Министерство образования и науки РФ

Save this PDF as:
 WORD  PNG  TXT  JPG

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "Министерство образования и науки РФ"

Транскрипт

1 Министерство образования и науки РФ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Нижегородский государственный технический университет им. Р.Е. Алексеева Кафедра "Физика и технология материалов и компонентов электронной техники" МЕХАНИЗМЫ ПОЛЯРИЗАЦИИ И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПОТЕРЬ Методические указания к лабораторной работе для студентов специальности дневной формы обучения Нижний Новгород

2 Составитель В.Ю. Водзинский УДК Механизм поляризации и диэлектрических потерь: методические указания к лабораторной работе для студентов специальности дневной формы обучения / НГТУ; сост.: В.Ю. Водзинский. Н.Новгород с. Даны краткие теоретические сведения, методика выполнения работы, контрольные вопросы. Научный редактор В.М. Воротынцев Компьютерная верстка Е.И. Ямушев, М.А. Прямилова Редактор Подписано в печать Формат 60 х 84 1 / 16. Бумага газетная. Печать офсетная. Усл. печ. л. 1,0. Уч.-изд. л. 0,75. Тираж 100 экз. Заказ 390. Нижегородский государственный технический университет им. Р.Е. Алексеева. Типография НГТУ. Адрес университета и полиграфического предприятия: , г. Нижний Новгород, ул. Минина, 24. Нижегородский государственный технический университет им. Р.Е. Алексеева, 2013 Водзинский В.Ю.,

3 Актуальность работы В настоящее время в микроэлектронике и радиотехнике применяется очень большое число разнообразных изолирующих материалов. В зависимости от своего состава и строения эти материалы по-разному ведут себя в электрических полях, что и составляет предмет изучения в данной работе. Цель работы Изучение методики и определение диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь изоляционных материалов. 1. Теоретическая часть 1.1. Поляризация. Виды поляризации К изоляционным материалам относят материалы с достаточно высоким удельным электрическим сопротивлением (по крайней мере не ниже 10 7 Ом*м). Наличие высокого сопротивления препятствует протеканию постоянного тока в цепи с диэлектриком. При приложении к диэлектрику электрического поля в нем происходит смещение связанных зарядов поляризация. Поляризация приводит к ослаблению электрического поля, возникновению проводимости переменного тока, увеличению емкости конденсатора. Величину, численно равную суммарному дипольному моменту единицы объема называют поляризуемостью:, (1.1) где p i электрический момент отдельной частицы; n число частиц в объеме V. С другой стороны поляризуемость пропорциональна напряженности электрического поля : здесь ᴂ - диэлектрическая восприимчивость. 5, (1.2) Вектор индукции электрического поля в изотропном диэлектрике равен:, (1.3)

4 или здесь ε диэлектрическая проницаемость материала; ε 0 = 8,85*10-12 Ф/м электрическая постоянная. Из (1.3) и (1.4) следует: а из (1.2) и (1.5):, (1.4), (1.5) ᴂ = ε 1. (1.6) В изотропных средах направления совпадают, а ᴂ и ε скалярны. В анизотропных средах диэлектрическая проницаемость различна в различных направлениях и описывается тензором второго ранга ε ij, тогда связь между вектором индукции и напряженностью электрического поля имеет вид: (1.7) Диэлектрическая проницаемость композиционных диэлектриков при небольшой разнице ε 1 и ε 2 может быть рассчитана по уравнению Лихтенеккера: 6, (1.8) здесь ε, ε 1, ε 2 соответственно диэлектрические проницаемости смеси и отдельных компонентов; θ 1 и θ 2 объемные концентрации компонентов (θ 1 + θ 2 = 1); -1 x 1 параметр, характеризующий распределение компонентов. При параллельном включении диэлектриков x = +1 и, а при последовательном x = -1 и. При хаотическом распределении компонентов:. Поляризация представляет собой сопровождающееся, некоторым упорядочением в пространстве перемещение электрически заряженных частиц под действием сил внешнего электрического поля, вызывающего образование некоторого электрического момента, как у всего объема

5 диэлектрика, так и у каждой отдельной поляризующей частицы (атома, иона, молекулы) диэлектрика. При изменении значения и направления напряженности электрического поля Е поляризация также меняет величину и направление; за время одного периода переменного поля поляризация дважды устанавливается и дважды исчезает. Поляризация диэлектрика в электрическом поле требует определенного времени (время релаксации) τ. В результате максимум поляризации не совпадает с максимумом напряженности поля, то естъ имеется сдвиг фаз между напряженностью поля и поляризацией. Другими словами, поляризация диэлектрика не успевает следовать за вызывающим ее электрическим полем, так как смещение зарядов не может происходить мгновенно. Любое переменное поле можно представить в виде суперпозиции полей, меняющихся по гармоническому закону, то есть в виде: где ω круговая частота переменного поля., (1.9) Под действием такого поля значения электрического смещения D и поляризации Р будут изменяться также гармонически с той же частотой ω. Однако, между колебаниями D и Р наблюдается разность фаз, что вызвано отставанием Р от поля Е. Гармонический закон можно представить в комплексном виде: Тогда причем амплитуда колебаний D и E связаны соотношением:. (1.10), (1.11) D 0 = ε(ω)e 0. (1.12) Диэлектрическая проницаемость в этом случае является комплексной величиной: (1.13) и характеризуется двумя составляющими, зависящими от частоты переменного поля. Физический смысл комплексной диэлектрической проницаемости заключается в том, что вектор смещения: 7

6 (1.14) имеет две составляющие:, находящиеся в фазе с E, и, которая отстает по фазе от E на π/2. Абсолютная величина, определяет амплитуду колебания D, а отношение: (1.15) характеризует разность фаз δ между колебаниями D и E. Величина δ называется углом диэлектрических потерь. Это связано с тем, что наличие разности фаз δ приводит к поглощению энергии электрического поля в диэлектрике. Существует несколько видов поляризации, каждый из которых объясняется собственным механизмом. Электронная поляризация смещение (под действием внешнего электрического поля E) орбит, по которым движутся электроны вокруг положительно заряженного атомного ядра (рис. 1, а). Электронная поляризация происходит во всех атомах или ионах и, таким образом, независимо от возможности наличия в диэлектриках других видов поляризации наблюдается во всех диэлектриках. Характерной особенностью электронной поляризации является то, что она совершается за чрезвычайно короткое время (порядка с), сравнимое с периодом световых колебаний. Рис. 1. Различные виды поляризации: а электронная, б ионная, в дипольная, г миграционная Значение диэлектрической проницаемости материалов, обладающих электронной поляризацией, обычно колеблется в пределах 2 2,5. Диэлектрическая проницаемость в этом случае связана с таким фундаментальным параметром, как показатель преломления, простым соотношением: ε = n 2. Ионная поляризация смещение относительно друг друга ионов, составляющих гетерополярную (ионную) молекулу. Время установления смещения сравнимо с периодом тепловых колебаний атомов в кристалле, то 8

7 есть по величине совпадает с периодом электромагнитных колебаний инфракрасной области спектра с (рис. 1, б). В целом процессы электронной и ионной поляризации довольно сходны между собой. Оба эти явления можно рассматривать, как сдвиг зарядов относительно друг друга в направлении электрического поля. Важно иметь ввиду, что на эти процессы практически не оказывает влияние температура диэлектрика. Дипольная (ориентационная) поляризация проявляется, как ориентация под действием поля полярных молекул или групп атомов. Сущность этого вида поляризации упрощенно сводится, как это впервые предложил Дебай, к повороту (ориентации) в направлении электрического поля имеющих постоянный дипольный момент молекул полярного диэлектрика (схематически это представлено на рис. 1, в). В первоначальной теории, впоследствии уточнявшейся как самим Дебаем, так и другими авторами, моделью ориентирующей полярной молекулы служил шар, вращающийся с преодолением трения в вязкой среде. Если рассматривать ориентационную поляризацию более строго, ее надо истолковывать не как непосредственный поворот полярных молекул под действием электрического поля, а как внесение электрическим полем некоторой упорядоченности в положение полярных молекул, непрерывно совершающих хаотические «тепловые» движения. Поэтому дипольная поляризация по самой своей природе связана с тепловым движением молекул, и на нее существенное влияние должна оказывать температура. При нагревании материалов подвижность молекул возрастает, но в твердых телах это сказывается на увеличении ε лишь при температурах, приближающихся к температуре плавления или размягчения. В жидкостях и полимерах может наблюдаться экстремальная температурная зависимость: при нагреве она сначала растет из-за ослабления связей между молекулами (ориентирующее действие поля), а затем падает, так как превалирующее значение приобретает разориентирующее тепловое движение молекул. При увеличении частоты диэлектрическая проницаемость снижается, поскольку проявляется инерционность процесса ориентации. В чистом виде дипольная поляризация может проявляться только в газах, жидкостях и вязких аморфных телах; в кристаллических телах при температуре ниже точки плавления, диполи, образно говоря, «заморожены», то есть закреплены на своих местах настолько прочно, что не могут заметно переориентироваться, и дипольная поляризация в них не может осуществляться в полной мере. Процесс установления дипольной поляризации и процесс ликвидации состояния дипольной поляризации требует относительно большого времени. Поэтому ориентационная поляризация должна быть отнесена к числу медленных или релаксационных видов поляризации. Миграционная поляризация неупругое перемещение слабо связанных примесных ионов на расстояния, превышающие период решетки. 9

8 Зависимость диэлектрической проницаемости от частоты и температуры та же, что и при дипольной поляризации. На миграционную поляризацию оказывает влияние наличие пор, границ зерен, механических включений и примесей (рис. 1, г). Перемещение ионов процесс медленный, поэтому миграционная поляризация также относится к релаксационным видам поляризации. В каждом определенном частотном диапазоне может преобладать тот или иной механизм поляризации. Значение диэлектрической проницаемости определяется механизмом поляризации и, следовательно, частотой приложенного поля (рис. 2) Рис.2. Частотная зависимость диэлектрической проницаемости (действительной части) Если кристалл находится под действием переменного электромагнитного поля очень высокой частоты (ω>>ω 0 = Гц), электронные оболочки атомов и тем более тяжелые атомы не успевают смещаться под действием внешнего поля кристалл не поляризуется (ε = 1). Уменьшая частоту, электронные оболочки начинают смещаться, однако при частотах их смещение отстает от изменений внешнего поля, что приводит к аномальной зависимости ε от частоты поля, то есть аномальной дисперсии. При дальнейшем уменьшении частоты внешнего поля, смещения электронных оболочек атомов следуют за изменением внешнего поля, приводя к поляризации вещества, ε становится больше единицы. Однако, тяжелые ионы еще не успевают смещаться, поэтому поляризация кристалла целиком обусловлена электронной составляющей. Приближая частоту внешнего поля к частоте собственных колебаний ионов ω ион ~ Гц, ионы начинают смещаться внешним полем. Отставание смещений ионов от изменений внешнего поля в области частот 10

9 приводит к существованию еще одной области аномальной зависимости ε(ω). Величина ε становится равной ε ион, когда ионы успевают следовать за внешним полем. Снижая частоту внешнего поля до Гц в диэлектрике начинает сказываться ориентационный (или дипольный) механизм поляризации. Это проявляется в тех случаях, когда молекулы, из которых состоит данное вещество, обладают постоянным электрическим дипольным моментом, ориентация которого может легко изменяться под действием внешнего электрического поля. Таким образом, измеряя ε при высоких и низких частотах внешнего поля можно разделить эти механизмы поляризации Диэлектрические потери Диэлектрическими потерями называют электрическую мощность, затрачиваемую на нагрев диэлектрика при его поляризации и при токе проводимости. Потери энергии наблюдаются не только в переменных полях, но и при наложении постоянного поля, так как реальные диэлектрики обладают конечной электропроводностью. При воздействии электрического поля в любом веществе наблюдается рассеяние некоторого количества электрической энергии, превращающейся в тепловую энергию. Полные потери энергии в диэлектрике складываются из потерь проводимости, соответствующих постоянному напряжению, и потерь, обусловленных током смещения в диэлектрике. Согласно (10), ε(ω) является комплексной величиной. Действительная и мнимая части этого выражения представим в общем случае соотношением вида:, (1.16), (1.17) где ε и ε 0 действительные значения диэлектрической проницаемости ε(ω) при ω = и ω = 0. Зависимость ε 1 (ω) и ε 2 (ω) от частоты определяется функциями f 1 (ω) = 1/[1+(ωτ) 2 ] и f 2 (ω) = ωτ/[1+(ωτ) 2 ] (графики этих функций приведены на рис. 3). Рис. 3. Графики функций f 1 (ω) и f 2 (ω) 11

10 Если время релаксации τ >> T (период колебаний), то поляризация почти не успевает установиться, и диэлектрические потери очень малы. При τ << T поляризация следует за полем и диэлектрические потери также малы. Диэлектрические потери имеют максимальное значение (см. рис. 3), когда выполняется равенство: ωτ = 1. (1.18) Таким образом, потери энергии в диэлектрике определяются мнимой частью ε(ω) при наличии дисперсии ε. Реальные диэлектрики обладают незначительной электропроводностью, поэтому в них имеются потери, связанные с потерями джоулева тепла. Величина этих потерь невелика и не зависит от частоты. Описанный механизм релаксационных диэлектрических потерь имеет место в твердых и жидких диэлектриках, содержащих полярные молекулы или слабо связанные ионы. Обычно говорят о «затрате» или «потерях» мощности, имея ввиду среднюю за некоторый промежуток времени электрическую мощность, рассеиваемую в веществе: 1.3. Угол диэлектрических потерь. (1.19) На практике диэлектрические потери часто характеризуют величиной тангенса угла диэлектрических потерь. Углом диэлектрических потерь называется угол, дополняющий до 90 угол фазового сдвига φ между током и напряжением в емкостной цепи (рис. 4). Для идеального диэлектрика (без проводимости) вектор тока I c в такой цепи будет опережать вектор напряжения на 90, при этом угол диэлектрических потерь δ будет равен нулю. Чем больше рассеиваемая в диэлектрике мощность, переходящая в теплоту, тем меньше угол фазового сдвига φ и тем больше угол δ и его функция tgδ. Недопустимо большие диэлектрические потери в электроизоляционном материале вызывают сильный нагрев изготовленного из него изделия и могут привести его к тепловому разрушению. Реальный конденсатор с утечкой можно представить в виде последовательной или параллельной схемы соединения конденсатора без утечки и сопротивления утечки (рис. 4). Из полученных диаграмм (рис. 4) следует, что:, (1.20) 12

11 а мощность потерь равна:, (1.21), (1.22) или учитывая, что 1 >> tg 2 δ,. Рис. 4. Параллельная и последовательная эквивалентные схемы Диэлектрические потери, отнесенные к единице объема, называют удельные потери:, (1.23) εtgδ коэффициент диэлектрических потерь характеристика удельных потерь; соответственно емкости и сопротивления параллельной и последовательной схем замещения; активные и емкостные токи и напряжения; P a мощность потерь Зависимость тангенса угла диэлектрических потерь от частоты График tgδ(ω) в общем случае должен иметь вид, представленный на рис

12 Наличие максимума на графике (рис. 5) физически особенно ясно для случая чисто дипольного механизма диэлектрических потерь: частота ω k, при которой tgδ = tgδ max соответствует соотношению между периодом приложенного переменного напряжения и временем τ дипольной релаксации ωτ = 1. Рис. 5. Теоретическая зависимость тангенса угла диэлектрических потерь от угловой частоты приложенного к диэлектрику напряжения: 1 неполярный диэлектрик, 2 полярный диэлектрик 1.5. Зависимость тангенса угла диэлектрических потерь от температуры Как правило, tgδ существенно увеличивается при повышении температуры, таким образом, в связи с возрастанием tgδ, условия работы изоляции будут более тяжелыми при высоких температурах. Рис. 6. Зависимость тангенса угла диэлектрических потерь полярного диэлектрика от температуры Диэлектрические потери, обусловленные дипольным механизмом, получают максимальное значение при некоторой определенной температуре T k (кривая A). На самом деле, повышение температуры оказывает на потери двоякое влияние. С одной стороны облегчается ориентация диполей в 14

13 электрическом поле, с другой увеличивается разориентирующее действие температуры. Первый фактор приводит к увеличению P и, следовательно, tgδ, а второй к уменьшению значений этих величин. Так как помимо дипольных потерь имеются и потери от электропроводности (кривая B), увеличивающиеся при росте температуры, фактически наблюдаемая температурная зависимость tgδ имеет вид, изображенный схематически на рис Экспериментальная часть Методика измерения Определение диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь выполняется путём измерения емкости C x и tgδ испытуемых образцов. В работе использован метод компенсации сдвига фаз в измерительной мостовой схеме (мост универсальный Е 7-4 (рис. 7)). Рис. 7. Принципиальная схема измерительного моста Измеряемая емкость C x включается в первое плечо: второе плечо множитель, позволяющий обеспечить широкий диапазон измерений от 10ρF до 10μF. Весь диапазон разбивается на 7 поддиапазонов. Третье плечо (плечо отсчета) состоит из двух узлов, включенных последовательно: декадного магазина сопротивлений из 10 резисторов по 100 Ом и одного переменного резистора, с максимальным сопротивлением 100 Ом. Четвертое плечо служит для компенсации сдвига фаз при наличии потерь в измеряемом конденсаторе. Это плечо содержит переменный резистор 175 Ом, градуированный в величинах тангенса угла потерь. Последовательно с резистором включается емкость 0,1 или 0,01μF на частоте 1000 Гц. Емкость 0,01μF включается только при измерении емкости на 7-м диапазоне (10ρF). 15

14 Напряжение питания подается на диагональ AC от внутреннего генератора. Электронный индикатор равновесия моста включается в диагональ моста BD. Принцип измерения тангенса угла потерь и диэлектрической проницаемости заключается в уравновешивании плеч прибора и становления минимального значения тока по нуль-прибору. Условие равновесия моста:, (2.1). (2.2) Определение диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь при переменном токе имеет ряд особенностей, связанных с влиянием индуктивности и емкости проводов и образца относительно заземленного корпуса прибора. С целью исключения влияния этих и других внешних факторов на результаты измерений используется специальная измерительная ячейка с заземленным корпусом. Измерительная ячейка выполнена в виде плоского конденсатора переменной емкости. Нижняя пластина конденсатора неподвижна. Верхняя подвижная пластина может перемещаться с помощью микровинта. Нижняя пластина выполняется в виде диска с кольцом. Формулы для расчета диэлектрической проницаемости: отсюда, (2.3). (2.4) Инструкция к выполнению работы 1. Установить образец в измерительной ячейке. Верхнюю и центральную часть нижней пластины присоединить к измерительным клеммам прибора Е 7-4. При измерении параметров фольгированного диэлектрикам кольцо нижней пластины с прибором не соединяют. При измерении параметров нефольгированного диэлектрика кольцо соединяют с клеммой земля ( ) на приборе. 2. Измерить диэлектрическую проницаемость и тангенс угла диэлектрических потерь образцов на частоте 1000 Гц. 3. Результаты измерений и расчетные данные представить в виде таблицы: 16

15 C, ρf tgδ ε εtgδ 4. Используя полученные результаты и сведения о природе исследованных материалов, сделать выводы о возможных механизмах поляризации и диэлектрических потерях. Порядок выполнения работы 1. К клеммам измерителя емкости Е 7-4 подключить измерительную ячейку, в которую поместить исследуемый образец. Образец должен быть поджат в ячейке небольшим усилием винта. 2. Заземлить измерительные провода и корпус ячейки (провод в черной оболочке со штекером). 3. Ручку «ОТСЧЕТ» на приборе Е 7-4 установить в крайнее левое положение. 4. Ручку переключателя отсчетных шкал добротности и тангенса угла потерь установить на tgδ. Ручку ФАЗА установить в крайнее левое положение. 5. Ручку переключателя измерительных мостов установить в положение C. 6. Ручку переключателя частоты установить в положение 1000 Гц. 7. Включить тумблер «СЕТЬ». 8. Ручкой «ЧУВСТВИТ. ИНДИКАТОРА» установить стрелку прибора в пределах 2/3 шкалы. 9. Ручкой переключателя «МНОЖИТЕЛЬ» добиться минимального показания прибора. 10. Постепенно увеличивая чувствительность до максимальной, но так, чтобы стрелка прибора оставалась в пределах шкалы, ручками, объединенными надписью «ОТСЧЕТ», и ручкой «ФАЗА» добиться наименьшего показания на указателе равновесия. 11. Произвести отсчет измеряемой величины емкости и tgδ. Измеренная величина емкости равна сумме отсчетов по шкалам переключателя и потенциометра «ОТСЧЕТ», умноженной на соответствующий множитель. Измеряемая величина tgδ отсчитывается непосредственно по соответствующей шкале. При изменении емкости в диапазоне μf отсчет tgδ необходимо разделить на

16 Вопросы к работе: 1. Поляризация диэлектриков. Величины, описывающие поляризацию. 2. Механизмы поляризации диэлектриков и условия их существования, зависимость ε(ω). 3. Расчет диэлектрической проницаемости сложных диэлектриков. 4. Диэлектрическая проницаемость изотропных и анизотропных диэлектриков. 5. Потери в диэлектрике, как они определяются? 6. Расчет tgδ при параллельной схеме замещения реального диэлектрика. 7. Расчет tgδ при последовательной схеме замещения. 8. Коэффициент диэлектрических потерь. 9. Объяснить максимум на графике tgδ(ω). 10. Объяснить максимум и минимум на графике tgδ(t). 11. График tgδ(t) был получен при определенной частоте внешнего электрического поля. Куда сместится график tgδ(t), если мы проведем опыт при тех же условиях, но увеличим частоту? Список литературы 1. Андреев В.М. и др. Материалы микроэлектронной техники. М.: Радио и связь, Пасынков В.В., Сорокин В.С. Материалы электронной техники. М.: Высшая школа, Павлов П.В., Хохлов А.Ф. Физика твердого тела. М.: Высшая школа, Тареев Б.М. Физика диэлектрических материалов. М.: Энергоиздат, Богородицкий Н.П., Пасынков В.В., Тареев Б.М. Электротехнические материалы. Л.: Энергоатомиздат, Лабораторный практикум по физике полупроводников и физике твердого тела Ч.3. Под редакцией Иванова Е.Н.,

ЭЛЕКТРОСТАТИКА 1. Два рода электрических зарядов, их свойства. Способы зарядки тел. Наименьший неделимый электрический заряд. Единица электрического заряда. Закон сохранения электрических зарядов. Электростатика.

Подробнее

МОСТОВЫЕ МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЙ

МОСТОВЫЕ МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЙ КАЗАНСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра физики МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ ПО ФИЗИКЕ для студентов специальностей 2903, 2906, 2907, 2908, 2910 Лабораторная

Подробнее

Работа 2.1 Исследование затухающих колебаний в. колебательного контура.

Работа 2.1 Исследование затухающих колебаний в. колебательного контура. Работа 2.1 Исследование затухающих колебаний в колебательном контуре Цель работы: изучение параметров и характеристик колебательного контура. Приборы и оборудование: генератор звуковых сигналов, осциллограф,

Подробнее

Определение емкости конденсатора методом периодической зарядки и разрядки

Определение емкости конденсатора методом периодической зарядки и разрядки Федеральное агентство по образованию РФ Ухтинский государственный технический университет 26 Определение емкости конденсатора методом периодической зарядки и разрядки Методические указания к лабораторной

Подробнее

Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург:

Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург: Генкин Б.И. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ по физике. Пособие для повторения учебного материала. Санкт-Петербург: http://audto-um.u, 013 3.1 ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ 3.1.1 Электризация тел Электрический

Подробнее

Количество теплоты. Конденсатор

Количество теплоты. Конденсатор И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Количество теплоты. Конденсатор В данном листке рассматриваются задачи на расчёт количества теплоты, которое выделяется в цепях, состоящих из резисторов и конденсаторов.

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ МПД-СТРУКТУР МЕТОДОМ ВОЛЬТФАРАДНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК

ИЗУЧЕНИЕ МПД-СТРУКТУР МЕТОДОМ ВОЛЬТФАРАДНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК Министерство образования и науки РФ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального «Нижегородский государственный технический университет им. Р.Е. Алексеева»

Подробнее

за курс класс Учебники : «Физика-10», «Физика-11» Г.Я. Мякишев, Б.Б. Буховцев,2014 год

за курс класс Учебники : «Физика-10», «Физика-11» Г.Я. Мякишев, Б.Б. Буховцев,2014 год Вопросы к промежуточной аттестации по физике за курс 10-11 класс Учебники : «Физика-10», «Физика-11» Г.Я. Мякишев, Б.Б. Буховцев,2014 год 1.Основные понятия кинематики. 2.Равномерное и равноускоренное

Подробнее

Формулы по физике, которые рекомендуется выучить и хорошо освоить для успешной сдачи ЕГЭ.

Формулы по физике, которые рекомендуется выучить и хорошо освоить для успешной сдачи ЕГЭ. Формулы по физике, которые рекомендуется выучить и хорошо освоить для успешной сдачи ЕГЭ. Версия: 0.92 β. Составитель: Ваулин Д.Н. Литература: 1. Пёрышкин А.В. Физика 7 класс. Учебник для общеобразовательных

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЦЕПИ

ИЗУЧЕНИЕ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЦЕПИ ИЗУЧЕНИЕ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЦЕПИ В реальных электрических приборах и элементах электрической цепи при протекании тока возникает магнитное поле, выделяется теплота, и могут накапливаться

Подробнее

1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А.

1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А. Электростатика ТИПОВЫЕ ВОПРОСЫ К ТЕСТУ 1 (ч. 2) 1. Поле создано бесконечной равномерно заряженной нитью с линейной плотностью заряда +τ. Укажите направление градиента потенциала в точке А. 2. Каждый из

Подробнее

ВОЗДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ПРОЦЕСС КРИСТАЛЛИЗАЦИИ ПАРАФИНА

ВОЗДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ПРОЦЕСС КРИСТАЛЛИЗАЦИИ ПАРАФИНА УДК 622.32+548.56 ВОЗДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ПРОЦЕСС КРИСТАЛЛИЗАЦИИ ПАРАФИНА Фатыхов М.А., Багаутдинов Н.Я. Башкирский государственный педагогический университет Описаны методы определения температуры

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 143 ИЗУЧЕНИЕ СЛОЖЕНИЯ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРОННОГО ОСЦИЛЛОГРАФА

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 143 ИЗУЧЕНИЕ СЛОЖЕНИЯ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРОННОГО ОСЦИЛЛОГРАФА ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 43 ИЗУЧЕНИЕ СЛОЖЕНИЯ ВЗАИМНО ПЕРПЕНДИКУЛЯРНЫХ КОЛЕБАНИЙ С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРОННОГО ОСЦИЛЛОГРАФА Цель и содержание работы Целью работы является изучение сложения взаимно перпендикулярных

Подробнее

Кафедра физики ИЗУЧЕНИЕ КОНДЕНСАТОРОВ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРОВ. Методические указания

Кафедра физики ИЗУЧЕНИЕ КОНДЕНСАТОРОВ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРОВ. Методические указания Министерство образования Республики Беларусь Учреждение образования «Могилевский государственный университет продовольствия» Кафедра физики ИЗУЧЕНИЕ КОНДЕНСАТОРОВ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРОВ

Подробнее

Лабораторная работа N2 «Температурная зависимость электропроводности

Лабораторная работа N2 «Температурная зависимость электропроводности Лабораторная работа «Температурная зависимость электропроводности полупроводников» Цель работы:. Экспериментально определить температурную зависимость электропроводности германия.. По данным эксперимента

Подробнее

Домашняя работа по физике за 11 класс

Домашняя работа по физике за 11 класс Домашняя работа по физике за 11 класс к учебнику «Физика. 11 класс» Г.Я Мякишев, Б.Б. Буховцев, М.: «Просвещение», 000 г. учебно-практическое пособие 3 СОДЕРЖАНИЕ Глава 1. Электромагнитная индукция Упражнение

Подробнее

Тема: Электромагнитные волны (ЭМВ)

Тема: Электромагнитные волны (ЭМВ) Тема: Электромагнитные волны (ЭМВ) Авторы: А.А. Кягова, А.Я. Потапенко Примеры ЭМВ: 1. Радиоволны I. Введение 2. Инфракрасное излучение 3. Видимый свет 1 4. Ультрафиолетовое излучение 5. Рентгеновское

Подробнее

4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ

4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ 4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ПРИ НАЛИЧИИ ПРОВОДНИКОВ Проводники электричества это вещества, содержащие свободные заряжённые частицы. В проводящих телах электрические заряды могут свободно перемещаться в пространстве.

Подробнее

КОМПЕНСАЦИЯ РЕАКТИВНОЙ МОЩНОСТИ АКТИВНО-ИНДУКТИВНОГО ПРИЕМНИКА. Виртуальный практикум

КОМПЕНСАЦИЯ РЕАКТИВНОЙ МОЩНОСТИ АКТИВНО-ИНДУКТИВНОГО ПРИЕМНИКА. Виртуальный практикум Федеральное агентство по образованию «Уральский государственный технический университет УПИ имени первого Президента России Б.Н. Ельцина» В.С. Проскуряков, С.В. Соболев КОМПЕНСАЦИЯ РЕАКТИВНОЙ МОЩНОСТИ

Подробнее

Экзаменационные билеты по разделу «Электричество и магнетизм» (2011 г.) Лектор: проф. П.А.Поляков

Экзаменационные билеты по разделу «Электричество и магнетизм» (2011 г.) Лектор: проф. П.А.Поляков Экзаменационные билеты по разделу «Электричество и магнетизм» (2011 г.) Лектор: проф. П.А.Поляков 1 Билет 1. 1. Электромагнитное взаимодействие и его место среди других взаимодействий в природе. Электрический

Подробнее

Специализированный учебно-научный центр - факультет МГУ им. М.В. Ломоносова, Школа имени А.Н. Колмогорова Кафедра физики. Общий физический практикум

Специализированный учебно-научный центр - факультет МГУ им. М.В. Ломоносова, Школа имени А.Н. Колмогорова Кафедра физики. Общий физический практикум Специализированный учебно-научный центр - факультет МГУ им. М.В. Ломоносова, Школа имени А.Н. Колмогорова Кафедра физики Общий физический практикум Лабораторная работа 3.3 Измерение сопротивлений при помощи

Подробнее

ϕ(r) = Q a + Q 2a a 2

ϕ(r) = Q a + Q 2a a 2 1 Урок 14 Энергия поля, Давление. Силы 1. (Задача.47 Внутри плоского конденсатора с площадью пластин S и расстоянием d между ними находится пластинка из стекла, целиком заполняющая пространство между пластинами

Подробнее

Лекция 3.1 (часть 1) Колебания и волны.

Лекция 3.1 (часть 1) Колебания и волны. Лекция 3.1 (часть 1) Колебания и волны. План: 1. Общие представления о колебательных и волновых процессах. 2. Гармонические колебания и их характеристики. 3. Сложение колебаний. 4. Механические гармонические

Подробнее

3 Магнетизм. Основные формулы и определения

3 Магнетизм. Основные формулы и определения 3 Магнетизм Основные формулы и определения Вокруг проводника с током существует магнитное поле, направление которого определяется правилом правого винта (или буравчика). Согласно этому правилу, нужно мысленно

Подробнее

010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах.

010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах. 010812. Исследование ВАХ диода при различных температурах. Цель работы: Исследовать ВАХ диода при различных температурах. Требуемое оборудование, входящее в состав модульного учебного комплекса МУК-ТТ2:

Подробнее

Нижегородская государственная сельскохозяйственная академия ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ. КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ. ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ. Тематические задания

Нижегородская государственная сельскохозяйственная академия ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ. КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ. ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ. Тематические задания Нижегородская государственная сельскохозяйственная академия Кафедра физики ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ. КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ. ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ Тематические задания для контроля уровня знаний студентов по физике Ч А

Подробнее

4-5. Расчет параметров электрической цепи с параллельным соединением. Методические рекомендации

4-5. Расчет параметров электрической цепи с параллельным соединением. Методические рекомендации МИНОБРНАУКИ РОССИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Иркутский государственный университет» (ФГБОУ ВПО «ИГУ») 4-5 Расчет параметров

Подробнее

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Самоиндукция. B (увеличивается) E вихр. Рис. 1. Вихревое поле препятствует увеличению тока

И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru. Самоиндукция. B (увеличивается) E вихр. Рис. 1. Вихревое поле препятствует увеличению тока И. В. Яковлев Материалы по физике MathUs.ru Самоиндукция Темы кодификатора ЕГЭ: самоиндукция, индуктивность, энергия магнитного поля. Самоиндукция является частным случаем электромагнитной индукции. Оказывается,

Подробнее

4. Электромагнитная индукция

4. Электромагнитная индукция 1 4 Электромагнитная индукция 41 Закон электромагнитной индукции Правило Ленца В 1831 г Фарадей открыл одно из наиболее фундаментальных явлений в электродинамике явление электромагнитной индукции: в замкнутом

Подробнее

На экзамене можно пользоваться линейкой и калькулятором.

На экзамене можно пользоваться линейкой и калькулятором. Экзамен в 8 классе общеобразовательной школы включает в себя проверку знаний теоретических (1 вопрос) и практических в виде навыков решения задач (1 задача). На экзамене можно пользоваться линейкой и калькулятором.

Подробнее

ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ

ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ» ПОДГОТОВКА К ЕГЭ по ФИЗИКЕ Преподаватель: кандидат физико-математических наук, доцент кафедры физики, Грушин Виталий Викторович Напряжённость и

Подробнее

2 =0,1 мккл/м 2. Определить напряженность электрического поля, созданного этими заряженными плоскостями.

2 =0,1 мккл/м 2. Определить напряженность электрического поля, созданного этими заряженными плоскостями. Задачи для подготовки к экзамену по физике для студентов факультета ВМК Казанского госуниверситета Лектор Мухамедшин И.Р. весенний семестр 2009/2010 уч.г. Данный документ можно скачать по адресу: http://www.ksu.ru/f6/index.php?id=12&idm=0&num=2

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ТЕОРЕТИЧЕСКИМ ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОТЕХНИКИ

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ТЕОРЕТИЧЕСКИМ ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОТЕХНИКИ ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО ТЕОРЕТИЧЕСКИМ ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОТЕХНИКИ Оглавление: ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ И ОФОРМЛЕНИЯ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ... 2 ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ ПРИБОРЫ ДЛЯ ВЫПОЛНЕНИЯ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ... 2 РАБОТА 1. ЗАКОНЫ

Подробнее

ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ С АНАЛИЗОМ ИХ РЕШЕНИЯ

ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ С АНАЛИЗОМ ИХ РЕШЕНИЯ Н.Е.Савченко ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ С АНАЛИЗОМ ИХ РЕШЕНИЯ В книге дана методика решения задач но физике с анализом типичных ошибок, допускаемых абитуриентами на вступительных экзаменах. Сборник рекомендуется

Подробнее

Экзаменационные билеты «Электричество и магнетизм» (2013 г.) Лектор: проф. В.А.Алешкевич. Билет 4.

Экзаменационные билеты «Электричество и магнетизм» (2013 г.) Лектор: проф. В.А.Алешкевич. Билет 4. Экзаменационные билеты «Электричество и магнетизм» (2013 г.) Лектор: проф. В.А.Алешкевич Билет 1. 1. Электромагнитное взаимодействие и его место среди других взаимодействий в природе. Электрический заряд.

Подробнее

РАЗДЕЛ III. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. Основные формулы E =

РАЗДЕЛ III. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. Основные формулы E = 35 РАЗДЕЛ III. ЭЛЕКТРОСТАТИКА. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК Основные формулы Закон Кулона F =, где F - сила взаимодействия точечных зарядов и ; r - расстояние между зарядами; ε - диэлектрическая проницаемость;

Подробнее

Турнир имени М.В. Ломоносова Заключительный тур 2015 г. ФИЗИКА

Турнир имени М.В. Ломоносова Заключительный тур 2015 г. ФИЗИКА Задача Турнир имени МВ Ломоносова Заключительный тур 5 г ФИЗИКА Небольшой кубик массой m = г надет на прямую горизонтальную спицу, вдоль которой он может перемещаться без трения Спицу закрепляют над горизонтальным

Подробнее

Минобрнауки России. Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования

Минобрнауки России. Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Минобрнауки России Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «НИЖЕГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ. Р.Е.АЛЕКСЕЕВА» (НГТУ)

Подробнее

Волновое уравнение для проводящей среды.

Волновое уравнение для проводящей среды. Волновое уравнение для проводящей среды Для того чтобы описать распространение электромагнитных волн в проводящей среде, необходимо конкретизировать уравнения Максвелла и материальные уравнения для подобной

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОНЦЕНТРАЦИИ ГЛЮКОЗЫ В РАСТВОРЕ

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОНЦЕНТРАЦИИ ГЛЮКОЗЫ В РАСТВОРЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОНЦЕНТРАЦИИ ГЛЮКОЗЫ В РАСТВОРЕ Цель работы: изучение принципа работы поляриметра и определение удельного вращения раствора и концентрации глюкозы в растворе. Приборы и принадлежности: поляриметр,

Подробнее

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ В ЭЛЕКТРОМАГНИТНОМ ПОЛЕ

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ В ЭЛЕКТРОМАГНИТНОМ ПОЛЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ В ЭЛЕКТРОМАГНИТНОМ ПОЛЕ 1 Превращения в цепи постоянного тока Рассмотрим участок проводника, по которому идет постоянный электрический ток. Если сопротивление участка есть R

Подробнее

2 влетают в его линиям. заряда q из

2 влетают в его линиям. заряда q из Тур 1 Вариант 1 1. Точка движется по оси х по закону х = 8 + 12t - 3t 2 (м). Определите величину скорости точки при t = 1 с. 2. Тело массой m = 1 кг движется по горизонтальной поверхности под действием

Подробнее

использовать знания о механических явлениях в повседневной жизни:для обеспечения безопасности при обращении с приборами и техническими устройствами,

использовать знания о механических явлениях в повседневной жизни:для обеспечения безопасности при обращении с приборами и техническими устройствами, 12.5.13. Физика Механические явления распознавать механические явления и объяснять на основе имеющихся знаний основные свойства или условия протекания этих явлений: равномерное и равноускоренное прямолинейное

Подробнее

Измеряемые величины Формулы Обозначение и единицы измерения. Сопротивление проводника омическое (при постоянном токе)

Измеряемые величины Формулы Обозначение и единицы измерения. Сопротивление проводника омическое (при постоянном токе) В таблице представлены основные расчетные формулы по электротехнике для расчета тока, напряжения, сопротивления, мощности и других параметров электрических схем. Измеряемые величины Формулы Обозначение

Подробнее

Дано: СИ Решение: Ответ: F к

Дано: СИ Решение: Ответ: F к 3-7. На шелковых нитях длиной 50 см каждая, прикрепленных к одной точке, висят два одинаково заряженных шарика массой по 0,2 г каждый. Определить заряд каждого шарика, если они отошли друг от друга на

Подробнее

РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ПО ФИЗИКЕ. 11 КЛАСС (базовый уровень)

РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ПО ФИЗИКЕ. 11 КЛАСС (базовый уровень) РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ПО ФИЗИКЕ 11 КЛАСС (базовый уровень) 4 ЭЛЕКТРОДИНАМИКА 35 часов 4.1 Элементарный электрический заряд. 1 Знать: 4.2 Закон сохранения электрического заряда Закон Кулона 1 понятия: электрический

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики «УТВЕРЖДАЮ» Декан ЕНМФ И.П. Чернов «14» мая 00 г. ИЗУЧЕНИЕ БРОУНОВСКОГО

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральный институт развития образования ПРИМЕРНАЯ ПРОГРАММА УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ ФИЗИКА

Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральный институт развития образования ПРИМЕРНАЯ ПРОГРАММА УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ ФИЗИКА Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральный институт развития образования ПРИМЕРНАЯ ПРОГРАММА УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ ФИЗИКА для профессий начального профессионального образования и специальностей

Подробнее

ПОДГОТОВКА К ЕГЭ. 11 класс

ПОДГОТОВКА К ЕГЭ. 11 класс ПЛАНИРУЕМ УЧЕБНУЮ ДЕЯТЕЛЬНОСТЬ ПОДГОТОВКА К ЕГЭ. 11 класс ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА Базовый уровень изучения физики не рассчитан на подготовку учащихся к продолжению образования в вузах физико-технического

Подробнее

Лекц ия 20 Действие магнитного поля на проводник с током и на движущийся заряд

Лекц ия 20 Действие магнитного поля на проводник с током и на движущийся заряд Лекц ия 0 Действие магнитного поля на проводник с током и на движущийся заряд Вопросы. Сила Ампера. Сила взаимодействия параллельных токов. Контур с током в магнитном поле. Магнитный момент тока. Действие

Подробнее

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н.

Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н. Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н. Ельцина ИЗУЧЕНИЕ ЗАТУХАЮЩИХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ КОЛЕБАНИЙ Методические указания

Подробнее

ГЕНЕРАЦИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ДВИЖУЩИМИСЯ НЕМАГНИТНЫМИ ПРОВОДНИКАМИ Сокол-Кутыловский О.Л.

ГЕНЕРАЦИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ДВИЖУЩИМИСЯ НЕМАГНИТНЫМИ ПРОВОДНИКАМИ Сокол-Кутыловский О.Л. ГЕНЕРАЦИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ДВИЖУЩИМИСЯ НЕМАГНИТНЫМИ ПРОВОДНИКАМИ Сокол-Кутыловский О.Л. Известно, что постоянное магнитное поле возникает вокруг равномерно движущихся электрически заряженных частиц, например,

Подробнее

Сборник задач. для подготовки к диагностическому тестированию по курсу школьной физики в ТулГУ

Сборник задач. для подготовки к диагностическому тестированию по курсу школьной физики в ТулГУ Сборник задач для подготовки к диагностическому тестированию по курсу школьной физики в ТулГУ Оглавление Тема: Прямолинейное равномерное движение. Ускорение. Прямолинейное равноускоренное движение... 3

Подробнее

КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ ЯВЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. ЭНЕРГИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ.

КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ ЯВЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ. ЭНЕРГИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ. КАРТА СХЕМА ПРОРАБОТКИ ТЕМЫ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ СТАЦИОНАРНЫХ ТОКОВ ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ И ЕДИНИЦА ИХ ИЗМЕРЕНИЯ В СИ Вектор магнитной индукции B Связь В и Н Вектор напряженности магнитного

Подробнее

S с плотностью стороннего заряда. По теореме Гаусса

S с плотностью стороннего заряда. По теореме Гаусса 5 Проводники в электрическом поле 5 Проводники Проводниками называются вещества, в которых при включении внешнего поля перемещаются заряды и возникает ток Наиболее хорошими проводниками электричества являются

Подробнее

10. Измерения импульсных сигналов.

10. Измерения импульсных сигналов. 0. Измерения импульсных сигналов. Необходимость измерения параметров импульсных сигналов возникает, когда требуется получить визуальную оценку сигнала в виде осциллограмм или показаний измерительных приборов,

Подробнее

ИТОГОВЫЙ ТЕСТ ПО ФИЗИКЕ Вариант 7

ИТОГОВЫЙ ТЕСТ ПО ФИЗИКЕ Вариант 7 А. А. Пинский, В. Г. Разумовский, Н. К. Гладышева и др. ИТОГОВЫЙ ТЕСТ ПО ФИЗИКЕ 8 класс Вариант 7 Ниже даны справочные материалы, которые могут понадобиться Вам при выполнении работы. УДЕЛЬНАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ

Подробнее

Лекция 2.3. Электроемкость проводников и конденсаторов. Энергия электрического

Лекция 2.3. Электроемкость проводников и конденсаторов. Энергия электрического Лекция.3. Электроемкость проводников и конденсаторов. Энергия электрического поля. План. Проводники в электростатическом поле. Электрическая емкость уединенного проводника 3. Конденсаторы 4. Энергия системы

Подробнее

Пример 1. Два точечных заряда = 1 нкл и q = 2 нкл находятся на расстоянии d = 10 см друг от

Пример 1. Два точечных заряда = 1 нкл и q = 2 нкл находятся на расстоянии d = 10 см друг от Примеры решения задач к практическому занятию по темам «Электростатика» «Электроемкость Конденсаторы» Приведенные примеры решения задач помогут уяснить физический смысл законов и явлений способствуют закреплению

Подробнее

МАТЕРИАЛЫ ЭЛЕКТРОННОЙ ТЕХНИКИ

МАТЕРИАЛЫ ЭЛЕКТРОННОЙ ТЕХНИКИ Белорусский государственный университет УТВЕРЖДАЮ Декан физического факультета БГУ В.М. Анищик 26.06.2009 Регистрационный УД- 2054 /баз. МАТЕРИАЛЫ ЭЛЕКТРОННОЙ ТЕХНИКИ Учебная программа для специальности

Подробнее

Кафедра теоретических основ теплотехники ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ТВЕРДОГО ТЕЛА МЕТОДОМ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО СЛОЯ

Кафедра теоретических основ теплотехники ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ТВЕРДОГО ТЕЛА МЕТОДОМ ЦИЛИНДРИЧЕСКОГО СЛОЯ Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Ивановский государственный энергетический университет

Подробнее

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ

Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПРОВЕРКИ ОСТАТОЧНЫХ ЗНАНИЙ СТУДЕНТОВ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Казанский (Приволжский) федеральный университет» Кафедра вычислительной физики ОЦЕНОЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

Подробнее

Датчики на основе эффекта Холла

Датчики на основе эффекта Холла - 1 - Датчики на основе эффекта Холла 1. Введение Применение датчиков на основе эффекта Холла включает в себя выбор магнитной системы и сенсора Холла с соответствующими рабочими характеристиками. Эти два

Подробнее

ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА

ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА 2 3 ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА Программа учебной дисциплины «Физика» предназначена для изучения физики в учреждениях среднего профессионального образования, реализующих образовательную программу среднего (полного)

Подробнее

Билет 1. Задача на применение закона сохранения массового числа и электрического заряда

Билет 1. Задача на применение закона сохранения массового числа и электрического заряда Билет 1 Задача на применение закона сохранения массового числа и электрического заряда При бомбардировке нейтронами атома азота испускается протон. В ядро какого изотопа превращается ядро азота? Напишите

Подробнее

Физика. 11 класс. Вариант Физика. 11 класс. Вариант 1-2 1

Физика. 11 класс. Вариант Физика. 11 класс. Вариант 1-2 1 Физика. класс. Вариант - Критерии оценивания заданий с развёрнутым ответом C Летом в ясную погоду над полями и лесами к середине дня часто образуются кучевые облака, нижняя кромка которых находится на

Подробнее

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3 МАГНЕТИЗМ

ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3 МАГНЕТИЗМ ИНДИВИДУАЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ 3 МАГНЕТИЗМ 1-1. Определить величину индукции магнитного поля, создаваемого горизонтальным отрезком проводника длиной l = 10 см с током i = 10 А в точке над ним на высоте 5 м. Найти

Подробнее

Рабочая программа физика учебный курс для учащихся 8 класса учебный год

Рабочая программа физика учебный курс для учащихся 8 класса учебный год Рабочая программа физика учебный курс для учащихся 8 класса 206-207 учебный год Пояснительная записка.. Изучение физики на ступени основного общего образования направлено на достижение следующих целей:

Подробнее

Определение дипольного момента в разбавленных растворах (Метод Дебая)

Определение дипольного момента в разбавленных растворах (Метод Дебая) ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ (ГОУ ВПО ИГУ) КАФЕДРА ОБЩЕЙ ФИЗИКИ Определение

Подробнее

МОСКОВСКИЙ АВИАЦИОННЫЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ) ИССЛЕДОВАНИЕ ЛАМПЫ БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ (УВ-1)

МОСКОВСКИЙ АВИАЦИОННЫЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ) ИССЛЕДОВАНИЕ ЛАМПЫ БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ (УВ-1) МОСКОВСКИЙ АВИАЦИОННЫЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ) ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ИССЛЕДОВАНИЕ ЛАМПЫ БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ (УВ-1) Утверждено на заседании каф. 405 31.08.06 (Протокол 1) как учебно-методическое

Подробнее

АННОТАЦИЯ К РАБОЧЕЙ ПРОГРАММЕ УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ «ФИЗИКА» (ПРОФИЛЬНЫЙ УРОВЕНЬ)

АННОТАЦИЯ К РАБОЧЕЙ ПРОГРАММЕ УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ «ФИЗИКА» (ПРОФИЛЬНЫЙ УРОВЕНЬ) АННОТАЦИЯ К РАБОЧЕЙ ПРОГРАММЕ УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ «ФИЗИКА» (ПРОФИЛЬНЫЙ УРОВЕНЬ) Рабочая программа по математике составлена на основе федерального компонента государственного стандарта среднего (полного)

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.8. МОДЕЛИРОВАНИЕ ТУННЕЛЬНОГО ЭФФЕКТА НА СВЧ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.8. МОДЕЛИРОВАНИЕ ТУННЕЛЬНОГО ЭФФЕКТА НА СВЧ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4.8. МОДЕЛИРОВАНИЕ ТУННЕЛЬНОГО ЭФФЕКТА НА СВЧ Ц е л ь р а б о т ы : Ознакомление с основными закономерностями туннельного эффекта на СВЧ-модели. П р и б о р ы и п р и н а д л е ж н

Подробнее

1) координата 3) кинетическая энергия 2) скорость 4) потенциальная энергия. Ответ:

1) координата 3) кинетическая энергия 2) скорость 4) потенциальная энергия. Ответ: ФИЗИК, класс, класс ВСОШ Вариант, Март 0 Краевая диагностическая работа по ФИЗИКЕ ВРИНТ Часть При выполнении заданий,, 7, 0 в бланке ответов под номером выполняемого задания поставьте номер одного выбранного

Подробнее

Аннотация к рабочей программе по физике.7-9 классы.

Аннотация к рабочей программе по физике.7-9 классы. Аннотация к рабочей программе по физике.7-9 классы. Рабочая программа разработана на основе: 1. Примерной программы среднего общего образования по физике. 2. Программы основного общего образования по физике

Подробнее

Изучение работы полевого транзистора

Изучение работы полевого транзистора ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА Изучение работы полевого транзистора Цель работы: ознакомиться с принципами работы полевого транзистора, построить стоковые характеристики транзистора. Краткие теоретические сведения

Подробнее

Составитель: Куцов А.М., доцент кафедры естественнонаучных дисциплин, канд. геол.-минерал. наук

Составитель: Куцов А.М., доцент кафедры естественнонаучных дисциплин, канд. геол.-минерал. наук 2 Составитель: Куцов А.М., доцент кафедры естественнонаучных дисциплин, канд. геол.-минерал. наук Утверждена на заседании кафедры естественнонаучных дисциплин 03.02.2014 г., протокол 3 3 1. ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ

Подробнее

6. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ НАПРЯЖЕНИЯ ПО ГИРЛЯНДЕ ПОДВЕСНЫХ ИЗОЛЯТОРОВ

6. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ НАПРЯЖЕНИЯ ПО ГИРЛЯНДЕ ПОДВЕСНЫХ ИЗОЛЯТОРОВ . РАСПРЕДЕЛЕНИЕ НАПРЯЖЕНИЯ ПО ГИРЛЯНДЕ ПОДВЕСНЫХ ИЗОЛЯТОРОВ Цель работы: изучить распределение напряжения по элементам гирлянды подвесных изоляторов, ознакомиться с применением высоковольтной измерительной

Подробнее

2011 г. В.В. Еремина, канд. физ.-мат. наук, Д.А. Уляхина (Амурский государственный университет, Благовещенск)

2011 г. В.В. Еремина, канд. физ.-мат. наук, Д.А. Уляхина (Амурский государственный университет, Благовещенск) Кибернетическая физика 11. 4(3) УДК 519.713 + 53.8.5 11 г. В.В. Еремина, канд. физ.-мат. наук, Д.А. Уляхина (Амурский государственный университет, Благовещенск) КИБЕРНЕТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ РЕЛАКСАЦИОННОЙ

Подробнее

ТЕМА 2. Цепи переменного тока. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания в контуре

ТЕМА 2. Цепи переменного тока. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания в контуре ТЕМА 2. Цепи переменного тока П.1. Гармонический ток П.2. Комплексный ток. Комплексное напряжение. П.3. Комплексное сопротивление (импеданс) П.4. Импедансы основных элементов цепи. П.5. Свободные колебания

Подробнее

ПРОГРАММА вступительных испытаний по Физике

ПРОГРАММА вступительных испытаний по Физике ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО МОРСКОГО И РЕЧНОГО ТРАНСПОРТА Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Государственный университет морского и речного

Подробнее

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ ПО КУРСУ ФИЗИКИ

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ ПО КУРСУ ФИЗИКИ ГОСУТАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ТЕЛЕКОММУНИКАЦИЙ Редько Р.А., Горыня Л.М., Кременецкая Я.А. МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ ПО КУРСУ ФИЗИКИ Издание Часть ІІ Семестр Киев 04 Утверждено

Подробнее

Рис. 1. А - основное символьное обозначение ОУ, Б - зависимость коэффициента усиления ОУ от частоты

Рис. 1. А - основное символьное обозначение ОУ, Б - зависимость коэффициента усиления ОУ от частоты УСИЛИТЕЛИ Большинство пассивных датчиков обладают очень слабыми выходными сигналами. Их величина часто не превышает нескольких микровольт или пикоампер. С другой стороны входные сигналы стандартных электронных

Подробнее

Исследование зависимости сопротивления полупроводников и металлов от температуры

Исследование зависимости сопротивления полупроводников и металлов от температуры Специализированный учебно-научный центр - факультет МГУ им. М.В. Ломоносова, Школа имени А.Н. Колмогорова Кафедра физики Общий физический практикум Лабораторная работа 3.5 Исследование зависимости сопротивления

Подробнее

12.2 Сила Ампера 12 Магнитные явления 1 A A C a Рис. 80: C b 2 Рис. 81: одинакова и равна 12 А. Найти индукцию магнитного поля в точке A, одинаково уд

12.2 Сила Ампера 12 Магнитные явления 1 A A C a Рис. 80: C b 2 Рис. 81: одинакова и равна 12 А. Найти индукцию магнитного поля в точке A, одинаково уд 12 Магнитные явления 12 Магнитные явления 12.1 Магнитное поле. 12.1.1 0 Можно ли намотать катушку соленоида так, чтобы при подключении к нему источника постоянного тока на обоих концах соленоида были южные

Подробнее

2.18. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА

2.18. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА Лабораторная работа.8. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ ВОЛЬФРАМА Цель работы: построение и изучение вольтамперной характеристики вакуумного диода; исследование зависимости плотности тока насыщения

Подробнее

ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА

ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА Рабочая программа по физике составлена на основе примерной программы среднего (полного) общего образования по физике базового уровня и соответствует федеральному государственному

Подробнее

Анализ работы усилительного каскада с помощью ВАХ

Анализ работы усилительного каскада с помощью ВАХ Анализ работы усилительного каскада с помощью ВАХ В статическом режиме связь между токами и напряжениями на электродах транзистора описывается системой нелинейных алгебраических уравнений. Графически эта

Подробнее

Расширение пределов измерения амперметра

Расширение пределов измерения амперметра МИНОБРНАУКИ РОССИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Ухтинский государственный технический университет» (УГТУ) 1 Расширение пределов

Подробнее

Рассмотрена на заседании цикловой комиссии технологических дисциплин протокол 1 от «28» августа 2013 года.

Рассмотрена на заседании цикловой комиссии технологических дисциплин протокол 1 от «28» августа 2013 года. Рабочая программа учебной дисциплины разработана на основе Федерального государственного образовательного стандарта (далее ФГОС) по специальности среднего профессионального образования 600«Технология молока

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 НАПРАВЛЕННЫЕ ОТВЕТВИТЕЛИ Цель работы Ознакомиться с основами теории направленных ответвителей и методами измерения их основных характеристик. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ Многополюсником

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ ЛОГАРИФМИЧЕСКОГО ДЕКРЕМЕНТА И ДОБРОТНОСТИ КОЛЕБАТЕЛЬНОГО КОНТУРА

ИЗМЕРЕНИЕ ЛОГАРИФМИЧЕСКОГО ДЕКРЕМЕНТА И ДОБРОТНОСТИ КОЛЕБАТЕЛЬНОГО КОНТУРА ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ» УТВЕРЖДАЮ Проректор-директор

Подробнее

ПОВЕРХНОСТНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ОПТИКЕ. ВОЗБУЖДЕНИЕ ПЛАЗМОН-ПОЛЯРИТОНА НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД. Верхотуров А.О., Еремеева А.А.

ПОВЕРХНОСТНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ОПТИКЕ. ВОЗБУЖДЕНИЕ ПЛАЗМОН-ПОЛЯРИТОНА НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД. Верхотуров А.О., Еремеева А.А. ПОВЕРХНОСТНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ОПТИКЕ. ВОЗБУЖДЕНИЕ ПЛАЗМОН-ПОЛЯРИТОНА НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД Верхотуров А.О., Еремеева А.А. Современная оптика, сильно изменившаяся после появления лазеров

Подробнее

8. Электрическое поле создано двумя точечными зарядами q 1 = 4 0 нкл и q 2 = -10

8. Электрическое поле создано двумя точечными зарядами q 1 = 4 0 нкл и q 2 = -10 Индивидуальные задания Электростатика и постоянный ток. Магнетизм Постоянный ток 1. На расстоянии 8 см друг от друга в воздухе находятся два заряда по 1 нкл. Определить напряженность и потенциал поля в

Подробнее

1.20. Электромагнитная индукция. Правило Ленца

1.20. Электромагнитная индукция. Правило Ленца Глава 1. Электродинамика Магнитное поле 1.20. Электромагнитная индукция. Правило Ленца Явление электромагнитной индукции было открыто выдающимся английским физиком М. Фарадеем в 1831 г. Оно заключается

Подробнее

Рабочая программа по предмету ФИЗИКА классы (базовый уровень) Пояснительная записка

Рабочая программа по предмету ФИЗИКА классы (базовый уровень) Пояснительная записка Рабочая программа по предмету ФИЗИКА 0- классы (базовый уровень) Пояснительная записка Рабочая программа по физике составлена на основе федерального компонента государственного образовательного стандарта

Подробнее

КОНТОЛЬНАЯ РАБОТА ПО ДИСЦИПЛИНЕ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ ДЛЯ СПЕЦИАЛЬНОСТИ

КОНТОЛЬНАЯ РАБОТА ПО ДИСЦИПЛИНЕ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ ДЛЯ СПЕЦИАЛЬНОСТИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РЕСПУБЛИКИ ТАТАРСТАН ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ПРОФЕССИОНАЛЬНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ «НИЖНЕКАМСКИЙ НЕФТЕХИМИЧЕСКИЙ КОЛЛЕДЖ» КОНТОЛЬНАЯ РАБОТА ПО ДИСЦИПЛИНЕ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЕ

Подробнее

8. Характеристики и свойства гармонических волн

8. Характеристики и свойства гармонических волн 8. Характеристики и свойства гармонических волн 07 19 Источником гармонических волн являются гармонические колебания. Собственно говоря, волна и представляет собой колебание, распространяющееся в пространстве.

Подробнее

Определение коэффициента теплопроводности твердых тел калориметрическим методом

Определение коэффициента теплопроводности твердых тел калориметрическим методом Ярославский государственный педагогический университет им. К. Д. Ушинского Кафедра общей физики Лаборатория молекулярной физики и термодинамики Лабораторная работа 10 Определение коэффициента теплопроводности

Подробнее

Постоянный электрический ток. Электрические измерения

Постоянный электрический ток. Электрические измерения Юльметов А. Р. Постоянный электрический ток. Электрические измерения Методические указания к выполнению лабораторных работ Оглавление P3.2.4.1. Амперметр как омическое сопротивление в цепи.............

Подробнее

Применение круговых диаграмм полных сопротивлений (проводимостей) при расчетах параметров элементов СВЧ тракта.

Применение круговых диаграмм полных сопротивлений (проводимостей) при расчетах параметров элементов СВЧ тракта. Применение круговых диаграмм полных сопротивлений (проводимостей) при расчетах параметров элементов СВЧ тракта. Введение Круговая диаграмма (рис. 1) представляет собой три семейства кривых, расположенных

Подробнее