ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ОМИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРЯМОГО МНОГОПРОВОЛОЧНОГО ПРОВОДНИКА

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ОМИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРЯМОГО МНОГОПРОВОЛОЧНОГО ПРОВОДНИКА"

Транскрипт

1 Параметры динамики наружной освещенности являются исходными данными для оценки светового режима в помещении частоты включений и интервалов между ними и разработки автоматических устройств Айзенберг ЮБ Проблема энергоснабжения в осветительных установках // Светотехника С-8 Краснопольский АЕ, Соколов ВБ Автоматизация управления освещением - насущная проблема светотехники // Светотехника С - 3Матвеев ДП Анализ возможной экономии электрической энергии в системе комбинированного освещения // Светотехника 998 С - Фомин АГ Системы автоматизированного управления электрическим освещением общественных зданий М: Дом света,998 5Гребенко ЮА, Елисеев НП, Петров ВИ, Фомин АГ Концепция построения автоматизированных систем управления освещением общественных зданий // Светотехника 999 С 8-6Соловьев АК Автоматическое регулирование искусственного освещения и его эффективность // Светотехника С - 7Пачаманов А, Янева Н Сезонные изменения естественного освещения в районе Софии и возможности управления искусственным освещением в общественных зданиях // Светотехника С Зубрич КИ Применение теории случайных функций для оценки динамики естественной освещенности // Коммунальное хозяйство городов: Науч-техн сб Вып3 К: Техніка, С -6 Получено 3 УДК 63 ААХАРИСОВ, канд техн наук Харьковская государственная академия городского хозяйства ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ОМИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРЯМОГО МНОГОПРОВОЛОЧНОГО ПРОВОДНИКА С использованием методов электродинамики сплошных сред в предположении нормального «колоколообразного» распределения плотности тока в уединенных прямых цилиндрических проводниках выведена формула расчета омического сопротивления прямого многопроволочного проводника Теоретические исследования омического сопротивления электрических проводников показывают [, ], что при условии нормального «колоколообразного» распределения плотности тока выведенная формула омического сопротивления уединенного прямого цилиндрического проводника точно совпадает с классическим законом Ома В этой связи представляет теоретический и практический интерес вывод расчетной формулы омического сопротивления прямого многопроволочного проводника с учетом нормального распределения плотности 53

2 Научно-технический сборник 9 5 тока в уединенном прямом цилиндрическом проводнике Применительно к данной задаче распределение плотности тока в условно уединенном прямом цилиндрическом проводнике с индексом запишем в форме ep, или ep, где, или текущие координаты в декартовой прямоугольной или цилиндрической системе координат в плоскости поперечного сечения прямого многопроволочного проводника; d d, полный ток условно уединенного -го проводника в плоскости его поперечного сечения;, или координаты центра инерции поперечного сечения -го проводника; радиус или эффективный радиус поперечного сечения -го проводника Используя распределение плотности тока в условно уединенном однопроволочном проводнике, выведем выражение омического сопротивления многопроволочного проводника в виде пакета прямых круглых цилиндрических проводников длиной, оси симметрии которых параллельны друг другу, а начала и концы по торцам ограничены плоскостями, перпендикулярными к осям их симметрии В качестве исходного расчетного выражения для этой цели используем известное энергетическое соотношение электродинамики

3 сплошных сред [ EH ] df Здесь омическое сопротивление проводника; полный ток проводника; E, H напряженности электрического и магнитного поля, создаваемые полным током проводника; df интегрирование ведется по поверхности проводника Граничным условием решения уравнения Лапласа принимаем проекцию напряженности электрического поля по оси z в точке z, делящей прямой многопроволочный проводник на две зеркально симметричные половины:, 3 E z Ez ep где длина прямых круглых цилиндрических проводников по оси z ; электрическая проводимость материала проводников Так как напряженность электрического поля по осям, не ограничена, то для решения уравнения Лапласа можно использовать метод разложений полей в интеграл Фурье Для определения компонент напряженности электромагнитного поля, создаваемых токами проводников, используем электростатические уравнения Максвелла: H H z z ; ; H H ; Ez Переходя к компонентам поля Фурье, получим dez dez E j ; E j ; dz dz 5 55

4 Научно-технический сборник 9 Ez Ez H j ; H j ; В общем виде значение компоненты поля E z, удовлетворяющее граничному условию 3, принимаем в виде Ez E ep[ j z] d, 6 где E Ez ep j 7 постоянная интегрирования Применяя обратное преобразование Фурье к 5, получим решение системы электростатических уравнений Максвелла в форме j [ E E ep j z] d ; j [ E E ep j z] d ; 8 j H E [ ep j z] d ; j H E [ ep j z] d Приравнивая в уравнениях 8 z и подставляя полученные компоненты электромагнитного поля в вместо векторного произведения компонент электромагнитного поля [ EH ] z E H E H, 9 после преобразований получаем d [ E ], где полный ток многопроволочного проводника 56

5 Умножив обе части граничного условия 3 на ep j j и проинтегрировав его, используя интеграл Пуассона ep[ α ξ ξ ] dξ, α получим значения постоянной интегрирования E ep х Дальнейшее решение задачи разделим на две части Сначала найдем суммарное значение сопротивления проводников в предположении их уединенности и затем определим сопротивление проводников, непосредственно связанное с их электромагнитным взаимодействием вз После подстановки значения постоянной интегрирования в и перехода в цилиндрическую систему координат получим ep ep 3 j coϕ dϕd Заменяя в 3 последний интеграл функцией Бесселя, приходим к выражению 57

6 Научно-технический сборник 9 58 d ep Используя для вычисления интеграла в известное соотношение / ep d, 5 получим выражение омического сопротивления прямого многопроволочного проводника без учета электромагнитного взаимодействия проводников в виде 6 Аналогичным образом с учетом, и 3 представим и выражение сопротивления прямого многопроволочного проводника, обусловленное взаимодействием токов проводников: ep вз d d j ϕ ϕ co ep, 7 где / ] [ расстояние между продольными осями прямых круглых цилиндрических проводников с токами и ; o и внешние радиусы соответствующих прямых

7 59 круглых цилиндрических проводников Заменяя в 7 последний интеграл функцией Бесселя, получаем ep d вз Применяя для вычисления интеграла в 8 модифицированную функцию Бесселя первого рода / ep d, ep найдем расчетное выражение омического сопротивления прямого многопроволочного проводника, обусловленное взаимодействием токов проводников: / вз ep 8 9

8 Научно-технический сборник 9 6 С учетом 6 и выражение полного электрического сопротивления постоянному току прямого многопроволочного проводника в форме пакета параллельных прямых круглых цилиндрических проводников длиной получим в виде / ep Легко заметить, что при одиночном прямом круглом цилиндрическом проводнике формула превращается в классический закон Ома Дальнейший анализ этой формулы показывает, что когда в многопроволочном проводнике элементарные параллельные проводники находятся друг от друга на относительно большом расстоянии аргумент функции значительно превышает единицу функцию в можно заменить ее асимптотикой /

9 ep После подстановки в получим расчетную формулу омического сопротивления многопроволочного прямого проводника с относительно далеко разнесенными проводниками: 3 Харисов АА К вопросу распределения плотности постоянного электрического тока в поперечном сечении прямых цилиндрических проводников // Вестник национального технического университета «ХПИ» Сер НРСТ 6 Т Харьков, С5-3 Харисов АА К вопросу распределения плотности постоянного электрического тока в поперечном сечении прямых цилиндрических проводников // Коммунальное хозяйство городов: Науч-техн сб Вып К: Техніка, 3 С75-83 Получено 73 УДК 5973 АВГРИГОРЬЕВ, МВБУЛАЕНКО, кандидаты техн наук, АГМАХОНИН Харьковская государственная академия городского хозяйства АККУМУЛЯТИВНЫЕ ПРОЦЕССЫ И ИХ ОСОБЕННОСТИ Рассматриваются аккумулятивные процессы и их составные части носитель и транспортный канал, приведены основные характеристики, отражающие взаимодействие аккумулятивных элементов, указаны соотношения, устанавливающие взаимосвязь поступающей и отдаваемой энергии, проанализирован процесс водоснабжения как аккумулятивный процесс доставки энергии аккумулятивному элементу с помощью носителя Процессы накопления, сохранения и потребления расхода энергии тесно связаны с аккумулятивными элементами АЭ и характером аккумулятивных процессов АП Аккумулятивный процесс в общем случае это сложная структура, которая включает один или несколько одинаковых или разных АЭ, а в некоторых случаях и АП К аккумулятивным процессам относятся передача энергии, вещества, информации, которая происходит непосредственно между двумя АЭ В итоге возможно либо накопление, либо потеря энергии, 6

расположения рабочих мест или оборудования, изменение интерьера, требований к освещенности на различных участках объекта и т.д.

расположения рабочих мест или оборудования, изменение интерьера, требований к освещенности на различных участках объекта и т.д. расположения рабочих мест или оборудования, изменение интерьера, требований к освещенности на различных участках объекта и т.д. 1.Справочная книга по светотехнике / Под ред. Ю.Б.Айзенберга. М.: Энергоатомиздат,

Подробнее

Научно-технический сборник 55

Научно-технический сборник 55 плуатации ламп типа ДНаТ желательно устанавливать фильтр для высших гармоник с номерами 3, 5, 7, что позволит повысить качество электроэнергии в питающей сети Дальнейшее исследование следует направить

Подробнее

РАСЧЕТ ХАРАКТЕРИСТИК СВАРОЧНЫХ ГЕНЕРАТОРОВ КОМБИНИРОВАННОГО ВОЗБУЖДЕНИЯ ДЛЯ АВТОНОМНЫХ СВАРОЧНЫХ ПОСТОВ НА ОСНОВЕ МЕТОДА МАГНИТНОЙ ЦЕПИ

РАСЧЕТ ХАРАКТЕРИСТИК СВАРОЧНЫХ ГЕНЕРАТОРОВ КОМБИНИРОВАННОГО ВОЗБУЖДЕНИЯ ДЛЯ АВТОНОМНЫХ СВАРОЧНЫХ ПОСТОВ НА ОСНОВЕ МЕТОДА МАГНИТНОЙ ЦЕПИ при расчетах сопротивления одиночных прямых усеченных конусообразных элементов (рис.2). В заключение отметим, что при равенстве радиусов r 01 = r02 = r 0 формула (15) превращается в классический закон

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 1 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность электрического поля системы зарядов.

Подробнее

ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ к самостоятельной работе студентов по курсу «Физика СВЧ» 1. Элементы теории поля

ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ к самостоятельной работе студентов по курсу «Физика СВЧ» 1. Элементы теории поля ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ к самостоятельной работе студентов по курсу «Физика СВЧ» 1 Элементы теории поля 11 Подсчитать поток вектора A = 5/ rlr сквозь сферическую поверхность радиуса r = Центр сферы совпадает

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Условия медленно меняющихся полей. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность

Подробнее

1.10. Общая задача электростатики

1.10. Общая задача электростатики 1 110 Общая задача электростатики Вектор напряженности электрического поля неподвижного точечного заряда вычисляется по формуле 1 Q E =, (1) 3 4π Используя принцип суперпозиции, нетрудно вычислить напряженность

Подробнее

ВОЗНИКНОВЕНИЕ ЭДС ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

ВОЗНИКНОВЕНИЕ ЭДС ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ ВОЗНИКНОВЕНИЕ ЭДС ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ М.Г. Колонутов канд. техн. наук, доцент Контакт с автором: kolonutov@mail.ru http://kolonutov.mylivepage.ru Аннотация В работе отвергается привлечение

Подробнее

5. МАГНИТОСТАТИКА Уравнения электромагнитного поля для поля постоянных токов имеют вид

5. МАГНИТОСТАТИКА Уравнения электромагнитного поля для поля постоянных токов имеют вид 5 МАГНИТОСТАТИКА Уравнения электромагнитного поля для поля постоянных токов имеют вид ot H div H 0 5 Если ввести векторный потенциал A : H ot A и использовать условие калибровки div A 0 то получаем A при

Подробнее

ФИЗИКА ВОЛНОВЫХ ПРОЦЕССОВ Лекция 10. Излучение радиоволн

ФИЗИКА ВОЛНОВЫХ ПРОЦЕССОВ Лекция 10. Излучение радиоволн ФИЗИКА ВОЛНОВЫХ ПРОЦЕССОВ Лекция 10. Излучение радиоволн И. А. Насыров КАЗАНСКИЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Институт физики Казань 2015 г. 1 / 42 И. А. Насыров Физика волновых процессов. Лекция 10 Рассматриваемые

Подробнее

1.3. Теорема Гаусса.

1.3. Теорема Гаусса. 1 1.3. Теорема Гаусса. 1.3.1. Поток вектора через поверхность. Поток вектора через поверхность одно из важнейших понятий любого векторного поля, в частности электрического d d. Рассмотрим маленькую площадку

Подробнее

r 2 r. E + = 2κ a, E = 2κ a

r 2 r. E + = 2κ a, E = 2κ a 1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 2 Теорема Гаусса 1.1. (1.19 из задачника) Используя теорему Гаусса, найти: а) поле плоскости, заряженной с поверхностной плотностью σ; б) поле плоского конденсатора;

Подробнее

Скин-эффект в тонкой цилиндрической проволоке из металла

Скин-эффект в тонкой цилиндрической проволоке из металла Физика твердого тела,, том 54, вып. 6 Скин-эффект в тонкой цндрической проволоке из металла Э.В. Завитаев, О.В. Русаков, А.А. Юшканов 3 Московский государственный университет леса, Мытищи, Московская обл.,

Подробнее

E 0 e -i t. rot E = 1 c. c div D = 0, c 2. z 2 + k2 E = 0, 2 E

E 0 e -i t. rot E = 1 c. c div D = 0, c 2. z 2 + k2 E = 0, 2 E 1 Квазистационарные явления 1 1 Квазистационарные явления Урок 6 Скин-эффект Базовые решения - плоскость, шар, цилиндр 11 (Задача 676)Полупространство Z заполнено проводником с проводи- E e -i t мостью

Подробнее

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Казанский (Приволжский) федеральный университет» Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

Подробнее

ГЛАВА 3. Постоянный ток

ГЛАВА 3. Постоянный ток ГЛАВА Постоянный ток Электрическим током называют всякое направленное движение электрических зарядов Если направление движения не изменяется, то такой ток называется однонаправленным Если к тому же его

Подробнее

ДВОЙНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ. 1. Задача, приводящая к двойному интегралу.

ДВОЙНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ. 1. Задача, приводящая к двойному интегралу. ДВОЙНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ. Задача, приводящая к двойному интегралу. Найти цилиндрического тела, основанием которого является часть координатной плоскости O, которую будем называть областью. Сверху тело ограниченно

Подробнее

ПРИРОДА СИЛЫ ЛОРЕНЦА. М.Г. Колонутов канд. техн. наук, доцент Введение

ПРИРОДА СИЛЫ ЛОРЕНЦА. М.Г. Колонутов канд. техн. наук, доцент Введение ПРИРОДА СИЛЫ ЛОРЕНЦА Введение М.Г. Колонутов канд. техн. наук, доцент kolonutov@mail.ru В серьѐзных учебниках по теории электричества весьма редко встречается эмоциональная оценка какого-либо математического

Подробнее

= [j 2 [j 1 r 12 ]] dv 1 dv 2. = [v 2 [v 1 r 12 ]] dq 1 dq 2. J [dl B] [j B] dv c. B l dl = 4π c

= [j 2 [j 1 r 12 ]] dv 1 dv 2. = [v 2 [v 1 r 12 ]] dq 1 dq 2. J [dl B] [j B] dv c. B l dl = 4π c 1 Магнитостатика 1 1 Магнитостатика Закон Ампера (µ 1): df 12 J 1J 2 [dl 1 [dl 2 r 12 ]] 2 r 3 12 Сила Ампера: J [dl B] df Закон Био Савара (µ 1, B H): [j 2 [j 1 r 12 ]] dv 1 dv 2 2 r 3 12 [v 2 [v 1 r

Подробнее

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v .9. Преобразования векторов электромагнитного поля..9.. Преобразования компонент электромагнитного поля. Полученные и изученные нами законы электродинамики применимы для описания явлений, которые происходят

Подробнее

МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ THE MECHANISM OF OCCURRENCE OF AN ELECTROMOTIVE FORCE AT CONDUCTOR MOVEMENT IN A MAGNETIC FIELD Колонутов М.Г. Kolonutov

Подробнее

МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ. Колонутов М.Г. 1, 2014

МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ. Колонутов М.Г. 1, 2014 МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ Колонутов МГ 1, 14 В статье показан основной недостаток традиционного объяснения и предложен новый механизм возникновения

Подробнее

5. Релятивистски-ковариантное уравнение движения заряда в электромагнитном поле. Тензор электромагнитного поля

5. Релятивистски-ковариантное уравнение движения заряда в электромагнитном поле. Тензор электромагнитного поля 5 Релятивистски-ковариантное уравнение движения заряда в электромагнитном поле Тензор электромагнитного поля 51 Необходимость получения уравнения движения в ковариантной форме Уравнение движения заряженной

Подробнее

Труды международного симпозиума «Надежность и качество 2009», Пенза том 1

Труды международного симпозиума «Надежность и качество 2009», Пенза том 1 Труды международного симпозиума «Надежность и качество 009», Пенза том Горячев ВЯ, Савин АВ ОПРЕДЕЛЕНИЕ СВЯЗИ МЕЖДУ УСКОРЕНИЕМ И ПОПЕРЕЧНОЙ ДЕФОРМАЦИЕЙ УПРУГОГО ЭЛЕМЕНТА ДАТЧИКА Упругий элемент является

Подробнее

Национальный технический университет «Харьковский политехнический институт», Украина

Национальный технический университет «Харьковский политехнический институт», Украина 19 УДК 61.7.44.7 Ю.В. Батыгин 1, А.Ю. Бондаренко 1, Е.А. Чаплыгин 1 Национальный технический университет «Харьковский политехнический институт», Украина Харьковский национальный автомобильно-дорожный университет,

Подробнее

Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения

Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения Электронный журнал «Труды МАИ». Выпуск 68 www.a.ru/scece/rudy/ УДК 537.87+6.37 Решение задачи рассеяния на протяженных цилиндрических телах различного сечения Гиголо А. И. * Кузнецов Г. Ю. ** Московский

Подробнее

1 = = 0. (1) R + 1 = C, (2) 1(R)

1 = = 0. (1) R + 1 = C, (2) 1(R) . Электростатика. Электростатика Урок 7 Разделение переменных в сферической и цилиндрической системах координат Оператор Лапласа в сферической системе координат записывается в виде = 2 = 2 ) + sin θ )

Подробнее

Оглавление 1. Введение 2. Решение уравнений Максвелла 3. Напряженности 4. Потоки энергии 5.Обсуждение Приложение 1 Приложение 2 Литература

Оглавление 1. Введение 2. Решение уравнений Максвелла 3. Напряженности 4. Потоки энергии 5.Обсуждение Приложение 1 Приложение 2 Литература Хмельник С. И. Второе решение уравнений Максвелла Аннотация Предлагается новое решение уравнений Максвелла для вакуума. Предварительно отмечается, что доказательство единственности известного решения основано

Подробнее

c c Найдем телесный угол Ω, под которым видна поверхность с током из точки наблюдения магнитного поля. => θ

c c Найдем телесный угол Ω, под которым видна поверхность с током из точки наблюдения магнитного поля. => θ Факультатив Магнитное поле на оси соленоида конечной длины Найдем магнитное поле в точке O на оси соленоида с поверхностной плотностью тока i= ni, где n число витков на единице длины соленоида, I сила

Подробнее

Структура электромагнитного поля круглого экранированного волновода в движущейся системе отсчета

Структура электромагнитного поля круглого экранированного волновода в движущейся системе отсчета 6 июля 01 Структура электромагнитного поля круглого экранированного волновода в движущейся системе отсчета В.В. Бирюков, В.А. Грачев Нижегородский государственный технический университет им. Р.Е. Алексеева,

Подробнее

АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О ПОЛЕ ТЕМПЕРАТУР ПРИ ОБТЕКАНИИ ОДНОРОДНЫМ ПОТОКОМ КРИВОЛИНЕЙНОГО ИСТОЧНИКА ТЕПЛА ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ

АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О ПОЛЕ ТЕМПЕРАТУР ПРИ ОБТЕКАНИИ ОДНОРОДНЫМ ПОТОКОМ КРИВОЛИНЕЙНОГО ИСТОЧНИКА ТЕПЛА ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ УДК 57.956.4+536.4 АНАЛИТИЧЕСКОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ О ПОЛЕ ТЕМПЕРАТУР ПРИ ОБТЕКАНИИ ОДНОРОДНЫМ ПОТОКОМ КРИВОЛИНЕЙНОГО ИСТОЧНИКА ТЕПЛА ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ М.Я. Антимиров И.М. Володко Рижский технический университет

Подробнее

РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЕМКОСТЕЙ МНОГОЖИЛЬНОГО КАБЕЛЯ С КОМБИНИРОВАННОЙ ИЗОЛЯЦИЕЙ

РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЕМКОСТЕЙ МНОГОЖИЛЬНОГО КАБЕЛЯ С КОМБИНИРОВАННОЙ ИЗОЛЯЦИЕЙ РАСЧЕТ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЕМКОСТЕЙ МНОГОЖИЛЬНОГО КАБЕЛЯ С КОМБИНИРОВАННОЙ ИЗОЛЯЦИЕЙ КК Абрамов канд техн наук ведущий научный сотрудник ОАО «ВНИИКП» Электрические емкости емкостные связи асимметрия жил относятся

Подробнее

Теорема Гаусса. Применение теоремы Гаусса к расчету полей

Теорема Гаусса. Применение теоремы Гаусса к расчету полей Теорема Гаусса Применение теоремы Гаусса к расчету полей Основные формулы Электростатическое поле можно задать, указав для каждой точки величину и направление вектора Совокупность этих векторов образует

Подробнее

поле параллельно токонесущей плоскости и в этой плоскости перпендикулярно току. Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl

поле параллельно токонесущей плоскости и в этой плоскости перпендикулярно току. Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl Факультатив. Магнитное поле над токонесущей плоскостью. Магнитное поле закручено вокруг токов по правилу правого винта. В таком случае магнитное поле плоскости с током имеет следующий вид: Это поле перпендикулярно

Подробнее

Семинары 3-4. Электромагнитные волны. Давление света.

Семинары 3-4. Электромагнитные волны. Давление света. Семинары 3-4 Электромагнитные волны Давление света Основной материал семинара изложен в конспекте лекций по оптике Здесь только дополнительные моменты 1 В вакууме распространяется электромагнитная волна

Подробнее

Пример Записать выражения для статических моментов плоской материальной области (D). На основании формул (3) с учетом фигуры ( Φ ) имеем:

Пример Записать выражения для статических моментов плоской материальной области (D). На основании формул (3) с учетом фигуры ( Φ ) имеем: 3 Пример Записать выражения для статических моментов плоской материальной области (D) На основании формул (3) с учетом фигуры ( Φ ) имеем: ρ, dd, ρ, dd Исходя из механического смысла статического момента,

Подробнее

Погонная индуктивность витой пары на сверхвысоких частотах

Погонная индуктивность витой пары на сверхвысоких частотах Погонная индуктивность витой пары на сверхвысоких частотах А.В. Лабынцев В.А. Лабынцев Известно что сверхвысокочастотное электромагнитное поле практически не проникает внутрь проводников и электрический

Подробнее

Vavilov-Cherenkov like mechanism of surface wave excitation: details of calculations

Vavilov-Cherenkov like mechanism of surface wave excitation: details of calculations Valo-Cho l has of sufa wa ao_als of alulaoso Valo-Cho l has of sufa wa ao: als of alulaos VSZu AMLooh a VVLs Th PL Phsal Isu of RAS 999 Mosow Russa u@slu lo@slu ls@alu Ths pap oas als of alulao of h sufa

Подробнее

ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера СО РАН. А.А. Иванов К РАСЧЕТУ ИНДУКТИВНОСТИ И ВЗАИМНОЙ ИНДУКТИВНОСТИ КАТУШЕК ПРЯМОУГОЛЬНОГО СЕЧЕНИЯ

ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера СО РАН. А.А. Иванов К РАСЧЕТУ ИНДУКТИВНОСТИ И ВЗАИМНОЙ ИНДУКТИВНОСТИ КАТУШЕК ПРЯМОУГОЛЬНОГО СЕЧЕНИЯ НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера СО РАН А.А. Иванов К РАСЧЕТУ ИНДУКТИВНОСТИ И ВЗАИМНОЙ ИНДУКТИВНОСТИ КАТУШЕК ПРЯМОУГОЛЬНОГО СЕЧЕНИЯ ИЯФ--5 НОВОСИБИРСК К расчету

Подробнее

1.5. ВСЕМИРНОЕ ТЯГОТЕНИЕ

1.5. ВСЕМИРНОЕ ТЯГОТЕНИЕ 15 ВСЕМИРНОЕ ТЯГОТЕНИЕ Согласно закону всемирного тяготения, сила с которой материальная точка массой притягивает материальную точку массой, задается следующим выражением:, (1) где и радиус-векторы точек

Подробнее

Вестник Челябинского государственного университета (162). Физика. Вып. 5. С

Вестник Челябинского государственного университета (162). Физика. Вып. 5. С Вестник Челябинского государственного университета 29 24 (62) Физика Вып 5 С 4 9 О некоторых аспектах магнитоэлектрического взаимодействия И П Попов Рассмотрены некоторые аспекты магнитоэлектрического

Подробнее

Лекц ия 31 Электромагнитные волны в длинных линиях

Лекц ия 31 Электромагнитные волны в длинных линиях Лекц ия 3 Электромагнитные волны в длинных линиях Вопросы. Понятие о системе канализации электромагнитной энергии. Волны вдоль проводов. Волновое уравнение. Скорость волны. Волновое сопротивление линии.

Подробнее

Аннотация Рассматривается структура постоянного тока в проводе.

Аннотация Рассматривается структура постоянного тока в проводе. Хмельник С. И. Структура постоянного тока Аннотация Рассматривается структура постоянного тока в проводе. Оглавление. Введение. Математическая модель 3. Решение уравнений. Мощность Приложение Литература.

Подробнее

4. ЭЛЕКТРОСТАТИКА Для неподвижных зарядов уравнения электромагнитного поля принимают вид (4.1)

4. ЭЛЕКТРОСТАТИКА Для неподвижных зарядов уравнения электромагнитного поля принимают вид (4.1) 4 ЭЛЕКТРОСТАТИКА Для неподвижных зарядов уравнения электромагнитного поля принимают вид ot E, div E ρ (4 Безвихревой характер поля позволяет ввести скалярный потенциал электрического поля: E gad, для которого

Подробнее

1. Электростатика Урок 5 Уравнение Пуассона и Лапласа Решение

1. Электростатика Урок 5 Уравнение Пуассона и Лапласа Решение 1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 5 Уравнение Пуассона и Лапласа Уравнение для потенциала с источниками зарядами) уравнение Пуассона и уравнение без источников уравнение Лапласа Уравнение Пуассона

Подробнее

Экзамен. 2. Магнитное поле B внутри и снаружи длинного цилиндрического проводника с заданной плотностью тока j.

Экзамен. 2. Магнитное поле B внутри и снаружи длинного цилиндрического проводника с заданной плотностью тока j. Экзамен 2 Магнитное поле B внутри и снаружи длинного цилиндрического проводника с заданной плотностью тока j B= Bz + B + B ϕ Докажем, что B z = 0 отсутствует составляющая поля вдоль провода внутри и снаружи

Подробнее

Программные требования к зачету по курсу Электродинамика

Программные требования к зачету по курсу Электродинамика Программные требования к зачету по курсу Электродинамика (5 семестр) 1.1. Уравнения Максвелла и их физическое обоснование. Сила Лоренца. При ответе на вопрос билета необходимо ввести понятия объемной плотности

Подробнее

Поверхностный эффект не терпит поверхностного отношения

Поверхностный эффект не терпит поверхностного отношения Поверхностный эффект не терпит поверхностного отношения I.4 Скин-эффект 1 Качественный анализ Рассмотрим теперь физику скин эффекта. Если в однородном проводнике имеется постоянный ток, то плотность тока

Подробнее

2. Как можно формально ввести операции дивергенции и ротора векторного поля с помощью оператора градиента? 5. Вычислите потенциал (z)

2. Как можно формально ввести операции дивергенции и ротора векторного поля с помощью оператора градиента? 5. Вычислите потенциал (z) ВАРИАНТЫ ПИСЬМЕННОГО ЭКЗАМЕНА ПО ФИЗИКЕ ЗА ВТОРОЙ СЕМЕСТР. МОДУЛЬ : «ЭЛЕКТРОДИНАМИКА» ВАРИАНТ. Покажите, как, используя силу Лоренца и основное уравнение динамики для релятивистской заряженной частицы,

Подробнее

МОДУЛЬ 1. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ Специальность «Техническая физика» Интенсификация теплопередачи

МОДУЛЬ 1. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ Специальность «Техническая физика» Интенсификация теплопередачи МОДУЛЬ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ Специальность 3 «Техническая физика» Лекция 6 Интенсификация теплопередачи Интенсификация теплопередачи Из уравнения теплопередачи следует, что Q kf t Поэтому при заданных размерах

Подробнее

. Показать, что εe = µh. 2) Найти поток энергии,

. Показать, что εe = µh. 2) Найти поток энергии, 1. Волны в пространстве времени 1 1. Волны в пространстве времени Урок 1 Кинематика электромагнитных волн 1.1. (Задача 1.1.) 1 1) Доказать поперечность любой электромагнитной волны, имеющей ( вид E = E

Подробнее

D t. 4π c σ E. Таким образом система уравнений Максвелла в квазистационарном приближении имеет вид: div D = 4πρ; div B = 0; c t ; rot H = 4π j; (3)

D t. 4π c σ E. Таким образом система уравнений Максвелла в квазистационарном приближении имеет вид: div D = 4πρ; div B = 0; c t ; rot H = 4π j; (3) 1 1 Условие квазистационарности поля Квазистационарное переменное электромагнитное поле - это приближенный способ описания электромагнитного поля при котором можно пренебречь током смещения в системе уравнений

Подробнее

19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева. Тестовые вопросы

ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева. Тестовые вопросы ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева Тестовые вопросы 1. Запишите прямое и обратное преобразования Лоренца для t и x от инерциальной системы отсчета K к системе K, при движении системы K со скоростью

Подробнее

Кручение простой вид сопротивления (нагружения), при котором на стержень действуют моменты в плоскостях, перпендикулярных к продольной оси стержня.

Кручение простой вид сопротивления (нагружения), при котором на стержень действуют моменты в плоскостях, перпендикулярных к продольной оси стержня. Кручение стержней с круглым поперечным сечением. Внутренние усилия при кручении, напряжения и деформации. Напряженное состояние и разрушение при кручении. Расчет на прочность и жесткость вала круглого

Подробнее

Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ»

Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ» Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ» кафедра физики ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАГНИТНОГО ПОЛЯ (магнитный поток, самоиндукция, индуктивность) Лабораторная

Подробнее

3.3. Магнитное поле. Электромагнитная индукция

3.3. Магнитное поле. Электромагнитная индукция 3.3. Магнитное поле. Электромагнитная индукция Основные законы и формулы Электрический ток создает в пространстве, окружающем его, магнитное поле. Силовой характеристикой магнитного поля является вектор

Подробнее

Приближенные формулы, описывающие профили лежащих и висящих капель в случаях малых чисел Бонда и сильной смачиваемости

Приближенные формулы, описывающие профили лежащих и висящих капель в случаях малых чисел Бонда и сильной смачиваемости Журнал технической физики, 6, том 86, вып. Приближенные формулы, описывающие профили лежащих и висящих капель в случаях малых чисел Бонда и сильной смачиваемости Е.В. Галактионов, Н.Е. Галактионова, Э.А.

Подробнее

ГЛАВА 5. Плоские волны

ГЛАВА 5. Плоские волны ГЛАВА 5 Плоские волны Излучатель электромагнитной волны создает вокруг себя фронт этих волн На больших расстояниях от излучателя волну можно считать сферической Но на очень больших расстояниях от излучателя

Подробнее

4. Постоянное магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле.

4. Постоянное магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле. 4 Постоянное магнитное поле в вакууме Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле Закон Био-Савара-Лапласа: [ dl, ] db =, 3 4 π где ток, текущий по элементу проводника dl, вектор dl направлен

Подробнее

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ МЕХАНИЗМА ДЕТАНДЕРА. В.М. Сковпень, Н.А. Еронина e mail:

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ МЕХАНИЗМА ДЕТАНДЕРА. В.М. Сковпень, Н.А. Еронина e mail: Известия Челябинского научного центра, вып. 4(3), 00 МЕХАНИКА ДЕФОРМИРОВАННОГО ТВЕРДОГО ТЕЛА УДК 57.5 ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ МЕХАНИЗМА ДЕТАНДЕРА e mail: mak@sfti.snz.u Снежинский государственный

Подробнее

[m r] [r j ]dv. F = (mb) = (m )B, N = [m B].

[m r] [r j ]dv. F = (mb) = (m )B, N = [m B]. 1 Магнитостатика 1 1 Магнитостатика Урок 19 Векторный потенциал, магнитный диполь Векторный магнитный потенциал A (B = rot A) удовлетворяет уравнениям Векторный потенциал магнитного диполя ϕ t = 0 A =

Подробнее

Экзамен. Закон Био-Савара (-Лапласа).

Экзамен. Закон Био-Савара (-Лапласа). Экзамен Закон Био-Савара (-Лапласа) I dl, db поле элемента тока Idl, где вектор, направленный из элемента тока в точку наблюдения Другие формы закона Био-Савара: 1 j, db dv 1 i, db ds q [ V,] B магнитное

Подробнее

1.5 Поток вектора напряженности электрического поля

1.5 Поток вектора напряженности электрического поля 1.5 Поток вектора напряженности электрического поля Ранее отмечалось, что величина вектора напряженности электрического поля равна количеству силовых линий, пронизывающих перпендикулярную к ним единичную

Подробнее

правую часть четвертое уравнение системы (7), преобразуем это выражение:

правую часть четвертое уравнение системы (7), преобразуем это выражение: Распространение ЭМ-волн в свободном пространстве Уравнения Максвелла в свободном пространстве (под свободным пространством понимается не вакуум, а изотропное пространство) имеют вид: E, H, H E, t E H J

Подробнее

Оглавление 1. Введение 2. Поток электромагнитной энергии 3. Анализ результатов Приложение таблица размерностей Литература

Оглавление 1. Введение 2. Поток электромагнитной энергии 3. Анализ результатов Приложение таблица размерностей Литература Хмельник С. И. Структура потока электромагнитной энергии в проводе с постоянным током Аннотация Рассматривается структура потоков электромагнитной энергии в проводе, по которому идет постоянный ток. Показывается,

Подробнее

Поток поля B может создавать только составляющая B r. Эта составляющая может создать поток только через боковую поверхность цилиндра.

Поток поля B может создавать только составляющая B r. Эта составляющая может создать поток только через боковую поверхность цилиндра. Экзамен 1 Магнитное поле длинного провода с током в цилиндрической оболочке из магнитного материала (продолжение) Докажем, что двух остальных составляющих магнитного поля нет B =? r Рассмотрим поток поля

Подробнее

J [dl r] [j r] dv r 3 =

J [dl r] [j r] dv r 3 = 1. Магнитостатика 1 1. Магнитостатика Урок 20 Магнитное поле в среде Закон Био Савара в среде: Сила Ампера в среде: db = J [dl r] r 3 = [j r] dv r 3 = [v r] dq. 3 J [dl B] [j B] dv [v B] dq df = = =. Вектор

Подробнее

Факультатив. Заряд внутри полости проводника.

Факультатив. Заряд внутри полости проводника. Факультатив Заряд внутри полости проводника Рассмотрим задачу: пусть есть незаряженный проводящий шар, внутри шара сферическая полость, в центре полости точечный заряд Найти поле E везде Сначала докажем,

Подробнее

Закон Ампера и векторный потенциал

Закон Ампера и векторный потенциал Закон Ампера и векторный потенциал В классической электродинамике магнитное поле вводится при помощи закона Ампера, который является результатом исследования силового взаимодействия токонесущих систем.

Подробнее

Аннотация Приводится краткое описание непротиворечивого решения уравнений Максвелла, данного в [1], и новые дополнения.

Аннотация Приводится краткое описание непротиворечивого решения уравнений Максвелла, данного в [1], и новые дополнения. Хмельник С.И. Еще о непротиворечивом решении уравнений Максвелла Аннотация Приводится краткое описание непротиворечивого решения уравнений Максвелла, данного в [], и новые дополнения. Оглавление. Введение.

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 18 ЛЕКЦИЯ 18

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 18 ЛЕКЦИЯ 18 1 ЛЕКЦИЯ 18 Скалярное поле. Интегрирование и дифференцирование скалярного поля. Градиент функции. Интегральное определение градиента. Векторное поле. Ротор. Дивергенция. Поток вектора. Теорема Гаусса-Остроградского.

Подробнее

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ РЕАКТИВНЫХ КОМПОНЕНТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ. А.А. Колоколов,

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ РЕАКТИВНЫХ КОМПОНЕНТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ. А.А. Колоколов, Декабрь 1992 г. Том 162, 12 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК МЕТОДИЧЕСКИЕ ЗАМЕТКИ ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ РЕАКТИВНЫХ КОМПОНЕНТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ А.А. Колоколов, (Московский физико-технический институт, Московский станкоинструментальный

Подробнее

Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом

Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом Потенциал. Связь напряженности и потенциала Основные теоретические сведения Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом Напряженность электрического поля величина, численно равная

Подробнее

Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля.

Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля. Лекции 7. Проводники с током в магнитном поле. Теорема Гаусса для магнитного поля. dl dl df А Закон Ампера. Магнитный момент контура с током. Контур с током в магнитном поле. Поток вектора магнитной индукции.

Подробнее

Электростатика. Магнитостатика. Электромагнитная индукция. Электрическое поле в проводящей среде.

Электростатика. Магнитостатика. Электромагнитная индукция. Электрическое поле в проводящей среде. МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ. Н.Э.БАУМАНА Л.А.Лунёва, С.Н.Тараненко, В.Г.Голубев, А.В.Козырев, А.В. Купавцев. Электростатика. Магнитостатика. Электромагнитная индукция. Электрическое

Подробнее

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 1. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

Хмельник С. И. Вторая структура постоянного тока

Хмельник С. И. Вторая структура постоянного тока Хмельник С. И. Вторая структура постоянного тока Аннотация Рассматривается структура постоянного тока и потока электромагнитной энергии в проводе. Показывается что ток распространяется внутри провода по

Подробнее

Факультативно. Ковариантная форма физических законов.

Факультативно. Ковариантная форма физических законов. Факультативно. Ковариантная форма физических законов. Ковариантность и контравариантность. Слово "ковариантный" означает "преобразуется так же, как что-то", а слово "контравариантный" означает "преобразуется

Подробнее

АНАЛИЗ СОБСТВЕННЫХ ЧАСТОТ И ФОРМ КОЛЕБАНИЙ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ПЛАСТИНЫ, ЗАЩЕМЛЕННОЙ ПО ДВУМ ПРОТИВОПОЛОЖНЫМ КРАЯМ

АНАЛИЗ СОБСТВЕННЫХ ЧАСТОТ И ФОРМ КОЛЕБАНИЙ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ПЛАСТИНЫ, ЗАЩЕМЛЕННОЙ ПО ДВУМ ПРОТИВОПОЛОЖНЫМ КРАЯМ ТЕХНИКА УДК.. (.) (0) АНАЛИЗ СОБСТВЕННЫХ ЧАСТОТ И ФОРМ КОЛЕБАНИЙ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ПЛАСТИНЫ ЗАЩЕМЛЕННОЙ ПО ДВУМ ПРОТИВОПОЛОЖНЫМ КРАЯМ В.Э. Еремьянц докт. техн. наук профессор Л.Т. Панова канд. техн. наук доцент

Подробнее

ЛЕКЦИЯ N44. Вычисление кратных интегралов.

ЛЕКЦИЯ N44. Вычисление кратных интегралов. ЛЕКЦИЯ N. Вычисление кратных интегралов..вычисление двойного интеграла в прямоугольных декартовых координатах.....вычисление двойного интеграла (произвольная область).....тройной интеграл.....вычисление

Подробнее

Экзамен. Метод изображений. 2. Точечный заряд и проводящий заземленный шар.

Экзамен. Метод изображений. 2. Точечный заряд и проводящий заземленный шар. Экзамен. Метод изображений.. Точечный заряд и проводящий заземленный шар. Рассмотрим задачу. Дан проводящий заземленный шар радиусом и точечный заряд на расстоянии a> от центра шара. Найти потенциал в

Подробнее

РАБОТА 20 МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОГО ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ В ПРОВОДЯЩИХ ЛИСТАХ

РАБОТА 20 МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОГО ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ В ПРОВОДЯЩИХ ЛИСТАХ РАБОТА 0 МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОГО ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ В ПРОВОДЯЩИХ ЛИСТАХ Цель работы. Получить опытным путём картину равного электрического потенциала, построить на ней линии напряженности

Подробнее

2. Решение уравнений Максвелла. для конденсатора с переменным напряжением

2. Решение уравнений Максвелла. для конденсатора с переменным напряжением Хмельник С.И. Решение уравнений Максвелла для конденсатора с переменным напряжением Оглавление. Введение. Решение уравнений Максвелла 3. Скорость распространения электромагнитной волны 4. Плотность энергии

Подробнее

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 1. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

1. Кратные интегралы

1. Кратные интегралы Пособие предназначено для студентов заочников КГТУ второго года обучения. В пособии в краткой и доступной форме рассмотрены темы: Кратные интегралы, Криволинейные интегралы, Ряды, Теория вероятностей.

Подробнее

УДК Мирсалимов М. В. ЗАРОЖДЕНИЕ ТРЕЩИНЫ В ПОЛОСЕ ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ. (Тульский государственный университет)

УДК Мирсалимов М. В. ЗАРОЖДЕНИЕ ТРЕЩИНЫ В ПОЛОСЕ ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ. (Тульский государственный университет) ВЕСТНИК ЧГПУ им И Я ЯКОВЛЕВА МЕХАНИКА ПРЕДЕЛЬНОГО СОСТОЯНИЯ 7 УДК 5975 Мирсалимов М В ЗАРОЖДЕНИЕ ТРЕЩИНЫ В ПОЛОСЕ ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ (Тульский государственный университет) Рассматривается задача механики

Подробнее

О представлении поля в волноводе в виде суммы полей ТЕ и ТМ.

О представлении поля в волноводе в виде суммы полей ТЕ и ТМ. Журнал технической физики, том XVIII, вып 7, 1948 А Н Тихонов, А А Самарский О представлении поля в волноводе в виде суммы полей ТЕ и ТМ Несмотря на то, что утверждение о возможности разложения произвольного

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОГОННЫХ ПРОДОЛЬНЫХ ПАРАМЕТРОВ ВОЗДУШНЫХ И ПОДЗЕМНЫХ ЛИНИЙ ЭЛЕКТРОПЕРЕДАЧ НА ОСНОВЕ РАСЧЕТА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОГОННЫХ ПРОДОЛЬНЫХ ПАРАМЕТРОВ ВОЗДУШНЫХ И ПОДЗЕМНЫХ ЛИНИЙ ЭЛЕКТРОПЕРЕДАЧ НА ОСНОВЕ РАСЧЕТА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ СБОРНИК НАУЧНЫХ ТРУДОВ НГТУ. - 005. - - УДК 61.315 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОГОННЫХ ПРОДОЛЬНЫХ ПАРАМЕТРОВ ВОЗДУШНЫХ И ПОДЗЕМНЫХ ЛИНИЙ ЭЛЕКТРОПЕРЕДАЧ НА ОСНОВЕ РАСЧЕТА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ С.А. КАНДАКОВ Приведена

Подробнее

понятие момента импульса L. Пусть материальная точка A, движущаяся по окружности радиуса r, обладает импульсом

понятие момента импульса L. Пусть материальная точка A, движущаяся по окружности радиуса r, обладает импульсом Лекция 11 Момент импульса Закон сохранения момента импульса твердого тела, примеры его проявления Вычисление моментов инерции тел Теорема Штейнера Кинетическая энергия вращающегося твердого тела Л-1: 65-69;

Подробнее

Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I. 1 c

Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I. 1 c Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I df dl, B c Другие формы силы Ампера: 1 df j, B dv c 1 df i, B ds c q F, B c V сила

Подробнее

Передающие линии СВЧ

Передающие линии СВЧ Передающие линии СВЧ Типы линий Линии передачи или фидеры служат для передачи электромагнитной энергии от источника к нагрузке. Существующие линии диапазона сверхвысоких частот можно разделить на две группы.

Подробнее

ГЛАВА 2. Электростатика

ГЛАВА 2. Электростатика ГЛАВА Электростатика Электростатика это раздел электродинамики, в котором рассматриваются электромагнитные процессы, не изменяющиеся во времени Точнее, т к заряды считаются неподвижными, то в СО, связанной

Подробнее

Тема 1.4. Динамика вращательного движения

Тема 1.4. Динамика вращательного движения Тема 1.4. Динамика вращательного движения План 1. Момент импульса частицы. Момент силы 3. Уравнение моментов 4. Собственный момент импульса 5. Динамика твердого тела 6. Момент инерции 7. Кинетическая энергия

Подробнее

Вариант q 1 q 2 q 3 1 q -q q 2 -q q -q 3 q -q 2q

Вариант q 1 q 2 q 3 1 q -q q 2 -q q -q 3 q -q 2q Задание. Тема Электростатическое поле в вакууме. Задача (Электростатическое поле системы точечных зарядов) Вариант-. В вершинах равностороннего треугольника со стороной а находятся точечные заряды q q

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 7 ТЕОРЕМЫ ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ И КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА. МОМЕНТ ИНЕРЦИИ

ЛЕКЦИЯ 7 ТЕОРЕМЫ ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ И КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА. МОМЕНТ ИНЕРЦИИ ЛЕКЦИЯ 7 ТЕОРЕМЫ ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ И КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА. МОМЕНТ ИНЕРЦИИ Рис. 7.1 Пусть система состоит из точек P, ν = 1, 2,, N. Начало отсчёта обозначим как O, радиус-вектор точки P

Подробнее

'. И пусть для простоты dl dl F V, B

'. И пусть для простоты dl dl F V, B Экзамен Закон электромагнитной индукции Фарадея (продолжение) ЭДС возникает, если поток изменяется по любым причинам ЭДС возникает, если контур перемещается, поворачивается, деформируется, и если контур

Подробнее

ПОСТОЯННОГО ТОКА 3 Лекция

ПОСТОЯННОГО ТОКА 3 Лекция ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПОСТОЯННОГО ТОКА 3 Лекция Основные уравнения электрического поля постоянного тока 2 Электрическое поле постоянного тока как частный случай электромагнитного поля будем рассматривать

Подробнее

Применим теорему Гаусса для пунктирного цилиндра соосного обоим проводникам: = 4π Q.

Применим теорему Гаусса для пунктирного цилиндра соосного обоим проводникам: = 4π Q. Экзамен Емкости простейших конденсаторов 3 Цилиндрический конденсатор Цилиндрический конденсатор это два соосных проводящих цилиндра Длина цилиндров гораздо больше радиусов l0 >> > Применим теорему Гаусса

Подробнее

22. Условия на границе раздела двух сред.

22. Условия на границе раздела двух сред. 22 Условия на границе раздела двух сред div( D) = ρ Для электрического поля уравнения Максвелла 1 B для c D2n D1n = σ границы раздела двух сред превращаются в граничные условия, E2τ E1τ где n= n1 2, σ

Подробнее