S с плотностью стороннего заряда. По теореме Гаусса

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "S с плотностью стороннего заряда. По теореме Гаусса"

Транскрипт

1 5 Проводники в электрическом поле 5 Проводники Проводниками называются вещества, в которых при включении внешнего поля перемещаются заряды и возникает ток Наиболее хорошими проводниками электричества являются металлы Рассмотрим основные особенности проводников ) В проводниках имеются свободные заряды, те индукционные заряды разделяются Для металлов свободными зарядами являются электроны ) В равновесии электрическое поле равно нулю Е = 0 внутри проводника Если поле не равно нулю в какой-то момент времени, то происходит перераспределение зарядов до создания такой ситуации, когда электрическое поле равно нулю внутри проводника Отсюда получаем, что div 0 и, следовательно, объемная плотность зарядов внутри однородного проводника равна тоже нулю ) Электрический заряд может располагаться только на поверхности, поскольку из-за кулоновских сил отталкивания свободные заряды разбегаются на максимально возможные расстояния 4) Так как поле внутри проводника 0, то потенциал постоянен = const проводник эквипотенциален 5) Напряженность поля на поверхности направлена перпендикулярно к ней n Иначе возникают токи по поверхности до тех пор, пока не ликвидируется тангенциальная составляющая поля Таким образом, тангенциальная составляющая = 0 4 Рис 5 Е внутри и вне проводника равна 0 Доказательство можно вблизи провести, используя теорему о циркуляции для вектора поверхности проводника и выбрав малый контур ---4, как показано на рис 5: L 4 dl 0 i i dl (5) Участки контура и можно выбрать произвольными, в том числе и бесконечно малыми по сравнению с участками и 4 Следовательно, интегралы по этим участкам можно положить равными нулю Нулю также равен интеграл по участку 4, где поле равно нулю, поскольку участок контура проходит внутри металла И в силу произвольности длины (малой) кусочка контура получаем, что Е = 0 тангенциальная составляющая и снаружи проводника равна нулю 6) Рассмотрим поле вблизи поверхности проводника Выберем цилиндрическую поверхность, охватывающую поверхность проводника (рис 5) и вырезающую на поверхности проводника площадку n Е = 0 Рис 5 с плотностью стороннего заряда По теореме Гаусса имеем для потока вектора через выбранную поверхность: d 4, (5) Поток вектора Е через нижнее основание и боковую поверхность цилиндра равен нулю Тогда получаем поле вблизи поверхности проводника равно: 4 4 n (5) Поскольку поле внутри проводника равно нулю, то получаем скачок нормальной составляющей напряженности электрического поля при переходе через поверхность проводника Примечание : в системе СИ поле вблизи поверхности заряженного проводника равно: n Скачок нормальной составляющей вектора можно (и полезно) также объяснить другим путем через суперпозицию -х полей Полное поле складывается из электрического поля 0 маленькой

2 площадки, которую можно выделить на поверхности проводника, и поля ext, возбуждаемого всеми остальными зарядами проводника (см рис 5) Поле заряженной площадки (вблизи ее поверхности) равно ext = + 0 ext 0 0 Рис 5 0 =, а внешнее поле в дырке непрерывно Тогда в силу суперпозиции поля равны: ext n, ext n (54) Вводя общую нормаль n n и n n, получаем разность полей по обе стороны от границы: (55) 4 Это является общим соотношением для нормальных составляющих поля Поскольку поле внутри проводника равно нулю 0, то снова получаем (5) 5 Метод электрических изображений Рассмотрим точечный заряд вблизи плоской металлической поверхности (рис 54) Поверхностную плотность наведенного заряда и поле вблизи металлической поверхности можно вычислять двумя + - Рис 54 способами Сосчитаем сначала поле вблизи поверхности над плоскостью и под плоскостью как сумму полей точечного заряда и заряда, наведенного на поверхности Очевидно, что знак наведенного заряда противоположен знаку точечного заряда, а поверхностная плотность распределения = -() меняется с z расстоянием, отсчитываемого от точки на плоскости, куда проектируется заряд (см рис 55) Суммарное электрическое поле есть сумма напряженности от точечного заряда и напряженности от поверхностной плотности заряда Как было показано ранее (формула (5)) продольные (тангенциальные) составляющие равны 0 При этом нормальные составляющие над металлической поверхностью складываются, а под поверхностью вычитаются, причем так, что поле под поверхностью равно 0 Итак, используя (5) и (54), имеем для нормальной составляющей поля () над поверхностью: Соответственно под поверхностью: z 4 Cos (56) 0 Cos z (57) Откуда напряженность поля вблизи поверхности и поверхностная плотность заряда для проводника равны соответственно (с учетом знаков): x + Рис 55 y

3 4, (58) Если просуммируем весь заряд, наведенный на поверхности, то получим заряд - В самом деле, рассмотрим интеграл по всей поверхности: Рис 56 d d ind (59) Оказывается, что такое же поле (58) над поверхностью можно получить, используя отраженный заряд - вместо рассмотрения поверхностной плотности заряда Этот заряд имеет противоположный знак и расположен на том же расстоянии за поверхностью (см рис 56) В самом деле, получаем вблизи поверхности суммарное поле Cos z (50) Этот метод метод изображений позволяет найти поле в любой точке выше металлической поверхности, которое определяется как векторная сумма полей от этих двух зарядов (рис 54-56): где и ' ' (5) радиус-векторы точки пространства от заряда над плоскостью и его изображением соответственно В самом общем случае метод электрических изображений это искусственный метод для расчета взаимодействия проводников с зарядами и другими полями Пусть имеется система точечных зарядов и пусть эквипотенциальная поверхность, разделяющая пространство на два полупространства I и I' (см рисунок) Задание величин зарядов,,, и потенциала на поверхности однозначным образом определяет электрическое поле в полупространстве I Аналогично в полупространстве I' По теореме единственности (единственность решения уравнения 4 ) поле определяется однозначным образом Поэтому, если сделать поверхность проводящей, то поле во всем пространстве не изменится, тк поля в I и I' независимы Тогда поле в полупространстве I можно получать двумя эквивалентными способами: ) либо как сумму полей от зарядов i и поверхности ; ) либо как сумму полей от i и 'i Совокупность зарядов 'i являются электрическим изображением зарядов i в поверхности Отсюда способ расчета взаимодействия зарядов с проводниками и полей вблизи проводников метод электрических изображений Рис 57 5 Емкость проводников Если проводнику сообщаем заряд, то он распределяется единственным образом так, чтобы поле внутри проводника было равно нулю Это справедливо, когда проводник уединенный, те когда нет по близости других тел, чьи заряды или поляризация могут перераспределять заряды на нашем проводнике Итак, рассматриваем уединенный проводник Если на него добавим еще заряд, то он распределится аналогичным образом, но только вырастет напряженность поля вблизи поверхности и потенциал проводника То есть, получаем прямую пропорциональность: I I

4 4 ~, C, (5) где коэффициент пропорциональности есть емкость уединенного проводника С В качестве примера рассмотрим металлический шар радиуса R Пусть этот шар равномерно заряжен зарядом, тогда его потенциал определяется: d или R (5) R R По определению (5) емкость проводящего шара равна его радиусу (в системе единиц СГСЕ): C R (54) Единица емкости в системе СГСЕС (системе Гаусса): C см Примечание : в системе СИ имеем C 4 0 R и единица емкости Фарада: 9 0 Ф Кл СГСЕ 9 0 см В 00 СГСЕ Фарада очень большая величина, так Ф это емкость шара радиусом 90 9 м В рассмотрение вводят обычно величины: мф, мкф, пкф Конденсаторы Конденсаторы металлические обкладки, отделенные слоем диэлектрика Считаем, что внешние поля не влияют на поле между обкладками, заряды на обкладках равны по величине и противоположны по знаку В реальном конденсаторе это справедливо приближенно, но часто с достаточно хорошей точностью Заряд на одной из обкладок конденсатора связан с разностью потенциалов между обкладками прямо пропорционально Введем коэффициент пропорциональности емкость конденсатора: C (55) Емкость зависит от конструкции конденсатора Наиболее распространенные конденсаторы: плоский, цилиндрический и сферический Рассмотрим простейшие случаи ) Плоский конденсатор: две параллельные пластинки, между которыми расположен диэлектрик с диэлектрической проницаемостью (рис 58) Расстояние между пластинами равно d, площадь пластин равна Напряжение на конденсаторе (разность потенциалов между пластинами) равно: U Электрическое поле внутри конденсатора однородное (пренебрегая краевыми изменениями поля): 4 4 Тогда связь между напряжением и полем равна: d d 4 Откуда получаем емкость плоского конденсатора: C 4d (56) (57) Примечание 4: в системе СИ емкость плоского конденсатора C 0 d (58) ) Сферический конденсатор: обкладками являются концентрические сферы, радиусами R и R, между которыми расположен диэлектрик с диэлектрической проницаемостью (см рис 59) Разность потенциалов между обкладками определяется из соотношения Рис 58

5 5 R Рис 59 R R R И тогда емкость сферического конденсатора C R R R R (59) (50) Примечание 5: в системе СИ емкость сферического конденсатора равна C 4 0R R R R ) Цилиндрический конденсатор: обкладками являются коаксиальных цилиндрических поверхности радиусами a и b Длина цилиндров равна l (при этом считаем, что l достаточно велико по сравнению с расстоянием между обкладками), между ними расположен диэлектрик с диэлектрической проницаемостью Поле внутри цилиндрического конденсатора (между цилиндрами) легко получить по теореме Гаусса (см Глава, формула ()):, (5) где расстояние, отсчитываемое от оси симметрии, заряд, приходящийся на единицу длины одного из цилиндров Тогда разность потенциалов равна: d b b ln ln (5) a l a Следовательно, емкость цилиндрического конденсатора определяется: b a l C b ln a Примечание 6: в системе СИ емкость цилиндрического конденсатора C 0l b ln a (5)


P, по-прежнему, терпят разрыв из-за наличия поляризованных

P, по-прежнему, терпят разрыв из-за наличия поляризованных .4. Граничные условия..4.. Граничные условия для нормальных составляющих. Рассмотрим границу двух диэлектриков с диэлектрическими проницаемостями и (см рис. 4.), помещенных во внешнее электрическое поле.

Подробнее

1.23. Проводники в электрическом поле Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей

1.23. Проводники в электрическом поле Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей 1.23. Проводники в электрическом поле 1.23.а Распределение зарядов в проводнике В проводниках, в отличие от диэлектриков, концентрация свободных носителей заряда очень велика ~ 10 23 см -3. Эти заряды

Подробнее

Заряженный проводник.

Заряженный проводник. Лекция 4. Электрическое поле заряженных проводников. Энергия электростатического поля. Поле вблизи проводника. Электроёмкость проводников и конденсаторов. (Ёмкости плоского, цилиндрического и сферического

Подробнее

Лекция 5. Проводники в электростатическом поле

Лекция 5. Проводники в электростатическом поле Лекция 5. Проводники в электростатическом поле Проводниками называются вещества, в которых имеются свободные заряды, способные перемещаться по всему объему проводника. Проводниками являются все металлы,

Подробнее

1.5 Поток вектора напряженности электрического поля

1.5 Поток вектора напряженности электрического поля 1.5 Поток вектора напряженности электрического поля Ранее отмечалось, что величина вектора напряженности электрического поля равна количеству силовых линий, пронизывающих перпендикулярную к ним единичную

Подробнее

Лекция 7 Электроемкость проводника. Энергия электрического поля

Лекция 7 Электроемкость проводника. Энергия электрического поля Лекция 7 Электроемкость проводника. Энергия электрического поля Электроемкость уединенного проводника. Уединенный проводник проводник, вблизи которого нет других тел, способных повлиять на распределение

Подробнее

1.3. Теорема Гаусса.

1.3. Теорема Гаусса. 1 1.3. Теорема Гаусса. 1.3.1. Поток вектора через поверхность. Поток вектора через поверхность одно из важнейших понятий любого векторного поля, в частности электрического d d. Рассмотрим маленькую площадку

Подробнее

Проводники в электростатическом поле. Электроемкость. Лекция 5

Проводники в электростатическом поле. Электроемкость. Лекция 5 Проводники в электростатическом поле. Электроемкость Лекция 5 Содержание лекции: Проводники в электростатическом поле Электростатическая индукция Электрическая емкость Конденсаторы. Соединения конденсаторов

Подробнее

- закон Кулона в вакууме. Здесь. 1 4πε. где. Ф - электрическая постоянная.

- закон Кулона в вакууме. Здесь. 1 4πε. где. Ф - электрическая постоянная. Лекция (часть ). Электростатика. Электроемкость. Конденсаторы. Электростатика. Закон Кулона. Напряжённость. Принцип суперпозиции. Электрический диполь. Вопросы. Электризация тел. Взаимодействие заряженных

Подробнее

Экзамен. Метод изображений. 2. Точечный заряд и проводящий заземленный шар.

Экзамен. Метод изображений. 2. Точечный заряд и проводящий заземленный шар. Экзамен Метод изображений Точечный заряд и проводящий заземленный шар Рассмотрим задачу Дан проводящий заземленный шар радиусом и точечный заряд на расстоянии a> от центра шара Найти потенциал в каждой

Подробнее

ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электричество. Лекции 6-7 ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ. КОНДЕНСАТОРЫ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ

ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электричество. Лекции 6-7 ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ. КОНДЕНСАТОРЫ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электричество. Лекции 6-7 ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ. КОНДЕНСАТОРЫ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ Равновесие зарядов в проводниках Поле вблизи поверхности заряженного проводника Электростатический

Подробнее

Проводники в электрическом поле. Ёмкость

Проводники в электрическом поле. Ёмкость Проводники в электрическом поле Ёмкость Основные теоретические сведения Проводники это вещества, хорошо проводящие электрический ток, те, обладающие высокой электропроводностью (низким удельным сопротивлением

Подробнее

ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ

ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ ПОВТОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ 0.. Уравнения Максвелла. Уравнения Максвелла в интегральной форме: CG 4 Hdl jd Dd c c t Edl Bd c t Bd 0 Dd 4q Hdl jd Dd (0..) t Edl Bd t (0..) Bd 0 (0..) Dd q (0..4) Уравнения

Подробнее

Экзамен. Метод изображений. 2. Точечный заряд и проводящий заземленный шар.

Экзамен. Метод изображений. 2. Точечный заряд и проводящий заземленный шар. Экзамен. Метод изображений.. Точечный заряд и проводящий заземленный шар. Рассмотрим задачу. Дан проводящий заземленный шар радиусом и точечный заряд на расстоянии a> от центра шара. Найти потенциал в

Подробнее

Факультатив. Заряд внутри полости проводника.

Факультатив. Заряд внутри полости проводника. Факультатив Заряд внутри полости проводника Рассмотрим задачу: пусть есть незаряженный проводящий шар, внутри шара сферическая полость, в центре полости точечный заряд Найти поле E везде Сначала докажем,

Подробнее

ϕ 2 (x) 2 q l ln x a + A, A = q ( 2 q l ln 1 + q l B = q l C = ϕ 3 (0) = q B = ϕ 1 (x) = q x.

ϕ 2 (x) 2 q l ln x a + A, A = q ( 2 q l ln 1 + q l B = q l C = ϕ 3 (0) = q B = ϕ 1 (x) = q x. Урок 2 Емкость Задача 20) Оценить емкость: а) металлической пластинки с размерами h a и б) цилиндра с a Решение а) Рассмотрим потенциал пластины на расстояниях x На этом расстоянии можно всю пластину считать

Подробнее

2. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Конденсаторы.

2. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Конденсаторы. Проводники и диэлектрики в электрическом поле Конденсаторы Напряженность электрического поля у поверхности проводника в вакууме: σ E n, где σ поверхностная плотность зарядов на проводнике, напряженность

Подробнее

4. ЕМКОСТЬ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ

4. ЕМКОСТЬ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ 4 ЕМКОСТЬ ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ Емкость конденсатора можно рассчитать, используя соотношение между его зарядом и разностью потенциалов между его обкладками (см пример 4) Энергия электростатического

Подробнее

Теорема Гаусса. Применение теоремы Гаусса к расчету полей

Теорема Гаусса. Применение теоремы Гаусса к расчету полей Теорема Гаусса Применение теоремы Гаусса к расчету полей Основные формулы Электростатическое поле можно задать, указав для каждой точки величину и направление вектора Совокупность этих векторов образует

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 1 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность электрического поля системы зарядов.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 4 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ДИЭЛЕКТРИКАХ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ

ЛЕКЦИЯ 4 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ДИЭЛЕКТРИКАХ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ ЛЕКЦИЯ 4 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ДИЭЛЕКТРИКАХ. ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ На прошлой лекции было показано, что в отсутствии свободных зарядов поле D не обращается в ноль. Из теоремы Гаусса следует, что D

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Условия медленно меняющихся полей. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность

Подробнее

C= R емкость проводящего шара равна его радиусу (в системе единиц СГС Гаусса). емкость шара в системе СИ. Емкость земного шара C 720 мкф.

C= R емкость проводящего шара равна его радиусу (в системе единиц СГС Гаусса). емкость шара в системе СИ. Емкость земного шара C 720 мкф. Экзамен Электрическая емкость уединенного проводника Рассмотрим уединенный проводник Сообщим проводнику заряд Заряды как-то распределятся по поверхности проводника Все точки проводника будут иметь один

Подробнее

Таким образом, мы пришли к закону (5).

Таким образом, мы пришли к закону (5). Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ (продолжение).4. Теорема Остроградского Гаусса. Применение теоремы Докажем теорему для частного

Подробнее

Теоретическая справка к лекции 5

Теоретическая справка к лекции 5 Теоретическая справка к лекции 5 Электрический заряд. 19 Элементарный электрический заряд e 1, 6 1 Кл. Заряд электрона отрицательный ( e e), заряд протона положительный ( p N e электронов и N P протонов

Подробнее

2. ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ 2.1. ЭЛЕКТРОСТАТИКА

2. ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ 2.1. ЭЛЕКТРОСТАТИКА ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ ЭЛЕКТРОСТАТИКА Согласно закону Кулона сила с которой точечный заряд ' находящийся в точке с радиусвектором действует в вакууме на точечный заряд находящийся в точке с радиус-вектором (рис

Подробнее

для любого направления вектора нормали n. Тогда

для любого направления вектора нормали n. Тогда l : Экзамен. Теорема о циркуляции электростатического поля E в дифференциальной форме. По теореме о циркуляции электростатического поля для любого контура l E, dl = 0 ( ) ( ot( E )) = 0 n ot( E ) = 0 1

Подробнее

1.17. Емкость проводников и конденсаторов

1.17. Емкость проводников и конденсаторов 7 Емкость проводников и конденсаторов Емкость уединенного проводника Рассмотрим заряженный уединенный проводник, погруженный в неподвижный диэлектрик Разность потенциалов между двумя любыми точками проводника

Подробнее

Глава 3 ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ. ЭЛЕКТРОЕМКОСТЬ Теоретический материал

Глава 3 ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ. ЭЛЕКТРОЕМКОСТЬ Теоретический материал 8 ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ МЕТОДИКА РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ Глава ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ ЭЛЕКТРОЕМКОСТЬ Теоретический материал Проводники это материальные тела, в которых при наличии внешнего электрического

Подробнее

Этот вывод справедлив и в том случае, если r R, и в том случае, если r R. Найдем теперь вектор E. из равенства D E

Этот вывод справедлив и в том случае, если r R, и в том случае, если r R. Найдем теперь вектор E. из равенства D E Экзамен. Простейшие задачи с диэлектриками. 1. Сферическая симметрия. Рассмотрим задачу. Дан диэлектрический шар с проницаемостью и радиусом. В центре шара находится точечный заряд. Найти: D, E,, P, '.

Подробнее

Конденсатор. Энергия электрического поля

Конденсатор. Энергия электрического поля И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Конденсатор. Энергия электрического поля Темы кодификатора ЕГЭ: электрическая ёмкость, конденсатор, энергия электрического поля конденсатора. Предыдущие две

Подробнее

9. Проводники в электростатическом поле Равновесие зарядов на проводнике Е=0 (9.1.1)

9. Проводники в электростатическом поле Равновесие зарядов на проводнике Е=0 (9.1.1) 9. Проводники в электростатическом поле 9.1. Равновесие зарядов на проводнике Носители заряда в проводнике способны перемещаться под действием сколь угодно малой силы. Поэтому для равновесия зарядов на

Подробнее

Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург:

Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург: Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург: http://audto-um.u, 013 3.1 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ 3.1.1 Электризация тел Электрический

Подробнее

Лекц ия 6 Электроемкость. Конденсаторы

Лекц ия 6 Электроемкость. Конденсаторы Лекц ия 6 Электроемкость. Конденсаторы Вопросы. Электроемкость. Конденсаторы. Соединение конденсаторов в батарее. 6.. Электроемкость уединенного проводника Сообщенный уединенному проводнику заряд распределяется

Подробнее

Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом

Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом Потенциал. Связь напряженности и потенциала Основные теоретические сведения Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом Напряженность электрического поля величина, численно равная

Подробнее

4πε. Тема 2.1. Электростатика. 1. Основные законы электростатики

4πε. Тема 2.1. Электростатика. 1. Основные законы электростатики Тема.. Электростатика. Основные законы электростатики Все тела в природе способны электризоваться, т. е. приобретать электрический заряд. Всякий процесс заряжения сводится к разделению зарядов, при котором

Подробнее

Основные теоретические сведения

Основные теоретические сведения Тема: Основы электростатики Д/З -4 Сав 3. 4. Д-Я План:. Основные понятия и определения. основные характеристики электростатического поля 3. графическое изображение электростатического поля 4. закон Кулона

Подробнее

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ к курсу лекций по физике

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ к курсу лекций по физике Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «РОСТОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» Старикова А.Л. МЕТОДИЧЕСКИЕ

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 2 ПОТЕНЦИАЛ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ. МЕТОД ИЗОБРАЖЕНИЙ

ЛЕКЦИЯ 2 ПОТЕНЦИАЛ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ. МЕТОД ИЗОБРАЖЕНИЙ ЛЕКЦИЯ 2 ПОТЕНЦИАЛ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ. МЕТОД ИЗОБРАЖЕНИЙ На этой лекции будут рассмотрены понятие потенциала электрического поля и метод изображения. Задача 1.23. С какой поверхностной плотностью σ(θ)

Подробнее

Проводники в электростатическом поле. Конденсаторы. Лекция 2.3.

Проводники в электростатическом поле. Конденсаторы. Лекция 2.3. Проводники в электростатическом поле. Конденсаторы Лекция.3. ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ. Напряженность и потенциал электростатического поля в проводнике.. Определение напряженности электростатического

Подробнее

1.13. Поляризация диэлектриков

1.13. Поляризация диэлектриков 3 Поляризация диэлектриков Связанные заряды Заряды в диэлектрике под действием поля могут смещаться из своих положений равновесия лишь на малые расстояния порядка атомных Диэлектрик состоит из электрически

Подробнее

Лекция 12 (3) Поляризация диэлектриков. Проводники. Электроемкость

Лекция 12 (3) Поляризация диэлектриков. Проводники. Электроемкость Лекция (3) Поляризация диэлектриков. Проводники. Электроемкость Предисловие Материал этой лекции частично повторяет школьную программу (пункты 8 и 9; см. ниже), частично описан в теоретической части лабораторных

Подробнее

Факультатив. Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей. W. = мы получили E= ϕ. ϕ r E dl

Факультатив. Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей. W. = мы получили E= ϕ. ϕ r E dl Факультатив Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей W F ' ϕ и E ϕ r E d q' q' = мы получили E= ϕ и из ( ) r Тогда, повторив выкладки, мы из равенства W( r) ( F, d) = r получим

Подробнее

модулю, но разных по знаку зарядов направлен: A) 1; 4 B) 2; C) 3;

модулю, но разных по знаку зарядов направлен: A) 1; 4 B) 2; C) 3; ЭКЗАМЕНАЦИОННЫЕ ТЕСТЫ «ФИЗИКА-II» для специальностей ВТ и СТ. Квантование заряда физически означает, что: A) любой заряд можно разделить на бесконечно малые заряды; B) фундаментальные константы квантовой

Подробнее

ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ

ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ Преподаватель: кандидат физико-математических наук, доцент кафедры физики, Грушин Виталий Викторович Напряжённость и

Подробнее

IX Электростатика. Метод суперпозиции и теорема Гаусса. Диэлектрики

IX Электростатика. Метод суперпозиции и теорема Гаусса. Диэлектрики IX Электростатика. Метод суперпозиции и теорема Гаусса. Диэлектрики Обладать зарядом - одно из свойств материи, такое же, как обладать массой. Заряженные тела создают вокруг себя особый вид материальной

Подробнее

Факультатив. Доказательство единственности решения краевой задачи электростатики (продолжение). E E, E E dv = 0 или

Факультатив. Доказательство единственности решения краевой задачи электростатики (продолжение). E E, E E dv = 0 или Факультатив. Доказательство единственности решения краевой задачи электростатики (продолжение). E E, E E d = 0 или Если мы их докажем, то получим ( 1 1 ) E 1 E d = 0, то есть E1 E= 0 в каждой точке объема.

Подробнее

КЛ 3 Вариант 1 КЛ 3 Вариант 2 КЛ 3 Вариант 3

КЛ 3 Вариант 1 КЛ 3 Вариант 2 КЛ 3 Вариант 3 КЛ 3 Вариант 1 1. Записать формулу для вектора напряженности электрического поля, если известен электростатический потенциал. Пояснить действие оператора градиента на скалярную функцию. 2. Вывести уравнение

Подробнее

Лекц ия 3 Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение

Лекц ия 3 Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение Лекц ия Графический показ электрических полей. Теорема Гаусса и ее применение Вопросы. Графический показ электрических полей. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса и ее применение..1.

Подробнее

19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

Если двум изолированным друг от друга проводникам сообщить заряды q 1 и q 2, то между ними возникает некоторая разность потенциалов Δφ, зависящая от

Если двум изолированным друг от друга проводникам сообщить заряды q 1 и q 2, то между ними возникает некоторая разность потенциалов Δφ, зависящая от Если двум изолированным друг от друга проводникам сообщить заряды q 1 и q 2, то между ними возникает некоторая разность потенциалов Δφ, зависящая от величин зарядов и геометрии проводников. Разность потенциалов

Подробнее

Однородным называется электростатическое поле, во всех напряженность одинакова по величине и направлению, т.е. E const.

Однородным называется электростатическое поле, во всех напряженность одинакова по величине и направлению, т.е. E const. Тема ТЕОРЕМА ОСТРОГРАДСКОГО-ГАУССА Силовые линии напряженности электростатического поля Поток вектора напряженности 3 Теорема Остроградского-Гаусса 4 Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчету

Подробнее

Экзамен. Поля симметричных распределений зарядов. 1. Сферическая симметрия (продолжение). Найдем теперь E при r R. Рассмотрим сферу r R:

Экзамен. Поля симметричных распределений зарядов. 1. Сферическая симметрия (продолжение). Найдем теперь E при r R. Рассмотрим сферу r R: Экзамен. Поля симметричных распределений зарядов. 1. Сферическая симметрия (продолжение). Найдем теперь E при. Рассмотрим сферу : Для сферы : Φ E = 4πQ E = 4π ρv 4 E 4π = 4π ρ π 4 Здесь объем V = π, так

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 3 ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ. ДИЭЛЕКТРИКИ

ЛЕКЦИЯ 3 ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ. ДИЭЛЕКТРИКИ ЛЕКЦИЯ 3 ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ. ДИЭЛЕКТРИКИ На прошлой лекции был рассмотрен метод изображений. Было показано, что взаимодействие плоской металлической поверхности и точечного заряда можно свести к взаимодействию

Подробнее

q1 r 0 q r q r r r r r Из последнего равенства следует, что векторы r 1

q1 r 0 q r q r r r r r Из последнего равенства следует, что векторы r 1 . Два точечных заряда 7 Кл и 4 7 Кл находятся на расстоянии = 6,5 см друг от друга. Найти положение точки, в которой напряженность электростатического поля E равна нулю. Рассмотреть случаи: а) одноименных

Подробнее

r 2 r. E + = 2κ a, E = 2κ a

r 2 r. E + = 2κ a, E = 2κ a 1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 2 Теорема Гаусса 1.1. (1.19 из задачника) Используя теорему Гаусса, найти: а) поле плоскости, заряженной с поверхностной плотностью σ; б) поле плоского конденсатора;

Подробнее

4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ

4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ 4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ Проводники электричества это вещества, содержащие свободные заряжённые частицы. В проводящих телах электрические заряды могут свободно перемещаться в пространстве.

Подробнее

Применим теорему Гаусса для пунктирного цилиндра соосного обоим проводникам: = 4π Q.

Применим теорему Гаусса для пунктирного цилиндра соосного обоим проводникам: = 4π Q. Экзамен Емкости простейших конденсаторов 3 Цилиндрический конденсатор Цилиндрический конденсатор это два соосных проводящих цилиндра Длина цилиндров гораздо больше радиусов l0 >> > Применим теорему Гаусса

Подробнее

ФИЗИКА ЭЛЕКТРОСТАТИКА

ФИЗИКА ЭЛЕКТРОСТАТИКА Челябинский институт путей сообщения филиал Уральского государственного университета путей сообщения Кафедра естественно-научных дисциплин ФИЗИКА ЭЛЕКТРОСТАТИКА Учебно-методическое пособие к практическим

Подробнее

Задание 1. Электростатика.

Задание 1. Электростатика. Задание 1. Электростатика. 1. Точечные заряды q1 = 2,7 10 8 Кл и q2 = 6,4 10 8 Кл закреплены на противоположных концах диаметра окружности радиуса R = 15 м. Найти минимальное значение величины напряженности

Подробнее

1.8. Теорема Остроградского Гаусса

1.8. Теорема Остроградского Гаусса 1.8. Теорема Остроградского Гаусса Анализ электрических полей может быть упрощён при использовании специальной теоремы Остроградского Гаусса. Математическая формулировка теоремы впервые была получена Михаилом

Подробнее

уч. год. 3, 11 кл. Физика. Электростатика. Законы постоянного тока.

уч. год. 3, 11 кл. Физика. Электростатика. Законы постоянного тока. 8. Проводники Проводниками называют тела, в которых находится достаточно много заряженных частиц, имеющих возможность перемещаться по всему проводнику под действием электрического поля. Эти частицы называются

Подробнее

Лекция 2 Теорема Гаусса. Линии напряженности электрического поля (повторение). Потенциал

Лекция 2 Теорема Гаусса. Линии напряженности электрического поля (повторение). Потенциал Лекция 2 Теорема Гаусса. Линии напряженности электрического поля (повторение). Потенциал Теорема Гаусса для электрического поля Введем скалярную величину dφ ее называют элементарным потоком вектора напряженности

Подробнее

Вариант q 1 q 2 q 3 1 q -q q 2 -q q -q 3 q -q 2q

Вариант q 1 q 2 q 3 1 q -q q 2 -q q -q 3 q -q 2q Задание. Тема Электростатическое поле в вакууме. Задача (Электростатическое поле системы точечных зарядов) Вариант-. В вершинах равностороннего треугольника со стороной а находятся точечные заряды q q

Подробнее

Поляризованность связана с характеристиками поля соотношением:

Поляризованность связана с характеристиками поля соотношением: ЗАДАЧИ Задача. Точечный сторонний заряд находится в центре шара из однородного диэлектрика с проницаемостью ε. Найти поляризованность, как функцию радиуса-вектора относительно центра шара, а так же связанный

Подробнее

Закон Кулона. Напряженность и потенциал. Лекция 2.1.Электричество

Закон Кулона. Напряженность и потенциал. Лекция 2.1.Электричество Закон Кулона. Напряженность и потенциал Лекция 2.1.Электричество План Понятие об электрическом заряде. Закон сохранения эл. заряда. Закон Кулона Понятие об электрическом поле. Напряженность электростатического

Подробнее

Уравнения Лапласа и Пуассона

Уравнения Лапласа и Пуассона Л4 Уравнения Лапласа и Пуассона Часто предпочтительным методом нахождения Е является сведение задачи к решению дифференциального уравнения для потенциала. E ρ ε E - Теорема Гаусса: и следовательно -ρ -

Подробнее

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами.

2 Электричество. Основные формулы и определения. F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности, r расстояние между зарядами. 2 Электричество Основные формулы и определения Сила взаимодействия F между двумя неподвижными точечными зарядами q 1 и q 2 вычисляется по закону Кулона: F = k q 1 q 2 / r 2, где k - коэффициент пропорциональности,

Подробнее

1. Электростатика Урок 5 Уравнение Пуассона и Лапласа Решение

1. Электростатика Урок 5 Уравнение Пуассона и Лапласа Решение 1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 5 Уравнение Пуассона и Лапласа Уравнение для потенциала с источниками зарядами) уравнение Пуассона и уравнение без источников уравнение Лапласа Уравнение Пуассона

Подробнее

Задачи по магнитостатике

Задачи по магнитостатике Версия (последняя версия доступна по ссылке) Задачи по магнитостатике Примечание Читая задачи имейте в виду что в печатном тексте вектор обозначается просто жирной буквой без черты или стрелки над буквой

Подробнее

Содержание. Общие методические указания 4 Рабочая программа раздела «Электричество и магнетизм» 6

Содержание. Общие методические указания 4 Рабочая программа раздела «Электричество и магнетизм» 6 Содержание Общие методические указания 4 Рабочая программа раздела «Электричество и магнетизм» 6 Основы электричества и магнетизма 7 1. Электростатика 7. Постоянный электрический ток 3 3. Электромагнетизм

Подробнее

Закон Кулона. Напряженность и потенциал. Электричество

Закон Кулона. Напряженность и потенциал. Электричество Закон Кулона. Напряженность и потенциал Электричество План Закон Кулона Напряженность электростатического поля Принцип суперпозиции Теорема Гаусса Циркуляция вектора напряженности Потенциал электростатического

Подробнее

ϕ =, если положить потенциал на

ϕ =, если положить потенциал на . ПОТЕНЦИАЛ. РАБОТА СИЛ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ Потенциал, создаваемый точечным зарядом в точке A, находящейся на, если положить потенциал на бесконечности равным нулю: φ( ). Потенциал, создаваемый в

Подробнее

Задачи. Принцип суперпозиции.

Задачи. Принцип суперпозиции. Задачи. Принцип суперпозиции. 1. В вершинах квадрата находятся одинаковые заряды Q = 0, 3 нкл каждый. Какой отрицательный заряд Q x нужно поместить в центре квадрата, чтобы сила взаимного отталкивания

Подробнее

J i = 0, Ek = J i R i.

J i = 0, Ek = J i R i. 1 Электрический ток 1 1 Электрический ток Урок 15 Закон сохранения заряда Закон Ома Направленное движение электрических зарядов q ток J J = dq/dt Вектор плотности тока j = ρv = env Закон Ома в дифференциальной

Подробнее

ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ

ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ФИЗИЧЕСКИЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ 1. В каких единицах измеряется электрический заряд в СИ и СГСЭ (ГС)? Как связаны между собой эти единицы для заряда? Заряд протона

Подробнее

Практическое занятие 6. Электростатика. На самостоятельную работу: 4, 11, 15, 19.

Практическое занятие 6. Электростатика. На самостоятельную работу: 4, 11, 15, 19. Практическое занятие 6. Электростатика. Закон Кулона. Напряженность электрического поля точечных зарядов. На занятии: 2, 6, 10, 18 На самостоятельную работу: 4, 11, 15, 19. 2. Два шарика массой m=0,1 г

Подробнее

Глава 4 ДИЭЛЕКТРИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ Теоретический материал

Глава 4 ДИЭЛЕКТРИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ Теоретический материал ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ МЕТОДИКА РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ Глава 4 ДИЭЛЕКТРИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ 4 Теоретический материал Диэлектрики это материальные тела, в которых нет свободных зарядов, способных под

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 5 ДИЭЛЕКТРИКИ. ОБЪЕМНЫЕ ТОКИ

ЛЕКЦИЯ 5 ДИЭЛЕКТРИКИ. ОБЪЕМНЫЕ ТОКИ ЛЕКЦИЯ 5 ДИЭЛЕКТРИКИ. ОБЪЕМНЫЕ ТОКИ 1. Диэлектрики Задача 3.53. Заряженный непроводящий шар радиуса R = 4 см разделен пополам. Шар находится во внешнем однородном поле E 0 = 300 В/см, направленному перпендикулярно

Подробнее

Урок 2 ( ) Электрическое поле.

Урок 2 ( ) Электрическое поле. Урок (398) Электрическое поле Электрическое поле Вычисление электрического поля Электрическое поле можно либо вычислить «в лоб», как силу, действующую на единичный положительный заряд в каждой точке пространства,

Подробнее

1.8 Понятие о дивергенции векторной функции

1.8 Понятие о дивергенции векторной функции 1.8 Понятие о дивергенции векторной функции Ранее было получено выражение для потока вектора напряженности электрического поля, через замкнутую поверхность S E n S S Преобразуем поверхностный интеграл

Подробнее

ПРОВОДНИКИ. Физика ВВЕДЕНИЕ

ПРОВОДНИКИ. Физика ВВЕДЕНИЕ 34 Можаев Виктор Васильевич Кандидат физико-математических наук, доцент кафедры общей физики Московского физико-технического института (МФТИ), член редколлегии журнала «Квант» ПРОВОДНИКИ ПРОВОДНИКИ В В

Подробнее

6. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. 6.1 Основные понятия и определения

6. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. 6.1 Основные понятия и определения 49 6 ЭЛЕКТРОСТАТИКА 6 Основные понятия и определения Электростатикой называется раздел физики, изучающий взаимодействие неподвижных электрических зарядов и характеристики их электрических полей Электрическим

Подробнее

1. Электростатика Урок 9 Метод изображений. Сфера Решение

1. Электростатика Урок 9 Метод изображений. Сфера Решение 1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 9 Метод изображений. Сфера 1.1. (Задача 2.27 Заряд находится внутри (вне заземленной (изолированной проводящей сферы радиуса на расстоянии, от ее центра. Найти

Подробнее

Факультатив. Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей. W. = мы получили E= ϕ

Факультатив. Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей. W. = мы получили E= ϕ Факультатив Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей W F ' ϕ и E ϕ r E d q' q' = мы получили E= ϕ и из ( ) r Тогда, повторив выкладки, из равенства W( r) ( F, d) = r мы получим

Подробнее

E(r) = W = 1. q i ϕ k = 1 ( (6) = 1

E(r) = W = 1. q i ϕ k = 1 ( (6) = 1 1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 8 Электростатика в среде Уравнения Максвела в однородной среде с диэлектрической проницаемостью в дифференциальной форме имеют вид: div D = 4πρ своб, rot E =

Подробнее

Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ»

Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ» Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ» кафедра физики ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ ЗАРЯЖЕННЫХ ПРОВОДНИКОВ МЕТОДОМ МОДЕЛИРОВАНИЯ (электроемкость, энергия электрического

Подробнее

I. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО F 4 E 4

I. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО F 4 E 4 I. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО.. Электрическое поле в вакууме Справочные сведения Закон Кулона электростатического поля точечного заряда F Напряженность поля точечного заряда равна: где - заряд, создающий поле, - радиус-вектор,

Подробнее

Лекция 9. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ

Лекция 9. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ Лекция 9. Автор: Муравьев Сергей Евгеньевич кандидат физико-математических наук, доцент кафедры теоретической ядерной физики НИЯУ МИФИ В, в точку, потенциал поля в которой равен Домашнее 80 В. Какую работу

Подробнее

1.10. Общая задача электростатики

1.10. Общая задача электростатики 1 110 Общая задача электростатики Вектор напряженности электрического поля неподвижного точечного заряда вычисляется по формуле 1 Q E =, (1) 3 4π Используя принцип суперпозиции, нетрудно вычислить напряженность

Подробнее

10.1. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции (закон полного тока)

10.1. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции (закон полного тока) ТЕМА ТЕОРЕМА О ЦИРКУЛЯЦИИ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля Применение теоремы к расчету полей 3 Закон полного тока в дифференциальной форме Теорема

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 23 ЛЕКЦИЯ 23

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 23 ЛЕКЦИЯ 23 ЛЕКЦИЯ 23 Электрическое поле в веществе. Электростатика проводников. Граничные условия на поверхности проводника. Экранирование электростатического поля. Основная задача электростатики. Теорема единственности.

Подробнее

3.3. Потенциальная энергия и потенциал электростатического поля

3.3. Потенциальная энергия и потенциал электростатического поля Тема 3. ПОТЕНЦИАЛ И РАБОТА ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ. СВЯЗЬ НАПРЯЖЕННОСТИ С ПОТЕНЦИАЛОМ 3.. Работа сил электростатического поля 3.. Теорема о циркуляции вектора напряженности электростатического поля 3.3.

Подробнее

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Казанский (Приволжский) федеральный университет» Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

Подробнее

Диэлектрики в электрическом поле Краткие теоретические сведения

Диэлектрики в электрическом поле Краткие теоретические сведения Диэлектрики в электрическом поле Краткие теоретические сведения Полярные и неполярные мо- Классификация диэлектриков. лекулы Вещество независимо от его природы и агрегатного состояния (газ, жидкость, твердое

Подробнее

Движение заряженных частиц в электрическом поле

Движение заряженных частиц в электрическом поле Движение заряженных частиц в электрическом поле Основные теоретические сведения На заряд Q, помещенный в электростатическое поле напряженностью E действует кулоновская сила, равная F QE Если напряженность

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ. Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА Выполнил(а) Защитил(а) Москва 201_ г.

МОСКОВСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ. Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА Выполнил(а) Защитил(а) Москва 201_ г. МОСКОВСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА.0.0 ФИО студента Выполнил(а) Защитил(а) Шифр группы Москва 01_ г. Лабораторная работа.0 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРА БАЛЛИСТИЧЕСКИМ

Подробнее

Поле распределенного заряда. Применение закона Кулона к расчету полей

Поле распределенного заряда. Применение закона Кулона к расчету полей Поле распределенного заряда. Применение закона Кулона к расчету полей Основные формулы В результате опытов Кулон установил, что сила взаимодействия двух точечных зарядов пропорциональна величине каждого

Подробнее

3.8 Применение закона полного тока для расчета магнитных полей Найдем с помощью закона полного тока магнитное поле прямого тока.

3.8 Применение закона полного тока для расчета магнитных полей Найдем с помощью закона полного тока магнитное поле прямого тока. 3.8 Применение закона полного тока для расчета магнитных полей Найдем с помощью закона полного тока магнитное поле прямого тока. Пусть ток I выходит перпендикулярно из плоскости листа. Выберем вокруг него

Подробнее

Семестр 3. Лекция 2. E,dS. E S

Семестр 3. Лекция 2. E,dS. E S Семестр Лекция Лекция Теорема Гаусса для электростатического поля Поток вектора напряжённости электрического поля Теорема Гаусса в интегральной и дифференциальной формах в вакууме и её применение для расчёта

Подробнее