимум поглощения ультразвука в поликарбонате, наблюдаемый при 160 К 170 К, обусловлен релаксационным процессом, возникающим вследствие размораживания классического вращения СН 3 - групп. Энергия активации этого процесса примерно равна 3 ккал/моль. Обращает на себя внимание излом на температурной зависимости скорости продольных ультразвуковых волн при 80К. При такой же температуре наблюдается аналогичный излом на температурной зависимости скорости сдвиговых волн, однако, в последнем случае он выражен менее резко. Обычно скорость ультразвука в полимерах линейно зависит от температуры, и изменение температурного коэффициента скорости ультразвука, как правило, свидетельствует об изменении характера молекулярного движения. Интересно, что температурный переход при 80 К, обнаруженный нами по излому на температурной зависимости скорости звука, наблюдается при той же температуре, что и максимум второго момента сигнала ЯМР. Обнаруженная нами экспериментальная зависимость скорости и поглощения ультразвука хорошо согласуется с теорией Клоя и указывает на влияние колебаний решетки на квантово-механическое туннелирование метильных групп в поликарбонате при низких температурах. Действительно, было показано [3], что релаксационный процесс, обусловленный туннелированием СН 3 -групп, связан с фонон-фононным взаимодействием. Можно ожидать, что при распространении ультразвуковых колебаний в полимере, высота потенциального барьера, ограничивающего вращение метильных групп, периодически модулируется с частотой внешнего возбуждения. В результате этого несколько изменяется энергия колебательного состояния метильных ротаторов. Туннелирование СН 3 -групп между двумя почти одинаковыми колебательными состояниями, которые лишь немного отличаются по энергии вследствие модуляции потенциального барьера, происходит с испусканием фонона. Оценка измерения колебательной энергии метильного ротатора вследствие акустического возбуждения показывает, что изменение энергии ΔЕ 10-9 Дж. Таким образом, ΔЕ имеет тот же порядок, что и энергия наиболее вероятного фонона при низких температурах. Так как излучение фонона носит случайный характер, то он не когерентен с ультразвуковыми фононами. Поэтому, излученные при туннелировании фононы неупруго взаимодействуют с тепловыми фононами образца, что и приводит к диссипации энергии ультразвуковых колебаний. Однако, такая модель, позволяя понять причину поглощения ультразвука в полимерах, содержащих метильные группы, при низких температурах, не может объяснить заметное возрастание поглощения при температуре, стремящейся к 0 К, уменьшение температурного коэффициента скорости ультразвука при температуре ниже 80 К и аналогичное уменьшение второго момента. Полученные нами экспериментальные данные могут быть удовлетворительно объяснены, если предположить, что колебания решетки в поликарбонате оказывают существенное влияние на квантово-механическое туннелирование СН 3 -групп. Если воспользоваться теорией Клоя, то можно ожидать, что при самых низких температурах сравнительно большая величина поглощения ультразвука, сравнительно невысокие значения скорости ультразвука и не очень высокое значение второго момента (ΔН = 15,5 Гс ) обусловлены реориентационным движением метильных групп 44

3 вследствие квантово-механического туннелирования. При повышении температуры возрастает интенсивность колебаний решетки. Эти колебания вызывают своеобразную модуляцию туннельного движения СН 3 -групп, что, в конечном счете, приводит к демпфированию квантово-механического туннелирования метильных групп. Понятно, что такое демпфирование подвижности СН 3 -групп должно приводить к уменьшению поглощения ультразвука при возрастании температуры, что и наблюдается в наших экспериментах (см. рис. 3). Дальнейшее повышение температуры должно приводить как к повышению интенсивности колебаний решетки, так и к расширению спектра этих колебаний. Оба этих явления будут оказывать воздействие на туннельное движение метильных групп, еще больше демпфируя его. Однако, начиная с 77 К, в поликарбонате дальнейшее повышение температуры приводит к возрастанию энергии теплового движения (термической активации) СН 3 -групп и к размораживанию классического вращения, а, следовательно, к некоторому росту поглощения ультразвука. Начиная с 10 К второй эффект превалирует, что приводит к заметному возрастанию ультразвука с ростом температуры. Воздействие колебаний решетки на туннелирование метильных групп позволяет объяснить и температурную зависимость скорости ультразвука, представленную на рис.1. Наибольший интерес на температурной зависимости скорости ультразвука представляют два температурных перехода, зафиксированных нами по излому на графике С = f(т). Изменение температурного коэффициента скорости продольных ультразвуковых волн, который наблюдался нами при 150 К, связан с тем, что ниже этой температуры становится невозможным свободное вращение СН 3 -групп. Возрастание скорости ультразвука, наблюдаемое ниже 150 К, представляет собой результат конкуренции нескольких явлений. Во-первых, ниже этой температуры еще сохраняется вероятность заторможенного вращения метильных групп, интенсивность которого убывает с понижением температуры. Во-вторых, ниже 150 К основную роль начинает играть квантово-механическое туннелирование СН 3 -групп, которое вносит определяющий вклад в процесс вязко-упругой релаксации в поликарбонате. Процессы квантово-механического туннелирования метильных групп в известной степени демпфируются в результате тепловых колебаний решетки. Существование этих трех процессов приводит к тому, что скорость ультразвука от 150 К до 77 К линейно возрастает с понижением температуры. Интересно, что в интервале 150 К 100 К второй момент сигнала ЯМР также линейно возрастает с понижением температуры. При дальнейшем понижении температуры ниже 77 К модулирующее влияние колебаний решетки на частоту квантово-механического туннелирования СН 3 -групп уменьшается. Это приводит к более эффективному туннелированию метильных групп. Вследствие этого уменьшается температурный коэффициент скорости ультразвука, который ниже 80 К составляет 0,75 м/с град, а выше 80 К составляет 0,87 м/с град. Одновременно, ниже 80 К вследствие более интенсивного туннельного движения уменьшается второй момент сигнала ЯМР. Естественно, что поглощение ультразвука при этом будет возрастать с понижением температуры. Таким образом, эксперимент подтверждают выводы теории Клоя об обратном воздействии решетки на реориентационные движения метильных групп. Можно ожидать, что обнаруженные нами изменения поглощения и скорости ультразвука при температуре, стремящейся к 0 К, будет в значительной степени зависеть от стерических затруднений, тормозящих движение СН 3 -групп. Если стерическое торможение метильных групп так невелико, что уже при низких температурах становится возможным классическое вращение, то уменьшение поглощения ультразвука при увеличении температуры и изменении температурного значения скорости ультразвука (вблизи 70 К 80 К) должно быть крайне незначительно. Наоборот, если классическое вращение метильных групп так сильно заторможено, что становится возможным лишь при более 45

4 высоких температурах, то в низкотемпературной области можно ожидать заметного уменьшения скорости ультразвука с ростом температуры и дополнительного температурного перехода (у поликарбоната он расположен вблизи 80 К), обусловленного воздействием колебаний решетки на реориентационное движение СН 3 -групп. Последний случай как раз и относится к поликарбонату, у которого метильная группа присоединена непосредственно к основной цепи, что приводит к более высокому тормозящему потенциалу. C, m/s T, K Рисунок 1 - Зависимость скорости продольных и сдвиговых ультразвуковызх волн от температуры в поликарбонате ( частота 5 МГц) 1- продольные воны; сдвиговые волны H, G 0 10 C m/s Рисунок - Зависимость скорости продольных ультразвуковых волн и второго момента сигнала ЯМР от температуры (частота 5 МГц). T, K 46

5 T, K Рисунок 3 - Зависимость безразмерного поглощения ультразвука α λ / π от температруры (частота 5 МГЦ) 1- продольныке волны; - сдвиговые волны Литература 1. J.A.Sauer, R.S.Caba, J. Macromolecular Sci., A3, 117, И.И.Перепечко, В.Е.Сорокин, Физика твердого тела, 13, 93, П.Д.Голубь, И.И.Перепечко, Акустический журнал, 19, 619, A.Eisenberg, S.Reich, Am.Chem. Soc. Polym. Prepr., 10, 665, S.Reich, A.Eisenberg, J. Chem. Phys., 53, 847, R.Kosfeld, U.Mylius, Kolloid-Z.u.Z.Polymere, 50, 1088, S.Clough, J. Phys. C. Solid State Phys., 4, 1075,

Динамические вязкоупругие свойства композиционных пластиков на основе поликарбоната и полибутилентерефталата доц. Нижегородов В.В.

Динамические вязкоупругие свойства композиционных пластиков на основе поликарбоната и полибутилентерефталата доц. Нижегородов В.В. Динамические вязкоупругие свойства композиционных пластиков на основе поликарбоната и полибутилентерефталата доц. Нижегородов В.В. МГТУ «МАМИ» Одной из основных тенденций в автомобилестроении является

Подробнее

Высокорезистивные материалы. Раджабов Евгений Александрович

Высокорезистивные материалы. Раджабов Евгений Александрович Высокорезистивные материалы Раджабов Евгений Александрович Диэлектрические потери Лекция 4 Потери как физический и технический параметр диэлектриков Тангенс угла диэлектрических потерь Комплексная диэлектрическая

Подробнее

ФИЗИКА КОНДЕНСИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ. М.Г. Шеляпина

ФИЗИКА КОНДЕНСИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ. М.Г. Шеляпина 4 ФИЗИКА КОНДЕНСИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ М.Г. Шеляпина 1 ОПТИЧЕСКИЕ ФОНОНЫ В кристаллах, состоящих из атомов разного сорта (или если есть несколько атомов в одной элементарной ячейку) наряду с акустическими

Подробнее

ТЕПЛОЁМКОСТЬ КРИСТАЛЛОВ. ЕЁ ЗАВИСИМОСТЬ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ ДЕБАЯ. СТАТИСТИКА БОЗЕ-ЭЙНШТЕЙНА. ЗАКОН ДЮЛОНГА И ПТИ

ТЕПЛОЁМКОСТЬ КРИСТАЛЛОВ. ЕЁ ЗАВИСИМОСТЬ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ ДЕБАЯ. СТАТИСТИКА БОЗЕ-ЭЙНШТЕЙНА. ЗАКОН ДЮЛОНГА И ПТИ ТЕПЛОЁМКОСТЬ КРИСТАЛЛОВ. ЕЁ ЗАВИСИМОСТЬ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ ДЕБАЯ. СТАТИСТИКА БОЗЕ-ЭЙНШТЕЙНА. ЗАКОН ДЮЛОНГА И ПТИ Теория кристаллических тел основана на положении о том, что в узлах кристаллической решѐтки

Подробнее

Дисперсия света. Тепловое излучение. Лекция 7. Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики

Дисперсия света. Тепловое излучение. Лекция 7. Постникова Екатерина Ивановна, доцент кафедры экспериментальной физики Дисперсия света. Тепловое излучение Лекция 7 Постникова Екатерина Ивановна доцент кафедры экспериментальной физики Дисперсия света Дисперсия света зависимость фазовой скорости света c (показателя преломления

Подробнее

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ВВЕДЕНИЕ

ЦЕЛЬ РАБОТЫ ЗАДАЧИ ВВЕДЕНИЕ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1.33 ПОГЛОЩЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКА В ВОЗДУХЕ ЦЕЛЬ РАБОТЫ Исследовать поглощение ультразвука в воздухе. ЗАДАЧИ 1. Определить зависимость интенсивности ультразвуковой волны в воздухе от расстояния

Подробнее

ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ. 1. Тепловое излучение и люминесценция

ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ. 1. Тепловое излучение и люминесценция ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ 1. Тепловое излучение и люминесценция Излучение телами электромагнитных волн (свечение тел) может осуществляться за счет различных видов энергии. Самым распространенным является тепловое

Подробнее

Механические и электромагнитные волны. Вариант 1

Механические и электромагнитные волны. Вариант 1 Механические и электромагнитные волны. Вариант 1 1. Какие из перечисленных ниже волн являются поперечными: 1 волны на поверхности воды, 2 звуковые волны в газах, 3 радиоволны, 4 ультразвуковые волны в

Подробнее

Лекция 16. Электрический парамагнитный резонанс и ядерный магнитный резонанс

Лекция 16. Электрический парамагнитный резонанс и ядерный магнитный резонанс Лекция 16. Электрический парамагнитный резонанс и ядерный магнитный резонанс момент сил M 1 Прецессия атомов в магнитном поле Из электродинамики известно, что на магнитный момент M в магнитном поле действует

Подробнее

К определению вероятности эффекта Мессбауэра.

К определению вероятности эффекта Мессбауэра. В.Н.Глазков МФТИ, 5 Оглавление К определению вероятности эффекта Мессбауэра... Колебания атомов в кристалле... Основы дебаевской модели. Фононы... Подсчёт числа колебаний... Излучение электромагнитных

Подробнее

Тест по физике Механические колебания и волны Звук 9 класс. 1 вариант

Тест по физике Механические колебания и волны Звук 9 класс. 1 вариант Тест по физике Механические колебания и волны Звук 9 класс 1 вариант 1. При свободных колебаниях шар на нити проходит путь от крайнего левого положения до крайнего правого за 0,1 с. Определите период колебаний

Подробнее

НЕЛИНЕЙНОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ. Вопросы: 1. Вынужденное комбинационное рассеяние. 2. Вынужденное рассеяние Мандельштама-Бриллюэна.

НЕЛИНЕЙНОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ. Вопросы: 1. Вынужденное комбинационное рассеяние. 2. Вынужденное рассеяние Мандельштама-Бриллюэна. Лекция 10 НЕЛИНЕЙНОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ Вопросы: 1. Вынужденное комбинационное рассеяние. 2. Вынужденное рассеяние Мандельштама-Бриллюэна. Комбинационное рассеяние (эффект Рамана) Ч.В.Раман

Подробнее

КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕРМИЧЕСКОГО РАСШИРЕНИЯ, УПРУГОСТИ И АНГАРМОНИЗМА В ПОЛИМЕРАХ. и методики обучения физике

КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕРМИЧЕСКОГО РАСШИРЕНИЯ, УПРУГОСТИ И АНГАРМОНИЗМА В ПОЛИМЕРАХ. и методики обучения физике УДК 532.133: 541.64 КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕРМИЧЕСКОГО РАСШИРЕНИЯ, УПРУГОСТИ И АНГАРМОНИЗМА В ПОЛИМЕРАХ 2016 П. Д. Голубь 1, Т. И. Новичихина 2, А. Д. Насонов 3, Ю. Ф. Мелихов 4 1 канд. физ.-мат. наук, профессор

Подробнее

МЕТОД ЛОКАЛЬНОГО ИЗМЕРЕНИЯ СКОРОСТИ ВОЛН ЛЭМБА, ВОЗБУЖДАЕМЫХ ЛАЗЕРНЫМИ НАНОИМПУЛЬСАМИ

МЕТОД ЛОКАЛЬНОГО ИЗМЕРЕНИЯ СКОРОСТИ ВОЛН ЛЭМБА, ВОЗБУЖДАЕМЫХ ЛАЗЕРНЫМИ НАНОИМПУЛЬСАМИ УДК 620.19 Петров Ю. В., Гуревич С. Ю. ЮУрГУ, г. Челябинск МЕТОД ЛОКАЛЬНОГО ИЗМЕРЕНИЯ СКОРОСТИ ВОЛН ЛЭМБА, ВОЗБУЖДАЕМЫХ ЛАЗЕРНЫМИ НАНОИМПУЛЬСАМИ Проведено экспериментальное исследование зависимости основных

Подробнее

Изучение интерференции электромагнитных волн

Изучение интерференции электромагнитных волн Цель работы ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 9 А Изучение интерференции электромагнитных волн изучение распространения электромагнитных волн; изучение явления интерференции волн; экспериментальное определение длины

Подробнее

Тепловое излучение. 1. Излучение тел. Закон Кирхгофа для теплового излучения. Абсолютно черное тело.

Тепловое излучение. 1. Излучение тел. Закон Кирхгофа для теплового излучения. Абсолютно черное тело. Тепловое излучение 1. Излучение тел. Закон Кирхгофа для теплового излучения. Абсолютно черное тело. 2. Распределение энергии в спектре а. ч. т. Законы Стефана Больцмана и Вина. Ультрафиолетовая катастрофа.

Подробнее

17.1. Основные понятия и соотношения.

17.1. Основные понятия и соотношения. Тема 7. Волны де Бройля. Соотношения неопределенностей. 7.. Основные понятия и соотношения. Гипотеза Луи де Бройля. Де Бройль выдвинул предложение, что корпускулярно волновая двойственность свойств характерна

Подробнее

(1) Здесь ρ -плотность жидкости, β -коэффициент сжимаемости жидкости, который определяется следующим образом ( P -давление):

(1) Здесь ρ -плотность жидкости, β -коэффициент сжимаемости жидкости, который определяется следующим образом ( P -давление): Кафедра экспериментальной физики СПбГПУ Работа.06 ИССЛЕДОВАНИЕ УПРУГИХ ВОЛН В ЖИДКОСТИ 3адача. Измерить длину звуковой волны в жидкости.. По результатам п. и частоте колебаний вычислить фазовую скорость

Подробнее

РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА И ОБМЕН МОЛЕКУЛ ВОДЫ В ГЕЛЯХ ОКСИГИДРАТА НИОБИЯ, ИССЛЕДОВАННЫХ МЕТОДОМ ЯДЕРНОЙ МАГНИТНОЙ РЕЛАКСАЦИИ

РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА И ОБМЕН МОЛЕКУЛ ВОДЫ В ГЕЛЯХ ОКСИГИДРАТА НИОБИЯ, ИССЛЕДОВАННЫХ МЕТОДОМ ЯДЕРНОЙ МАГНИТНОЙ РЕЛАКСАЦИИ Известия Челябинского научного центра, вып. 3, 2 ХИМИЯ И ХИМИЧЕСКАЯ ТЕХНОЛОГИЯ УДК: 546.654 3:54.8 РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА И ОБМЕН МОЛЕКУЛ ВОДЫ В ГЕЛЯХ ОКСИГИДРАТА НИОБИЯ, ИССЛЕДОВАННЫХ МЕТОДОМ ЯДЕРНОЙ

Подробнее

ПРАКТИЧЕСКИЕ ЗАНЯТИЯ 8 по дисциплине ФИЗИЧЕСКИЕ И ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА ЯДЕРНЫХ МАТЕРИАЛОВ ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫЙ АНАЛИЗ

ПРАКТИЧЕСКИЕ ЗАНЯТИЯ 8 по дисциплине ФИЗИЧЕСКИЕ И ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА ЯДЕРНЫХ МАТЕРИАЛОВ ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫЙ АНАЛИЗ ПРАКТИЧЕСКИЕ ЗАНЯТИЯ 8 по дисциплине ФИЗИЧЕСКИЕ И ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА ЯДЕРНЫХ МАТЕРИАЛОВ ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫЙ АНАЛИЗ 1 Интенсивность люминесценции и концентрация люминофора. Если интенсивность люминесценции

Подробнее

СПЕЦКУРС «ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ОРГАНИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ» Лекция 1

СПЕЦКУРС «ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ОРГАНИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ» Лекция 1 СПЕЦКУРС «ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ОРГАНИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ» ВВЕДЕНИЕ Лекция 1 Важнейшей способностью современной органической химии (и других областей химии) является использование физико-химических

Подробнее

Механические колебания и волны. Лекция 3.1.

Механические колебания и волны. Лекция 3.1. Механические колебания и волны Лекция 3.1. План 1. Понятие о колебательном движении. Виды колебаний 2. Характеристики колебательного процесса 3.Гармонические колебания 4. Свободные затухающие колебания.

Подробнее

УДК ИЗЛУЧАТЕЛЬ И ПРИЕМНИК УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ БЕСКОНТАКТНОГО КОНТРОЛЯ КАЧЕСТВА ТОНКОЛИ- СТОВЫХ МЕТАЛЛОИЗДЕЛИЙ

УДК ИЗЛУЧАТЕЛЬ И ПРИЕМНИК УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ БЕСКОНТАКТНОГО КОНТРОЛЯ КАЧЕСТВА ТОНКОЛИ- СТОВЫХ МЕТАЛЛОИЗДЕЛИЙ УДК 53-8 + 620.179.16 ИЗЛУЧАТЕЛЬ И ПРИЕМНИК УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ БЕСКОНТАКТНОГО КОНТРОЛЯ КАЧЕСТВА ТОНКОЛИ- СТОВЫХ МЕТАЛЛОИЗДЕЛИЙ С.Ю. Гуревич, Е.В. Голубев, Ю.В. Петров Проведены исследования по выявлению зависимости

Подробнее

Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер

Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер Лекция 8 Простейшие одномерные задачи квантовой механики: прямоугольный потенциальный барьер Прохождение частицы через одномерный потенциальный барьер: постановка задачи. Определение коэффициентов отражения

Подробнее

Дисперсия света. (Рисунок) Величина называется дисперсией вещества. Если < 0, дисперсия называется нормальной.

Дисперсия света. (Рисунок) Величина называется дисперсией вещества. Если < 0, дисперсия называется нормальной. Дисперсия света 1. Дисперсия света 2. Фазовая и групповая скорость волн 3. Электронная теория дисперсии 4. Излучение Вавилова Черенкова 1) Дисперсией света называют явления, обусловленные зависимостью

Подробнее

Распространение гауссового волнового пакета с высокочастотным ЛЧМ заполнением в диссипативной среде

Распространение гауссового волнового пакета с высокочастотным ЛЧМ заполнением в диссипативной среде лектронный журнал «Техническая акустика» hp://www.eja.org, Технологический институт Южного федерального университета в г. Таганроге 3798, Россия, Ростовская область, г. Таганрог ГСП-7а, пер. Некрасовский,

Подробнее

КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 1. Тепловое излучение и его характеристики

КВАНТОВАЯ ФИЗИКА. Лекция 1. Тепловое излучение и его характеристики КВАНТОВАЯ ФИЗИКА Лекция 1. Тепловое излучение и его характеристики Тепловым излучением называется испускание электромагнитных волн нагретыми телами за счет их внутренней энергии. Тепловое излучение свойственно

Подробнее

СТАТИСТИКА ЯДЕРНЫХ ИЗМЕРЕНИЙ

СТАТИСТИКА ЯДЕРНЫХ ИЗМЕРЕНИЙ Министерство образования и науки Российской Федерации ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ЮЖНЫЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»

Подробнее

Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт», Институт энергосбережения и энергоменеджмента.

Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт», Институт энергосбережения и энергоменеджмента. УДК 622.8 Петренко О.В., Мельничук М.О. Науч. рук. Дычко А.О. Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт», Институт энергосбережения и энергоменеджмента. ВЛИЯНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ

Подробнее

МЕХАНИЗМ ПОГЛОЩЕНИЯ ЭНЕРГИИ СЕЙСМИЧЕСКИХ ВОЛН В НЕФТИ И ВОДЕ

МЕХАНИЗМ ПОГЛОЩЕНИЯ ЭНЕРГИИ СЕЙСМИЧЕСКИХ ВОЛН В НЕФТИ И ВОДЕ УДК 550.834.056 К. К. ТАГИЕВ, К. А. МУСТАФАЕВ МЕХАНИЗМ ПОГЛОЩЕНИЯ ЭНЕРГИИ СЕЙСМИЧЕСКИХ ВОЛН В НЕФТИ И ВОДЕ Известно, что при распространении сейсмических волн в нефтегазоносных коллекторах энергия унругой

Подробнее

Д.Л. Богданов, Э.В. Геворкян, М.В. Шевчук Московский государственный областной университет

Д.Л. Богданов, Э.В. Геворкян, М.В. Шевчук Московский государственный областной университет УДК 534.286 Д.Л. Богданов, Э.В. Геворкян, М.В. Шевчук Московский государственный областной университет ВЛИЯНИЕ ДАВЛЕНИЯ, ТЕМПЕРАТУРЫ И ЧАСТОТЫ НА АКУСТИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ РАСТВОРА НЕМАТИЧЕСКИХ ЖИДКИХ КРИСТАЛЛОВ

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 3 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОТОНОВ С АТОМАМИ. А. Взаимодействие одномодового света с атомом

ЛЕКЦИЯ 3 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОТОНОВ С АТОМАМИ. А. Взаимодействие одномодового света с атомом ЛЕКЦИЯ 3 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОТОНОВ С АТОМАМИ А. Взаимодействие одномодового света с атомом Из квантовой механики известно, что атомы могут излучать/ поглощать фотоны, совершая переходы между энергетическими

Подробнее

Тема 2. Механическиеволны. Акустика.

Тема 2. Механическиеволны. Акустика. Механическиеволны. Акустика. Механические волны процесс распространения механических колебаний в среде (жидкой, твердой, газообразной). Могут быть поперечными (направление колебания частиц перпендикулярно

Подробнее

где n число атомов в единице объема, x переменная интегрирования, дебаевская

где n число атомов в единице объема, x переменная интегрирования, дебаевская . ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ.. Тепловая энергия твердых тел Колебания атомов в твердых телах на первый взгляд могут показаться слабо влияющими на их свойства, так как амплитуда колебаний невелика по

Подробнее

Капельная модель электрона и атома

Капельная модель электрона и атома Капельная модель электрона и атома F. F. Mnd http://fmnauka.narod.ru/works.html mnd_fdor@mail.ru В статье рассмотрена капельная модель электрона и атома, предполагающая существование электрона, как в виде

Подробнее

Контрольная работа по физике Механические колебания и волны 9 класс. 1 вариант

Контрольная работа по физике Механические колебания и волны 9 класс. 1 вариант 1 вариант 1. При измерении пульса человека было зафиксировано 75 пульсаций крови за 1 минуту. Определите период сокращения сердечной мышцы. 1) 0,8 с 3) 60 с 2) 1,25 с 4) 75 с 2. Амплитуда свободных колебаний

Подробнее

Работа 4 ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА Цель работы: Введение

Работа 4 ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА Цель работы: Введение Работа 4 ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА Цель работы: наблюдение явления линейной поляризации света; измерение интенсивности поляризованного света в зависимости от угла поворота поляризатора (проверить закона Малюса)

Подробнее

Специальные диоды. Лекция 7. Лектор: ст. преподаватель Баевич Г.А.

Специальные диоды. Лекция 7. Лектор: ст. преподаватель Баевич Г.А. ФИЗИКА ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ ПРИБОРОВ Лектор: ст. преподаватель Баевич Г.А. Лекция 7 Специальные диоды 1. Варикапы. 2. Сверхвысокочастотные диоды. 3. Диоды Ганна. 4. Лавинно-пролетные диоды (ЛПД). 5. Туннельные

Подробнее

Полная сближающая нагрузка связана с давлением соотношением: в 3/2 раза превышает среднее давление p.

Полная сближающая нагрузка связана с давлением соотношением: в 3/2 раза превышает среднее давление p. Контактные взаимодействия шариковых элементов подшипников при распространении упругих волн к.ф.-м.н., доц. Бражкин Ю.А. МГТУ МАМИ, Ширгина Н.В. МГУ им. М.В. Ломоносова В зависимости от характера контакта

Подробнее

УЛЬТРАЗВУК. а) фотоэлектрическом эффекте; б ) прямом пьезоэлектрическом эффекте; в) обратном пьезоэлектрическом эффекте; г) термоэлектронной эмиссии.

УЛЬТРАЗВУК. а) фотоэлектрическом эффекте; б ) прямом пьезоэлектрическом эффекте; в) обратном пьезоэлектрическом эффекте; г) термоэлектронной эмиссии. 33 Задание 1. Выберите правильный ответ: УЛЬТРАЗВУК 1. Верхняя граница частоты УЗ в веществе определяется... а) межмолекулярным расстоянием; б) типом излучателя; в) типом приемника; г) формой датчика;

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНЫХ КОНСТАНТ ПО КОЛЕБАТЕЛЬНО-ВРАЩАТЕЛЬНОМУ СПЕКТРУ МОЛЕКУЛ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНЫХ КОНСТАНТ ПО КОЛЕБАТЕЛЬНО-ВРАЩАТЕЛЬНОМУ СПЕКТРУ МОЛЕКУЛ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «САРАТОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Н.Г. ЧЕРНЫШЕВСКОГО» В.И. Кочубей ОПРЕДЕЛЕНИЕ

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. СПИНОВОЕ ЭХО. КИНЕТИКА РОСТА ЗАРОДЫШЕЙ ПРИ ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДАХ ПЕРВОГО РОДА

ЛЕКЦИЯ 6 ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. СПИНОВОЕ ЭХО. КИНЕТИКА РОСТА ЗАРОДЫШЕЙ ПРИ ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДАХ ПЕРВОГО РОДА ЛЕКЦИЯ 6 ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. СПИНОВОЕ ЭХО. КИНЕТИКА РОСТА ЗАРОДЫШЕЙ ПРИ ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДАХ ПЕРВОГО РОДА. Электронный парамагнитный резонанс В твердом теле с парамагнитными примесями, то

Подробнее

ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ. Задание 1. Выберите правильный ответ

ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ. Задание 1. Выберите правильный ответ 111 Задание 1. Выберите правильный ответ ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ 1. Тепловым излучением называют... а) электромагнитные волны, испускаемые всеми телами; б) электромагнитные волны, испускаемые черными телами;

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 52. Спектральная плотность энергетической светимости тела r λ,t. изл.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 52. Спектральная плотность энергетической светимости тела r λ,t. изл. ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 5 ИЗУЧЕНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ВОЛЬФРАМА Цель работы экспериментальное исследование зависимости спектральной плотности энергетической светимости вольфрама от длины волны

Подробнее

Тест по квантовой физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com

Тест по квантовой физике система подготовки к тестам Gee Test. oldkyx.com Тест по квантовой физике система подготовки к тестам Gee Test oldkyx.com Список вопросов по квантовой физике 1. Какому условию должна удовлетворять длина волны света λ, падающего на поверхность металла,

Подробнее

Атомная физика (наименование дисциплины) Направление подготовки физика

Атомная физика (наименование дисциплины) Направление подготовки физика Аннотация рабочей программы дисциплины Атомная физика (наименование дисциплины) Направление подготовки 03.03.02 физика Профиль подготовки «Фундаментальная физика», «Физика атомного ядра и частиц» Квалификация

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

ИЗУЧЕНИЕ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Министерство образования и науки Российской федерации Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроники (ТУСУР) Кафедра физики ИЗУЧЕНИЕ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Руководство

Подробнее

Лабораторная работа. «Изучение распространения ультразвука в упругих средах»

Лабораторная работа. «Изучение распространения ультразвука в упругих средах» Государственное образовательное учреждение Московский государственный технологический университет СТАНКИН Кафедра физики Лабораторная работа «Изучение распространения ультразвука в упругих средах» Введение

Подробнее

УДК НЕМОНОТОННЫЙ ХАРАКТЕР ИСПАРЕРИЯ ЛЕЖАЩЕЙ КАПЛИ

УДК НЕМОНОТОННЫЙ ХАРАКТЕР ИСПАРЕРИЯ ЛЕЖАЩЕЙ КАПЛИ УДК 532.6 + 531.715.1 НЕМОНОТОННЫЙ ХАРАКТЕР ИСПАРЕРИЯ ЛЕЖАЩЕЙ КАПЛИ В.Л. Ушаков, Г.П. Пызин По результатам проведенных экспериментов с испаряющейся каплей воды установлено, что скорость ее испарения носит

Подробнее

Физика. О сертификации качества педагогических тестовых материалов (Приказ Минобразования России от г. 1122).

Физика. О сертификации качества педагогических тестовых материалов (Приказ Минобразования России от г. 1122). Приложение 2 Физика. Спецификация проверочных материалов для диагностики знаний по физике учащихся 7-х классов Назначение диагностической работы Диагностическая работа с целью определения уровня усвоения

Подробнее

Акустооптический эффект и его применение в квантовой электронике

Акустооптический эффект и его применение в квантовой электронике ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ (ГОУ ВПО ИГУ) КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ Н.А. Иванов

Подробнее

Вопросы для подготовки к экзамену по физике

Вопросы для подготовки к экзамену по физике Вопросы для подготовки к экзамену по физике Научные методы познания окружающего мира. Роль эксперимента и теории в процессе познания. Научные гипотезы. Физические законы. Физические теории. Качественные

Подробнее

СИЛЬНОТОЧНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ ИОНОВ СРЕДНИХ ЭНЕРГИЙ С ПОЛЫМ ЭЛЕКТРОННЫМ ПУЧКОМ

СИЛЬНОТОЧНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ ИОНОВ СРЕДНИХ ЭНЕРГИЙ С ПОЛЫМ ЭЛЕКТРОННЫМ ПУЧКОМ СИЛЬНОТОЧНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ ИОНОВ СРЕДНИХ ЭНЕРГИЙ С ПОЛЫМ ЭЛЕКТРОННЫМ ПУЧКОМ А.Г. Бонч-Осмоловский, С. Н.Доля Объединенный институт ядерных исследований, г. Дубна Существуют две основные идеи, как ускорять

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ОПТИЧЕСКОГО ПОГЛОЩЕНИЯ ПОЛУПРОВОДНИКОВ. Собственное поглощение

ИЗУЧЕНИЕ ОПТИЧЕСКОГО ПОГЛОЩЕНИЯ ПОЛУПРОВОДНИКОВ. Собственное поглощение 1 ИЗУЧЕНИЕ ОПТИЧЕСКОГО ПОГЛОЩЕНИЯ ПОЛУПРОВОДНИКОВ Цель работы: ознакомление с явлением поглощения оптического излучения полупроводником, измерение спектров поглощения кристаллов CdS и GaAs при комнатной

Подробнее

Атом во внешних полях

Атом во внешних полях Атом во внешних полях 1.1 Эффект Зеемана Если атомы, излучающие свет, поместить в магнитное поле, то линии, испускаемые этими атомами, расщепляются на несколько компонент. Это явление было обнаружено голландским

Подробнее

«свет состоит из поперечных колебаний той же самой среды, которая является причиной электрических и магнитных явлений.» 1865г. Д.

«свет состоит из поперечных колебаний той же самой среды, которая является причиной электрических и магнитных явлений.» 1865г. Д. Конспект лекций по курсу общей физики. Часть III Оптика. Квантовые представления о свете. Атомная физика и физика ядра Лекция 7 5. ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ 5.1. Экспериментальные основания теории теплового излучения

Подробнее

Работа 4-8: Определение постоянной Стефана-Больцмана и постоянной Планка. Студент группа. Допуск Выполнение Защита.

Работа 4-8: Определение постоянной Стефана-Больцмана и постоянной Планка. Студент группа. Допуск Выполнение Защита. Профессор Лукьянов Г.Д. 1 Работа -8: Определение постоянной Стефана-Больцмана и постоянной Планка Студент группа Допуск Выполнение Защита Цель работы: изучение основных закономерностей теплового излучения

Подробнее

Пульсации давления, случайные гидродинамические нагрузки и вибрации пучков твэлов в ТВС ВВЭР

Пульсации давления, случайные гидродинамические нагрузки и вибрации пучков твэлов в ТВС ВВЭР Пульсации давления, случайные гидродинамические нагрузки и вибрации пучков твэлов в ТВС ВВЭР # 09, сентябрь 2011 автор: Перевезенцев В. В. УДК 621.039.524 МГТУ им. Н.Э. Баумана vpereves@power.bmstu.ru

Подробнее

Определение длин волн H α, H β и H γ Бальмеровской серии водорода

Определение длин волн H α, H β и H γ Бальмеровской серии водорода Работа Определение длин волн H α, H β и H γ Бальмеровской серии водорода Цель работы: Наблюдение спектральных линий атомарного водорода на решетке с высоким разрешением, измерение длин волн H α, H β и

Подробнее

ВЕСТ Н.. МОСК. УН-ТА. СЕР. ФИЗИКА, АСТРОНОМИЯ, Т. 19, УДК

ВЕСТ Н.. МОСК. УН-ТА. СЕР. ФИЗИКА, АСТРОНОМИЯ, Т. 19, УДК ВЕСТ Н.. МОСК. УН-ТА. СЕР. ФИЗИКА, АСТРОНОМИЯ, Т. 19, 4 1978 53 УДК 534.222.2 В. А. Буров ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ В. А. Красильников ИССЛЕДОВАНИЕ КОЛЛИНЕАРНОГО Е. Я. Тагу нов ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СЛАБОГО УЛЬТРАЗВУКОВОГО

Подробнее

Тема 7 Первое начало термодинамики

Тема 7 Первое начало термодинамики Тема 7 Первое начало термодинамики 1. Формулировка первого начала термодинамики 2. Теплоёмкость. 3. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам 1. Формулировка первого начала термодинамики На

Подробнее

ПРОСТАЯ КВАНТОВАЯ МОДЕЛЬ ОБРАБОТКИ ИНФОРМАЦИИ БИОМАКРОМОЛЕКУЛОЙ ТУБУЛИНА

ПРОСТАЯ КВАНТОВАЯ МОДЕЛЬ ОБРАБОТКИ ИНФОРМАЦИИ БИОМАКРОМОЛЕКУЛОЙ ТУБУЛИНА ПРОСТАЯ КВАНТОВАЯ МОДЕЛЬ ОБРАБОТКИ ИНФОРМАЦИИ БИОМАКРОМОЛЕКУЛОЙ ТУБУЛИНА Е.Е. Слядников *, П.П. Гейко ** * Томский филиал Института вычислительных технологий СО РАН ** Институт мониторинга климатических

Подробнее

Краткая теория. 2 c. ktn

Краткая теория. 2 c. ktn Лабораторная работа 8. Спектральная плотность энергетической светимости черного тела Цель работы: рассчитать значения энергетической светимости черного тела в некотором диапазоне частот при одинаковой

Подробнее

Исследования спектра собственных колебаний в объёме цилиндрической трубы с открытыми торцами

Исследования спектра собственных колебаний в объёме цилиндрической трубы с открытыми торцами XXVII сессия Российского акустического общества, посвященная памяти ученых-акустиков ФГУП «Крыловский государственный научный центр» А. В. Смольякова и В. И. Попкова Санкт-Петербург,6-8 апреля 04 г. Санкт-Петербургский

Подробнее

О скорости звука в потоке вязкого газа с поперечным сдвигом

О скорости звука в потоке вязкого газа с поперечным сдвигом Электронный журнал «Техническая акустика» http://webceter.ru/~eeaa/ejta/ 004, 5 Псковский политехнический институт Россия, 80680, г. Псков, ул. Л. Толстого, 4, e-mail: kafgid@ppi.psc.ru О скорости звука

Подробнее

УДК 628.51 Проектирование комбинированного глушителя шума энергетических установок Нестеров Н. С., студент Россия, 105005, г. Москва, МГТУ им. Н.Э. Баумана, кафедра «Экология и промышленная безопасность»

Подробнее

КР-6/ Вариант 1. 1. Рассчитать температуру печи, если известно, что из отверстия в ней размером 6,1 см 2 излучается в 1 с 8,28 калорий. Излучение считать близким к излучению абсолютно чёрного тела. (1

Подробнее

Основы квантовой оптики. Тепловое излучение.

Основы квантовой оптики. Тепловое излучение. Основы квантовой оптики Тепловое излучение 1 Абсолютно черное тело Закон Кирхгофа 3 Законы излучения абсолютно черного тела Квантовая гипотеза и формула Планка 5 Оптическая пирометрия 6 Вывод из формулы

Подробнее

a для вольфрамовой нити при данной температуре Т ярк возьмите из

a для вольфрамовой нити при данной температуре Т ярк возьмите из 1 Работа -8: Определение постоянной Стефана-Больцмана и постоянной Планка Студент группа Допуск Выполнение Защита Цель работы: изучение основных закономерностей теплового излучения и определение постоянной

Подробнее

ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ 1

ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ 1 ТЕСТЫ ДЛЯ ЗАЩИТЫ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ «ИУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СВЕТИМОСТИ НАГРЕТОГО ТЕЛА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ». ВАРИАНТ. Абсолютно черное тело и серое тело имеют одинаковую температуру. Как соотносятся

Подробнее

ВВЕДЕНИЕ В СПЕКТРОСКОПИЮ. Введение в спектроскопию 1

ВВЕДЕНИЕ В СПЕКТРОСКОПИЮ. Введение в спектроскопию 1 ВВЕДЕНИЕ В СПЕКТРОСКОПИЮ Введение в спектроскопию 1 Цель данного учебного курса Дать начальные сведения о теоретических основах, возможностях и областях применения современных спектральных методах исследования

Подробнее

оболочек: 3d-электронами (группа железа), 4d- и 5d-электронами (группа платины), 4f-электронами (группа редких земель лантаноиды), 5fэлектронами

оболочек: 3d-электронами (группа железа), 4d- и 5d-электронами (группа платины), 4f-электронами (группа редких земель лантаноиды), 5fэлектронами Лекция 6 Электронный парамагнитный резонанс (ЭПР). Метод ЭПР был открыт нашим соотечественником Е.К.Завойским в 1944 году в Казанском госуниверситете. В физике магнитных явлений метод ЭПР играет огромную

Подробнее

Одним из возможных механизмов генерации 1/f-шума может быть пуассоновский

Одним из возможных механизмов генерации 1/f-шума может быть пуассоновский ОБОСНОВАНИЕ ВОЗНИКНОВЕНИЯ 1/f-ШУМА В ЭЛЕКТРОННЫХ СХЕМАХ ПРИБОРОВ В. Ю. Холкин Северо-Западный государственный заочный технический университет, кафедра «Технологии и дизайна радиоэлектронной техники» e-mail:

Подробнее

Спектроскопические методы для исследования (нано)материалов

Спектроскопические методы для исследования (нано)материалов Спектроскопические методы для исследования (нано)материалов Ирина Колесник Факультет наук о материалах МГУ материалы экспериментального тура IV Всероссийской Интернет олимпиады по нанотехнологиям Гетерополи-

Подробнее

Особенности фотоэмиссии органических красителей в матрице пористого кремния

Особенности фотоэмиссии органических красителей в матрице пористого кремния 12 декабря 06;07 Особенности фотоэмиссии органических красителей в матрице пористого кремния С.Н. Иванников, И.В. Кавецкая, В.М. Кашкаров, А.С. Леньшин Воронежский государственный университет E-mail: kavetskaya@phys.vsu.ru

Подробнее

Определение энергии диссоциации йода по его спектру поглощения

Определение энергии диссоциации йода по его спектру поглощения Определение энергии диссоциации йода по его спектру поглощения Молекулярный спектр в отличие от атомного (линейчатого), состоит из полос, представляющих собой группы близко расположенных линий (полосатые

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ ЛОКАЛИЗАЦИИ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ В ЗАПОЛНЕННОМ И ОКРУЖЕННОМ ЖИДКОСТЬЮ ЦИЛИНДРЕ ИЗ МЯГКОГО МАТЕРИАЛА

ОСОБЕННОСТИ ЛОКАЛИЗАЦИИ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ В ЗАПОЛНЕННОМ И ОКРУЖЕННОМ ЖИДКОСТЬЮ ЦИЛИНДРЕ ИЗ МЯГКОГО МАТЕРИАЛА АКУСТИЧНИЙ СИМПОЗIУМ КОНСОНАНС-2007 ОСОБЕННОСТИ ЛОКАЛИЗАЦИИ ВОЛНОВЫХ ДВИЖЕНИЙ В ЗАПОЛНЕННОМ И ОКРУЖЕННОМ ЖИДКОСТЬЮ ЦИЛИНДРЕ ИЗ МЯГКОГО МАТЕРИАЛА В. Т. ГРИНЧЕНКО, Г. Л. КОМИССАРОВА Институт гидромеханики

Подробнее

Исследование влияния диссипативных свойств конструктивных элементов ракетных двигателей на твердом топливе

Исследование влияния диссипативных свойств конструктивных элементов ракетных двигателей на твердом топливе Исследование влияния диссипативных свойств конструктивных элементов РДТТ УДК 621.454.3 Исследование влияния диссипативных свойств конструктивных элементов ракетных двигателей на твердом топливе И.А. Кашина,

Подробнее

возрастает с увеличением числа групп СN:

возрастает с увеличением числа групп СN: 2. Физические процессы при переработке 15 Таблица 2.2. Температуры стеклования наиболее распространенных полимеров Название Температура стеклования, С Расчетная Экспериментальная Каучук изопреновый 73

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СЕЧЕНИЯ ДВУХФОТОНОГО ПОГЛОЩЕНИЯ ПО ПОРОГУ ВОЗБУЖДЕНИЯ ДВУХФОТОННОГО ВТР-2

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СЕЧЕНИЯ ДВУХФОТОНОГО ПОГЛОЩЕНИЯ ПО ПОРОГУ ВОЗБУЖДЕНИЯ ДВУХФОТОННОГО ВТР-2 ОПРЕДЕЛЕНИЕ СЕЧЕНИЯ ДВУХФОТОНОГО ПОГЛОЩЕНИЯ ПО ПОРОГУ ВОЗБУЖДЕНИЯ ДВУХФОТОННОГО ВТР- Карпов В.Б., Коробкин В.В. Институт общей физики им. А.М.Прохорова РАН Абстракт Предложен новый метод определения сечения

Подробнее

1 Курс 1 семестр «УЛЬТРАЗВУК»

1 Курс 1 семестр «УЛЬТРАЗВУК» ЯГМА Кафедра медицинской физики Лечебный факультет 1 Курс 1 семестр Лекция 5 «УЛЬТРАЗВУК» Составила: Дигурова И.И. Выполнила: Кобякова Е.А. студентка 1 курса, 23 группа 1 2002 г. Ультразвук - это механические

Подробнее

, т. е. резонанс является устойчивым. Для пояснения вернемся снова к разобранному примеру ускорителя с эндовибратором.

, т. е. резонанс является устойчивым. Для пояснения вернемся снова к разобранному примеру ускорителя с эндовибратором. ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС 523 в точке резонанса V = F R, т е резонанс является устойчивым Для пояснения вернемся снова к разобранному примеру ускорителя с эндовибратором Из формул (3) и (4) видно,

Подробнее

ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ II КУРСА IV СЕМЕСТРА ВСЕХ ФАКУЛЬТЕТОВ. для студентов II курса IV семестра всех факультетов

ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ II КУРСА IV СЕМЕСТРА ВСЕХ ФАКУЛЬТЕТОВ. для студентов II курса IV семестра всех факультетов 1 ДОМАШНЕЕ ЗАДАНИЕ ПО ФИЗИКЕ ДЛЯ СТУДЕНТОВ II КУРСА IV СЕМЕСТРА ВСЕХ ФАКУЛЬТЕТОВ Варианты домашнего задания по физике для студентов II курса IV семестра всех факультетов Вариант Номера задач 1 1 13 5 37

Подробнее

ОСОБЕННОСТИ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ПЛАСТИЧНОСТИ КРИСТАЛЛИЧЕСКОГО МЕТАНА

ОСОБЕННОСТИ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ПЛАСТИЧНОСТИ КРИСТАЛЛИЧЕСКОГО МЕТАНА Вестник ТвГУ. Серия "Химия". «Химия» 2016, 2016. 4 4. С. 183 187 УДК 539.3; 534.6 ОСОБЕННОСТИ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ПЛАСТИЧНОСТИ КРИСТАЛЛИЧЕСКОГО МЕТАНА А.Ю.Прохоров, А.В.Леонтьева, Г.А.Маринин Донецкий

Подробнее

ПРИМЕНЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКОВОГО РЕЗОНАНСНОГО МЕТОДА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ УПРУГИХ И ПЛАСТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК СПЛАВОВ TiC TiNi

ПРИМЕНЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКОВОГО РЕЗОНАНСНОГО МЕТОДА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ УПРУГИХ И ПЛАСТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК СПЛАВОВ TiC TiNi ПРИКЛАДНАЯ МЕХАНИКА И ТЕХНИЧЕСКАЯ ФИЗИКА. 2002. Т. 43, N- 2 203 УДК 621.762:621.034:669.1 ПРИМЕНЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКОВОГО РЕЗОНАНСНОГО МЕТОДА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ УПРУГИХ И ПЛАСТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК СПЛАВОВ TiC

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА

ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет ИЗУЧЕНИЕ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА Методические указания для выполнения лабораторной работы Томск 14 Рассмотрено и утверждено методической

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 9 ИЗМЕРЕНИЕ МОДУЛЯ ЮНГА МЕТОДОМ СТОЯЧИХ ВОЛН В СТЕРЖНЕ. 1.Изучить условия возникновения продольной стоячей волны в упругой среде.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 9 ИЗМЕРЕНИЕ МОДУЛЯ ЮНГА МЕТОДОМ СТОЯЧИХ ВОЛН В СТЕРЖНЕ. 1.Изучить условия возникновения продольной стоячей волны в упругой среде. Цель работы: ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 9 ИЗМЕРЕНИЕ МОДУЛЯ ЮНГА МЕТОДОМ СТОЯЧИХ ВОЛН В СТЕРЖНЕ 1.Изучить условия возникновения продольной стоячей волны в упругой среде..измерить скорость распространения упругих

Подробнее

Качественные соображения.

Качественные соображения. Поглощение света оптическими фононами. ИК-спектроскопия. Оглавление Качественные соображения...1 Соотношение Лиддейна-Сакса-Теллера...2 Постановка эксперимента и примеры экспериментальных данных...6 Список

Подробнее

Рис.1. Тепловое расширение кристаллов

Рис.1. Тепловое расширение кристаллов ЛЕКЦИЯ Тепловые свойства кристаллов. Тепловое расширение. Теплоемкость кристаллов. Закон Дюлонга и Пти. Трудности классической физики в объяснении температурной зависимости теплоемкости твердых тел. Тепловое

Подробнее

Ф. А. ВОДОПЬЯНОВ, Б. М. ГУТНЕР, В. Б. ЗАЛМАНЗОН, Л. Б. РОЗЕНБАУМ, А. С. ТЕМКИН

Ф. А. ВОДОПЬЯНОВ, Б. М. ГУТНЕР, В. Б. ЗАЛМАНЗОН, Л. Б. РОЗЕНБАУМ, А. С. ТЕМКИН ОСОБЕННОСТИ ПРИМЕНЕНИЯ ФЕРРИТОВ ДЛЯ АВТОМАТИЧЕСКОЙ ПЕРЕСТ Ф. А. ВОДОПЬЯНОВ, Б. М. ГУТНЕР, В. Б. ЗАЛМАНЗОН, Л. Б. РОЗЕНБАУМ, А. С. ТЕМКИН Радиотехнический, инстиmут АН СССР, Москва I. Для быстрой перестройки

Подробнее

Методические указания к выполнению лабораторной работы ИССЛЕДОВАНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛАМПЫ НАКАЛИВАНИЯ

Методические указания к выполнению лабораторной работы ИССЛЕДОВАНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛАМПЫ НАКАЛИВАНИЯ Методические указания к выполнению лабораторной работы 3.3. ИССЛЕДОВАНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛАМПЫ НАКАЛИВАНИЯ Степанова Л.Ф., Рябов С.Е., Некрасов В.В., Добрынина В.В. Квантовая оптика: Методические указания к

Подробнее

. Это - для нестационарного состояния. В стационарном состоянии просто заменяем D на D(t).

. Это - для нестационарного состояния. В стационарном состоянии просто заменяем D на D(t). 3. Параметрический резонанс 3. Концентрационные волны в среде с изменяющимся во времени коэффициентом диффузии Рассмотрим теперь ситуацию, когда концентрационная волна с некоторой частотой распространяется

Подробнее

Лекция 2 Плазменное экранирование: пять режимов ядерных реакций в звёздной плазме. А.И. Чугунов (ФТИ им. А.Ф. Иоффе)

Лекция 2 Плазменное экранирование: пять режимов ядерных реакций в звёздной плазме. А.И. Чугунов (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Ядерные реакции в звездной плазме Лекция 2 Плазменное экранирование: пять режимов ядерных реакций в звёздной плазме А.И. Чугунов (ФТИ им. А.Ф. Иоффе) Ядерные реакции в звездной плазме Лекция 1. Термоядерные

Подробнее

ПРИМЕНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА И УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КАЧЕСТВЕННЫХ ПОКАЗАТЕЛЕЙ ЖИДКОСТЕЙ

ПРИМЕНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА И УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КАЧЕСТВЕННЫХ ПОКАЗАТЕЛЕЙ ЖИДКОСТЕЙ УДК 53 А.В. Ванцов ПРИМЕНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА И УЛЬТРАЗВУКА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КАЧЕСТВЕННЫХ ПОКАЗАТЕЛЕЙ ЖИДКОСТЕЙ В статье рассматривается применение ультразвука и явления электромагнитного резонанса

Подробнее

Лазеры на квантовых ямах и точках (решение) (физика)

Лазеры на квантовых ямах и точках (решение) (физика) Лазеры на квантовых ямах и точках (решение) (изика). Длина волны излучения лазера. Энергия отонов, излучаемых лазером (в главной спектральной линии), равна ν = E + E + E, где E ширина запрещённой зоны

Подробнее

exp 2b 2 cos + f 1 2 b ( )

exp 2b 2 cos + f 1 2 b ( ) Форма неоднородно уширенных резонансных линий, обусловленная нелинейными вкладами М.Д. Глинчук, С.Н. Нохрин Институт проблем материаловедения Академии наук Украины, 252680 Киев, Украина (Поступила в Редакцию

Подробнее

ПАВЕЛ АЛЕКСЕЕВИЧ БАЖУЛИН (Ι9υ:> 1965)

ПАВЕЛ АЛЕКСЕЕВИЧ БАЖУЛИН (Ι9υ:> 1965) ПАВЕЛ АЛЕКСЕЕВИЧ БАЖУЛИН (Ι9υ:> 1965) 1966 г, Яиварь Том 88, вып. 1 УСПЕХИ ΦΉ ЗЖЧЕСКЖХ НАУК PERSONALIA 92 53 ПАВЕЛ АЛЕКСЕЕВИЧ БАЗКУЛИН 4-го октября 1965 г. скончался профессор, доктор физико-математических

Подробнее

Константа равновесия связана со стандартной энергией Гиббса химической реакции уравнением изотермы:

Константа равновесия связана со стандартной энергией Гиббса химической реакции уравнением изотермы: Лекция. Расчет константы равновесия. П. Стр. 47-48 Константа равновесия связана со стандартной энергией Гиббса химической реакции уравнением изотермы: ΔG = (νμ ) прод Σ (νμ ) реаг = - R ln K Участники

Подробнее

Принцип действия ультразвуковых расходомеров жидкости и газа

Принцип действия ультразвуковых расходомеров жидкости и газа Принцип действия ультразвуковых расходомеров жидкости и газа Принцип действия ультразвукового расходомера (частота более 20 кгц) жидкости и газа основан на явлении смещения звукового колебания проходящего

Подробнее

Определение ширины запрещенной зоны полупроводника

Определение ширины запрещенной зоны полупроводника Работа 40 Определение ширины запрещенной зоны полупроводника Ширина запрещенной зоны может быть найдена с помощью измерений электропроводности или постоянной Холла в зависимости от температуры, а также

Подробнее